〈一般研究課題〉

気候変動に係る潮汐調和分解解析および高潮位の極値解析システムの構築

助 成 研 究 者

名古屋工業大学

北野利一

気候変動に係る潮汐調和分解解析および高潮位の極値解析システムの構築
北野 利一（名古屋工業大学）
1. はじめに潮位変動は，地球に住むものにとって身近な変動の 1 つである．近年，バイオタイド（生物学的な潮位）に基づく犯罪社会学的な検討も行われている．また，海洋資源の利用の観点から，潮汐の満干による潮位差を利用した潮汐発電所も，フランスをはじめ実施段階になってきた．その一方で，台風や低気圧の来襲による強風や気圧の急激な変化により，天文潮位により予測される水位よりも異常に上昇する高潮という災害も知られる．このような 100 年に 1 回生じるか否かの希少性のある現象は，極値解析により検討される．これは，主として，「最大値」や「極大値」という統計量（これらを，極値という）を扱う数理統計分野として知られる．比喩的な言い方をすれば，数量データを扱う上で基本となる「平均」という統計量は，多才な彩りあるグループの代表値として，「凡人」を扱うことを意味するのに対し，極値統計解析で扱う統計量は，データの「奇人・変人」を扱う分野である．もちろん，「平均」を扱う上でもデータのサイズ（すなわち，標本数）が多ければ多いほど，統計的に，より正確な議論が可能であるように，「極値」を議論する上でも，データサイズは多い方がよい．しかし，これがジレンマである．現象の発生が希少であるにもかかわらず，多くのデータが必要とは無理難題に近い．極値理論は，リスクを考える上で不可欠な概念であり，高潮問題も含め，最近では，その他の多くの応用分野の要請から，急激に理論的に発展しつつある分野である．
潮位変動の振動解析や極値データの解析は古くからの研究対象であるが，未解決な問題も数多く残されている．潮位の振動解析，すなわち，『調和分解』とは，長期間にわたる観測潮位を各分潮成分に分解することであるが，各成分から再合成したものを天文潮位とよび，その残差の主たるものを高潮による潮位偏差とみなしている．しかしながら，誤差項は，高潮という水理現象として自己相関のある時系列であるにも関わらず，古典的な従来法では，その誤差項をホワイト・ノイズとして扱うため，天文潮位やその分潮の振幅などについて，統計的な信頼区間を議論できない．これは，近年，諫早湾干拓の環境調査（宇野木，2003 ；武岡，2003）や IPCC などの地球温暖化による水位上昇問題（三村・原沢，2000）で検討されるように，平均潮位や主要分潮の振幅の経年変化について，沿岸開発事業などによる突発的な変化か，気候変動によるトレンド的な変化か，単なる統− 137 −計的誤差による変化か，いずれかを見極める上で致命的な問題である．また，『極値解析』の問題点は，上述したとおりのジレンマに対し，与えられたデータを最大限に有効に活用する方法を論じる必要性がある．
本研究では，以上の問題点を解決するための統計手法の理論を開発し，具体的な解析を実行するための計算システムを構築することを目的としている．本稿を目にする読者は，海洋物理学や数理統計学の専門ではないことを考慮すれば，上記の問題点をさらに掘り下げた内容を記述して，読者を苦しめることは非常におこがましい．さいわいにも，昨年度は，潮位変動や希少性現象に関して，非専門家である高校生（名古屋工業大学開催の公開講座）ならびに大学生（金沢大学開催での特別講議）に講演する機会を得た．それらの講演資料も解析システムの一部分であるとの観点から，講演資料を題材に本稿をとりまとめたい．

2. 黒い月と，せまい海，そして，台風の脅威
昨年度の夏（2005 年 7 月 23 日）に名古屋工業大学で行った公開講座の資料を付録 1 に示す．スライド（3，4）に示すように，我々人類には，太陽と月という 2 つの天体の影響は計りしれない影響を与えられてきた．しかし，意外にも，それら 2 つの天体について，少し考えればわかることであっても，我々は日常的に意識をしていないものである．太陽と月は，空気の存在と同じ立場であるのかもしれない．その観点で紹介しているのが，スライド（5，6）の太陽についての問題である．
太陽が東から昇って，西に沈む．毎日，この繰り返しが起こり，我々の 1 日を決めている．このようなことが起こるのは，地球が自転していることが主たる原因であるが，1 年の間に地球は何回自転しているのでしょうか？
スライド（3）に記載しているように，正確な 1 年は 1 日で割り切れない．ここでは，単純に，1年を365 日として考えてみる．あるいは，もっと単純にいえば，
1 日 ＝ 1 回の自転でしょうか？となる．また，逆にいえば，1 日の始まりから，地球が 1 回の自転をしただけで，1 日が終わるのでしょうか？と質問を言い換えることも可能である，スライド（6 〜 8）は，その答えのヒントとして，少し問題を変えて，身近なコインで確認している．ここでは，その解答を図 -1 に示す．すなわち，1 回転分の自転をしながら地球が移動するとき，地球の中心は点 E1 から点 E2 に移る場合を考える．この時，観測点 A は，点 A’ に移動する．観測点 A では，太陽が南中しているが，点 A’ ではそうではない．

図-1

自転による１回転後の地球と太陽の関係− 138 −角度 OE2 A’ 分だけ不足するのである．意外と我々は太陽に気にかけていないようである．月もしかりである．
海岸工学分野では，海上工事にあたり，潮位の基準面を検討する必要がある．その基準面の 1 つに，朔望平均満潮位がある．これは，新月および満月の日から 5 日以内に観測された各月の最高満潮面を 1 年以上にわたり平均した海面の高さである．スライド（9 〜 24）で議論しているのは， 朔望という漢字の読み方である．意外に読めない．あるいは，正しく読めても，このような熟語があるのですか？という質問が沸き起こる．その解答については，公開講座という特性を活かし，学科のマスコット・キャラクターである，ゴキソ君，ツルマイさん，フキアゲ君（スライド（1）から，既に登場している）の会話を字幕として掲載し， 朔望と潮位の関係についての力学的な解説も，スライド（27 〜 29 および 31 〜 34）で行っている．以上は，講演タイトルの黒い海に相当する．
高潮は，気圧の低下と，暴風による吹き寄せの 2 つの力学原因による現象であることは，各種の防災イベントでの紹介から，多くの人に周知されていると予想する．むしろ，高潮の発生する季節に，年間を通じて潮位が相対的に高いことは知られていないように感じる．公開講座では，時間の都合上，そのあたりの話題は割愛したが，名古屋工業大学・都市社会工学科で，今年度から開講する新カリキュラムでは，実際のデータ解析を行い，これを確認する作業を学部 3 年生が行う．資料
2 は，私の担当する水域防災工学の講議資料の一部分を抽出したものであり，これは昨年度に準備・作成ものである．設問 1）は，潮位の調和解析の従来法に関する理論の骨幹を示すものである．
これに基づいた解析法の実例として，設問 3）および 4）を出題している．なお，設問 2）の解答では，前述の朔望と潮位の関係をデータを元に具体的に示す解説をしている．設問 4）の解答における図 - 4 に名古屋港の 2000 年の各月の平均潮位を示すように，相対的に秋の潮位は高い．そのため，調和分解における分潮は，1 日に 2 回程度振動する高周期成分だけでなく，月数回，年数回の低周波数の振動成分も含まれる．そのため，実際の調和分解は，1 年間（正確には，369 日分，355 日分，あるいは，326 日分が好ましいとされる； 村上， 1981 ）の潮位データを使用する．
話を公開講座に戻す．災害リスクに関する話題もとりあげた．一般市民を対象とする場合， リスクという抽象的な概念を説明することは難しい．今回は，高校生という対象であるので，多少の数学を使うことは許されると考えた．スライド（46 〜 49）では，太陽と月からの話題である暦について，話題を引きずっているように見える（話の展開としては，そのとおりである）が，実はそうではない．隠された内容がある．それは，次式に示す数学公式である．
log( 1+x )=x ,for x = 0(1)

スライド（50〜 55）に示すように，災害のリスクに関する特性として，災害の発生する時間間隔，すなわち，災害の周期の確率分布を論じている．高潮や高波などの水域災害は，低気圧の来襲により発生するため，異なる低気圧を原因とする水域災害は，互いに独立と考えて差し支えない．この点は，地震災害とは異なる点である．地震災害は，前回の地震のエネルギーが全て放出されたか，あるいは，その一部が放出されずにいたか，という点や，地殻の歪みについて時々刻々の履歴を積分する必要のある， 記憶性のある確率過程 を用いるのに対し， 記憶性のない確率過程 として，水域災害を扱うことができる．この場合，災害の周期分布は，幾何分布（スライド（50）のように，時間を升目に区切って離散量として扱う場合），あるいは，指数分布（時間を連続量として扱う場− 139 −

合）として表される．これに対し，地震災害の分布の 1 つの例は，指数分布を拡張したガンマ分布である．図 -2 は，両者の分布を描いたものであり，両者の分布の大きな違いは，ガンマ分布にはピークがあるのに対し，指数分布には，ピークがない．すなわち，東海地震のように，前回の地震発生から数えて，X 年後に起こる確率が Y であると表現できるのは，確率分布にピークが存在するためである．それに対して，水域災害は，その発生間隔の平均付近の確率は，災害発生直後に引き続いて生じる場合の確率より小さいのである．このような確率特性が，一般市民が水域災害を認識する妨げになっているようである．
さて，災害は，周期よりも，むしろ，その規模が重要である．高潮の場合は潮位偏差（あるいは，潮位そのものを用いる場合もある）で，高波の場合は波高で，水域災害の規模を計る．極値分布をガンベル分布とした場合には，発生確率 Q に対し，水域災害の規模 q は，次式のように表される．
q = − log ( − log(1 + Q ) )(2)

ただし，スライド（55）に示すとおり，災害の規模 q は，実際の潮位や波高 H のそのものの値ではなく，実際の値 H と線形関係があり，次式の線形係数 μ およびσは，データにより統計解析を経て，決定されるのである．
H = μ +σq(3)ところで，災害の発生率 Q と平均災害周期 R は，
1Q =−(4)Rという関係がある（スライド（51）を参照）ので，式(1)の近似公式を用いれば，次式のように，水域災害の規模 q と平均災害周期 R が理解しやすい式で与えられる．
q 〜 log R(5)

この関係を用いれば，どの程度の災害が，どの程度の頻度で生じるかがわかるのである．ただし，前述のとおり，周期の分布にはピークがないため，平均周期という言葉は，誤解を与えやすい．そのため，平均周期のことを，再現期間（英語では，return period といい，mean period を使わない）という用語を用いている．このような事情は，我々の扱う専門書にもわざわざ明記されることは皆無であり（少なくとも当方が調べた限りでは，その記述はなかった；北野･高橋， 2006 ），専門家も自覚していない，という点では特筆に値する．

図-2

指数分布（左図）とガンマ分布（右図）− 140 −

3. 台風要因とそれ以外の要因による極大波高分布の相違
昨年の冬（2005 年 12 月 9 日）に金沢大学・角間キャンパスで行われたセミナーで講演した資料を資料 3 に示す．聴衆者（大学生および大学院生）の興味を冒頭で引き寄せるために，ニュートンとアインシュタインの力を借りた．話は，ニュートンとアインシュタインの人類への貢献度である．
これは，特殊相対性理論の発表から 100 周年に相当する昨年 11 月末に，英王立協会が科学者と非科学者という 2 つの集団にアンケートしたものであり，その回答結果をさっそくにとりあげたのである．数理統計の観点から問題となるのは，
検討 A ：

科学者と一般人で見解の相似は見られるか？という問題があげられる．この検討は，検討 B ：

ニュートン派とアインシュタイン派の（科学者／一般人）の構成比が異なるか？という問題と，実は同等である．このことを具体的に示すとともに，ニュートンとアインシュタイン，科学者と一般人という関係に，相関係数を導入できることを示したのである．いわゆる相関係
数は，資料 3 の次の話題のように，年齢と体脂肪率との関係のように，数量データで論じることが多い．ここで取り上げているようなカテゴリカルなデータに相関係数を導入することは，思いもよらない発想のようである．なお，本論と関係するのは，2 つの集団が同一とみなせるか，否かという議論の基本形であるという観点である．なお，朝日新聞の天声人語子も，この興味深い話題は見逃さなかった．2005 年 12 月 17 日の天声人語に，この偉大な 2 人の科学者をしのぶ記事を書いていることを後日談として付記する（資料 4）．
資料 3 の例 2）は，年齢と体脂肪率との関係である．図中の回帰直線が示すとおり，年齢の増加とともに，体脂肪率も増加する．この点では，回帰直線は比較的説明できている．ここで，データに性別情報があれば，図 -3 のように示すことができる．図中の M は男性の，F は女性のデータを表し，実線は男性の，破線は女性の回帰直線を表す．性別毎の回帰線は，性別を区別しない回帰線に比べて，データをより良く説明しており，回帰直線から乖離するばらつき量，すなわち，残差が少ないことは図から十分に理解できる．この時に数理統計学の観点で検討対象となるのは，回帰直線の勾配が等しいか否かであり，勾配が等しいならば，切片が同一か異なるか，という検討である．
すなわち，図-3 は，性別を共変量とした共分散解析の結果を表していることになる．検討事項は，

図-3

性別を共変量とした体脂肪率と年齢の関係− 141 −

ANOVA 解析により判別される．この場合は，年齢による体脂肪率の増大率 （＝勾配）は，性別に共通であるが，男性と女性により，本来，体脂肪率に違いがあるため，回帰直線の切片は異なることをデータからも結論付けられる．
さて，極値解析についても，上述の議論ができることを解説することが，この講演会の本題である．ガンベル分布から定まる災害規模 q と高波の波高 H は，式(3)に示すとおり，線形関係にある．
高波を台風要因のものと，そうでない要因に分類すれば，直線が 2 本得られる．その直線の勾配と切片について，体脂肪率と年齢の関係で見たような議論は可能である．ただし，体脂肪率の個体差は，正規分布に従うものと仮定されているもとでの議論であるが，ここでは，高波の極大値であり，正規分布に従う量ではないことから，理論の体系としては，全く異なものとなる．図中の点線が直線を示し，そのようにも見えるという点で，図中には，実線の曲線も示している．したがって，この図中で，直線となるか，あるいは，曲線となるのか，という議論も必要であることからも，体脂肪率の解析と全く異なる理論展開となることは，うかがえよう．もし，曲線となれば，別の平面で直線となるように調整して，要因別の議論をすることになる．名瀬港（沖縄県）の場合，図中の直線（点線）が正当化され，台風要因とそうでない要因による高波は，代表値は異なるが，分布形状は共通であることがわかった．

4. あとがき本研究では，他に，1 年を通して季節的に連続量として変化するものとして要因を扱い，アラスカ沖での高波の極値解析も行った．3.に示す名瀬港は，資料 3 に示すように，季節的な変化というより，台風による要因とそれ以外の要因に分けられる．アラスカ沖の海域では，台風は来襲せず，また，台風のように明確に区別できない中型から大型の低気圧が冬期に発生する海域では，年間の発生時期という連続量を共変量に扱う必要があることを明らかにした．これについては，別の機会に公表する予定である．
なお，潮位の調和解析のプログラムや，資料の全体については，以下のウェブ・サイトからダウンロードできるように準備をしている．
http : // w w w .cm .nit e ch .ac.jp/t k/

謝辞：本研究は，日比科学技術振興財団の 教育・学術研究助成（平成 17 年度）によるものであり，ここに謝意を表す．

参考文献
宇野木早苗 (2003): 有明海の潮汐と潮流はなぜ減少したか, 海の研究, 第 12 巻, pp.85-96.
北野利一･高橋倫也 (2006): pearsonal communication at 5/29/2006.
武岡英夫 (2003): 有明海における M2 潮汐の変化に関する論議へのコメント, 沿岸海洋研究ノート,
第 41 巻, 第 1 号, pp.61-64.
三村信男・原沢英夫 （編集） (2000): 海面上昇ハンドブック 2000, 環境庁 国立環境研究所 地球環境研究センター, 128p.
村上和男 (1981): 最小自乗法による潮汐・潮流の調和分解とその精度, 港湾技研資料, No. 369, 38p.

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資料（1） 公開講座資料− 143 −

− 144 −− 145 −− 146 −− 147 −− 148 −− 149 −− 150 −− 151 −− 152 −資料（2） 水域防災工学資料− 153 −

− 154 −− 155 −− 156 −− 157 −− 158 −資料（3） 特別講義資料− 159 −

− 160 −資料（4） 特別講義の後日談資料− 161 −