正誤表

2024.04.10――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
まえがき v 23 行目【誤】 町田一茂【正】 町田一成――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
73 頁脚注*4.30 5-9 行目【誤】 これが最小となる条件は，被積分関数の微分がゼロとなることである．そうすると，
𝛼𝛹 + 𝛽 𝛹 ! 𝛹 + 𝛾が得られる．この式は， 𝛾 = −!!!
!! !
ћ!
!!∗=0(4.54C)とおけば，𝛾!!!

を粒子の運動エネルギー，𝛼 + 𝛽 𝛹 ! をポテンシャル

!! !

!

!"!

!"

【正】 被積分関数を𝐹 𝑥, 𝛹, 𝛹 ! , 𝛹 ∗ , 𝛹 ∗ ! = 𝐹! + 𝛼𝛹 ∗ 𝛹 + 𝛹 ∗ ! 𝛹 ! + 𝛾𝛹 ∗ ! 𝛹 ! （ただし，𝛹 ! =書き換えて，積分汎関数が極値をとるときに適用できるオイラー（Euler）の微分方程式!

!"!" !! ∗ !

，𝛹 ∗ ! =−!"!! ∗!! ∗!"）と=0 を使うと，𝛼𝛹 + 𝛽 𝛹 ! 𝛹 − 𝛾が得られる．この式は， 𝛾 =!!!
!! !

ћ!
!!∗=0(4.54C)とおけば，−𝛾!!!
!! !

を粒子の運動エネルギー，𝛽 𝛹 ! をポテンシャル――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
81 頁 4 行目【誤】

𝛼 =【正】𝛼 =ћ! !
!!∗ћ! !
!!∗++! ∗ !! !
!!
! ∗ !! !
!!

+−! ∗ ! ! ! !!
!!
! ∗ ! ! ! !!
!!

++! ∗ ! ! ! !! !

(4.85)!
! ∗ ! ! ! !! !

(4.85)!

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83 頁脚注*4.46 1 行目
【誤】 δB(r)を B(r) + δB(r)と置き換えて【正】 B(r)を B(r) + δB(r)と置き換えて――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
84 頁脚注*4.47 1-2 行目
!!!!

【誤】

𝑑 ! 𝒓 𝜆! rot rot𝑩 𝒓 + 𝑩 𝒓=𝑑𝒔 ∙ rot𝑩 𝒓 + 𝛷 = 𝑑𝒔 ∙【正】

𝑑 ! 𝒓 𝜆! rot rot𝑩 𝒓 + 𝑩 𝒓=𝑑𝒔 ∙ 𝜆! rot𝑩 𝒓 + 𝛷 = 𝑑𝒔 ∙!

𝑱! 𝒓 + 𝛷!!!!
!

𝑱! 𝒓 + 𝛷――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
119 頁 5 行目
【誤】 図 5.7(a)【正】 図 5.7(b)――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
125 頁 4 行目
【誤】 𝐶 =!! !

【正】 𝐶 =!! !

!!

!!

!!

!!

!
𝑓 𝐸!!

1 − 𝑓 𝐸𝒌

𝐸! −!
𝑓 𝐸!!

1−𝑓 𝐸

𝐸! −! !∆! (!)!

!"! !∆! (!)!

!"𝑑𝜉(5.56)

𝑑𝜉(5.56)――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
127 頁脚注*5.37 6 行目

【誤】 𝜀 =ћ !
! !"【正】 𝜀 = 𝑖ћ!
!"――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
136 頁脚注*5.52 13 行目【誤】 モット（Mott）*5.114 ともに【正】 モット（Mott）*5.114 とともに――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
153 頁脚注*5.82 1 行目
【誤】 l ≠ 0 場合
【正】 l ≠ 0 の場合――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
156 頁脚注*5.91【旧】 *5.91 s+d 状態と s+id 状態は，s 波対のギャップ関数 Δk と d 波対の Δk が位相差ゼロ，あるいは，𝑖 = e!"/! の位相差を持って足された状態である．後者の場合は，時間反転対称性が自発的に破れた状態である．*5.82【新】 *5.91 式(5.91)のように，Vkk’は一般にルジャンドル多項式や球面調和関数で展開できるので，複数の l が混じっても問題ない．たとえば，l = 0 と l = 2 が混じると，波動関数の軌道部分は s 波対の軌道と d 波対の軌道の線形結合で表される．また，式(5.95)と(5.96)より，超伝導ギャップ関数 Δk も，Vkk’の l = 0 成分と l = 2 成分に対応して，Δk = Δk(s 波対) + eiθΔk(d 波対) と表され，位相差 θ = 0 で足される場合は Δk = Δk(s 波対) + Δk(d 波対) （s+d状態と呼ばれる），θ = π/2 で足される場合は Δk = Δk(s 波対) + iΔk(d 波対) （s+id 状態と呼ばれる）となる．なお，s+id 状態は時間反転対称性が自発的に破れた状態である．*5.82――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
165 頁 11 行目!

【誤】 ∆𝒌 ! 𝑇 = − !
!

【正】 ∆𝒌 ! 𝑇 = −𝒌! 𝑉𝒌𝒌!

𝒌! 𝑉𝒌𝒌!

∆𝒌 ! ∆𝒌! !
!!𝒌!

∆𝒌 ! ∆𝒌! !
!!𝒌!

tanh

tanh!𝒌!
!!! !
!𝒌!

!!! !

>0(5.109)>0(5.109)――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
165 頁 20-22 行目【誤】 実際，たとえば Vkk’ = Vq = VQδ(q-Q) （ただし，VQ は正の定数，δ(q)はデルタ関数）とすると，式(5.109)は，∆ ! ∆𝒌!𝑸 (!)∆𝒌 ! 𝑇 = −𝑁(0)𝑉𝑸 𝒌!!𝒌!𝑸

tanh!𝒌!𝑸!!! !

>0(5.110)【正】 実際，たとえば Vkk’ = Vq = VQδqQ （ただし，VQ は正の定数，δqQ はクロネッカー（Kronecker）のデルタ）とす
ると，式(5.109)は，∆ ! ∆𝒌!𝑸 (!)∆𝒌 ! 𝑇 = −𝑉𝑸 𝒌!!𝒌!𝑸

tanh!𝒌!𝑸!!! !

>0(5.110)――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
258 頁脚注*6.106 16 行目【誤】 図 6.42
【正】 図 6.43――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
318 頁 25 行目【誤】 フェルミ面による超伝導ギャップフェルミ面による超伝導ギャップ【正】 フェルミ面による超伝導ギャップ――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
321 頁 35 行目【誤】 La1-xMxBiS2【正】 La1-xMxOBiS2――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――

329 頁 35 行目【誤】 S. Tamanaka【正】 S. Yamanaka――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
332 頁 4 行目
【誤】 町田一茂【正】 町田一成――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――――
332 頁 30 行目【旧】 Y. Tokunaga and Y. Yanase, J. Phys.: Condens. Matter (2022).
【新】 Y. Tokunaga and Y. Yanase, J. Phys.: Condens. Matter 34, 243002 (2022).
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