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第5巻 第1号
目 次
解説 「希ガスクラスター中の原子間クーロン脱励起過程」 (齋藤則生)… 3

２００８年度原子衝突研究協会会長選挙および役員選挙の結果 （選挙管理委員会）…13

国際会議発表奨励事業に関するお知らせ…13「しょうとつ」原稿募集

(庶務)

…14

（編集委員会）…14

今月のユーザー名とパスワード1

希ガスクラスター中の原子間クーロン脱励起過程
齋藤則生(独)産業技術総合研究所 計測標準研究部門
305-8568 茨城県つくば市梅園 1-1-1
平成 19 年 11 月 30 日原稿受付

た Ar クラスターから起きる ICD 過程の計測に

１．はじめに関する実験と結果について解説する．第 5 章で励起状態にある原子や分子が孤立しているは，Ne や Ar クラスターなどの同一元素のみで場合には，通常，電子や光を放出して脱励起す構成されているクラスターではなく，異なったる．その励起状態が電子を放出できるほど高く元素から構成されているヘテロクラスターにない場合には，光を放出するなどで脱励起する，おける ICD 過程について簡単に紹介する．

あるいは，離れていた原子・分子との衝突まで
準安定状態に留まる．では，原子や分子が孤立していない場合，例えば，ファンデルワールス

２．

ICD 過程について

分子（クラスター）内の原子や分子のように，

２－１．ICD 過程のメカニズム

励起した原子や分子の近くに（数 Å 程度），他の原子や分子が存在する場合にも，励起状態からICD 過程について，図 1 を用いて解説する．A 原の脱励起過程は，同様であろうか．これまでは，

子イオンは深い価電子軌道にホールのある励起注目した原子分子の周りの環境は，単にスペクト状態であるが，さらに電子を放出できるほど高い

ルが広がるなどの影響にとどまり，脱励起過程に励起状態ではない．しかし，Ａ原子イオン内の浅大きな変化をもたらすとは考えられていなかった．

い価電子がホールを埋め，そのエネルギーを隣

しかし，励起した原子や分子の近くに他の原子やの B 原子が受け取り，B 原子の価電子がイオン化分子が存在すると新しい脱励起過程が開かれる

されることがエネルギー的に可能な場合がある．こことを 1997 年に Cederbaum らが予言した[1]．こののようにして，励起原子に近接する原子の価電子

新 し い 過 程 は 原 子 間 ク ー ロ ン 脱 励 起 （ ICD ，
A原子イオンInteratomic Coulombic Decay）と呼ばれている．

B原子ICD 過程とは，励起種が，そのエネルギーを隣接する原子や分子に移動させ，隣接原子や分子の価電子軌道

価電子を効率よく放出させる無輻射過程を言う．
ある原子の近くに他の原子が存在するという環境は，ファンデルワールス分子だけではなく，生体中などにも存在する．それゆえ，ICD 過程
は，特殊な場合に起きる現象ではなく，一般にしばしば起こりうる現象である．
本解説では，第２章において ICD 過程につ(a) エネルギー移動

いて詳しく説明する．第３章と第４章では，わ

図１

れわれのグループが測定した内殻イオン化し
3

ICD 現象の概念図(b) 電子移動

を放出させる現象を ICD 過程という．この図 1(a)た， V (OV A , OVB , k , IV A ) は，ＩＣＤ遷移を記述すのように，A 原子の内部エネルギーが B 原子に移るマトリックスエレメントの交換項に該当し，その物

動して，B 原子から電子が放出される過程は，エ

理的描像は，図 1(b)で示したものである．ここで，ネルギー移動過程と呼ばれる．このエネルギー移

重要なことは，電子移動過程は，A 原子のホール

動の媒体として仮想光子を考える（A 原子内でのと B 原子の電子との波動関数の重なりがなければ電子遷移に伴い光子を放出し，それを B 原子が起きないが，エネルギー移動過程は，波動関数吸収して，B 原子から電子が放出すると考える）こが重ならなくとも起きることである．

とができ，仮想光子交換過程とも呼ばれる．（注：初期のころは，クラスターは原子間距離が大き仮想光子という言葉には注意が必要である．ここいため，波動関数の重なりは小さく，電子移動に

では，仮想光子交換過程としてダイポール許容遷よる ICD 過程はほとんど寄与しないと考えられて移のみ考える．） 図 1(b)に示すように，A 原子内

いた．しかし，原子間距離が小さくなると，電子移のホールが，B 原子の電子で埋められると同時に，動過程も無視できなくなることがわかった[4]．さらA 原子から電子が放出する過程もある．この過程に，エネルギー移動過程も波動関数の重なりが生は，B 原子から A 原子へと電子が移動しているのじると，遷移確率が急速に増大する[3]．一方，クで，電子移動過程と呼ばれる．

ラスターサイズが大きくなると，開かれるチャンネル

ICD 過程は以下のように記述することができる

数が増加するため，ICD 過程が起きやすくなる[2]．

[2,3]．始状態では，A 原子と B 原子にある浅い価
電子 OVA と OVB が，終状態では，A 原子の深い２－２．ICD 過程の観測

価電子 IVA と自由電子ｋとなる．２電子の始状態が(p,q)，終状態が(r,s)となる場合に，２つの電子予言された ICD 過程とは具体的にどんな系で間のクーロン相互作用の二電子積分 V(p,q,r,s)は，実現可能か，Ne クラスター（ダイマー）の場合につ次式で与えられる．

いて紹介する[5-7]．ICD 過程が起きる重要な要
素は，最初にイオン化された原子自身は，エネルV ( p, q, r , s ) =∫∫ϕ †p ( x A )ϕr ( x A )ϕq†e2
x A − xB

ギー的にさらに電子を放出できないが，他の原子をイオン化させうる点である．図２のエネルギーレ（１）( xB ) ϕ s ( xB ) d x A d x B
3ベルを用いてこの点を説明する．Ne 原子の 2s ホ

3ールエネルギー（48.5 eV）は，Ne 原子の２重イオ
ン化のエネルギー(62.6 eV)よりも低いので，Ne 原

個々の電子は区別不可能であるから，V(p,q,r,s)と子自身がさらに電子を放出することはできない．

V(p,q,s,r)の両方の記述が可能であり，前者を直接項とすれば後者を交換項と呼ぶ．（１）式の表現

Ne2+(2p-2)-Ne(GS)を用いると，ICD の遷移確率 Γ は，

∑ V (OV , OV , IV , k ) − V (OV , OV , k, IV ) δ (ΔE )
2

A

B

A

A

B

A

k ,OVA ,OVB

（２）となる．ここで，δ 関数は，脱励起過程における始エネルギーレベル (eV)

Γ = 2π60

Ne+(2s-1)-Ne(GS)ICD過程

Ne+(2p-1) + Ne+(2p-1) + e-

40

Ne+(2p-1)-Ne(GS)20

状態と終状態間のエネルギー保存を満足させるための項である．（２）式中の V (OVA , OVB , IVA , k )0は，図１(a)の物理的描像を表し，ＩＣＤ遷移を記述

図２ Ne１価イオンから ICD 過程が可能なエネルギーレベル．図するマトリックスエレメントの直接項に該当する．ま中の GS は基底状態を示す．

4

一方，Ne の 2s ホールと 2p ホール(21.6 eV)のエネ(a)）．すると，図３(b)のように，外側の電子である

ルギー差(26.9 eV)は，Ne の 2p のイオン化エネル

2p 電子が 2s ホールを埋め，そのエネルギーが他

ギーよりも大きいため，このエネルギーを用いて他方の Ne 原子に移動し，電子を放出する．この過の Ne 原子をイオン化させることが可能である．し程が ICD 過程と呼ばれるものである．こうして，Neたがって，Ne の 2s ホールからは，エネルギー的にダイマーは２価イオンとなるが，ホールは各 Ne 原+-1

ICD 過程が起きうることがわかる．この Ne (2s )の子に１つずつ形成される．そのため，この２つのエネルギー（48.5 eV）と最終生成イオンである２つ

Ne+イオンはクーロン反発によって図３(c)のようにの Ne+(2p-1)のエネルギー(21.6 eV)との差（5.3解離する．したがって，解離した２つの Ne+イオン

eV）が，ICD 過程によって放出される全エネルギの運動エネルギーの和（運動エネルギー放出）とー（主に，ICD 電子のエネルギーと二つの原子イ

ICD 電子のエネルギーを同時に測定すれば，オンの運動エネルギーに分配される）となる．

ICD 過程を見つけることが可能である．

実験的に初めて ICD 過程を見出したのは 2003

実験は，58.8 eV の光を吸収した Ne ダイマーか

年の Mauburger らによる電子分光スペクトルの測ら生成した２つの Ne+イオンの運動エネルギーと定である[6]．彼らは，平均サイズ 70 の Ne クラスタ

電子のエネルギーを同時に計測する手法が取ら

ーから放出される電子を測定し，1.2 eV 付近の電れた．実験装置は，第 3 章に解説するものと同様

子強度が，Ne2s のイオン化しきい値より低い励起の装置を用いた．図４はその実験結果であり，横光(40 eV)の場合よりも，高い励起光（51.5 eV）の

軸は Ne ダイマーの運動エネルギー放出，縦軸は方が増大していることを発見した．その後，2004

検出電子の運動エネルギーを表している．運動

年に Jahnke らが，Ne ダイマーを用いて，図２で説エネルギー放出が 5 eV 程度で，電子の運動エネ

明した ICD 過程をはっきりと観測した[7]．真空紫

ルギーが 1 eV 程度と 10 eV 程度のところに信号

外線を吸収した Ne ダイマーは，一方の Ne 原子の群（イベント）が見られる．電子の運動エネルギー

2s 電子を放出し，2s にホールが形成される（図３が 10 eV のところは，Ne2s 軌道から放出された光
電子と解離した２つの Ne+イオンとの同時計測に(a) 2s電子の光イオン化

電子エネルギー (eV)

よって得られたイベントである．Ne2s 軌道のポテン(b) ICD過程(c) クーロン反発による解離
運動エネルギー放出 (eV)
図 ４ 58.8eV の光 を吸 収 した Ne ダイマーから生 成 した２つの Ne + イオンの運 動 エネルギー放 出 と検 出 電 子 のエネルギ

図３ Ne ダイマーで観測される ICD 過程[7]ーとの関 係 [7]．

5

シャルエネルギーは 48.5 eV であるから，58.8 eV

電子軌道に２個のホールができる．このときに浅の光を吸収した Ne ダイマーは，10.3 eV 程度の光い価電子が２個放出されるとさらに電子を放出す

電子を放出する．この点においても，ICD 過程がることは出来ない．逆に，深い価電子が２個放出起きていることを示している．なぜなら，Ne の 2 重されると，さらにオージェ過程が起き，３価イオンにイオン化よりも低いエネルギーの 2s ホールが生成なる．しかし，図５(a)のように，浅い価電子と深い+された後に，2 つの Ne イオンが生成していること

価電子が放出された場合には，さらに電子を放出を示しているからである．一方，電子の運動エネ

することはできないが，励起状態であるため ICD

ルギーが 1eV 付近のイベントが，ICD 過程によっ過程が起きうる．このときに図５(b)のように，浅い+て生成された ICD 電子と解離した２つの Ne イオ

価電子によって深い価電子軌道のホールが埋めンによって形成されたと考えられる．

られ，そのエネルギーが隣接した原子に移って，

図４における光電子のイベントと ICD 電子のイ電子を放出することが可能となる．これにより，２価ベントの相関図は大きく異なっている．光電子ののイオンと１価のイオンができ，クーロン反発によりイベントはブロードな固まりであり，運動エネルギ

クラスターは解離する（図５(c)）．したがって，ダイー放出の大きさとは無関係に見える．一方，ICD

マーから解離した２価と１価のイオンと放出電子を電子のエネルギーについては，ICD 電子のエネ同時に観測すれば，内殻電子がイオン化した後ルギーとイオンの運動エネルギー放出の和が一の ICD 過程を見出すことができると考えられる．こ定となる相関がある．放出されるエネルギーの合の現象を捉えるために，Ar ダイマーの内殻イオン計が一定であるので，始状態と終状態が同じ過程

化後の ICD 過程について計測を行ったので，実に対して検出されたイベントといえる．すなわち，験装置（第３章）と結果（第４章）について紹介す++Ne イオン-Ne イオンのポテンシャルエネルギーる．

曲線のどの核間距離で，ICD 電子が放出されるかが，イオンの運動エネルギーの大きさを決めている．ICD 電子のエネルギーと運動エネルギー放(a) 内殻のイオン化とオージェ過程

出の和は 5.1 eV であった．Ne2s ホールから起きる
ICD 過程によって放出されるエネルギーは，前述のように 5.3 eV と推定され，装置分解能の範囲で実験結果とよく一致している．したがって，この実験によって，Ne2s ホールから ICD 過程によって，２つの Ne+イオンが生成されることが，明らかにな(b) ICD 過程

った．
２－３．内殻イオン化後の ICD 過程
これまで説明してきた過程は，励起した１価イオンから生じる ICD 過程である．では，励起した２価(c) 解離イオンから，ICD 過程は起きるであろうか？ Ar のダイマーについて，Ｘ線を吸収した後の脱励起過程において ICD 過程がどのように起きうるのかを
図５を用いて考えてみる[8,9]．まず図５(a)のように
Ｘ線の吸収によって内殻電子がイオン化すると，

図５ Ar ダイマーの内殻イオン化から観測される ICD 過程

オージェ過程によって，内殻ホールが埋められ価
6

３．実験

あるセベラルバンチモードを利用する．たとえば「6/42-filling+35bunches」というモードがある．これクラスターから生成されるイオンと電子のエネル

は，114 ns の間隔のパルス（実効的なシングルバ

ギーを同時に測定する方法である電子・イオン運ンチ）が 35 回と 684 ns(6×114)の期間の連続した動量同時計測法について説明する[10-15]．図６

バンチが交互に訪れるバンチ構造である．

に装置の概略図と写真を示した．装置はクラスタ

このようにして計測された飛行時間と検出位置

ービーム生成装置と２次元検出器を備えた電子から電子およびイオンの運動量を計算することが及びイオンの飛行時間分析器から成っている．ク

可能である．たとえば，検出器上の位置を（x, y），

ラスタービームは装置の上方から導入されており，

飛行時間を t とし，飛行時間分析器の方向をｚ軸と

X 線は紙面の前方から後方に入射する．Ｘ線を吸すると，イオンの運動量（px, py）は，次式で求める

収したクラスターから生成した電子は，電界によっことができる．

て左側に，イオンは右側に加速され，検出される．

px =約６ガウスの磁場を電界に平行に印加することによって 20 eV 以下の電子をすべて検出している．

m( x − x 0 )m( y − y 0 ), py =tt（3）

磁場を印加しているため，電子はらせん軌道を描

ここで，（x0, y0）はイオンが生成した位置，m はイ

きながら，検出器に到達する．検出器では，電子オンの質量である．そして，z 軸上の運動量 pz は，やイオンが生成してから検出されるまでの飛行時

電界が強く，空間分布収束条件（Wiley-McLaren

間と検出位置が計測される．

条件[16]）を満たしていれば，

電子やイオンの飛行時間は，放射光のパルス

p z = qE (t − t 0 )性を利用し，放射光に対して，電子の検出時間を（4）測定している．そのため，放射光の運転モードは，
100 ns 程度の間隔のあるシングルバンチが必要と求めることができる．ここで，q はイオンの電荷，Eである．SPring-8 では，100ns 以上の時間間隔のは電界，t0 は運動量がゼロのときのイオンの飛行

２次元検出器時間である．実際には電界が弱いので，pz は解析

2次元検出器
電場

Y

的には求めることができず，数値計算で解いていY

る．電子の運動量は，磁場が加わるので少し複雑になるが，同様に計算できる．

e-

e-

X

X

４．Ar ダイマーからの ICD 過程

X線
磁場

実験は SPring-8 のビームライン 27SU で行われ
イオン用2次元検出器

クラスター
ビーム

電子の
ドリフト領域

た[17]．電子・イオン運動量同時計測装置を用いて，Ar クラスターからの複数のイオンと電子との同時計測を行った[12]．Ar ダイマーに単色軟 X 線(257 eV: 2p イオン化しきい値より 9 eV 程度高いエネルギー)を照射したときに生成されるイオンの飛行時間スペクトルを図７に示す．横軸は最初に検X線出されたイオンの飛行時間，縦軸は２番目に検出加速領域されたイオンの飛行時間を表している．イオンの質量／電荷の平方根と飛行時間は比例するので，

図６ 実験装置の概略図と写真

7

飛行時間を調べると，生成されたイオンの種別の８(a)には，３つの島状の分布が見える．右側の２判定が可能である．しかし，イオンが運動エネル

つの島は光電子に対応するものである．左側のギーを持っていると，運動エネルギーがゼロの飛島は右側の２つの島と異なり傾いているのがわか

行時間の前後に広がって観測される．このときのる．図中に，－１の傾きをもった直線を赤で書き込+

2+

実験条件では，Ar と Ar イオンが運動エネルギ

んだが，左側の電子エネルギーが 2 eV 付近の部ーを持っていない場合の飛行時間は，それぞれ分では，分布が－1 に傾いていることがわかる．こ4.6μs と3.3μs であり，図７に点線で示した．図中ののことが ICD 過程であることをはっきりと示す証拠

斜めの線状にプロットされているものが，Ar ダイマとなった．分布が－1 に傾いていることは，電子の

+

+

+

2+

ーから生成された Ar と Ar および Ar と Ar であエネルギーと運動エネルギー放出との和が一定+る．また Ar トライマーから生成された３つの Ar イ

であることを意味している．このエネルギーの和のオンも観測されている．

値は 9.9 eV と得られた．この電子のエネルギーと+2+

ここでは，Ar ダイマーから Ar と Ar に解離する
チャンネルを考える．この場合，以下の(5)式のよう

2+

Ar - Arな過程が生じているものと考えられる．

120

+
+

Ar - Ar()

Ar ⋅ Ar + hν → Ar + 2 p −1 ⋅ Ar + e ( 2 p )TOF of Second Ion (μs)

6

(5a)

↓
Ar

2+

Ar

2+

* ⋅Ar + e(Auger)

(5b)

↓

(3 p ) ⋅ Ar ( 3 p ) + e ( ICD )
−2

(

+

)

↓

−1

(5c)

(

)

60
30
0

5
Ar

+

4

+

Ar

Ar 2 + 3 p −2 + Ar + 3 p −1

90

+

(5d)

+

Ar - Ar - Ar

2+

3

+

4

5

TOF of First Ion (μs)

すなわち，X 線を吸収した Ar ダイマーは内殻電

図７ 内殻イオン化した Ar クラスターから生成されるイオンのイオ

子を放出し(過程 5a)，オージェ過程により，2 価イン・イオン同時計測スペクトル．

オンとなる(過程 5b)．このとき Ar ダイマーイオンは励起状態にあり，ICD 過程がおき，3 価の Ar ダイ

Counts

マーイオンとなった後に(過程 5c)，Ar+と Ar2+に解離する(過程 5d)．この解離過程を抽出するために，(b)電子によるピーク（7 eV, 9 eV 付近）に加え，2 eV
付近にピークが見られる．このピークが(過程 5c)

0
10

0

(c)

(a)
5

の ICD 過程によって生成されたものと推定される．
図８(c)は，解離イオンの持っている運動エネルギ

80

2p3/2

40

KER (eV)

図８(b)は電子のエネルギー分布であり，2p の光

2p1/2

100

Ar ダイマーから生成される Ar+と Ar2+と同時に放出される電子を計測した．その結果を図８に示す．

ICD

0

5
10
Electron Energy (eV)0800Counts

図８ (a)257 eV の軟Ｘ線を吸収した Ar ダイマーが Ar2+と Ar+に解ーの総和を表し，運動エネルギー放出（KER）で離する場合に放出される電子の運動エネルギーと運動エネルギ

ある．運動エネルギー放出は 8 eV 付近にピーク

ー放出(KER)との相関図．（ｂ）Ar ダイマーから放出される電子のを示している．図８(a)は，電子の運動エネルギー

運動エネルギー分布．(c)Ar ダイマーが解離時に放出する運動エと運動エネルギー放出の相関図を表している．図

ネルギー放出(KER)分布．

8

運動エネルギー放出との和が一定ということは，は ， Ar2+-Ar ダ イ マ ー か ら ， 輻 射 性 電 荷 移 行

最終生成物状態の上，9.9 eV に存在する Ar ダイ(radiative charge transfer)を経て生じている[18]．

マー2 価イオンの状態を経てから，解離しているとまた，内殻励起 Ar トライマーから３つの Ar+に解離推定される．

するチャンネルも ICD 過程によって生じるが，ここ

この解離過程を確定するために，エネルギー関では割愛する[19]．

係図（図９）を用いて考察する．まず，Ｘ線を吸収した Ar ダイマーは，図９(a)のように，Ar ダイマーの一方のサイトに内殻ホールを形成し，光電子を５．ヘテロクラスターの ICD 過程

放出する．引き続きオージェ過程により脱励起し，５－１．ヘテロクラスターの ICD 過程について

図９(b)のように一方のサイトに２つのホールが形成される．このときのエネルギー準位は，２価イオ

NeAr などのヘテロクラスターの脱励起は，Ne2ンの基底状態の 43.4 eV，励起状態である 57.5などのホモクラスターの脱励起と異なることはある

-1

-1

-3

だろうか[20]．もちろん図１０(a)のように，ヘテロク

これらの状態は，Ar のエネルギーレベル（84.3

ラスターも ICD 過程によって脱励起する．ただ，ヘeV）より低いので，片方のサイトでの３価イオンは

テロクラスターのＡ原子イオンにあるホールのエネ

形成されない．一方，最終状態として考えられるもルギーレベルが，隣の B 原子の 2 重イオン化のエ+のは，図９(c)のように Ar (3p )と Ar (3p )であり，

ネルギーレベルよりも大きい場合がある．この場合，

このイオンペアのエネルギーは，基底状態から，

図１０(b)のように，B 原子の浅い価電子がＡ原子59.1 eV，60.9 eV，63.2 eV などである．放出エネのホールを埋め，B 原子から浅い価電子を放出

ルギーは 9.9 eV であることから，最終生成物のエすることが可能となる．その結果，Ａ原子イオンは

ネ ル ギ ー か ら 9.9 eV 高 い 中 間 状 態 は ，

中性の原子となり，B 原子は２価のイオンとなる．

eV(3s 3p )，70.6 eV(3p 3d)などが可能である．
3+

2+

-1

2+

-2

-3

Ar (3p 3d）-Ar の状態（約 70 eV）が当てはまるこ

こ の 過 程 は ， Electron-Transfer Mediated Decayとがわかる．したがって，オージェ過程によって(ETMD)と呼ばれている．

2+-3

Ar (3p 3d)-Ar に脱励起した Ar ダイマーイオンから Ar+と Ar2+が生じることがわかる．したがって，

５－２．ArKr ヘテロクラスターからの ICD 過程に

Ar ダイマーの内殻イオン化から (5)式のような過ついて程を通って ICD 過程が起きていることが明確に示された．

われわれは，電子・イオン・イオン同時計測によ++なお，図７で強度の大きな Ar + Ar への過程って，ArKr ヘテロクラスターの Ar2p の内殻電子をA原子イオン

B原子

光電子放出(7-9 eV)
2p-1

Ar3+

オージェ過程エネルギーレベル (eV)80

hv=257eV
光イオン化

価電子軌道

3s-2

70

3p-33dＩＣＤ過程と解離過程
3p-1 & 3p-2

10eV

60

3s-13p-1
50

3p-2
40

Ar

Ar+
(a)

Ar2+

Ar
(b)

Ar+

Ar2+
(a) エネルギー移動（ICD)(c)(b) 電子移動（ETMD)

図１０ ヘテロクラスターにおける脱励起過程．(a)ICD 過程によって
図９ Ar 原子と Ar ダイマーのエネルギーレベル

A+B+が生成される．(b)ETMD 過程によって AB2+が生成される．

9

イオン化したときの脱励起過程の計測を試みた

られる２つのピークは，Ar 2p の光電子に相当する[21,22]．図１１に Ar と Kr を混合させ，262.54 eVものである．そして，4 eV 付近に見られるピークが，の軟 X 線を照射したときに生成されるイオン・イオ

後に説明するように ICD に由来するものと考えら

ン同時計測スペクトルを示した．この図においてクれる．図１２(c)は，電子の運動エネルギーと運動ラスターでないモノマーから生成されるイオンは除エネルギー放出との相関を表している．図１２(c)いている．このスペクトルには，主に Ar2，Kr2 およには，３つの島状の分布が見える．右側の２つのび ArKr の３種類のクラスターから生成されるイオ

島は光電子に対応するものである．左側の島は++ICD 過程に由来するものと考えている．図中に示ン ペ ア が 観 測 さ れ る ． Ar2 か ら は ， Ar +Ar と
2+

+

+

+

2+

+

Ar +Ar ，Kr2 からは Kr +Kr と Kr +Kr ，ArKr
+

+

2+

+

+

した赤い線は，イオンと電子の運動エネルギーの

2+からは，Ar +Kr ，Ar +Kr および Ar +Kr が生

和が 11.3 eV として，プロットしたものである．この成する．ここでは，ヘテロクラスターである ArKr か11.3 eV は，Ar2+(3p-33d)Kr と Ar2+(3p-2 1D)+Kr+

ら生成される Ar2++Kr+の生成チャンネルについて(4p-1 2P)のエネルギー差と等しい．すなわち，議論する．

Ar2++Kr+のイオンペアは，Ar2+(3p-33d)Kr を経由生成された Ar2++Kr+のイオンペアと放出された

し，ICD 過程によって生成したものと考えられる．

電子を同時に計測し，その運動エネルギー分布

図１３に脱励起過程をまとめた．まず軟 X 線をの相間を図１２に示す．図１２(a)は，解離イオンが吸収した ArKr ヘテロダイマーは，Ar2p 電子を放放出する運動エネルギーの和（運動エネルギー

出してイオン化する（図１３(a)）．イオン化に引き続

放出 KER）を表している．約 7.5 eV のピークを持きオージェ過程により，Ar2+(3p-33d)Kr の状態へった分布が得られた．この運動エネルギーは，脱励起する（図１３(b)）．そして，ICD 過程により，

2++

ArKr の基底状態の核間距離から Ar と Kr に解

Ar2+(3p-2 1D) Kr+ (4p-1 2P)の状態となり，Ar2++Kr+

離する場合に放出されるエネルギーとほぼ一致しのイオンペアへと解離する（図１３(c)）．このように，ている．すなわち，オージェ終状態からの脱励起

ヘテロクラスターにおいても，ICD 過程が起きてい過程が，クラスターの伸縮運動よりも速く起きていることを実験的に突き止めることが出来た．

ることを意味している．図１２(b)は，放出電子の運動エネルギー分布である．11.8 eV と 13.9 eV に見

５－３．ETMD 過程について
Cederbaum グループの理論的な ETMD 過程の予言から，Frankfurt グループなどは，鋭意実験的

図１２ (a) 262.54 eV の軟Ｘ線を吸収した ArKr ヘテロダイマーがAr2+と Kr+に解離する場合に放出されるイオンの運動エネルギー
図 １ １ ArKr の ヘ テ ロ ク ラ ス タ ー か ら 生 成 さ れ る イ オ ン の放出(KER)分布．（ｂ）ArKr ヘテロダイマーから放出される電子の

PEPIPICO スペクトル．クラスター以外から生成されるモノマーイオ

運動エネルギー分布．(c)電子の運動エネルギーと運動エネルギ

ンは図から除いている．

ー放出(KER)との相関図．

10謝辞
本研究は，上田潔氏，Xiao-Jing Liu 氏，福澤
宏宣氏，Georg Prümper 氏（東北大学），八尾誠氏，永谷清信氏，岩山洋士氏（京都大学），為則
雄祐氏，James Harries 氏（SPring-8/JASRI），大浦正樹氏，山岡人志氏（理研），鈴木功氏，森下雄一郎氏，加藤昌弘氏（産総研）およびフランクフ
ルト大学のグループと共同で行いました．ここに感謝いたします．本研究は SPring-8 の BL27SU において行われました．この研究の一部は，科学研究費補助金を受け行なわれました．

図１３ ArKr へテロダイマーのエネルギーレベル

参考文献

な証拠を探索中である．また我々もそれに関心があり，ヘテロクラスターで得られたスペクトルを詳[1]細に解析している．それらの中には，一見 ETMD

L.S. Cederbaum, J. Zobeley, and F. Tarantelli,Phys. Rev. Lett. 79, 4778 (1997).

とみえるプロファイルもあるが，他の過程による生[2] R. Santra, J. Zobeley, and L.S. Cederbaum,

成も否定できず，確たる証拠を得るのは，今後のPhys. Rev. B 64, 245104 (2001).

課題と考えられる．

[3] V. Averbukh, I. B. Müller, and L.S.
Cederbaum, Phys. Rev. Lett. 93, 263002(2004).

６．おわりに[4]

T. Jahnke, A. Czasch, M. Schöffler, S.
Schössler, M. Käsz, J. Titze, K. Kreidi, R. E.

本解説では，ICD 過程について全般的に議論

Grisenti, A. Staudte, O. Jagutzki, K. Ueda, and

した後，Ar ダイマーにおける原子間クーロン脱励

R. Dörner, Phys. Rev. Lett. 99, 153401 (2007).

起について，電子・イオン運動量同時計測法を用[5]いた観測を紹介した．価電子のイオン化に伴う励

R. Santra, J. Zobeley, L.S. Cederbaum, and N.
Moiseyev, Phys. Rev. Lett. 85, 4490 (2000).

起状態からだけではなく，内殻イオン化に引き続[6]

くオージェ過程の後にも ICD 過程が起きている．

S. Marburger, O. Kugeler, U. Hergenhahn,
and T. Möller, Phys. Rev. Lett. 90, 203401

そして，ダイマーだけでなくトライマーからも ICD(2003).

過程が起きていることがわかった．また，ArKr ヘ[7]

テロクラスターでも同様に ICD が起きることも実験

T. Jahnke, A. Czasch, M. S. Schöffler, S.
Schössler, A. Knapp, M. Käsz, J. Titze,

的に明らかにした．これらは，小さいクラスター内

C.Wimmer, K. Kreidi, R. E. Grisenti, A.

の電荷移動を調べたものであり，クラスター内のStaudte, O. Jagutzki, U. Hergenhahn, H.

電荷移動のメカニズムを知る入り口であると考えら

Schmidt-Böcking, and R.Dörner, Phys. Rev.

れる．クラスターサイズが大きくなったときに，クラLett. 93, 163401 (2004).

スター内の電荷がどのように移動していくのか，と[8]いう点も興味のあるところである．

R. Santra, and L.S. Cederbaum, Phys. Rev.
Lett. 90, 153401 (2003).

[9]
11

Y. Morishita, X.-J. Liu, N. Saito, T. Lischke,[10]M. Kato, G. Prümper, M. Oura, H. Yamaoka, Y.

Stoychev, A.I. Kuleff, L.S. Cederbaum,X.-J.

Tamenori, I. H. Suzuki, and K. Ueda, Phys.

Liu, H. Fukuzawa, G. Prumper and K. Ueda,

Rev. Lett. 96, 243402 (2006).

Chem. Phys. Lett. 441, 16 (2007).
[19]

R. Dörner, H. Bräuning, J. M. Feagin, V.
Mergel, O. Jagutzki, L. Spielberger, T. Vogt, H.

Morishita, S. Stoychev, A. Kuleff, I. H. Suzuki,

Khemliche, M. H. Prior, J. Ullrich, C. L.

Y. Tamenori, R. Richter, G. Prümper and K.

Cocke, and H. Schmidt-Böcking, Phys. Rev.A

Ueda, J. Phys. B 40, F1 (2007).
[20] J. Zobeley, R. Santra, and L.S. Cederbaum, J.

57, 1074 (1998).

Chem. Phys. 115, 5076 (2001).

[11] A. Landers, Th. Weber, I. Ali, A. Cassimi, M.
Hattass, O. Jagutzki, A. Nauert, T. Osipov, A.

[21] Y. Morishita, N. Saito, I. H. Suzuki, H.

Staudte, M. H. Prior, H. Schmidt-Böcking, C.

Fukuzawa, X.-J. Liu, K. Sakai, G. Prümper, K.

L. Cocke, and R. Dörner, Phys. Rev. Lett. 87,

Ueda, H. Iwayama, K. Nagaya, M. Yao, K.

013002 (2001).

Kreidi, M. Schöffer, T. Jahncke, S. Schössler,
R. Dörner, T. Weber, J. Harries, and Y.

[12] Y.Morishita, G.Prümper, X.-J.Liu, L.Toralf,
K.Ueda,Y.Tamenori,

J.Harries,

Tamenori, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 41,

M.Oura,025101 (2008).

H.Yamaoka, M.Kato, I.H.Suzuki, and N.Saito,[22]

Radiat. Phys. Chem. 75, 1977 (2006).
[13]

[14]

G. Prümper, Y. Morishita, N. Saito, I. H.

M. Lavollée, A. Czasch, T. Weber, O. Jagutzki,

Suzuki, K. Nagaya, H. Iwayama, M. Yao, K.

H. Schmidt-Böcking R. Moshammer, U.

Kreidi, M. Schöffer, T. Jahncke, S. Schössler,

Becker, K. Kubozuka, and I. Koyano, Phys.

R. Dörner, T. Weber, J. Harries, and Y.

Rev. Lett. 88, 133002 (2002).

Tamenori, J. Electron Spectroscopy Relat.
(submitted).

N. Saito, A. De Fanis, K. Kubozuka, M.
Yoshida, A. Cassimi, A. Czasch, R. Dörner,
L.Schmidt,

V.

McKoy,

K.

Wang,

B.

Zimmermann, I. Koyano, and K. Ueda, J. Phys.
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[18] N. Saito, Y. Morishita, I.H. Suzuki, S.
12