平成２７年度
京都大学大学院理学研究科

Ｄ３発表会アブストラクト（平成２８年１月１９日）

物

理

学

第

二

分

野

Ｄ３ 発 表 会
日 時
場 所
発表時間

２０１６年１月１９日（火）９時～
理学研究科５号館 ５２５号室
１５分 ＋ ５分（質問）

《 目

次 》

１．格子 QCD の強結合極限におけるバリオン数揺らぎの有限体積効果
市原 輝一（９：００）・・・１

２．ハイブリッドエマルション法を用いたダブルハイパー核の研究江川弘行（９：２０）・・・２

金築

俊輔（９：４０）・・・３

３．J-PARC におけるΞハイパー核の分光実験

４. Minimal surfaces in q-deformed AdS5×S5
亀山尚史（１０：００）・・・４

５．QCD 相図の非一様カイラル相転移における量子-熱揺らぎの効果について柄澤真太朗（１０：２０）・・・５

６．The binary population synthesis in the early universe and thedetection rate of gravitational waves from the binary black holes
衣川 智弥（１０：４０）・・・６

７．Imaging Polarimetry in MeV Gamma Rays With an Electron-Tracking
Compton Camera
古村翔太郎（１１：００）・・・７

８. Constraints on the Intergalactic Magnetic Field by AGN Observations
with MAGIC
今野裕介（１１：２０）・・・８９．σ中間子のソフト化に注目した線形σ模型に基づく核媒質中におけるη→３π崩壊幅の解析

酒井--------------------------------午俊太郎（１１：４０）・・・９

後 ----------------------------

１０．Tensor to scalar ratio in bimetric gravity
榊原

由貴（１３：００）・・・１０

１１．Holographic Entanglement Entropy in the dS/CFT Correspondence
and Entanglement Entropy in the Sp（N ）Model佐藤芳紀（１３：２０）・・・１１

１２. Construction of a new model generating three-dimensional random
volumes:Towards a formulation of membrane theory
杉下宗太郎（１３：４０）・・・１２

１３．ATLAS 実験 Run2 における vector like quark 探索
田代拓也（１４：００）・・・１３

１４．M2-branes in M-theory and exact large N expansion
野坂朋生（１４：２０）・・・１４

１５．X-ray Study of Neutral Iron Line Emission in the Galactic Ridge:
Contribution of Low-Energy Cosmic Rays
信川久実子（１４：４０）・・・１５

１６．η光生成反応におけるビームアシンメトリーの測定橋本敏和（１５：００）・・・１６

１７． Higgs potential in light of the LHC result
濱田雄太（１５：２０）・・・１７

１８．次世代加速器のための新奇レーザーイオン源の開発
不破

１９．Eγ＝1.5－2.9

康裕（１５：４０）・・・１８GeV 領域でのφ中間子光生成
水谷

圭吾（１６：００）・・・１９

格子 QCD の強結合極限におけるバリオン数揺らぎの有限体積効果
原子核理論研究室

市原輝一

Abstract We investigate higher-order cumulants of net-baryon number in the strong coupling limit oflattice QCD. We find that fourth-order cumulant in the chiral limit shows oscillatory behavior due to thefinite size effect, which can be signals for criticality in QCD.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

量子色力学（QCD）は強い相互作用を記述する理論であり、有限温度・密度領域において臨界点の存在が期待されている。このような QCD 臨界現象の指標として、バリオン数の高次揺らぎが良い物理量であると考えられている。特に、高次（三次・四次）揺らぎの符号変化により、相境界の位置が推定可能である[1,2]。そこで QCD 臨界現象を実験的に検証する為、ビームエネルギー走査(BES)が重イ
オン衝突実験で行われている。BES では、保存量及びその代替量の高次揺らぎが測られており、QCD
臨界現象の兆候を示すと期待される。例えば、バリオン数の代替量として、陽子数の高次揺らぎが測定されている[3]。一方強力な理論手法として、第一原理計算である格子 QCD が存在するが、高密度領域では符号問題により困難が伴う。この有限密度領域において、バリオン数の高次揺らぎが格子 QCDにおいていくつか測定されているが、四次揺らぎの負領域の存否と大きさを体系的に確かめる事は容易ではない[4]。
そこでバリオン数の高次揺らぎを、格子 QCD の強結合極限において求めた[5]。強結合極限では符号問題の影響が少なく、有限密度領域の議論が可能である[6]。また、臨界現象は臨界指数で特徴づけられており、高次揺らぎの性質を調べる為には平均場近似を超えた解析が必要である。今回は補助場のモンテカルロ法を用いる事で、平均場近似を超えて物理量を評価した[5,6]。まず、三次・四次揺らぎの温度・密度依存性をカイラル極限（裸の質量零）で議論した。低密度側では高次揺らぎは常に正であり、上に凸な山が観測された。高密度側では振動的な振る舞いがみられ、特に四次揺らぎは負の谷間を持つ事が確かめられた。次に、格子サイズ依存性を調べた。格子サイズを大きくするにつれ、正の山・負の谷間の高さが鋭くなり、それらの幅は小さくなる事が判明した。熱力学極限では、スケーリング関数の解析から四次揺らぎは正にのみ発散し、負領域が存在しないと考えられている[2]。よって、今回確認された四次揺らぎの負領域は、相転移に起因する格子の有限体積効果であると考えられる。
本発表では、揺らぎを取り入れた格子 QCD の強結合極限下での、バリオン数の高次揺らぎの性質について議論する。温度・密度依存性に加え、格子の有限体積効果について報告し、臨界現象との関連についても言及する。
References[1] M. Asakawa, S. Ejiri, and M. Kitazawa, Phys. Rev. Lett. 103, 262301 (2009); M. A. Stephanov, Phys. Rev. Lett.
107, 052301 (2011).
[2] B. Friman, F. Karsch, K. Redlich, and V. Skokov, Eur. Phys. J. C71, 1694 (2011).
[3] L. Adamczyk et al. [STAR Collaboration], Phys. Rev. Lett. 112, 032302 (2014); X. Luo [STAR Collaboration],
PoS CPOD 2014, 019 (2015).
[4] C. R. Allton et al., Phys. Rev. D71, 054508 (2005); R. V. Gavai and S. Gupta, Phys. Lett. B696,
459 (2011); C. Gattringer and H.-P. Schadler, Phys. Rev. D91, 074511 (2015).
[5] T. Ichihara, K. Morita, and A. Ohnishi, PTEP 2015, 113D01 (2015).
[6] T. Ichihara, A. Ohnishi, and T. Z. Nakano, PTEP 2014, 123D02 (2014).

ハイブリッドエマルション法を用いたダブルハイパー核の研究
原子核・ハドロン物理学研究室

江川弘行

Abstract We are searching for double hypernuclei with hybrid emulsion method at J-PARC K1.8 beamline to study Λ-Λ interaction. 100 double hypernuclei which include 10 identified species will beobserved among 104 Ξ- stops in emulsion plates. The current status and overview will be reported in thispresentation.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

バリオン間の相互作用はハドロン物理における重要な研究対象である。ストレンジネス-２の系については実験的な難しさからデータがほとんど無く、その中でダブルハイパー核の研究は有効な実験手法の一つである。ダブルハイパー核はΛを２つ含んだ核であり、質量を測定することでΛ-Λ間の相互作用を測定できる。そのためにはエマルションを用いるのが有効である。エマルションは 1μm の位置分
解能で荷電粒子の軌跡を検出できるため、ダブルハイパー核の連続する弱崩壊を検出することが可能である。
過去の実験で核種が同定されたものは KEK E373 実験で発見された 6ΛΛHe のみで(NAGARA イベント)、
Λ-Λ相互作用は弱い引力(∆BΛΛ = 0.67 ± 0.17 MeV)だと分かった [1]。
我々は J-PARC K1.8 ビームラインでハイブリッドエマルション法を用いたダブルハイパー核の探索実験を行う。1.8 GeV/c の K-ビームをダイアモンド標的に照射し、(K-,K+)反応で生成したΞ-を下流に設置したエマルションに入射する。Ξ-の軌跡をエマルション直前に設置した SSD(Silicon Strip Detector)
で検出することで、エマルション表面でのΞ-の入射位置と角度を予測する。エマルションは顕微鏡で解析するが、スペクトロメータと SSD によって得られた情報からΞ-の軌跡を自動探索することで効率よくダブルハイパー核事象を探索する。本実験では 2.1t のエマルションゲルを用いて乾板を作り、104 個のΞ-をエマルション乾板に静止させる。これは KEK E373 実験の 10 倍の統計であり、100 個のダブルハイ
パー核を見つけ 10 個の核について核種を同定することを目標とする。新たな核種を発見することで、
Λ-Λ相互作用の質量依存性について議論する。
エマルション乾板の製作は既に完了しており、2016 年に KURAMA スペクトロメータを立ち上げデータ取得を開始する。本発表では、実験の準備状況及び今後の展望について発表する。

Fig. 1. The experimental setup at J-PARC K1.8 beam line.

References[1] J. K. Ahn, et al. Phys. Rev. C 88 (2013) 014003.

J-PARC におけるΞハイパー核の分光実験
原子核ハドロン物理学研究室

金築俊輔

Abstract Hypernuclei with S=-2 are good tools for investigating the baryon-baryon interaction and dense
nuclear matter. We carried out a Ξ-hypernuclear spectroscopy experiment for the first time using the12
C(K-,K+) reaction at J-PARC. An excitation spectrum of Ξ-+11B system was obtained with the bestenergy resolution ever achieved including quasi-free Ξ- production of 1×105 events.
© 2016 Department of Physics, Kyoto UniversityΞハイパー核は S=-2 のバリオンであるΞと原子核との束縛系である。その核構造を調べることでΞ-核子(N)相互作用に関する情報を引き出し、拡張された核力であるバリオン間相互作用を記述する理論
モデルに制限を与えることができる。また、ハイペロン(Y)が出現すると予想される中性子星中心部で実現される高密度核物質の理解にも YN, YY 相互作用の情報が必要である。
現在得られているΞハイパー核に関する実験的情報は非常に乏しい。過去に 12C(K-,K+)反応によるミッシングマススペクトルの解析が行われたが、ΞN 相互作用に関する確定的な情報を示すには至っていない。BNL-E885 実験[1]では束縛領域に有意な事象数が観測されたが、エネルギー分解能 14 MeV(FWHM)
では束縛状態をピークとして観測するには不十分であった。束縛領域の事象数から生成断面積が前方θ
<14°で 42±5 nb/sr と見積られ、束縛しきい値付近のスペクトル形状解析から、Ξ核ポテンシャルの深さが VΞ= -14 MeV であると推定された。しかし、ポテンシャルの虚部を考慮すると引力がなくても実験結果が再現できるという議論がある[2]。また、コア核の励起状態を考慮すると、数 MeV の範囲に複数のピークが現れることも予想される[3]。励起エネルギーと状態幅を正確に決定し、Ξ核ポテンシャ
ルの情報を得るために、ピーク構造を高い分解能で観測することが求められている。
我々は J-PARC K1.8 ビームラインにおいて、12C(K-,K+)反応によるΞハイパー核 12ΞBe の分光実験を進めてきた（J-PARC E05 実験[4]）。実験計画の第一段階として、現存する SKS スペクトロメータを散乱粒子測定に用いたパイロット実験を 2015 年 10-11 月に行った。この実験では、まず、CH2 標的を用いて入射運動量 1.5-1.9 GeV/c の範囲で p(K-,K+)Ξ- 反応の断面積測定を行った（Fig. 1）。エネルギー
分解能約 6 MeV(FWHM)を達成し、前方において過去のデータを２桁近く上回る統計量のデータを取得した。この結果は、ハイパー核生成に最適な入射運動量の検討や、ハイパー核励起スペクトル解析のための理論計算、Ξの生成過程に関する研究に大いに貢献することが期待できる。また、炭素標的を用いたデータ取得も行った。データ解析は現在進行中であるが、quasi-free 事象に関して、しきい値から 300
MeV 程度の十分広いエネルギー領域にわたって約 10 万イベントのデータを取得した。これらから期待される Ξ ハイパー核の生成統計量は、42 nb/sr という生成断面積を仮定すると約 35 個となる。
実験の第二段階として、現在我々が建設を進めている新しい磁気スペクトロメータ S-2S を用いた測定を予定している[5]。これを用いることでエネルギー分解能を 2 MeV(FWHM)まで向上させることができ、さらなる精密分光が可能になる。
S-2S を構成する電磁石は 2015 年 5 月に完成し、磁場分布測定などの性能評価を進めている。検出器の開発もほぼ終えており、数年以内のデータ取得を目指して準備が進んでいる。
References[1] P. Khaustov, et al., Phys. Rev. C 61, 054603 (2000).
[2] M. Kohno and S. Hashimoto, Prog. Theor. Phys. 123, 1(2010).
[3] T. Motoba and S. Sugimoto, Nucl. Phys. A 835, 223 (2010).
[4] T. Nagae, et al., J-PARC proposal (2006).
[5] S. Kanatsuki, et al., JPS Conf. Proc. 8, 021018 (2015)

Fig. 1. Missing mass spectrum of p(K-,K+)
reaction at 1.8 GeV/c. The sharp peak showsthe Ξ - production from hydrogen in CH2,
and the broad component is the quasi-free Ξproduction from carbon.

Minimal surfaces in q-deformed AdS 5 ×S5Theoretical Particle Physics Group

Takashi Kameyama

Abstract We study a q-deformation of the AdS 5 ×S5 superstring. An interesting issue is to consider
holographic relations in the q-deformed background. It is proposed that a singularity surface located in
q-deformed AdS 5 may be treated as a holographic screen. We construct minimal surfaces and derive
quark-antiquark potentials from the q-deformed geometry.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

The AdS/CFT correspondence is one of the most profound structures in string theory. A prototypical example isthe conjectured equivalence between type IIB string theory on the AdS 5 ×S5 background and N = 4 SU(N) superYang-Mills theory in the large N limit. A great discovery in the recent is an integrable structure underlying thisduality and it enables us to give an enormous amount of evidence for this duality.
The integrable structure behind the AdS/CFT opens up a new arena for studying integrable deformations as well.
It would be significant to reveal a deeper integrable structure behind the AdS/CFT beyond the conformal
invariance. To tackle this issue, a systematic method is to employ the Yang-Baxter sigma model description [1].
In this framework, an integrable deformation is fixed by picking up a classical r-matrix satisfying the modifiedclassical Yang-Baxter equation. In the recent, this description has been applied to study integrable deformations of
the AdS 5 ×S5 superstring [2]. This deformation can be regarded as a classical analogue of q-deformation of Liealgebras, since the Poisson symmetry algebra is a quantum group associated with the superconformal algebra.
In this study, we focus on the bosonic part of the deformed string action. The metric and NS-NS two-form of thedeformed background are derived in [3]. In particular, a singular surface exists in the q-deformed AdS 5 . To reveal
the nature of the singularity surface, we considered a Gubser-Klebanov-Polyakov (GKP)-like classical string
solution on the deformed background and argued the spacetime structure by using it as a probe [3]. Then it isshown that the string solution cannot stretch beyond the singularity surface. We also considered trajectories ofmassless and massive particles so as to study the causal structure around the singularity surface [4]. As a result,the causal structure around the singularity surface is very similar to the boundary of the global AdS space. These
results suggest that the singularity surface may be treated as a boundary in the holographic setup for theq-deformed geometry. Hence, it is nice to introduce a new coordinate system which describes the spacetime
enclosed by the singularity surface. With this coordinate system, minimal surfaces whose boundary shapes are astraight line and a circle have been considered in [4,5]. In the undeformed limit, each of the solutions is reduced toa 1/2 BPS straight line Wilson loop and a 1/2 BPS circular Wilson loop, respectively. A remarkable point is that inboth cases, the resulting minimal surface area does not have a linear divergence, unlike the undeformed case. Thisfeature comes from the fact that the q-deformation may be regarded as a UV regularization.
Furthermore, we argue a quark-antiquark potential from the q-deformed AdS 5 ×S5 so as to look for some clues ofthe dual gauge-theory. For this purpose, we consider minimal surfaces with a cusp on the boundary surface in theq-deformed AdS 5 . Then a quark-antiquark potential can be derived by taking some special limits. Since theconformal symmetry has been deformed, the resulting potential is not the usual Coulomb form, but positive andlinear. We also argue that a quark-antiquark potential calculated from gravity duals of noncommutative gauge
theories can be reproduced from the one for the q-deformed case by taking a scaling limit.
References[1] C. Klimcik, JHEP 0212 (2002) 051[2] F. Delduc, M. Magro and B. Vicedo, Phys. Rev. Lett. 112 (2014) 051601.
[3] G. Arutyunov, R. Borsato and S. Frolov, JHEP 1404 (2014) 002.
[4]T. Kameyama and K. Yoshida, J. Phys. A48 (2015) 7, 075401.
[5] T. Kameyama and K. Yoshida, J. Phys. A48 (2015) 24, 245401..

QCD 相図の非一様カイラル相転移における量子-熱揺らぎの効果について原子核理論研究室

柄澤真太朗

Abstract We investigate the effect of the quantum and the thermal fluctuations in the inhomogeneouschiral transition. The effective thermodynamic potential is modified by these effects. As a result, itchanges the character of phase transition from the second to the first order and reduces theinhomogeneous phase.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

量子色力学(QCD)によって記述される多体系の物理は、クォーク・グルーオンプラズマやコンパクト
天体内部といった様々な物理現象において支配的であり、その相構造の解明は理論的・実験的両側面において重要である。近年の QCD 相構造研究の大きな進展の１つとして、カイラル非一様相の存在の理論的考察が挙げられる。カイラル非一様相とは、空間的異方性を持つ秩序変数(非一様構造)によって特徴付けられた相であり、これまでの研究からいくつかの非一様構造の関数形において、低温-中密度領域
でその発現が示唆されている[1]。しかしながら、先行研究では議論を簡単化する為の様々な制限が課されており、カイラル非一様相の理解が十分に得られたとは言い難い。そこで本研究では、カイラル非一様相に対する理解を深める試みの１つとして、非一様カイラル相転移における量子-熱揺らぎの効果について議論する。
量子または熱揺らぎは、これまで凝縮系物理学[2]やパイオン凝縮[3]の研究領域において議論されており、それぞれの効果によって一様-非一様相転移の次数が２次から１次へと変化することが知られている。一方カイラル非一様相の研究においては、典型的な非一様構造に対して非一様-回復相境界線(終境界線)の次数が２次で与えられることが知られているものの、これまで揺らぎの効果による相転移の次数の変化については十分な議論がなされていなかった。もし相転移の次数が変化するならば、これに伴って得られる物理的応答も異なる。従って、終境界線の次数を正しく理解することはカイラル非一様相を理解する上で重要である。本研究では、先行研究において開発された手法をさらに発展させること
で、量子-熱揺らぎの効果を同時に考慮し、さらに終境界線の定性的および定量的変化について議論する。具体的には、回復相における有効作用を相関関数の方法に基づいて構成し、揺らぎの効果を考慮した有効的な熱力学関数を導出することで、相転移の次数について議論しまた終境界線の位置を外挿する。
結果、量子-熱揺らぎの効果によって終境界線は１次相転移で与えられ、またその位置はカイラル非一様相の領域が減少する方向に移動する。

References[1] E. Nakano and T. Tatsumi, Phys. Rev. D 71 (2005) 114006.
D. Nickel, Phys. Rev. D 80 (2009) 074025.
M. Buballa and S. Carignano, Prog. Part. Nucl. Phys. 81 (2015) 39.
[2] S. Brazovskii, Sov. Phys. JETP 41 (1975) 85.
[3] A. Dyugaev, JETP Lett. 22 (1975) 83.

The binary population synthesis in the early universe
and the detection rate of gravitational waves from thebinary black holes
Theoretical Astrophysics Group Tomoya Kinugawa
Abstract We perform population synthesis simulations for Population I (Pop I), Population II (Pop II) and Population III (Pop III) coalescing compact binaries which merge
within the age of the universe. We found that the typical mass of Pop III BH-BHs is∼ 30 M⊙ -30 M⊙ . The inspiral chirp signal of gravitational waves and quasi-normal modes(QNMs) from Pop III binary black holes (BH-BHs) can be detected up to z=0.28 by KAGRA, Adv. LIGO, Adv. Virgo and GEO network. We might be able to confirm theexistence of Pop III massive stars of mass ∼ 30 M⊙ -30 M⊙ by the detections of gravitational waves if the detection rate of the Pop III massive BH-BHs (∼ 30 M⊙ -30 M⊙ )dominates those of Pop I and Pop II massive BH-BHs.
c⃝2016
Department of Physics, Kyoto University
We perform population synthesis simulations for Pop I, Pop II and Pop III coalescing compact
binaries which merge within the age of the universe. We habe the typical mass of BH-BHs around
10 M⊙ for Pop I and Pop II cases. On the other hand, we found that the typical mass of Pop III
BH-BHs is ∼ 30 M⊙ -30 M⊙ . The inspiral chirp signal of gravitational waves and QNMs from Pop
III BH-BHs can be detected up to z=0.28 by KAGRA, Adv. LIGO, Adv. Virgo and GEO network [1]. Our simulations suggest that the detection rate of the coalescing Pop III BH-BHs is ∼1.8
×102 events yr−1 (SF Rp /(10−2.5 M⊙ yr−1 Mpc−3 )) · ([fb /(1 + fb )]/0.33) · Errsys for our standard
model, where SF Rp , fb and Errsys are the peak value of the Pop III star formation rate, initialbinary fraction and the possible systematic errors due to the assumptions in Pop III population
synthesis, respectively. Errsys = 1 corresponds to conventional parameters for Pop I stars. To evaluate the robustness of chirp mass distribution and the range of Errsys , we examine the dependence
on the unknown parameters and the distribution functions in the population synthesis code. We
found that the chirp mass has a peak at ∼ 30 M⊙ in most of parameters and distribution functions
as well as Errsys ranges from 0.046 to 4. Therefore, the detection rate of the coalescing Pop III
BH-BHs ranges about 8.3 − 720 events yr−1 (SF Rp /(10−2.5 M⊙ yr−1 Mpc−3 )) · ([fb /(1 + fb )]/0.33)[2]. The minimum rate corresponds to the worst model which we think unlikely. Therefore unless(SF Rp /(10−2.5 M⊙ yr−1 Mpc−3 )) · ([fb /(1 + fb )]/0.33) ≪ 0.1, we expect the Pop III BH-BHs detection rate of at least one event per year by KAGRA. Nakano, Tanaka & Nakamura (2015) [3] haveshown that if S/N of the QNM is larger than 35, we can confirm or refute the General Relativity (GR)more than 5 sigma level. In our standard model, the detection rate of Pop III BH-BHs whose S/N islarger than 35 is 3.2 events yr−1 (SF Rp /(10−2.5 M⊙ yr−1 Mpc−3 )) · ([fb /(1 + fb )]/0.33) · Errsys . Thus,
there is a good chance to check whether GR is correct or not in the strong gravity region. Furthermore,from the observation of the chirp signal of the coalescing Pop III BH-BHs, we can determine both themass and the redshift of the binary for the cosmological parameters determined by Planck satellite.
Our simulations suggest that the cumulative redshift distribution of the coalescing Pop III BH-BHs
depends almost only on the cosmological parameters. We might be able to confirm the existence of
Pop III massive stars of mass ∼ 30 M⊙ -30 M⊙ by the detections of gravitational waves if the detection
rate of the Pop III BH-BHs (∼ 30 M⊙ -30 M⊙ ) dominates those of Pop I and Pop II massive BH-BHs.
References[1] Kinugawa, T., Inayoshi, K., Hotokezaka, K., Nakauchi, D., & Nakamura, T. 2014, MNRAS, 442,
2963
[2] Kinugawa, T., Miyamoto, A., Kanda, N., & Nakamura, T. 2016, MNRAS, 456, 1093
[3] Nakano, H., Tanaka, T., & Nakamura, T. 2015, Phys. Rev. D, 92, 064003

Imaging Polarimetry in MeV Gamma Rays
With an Electron-Tracking Compton Camera
宇宙線研究室古村翔太郎

Abstract We have developed an Electron-Tracking Compton Camera (ETCC) as an MeV gamma-ray
telescope. ETCC has succeeded to measure the polarization with the incident photon image and energy
spectrum for the polarized X-ray beam at SPring-8. Obtained modulation factor is about 0.6 at 130 keV.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

天体由来の100 keV以上の硬X線-MeVガンマ線は、非熱的放射や散乱過程により強く偏光していると考えられ、その偏光状態は天体の磁場・幾何構造を探るプローブとなる。このような偏光観測の重要性にも関わらず、現在までの観測事例は数例であり、いずれの検出有意度も3σレベルにとどまる。
この帯域ではコンプトン散乱過程が優位であり、到来光子の散乱方位角分布の異方性（modulation）の測定により偏光度及び偏光方向を決定できる。ただし解析過程において、検出器の幾何応答補正を行うためSimulationが必須となる。問題は大きく2つ存在する。一方は宇宙線との相互作用から生じる多量の雑音事象であり、異方性をぼかし検出感度を劣化させる。他方は、従来の検出器では光子の到来方
向とエネルギーなど不可欠な物理量の測定ができず、系統誤差評価が困難になっていたことである。
我々は次世代のMeVガンマ線望遠鏡として、電子飛跡検出型コンプトンカメラETCCを開発している。
反跳電子飛跡をガス検出器で測定することで、光学望遠鏡と同じような、優れたPoint Spread Functionに基づく高精度撮像を世界で初めて実現した。これにより視野内へのガンマ線雑音事象の混入を抑制できる[1]。さらに、ガス検出器中のエネルギー損失率測定により、荷電粒子および中性子雑音事象の高効率除去も可能である[2]。ETCCを用いることで上記2つの課題を克服した上で、撮像による複数天体の同時偏光観測がこの帯域では初めて可能となり、3 str以上の広視野による偏光全天探査が期待できる。
ETCCによる偏光検出実証のため、SPring-8の偏光X線ビームラインBL08Wで実験を行った[3]。182 keV
直線偏光ビームを10 mm厚のアルミ板に照射し､その散乱光を測定した（Fig. 1）。撮像・分光の同時測定に成功し、Simulationも実験結果をよく再現している（Fig. 2）。撮像から得た光子の到来方向と、
このSimulatorを用いて幾何応答補正を行なった。ETCCを方位角方向に回転させることで、入射光子の偏光方向を変えて測定を行い、そのいずれにおいても得られたmodulationは、誤差の範囲内で偏光方向と一致する位相の変化が確認できた (Fig. 3)。偏光検出性能の指標であるmodulation factorは0.6@130
keVと、既存のコンプトン偏光計より1.5倍程度大きな値が得られた。今後のETCCの有効面積拡張により、気球実験でもかに星雲や明るいガンマ線バースト等について10-20％偏光の検出が期待できる。

Fig. 1. Schematic view ofthe experimental setup
References

Fig. 2. Reconstructed images andenergy spectra of incident photon

Fig. 3. Corrected modulation curves
for different polarization angles[1] T. Tanimori, et al., The Astrophysical Journal, 810 (2015), 28[2] Y. Matsuoka, et al., Journal of Instrumentation, 10 (2015), C01053[3] S. Komura, et al., Proceedings of the ICRC (2015)

Constraints on the Intergalactic Magnetic Field
by AGN Observations with MAGIC
Cosmic-ray group

Yusuke Konno

Abstract We performed simulation to study effects of the intergalactic magnetic field (IGMF) on
gamma-ray propagation from distant objects. The simulation was compared with the observation resultsof a blazar, 1ES 0229+200. The spectrum suggests IGMF > 10-15 G when we assume a power law
spectrum with an index of -1.5.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

The origin of the magnetic field in our galaxy (~ 10-6 G) is unknown. One possibility is amplification from very
weak seed field. Detection of the intergalactic magnetic field (IGMF) would be a suggestion of such a seed field.
Although an upper limit of IGMF < 10-6 - 10-9 G was obtained from Faraday rotation measurements, there is stilllarge uncertainty on the IGMF strength. To constrain such a weak filed strength, a method using gamma-ray
observations has been mentioned [1].
Very high energy (VHE, > 100 GeV) gamma rays emitted from distant objects like active galactic nuclei (AGN)
suffers from attenuation experiencing pair production with extragalactic background optical-infrared photons.
Gamma-ray induced electrons and positrons are deflected by the IGMF while experiencing inverse Compton
scattering with cosmic microwave background photons and producing secondary gamma rays in lower energy
band. Due to deflection by the IGMF, an extended component could appear around a point source and its spatial
profile would depend on the IGMF strength. Another effect is spectral depression of a secondary component in
GeV band. If we could detect such a signature from the IGMF, we can constrain the IGMF strength.
We performed Monte Carlo simulation to study IGMF effects on VHE gamma-ray propagation. As shown in
Figs. 1 and 2, stronger IGMF increases extended component. At some point stronger IGMF deflects secondary
component out of the interested region and decreases fraction of an extended component. If we set the interested
region inside 0.2 degrees around a source, an extended component will be the most visible around IGMF strengthof 10-14 G. On the other hand, spectral shape in 10 GeV - 100 GeV, which corresponds to the energy band of
Fermi-LAT, is sensitive around IGMF > 10-15 G.
We searched IGMF signature using 1ES 0229+200, AGN with a hard spectrum located at z=0.14. The source
was observed with MAGIC telescopes, two imaging atmospheric Cherenkov telescopes which achieve low energy
threshold of 50 GeV with its large 17 m diameter mirror dish. The angular profile is compatible with that of the
Crab Nebula, a well-known point source. We also studied the spectrum and it prefers stronger IGMF > 10-15 G
when we assume a hard power law intrinsic spectrum with an index of -1.5 and an exponential cutoff at 10 TeV(Fig. 3).

Preliminary

Preliminary

Fig. 1. Fraction of an extended
Fig. 2. Simulated angular profile
component for different IGMF
for different IGMF strength.
strength. The interested region iswithin 0.2 degrees around a source.

Reference[1] Neronov, A. & Semikoz, D. V., 2009, Phys. Rev. D, 80, 123012

Preliminary
Fig. 3. Observed spectrum of 1ES
0229+200 overlaid with simulated
spectra for different IGMF strength.

σ 中間子のソフト化に注目した線形 σ 模型に基づく核媒質中における η→3π 崩壊幅の解析
原子核理論研究室

酒井 俊太郎Abstract The analysis of the η3π(π+π-π0 and 3π0) widths in the nuclear medium using linear sigma
model shows that these widths are at most 4-10 times larger than those at ρ=0 depending on the input
parameter and the enhancement occurs in association with the chiral restoration in the nuclear medium.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

真空中において η 中間子の 3π(π+π-π0、及び 3π0)への崩壊の理解には、アイソスピン対称性の破れとπ 中間子の間の I=J=0 channel における終状態相互作用が重要な役割を果たすことが知られている。この過程へのアイソスピン対称性の破れの必要性から、崩壊幅は特にアイソスピン対称性の破れを含む非対称核物質によって強く影響を受けることが期待される。
核媒質中での η 中間子の崩壊幅について非線形シグマ模型を用いて解析を行った先行研究[1]において、崩壊幅は非対称核密度 δρ=ρn-ρp に起因するアイソスピン対称性の破れによる効果の他に、核子数密度
ρ=ρn+ρp によっても増大することが示された。さらに、この η3π 崩壊幅の核子数密度 ρ による増大とカイラル対称性の回復の関連性、特に σ 中間子の soft 化の重要性が指摘されている。ここで σ 中間子のsoft 化とはカイラル対称性の自発的破れに伴って現れる有限質量の mode である σ 中間子の質量がカイラル対称性の回復に伴い減少することである。これらのことから、核媒質中における η3π 崩壊によってカイラル対称性の回復を調べることができる可能性がある。
本発表では、η 中間子の 3π への崩壊幅の対称核物質中における変化を線形 σ 模型を用いて解析した結果を紹介する[2]。線形 σ 模型は σ 中間子の自由度をあらわに含んでおり、カイラル対称性の回復、及び σ 中間子の soft 化の効果を取り込むことができる。この模型においては、その重要性が指摘されている終状態相互作用はスカラー中間子の極を通じて取り込まれている。
この解析において η 中間子の崩壊幅は、input parameter への依存性があるものの、真空中に比べ核媒質中で最大 4 から 10 倍程度増大するという結果が得られた。σ 中間子のスペクトル関数を調べたとこ
ろ σ 中間子の soft 化に伴い 2π への崩壊閾値近辺の強い増大が見られたことからも、σ 中間子の soft 化
がこの崩壊幅の増大に重要な役割を果たしていることが分かった。また、この核媒質中での崩壊幅の増大は比較的低密度においても顕著であり、通常核密度の半分程度の密度(0.08fm-3)において 3 から 4 倍程度増大するという結果が得られた。ここまで述べた η 中間子の崩壊幅の核媒質中における増大とカイラル対称性の回復との関連、及び低密度においてもみられる大きな崩壊幅の増大から、この崩壊過程は
カイラル対称性の回復を調べる probe となり得る。
また、核媒質中でのη3π0崩壊幅の増大はηπ+π-π0崩壊幅の増大に比べ小さくなるという結果が得られた。これはη3π0過程においてはBose対称性から現れる項の一部がσ中間子のsoft化によって相殺されてしまうことに起因することが分かった。
References[1] Shuntaro Sakai and Teiji Kunihiro, Prog. Theor. Exp. Phys., 2015, 013D03, ibid., 089201 (2015).
[2] Shuntaro Sakai and Teiji Kunihiro, arXiv: 1512.04000.

Tensor to scalar ratio in bimetric gravity
Theoretical Astrophysics Group

Yuki Sakakihara

Abstract We calculate the tensor and scalar perturbations generated during slow-roll inflation inghost-free bimetric theory. We find that the tensor to scalar ratio is inevitably larger than the generalrelativity counterpart with the same power-law inflaton potential, namely, the constraint on the power-law
inflation is more severe in bimetric theory.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

Recently, bimetric gravity was found [1, 2] as a consistent theory of gravity including massive gravitons inaddition to usual massless gravitons. Giving mass to gravitons is an infra-red modification of gravity, which isthought to be a possible way to approach the origin of dark energy and dark matter. Our purpose is to make it
clear whether bimetric theory is really an acceptable gravity theory describing the universe. Inflation gives us
good tests of gravity since observable quantities related to inflation such as the cosmic microwave background are
precisely measured. We examine the fluctuations generated during inflation which remains still now as thefluctuations of the cosmic microwave background and as gravitational waves to test bimetric theory.
We calculate tensor perturbations and scalar perturbations on slow-roll inflationary spacetime in a way which isvalid in the leading order of the slow-roll parameters, which measure how the spacetime is approximated by thede Sitter accelerated expanding spacetime, thanks to the rapid decay of the massive gravitons. The backgroundtreatment that we use in our analysis is based on [3, 4] and the analysis of the tensor perturbations partially refers
to [5]. Under the approximation mentioned above, the system reduces to Einstein theory with a non-minimallycoupled scalar field. We obtain the tensor power spectrum and the scalar power spectrum at the end of inflation in
the leading order in slow roll. Both the spectral index of the curvature perturbations and the ratio of the tensor
amplitude to the scalar amplitude, i.e., the tensor to scalar ratio, which are constrained by the cosmic microwave
background observations, are modified due to bimetric effects. When we adopt a simple power-law potential tothe potential of the scalar field which causes inflation, the tensor to scalar ratio is larger than that in generalrelativity in any bimetric models, while the spectral index can be either smaller or larger depending on the models.
The trend is thought to be universal in other potentials since the difference between the bimetric effects on thetensor amplitude and the scalar amplitude originates in the difference between the effective gravitational constantgoverning the tensor perturbations and that governing the curvature perturbations, which determines the relation
between the Hubble expansion rate and the matter energy density.

References[1] Claudia de Rham, Gregory Gabadadze, Andrew J. Tolley, PRL 106 (2011) 231101.
[2] S.F. Hassan, Rachel A. Rosen, JHEP 1204 (2012) 123.
[3] Yuki Sakakihara, Jiro Soda, Tomohiro Takahashi, PTEP (2013) 033E02.
[4] Antonio De Felice, A. Emir Gümrükçüoğlu, Shinji Mukohyama, Norihiro Tanahashi, Takahiro Tanaka, JCAP
1406 (2014) 037.
[5] Yuki Sakakihara, Jiro Soda, JCAP 09 (2015) 015.

Holographic Entanglement Entropy
in the dS/CFT Correspondence
and Entanglement Entropy in the Sp(N ) Model
Theoretical Particle Physics Group Yoshiki Sato
Abstract Recently, the holographic entanglement entropy has attracted attention as atool to construct gravitational theories by nongravitational theories. We consider theentanglement entropy in the dS/CFT correspondence. We also study the entanglement
entropy in the Sp(N ) model and confirm the behaviour consistent with our holographic
result.
c⃝2016
Department of Physics, Kyoto University
The AdS/CFT correspondence is a remarkable connection between gravitational theories on anti-deSitter spacetime (AdS) and nongravitational conformal field theories (CFT). It provides us with a tool
to analyze quantum gravitational theories by using nongravitational field theories. A useful quantity
to analyze gravitational theories in the context of the AdS/CFT correspondence, is the holographic
entanglement entropy proposed in [1]. The holographic entanglement entropy is a holographic dualof the entanglement entropy and is related to geometrical quantities which are extremal surfaces.
Therefore, the holographic entanglement entropy contains information on gravitational theories [2, 3].
It is natural to apply the holographic principle to our Universe. However, since it is known that
our Universe is approximately the de Sitter spacetime (dS), not AdS, we cannot use the AdS/CFT
correspondence to analyze our Universe. Then, we need the dS/CFT correspondence which is a duality
between gravitational theories on dS and some conformal field theories.
Although the dS/CFT correspondence was proposed in [4, 5, 6], concrete examples of the dS/CFT
correspondence hadn’t been known for a decade. Recently, Anninos, Hartman and Strominger haveproposed a concrete example of the dS/CFT correspondence [7]. The authors showed that Vasiliev’s
higher-spin gauge theory on dS is the holographic dual of the Euclidean Sp(N ) vector model which
lives in I + in dS. We are now in a position to analyze the dS/CFT correspondence using the concrete
example.
We discuss the holographic entanglement entropy in the dS/CFT correspondence and the entanglement entropy in the Sp(N ) model based on [8, 9] for a purpose to construct gravitational theories
on dS by dual field theories. In [8], we investigate the connection between bulk geometry and theholographic entanglement entropy in Einstein gravity on dS. Also we compare the proposed holographic entanglement entropy with the entanglement entropy in the free Sp(N ) model, which is theholographic dual of Vasiliev’s higher spin gauge theory on dS. Furthermore, we investigate the detailof the entanglement entropy in the Sp(N ) model in [9].
References[1] S. Ryu and T. Takayanagi, Phys. Rev. Lett. 96 (2006) 181602.
[2] B. Swingle, Phys. Rev. D 86 (2012) 065007.
[3] M. Van Raamsdonk, arXiv:0907.2939 [hep-th].
[4] E. Witten, hep-th/0106109.
[5] A. Strominger, JHEP 0110 (2001) 034.
[6] J. M. Maldacena, JHEP 0305 (2003) 013.
[7] D. Anninos, T. Hartman and A. Strominger, arXiv:1108.5735 [hep-th].
[8] Y. Sato, Phys. Rev. D 91 (2015) 8, 086009.
[9] Y. Sato, work in progress.

Construction of a new model generating
three-dimensional random volumes:
Towards a formulation of membrane theory
素粒子論研究室

杉下宗太郎

Abstract Towards a formulation of membrane theory, we construct a new model generating discrete
three-dimensional random volumes. The variables are matrices, and each configuration consists oftriangles glued together along their edges. The model can describe three-dimensional quantum gravity
coupled to various matter fields, especially scalar fields corresponding to target-space coordinates.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

超弦理論には弦以外の物体も力学的自由度として存在すると考えられており、超弦理論を完全に定式化するためには、これらの物体の基本的性質を理解する必要がある。特に M 理論と呼ばれる超弦理論と双対な理論においては、弦よりも 1 次元高い広がりをもつ「膜」が基本自由度として存在すると考えられている。しかしながら、膜の量子論的性質の理解は弦よりも進んでいない。
ある種の弦理論は、弦の世界面の理論を 2 次元量子重力理論として扱うことで大きく理解が進んだ。
特に、その発展においては、行列模型による 2 次元量子重力の離散的定式化が重要な役割を果たした。
3 次元量子重力に対する離散的手法としては、行列模型の自然な拡張であるテンソル模型がある。これは、3 次元のランダムな四面体分割を生成する模型であり、連続極限で 3 次元重力を記述すると期待されている。長らくテンソル模型を解析的に扱うことはできていなかったが、近年、色付きテンソル模型と呼ばれる可解な模型が提唱され、模型の連続極限をとることが可能となった。しかし、色付きテンソ
ル模型は、狭いクラスの四面体分割しか生成しないため、3 次元重力との対応は未だ不明瞭である。
本研究では、3 次元空間のランダム分割を生成する新たな模型を提案した[1]。この模型の変数は 2 つの実対称行列であり、行列模型で培われた手法を用いることにより、模型を解くことができると期待される。また、この模型の相互作用の形は、半単純代数によって規定される。
この模型で生成される配位は、下図のように三角形とその辺をつなぐ蝶番のようなものからなる。

Fig. 1. Triangles glued together along multiple hinges.

任意の四面体分割がこの模型では生成されるが、四面体分割でない配位も生成される。しかし、模型を規定する代数を行列環の直和にとり、相互作用を特定の形にとった場合、模型のパラメータの適当な極限では 3 次元多様体の四面体分割を表す配位しか残らないことが示される。これによって、この模型のあるクラスは、物質場を含まない離散的な 3 次元量子重力理論と等価であることがわかる。また、模型の相互作用項を工夫することで、四面体分割の各単体に局所的な自由度を付与することができ、ランダ
ム体積上の物質場を実現することもできる[2]。この手法により、例えば、膜の標的空間上の座標に対応
する自由度を模型に載せることができる。また、ランダム体積上のイジング模型等もこの手法で構成可能である。さらに、色付きテンソル模型と等価な模型も特殊な相互作用項をとることで実現可能である。
References[1] M. Fukuma, S. Sugishita and N. Umeda, JHEP 1507, 088 (2015) [arXiv:1503.08812[hep-th]].
[2] M. Fukuma, S. Sugishita and N. Umeda, arXiv:1504.03532[hep-th].

ATLAS 実験 Run2 における vector like quark 探索
高エネルギー物理研究室

田代 拓也

Abstract A new particle called VLQ is predicted in some models beyond Standard Model to solve the
Higgs mass quadratic divergence. We use the LHC Run-2 data with 13TeV CME to search for VLQ
produced via electro-weak interaction and decaying to Zt.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

2012 年に Higgs 粒子が発見されたが、標準模型では高次ダイアグラムの輻射補正により Higgs 粒子の質量の計算値は実測値の 10 桁以上も大きくなる。これは Higgs の階層性問題[1]という素粒子物理学の未解決問題の 1 つである。fine-tuning を用いずにこの問題を解決するような、標準模型を超えた物理がいくつか予言されているが、その中でも TeV 領域で新しい現象、粒子が現れるような理論は LHC 実験
で検証可能である。
そのような理論で予言される新粒子の 1 つに vector like quark (VLQ)[2]がある。VLQ はカイラリティの左手系と右手系が同じ電弱 SU(2)表現に属するクオークで、Little Higgs mode, composite Higgs mode 等の理論で存在が予言されている。VLQ のうち、電荷が+2/3 の VLQ(vector like top. 以下、T と表現する)は Fig.1 のように Higgs 粒子と t クオークと結合して Higgs 粒子の質量の発散を解消する。LHC の陽子陽子衝突では T は Fig.2 のファインマンダイアグラムのように、2 種類の過程で生成される。また、T の崩壊過程は Z ボソン+t クオーク、Higgs ボソン+t クオーク、W ボソン+b クオークの 3 種類であり、それぞれの崩壊分岐比には理論による自由度がある。
本講演では LHC Run2 の重心系エネルギー13TeV での陽子陽子衝突を用いて、図 2(a)の電弱過程で生成された T が Z ボソンと t クオークに崩壊する事象の探索について発表する。

Vector Like Quark pr* LHCでのT 生成過程

Fig. 1. Feyman diagram of the T coupling to t and Higgs. The (b) and (c) diagram resolve the mass divergence by (a).

Vector Like Quark production* LHCでのT 生成過程

* QC
* 理論
* QC
断面

3

(2) sing(1) pair production* QCDによる対生成* 理論の不定性が小さい* QCDを介しているので断面積が大きい(2) single production* 電弱相互作用による生成
Takuya Tashiro (Kyoto U)
Fig. 2. Feyman-diagram of the T production. The left diagram*(a)shows thepair production via QCD, and the right
TとSM
quarkとの間のcouplingに自由度があり、(b) shows the single production via electro-weak interaction.
断面積の理論による不定性が大きい
References[1] S.Dimopoulos and H.Georgi, Nucl. Phys. B193(1981)150* b quarkやt quarkを伴う[2] A Fermionic Top Partner: Naturalness and the LHC, arXiv:1205.1103(2013)* Tの質量が大きければQCDよりも大きな断面積となる
Takuya Tashiro (Kyoto U)(1) pair

2015/9/26 日本物理学会秋季大会

* 電弱
* Tと
cou
断面
が大
*bq
* Tの
より

M2-branes in M-theory and exact large N expansion
Yukawa Insitute for Theoretical Physics Tomoki Nosaka

Abstract We analyzed the partition function of a special class of 3d U (N ) superconformal Chern-Simons theories for large N , and determined the all order perturbative/nonperturbative corrections in 1/N . These theories describe the M2-branes in the M-theory,and hopefully our results will shed new light on quautum corrections to the classical supergravity.
c⃝2016
Department of Physics, Kyoto University
Recently we studied the exact large N expansion of the partition function of the N = 4 U (N )circular quiver superconformal Chern-Simons theories in [1, 2, 3]. These theories are known to describe
the N stack of the M2-branes in the M-theory on various orbifold. With the help of the formal
relation between the partition function and a quantum statistical system of N -particle ideal Fermi gas
discovered by Marino and Putrov, we achieved to determine the all order perturbative correction in
1/N to the partition function in large N expansion [1].
We also analyzed the non-perturbative eﬀects in 1/N . In the context of the AdS/CFT correspondence, these non-perturbative eﬀects in 1/N can be interpreted quantitatively as the eﬀects offundamental M2-brane winding non-trivial three-cycle in the dual eleven dimensional background geometry, and thus called the instantons. We determined the explicit expression of several instantoncoeﬃcients and found following interesting property [2]. If the quantum number of two diﬀerent kindsof instantons satisfy particular rational relation, they exhibit the same exponential suppression in
1/N . We discovered that the individual instanton coeﬃcient is always singular at the coincidence,
though the divergences are always precisely cancelled in the net coeﬃcients.
Restricting ourselves onto one particular theory among the N = 4 theories we also achieved todetermine the coeﬃcients of all kinds of instanton and at arbitrary quantum number [3]. We finally findthat the instanton coeﬃcients are completely reproduced by the free energy of the refined topologicalstring theory.
References[1] S. Moriyama and T. Nosaka, “Partition Functions of Superconformal Chern-Simons Theories from
Fermi Gas Approach,” JHEP 1411 (2014) 164 doi:10.1007/JHEP11(2014)164 [arXiv:1407.4268[hep-th]].
[2] S. Moriyama and T. Nosaka, “ABJM membrane instanton from a pole cancellation mechanism,”
Phys. Rev. D 92 (2015) 2, 026003 doi:10.1103/PhysRevD.92.026003 [arXiv:1410.4918 [hep-th]].
[3] S. Moriyama and T. Nosaka, “Exact Instanton Expansion of Superconformal Chern-Simons
Theories from Topological Strings,” JHEP 1505 (2015) 022 doi:10.1007/JHEP05(2015)022[arXiv:1412.6243 [hep-th]].

X-ray Study of Neutral Iron Line Emission in the Galactic Ridge:
Contribution of Low-Energy Cosmic Rays
Cosmic-Ray Group Kumiko Nobukawa
Abstract The Galactic diffuse X-ray emission has K-shell lines of neutral and highly ionized iron withdifferent distributions. The neutral iron line emission is correlated with dense interstellar medium, which
is likely due to bombardment by cosmic-ray protons with the energy of ~MeV.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

The Galactic diffuse X-ray emission (GDXE) is unresolved X-rays prevailing along the Galactic plane [1]. Oneof the most remarkable features of the GDXE is strong K-shell lines of neutral, helium-like and hydrogen-like ironat 6.4 keV, 6.7 keV and 7.0 keV, respectively. A popular idea for the origin of the GDXE is a superposition ofmany faint point sources, such as cataclysmic variables (CVs) and coronally active binaries (ABs) because morethan 80% of the GDXE has been resolved into point-like sources at a small area near the Galactic center [2].
However, the spectra of the GDXE are different from position to position [3]. If many point sources contribute to
the GDXE, the spectra should be spatially uniform. Previous debate on the GDXE origin has been based on the
results of limited spectral and spatial resolution. In this thesis, using the Suzaku satellite, we have measured thedetailed spatial distributions (the scale heights) and spectral features (the equivalent widths) of the 6.4 keV, 6.7
keV, and 7.0 keV lines separately. The scale height of the 6.7 keV line is roughly consistent with those of CVs
and ABs, while that of the 6.4 keV line is far smaller than those of CVs and ABs, and similar to that of molecular
clouds. Furthermore clear enhancements of the 6.4 keV line relative to the 6.7 keV line are found at 1.°5< l < 3.°5
(GC east) and l = 20° regions. These enhancements are associated with molecular gas. The X-ray spectra of theenhanced regions show large equivalent widths of > 300 eV [4].
Even in the GDXE of non-excess areas, an assembly of CVs and ABs does not reproduce the spectra; at least ahalf of the 6.4 keV line emission along the Galactic plane cannot be explained by point sources. Thus additional
contribution of other sources with a strong 6.4 keV line is required. Since the 6.4 keV line from molecular gas
irradiated by X-rays, cosmic-ray protons or electrons has a large equivalent width (> 300 eV), the 6.4 keV line
should be dominated by the diffuse emission from molecular gas. The scattered photons from the interstellar gas
originated from bright X-ray sources are less than 10% of the total 6.4 keV line emission. Therefore the mostpossible origin is low-energy cosmic rays (LECRs). The energy densities of the LECRs would be ~10−20 eV
cm-3 and ~0.01−0.02 eV cm-3 for protons and electrons, respectively. Our study demonstrates that the 6.4 keV line
can be a unique probe to investigate the LECRs.

References[1] e.g. Worrall, D. M., Marshall, F. E., Boldt, E. A. & Swank, J. H. ApJ 255, 111–121 (1982).
[2] Revnivtsev, M., Sazonov, S., Churazov, E. & Forman, W. Nature 458, 1142–1144 (2009).
[3] Uchiyama, H., Nobukawa, M., Tsuru, T. G. & Koyama, K. PASJ 65, 19 (2013).
[4] Nobukawa, K. K. et al. ApJ 807, L10 (2015).

η光生成反応におけるビームアシンメトリーの測定
原子核・ハドロン物理学研究室

橋本 敏和

Abstract The beam asymmetry for p(γ,η)p reaction is measured in LEPS2/BGOegg experiment using
linearly polarized photons, produced by the backward compton scattering. The current status of theexperiment and analysis will be presented.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

核子の励起状態である N*はクォーク模型で多くの状態が予言されているがその多くは実験的には見つかっていない、或いは観測された質量が予想と異なっている。励起状態を調べるために核子からのメ
ソン光生成反応がよく用いられ、その中でも η 中間子はアイソスピンが 0 でありストレンジクォークを構成要素に持つメソンなので、ストレンジクォーク成分の寄与が大きい N*状態と強く結びつくことが期待される。2009 年に LEPS グループによって後方角度領域の η の光生成反応が測定され、2GeV 近傍
で微分断面積に bump 構造が見られたが、これが何に起因するかはまだ分かっていない[1]。我々はSPring-8 の LEPS2 ビームラインで BGOegg 検出器を用いてスピン観測量であるビームアシンメトリーを測定することでこの構造に寄与する状態のスピン・パリティを求める。
LEPS2 ビームラインでは逆コンプトン散乱という方法で高輝度の γ 線をビームとして得ている。この際に偏極したレーザーを用いることによって高い偏極度をもったビームを得ることができ、ビームアシンメトリーの測定に強い感度がある(Fig.1)。Fig.2に実験のセットアップの図を示す。我々の実験では液体水素標的を用いて p(γ,η)p 反応を起こして η 中間子の崩壊により生じる γ線を BGOegg で検出する。また同時に放出される陽子は BGOegg
或いは前方に設置した DriftChamber で検出を行う。BGOegg で検出した γγ の不変質量が η の質量付近のものを選び、入射 γ 線とBGOegg で得た γγ のミッシングマス法から陽子を選ぶ。また求Fig. 1 Beam Polarization.
める反応は 2 体崩壊反応なので陽子と η が逆向きに放出されるという条件をかけることでバックグラウ
ンドの抑制を行う。
本研究は 2014 年 10 月から 2015 年 2 月まで測定を行い、約 44000 個の η 中間子を観測した。本発表
では解析の現状について報告する。

Fig. 2 BGOegg experimental setup

References[1]M. Sumihamaet al.,Phys. Rev. C 80, 052201(R) (2009)

Higgs potential in light of the LHC result
素粒子論研究室

濱田雄太

Abstract We investigate the Higgs inflation scenario in light of the LHC result, 125GeV Higgs and no
new physics. We find that, contrast to the conventional scenario, the required non-minimal coupling is
reduced, and that large tensor-to-scalar ratio can be produced.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

In July 2012, ATLAS [1] and CMS [2] collaborations reported the discovery of the Higgs boson. In
the standard model, the Higgs self coupling λ can be seen from observe mass, 125GeV, and λ isfound to be perturbative value, λ=0.13. Moreover, there are no symptom of new physics up to 1TeV.
Therefore, it is good time to consider the scenario where the standard model is valid beyond theelectroweak scale.
We examine the possibility that the standard model is perturbative up to very high scale such as
the string scale or Planck scale by using the technic of the renormalization group equation. We findthat there exists triple coincidence with current top mass, Higgs mass and strong coupling: λ, itsbeta function and bare Higgs mass takes zero around the string/Planck scale [3]. This may be theindication that the flat potential is realized at very high scale.
As a phenomenological consequence, it turns out that the Higgs can play the role of inflaton in theearly universe. It is known that, if we introduce non-minimal coupling between the Higgs andgravity [4], Higgs inflation is possible. However, in the conventional Higgs inflation, the required
non-minimal coupling is too large.
We show that the required value of the coupling is drastically reduced in the case of flat potential[5,6]. This is because the height of the potential becomes very small due to the smallness of λ, thepotential becomes flat thanks to the vanishing beta function of λ. We investigate the inflationary parameter of thismodel in detail, and show that this is consistent with recent observation. The prediction of our Higgs inflationdiffers the conventional scenario very much.

References[1] ATLAS Collaboration, G. Aad et al., Phys.Lett. B716(2012)[2] CMS Collaboration, S. Chatrchyan et al., Phys.Lett. B716(2012)[3] Y. Hamada, H. Kawai and K.-y. Oda. Phys.Rev.D87(2013)053009[4] F. L. Bezrukov and M. Shaposhnikov Phys.Lett. B659(2008)[5] Y. Hamada, H. Kawai, K.-y. Oda and S. C. Park. Phys.Rev.Lett. 112(2014) 241301[6] Y. Hamada, H. Kawai, K.-y. Oda. and S. C. Park Phys. Rev. D91(2015) 053008

次世代加速器のための新奇レーザーイオン源の開発
ビーム物理分科

不破康裕

Abstract A laser ion source that produces shortly-bunched ion beam is proposed and a proof-of-principle
experiment of the ion source was demonstrated. H2 gas was ionized by an ultra-short pulse laser in RF
electric field and shortly-bunched ions were observed at the exit of the RF resonator.
© 2016 Department of Physics, Kyoto University

近年イオン加速器の用途の幅が広がり、素粒子・原子核研究の分野にとどまらず、産業・医療分野においても欠くことのできない装置になりつつある。こうした多岐に渡る応用に対応するために、従来の物理研究用の大型かつ複雑なシステムから、小型でシンプルな汎用加速器の開発が期待されている。
レーザーイオン源はシンプルな構成要素で高密度のイオンが生成できるため、次世代型のイオン源としての研究開発の対象となっている。現在実用化されているレーザーイオン源は、数 ns のパルス幅のレーザーにより電場の無い空間でプラズマを生成し、引き出し領域まで自由膨張させながらドリフトさせる。このプラズマは引き出し領域に侵入した段階で電場により電子が除去され、イオンビームとなる。
ここで得られるイオンビームの時間構造はプラズマの自由膨張速度と引き出し領域までの距離で決定され、通常数μs 程度である。
イオン源から引き出されたイオンビームは RFQ (Radio Frequency Quadrupole)型加速器で加速される。
RFQ では高周波電場でイオンを加速するためビームをバンチ化した後に加速する必要がある。通常、RFQ
内部には加速セクションの前段部にバンチングセクションがあり、多くの RFQ では全体の半分程度をこのバンチングセクションが占めている。しかし、バンチングセクションでは縦方向の電場が加速に使われる割合が低いので、RFQ 全体の加速効率をこの領域が制限していると言える。そのため、イオン源から生成されるビームが初めからバンチになっていれば、RFQ のバンチングセクションが不要になり、RFQ
加速器の小型化や高効率化が期待できる。
パルス幅が fs 程度の極端パルスレーザーを用いると、生成初期において加速器の高周波周期より十分短い時間構造を持ったプラズマを生成でき、このプラズマの膨張前にイオンを引き出すことができれ
ば RFQ 加速器の加速セクションに直接入射可能なイオンビームが得られる。
原理実証のために高周波共振器を製作し、その高周波加速ギャップ中で水素希薄ガスジェットを 40fsのレーザーによりイオン化した。その結果、初期位相を変化させることで、3ns 程度のパルス幅を持ったイオンバンチの生成が可能であることを実証した。

Fig. 1. The contour plot of current signals for various RF phases.

References[1] Y. Fuwa et al., Review of Scientific Instruments 87, 02A911 (2016)

Eγ = 1.5 – 2.9 GeV 領域でのφ中間子光生成
原子核・ハドロン物理学研究室

水谷 圭吾

Abstract At SPring-8/LEPS facility, we made a measurement of γp à φp reaction at Eγ = 1.5 – 2.9
GeV to clarify the reaction mechanism of the non-monotonic energy dependence of the cross section at
forward angles, using a highly polarized gamma ray beam. We present the overview of the experimentand the analysis status.
© 2016 Department of Physics, Kyoto Universityφ中間子は主に s クォーク・反 s クォーク対から成るベクトル中間子であり、陽子標的光生成反応においては、t-channel 中間子交換が抑制される。そのため生成閾値近傍でも多重グルーオンを t-channelに交換する振幅の寄与が主要だと期待できる。しかし SPring-8/LEPS 実験においてγp à φp 反応の超前方における断面積のエネルギー依存性が、生成閾値付近で単調でない振る舞いを示すことが確認された[1] (Fig. 1.)。JLab/CLAS 実験においても超前方領域でのみ同反応断面積が同様のエネルギー依存性を示すことが確認されている[2]。また彼らは断面積の角分布からφ中間子生成機構が Eγ = 2.4 GeV 付
近で切り替わると主張している[2]。一方、コヒーレントγd à φd 反応断面積は単調なエネルギー依
存性を見せている[3]。このγp à φp 反応断面積の非単調構造を説明するため、rescattering 効果、Λ(1520)干渉効果、second Pomeron 交換など様々な提案がなされているが、現在まで決着はついていな
い。
この問題を解決するため、我々は最大入射ガンマ線エネルギーEγmax = 2.9 GeV で CLAS が覆っていな
い前方での断面積および偏極非対称度測定を行った。LEPS ではレーザー光を SPring-8 蓄積リング周回
8 GeV 電子に当て、逆コンプトン散乱を起こすことで標的に入射するガンマ線を得る。LEPS の過去の測定[1]では紫外レーザーを使用しており最大入射ガンマ線エネルギーEγmax = 2.4 GeV であったため、非単調構造の一部しか捉えていない。深紫外レーザーを用いることで、CLAS の主張するφ中間子光生成機
構が切り替わるエネルギーEγ = 2.4 GeV を超えて反応を調べることができるようになる。
LEPS スペクトロメータは超前方を覆うため、t-channel 反応が主要なφ中間子生成実験に適している。
また LEPS タギングシステムは散乱電子の位置を検出することで Eγ = 1.5 GeV 以上のガンマ線のエネル
ギーを識別することができ、これはφ中間子生成閾値をカバーしている。さらに CLAS は制動放射ガン
マ線を利用するため高偏極測定が難しく、γp à φp 偏極測定を行っていないが、LEPS では逆コンプ
トンガンマ線を利用するため高偏極測定を行うことができる。そのため崩壊非対称度を測ることにより t-channel に交換する粒子のスピン・パリテ
ィを決定することができ、CLAS が主張する Eγ =2.4 GeV 付近で交換粒子のスピン・パリティが変化するかどうかを調べることができる。
本実験データの取得は 2009 年度、2015 年度に行
い、LEPS の過去の測定[1]と同程度のφ中間子収量を得た。本発表では実験概要および解析状況について報告する。

References[1] T. Mibe et al., Phys. Rev. Lett. 95, 182001 (2005).
[2] B. Dey et al., Phys. Rev. C 89, 055208 (2014).
[3] W.C. Chang et al., Phys. Lett. B 658, 209-215 (2008).

Fig. 1. The energy (√s) dependence of the cross sectionof the γp à φp reaction at the very forward angle. [2]