()% !
2014
,0.-+/!*#3)102212( "2!!!1540'1755!
3)'$ )5&)'$ !

R

Ω
μ

2ページ 図1
系外惑星の公転周期（日）と質量（単位：木星質量）の分布図
3ページ 図2
すばる望遠鏡とHiCIAO カメ
ラで直接に撮像された「第二の木星」GJ504b（右上の点状天体）。中心の明るい主星（左下）の影響は抑制されている。白十字は主星の位置で、主星・惑星の距離は約44au。
クレジット：国立天文台。
3ページ 図3
すばる望遠鏡とHiCIAO カメ
ラで直接に撮像された若い恒星のまわりの円盤。スケール
は100au。
クレジット：国立天文台。

4ページ 図4
ケプラー衛星が発見した惑星候補（丸印）とハビタブル惑
星候補（枠内）を、惑星サイ
ズと平衡温度図上にプロットしたもの。丸印の色分けは発
見年を表わす。左端の緑色領
域がハビタブルゾーンに対応する。
クレジット：NASA。

14ページ 第4図
地球、金星、火星、タイタンの風系（写真はNASA提供）

17ページ 第6図
「あかつき」による3次元大気観測のイメージ

(a)

(b)

20ページ

図1

図 1: 火星大気の北半球の冬における東西平均温度分布: (a) DCPAM を用いて
T31L36の解像度で実施した火
火星大気の北半球の冬における東西平均温度分布:(a) DCPAMを用いて星計算, (b) Mars
Reconnaissance Orbiter 搭載 Mars Climate
Sounderによる観測. 示している値は, 各経度に
T31L36の解像度で実施した火星計算,(b) Mars
Reconnaissance
OrbiterMars Climate Sounderによる観測. 示している値は, 各経度におけるおける地方時 搭載
15 時の温度の平均値である.
地方時15時の温度の平均値である.

る巻き上げをモデル化したパラメタリゼーション (e.g.,
ダストストームが発生すうな例の中で, ここでは, LMD によって構築されたNewman et al., 2002a) を導入することが通例となっMars Climate Database (Lewis et al., 1999) と我々ている. これは, 火星において塵旋風が実際に多数観のグループで行っている, 国内の工学・理学研究者で測されている事実に基づいて, 地球における役割以上

検討中の次期火星探査に向けた火星表層環境評価の活

CCSR
Read and Lewis, 2004).

ムの内のいくつかは, 時に発達する. しかしながに重要視されているためである.

トームは毎年発生するわ変動があることが知られ

3

火星大気モデルの計算例
OXFORD*

かにするべく, これまで

(SPECTRAL)

ここで, 我々のグループで構築してきた火星大気モ
いてダストストームの発デルの結果の一例を示す. 図 1 に, 地球流体電脳倶うとする試みも行われて楽部有志で構築した惑星大気大循環モデル, DCPAM

LMD

動を紹介する.

4.1

Mars Climate Database
OXFORD*
Mars Climate Database (MCD) は, 1990 年代後半
(FINITE*から再び精力的に行われるようになった火星探査におDIFFERENCE)

いて, 探査計画の設計や工学的な機器設計, および理学

002b; Basu et al., 2004;

的な観測結果の解析に使用することを目指して, ESA

は大気中のダスト量の季
条件で走らせた結果得られた東西平均温度分布の一例

および CNES の支援の下で構築された, 火星全球の温GFDL**FMS*
模ダストストームの年々
ルは, プリミティブ方程式系をスペクトル変換法で解(SPECTRAL)
く力学過程に, 物理過程として, 乱流混合過程 (Mellorができていない. 例外的

GFDL*FMS*
ベースの実態は, LMD とオックスフォード大学のグ(http://www.gfd-dennou.org/arch/dcpam/), を火星とができるようにチューを示す. 比較の為に観測結果も示している. このモデand Yamada (1982) level 2.5), 火星大気用に構築したゼーションにおけるパラ放射モデル, 土壌熱伝導モデル, 主成分である CO2 のニングすることで年々変凝結・昇華過程を取り入れたものである. このモデルする報告もあるが (Basuに, 観測結果を理想化したダスト分布を与えて計算を測例も少なくGFDL**FMS* , 季節, 緯度, 高度によって行った,. ダスト巻
我々のモデルでは(FINITE*の検証も十分になされては 10 K 程度のバイアスがあり, 我々よりも開発の進VOLUME)

んでいる他の研究機関による火星大気モデルではバイおける年々変動を表現で, 我々のモデルでも,からないアスがより小さいかもしれないが.

概ね観測される平均的な温度分布の特徴を表現するこ

パーローテーションの表とができている.

度, 気圧, 風速などのデータベースである. このデータ(FINITE*DIFFERENCE)

ループで構築された火星大気大循環モデルの計算結果
を統計処理したものである. このデータベースの開発
当初は 90 年代後半以降に火星観測が再び盛んになるよりも前であったこともあり, このデータベースに結果が収録されている計算は観測データを同化していな
い. しかし, 当時までに得られていた観測結果との比較

UCLA

を通してその質を評価した上で, 火星の理学・工学研究において広く用いられている. 実際, このデータベー
スは世界 200 以上の理学・工学グループで利用されており, 火星探査の設計と, それらによって得られたデー
タをより深く使用する基盤として機能し続けている.

22ページ 図2
金星大気大循環モデルの相互比較で得られた東西平均風のスーパーローテーショ
図 2: et
金星大気大循環モデルの相互比較で得られた東Lebnnoisal (2013) の Fig.2.

トン冷却による熱強制を4.2LMD,
日本による次期火星探査のための表層
西平均東西風: (a) CCSR, (b)(c) オックス
環境評価
フォード大学 (スペクトル), (d) オックスフォード大4 惑星探査への貢献てきた (e.g.,
Yamamoto

らの研究では, モデルは金
近年では, 惑星大気の数値モデルは, 惑星探査計画
学 (差分), (e)GFDL FMS (スペクトル). (f) GFDLMCD が火星探査計画の設計に利用されてきたことったスーパーローテーシの設計のためにも使われるようになっている. そのよFMSを述べたがFMS (差分), (g) GFDL
(有限体積, ),(h) UCLA
同種の試みを我々のグループでも行って2014

&

ĩ2014  10 »22 ·ĩæ}ġXĊ!

15:40Ī17:55

Ï5Ġ }ġXĊ' 
 !#¦¹)

ë(¢3¹'ē+7$ħăÒ­þ(ß%¯Å(×6ò

×~ħ44(Ú%Ës6¼3Ø%vî(PÞ%#Ąĉ4#+Ĩ¦¹(

Î(©2ì.ħ'ā143×ċ(¯Ð1Û+4¦¹Îċ-Ĥ'ßħzģ%ô26®!'ú#+ĨÎĒn(È¥)ØÑZl'µzģ¨ĉ6±]#2ħÎ(ñ©.ę(È¥)ğïfZ(©.đo'ĝ3ö'ô#+Ĩ¯Å-u¦¹$đ#2ħÖ'Ô¹$)Čę%-d¯Å³`G?IJ:(Ĥo6^ħØ%vÈ(?L>vo-ý&54#
3·À(
6

#+ĨĚ¹-ħÂ¿'Ě¹x{ĎĔ'hĕ

!'03ÀÆàÎ¯Å6°#(0'ħ1995ħ!

+Ĩ'ğW(¹6x3ğï¦¹ßā4ħ

20â(×~ħ(³)1000_6č#+Ĩ(È¥)ª(ğïg(ć¦¹6ė

'N{3M¶ħÛy(§-qø&íS(Øā43qø¥-ď"{(;JD<8E$)ħğï¦¹-w,#¤Đ'ĂĘ6,!!
6±äħUğï¦¹ãê(üé

#

+ĨU

3¦¹Îãê(ºió6½+Ĩpm÷(áÈ')ħ\#ħØÎċ(Yõ%ħ(Ä¡3k'!

#-£

61#Ģ4*

$Ĩ




ĩ Q aVĥRĞÙãêĞĦ

#%CL<ÜÁ cçĥÃTĞÙïãêèKùÕèãêÊÇ}ì´rĦ  ğï¦¹ßā20$ā#-( 1)-% /LĥĞùÕèãêèĦ  Ï¦¹(©%đo 7UÁ jĥJAXA èãê¬Ħ  Ě¹Îċÿ¹

!%U(¦¹Îãê13ĤÉ ûĥå«ĞÙãêèĦ  ¦¹ÎG?IJ:¯ÅKï¦¹6'17$19

"$BAI=@ĩĆĈÓ÷[Āðą¸]NÌ ĩĚ¹x{ĎĔ'e3 !(§b|ĥJAXA ±]Ħ
OÌĩBHF>ëĜ(Q'õ4ćZĥNASA (Ýb6c'ĤÉûÍ[©ĦOÌtĩ*3½Ėě% HiCIAO 9FH$²b4íS(¾¹ĥ}ì´r±]Ħ

>pe:CK]i  Bi

[M4`qO2<?<?oY?e_ba/gVa?_bSQ8c=I7r
    ɏjSIĲɋǲôqŦƇlƦwjžĈÆ

K[qŏPĹĻkħǈfYUǃûqķĦnq

äȼXoO

TkO

TɩclǮqħǈrOueķĦkI

ƙƠȳ

c[orǊĞUP

qkrnPTɩLÓɘolıſȖƵoɉ

hjƚƷǓlșR[qġPrIŎØÇJǇĦqůȋkrŵ

[lrɐ^Pe~IƐȼɂǋPe
J^T^IcqȖƵqȞ|rŨĮoĒXIáRsI¸½qÂÁ¥ÿqğĸȀegűPjPeUI[oŀ`Á²ohj ǤĸǓnǰRǇĦqǣeg{fǚnPJ

e^T^  ŎqĲɋØĮqŤƇqěqŦƇŎ×TržĈŎoɃƑǓnŵƙȊjPeJ^T^IPaĳżoǶheJɟǲĮŦƇɠqǒȓĴƠl^jI[qǄƬrĲɋǲ­ÄqȫɏTǘ~eĬĖIÅĭ^eJĲɋǲôoǏ{aIƾžqŤƇq

ŦƇq×ȎkO KƒƇlħǈLlĲɋlqKȗěoħǈoÚeŦƇŵ^Ic[oǊĞqȝ

ȫɏlÁ¦¼¦ɟŦƇlĲɋlqƅųǤĸǓoƪ~[lUkVƉ×UýƖ^

ƦɠLrIcdI  ǥȗl GeJĽɍI[ĴƠoIÊǎÌkǲĮŦƇ ǥȗl G

ŀȦl`



on



]q

IStI

Jef^IÁ¦¼įǨįƞnıſȖƵUȊ

Q¦rēȕðƮɃkŦƇĐłðȓeqkO

onheJcqǒȓžfYoǙǕ^jI

ŎPhzQIȨĮǻƮɃkŦƇqǀŻłƜ÷`ȪaqǛPƑɆkǇĦ{koǞȟ]eǲĮŦƇrƃo 
ñ

l

ãǧŐO
ãȩR

ĬĖIÁ¦¼¦r GJƏĀnåȐ{kl GŦƇlŤƇǫɆǓoȓøY

J

ǒȓžfYknXI[qȋkrēȁonhjPŎoSPjǃǯ`



ln

J
J

[lrǇĦqů

UIÁ¦¼¦UO{oİVPe~IħǈİƧÃƐȼɂÃðĸwVôľrƔǩkr¬Ä^VnPxmžį

ǲnmoPUIħÇňİƐȼɂo

UɎ]j^{QJOeTIȼƂqƺĔqÄȌƇoǖŶȖƵl²¼įžqɆŶǓƜ÷lŦƇqǸȚrI

ǲĮŦƇǝǪqȿȒ¶¾¦ÄÁlșR

J

/

ÎƇqƅ

PðqŏUoŦƇðÄ¡¼¦qcskIÔToð
QnqnqkO

ȉȓiYJc[kIŦƇTqðƔȤƹkrI[qɤiq¤Ä¶ŮQJ ÎƇlćû^jǖŶźê`ƇUÎƇoSy`ŖɔɆŶǓoŴR

; R  F P E T  ] i    ; R  e :UïoŪā^eJ

CK

Ŭƭ

×ȎǓnǲĮŦƇƜ÷Ƃƭl^jrI ŦǲĮŦƇȖƵ`[lrľƆkrnPJhlȱPŤƇkǳ  ­Äɟ ­Ärǳ G

qkrnXIŦ



:IOPrIħǈÃĲɋqȫɏ- /AI ıſċÛIǳ G:.qǳ

ƇqóȭȹĄoÎƇȃÜqȵŐuiVøðǓoƵļ`ŬƭɟȕǻȵŐƭI§¢²¼

ÄƭlĝvɠI ÎƇqÿɓŦƇUȴȺ`

Æäɠ

ɍqƅ

]qĭĆǱĿoŴRŬƭɟ¦¼Á¢¦ƭɠI ȿĀ¿ÁqăƗüǋ`Ŭƭɟ¶À¿ÁƭɠI ÎƇqěƑǓaǼƯɨ ĲɋǲĮŦƇoɇ` ŌŏPȘȡl^jIɆnXǌƕ(2014) U÷ǁ] J¨¾qŦƇóȭo1ƉɆĭĆŴR

Ŭƭɟᦨೋߦᚑഞߒߚߩߪ࠼࠶ࡊ࡜࡯ᴺߢ޽ࠆ‫ߚޕ‬ࠃ߁ߦᖺᤊߩᣂ਎⇇߇㐿ᜏߐࠇߚ⚿ᨐ‫ޔ‬ᄥ㓁♽ߣ߃߫‫ᧁޔ‬ᤊߩ౏ォㆇേߦࠃࠅ‫ޔ‬ᄥ㓁ߪ⑽ㅦ⚂߇ᮡḰ⊛ߥᖺᤊ♽ߩᆫ߆ߤ߁߆ߪ੹ᓟߩ᷹ⷰࠍ ࡔ࡯࠻࡞ߢ߰ࠄߟߊ‫⃻ޕ‬࿷ߩᛛⴚߢߪ‫߇ੱޔ‬ᓙߚߨ߫ߥࠄߥ޿⁁ᴫߣߥߞߡ޿ࠆ‫ޕ‬ᱠߊㅦߐߢᕡᤊ߇ㆇേߔࠆߎߣߐ߃ᬌ಴ߢ߈ࠆ‫ޕ‬·ÁƭI­¾Äƭę}ɠJ[r ᐕߩࠬࠗࠬߩࡑ࡛ࠗ࡯࡞ߣࠤࡠ࠶࠷ߦࠃࠆ

PaŦƇcqqǖŶoȓøYjȖƵ^᥉ㅢߩᕡᤊ߹ࠊࠅߩᦨೋߩ♽ᄖᖺᤊߩ⊒⷗߽ߎ
jP ߩᚻᴺߦࠃࠆ‫ޕ‬ᣂᄤ૕ߪᧁᤊߩ㊀ߐߩ⚂ඨಽߩ
qkrnPe~IɆŶƭkO JƍúoŪā^eqr§¢²¼ÄƭkO
JeᏂᄢᖺᤊߛߞߚ߇‫ޔ‬૗ࠃࠅ߽ߩ㛳߈ߪ‫౏ߩߘޔ‬lRsIƒƇqóȭȹĄoIĲɋrǥȵǳォ๟ᦼ߇ࠊߕ߆⚂  ᣣߢ‫ޔ‬ਥᤊ߆ࠄࠊߕ߆ CW ߩ〒㔌ߦ૏⟎ߔࠆߎߣߢ޽ߞߚ‫ޕ‬ᄥ㓁♽ߢ߽¸Ä¦¾kuiXJǇĦqůȋkrIÓU
ߞߣ߽౏ォ๟ᦼߩ⍴޿᳓ᤊߢ߽‫ޔ‬๟ᦼߪ⚂ƤXȵ]kŤƇUȹĄ`[l]RƜ÷kV ᣣ
J
CW㧕ߢ޽ࠆ‫ޕ‬ᣂᖺᤊߪᕡᤊ 㧔゠㆏㐳ඨᓘߪŎqq¶»Ä¾lÀ¢£oߦㄭ޿ߚ߼⴫㕙᷷ᐲ߇ජᐲࠍ⿥߃ࠆἳᾲߩᧁᤊ
ƊȴqŤƇ{qƍúqǲĮŦƇqǒȓ[࿑㧝㧦♽ᄖᖺᤊߩ๟ᦼ㧔ᣣ㧕ߣ⾰㊂㧔ᧁᤊ⾰㊂㧕
  Ĥ  ǲĮŦƇqěƑɟƄɠlȧɁ
ɟċÛƒƇȧɁɠqøŊĤJߩಽᏓ࿑‫ޕ‬㧔ࡎ࠶࠻ࠫࡘࡇ࠲࡯㧕ߣ⠨߃ࠄࠇࠆ‫ޕ‬qŬƭoJƁıÜrƒƇqȿ]qǳĊøq

 ᐕߦߪ‫ޔ‬೎ߩ᷹ⷰᣇᴺߢ޽ࠆ࠻࡜ࡦࠫ࠶

ňİŦƇfheUIÝqəVrIcqó

࠻ᴺ߇ᚑഞߒߚ‫ޕ‬ᖺᤊߩ゠㆏㕙߇ᕡᤊߣ࿾⃿ࠍȭěƑUaTǳ

ƄkIÎƇTaT  

/A qȫɏoÛǽ`[lkOheJĲɋǲk⚿߱ⷞ✢਄ߦ޽ࠆߣ߈ߦ‫߫ࠊ޿ޔ‬ᖺᤊߩࠪ࡞ࠛ

ãØÇɟ²¼ÄȌƇTqåȐr  ãØߒ߆ߒߥ߇ࠄ‫♽ߩࠄࠇߎޔ‬ᄖᖺᤊߩሽ࿷ߪ‫ޔ‬࠶࠻ࠍߣࠄ߃ࠆ‫ߩߎޔ‬ቢోߦ⁛┙ߥ㧞ߟߩ㑆ធ޿ߕࠇ߽‫ޡ‬㑆ធ⊛‫ޢ‬ᣇᴺߦࠃߞߡታ⸽ߐࠇߡ߈
Çɠǒȓ]jPJxyħǈq²¼

hlóȭěƑqǛPƨƇkIěƑrǳ  Ƅߚ߽ߩߢ޽ࠆ‫ޕ‬㑆ធ᷹ⷰߩᚑഞᓟ߽‫ޔ‬㐳ࠄߊ⋥ÄŦƇåȐ
ãØÇīĚ]jP J[qᴺߦࠃߞߡᖺᤊߩሽ࿷߇⏕⹺ߐࠇߚߎߣߦࠃࠅ

ɟȬȻɃĊŗr
 /AɠkO JƁŦƇrŤƇ
♽ᄖᖺᤊߩሽ࿷ߪ⇼޿ߥ޿߽ߩߣߥߞߚ‫ࠄߐޕ‬ធ᷹ⷰߪᧂᚑഞߢ޽ߞߚ‫ޕ‬QoŦƇqƁÊǎUɅŲ]eǷƗIĲɋǲ

oȱPe~ȎɓƴŐUĉŐȩRƻǀqƒƇߦ‫ޔ‬ਔᣇߩ࠺࡯࠲ࠍ૬ߖࠆߎߣߦࠃࠅᖺᤊߩඨ

UƟƸǓnŦƇǲqĶTmQTrÕřqȖƵɟµ¢¦º¯ÄɠlǿR Jᓘߣ⾰㊂߇᳞߼‫ޔ‬ᖺᤊኒᐲࠍዉ߈‫ޔ‬ℂ⺰ߣᲧセ╙ੑߩᧁᤊߩ⋥ធ᠟௝ߣᖺᤊ⺀↢⃻႐ߩ⸃ŘepsnnPǄƬlnhjPŎorIûqȖƵƂƭkO ¦¼Á¢ߒߡᖺᤊߩౝㇱ᭴ㅧߦㄼࠆߎߣ߇ߢ߈ࠆ‫ᦨޕ‬ㄭJ᣿ߦᚑഞߒߚ 5''&5 ࡊࡠࠫࠚࠢ࠻

^T^nUI[qǲĮŦƇqķĦrI

ߢߪ‫࠻࠶ࠫࡦ࡜࠻ޔ‬ಽశ᷹ⷰ߿⿒ᄖ✢᷹ⷰ߆ࠄ‫ޔ‬¦ƭUŪā^eJŦƇqȬȻɓUŤƇlħǈ♽ᄖᖺᤊߩ⋥ធ᷹ⷰߦߟ޿ߡߪ‫ ޔ‬ᐕ㗃߆

PaMɆŶǓNƂƭohjĽȝ]jVࠄ޿ߊߟ߆ߩ୥⵬ᄤ૕߇޽ߞߚ߇‫߽ࠇߕ޿ޔ‬ਥᖺᤊᄢ᳇߿ᖺᤊ᷷ᐲ᭴ㅧࠍ⺞ߴࠆߎߣ߹ߢน⢻ǷvȕǻÇoOlVoIPsŦƇq¾

eqkO

JɆŶȖƵqŪāřIɃXǖᤊ߆ࠄ CW એ਄ߣ㆙ߊ‫ޔ‬ᄥ㓁♽ߣห೉ߦ⺰ߓߦߥߞߚ‫⃻ޕ‬࿷ߢߪ‫ޔ‬ߘࠇએᄖߩ㑆ធᴺߢ޽ࠆ‫ޔ‬¢¦lR
I[qĺòoǅǬnɤiqɆŶŶȖƵrƓŪākOheJࠆߎߣߪ㔍ߒ߆ߞߚ‫ ޕ‬ᐕ߆ࠄ‫ߊ߿߁ࠃޔ‬ᄥࡑࠗࠢࡠ࡟ࡦ࠭ᴺ‫࡝࠻ࡔࡠ࠻ࠬࠕޔ‬ᴺ‫ࡒࠗ࠲ޔ‬ƭohjŦƇqķĦUǞȟ]e[lo 㓁♽ࠨࠗ࠭߿ᖺᤊᒻᚑ⺰ߢᦼᓙߐࠇࠆ㒠⌕౞⋚

ࡦࠣᴺ߽ᚑഞߒߡ޿ࠆ‫ޕ‬ǲĮŦƇqķĦrǑPnPqlnheJ]
ߎߩࠃ߁ߦᄙ᭽ߥᄤᢥ᷹ⷰᚻᴺߢ⊒⷗ߐࠇߚd1LK^
GH3CKmZX9ߩࠨࠗ࠭㧔CWએౝ㧕ߩ゠㆏ߦ޽ࠆ♽ᄖᖺᤊ♽ᄖᖺᤊߪ‫ޔ‬ቝቮߦ‫ޟ‬ᣂ਎⇇‫ࠍߣߎࠆ޽߇ޠ‬ᢎk߇᠟௝ߐࠇߡ߈ߚ‫߽ࠇߕ޿ߪࠄࠇߎޔߒ߆ߒޕ‬JD5
*-# !&߃ߡߊࠇߚ‫ޔ߽ߢ߆ߥޕ‬ᕡᤊߩߏߊㄭற㧔᳓ᤊǲĮŦƇqǖŶȖƵoiPjrIŎɕTᧁᤊ⾰㊂ߩ⚂ ୚⒟ᐲ߆ߘࠇએ਄ߣ޿߁⿥Ꮒᄢ

゠㆏ࠃࠅ߽ౝ஥㧕ࠍ๟࿁ߔࠆ㜞᷷ߩᖺᤊߩሽ࿷

PXiTqåȐıÜUOheUIPaÎᖺᤊߢ޽ߞߚ߇‫ޔ‬ᄥ㓁♽ߢߪ᳖ᖺᤊߒ߆ሽ࿷ߒ

oIËƂq¥Äßb[loŦƇqĊ

ŗlȧɁUƪ~IŦƇĿŐńVIǉȣlƦȯ
^jŦƇqôȽƝȶoȲ

[lUkV

Jƍȱ

krI¦¼Á¢¦øðȖƵȨĮǻȖƵTIߥ޿ࠃ߁ߥ㆙ᣇߦᏂᄢᖺᤊ߇ሽ࿷ߔࠆߎߣ߇ࠊ
ߪᗐቯᄖߢ޽ߞߚ㧔࿑㧝ෳᾖ㧕‫⾰ޕ‬㊂ߦᔕߓߡ‫ ޔ‬ƇT/A ØÇlȼXIĲɋǲlėùoȣ_ŦƇİƧŦƇƴŐƝȶȢw[l{kēȁ

߆ߞߚ‫ޕ‬㆙ᣇᏂᄢᖺᤊߣㄭធᖺᤊߪᣂߒ޿⒳㘃
[lrɐ^TheJ ŎTIQXĲ

ࡎ࠶࠻࡮ࠫࡘࡇ࠲࡯‫ࠬޔࡦ࡯ࡘ࠴ࡊࡀ࡮࠾ࡒޔ‬onheJ
ǇĦkrIcØĮqɆŶƭkO I࡯ࡄ࡯ࠕ࡯ࠬߣ๭߫ࠇߡ޿ࠆ‫ࠬ࡯ࠕ࡯ࡄ࡯ࠬޕ‬ߩᖺᤊߢ޽ࠆ߇‫⃻ޔ‬࿷‫ߩߎޔ‬㆙ᣇᖺᤊࠍ㐿ᜏߒ
ɋǲŦƇŕŪȣkƑŘ]ɈǙõǔ¶À¿ÁƭI¦À¸¦½ƭI·ߪ࿾⃿ࠃࠅ㊀ߊ  ୚એਅߩᖺᤊߩ✚⒓ߢ‫ޔ‬ᣢߦߡ޿ࠆߩ߇ߔ߫ࠆᦸ㆙㏜ߦࠃࠆ
5''&5 ࡊࡠࠫࠚqɟ
/A ØôɠqȬȻoOǲĮŦƇÁƭŪā^jPJ ୘એ਄㧔ࠤࡊ࡜࡯ⴡᤊ߆ࠄߩ୥⵬ߪ ୘એࠢ࠻  ߢ޽ࠆ‫ޕ‬Uźê]jVeJ^T^I[rPa

[qQoįƞnıſȖƵŬƭkǒȓ]e਄㧕⊒⷗ߐࠇߡ޿ࠆ‫߷߶ޕ‬࿾⃿ࠨࠗ࠭ߩࠤࡊ࡜

5''&5 ߪ‫ޔ‬ᄥ㓁♽ᄖᖺᤊߣߘߩᒻᚑ⃻႐ࠍ⋥ធƒƇȧɁqǳŦƇkOheUIĲɋǲkrƩŦƇ^TķĦ^

RjXeJnTkIŤƇq\XȱèɟƨƇȬȻôçɠěĢ`

2ɛƴqŦƇqķĦ

rħǈȿXqŦƇkOÄI·©Ãª²¡ºÄÁIÄ­ÄÄlĝsjP

nPQnȼƂoňİŦƇUķĦ`[lU

TheJȼƂňİŦƇlȱŶŦƇrƁ^PǨɘrŧļĮkOheɟĤɣĎƿɠJȧɁoş_jIµ¢¦Ãº¯äǧŐTcØÇlPQȩňİ

᷹ⷰߦࠃߞߡ⎇ⓥߔࠆߚ߼ߦ‫ޔ‬ᣂⷙߦ㐿⊒ߐࠇ࡯ᖺᤊ୥⵬߽  ୘એ਄ႎ๔ߐࠇߡ޿ࠆ‫ߩߎޕ‬ǲĮŦƇrIĹĻoKƁÊǎLUO
[lŽ

jP

JÄ­ÄÄqU`s¦)/:A>/äØÈqŦƇqǺǦkIƃo
2UIǇĦI[qȼƂŦƇɅŲ^
Ɛȼɂo
kO

J

(( ²À Ĥɥ`s Ɛȼɂl 7$ ¸¼kǖŶoźê]eȇPŤƇq{qõǔJÄ¾r
/AJ¿¢¦ɨĥǬıſĔJĤ `s Ɛȼɂl 7$ ¸¼kǖŶoźê]eKǮÑqƒƇL 0ɟĕÇqƽǄıÜɠJÌŝqƅ PÎƇTqðɟŇÈɠqŖɔrŰþ]jP JɡrÎƇqÛǽkIÎƇÃŦƇqȫɏrǳ /AJ¿¢¦ɨĥǬıſĔJ

UIcqÉļţr

ȇPıÜxmİVXIǋP¹¥¾ohjrI[{koƜ÷]jPǲĮŦƇrPaȇȺWjIȧɁU

ƒƇȧɁØÇlnIŦƇkrnXȑȆǜƇoøɘ]j^{QJrŎɝ(( rIĲɋǲĮŦƇlcqŕŪǇĬǖŶȖƵohjǝǪ`ıÜŎɝTȧɁŷļ`ëŎlƦȯǓŎǾPjP

qkI[q

¹¥¾o

ȧɁŷļqÉļţrŅ]PJ`ngI

0 rǋPaŦƇlĝw

e~oIƁȔoɅǒ]

0kOıÜðŐȸĆ¹¥¾oĠÅqźê]eǲĮŦƇ

JƋoȄĜƲP[loI[ØĮoźê

eɛÁ¦¼¦ȖƵȏǽ 7$ lȐìðĸǲ

]eŦƇrPaȨPȱȨĮǻ¼ÄǠ

$  ǋPjI`UI ŎTɅĵ]e`sƐȼɂoSYūǐǓȖƵ²À¦kO

J

ĥôĮqǳ

Óq¸Á¬ÄUĎĂ^jP ɟǝė_éĘUOlĝwǪ×ȎȀɨǌƕíǢɠJȑȆǜƇɊPeƊȴq

0 q|ɑP¼ÄǠ`JƒƇ
qkI[qŨĜkǮÑqƒƇfQJ

]oI(( ²À¦krŦƇqȠǊǇ

ŤƇ{qĲɋǲqǲĮŦƇǲqǖŶ

ĬkO

źêár{fá

ȸ~jP

J[qõǔrÌŝƇqĐłð

qkO

J

kȰPjP

e~IĐłðqæðŴRŎ  ƎoóȎ]e 0

Á¦¼¦ȖƵUƏăkO

áoƶenPUIcqQg

qīĚU (( ²À¦onTkI

lPQĲɋĨƇqŦƇrIƍŅȧɁUčĵŦƇǲõǔlƥɚõǔqǖŶȖƵɛJ[oI[ƒƇȧ

{kȖƵkVnTheÌŝƇq\XȱXɟ ɁlIǖŶźê]eŦƇqÌkrƍȮPŦǥȗɠqõǔŴRIĲɋǲqśǵƝȶ

ƇqǒȓlnheɟĤɤɠJħǈTǳ  ðŎȢwqȫɏoOIȬȻɃĊŗrǳ AFA6/>/3@/9ŦƇåȐqƅ

* kO[lUēȁonheJcqǷƗIįž

qõǔoSPjǫɌƝȶƳŉȂƝȶǒȓ^JǖŶȖƵoSPjrIeɟĤɥɠ/?67:<@<3@/9]Ƶļ^IǉȣȸĆ¹¥¾l/9

3

"A@<3@/9)6/9:/;;3@/?67:<@<3@/9

A?/8/033@/9
3@/9

"/E/:/3@/9<993@@33@/9>/2E

J[qƝȶrIŦƇlõǔqǗÒÞǋohjǊ_Q
e~IŦƇķĦqîålǿR

[lkV

J

ĽɍIcqQgqžıÜkrõǔôoÙƇåȐ
īĚ]jP&A/;F

 >/A? /;2 >39/;2



J

[qǖŶȖƵTIĲɋȧɁq  äq
ŤƇq{kIȼƂoƒƇqžäTĈžäqňİŦƇUķĦ`áUȓiThjVeJ{eIė_Ä¾kŦƇqîålšõǔƝȶȓRjVeJ[qɤiǷtÖY[lohjIõǔTňİŦƇUǊ{ȺǧoþɉÖY[lUkV³UĺŪ`[lohjI[qQnȼƂĤɦ²¼ÄȌƇUǒȓ^eŦƇåȐɟÍČɠl«® ±¾ŦƇåȐɟƘôɠI
ŦƇlōȍƴŐĤÇo²À¢¦^eqJÍČqȆøYrǒȓŎȎ   `JŇǭqŖɖĩU«® ±¾ÄÁ   oŀş` J   ¿¢¦ɨ#(J

fQJ(( ÄŦƇqǸȚlŪģqȘƅUƑŘ]

J{eIǲĮŦƇǖŶoɛÁ¦¼¦køðȖƵ^IcqİƧÌqÅȾĆƼǴlƨȈƧǒȓ`loŪā^jP

 <;<=/18E3@/9ƇStÄ­ÄÄUǳ[

ǳ lnIȮPŦƇUɒŋožįP[lUJTheJǮÑqħǈlĝw

JĽɍIŔúq  ŎqȹǋÏļoĂRj]İƧqŹWqŖɔqƾP´ÄTqȖƵrIħÇoƦwj

äØÇqǱĿn¦¼Á¢¦Ƶðēȁo`JŎo  ŎqŒɃUȜē]el[kOhe
UI

ƎoŭgÇ

]qĭĄƵ

Ǝ{koƍœq¦

<>A1873@/9 ãqŤƇĢJOJ^T^Iòjq¥Ä

«®

±¾ÄÁoO

kșďkV

ã

®

JŦƇqȧɁUȮPxmI

JcqǷƗIĲɋǲqƨƇôçoOQnǛěƑ

Je±¾ŦƇUǒȓ]e&A7;@/;/3@/9

J{eIƈǍ

<>23@/9

±¾ŦƇrƃo  ãǧŐI²¼ÄÃ«®

«®

ƇoɉhjIú~jħǈĨŦƇę}ǲĮŦƇ
<C/>23@/9JŤƇɟȨȆǜƇɠqěorIxyħǈĊŗq

JěƑU  ƄƓƶqŦ

qȧɁûɗŐUŚe>3??7;3@/9[lUƑŘ]jP

lRsI²¼Ä  lPQĲɋȧɁq  äqe~orěƑɉIƜ÷ɉǎǿũ^eȐƣUŞȒln

ħǈĨŦƇqǸȚo{±¾ŦƇåȐr  ãǧŐīĚ]jP{eIěƑUɃPxmƜ÷Uɐ^Pe~IǸȚȥȣ`qóɅohjI[{kqħÇȖƵnmoǒȓ]e«qŦƇUóȎ]eJĤɦrcqȧɁlȬȻɃĊŗqøŊkO

ŎoñhjĶąǲ¦¼±¾UOIƎorǲĮŦƇqȖƵUƀŠ]eqUƥŠk

Ze²¼ÄȌƇrIrXgQőqƂĘ

ŎPUIĈøněƑ¬Ä`sƜ÷ēȁkO

An'($),CK¼Á¢¦ȖƵȏǽkO

QněƑUƄǧŐkħǈȧɁqŦƇr{fīĚ]jPn

" * + 0 h K    & + . # % & j U 

qǳ  ÆãqƇqƅ

IħǈĨŦƇk

ÄÄqȅĔlnh

eQnIȷƇěĢ`«®

±¾ŦƇɟ

²¼Ä 1ɠĽɍoǒȓ]jP
3@/9

ŦƇqɗŐrIƒƇĨŦƇkǳ IƱǆƇĨŦ
4

J

$><?F

[qQoǲĮŦƇǝǪrIÕřıſĸÃŦƇǤĸoSPjȿȒnǒȓe`ÐUƑŘ]

fYknXI¦À¬ÀÄlPQKĹĻoSYīŸâ`ǊĞLqǝǪoÉēơnť

ĪǔøɀlnfQJ
6 f I W 
<>A187,3@/9


6/>/1@3>7?@71?

<4 3=93>=9/;3@/>E1/;272/@3?0/?32<;@63  Ĥɧɢ)") ƐȼɂqĺŪŧêĤJ     ¿¢¦ɨ)")J

47>?@2/@/?3@?@><=6E?  
<>2   3@ /9 )>/;?7@ @7:7;5

<0?3>B/@7<;?4><: 3=93>(@/@7?@71/9
/;/9E?7? <4 @63 47>?@ 4<A> :<;@6?



?@><=6E?(A==9  

@ N l \ Ǯ qħǈŵƙ`
Xȸņ`

ȖƵrÕř

lǿRjP

>3??7;3@/9ŎkİV>/@3 <4 3=93> /;2 @63 <11A>>3;13 <4JħǈĨǲĮŦƇ

=9/;3@??@><=6E? qİƧȢwIƨÃȾǴnmħǈİƧoǃŜǓn´¦¾IO

<993@@3  3@ /9PrIƛǂqÀÀ°¾[lrIƢÊ×Ɛ

ȼɂqİVnàĞlșR

Jcqe~orIŦ

ƇǖŶolR[lUÉēơkO

cĽǇ`('oĺŪÏļqđŗ

>/2E  3@ /9JJƄƔkI/;2 1<;?@>/7;@? <; 57/;@ =9/;3@?

Ŏ

?@><=6E?  
/?67:<@<3@/9ɂK)")LɟĤɧɠqe~ǲĮŦƇŁǋȖƵȏǽ
"/@?A<3@/9ƓƖkrI`s>357<;?<4@63=><@<=9/;3@/>E27?8/><A;2
A>75/3?@><=6E? ! J{eIȱ/?67:<@<  3@ /9Ɛȼɂqe~qħǈĨŦƇŵ

ƙȏǽ ')/:A>/3@/9

=>3@>/;?7@7<;/9

J]oI

șR

K

ŭÇZÏļɠȸȊ^jP

<C/>2,3@/9Ŏ

%9/;3@<11A>>3;13

C7@67;   * <4 ?<9/>@E=3 ?@/>? 4><:J'  )(( 

3=93>?@><=6E?(A==9rIŃƖqǮÑqħǈqźêqȖƵŀȦǒȓ
`

27?8

?@><=6E?! L²¼ÄqřǹƠl

ƢƑ¦¼Á¢¦ȌƇK)((Lɟ=><@<=9/;3@/>E

/><A;2%( $0?3>B/@7<;?<4@6327?8²¼ÄȌƇqöüǋoIɜȻɓoƫheŦƇŵƙȸ~ %<9/>7:3@>71

7:/57;5<49/>531/B7@E?@>A1@A>3?7;@63ŦƇøðȏǽ

'( qɅǒUŢ¯¢¡kȸkP

7>31@7:/57;5<4

47;3 ?@>A1@A>3? 7; 57/;@ =9/;3@4<>:7;5

Jc

ØɈqȚǍɟ)%  ,'() nmɠqe~qÀ¨¼°qĪǟɅǒưǒkO (=7>/9 />:? 7; @63/?E::3@>71/99E799A:7;/@3227?8<4",¸Ä¦¾ƢÊ×ȩňİƐȼqƜțUȊjP

@>/;?7@7<;/927?8?@><=6E?
e~qƢÊ×ƐȼɂlȖƵȏǽqƜțUȸ|iiO

 "/==7;5 /;2

?1/@@3>329756@3:7??7<;7;@63:E?@3>7<A?

q´¦¾ȖƵ^IǊĞķĦqȝų½¹Ä¦ÁÁoŴR)634/9?3=<?7@7B3

<;<=/18E&"3@/9

e~oÉēơkOQJ 

3@31@7<;<4

1/>0<;:<;<D723/;2C/@3>/0?<>=@7<;97;3?
5

7;/;3D<=9/;3@/@:<?=63>3(173;13 

&A/;F ( %  E<A;5 =><@<=9/;3@

1/;272/@3 3:032232 7; @63 17>1A:?@399/>

A?/8/03 # 3@ /9 7561<;@>/?@

27?8<4;3/>7;4>/>32 =<9/>7F/@7<; 7:/57;5 <4&A7;@/;/+3@/9",  ?@><=6E?   
AFA6/>/"3@/9;/>@6?7F32

=9/;3@7;@636/07@/093F<;3<4/1<<9?@/>

7>31@7:/57;5<4(173;13/1<92<B7/;3D<=9/;3@?7;<>07@/><A;2

)/:A>/"@63(A;9783?@/> ?@><=6E?! ?@><=6E?    
(A0/>A?@>/@35713D=9<>/@7<;

<43D<=9/;3@?/;227?8?C7@67$$ ((!   

!8/   "  E<A;53D<=9/;3@?1/A56@/@4<>:/@7<;      >/A?!/;2>39/;2"

 

?@><=6E? 
"/@?A<)3@/9(31<;2/>@6:/53>

%><13327;5?

4<>)")()%><1(% 
"/E/:/ ( 3@ /9 (A0/>A 7:/57;5 <4 ;4>/>32 <==93>

7;?@>A:3;@4<>@63(A0/>A)393?1<=3'%><1(%7;A==3>(1<>=7A??@><=6E? ! ǌƕíǢ

7?1<B3>E<4?:/99?1/93 ǮÑqħǈŵbɞHKĲɋ

ǲĮŦƇıſĸLñɄðſǡƁƌ?=7>/9?@>A1@A>3?7;@6327?8<4($    



)/:A>/ " 3@ /9/?E::3@>7143/@A>3?7;/@>/;?7@7<;/927?8
"A@<)3@/9  % <;43>3;13

)6/9:/;;  3@ /9 :/57;5 <4 /:=971/@7<;4<>@63=6E?71/9

@>/;?7@7<;/927?85/=7;>34931@329756@

?@/@3<4@6327?84><:?=7>/923;?7@EC/B3

;271/@7<;<4=9/;3@4<>:/@7<;/><A;2@63

@63<>E?@><=6E? !

E<A;5?<9/>/;/9<5!8/ ?@><=6E?

$><?F   3@ /9@>/;?7@7;5 3=93>  

17>1A:07;/>E

?E?@3:(173;13

 



 

 !

:A9@7=9/;3@





6

水惑星の形成と進化
はしもと じょーじ (岡山大学大学院自然科学研究科)

1

地球のような惑星

いて考察する．最後に水惑星の形成に関する現在の知見をまとめ，もう一度「水惑星」とは何であるのかに宇宙望遠鏡 Kepler によって観測された系外惑星の候ついて議論する．

補は 3000 個を越え (Exoplanets Data Explorer)，惑
星は宇宙にありふれた存在であることが科学的な観測によって明らかになった．系外惑星研究は，系外惑星

2の発見だけでなく，系外惑星がどのような惑星である

海洋存在条件
惑星の表面に海洋が形成されるためには，まずなにのかを明らかにすることをも含めた段階へと移行しつ

よりも惑星表面に十分な量の H2 O が存在していなけ

つある (田村氏の講演)．近い将来には，系外の地球型ればならない．H2 O は宇宙にありふれた元素である水惑星の直接観測が可能になり，系外惑星の中に地球の素 (H) と酸素 (O) から構成される分子で，宇宙には広ような惑星があるのかどうかについて科学的な根拠をく存在していることが知られているが，惑星表面にあもって議論することができるようになるだろう．

る H2 O の量がどのようにして決まっているのかにつ

ここでは簡単に，地球のような惑星という言い方をいては，ほとんどわかっていない．H2 O の存在量につしたが，それを科学的に議論するためには「地球のよいての議論は先送りすることにして，十分な量の H2 O

うな惑星」を科学的に定義する必要がある．地球の特が存在する場合に海洋が形成される条件について考え

徴は何であるのかというのは簡単に決められる問題でることにする．

はないが，地球の表面が広く液体の水からなる海洋に液体の水が安定に存在する条件は，温度と圧力によっ覆われていることをもって地球の特徴とし，「地球のよて物理的に定義することができる．まず圧力についてうな惑星」を定義するものとして「水惑星」という言葉

は，三重点の圧力 (611.73 Pa) よりも高い圧力が必要が使われることがある．たしかに，地球の両隣にあるとなる (これより低圧では気相と固相のみが安定とな

金星と火星の表面に海洋は存在せず，地球にだけ海洋る)．大気を保持することのできる重力を持つ惑星であが存在していることを考えると，水惑星というのは地

れば，惑星表面でこの圧力の条件は満足されていると球の特徴をよく捉えているようにも思える．また，地考えてよい．したがって，惑星表面で液体の水が安定

球の生命が生存していくためには液体の水が必要とさに存在できるかどうかを決めるのは，惑星表面の温度れることからも，水惑星であることは生命を育む惑星ということになる．すなわち，温度が低すぎれば凍り(生存可能惑星) であるための必要条件と考えることも付いて固体の氷となり，温度が高すぎれば蒸発して気できる．生命を育む惑星であることが地球の一番の特体 (水蒸気) になるということである．

徴であると考えるなら，水惑星は地球のような惑星を

惑星表層の温度は加熱と冷却が釣り合うように決ま定義するにふさわしいと言うこともできる．

る．冷却は惑星自身が熱放射を宇宙空間へ射出するこ

後述するように，「水惑星」もまたそれを明確に定義とによっておこなわれ，加熱は入射した中心星 (太陽しようとすると困難に直面するのだが，ここではその系の場合は太陽) の光を吸収することで生じる．本当ことはおいておいて，水惑星とは「惑星の表面がある程は惑星深部から惑星表層に流入する熱というのもあっ

度のまとまった量の液体の水で覆われた惑星」というこて，地球の場合だと固体地球から大気に流れ込む熱はとにして，水惑星の形成とその存在確率について議論

地殻熱流量と呼ばれている．現在の地球において地殻していくことにする．最初に１次元放射対流平衡モデ

熱流量による加熱の大きさ (100 mW/m2 ) は太陽光のルに基づいた古典的な海洋形成条件についてレビュー

吸収による加熱の大きさの 1000 分の 1 以下であり，無し，次に太陽系内の地球型惑星について探査が明らか視することができる．

にしたことと理論的な水惑星の形成条件の整合性につ7中心星放射加熱の大きさは，中心星の光度，中心星

1.37AU(1AU は太陽・地球間の距離) の間が海洋の存からの距離，惑星アルベドで決まる．中心星放射の加在できるハビタブルゾーンであるとされており (例え

熱と釣りあう熱放射を出す温度は有効放射温度 Te とば，Kasting and Catling, 2003)，その中にある惑星呼ばれ，次の式で計算される.

は地球だけである．

Te =!

S (1 − A)4σ

暴走温室と凍結によって定義される海洋存在条件 (ハ"1/4

ビタブルゾーン) は，水惑星になるか否かを判定する
ひとつの目安となるものであるが，これだけ見ていれ

ここで S は大気上端における中心星放射のフラック

ばよいというものではもちろんない．ハビタブルゾー

ス，A は惑星アルベド，σ はステファン・ボルツマン

ンの中にあったとしても，惑星表層に H2 O がなけれ定数である．加熱と冷却が釣り合った状態にある惑星

ば水惑星にならない．惑星表層に十分な量の H2 O がを外から見ると，有効放射温度になっている．この有あったとしても，大気中にしかるべき量の温室効果気

効放射温度になっている場所は，外から見て光学的厚体が含まれていないと水惑星にならない．これらのこさが 1 になる場所である．大気が惑星の出す熱放射にとは，ハビタブルゾーンが十分条件でなく必要条件に対して不透明であれば，地表でなく大気のどこか上のすぎないことを意味している．

方の温度が有効放射温度になり，地表の温度は有効放一方で，ハビタブルゾーンが必要条件になっている

射温度よりも高い温度になることがある．この地表温かどうかについても考える必要がある．１次元放射対度と有効放射温度の差が温室効果で，温室効果の大き

流平衡モデルでは大気のガス成分が放射に及ぼす影響さを見積もることができれば，惑星表面の温度を見積はよく評価されているが，雲やエアロゾルといった大もることができ，海洋が存在できるか否かを決めるこ

気中に存在する粒子が放射に及ぼす影響はあまりきちとができる．

んと評価されていない．雲はその粒径を決めてやらな

海洋が存在できるか否かという問題を広いパラメタ

いと放射強制力を評価することができないし，そもそ

空間の中で調べるにあたっては，１次元放射対流平衡

も雲は時間的・空間的に偏在しているためそれを１次モデルを用いて温室効果の強さを見積もられることが

元放射対流平衡モデルで扱うことが難しい．雲やエアおこなわれてきた (例えば，Abe 1993)．これらのモ

ロゾルの放射強制力を考慮に入れたとき，ハビタブル

デルにおいては，惑星表面に大量の H2 O があるもの

ゾーンがどのように変更されるのかは，あまりよくわ

として大気中の H2 O 量は大気の温度に応じてしかる

かっておらず，今後の課題として残されている．また，べく調節されると仮定し，H2 O 以外の温室効果気体

惑星アルベドについても考える必要がある．地球の場の量が変わったときに地表温度がどう変わるのかを計

合，惑星アルベドの値は雲の影響を強く受けているが，算によって求めている．H2 O 以外の温室効果気体とし現在の地球と異なる条件 (中心星放射加熱，大気組成，て何を仮定するかによって詳細は変わるが，これらの大気温度) においたとき雲がどのように変化し，惑星

モデルによって明らかにされたのは，海洋が存在する

アルベドがどのように変化するのか，それを推測するためには中心星放射による加熱の大きさがある程度のことすら難しい．惑星アルベドが想定よりも大きくな範囲に入っていなければならないということであった．

ればハビタブルゾーンは内側へ移動し，惑星アルベド

中心星放射の加熱が強すぎる場合には暴走温室状態にが想定よりも小さくなればハビタブルゾーンは外側へ陥って海洋は蒸発し，中心星放射の加熱が弱すぎる場移動する．案外に，ハビタブルゾーンは広いのかもし

合には CO2 などの温室効果気体を加えても H2 O が液れないし，狭いのかもしれない．

体として安定に存在できる温度まで暖まらず凍結してしまう．中心星放射の加熱の強さは，中心星の光度と惑星アルベドが決まると，中心星からの距離だけで決まる．地球のように海洋に覆われた惑星のアルベドは地球と同程度であろうと思うと，海洋が存在できる (暴走温室にも凍結にもならない) ちょうどよい中心星か

3

太陽系の地球型惑星

3.1

地球

現在の地球はその表面の約 7 割を海洋で覆われていらの距離の範囲というものが決まることになる．このる．地質記録を見ると，一時的に全球凍結のようなこ中心星からちょうどよい範囲はハビタブルゾーンと呼とはあったにしても，海洋は 38 億年くらい前からほぼばれ，現在の太陽系においては太陽から 0.95AU から

8

途切れることなく存在し続けてきたと考えられる．す塩岩に固定される CO2 量が少なくなるため大気中のなわち，地球は 38 億年前からずっとハビタブルゾー

CO2 量は増える．そうすると CO2 の温室効果によっ

ンの中にいたことになる．

て表層環境は温暖化する．このように大気中の CO2 量

ずっと海洋が存在していたのなら，安直に昔の地球が決められているならば，大気 CO2 量が自動的に調は今の地球と変わらなかったと考えてもよいように思整されることによって，ちょうど海洋が存在するようえるが，昔の太陽は現在の太陽と違うため，昔の地球な表層環境が維持されることになる．

は今の地球と同じであるわけにはいかない．このこと

この大気 CO2 量を維持する機構は，ウォーカー・サは「暗い太陽のパラドクス」と呼ばれている (例えば，

イクルと呼ばれたり，ウォーカー・フィードバックとSagan and Mullen, 1972)．太陽は中心核でおこる核融呼ばれたりする．地球ではウォーカー・サイクルが働合反応で発生したエネルギーを放出することで光り輝くことによって，太陽光度の時間変化によらず地球はいているが，この核融合反応の活発さは時間とともに海洋が存在できる条件にあり続けたのかもしれない．

増大すると考えられている．これは，核融合反応が水ウォーカー・サイクルは，化学風化によって供給され素をヘリウムに変えるため，時間の経過とともに中心る Ca イオンの量を変化させることによって表層環境を核を構成するガスの平均分子量が大きくなって粒子数変えるため，表層環境が変わるには 100 万年程度以上は減少し，星の重さを支える圧力を維持するために中の時間がかかる．これより短い時間スケールでは，全心核の温度は上昇し，その結果として核融合反応が起球凍結のような極端な状態に陥ることもありえる．そこりやすくなるためである．太陽光度は現在の 70%程

してもし全球凍結に陥った場合でも，ウォーカー・サ

度から時間とともに徐々にその光度が大きくしてきた

イクルが働いていればいずれ全球凍結から抜け出してと推定されており，地球のアルベドと大気組成が現在

海のある状態に戻ることができる．全球凍結の発見以のそれと変わらないのであれば，20 億年前以前の地球前において，ウォーカー・サイクルが地球の表層環境は凍結してしまうことになる．

に影響していたことを示す明解な証拠は存在していな

地質記録との整合性をとるものとして一般に考えらかったが，地質記録に残る全球凍結とそこからの脱出

れているのは，昔の地球大気には現在よりも多い量のは，地球においてウォーカー・サイクルが確かに働い

温室効果気体が含まれており，その温室効果が弱い太たことを示す証拠と見ることができる．

陽光度を補って温暖な環境を維持していたとするものである．１次元放射対流平衡モデルによると，およそ

3.2

1 気圧の CO2 が大気にあれば暗い太陽の下でも地球は火星海洋を保持することができるとされている．地表には現在の火星に海洋は存在しない．火星の表層は乾燥

炭酸塩岩の中に固定された CO2 が 50-100 気圧分ある

しているが，この乾燥は平均の地表温度が 230 K とい
う低温のためで，H2 O そのものが存在しないわけではので，1 気圧程度の CO2 が大気にあってもよい．

ない．H2 O はあっても乾燥している現在の火星は「地海洋を持つ惑星の大気 CO2 量は，火成活動で大気球のような惑星」という意味での「水惑星」ではないに放出される CO2 量と，海洋中で炭酸塩岩に固定されが，いくつかの証拠から考えて過去には地表が海洋でて大気から除去される CO2 量の釣り合いで決まっているとする考えがある (Walker et al. 1981)．海洋中覆われた「水惑星」の時代があったと考えられているで生成する炭酸塩岩の量は，海洋に供給される Ca イ

(例えば，Baker et al. 1991)．

オンの量で規定されており，海洋に供給される Ca イ

過去の火星に海洋が存在したと考えられるようになっオンの量は陸地に降った雨によって陸地の岩石がどれたのは，探査機 Viking によって撮影された地表の写だけ化学風化するかによって決まる．温暖な環境では，

真の解析によって，波打ち際とおぼしき地形や，流水

降水量が増え化学風化も進みやすいため Ca イオンがによって形成されたらしき河川状の地形が発見された

大量に供給され，大量の CO2 が炭酸塩岩に固定されからである．その後，探査機 Mars Global Surveyer
による重力場の測定により，この波打ち際とされた一て除去される．そうすると大気中の CO2 量は減少して温室効果が弱まることによって表層環境は寒冷化す

連の地形が確かに等重力ポテンシャル面上にあることる．逆に寒冷な環境では，降水量が少なく化学風化もが確認され，過去の火星に海洋が存在したことは確か

進みにくいため Ca イオンの供給量が抑えられ，炭酸らしいと考えられるようなった．また，探査機 Mars

9

Odessey のガンマ線スペクトロメーターの観測によっ

につれて火星の表層環境もより温暖な環境になると考て地下に H2 O が大量に存在することが示唆されている．

えるのが自然であるが，そうはならなかった．おそら

火星が温暖湿潤であった時代はクレーター年代学 (衝くは温室効果を担っていた成分の一部が大気から失わ

突クレーターの数に基づいて年代を推定する手法．絶れることによって寒冷化したと考えられるが，それが対年代を決めるのは難しいが，相対年代はよく決まる)

何であるのかはわかっていない．

に基づいて見積もることができ，流水によって作られまた，過去の火星を温暖にするのに CO2 だけでは不たと考えられているバレー・ネットワークは 38 億年

足だが，大量に存在するであろう CO2 が温室効果のあ前以前に形成されたと推定されている．もしも温暖湿る程度の部分をまなかったことは間違いない．現在の潤な環境が長期間にわたって維持され活発な水循環が火星大気は CO2 が主成分であるがその量は 6 hPa であったとすると，おそらく古い地形は浸食され消されしかないため，過去に数 bar の CO2 大気があったとてしまうと考えられるが，火星には古い地形も残されしたらその CO2 は大気から取り除かれたことになる．

ていることから温暖湿潤であった期間は比較的に短い

液体の水が存在すれば炭酸塩岩を生成することで大気ものであったと考えられる．また，水に関連する地形から CO2 を取り除くことができるが，寒冷化した後のが一度に形成されたとも考えにくいことから，海洋が火星で大量の炭酸塩岩を生成することはできないとす形成されたのは１回だけでなく，寿命の短い海が何度ると，凍結した時点でかなりの量の CO2 が大気に残るか繰り返し形成されたのではないかと推察されている．

ことになる．ある程度の量は宇宙空間へ逃散 1 するこ

地質学的に温暖湿潤な火星が存在したことはほぼ間とによって失われたと考えられているが，十分な量の違いないと考えられる一方で，気候学的には 38 億年前

CO2 を宇宙空間へ逃散させることができるのかどうか

以前の火星に温暖な表層環境をつくりだすことは難しは明らかでない．

い．地球の項で説明したように 38 億年前の太陽光度は

H2 O の行方もまた，CO2 の行方と同様に問題であ

現在に比べるとだいぶ暗いため，火星地表の広い範囲

る．現在の火星の表面には極域に氷の形でいくばくかが液体の水の安定に存在する温度になるためにはかなの H2 O が存在しているが，その量は海洋を形成する

り強い温室効果が必要とされる．かつては 5 bar 程度

ほどではない．かつて海洋を形成した H2 O の一部はの分厚い CO2 の大気が形成されれば温暖な火星にな

宇宙空間へ逃散し，一部は地下に潜ったと思われるが，ると考えられていたこともあったが，中心星放射の加それぞれどのような過程でどれくらいの量が表面から熱がある程度以上に弱い条件下では CO2 自身が凝結移動したのかはわかっていない．惑星表層に存在するしてしまうことによって，十分な温室効果をもたらす

水の量がどのように決まっているのかという問題に絡ことはできないことが明らかにされた (Kasting 1991)．

んでも，火星の表面から H2 O が消失する過程がどの

地球型惑星の表層に大量に存在すると考えられる CO2

ようなものであったのかを考えることは興味深い．

は温室効果気体としてもっとも考えやすいものである
が，温暖な火星を作り出すためには CO2 以外の温室効
果が必要である．凝結した CO2 の雲が持つ温室効果，

CH4 や SO2 といった CO2 以外の温室効果気体，さら

3.3

金星

現在の金星に海洋は存在しない．金星の表層は乾燥していて，H2 O は大気中にほんの少しの量が含まれてには CH4 から光化学反応で生成する有機エアロゾルによる太陽放射の吸収など，火星を暖める機構としているにすぎない．大気中の水蒸気量を可降水量で表す

いくつかのものが提案されているが，それらで本当になら 30〜100mm で，地球の表層には平均水深にして火星が暖まるのかどうかは明らかではない．暗い太陽

約 3000m の水があることに比べると，その量は 10 万の下でハビタブルゾーンが太陽系の内側へ縮んだ過去

分の 1 程度でしかない．現在の金星は表層にある H2 O

において，火星がハビタブルゾーンの中に入るのは簡の量がとても少なく，水惑星ではない．しかしながら，単なことではない．

金星もまた過去には海洋を保持していた可能性が示唆されている．

なぜ過去に火星が温暖であり得たのかという謎が解けていないのと同様に，温暖な火星が現在あるような寒冷な火星へとどのように進化したのかについてもあ1 大気流出 (escape) 過程は日本語で「散逸」と書かれることが多いが，散逸は dissipation を表す言葉としても使われるため紛ら
わしい．ここでは escape に対応する過程を「逃散」と表す.

まりわかっていない．単純には太陽光度が大きくなる

10まず，金星大気に含まれる水素の同位体比から，過く限られた情報しか取得できないため全てを確定する

去の金星には現在ある量の 100 倍以上の H2 O が存在ことはできないが，金星の地表は玄武岩的な組成と花していたと推定される．金星大気の水素同位体比は地

崗岩的な組成の２つに分けられることが明らかになっ球の海水のそれに比べると，重水素が 100 倍ほど多くた (Hashimoto et al. 2008)．玄武岩的な組成は主になっている．太陽系において地球と金星はごく近傍に

金星の低地に見られ，花崗岩的な組成は主に金星の高あり，地球と金星はほぼ同じ物質から形成されたと考地に見られる．玄武岩と花崗岩の密度を比べると後者

えると，地球と金星の材料物質の水素同位体比は同じの方が軽く，軽い物質が高地を作ることはアイソスタであったと考えられる．水素が宇宙空間へ逃散する過シーの考え方とも整合的である．近赤外線の観測だけ

程では，軽い水素は重い水素よりも逃散しやすいため，

で花崗岩の存在を断定することはできないが，金星の水素が逃散すると惑星に残った水素は重い水素の割合

高地は花崗岩で構成されている可能性がある．

が増加する．すなわち，金星大気の水素同位体比は金

過去の金星に海洋が存在していたとしたら，金星は星から大量の水素が逃散した結果として説明すること

湿潤な状態から現在の乾燥した状態へと進化したことができる．過去の金星に大量の水素があったのなら，水になる．太陽光度の増大にともなって暴走温室状態に素と酸素が結合してつくられる H2 O も大量にあった

陥り，海洋は失われたと考えるのが自然であろう．海と考えられる．

洋を形成していた H2 O は水素が宇宙空間へ逃散する海洋が形成されるためには，H2 O が大量に存在することで消失したと考えられるが，水素が，いつ，どのだけでなく，地表がほどよい温度になっている必要もように，どれくらいの量，逃散したのかについては不ある．金星は地球に比べると太陽に近く，大気上端に明なことも多い．ここでもまた，惑星表層に存在する

入射する太陽放射のフラックスは地球のそれの約 2 倍

水の量がどのように決まっているのかという視点で見となっている．そのため，地球をそのまま金星の位置まて，金星の海洋の消失過程は興味深い．

で移動させると暴走温室状態に陥ってしまう．すなわ
ち，現在の金星はハビタブルゾーンの外にある．しか4

し，過去の太陽光度は現在の 70%程度であったとすると，その時代のハビタブルゾーンは現在よりも太陽系

水惑星の存在確率
地球という惑星を特徴づけている海 (地表に存在すの内側にずれて設定されることになる．惑星アルベド

る大量の液体の水) であるが，海が存在することはどれがそこそこに大きくなれば，過去の金星は暴走温室状態に陥らず海洋存在条件を満足していた可能性がある．
金星には火星と違って古い地形が残されていないたくらい特殊なことなのだろうか．太陽系内の３つの地
球型惑星，金星，地球，火星を見ると，この中で現在海洋を保持しているのは地球のみであり，水惑星の存め，地形学的な手法で海洋の存在を調べることはでき

在確率は 1/3 である．しかし先に見たように，過去にないが，化学的な痕跡が残されている可能性はある．火

おいては火星にも金星にも海洋が存在していた可能性

成岩の一種に花崗岩と呼ばれる種類の岩石があり，こがある．火星と金星にも海洋が存在していたとしたら，の岩石は水が存在する条件下で玄武岩が溶融して生成

過去の太陽系において水惑星の存在確率は 3/3 であっすると考えられている．花崗岩は地球以外の惑星で発たことになる．この数字だけを見ると，水惑星の形成

見されておらず，花崗岩は水と深く関連していると考はありふれたことであると結論される．一方で，現在えられる．水がないと生成しない花崗岩が金星に発見の太陽系において海洋を保持している惑星は地球だけされたなら，過去の金星には海洋が存在していたと考であるということもまた事実であるので，水惑星はどえるのが妥当であろう．

こにでも形成されるが，それが長期間にわたって存在

金星はその全面を分厚い雲で覆われているため，そすることができるかどうかの方が問題ということなのの地表を観測することが難しく，地表物質を全球的にかもしれない．

調べることができないでいた．近年になって，近赤外域

水惑星と呼ばれるためには，どれくらいの量の水がの特定の波長において地表から射出された光が大気をあればよいのかという問題はとても難しい．惑星表層

透過して漏れ出ていることが発見され，この近赤外線に液体の水が存在するだけでよいのなら，現在の火星を使って金星地表を構成する物質を推定することがでと金星は実は水惑星である．現在の火星表層は酷寒のきるようになった (Hashimoto and Sugita 2003)．ご

環境だが，定常的ではないが一時的には液体の水が存

11

参考文献

在することのできる温度・圧力条件になる地域が存在する．そして，液体の水が流れて形成されたと考えられる地形が現在もつくられており，地表近くに液体の水

Abe, Y., 1993: Physical state of the very early Earth.

が存在することがあることは間違いない．金星は，地Lithos, 30, 223-235.

表温度が 735K にも達していて地表で液体の水は安定

Baker, V. R., R. G. Strom, V. C. Gulick, J. S. Kargel,に存在することはできないが，高度 50-70km にある雲

G. Komatsu, and V. S. Kale, 1991: Ancient

層の温度・圧力は地球の対流圏とあまり変わらず，そoceans, ice sheets and the hydrological cycle

こには濃硫酸水溶液からなる雲が存在している．濃硫酸ではあるが水溶液であり，液体の水が存在している．
現在の火星と金星に存在する液体の水は量が少ないた

on Mars. Nature, 352, 589-594.
Exoplanets

め，地球のような惑星という意味で水惑星と呼ぶこと

Data

Explorer,(Availableat

http://www.exoplanets.org/)はできないと思うが，こうした液体の水の存在する領Hashimoto, G. L., and S. Sugita, 2003: On observing

域は生存可能領域と考えることはできるので，その意

the compositional variability of the surface of

味で地球外生命の探索という意味においては探索の対Venus using nightside near-infrared thermal

象とされるべきなのかもしれない．

radiation. J. Geophys. Res., 108(E9), 5109,

水が大量にある惑星もまた，地球のような惑星とは

doi:10.1029/2003JE002082

違うものになる．惑星表面の大量の水があると陸地はHashimoto, G. L., M. Roos-Serote, S. Sugita,

水没してしまう．陸地がない惑星こそ水惑星と呼ぶべ

M. S. Gilmore, L. W. Kamp, R. W.

きなのかもしれないが，陸地がない惑星は地球のようCalson, and K. H. Baines, 2008:

な惑星とは違うように思われる．地球の気候が安定にFel-

sic highland crust on Venus suggested by

維持されてきたのは，ウォーカー・サイクルによってGalileo Near-Infrared Mapping Spectrome-

大気 CO2 量がちょうどよい量に維持されてきたからで

ter data. J. Geophys. Res., 113, E00B24,あるとすると，地球のように安定な気候が維持される

doi:10.1029/2008JE003134

ためには陸地が必要ということになる．ウォーカー・
サイクルが働くためにはある程度の大きさの陸地が必

Kasting, J. F., 1991: CO2 condensation and the cli-

要であり，陸地が存在するためには惑星表層にある水mate of early Mars. Icarus, 94, 1-13.

の量が多すぎてはいけない．

Kasting, J. F., and D. Catling, 2003: Evolution of

陸地が存在するかどうかは，惑星表面の凸凹の大き

a habitable planet. Annu. Rev. Astron.

さと，惑星表面にある水の量の兼ね合いで決まる．凸

Astrophys., 41, 429-463.

凹が大きければ水が多少たくさんあっても水没をまぬがれる地面が存在する．ある程度の大きさの惑星におSagan, C., and G. Mullen, 1972: Earth and Mars:

いては重力がそこそこに強いため，あまり大きな凸凹

Evolution of atmospheres and surface tem-は維持することができない．そう考えると陸地が存在

peratures. Science, 177, 52-56.

するという条件を満足する水の量の上限というは，そ

田村元秀，2014: 本シンポジウム講演．

れほど大きくなることができない．地球の表層にある

Walker, J. C. G., P. B. Hays, and J. F. Kasting, 1981:

水の量が 2 倍になれば陸地の大部分は水没してしまう

A negative feedback mechanism for the long-ことを考えても，地球が地球らしくあることのできる

term stabilization of Earth’s surface tepera-

水の量というは狭い範囲に縛られているように思われ

ture. J. Geophys. Res., 86, 9776-9782.

る．地球の海水の量は 1.4 × 1021 kg であり，地球の質量 (6 × 1024 kg) に対する割合は 0.02 % でしかな
い．惑星表層に存在する水が多すぎてはいけないという条件は，もしかすると非常に厳しい条件であるのかもしれない．

12ȕĐŀǢǃĐʅʇʌʢʎʆʦÊʬØĐŀƃƎȹȹġȹ Mȹ ̀ɖɍɣɍ ƈƃƎấȹȹ%$#!

ȹ ȹ ʅʇʌʢʎʆʭȕĐʬŀǢǃĐʦʖʤƒĪʕˀ̂ɂɁ ¹ʩ˂ʞʿșŹʬğ̂ɃɁɂɁ ¹ Ɇ Ěʩäʠʒʽˀʞ̃ǕŵʥʭȕĐpzǭȇʌʽʅʯʶ˂ʾʆʨʧʬůŀǢǃĐʩʞ˷˳˾ˢ˙˼˕˼ːʩʼʡʤŀʬȄV˃đ
5Xʖ̂˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʻȤÆÞʬ˲ˌ˥˘˱ʦʈʡʞǟʩêʸ̀ƕ ɂ |́̀ɚɦɰɦɲɺɷɦȹɪɹȹɦɱȿȹɃɁɂɂ́̃ȹ
ȹ ȹ j¹ ɂɃ Ě̂ʅʇʌʢʎʆʭȕĐpzǭȇʩ:ʿʓʦ˃ǚʷʞ̃ʜˀʶʥȭǜʩĊ˃ƨʑʤʎʞʍ̂
ʍǼ

ˉ˼˖˼

ʥ/ĸʖʞʞʹȕĐʬĴ˃Ơǽʾʖʞ̃ȕĐJ   ƁʩʭĀʖʞ̃ȹȹ ȹ ʓʬĀʬʇʦ̂˭˺˖ˈˏˢ˞˾˱ʥʭÿ^{ʬ"!







"

Ǝďʦ̂ʅʇʌʢʎʆ˃ʺʉ½ȕĐʶʥáʘĉňʬīǖ ʖʞ̃ʅʇʌʢʎʆʭ̂ɃɁɂɆ ¹ğʩ@ʰȕĐʩiʘ˃ʹʞ̃ ˉ˼˖˼ʍ/ĸʖʞȠʩʭ̂ŧą˃çʖD ʿʓʦ˃ŽéʖʤȟƞʬĊ˃ƨʑʤʈʿ̃ȹ
ʘʞʹʬȷˍ˗&Ƨʬ˨˸ˬʬV$ƼʍÁʎȕʦ ȹʨʾ̂ŧąʦȑXN˃œiʘʿȠʬȏiʍŬʡʞʞʹʩ̂ '%$&ˉ˼˖˼ʬŧťxʍŷ·ʨȷŖʦʨʾƄ÷ʖʞʦó Ƀȿɂȹ ŀİǿȹʕˀʞ̃ʜʬĉʥ̂ðħĵʍŷ·˃īƂʖʤƸÉŻ ȹ ȹ ȕĐʭȟʌʽƟ ɂ 6 ɰɲ ʬǪȢ̀ůȾȟȚʬʩŧť˃/ĸʖʞʞʹ̂ŧąʭ[ʍļʡʤʈʿ̃ʜʓ ɁȿɈɃ *́ʬʦʓˁ˃<Ǯʖʤʈʿů ØĐʥʇʿ̃ʎʥ̂ ˉ˼˖˼ʩ@½šŞʖʤýʹʤȕĐ˃Žéʘʓʦ ʕʭůʬ ɁȿɊɆ *ʥ̂ůʦʴʦ˄ʧjʗʦǔʡʤƼʈ̃ʍīǖʕˀʞ̃wȰʭˉ˼˖˼ʍ%ųʩƲʊʿūÛ ʓˀʶʥʬðħʩʼʡʤďʽʌʩʨʡʞȕĐʬƠȱʭʥʇʿʌʧʉʌʥʇʿ̃ʌʐʖʤ ɃɁɂɂ ¹ Ɋ Ěʩǚȶy§ ůʦʭʌʨʾȉʡʞʺʬʥʇʿ̃ǆʭ ɅɇɁʂʦʈʉş˃ǂʡʞʍ̂ʺʭʻÒǋʨóȂQʭÌʽˀʨʈʦʈʉʓ ŦʬŶʥʇʿ̀ƕ Ƀ |́̃ŀʭ ʩȑXŠƠʌʽʦʍ˂ʌʡʞ̃ȹ
ʨʾ̀ɊɇȿɆ˿́̂ʜʬȔʭʐ̂ǆȩŀʭ ɊɁ ŀ
ȹ ȹ ļʕˀʞãĽʭ̂ĠģʭWKÍųʬ Ʌ ʬ¨ʕʨ ̀ŁŒ ɊɁɁȹ ɲ ſǺʥʇʿ̃ŏʭʨʐ̂ŀ ʬŁƿˉ˼˖˼̀ɝɏɞ̄ɷɪɦɨɹɮɴɳȹ ɨɴɳɹɷɴɱȹ ɸɾɸɹɪɲ́˃ȘēȚȀƨ ŀʭ ɁȿɁɁɄ˿ƌ½ʦ̂ʌʨʾŨʖʤʈʿ̀ůʥʭ ɂ˿y§ʘʿʓʦʩʼʿǭȇKÍʥʇʿ̃ˉ˼˖˼ʍŧą ƌ½́̃ǆʩʭŞ¯ʍāʖ̂Ă6¹LʩǎĳʨʦȑXN˃œiŧťʕʚʤóQ˃Ìʿ Ƀ őÀˉ˼˖˼ ľVʥyDʖʞʦƱʊʽˀʿŚ°ʩʋʋ˂ˀʤʈ
ʥʇʿʬʩ¦ʖ̂ɝɏɞ ʭŧą˃ǓaÓʥEǒʕʚʤ ʿ̃ȷ½ ɆɁȾɈɁȹ ɰɲ ǵʩʭŝƅȑʬȤʍōʌʰ̂ØóQ˃Ìʿ ɂ őÀˉ˼˖˼ʥʇʿ̃Ê ɝɏɞ ʖʌ%˂ʨ Đ;"˃ʋʋʉ̃ȹ
ʈʦʘʿʦȑXNʭţȴʨȒȔʥʇʾ̂ʶʞȑXNʬȒ ȹ ȹ ȕĐʬȷŖʬžñʬ^{ʭȟʩǵʈʓʦʥʭʨʈ̃
Ȕ˃æʊʞʶʶʥʭYEʨSǾʍÌʽˀʨʈ̃ʜʓʥ ȕĐʬȤʭ:§ȟ9ʬ Ɉɉ˿˃a§ʘʿ̀ůʥʭɃɁɂɂ ¹ ɂɁ Ěʩ̂ʺʦʺʦʩʨʌʡʞȑXNîD˃ ɄɁ˿́̃ȟ9ʭȤʦŀʦǽȆʘʿʉʠʩʕʽʩÂʶʾ̂ǂʈ̂ɇɆȹɰɬ ʺʬǰȔXʩÞRʖʞ̃ȹǆʶʥ«ʐȟ9ʭůʬ ɂɁ Eʬ ɂ ʩʘʏʨʈ̃ʩȹ ȹ ʈʼʈʼ ɃɁɂɂ ¹ ɂɂ Ě̂@½ȕĐ˃Žéʖ̂ɝɏɞ ʩʼ ʺʌʌ˂ʽʙ̂ƶʨȑXŠƠʍʺʞʽʘÄQʨŖʿǭȇKÍ˃ǂʡʞ̃ɂɁ EȚʩ`ʱ ɝɏɞ Ȁƨy§ʭ ¡UĦʬʞʹʩ̂˂ʙʌʨˉ˦˸ˎ˾˃ʺʦʩʖʤUĦGʹʤʬƥȶʥʇʿ̃ĜʚʪÛʩ2ʊʤƫÃʖʤ ŻʩĖʶʡʤʈʿʬʥʇʿ̃ůʥʭȑXŠƠʬƷ˄ʟʍ̂ǕŵǽʾʬʖʞSǾʍÌʽˀʞ̃jıʬ SʩʼʿŖĖXʍwȰʩʨʡʤʈʿʍ̂ȕĐʭŖĖXy§˃ Ʉ zǂʈ̂i˂ʚʤ ɃɅɁȹɲɀƉʬǾ½Ę˃ȈÞ ʬƎĮʬ˃Ǎʚʤʈʿʦǔʊʿʌʺʖˀʨʈ̃ȹ ȹ ȹ
13

ȹȹ

ȹ

ȹȹȹ

ȹ

ȹ ƕ Ƀ |ȹ ȕĐʬþ§¦Ō¸ǅʬŖ½E´ʦðħĵȹƕ Ʉ |ȹ ƚ~ʦ˺˕˅ʬƁȞĵʩʼʡʤŗʽˀʞȕĐȹȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ʩʼʿǐŗƦĦ̀ɜɴɱɱɦɨɰȹɪɹȹɦɱȿȹɂɊɉɁȹ ˃ý́ȹȹ ȹ ȹ ȹ ʬĤȲʬȷ½E´̀ɞɨɭɺɧɪɷɹȹɪɹȹɦɱȿȹɂɊɉɁ ˃ý́ȹ Ʌɇ 6¹Lʩȟƞʍ$ʽˀʞē̂ȕĐʩʺŏʍʇʡ ȹ ȹ ʕʤǐŗʩʼˀʮ̂ȕĐʥʭ;ʤʬƮ½ʥƸǮʦjʞʦʈʉʓʦʭʇʾʜʉʨʓʦʥʇʿ̃ʜʬʓˁʬȕĐʥʭ̂ ĉkʬȲʍnʎ̂Ȥʍʘʿȷ½ ɇɁȹ ɰɲ ǵʥʭůʦjıʩȑXŠƠʭŏʩŚʑǳʷ̂Šȑˌ˸˕ ɂɁɁȹɲɀƉ̂ƸǮʬ ɇɁ *ʬǑǾ½ʩȈʘʿ̀ƕ Ʉ |́̃ʓˇ˱˃ŲÞʖʤľʩcʾǳʶˀʤʈʞʌʺʖˀʨʈ̃ ʬȷǾȲ˃ʅ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʆʦrʱ̃ůʬµʖʌʖůʬ Ƀ *ʬȟ9˃ŎʰʿȕĐʭůʼʾʺĖ ūȲʍ˒˷ˋ˷Qʦŀ3½Qʬ˨˶˼˗ūÛ̀ǅȲ́ʌʐ̂ʜʬʞʹʩ^ʬȕĐʬŀʩʭůʼʾʺʐ ʩʇʿʬʩ¦ʖʤ̂ƸǮʼʾȲʬʴʉʍǾʈȕĐʥʭ̂ʬŁƿŀʍlʶˀʤʈʞʟˁʉ̃ŁƿŀʭËʄʩȷ­ µūȲʩ¦ʖʤ4ʐȋÑQʍŀ3½Qʦ˨˶˼˗ʖʤ
ŀʩȄʮˀ̂ȟơƬʩʼʡʤŁƠʦȑƠʩEǒ ʈʿ̀ċǅȲ́ʦƱʊʽˀʿ̃ȹ
ʕˀ̂ŁƠʭȒQ˃ìʾFʡʤƏȚʩŌˀDʖʤʖ ȹ ȹ ʓʬʼʉʨȲƞʭůʦʎʐȉʡʤʈʿ̀ƕ Ʌ |́̃ʶʡʞʦʈʉʓʦʍƱʊʽˀʿ̃ȕĐʬŏʭʓʬʼʉʩʖʤ ůʬîŦµĉʥʭĤȲ̂

Ʈ½ʥʭǊȲʍ\Ǩ˂ˀʞʬʌʺʖˀʨʈʃĉ̂ȒʈȑƠʭƙ]ʩʭ ʖ̂ʈʙˀʺLǷʬʼʉʩƸǮǾ½ʼʾȊʌʩȃʈ̃ʺʉŌDʖʨʈʦƱʊʽˀʿʞʹ̂ʜʬǂĉʭǟʥʇʿ̃ȹ

ʢʬŀ˃èʢůØĐʥʇʿŞĐʥʭ̂ůʩʞȲʍnʈʤʈʿʦƱʊʽˀʤʈʿ̃ĉ̂ĐʬǃɃȿɃȹ ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ȹȹ ȹ ȕĐŀʭʜʬQūÛʩʋʈʤʺŪÐŻʥʇʿ̃ȕĐʬƸǮʭůʦʭǺkʎʥ̂ʜʬpĜʭ ɃɅɄ ůĐ˜ˆ˜˼ʥʭƸǮǾ½ʬ ɂɁ *ƌ½ʬ˗˾˩˾˺˾ˠ
˾˕˵˼ʍǦʓʡʤʈʿʽʖʈ̃˜ˆ˜˼ʭØĐʥʭʨʈčʦȘʐ̂ǥȇʥʬƸǮǾ½ʭ ɂȿɇȹ ɲɀƉʥʇʿ̃ɂ ȟčʍ ɂɂɈ čʦʈʉȘʕʥʇʿʞʹ̂ȟ0ʦaȟ0ʥʎʨŖ½³ʍʢʎ̂ȟ0ʥĎʖʞƏŀʍaȟ0ʩŌˀǳ˄ʥȜʘʿʼʉʨʅĒȚ¦Ōʆʍʘ
ʿʦÙʕˀʞʓʦʺʇʡʞ̃ʖʌʖȕĐʬ­ŀʬþ§ƭtēĂʭĂY¹ʦʈʉȘʕʨʬʥ̂Ŗ½³ʭĤǊĉkʩʭʼʐʕˀʿʭʙʥʇʾ̂ĒȚ¦Ōʩʭʨʾʜʉʩʨʈ̃ůʦjıʩƸǮǯʩ¦ʖʤ¦ƊʨȄVʍ\Ǩʘʿʦʖʞʽ̂ʜʬʼʉʨȲʭůʦjıʩƸǮʬÄʈÇȫʩʇʾ̂ƸǮʬȃʈȕĐʬȲʭƸǮʦȹ

jƌ½ʩȃʈʦƱʊʞʐʨʿ̃ʞʦʊʮůʬ.ǊȲʭɄɁȹɲɀƉƌ½ʥ̂ǥȇʥʬƸǮǾ½ ɅɇɁȹɲɀƉʬ ɂ Oȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ƕ Ʌ |ȹ ů̂ȕĐ̂ŞĐ̂˜ˆ˜˼ʬȲƞȹ ȹʥʇʿ̃ȹȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ̀Aƀʭ ɚɍɞɍ õ&́ȹ ȹ

14

ȹ
ʍ̂ƑƠ˃

ÞEʦʘʿŀ˃èʢ̃˗˾˩˾˺˾ˠ˾

˕˵˼ʭØĐʬȲʬĠÆÛʬʢʥʇʿʬʌʺʖˀʨʈ̃ȹȹ ȹ ůʻŞĐʬ.ǊȲʭ̂ZȩÎűʩʼʿ}"ØĐʌʽȷƮ½ʲʬƸǮǯpʾǑȄVȔʬƋŌʩʼʡʤ̂ʌʨʾʬȎE˃Ǜďʥʎʿ̃ʓʓʥǑȄVȔʬƔhʭƸǮʦjĉkʬzǮ˃Ĺʦʘʿ̃ĉ̂ȕĐʬʼʉʩǥȇƏʥǑȄVȔʍęʩʨʿʼʉʨȲǾE´ʭʜʉʭʈʌʙ̂Ȩǯ¦ǢʨûʩʼʿǑȄVȔǲǹʍʨʐʤʭƩèʥʎʨʈ̀ɔɮɩɪ ʬŰɌȹɔɮɩɪȹɂɊɇɊ́̃ȹȹȹ ȹ ȹ ƕ Ɇ |ȹ ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʬıʄʨǛ̃ȹȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ̀²́˧ˣ˹˾Îű̂ȹ ̀ ́ŦŜńŉ̂ȹȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ȹ ̀ǵɗɪɱɻɮɳ ŉʩʼʿSǾ̃ȹȹ ȹ ʓˀʶʥ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼˃ǛďʘʿıʄʨŰǝʍõvʕˀʤʎʞ̀ƕ Ɇ |́̃ĿǱŻěQʨǛʦʖʤ̂ ȹ ȹ ǥȇˑ˸˪˼ŉʨʧƸǮĉkʬǑȄVȔ˃èʢŉɓɮɪɷɦɸɨɭȹȻɂɊɈɆȼʍõvʖ̂ʈʐʢʌʬ ɓɏə ȶʥʜˀ Vʍkʎʩøʘʿʓʦʩʼʾ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵
ʩņʡʞǛďʍʨʕˀʤʈʿʺʬʍʇʿ̀ɤɦɲɦɲɴɹɴȹ ɦɳɩȹ ˼˃ƩèʘʿʦʈʉƱʊʺʇʿ̃ʜˀʽʖʎȲǾVʍ
ɟɦɰɦɭɦɸɭɮȹ ɃɁɁɇ́̃ʶʙ˧ˣ˹˾Îűʍ̂!Ʈ½ʩʋʈ ȠʩȤȬʥǐŗʕˀʤʋʾ̂©ʨʐʦʺȤȬǵʬȖžʤǆʌʽƏʲʦǑȄVȔ˃ƋŌʖ̂Əʥ!Ʈ½ ˕˅ʬƩèʩʭ¢ʍʇʾʜʉʥʇʿ̀ɐɪɱȹ ɓɪɳɮɴȹ ɦɳɩȹʌʽȷƮ½ʲʦǑȄVȔ˃ƋŌʘʿ̃ʜʬĉʥ̂#ʽ ɝɴɸɸɴɼȹɂɊɊɁ́̃ȹ
ʩʼʾȷƮ½ʌʽ!Ʈ½ʲ ȹ ʓʬʼʉʨǛʭʇʿʺʬʬ̂ɓɏə ȶʥʭþ§ÄKʦǑȄVȔʍȄʮˀˀʮ̂ŀʍèʢǑȄVȔʍ! ˃ȨŮ Żʩʎʐʖʨʈʦ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʍ
ʌʬȨǯ¦ǢʨǎĳûƮ½ʴʧʎʈʼʉʨȲǾE´ʩʨʿ̃ʓʓʩ˧ˣ˹˾ ŲʗʨʈʦʈʉūŇʍȘʐƨʈʤʎʞ̃Ů ŻʨǗʥÎűʍȒʨʿʦ̂ǑȄVȔʬʊʞ!Ʈ½ʥĎŌ̂ ʭ˧ˣ˹˾ÎűʍƾʖʐÂʈʓʦʍ^{ʥʇʿʼʉʥʇʿ
ǑȄVȔʍŔʡʞȷƮ½ʥȜŌʦʨʿʞʹ̂Ĺqʥ ̀ɘɪɧɴɳɳɴɮɸȹ ɪɹȹ ɦɱȿȹ ɃɁɂɁ́̃ȕĐŀʬ˳ˡ˷˼ːʍȣʖʭkʎʩǑȄVȔʍȄʮˀʤ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵ ʈŰŴʬʢʩ̂ÎűʬēȚ˗ˑ˾˸ʍĂY¹ʦʈʭ̂ ʉȘʕʥʇʿʦʈʉʓʦʍʇʿ̃˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʭ
ȷƮ½ʩ$ʾDʘ˖ˈ˟ˢʩǦ{ʘʿ ůʥʭwȰʩʖʨʈʼʉʨ¨ʕʨSǾʍȘʈēȚ˃˼ʍ$ʽˀʿ̃!Ʈ½kʎʩǑȄVȔ˃Ȅʱû˧ˣ˹˾ÎűʍȭʌʽŲʗʿʦĜÈʕˀʤʎʞ̀ɝɴɸɸɴɼȹ ɦɳɩȹ ʌʑʤǀƍʖʤŲʗʿʬʌʺʖˀʨʈ̃ʜʬʞʹ̂Ăɢɮɱɱɮɦɲɸȹ ɂɊɈɊ́̃ʖʌʖĉʥ̂ůʥʭʜʬʼʉʨ˖ˈ ƜÖʨʧŢŻʨǋ{ʩʼʿǑȄVȔǲǹ˃ÜȒʩǙ˃Ųʷ̂˺˗˪˾ŉ˃þ§ʘʿʓ (ʘʿÒǋʍʇʿʓʦʍéùʕˀʤʈʿ̃ȹ
ʦʩʼʡʤ!Ʈ½ʌʽ ȷƮ½ʲʦǑȄVȔ˃Ȅʰ̂ ȹ ȹ ȧĸŀʌʽǕƗ˃ʹʿʦ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼
˟ˢʭ3ûƮ ½ ˖ˈ˟ˢ˃Ä Xʘ ʿʓʦʍƂ ʽˀ ʤʈ ʿ̀ɡɦɱɱɮɸȹ ʍ@ŮʕˀʙʩȷƮ½ʩ˖ˈ˟ˢʍ$ʽˀʿʍ̂˗˾˩
ɃɁɁɇ́̃ǑȄVȔǲǹʬkʎ˃üȏʘʿ˩˶˲˾˜ʭď ˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʘʿGĜūÛʌʽʹʿʦ˗˾˩˾˺
ʺZȩÎűʺǐ ˾ˠ˾˕˵˼ʍƩèʕˀʿ̂ʦʈʉoʍǵ¹ʈʐʢʌʨʕˀʤʈʿ̃ʜˀʍĹʖʈʬʟʦʘʿʦ̂ȕĐʬŀŗʌʽʭʴʦ˄ʧEʌʡʤʈʨʈ̃ȹȹ ȹ ʩěQʨǛʦʖʤ̂Ȥ­ʍȟ9˃mbʖʤĖ ÎűʭȒǒ˃èʢʦʈʉʓʦʩʨʿ̃ʌʢʤ əɦɹɸɺɩɦȹ
ƆʥʨʈʼʉʩÕ˂ˀʿ̃ǎĳûʶʿʓʦʩʼʡʤTǦʕˀʿŦŜńŉʍkʎʩ˂ʾ̂ ȻɂɊɉɁȼʭǒĥŻãňʩʼʾȕĐʩʋʑʿ˗˾˩˾˺˾
ǆʶʥJȈʖʤ}"ØĐʩǑȄVȔ˃ŕʘ̂ʦʈʉʺ ˠ˾˕˵˼ʦĒȚ¦ŌʬȒǒʬ˃Ƈuʖʞʍ̂ʬʍʇʿ̀ɟɦɰɦɬɮȹɦɳɩȹəɦɹɸɺɩɦȹɃɁɁɈ́̃Ȥ­ʌʽǍʿʦ ʓʓʥǔʉȒǒʦ=ǽÖʍʇʿʌʺʖˀʨʈ̃ȹ
ȟʭƸǮʦʭa¦ĉkʩVʐʞʹ̂ȟ9SŦʩʼʾ ȹ ȹ ȒǒʬfƵÖʭŀ,ȂXʬƃƎʩwȰ˃õǦʘTǦʕˀʿŦŜńŉʭǣʬǑȄVȔ˃èʢ̃ʜʬʞʹ ʿ̃ȤȔʻŀʬİǿʭŀÎűʬÇȫʩʇʿ̃
ŦŜńŉʭǣʬǑȄVȔ˃}"ØĐʩŕʘʓʦʩʨʾ̂ ŀʬƤÞʦȔ˃ʊˀʮØĐʬ˅˸ˮˣʻŖ½ʭ
ŀʩĹʬǑȄVȔʍǀƍʖʤ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵ ÚʩŅʶʿʦƱʊʿʬʍĔǽʟʍ̂ʜʉʥʭʨʈʦʖʞʽ̂
˼ʦʨʿ̃ȤȬǵʥʭ ȠʩŦŜńŉʽʖʎpĜ ØĐʬŀ,ȂXʩʋʈʤQūÛʬ®Ļ˃ƱÝʚʫVʍíʊʽˀʤʈʿ̃ƳÑʬ­ŀʲøʘʿŦŜ ʮʨʽʨʐʨʿ̃˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʍʧˀʴʧ˺˨
˗ˢʨŮǢʥʇʾ̂˳ˡ˸ʩlʶˀʤʈʨʈũŰȆƌ̀˲ńŉʬǐŗŻǇʑʍÈʞˀʤʈʿ̃ȹ

15˚˗ˑ˾˸̂ȤũŰʨʧ́˃ƱÝʖʤʺʨʋȒǒʍţ Ʈ½ʻȷ½ʩŮˀʤʈʿ̃ȷ½ ɈɁȹɰɲ ǵʩʐʨʽʨʈʬʌʧʉʌ̂ƃƎʍÒǋʥʇʿ̃ȹ

Ưʘʿ

Ʈ½˖ˈ˟ˢʬǵ1ʥʭ3ʩʉȚñÎűʍʇʿʦʈʉƱʊʺʇʿ̃ȹ

ɃȿɄȹ ZȩÎűȹȹ ZȩÎűʭ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʻũǤǲǹʬǋʥʇʿʍ̂ʜʬİǿʭʴʦ˄ʧEʌʡʤʈʨʈ̃ůʬʼʉʩȋÑQʩĿʳʤ˒˷ˋ˷Qʍ\Ǩʘʿiʩʭ̂ŦŘE´ʻµūȲSǾE´ʩ¦ʖʤZȩÎűʍʧʉŅʶʿʌ̂ʇʿƌ½ʬŰǒʍʇʿ̃ʖʌʖ˗˾˩˾˺˾
ˠ˾˕˵˼ŀʩʋʈʤZȩÎűʬİǿʍʧʉŅʶʿʬʌʭŰǒʕˀʤʈʨʈ̃ȹȹ ȹ Ȥŵ5ʩǍʽˀʿƢʌʨĳı˃Ǹǫʘʿʦ˗˾˩˾
˺˾ˠ˾˕˵˼ʩȒŸʖʤĮkʎʬȄVʍǍʽˀʿʓʦ
ʌʽ̂ȤȬȷ½̀ɈɁȹ ɰɲ́ʩʭĮkʎʬÎűʍʇʿʦƱʊʽˀʤʎʞ̃ʖʌʖȤǸǫʭĒ0ʥʖʌʥʎʨʈʬʥ̂
óʕˀʞÎűʭŦŜńŉʬÇȫ˃dʑʤʋʾ̂ZȩÎű˃ađʘʿʦʭǔʈʍʞʈ̃0ʩʭǥȇkʎȹ ZȩÎűʭŖ½E´ʬÕǠʨŪÐ˃Ǜďʘʿʌʺʖˀʨʈ̃ƕ Ƀ |ʩƇʖʞʼʉʩȷ½ʋʼʜ ɅɁȹ ɰɲʥʭŖ½ŔŭʍŨćŦŖ½ŔŭʩĮʹʤǵʈ̃ʓʬʓʦʌʽ̂ǆʌʽȷ½ ɅɁȹ ɰɲ ʶʥȈʘʿŒʈ¦ŌʍÞ­˃ǒŐʖʤʈʿʓʦʍÙ5ʕˀʞ̃ʖʌʖ
ǐŗʕˀʞŖ½ŔŭʭćŦŖ½Ŕŭʼʾʺ˂ʙʌʟʍ¨ʕʈ̃˂ʙʌʥʭʇʡʤʺěÚʩÞ­ʥʇʿʼʉ
ʨŖ½E´˃̂ÏǏŻʨ¦ŌʩʼʿʬǒŐʥŮʥʎʿʦʭƱʊʽˀʨʈ̃ɞɹɴɳɪȹ ȻɂɊɈɆȼʬ8ȵŻʨǒĥŻƃƎʩʼˀʮ̂ȕĐʬʼʉʩþ§ƭtēĂʬȘʈŀʥʭ̂˧ˣ˹˾ÎűʩʼʡʤĮʹʤćŦŖ½Ŕ
ŭʩǵʈÞ­ʍŲʗʉʿ̃ʓʬwȰ˃Ůʩǵʈ˳ˡ˸ʩʼʡʤïʾʒʿʓʦʭʨʕˀʤʈʨʈ̃ȹ

ʬŌˀʍʇʿʌʺʖˀʨʈʬʥʇʿ̃ȤȬʬƖūʬĳı ɃȿɅ ƅȑʬȤȹ˃ZȩÎűʦ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʩʼʿƏŀʬ ȹ ȕĐʥʭŏʍʨʈʓʦʬ¶Ʀʦʖʤ̂ŀʩƅȸXÁʎ¿ʮʖUĦʦƱʊʤZȩÎű˃óʘʿǠǝʺ iũʦƠXiũʍůʩĿʳĩˀʩʐʘʿ̃
ʇʿʍ̂ʇʐʶʥȚñŻʨóʥʇʿ̃ȹ

ʜʬʞʹıʄʨǓ˔ˆˏ˸˃ƥʤƅȑʍʐŲÞʕȹ ȹ ȕĐʭƸǮʍȃʈʓʦʌʽ̂ǥȇʌʽĮʶʥȈʘʿ ˀ̂ʓˀʍȤ̀ˉ˅˺˛˸́ʦʨʡʤƏ˃ǌʡʤʈʿ˧ˣ˹˾Îű̀žñÎű́ʍʇʿʦeʐʌʽÙʕˀʤʎ ̀əɮɱɱɸȹ ɪɹȹ ɦɱȿȹ ɃɁɁɈ́̃ʖʌʖƅȑŲÞʩț˂ʿ>"Żʨʞ̃ȟ9SŦʩʼʿŦŘʍǆȩʦȤ­ʬ Ƀ ˌâʩ aÓƞʭʼʐ˂ʌʡʤʋʽʙ̂ǐŗʦ˳ˡ˸ʬȳʈȉʈªʖʤʈʿʞʹʩ̂­ŀʦȤ­ȷ½ʩHʄʩ˧ ʺʎʈ̃ʞʦʊʮ ɞɛɃȹ ʌʽ ɔɃɞɛɅ ʲʬȑXʩț˂ʿȑˣ˹˾ÎűʍʖʤʩƍʷȒʨʡʤʈʿʦʈʉƱ ƠEʍǐŗʥīDʕˀʤʈʨʈĉʥ̂9X˳ˡʊʍʇʾ̂ʕʽʩʭ Ƀ ʢʬ˧ˣ˹˾Îűʩëʶˀʿʼʉʩ ˸ʭǐŗʩʼʿȝ-ʼʾʺʭʿʌʩʈȔ˃ÙʖʤȚñÎűʍʇʿʦʈʉÙ5ʺʇʿ̀ɞɨɭɺɧɪɷɹȹ ɪɹȹ ɦɱȿȹ ɂɊɉɁ́̃ ʈʿ̃ƅȑʻBƦĨʬŲÞȆƌʍďƆʥʇʿʞʹʩ̂
ʜʬĉʥ̂ŀʭ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʩʉǑȄ ȕĐʬ˅˸ˮˣʍʧʬʼʉʩǜƘʕˀʤʈʿʬʌ˃ŰǒVȔ˃èʡʤʋʾ̂SŦÄKʟʑʩʣʈʤZȩÎ ʥʎʨʈūŇʥʇʿ̃ȹ
ű˃ǝʗʿ˂ʑʩʭʈʌʨʈ̃ȹȹ ȹ ȕĐʬȤʭfǏ9ʥʭŪÐʩʖʈʍ̂ơƬʥȹ ȹ ǐŗʕˀʞŖ½E´˃ʺʦʩʖʤ̂ZȩÎűʬİ Ǎʿʦ̂ǥȇʌʽȷƮ½ʶʥĆʹʩʰʿėʈµʻĂǿʦʜˀʦăiŻʨµūȲSǾE´˃ǘćŻʩóʘ YĂź ɰɲ ǎĳʬƢƴūİǿʨʧıʄʨĳıʍǐ¥ʿ̂ʦʈʉǚʷʺʇʿ̀ɔɴɺȹ ɦɳɩȹ ɓɴɴɩɾȹ ɂɊɉɆ́̃ʜʬƦĦ ʕˀʿ̀ƕ Ʌ |́̃9Xʍüȏʘʿ­ŀʦŦXʩʼˀʮ̂žñÎűʦțƘÎűʍʩƍʷȒʨʾ̂ ʍüȏʘʿ­ŀʍȤ­ȷ½ʥñʖʤʈʿʦƱʊʽǉȡʨSǾ˽ŔǾE´ʍǍʽˀʿ̃ʜʬʼʉʨİǿʬũ ˀʤʈʿʍ̂ȤȬʬĳıʭ̂ʜʬʼʉʩŷʨʿÖǤ˃èŰŻǛďʭďƆʥʨʐ̂ŮÖʭʼʐ˂ʌʽʨʈ̃Ȥʼ ʢŀʍ˝ˆˤ˰˟ˏʩœʗʾiʉȆƌ˃ađʘʿʬʟʾʬȮʥʭ̂Ŗ½E´ʌʽĮkʎʬÎű˃óʖ ˁʉ̃ʞʟʖďėʬʺʦʩʨʿȟ9mbũǤʬĹ"ʭ̂ʞʉʊʥ̂˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʩʥůʬʡʞzǮ¾Ĳƞ ]"ʬƅȸʻƠʨʧǞǛʇʿʺʬʬʭʡʎʾʖʨʈ̃

­ŀQʬ˝ˇ˼˻˾ˣ˒˼ˢ˺˾˸ʬį ıʨĳı˃$ʾDʘQȆƌʺʴʦ˄ʧŪʕˀʤÔ˃Ȍųʘʿǚʷʍʇʿ̀ɕɲɦɲɺɷɦȹɂɊɊɈ́̃ȹ
ȹȹŮ

ʈʨʈʃȹ

ŻʨSŦÄK˃ʊʞ ɓɏə ƦĦ̀ɘɪɧɴɳɳɴɮɸȹɪɹȹ ȹ ȹ Ȥʭ­ŀʌʽþ§ʕˀʿǥþ§ʩʼʡʤʌ

ɦɱȿȹ ɃɁɂɁ́ʩʼˀʮ̂Ȥ­ȷ½ʦ­ŀʥʜˀʝˀž ʽSŦʕˀʤʋʾ̂ʜʬʞʹȤ¼ǵʐʥʭ¦ŌʍŲʗʿ̃ȹ ȹ ȹñÎűʍ\Ǩʘʿʺʬʬ̂ªâŻʨȚñÎűʍıʄʨ ʓʬ¦Ōʭ̂Ȥʬʩśʉƅȑƿŀ˃èʠʒʤȤƛ16

ʲʦBƦʕʚ̂ʕʽʩȤÆÞʩț˂ʿ ɞɛɃ ʻ ɔɃɛ ʬǲǹ̂ȒQŉTǦ˃ʖʤǎĳİǿʬÆÞʩț˂ʿʦÙ5ʕˀʤʈʿ̃¦ŌʬŁ¸E´ʭ˂ʌʡʤʈʨʈʍ̂č§ʭȤ­Ȏ˃SŦʖʤŀ˃Xʘʿʓʦʌʽ̂!Ʈ
½ʻčʥʭ¦Ōʍåʊʽˀ̂ǺʩȷƮ½ʻȚʥ¦ŌʍÄʐʨʿʦʈʉƱʊʍʇʿ̀ɕɲɦɲɺɷɦȹɪɹȹɦɱȿȹɃɁɂɅ́̃
ǽ·ʬŶ­¦ŌʦʭǺʬč§'Öʍ̂ʓʬʼʉʩ
Ȥʻˉ˅˺˛˸ʩǌ˂ˀʞØĐʬĠŻʨŪÐʥʇʿʬʌʺʖˀʨʈ̃ȹȹ ȹ ȕĐʬȥþȦʭ̂ʋʜʽʐȤũŰʦțȀʘʿwȰʥʇʿ̃Ź9ʜʬʺʬʬƆʌʽʖʈǐŗʭţʈʺʬʬ̂ȥþȦʍǦŘʦÕ˂ˀʿȦŉȡȪʍðħĵʩʼʡʤʦʽ
ʊʽˀʤʈʿ̀ɝɺɸɸɪɱɱȹ ɪɹȹ ɦɱȿȹ ɃɁɁɈ́̃ůʥʭƍƕ ɇ |ȹ ʅʇʌʢʎʆʩʼʿ Ʉ Ķ7ŀǐŗʬˆ˲˾˖ȹ

Ȥʬʥıʄʨʎʕʬłĕʍ$ʽˀʤʈʩǄƐʘʿʓ ŉôǁʍʇʿ̃ʓˀʭ̂ðħĵʦª˃ƦʱȦŉʍʦʍȦƽEȢʬʞʹʩÒǋʦƱʊʽˀʤʈʿ̃ĝĐʥǐ ØĐŀ˃ǽȆʘʿĵ˃Iųʖʤ̂ŀŖʬȷ½E´ŗʕˀʤʈʿȥʺjıʥʇʿ̃ʖʌʖ̂ĖʌʐŨʖʞȕ ʻ̂ȤʍƿŹʖʤŲʗʿƅȑƿŀʬȷ½E´˃ÌʿʦĐŀʥʜʬʼʉʨʓʦʍǦʓʿʓʦʭƱʊʩʐʈ̃ȕĐ ʈʉʺʬʥʇʿ̃ȹ
ʬȥʬƃƎʭ̂»ʐØĐŀʩʋʑʿȦƽEȢʬƱʊ ȹ ȹ ŵ5ˡ˾˜ʭ˩ˆ˭˶ˆ˼CŰʩʼʡʤØĐðħ˽ĄEȓʥʬĲřŻʨˡ˾˜˫ˊ˾˯˟ˢʥʇʿ ɒɕɟɞ Æĉʩ@Ʊ˃ǶʿfƵÖʍʇʿ̃ȹ
ȹÀʩöʕˀ̂º#×ʦʦʺʩ˅˾ˌˆˬʕˀʿ̃ʕʽ

'%$#ʩ̂ȕĐʬƮ½Ⱦƥ½¾Ĳʩ¬șʖʞŵ5ˡ˾˜ʦ̂ēȹ ʅʇʌʢʎʆʭǥȇȩʩǵʈȘĬ?ǭȇʌʽ̂ŉ ȚŻʩȀƨʖʞŵ5ʌʽȤǸǫ˅˸˓˷˘˱ʩʼʾŃʹȘʥǉĂȷ½ʬ¦Ǣ˃ȀƨŻʩː˺˾˨˸úÇʖ̂ ʞȲǾˮˏˢ˸E´ʍ̂ɚɪɹɏɐɒ ÆÀʥ˅˾ˌˆˬʕˀ
ŀʬ Ʉ Ķ7İǿʬēȚX˃ʦʽʊʿ̀ƕ ɇ |́̃˗˾˩ ʿ̃ʓˀʽʬˡ˾˜ʭȦŉôǁˡ˾˜ʺi˂ʚʤƻʩ˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʩț˂ʿŉVʻZȩÎű˃ʦʽʊʿ <șʕˀ̂»ʐŀǢƃƎʩ&ʕˀʿ̃ȹ
ʓʦ̂ȤŲÞʩț˂ʿQ˃ďʽʌʩʘʿʓʦ̂ȥʬē ȹ ȹ ȕĐpzǭȇʭÅGĪʥʭpĜʍ ɄɁ ēȚ̂ǵȕš
ȷ½ʍĂź ɰɲ̂ȋȕšȷ½ʍ ɉ  ɰɲ ʬʟʡʞʍ̂ƏȚE´˃ďʽʌʩʘʿʓʦʨʧ˃ŽŻʦʘʿ̃ȹȹ ȹ ɂȹ µɲ ˌ˲˶̀ɕɝɂ́ʦ Ƀȹ µɲ ˌ˲˶̀ɕɝɃ́ʭ̂ȕĐŀʍ ĈʞʨǕŵʥʭŧąǩʬʞʹʩpĜʍ ɂ ȁȚ̂ʴʵǻďʦʨʿǵǥʬŉȘ ɂȹµɲ̂ɂȿɈȹµɲ̂ɃȿɄȹµɲ ʥ̂ ȋȕšʍĂY ɰɲ ʦʨʿ̃ǒ5½ʬ!ʩʼʾǒĥʬ
fǏ9ʥʭǍʊʨʈŒȎʬȤʻÏȔˍ˗ʬV˃đ Ɲ½ʍ!ʘʿʓʦʭȍʑʽˀʨʈʍ̂ŉȘʬȀƨ
5Xʘʿ̃ŉȘ ɂȹ µɲ ǵʥʭǆʬȗũƤÞʻŋŞ ;ůǐŗʦʈʉ˲˷˟ˢʭ˂ˀʤʋʽʙ̂ÅGǕŵʩ¯ʬěţʩʢʈʤʺǜʳʿ̃ʓˀʽʬŉȘʥȘĜʩ˂ ǶʿÞĦ˃ÌʿʓʦʭYEʩfƵʦƱʊʤʈʿ̃ȹ
ʞʾȀƨŻʨú5ǐŗ˃ǂʉʬʭʅʇʌʢʎʆʍGʹʤ ȹ   Țǥˌ˲˶̀ɘɕɝ́ʭŉȘ ɂɁȹµɲ ʥȤʬŖ½ '
E´˃fǏʘʿ̃ʓʬŉȘʥʬȀƨŻʨú5ǐŗʺ ȹ ʅʇʌʢʎʆʭʓˀʶʥʩʨʐēȚŻ˽ƏȚŻʩ£ʨŀʥʇʿ̃zʍGʹʤʥʇʿ̃Ēț)ʨʐǐŗʥʎʿʓʬˌ˲˶ Ǣˡ˾˜˃ʺʞʽʘʭʙʥʇʿ̃ȒǋʨQȆƌ˃;ʩʼʡʤʓʜ̂Ĺʖʐ¸ʖʞZȩÎűʻ̂Ȥ­ʬč ȷ½ȮʥfǏXʘʿʼʉʨˡ˾˜˙˟ˢʍãʩ:ʿ˂ X ˔ ˆ ˏ ˸ ʍ ď ʽ ʌ ʩ ʨ ʿ ʟ ˁ ʉ ̃ ơ  ˆ ˲ ˾ ˖ ˴ ʑʥʭʨʈʍ̂ıʄʨĢǗʥʬ˳ˡ˸ǕƗ˃ǐŗ̀ɠɡɕ́ʭơƬʥ ɞɛ ʨʧȤʬÆÞʩț˂ʿXũǤ ʦĿǱʘʿʓʦʩʼʡʤ̂ʇʾʜʉʨũŰȆƌʦʜʉʥʨ
ɃʬE´˃ʦʽʊʿʦʦʺʩ̂ʜʬVʌʽȤȬʥʬŀ ʈʺʬ˃±Hʖ̂ʓˀʶʥǷʳʤʎʞŀQʬwȰʩȄV˃ǜʳʿ̃ȥ˽ŀ9ˌ˲˶̀ɘɍɏ́ʭ̂ȥþȦʬŹ ʢʈʤƆʌʽʖʈ˕ˤ˷ˋ˃KƟʖʤʈʐʓʦʍʥʎʿʟ
9˃ǧȷǾŗ9ʥʦʽʊʤȥʬěţʦʈʉwȰʩƣĸ ˁʉ̃ʶʞ̂ĈʖʈǐŗŉȘʦʓˀʶʥʩʨʈȀƨŻʨƔ˃äʢʦʦʺʩ̂ȎŦʬȑƠŀ9˃úÇʖʤ ŀǢˡ˾˜ʭ̂ʜʺʜʺȕĐʩʭ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵
ȒQŉʨʧ˃fǏXʘʿ̃ʓˀʽ9ǐŗʩSʊʤȦ ˼ʩʧʬʼʉʨŀǢŮǢʍʘʿʬʌ˃ŊʈD

17ʘʦʈʉ̂ŹǍŻƃƎ˃fƵʩʘʿ̃ʜʬʼʉʨƃƎʓʜ̂ ɔɮɩɪȽȹ ɝȿȽȹ ɂɊɇɊɋȹ ɐɾɳɦɲɮɨɸȹ ɴɫȹ ɹɭɪȹ ɦɹɲɴɸɵɭɪɷɪɸȹ ɴɫȹ ɹɭɪȹɲɦɯɴɷȹ ɵɱɦɳɪɹɸȹ ɼɮɹɭȹ ɦɳȹ ɦɵɵɪɳɩɮɽȹ ɴɳȹ ɹɭɪȹ ɻɮɸɨɴɺɸȹ
Ĉʞʨƈˠ˾˯ʬPDʩʢʨʍʾ̂ßʄʬØĐǐ˃ɧɴɺɳɩɦɷɾȹ ɱɦɾɪɷȹ ɦɹȹ ɹɭɪȹ ɷɮɬɮɩȹ ɧɴɺɳɩɮɳɬȹ ɸɺɷɫɦɨɪȹ ɴɫȹ ɦɳȹǡʌʩʘʿʭʙʥʇʿ̃ȹ
ɪɱɪɨɹɷɮɨɦɱɱɾȹɨɴɳɩɺɨɹɮɳɬȹɷɴɹɦɹɮɳɬȹɫɱɺɮɩȹɮɳȹɹɭɪȹɵɷɪɸɪɳɨɪȹȹ ȹ ƃƎÞĦʭȕĐ˃ǨʊʞĔȅǝʲʬƕĺʥʨʐʤɴɫȹɦȹɲɦɬɳɪɹɮɨȹɫɮɪɱɩȿȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɃɇȽȹɉɅɂȾɉɆɄȿȹ
ʭʨʽʨʈ̃ʞʦʊʮ̂ȕĐŀʬ˗˾˩˾˺˾ˠ˾˕ ɔɴɺȽȹ ɍȿȹ ɤȿȽȹ ɦɳɩȹ ɝȿȹ əȿȹ ɓɴɴɩɾȽȹ ɂɊɉɆɋȹ ɐɮɦɬɳɴɸɹɮɨȹ
˵˼˃Űǒʘʿʓʦʭ̂ůʻŞĐʍʜˀʦʭŷʨʿȲɷɪɶɺɮɷɪɲɪɳɹɸȹ ɫɴɷȹ ɹɭɪȹ ɸɺɵɪɷɷɴɹɦɹɮɴɳȹ ɴɳȹ ɡɪɳɺɸȿȹ ɖȿȹƞ˃èʢÒŤÖ˃Űǒʘʿʓʦʩʢʨʍʿ̃ʋʜʽʐ=ɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɅɃȽȹɅɂɄȾɅɄɃȿȹ
ǽʬŌ"ŮǢʍ;ʤʬØĐʥÆ˃ʊʤŲʗʤʈʿ̃ ɕɲɦɲɺɷɦȽȹɟȿȽȹɂɊɊɈɋȹəɴɲɪɳɹɺɲȹɧɦɱɦɳɨɪȹɴɫȹɹɭɪȹɡɪɳɺɸɮɦɳȹ
ɲɮɩɱɦɹɮɹɺɩɪȹ ɲɪɸɴɸɵɭɪɷɪȿȹ ɖȿȹ ɓɪɴɵɭɾɸȿȹ ɝɪɸȿȽȹ ɂɁɃȽȹ
ʜˀʍʨʛØĐʔʦʩŷʨʿ¶Ʀ˃ʺʞʽʘʬʌ˃ŰǒɇɇɂɆȾɇɇɃɁȿȹ
ʘʿʬʍĶʬ˗ˠ˟˭ʥʇʿ̃ǎĳû ʩʼʿ!Ʈ½
ɕɲɦɲɺɷɦȽȹ ɟȿȽȹ ɟȿȹ ɔɮɬɺɨɭɮȽȹ ɤȿȹ əɦɪɯɮɲɦȽȹ əȿȹ ɟɦɰɦɬɮȽȹ ɚȿȹkʎǑȄVȔǲǹʭ̂ůʩʋʈʤʺǥȇʌʽʬ˺
ɞɺɬɮɲɴɹɴȽȹ ɗȿȹ ɕɰɪɩɦȽȹ ɦɳɩȹ ɔȿȹ ɍɳɩɴȽȹ ɃɁɂɅɋȹ ɕɳɻɪɷɸɪȹ
˗˪˾ŉþ§ʩʼʡʤŲʗʤʋʾ̂ʬǋ{ʬʚʈʥ˗
ɮɳɸɴɱɦɹɮɴɳȹ ɩɪɵɪɳɩɪɳɨɪȹ ɴɫȹ ɡɪɳɺɸȺȹ ɨɱɴɺɩȾɱɪɻɪɱȹ
˾˩˾˺˾ˠ˾˕˵˼ʩƹʽʨʈʟʑʥʇʿ̂ʦʈʉéùɨɴɳɻɪɨɹɮɴɳȽȹɕɨɦɷɺɸȽȹɃɃɉȽȹɂɉɂʀɂɉɉȿȹ
ɗɷɦɺɨɺɳɦɸȽȹ ɕȿȽȹ ɦɳɩȹ ɐȿȹ ɘȿȹ ɔɦɷɹɲɦɳɳȽȹ ɃɁɁɆɋȹ ɑɶɺɦɹɴɷɮɦɱȹ
ʺʇʿ̀ɗɷɦɺɨɺɳɦɸȹɦɳɩȹɔɦɷɹɲɦɳɳȹɃɁɁɆ́̃ȹ
ɸɺɵɪɷɷɴɹɦɹɮɴɳȹ ɦɳɩȹ ɹɭɪȹ ɫɦɨɹɴɷɸȹ ɨɴɳɹɷɴɱɱɮɳɬȹ ɹɭɪȹȹ ȹ ȕĐʭƞØĐƃƎʩʋʑʿ˳ˡ˸ØĐʥʺʇʿ̃
ɿɴɳɦɱȾɲɪɦɳȹ ɿɴɳɦɱȹ ɼɮɳɩɸȹ ɮɳȹ ɹɭɪȹ ɹɷɴɵɮɨɦɱȹ ɺɵɵɪɷȹŝ£ ɏɛɃ ŀʦƅȑȤʭ̂ ÑĐʩǵʘʏʞʞʹʩŁɹɷɴɵɴɸɵɭɪɷɪȿȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɇɃȽȹɄɈɂȾɄɉɊȿȹ
˃ʡʞů ØĐʬĔȅŻʨʦʺÙʕˀʤʈʿ̃
ɘɪɧɴɳɳɴɮɸȽȹ ɞȿȽȹ ɪɹȹ ɦɱȿȽȹ ɃɁɂɁɋȹ ɞɺɵɪɷɷɴɹɦɹɮɴɳȹ ɴɫȹ ɡɪɳɺɸʁȹʶʞ̂ ÑĐʬǵʐ˃<ǮʘʿƞØĐʍʐŹǍʕˀɦɹɲɴɸɵɭɪɷɪȹ ɦɳɦɱɾɿɪɩȹ ɼɮɹɭȹ ɦȹ ɫɺɱɱȹ ɬɪɳɪɷɦɱȹ ɨɮɷɨɺɱɦɹɮɴɳȹ
ʤʈʿʍ̂ʜʬʼʉʨØĐʭ·ʩjʗȩ˃ ÑĐʩkʑɲɴɩɪɱȿȹɖȿȹɓɪɴɵɭɾɸȿȹɝɪɸȿȹɂɂɆȽȹɑɁɇɁɁɇȿȹ
ʿ̂jĜzǮØĐʥʇʿʦƱʊʽˀʿ̃ʜʉʨʿʦĒ0ʭ əɦɹɸɺɩɦȿȹɤȿȽȹɂɊɉɁɋȹɐɾɳɦɲɮɨɸȹɴɫȹɹɭɪȹɫɴɺɷȾɩɦɾȹɨɮɷɨɺɱɦɹɮɴɳȹɮɳȹ ɹɭɪȹ ɡɪɳɺɸȹ ɦɹɲɴɸɵɭɪɷɪȿȹ ɖȿȹ əɪɹɴɷȿȹ ɞɴɨȿȹ ɖɦɵɦɳȽȹ ɆɉȽȹşŦ̂0ʭĮ¤ʬ̂ŲsʬʩȌʕʨʈȆȐʨűɅɅɄȾɅɈɁȿȹ
ʩʨʾʜʉʥʇʿ̃ʖʌʖjĜzǮØĐʭƸǮʍȃʐ̂əɮɱɱɸȽȹ ɒȿȹ ɜȿȽȹ ɘȿȹ ɢȿȹ ɑɸɵɴɸɮɹɴȽȹ ɦɳɩȹ ɤȿȹ ɘȿȹ ɤɺɳɬȽȹȕĐʻ˜ˆ˜˼ʦʞūŇʥʇʿʞʹ̂˗˾˩˾˺˾ˠ
ɍɹɲɴɸɵɭɪɷɮɨȹ ɨɴɲɵɴɸɮɹɮɴɳȽȹ ɨɭɪɲɮɸɹɷɾȽȹ ɦɳɩȹ ɨɱɴɺɩɸȿȹ
˾˕˵˼ʍŲʗʤĒȚʥŦʍʕˀʤĮƓʨŀ,˃
ɑɽɵɱɴɷɮɳɬȹɡɪɳɺɸȹɦɸȹɦȹɟɪɷɷɪɸɹɷɮɦɱȹɜɱɦɳɪɹȽȹɈɄȾɂɁɁȿȹ
zȍʖʉʿʦʈʉƱʊʺʇʿ̃ȹ
ɚɦɰɦɲɺɷɦȽȹəȿȽȹɪɹȹɦɱȿȽȹɃɁɂɂɋȹɛɻɪɷɻɮɪɼȹɴɫȹɡɪɳɺɸȹɴɷɧɮɹɪɷȽȹȹ ȹ ßʄʍ_:ʘʿØĐŀðħʭ̂ŮĭŻʨŀǢǐɍɰɦɹɸɺɰɮȿȹɑɦɷɹɭȹɜɱɦɳɪɹɸȹɞɵɦɨɪȽȹɇɄȽȹɅɅɄȾɅɆɈȿȹ
ŗƪʥÌʽˀʿˡ˾˜˃IųʥʎʿůŀǢƃƎʦʺ̂ ɝɴɸɸɴɼȽȹ ɢȿȹ Ɏȿȹ ɦɳɩȹ ɓȿȹ ɜȿȹ ɢɮɱɱɮɦɲɸȽȹ ɂɊɈɊɋȹ ɘɦɷɬɪȾɸɨɦɱɪȹ
ɲɴɹɮɴɳȹɮɳȹɹɭɪȹɡɪɳɺɸȹɸɹɷɦɹɴɸɵɭɪɷɪȽȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɄɇȽȹ
Čʬðħˡ˾˜˃ųʈʤǂʉØĐŀƃƎʦʺȉʡɄɈɈʀɄɉɊȿȹ
ʤ̂ßʄƸǬʍȝʽˀʞĜȚʩcÌʘʿˡ˾˜ʍ;ʤ
ɝɺɸɸɪɱɱȽȹɏȿȹɟȿȽȹɟȿȹɘȿȹɥɭɦɳɬȽȹəȿȹɐɪɱɻɦȽȹɢȿȹəɦɬɳɪɸȽȹɝȿȹɖȿȹ
ʥʇʿ̃ʏʾʏʾʶʥǐŗǕŵʬęȌX˃ǂʈ̂ǩʾʨʈɞɹɷɦɳɬɪɼɦɾȽȹɦɳɩȹɔȿȹɤȿȹɢɪɮȽȹɃɁɁɈɋȹɘɮɬɭɹɳɮɳɬȹɴɳȹɡɪɳɺɸȹ
ȎEʭȯ̀Ă-˳ˡ˸́ʥǈʉ̃ʓʬ à˃ǽʖʤ̂ØĐɮɳɫɪɷɷɪɩȹɫɷɴɲȹɼɭɮɸɹɱɪɷȾɲɴɩɪȹɼɦɻɪɸȹɮɳȹɹɭɪȹɮɴɳɴɸɵɭɪɷɪȽȹ
ŀʦʈʉ+ŻʩĞƂʨʿŶʩ¦ʘʿ˅˭˺˾˞
ɚɦɹɺɷɪȽȹɅɆɁȽȹɇɇɂʀɇɇɃȿȹ
˃ưÌʖʞʈ̃ʜˀʭ̂ʜʬ8ʩòʊʤʈʿʭʙʬŞĐ ɞɨɭɺɧɪɷɹȽȹɓȿȽȹɪɹȹɦɱȿȽȹɂɊɉɁɋȹɞɹɷɺɨɹɺɷɪȹɦɳɩȹɨɮɷɨɺɱɦɹɮɴɳȹɴɫȹ
ɹɭɪȹ ɡɪɳɺɸȹ ɦɹɲɴɸɵɭɪɷɪȽȹ ɖȿȹ ɓɪɴɵɭɾɸȿȹ ɝɪɸȿȽȹ ɉɆȽȹŀðħ̂ĶĜȕĐŀðħ̂ĝĐðħʩʺʢʨʍʿ
ɉɁɁɈʀɉɁɃɆȿȹ
ȇʬʭʙʥʇʿ̃ʓʬʼʉʨêàʩƺq˃èʡʤʈʞʟ
ɞɹɴɳɪȽȹɜȿȹɔȿȽȹɂɊɈɆɋȹɟɭɪȹɩɾɳɦɲɮɨɸȹɴɫȹɹɭɪȹɦɹɲɴɸɵɭɪɷɪȹɴɫȹ
ʑʿżıʬ_S˃ķǴʖʞʈʃȹ
ɡɪɳɺɸȿȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɄɃȽȹɂɁɁɆȾɂɁɂɇȿȹ
ȹɟɦɰɦɬɮȽȹ əȿȹ ɦɳɩȹ ɤȿȹ əɦɹɸɺɩɦȽȹ ɃɁɁɈɋȹ ɑɫɫɪɨɹɸȹ ɴɫȹ ɹɭɪɷɲɦɱȹ
" ɹɮɩɪɸȹ ɴɳȹ ɹɭɪȹ ɡɪɳɺɸȹ ɦɹɲɴɸɵɭɪɷɮɨȹ ɸɺɵɪɷɷɴɹɦɹɮɴɳȽȹ ɖȿȹɐɪɱȹ ɓɪɳɮɴȽȹ ɍȿȹ ɐȿȽȹ ɦɳɩȹ ɢȿȹ Ɏȿȹ ɝɴɸɸɴɼȽȹ ɂɊɊɁɋȹ
ɓɪɴɵɭɾɸȿȹɝɪɸȿȽȹɂɂɃȽȹɐɁɊɂɂɃȿȹ
ɜɱɦɳɪɹɦɷɾȾɸɨɦɱɪȹɼɦɻɪɸȹɦɳɩȹɹɭɪȹɨɾɨɱɮɨȹɳɦɹɺɷɪȹɴɫȹɨɱɴɺɩȹ ɡɦɱɱɮɸȽȹɃɁɁɇɋȹɍɹɲɴɸɵɭɪɷɮɨȹɦɳɩȹɛɨɪɦɳɮɨȹɒɱɺɮɩȹɐɾɳɦɲɮɨɸȿȹ
ɹɴɵȹɩɾɳɦɲɮɨɸȹɴɳȹɡɪɳɺɸȿȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɅɈȽȹɃɊɄʀɄɂɉȿȹ
ɏɦɲɧɷɮɩɬɪȹɠɳɮɻɪɷɸɮɹɾȹɜɷɪɸɸȽȹɈɅɆɵɵȿȹ
ɓɮɪɷɦɸɨɭȽȹ ɜȿȽȹ ɂɊɈɆɋȹ əɪɷɮɩɮɴɳɦɱȹ ɨɮɷɨɺɱɦɹɮɴɳȹ ɦɳɩȹ ɹɭɪȹ ɤɦɲɦɲɴɹɴȽȹ əȿȹ ɦɳɩȹ əȿȹ ɟɦɰɦɭɦɸɭɮȽȹ ɃɁɁɇɋȹ ɞɺɵɪɷɷɴɹɦɹɮɴɳȹ
ɲɦɮɳɹɪɳɦɳɨɪȹ ɴɫȹ ɹɭɪȹ ɡɪɳɺɸȹ ɦɹɲɴɸɵɭɪɷɮɨȹ ɷɴɹɦɹɮɴɳȿȹ ɖȿȹɲɦɮɳɹɦɮɳɪɩȹ ɧɾȹ ɲɪɷɮɩɮɴɳɦɱȹ ɨɮɷɨɺɱɦɹɮɴɳȹ ɦɳɩȹ ɼɦɻɪɸȹ ɮɳȹ ɦȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɄɃȽȹɂɁɄɉʀɂɁɅɅȿȹ
ɡɪɳɺɸȾɱɮɰɪȹɍɓɏəȽȹɖȿȹɍɹɲɴɸȿȹɞɨɮȿȽȹɇɄȽȹɄɃɊɇʀɄɄɂɅȿȹ ȹ18

惑星大気モデリング―探査・系外惑星をにらんで
高橋芳幸 (神戸大学大学院理学研究科)

1

はじめに

うになっている. さらにモデルは, 惑星探査計画の設計においても利用されるようになった. そこで, 本講

惑星大気の研究において惑星探査が決定的な役割を演では, 近年の惑星大気モデリングについて, 特に地球果たしてきたことは間違いないが, 同時に数値モデルの次に詳細に観測されていると言われる火星を中心にを用いた研究が古くから開始されており, 探査の歴史

して紹介する.

と合わせて進展してきた.
例えば火星の大気大循環計算は, UCLA の地球大
気大循環モデルを基にして 1960 年代に始められて2いた (Leovy and Mintz, 1969). その後, 1990 年代

惑星大気モデルの概要
惑星大気の数値モデルは, 金星, 火星等の地球型惑星

後半以降になると, NASA や ESA による火星探査のように惑星半径に比べて薄い大気を扱う際や, 木星(Mars Global Surveyor, Mars Express 等) の展開と型惑星であってもその表層の大気循環に注目する際に合わせて, 米国では Leovy and Mintz の研究を継続

は, ほとんどの場合に地球大気の研究に用いられていした NASA Ames Research Center のグループ (e.g.,

るモデルを改変して構築されてきた. そのため, 惑星大Haberle et al., 1999) に加えて, GFDL (Geophysical

気モデルの力学過程は概ね地球大気で用いられている

Fluid Dynamics Laboratory) のグループ (e.g., Wil-

ものと同じである. つまり, 支配方程式系は, 大循環モ

son and Hamilton, 1996), 欧州では LMD (Labora-

デルでは主に薄い大気の近似をしたプリミティブ方程toire de Météorologie Dynamique) とオックスフォー

式系であり, 領域モデルでは完全圧縮系, 準圧縮系, 非ド大学のグループ (e.g., Forget et al., 1999) によって弾性系が用いられている.

火星大気モデルの開発とそれを用いた研究が行われる

惑星大気モデルと地球大気モデルとの違いは主に物ようになった. 日本においても, 複数のグループで火

理過程であり, その中でも放射過程と物質循環に関わ星の大気大循環計算が実施されてきている (e.g., Taka-

る過程だろう. 惑星によって大気の主成分は異なり, まhashi et al., 2003; Kuroda et al., 2005; Ogohara et

たそれぞれにおいて熱構造, 循環構造の決定に重要なal., 2008). 他方, 2000 年代には, 大循環だけでなく, 雲

微量成分は異なる. 例えば, 火星であればダストがそ解像モデルを惑星条件で用いた, 惑星に比べて小さなスのような物質であり, 金星であれば H2 SO4 や未だ物質

ケールの循環の研究も各国で行なわれるようになってが特定されていない雲, 木星であれば水蒸気や CH4 な

きた (e.g., Odaka et al., 2001; Toigo and Richardson,

どの炭化水素系の物質である. そのため, 放射伝達の2002). このようなモデル研究は, 火星のみならず他の基礎方程式は普遍的なものであるとしても, 地球大気

惑星, 特に地球型惑星や土星の衛星のタイタンに対しの計算に用いられている気体・エアロゾルの光学パラても展開されてきている.

メータを必ずしもそのまま惑星大気の放射伝達計算でこれらのモデルは, 現実の惑星大気の構造のいくつ用いることはできず, 通常, 各惑星大気に合わせて放射かを表現することに成功し, その結果として大気の循パラメータが用意される.

環構造や擾乱についての多くの知識をもたらした. ままた, 各惑星に重要な物質の分布の推定には, それぞた近年では, 少なくとも火星大気に対しては, 比較的蓄れに応じた物理過程が必要となる. 例えば火星のダス積が大きくなってきた観測データを用いたデータ同化

トに関しては, 地球のダスト研究に基づいて, 地表応力も行われるようになってきている (Lewis et al., 2007;の関数としてダストの巻き上げ/放出量が定式化されてHoﬀman et al., 2010; Lee et al., 2011). また, 観測かいるが, それに加えて定常的に大気中に存在するダスらはあまり情報の得られていない, 惑星の古気候や, 系トを維持するための巻き上げ過程として, 塵旋風によ

外惑星大気の気象・気候を調べるためにも使われるよ

19

(a)

(b)

図 1: 火星大気の北半球の冬における東西平均温度分布: (a) DCPAM を用いて T31L36 の解像度で実施した火星計算, (b) Mars Reconnaissance Orbiter 搭載 Mars Climate Sounder による観測. 示している値は, 各経度における地方時 15 時の温度の平均値である.
る巻き上げをモデル化したパラメタリゼーション (e.g.,うな例の中で, ここでは, LMD によって構築されたNewman et al., 2002a) を導入することが通例となっMars Climate Database (Lewis et al., 1999) と我々ている. これは, 火星において塵旋風が実際に多数観のグループで行っている, 国内の工学・理学研究者で測されている事実に基づいて, 地球における役割以上

検討中の次期火星探査に向けた火星表層環境評価の活に重要視されているためである.

動を紹介する.

3

火星大気モデルの計算例

4.1

Mars Climate Database (MCD) は, 1990 年代後半

ここで, 我々のグループで構築してきた火星大気モから再び精力的に行われるようになった火星探査におデルの結果の一例を示す. 図 1 に, 地球流体電脳倶

いて, 探査計画の設計や工学的な機器設計, および理学楽部有志で構築した惑星大気大循環モデル, DCPAM

的な観測結果の解析に使用することを目指して, ESA(http://www.gfd-dennou.org/arch/dcpam/), を火星

および CNES の支援の下で構築された, 火星全球の温条件で走らせた結果得られた東西平均温度分布の一例

度, 気圧, 風速などのデータベースである. このデータを示す. 比較の為に観測結果も示している. このモデベースの実態は, LMD とオックスフォード大学のグルは, プリミティブ方程式系をスペクトル変換法で解ループで構築された火星大気大循環モデルの計算結果

く力学過程に, 物理過程として, 乱流混合過程 (Mellor

を統計処理したものである. このデータベースの開発

and Yamada (1982) level 2.5), 火星大気用に構築した

当初は 90 年代後半以降に火星観測が再び盛んになる

放射モデル, 土壌熱伝導モデル, 主成分である CO2 のよりも前であったこともあり, このデータベースに結凝結・昇華過程を取り入れたものである. このモデル

果が収録されている計算は観測データを同化していなに, 観測結果を理想化したダスト分布を与えて計算をい. しかし, 当時までに得られていた観測結果との比較行った. 我々のモデルでは, 季節, 緯度, 高度によってを通してその質を評価した上で, 火星の理学・工学研

は 10 K 程度のバイアスがあり, 我々よりも開発の進究において広く用いられている. 実際, このデータベー

んでいる他の研究機関による火星大気モデルではバイ

スは世界 200 以上の理学・工学グループで利用されてアスがより小さいかもしれないが, 我々のモデルでも,おり, 火星探査の設計と, それらによって得られたデー

概ね観測される平均的な温度分布の特徴を表現するこタをより深く使用する基盤として機能し続けている.

とができている.

4

Mars Climate Database

4.2

惑星探査への貢献
近年では, 惑星大気の数値モデルは, 惑星探査計画

日本による次期火星探査のための表層
環境評価

MCD が火星探査計画の設計に利用されてきたことの設計のためにも使われるようになっている. そのよを述べたが, 同種の試みを我々のグループでも行って20

いる (小高他, 本大会; 杉山他, 本大会). 現在, JAXA

伴う季節変化などの要因も考慮される. それらの研究

および大学等の工学・理学研究者によって, 日本によの結果として近年明らかになったことは, 大気量を増る火星着陸探査計画が検討されている. 我々のグルー

やし, CO2 氷雲の放射効果を考慮しても, 大気大循環

プでは, この検討において着陸機・ローバの設計の為モデル計算では全球が雲で覆われるわけではなく, 一に必要となる火星表層環境情報を, 数値モデルを用い

火星年平均で表面温度が 273 K を超えることはなさそて提供することを目指しており, 一部分は既にデータうなことである. このような研究は, 新しい古火星気を提供し, 使用されている.

候の描像を描き出しつつある.

この活動では, 我々は三つのモデル, 大循環モデル,

また, 系外惑星の研究にも大気大循環モデルが用い雲解像モデル, LES モデル, を用いて, それぞれ異なられ, 液体の水の存在可能性や系外惑星が持ちうる広る時空間スケールの現象をカバーすることを目指していパラメータ範囲における大気循環構造などが調べらいる. 大循環モデルは, 既に述べた DCPAM であり,れるようになってきた. 例えば, 太陽系から 20 光年ほ雲解像モデルは, CReSS (Tsuboki and Sakakibara,

どの距離にある恒星 Gliese 581 を公転する惑星 Gliese

2002) を基に火星条件に適用したもの, LES モデルは

581c, d1 について, 大気大循環モデルを用いてそのSCALE-LES (西澤他, 2013; Sato et al., 2014) を火

表面における液体の水の存在可能性が議論されている星条件に適用したものである. 現在までに, 大循環モ

(Wordsworth et al., 2011; Leconte et al., 2013). こデルの計算結果を基に推定した, 着陸候補地点の気温,

れらの研究も, 従来鉛直 1 次元モデルを用いて行われ

風速, 気圧を探査機設計グループに提供しており, 熱設てきた研究の, 大気大循環モデルを用いた素直な拡張

計などに利用されている. 他方, SCALE-LES モデル

であるが, 系外惑星として検出されやすい, 恒星の近傍で計算した結果は火星飛行機設計グループに提供され,を公転する, 公転と自転が同期した惑星において実現

火星大気中の小規模擾乱・乱流が飛行に及ぼす影響のされている永続的な昼と夜などの空間非一様性が大循推定に利用されている. 現在は, CReSS に DCPAM

環モデルでは直接表現され, 議論することができる. この火星放射モデルを導入した領域モデルの構築を急い

れらの惑星については, 恒星からの距離や公転周期, 恒でおり, 完成次第, 着陸候補地点周辺の局所的な地形の星から受け取る放射のスペクトルなどの情報は得られ起伏に伴う局地循環の効果も考慮した上での環境評価ており, 理論的考察から公転と自転が同期しているこ

データを探査機設計グループに提供する予定である.

とが推定されているものの, 惑星質量の正確な値や, 大気の組成, 大気量, 地形や海陸分布などはわからない.

5

そのため, 実際に行われている計算は, それらわからな

惑星の古気候と系外惑星

いパラメータを仮定したものであり, それらの惑星大
気の循環構造や表層環境を正確に推定できるわけでは

惑星大気循環モデルは, 近年, 観測からはなかなか情ない. しかし, 限られた範囲とは言え, 液体の水が存在報が得られない惑星の古気候や系外惑星大気の研究にできる条件が示され, その状態の気候維持メカニズムも使われるようになってきた. 例えば, 地形に見られるが議論されている.

流水地形に基づき, かつては温暖湿潤だったと考えられている火星は, どういった機構でその表層環境を維持したかが古くからの未解明問題である. 歴史的には,

惑星大気モデルの困難

6

鉛直 1 次元モデルを用いた放射対流平衡の議論に基づき, 大気の主成分である CO2 による温室効果, CO2 凝

ここまで火星大気を中心にして惑星大気モデルが概結による潜熱加熱の寄与, 凝結によって生じる CO2 氷ね成功を収めてきた側面について述べてきたが, ここ雲による放射効果が議論されてきた (e.g., Pollack et

で惑星大気モデリングが直面してきた困難の例を三つ

al., 1987; Kasting, 1991; Forget and Pierrehumbert,

示す.

1997; 光田, 2007). しかし近年では, 大気大循環モデル

一つ目の例は, 火星でしばしば発生することが知らを用いて古気候を調べる研究が行なわれるようになっれている惑星規模ダストストームの表現についてであている (e.g., Forget et al., 2013). これらの研究では,る. 火星大気中には, 常にある程度の量のダストが浮遊

鉛直 1 次元計算で仮定せざるを得なかった雲氷量や雲1 新しい観測によると, Gliese 581d は誤検出であった可能性が指摘されている (Robertson et al., 2014).

量がモデル内で決定され, また自転軸の傾きやそれに21しており, 同時に様々な規模のダストストームが発生することが知られている (e.g., Read and Lewis, 2004).
また, 発生するダストストームの内のいくつかは, 時に惑星全球を覆うようなものに発達する. しかしながら, これら惑星規模ダストストームは毎年発生するわけではなく, その発生に年々変動があることが知られている. この物理機構を明らかにするべく, これまでに火星大気大循環モデルを用いてダストストームの発
生とダストの循環を再現しようとする試みも行われて
きた (e.g., Newman et al., 2002b; Basu et al., 2004;

Kahre et al., 2006). これらは大気中のダスト量の季
節変化を大まかに表現することができるようにチュー
ニングされるが, しかし惑星規模ダストストームの年々変動はほとんど表現することができていない. 例外的に, ダスト巻き上げパラメタリゼーションにおけるパラメータを非常に上手くチューニングすることで年々変動を表現することができるとする報告もあるが (Basuet al., 2006), 火星境界層の観測例も少なく, ダスト巻
き上げパラメタリゼーションの検証も十分になされていない現状では実際の火星における年々変動を表現できているのかどうかはよくわからない.
二つ目の例は, 金星大気スーパーローテーションの表
現についてである. 金星大気中のスーパーローテーショ

図 2: 金星大気大循環モデルの相互比較で得られた東ンは, 大循環モデルにニュートン冷却による熱強制を

西平均東西風: (a) CCSR, (b) LMD, (c) オックス

与えることで長らく調べられてきた (e.g., Yamamoto

フォード大学 (スペクトル), (d) オックスフォード大and Takahashi, 2003). これらの研究では, モデルは金学 (差分), (e) GFDL FMS (スペクトル). (f) GFDL星で観測される程度の風速を持ったスーパーローテーシ

FMS (差分), (g) GFDL FMS (有限体積), (h) UCLA
(Lebonnois et al., 2013, Fig.2).

ョンを表現し, そのスーパーローテーションのモデル内でのメカニズムが議論された. しかし, これらの研究では, 仮定された熱強制が大きく, 子午面循環の効果が過

測結果の不足もあって実際の金星大気のスーパーロー

大評価されている可能性が指摘されていた (e.g., Takagi

テーションのメカニズムが明らかになっていない現段

and Matsuda, 2007; Hollingsworth et al., 2007). 他

階では, モデルの結果の検証も容易ではない.

方, 太陽加熱の日変化成分により励起される熱潮汐波

三つ目の例は, 上に述べた金星大気スーパーローテーに注目した研究 (Takagi and Matsuda, 2007) により,ションの例に関係しているが, モデルの力学過程によ熱潮汐波が大きな東西風加速の原因となることも示さり密接にかかわる問題である. 各研究機関で構築されれたが, 子午面循環による寄与との関係が明らかではた金星大気大循環モデルを持ち寄り, 共通したニューなかった. これに対して近年は金星大気の放射モデル

トン冷却に基づく熱強制, レイリー摩擦に基づく地面が構築され, それを用いた大気大循環計算が実施され

摩擦, そして定数係数の乱流拡散を与え, 金星大気のパるようになってきている. しかし, そのようなモデルをラメータで計算を実施する相互比較実験が行われてい用いた金星大気大循環計算で表現されるスーパーロー

る (Lebonnois et al., 2013). しかし条件を合わせた実テーションは, 特に下層大気中の風速が観測される風速

験でありながら, 各モデルで得られた東西平均東西風に達しないことが報告されており, 現状では大気大循

の構造は大きく異なることが報告されている (図 2).

環の基本構造である東西風分布の特徴も十分に表現できていない (e.g., Lebonnois et al., 2010). そして, 観

22

7

まとめ

logR

惑星大気モデルは, 惑星探査の展開とも合わせて, 主に地球大気モデルを改変して構築され, 研究に用いらJupiter

れてきた. それらは, いくつかの惑星の大気に対しては, その温度構造や循環の基本構造の特徴を表現する
ことに成功し, 観測だけからはわからない現象の物理

Venus

機構を明らかにするために用いられており, また, 探査計画の設計にも用いられるようになってきている. さMlog|䪞|
Titan

Earth

Mars

らに, それらモデルは, 観測から情報を得ることが非常に難しい古気候や系外惑星の気候・表層環境の推定に

図 3: 惑星半径 (R), 自転角速度 (Ω), 平均分子量 (M)用いられ, 研究分野に新たな展開をもたらしている.

を軸とするパラメータ空間内の各惑星.

しかしながら, 既に述べたように, 現状のモデルは火星の惑星規模ダストストームの年々変動を表現するこ

the GFDL Mars GCM, J. Geophys. Res.,とはできていないし, 金星大気循環に関してはその基

109, E11006, doi:10.1029/2004JE002243.

本的な構造であるスーパーローテーションも十分に表Basu, S., R. J. Wilson, M. I. Richardson, and A. P.

現できていない. これらの事例は, 地球よりも日変化

Ingersoll, 2006: Simulation of spontaneousの大きな火星における境界層乱流や, 自転が地球に比and variable global dust storms with the

べて非常に遅い金星における大規模循環などに関して,

GFDL Mars GCM, J. Geophys. Res., 111,

その物理機構と大気モデルの振る舞いが十分に理解さ

E09004, doi:10.1029/2005JE002660.

れていないことを反映しているのだろう. 特に金星大Forget, F., and R. T. Pierrehumbert, 1997: Warm-

気相互比較における東西平均風構造の大きな差異は, 地

ing early Mars with carbon dioxide clouds

球大気モデルに基づいて惑星大気モデルを構成するにthat scatter infrared radiation, Science, 278,

あたって, 力学的枠組みにおいてさえ未知の要素が残っ1273.

ていることを示唆している. これらの課題の解決には,

JAXA で運用を続けている金星探査機「あかつき」をForget, F., F., Hourdin, R. Fournier, C. Hourdin,

はじめとした系内外の惑星の探査との連携や, 大循環

O. Talagrand, M. Collins, S. R. Lewis, P. L.

モデル, 雲解像モデル, LES モデルといった異なる時

Read, and J.-P. Huot, 1999: Improved General Circulation Models of the Martian At-

空間スケールを扱うモデルを組み合わせた研究によっmosphere from the surface to above 80 km,て, 様々な時空間スケールの運動および物理機構の理J. Geophys. Res., 104, 24155.

解とそのモデル化および計算結果を検証していくことが必要だろう. その結果として地球, 太陽系内惑星, 系

Forget, F., R. Wordsworth, E. Millour, J.-B.

外惑星を含めて任意の惑星の大気をより良く表現する

Madeleine, L. Kerber, J. Leconte, E. Marcq,

モデルを構築することができれば, 惑星の表層環境, 気and R. M. Haberle, 2013: 3D modelling of候, 大気循環構造を例えば, 惑星半径, 自転角速度, 大the early martian climate under a denser

気組成といったパラメータの関数として整理する (図CO2 atmospphere: Temperatures and CO23) といった形の理解を構築していくことができるかも

ice clouds, Icarus, 222, 81.

しれない.

Haberle, R. M., M. M. Joshi, J. R. Murphy, J.
R. Barnes, J. T. Schofield, G. Wilson, M.
Lopez-Valverde, J. L. Hollingsworth, A. F.

参考文献

C. Bridger, and J. Schaeﬀer, 1999: General
Circulation Model Simulations of the Mars

Basu, S., M. I. Richardson, and R. J. Wilson, 2004:

Pathfinder Atmospheric Structure Investiga-

Simulation of the martian dust cycle withtion/Meteorology Data, J. Geophys. Res.,
104, 8957.
23

Hoﬀman, M. J., S. J. Greybush, R. J. Wilson, G.

Lee, C., W. G. Lawson, M. I. Richardson, J. L.

Gyarmati, R. N. Hoﬀman, E. Kalnay, K. Ide,

Anderson, N. Collins, T. Hoar, and M.

E. J. Kostelich, T. Miyoshi, and. I. Szun-

Mischna, 2011: Demonstration of ensem-

yogh, 2010: An ensemble Kalman filter data

ble data assimilation for Mars using DART,

assimilation system for the martian atmo-

MarsWRF, and radiance observations fromsphere: Implementation and simulation ex-

MGS TES, J. Geophys. Res., 116, E11011,

periments, Icarus, 209, 470.

doi:10.1029/2011JE003815.

Hollingsworth, J. L., R. E. Young, G. Schubert, C.

Leovy, C, and Y. Mintz, 1969: Numerical Simulation

Covey, and A. S. Grossman, 2007: A simple-of the Atmospheric Circulation and Climate

physics global circulation model for Venus:of Mars, J. Atmos. Sci., 26, 1167.

Sensitivity assesments of atmospheric super-

Lewis, S. R., M. Collins, P. L. Read, F. Forget, F.

rotation, Geophys. Res. Lett., 34, L05202,

Hourdin, R. Fournier, C. Hourdin, O. Ta-

doi:10.1029/2006GL028567.

lagrand, and J.-P. Huot, 1999: A Climate
Kahre, M. A., J. R. Murphy, and R. M. Haberle,

Database for Mars, J. Geophys. Res., 104,

2006: Modeling the martian dust cycle and24177.

surface dust reservoirs with the NASA Ames
Lewis, S. R., P. L. Read, B. J. Conrath, J. C. Pearl,general circulation model, J. Geophys. Res.,and M. D. Smith, 2007: Assimilation of ther-

111, E06008, doi:10.1029/2005JE002588.

mal emission spectrometer atmospheric data

Kasting, J. F., 1991: CO2 condensation and theduring the Mars Global Surveyor aerobreak-early climate of Mars, Icarus, 94, 1.

ing period, Icarus, 192, 327.

Kuroda, T., N. Hashimoto, D. Sakai, and M. Taka-

Mellor, G. L., and T. Yamada, 1982: Development

hashi, 2005: Simulation of the martian at-of a Turbulent Closure Model for Geophys-mosphere using a CCSR/NIES AGCM, J.

ical Fluid Problems, Rev. Geophys. Space

Meteorol. Soc. Jpn, 83, 1.

Phys., 20, 851.

Lebonnois, S., F. Hourdin, V. Eymet, A. Crespin, R.

Newman, C. E., S. R. Lewis, and P. L. Read,

Fournier, and F. Forget, 2010: Superrotationof Venus’ atmosphere analyzed with a fullgeneral circulation model, J. Geophys. Res.,

2002a:

Modeling the martian dust cy-

cle 1.

Representations of dust transport

processes, J. Geophys.

115, E06006, doi:10.1029/2009JE003458.

Res., 107, 5123,

doi:10.1029/2002JE001910.
Lebonnois, S., C. Lee, M. Yamamoto, J. Dawson, S. R. Lewis, J. Mendonca, P. L. Read,

Newman, C. E., S. R. Lewis, and P. L. Read, 2002b:

H. Parish, G. Schubert, L. Bengtsson, D.

Modeling the martian dust cycle 2. Mul-

Grispoon, S. Limaye, H. Schmidt, H. Sved-

tiannual radiatively active dust transporthem, and D. Titov, 2013:

simulations, J. Geophys. Res., 107, 5124,

A compara-doi:10.1029/2002JE001920.

tive analysis of simplified general circulation
model of Venus atmosphere, ISSI Sci. Rep.

Odaka, M, K. Nakajima, M. Ishiwatari, andSer. 11, 129.

Y.-Y.

Hayashi,

Simulation

Leconte, J., F. Forget, B. Charnay, R. Wordsworth,

of

2001:

A

ThermalConvection

theMartian

3D climate modeling of close-in land planets:aTwo-dimensional

Circulation patterns, climate moist bistabil-

Nagareity, and habitability, Astron.

http://www.nagare.or.jp/mm/2001/odaka/

554, A69.

Multimedia,

index.htm)
24

Atmospherein

F. Selsis, E. Millour, and A. Spiga, 2013:

Astrophys.,

Lower

Numerical

Anelastic20

with
Model,(AvailableatOgohara, K., and T. Satomura, 2008:

North-

Wordsworth, R. D., F. Forget, F. Selsis, E. Mil-ward movement of Martian dust local-

lour, B. Charnay, and J.-B. Madeleine, 2011:

ized in the region of the Hellas Basin,

Gliese 581d is the first discovered terrestrial-

Geophys.

mass exoplanet in the habitable zone, Astro-Res.

Lett.,

35,

L13201,

doi:10.1029/2008GL034546.

phys. J. Lett., 733, L48.

Pollack, J. B., J. F. Kasting, S. M. Richardson, K.

西澤誠也, 佐藤陽祐, 八代尚, 宮本佳明, 吉田龍二, 富田

Poliakoﬀ, 1987: The case for a wet warm

浩文, Team SCALE, 2013: 高領域・高解像度

climate on early Mars, Icarus, 71, 203.

実験のための気象 LES モデルの開発, ながれ,

Vol.32, 149-152.

Read, P. L., and S. R. Lewis, 2004: The martian

光田千紘, 2007: 放射過程によって調節された二酸化

climate revisited: Atmosphere and environ-

炭素氷雲による古火星大気の温室効果, 北海道

ment of a deseart planet, Springer, 326pp.

大学理学研究科博士論文.

Rennó, N. O., M. L. Burkett, and M. P. Larkin, 1998:
A simple thermodynamical theory for dust
devils, J. Atmos. Sci., 55, 3244.
Robertson, P., S. Mahadevan, M. Endl, and A. Roy,
2014: Stellar activity masquerading as planets in the habitable zone of the M dwarf
Gliese 581, Science, 345, 440.
Sato, Y., S. Nishizawa, H. Yashiro, Y. Miyamoto,and H. Tomita, 2014: Potential of Retrieving
Shallow-Cloud Life Cycle from Future Generation Satellite Observations through Cloud
Evolution Diagrams: A Suggestion from a
Large Eddy Simulation, SOLA, 10, 10-14,
doi:10.2151/sola.2014-003.
Toigo, A. D., and M. I. Richardson, 2002:A

mesoscale model for the Martian atmosphere, J. Geophys.

Res., 107, 5049,

doi:10.1029/2000JE001489.
Tsuboki, K. and A. Sakakibara, 2002: Large-scaleparallel computing of Cloud Resolving Storm
Simulator., H. P. Zima et al. Eds., High Performance Computing, Springer, 243-259.
Yamamoto, M., and M. Takahashi, 2003: The fully
developed superrotation simulated by a general circulation model of a Venus-like atmosphere, J. Atmos. Sci., 60, 561.
Wilson, R. J., and K. Hamilton, 1996: Comprehensive Model Simulation of Thermal Tides in
the Martian Atmosphere, J. Atmos. Sci., 53,
1290.
25