地球環境研究，Vol.21（2019）1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象―BOAC機墜落事故時の大気環境―
髙

咲

良

規＊

吉

﨑

正

憲＊＊

キーワード：航空機事故，富士山，はね水現象
ここでは富士山に関わる山岳波を対象とする．富士山

１．はじめには標高3776mの孤立峰であり，四方八方どの方向から見ローカルスケールの山岳に関わる局地風は，コリオリてもほぼ円錐形をした山である．一方向から風が吹くと力の効果は小さく，成層と流れの大気条件と山岳の高さ

き，風下側には水平渦（水平方向に軸を持つ渦度）と垂や形状によって規定される．大気環境を表すパラメー

直渦（高さ方向に軸を持つ渦度）が生じ，あるときはタとして，大気の温位 θ を用いて，Brunt-Vaisala振動数

吊るし雲や笠雲であったり，低気圧通過時では対流活動（大気安定度）N の自乗 N （s ）とスコラー数 l の自乗が活発であったりして，その周辺の大気の運動は複雑とl （m ）があり，それらはなる．水平渦に関するじょう乱として山岳スケールのは

g dθ
N ＝
Θ dz

ね水現象等があり，鉛直渦としてはカルマン渦等がある

2

2

-2

-2

2

（原田1985, Ito・Niino 2016等）．

（１）

2
N
l d Up2l ＝－
Up2 Up dz 2

そうした中で，1966年３月５日午後２時過ぎに富士山
南東側を飛行中の英国海外航空会社（以下BOAC）の航2（２）

空機が墜落事故を起こし，搭乗者124人全員が死亡した（第１図）．当日は晴天だったので目撃者も多く，証言をもとにBOAC機の墜落までの高度を推定したのが第２図と定義される．ここで z を高さ方向の座標，Θは平均的である．これから，BOAC機は富士山に向かって東南東

な温位，Upは主風向の風の強さである．

方向から高度約4.3kmを飛行中に事故を起こしたと考え山岳の高さが非常に低いときには線型理論による山岳られる．

波が発現する．山岳が高くなると非線型効果が大きくな

事故発生から１年３か月後に事故調査委員会報告書がり，おろし風やはね水現象が発生する．その場合，スコまとめられた．運輸省（1967）によると，「推定原因は，

ラー数が鉛直方向に大きく変化することが重要である．

当該機が御殿場市上空付近で突然異常に激しい乱気流に数kmの高度に臨界層（Up＝０）がある事例（Fudeyasu

遭遇して設計制限加重を著しくこえる突風荷重が加えら

et al. 2008）もあるが，一般に（２）式の右辺第１項がれたことによるものである」とされた．事故調査委員会

大きく温位分布に逆転層（＝温位の鉛直傾度が大きい

報告書（守屋 1968）が公式に出された当日，BOAC社

層）がある場合が多い．山岳で励起された山岳波は上空

はロンドンと東京で「It seems clear that the accidentに伝搬するときに逆転層の存在によって屈折・反射して，was due to most exceptional circumstances-what some

地表との間の風はふたをされた形となって強風が吹くとpeople would call an“Act of God”．」と声明をだした．

考えられる．こうした研究の先駆けとして，
Scorer（1949）

当時は大気環境やじょう乱を捉えるのが難しかったが，があり，Durran（1986），Saito（1992, 1993, 1994a, 1994b）

要は，BOAC機事故は“天災”であったという結末であ等によって発展した．それらをまとめた教科書としてる．こうした状況や事故の記録等は，柳田（1991）に詳

Houze（2014）等があり，はね水現象の観測例としては

しい．

Lilly and Zipser（1972），手頃な本として吉野（1965），
小倉（1994），浅井（1996），荒川（2000）等がある．

＊＊＊

当時と比べて，現在（2018年12月）では，高精度の気象庁・非静力学数値予報モデル（Japan Meteorological

立正大学大学院地球環境科学研究科
立正大学地球環境科学部
13

1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象（髙咲・吉﨑）

(a)

(b)

第１図 1966年3月5日の富士山南東側でのBOAC機墜落事故時の様子．（ａ）白煙を引いて墜ちるBOAC機（箱根・第1図
1966年3月5日の富士山南東側でのBOAC機墜落事故時の様子．(a)
白煙を引いて駒ヶ岳頂上から池上拡朗氏撮影．200㎜望遠レンズ使用）．
（ｂ）右主翼先端をもぎとられ両主翼全体から燃料を噴き出して水平に回転しながら墜落しているBOAC機（富士スピードウェイから「平凡パンチ」編集部
墜ちるBOAC機（箱根・駒ヶ岳頂上から池上拡朗氏撮影．200㎜望遠レンズ使用）．(b)右主員撮影）（柳田 1991, より）
翼先端をもぎとられ両主翼全体から燃料を噴き出して水平に回転しながら墜落している
BOAC機（富士スピードウエイから「平凡パンチ」編集部員撮影） (柳田 1991, より)

第２図

目撃者証言によるBOAC機の高度推定図（守屋 1968）．

周辺でどのようなじょう乱が発生したかを再現する．まNon-Hydrostatic Model; JMA-NHM） が あ り， 当
度推定図 (守屋 1968)．
C機の高
BOA
よる
言に
者証
目撃
第2図 Agency
た，議論として，一つに吊るし雲が現れたときの事例
時 の 大 気 の 環 境 場 は 気 象 庁55年 長 期 再 解 析 デ ー タ（Japanese 55-year Reanalysis; JRA-55）によって，全球（付録）の再現実験を行い，その環境場とBOAC機事故

規模で水平解像1.25度の解像で得ることができる．予報

時の環境場との違いを見る．二つに，航空関係者の間でモデルとJRA-55を併用すれば，モデル計算に必要な初当時から言われていた「晴れた日には富士山には近づく

期値・境界値が得られ，当時の大気環境とその中で発生な」の気象学的な根拠を議論する．三つに，BOAC機のするじょう乱を詳しく復元することができる．

墜落原因について今回の結果をもとに考察する．

そこで本研究では，当時の大気環境を用いて，富士山
14地球環境研究，Vol.21（2019）２．1966年3月5日の概況
当日の天気概況は，根室沖の低気圧から南西に延びる
寒冷前線が通過した直後で，西高東低の冬型の気圧配置となっていた（第３図）．それにより大陸から季節風が吹きだし，富士山周辺では北西風が卓越する場であった．
富士山測候所（2004年閉鎖）では，平均30 m s から35m s-1-1の北西の風が観測されていて，このことから最大瞬間風
速は50 m s を超えていたと推定され，富士山の風下側で-1は気流は乱れていたと考えられる（柳田 1991）．

３．数値モデルの概要と計算結果
３．
１

数値モデルの概要

数値実験の初期値および境界値にJRA-55を使い，６
時間毎にあるこの解析値を時間的に線形内挿して与えた．計算領域をＤ１, Ｄ２, Ｄ３, Ｄ４と分け４段階のネ
スティングを行った（第４図（ａ））．Ｄ１領域では，水平方向の格子は５kmで100格子，鉛直方向の格子間隔は第３図

1966年（昭和41年）3月5日15時の地上天気図

３．２

当時の大気環境場（守屋 1968）．
第3図 1966年（昭和41年）3月5日15時の地上天気図 (守最下層０mから最上層13,815mまでの32格子とした．計

算のタイムステップは10秒として，48時間の時間積分を行った．Ｄ２領域では，東西300km×南北300kmの領域

で格子間隔は２kmで125格子，鉛直は64層，Ｄ３領域で第５図は，第４図のＡ点付近における1966年３月５日

は，東西125km×南北125kmの領域で格子間隔は１km

14時00分の風，温度，露点温度と温位, 相当温位，飽和で200格子，鉛直は128層，Ｄ４領域では，東西75km×相当温位の鉛直分布である．風は地上付近では北風で南北75kmの領域で格子間隔は500mで150格子，鉛直はあったが，850hPaより上空では北西風～西風が卓越し128層とした．また，第４図（ｂ）には本稿で頻出する

た．温度は800-700hPaで逆転しており，下層は十分乾燥

地名を示す．

していた．

(b)

(a)
D3
D2

A

D

D3

x

▲

太郎坊
御殿場

D4

C

富士
山中湖 スピードウェイ

D1

D
1

A

B

箱根
駒ヶ岳

D1

沼津

(m)
第４図 （ａ）等高線と計算領域（D1, D2，D3，D4）．（ｂ）本稿に現れる地名と等高線と計算領域D4．
（ａ）の測線C-Dは第Ａ２図で使われる水平軸である．
（ｂ）の測線A-Bは第７図で使われる水平軸である．▲は富士山を表す．カラーバーは標高（m）を表す．

第4図 (a) 等高線と計算領域（D1, D2，D3，D4）．(b) 本稿に現れる地名と等高線と計算領域D4．(a)の測線C‐Dは第A2図で使われる水平軸である．(b)の測線A‐Bは第7図で使われる水平軸である．▲は富士山を表す．カラーバーは標高（m）を表す．
15

1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象（髙咲・吉﨑）の風と直交する風およびスコラー数の自乗 l の鉛直分布(a)である．主風向の風が卓越する中で，スコラー数の分布

動かなかった．このときは高さ３km付近に７m s 以上

は大気安定度と同じような分布であり，スコラー数は高の強い上昇流があったが，ほかの時間では10m s 以上とさ約２kmに大きな値を持っていた．このような大気環なることもあった（図略）．数値実験では富士山頂上の境は計算期間中ほとんど変化なく，長時間同じような環

高度を２kmぐらいの高さとしてあるが，それでも２km境であったといえる（図略）．

から4.5kmまでの高度に５m s 以上の上昇流ができていの約15km付近に大きな上昇流があり，「はね水現象」１）

第６図は，Brunt-Vaisala振動数 N の自乗 N ，主風向2が発生していた．この上昇流域はほとんどこの位置から

2-1

気圧 （ｈPa)

-1

Td

た２）．
３．
３

富士山周辺のじょう乱T-1

第８図に，計算領域Ｄ２における鉛直渦度の水平分布

当日14時00分における富士山を通る測線Ａ-Ｂに沿うの30分ごとの時間変化を示す．主風向の両脇に強い正渦

鉛直断面図を第７図に示す．富士山周辺では，温位分布度と強い負渦度が見られるが，それらは移動していなは高さ２－３kmで高さ方向に変化が大きく，逆転層がかった．これから，本事例ではカルマン渦は発生しな

第5図 富士山北西方向の富(e)
士川の谷（第4図(b)のA点付近(a)(b)
における1966年3月5日14時00分の (a) 温度（T, ℃）と露点温θe*θe
度（Td， ℃） と(b)
温位（θ，
K),
θ
T
相当温位（θe， K)，飽和相当温Td
位（θe*， K)の鉛直分布．
顕著であった．また風も大きくうねり，富士山の風下側

向の富(e)
A点付近 (b)日14時00(a)と露点温*（θ， K),
和相当温
布．

温度,露点温度 (℃)

(s-2)

θ

θθ

θe

θe *

ℓ2 (×10‐5 m‐2)

(b)
高度[m]

N2

N2

Un
Un

ℓ2

Up
U
p

ℓ2
Un, Up (m s‐1)

第４図（ｂ）の測線A-BのＡ点付近における 1966年3月5日14時00分の（ａ）温位（破線）と大気安定度
第6図
第4図(b)の側線A‐BのA点付近における（破線）と測線に直交する方向の風U1966年3（点線）とスコラー数の自乗N （実線）と（ｂ）測線に沿う方向の風Uの自乗（実線，×10 ）の鉛直分布．
月5日14時00分の (a) 温位(破線)と大気安定度の自乗N2(実線）と(b) 測線に沿う方向の風Up（破線）と測線に直交す
る方向の風Un（点線）とスコラー数の自乗（実線，×10‐5）の鉛直分布．
２

－５

16

θe *

θe

温位,相当温位,飽和相当温位 (K)温位,相当温位,飽和相当温位
(K)
θ (K)

第６図

θ

富士山北西方向の富士川の谷（第４図（ｂ）のＡ点付近における1966年3月5日14時00分の（ａ）温度，
飽和相当温位（θe＊，K）の鉛直分布．
（T, ℃）と露点温度（Td，℃）と（ｂ）温位（θ，K), 相当温位（θe，K）

高度[m]
気圧 （ｈPa)

第５図

温度,露点温度 (℃)

気圧 （ｈPa)

気圧 （ｈPa)

かったと考えた．

p

n

]
0JST

A
Aʼ
第7図 1966年3月5日14時00分における測線A‐Bに沿った (a)温位 (実[W](a) 線，K，2度間隔)，（Up, w) のベクトル， (b)(c)‐1
水平風 (カラー， m s ） と(b)温位（実線，K ，2度間隔)，鉛直流 （カラー， m s‐1)， （Up, w)のベクトル（ ms‐1) の水平－鉛直断面図． Upは測線方向の風成分，wは鉛直流である．

地球環境研究，Vol.21（2019）(d)Aʼ
日14時00分にた (a)温位 (実w) のベクトル， (b)
第７図 1966年3月5日14時00分における測線A-Bに沿った（ａ）温位（実線，K，２度間隔），（U , w）のベクトル，(d)）と（ｂ）温位（実線，K，２度間隔），鉛直流（カラー，m s ），（U , ｗ）の
水平風
（カラー，
m
s
） と(b)温位ベクトル（m s ） の水平－鉛直断面図． U は測線方向の風成分，ｗは鉛直流である．
鉛直流 （カのベクトル（ m
(b)
(c)
(d)
面図． Upは測 (a)は鉛直流である．
p
－１

－１

－１

p

p

第８図

高さ2.3kmにおける1966年3月5日（ａ）12:30,（ｂ）13:00,（ｃ）13:30,（ｄ）14:00 の鉛直渦度（カ第8図
高さ2.3kmにおける1966年3月5日 (a) 12:30, (b) 13:00, (c) 13:30, (d)ラー，×10－４ s－１）と水平風の水平分布．▲は富士山の位置を示す．カラーバーは鉛直渦度を表す．
14:00 の鉛直渦度 (カラー，×10‐4 s‐1）と水平風の水平分布．▲は富士山の位置を示す．カラーバーは鉛直渦度を表す．

４．議論
４．１

1966年3月5日のはね水現象と吊るし雲が現れた事例との大気環境の比較
吊るし雲が現れた典型的な事例として，2015年４月20
日８時30分を取り上げた．詳しくは付録を参照のこと．

４．２ 「晴れた日には富士山には近づくな」の気象学的な根拠当時から航空関係者の間では，上記のタイトルのようなことが言われていた（久米ほか，1966）．ここでは温位の時間変化に着目して定性的な議論を行い，気象学的な根拠を考える．

この場合主風向は西南西であったので，測線C-D（第４温位の時間変化には，水平風による移流，鉛直流によ

図（ａ））の南西端のＣ点の大気環境の鉛直分布を第９る移流，非断熱加熱・冷却項，サブグリッドスケールに図に示す．Ｃ点は内陸なので，500m以下の値は除外しよる混合などが効く．大気環境はそれらの寄与の大きさ

た．このとき，温位分布には逆転層もなく，（相当温位によってさまざまとなる．

と飽和相当温位の差が小さく）ほぼ湿潤であった．大気

雲活動が活発なときには大気はよく混合され，大気安

安定度は鉛直方向に変動はあったものの，スコラー数は

定度は鉛直に一様となることが予想される．その場合，ほぼ一様であったので，山岳波は鉛直上方にはスムーズ

温位はほぼ一定の鉛直傾度を持ち逆転層はできないことに伝播したものと考えられる．

になる．そこで，温位の初期値として雲活動があった直後の直線的に増加する鉛直分布を仮定して話を始める（第10図（ａ））．
17

1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象（髙咲・吉﨑）

高度(m) (a)

高度(m) (b)

10000

10000

9000

9000

8000

8000

7000

7000

6000

6000

5000

5000

4000

θ

3000
2000

θe

1000

θe*

ℓ2 (×106) (m-2)
Un

N2

Up

ℓ2

4000
3000
2000
1000

0

285 290 295 300 305 310 315 320 325 330 335 340

温位,相当温位,飽和相当温位 (K)第９図

高度(m) (c)000.00010.00020.00030.0004Up Un (m s-1)

大気安定度の自乗 N2 (s-2)

第４図（ａ）の測線C-DのC点付近における2015年4月20日8時30分の大気環境の鉛直分布．
（ａ）温位θ，＊
第9図
第4図(a)の測線C-DのC点付近における2015年4月20日8時30分の大気環（ｂ）大気安定度の自乗Ｎ２，（ｃ）測線に沿う方向の風Up（点線）と測線
相当温位θ
ｅ，飽和相当温位θｅ ，
２
＊
（実線）
．
に直交する方向の風U温位θ，相当温位θ，飽和相当温位θ
境の鉛直分布．(a)n（破線）とスコラー数の自乗ℓee ，(b)大気安定度の自乗N2，（c）測線に沿う方向の風Up（点線）と測線に直交する方向の風Un（破線）とスコラー数の自乗ℓ2（実線）．

m s 程度とする）からいうと，下降流が卓越する状況で合層上端部には温位の急変する高度が現れることになるある（第10図（ｂ））．温位は保存量であるから，時間が（第10図（ｄ））．下降流による移流と混合層の混合過程

たつにつれ温位の鉛直分布は下方向にずれた分布となが主に効くとすると，温位の時間変化はる（第10図（ｃ））．また晴れた日には雲は発生しないの

－

∂θ ∂
∂θ
∂θ
K
＝－w’
＋
∂z ∂z
∂z
∂t

で，雲活動による凝結・蒸発過程はなくそれによる非断
熱加熱・冷却項もない．日中には地表面付近では対流による活発な混合過程があり，そこでは地表近くでの温位の鉛直分布はほぼ一様な混合層が発達する．これにより，

z (a)

z

＋…

（３）

と表わせる．ここで，時間をt ，高さ方向を z として，w

(b) z

z (c)

w

θ



混合による温位と下降流による移流による温位から，混

-1



まず「晴れた日」とは，総観スケール（水平風は10

θ

z (e)

(d)

θ

θ

第10図 晴天時に混合層が発達するときの温位の鉛直分布の概念図．（ａ）初期時間の温位分布（太実線）
，
（ｂ）持
第10図
晴天時に混合層が発達するときの温位の鉛直分布の概念図．(a)初期時間の温位分布(太実線)，(b)
持続する鉛直流（＝下降流）の分布（太実線），（ｃ）十分時間が過ぎたときの温位分布（太実線），（ｄ）混合る鉛直流（＝下降流）の分布(太実線)，(c)
十分時間が過ぎたときの温位分布(太実線)，(d)
混合層が発達したとき層が発達したときの温位分布（太実線），（ｅ）二つの効果が重なったときの温位分布（太実線）．（ｃ）（ｄ）（ｅ）の短破線は（ａ）の温位分布，（ｅ）の長破線は（ｃ）の太実線を表す．
温位分布(太実線) ，(e) 二つの効果が重なったときの温位分布(太実線) ．(c)(d)(e)の短破線は(a)の温位分布，(e)破線は(c)の太実線を表す．
18

地球環境研究，Vol.21（2019）

は鉛直流，バーのついた量は水平平均した量，K は乱流による拡散係数を表す．簡単のため，K は定数とする．
ほかにも水平移流項もあるが，（３）式の中では値は小さいと仮定して無視してある．これらの重ね合わせの結果，第10図（ｅ）のような分布となり，混合層の上部では温位の急変する高度がより明瞭となり，逆転強度が大きくなる．こうした逆転層は，混合層の発達が強いほど，また下降流が強いほど，強化される．さらに風上側の流れが強い場合には「はね水現象」が発生しやすくな
る．以上のことから，「晴れた日には富士山には近づくな」というのは，気象学的にも十分根拠があったといえる．
４．
３

BOAC機の墜落原因に関する考察

ここでは柳田（1991）をもとに今回の数値実験の結果を用いて考察する．BOAC機の墜落原因は公式には山岳

第11図
義次氏（
新聞41.
BOAC機
キリモミ

波による乱気流によるとされた（守屋, 1968, 災害情報センター・日外アソシエーツ編，2007）．今回の結果か
らみると，調査団の結論と同様，事故の主要因は，有限振幅の山岳波であるはね水現象であったと考えられる．
はね水現象の領域での上昇流の強さは積乱雲内部の上昇流の強さに匹敵する10m s 規模であり，水平飛行をする-1

BOAC機にとってあたかも下からの強烈なアッパーカッ
トだったと考えられる．
事故当日は晴天で多くの目撃者があり，彼らの目撃談に基づいてBOAC機の墜落原因についていくつか指摘された．その中で注目されたのは「たつ巻説」である．毎日新聞３月８日のスクープによると，富士スピードウェ
イから事故を目撃した立原氏の証言では，BOAC機が水平に飛んでいるときに富士山から５本のたつ巻が起こり，それに巻き込まれてBOAC機の機首は上向きになり，墜落したという（第11図）．富士山測候所職員からも飛行

第11図

富士スピードウェイマネージャー・ 立原義次
氏（当時）による墜落状況のスケッチ（毎日新聞41.3.8）．たつまきが富士山付近で起こり，
BOAC機を上向きに巻き上げ，翼端がちぎれてキリモミとなり墜落させた（柳田 1991,
より）．

機の機首が上を向いたという証言があった（柳田 1991，より）．はね水現象を起こした領域では小さなスケールのさまざまな乱気流があるのが普通であり，その表れと

５．結論して小規模の渦はあったとしても不思議ではない．当日

1966年３月５日午後２時頃に，富士山南東側の風下を大気のじょう乱で可視できたのは地上からの砂塵であっ飛行中のBOAC機が墜落事故を起こした．そこで当日のたと考えれば，たつ巻を見たという目撃談は十分考えら

富士山周辺の大気環境に注目して，JMA-NHMを用いてれる．相馬（1969, 1995）も，風洞実験や長年の現地観

じょう乱の再現を試みた．高度800hPa（～２km）付近

測から，富士山側壁からの剥離現象である非定常な乱気に温位が急変する逆転層が見られ，水平渦のはね水現象

流の存在を指摘している．しかし，彼の風洞実験は中立が起こったことが分かった．これが航空機事故の主要成層で行われていてまた風の鉛直シアは考慮されていな因であったと考えられる．このとき鉛直渦の分布からカかったので，今回の事例とは異なっていたと思われる．

ルマン渦列は見られなかった．また「晴れた日には富士
山には近づくな」と当時から航空関係者の間では言われ
19

1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象（髙咲・吉﨑）ていたが，温位の時間変化に下降流と混合過程を考える

値および境界値として，気象庁のメソ数値予報モデル

ことで逆転層はできやすくなるので，そうした俚諺には（MSM: Meso Scale Model）の初期解析値を使用し，３

気象学的な根拠があったことがわかった．また吊るし雲

時間毎に解析値を線形内挿した．他はBOAC機の場合が発生するときの大気環境を調べたところ，逆転層の形と同様なので，詳細は省略する．ただ初期解析値の水成は見られず，はね水現象のような激しい現象は起きな

平解像は５kmと細かいため，ネスティングは３段階でかったことが確認された．

Domain ３の解像は500mである．
第Ａ１図は，当日８時30分に山中湖から撮影された吊謝辞

るし雲の写真である．山中湖は，南西風が吹く中では富原稿の不備の指摘と多くのコメントをいただいたレ

士山の風下側にあたる．ここで高さ方向に何重もの吊る

フェリーには深く感謝します．議論および資料をいた

し雲が見られ，これは吊るし雲の一つの形態である（阿だいた小野寺三朗氏（桜美林大学），富士五湖.TV，富部 1939，和田・伍井 2003）．

士レークホテルにはお世話になりました．本研究では第Ａ２図は，第４図（ａ）の測線C-Dに沿う方向の雲

気象庁・非静力学数値予報モデル（Japan Meteorological

水量と風の鉛直断面図である．時間変化を眺めると，上Agency Non-Hydrostatic Model; JMA-NHM） を 用 い て

層は強風であったにも関わらず，富士山風下側約10km，計算を行い，初期値と境界値についてはJRA-55を使用

高度５～８km付近の雲水量域の位置はほとんど変わらしました．作図ソフトのmplotは加藤輝之氏（気象庁数なかった（図略）．したがって，本事例は，鉛直上方に

値予報課・気象研究所）から提供していただきました．

伝播する山岳波により，吊るし雲を形成するのが再現さ

一部の作図には，Generic Mapping Tools（GMT）を利れた．吊るし雲の出現継続時間は３時から12時まで９時用しました．

間近くもあった．

注１）山岳が高く風上側の流れが強くなると，山岳の風下側に振幅が大きい複数の凸凹の山岳波が見られるようになる．この上昇流域では雲が形成され複数の雲の並びになり，
ローター雲として古くから知られていた．非線型が強くなると，最初の強い上昇流域で乱気流が起こり，２番目の強い上昇流域は見られなくなる．これを通常はね水現象と呼ぶが，本研究ではローター雲とはね水現象は区別しないので，ここでは単に「はね水現象」と呼ぶことにする．
２）数値実験では，モデルの水平解像度と計算安定のために，

第A1図 2015年4月20日8時30分に山中湖から撮影された吊るし雲の写真（富士五湖.TV 2015より）．

2015年4月20日8時30分に山中湖から撮影された吊る
正確に表現できない．富士山の標高は3776mであるが，本雲の写真（富士五湖.TV 2015より）．
富士山_6_20180403
第A1図
山岳はスムーズされる．そのため，実際の山岳の高度はケースでは高々約2.2kmとなっている．したがって，励起されたはね水現象も実際はもっと強かったと考えられる．

付録

相対湿度

吊るし雲の数値実験

吊るし雲は，気塊が山岳の斜面により強制的に上昇・下降させられ，大気中の水蒸気が凝結して雲が作られる．こうした雲は見かけ上ほとんど移動しないことが特徴である．そうした計算例として，Durran and Klemp（1983）がある．
ここでは2015年４月20日に富士山周辺で見られた吊るC

D

第A2図 2015年4月20日11時30分における第４図（ａ）の測線C-Dに沿った 雲水量(g kg－１，カラー）
し雲の事例を取り上げた．このとき，富士山周辺には低第A2図 2015年4月20日11時30分における第4図(a)の測線C‐Dに沿った雲と（Up, w) のベクトル(m s－１)の水平－鉛直断‐1)の水平－鉛直断面図． U は水量(g kg‐1，カラー）と（U,w)のベクトル(ms
気圧と前線の影響で暖かい湿った空気が入っていて，南p
pwは鉛直流である．
面図．Upは測線方向の風成分，測線方向の風成分，wは鉛直流である．カラーバーは雲水量(gkg‐1)を表す
西風が卓越する中の湿潤な場であった（図略）．初期
カラーバーは雲水量（g kg－１）を表す．
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地球環境研究，Vol.21（2019）

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1966年３月５日の富士山風下側に見られたはね水現象（髙咲・吉﨑）

A hydraulic jump disturbance seen on the leewind side of
Mt. Fuji on 5 March 1966
―Atmospheric environment at the fall of BOAC airplane―
TAKASAKI Yoshinori＊ and YOSHIZAKI Masanori＊＊＊

Graduate School of Geo-environmental Science, Rissho University＊＊
Faculty of Geo-environmental Science, Rissho University

Abstract:
A BOAC airplane fell on the leewind side of Mt. Fuji around 14 p. m. on 5 March 1966. Using the high-resolution
JMA non-hydrostatic numerical model and JRA-55 analysis, atmospheric environment and disturbance werestudied at that time. Under the northwesterly wind in the cold-air outbreak situation, the inversion of temperature
was found around the height of 2 km and the hydraulic jump disturbance occurred on the leewind side of Mt. Fuji.
This may cause the trouble of the BOAC airplane. It is shown that the statement that“we should not approach
Mt. Fuji in the clear day”has meaningful meteorological reasons. A case of roll clouds on 20 April 2015 was also
simulated when no inversion was seen.
Key words: Aircraft accident，Mt. Fuji，Hydraulic jump

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