116

数理解析研究所講究録
第2068巻 2018年 116-127

同じ曲率を持つ空間型の間の特異点を許容する等長はめ込み
横浜国立大学

大学院工学研究院*

本田

淳史 $\dager$

Atsufumi Honda

Faculty of Engineering,
Yokohama National University

概要

波面とは,特異点を許容する (超) 曲面のクラスである.波面の内在的な構造をモデルとした連接接束はリーマン多様体の特異点を許容する概念とみなすこ とができる.本稿では,そのような連接接束に 「空間形」 の概念を導入し,同じ曲率を持つ空間形の間の等長はめ込みを波面の枠組みで定式化し,それらの分類や性質を調べた結果を紹介する [8, 9].

1

波面と連接接束

1.1

波面

向き付けられたリーマン多様体 (N^{n+1}, h) に対して,その単位接束を T_{\mathrm{l} N^{n+1} で表す.可微分多様体 M^{n} からの滑らかな写像
f : M^{n} \rightarrow (N^{n+1}, h)が波面 (wave front, フロント) であるとは,各点 p\in M^{n} に対して,その近傍 Uで定義された f に沿う滑らかな N^{n+1} の単位ベク トル場 $\nu$ が存在してL := (f, $\nu$): U \rightarrow T_{1}N^{n+1}*

RIMS 共同研究 (公開型) 「部分多様体論の潮流」 (代表者 : 川上裕 (金沢大学))$\dag er$

本研究は科研費 (課題番号:16Kl7605) の助成を受けたものである.

117

がLegendre はめ込みとなるときをいう.ここで L がLegendre であることは,任意の X\in \mathfrak{X}(M^{n}) に対して h(f_{*}X, $\nu$) =0 となることと同値である1 このとき $\nu$
は単位法線ベクトル場と呼ばれる.また, L が単に Legendre写像である場合には f を波面的 (frontal, フロンタル) と呼ぶ. f がはめ込み (超曲面) ならば波面となるが,波面ははめ込みでない点を許容する. f が p\in M^{n} においてはめ込みでないとき, p を特異点と呼ぶ.

カスプ辺

ツバメの尾

図1: 波面に現れる特異点 ( n=2 の場合).
単位法線ベクトル場 $\nu$ が M^{n} 上で矛盾なく定義されるとき, f は余向き付け可能と呼ばれ, M^{n} が向き付け可能であるとき \displayst le\int を向き付け可能と呼ぶ. f がはめ込みである場合は,余向き付け可能性と向き付け可能は同値であるが,一般には
それらは独立である.

1.2

連接接束

Saji‐Umehara‐Yamada は波面の内在的な構造の定式化として,連接接束を導入
した.

定義1 (Saji‐Umehara‐Yamada [22, 24 \mathcal{E} を n 次元可微分多様体 M^{n} 上の階数 nのベクトル束とする.また, \mathcal{E} 上に計量 \langle , }, それに両立する接続 D が与えられているとする.ベクトル束準同型 $\varphi$ : T\mathbb{J}l\rightarrow (\mathcal{E}, \langle , \rangle, D) は
D_{X} $\varphi$(Y)-D_{Y} $\varphi$(X)- $\varphi$([X, Y])=0, X, Y\in \mathfrak{X}( $\Lambda$ I^{n})を満たすとき, \mathcal{E}=(\mathcal{E}, \{ , \rangle, D, $\varphi$ ) を連接接束と呼ぶ.
1\mathfrak{X}(M^{n}) で M^{n} 上の滑らかなベクトル場全体を表す.

118

ここで,リーマン多様体 (M, g) に対して, \mathcal{E} := TM^{n}, \langle , \rangle := g, D を Levi‐
Civita 接続, $\varphi$:=\mathrm{I}\mathrm{d}_{TM^{n} と定めると ( \mathcal{E}, \{ , \rangle, D, $\varphi$ ) は連接接束となる.つまり,連接接束はリーマン多様体の一般化にあたる概念である.さらに,波面,より一般にフロンタルは連接接束を自然に誘導する.

例2 ([24, Example 2.4]). フロンタル f : M^{n}\rightarrow(N^{n+1}, h) に対し,\bullet\mathcal{E}_{f} を引き戻し束 f^{*}TN^{n+1} の $\nu$ の直交補空間で定る部分束,\bullet$\varphi$ f : TM^{n}\rightarrow \mathcal{E}_{f} を $\varphi$_{f}(X) :=df(\mathrm{X})\bullet

D を N^{n+1} のLevi‐Civita 接続の接成分,\bullet\{, \} を N^{n+1} から \mathcal{E}_{f} へ誘導される計量とし,とする.このとき, \mathcal{E}_{f}= (\mathcal{E}_{f}, \{, ), D, $\varphi$_{f}) は連接接束である. \mathcal{E}_{f} をフロンタル fの誘導連接接束と呼ぶ.

連接接束が余向き付け可能であるとは, \mathcal{E} がベクトル束として向き付け可能なときをいう.誘導連接接束 \mathcal{E}_{f} が余向き付け可能であることと,フロンタル f が余
向き付け可能であることは同値である.
以後, (N^{n+1}, h) を断面曲率が一定値 c である単連結な空間形 $\Sigma$^{n+1}(c) とする.
つま り,\bulletc=1 の場合は単位球面 $\Sigma$^{n+1}(1)=S^{n+1},\bulletc=0 の場合はユークリッド空間 $\Sigma$^{n+1}(0)=R^{n+1},\bulletc=-1 の場合は双曲空間 $\Sigma$^{n+1}(-1)=H^{n+1}を表す.

事実3 ([23, Proposition 2.4]). フロンタル f : M^{n}\rightarrow$\Sigma$^{n+1}(c) に沿う単位法線ベクトル場を $\nu$ とする. f の誘導連接接束を ( \mathcal{E}_{f} , { , \rangle, D, $\varphi$_{f} ) とするとき,\langle R^{D}(X, Y) $\xi$,$\zeta$\rangle=c\left|\begin{ar y}{l ($\varphi$_{f}(Y),$\xi rangle&\lange$\varphi$_{f}(Y),$\zeta$\rangle\ \lange$\varphi$_{f}(X),$\xi rangle&\lange$\varphi$f(X),$\zeta$\rangle \end{ar y}\right|+\left|\begin{ar y}{l \{d$\nu$(Y),$\xi rangle&\{d$\nu$(Y),$\zeta$\} \langed$\nu$(X),$\xi rangle\angled$\nu$(X),$\zeta$)& \end{ar y}\right|が成り立つ (Gauss 方程式と呼ばれる).ただし, X, Y\in X(M^{n}) , $\xi$, $\zeta$ は \mathcal{E}_{f} の滑
らかな切断で, R^{D} は接続 D の曲率テンソル

R^{D}(X, Y) $\xi$:=D_{X}D_{Y} $\xi$-D_{Y}D_{X} $\xi$-D_{[X,Y]} $\xi$
とする.

119

2

空間形タイプの連接接束
可微分多様体 M^{n} 上の連接接束 \mathcal{E}= (\mathcal{E}, \langle , \rangle , D, $\varphi$) に対し,

半正定値計量となる.連接接束が完備であるとは,で,コンパクトな台を持ち,

g_{ $\varphi$} :=$\varphi$^{*} \langle ,\rangle はM^{n} 上の対称 (0,2)- テンソル T

g_{ $\varphi$}+Tが完備なリーマン計量を与えるようなものが存在するときをいう2. さらに,定曲率リーマン多様体のリーマン曲率テンソルの形を参考にして,次のように連接接束に定曲率性を導入する.

定義4 ([8]). 実数 k に対し,連接接束 (\mathcal{E}, \langle , \rangle, D, $\varphi$) が定曲率 k を持つとは,R^{D}(X, Y) $\xi$=k(\langle $\varphi$(X), $\xi$\} $\varphi$(Y)-\{ $\varphi$(Y), $\xi$\rangle $\varphi$(\mathrm{X}))が成り立つときをいう (ただし,X, Y\in X(M^{n}) , $\xi$ は \mathcal{E} の切断). 定曲率 k を持つ完備な連接接束を空間型タイプと呼ぶ.

線形写像 $\varphi$_{p} : T_{p}M^{n}\rightarrow \mathcal{E}_{p} が単射でないとき, p\in M^{n} を特異点と呼ぶ.特異点
集合 S_{ $\varphi$} が空の場合には,空間型タイプの連接接束はリーマン多様体としての空間形とみなすことができる.しかし, S_{ $\varphi$} \neq\emptyset の場合には球面上に平坦3な連接接束構造が入る.

例5 ([8]). 写像 f_{E}:S^{n}\rightarrow R^{n+1} を
f_{E}(x_{1}, \ldots, x_{n}, x_{n+1}):=(x_{1}, \ldots, x_{n}, 0)とする.ただし, S^{n} \subset R^{n+1} としている (cf. 図2). f_{E} の特異点集合 S_{f_{E}} は赤道
S_{f_{E}} =\{x\in S^{n};x_{n+1}=0\} で与えられる.定値写像 $\nu$:=(0, \ldots, 0,1) ?は f_{E} に沿う
単位法線ベクトル場を与えるため, f_{E} は余向き付け可能なフロンタルである (波面ではない). 例2のように定まる誘導連接接束 \mathcal{E}_{f_{E} =(\mathcal{E}_{f_{E} , \langle , \}, D, $\varphi$_{f_{E} ) は,完
備かつ平坦となる.平坦性は Gauss方程式から確かめられる (cf. 補題6).
より一般に,フロンタルに対するGauss方程式から次がわかる :補題6 ([8]). フロンタル f : M^{n}\rightarrow$\Sigma$^{n+1}(c) に対し,$\nu$を単位法線ベクトル場とする.このとき, f の誘導連接接束 \mathcal{E}_{f} が定曲率 c を持つことと,rank (d $\nu$) \leq 1 がM^{n} 上で成り立っことは同値である.
2 フロンタル,より一般に可微分写像 f : M^{n}\rightarrow (N^{n+1}, h) の完備性も第1基本形式 ds^{2} :=f^{*}hに対する同様の条件を用いて定義される.このような完備性は,ミンコフスキー空間の極大曲面[12, 25], 平坦波面 ( H^{3} の場合 [13], R^{3} の場合 [16]) に用いられている.
3定曲率 k=0 , つまり R^{D}=0 のこと.

120\rightar ow^{f_{E}
図2: フロンタル海の像 (cf. 例5).

3S^{n} 上の誘導連接接束 \mathcal{E}_{f_{E} は平坦である.

波面としての空間形の等長はめ込み
定曲率 c の単連結な n 次元空間型 $\Sigma$^{n}(c) の $\Sigma$^{n+1}(c) への等長はめ込みを考える.

そのような等長はめ込みは\bulletc=0 の場合,完備な平面曲線上の柱面 (Hartman‐Nirenberg の定理 [3]),\bulletc>0 の場合,全測地的 (O’Neill‐Stiel の定理 [20])に限る4. とくに n=2, c=0 の場合, R^{2} の R^{3} への等長はめ込みは R^{3} の完備な平坦曲面と同値である.つまり,完備かつ平坦な正則曲面は柱面となるが,特異点を許容すると非自明な例が豊富に存在する.

図3: R^{3} の埋め込まれたエンドを持つ完備な平坦波面.カスプ辺でない特異点は

全てツバメの尾であり,その個数は4つである.したがって,事実7にある評価は最良である.

4_{\mathcal{C}<}0 の場合,非自明な例が豊富に存在する [19]. 分類については Abe‐Mori‐Takahashi [1] を参照 (cf. [6]).

121

Murata‐Umehara は R^{3} の完備な平坦波面の分類を与え,向き付け可能性と余
向き付け可能を示した.さらに,埋め込まれたエンドを持つものは4頂点定理に類する性質を持つことを示した [16].

事実7 ([16]). 連結な2次元多様体 M^{2} に対し, f : M^{2}\rightarrow R^{3} を完備な平坦波面
で,特異点集合が空でないものとする.このとき, f は膀点を持たず向き付け可能であり,かつ余向き付け可能である.また,ある変曲点を持たない正則閉曲線$\xi$ : S^{1}\rightarrow S^{2} と S^{1} 上の1次微分形式 $\alpha$=a(t)dt でゐ 1 $\xi \alpha$=0 を満たすものが存在
して, f は

f_{ $\alpha,\ \xi$}(t, v) :=v $\xi$(t)+ $\sigma$(t) ( $\sigma$(t):=\displaystyle \int_{0}^{t}a(t) $\xi$(t)dt)
で定まる写像 f_{ $\alpha.\ \xi$}\prime : S^{1}\times R\rightarrow R^{3} と合同である.逆に,このような f_{ $\alpha,\ \xi$} は特異点集合が空でない完備な平坦波面を与える.さらに, f の全てのエンドが埋め込みであるならば, f のカスプ辺でない特異点は少なく とも4つ存在する.
これらの結果を通して,高次元の場合や平坦でない場合には何が起こるのかという自然な疑問が生じる.

3.1

高次元の平坦波面

筆者は論文 [9] において,

n=2 の場合とは異なり,

n\geq 3 の場合には非自明な完備平坦波面 f : M^{n}\rightarrow R^{n+1} は存在せず,それらは柱面に限ることを示した.

定理8([9]). n\geq 3 のとき, R^{n+1} の完備な平坦波面は特異点を許容しない.したがって,それらは柱面に限る.

したがって,Hartman‐Nirenberg [3], Murata‐Umehara [16] の結果と定理8をまとめると,以下のように R^{n+1} の完備な平坦波面の分類表が得られる.

表1: R^{n+1} の完備な平坦波面.

定理8の証明は,平坦波面の膀点でない点の近傍において,平坦波面を構成する以下の明示的な公式を用いる :S^{n} の正則曲線から

122

命題9([9]). 平坦波面 f : M^{n}\rightarrow R^{n+1} は全膀的でなく,弱完備であるとする.各
非膀点に対し,ある開区間 I と局所座標系 (I\times R^{n-1})t, \mathrm{w}_{2} , . . . , w_{n} ), 単位速度を持つ正則曲線 $\gamma$ : I\rightarrow S^{n} とその法束 ($\gamma$')^{\perp} の正規直交フレーム \{e_{2}, . . . , e_{n}\} , さらに I 上の滑らかな関数 a(t) が存在して, f は I\times R^{n-1} 上で

f(t, w_{2}, . . , w_{n})=\displaystyle \hat{ $\sigma$}(t)+\sum_{j=2}^{n}w_{j}e_{j}(t) (\hat{ $\sigma$}(t):=\int_{0}^{t}a( $\tau$)$\gamma$'( $\tau$)d $\tau$)(3.1)と表される.逆に,開区間 I 上の与えられた滑らかな関数 a(t) と,単位速度を持つ正則曲線 $\gamma$ : I\rightarrow S^{n} とその法束 ($\gamma$')^{\perp} の正規直交フレーム \{e_{2}, . . . , e_{n}\} に対して式 (3.1) により定義される f:I\times R^{n-1}\rightarrow R^{n+1} は膀点を持たない平坦波面である.

もし完備な平坦波面があったとすると,それは弱完備なので,表現公式 (3.1)
を用いることができる.このとき,リフ ト計量 ds_{\#}^{2} の測地線を計算することで,n\geq 3 の場合には f の特異点集合は非有界な像を持つ測地線を含むことがわかる.
これは完備性に矛盾するため,結果として n\geq 3 の場合には,完備な平坦波面で特異点集合が空でないものは存在しないことがわかる.

3.2

正定曲率を持つ完備な波面の分類

筆者は論文 [8] において,0 ’Neill‐Stiel の定理 [20]の波面の枠組みでの一般化を与えた.つまり,正曲率の空間形タイプの連接接束の球面への等長実現を分類した :定理10 ([8]). 正定曲率 c>0 の球面を S^{n+1}(c) ,M^{n} を連結な n 次元可微分多様体, f:M^{n}\rightarrow S^{n+1}(c) を波面とする.もし誘導連接接束 \mathcal{E}_{f} が定曲率 c の空間型タイプならば, f は全測地的もしくは S^{n+1}(c) の正則閉曲線の半径 $\pi$/(2\sqrt{}) のチューブである.と くに, M^{n} は S^{n} もしくは S^{1}\times S^{n-1} と微分同相であり,向き付け可能である.

定理10において相似変換により c= 1 として一般性を失わず,定理10は単位球面 S^{n+1} の全測地的でない定曲率1の完備な波面は正則閉曲線の半径 $\pi$/2 のチューブであることを主張する.Murata‐Umehara の結果により n=2, c=0 の場合は余向き付け可能性も成り立つが,定理10からは n=2, c= 1 の場合は余
向き付け可能かどうかは不明である.実際,そのような波面で余向き付け不可能な例が存在し (図4参照),余向き付け不可能である必要十分条件は中心曲線が半123

半径 $\pi$/2 のチューブ

特異曲線の像半分に切ったもの

図4: S^{3} の余向き付け不可能な定曲率1の完備な波面.中心曲線は曲率 $\kappa$=4/3,

涙率 $\tau$=5/3 の常螺旋であり,半周期的となる.特異曲線の像も常螺旋となり,特異点は全てカスプ辺である.

図5: S^{3} の向き付け不可能な定曲率1の波面 (cf. [26, 14, 17
周期的であることもわかる [8]. また,完備性を外すと向き付け不可能な例も存在
する (図5, Naokawa [18] を参照).
完備な正則曲線 $\gamma$(s) : R\rightarrow S^{n+1} ( s は弧長パラメータ) に対し,その半径 $\pi$/2のチューブ T( $\gamma$) := \{p \in S^{n+1};\mathrm{d}\mathrm{i}\mathrm{s}\mathrm{t}_{S^{n+1}}(p, $\gamma$) = $\pi$/2\} は次の写像で計数付けられる :f(s, x) :=x_{1}e_{1}(s)+\cdots+x_{n}e_{n}(s).

ここで, S \in R で, X
(x\mathrm{i}, . . . x_{n}) \in S^{n-1} \subset R^{n} , さらに, e_{1} , . . . , e_{n} は $\gamma$(s) の法束の正規直交フレーム,つまり \{ $\gamma,\ \gamma$', e_{1}, . . . , e_{n}\} が $\gamma$(s) に沿う \mathrm{S}\mathrm{O}(\mathrm{n}+ 2) の正
規直交フレームとなるように定める. T( $\gamma$)
T(- $\gamma$) から, $\gamma$(s) もしく は - $\gamma$(s)==のことを中心曲線と呼ぶ.Bishop フレーム [2] をとることで,各 S \in R に対してある X \in S^{n-1} が存在して p=(S, X) が f の特異点となることを示すことができる.これを用いると以下が成り立つ.

命題11 ([8]). 完備な正則曲線 $\gamma$(s) : R\rightarrow S^{n+1} の半径 $\pi$/2 のチューブは,膀点

124を持たない弱完備5な定曲率1の波面となる.もし, f が完備ならば中心曲線は閉曲線となり,余向き付け不可能ならば半周期的6 となる.
実際, $\nu$:= $\gamma$(s) は f の単位法線ベクトル場を与え, $\gamma$(s) の正則性から rank (d $\nu$)=
1 となる.補題6により f は定曲率1となることがわかる.
以下,定理10の証明の概略を紹介する.補題6により,単位球面 S^{n+1} の全測
地的でないrank (d $\nu$)\leq 1 を満たす完備な波面が正則閉曲線の半径 $\pi$/2 のチューブであることを示せばよい.以後, f:M^{n}\rightarrow S^{n+1} を全測地的でない完備かつ余向き付け可能な波面でrank (d $\nu$) \leq 1 を満たすものとする.
波面 f の膀点 p\in M^{n} とは,ある同時に 0 にならない実数の組 ($\delta$_{1}, $\delta$_{2}) が存在し,$\delta$_{1}(df)_{p}=$\delta$_{2}(d $\nu$)_{p} となるときをいう.もし特異点 p が膀点ならば, (df)_{p}=0 となる.一方,rank (d $\nu$)\leq 1 が成り立つことから,点 p が膀点である必要十分条件は(d $\nu$)_{p}=0 となる.したがってこの場合,全測地的であることと全膀的であることは同値である.つまり,次がわかる.
補題12. S^{n+1} の定曲率1の波面の膀点は正則点である.
いま, f:M^{n}\rightarrow S^{n+1} は全測地的,つまり全膀的でないので,膀点集合を \mathcal{U}_{f} とするとき,非膀点集合 M^{n}\backslash \mathcal{U}_{f} は空でない.

補題13. 各非膀点 q\in M^{n}\backslash \mathcal{U}_{f} に対して,その座標近傍 ( U ;ul, . . . , u_{n} ) と滑らかな関数 $\rho$ : U\rightarrow R が存在して- $\rho \nu$_{u_{1}}=f_{u_{1}}, $\nu$_{u_{1}}\neq 0, $\nu$_{u_{J}}=0, \langle$\nu$_{u_{1}}, f_{u_{J}}\rangle=0
が各 j=2 , . . . , n に対して成り立つ.
これにより,膀点のない定曲率1波面は (n-1) 次元の大球面による葉層構造を持つことがわかり,したがって f は膀点のないところでは半径 $\pi$/2 のチューブとなることがわかる.さらに, f の正則点集合上での主曲率は 1/ $\rho$, 0 , . . . , 0 となる
こともわかる. $\rho$ は曲率半径関数と呼ばれる.
0 となるとき,漸近線と呼ばれ正則曲線 $\sigma$(t) : R \supset I \rightarrow M^{n} は, d $\nu$($\sigma$'(t))
る.波面であることから d $\nu$($\sigma$'(t)) \neq 0 となるため, t を弧長パラメータに取り替えることができる.補題13を用いると,次が成り立つ.
=

M^{n}\rightarrow S^{n+1}\#^{\vee}\cdot
対して,その Legendre リフト L による誘導計量 ds_{\#}^{2} :=ds^{2}+\langle d $\nu$, d $\nu$ )\overline{5^{\backslash}\text{波面}f}\cdot.

は Rjemann 計量となる.

d_{\mathcal{S}^{2} \# が完備のとき,

f を弱完備と呼ぶ.完備な波面は弱完備であることが知られている (Murata‐Umehara [16]).

6周期 L > 0 の閉曲線 $\gamma$ が半周期的である とは, $\gamma$(s+L/2)

り立つときをいう.

=- $\gamma$(s) が全ての s に対して成125

補題14. 各非膀点 q\in M^{n}\backslash \mathcal{U}_{f} を通る漸近線 $\sigma$(t) : I\rightarrow M^{n} に対して, $\rho$^{u}(t)=- $\rho$(t) ( $\rho$(t) := $\rho$|_{ $\sigma$(t)}) が成り立つ.さらに, $\sigma$(t) は \mathcal{U}_{f} には集積しない.
補題14により,各漸近線上で曲率半径関数 $\rho$ はある定数 a, b \in R を用いて$\rho$(t)=a\cos t+b\sin t と表すことができる.ここで,各漸近線はリフト計量 ds_{\#}^{2} の測地線であることがわかり,(弱) 完備性から $\sigma$(t) は全ての t\in R に対して定義される.したがってとくに, p(t_{0})=0 となる t_{0} が存在することがわかる.

補題15. f\# よ贋点を持たない.

この補題を示すことができれば,定理10はほぼ証明される.補題15の証明の概略を紹介する.膀点を持つと仮定する. \mathcal{U}_{f} \neq \emptyset かつ \mathcal{U}_{f} が閉集合であることから q \in \partial \mathcal{U}_{f} をとることができる.このとき,非騰点集合内の点列 \{q_{n}\}_{n=1,2,3},\ldots で\displaystyle \lim_{n\rightar ow\infty}q_{n}q となるものがとれる. $\sigma$_{n}(t) を各 q_{n} を通る漸近線とする.補題14=

により,各 $\sigma$_{n}(t) 上で $\rho$ ( $\sigma$_{n} (tn)) 0 となる t_{n} がとれる.つまり, Q_{n}$\sigma$_{n}(t_{n}) は\displaystyle \lim_{n\rightar ow\infty}Q 。 \in \partial \mathcal{U}_{f} と特異点である.{Qn} の適当な部分列をとることで, Q_{\infty}
:=

=

:=

なるが, Q_{\infty} は特異点かつ膀点となり,補題12に矛盾する.したがって, f は \ovalbox{\t smal REJ CT}
点を持たないことがわかる.
定理10の系として,完備な定曲率 c の波面の焦面の性質を調べることができる.ここで焦面とは,平行波面の特異点の軌跡として与えられる.

定理16 ([8]). M^{n} を連結な n 次元可微分多様体, f : M^{n}\rightarrow S^{n+\perp}(c) を全測地的でない完備な定曲率 c の波面とする.このとき, f の焦面 C_{f} も全測地的でない連
結かつ完備な定曲率 c の波面となる.さらに, f が余向き付け可能ならば, C_{f} もそうである.
一般には,連結な波面の焦面は連結になるとは限らないが,今回の場合は焦面をとる操作で連結性や完備性,余向き付け可能性が保たれることがわかる.

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