129

配管外部に取り付けた加速度センサーおよびＡＥセンサーによるキャビテーション検知手法の検討
Investigation of Detection Method of Cavitation Behavior with Accelerometer and
AE sensor Mounted on Outer Surface of Piping
水山＊ 村瀬成郎（Shigeo Mizuyama）＊ 八木道雄（Michio Murase）＊＊良憲（Yoshinori Yagi）

要約 キャビテーションによる振動、壊食の発生は配管の潜在的な損傷要因であり、こうしたトラブルを防止するために、キャビテーションの発生を検知する手法の研究開発が求められている。
特に原子力発電所などでは、運転中にそれが評価できるように配管の外部から検知できることが望ましい。本研究では配管の外部に取り付けた加速度センサーと AE センサーにより、キャビテーション発生を検知する手法について実験を行った。その結果、以下のことが明らかになった。
(1) キャビテーション数によって加速度センサーの出力は変化し、キャビテーションが発達するとパルス状の信号が検出される。 (2) 加速度センサーと AE センサーの出力波形の周波数分析の結果、キャビテーション固有の周波数は検出されず、むしろ配管材料とセンサーの特性に依存した周波数分布となった。また、キャビテーションが発達するにつれ、すべての周波数帯域で信号値は増加する。 (3) 加速度センサーによる流れ方向の出力分布はキャビテーション数で大きく変化し、この結果から気泡崩壊位置の概略評価が可能である。 (4) 複数のセンサーを取り付けて同時測定を行い、パルス状の信号の時間差から気泡崩壊位置を同定することができる。(3) と (4) により、実機運転中にキャビテーションの発生を検知できる見通しを得た。
キーワード

キャビテーション、加速度センサー、AE センサー、周波数分析、空間分布、衝撃波

Abstract
Cavitation induced vibration and the consequent erosion of pipes are one aspect of thepotential damaging factor in piping system, and in order to prevent such trouble, it is demanded to develop
a detection method of cavitation. Especially, in a plant such as nuclear power plant, it is preferred to detect
them measuring outer surface of pipe during plant operation. In this paper, a result of experiment to detect
cavitation by using accelerometer and acoustic emission (AE)sensor is discussed.As a result, (1) Output of
the accelerometer varied with the cavitation number, and pulse shaped signal was detected as the progress ofcavitation. (2) Conducting frequency analysis of the output of the accelerometer and the AE sensor, a specificfrequency related to cavitation was not detected and distribution of frequencies were a rather related tomaterial of the pipe and characteristics of sensors.It was also concluded that the output signal increased in
all frequency band as the progress of cavitation. (3) Distributed output of accerelometer into flow direction
differed significantly by the cavitation number and by using this characteristic, it is possible to locate bubble
collapsing area roughly. (4)By conducting simultaneous measurement using several sensors and acquiring
the time lag of the pulse shaped signal. It is possible to specify bubble collapsing area.Using the characteristics
of results (3) and (4), prospect of detecting cavitation during plant operation were obtained
Keywords

1.

cavitation, accelerometer, AE sensor, frequency analysis,spatial distribution,shockwave

緒言

下流の流路拡大部で流速が低下すると，圧力回復によって気泡が崩壊し，衝撃圧力が発生する．この衝弁やオリフィスなどの配管の絞り部分では流速が撃圧力が壊食や振動をもたらし，プラント配管の潜局所的に速くなるため圧力が低下し，圧力が飽和蒸在的な損傷要因となる．平成 14 年に関西電力(株)美気圧以下になるとキャビテーション気泡が発生する．

浜発電所３号機の封水注入ラインにおいて，プラン＊ （株）原子力安全システム研究所 技術システム研究所＊＊（株）原子力安全システム研究所 技術システム研究所

現在

関西電力（株）130

ト起動停止に伴う弁の開度調整によるキャビテーシととした．発生検知手法の開発のためにオリフィス

ョンの発生に起因した振動によって配管溶接部に疲体系での可視化実験による現象把握を行い，外部に(1)．これは過渡的な運取り付けた加速度センサーと AE センサーよるキャビ転状態でのトラブルである．このような弁操作の際，テーション検知手法の実機プラントへの適用性につどの開度からキャビテーションが発生するかは配管いて検討した．

労亀裂が生じた事例があった

内の流動パラメータによっても変わるため，容易に判断できない．このため，運転操作時や運転中にキャビテーション発生を検知するための手法が求めら

2.

実験

2.1

実験ループ

れている．また，検知手法を開発し，キャビテーションによるトラブルを未然に防止することで，原子力プラントの安全・安定運転に寄与することが可能
実験に用いたループの概要を図１に示す．実験ルとなる．
キャビテーション現象を把握する方法に関しては，ープは，レザーバ，ポンプ，試験部を設置した配管

現在，多くの研究機関で，さまざまな手法が実施さから構成されており，閉ループ構造である．レザーれている．例えば，(1) 可視化による気泡の発生や崩バは容積が 1.28m の圧力容器であり，安全弁の吹き壊といった気泡挙動の把握(2)(3)，(2) 壊食量測定や衝(4)−(6)3出し圧力の 3.2MPa までの加圧が可能である．レザ，(3) 気泡崩ーバ内部にはヒータが取り付けられており，１℃の壊時の衝撃力による振動や AE などセンサーなどを使精度で水温の調整（150℃以下）が可能である．流撃力測定といった内部情報の把握(7)(8)，(4) キャビテー

量は試験部上流に取り付けた電磁流量計で測定し，ション発生時に生じる音響をマイクロフォン等の非圧力は試験部上流と下流の圧力計で測定した．また，用した外面接触測定による把握接触測定で把握する方法(9)(10)，(5) 数値解析によって(11)(12)

供試流体の温度はレザーバに設置した温度計で測定．それぞした．実験装置の圧力はレザーバに取り付けた窒素れの手法には特徴があり，実機プラントへの適用をボンベにより加圧し調整した．実験流速はポンプの考慮し，最善の手法について検討する必要がある．

回転数をインバータにより制御して調整した．供試それぞれの特徴を記載すると，(1) および (2) の手法は，流体には雑用水を用いた．供試流体中の溶存気体の最も現象把握が容易であるが，実機適用ができない．

量が気泡の発生や気泡崩壊時の衝撃力に影響を与え(3) の手法は，(1)，(2) の手法と比較して，現象把握ると考えられることから，実験前と実験後に溶存酸に関しては間接的となり，内部情報との比較の問題や，素濃度を測定し，大きな変化がないことを確認した

センサーの温度条件によって，取り付け箇所制限さ(3 〜 6 mg / l)．水温は 25℃前後とした．流速は加速れるといった点があるが，実機適用に関しての技術

度センサーの許容最大加速度を考慮して約 15.0m/s

的課題は比較的小さい．ポンプの壊食量評価に加速とした．

気泡の挙動を把握する方法などがある(9)度センサーを使用している報告や ，加速度センサー
や AE センサーを用いてキャビテーション検知に使用している報告がある(13)(14)．(4) の手法は，実機適用範

囲は広く，信号頻度とキャビテーション状態の相関

電磁流量計
試験部
P

圧力調整弁

レザーバ
Pが良く，キャビテーション検知に適用できる可能性があるが，実機プラントでは多数の音源があり，ノイズレベルによっては適用が困難になると考えられる．
(5) の手法は，さまざまな実機条件を模擬することがT
Tでき，適用範囲が広いが，現状では計算精度が低く，解析モデルの改良が必要であり，将来技術といえる．
本研究ではこれらの特徴を踏まえ，実機適用に関して技術的課題が比較的少なく，また，壊食量の評
価にも使用されている加速度センサーと AE センサーによる外面接触方式によって検知手法を検討するこ

ポンプ

ヒータ
図1 実験ループ

窒素ボンベ

1312.2

試験部

ャビテーション数を変化させる場合，流速は一定としてオリフィス下流の圧力のみを変化させた．

キャビテーション実験の試験部の概要を図２に示す．
この部分は配管部とオリフィス部で構成され，実験

2.4

測定方法ループへの脱着を可能とした．配管部は通常の円柱配管とし，材質はステンレス鋼 (SUS304) とした．まセンサーを用いてキャビテーション気泡の崩壊時た，内径は 49.5mm，肉厚は 5.5mm とした．オリフに壁面が受ける衝撃の加速度を測定すると，卓越周ィス部はステンレス鋼製 (SUS304) で，オリフィス内波数は数 10k Hz にあるとされている(10)．そこで本研径は 24.75mm であり，配管内径の１／２の大きさで究では，高周波数帯域まで測定可能な圧電型の加速ある．また，オリフィス長さは 28mm である．また，度センサー（TEAC 製 , 703FB, 0.3 〜 45kHz ± 3dB）

加速度センサーは図２のように試験部の外面へ取りおよび，同じく圧電素子型の AE センサー（NPA 製 ,付けた．

UT − 1000, 60k 〜 1MHz）を使用した．図３に各センサーによる測定システムを示す．加速度センサー

下流側

上流側
センサーは試験部に薄膜の両面テープで取り付けた後，樹脂オリフィス製バンド（ロックタイ）で固定した．AE センサーは音響カプラとしてセンサーにワセリンを塗布して試験部に取り付け，加速度センサーと同様に樹脂製バンド（ロックタイ）で固定した．各センサーの信号

49.5

はアンプを通してデジタルオシロスコープに保存した．
24.75

データは実験終了後，パソコンで処理した．

流れ方向
300

28

AEプリアンプ

図2 試験部（単位 : mm）

加速度アンプ2.3

実験パラメータ
AEセンサー

キャビテーション実験の条件設定において重要な

AEアンプ

加速度センサー

パラメータはキャビテーション数であり，この値がデジタルオシロスコープ

変化することにより配管が受ける衝撃が異なり，この値が小さくなるとキャビテーションが発生しやすい状態となる．キャビテーション数σは以下のようパソコンに定義される．
σ=

図3 加速度センサーとAEセンサー測定システム2(- )ρ23.

各センサーによるキャビテーション現象の把握と実機適用性の検討

3.1

キャビテーション数と衝撃強さ

ここで， はオリフィス下流の圧力，  は実験水温での飽和蒸気圧，ρは実験水温での流体密度， はオリフィスのど部での流速であり，その値は電磁流量計で測定した流量を流路断面積で除して求めた．
本研究では，キャビテーション数の変化によるキキャビテーション数の変化による衝撃強さの変化ャビテーション衝撃の相対的な変化は加速度センサを評価するために，加速度センサーをオリフィス下ーの出力電圧の変化により評価し，その結果をもと

流 100mm の箇所に取り付け，流速を一定（15.0〜にして設定するキャビテーション数を決定した．キ15.4 m/s）とし，キャビテーション数をパラメータに132して配管壁面が受ける衝撃加速度を測定した．この生を検知できる可能性がある．ただし，実機プラン時の加速度センサーの出力変化を図４に示す．縦軸

トへ適用する場合は，プラント運転管理上の問題から，には加速度センサー出力電圧の RMS の平均値（512キャビテーション数の変更 (弁開度や系統圧力の変更)個のデータ）を，キャビテーションが生じていないを行うことは出来ない．

時（σ= 2.8と2.6）の出力電圧 RMS の平均値で除し3.2た値をとった．本研究で用いたオリフィス体系では
σ= 2.4 付近から加速度センサーの出力が増加し始め各キャビテーション数での流動状態と加速度センサー出力波形た．この状態ではキャビテーション音が聞こえ始めるが，気泡は目視できないほど細かく淡い状態

キャビテーション数σ= 2.8 (気泡無), 1.4 (初生段であった．加速度はσ= 2.0 付近まで増加した後，出階),と 0.7 (遷移状態)における流動状態と加速度セ力は低下し始め，σ= 1.8 〜 1.4 の範囲では低下した．

ンサー出力波形を図５に示す．データの記録時間はσ= 1.6 付近で気泡が目視できるようになることから0.2秒で，加速度センサーの取り付け位置は，図４のも，σ= 1.4 付近までを初生領域と考えた．さらにσ衝撃強さ測定と同じオリフィス下流 100mm とした．

を低下させると，出力が増加し，σ= 0.6 付近でピー

σ= 2.8 では出力値は微小である．初生段階にあるクに達した．σ＜ 0.6 ではスーパーキャビテーショ

σ= 1.4 では出力値は小さいが間欠的にパルス状の信ン状態となり，加速度センサーの出力は低下した．

号が検出された．キャビテーションが発達したσ= 0.7

このように，キャビテーション数の変化によって，になると，出力値の大きいパルス状の信号が検出され，加速度センサーの出力が異なることが確認された．

信号頻度も増加した．これは，キャビテーション気泡

キャビテーション気泡の崩壊が激しいσ= 0.9から0.6崩壊によって生じる衝撃波を捕らえたものであると考の範囲では加速度センサー出力がσ＝ 2.8 と比較しえる．従ってσ＝ 0.7 のようなキャビテーションが発て 100 倍以上となり，キャビテーションが発生して達した状態では，パルス状の信号の存在によってキャいない場合と比較することで，キャビテーション発ビテーション発生の検知が可能であり，その出力波形

配管壁面
σ＝2.8

加速度センサー出力（V）

オリフィス出口0.4
0.2
0.0-0.2
-0.4
0.00

0.02

0.04

0.06

0.08

配管壁面

気泡

加速度センサー出力（V）

σ＝1.4

0.10

0.12

0.14

0.16

0.18

0.20

0.12

0.14

0.16

0.18

0.20

0.12

0.14

0.16

0.18

0.20

時間（s）

0.4
0.2
0.0-0.2
-0.4
0.00

0.02

0.04

0.06

0.08

0.10

σ＝0.7

加速度センサー出力（V）

時間（s）

0.4
0.2
0.0-0.2
-0.4
0.00

0.02

0.04

0.06

0.08

0.10
時間（s）

図5 各キャビテーション数における流動状態と出力波形

200

σ＝0.7

150

1.0E-04100

1.0E-0650
00123

キャビテーション数

パワースペクトル密度

加速度計出力比133σ＝1.4
σ＝2.8

1.0E-08
1.0E-101.0E-121.0E-14
1.0E-20010

図4 キャビテーション数の変化による加速度計出力比

20304050周波数（kHz）

図6 加速度センサー周波数分析の大きさと頻度によりキャビテーション強さの程度を分析することも可能と考えられる．ただし，実機

σ＝0.7

プラントの配管などには実験室とは異なり，ポンプ1.0E+00やモータの振動といった多数のノイズが検出される

1.0E-04

それがキャビテーションによる信号とは断定できない．

3.3

加速度センサーと AE センサー出力波形の周波数分析による検知手法の検討

σ＝2.8
パワースペクトル密度

ことが予想され，パルス状の信号が検出されても，σ＝1.4

1.0E-08
1.0E-121.0E-16
1.0E-2050100150200250300

350400450500周波数（kHz）

図7 AEセンサー周波数分析
キャビテーションに固有の周波数があれば，他の振動と区分ができ，キャビテーション検知に適用すビテーション検知は困難であると考える．

ることが可能となる．そこで，キャビテーション固図７は AE センサー出力波形の周波数分析結果であ有の周波数の有無による検知手法について，実験おる．AE センサーの場合は，キャビテーションの有無よび検討を行った．加速度センサーと AE センサーをに関わらず，60 〜 100kHz の周波数領域でピーク周オリフィス下流 100mm の箇所へ取り付け，キャビテ波数が検出されており，AE センサーに関しても固有ーション数σ= 2.8 , 1.4 および 0.7 での出力波形につの周波数を検出するのは困難と言える．また，パワいて周波数分析を行った．ポンプの流速制御を行っースペクトル密度の大きさについても加速度センサているインバータのノイズの影響があったため，ーの場合と同様にσ= 2.8 では小さく，σ= 0.7 では500kHz のローパスフィルタ処理を施した．

大きくなっているが，実機プラントで測定する場合

図６は加速度センサー出力波形の周波数分析結果には基準値が分からないため，大きさによる比較はである．σ= 2.8 と 1.4 で比較すると，5k 〜 20kHzできない．したがって，キャビテーション検知は困の周波数成分が大きくなっている．また，σ= 1.4 と難であると考える．

σ= 0.7 で比較すると，ピーク周波数は多数検出されている．しかし，キャビテーションの有無で明確に差が検出されているとは言い難く，周波数分析によ3.4

流れ方向の出力分布測定による検知手法の検討

るキャビテーション検知は困難である．パワースペ
クトル密度の大きさは，キャビテーション数によっ

キャビテーション発生時には気泡崩壊によって衝て異なり，σ= 2.8 と 1.4 で比較すると，パワースペ撃波が発生し，加速度センサー出力が大きくなり，クトル密度はピーク周波数のある 5k 〜 20kHz の領域

キャビテーションの未発生時と発生時ではセンサーで大きくなっている．σ= 1.4 と 0.7 では全体的にパ出力の大きさが異なることをすでに述べた．通常，ワースペクトル密度が大きくなっている．しかし，キャビテーション気泡が発生する箇所は絞り部以降実機プラントで測定する場合には基準値が分からなの下流と考えられることと，配管に他の加振源からいため，パワースペクトル密度の大きさによるキャの振動やノイズがあったとしても同一配管上であれば，

出力電圧RMS（mV）

出力電圧RMS（mV）

134

σ＝2.81
オ0.8リ（mV）フ
0.6 Vmax＝0.47
ィ
0.4
ス
0.2
部
0-300-100100
オリフィス下流からの距離（mm）
σ＝1.465オ
リ 2倍4（mV） フ3 Vmax＝5.5
ィ2ス部
10-300-100100
オリフィス下流からの距離（mm）

きくなることは気泡崩壊がオリフィス内で発生し，上流側にその衝撃力が伝播したと考えられるが，詳細なメカニズムについては今後の検討課題である．
σ= 0.7 の場合では，最大出力電圧値で 74.9mV とσ= 1.4 と比較して，10 倍以上上昇している．また，出力分布は下流側が上流側の 10 倍と大きく，キャビ300

テーション気泡崩壊による衝撃力が下流部で激しく発生している結果を示している．このように，加速度センサーによる流れ方向の出力分布測定から衝撃波発生箇所を簡易評価できる可能性がある．

3.5

同時測定による衝撃波発生箇所の同定

実際のプラントではキャビテーション以外にも様々300なノイズや振動があり，それらの発生源や発生箇所を求めることが重要である．そこで，複数個の加速出力電圧RMS（mV）

度センサーを使用し，その取り付け位置の違いから80

σ＝0.7検出される各センサーの出力信号の時間差から，衝オ
Vmax＝74.9（mV） リ
フ40ィ 10倍ス
20部
0-300-100100
オリフィス下流からの距離（mm）

撃波の発生位置を求める手法について検討した．

60

時間差の評価方法として相互相関関数による信号処理方法があるが，衝撃波が伝播する間に波形の減衰や変形の他に，センサーの個体差などの影響により，同時期に発生していない衝撃波に関して評価するこ300

図8 各キャビテーション数における流れ方向の加速度センサー出力分布とが考えられることから，出力波形を比較し，同時期に発生したと考えられる衝撃波の最初のピーク到達時間を比較することとした．
センサー S1, S2 ,S3 を図３のように配管の同一直線上に取り付け，各センサーの座標を   (  , 0 )，  ( , 0 )， )，試験部入口のセ

絞り部の上流側と下流側で大きな出力差は生じない ( , 0 )，衝撃波発生箇所を (と考えられることから，上流側と下流側の何点かで，ンサー同一線上の箇所を原点 ( 0 , 0 ) とし，衝撃波が出力電圧の RMS の測定を行い，その出力分布からキS1 に到達した時間  を基準として，各センサーの位置ャビテーションの検知の可能性を検討した．条件とと衝撃波発生個所との関係は次のように表される．

して，σ= 2.8, 1.4 , 0.7 で実験を行い，加速度センサーを，オリフィスの上流 300mm,90mm, 下流35mm, 50mm, 75mm, 100mm, 170mm と 270mm に取り付けた．
σ= 2.8 の場合では，出力電圧は最大電圧で 0.47mV  = ( -  ) 2 +  2
 (  +  1) = ( - ) 2 +  2
 (  +  2) = ( - ) 2 +  2と非常に小さい．また出力分布は上流と下流側の出力電圧の RMS に差がない．また，局所的に大きくなっている箇所がなく，気泡崩壊が無いことを示す結果となった．次にσ= 1.4 の場合では，最大出力電圧値は 5.5mV とσ= 2.8 と比較して，約 10 倍出力電圧

  : 衝撃波音速 ( m/s ) : 衝撃波が S1 に到達した時間 ( s )  : S1 と S2 との信号到達時間の差 ( s )  : S1 と S3 との信号到達時間の差 ( s )が上昇している．また，出力分布は下流側より上流側の出力電圧の RMS が大きくなっており，その出力この式を解くことで衝撃波発生位置の同定が可能差は約２倍となっている．上流側が下流側よりも大となる．正確な発生位置を求めるためには．音速を求めておく必要があるが，衝撃波の伝播経路によって音速が異なるため，ここでは次のように仮定した．
（１）配管内面の近くで気泡が崩壊し，発生した衝撃波が配管内面に衝撃力を与える（配管内面から出力電圧（V）

135

オリフィス下流50mm
1.00.5
0.0-0.5-1.00

遠い位置で気泡が崩壊した場合は，配管内面に12343434

時間（ms）（２）配管内面に到達した衝撃波は，配管外面へと伝播する．
（３）配管外面へ伝播してきた衝撃波は横波として同心円上に伝播し，センサーに到達する．
上記のように仮定し，音速はステンレス鋼での横出力電圧（V）到達する前に減衰する）．
オリフィス下流75mm
1.00.50.0-0.5-1.0012時間（ms）

図 10 は加速度センサーを用いて，流れ方向に設置した同時測定波形である．σ＝ 0.7 で実験を行い，加速度センサーをオリフィスの下流 50mm, 75mm, と150mm に取り付けた．各センサーでほぼ同時に出力波形が検出されており，同一衝撃波による信号と考

出力電圧（V）波の音速 3000 m/s として計算を行った．

オリフィス下流150mm
1.00.5
0.0-0.5-1.001えられる．

2時間（ms）

図 11 は図 10 を拡大したものであり，各センサー
図10 加速度センサーによる同時測定波形(σ＝0.7)の出力波形のピーク到達時間を確認すると，若干の時間差がある．この出力波形の衝撃波発生箇所を同なった．このことから，パルス状の信号がノイズではなく，キャビテーションによる衝撃波による可能性が高いと推測できる．

オリフィス下流50mm

出力電圧（V）

定した結果，発生個所がオリフィスの下流 97mm と10-0.5-1S3S22.0114（ms）

0.5

S1

1.9

2.0

2.1

2.2

2.3

2.2

2.3

時間（ms）

出力電圧（V）

オリフィス下流75mm

衝撃波発生位置12.0104（ms）

0.5
0-0.5
-1

1.9

2.0

2.1
時間（ms）

S3( ,0）S2( ,0）S1(,0）

（ ）

（0,0）

出力電圧（V）

オリフィス下流75mm
12.01185（ms）

0.5
0-0.5
-1

1.9

2.0

2.1

2.2

時間（ms）

配管展開図
図9 加速度センサー取付図

図11 加速度センサーによる同時測定波形拡大図(σ＝0.7)

2.3

1364.

結論

11 月 26 日 , 関西電力(株)．
（２）佐藤恵一，キャビテーション気泡崩壊時におけ配管外部に取り付けた加速度センサーと AE センサ

る圧力波の伝搬と周囲気泡の崩壊，第 12 回キーで測定を行い，キャビテーション発生を検知する

ャビテーションに関するシンポジウム， pp.85-

手法について検討を行い，以下の結論を得た．

88(2004)．

（１）キャビテーョンの発達と共に，加速度センサー（３）清水誠二，長方形ノズルから噴出するキャビテ

出力は高周波のパルス状の信号が増加し，振幅ーション噴流の観察，第 11 回キャビテーショも大きくなる．しかし，キャビテーション検知

ン関するシンポジウム， pp.105-108(2001)．に用いるには，このパルス状の信号がノイズで（４）内山恒久，最高衝撃圧を呈する水温近傍におけないことの確認と振幅の比較基準値が必要である．

るキャビテーションの挙動，日本機械学会論文（２）加速度センサーと AE センサーの出力波形の周集 (B 編 )，69 巻 681 号 , pp.1128-1133(2003)．

波数分析では，いずれもキャビテーション固有（５）岡田庸敬，服部修次，キャビテーション気泡崩の周波数は検出されなかった．
（３）絞り部の上流と下流に取り付けた加速度センサ壊圧の伝ぱ挙動と壊食量，日本機械学会論文集(A 編 )，62 巻 600 号 , pp.1820-1826(1996)．

ー出力電圧の RMS はキャビテーション状態に（６）佐藤恵一，キャビテーション壊食に関連する渦よって変化し，初生段階では上流側が下流側のキャビティ圧壊挙動の観察，日本機械学会論文２倍となり，キャビテーションの激しい遷移状

集 (B 編 )，63 巻 616 号 , pp.3815-3821(2003)．

態では下流側が上流側の 10 倍となったことから，（７）佐藤恵一，流れの中でのキャビテーション気泡

流れ方向のセンサー出力分布からキャビテーシの崩壊時近傍の挙動，日本機械学会論文集 (B 編 )，ョンの発生状態が検知できる．

61 巻 589 号 , pp.3099-3104(1995)．

（４）複数の加速度センサーを用いて同時測定し，衝（８）吉田義樹 , AE センサーによるポンプのキャビテ撃波の伝播速度と各センサーへの伝播時間から，ーション衝撃パルスの計測 , ターボ機械 , 第 18

衝撃波の発生位置を同定した．その結果，パル

巻第 6 号 , pp.11-16(1990)．

ス状の信号がノイズではなく，気泡崩壊による衝撃圧力であることを確認した．
上記の (3)，(4) では複数位置での測定が必要であるが比較基準が不要であり，運転条件を変更できな
い実機プラントにも適用でき，キャビテーションの発生を検知できる見通しを得た．

（９）ターボ機械協会 , ポンプのキャビテーション損
傷の予測と評価 (2003)．
（10）加藤洋治，新版

キャビテーション，槇書店(1999)．
（11）沖田浩平，翼まわりの非定常キャビテーション
流れの数値シミュレーション，日本機械学会論文集 (B 編 )，68 巻 667 号 , pp.637-644(2002)．

謝辞（12）湊明彦， 圧縮性二流体モデルによる気液二相流の数値解析 , 日本機械学会論文集 (B 編 )，68 巻

本研究の遂行にあたって，キャビテーション現象

673 号 , pp.2489-2495(2002)．

に関する多くの有効な助言を頂いた金沢工業大学の（13）佐藤恵一 , キャビテーション気泡形態の違いに

佐藤恵一教授と福井大学の服部修次教授に深く謝意

よる気泡衝撃特性の比較 , 日本機械学会論文集を表します．また，本研究の実験実施につきましては，(B 編 ), 56 巻 532 号 , pp.3597-3602(1990)．

関電興業(株)の北野淳一氏に多大なご協力を頂きまし（14）澤田彰，AE センサとウェーブレット変換を用たのでここに感謝します．

いた水車キャビテーションの検出 , 第 11 回キャビテーションに関するシンポジウム

文献（１）http://wwww.kepco.co.jp/gensi/index.html
美浜発電所３号機の点検結果について（Ｃ−１
次系冷却材ポンプ封水注入ラインベント弁溶接部付近からの漏えいの原因と対策）, 平成 14 年

160(2001)．

pp.157-