HIGH POWER BEAM OPEARATION OF J-PARC Main Ring
Yoichi Sato#,A), Susumu Igarashi A), Keigo Hara A), Hideaki Hotchi B), Kazuhito Ohmi A) (KEK), Chihiro Ohmori A),Masashi Shirakata A), Tadashi Koseki A), Takeshi Toyama A), Masaki Tejima A), Kenichirou Satou A), Yoshinori
Hashimoto A), Shuei Yamada A), Shu NakamuraA) (KEK/J-PARC), Fumihiko Tamura B), Masashi Okada A)A)High Energy Accelerator Research Organization
1-1 Oho, Tsukuba, Ibaraki, 305-0801
B)
Japan Atomic Energy Agency
2-4 Shirakatashirane, Tokai, Naka, Ibaraki, 319-1195

Abstract
J-PARC main ring (MR) provided high power proton beams of 200 kW to the neutrino experiment. Beam losses
were well managed within capacity of collimation system. Since this beam power was achieved by shortening therepetition rate, following tunings had been applied in order to reduce the beam losses, such as dynamic bunch-by-bunchfeed-back to suppress transverse oscillation, beam loading compensation using feed-forward technique, upgrades ofinjection kickers, improvement of tune flatness, chromaticity correction, and balancing the collimators of MR and theinjection beam transport line. The dynamic bunch-by-bunch feed-back was effective to reduce the beam losses to onetenth during injection and beginning of acceleration. Using the beam loading compensation, impedance seen by thebeam was significantly reduced, longitudinal oscillations were damped, and the beam power was increased over 5%
without increasing the beam losses. In this presentation these commissioning procedures and beam dynamics
simulations are shown, and our upgrade plan is discussed.

J-PARC Main Ring における大強度運転て述べるとともに、シミュレーションとの比較を通して今後のビーム強度の増強について議論する。
大強度陽子加速器施設（J-PARC）は H リニアッ SX も含めた J-PARC MR の全体像は加速器学会誌の[3]ク、速い繰り返しの 3 GeV シンクロトロン（RCS）、 記事「J-PARC MR の運転状況」 を参照されたい。

1.

はじめに遅い繰り返しの主リング （MR）、3 つの実験施設
大強度運転から成り立っている。RCS から取出された 3 GeV 2.の大強度陽子ビームは、物質生命科学実験施設
2.1 ビームパワーの変遷（MLF）での中性子とμ粒子生成に利用され、また
MR FX 運転は 2011 年 3 月 11 日の停止後、2012
MR の入射ビームとしても利用されている。MR で年12 月 24 日に再開された。再開後は真空度の上昇
は、3 GeV 入射の陽子ビームを 30 GeV まで加速しに合わせてビーム強度を上げ、途中にSX 運転期間て 取 出 し て い る 。 速 い 取 出 し 法 （ Fast Extraction,を挟んだ上で
2012年
3月
5日に
T2K
実験でのビーFX ） で の 出 射 ビ ー ム は ニ ュ ー ト リ ノ 実 験 施 設 でT2K 実 験 に 利 用 さ れ 、 遅 い 取 出 し 法 （ Slow ム利用を再開した。図１は 2012 年 3 月 5 日から 6Extraction, SX）での出射ビームはハドロン実験施設 月 9 日までの MR Power（図１上）と Beam loss（図で利用されている。FX と SX では期間を切り替え １下）のヒストリーである。各種メンテナンスも並て運用されている。このうち、FX 出射では 2011 年 行しながら段階的に大強度化を進めた結果、20123 月までに 145 kW、2012 年 6 月に 200 kW の陽子 年 5 月に 190 kW、6 月には 200 kW の陽子ビームビームがユーザーに利用された。ビーム強度を上げ （パルス当り陽子数 1.08E14）が T2K 実験で利用さるために、繰り返し周期を 3.2 s から 2.56 s に段階 れた。ビームロス量は DCCT で測定され、1 ms 平的に短縮した。運転にあたっては、機器放射化の抑 均値に基づいたものは図１下赤線、10 us 平均値に制のためコリメータへのビームロスの局在と、ビー 基づいたものは図１下緑線で示している。マシンス
ムロスの平均値をコリメータ容量 450 W 以下に抑 タディ時を除き、利用運転時のビームロスはコリえることを指針とした。ビームロスの軽減に特に効 メータ容量以下になるようにコミッショニングを果があったのは、バンチ毎の横方向フィードバック 行った。コリメータ容量は今夏の作業で 450 W か[1]の導入、及びビームローディング補償 [2]の導入で ら 2 kW へ増強予定である。
MR における T2K 実験への陽子供給は 2010 年 1ある。また加速開始時のチューン変動を抑えるため月から始まっているが、今夏前の速い取出し運転期の主電磁石の調整、ビーム不安定性による横方向振動を抑制するための６極電磁石によるクロマティシ 間の終了時（2012 年 6 月 9 日）までに積分量としティの調整、コリメータバランス最適化等も行った。 て~3E20 POT (protons on target)を供給した（図 2）。
本稿では、FX におけるこれらのビーム調整につい この結果、T2K 実験ではμ型ニュートリノから電子- 16 -型ニュートリノへの振動を 11 事象観測し、3.2σの統計的有意性をもって電子型ニュートリノの出現現象の兆候をとらえている[4]。

図 1 上図は 2012 年 3 月 5 日から 6 月 9 日までの MR Power (kW)、下図は同期間の Beam loss。平
均ビームロスは 450 W 以下になるように運転を調整した。

震災後の運転は 2011 年 12 月に再開し、2012 年 3月までの大強度運転のコミッショニングでは、大気暴露によって真空ダクト内壁に吸着した気体分子の放出を兼ねてビームパワーを上げながら、上記の改良点（１）～（５）に対応した調整を行った。
（１）MR の光学パラメータを再測定：集団効果の影響を避けるために低強度ビーム~ 4E11ppb を用いてβ関数、dispersion、corrected chromaticity の測定を行った結果、すべてモデルと測定値がよく一致していることが確認された[3,10]。特に dispersion は非線形一次項まで一致している。（２）入射タイミング調整：入射エラーの観測に加え、応答の速いロスを観測しながら行なった。DCCT の速い応答（10 us平均）だけでなく、空気イオンチャンバーによるビームロスモニターの信号も見ながら調整している[11]。（３）加速時間の短縮とその影響評価：加速時間を 1.9 s  1.4 s にしてもビームロスの大半を占める加速開始時のロスを抑えた調整が可能であることを確認した。これに基づき繰り返し時間を 3.20 s から 2.56 s へ短縮して利用運転をおこなった。（４，５）Skew 四極電磁石、八極電磁石を用いたビーム
スタディ [7, 8, 12]：それぞれ線形結合共鳴補正、ビーム不安定性抑制の効果を確認した。ただし利用運転時に使用する為には今夏の周辺機器整備作業を必要とする。
2.3

図 2 T2K 実験でニュートリノターゲットに輸送された陽子数積算。青が 1 日当り、赤が実験開始からの積算。（T2K 実験グループの好意により提供）
2.2

停止期間中に行われた改良と、それらに伴う運転再開後の調整

震災後 9 カ月間の停止期間で MR において行われた作業のうち、ビーム性能に関係する主なものは（１）電磁石の再アラインメント [5] 、（２）入射キ ッ カ ー の traveling-wave type か ら lumpedinductance type への変更 [6]、（３）RF 空胴の 2 台増設（計 8 台）、（４）線形結合共鳴補正に用いる
Skew 四極電磁石 4 台の設置 [7]、（５）ビーム不安定性抑制のための八極電磁石 3 台の設置 [8]、が挙げられる。また、（６）リングコリメータエリアの改造 [9] も行われた。2012 年夏の作業と合わせてコリメータの容量増強 0.45 W2 kW を図っている。

ビームロスの軽減

2012 年 3 月からは利用運転を再開し、機器メンテナンス、ビームコミッショニングを途中に挟みながら大強度化を進めた。ビームロスの軽減に特に効果があったのは、バンチ毎の横方向フィードバックシステムとビームローディング補償のための RFフィードフォワードシステムである。それぞれの詳細は参照文献[1, 2]を参照して頂きたい。
バンチ毎の横方向フィードバックシステムは2010 年に不安定性抑制を目的として導入され、入射直後および加速初期のビームロスの軽減に大きな効果があった。このシステムでは、ビーム位置モニターで観測したビーム位置信号から Digital SignalProcessing を通してバンチ毎にフィードバックの蹴り角とタイミングを算出する。その値をもとにパワーアンプを通じてストリップラインキッカーへパワーを送っている [1] 。バンチ毎フィードバックがOFF の場合、入射粒子数 9E13 ppp (protons per pulse)のビームでは、6 極電磁石等による調整ではコヒーレント振動が抑制しきれずに入射ビームの内 6 割が加速初期にロスする場合もあることが確認されている。バンチ毎フィードバックが ON の場合、不安定性の成長は観測されていない[3]。Head-tail instability抑制を目指したフィードバックシステムの開発が現在進められている [13]。
ビームローディング補償のための RF フィードフォワードシステムの MR への導入は 2012 年 5 月末に行われた。このシステムでは、壁電流モニター（WCM）からの信号を driving RF signal に加えて空胴を駆動することで、空胴に誘起される wake 電圧- 17 -を高調波成分も含めて補償している [2] 。この RF
フィードフォワードの導入により、位相ズレによるビーム運動量の振動と加速開始時のバンチ長の拡散は抑制され、加速開始時のアーク部でのロスが低減された。その結果、ビームロスを増加させることなく、利用運転でのビームパワーを 190 kW から 200kW に増強することが可能となった。
上記２つのシステム以外の調整としては、通常のコミッショニングの段階を踏んだ。注意を払ったものとしては、（１）加速開始時のチューン変動の抑制、（２）色収差の補正量調整、（３）リングコリメータ調整、が挙げられる。（１）は、加速開始時に四極電磁石の追従性の遅れから生じるチューン変動を、四極電磁石にパターン調整を用いることで抑制するもので、これにより待ち受け時から取出しまでの最適チューンの維持が容易となった（図 3）。
なお、主電磁石に対してはリニアライザーによるリップル抑制が適用されている [14] 。（２）では、ステンレス鋼製真空ダクトにおける resistive wall
impedance や入出射キッカーインピーダンスに由来すると考えられるコヒーレント振動の抑制を目的とした 6 極電磁石による色収差の補正量を少し弱めた調整（色収差-1~-5）を行った。しかし、最適な色収差はバンチ当り陽子数、加速時間、RF フィード
フォワードの ON/OFF によっても異なること、取出し時のエミッタンスにも影響があることを考慮する必要がある。（３）ではコリメータエリア外にビームロスが出ないことを確認しながらビームロスの最適化を図り、水平方向 63π mmmrad、鉛直方向 80π mmmrad に設定した。

サイクルで 213 kW を出している。図 4 はそのときの DCCT で測定したパルス当り陽子数の時間変化を示す。RCS から 2 バンチずつ 40 ms 間隔で 4 回入射され、取出し時に 1.14E14 ppp となっている。図 5,6 は同じショットのビームロスモニター（BLM）の信号強度分布で横軸のモニターアドレス番号はリング全周に対応している。図 5 の縦軸は BLM 信号強度のショット当り時間積分量である。入射コリメータ部（赤ヒストグラム部）の BLM の感度は、リングの他の部分（青ヒストグラム部）の 1/11 に設定されている。図 6 は、縦軸が入射からの時間で、BLM 信号強度のマウンテンプロットをならべたものである。信号強度のカラースケールは右図に表示されている。ロスの位置・時間構造をみるとロスは入射時のコリメータ部に局在していることがわかる。
取出し時に見える大きな信号は Abort dump からの照り返しであり、ビームロスではない。
同条件で複数ショットを重ねてもロスはあまり変動せず、210 kW 運転でのビームロスはコリメータ部に局在し、410 – 520 W の範囲といえる。ただし、利用運転としては少し余裕をもたせて 200 kW 運転に留めた。

図4

213 kW 運転時のパルス当り陽子数。

図 5 213 kW 運転時の BLM 信号強度のショット当り時間積分量。
図 3 チューンメータによるチューン測定。上段は四極電磁石パターン調整前、下段は四極電磁石パターン調整後のもの。左は水平方向チューン、右は鉛直方向チューン。加速初期（0.17 ~ 0.27 s）にチューンが変動しやすい。
2.4

210 kW 試運転

2012 年 6 月までの条件で、ビームロスを許容範囲内に留めた時の最大ビームパワーとしては 2.56 s

図 6 213 kW 運転時の BLM 信号強度のマウンテンプロット。

- 18 -3.

ビームダイナミックスシミュレーショ
ンと今秋以降の増強予定

3.1

シミュレーションと測定の比較

MR シミュレーションは SAD[15]および SCTR コー
ド [16] を用いた。モデル入射ビームには SIMPSONS
コード [17]による RCS 計算結果[18]も用いている。
線形結合共鳴と空間電荷効果の合成作用と考えられるプロファイルの変化は測定とシミュレーションの双方で確認されていて、両者は良く一致している[19]。Skew 四極電磁石を用いた線形結合共鳴補正を準備中である[7]。
MR 200kW 運転時の測定とシミュレーションの比較も行っている。図 7 は MR 200 kW 運転時の入射から 10 ms までの Bunching factor の変化に対し、測定と SCTR シミュレーションの比較を示す。赤線は測定値、青線はシミュレーションで、双方の周期は良く一致している。運転条件は 3 GeV、RF 電圧
135 kV で、測定時には RF フィードフォワード ONとなっている。入射後 60 ms での Survival ratio の比較（表 1）ではシミュレーションと測定値に 0.5%の差がある。

が 0.15 から 0.25 へ引き上げられていて、空間電荷効果の緩和がされている。バンチ長は 150 ns から250 ns になるが、これは現在の入射キッカーの立ち上がり時間~350 ns と入射時の RF バケツ長 598 nsとの差に対しゆとりがない。バンチ当りの陽子数が上がれば更にバンチ長が伸びる為、MR 入射キッカーの電源と Pulse forming network の改良による立ち上がり時間の短縮が計画されている [20] 。図 9 はRF 基本波のみの場合と RF2 倍高調波も合わせた場合のエミッタンスの時間変化をシミュレーションで比較したものである。横軸は入射からの時間、縦軸は 98%エミッタンスを示している。基本波のみではエミッタンスの時間増加が顕著なのに対し、2 倍高調波も合わせた場合はエミッタンス増加が大きく抑制されている。以上の測定結果とシミュレーション結果を反映した RF 2 倍高調波利用の調整が、今秋以降に予定されている。

表 1：MR 200kW 運転時の入射後 60 ms でのSurvival ratio の測定とシミュレーションの比較
DCCT 測定値

0.992±0.002

図 8 RF 基本波のみの場合（上段）と RF2 倍高調波も合わせた場合（下段）の比較測定。左からwave form、WCM によるビーム縦方向振動測定、Bunching factor。

(ショット毎のバラつき)
SCTR 計算値0.988

図 7 MR 200 kW 運転時の 3 GeV、RF 電圧 135kV での Bunching factor の変化。横軸は入射からの時間。赤線は測定値、青線はシミュレーション。
3.2

RF2 倍高調波導入の効果

RF 基本波に加えて RF2 倍高調波を導入すること
は縦方向のバンチ形状を変えて Bunching factor を引き上げ、空間電荷効果の緩和が出来、ビームロスの軽減が期待できる。図 8 は RF 基本波のみの場合とRF2 倍高調波も合わせた場合の比較測定の結果である。左から wave form、WCM によるビーム縦方向振動測定、Bunching factor となっている。上段は基本波のみ、下段は 2 倍高調波の基本波への比を RCS取出し時に 70%、MR では 65%としたものである。
RF2 倍高調波を導入により Bunching factor の極小値

図9RF 基本波のみの場合と RF2 倍高調波も合わせた場合のエミッタンス時間変化シミュレーション。基本波のみの場合は 135 kV で水平方向エミッタンスは赤線、鉛直方向エミッタンスは緑線。RF2倍高調波も合わせた場合は基本波 140 kV、2 倍高調波 91 kV。
3.3

今後の予定

2011 年 1 月から 2013 年夏までのオペレーション
サマリーを表 2 に示す。

- 19 -表 2：J-PARC MR のオペレーションサマリー
期間2011.1 – 3

ビームパワー145 kW

2011.3 - 11

Shutdown

2011.12 - 2012.6

100-200 kW(RCS 300 kW eq.)

2012.7 - 9Shutdown

2012.10 - 2013.7

Over 200 kW(RCS 300 400 kW eq.)

改良点、サイクル
Bunch by bunchfeed-backRing collimatorshields
7th and 8th RF system
New injection kicker
Cycle: 3.2 to 2.56 s
Beam loading
compensation
Ring collimatorupgrade 0.45 to 2 kW
9th RF system
Cycle: 2.48 to 2.4 s
Second harmoniccavities[18] H. Hotchi et al, Proc. IPAC12, New Orleans, USA, 2012,THPPP080.
[19] S. Igarashi et al, Proc. IPAC11, San Sebastian, Spain, 2011,1239.
[20] T. Sugimoto et al, in these proceedings THLR08; K. Fan etal, in these proceedings, WEPS023.
[21] Y. Sato et al, Proc. IPAC11, San Sebastian, Spain, 2011,
p598.

2013 年夏には 400 MeV リニアックの導入が予定されており、RCS を通して MR に入るビームは強度、質ともに改良が見込まれている [3, 18, 21]。

4.

おわりにJ-PARC MR では、震災後の再アラインメントの後、光学パラメータの設計値再現が確認された。繰
り返し時間の短縮、ビームロスの低減によりビームパワーを上げ、2012 年 6 月までに最大 200 kW での利用運転を行った。バンチ毎フィードバック、RFフィードフォワードによるビームローディング補償
は、ビームロスの低減に大きな効果があった。2012年秋以降は、繰り返し時間短縮、コリメータ容量増
強、RF 2 倍高調波導入により更なるビームパワーの増強を目指す予定である。

参考文献[1] Y. Kurimoto et al, Proc. DIPAC2011, Hamburg, Germany,p. 482.
[2] F. Tamura et al, Phys. Rev. ST Accel. Beams, 14, 051004(2011); F. Tamura et al, in these proceedings WELR07.
[3] T. Koseki et al, J. Particle Accelerator Society of Japan,
Vol. 9, No. 1, 2012, p30.
[4] T2K collaboration, Phys. Rev. Lett. 107, 041801 (2011).
http://seminar.kek.jp/physics/files2012/20120710_ishii.pdf[5] M. Shirakata et al., Proc. of PASJ8, (2011).
[6] K. Fan et al., Proc. PASJ8, Tsukuba, Japan, 2011, p.309.
[7] J. Takano et al, in these proceedings, WEPS017.
[8] S. Igarashi et al, private discussion.
[9] M. Shirakata et al., Proc. IPAC2011, San Sebastian, Spain,2011, p.3496.
[10] S. Igarashi et al, in these proceedings, WEPS015.
[11] K. Satou and T. Toyama, Proc. IPAC12, New Orleans,
USA, 2011, MORPR028.
[12] K. Ohmi et al, in these proceedings, WEPS036.
[13] Y. H. Chin et al, in these proceedings, WELR09.
[14] S. Nakamura et al, in these proceedings, WEPS068.
[15] K. Oide et al., http://acc-physics.kek.jp/SAD/.
[16] K. Ohmi et al., Proceedings of PAC07, 3318 (2007).
[17] S. Machida, SSCL-PREPRINT-197 (1993).

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