米国ブルックヘブン国立研究所 (BNL)
坂口貴男

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

1}

高密度の定義： 通常原子核の～３－４倍}

天文学との関連}

高密度での新しい研究◦ 通常原子核密度： 0.17 GeV/fm3◦ クオークとグルーオンが自由に動きまわる系である、クオーク・グルーオン・プラズマ(QGP)相が生成される可能性◦ 中性子星の内部： ～0.5GeV/fm3◦ 地上で再現する実験室◦ カラー超伝導など}物性との関連で◦ さらに密度をあげれば、BCSBESクロスオーバーへ◦ 物性（電磁相互作用系）とクオーク・原子核（強相互作用系）の類似現象の探索(0.17GeV/fm3)「原子核物理学（朝倉書店）」滝川昇
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10/27/2016

2

衝突の重心エネルギー

QGPの発見と、性質の詳細解明、ハード散乱
LHC(2009~)

1000
100
101

ストレンジネスの増加
ターゲット中での核子（バリオン）の停止

RHIC (2000~)

クオーク・グルーオン・SPS (1990~) プラズマ(QGP)の探索
AGS (1984~)
Bevalac (1974~)
重イオン衝突のダイナミクス確立（反応関与部と不関与部の区別）
中間子生成、粒子集団運動

0.1

実験開始年
坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

3衝突の重心エネルギー

QGPの発見と、性質の詳細解明、ハード散乱
LHC(2009~)

1000
100
101

ストレンジネスの増加
ターゲット中での核子（バリオン）の停止

RHIC (2000~)

クオーク・グルーオン・SPS (1990~) プラズマ(QGP)の探索

J-PARC-HI (2025~)
Bevalac (1974~)
重イオン衝突のダイナミクス確立（反応関与部と不関与部の区別）
中間子生成、粒子集団運動

0.1

実験開始年
坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

4}Net proton = ネットの陽子数 = N(p) – N(pbar)◦ 入射およびターゲット核子の、衝突後の位置分布を示すのに、いい指標}

AGSでは、中心ラピディティ領域に集中している◦ 核子が中心ラピディティに止まっている： 核子のストッピングà 高密度核物質◦ SPSや、RHICでは、入射およびターゲット核子は「すり抜けている」

Au+Au: ~6ρ0
U+U: ~8.6ρ0
ラピディティ (rapidity)y=

1 E + pzln
2 E − pzz: ビーム軸方向

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10/27/2016

5低エネルギー実験 （Landau描像）

Cartoon by the courtesy of K. Itakura

ρ = 2 A /(V / γ CM ) = 2γ CM ρ 0
γCM =~ 2.87
止まる
高温、高密度ρ/ρ0JAM model, Y. Nara, Phys.
Rev. C61,024901(1999)

Au+Au
U+U (reaches 8.6ρ0)

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10/27/2016

6NPA772(2006)167}}}}

幅広い重心エネルギーにおける粒子比測定を纏めたプロット
ストレンジネスを含むハドロン： K+,K-, Λ, Ξ, Ω
πは、１イベント中の生成粒子数の目安になる
K+, K-, Λ, Ξ,は、√sNN=5GeV 付
近で、最大値を示している◦ K-はubarが少ないため、できにくい◦ Ωはそもそも統計が少ない}

AGS (J-PARC)のエネルギーは、ストレンジネスが多く生成されるエネルギー

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10/27/2016⌅ /⇡⌦ /⇡7}}

高温・低密度 (RHIC, LHC)à 高温・高密度 (AGS, J-PARC-HI)
à 低温・高密度 (neutron star)
中性子星の中心部に近い状態に迫る◦ 重イオン反応では、Strong InteractionによってStrangenessが作られる◦ 中性子星内部では、Weak interactionによってStrangenessが作られる

RHIC, LHC

J-PARC

N(u)=N(ubar),N(d)=N(dbar)

N(u,d)>N(ubar,dbar)

sudsduduuudd usussdssuusdd udd

Neutron starN(ubar,dbar,sbar)=0

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udd uud sss

10/27/20168坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

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9

J-PARC
KEK & JAEA)

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10

J-PARC
KEK & JAEA)

400 MeV H- Linac
Transmutation Experimental
Facility (TEF)

3 GeV Rapid Cycling
Synchrotron (RCS)

Neutrino experiment(NU)

Materials & Life
Science Facility(MLF)

50 GeV Main Ring
Synchrotron (MR)[30 GeV at present]

HadronExperimental
Hall (HD)
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10/27/2016

11

J-PARC
KEK & JAEA)

400 MeV H- Linac
Transmutation Experimental
Facility (TEF)

HI booster

3 GeV Rapid Cycling
Synchrotron (RCS)HI Linac

Neutrino experiment(NU)

Materials & Life
Science Facility(MLF)

50 GeV Main Ring
Synchrotron (MR)[30 GeV at present]

HadronExperimental
Hall (HD)
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10/27/201612J-PARC
KEK & JAEA)

400 MeV H- Linac
Transmutation Experimental
Facility (TEF)

HI booster

3 GeV Rapid Cycling
Synchrotron (RCS)HI Linac

Neutrino experiment(NU)
50 GeV Main Ring
Synchrotron (MR)[30 GeV at present]

Materials & Life
Science Facility(MLF) Elab=1-19GeV/n, √s =1.9-6.2GeVNN
 1010 -1011 cycle-1(~6s cycle) （世界に類のない超強度ビーム）
 Ion species: p, Si, Ar, Cu, Xe, Au(Pb), U ２０２５年以降の実験開始を目指している

HadronExperimental
Hall (HD)J-PARCの実験の詳細： http://asrc.jaea.go.jp/soshiki/gr/hadron/jparc-hi/
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10/27/2016

13Beam : 1010 Hz
0.1% target
à Interaction rate 107 Hz
Centrality trigger 1%
à DAQ rate = 100kHzAGS
Hypernuclei
Dilepton

In 1 month experiment:
ρ,ω,φàee 107-109
D,J/Ψ

105-106 (20AGeV)(103 -104(10AGeV))

Charm

Hypernuclei 105 -1010
Ref: HSD calculations in FAIR Baseline
Technical Report (Mar 2006)
A. Andronic, PLB697 (2011) 203

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10/27/2016

14}広いアクセプタンスを覆う測定器群◦ 高速トラッキング、TOF、電磁カロリメータ、ミュー粒子測定器}

0.1% λIのターゲット: 10~100MHzの衝突事象}

ミニマムバイアスでイベントを取得する◦ トリガー無しで、連続的にデータを取得する （ALICE等の高レート実験で実用化）◦ 高速の計算機群を用い、データ取得直後にイベントを選定し、記録装置に記録する

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10/27/201615}

これまでのイベント選定： 衝突中心度◦ 衝突係数に比例する量。Centralityと言う◦ 0%は衝突係数0に相当し、100%は非弾性散乱が始まる最大の衝突係数に相当する}

過去の実験と同じイベント選定では、新しい物理が出てこない可能性が高い}

そこで、新しいイベント選定を加える◦ 衝突中心度で、中心度０％に近いイベントを先に選択しておく}

Strangity, Baryonity}

AGSより、ビーム輝度が遥かに高いため、稀事象だけを捕える選択が可能

中心度0%

中心度100%Strangity ≡ N ( K + ) / N chBaryonity ≡ N ( p ) − N ( p )◦ AGS実験から、このエネルギーの衝突で起きた新しい現象を積極的に選び出す◦ ストレンジネスの増加、バリオンストッピング

TS, H. Sako and M. Kitazawa, in prep.
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10/27/2016

16}

衝突後の各ステージの持続時間が違うことにより、観測量に影響}

最終的に観測にかかる物理量は、持続時間で積分したもの

Preequilibrium

QGP phase

Mixed phase

Hadronization +Expansion

RHIC, LHCt [fm/c]

J-PARCt [fm/c]

クォーク・グルーオンの自由度の見える時間が短い可能性
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10/27/201617}

ラピディティの異なる粒子対は、衝突後のある一定の時間までしか、相関を持っていない◦ 系の時空発展と因果律から、単純に導出される (e.g. arXiv:1412.0471)◦ Bjorken描像を仮定している}

ラピディティの異なる粒子の相関を取れば、その発生源の時刻を限定することができるかもしれない坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

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18

Bjorken描像を仮定。理論のinput求む２つの粒子が、いずれも中心ラピディティから来る場合（終状態まで積分）

γπ+/-２つの粒子が、前方と後方ラピディティから来る場合（より初期に限定）

γπ+/-

粒子対の相関がある、最後の時刻
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10/27/2016

19坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201620

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

21

}

RHIC、LHC実験で発見された、新しい物理量を中心に測定する}

測定量をStrangity、Baryonityの関数で考える◦ Centrality (中心度）で見るだけでは、厳しい可能性

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10/27/201622}

温度およびバリオン化学ポテンシャル（核子密度に相当）◦ 生成粒子数の比より推定: Grand Canonical Stat Model

スピン自由度化学ポテンシャル µiµb: バリオン, µI3: アイソスピンµS: ストレンジネス, µC: チャーム

粒子数: niSee, e.g., A. Andonic, P. Braun-Munzinger,J. Stachel, NPA 772(2006)167
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10/27/201623}

高温・低密度！

(0.17GeV/fm3)「原子核物理学（朝倉書店）」滝川昇
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10/27/201624}

衝突後の全ての状態から、放出される}

放出後は、強い相互作用がないため、衝突領域を通過して出てくるe-e+

Small Rate: Yield ∝ ααsγ*◦ 放出時の温度がわかる◦ 時間発展で積分したものに注意}

光子の１次生成プロセスは、コンプトン散乱か、クオーク対消滅

γEdRγd3p=−α em1Im
Π(ω,k)emπ2eE /T −1

Πem: 光子自己エネルギー⎛⎞
ωT⎟
Im Π em (ω , k ) ≈ ln⎜⎜
2 ⎟⎝ (mth (≈ gT )) ⎠•光子自己エネルギー（生成確率）とボーズ分布の積で表される•E>>Tの場合は、単純な指数関数となり、そのSlopeは温度を示す
A recent review: TS, Pramana 84, 845(2015)
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10/27/201625}

熱光子と同等のプロセスで作られ、仮想質量(Q2)を持つ}

RHICでは、仮想光子の電子対崩壊チャンネルで、測定に成功◦ ただし、系の時間発展で積分したものであることに注意}

J-PARCでは、仮想光子のミューオン対崩壊チャンネルで測定する◦ γ -> µ+µ-： π0 や η からのバックグラウンドがない。S/N比がよい
T=~220MeVPHENIX, PRL. 104, 132301 (2010)

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26

dNee / dydm

Dielectron landscape at RHIC/LHC energy
Axel Drees

πo,η Dalitz-decays
ρ,ωΦDDJ/ΨΨlDrell-Yan

Low-Intermediate-> 10 fm

0High-Mass Region> 1 fm12< 0.1 fm

34

5mass [GeV/c2]
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10/27/201627

バックグラウンド電子対を避ける為、ミューオン対で測定する。

◦ 物質からの電子や、ビームハロー}

γ*-> µ+µ-の生成量は、e+e-に比べて下がるが、J-PARCでは有利

Dimuon landscape at J-PARC-HI energy
dNee / dydm}

Axel Drees

πo,η Dalitz-decays

Kinematically,
not availableρ,ωΦ◦ π0 や η のダリツ崩壊電子がない◦ 荷電π,Kからのミューオン崩壊はあるDD}}

J/Ψ

電子対チャンネルも確認する◦ γ*->l+l-

ΨlDrell-Yan

このエネルギーでのレプトン対測定の例はない。世界初の挑戦

Low-Intermediate-> 10 fm

dileptonsdRee
α em B=−f Im Π em ( M > 0)d4p
M 2π 3
fB: Bose dist.

0High-Mass Region> 1 fm12< 0.1 fm

3

45mass [GeV/c2]

Πem: photon self energy
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10/27/2016

28

Dimuon landscape at J-PARC-HI energy

γ*-> µ+µ-で仮想光子を測るにはφ中間子より上の領域に注目する。

dNee / dydm}◦ 本質的にチャームの生成がないので、この領域は、熱的電子対が支配的}

レプトン対のモーメント測定

Axel Drees

πo,η Dalitz-decays

Kinematically,
not available

ρ,ωΦ◦ QCD和則の拡張によって、間接的に<qqbar>に結び付けられる。
◦ Hayano and Hatsuda, RMP82,2949+ -γ->µ µDD

nee

J/Ψ

∫ dm N(m )m (n = 1, 2,…)
ee}

eeΨl

このエネルギーでのレプトン対測定の例はない。世界初の挑戦

Drell-Yan
Low-

Intermediate-> 10 fm

dileptonsdRee
α em B=−f Im Π em ( M > 0)d4p
M 2π 3
fB: Bose dist.

0High-Mass Region> 1 fm12< 0.1 fm

345mass [GeV/c2]

Πem: photon self energy
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10/27/2016

29}X-Factor: Low-mass dilepton enhancement factor◦ Measured / cocktail in m=0.2-0.8 GeV/c2

PHENIX Au+Au 200 AGeVPHENIXの値は下がりました（２０１５）

Maximum low mass enhancement
around J-PARC energies?
J-PARC

Highest baryon density ~ 8GeV
(Randrup, PRC74(2006)047901)

T. Galatyuk, EM probes of Strongly
Interacting Matter, ECT*, Trento 2007
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10/27/201630

}

非中心衝突においては、衝突領域が非等方◦ 熱平衡に達していれば、この非等方性が、横運動量の非等方性を生む}

粒子の放出角分布を反応面に対して測定し、フーリエ展開する。
◦ 反応面は、前方ラピディティで決定する}

Larger pressure
gradient in plane

二次の係数が楕円性のフローの強度を示す

d 3N∝ [1 + 2v2 ( pT )cos 2(ϕ − φ RP ) + ...]
pT dpT dydϕΦRP : Event Plane

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10/27/201631}

核子の分布に揺らぎがあるため、衝突面は、完全な楕円ではない}

高次の非等方性は、系を「連続流体」として見たときの諸量に、敏感である◦ 高次の非等方性が出現（v3, v4, … vn)◦ 状態方程式 E=E(P)、ずり粘性 (η) とエントロピー (s) の比が、得られる。 (η/s)

dNd(n)= N0 [1 + 21X

n=1vn cos{n(n )}]Φn : Event Plane

Φ3
Φ2
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10/27/201632

}

背景輻射の温度揺らぎ}

宇宙の時間発展（相転移）の痕跡を残す◦ 宇宙標準理論パラメータのインプット

From NASA and Rev. of Part. Phys.
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10/27/2016

33

}

QGPがパートンで構成される流体と考えるモデル}

RHIC, LHCのいずれの高次フローの結果をよく説明している◦ ずり粘性対エントロピー比が、非常に小さい(η/s=0.08@RHIC, η/s=0.2@LHC)◦ RHICが、より完全流体に近いことを意味する。（η/sの理論限界値: ~1/4π）

B. Schenke, S. Jeon and C. Gale, PRC 85, 024901 (2012)

C. Gale et al., PRL110, 012302(2013)

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201634

}

QGPがパートンで構成される流体と考えるモデル}

RHIC, LHCのいずれの高次フローの結果をよく説明している

2005年4月18日◦ ずり粘性対エントロピー比が、非常に小さい(η/s=0.08@RHIC, η/s=0.2@LHC)◦ RHICが、より完全流体に近いことを意味する。（η/sの理論限界値: ~1/4π）

B. Schenke, S. Jeon and C. Gale, PRC 85, 024901 (2012)

C. Gale et al., PRL110, 012302(2013)

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10/27/2016

35

}

v1: Slope of directed flow (dv1/dy) for protons will change its sign frompositive to negative around mid-rapidity, if a phase transition occurs}

v2: Flows of protons and anti-protons merge at higher energies.

}

v3, v4: mainly from fluctuations. Will be increased in partonic phase◦ Low pT, the pressure from the partonic phase is not well developed

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

36

}

v1: Slope of directed flow (dv1/dy) for protons will change its sign frompositive to negative around mid-rapidity, if a phase transition occurs}

v2: Flows of protons and anti-protons merge at higher energies.

}

v3, v4: mainly from fluctuations. Will be increased in partonic phase◦ Low pT, the pressure from the partonic phase is not well developed

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201637}

エネルギー揺らぎの増加 à 比熱の変化}

粒子数の揺らぎの増加 à 圧縮率の変化}

ネットのバリオン数の揺らぎà 相関長関数と関連（相転移の指標）

Variance : σ 2 = <(ΔN)2> ~ ξ2
[χ(2)/χ(1)]Skewness: Sσ = <(ΔN)3>/σ2 ~ ξ5.5
[χ(3)/χ(2)]Kurtosis: Kσ 2 = <(ΔN)4>/σ2-3σ 2~ ξ9 [χ(4)/χ(2)]Skewness

Kurtosis
Red: κ=∞坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

38}

RHICにおけるSTAR実験での観測}

σ/M, Sσともに、Poisson分布と無矛盾}Kσ2のみ、 √sNN=7-10GeVで大きく変化◦ 加速器のエネルギーを変化させ、√sNN=7GeVから200GeVまでの、幅広いエネルギー領域を走査◦ Mは平均値◦ Skellmanは二つのPoisson分布の畳み込み◦ 臨界点通過の可能性?

}

J-PARCエネルギーでは、この変化の低エネルギー側を見られる可能性◦ 十分な統計量での、詳細な測定が必要

Variance : σ 2 = <(ΔN)2> ~ ξ2
[χ(2)/χ(1)]Skewness: Sσ = <(ΔN)3>/σ2 ~ ξ5.5
[χ(3)/χ(2)]Kurtosis: Kσ 2 = <(ΔN)4>/σ2-3σ 2~ ξ9 [χ(4)/χ(2)]坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201639}

反陽子の生成量はとても低い}

陽子は、バリオンストッピングから供給される}

ネット陽子数の揺らぎに、1次相転移の情報は、どれくらい入ってくるのか？

STAR, PRC81, 024911(2010)

BRAHMS, PRL93, 102301(2004)

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201640

}<qqbar> 凝縮は、温度方向より、密度方向のほうが変化が出やすい◦ 緩やかではあるが、発現が早い}

カイラル対称性の回復をJ-PARC-HIで観測することは、重要◦ 高温側よりも、より面白い

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201641}

チャーム対生成の閾値エネルギー
では、D中間子の生成量が、 J/ψの生成量に影響を与える◦ D+: c-dbar, D-: cbar-d (both are
1.87GeV/c2)◦ J/ψ: c-cbar (3.10GeV/c2)

}

}

}

D中間子が生成されると、チャームがDに取られてしまうので、 J/ψの生成量が下がる
重心エネルギーが、D中間子を作れないくらい下がると、その分、J/ψ 生成にいく確率が高くなるはず
しかし、D中間子を作るu, dは、周りの場からもらうから、実際は、影響がない◦ By 原田さん、浅川さん

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201642}

他には？チャームドバリオンの質量を系統的に測定するか？
◦ 質量変化はわずか。
◦ ハドロニックチャンネルで測るのは、ダメ◦ レプトンチャンネルでは何か？

}

古くて新しい話題？
◦ カイラル凝縮を調整して、観測量を無矛盾に記述するようにしてみたら}}

K中間子の質量も変化し、ホーンも再現できた？
Recent PHSD calculation withχ-sym. restoration reproduces
K/π “horn”
 Cassing, Palmese, Moreau,Bratkovskaya, PRC93, 014902(2016)

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201643}

大域的に成り立つQCDのCP対称性は、局所的には破れていても良い（インスタントンの活躍）◦ クォークの自由度が見えてくる状態で、荷電クォークは、非中心衝突で生じる磁場によって、偏在する◦ カイラル磁気効果}

粒子の放出方向の非等方性から、カイラル磁気効果を探る◦ 衝突反応面に対して、二粒子で出る方向を測る.
◦ フーリエ級数のsin項に利いてくる

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

Cartoon taken from
S. Esumi’s talk

10/27/2016

44}
}
}

H: カイラル磁気効果からのシグナル
F: バックグラウンド
v2: 楕円フロー, κ: 自由なパラメータ
STAR, PRL113, 052302 (2014)

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201645

assuming factorization, H = κ v2δ − γ1+ κ v2
background subtracted}

HSS: 同じ電荷の粒子対からくる
カイラル磁気効果のシグナル}

HOS: 異なる電荷の粒子対からくるカイラル磁気効果のシグナル}}

Bzdak, Koch and Liao, Lect. Notes Phys. 871, 503

３つの κ についての結果を提示(κ=1, 1.5, 2)(HSS-HOS) の大きな変化があれば、CPの破れの証拠か？
◦ 現在は、そのような兆候は見えない}

J-PARC-HIでも挑戦すべき測定？

◦ J-PARCでは磁場が弱いが、netのchargeが大きいので、シグナルは大きいかも（福嶋さんのコメント）

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201646

}

カイラル磁気効果に関係のないバックグラウンドが、大きな偽シグナルを作る}

STARは、形状が同じで、電荷量の違う同重核を使った実験を提案◦ 生成される磁場だけ変えるというアイデア◦ 2018年に走る予定++-

Flow boost collimates pairs morestrongly in-plane than out of plane

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

47

}
}

9640

STARの提案
J-PARCでもできるのではないか？より確実な証拠
9640

Zr + Zr vs.

96
44

9644

Calculations: X.-G. Huang and W.-T. Deng

Ru + Rudashed:solid:

Woods-Saxon case 1
Woods-Saxon case 2

note: charge separation from CME is expected to goas ⟨(eB)2cos[2(ψB-ψRP )]⟩坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201648

M. Harada at Reimei workshop
Aug, 2016

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201649

M. Harada at Reimei workshop
Aug, 2016

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

50

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

51

}J-PARC-HIでは、ストレンジネスの生成量の増加に伴い、ハイパー核の生成量も増加◦ コアルセンスによって作られる◦ S=-3 ハイパー核への扉が開かれる}

ストレンジレットもできるだろう◦ 歴史的に継続している探索実験◦ AGS: e.g. PRC54, R15 (1996)◦ RHIC: PRC76, 011901(R), (2007)

J-PARCA. Andronic, PLB697 (2011) 203
KEK Report 2000-11
Expression of Interest for Nuclear/Hadron Physics Experiments at the 50-GeV Proton Synchrotron

10/27/2016

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

52

}}

精確な2次バーテックスの測定
焦点面での位置で、到来するハイパー核を限定できる

From H. Tamura,
Reimei workshop, Aug 2016

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/2016

53

From H. Tamura,Reimei workshop, Aug 2016

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201654}}

バリオン・バリオン相互作用の測定は、基本的重要問題
ストレンジネス相互作用：Λ-Λ interaction：他の相互作用と比べて他と少し弱い◦ 媒質中での相互作用を測れないか？レプトン、光子に崩壊するハドロンは？

STAR, PRL114, 022301 (2015)

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10/27/201655

}Λ(1405), Dibaryon (H-dibaryon, WN, DD,…)}

Kaonic nucleus (K-pp,…), Strangelet and more..

}

さらなるMulti-quark statesはないのか？

S. Yasui at JPS, Sep 2016

◦ 6, 7,8-quark states?

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坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201656}J-PARCの重イオン衝突では、通常原子核の８倍程度の高密度に達する◦ 中性子星へのアプローチ、カラー超伝導、BEC-BCSクロスオーバーなど豊富な物理}

ビーム輝度が高いため、高統計の必要な稀事象に焦点を当てられる}

過去の実験と異なった、新たな測定の視点を導入することが鍵}

高エネルギー実験（RHIC、LHC)で発見された、新しい物理量を測定◦ 10~100MHzの衝突事象◦ トリガー無しで、連続的にデータを取得する （ALICE等の高レート実験で実用化）◦ 高速の計算機群を用い、データ取得直後にイベントを選定し、記録装置に記録する◦ 粒子収量の非等方性、保存量の揺らぎ◦ レプトン対、熱光子など◦ カイラル対称性、閉じ込めへの新しいアプローチ？
 Kaon, デルタ、カイラル磁気効果？

}

ハドロン物理も面白い◦ 広い視点を持つ必要がある？

坂口貴男 Heavy Ion Pub@大阪大学

10/27/201657