有効場の理論を用いたTccの性質or¯c dcū

東京都立大学LETTERS
D1 衣川友那?

- Tcc の内部構造？

複合性 X の模型計算- 模型のパラメタ (ccūd¯ のエネルギー)を変えながら複合性 X の計算
Tcc はハドロン分子的7060LHCb
9 fb–1

Yield/(200 keV c–2)

D*+

50
Yield/(500 keV c–2)

D0403020N
3.874mD D π00+δmBW

3.876(GeV c–2)

ΓBW

1003.87

3.883.89mD D π0+3.9(GeV c–2)

Table 2 | Syparametersin quadratu
the assignm
separatelySource

LHCbCollaboration, Nat. Phys. (2022).Fit modelFig. 1 | The distribution of the D D π mass. The distribution of theX [dimensionless]

00 +D0D0π+ mass after statistical subtraction of the contribution of the non-D0background, with the result of the fit with the two-component function
described in the text. The horizontal bin width is indicated on the verticalaxis legend. The inset shows a zoomed signal region with a fine binningscheme. Uncertainties on the data points are statistical only and represent
one standard deviation, calculated as a sum in quadrature of the assigned
weights from the background subtraction procedure.

0.8ccūd¯ との結合のみで作られ0.60.484 %0.2
0Parameter

Data+T cc→ D0D0π+
BackgroundTotal
D*+D0 threshold
D*0D+ threshold

01

Table 1 | Paspectrum:
mass thresstatistical o

40
35
30
25
20
15
10
50

0

0.002

0.004

0.006

ν0 [GeV]

D0D

た束縛状態なのに複合的*+0.008and background components. The signal component is describedby the convolution of the detector resolution with a resonant shape,
which is modelled by a relativistic P-wave two-body Breit–Wigner(BW) function modified by a Blatt–Weisskopf form factor with ameson radius parameter of 3.5 GeV−1. The use of a P-wave resonance is motivated by the expected JP = 1+ quantum numbers for+the T+cc state. A two-body decay structure Tcc → AB is assumed with
mA = 2mD0 and mB = mπ +, where mπ + stands for the known massof the π+ meson. Several alternative prescriptions are used for theevaluation of the systematic uncertainties. Despite its simplicity, themodel serves well to quantify the existence of the T+
cc state and tomeasure its properties, such as the position and the width of theresonance. A follow-up study91 investigates the underlying natureof the T+
cc state, expanding on the modelling of the signal shape andthe determination of its physical properties. The detector resolution
is modelled by the sum of two Gaussian functions with a common∵ 低エネルギー普遍性
0.01

Resolution m

Resolution c
Background

Model param
Momentum

Energy loss c

D*+!−!D0 mas
Total

JP quantum nTo validational crossing to data
dipole mag
statistically
D → K−π+ ca
the known msistent amo
dedicated ssignal is noCabibbo-supof charm ha要約• CP 対称性の破れが標準模型を超える物理の解明の鍵!

どのような相互作用が CP 対称性の破れに寄与するか特定する必要がある• 標準模型の有効場の理論の演算子を系統的に CP 対称・CP 反対称のものに分類するアルゴリズムを紹介!
!

• 結果!
!

Hilbert 級数という道具を用いる場の位相の再定義で除去できる CP 位相についても考察
質量次元 6 の演算子について（人力で）分類した先行研究の結果を再現
数秒〜数分で，より高次元の演算子の分類をすることが可能• 今回紹介する手法は，標準模型以外の有効場の理論に対しても適用可能
岡部律心 (Kavli IPMU)Counting CPV Operators in SMEFT

2022 年 8 月 8 日

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マヨラナニュートリノのマジックテクスチャーはディラッ クニュートリノの質量⾏列に内在するか？
東海⼤学⼤学院

素粒⼦論研究室

兵藤 悠太
1998年

研究背景
1970年代初頭

http://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/sk/index.html

ニュートリノは混合していた
https://higgstan.com

ニュートリノは混合しない

研究⽬的

混合の詳細は不明
実験：精密測定が始まる
理論：混合モデル構築が始まる

従来にないアプローチでニュートリノの混合状態の理論モデルを構築する
実験：混合状態を測定
数値の決定
理論：理由を模索

本研究のアプローチ
従来のアプローチ（理論）
・数論に着⽬・この⽅法で未だにモデルが・群論を⽤いて・魔⽅陣に着⽬確定していない・・・
構築・新しいアプローチを提案22. ⼩川 順⽣

平坦な時空のホログラフィー対応• 漸近的平坦な時空のホログラフィー対応(Celestial Holography)についてのreviewをする。（arXiv:2107.02075）

SYK modelとJT gravityの双対 (based on arXiv :2002.12187)
京都大学基礎物理学研究所素粒子論 M1 神田大樹

JT Gravity

SYK Model

2D dilaton gravity

Holographic Dual𝑁 majorana fermions の QM

低次元のAdS/CFT対応の実現となっている! (NAdS2 /NCFT1 )N = Nearly
例えば…

両者から、IRでSchwarzian Actionが導ける
これについての発表

超弦理論におけるブラックホールエントロピー
京都大学 基礎物理学研究所 M1 佐藤政秀
I 弦理論は究極理論？←重力子が現れる，重力子の関与する散乱振幅が計算可能· · · 量子重力理論
I では散乱以外はどうか？· · · 超弦理論で強重力天体であるBHを構成できる(その量子性は？)I 量子性をテストする格好の物理量：ブラックホールエントロピー
I 実は超弦理論を使うとBeckenstein-Hawkingエントロピーを量子的に計算可能
I 弦理論は正しい量子重力理論！？

導入クォーク自由度と結合したハドロン間ポテンシャルによるX(3872)の構造解析
exp[−mr]HD̄DV (r) = KD̄D+ ⋯ ⟶ 0：散乱ポテンシャル
rr→∞

寺島

伊吹 (都立大)V(r)ハドロンポテンシャルAc̄c
V (r) = − + σr + V0 ⟶ ∞：閉じ込めポテンシャルrr→∞

クォークポテンシャル

01mHr

課題c̄cD̄D• V (r)とV (r)はそれぞれ独立に計算本研究• Dメソン : cクォークを含む中間子• X(3872) : エキゾチックハドロン• c̄cとD̄Dのチャンネル結合から、ハドロン間有効ポテンシャルを得る
c• non-local型からlocal型へ有効ポテンシャルを変換する• X(3872)のモデルに対応したlocal型有効ポテンシャルから構造解析する
原子核三者若手夏の学校 2022 @zoom on Aug. 8th

Ibuki Terashima

1

Kazuyoshi Yano (No.26)• Lyapunov exponent(𝜆𝐿 ): Value for quantitative evaluation of chaosClassical: Lyapunov exponent cantake any value

𝜆𝐿Classical system
Quantum system

Arbitrary value
Bounded by temperature1

行列模型による離散的光円錐量子化(Review)
筑波大学素粒子理論研究室 M2 吉田悠人

arXiv:hep-th/9710009v1
Nathan Seiberg“Why is the Matrix Model Correct ?”有限サイズのBFSS行列模型が、光円錐方向にコンパクト化されたM理論において、コンパクト方向の運動量を記述することを確認する。
𝑥 ~𝑥𝑥𝑥ⅡA弦理論

光円錐方向がコンパクトなM理論

Supersymmetric affine Toda field equations and ODE/IM correspondence
ポスター28Mingshuo Zhu in cooperation with Katsushi Ito, Tokyo Institute of Technology
arXiv:2206.08024

4 次元

ゲージ理論に関する Gaiotto 構成
谷川 昇右
大阪公立大学 数理物理研究室• Seiberg-Witten理論についてにレビュー• ブレーンを並べることで4次元N＝２超対称性ゲージ理論を構成し、Seiberg-Witten理論が作れることを見る• Seiberg-Witten曲線を質量変形して特異点での留数を取り出せるようにし、留数とフレーバー対称性との関係をみる• 新しく見えてくる双対性について述べる

タイトル︓⾮可換Dirac-Born-Infeld⽅程式からSuper Yang-Millsへの補正の誘導
発表者︓⾦久発

やりたいこと‼
超対称⾮可換DBI⽅程式からSYMへの補正、マイヤーズ効果を誘導したい︕
キーワード︓超弦理論、DBI⽅程式、ピュアスピナー形式、SYM、マイヤーズ効果

発表時間25分くらい。対象M1。

8⽉9⽇の藤井⽒の発表に関連します。

SU(2) Skyrme理論で求めるハドロンの性質
Skyrmeモデル:
非線形シグマ模型の一種。
特に、中間子場のソリトン解としてバリオンを記述できる。
SU(2)×SU(2)対称性を持つSkyrmeモデルを用いて
1. Hedgehog型のソリトン解を仮定。
2. ソリトンの回転運動を量子化。
3. 𝜋中間子の崩壊定数や核子の電荷密度分布などを計算。

計算結果は半定量的に実験と合う。

散乱振幅の代数的計算- 場の理論に表れるhomotopy algebra –名古屋大学素粒子論研究室(E研) M1 渋谷翔之

場の理論の作用は𝐴∞ algebraを満たす写像{𝑚𝑖 }𝑖 によって以下のように与えられる
11
𝑆 = − 𝜑, 𝑚1 𝜑 − 𝜑, 𝑚2 𝜑, 𝜑 − ⋯23

この時、理論の散乱振幅は以下の𝐌から計算できる
1𝐌 ≡ 𝐏𝑸𝐏 + 𝐏𝒎
𝐏𝐈 + 𝒉𝒎 + 𝑖ℏ𝒉𝐔
この表式は代数的かつどの理論にも共通する普遍的なもの
更に、有効作用を与えるものでもある

ポスター33. 福地幸太(review)•格子QCDを用いたハドロン質量計算について•QED効果を入れた場合の問題点(有限体積効果)•この問題を解決する計算手法[1]•実際の計算に適用した例[2]: π中間子質量差Δmπ = mπ+ - mπ0[1]X. Feng and L. Jin, Phys. Rev. D 100, 094509 (2019)[2]X. Feng et al., Phys. Rev. Lett. 128, 052003 (2022)𨂊

弦 理論 と 光 的 1 空間 的 曲面①

ローレンツ 多様体 上 に は

時 1間 的 光 的 空間 的②

ローレンツ 多様 体 上 のて「|ggltji樹直線

瘛翠兜が リトルピ\→x!
式≈③ローレンツ。

劒時間 的 直線

QI、( 現行 ) 弦 理論 はの

光 的 / 空間 的 曲面 に 対応 し て いる ?と空間 的 直線

AIも\≈

論点。

曲線 は 接 ベクトル の 種類 で 分類 できるi.me
光 的 バク にバク トル が ある、、、

たぶん 未 対応 な 気 が する

量子 化

≈

多様体 上 の 曲面 も 接 ベクトル 種類 で 分類 できるの手続き でし た がという 拘束 条件の④ 光 錐 と どう 交わる か で 分類 する と 視覚 的 に 分かり 易い。

±=0( ゲージ 固定条件) を 用いる と面 が 時間 的 な もの に 限ら れ て しまう

Q2A2、、、。

弦 理論 に 光 的 1 空間 的 曲面 は 必要 ?
むしろ 省く 理由 が ある なら 知り たい

量子 論 は「全て の」。

経路 を 勘定 し ない と、意味 が ない ん じゃ ない ?

光 的 (接する )時間 的 ( 交わる )曲面 がある 点 pで{鳴光的的|、、

空間 的 ( 交わら ない )先 的 接 ベクトル が|

2 個

1 個
0A3存在 するのローレンツ

多様体 上 の 曲面 な ので個

上述 の 概念 を持つ

ヒルベルト 空間 が 広がる はず な ので、真空 が 変わる伴っ て一、⑤ 世界面 は 時空 という 名毈 鷴 畹 櫺 唎駙。

、

いタキオン の 話

変わる かも ?

、かも ?

臨界 次元 話 とか もの、

格子上の理論の イクォークの取り扱い（Review）RCNP M2 西岡 蒼矢←伝播関数のシミュレーションから質量を調べられる
C. Alexandrou, Ph. de Forcrand, and B. Lucini

ハドロンの内部構造としてのダイクォーク

C. Alexandrou, Ph. de Forcrand, and B. Lucini

格子上の場の理論を用いて考える理論の厳密に議論を進めやすい
有限体積では有限自由度なので計算可能

ダで

非摂動的な議論、シミュレーションができる↑ ダイクォークを形成するような引力が生じるというシミュレーション結果

3次元CS理論と結び目多項式
Review of E. Witten “Quantum

eld theory and the Jones polynomial”• 実はこれらは等価らしい•

S 3 上の SU(2) レベル k Chern-Simons理論におけるWilson loopの期待値• ↑のloopと同じ形の結び目に対してのJones多項式(結び目不変量のひとつ)

fi

京都大・M2 津田崇史 原子核三者若手夏の学校 ポスターNo.36 (2022/8/8)