（公財）日本板硝子材料工学助成会
第２９回無機材料に関する最近の研究成果発表会－材料研究の最前線から－
表面濡れ性に関する最新研究の現状－超撥水性表面上での流体の挙動と二酸化チタン光触媒の親水性の新規利用概念－
東海大学校友会館
平成２４年１月２３日（月） 15：50～16：25
財団法人 神奈川科学技術アカデミー
酒井 宗寿
第２９回無機材料に関する最近の研究成果発表会 平成24年1月23日（月） 15：50～16：25

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本日の内容１：表面濡れ性の概要と評価方法
２：撥水性表面のトピック
１）液滴転落挙動解析システム２）表面構造と液滴の転落性
３）電界による液滴運動
４）超撥水性表面の高耐久性化
２：親水性表面のトピック（主に光触媒について）
１）円管内における流体摩擦低減効果

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表面の濡れ性 : 親水性 と 撥水性0o

親水性θ

水接触角 ： θ

液滴（水）

親水性表面

防水滴
防曇
セルフクリーニング

TiO2光触媒
コロイダルシリカ
界面活性剤 etc…

表面90o
撥水性

θ

150o
180o

撥水性表面

水滴除去
摩擦抵抗低減防錆
付着防止、汚れ防止

アルキル系、シラン
ポリマー、ワックス
etc…

○静的撥水性 （ 熱力学 ）超撥水性
表面粗さ を付与θ

フッ素、シリコーン、

θ

接触角
表面粗さ
表面エネルギー、等
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接触角と表面粗さの関係
Young’s model : 滑らか・均一な表面

droplethydrophobic coating

Wenzel’s model : 粗い & 均一な表面
cos θ W = r (γsv－γsl ) / γlv = r × cosθr : 表面積比(as the basis for smooth surface)

Adding physical roughnesscos θ = (γsv－γsl ) / γlv

Cassie’s model :不均一な表面cos θ C = f cosθ + ( 1－f ) cos180o= f cosθ + f －1
f : surface-area fraction ratio ( < 1.0 )dropletABABABAB

A: coating (C.A.=θ )B: air (C.A.=180o)

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撥水表面のぬれ性指標○静的撥水性 （ 熱力学 ）液滴が転落を開始する角度

θα

転落角

接触角
表面粗さ
表面エネルギー、等

表面粗さ
表面エネルギー

表面分子構造3重線の長さと方向○動的撥水性（ 状態の経時変化、速度論 ）

転落速度
転落加速度
所定の傾角で液滴が転落する(加)速度a

影響する因子Sliding Acceleration(velocity)

不明

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ODS処理とFAS処理での水滴の転落挙動
オクタデシルトリメトキシシラン ODS

フルオロアルキルシラン FAS

CH3(CH2)17Si(OCH3)3

CF3(CF2)7(CH2)2Si(OCH3)3

DropletSample

接触角 θ =100o

接触角θ =107o

水滴；45 mg 基板；35oに傾斜θImage size

フッ素表面は撥水性が高いが転落性が悪い？

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動的撥水性のニーズ
工業製品 ⇒ 機能、意匠から表面の角度が設計される⇒ 転落角 では水滴除去能力を評価できない

高い接触角≠低い転落角≠速い転落（加）速度高い接触角≠低い転落角≠速い転落（加）速度
転落角「どれくらい低い傾斜で液滴が落ちるか？」

長時間の液滴除去転落(加)速度「どれくらい速く液滴が落ちるか？」
瞬時の液滴除去、液体輸送、流動抵抗緩和

しかし・・・ 確立された評価方法もない！！
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本日の内容１：表面濡れ性の概要と評価方法
２：撥水性表面のトピック
１）液滴転落挙動解析システム２）表面構造と液滴の転落性
３）電界による液滴運動
４）超撥水性表面の高耐久性化
２：親水性表面のトピック（主に光触媒について）
１）円管内における流体摩擦低減効果

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液滴挙動解析システム概観
解析後

分注ロボット

解析・制御用PC
メタルハライド照明

高速度カメラ■超撥水性表面（接触角152°）■液滴 30.0 mg ■傾斜角 35°
前端点Paの移動速度：Va 加速度：aa 移動距離：da
後端点Pr の移動速度：Vr 加速度：ar 移動距離：dr
前進接触角：θa
後退接触角：θr
液滴の接触半径：r
液滴の高さ：h
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水滴の転落挙動は？
撥水性表面上で液滴が転落する際の内部流動状態は？
すべり？

回転？

orrr

水滴の転落モードを確認する必要 ⇒ PIV法の検討
PIV（Particle Image Velocimetory: 粒子画像流速計測法）
流体（液滴）に粒子を混入し、その運動を流体の動きとみなす。⇒ 空間的速度分布の計測
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ＰＴＶ法による内部流動の可視化(a)0.00 s

0.012 s0.024 s0.036 sAdvancing measure point
Receding measure point
Indicator particle point(a)12Distance [mm]108Slip64f(t)=3881.6t 2+151.0t- 0.1
R 2 = 0.999

200.00(b)

Dropletf(t)=3166.9t 2+204.3t- 0.1
R 2 = 0.999

0.01

0.02

0.03

Solid surface

0.04

Time [s]0.084s

0.108 s0.132 s(b)1210Distance [mm]0.060 sAdvancing measure point
Receding measure point
Indicator particle point

8f(t)=103.1t - 3.2
R2 = 0.999

Droplet
回帰領域

加速領域

Rolling

64f(t)=49.1t – 0.97
R2 = 0.998

200.00

0.04

0.08

0.12

Slip

0.16

Solid surface

Time [s](c)(c)

0.316 s0.388 s0.460 s120.532 s
Distance [mm]10Advancing measure point
Receding measure point
Indicator particle pointf(t)=24.8t – 1.95
R2 = 0.999

Droplet

回帰領域

Rolling

864f(t)=9.19t – 0.98
R2 = 0.998

200.0

0.1

0.2

0.3

0.4

0.5

Slip

Solid surface

0.6

Time [s]Droplet(a) 超撥水(b) ODSコーティング(c) FAS3コーティング

Sampleθ

転落する水滴の内部流動の可視化とRolling/Slipping 比の直接計測。

Image size

M. Sakai et al., Langmuir, (2006)

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ＰＴＶ法の解析から液滴が固体表面上を転落する時、転落速度Vは「すべり:Vs」と「回転:Vr」の成分で表現され、「すべり」の寄与が大きいほど転落速度が大きい。
転落速度:V ＝ 「すべり:Vs」 ＋「回転:Vr」
粒子の空間的位置の問題
１：液滴のどの奥行きにあるかわからない。
２：粒子がないと速度を捉えることができない。
液滴転落時の挙動解析には⇒⇒ ●液滴中央断面の速度分布の計測●固液界面（境界層）付近の速度勾配の計測
液滴転落時における、液滴中央断面の高密度な速度分布を評価する方法の確立が求められた。
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液滴断面の内部流動を計測するシステム
Ar laser
自動分注ピペット

集光レンズ

Ar laser (波長: 488 and 514 nm
強度: 1000 mW)
集光レンズ(width: 200 μm)

液滴カラーガラスフィルター(540 nm <)液滴

サンプル レーザー光

傾斜角 35o蛍光粒子
高速度カメラー
励起光波長: 612 nm
Velocimeterの速度 ≈ 流体の速度60 mm s-1

PIV測定用の水滴
純水+ 0.06 mass% 蛍光粒子 (直径: 3 μm)

流速

表面自由エネルギー: 70 mJ/m2

0 mm s-1

粘度: 1.05 mPa s

純水とほぼ同じ

水滴の中央断面における速度分布図
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内部流動の可視化方法
粒子画像流速計測法（PIV法）の原理■PTV 法 （低密度PIV）「流体内の一つの粒子を追尾して、 粒子の奇跡を流体の速度とする。」⇒「高精度速度データの取得が可能」
速度ベクトル 粒子■相関PIV （高密度PIV）「流体内の粒子の濃度（模様）パターン から相関係数を求め、速度算出を行なう。」⇒ 「高密度速度データの取得が可能」
計測画像

参照画像

pnnt = t0p(0,0)
qq(ks,ls)t = t0 +Δ t

速度ベクトルPTV概念図

（参考：ＰＩＶの原理 可視化情報学会 より）
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転落する水滴の実際の断面像
粒子像 水 20mg / 傾斜角 35deg

速度分布ベクトル像15 mm←← 転落方向
5.00
2.50
0.00mm/s

解析方法：濃度相関法 （ディテクト Dipp Flow）
解析単位：1/1000 s第２９回無機材料に関する最近の研究成果発表会 平成24年1月23日（月） 15：50～16：25 15/35

表面構造と液滴の転落性の関係
水熱合成で作成した酸化亜鉛ナノロッド
前駆体濃度で長径を制御
0.05 M

転落する水液滴の転落挙動の例（0.0125M）
12Droplet

0.025 M
Sample10θ

250 nm

250 nm

0.00625 M

0.0125 MDistance / mmImage size

86mm/s
170.00475.00220.00250 nm

250 nm0

長径の計測 各種サイズのナノロッド表面（各面積分率）↓
シランカップリング剤で表面改質↓
液滴の転落加速度を測定
d

00.02

0.040.06
Time / s

0.08

0.1

Solid area fraction

Sliding acceleration (mm/s2 )0.00625

0.07

2.229

0.0125

0.17

2.154

0.025

0.23

2.124

0.05

0.33

2.118

Concentration of precursor (M)Sakai et al. (2010)

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表面構造と液滴の転落性の関係
面積分率から計算した抵抗力と実測値の比較

転落物理モデルWaterAir

Solid-liquid interfaceμ solid

ODS-coated ZnO-NR

DropletAction-reaction force
by Laplace Pressure

ZnO layer

Air-liquid interface
μ air ≅ 0Si Wafer

Fluid resistance R [N]

3.0×10-6

2.5×10-6

2.0×10-6

1.5×10-6

1.0×10-6

Actual measurement
Tilt angle 15o
Calculation
Tilt angle 15o

0.5×10-60１）進行方向に対して抵抗力を与えるのは、ＺｎＯナノロッドのヘッドのみ
２）空気層の荷重はラプラス圧により支えられる
３）空気抵抗は考慮しない

00.1

0.2

0.3

0.4

Solid area fraction fma = mgsinθα − ( μair (1-t ) N + μsolid t N )= mgsinθα – μsolid t Nt：ZnO-NRの面積分率

Sakai et al. (2010)
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電界制御による超撥水性表面上の液滴の運動制御１a)

Ar Laser beam
（Wave length 488 and 514 nm）
Droplet

電界により液滴が運動する際の内部流動

Optical lensFluorescent particle
Diameter
3 μm
Excitation 542 nm
Emission 612 nm

Sheet light
High voltage sequencer

Super hydrophobicsurfacea)
P2P3P4P5P6P7

Negative electrode

Positive electrode
Color glass filter
PCHigh speed camerab)

Super hydrophobicsurface

Position number① ② ③ ④ ⑤ ⑥ ⑦10 mm
Positive electrodeNegative electrode

ＭＥＭＳにおける流体制御
液滴の運搬・マイクロポンプの駆動源として[mm/s]
250.00125.000.00

Sakai et al. (2010)

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電界制御による超撥水性表面上の液滴の運動制御２各電極の位置で接触角を計測⇒ 極性・非極性溶媒を利用

10 mm
Positive electrode140◆ Left■ Right○ Average

10080
124563
Position number

7120100◆ Left■ Right○ Average8060◆ Left■ Right○ Average

14014012012060c) ヘキサデカン（非極性）(c)160b) イオン液体（極性）(b)160Contact angle/ deg

Contact angle/ dega) 水（極性）(a)160

Negative electrodeContact angle/ deg

Super hydrophobic
surface

Position number① ② ③ ④ ⑤ ⑥ ⑦123564Position number

71008060123564Position number

7

極性あり：電極に近づく程、電極側の接触角が低下
電極間における非極性：変化なし⇒
表面エネルギ勾配が駆動源
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超撥水性表面の高耐久性への取り組み
高度撥水表面高度撥水性の原理(nm ‐ μm)
空気水滴+

低表面エネルギー=

θ 水滴
基板

基板

高度な撥水

水滴はほぼ球形

従来の問題点：屋外耐久性
自己修復機能を有する高度撥水材料の開発
繰り返し撥水構造が出現するような表面の設計
酸化チタンと有機モノリス構造体の組み合わせ
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材料設計の方針
有機モノリス構造体

粘弾性体のエポキシ樹脂
独立した気孔ではなく、貫通孔を有する共連続構造
空隙率 ： 70~80%
0.1 ~10 mmの構造制御が可能

500 nm
表面がはがれても同一の構造が出現
有機モノリスTiO2光触媒

PTFE粒子生物の新陳代謝機能の模倣･ 紫外線吸収によるポリマー劣化の抑制･ 紫外線により劣化したポリマー表面を分解、剥離

2.0μm

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撥水性修復機能を有する高度撥水材料の開発
屋外暴露試験結果

耐摩耗性（トラバース試験）

人工降雨

160

170

TiO2 = 3.1×10‐5 Mass%
140120TiO2FP150

接触角 [ o ]1008060

TiO2 = 31 ×10‐5 Mass%

40[㎜]
150

降水量の経日変化（横浜管区気象台）

5000100

200

300

400
経過時間 [d]50014013012060070011010080051015

膜厚変化

1.0変化量 [μm]

人工降雨後

接触角変化

0.75

1400.51200.25
0.0-0.25
TiO2: 0Mass%
TiO2: 3.1×10-5 Mass%

-0.75
-1.0
13 μm

30160-0.5

3 μm

2520

膜厚変化

表面SEM像人工降雨前

0

往復運動の回数

接触角の回復は、降雨の周期と一致
初期の表面

市販の超撥水コーティング剤(HIREC 100)

100200

TiO2 6.2×10-5 mass%

接触角 [ o]

接触角 [ o]160

TiO2 = 6.2×10‐5 Mass%

3 μm

降雨により劣化した表面が洗い流されることで、表面状態が再生

02550 75 100 125 150
経過時間 [d]10080

TiO2: 0
Mass%
TiO2: 3.1×10-5 Mass%

6040

降水量の経日変化（横浜管区気象台）

200025[㎜]15010050050 75 100 125 150
経過時間 [d]表面状態の再生による膜厚変化は、ほとんど皆無

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本日の内容１：表面濡れ性の概要と評価方法
２：撥水性表面のトピック
１）液滴転落挙動解析システム２）表面構造と液滴の転落性
３）電界による液滴運動
４）超撥水性表面の高耐久性化
２：親水性表面のトピック（主に光触媒について）
１）円管内における流体摩擦低減効果

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流体抵抗低減には、流動抵抗の低減が求められる領域
競泳水着
船泊
送液プラント
配管プラント等

超親水性表面（光触媒機能の一つ）（接触角が10°以下の表面）●固体表面上に水膜が存在
濡れが極めてよいと、固液界面上に存在する水膜が抵抗軽減に役立つ？
つまり、液体と液体の抵抗
従来の考え方10撥水親水

主に、超撥水性表面を用いることが検討された。
（接触角が150°以上の表面）●凹凸構造に空気が噛み込む
つまり、気体と液体の抵抗

超親水

表面濡れ性制御による流体抵抗低減の検討
接触角の増加 （低表面エネルギー）⇒ 固液界面間の相互作用の減少

超撥水⇒ 表面研磨等

流動抵抗数％のレベルで抵抗低減を目指した。

90
接触角 [o ]150

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水流下に放置された超撥水性表面実験系

1.0 m/s
Step 10 min

St ep 2

S tep 33 min

9 min

31 min60 minBacklight

Stage Superhydrohobic Surface

超撥水性表面を高流速下に設置

Bubble0.11 m/s
Step 10 minImpregnating surface structure with water

St ep 215 min

52 min78 min

120 min表面構造内の空気層の剥ぎ取られ、気泡が形成される。
Cassie’s mode
⇒ Wenzel’s mode

M. Sakai, et al. (2010)

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流動抵抗測定装置
測定方法

Over flow
A

助走区間
0.9 m

B

試験区間
0.9 m C

暗所保持 2 weeks
圧力損失測定 各流速 5回
B

UV 照射

水槽
微差圧計

圧力損失測定 各流速 5回
流量調節弁

ポンプ

電磁流量計

24 hours(実験中も照射)

測定条件

・試験用管
内径 10 mmφ
流動抵抗：摩擦による圧力損失を測定することで評価
長さ 2 mTop 0.6 mW/cm2
・試験区間
ブラックライトランプ
圧力損失の測定方法
Side 1.4 mW/cm20.9 m・流速
微差圧計による測定試験区間の圧力損失の算出
0.2 - 0.6 m/s
A – B 区間: ΔPA-B = PA － P
B円管ΔPB-C = ΔP・水温
A-B － ΔPA-C
A – C 区間: ΔPA-C = PA －20°C

PC

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実験結果 親水性円管- 流速と圧力損失の変化 -- 流速と抵抗低減率の変化 -200

層流の理論値
UV照射前
34o

160

UV照射後

12013o

80
400.1

16

層流領域の拡大0.2

0.3 0.4 0.5
Velocity [m/s]Drag Reduction [%]Pressure Drop [Pa]Reynolds number
2000 3000 4000 5000 6000

1412Reynolds number2000 3000 4000 5000 6000

ΔPUV前 － ΔPUV×100
ΔP後UV前108642

抵抗低減率の増大

00.6
Velocity [m/s]

UV照射前後での光誘起親水性による流動抵抗の低減効果を確認⇒親水面の層流維持性は光遮断後、1週間以上持続
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流動低減効果（層流）● 「液滴転落挙動解析システム」の完成により、液滴転落挙動の効率的・高精度な計測が初めて可能になった。
●液滴の転落速度が大きい程、「すべり」の寄与が大きい。
●超撥水性表面上における液滴の転落は、面積分率の寄与が大きい。
●電界で液滴を運動させる際の駆動力は、電極間の表面エネルギー勾配である。
●有機モノリス構造体とTiO2光触媒を組み合わせることで、高耐久性を有する超撥水性表面を実現した。
●TiO2光触媒を塗布された超親水表面の内壁を有するガラス管内を水が流れる場合、流動抵抗が減少する速度領域があることを確認した。（流動抵抗低減に対する超親水性の寄与） 層流領域の拡大
2000 → 4000
（レイノルズ数が２倍の領域で、層流安定性を確保）
エネルギー利用効率の向上に繋がる可能性
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ご清聴ありがとうございました。

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