J. Plasma Fusion Res. Vol.89, No.9 (2013)６２９‐６３４講座 核融合施設における放射線計測の基礎

２．放射線計測の基礎
2. Fundamentals of Radiation Measurement
飯 本 武 志１），上 蓑 義 朋２），河 野 孝 央３）
IIMOTO Takeshi１）, UWAMINO Yoshitomo２）and KAWANO Takao３）
１）

東京大学，２）理化学研究所，３）核融合科学研究所（原稿受付：２０１
３年８月２２日）

放射線計測，線量計測を実施する上で基礎となる重要な知識，すなわち，さまざまな単位の定義，放射線計測機器の概要，代表的な放射線検出器の構造と特徴，放射線計測における統計について概説した．
Keywords:
becquerel (Bq), electron volt(eV), gray(Gy), sievert(Sv), ionization chamber, GM counter, NaI(Tl)scintillation spectrometer,
standard deviation, error propagation, detection limit.

２‐１ 放射線計測機器の概要

考え方がある．

２．
１．
１ 放射線計測機器の分類［１］前者は，はじめから放射線の個々の情報をとることを断（１）検出原理による分類念しており，ある限られた空間での放射線の線量などにつ放射線による物質の電離作用と励起作用（物質の発光現いて，ある時間にわたる時間的平均値または積分値を知る

象，化学変化，発熱現象などにつながる）が，計測機器のことを目的としている．該当する計測機器には，直流型電放射線検出原理に利用されている．

離箱などがあるが，GM 計数管式サーベイメータや NaI

アルファ線やベータ線などの荷電粒子は，物質中を通過（Tl）シンチレーション式サーベイメータなど，原理的にするだけでまわりを電離して，電子と陽イオンの対を生成

は個々の放射線を測定してはいるものの，結果として線量する．ガンマ線や中性子線のような電荷をもたない放射線等の時間的平均値を表示させるように設計された機器は，は，物質と相互作用して生成する高速の荷電粒子を介してこの区分に整理されることになる．

電離を生じる．これらの電荷をうまく集めることができれ個々の放射線に着目する計測器には，放射線と検出器のば，電気信号として認知することができる．これが放射線相互作用のタイミングを追跡することに主眼をおくものの電離作用を検出原理に使った例である．該当する計測機（計数型の検出器）と，検出部のなかでの放射線が相互作用器には，電離箱，比例計数管，ガイガーミュラー（GM）計した場所，方向などに主眼をおくもの（飛跡記録型の検出数管，半導体検出器などがある．

器）がある．計数型の検出器には，パルス型電離箱，GM一方，例えば，一部の無機物質は，放射線から物質内部計数管，半導体検出器，NaI（Tl）シンチレータ，ZnS（Ag）の電子がエネルギーを受けとって，通常よりも高いエネルシンチレータなどがある．情報取得のための信号としてギー状態になることがある．この状態を励起状態とよぶ．

は，電気的パルスが用いられ，個々の放射線が相互作用しこの電子はすぐに，あるいは外部からのレーザー光や熱なたタイミングのみならず，エネルギー，入射角度，種類などの刺激を受けて，元の安定したエネルギー状態（基底状どの情報が得られるものもある．一方，飛跡記録型の検出態）に戻るが，その際に余ったエネルギーを蛍光として放器は，放射線に関する空間分布的な情報を取得することを出することがある．この蛍光の強さが，入射した放射線の目的としている．固体飛跡検出器やイメージングプレート

線量に比例する性質などを使って，放射線計測がなされてが，この種の計測器として利用できる．

いる．該当する計測機器には，NaI（Tl）シンチレータ，昨今の計測機器の進歩はめざましく，上記の区分が必ずZnS（Ag）シンチレータ，熱ルミネッセンス素子，OSL

しも明確ではなくなってきてはいるが，放射線計測の目的素子，蛍光ガラス素子などがある．

を事前に明確にした上で適切な計測機器を選択することが（２）計測対象による分類

きわめて重要である点は不変である．

放射線計測の目的はさまざまである．整理の一例としまた，ここで詳しく触れることはできないが， 場 の線て，放射線量の平均強度を求める目的と，個々の光子や粒量測定と 人 の線量測定では，たとえ同一の計測機器を用子に着目して放射線を検出する目的，の２系統に分類する

いることができたとしても，ISO 等で規定された機器の校1)Division for Enviroment, Health and Safety, The University of Tokyo, TOKYO 113-0032, Japan
2)RIKEN Nishina Center for Accelerator-Based Science, Wako, SAITAMA 351-0198, Japan3)National Institute for Fusion Science, Toki, GIFU 509-5292, Japan

６２９!2013 The Japan Society of Plasma
Science and Nuclear Fusion Research

Journal of Plasma and Fusion Research Vol.89, No.9 September 2013

正方法が異なることを特筆し，注意喚起をしておきたい．

ない．また，湿度に弱く，精密回路の安定のために使用前

２．
１．
２ 主な放射線計測機器の準備運転を要するなど，使用上に留意すべき点も多い．
２．
２．
２ GM 計数管

放射線の検出原理別に，代表的な検出器を整理したのが
表１である．それぞれに特徴があり，前項で一例として挙図１でモデル化される検出器の内部では，気体中で発生げた計測対象の分類（放射線量の平均強度を求める目的した電子，イオンが電極に引き寄せられる途中で気体分子と，個々の光子や粒子に着目して放射線を検出する目的）と衝突する現象が起きている．この検出器の印加電圧を上のみならず，放射線の種類，エネルギーの高低，放射線量げていくと，衝突の合間に電子が強く加速され，次の衝突や放射能レベルの大小，温湿度・気圧などの環境条件，要の際に気体分子をさらに電離して新しい電子―イオン対を求される測定の精度などによって，検出器，計測機器を適生成することになる．この現象は電子の移動の方向になだ切に使い分ける必要がある．

れのように拡大していくので，電子なだれと呼んでいる．
また，これに伴ってパルス型の検出器で得られる電気信号（飯本武志，上蓑義朋）が大きくなることをガス増幅と呼んでいる．印加電圧をさ２．
２ 代表的な放射線検出器の特徴と原理［３］らに上げると，ガス増幅が極限に達し，得られる電圧パル

２．
２．
１ 電離箱

スの高さが，最初に発生した電子―イオン対数とは全く無図１に電離箱の概念を示した．平行に向かい合った２枚関係に，大きく，一様になるレベルに到達する．このときの電極に電圧が印加されている．荷電粒子が気体中を走るの印加電圧の領域を GM 領域と呼び，この原理を利用したと，気体分子を電離し，電子とイオンの対を生成する．負検出器を GM 計数管と呼んでいる．の電荷をもつ電子は正の電極に引き寄せられ，正の電荷をGM 計数管を検出器としたサーベイメータがある．ベーもつイオンは負の電極に引き寄せられる．その結果，回路タ線とガンマ線を同時に計測できる端窓型の GM サーベイに電流が流れ，放射線が検出される．多数の放射線によっメータが表面汚染の検査などによく用いられるが，トリチて平均的に流れる電流を測定するものを直流型電離箱と呼ウムなどの軟ベータ核種の放射線は検出器の窓を通過できび，電荷を電圧パルスに変換して測定するものをパルス型ず，測定できない核種があることに注意が必要である．ま電離箱と呼んでいる．気体分子を電離させる荷電粒子は，た計数率が大きくなると，検出器固有の不感時間（100 μアルファ線でも，ベータ線でも，ガンマ線によって電極な秒程度）のため，放射線の数え落としの割合が顕著になっ

どからたたきだされた２次電子でもよい．電極に印加するたり，完全に計数動作が停止してしまう（窒息現象）状況

電圧が低いと，電子とイオンが電極に集められる前に再び結合（再結合）してしまう．したがって，再結合を起こさないレベルの十分な電圧（電離箱領域の電圧．通常は数 10〜数 100 V）を印加する必要がある．
電離箱を検出器とした 1 cm 線量当量測定用のサーベイメータがある．電離箱サーベイメータはエネルギー依存性がよく，ガンマ線やエックス線による放射線場の線量率測定に高い能力を発揮する．一方，測定の感度が比較的低く，自然放射線レベル（0.05 μSv/h 程度）の線量率測定はでき
表１

図１

放射線の検出原理と検出器［２］．

検出原理（信号）
一時電離
電離現象（電荷→電流，電圧） 電子なだれ
蛍光放出
チェレンコフ放射
発光現象（光子→電荷→電圧）

化学変化

飛跡現象
発熱現象
放射化

電離箱の基本原理．

蓄積誘電放射
写真作用
酸化・還元反応
ラジカル形成
着色
放射線損傷
液滴形成
気泡形成
熱発生
核反応

検出器
電離箱（気体），半導体検出器（固体）
比例係数管，GM 計数管
シンチレーション検出器
チェレンコフ検出器（液シン）
イメージングプレート
熱ルミネセンス線量計
OSL 線量計
蛍光ガラス線量計
写真乳剤，X 線フィルム
化学線量計
アラニン線量計
高分子線量計，カラーインジケータ
固体飛跡検出器
霧箱
泡箱，バブルディテクタ
カロリメータ
放射化検出器６３０Lecture Note

2. Fundamentals of Radiation Measurement

T. Iimoto et al.

れる場合の数 "$'%はに陥ったりするので，高線量環境での測定には十分な注意が必要である．

"$'%
#

２．
２．
３ NaI（Tl）
シンチレータNaI（Tl）シンチレータは，タリウムを少量添加したヨウ#!
##!'，#!'%'!
!
$（１）であるから，１回の測定で計数 'が得られる確率 $%$'%は化ナトリウムの結晶を，ガラス窓がついた金属のケースに封入したものである．ヨウ化ナトリウムは潮解性があるた$%$'%##!'(')$#!'%．

め，このようなケースに密封された構造をもつ．このケー（２）

スを通過することのできないアルファ線を測定すること#
これは $(")%##の展開式に等しい．すなわち # 個の区は，原理的に不可能である．ベータ線もケースの影響を受間のうち '個で放射線が検出される確率は，二項分布関数けるが，それ以上にヨウ化ナトリウムが高原子番号である$%$'%で表すことができる．また平均値と分散は次式で定ため，後方散乱の影響が大きく，入射したベータ線が再び義されるからシンチレータから逃れてしなう確率が高いため，ベータ線#の測定にも本質的に向かない．

平均値 &#! '$%$
，'%

（３）

'#"

シンチレータに入射するガンマ線やエックス線によって#$分散 $$#! $．
$%$'!&%'%

たたき出された電子は，結晶の中で電離や励起を起こす．

（４）

'#"

これらが元に戻る過程で，シンチレータは吸収したエネルギーに比例した強度の光（シンチレーション光）を発する．

（２）の関係式を用いると，&#(#，$$#()# を導くこと添加されたタリウムは活性化物質（アクチベータ）と呼ばができる［５，６］．

れ，吸収したエネルギーが光として放出されやすいよう（２）３種の分布関数に，かつ測定しやすい波長の可視光が放出されやすいよう

二項分布関数は，放射線計測の統計的な性質を説明するにする働きがある．には都合がよい．しかしながら理論的な取り扱いでは，二NaI（Tl）シンチレータを用いて，電離箱や GM 計数管と項分布関数の近似式であるポアソン分布関数か，ガウス分比較して，非常に高い検出効率をもつガンマ線用サーベイメータをつくることができ，自然放射線レベルを測定する

布関数（正規分布関数）が用いられる．ポアソン分布関数
は放射線検出確率 (が非常に小さい場合に，またガウス分ことができる．エネルギー補償型のサーベイメータによれ

布関数は放射線検出確率 (が非常に小さくかつ平均値 &ば，電離箱サーベイメータと遜色のないエネルギー特性がが非常に大きいという条件を加えると，それぞれ二項分布得られ，空間線量率を正しく測定することができる．

関数から導くことができる．ポアソン分布関数とガウス分（飯本武志，上蓑義朋）

布関数が成り立つ場合に得られる重要な結論は，平均値&と分散$$が等しいということである．分散の平方根が標

２．
３ 放射線計測の統計準偏差であるが，これは放射線計測現場では日常的に使用使用する検出器，計測時間，放射線源，その他，全てのされる重要な関係式である．３種の分布関数の関係を図２

測定条件が同じであっても，測定を繰り返して得られる計にまとめる［６］．

数は，かならずしも同じはなく，むしろ異なる．放射線は，２．
３．
２ 誤差の伝搬

決まった時間間隔で規則正しく検出されるわけではない．

（１）誤差の伝搬式［７］ランダムである．しかしながら，このランダム現象を数多く集めると，一定の規則性がみえてくる．これが放射線計

今，ある物理量 %，+，&&&が，測定で得られる独立変数 *,，……を 用 い て 間 接 的 に 求 め ら れ る と す る と，&測の統計的性質である．この統計的性質は，放射線検出が*%!
+!
,!
$&%である．この微分をとる．
&#%&&&バイナリー過程の一種であることから，数学的に分布関数の形で表現することができる．またこうして得られた計数
ੑ㗄ಽᏓ 㧺㧯㨚㨜㨚S㧔㧺㧙㨚㧕 㧔ᐔဋ⸘ᢙ㧦㧺㨜‫⸘ޔ‬ᢙߩಽᢔ㧦㧺RS㧕

に対する有意性の評価には，誤差の伝搬式から導かれる検出限界の式がよく使われる．以下，分布関数，誤差の伝搬㧺㧦඙㑆ߩᢙߪචಽᄢ߈޿㨜㧦ฦ඙㑆ߢ᡼኿✢߇ᬌ಴ߐࠇࠆ⏕₸ߪ㕖Ᏹߦዊߐ޿

式，そして検出限界の式の概要をまとめる．
２．
３．
１ 分布関数（１）二項分布関数

ࡐࠕ࠰ࡦಽᏓ

今，計測時間を # 個の区間に分ける．どの区間も等間隔である．# が十分に大きいと，それぞれの区間では，放射㨙㨚㨑㧙㨙㨚㧍㧔ᐔဋ⸘ᢙ㧩⸘ᢙߩಽᢔ㧦㨙㧕㧺㧦඙㑆ߩᢙߪචಽᄢ߈޿㨜㧦ฦ඙㑆ߢ᡼኿✢߇ᬌ಴ߐࠇࠆ⏕₸ߪ㕖Ᏹߦዊߐ޿㨙㧦ᐔဋ⸘ᢙ߇㕖Ᏹߦᄢ߈޿

線が１本 検 出 さ れ るか，さ れ な い か の いず れ か に な る［４］．これが放射線検出のバイナリー過程である．ここで測定を無限回繰り返して得られる結果の平均計数が & でࠟ࠙ࠬಽᏓあったとすると，# 個の各区間で放射線が検出される確率

1
ǸO

P㧙O G㧙O㧔ᐔဋ⸘ᢙ㧩⸘ᢙߩಽᢔ㧦㨙㧕(は &"#，検出されない確率は $#!(%#)である．また
図２# 個の区間のうち，'個（##'）の区間で放射線が検出さ６３１３種の分布関数の関係と特徴．

Journal of Plasma and Fusion Research Vol.89, No.9 September 2013

率 (/は有意である．

&%&%&%,!
!
.
!
*%"! "*"! "*.
'' ，'%#! "*,-$- - &. &, - &（５）((/#' (2" )，+2)
&+

（１１）

式（５）は，誤差 *%-が，測定できる物理量の平均値からのズ両辺を二乗し，(2#(/"()を代入して整理すると，最終的

レ *,，*，*.
，……に，偏微分で表される変化率で重み付-に次式が得られる．

けした合計であることを示している．式（５）を２乗して次(/#式を得る．
&%$ $ &%$ $ &%$ $$,!
!
.
!
*%#! " *,"! " *"! " *.
'''%-$&,&&.

（１２）

これが，バックグランド計数と測定時間から，検出限界計数を求める式である．なお，多くの場合，バックグランド&% &%&% &%*-"$! "! "**.
"$! "! "*,
&, &&
- &
- - . - %&% &*,"'' ．
"$! "! "*.
&. &
, - -

$

" ""
()!#" #"$．
#! "" ! " "&+$ +2
22 +)( +以外の放射線が検出されたかどうかを判断するための下限計数率（検出下限値）には "#%が，また定量的な評価の結果が有意であるかどうかを判断する下限計数率（定量下限（６）値）には，"##"が用いられる［８］．

測定を # 回行って，# 個の（６）式を求め，全体を合計す（河野孝央）

る．ここで *,，*，*.
，の平均値から大きい方へのズレと-Appendix
１．放射線計測における単位の定義［１‐３，９］小さい方へのズレの数は同じであると仮定して整理し，Nで割ると，１．
１ 放射能の強さを表す単位#&% $# #&%$# ##% *%$$$#! " % *,"! " % *&, # &##&- # &## # &##$ベクレル（Bq）

放射能の強さを表す単位として，古くは，１グラム（g）のラジウムの放射能に由来するキュリー（Ci）が用いられて

#

&
% #
$
"! " % *.
"'' ，（７）&. # &## -いた．現在は，原子核が１秒間に放射性壊変する数によって放射能の強さを規定する，SI単位系のベクレル（Bq）を用したがっている．基本単位の組み合わせで単位ベクレルを表現する&%$ $ &%$ $ &%$ $$%,#! " %,"! " %"! " %.
"'' ．
&,&&.と，Bq=sec−1 となる．単位キュリーと単位ベクレルの関係
は，1（Ci）≒3.7×1010（Bq）である．

（８）

１．
２ 放射線のエネルギーを表す単位

電子ボルト
（eV）

これが，複数の独立変数で表される物理量の分散を求める

１電子ボルト（eV）とは，真空中で１ボルト（V）の電位差ときに使用される誤差の伝搬式である．この式においてで電子を加速した時に，電子が最終的に獲得する運動エネ$$$，%，%.
……の値は，計数がガウス分布関数に従うなら%,ルギーと等価なエネルギーを表す単位である．SI 単位系のば，平均計数に等しいとすればよい．

である．放ジュール（J）との関係は，1（eV）≒1.6×10−19（J）（２）検出下限計数率

射線のエネルギーを表現する場合には，キロ電子ボルト

試料測定とバックグランド（BKG）
測定で得られた #2と（keV），メガ電子ボルト（MeV），ギガ電子ボルト（GeV）#)を用いて，正味の放射線計数率を求める場合を考えなどがよく用いられる．

る．このとき正味計数率は以下の式で表される．

１．
３ 吸収線量およびカーマを表す単位

グレイ（Gy）

ある物質が放射線から受けるエネルギーの量で規定され#(( # #2! ) #%
#2!
#)%
$++2)

る線量に「吸収線量」がある．吸収線量は放射線の種類や（９）対象となる物質を問わず，すべてのケースで使用できる．

試料測定計数：#2，

BKG 測定計数：#)

単位としては SI 単位系のグレイ（Gy）が用いられ，基本単試料測定時間：+2，

BKG 測定時間：+)

位の組みあわせで表現すると，J kg−１となる．微小領域内試料測定計数率：(2##2"++2，BKG 測定計数率： ()##)")のエネルギー収支（核反応や素粒子反応が起きない場合，試料の正味計数率：(/#(2!()

その領域に放射線が運び込むエネルギーとその領域から運び出すエネルギーの差になる）に着目しているのが，この（８），（９）式と，分散の平方根が標準偏差であることか吸収線量である．一方，微小な質量の物質中で，電荷をもら，次式が導かれる．

たない放射線（光子線，中性子線）によってたたき出されたすべての二次荷電粒子のもつ運動エネルギーの和として

(2 ()
2 #)
標準偏差 %# #$" $#"++2)&+2)'+

規定される線量を，「カーマ（kerma）」と呼ぶ．これは ki-（１０）netic energy released in material の略である．カーマの単位

この式をもとに，正味計数率(/が標準偏差の"倍を超えるもグレイ（Gy）である．

ときに有意であると仮定して，検出下限計数率の式を導く．すなわち，以下の不等式が成り立つときに，正味計数
６３２

Lecture Note

2. Fundamentals of Radiation Measurement

１．
４ 人の被ばく線量を表す単位

シーベルト（Sv）

T. Iimoto et al.

か，弱いか）を乗じて，全身の和をとることで計算される．

（１）防護量と実用量（計測量）の整理［１０］

実効線量は，放射線の全身被ばくがあったときのがんの発シーベルト（Sv）は，放射線被ばくによる人体影響の程生確率を考慮して，人体影響の程度を数値化したもの，と度を数値で示すための指標，被ばく線量の単位として用い説明できる．

られる（表１）．同一の吸収線量であっても，アルファ線，（３）実用量（計測量）

ベータ線，ガンマ線，中性子など，放射線の種類によって防護量（等価線量，実効線量）を直接測定することはで人体への影響の程度は異なるが，この単位シーベルトを使きない．防護量を求める際に必要となる臓器・組織別の平えば，どのような放射線の被ばく（漢字では「被曝」）で均吸収線量を放射線計測装置で測ることができないからでも，同じものさしで人体影響の程度を数値化できることにある．その代替として，計測のための量として用意された利点がある．のが「実用量」である．つまり，実際に被ばくした個人やシーベルト（Sv）を単位とする線量には，等価線量，実集団，あるいはこれから現実の問題として被ばくしそうな効線量，周辺線量当量，個人線量当量，預託実効線量など個人や集団が特定できる場合に，その被ばく線量を個別にがある．ひとつの単位で人体影響に関連のあるさまざまな測定，評価しようとするときに用いられるのが，この実用線量を表現できる利点がある半面，表現された数値がどの量である（表２）．

線量を示すシーベルトなのか，注意が必要となる．これら

たとえば適切なサーベイメータを使えば，空間の放射線シーベルトを単位として用いる線量群は，大きく２つの系量率（μSv/h）をその場で直読することができる．この場統に区分することができる．ひとつは「防護量」，もうひと合，実用量のうち，外部被ばくに関係のある，周辺線量当つは「実用量（計測量）」である．

量率を測ったことになる．極めて稀な例外を除けば，個人（２）防護量

線量計やサーベイメータなどで測定できる実用量は法令で放射線防護の目的は，がんや遺伝性影響の発生を容認で定められる線量限度などの防護量と同じか，またはそれよきないレベルよりも低くして，かつ，脱毛や白内障など，り若干高い値を表示するように計測機器は設計，設定され発生のしきい線量が明確になっている影響を防止することている．内部被ばくの線量を評価するときには，預託実効にある．その目的を達成するためのひとつの手段として，線量の考え方を用いるが，ここではその解説を割愛する．

法令などでは，たとえば，子どもを含む公衆や仕事上で放線量を評価する現場では，測定，あるいは計算された実射線を扱う作業者（成人）に対して，それぞれに被ばく線用量のシーベルトが，別に定められている線量限度や参考量に関する管理上の上限値（線量限度）が定められている．

レベル（防護量）より低ければ，線量として法令を十分にこのときに使用されるのが「防護量」，つまり等価線量や担保している，あるいは線量の目安や目標をクリアしてい実効線量である．

るとの判断が可能となる．

等価線量は，胃や肺などの臓器・組織が放射線によって（飯本武志，上蓑義朋）受けた吸収線量に，放射線の種類の違いによる人体影響の効果に関する係数を乗じて計算される．胃の等価線量，肺参考文献の等価線量というように，臓器・組織ごとの局所的な線量［１］小川岩雄 著：放射線（改訂版）（コロナ社，１９７３）．
［２］日本アイソトープ協会編：放射線取扱の基礎（７版）【第１種放射線取扱主任者試験の要点】（２０１２）．
［３］柴田徳思編：放射線概論 第１種放射線試験受験用テキスト（第８版）（２０１３）．

を表現するために使用される．
一方，実効線量は，臓器・組織別に求められた等価線量に，被ばくした部位の放射線に対する感受性を考慮した係数（人体中の臓器・組織を比較し，相対的に放射線に強い
表１

Sv 単位を用いる防護量と実用量（計測量）の分類．

【実用量（計測量）】【防護量】
線量限度や参考レベルなど，放射線防護を目的として，線量の数値 実際に起こった（あるいは起きそうな）被ばくを，個人や集団をある程度特定して，線量を個別に評価するためのもの
基準，目標値などを表現するためのもの
等価線量，実効線量

周辺線量当量，個人線量当量，預託実効線量など
表２

Sv 単位を用いる防護量，実用量，実用量の法令上の名称（外部被ばくについて）
．

対象

防護量

環
境

実効線量
眼の水晶体の等価線量
皮膚の等価線量人

実効線量
眼の水晶体の等価線量
皮膚の等価線量
腹部表面の等価線量（妊娠中の女性）

実用量
（計測量）
周辺線量当量 !!""!#
方向性線量当量 !$"###"$
方向性線量当量 !$"
##!!
!
$"
個人線量当量 !%""!#個人線量当量 !%"##個人線量当量 !%"!!
!
$#個人線量当量 !%""!#注）現法令では，測定は義務づけられていない

６３３

実用量の法令上の名称
1 cm 線量当量―注）
70 μm 線量当量
1 cm 線量当量―注）
70 μm 線量当量
1 cm 線量当量

Journal of Plasma and Fusion Research Vol.89, No.9 September 2013

もとたけし

飯 本 武 志東京大学環境安全本部 准教授．早稲田大学大学院理工学研究科（物・応物）博士後期課程修了．博士（工学）．専門は「放射線防 護」「放 射 線 計 測」
「環 境 放 射 線（能）」「放射線管理」．安全管理分野の専門家育成のみならず，広く，環境・安全・リスクをキーワードに，学校教員育成，児童生徒への教育にも力を入れている．

うわみのよしとも上 蓑 義 朋
理研仁科加速器研究センター 安全業務室長．研究分野は放射線遮へいと放射線防護など．生まれは金沢市．学生時代からずっと加速器の放射線防護研究に関わっており，東大核研と理研では実験も行った２台のサイクロトロンを看取り，解体・廃棄を担当した．趣味は酒の当て料理．

!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!

いい!!!!!!!!!!!!!

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!!!!!!!!!!!!!

HILL).
［８］G. Gilmore, J.D. Heminbway, 米沢中四郎他６名共訳：
実用ガンマ線測定ハンドブック（２００２，日刊工業新聞社）．
［９］多田順一郎著：わかりやすい放射線物理学（オーム社，
２００１）．
［１０］日本アイソトープ協会編：はじめての放射線測定 ―正しく理解し，正しく測ろう放射線―（２０１２）．

!!!!!!!!!!!!!!

［４］三浦 功，管 浩一，俣野恒夫共著：放射線計測学（１９７４，裳華房）．
［５］吉澤康和：新しい誤差論−実験データ解析法（２００９，共立出版）［６］木村逸郎／阪井英次訳：Knoll，放射線計測ハンドブッ
ク第３版（２００１，日刊工業新聞社）［７］P.R. Bevington, DATA REDUCTION AND ERROR ANALYSIS FOR THE PHYSICAL SCIENCE (1969, McGRAW-!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!

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