SciBooNE 実験 (FNAL E954)
Columbia University
田中 秀和
thide@fnal.gov
2007 年 9 月 12 日

1

はじめに

図 1 に示したように，本実験では SciBar 検出器を BNBのニュートリノ生成標的から下流 100 m の地点に移設し

SciBooNE 実験はフェルミ研究所（Fermi National Accelerator Laboratory, USA）での新たなニュートリノ実験である [1]。SciBooNE 実験は 6ヵ国の国際共同実験で，日本からは京都大学，東京工業大学，東京大学宇宙線研究所，KEK が参加している。
この実験は，2005 年 12 月に正式にフェルミ研究所での実験として採択され，約 1 年半後（2007 年 6 月）には物理解析用データの収集を開始している。せっかくの機会なので自画自賛させて頂くが，近年，実験をするのに様々な理由から，実験提案からデータ収集開始まで非常に長い時間がかかるのが一般的になりつつある中，この実験は驚くべきスピードでデータ収集までこぎ着けることができた実験である。色々な意味で恵まれた実験であるといえる。ここでは，SciBooNE 実験が今にいたるまでの一年半を振り返りつつ，実験の現在の状況について紹介する。

2実験の概要SciBooNE 実験は，K2K 実験の前置検出器として用いられていた SciBar 検出器 [2] をフェルミ研究所のブース
ター・ニュートリノビームライン（BNB）に移設して実験を行っている。SciBooNE 実験の概略図を図 1 に示す。て実験を行っている。
本実験の主目的は，次世代ニュートリノ振動実験 T2Kが目指すニュートリノ振動現象の精密測定のバックグラウンドである，ニュートリノと原子核の非弾性散乱事象の散乱断面積を高精度で測定することである。

実験の動機と背景
T2K 実験の主な目的は（１）νµ → ντ 振動の精密測定（２）混合角 θ13 測定のための，未だ発見されていない稀振動モード νµ → νe の探索である。さらに，T2K 実験の第二期では反ニュートリノビームを用いたニュートリノ振動の測定も予定されている。この研究は，ニュートリノ・反ニュートリノの振動の差，つまりニュートリノ振動における CP 対称性の破れの検証を目的としている。
上記 T2K 実験の目的のためには，νµ → ντ 振動の精密測定の最大のバックグラウンドとなる荷電カレント非弾性散乱事象，「荷電カレント 1π 生成反応 (ν + N → µ− +N + π + )」の詳細な理解が必要である。さらに，νµ → νe
稀振動探索のシグナルは非常に小さいため，バックグラウンドとなる中性カレント非弾性散乱事象，「中性カレン00
ト π 生成反応 (ν + N → ν + N + π )」の散乱断面積を

図 1: SciBooNE 実験概略図

図 2: 現存する荷電カレント反応の散乱断面積の測定結果。ハッチがかかっている部分が T2K 実験のエネルギー領域に相当する。図は [3] から抜粋。
正確に理解しなくてはならない。
しかし，実際にはニュートリノ反応断面積は，T2K 実
験からの要請を満たせるほどよく理解されていないのが現状である。現時点でのニュートリノ-原子核反応がどの程度理解されているかを見るために，既存のニュートリノ反応断面積のデータを図 2 に示す。図 2 に見るように，既存のニュートリノ反応のデータベースを構成している多くの測定結果は’70-’80 年代に得られたもので，統計・系統的誤差が大きい。T2K 実験のエネルギー領域（∼0.8GeV）
では，反応モードに依るが，現在の非弾性散乱事象の断面積の不定性は ∼20%程度あり，T2K 実験からの要求を満たしていない。さらに，T2K 実験での反ニュートリノ

図 3: T2K, SciBooNE, K2K 実験の三つの実験でのニュートリノビームエネルギーの比較。
実験では得られるニュートリノビームのエネルギーが良く一致していることが分かる。さらに，本実験の特徴の一つとして，高強度ニュートリノビームを用いていることが挙げられる。BNB では，1 年で約 2 × 1020 陽子をニュートリノ標的に供給しており（K2K での SciBar 検出器のデータ量の約 10 倍に相当），高いビーム強度で高統計のデータを短期間に得ることができる。また，BNB
では同一のビームラインで反ニュートリノビームも生成することができ，SciBooNE では反ニュートリノ反応測定をも行う。SciBooNE のエネルギー領域での反ニュートリノ反応の測定結果は世界初となる。

ビームを用いたニュートリノ振動の測定に必要な反ニュートリノ反応に関していえば，1GeV 以下の領域では過去の測定結果が存在しない。実のところ，このエネルギー領域は，原子核物理と高エネルギー物理の中間領域になるため，今まで積極的には研究がされていなかった領域といえる。
一方，K2K 実験の SciBar 検出器を用いたニュートリ

3

SciBooNE 検出器

SciBooNE 実験の検出器はビーム上流から以下の三つの検出器から構成されている。
1. SciBarノ反応の断面積測定も精力的に行われているが，その結2. Electromagnetic Calorimeter (EC)果は T2K 実験とはニュートリノビームのエネルギーが異3. Muon Range Detector (MRD)なるため，T2K 実験にとって十分な結果を得ることは難ここで，SciBar と EC 検出器は K2K 実験の前置検出しい。

器として使われていたものをフェルミ研究所に輸送して使用している。MRD はフェルミ研究所で新たに建設されこれを受けて，SciBooNE 実験では，T2K のエネルギーた検出器である。

領域にあったニュートリノビームを用いて高精度でニュートリノ反応断面積を測定する。SciBooNE 実験と T2K 実
験で得られるニュートリノビームのエネルギー分布の比較を図 3 に示す。図 3 に見るように SciBooNE 実験と T2K

3.1

SciBar/EC 検出器

SciBar 検出器 [2] は約 15,000 本の押し出し型プラスチックシンチレータから構成されている。細い棒状のシンチレータ (1.3×2.5×300 cm3 ) を x，y 方向に組み合わせ，x使用されていたもので，K2K 実験では，イタリアグルー面と y 面の２面を一組にした「レイヤー」(厚さ 2.6 cm，プがそれを再利用して導入していた。SciBooNE 実験で

幅 290 cm，高さ 300 cm) を 64 枚組み合わせて検出器がも引き続き EC はイタリアグループが検出器の導入から構成されている。

維持管理/解析まで担当している。

各シンチレータには波長変換ファイバーが挿入され，シンチレータからの光は波長変換ファイバーによって 64ch
マルチ・アノード光電子増倍管 (MAPMT) に導かれる。
各 MAPMT の信号はフロントエンド電子回路によって読み出される。

SciBar 検出器の外観図を図 4 に示す。

3.2

MRD

MRD は SciBooNE 検出器の中で最下流に位置し，その名の通り，ニュートリノ反応から生成されたミューオンの運動量をレンジを用いて測定する検出器である。鉄とシンチレータのサンドイッチの構造をしている。
MRD の外観図を図 5 に示す。

図 4: SciBar 検出器の外観図。SciBar の直下流に EC が位置している。

図 5: MRD の外観図。

シンチレータからフロントエンド電子回路までの検出器部は温度管理した暗室の中に設置されている。暗室の外側には，VME クレートを配置したラックが置かれており，読み出し用の電子回路が配置されている。
この検出器は，シンチレータそのものがニュートリノビームに対しての標的である。セグメント化されたシンチレータにより，ニュートリノ事象の反応点の全立体角を覆っており不感領域がないためニュートリノ反応の詳

この検出器は 12 枚の鉄板 (305×274×5 cm3 ) と 362 組のシンチレータと光電子増倍管のセット (カウンター) から構成されている。カウンターは x, y 方向の向きに設置され，x 面・y 面が交互に合計 13 面のシンチレータ面から構成されている。

MRD は ∼1.2GeV/c までのミューオンの運動量を測定することが可能である。

細な研究が可能である。さらに，荷電粒子による各シンチレータのヒットを使って飛跡を再構成し，各シンチレータでのエネルギー損失（dE/dx）を測定することで粒子識別が可能である。

SciBar 検出器の直下流には EC 検出器が設置されている。EC は 11 radiation length の物質量をもつ鉛とシンチレーションファイバーから構成されているスパゲッティ

3.3

実験ホール

SciBooNE の実験ホールは BNB のニュートリノ生成標
的から下流 100m のところに約 8m の深さのホールとして建設されている。上記 3 つの検出器は，実験ホールの最下階に設置される。

カロリーメータである。x 面と y 面の各 1 面，計 2 面から構成されている。EC はニュートリノビーム中に混入した電子ニュートリノ (≤ 1%) と原子核反応から生成される電子を識別するのに用いられる。エネルギー分解能は√14%/ E である。EC は，もともとは CHORUS 実験に

4実験開始までの経緯
まず，SciBooNE 実験のデータ収集開始までの経緯を簡単にまとめると表 1 のようになる。

特別に製作した輸送用コンテナに収納する作業である。
表 1: SciBooNE 実験の経緯。

2005 年夏2005 年 12 月
2006 年 2 月
2006 年 6-7 月
2006 年 9 月
2006 年 12 月
2007 年 2 月
2007 年 3 月
2007 年 4 月
2007 年 5 月
2007 年 6 月

SciBooNE 実験コラボレーション成立
SciBooNE 実験正式採択
SciBar/EC 検出器 KEK にて解体
SciBar/EC 検出器アメリカへ輸送
SciBooNE 実験ホール着工
EC 検出器完成
SciBar 検出器完成，実験ホール完成
MRD 検出器完成
検出器の実験ホールへの搬入
宇宙線などを用いた検出器動作確認
反ニュートリノデータ収集開始

SciBar の解体と同時にイタリアグループとともに EC の解体作業も行った。
余談だが，当初 SciBar/EC の解体は年度明けを予定していたが，年度末に伴った種々の事情から，急きょ2 月中に行われたものである。例年 2 月といえば年度末への秒読みに入っており，大学・研究機関では大変に忙しい時期である。その時期に怒濤の解体作業が行われたのである。

4.1.2

輸送

検出器の解体が完了した後，検出器をアメリカに輸送するための準備を進めた。輸送業者の選定に始まり，輸送方法の決定，税関手続きなど手探りの状態で行った。
この輸送では，SciBar および EC 検出器の支持構造体以外のすべての検出器構成部品をアメリカに輸送した。た

表 1 に見るように，本実験ではフェルミ研究所の正式なとえば，SiBar であれば，シンチレータ，MAPMT，波長実験として採択されてからわずか 1 年半後には物理デー変換ファイバー，読み出し電子回路，細かい物で言えばタ収集を開始している。これはもちろん実験グループのPMT 固定用のボルトなども含まれる。
SciBar のシンチレータの輸送に関していえば，シンチレータレイヤの大きさが一般的な輸送貨物の規格サイズ外であったり，シンチレータの解体作業の時点からの懸案事項であったシンチレータレイヤの強度 (長距離輸送に耐えられるのかなど) の面などを考慮して，輸送業者との折衝を続けた。最終的には東京からシアトルまで海上輸送，アメリカ国内はトラック輸送という方法を採用した。
それに至るまでの輸送業者との折衝は，船体のどこにどのように積み込むか，使用するトラックのサスペンションの種類にまで議論が及んだ。

不断の努力とそれに伴った多少の幸運によるものであるが，その他の要因として，検出器の建設と実験ホールの建設を同時に進めたことにある。つまり，検出器の建設をSciBooNE の実験ホールとは別の場所で行うことで，実験の開始までの期間を最小にすることができた。
以下では，SciBooNE 実験のデータ収集開始までの経緯について紹介する。

4.1

検出器の解体と輸送

前述のように，SciBar/EC 検出器は K2K 実験で使用されていたものである。本実験ではアメリカ輸送のため最終的には，2006 年 6 月末に KEK を出発して同年 7に KEK で検出器の解体/梱包を行い，フェルミ研究所ま月中旬にフェルミ研究所にすべてのものが到着した。図 6で検出器を輸送した。

はシンチレータがフェルミ研究所の到着し，それを検出器建設ホールに搬入している時の様子である。

4.1.1

解体

最初の解体作業は波長変換ファイバー，MAPMT，読4.2

支持構造体設計

み出し電子回路の取り外し作業である。その作業は，2005

この実験では，検出器の支持構造体はアメリカで新た年 11 月に京都大学，東京大学，神戸大学，大阪大学の学に設計・製作して使用している。構造体の設計作業は検生およびスタッフが約 15,000 本のファイバー，232 組の出器の解体作業や輸送準備と平行しフェルミ研究所の技PMT とフロントエンド電子回路を一つ一つ手作業で取り外した。
その後，2006 年 2 月に検出器の本体であるシンチレータの解体作業を行った。SciBar 検出器本体を構成する 64枚のシンチレータレイヤを一枚一枚構造体から取り外し，術者とともにすすめた。
本実験で使用する構造体は実のところそれほど複雑なものではないのだが，この作業は一筋縄ではいかない長い道のりとなった。まずインチとミリメートルといった長さの単位の違いに起因した混乱から始まり，設計作業

図 6: シンチレータがフェルミ研究所の到着し，検出器建設ホールへの搬入している様子。本実験では CDF の実験ホールの一部を間借りして SciBar/EC の建設を行った。の進め方の違いなど色々と困難があった。

図 7: SciBar 検出器のシンチレータ組み立て作業の様子。

たとえば，検出器に付随した物品は日本で製作されたものであるため，すべてミリメートルを使用し，一方，構造体に関連して使用する物品はすべてインチ（およびフィーシンチレータの組み立て完了後，2006 年 12 月のクリスマス直前に EC 検出器の組み立て作業が完了した。

ト）を使用せざるを得ない。この結果，構造体を含めた翌年 1 月から SciBar のファイバー・MAPMT・フロン

検出器全体として，インチとメートルの二種の単位が混トエンド電子回路の導入作業が行われた。これは解体の在したものとなり，固定用のボルト一つとってもそれがときと同様に一つ一つ手作業で導入された。この作業は，ミリピッチなのかインチピッチなのかといった確認が必3 カ国 7 つの大学から共同研究者およびボランティアで参加してくれた学生，総勢 20 名で導入作業をおこなった。
その内日本人の学生が 10 名を占め，スタッフも含めると日本の大学からは 14 名が参加した。図 8 はファイバー導入作業の様子である。

要となった。そのため，輸送準備の合間をぬって幾度となくアメリカに足を運び，技術者と議論に議論を重ね，何度も図面を確認・変更を行った。細かいものを含めた全ての設計が完了するまでに 1 年近い時間を要した。

4.3

検出器の建設

検出器の建設が始まる頃には，支持構造体の大枠は完成していたが，細かい部分の設計・製作はまだ順次すすめている状態だった。そのため，SciBar/EC, MRD の建設作業は，支持構造体の製作日程と検出器建設のための作業人員の手配および，その日程調整などで苦労はしたが，建設作業そのものは大きなトラブルもなく概ね順調にすすめられた。

SciBar/EC
SciBar シンチレータの組み立て作業は 2006 年 11 月末
からフェルミ研究所の技術者を含めて総勢 4 人で行われた。図 7 がシンチレータの組み立て作業の様子である。

MRD
MRD は，鉄板，シンチレータ，光電子増倍管 (PMT)，など検出器のほとんどの部分を過去の実験で使用されたものを利用している。そのため，まずは必要な物品，PMT・シンチレータ・ケーブルなどを手に入れることに奔走することとなった。たとえば PMT は，当初想定していた種類の PMT の数量が入手できず，フェルミ研究所だけではなく，いくつかの機関から集めた 5 種の PMT の混成となった。後に，このことによる苦労も多かったが，最終的には後述のように実験で目指す物理から要求される性能を満たした検出器が完成している。
MRD のカウンターの製作から検出器の組み立てには，4 カ国 9 つの大学・機関から総勢 20 名の共同研究者が参集した。図 9 は MRD 建設時の様子である。

図 8: SciBar の波長変換ファイバーの導入作業の様子（上）図 9: MRD のカウンターの取り付け作業中の様子（上）とファイバーなどの導入作業完了後の集合写真（下）。と MRD 建設完了時の集合写真（下）。

上記三つの検出器は検出器組み立て完了後，ケーブルを配線し，宇宙線を用いての検出器の動作確認を行った。
そこですべてのシステムが問題なく動作することを確認した上で，検出器の実験ホールへの移動準備が行われた。

4.4

実験ホールの建設

検出器の建設と平行に実験ホールの建設も 2006 年 9 月に着工した。図 10 は実験ホールの起工式の様子である。

2007 年 2 月に建屋が完成し，その後電源の整備などの施設工事，実験ホールの測量などが行われ，最終的には 2007
年 4 月に実験ホールの検出器搬入準備が整った。

4.5

検出器の実験ホールへの移動

実験ホール，検出器の組み立て完了後，SciBar/EC とMRD の実験ホールへの導入作業が行われた。
構造体を含めた検出器の重量は，SciBar/EC, MRD でそれぞれ 38 トン，50 トンとさほど大きな物ではないが，実験ホールへ導入作業は建屋の屋根を外し，上から地下8m まで検出器を下ろすため，大型移動クレーン (360 トンクレーン) での大掛かりな作業となった（図 11）。
検出器の実験ホールへの移動は 2007 年 4 月に 2 日間に分けて行われ，初日は MRD，後日 SciBar/EC の順に搬入作業が行われた。図 11 が MRD の実験ホールへの搬入作業の様子である。
図 11 を見て分かるように，本実験の実験ホールは検出器に比べ一回り大きい程度でしかない。本実験の実験ホールはフェルミ研究所の中で最小の実験ホールである。
図 12 は SciBar 検出器の実験ホールへの搬入の様子であ図 10: 実験ホール起工式の集合写真。

図 12: SciBar/EC の実験ホールへの搬入の様子。クレーンで下ろされているのが SciBar/EC である。その手前に写っているのが既に搬入された MRD である。

4.6

データ収集開始検出器などの実験ホールへの搬入後，約 2 週間かけて再びケーブリング作業が行われた。
その後，宇宙線を用いたコミッショニング，加速器のビームタイミングを用いたトリガーシステムの動作確認の後，2007 年 5 月末，SciBooNE 実験での初のニュートリノイベントが観測された。このニュースは 2007 年 5 月 30日から開催されていたニュートリノの国際会議 NuInt07
図 11: MRD の実験ホールへの搬入の様子。に於いて報告された [4]。
物理解析に使用可能なデータを 2007 年 6 月 8 日から収る。図 12 から分かるように検出器を設置する以外のス集している。

ペースがまったくない実験ホールである。そのため，実験ホールに搬入するものと，その搬入手順には細心の注意が払われた。
その一つの例として，各検出器は実験ホールへの搬入の前に，検出器の動作確認のために一度ケーブルを検出器に繋いでいたが，検出器搬入の際のダメージの可能性を最小にするため，および検出器搬入の際の十分な作業スペースを確保するために，実験ホールに搬入の際にはほぼすべてのケーブルを検出器から取り外した。

5SciBooNE 実験の現在
現在，実験ホールで収集した宇宙線のデータを用いた検出器の性能評価と反ニュートリノビームのデータを鋭意解析中である。
ここでは，現在までに得られている検出器の性能評価の結果と SciBooNE 実験で得られたニュートリノデータの解析の一端を紹介する。
図 13 に宇宙線ミューオンを用いて評価した MRD の典型的な検出効率を示す。各カウンターの検出効率は 99%以上あり，カウンター間の隙間のために多少検出効率が落ちるものの，MRD 全体の検出効率としては 98.5%を上回

Protons on target (x1E18)

Accumulated POT50403020100 Jun 02 Jun 09 Jun 16 Jun 23 Jun 30 Jul 07

Jul 14

Jul 21

Jul 28 Aug 04

Date

図 13: MRD の典型的なヒット検出効率。各点はカウン

図 14: SciBooNE がデータ収集を開始からニュートリノター上のヒットの位置を表しており，色分けされた線が各ビーム生成標的に供給された積算陽子数。

いて足し合わせたものが黒の点で表されており，それがMRD の典型的なシンチレータ面の検出効率に相当する。
る。これはニュートリノ反応の物理解析を行うのに十分な性能を実現している。また，SciBar でも宇宙線ミューオ

Event timeEntries

カウンターの検出効率である。すべてのカウンターにつ500400のシンチレータ各チャンネルの光量は ∼20 光電子/1.3cm300

シンチレータレイヤー当たりの検出効率は 99.8%以上である。
シンチレータの光量，波長変換ファイバーの減衰長な9089600ンを用いた性能評価を行った。宇宙線ミューオンに対してと十分な光量が得られることが確認された。SciBar の各Entries

700200100010

ど SciBar 検出器の性能は，太平洋を渡った後でも K2K-1214161820Time (µ sec)

SciBar と同等であることが確認された。
図 15: SciBar TDC 分布。横軸は時間 (µsec)，縦軸がヒッ
検出器の性能評価とともに，ニュートリノデータの解析

ト数である。

も開始している。図 14 は，SciBooNE 実験開始から 2007
年 8 月 1 日現在までに，ニュートリノ生成標的に供給され間ごとに規格化した分布である。図中の点線は ±10%を示た積算陽子数である。2008 年 8 月のフェルミ研究所の夏している。図に見るようにニュートリノ事象数は 10%以季シャットダウンまでに供給された全陽子数は ∼ 5 × 1019

内で安定しており，ニュートリノビーム，SciBooNE 検出で，K2K-SciBar の時の倍以上の陽子が 2ヶ月弱で供給さ器ともに安定して動作していることが分かる。

れている。

MRD でも図 16 と同様の MRD 検出器内で起こったニュートリノ事象数の評価がなされている。SciBar と MRDで事象選定の条件が異なってはいるが，両検出器で得られたニュートリノ事象数を検出器の質量で規格化すれば概ね一致しており，検出器と BNB はわれわれの期待通り動作していることを確認している。ただし，上記の結果は検出器と BNB の安定性を評価するためのものであり，さらに詳細なニュートリノ反応の解析は現在進行中である。

図 15 は SciBar の TDC 分布である。図中の 12∼14µ秒が BNB のビームタイミングに相当する。荷電カレント・ニュートリノ事象を見つけるためのいくつか条件を要求することにより，図 15 に見るように，ビームタイミングに同期して TDC ヒットにピークが見られ，ニュートリノ起源の事象を観測していることが分かる。
図 16 は，図 15 と同じ条件下で，荷電カレント事象の候補の数をニュートリノ生成標的に供給された陽子の数で週Rate (events/4E16 POT)

Event rate

543210June 16

June 23

June 30

July 07

July 14

July 21

July 28Week

図 16: SciBar での荷電カレント事象の候補の数をニュートリノ生成標的に供給された陽子の数で一週間ごとに規格

図 17: 反ニュートリノの荷電カレント準弾性散乱事象(ν̄ + p → µ+ + n) の候補。

化した分布である。図中の横線は ±10%を意味している。
以下では実験開始直後に SciBooNE 検出器で観測したニュー トリノ事象を紹介する。
図 17 に SciBooNE で得られたニュートリノ事象のイベントディスプレイを示す。図中では，ニュートリノは左から右の方向に走っている。また，上流から SciBar, EC,MRD の順である。イベントディスプレイ中の SciBar 上にある赤丸はシンチレータのヒットを表しており，赤丸の大きさは ADC の値に対応している。また，SciBar 上の四角は TDC のヒットを意味している。SciBar 直下流に位置している EC から延びている棒の長さは EC で得られた ADC の値に相当する。MRD 上の縁取られた四角はビームタイミングに同期した TDC のヒットを意味し

図 18: ニュートリノの荷電カレント準弾性散乱事象 (ν +n → µ− + p) の候補。
事象 (ν + n → µ− + p) であると考えられる。
図 19∼21 に様々なニュートリノ事象を示す。ている。
図 17 に見るように，SciBar 検出器内から走り出した荷電粒子が EC を突き抜けて MRD を 4 層突き抜けて止まっていることがわかる。MRD に突き抜けている飛跡がミューオンであると考えられる。また，SciBar 上にはミューオンの飛跡以外にも光量の大きいヒットを伴った飛跡があり，これは陽子の飛跡だと考えられる。ミューオンと陽子の飛跡の始点が離れていることから，ニュートリノ反応で反跳された中性子が数 10cm ほど走ってから他の原子

この他にも SciBooNE 検出器がとらえた様々なニュートリノ反応がある。2007 年 6 月から 2007 年 8 月までに，反ニュートリノビームモードで収集されたニュートリノ反応は概算で 16,000 事象以上記録されていると見積もられている。反ニュートリノのデータは現在鋭意解析中である。また，フェルミ研究所の夏季シャットダウンが明ける 2007 年 10 月からはニュートリノモードでのデータ収集を行う予定である。

核内の陽子をたたき出したと考えられる。これは反ニュートリノの荷電カレント準弾性散乱事象 (ν̄ + p → µ+ + n)の典型的な例の一つである。
上記とは対照的に，図 18 にみるようにミューオンと陽子の飛跡の始点が一致している事象もある。これは BNBの反ニュートリノビーム中に ∼30%程度含まれていると予想されているニュートリノの荷電カレント準弾性散乱6さいごに

SciBooNE 実験は始まったばかりであり，これからデータ収集とともに物理解析に全力を尽くし，多くの新しい物理結果が得られることを期待している。

図 19: 1 トラック事象。反ニュートリノ荷電カレント準弾性散乱事象だと考えられる。図 17 との違いは終状態の反跳中性子が周りの原子核と反応し陽子をたたき出す事なく吸収された事象であると考えられる。
図 21: マルチトラック事象。たとえば深非弾性散乱事象などが考えられる。
リア，イギリス，アメリカの大学から数多くの学生の協力を頂きました。この実験立ち上げに携わってくださった皆様に，この場を借りて心より御礼申し上げます。

図 20: 中性カレント π 0 生成事象の候補。π 0 → γγ で二つの γ が両方とも e+ e− に対生成している。π 0 生成点に比較的大きなヒットがある。これはニュートリノ反応で反跳された核子に起因したものと考えられ，この点がニュートリノ事象の反応点（バーテックス）だと推測できる。

SciBooNE 実験は，日米科学技術協力事業（高エネルギー物理分野），科学研究費補助金，学振二国間交流事業（日米共同研究）の援助により実施されています。また，京都大学 COE21 世紀プログラム「物理学の多様性と普遍性の探求拠点」，東京大学素粒子物理国際研究センター「平成１８年度 ICEPP フェロー」，日本学術振興会 海外特別研究員制度から援助を受けています。

SciBooNE 実験は大変多くの方々からご支援を頂いたからこそ，ここまで来ることができた実験です。特に，元KEK 機構長 戸塚洋二先生，KEK 素核研主幹 西川公一郎
先生のご尽力なくしては SciBooNE 実験は実現しませんでした。この場をお借りして，心から感謝申し上げます。
SciBar/EC 検出器の解体の際には KEK にいらっしゃる皆様に様々な面からご支援・ご協力を頂くことが出来なかったら現在の SciBooNE 実験は存在しません。特に
田井野先生には KEK での SciBar/EC 検出器の解体作業で，連日の強行スケジュールのなか，精力的に作業をしてくださったこと，私のような若輩者のやっかいなお願いを快く引き受けてくださったこと，心より感謝申し上げます。KEK 素核研の家入先生には，KEK の施設の使用など様々な面で大変お世話になりました。また，SciBarのファイバーなど取り外し作業では東京大学，神戸大学，大阪大学，京都大学から学生・スタッフの多大な協力がありました。
フェルミ研究所での検出器の建設作業では，東京工業大学，京都大学，東京大学，さらに韓国，スペイン，イタ

参考文献[1] A. A. Aguilar-Arevalo et al. [SciBooNE Collaboration], arXiv:hep-ex/0601022. SciBooNE website:
http://www-sciboone.fnal.gov/[2] K. Nitta et al., Nucl. Instrum. Meth. A 535 (2004)
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