ミニブラックホール・stringミ
ラックホ ル
g ballの研究の研究

兼田 充
東京大学素粒子センター@LHCでの余剰次元研究@LHCでの余剰次元研究

2009年9月7日

兼田 充

1

概要
余剰次元について
TeV-ScaleTV S l Gravity
G it
実験的制限

ミニブラックホール
生成、崩壊
主にATLASでの解析
Split Brane
Thermal Black Hole

String Ball
現在用いてるブラックホールモデルの問題点
まとめ2009年9月7日

兼田 充

2TeV-Scale Gravityy
階層性問題:
20世紀に解決出来なかった標準理論の問題のひとつ
紀 解
来な論
電弱スケールとプランクスケールの大きなずれ
MPl(1019GeV)
GeV)>>M
MW(102GeV)

余剰次元:
階層性問題を解決する可能性のある理論のひとつ
重力だけが余剰次元へ伝播出来、減衰する
我々が見える4次元でのプランクスケールはこのことにより弱ま て見える
このことにより弱まって見えるd(=n+4)次元でのプランクスケールMD ～TeVく かのアプ
チ
いくつかのアプローチ:
Additional large flat dimensions
Arkani-Hamed, Dimopoulos and Dvali (ADD)i l warpedd extra dimension
dii
A single
Randall and Sundrum (RS)2009年9月7日

兼田 充

3余剰次元への実験的制限
余剰次元 探索実験
余剰次元の探索実験
加速器（Tevatron, LEP）
重力子サーチ(γ or j + missing ET)
KK graviton
dijet角度

Tabletop
ねじれ振り子で直接短距離重力の測定

j/γ+missEt, CDF:Phys. Rev. Lett. 101, 181602(2008)

宇宙線
超新星爆発のKK gravition生成(KK graviton
が運ぶエネルギ 量 崩壊物の計測によるリが運ぶエネルギー量、崩壊物の計測によるリミット)
Ultra high-energy cosmic ray neutrinosと大気との衝突によるブラックホール探索

di-e/g, D0:arXiv:0809.2813v1
2009年9月7日

兼田 充

4余剰次元への実験的制限
余剰次元 探索実験
余剰次元の探索実験
加速器（Tevatron, LEP）
重力子サーチ(γ or j + missing ET)
KK graviton
dijet角度

Tabletop
ねじれ振り子で直接短距離重力の測定

宇宙線
超新星爆発のKK gravition生成(KK graviton
が運ぶエネルギ 量 崩壊物の計測によるリが運ぶエネルギー量、崩壊物の計測によるリミット)
Ultra high-energy cosmic ray neutrinosと大気との衝突によるブラックホール探索

dijet, D0:arXiv:0906.4819

2009年9月7日

兼田 充

5余剰次元への実験的制限
余剰次元 探索実験
余剰次元の探索実験
加速器（Tevatron, LEP）
重力子サーチ(γ or j + missing ET)
KK graviton
dijet角度

Tabletopねじれ振り子で直接短距離重力の測定

ADDではα=8n/3の時のλが余剰次元のサイズRに相当
リミットfor n=2:
R<37μmMD>3.6TeV

宇宙線
超新星爆発のKK gravition生成(KK graviton
が運ぶエネルギ 量 崩壊物の計測によるリが運ぶエネルギー量、崩壊物の計測によるリミット)
Ultra high-energy cosmic ray neutrinosと大気との衝突によるブラックホール探索

Torsion Blance, Washington:
Part. Nucl. Phys. 62, 102(2009)2009年9月7日

兼田 充

6余剰次元への実験的制限
SN 1987a:Kamiokande,IMBEGRET

余剰次元の探索実験
余剰次元探索実験
加速器（Tevatron, LEP）

この絵ではまだ予想

重力子サーチ(γ or j + missing ET)
KK graviton
dijet角度Tabletop
ねじれ振り子で直接短距離重力の測定

宇宙線
超新星爆発のKK gravition生成(KK gravitonが運ぶエネルギ 量 崩壊物の計測によるリが運ぶエネルギー量、崩壊物の計測によるリミット)
Ultra high-energy cosmic ray neutrinosと大気との衝突によるブラックホール探索

By BH production

Ph R
Phys.
Rev. DD. 65 124027(2002)2009年9月7日

兼田 充

7ミニブラックホールの生成√s=MBHの2粒子の衝突で、インパクトパラメーターbがhorizon半径(rh~s/MD2)の2倍より小さければブラックホールが生成される

b < rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2 ) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2 ) ⎞⎤σ ( M BH ) ~ πrh =⎜⎟⎥2 ⎢n+2MD ⎣ MD ⎝⎠⎦221+ nBlack Holeb<2rh

MD~TeVならLHCでTeV程度のミニブラックホールが出来る√ s~MD ~TeVでσ~100pb→非常に大きい

陽子陽子衝突実験では…
dLdσ ( pp → BH + X )=σˆ (ab → BH ) sˆ = M 2
BH
dM BH
dM BH

LHC14TeV

21⎛ M BH⎞dxa
dL
2 M BH
⎜⎟⎟
()
=
fxf
∑
aab⎜
2
∫
ˆ
M
s/
BH
dM BHsˆ a ,bxa
⎝ sˆxa ⎠f i ( x ) : PDFs

2009年9月7日

兼田 充

8ミニブラックホールの崩壊
TeV程度のブラックホールは極めて温度（ホーキング温度TH）が高く、26sのうちに大量の高エネルギー粒子を放出して崩壊する~10-26⎡M ⎛⎞⎤n+2⎟⎟⎥
TH = M D ⎢ D ⎜⎜()
M8(n3)/2Γ+⎠⎦⎣ BH ⎝21+ n

崩壊過程は大きく次の4つに分けられる
Balding Phase:重力子やゲージ粒子の放出により、multipole momentを失いcharge spin,charge,spin massだけで特徴付けられる状態になる
Spin down Phase:衝突の際に生まれる非常に大きな角運動量を粒子放出により放出していく
S hhild Phase:ホーキング輻射で粒子を放出
Ph
ホ キング輻射で粒子を放出
Schwarzshild
Planck Phase:MBH~MD時点。このphaseではquantum gravityが必要

ホ キング輻射以外はまだ良く分かってない部分が多く、特に最ホーキング輻射以外はまだ良く分かってない部分が多く、特に最後のPlanck Phaseについてはま全く分かっていない
MBH~MDになった時点で多体崩壊？
余剰次元 消える余剰次元へ消える？
String?
2009年9月7日

兼田 充

9Black Hole Generator
TRUENOIRSchwarzshild Phase , Planck Phaseのみ。
のみ Planck Phaseは単に2体崩壊

CHARYBDIS
Gray-body factor やtime dependenceを含む

CATFISH
上記に加え、Black hole生成時のエネルギー損失(ij→BH+X, X:event horizonに捕えられなかったもの), graviton emission, remnantオプション

BlackMax (1,2)
上記に加え、Black holeの角運動量(spin-down phase)、split brane model

CHARYBDIS 2
CHARYBDISにエネルギー損失や角運動量、remnantの扱いのオプション

最近のアップデートでstring ballのシミュレーションも上記のそれぞれで出来る様になった(今現在のofficial releaseに入ってるのはCHARYBDIS2だけ)

ATLASでは現在までCHARYBDISを使用
CMSもTDRの結果はCHARYBDIS2009年9月7日

兼田 充

10LHC・ATLAS

直径22m、長さ44m、総重量7000t
期待される物理標準理論で予測される全領域でのヒッグス粒子の発見
超対称性粒子の発見
超対称性以外の、余剰次元を含む標準理論を超えた物理の発見
標準 論 詳細 定標準理論の詳細測定

LHC
陽子-陽子衝突型加速器

周長約27km
重心系エネルギー 14 TeV
ルミノシティー 1034cm-2s-1

2009年9月7日

兼田 充

11現在(ATLASで)用いてるモデル()
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)

ブラックホールの生成下限値MBHmin=xminMDはフリーパラメーター
生成時のブラックホールの角運動量は無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない
崩壊時に標準理論の粒子だけを放出
グラビトンは放出しない
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を行うCharybdisで生成したブラックホールの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

12

ブラックホールイベント
非常に大きな生成断面積( 1(~1event/s/ forf TeVT V BH)
大量の粒子を放出
Spherical
さらにレプトンを含むイベントも多い
Backgrounds
gdijet, ttbar, W/Z+jets
Trigger efficiencyが高い

ATLAS Event display: Simulation of Black Hole event

Efficiency for jet trigger
2009年9月7日

兼田 充

13

放出粒子
ブラックホールからの放出粒子
ラ ク
放 粒
ほとんどはホーキング輻射でその輻射率は自由度のみによって決まる
完全なdemocratic decayが破れてるのはgray-body factorやremnantの扱い、電化、カラー、バリオン数の保存による

Pdg Id of emitted particles from BH

非常に高エネルギーの粒子を放出
余剰次元の大きい方がエネルギー高い粒子を放出
放出粒子が少なくなるHawking TemperaturedN( E / TH ) 2∝=-1(1) for boson(fermion)dE exp( E / TH ) + c2

⎡M ⎛⎞⎤ 1+ nn+2⎟⎟⎥
TH = M P ⎢ D ⎜⎜()
M
8
Γ
(n+3)
/2⎠⎦⎣ BH ⎝2009年9月7日

PT distribution of particles from BH
兼田 充

14

ブラックホールイベントの特徴1

PT distribution of leading particle

PT distribution of 4th leading particle

4番目の粒子でも非常にエネルギーが大きい
SumPT:A scalar sum of PT of allparticles in the event

SumPT
2009年9月7日

兼田 充

15

ブラックホールイベントの特徴2余剰次元の多い方がホーキング温度が高くなり、1放出粒子のエネルギーががギ が大きい
Multiplicityは小さくなる
Ci l i やS h i i
等もイベ
CircularityやSphericity、Trust等もイベ
ントセレクションとして考えられるが、Multiplicityに大きく依存してしまう
Particle Multiplicity of BH with different parameters

Circularity of Black Holes
2009年9月7日

Circularity, compared with backgrounds
兼田 充

16

ブラックホールイベントの特徴3

Missing ET (with event selection: SumPT>2500GeV)Highh PT のニュートリノも放出するためMissing
Hiのトリノも放出するためMi i ETも大きい
SUSY等と比べても十分大きなtailを持つ
現在用いてるモデルでは重力子は放出していない
重力子はすべてMi i ETの起源となり特に次元が高くなると自由度が重力子はすべてMissing
増え放出される割合が増えるため重要になる(重力子の自由度Ν=d(d-3)/2)
ただし 重力子に対する回転するブラックホールのgray body factorの計
ただし、重力子に対する回転するブラックホールのgray-body
算が非常に難しい
2009年9月7日

兼田 充

17

イベントセレクション1:Sum PT
Sum PT selection
Sum PT (ΣallPT)> 2.5TeV
2 5TeV
PT>50GeV のレプトンを要求
Particle multiplicityに依存しない
ブラックホールの4元運動量はイベント中の全粒子の和(PT, >15GeV for e,μ,γ 、>20GeV for jet)
Missing ET も PZ=0の粒子として加える
SumPT
Event Efficiency: Sum PT selection

Reconstructed Black Hole Mass
2009年9月7日

兼田 充

18

イベントセレクション2: Multi Object
j
Multi Object selection
PT>200GeVの粒子を4つ要求>200G Vの粒子を4つ要求
そのうち最低一つはレプトン
High multiplicityを要求するのでnが大きい所ではefficiencyが落ちる

PT distribution of 4th leading particle
Event Efficiency: Multi Object selection

Reconstructed Black Hole Mass
2009年9月7日

兼田 充

19

MD=1TeVにおけるブラックホールの発見能力(s=14TeV)
図の縦軸:σ=S/√B > 5 && S>10に必要な積分ルミノシティー

Discovery Potential with SumPT selection
横軸:xminMD

Discovery Potential with Multi Object Selection
横軸:MBHに対するcutの追加のイベントセレク
ション

5TeV ブラックホールは数pb-1 で十分発見出来る(arXiv:0901.0512 ; CERN-OPEN-2008-020)

2009年9月7日

兼田 充

20

CMSの解析(CERN-LHCC-2006-021)

LHCのもう一つの汎用検出器CMSも同じモデルを用いている
う
汎用検 器
同を用
Benchmark point:MD=2TeV, MBHmin=4TeV, n=3
Trigger:L1-HLT 4jetで93%
2pb-1で5σ (σ=S/√(S+B)) significance
MD=2-3TeV, n=2-6, MBHmin~4TeVならpb-1~100’s pb-1程で十分発見可能
MD=4TeVだとfb-1必要
2009年9月7日

兼田 充

21

重心系10TeV or 7TeV(ATLAS)()

重心系エネルギー10TeV:100pb-1ではn=2(7)でMD=1TeVでMBHmin~5.4(4.8)TeV
重心系エネルギー7TeV: 100pb-1ではn=2(7)でMD=1TeVでMBHmin~3.8(2.8)TeVまで発見可能

2009年9月7日

兼田 充

22

Splitp Brane Model

ブラックホールを介した陽子崩壊

BHの崩壊ではlepton数やbaryon数を保存する必要がない(ただし、現在使ってるシミュレーションではGeneratorの関係でbaryon数は保存させている)もし それらが保存しないとすると 左図のもし、それらが保存しないとすると、左図の様な陽子崩壊が頻繁に起こり、現在の観測と矛盾する

Split Brane Model
クォークとレプトンを違うBrane上にある物として扱いカップリングを抑制する
結果的にBH崩壊時にレプトンの生成が抑制されるクォークとレプトンはそれぞれ僅かにずれたBraneの上に存在している

2009年9月7日

レプトンを要請しないカットが好ましいEx.):
1st jet と2nd, 3rd, 4th jetsのPTの比を用いる(BHイベントはこの比が大きい)
SumPtとmulti objects cutのあわせ技
あわ 技など兼田 充

23

ブラックホールがThermalである条件
ブラックホールの生成の下限値は不定
どこまで低いか、またMどこまで低いか またMD~MBHminまでの間に何があるのか？

Mende & Randallの論文(hep-ph/0708.3017)での議論
入射粒子のコンプトン波長が生成されるシュワルツシルト半径以下
2π/(MBH/2)<rh → MBH>4MD (n=6)

生成物自身のコンプトン波長がシュワルツシルト半径以下
2π/MBH<rh → MBH>2MD

バルクに余りエネルギーを落とさない条件:MBH>6MD (n=6)
ブラックホ ルの寿命 0 7 x xmin9/7/MD > 1/MD: MBH>1.3M>1 3MD (n=6)( 6)ブラックホールの寿命τ=0.7など

MBHminが大きい場合
LHCでブラックホールは見えないがMD~MBHminでstring ballが生成される可能性（次のページ）
何らかの重力相互作用を2jetで見つける（上記の論文）
2009年9月7日

兼田 充

24

Stringg ballMD ~xminMDの物理の候補の一つがString balln次元のLEDと6-n次元のstring scaleの小さなEDを考える
gs: String coupling<1
String ball に関するエネルギースケール
Mthreshold: string ballの生成下限
成String ballの生成

生成断面積

Ms: String
St i scale<Ml <MD
MDn+2~Msn+2/gs2

ブラックホール生成摂動弦理論が効く上限

崩壊
H d 温度(Ts=MMs/81/2π)による輻射(黒体輻射と同じ記述))による輻射(黒体輻射と同じ記述)
Hagedorn温度(TRandom-walk phase: String長ls=1/Msになったとき
2009年9月7日

兼田 充

25

Stringg ballMD ~xminMDの物理の候補の一つがString balln次元のLEDと6-n次元のstring scaleの小さなEDを考える
gs: String coupling<1
String ball に関するエネルギースケール
Mthreshold: string ballの生成下限
成

Ms: String
St i scale<M
l <MD
MDn+2~Msn+2/gs2

ブラックホール生成
ラック
成String ballの生成

生成断面積

摂動弦理論が効く上限
摂動弦理論が効く上限

崩壊
H d 温度(Ts=MMs/81/2π)による輻射(黒体輻射と同じ記述))による輻射(黒体輻射と同じ記述)
Hagedorn温度(TRandom-walk phase: String長ls=1/Msになったとき
2009年9月7日

兼田 充

26

Stringg ball
イベントトポロジーはブラックホールと同じ(hi h energy, hi同じ(highhighh multiplicity)
lti li it )イベント中の全粒子のPT和とmissingETを足したもの（左図）をセレクションで用いる

右図は100pb
図p -1でシグナルらしいイベ
グナ
ントが観測されなかった時に付けられるリミット
Mthreshold>3Ms, gs=0.37(n=3)の仮定のもと(hep-ph/0808.2512), 100pb-1でMs<1.6TeV, MD<2.4TeVまで見える

2009年9月7日

兼田 充

27

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)•実際には余剰次元の数によって0.5~2のファクターの違い
ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーターがある(gr-qc/0201034, gr-qc/0209003, hep-th/0503171)
生成時のブラックホールの角運動量は無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない
崩壊時に標準理論の粒子だけを放出
グラビトンは放出しない
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を行う
Charybdisで生成したBlackholeの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

28

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)•ADD Model, Dimopoulos & Landsbergの用いた定義：
ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーター
MD=1/GD(GD:D次元での重力定数)
生成時のブラックホールの角運動量は•PDG等では無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない
MD=(2π)D-4/8πGD•この違いによってxsecが数10%変わってしまう。またDに対崩壊時に標準理論の粒子だけを放出する依存性も変わってしまう
グラビトンは放出しない
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を行う
Charybdisで生成したBlackholeの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

29

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)

ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーター
生成時のブラックホールの角運動量は•適当な所から急にブラックホールが生成する様なもの
適当な所から急にブラックホルが生成する様なもの
無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わないを考えている（右図）•M崩壊時に標準理論の粒子だけを放出
BHは>MDであればどこでもとれる(MBH>xminMD,xmin>1)
グラビトンは放出しない•MBHの下限値何で決まるのか？
Planckphaseになった後は単に2体崩壊を•MD-M
BHの下限値までの間に何も起こらないのか？
行う
Charybdisで生成したBlackholeの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

30

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)

ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーター
生成時のブラックホールの角運動量は無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない
崩壊時に標準理論の粒子だけを放出•ブラックホールの書く運動量を扱えるジェネレーターは
ブラックホ ルの書く運動量を扱えるジ ネ
タ はグラビトンは放出しない
出来て来ている
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を•これとは別に、生成時でのエネルギーロスについても
CHARYBDIS2等では考慮に入れている
行う
Charybdisで生成したBlackholeの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

31

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)

ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーター
生成時のブラックホールの角運動量は無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない
崩壊時に標準理論の粒子だけを放出
グラビトンは放出しない
Gray-body factor for felmion•n=2だとニュートリノに比べてミッシングの起源としては
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を
横軸:エネルギーxシュワルツシルト半径小さいが、nが大きくなると大量に放出される様になり縦軸:4πr が完全な黒体輻射に対応行う

無視できない(hep-ph/0512116)
無視
きな•ただ、回転しているブラックホールからのグラビトン放出に対するスペクトルの補正（gray-body factor）の計算が今のところ出来てない
2009年9月7日

兼田 充

2H

Charybdisで生成したBlackholeの質量分布32

現在用いてるモデルと問題点
ブラックホールジェネレーター:CHARYBDIS(hep-ph/0307305)
生成断面積σ=πrh2 ( rh =1 ⎡ M BH ⎛ 8Γ((n + 3) / 2) ⎞⎤⎜⎟⎥⎢
n+2π MD ⎣ MD ⎝⎠⎦11+ n,n:余剰次元の数)

ブラックホールの生成下限値はフリーパラメーター
生成時のブラックホールの角運動量は無視し、最初の二つの崩壊phaseは行わない•量子重力理論が必要で難しい•String ball?
崩壊時に標準理論の粒子だけを放出
グラビトンは放出しない
Planck phaseになった後は単に2体崩壊を行う
Charybdisで生成したBlackholeの質量分布

2009年9月7日

兼田 充

33

まとめ
TeV程度の余剰次元によって階層性問題を解決出来る
もし余剰次元が T V程度だとするとLHCでミニブラ クホ ルが生成さもし余剰次元が~TeV程度だとするとLHCでミニブラックホールが生成される可能性がある
非常に生成断面積が高く、特徴的なイベントトポロジーのため、実験初期での発見が可能
重心系エネルギー10TeV:100pb-1ではn=2(7)でMD=1TeVでMBHmin~5.4(4.8)TeV
重心系エネルギー7TeV:100pb-1ではn=2(7)でMD=1TeVでMBHmin~3.8(2.8)TeV

ただしブラックホールがThermalである条件を考えてみると、上記の様なMBHmin
BH i は条件外である可能性がある
この様にブラックホールがLHCで生成されない場合でも、MBHmin
以下でもstring ballとして余剰次元の効果が見える可能性がある

2009年9月7日

兼田 充

34

Backup2009年9月7日

兼田 充

35

Mass Reconstruction
After Sum PT cut

Mass information is important for morestudy: cross section, Planck Scale andnumber of extra dimensions
RequireA part of mass information is missed as
Missing ET < 100GeV
a momentum of an undetected particle
A requirement of small missing ET
can improve the center value andalso the resolution

2009年9月7日

兼田 充36

Measurement of Features of TeVTeV-Scale Gravity
A attempt to estimate the features using
energy spectrum of Hawking radiation had
been studied
But nonnon-Hawking radiation
effects(such a greygrey--body factor) anddffk it
i difficult
diffi ldetector
effects
makeOne of the possibility is extract from xsec
Xsec strongl
strongly depends on MP
n dependence is not so strong
Left figures show one of the other methods
Using emission probability of highenergy particles (E ~ MBH/2)
Such particles should be generated atfist of BH decay
Then, they should be radiated by
Hawking radiation with generated MBH
2009年9月7日

兼田 充

37

2009年9月7日

兼田 充

38

Stringg balls=10TeVでの生成断面積

2009年9月7日

兼田 充

39

di-jetj 崩壊の探索ジェネレーター:BlackMax
プランクスケ ル RSモデル( 1)プランクスケール:RSモデル(n=1)
左図は10TeVの重心系エネルギー衝
突時の生成断面積
BlackMaxではこれを全て2体崩壊している

生成断面積(10TeV)
成断面積()
右図はdi-jetのinvariant mass
イベントセレクション:
PT of Jet > 0.25
0 25 x MBH

2009年9月7日

10pb-1

兼田 充

40