計測自動制御学会東北支部 第 336 回研究集会 (2021.12.01)
資料番号 336-1

オルガンのリード管の発音パラメータに関する研究
Voicing Parameter of Reed Pipes of an Organ◯戸村将大 ∗ ，熊谷正朗 ∗∗○ Masahiro Tomura∗ , Masaaki Kumagai∗∗*東北学院大学 大学院, **東北学院大学*Graduate School of Tohoku Gakuin University, **Tohoku Gakuin University
キーワード : オルガン (Organ)，リード管 (Reed pipe)，楽器 (Musical instrument),
周波数スペクトル (Frequency spectrum)，３次元プリンタ (3D printer)，

連絡先 : 〒 985-8537 多賀城市中央 1–13–1 東北学院大学 工学部 機械知能工学科
熊谷正朗, Tel.: (022)368-7358, Fax.: (022)368-7070, E-mail: kumagai ＠ mail.tohoku-gakuin.ac.jp1.

はじめに

1.1

研究の背景

本学はキリスト教を建学の精神の基としていることもあり，主要３キャンパスにオルガン (パイプオルガン) が設置され，礼拝などで演奏されている (Fig. 1)．オルガンは楽器であるが，しばしば建築の文脈で語られることもある．一方で，ものとしてのオルガンは大がかりな機構システムであり，近年ではメカトロニクスが導入されている．これらの背景と，専門家との懇談から，Fig. 1 泉キャンパスのパイプオルガン．Organat Izumi Campus, Tohoku Gakuin University.

本物のオルガンと十分に同等の原理からなる説
この開発での大きな課題は具体的な設計手法加えて，意外なほどに参考となる文献が少な
い 1, 2, 3, 4, 5) ．作例という観点では個人によるや製法に関する情報が極めて少ないことである．

DIY の事例が様々に見られるが，木製や樹脂製そもそも量産される楽器ではなく，限られた専のフル−管にとどまり，金属管やリード管はほ門家，製造元によって，これまで蓄積された経ぼなく，機構の再現性も低い．研究の観点では，験をもとに製作されていると考えられ，入手で現在の多数の音色を持つような形式のオルガンきる情報を参考に，現物の観察などで実現してには 500 年以上の歴史があり，楽器としても一般いくこととなった．その過程に，機械工学的手的であることから，その現代的分析は十分に進法や研究的手法を併用してきた．

んでいると想定して文献探索を行ったが，2000明用の模型の開発に取り組むこととなった．

–1–

るフル−管を持つ模型を試作した (同 (b))．あ
わせて歌口部分の寸法パラメータに対する音の出やすさを調査している．戸村 11) はリード管の試作に着手し (同 (d))，共鳴管の形状による音の変化を調べた．以上のように，フル−管は先行して形となり，次いでリード管に着手したが，その複雑さゆえに望ましい音が容易には得られ(a) オルガン機構模型ず，そもそもどのようなパラメータがあるかの(b) 自動演奏試作機探索を始めたことが，本研究の始まりである．

1.2

オルガンの構成と発音選択機構

オルガンは，多数のパイプと，各パイプに空気をオン／オフで供給する機構からなる．各パイプは固有の音色と一つの音高を持つ．管楽器(c) オルガンメタル製フル−管の多くはその 1 本の楽器で操作によって管の長さを変えるなどで音高を変えるが，オルガンではピアノの弦のように音高ごとにパイプがある．
一方，オルガンは多数の音色を持ち，パイプの総数はおよそ鍵盤の数 (60 程度)× 音色の数で，ある程度の規模のオルガンでは 1000 本を超える．

(d) リード管用共鳴管

これらのパイプは行列的に配置されておりFig. 2 これまでの試作事例．Examples of developed organ elements/models.
年以降の論文でも基礎実験的研究，一例のモデルシミュレーションを扱っており，基礎からすべてを対象とする必要があると結論づけた．
以上のような状況で，当研究室では３次元プリンタ (FDM 式，ABS 樹脂) を併用することで，基礎的な試作・実験を試みてきた (Fig. 2)．竹内6) はパイプは２本のみであるがオルガンに特徴的な機構を一通り持つ模型を 3D プリンタを用いて試作した (Fig. 2 (a))．熊谷と佐々木 7) はオルガンメタルによるフルー管を試作した (同(c))．渡辺 8) はパイプに供給する気体の種類，および温度の制御で周波数の調整が可能であることを示した．柴田 9) は木製フル−管を試作した．安藤 10) はソレノイドで電気的に鍵盤を駆動でき, １オクターブ 13 本の 3D プリントによ(Fig. 3(a))，音色ごとに音高に対する列をなし，操作も２系統の組み合わせの積として選択される．一つは鍵盤による操作であり，もう一つはストップと呼ばれる音色の選択である．鍵盤(Fig. 3(b) に３段，および下部に足操作) の操作は他の鍵盤楽器同様に，鍵に音高が対応し，押した鍵に応じたパイプ群に空気が供給される．
ストップは演奏台に並べられたオンオフ操作を行うノブ状の操作部 (Fig. 3(b) の左右サイド) であり，それによって，ある音色のパイプ群を有効・無効に切り替える．すなわち，演奏時にはストップの操作で使用する音色を選択すると，鍵に対する複数のパイプが同時に発音し，音色が重ねられる．また，幅広い音高に対応するため，ある類似の音色のパイプを１オクターブ単位でずらしたパイプ群 (複数のストップ) で配置している (フィート律表記)．この組み合わせはまた，–2–(a) パイプの配列．Matrix of pipes.

Fig. 4 スライダとバルブによる風箱の構造の模式図．Structure of Windchest controlled byvalves and sliders.
ドする板状のバルブ機構がある．ストップの操作によってスライダが移動し，音色ごとに空気(b) 鍵盤周辺．Console of organ.

が通るかどうか (赤丸) を一括して決める．つまり，ストップ–スライダによる有効化と鍵によるバルブ開放の積で，１本のパイプの発音が決定する (紫線)．
鍵盤から風箱のバルブの開閉に至る経路 (トラッカ) は機械的なリンクによるものが多く，演奏台の裏には多数の細長い部材が並んでいる(Fig. 3(b,c))．また，オルガンの意匠としてのパイプ配置（しばしば，長さで左右対称的に配置される）と鍵盤の順序の対応付けは，ローラー(c) 鍵盤から風箱に向かうリンク群．Links
connecting console to windchest.

ボードという機構 (同 (c) 中央奥壁面) によってFig. 3 実際のオルガンの機構．Mechanicalstructure of an organ.

実装されている．一方，ストップに関しては，伝統的にはストップのノブからスライダまで機構的につながるが，近年の大きな規模のオルガンストップで倍音成分を合成することも可能にし，では電子制御化されている．ノブはスイッチで音色を作り出すこともできる．

あり，スライダを駆動する大型のソレノイドをパイプの空気供給部のメカニズムは，風箱と制御する．また，ストップは演奏の進行に伴って呼ばれる．Fig. 4 に示すように，空気の供給源組み合わせを変えることがあり，あらかじめ制であるふいごから供給される一定圧力の空気を，御部に記憶させ，鍵盤付近のスイッチ (Fig. 3(b)鍵からつながるバルブ (青丸) によって，細長いで鍵盤下に並ぶ) で順次呼び出す機能を持たせ

空間 (奥行き方向) の列に選択的に通す．この上ることで，一人での演奏を可能としている (コに同一鍵に対応する異なる音色のパイプが並ぶンビネーション)．これら観点ではオルガンはメが，その間にスライダという穴の空いたスライカトロニクス機器である．

–3–

1.4

本研究の目的

背景のとおり，オルガンを構成する要素を試作してきた過程でリード管に取り組み始めた．
リード管は，各種文献などでも共鳴管の形状に(a) フル−管着目した説明が多く，当初は共鳴管の形の違いに対する，音色の変化の分析を試みた 11) ．試作(b) リード管

Fig. 5 フルー管とリード管．Flue pipe andreed pipe.

したリードを用いた発音，スピーカで音源となる音を出力しての共鳴管からの音出力の周波数
スペクトル分析，および音色としての感性的評

1.3

パイプ

価では，想像したほどは調整の効果がなく，ま上述のようにオルガンには多様な音色の多数た期待するような音色も得られなかった．一方で，一部文献には，共鳴管より下の部分である，のパイプがあるが，２種類に大別される．
一つは Fig. 5(a) に示すフル−管である．身近な楽器ではリコーダーが同様の原理である．供給された空気を歌口の部分で薄い気流とし，エッジに当たることで空気が振動して音がでる (エアリード)．パイプ部分が気柱共鳴することで音高が概ね定まるが，歌口部分は開口端であり，パイプ上部を開く開管と閉じる閉管がある．開管

シャロットの違いが述べられており，試作するとシャロットやその周囲の空間が音色に影響する様子が確認された．ただし，この部分の解析を行った研究事例はわずかしか確認できていない．そこで，本研究では，この部分の形状パラメータを変えることで，どのように影響が生じるかの基礎データを得ることを目的とした．

では管長が基本周波数の (1/2) 波長となり，整数倍の周波数が共鳴する．一方で，閉管では管長が基本周波数の (1/4) 波長であり，同じ音高では長さが半分，同じ長さでは周波数 1/2 とな

2.

リード管と実験装置

2.1

リード管の構造

るほか，次に共鳴するのが (3/4), (5/4)…波長＝

リード管は前述のようにリードと共鳴管から基本周波数の 3, 5…倍となるため，奇数次が強なる (Fig. 5(b))．また，Fig. 6 に本学オルガン調される管となる．また，パイプの長さに対すのリード管の一例を示す．外見的には，上部のる太さの比率や管の材質でも音色が変わる．

共鳴管 (resonator)，空気を導くカバー的なブー

もう一つはリード管 (b) である．空気の流れ

ツ (boot)，つなぎ目にあるブロック (block) かで機械振動する部品であるリードで基本的な音らなる．ブロックには内的構造として，リードをつくり，パイプ部分 (共鳴管) の共鳴 (音響イ(reed) 本体と，そのリードを受けるシャロットンピーダンス) で周波数成分を調整する原理であ(shallot) が挿入されてくさびで固定されている．

る．他の楽器では木管楽器はリードがあり，金またリードはその振動が音高に直接関わるため，管楽器は唇をリードとして音源にしており，こその調整をするための調律ピン (tuning wire) がれらの楽器を指向した音色を目指したパイプであり，リードを押さえ，外部から上下させるこある．リード自体に固有の振動があり，流路のとができる．その主要部には Fig. 7 に示すよう開閉を伴うためか，高い周波数まで高調波成分に多様な形状パラメータがある．

をもつが，リード部分単独と，共鳴管を取り付

一般的には，わずかに反ったリードとシャロッけたときで周波数も変化し，複雑な特性を持つ．

トの隙間から流入する流れで気圧がさがり，リー–4–る)，リードとシャロット，調律ピンは黄銅である．一部の比較実験で音色に材質の影響が出ることは確認しており，材質まで同一とすることが望ましい．一方で前述のようにフル−管をオルガンメタルで試作してはいるが，市販素材ではないため，素材を電気炉で融かして板材を作り，圧延・裁断して，さらに組成が近く，融点のほぼ同じ半田付けによって組み立てる必要があるため，パラメータを変えての試作を多数行う(a) リード管とブロック(b) ブーツと共鳴管ことは現状では難しく，ABS 樹脂による FDM型３次元プリンタを用いた．リード・調律ピンは市販素材の加工で製作でき，シャロットも黄銅管をフライス加工したうえで，半田付けによって組み立て，研磨仕上げしてある．当初，このシャロットも ABS プリントで作成し，一部実験では使用しているが，音色に違いがあるため，主には黄銅製を使用している．

2.2

実験装置

リード管に空気を送り，音を採取する実験系
を Fig. 8 に示す．装置はふいご，風箱，被測定リード管，マイクからなる．

(c) 組み立てたブロックとリード・シャロット

風箱には一定の気圧の空気を供給し，バルFig. 6 実際のリード管の構成要素 (本学オルガン)．Actual parts of an existing organ.

ブによってパイプへの供給を操作する (スライダは省略)．この圧力は，数百 [Pa](数 [hPa], 数十 [mmH2 O]; 水柱) 程度であり，エアコンプレッ
サなどで見られる圧力に比べると極端に小さい．
一方で，PC 用ファンなどの静圧では不足し，流量によって圧力が低下する．そこで，実在のオルガン同様にふいごを空気源として用いることとした．実際のふいごは上下に可動の天板と伸Fig. 7 リード管のパラメータ．Parameters ofreed pipe.
ドが曲がって一度閉じ，リードの弾性で戻ると説明される．実験的にも反りの程度が音の出しやすさに影響することは明白であった．
材質は，共鳴管，ブーツ，ブロックはオルガン
メタル (鉛とスズの合金，比率も音色に影響があ縮する蛇腹状側面とからなり，天板に錘を乗せることで，重量/面積の静圧をかける．本研究では，図に示すように軽量な平行リンクで天板が平行を保ちながら上下するようにし，ビニール製のバッグによって気密を確保した．また，実オルガンのふいごは天板の上下に応じて外部のファンからの空気の流入を調整する機械的フィードバック機構があって，内部の空気量を保つ仕–5–

いる．最初はふいご静圧と同程度の圧力を示すが，流れ始めることで低下してほぼ一定の値をとり (これを発音時の圧力とする)，ふいごの空気残量が低下する末期にはさらに圧力が低下するため，音の評価はその中間部で行った．なお，
この圧力低下は流量にも依存し，それはリードの隙間や振動の仕方の影響を受ける．
マイクは SONY 製 ECM-PCV80U 型コンデンサマイクをブロック上部の共鳴管接続部上の約 100 [mm] あたりに置き，PC に接続して録音，分析を行った．なお，マイクを開口部直近に置かない限り，周波数成分に目立つ変化は見られなかった．

(a) 実験装置外観

3.

実験条件と実験結果

3.1

比較項目

本研究では，リード管の各種形状パラメータの変更に伴う，音の変化を確認した．そのうち本(b) 構造模式図
Fig. 8 測定に用いた実験装置．Experimental
setup used for voicing measurements.

稿では主に以下の結果を報告する．音の分析としては，音高と FFT 解析 (WaveSpectra12) による) による高調波成分の分布を見ることとした．

組みがあるが，本装置ではふいごをエアタンク

リードの振動長と音高 調律ピンの上下によっとしても使い，実験前に手動の空気ポンプやエて，リードの振動する長さの変化での音アコンプレッサによってエアを充填する仕組み高変化を確認した．これはあるリード条とした．実験中はファンの音などが入らないが，件の調律の幅であるとともに，条件を変発音時間は限られ，多少の圧力変動 (下記パイえたときの音高の比較となる．

プ直近で 30 [Pa] 程度) が生じる．天板面積は約

リードの寸法・材質による変化 リードの音高0.04 [m2 ] であり，リンク類の質量に加えて，載の高低が，リードの片持ちはりとしてのせる錘を 0.5/1.0/1.5 [kg] とした場合に，静圧の機械的特性に依存すると予想され，寸法実測値は 170/300/430 [Pa] 程度となった．と材質を変えて評価した．

風箱はふいごからの空気を多少貯める空間とともに，バルブとパイプ (ブーツ) への接続穴か気圧による変化 音高は主にリードの特性によらなる．また，発音が始まり，空気が流れると途ると考えられるが，どの程度の影響があ中のパイプでの圧力損失による圧力低下がある

るか (逆にどの程度供給圧の安定性が必要ことから，実験条件の確認のための圧力計は，デか) を評価した．

ジタル式の微圧計と，水柱によるマノメータを，バルブ後のパイプと並列になる位置に接続して–6–

(a) 振動長–周波数(b) 隙間–周波数(c) 振動長–隙間Fig. 9 リードの振動長，リード端隙間と基本周波数．Experimental results on fundamental frequency with variation in reed length and gap.

3.2リードと調律ピンの位置と音高り，おなじ振動長でも隙間には差が生じる．まリードでの発音の原理から，リードのはりとしての振動が音高には支配的であると想定される．リードは調律ピンによってシャロットに押さえつけられたところが固定端となる片持ちはりの形状となるため，その先の自由に動く部分 (以下，振動長とする) が長いほど周波数は低く，短いほど高くなると考えられる．また，リードにはわずかな反りを与え，静止状態で先端をシャロットからわずかに浮かせる (この隙間の大きさをリード端隙間, 単に隙間とする)．隙間が小さいほど，気流によってリードが閉じやすくなり，隙間が大きいほど閉じにくくなることから，これも音高に影響があると考えられる．
そこで，同一厚さ，同一寸法のリード３枚で，調律ピンの位置を動かし (振動長を変え)，その際のリード端隙間を隙間ゲージで測定して，基本周波数を測定した．圧力は約 200 [Pa] である．
リードの反りはリードを曲率の小さな曲面上でこするなどして手作業で付けるため，「鳴るように」反りの程度を調整してあるが，個体差があた隙間は簡易的な測定のため，振動長よりは誤差がある．

Fig. 9 に測定結果を示す．図 (a) は横軸が振動長で縦軸は基本周波数であり，(b) は同，横軸がリード端隙間，(c) は振動長に対する隙間を示す．また，鳴らない，安定した音が出ない条件
は (a)(b) ではプロットしていない．３枚のリードでその隙間に差があるが，(a)(b) を比較すると，隙間に差があるにも関わらず，(a) で結果の重なりがあり，(b) の隙間に対しては周波数のばらつきがあることから，「鳴る範囲」においては，周波数に対して振動長が支配的であると言える．ただし，振動長の条件の両端では，どこまで鳴るかという範囲に差があった．
また，このグラフから，振動長が短くなると，明確に周波数の変化傾向が変わる．また，振動長の短いところでは音色が変わり，音が小さくなる．Fig. 10(a)(b) に振動長 40 [mm] と 22 [mm]の波形と周波数成分を示す．(a) は他の条件も含め，典型的に見られる成分であり，基本波から数次にわたって振幅が増加する．波形ははり–7–

(a) 黄銅リード 0.3 [mm] 厚, 振動長 40 [mm](b) 黄銅リード 0.3 [mm] 厚, 振動長 22 [mm](c) 黄銅リード 0.2 [mm] 厚, 振動長 40 [mm](d) 鋼リード 0.2 [mm] 厚, 振動長 40 [mm](e) 土樋オルガントランペット管 (共鳴管なし)(f) 土樋オルガントランペット管 (共鳴管あり)

Fig. 10 音の波形と周波数スペクトル (44.1 [kHz], 65536 点 FFT, ﬂat-top 窓)．Waveform andfrequency spectrum of sounds.
を周期的に叩いたかのような繰り返しが見られび材質を変化させた．Fig. 11(a) は黄銅で厚さる．一方 (b) ではその傾向が低下している．

を 0.2, 0.3(標準条件), 0.5 [mm] と変更したもの

これは，長い範囲ではリードがシャロットにである．リードの反りは鳴るように調整してあ対して明確に当たる (流路を閉じきる) ように振り，そのばらつきの影響もみるため，各条件ご動し，短い範囲ではリードがあまり当たらずにとに２枚のリードの結果を同時に示した．この宙で振動していると推定される（宙で振動する

結果には三つの発音モードが存在すると考えら

リードはフリーリードと呼ばれ，ハーモニカやれ，単純には比較できない．

アコーディオンがこのリードを持つ）．この検証

ま ず，0.2 [mm] (BR0.2-1,2) で は 0.3 [mm]のため，ブーツ内に光源を用意し，共鳴管接続(BR0.3) では見られなかった，リードが長い領域側から高速度カメラ (CASIO EX-F1, 1200 [fps])(40 [mm] 以右) で周波数がほぼフラットとなる領でリードの振動の様子を簡易的に観測し，その域がある．この領域は “リードが長くなったこと隙間の光量変化から定性的に確認している．

で空気圧によりリードがシャロットに押しつけられて振幅が小さくなって周期が短くなった” と3.3推察される．音色・成分はあまり変わらないが音リードの寸法・材質が小さくなり (Fig. 10(c))，周波数が下がらなく
リードの振動は片持ちはりの固有振動数が大きく影響していると考えられるため，厚さおよなる．これを検証するため，ふいごの錘を変更して圧力を変えて測定した結果を Fig. 11(c) に示–8–(a) リード厚さの変更(b) 材質の変更 (黄銅・鋼)(c) 空気圧の変更 (錘質量)Fig. 11 リード厚さ，材質の変更および空気圧の変更と基本周波数の変化傾向．Experimental
results on fundamental frequency with variation in reed thickness, material, and pressure.
す．圧力が高くなるほど，周波数が下がらなくな

断面二次モーメント I, 密度 ρ, 断面積 A に対しり，かつ 1.5 [kg] (300 [Pa] 程度) では，0.3 [mm]て， EI/ρA に比例する (また，長さ２乗に反リードでもフラットな領域が生じた．調律する比例)．黄銅 0.2, 0.3 [mm] と鋼 0.2 [mm] では，という観点ではこの領域は周波数の調整ができ約 2:3:3 となり，黄銅 0.3 [mm] と鋼 0.2 [mm]ないことを意味する．

で近い．鋼 0.2 [mm] ではフラット域が見られ√つぎに，上記影響のない振動長 20-30 [mm] をるが，振動長 20∼40 [mm] ではほぼ重なってい見ると，0.2 [mm] と 0.3 [mm] の周波数の高低る．Fig. 10(d) に示すように音色に波形やスペ比較は利にかなう．すなわち，より剛性の高い

クトルの特徴は (a) に近いが，サイドローブが0.3 [mm] で周波数が高い．一方，0.5 [mm] はよ広がっている．鋼でもリードを作れるといえる

り高く出ると期待されるが異なる傾向にある．

が，錆という点ではかなり不利である．

これは 0.5 [mm] 前述のフリーリードとしての振動をしていると見られる (大きさ，音色) ことで3.4

実際のオルガンパイプとの比較

説明がつく．フリーリード (単なる片持ちはりFig. 10(e)(f) は本学土樋キャンパスのトランの振動) よりも，シャロットに当たる方が振動数が高くなる．当たって跳ね返る挙動があると推測され，リード管の特有の高調波成分につながっているとみられる．さらに，押しつけが強い域ではより周波数が高く出る．それゆえ，こペット (Trompete) 管から採取したものである．

(e) は共鳴管なし (本研究と類似の状態)，(f) は共鳴管のある本来の音である．共鳴管なしで高域まで高調波が続くという特徴，数次先まで上昇するという点に類似性はあるが，耳で聞いての３条件の順序となったと考えられる．

Fig. 11(b) で は 鋼 製 の リ ー ド を 用 い た(0.2 [mm] 厚のシクネステープを材料とした,
SR0.2)．片持ちはりの振動数は，縦弾性係数 E,違うほか，周期的な減衰が弱い．かつ，明確に大きな音が出ている．方向性は近いとみられるが，まだ，この差を埋めるには材質の違いを含–9–これらの結果は，従来からある定性的な特性との整合性はあり，パイプ製作の基礎的指標の一つとなる．一方で，音色の制御という点ではまだ不十分であるほか，リードの反りのような設計によらず手作業での調整が必要な部分があった．また本研究を通して分析をより深めるべき点が多く見つかっているため，研究の余地は多く残っている．
実オルガンからの音データの採取では，本学教授 今井奈緒子氏，(株) 望月オルガンの望月一郎氏に協力頂いた．この場にて謝意を表す．

参考文献
1) G.R. Plitnik: Vibration characteristics ofpipe organ reed tongues and the eﬀect of
the shallot, resonator, and reed curvature,
J. of Acoustical Society of America 107-6,3460/3473(2000)

Fig. 12 共鳴管による周波数の変化 (無, 0.35,0.65 [m])．Eﬀects of resonator on frequecy.
めて，検証すべき点は多く残っていると言える．

2) G.R. Plitnik, J. Angster: The inﬂuence of pipeorgan reed curvature on tone quality, J. ofAcous. Soc. Am. 132-5, 3502/3511(2012)

実 オ ル ガ ン か ら は 他 に ，ク ル ム ホ ル ン(Krummhorn) 管， オーボエ (Hautbois) 管で同様に共鳴管の有無で音を採取したが，いずれ

3) András Mikloś, et.al : Reed vibration in lingual organ pipes without the resonators, J. ofAcous. Soc. Am. 113-2, 1801/1091(2003)

も，共鳴管がないときに比べて，共鳴管ありの場合に周波数が低下する．Fig. 12 はこれまで

4) Péter Rucz, et.al : Examination of the reﬂection properties of sloping terminations toorgan pipes, J. of Acous. Soc. Am. 140-6,4213/4224(2016)と同条件 (0.3 [mm]) のリード・シャロットに円筒形状の共鳴管を取り付けた際の影響を確認したものである．管の共鳴条件とは無関係に振動

5) Péter Rucz, et.al : Modeling resonators of reedorgan pipes, AIA-DAGA 2013, 283/286(2013)

長を調整したものであるが，管の存在によって6) 竹内大空: 動的構造を可視化した小型パイプオルガンの製作, 東北学院大学工学部機械知能工学科 卒業研究概要集 (2017)

周波数の低下は見られる．冒頭で述べたとおり，シャロットまわりを先行して検討したが，今後は共鳴管部分にも着手する必要がある．

4.

7) 佐々木太一: パイプオルガンに向けたフルー管の研究, 同概要集 (2017)8) 渡辺拓海: パイプオルガンの音の周波数制御, 同概要集 (2017)

おわりに9) 柴田治樹: パイプオルガンの開発に関する研究,
同概要集 (2018)

本研究では，オルガンのリード管を製作するという目的のもと，その各種パラメータがどのように発音に影響するかの基礎的分析を行った．
オルガンの歴史により，実践的に多彩な音色のパイプが開発され，定性的な説明はなされているが，定量的・解析的な研究はいまだ多くはなく，実験・評価手法も含めて，結果を報告した．

10) 安藤青空: 自動演奏可能な小型パイプオルガンの製作, 同概要集 (2019)11) 戸村将大: パイプオルガンの音色に関する研究,
同概要集 (2020)12) efu: 高速リアルタイム スペクトラムアナライ
ザー WaveSpectra,
https://efu.jp.net/soft/ws/ws.html,(2021/11/29 閲覧)– 10 –