Proceedings of the 10th Annual Meeting of Particle Accelerator Society of Japan (August 3-5, 2013, Nagoya, Japan)

J-PARC 3-50BT ラインにおける光学系の調整
OPTICS TUNING AT THE J-PARC 3-50BT LINE原田寛之#, A), 明午伸一郎 A), 白形政司 B), 佐藤洋一 B), 田村文彦 A),
手島昌己 B), 橋本義徳 B), 五十嵐進 B), 小関忠 B),
Hiroyuki Harada #, A), Shin-ichiro MeigoA), Masashi Shirakata B), Yoichi Sato B), Fumihiko Tamura A),
Masaki Tejima B), Yoshinori Hashimoto B), Susumu Igarashi B), Tadashi Koseki B)A)
JAEA/J-PARCB)
KEK/J-PARC

Abstract
The J-PARC 3-50BT line is the beam transport line from 3-GeV rapid-cycling synchrotron (RCS) to 50-GeV mainring (MR). The RCS is the high-intensity proton accelerator, where designed beam power is 1 MW, and has thecomplex source of space charge effect, etc. Therefore, the uncontrolled emittance growth and beam halo increase
nonlinearly with the increasing the beam power. Additionally, the physical aperture of MR with 81 π mm mrad issmaller than that of RCS with 486 π mm mrad. Therefore, the 3-50BT line has the collimators in order to scrape the tailor the halo of the extracted beam from the RCS. The designed collimator aperture is 54 π mm mrad. It is required tomeasure and optimize the optics parameter in the collimator area for taking full advantage of the beam collimation. Thispaper will introduce the method of optics measurement and report the result of the measurement and optimization basedon the simulation.

1.

はじめに大強度陽子加速器施設 J-PARC は、400MeV リニ
ア ッ ク 、 速 い 繰 り 返 し の 3GeV シ ン ク ロ ト ロ ン(RCS; Rapid Cycling Synchrotron)、50GeV シンクロトロン(MR; Main Ring)の 3 基の加速器群から構成される[1]。RCS は、25Hz という速い繰り返しでリニアッ
クから入射された陽子ビームを 400 MeV から 3 GeVへと加速し、物質・生命科学実験施設(MLF; Materialand Life science Facility) へのビーム供給と、MR への入射 の 2 つの役割を担って いる。最終目 標は1MW の大出力運転を目指している。MR は RCS から入射されたビームを 30 GeV まで加速し、最先端の基礎科学実験であるニュートリノ実験施設および原子核実験施設へとビーム供給を行う。RCS や MRのような大強度陽子加速器では、空間電荷効果が最終的に到達可能なビーム出力に強い制限を与える。
空間電荷効果それ自身や、空間電荷と周期的な外場とが複合的に絡み合って生じる様々な共鳴現象がエミッタンス増大やビーム損失の原因となりうる。
RCS の物理アパーチャとコリメータアパーチャは、486 π mm mrad と 324 π mm mrad であるが、後段のMR では 81 π mm mrad と 54 π mm mrad と小さく、RCS では大強度時のビームハローの削減に向けた研究を精力的に行っているが、MR コリメータのみでは許容できない可能性がある[2,3]。そのため、一般的なビーム輸送ラインの役割とは異なり、ビームを所定のエミッタンスまで削る、もしくは所定の許容出力まで削るために、RCS と MR を繋ぐビーム輸送ライン(3-50BT)にコリメータを設置している。3-50BT___________________________________________#

hharada@post.j-parc.jpと MR のコリメータの許容出力は各々2 kW であり、MR のさらなるビーム出力増強に向けて、無用なビーム損失をリング内のコリメータのみで回収させず、3-50BT と MR の 2 箇所のコリメータ部に許容出力範囲内で分配することが必須となる [4]。この性能を十分に発揮するためには、MR のリング内と同精度に、3-50BT での光学系を把握ならびに調整する必要がある。加えて、3-50BT のコリメータや開発中の OTR[5]などでビームプロファイルやハローを計測し、RCS のパラメータに対する定量的な議論のためにも 3-50BT で光学系を把握することは重要である。

2.

3-50 beam transport line (3-50BT line)

J-PARC 3-50BT ラインを Figure 1 に示す。RCS から取り出されたビームは、RCS から MLF のターゲットまでの 3-NBT ライン[1]に設置されたパルス偏向電磁石(PB)を励磁することで、MR への入射の際に 3-50BT ラインへと振り分けられる。3 台の水平方向の偏向電磁石(B15U, B15D, BFIN)と 2 台の垂直方向の偏向電磁石(BVD1, BVD2)と 36 台の四極電磁石を約 228m のラインに配置し、MR の入射部へとビームは導かれ、最終的に MR の入射部に設置された 2 台の水平方向の入射セプタム電磁石と 3 台の水平方向のキッカー電磁石によって、MR リングへとビーム入射が行われる。3-50BT では、コリメータ領域を要し、その領域の 7 台の四極電磁石間に 2 ユニットずつを配置している。奇数と偶数ユニットでは L 型の 2 軸可動式の散乱体の向きを逆にしており、2 ユニットで一つの組を構成している [6]。位相空間上において約 22 度位相のずれた二つの六角形で整形する。各々のコリメータには上下左右に遮蔽体を配置し、許容出力は 2 kW である。

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Figure 1: Schematic view of J-PARC 3-50 beam transport line from PB magnet to front of 1st injection septum magnet.
Yellow and green components are bending and quadrupole magnets, respectively.

Figure 2: Designed optics parameters in 3-50 BT. Top and bottom plots are beta functions (β) and dispersion functions(η) for bem line or longitudinal direction s[m], respectively. Blue and red lines are horizontal and vertical plane,respectively. Light green region is the collimator area of 3-50BT.

光学パラメータの測定
3-50BT の光学パラメータ(ベータ関数と分散関数) 3.
を Figure 2 に示す。PB 入口が 3-NBT ラインからの3-50BT に設置してある 14 台のビーム位置検出器光学系の取り合い点である。3-50BT の設計思想とし(BPM)[7]と 9 台のプロファイルモニタ(PM)[8]を用いて 、 最 上流 の四 極 電磁石 4 台(QDE1,QFE1,QDE2,て、光学パラメータ(分散関数、ベータ関数)の測定QFE)を用いて、B15D の出口での分散関数とその傾を行った。
きをゼロにする。それにより下流のコリメータ部におけるビームの運動量広がりに対するビームの広が 3.1 分散関数測定りを無くし、横方向の所定のエミッタンスを削る。
一般的な分散関数は、運動量の変化に対するビー
次の 4 台の四極電磁石(QDA1,QFA1,QDA2,QFA2)でムの中心軌道や閉軌道の応答から測定する。水平方
コリメータ部の入り口の光学パラメータをマッチさ向を例とした関係式は、以下である。
せ、2 ファミリーの四極電磁石 6 台で構成されたコ∆pリメータ部の光学系を決める。コリメータ部より下∆x(s ) = η x (s )p0
流は、物理アパーチャでビーム損失しない光学系を設定し、最下流の四極電磁石数台を用いて、MR へ ここで ∆x は中心軌道の変動量、 ηx は分散関数、の入射マッチングを行う。
∆p/p0 は運動量の変化量である。RCS の取り出し時設計段階とは異なり、RCS や 3-NBT での光学系 の中心運動量を(－0.2%, －0.1%, 0%, 0.1%, 0.2%)とを変化させた場合には、3-50BT の光学系も大きく変 変化させ、その際に 14 台の BPM と 9 台の PM で化する。実際に RCS での光学系はビーム強度に応 ビーム重心を測定した。運動量の変化に対するビーじて最適解を導出し、変化させてきた。その度に 3- ム重心の変化の応答より、各モニタにおける分散関50BT の光学系を精度よく調整しなければならない。 数を導出した。その結果を Figure 3 に示す。4 章で特にコリメータ部での分散関数をゼロに調整、なら 述べる補正を行う前の測定結果であり、計算値と大びにベータ関数の把握を統一的に行うことが、今後 きくずれ、コリメータ部で水平方向の分散関数がゼの MR 強度増強時のコリメータバランスのシナリオ ロになっていないことがわかる。分散関数をゼロにには重要となる。本稿では、ビーム輸送ラインにお 調整できない限り、運動量の広がりが横方向の広がける新たなベータ関数測定を紹介しつつ、光学パラ りへと直接繋がり、コリメータで所定の横方向エメータの測定手法と結果、計算モデルに基づく調整 ミッタンスを削ることができないため、補正は最重手法と結果について述べる。
要課題となる。

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電磁石の下流のモニタでの蹴り角に対するビーム重心の応答から m 番目のモニタでのベータ関数を求めることができる。つまり、モニタ間の四極電磁石の励磁量に誤差があり、輸送行列が不正確であったとしても、ビーム重心を測定できる BPM や PM でのベータ関数を測定することが可能ということである。
この手法では、使用する電磁石でのベータ関数(β1、β2)や電磁石間の位相差(φ12)を既知であることを前提としている。それらの値に計算値や精度の悪い測定値を用いた場合には、モニタでの測定ベータ関数に不確定差が生じる。しかし、もし 3 台の電磁石で蹴Figure 3: The result of dispersion function measurement. り角を与えることが可能で、電磁石の下流に 5 台以Top and bottom is horizontal and vertical plane, 上のモニタで測定が可能な場合には、最小二乗法をrespectively. Lines and dots are setting optics by QMs 用いて、各電磁石のベータ関数と各電磁石間の位相and the measured dispersion function of the monitors, 差を見積もることができる。その手法を「3 ステアリング・フィッティング手法」とし、その手法に関respectively.
して以下に述べる。
3 台の電磁石を用いると 2 台の組み合わせは 3 組3.2 新たなベータ関数測定手法
でき、m 番目のモニタにおいて、以下の関係式が成ビーム輸送ラインにおけるベータの測定手法には、 り立つ。
様々な手法があり、ビームプロファイルのビーム幅∆x1m 1∆x∆x11sin (φ 23 ) + 3msin (φ12 ) − 2 msin (φ13 ) = 0からエミッタンスを仮定して見積もる手法、四極電∆x'1 β1∆x'3 β 3∆x' 2 β 2磁石の励磁量に対する下流のビームプロファイルモニタ(PM)でのビーム幅の変動から見積もる手法(Qスキャン法)などが挙げられる。これらの手法では、 ここで、 φ13=φ12+φ23 であり、真値β1、β2、β3、 φ12、PM の位置でのみの測定、運動量広がりと分散関数 φ23 に誤差が生じた場合には、右辺は 0 でなくなり、による分布の広がり、四極電磁石の励磁量が既知で 以下の式のように有限な値 Am (≠0)を持つ。
あるという前提など、制限される要素が多い。四極 ∆x1m 1 sin (φ 23 ') + ∆x 3m 1 sin (φ12 ') − ∆x 2 m 1 sin (φ12 '+φ 23 ')∆x'1 β 1 '∆x' 3 β 3 '∆x' 2 β 2 '電磁石の設定値と励磁量の違いや PM に数量に制限があるようなビーム輸送ラインでは、ライン全体の = Am統一的な光学系を解釈することは困難となる。本稿で述べる新たなベータ関数測定の手法は、2 台以上 モニタの台数が M の場合のMの偏向電磁石やステアリング電磁石の蹴り角に対すχ 2 = ∑ ( Am )2る下流に設置しているモニタでのビーム重心の変動
m =1からモニタでのベータ関数を求める手法である。
1 台目と 2 台目の電磁石の蹴り角を各々∆x’1, ∆x’2 が最小～0 となるような 5 つの未知数を最小二乗法とすると、電磁石より下流の m 番目のモニタでの位 で求める。各電磁石でのベータ関数と位相差が求ま置の変位は、輸送行列 M の行列要素 M12 により、り、それよりモニタでのベータ関数が求まる。
∆x1m = β1 β m sin (φ1m )∆x'1
本稿で述べた新たなベータ関数の測定手法の利点
としては、∆x 2 m = β 2 β m sin (φ 2 m )∆x' 2
 電磁石の蹴り角の不定性は容易に求められること。となる。ここでβ1、β2、βm は各々電磁石とモニタで
 ビームプロファイルのビーム幅のデータは用のベータ関数で、φ1m とφ2m は各電磁石とモニタ間のいず、ビーム重心のデータのみを用いるため、位相差である。1 台目の電磁石が 2 台目より上流に分散関数などの影響がないこと。
設置されているとすると、位相差はφ1m=φ12+φ2m であ PM のみならず BPM においても測定可能でり、この関係を代入し整理すると、あること。
2∆x 2 m 1
 ∆x1m 1

蹴り角に対するビーム重心の応答は線形であ−cos(φ12 )
2 ∆x'∆'x
り解析が容易であること。
ββ12  ∆x 2 m 1 
12βm =  +
3 台以上の電磁石があれば、測定された蹴り± sin (φ12 )  ∆x' 2 β 2 角に対するビーム重心の応答のみがあればい
いこと。などが挙げられ、最終的に不確定性の少ないベータとなる。この式を「ベータ関数導出式」とする。こ 関数測定ができる。なお、水平方向を意味する x での関係式からわかるように、各偏向電磁石や各ステ 説明したが、垂直方向も同様の手法である。
アリング電磁石のベータ関数や位相差が分かれば、- 41 -

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3.3

ベータ関数測定第 2 章でも上述したように 3-50BT ラインの光学系は、上流の RCS や 3-NBT ラインの光学パラメータによって、取り合い点(PB 入口)のパラメータが大きく変化する。そのため、上流の設定にマッチした光学系を 3-50BT ラインで構築すべく、四極電磁石を最適化する必要がある。加えて、3-50BT ラインに設置してある四極電磁石は、磁束が飽和する領域で使用しなければいけないものもあり、励磁特性は線形性を持たないため、上流の四極電磁石と比較して励磁磁場に誤差を生じる可能性が高い。
3.2 節で上述した測定手法をこの 3-50BT で適応するにあたり、3-50BT ラインに設置してある最上流の Figure 4: Response of beam position x [mm] at BPM1 for
四極電磁石(QDE1)より上流の偏向電磁石やステアリ kick angle [mrad] of ESEP3 (left), B01 (center) and PB
ング電磁石を選択した。水平方向では、上流から (right) magnets. Dots and Lines are the measured beam
RCS の 3 台目の出射セプタム ESEP3、3-NBT の偏向 positions and linear fitted lines, respectively.
電磁石 B01、3-50BT ライン最上流の PB の計 3 台である。垂直方向では、上流から 3-NBT ラインのステアリング電磁石 Y01、3-50BT ラインの最上流部のス
テアリング電磁石 ZSV01 の計 2 台である。まず、この選択した電磁石に関して、各々の電磁石と直下流の BPM の間をドリフトスペース(四極電磁石の励磁オフ)にして蹴り角の校正を行った。
水平方向における 3 台の電磁石での蹴り角に対す
る 1 台目の BPM でのビーム重心の応答を Figure 4に示す。各々の電磁石での蹴り角は、3-50BT ラインでのビーム損失が生じないような設定を行い、3 から 7 点の異なる蹴り角で測定を行い、ビーム重心の測定では 5 ショットのデータを取得している。このデータを線形フィットにより応答成分 ∆xi/∆xj を求める。ここでの i はモニタ ID、j は電磁石 ID である。 Figure 5: The results of “3 steering fitting method” for βs(top) and φs (bottom). Left, center and right plots in top
この解析を全モニタと全電磁石に対して行った。
one
are β1, β2 and β3, respectively. Left and right plots in
3 台の電磁石を用いているため、3 組のペアを選
bottomone are φ12 and φ23, respectively.
択できる。まず、モデル計算で導出した各電磁石でのパラメータ(β1、β2、β3、φ12、 φ23)を 3.2 節で述べた「ベータ関数導出式」に代入し、測定より得られた応答成分∆xi/∆xj から各モニタでのベータ関数を求めた。その結果、3 組で導出したベータ関数間で大きな違いが見られた。これはモデル計算で導出したパラメータが真値と異なるためである。そこで、3.2節で上述した「3 ステアリング・フィッティング手法」を用いて、各電磁石でのパラメータを導出した。
応答成分∆xi/∆xj を使用したモニタは、3-50BT ラインの 14 台の BPM である。各パラメータのχ2 の結果を Figure 5 に示す。全パラメータで最小値(~0)となるパラメータの解を導出した。Table 1 で示す解を Figure 6: Designed (lines) and measured (dots) beta
「ベータ関数導出式」に代入し、測定より得られた function at 3-50BT. Blue and red are horizontal and
応答成分∆xi/∆xj から各モニタでのベータ関数を求め vertical plane, respectively.
た。その結果、3 組で導出した全モニタでの水平方
Table 1: Calculated and estimated the parameters
向のベータ関数は、各々測定誤差の範囲で一致した。
パラメータ
モデル計算値導出された解その測定結果を Figure 6 に示す。設計値のモデル計
β1 [m]
22.5122.01
算と大きくずれていることが分かる。垂直方向に関β2 [m]
21.5222.14
しては、上流に 2 台の電磁石しかないため、「ベーβ3 [m]25.3524.37
タ関数導出式」にはモデル計算で導出したパラメー
φ120.0600.063
タを代入した。そのため、測定値は不確定性が多く
φ230.0460.053存在し、Figure 6 での測定値は参考値でしかない。

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Figure 7: Calculated (lines) and measured (dots) optics parameters at 3-50BT after the dispersion function correction.
Top and bottom plots are beta (β) and dispersion functions (η), respectively. Blue and red are horizontal (x) and vertical(y) planes, respectively. Measured beta functions (dots) for vertical plane (red) have uncertainty.

4.

モデル計算に基づく分散関数補正

5.

まとめ

3-50BT でのコリメータ部で分散関数をゼロにする
J-PARC RCS と MR 間のビーム輸送を行う 3-50BT
ことが、コリメータの性能を確保する上で最重要で ではビーム増強に伴って、非線形に増加する RCSある。そのためには、3 台目の水平方向の偏向電磁の取り出しビームのビームハローを削り、ビーム整
石 B15D の出口で分散関数とその傾きをゼロにする形の機能を持つコリメータを設置している。この性必要がある。そこで、B15D までの最上流部の 4 台の四極電磁石を設定値に近づける必要があり、4 箇 能を十分に発揮するためには、MR のリング内と同所の分散関数の測定値をモデル計算に代入し、四極 精度に、3-50BT での光学系を把握ならびに調整する電磁石のずれ値を導出し、補正を行った。補正後の 必要がある。本研究では、新たなベータ関数測定手分散関数の測定値を Figure 7 に示す。また、分散関 法「新ベータ関数測定手法」ならびに「3 ステアリ数の補正後、3.2 節で上述した手法を用いてベータ ング・フィッティング手法」を考案した。その手法関数を測定した。その結果も Figure 7 に示す。本調 に基づいてベータ関数の測定を行い、十分な精度で整における最重要の課題であったコリメータ部にお 測定が可能な本手法を確立した。また、分散関数のける分散関数をゼロに調整でき、ライン全体におい 測定を行い、最上流部の 4 台の四極電磁石を用いて、てもモデル計算と概ね一致した。ベータ関数に関し 最重要課題であったコリメータ部での分散関数をモても、水平方向における測定値と計算値は概ね一致 デル計算により四極電磁石のずれ値を導出し補正し、したが、垂直方向に関しては、現状 2 台のステアリ十分な調整ができた。今後、3-50BT におけるモニタング電磁石しかないため、「ベータ関数導出式」にの追加などのアップグレートとビーム調整試験を通計算値のベータ関数や位相差を代入した。そのため、じて、ビーム出力増強に向けた高精度の光学系の調測定精度に系統的な不確定性が生じており、現状では参考値として取り扱う。これらの結果より、ビー 整が可能な測定・調整システムの構築を目指す。
ム輸送系における光学系の測定手法(ベータ関数と分散関数)を確立し、モデル計算に基づいて四極電磁石 参考文献の補正用を導出し十分補正できるシステムを確立し [1] Y. Yamazaki ed., Accelerator Technical Design Report forHigh Intensity Proton Accelerator Facility Project, JAERIたと言える。
Tech 2003-044 and KEK Report 2002-13, 2003.
今後、ライン全体の四極電磁石において設定値と [2] H. Hotchi et al., Proc. 2012 International Particleのずれ値を測定データから求めていく必要がある。
Accelerator Conference (IPAC’12), New Orleans, USA,
そのためには、ベータ関数測定において不確定性を2012, p. 3918.
無くすこと、四極電磁石の台数に対するデータ点数 [3] H. Harada et al., Proc. 2012 Hadron Beam workshop(HB2012), Beijing, China, 2012, p. 339.
が少ないためモニタ台数を増やすこと、垂直方向に[4] Y. Sato et al., Proc. 2011 International Particle Accelerator
関して、新たにステリング電磁石を 3-50BT ライン
Conference (IPAC’11), San Sebastian, Spain, 2011, p. 598.の上流に追加することなどが求められる。そのため、 [5] M. Tejima et al., this proceedings, SAP078.
今後段階的に 3-50BT ラインにおける機器増強が行 [6] M. Shirakata et al., Proc. 9th Particle Accelerator Society ofJapan, Toyonaka, Japan, 2012, p. 645.
われる予定である [9]。特にコリメータ部にはモニタ[7]
M. Tejima et al., Proc. 2010 International Particle
が 1 台も設置されておらず、光学系の調整に限らず、Accelerator Conference (IPAC’10), Kyoto, Japan, 2010, p.
ビーム中心軌道の調整の観点からも早急な対策が求978.
められる。2013 年の夏のメンテナンス期間において、 [8] Y. Hashimoto et al., Proc. 2010 Hadron Beam workshop
3 台の BPM の追加や軌道補正用のステアリング電磁(HB2010), Morschach, Switzerland, 2010, p. 429.
[9] M. Shirakata et al., this proceedings, SAOS03.
石の追加が計画されている。

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