222A01

日本海海水における7Be, 137Cs, 226Ra, 228Raおよび228Thの鉛直分布(金沢大LLRL1、中央水研2)○中野佑介1、井上睦夫1、皆川昌幸2、田中究1、濱島靖典1

7

Be、137Cs、226Ra、228Raおよび228Thといった海水中に微量に存在する天然および人工放射性
核種は、古くから海洋化学の分野で重要な役割を果たしてきた。ラジウム同位体、137Csが溶存成分として水塊の動きを探るトレーサーであるのに対し、 粒子に強く反応する7Beおよび228
Thは粒子の関わる物質循環のトレーサーとして多くの報告例がある。これら半減期および地球化学的挙動の異なる複数の核種を組み合わせることにより、海水における物質循環に関する総括的な議論が可能になる。これら核種は海水中に極微量にしか存在しておらず、通常のγ線測定においては 200‒ 1000 Lの海水試料を必要とするために、測定は困難であった。当
施設では尾小屋地下測定施設を利用した低バックグラウンドγ線測定の適用および化学処理法の改良により、少量 (20 L) の表層海水試料での多核種同時測定が可能となった [1]。
本研究では、海水試料にBa、Be、Feおよびリンモリブデン酸アンモニウム (AMP) キャリ
アを加えることにより、BaSO4、Fe(OH)3、AMP沈殿物とともに、226Ra、228Ra、7Be、228Thおよび137Csを共沈回収した。本過程では、226Ra (0.7 mBq/g-Ba) 汚染の特に小さいBaキャリアを使用した。一部の海水試料 (SY3) では、採取直後にカートリッジフィルター (0.5μm) を用
いてろ過を行い、フィルター試料もγ線測定することにより、粒子態228Thおよび7Beの測定も行なった。
本研究では、日本海の日本海盆(SY07, 水深 3700 m 地点；41°02′N
HK
138°10′E：YR1, 水深 3685 m 地点；
40°50′N 138°00′E)、大和海盆 (YR5,
SY07
TG
YR1
水深 2610 m 地点；39°22′N 136°30′E)、
大和堆 (SY06, SY08A, 水深 367 m 40°N
SY06
YR5
SY08A
地点；39°25′N 135°40′E)、対馬海盆
NIIS(SY08B, 水深 1161 m 地点；36°11′N
SY08B
FKW FKE
132°20′E) お よ び 本 州 沿 岸 海 域
SM(SM, FKW, FKE, IS, NI, TG, HK, 水
深 65-475 m) (Fig. 1) で海水試料を鉛直に計 81 試料採取し、極低バッ
クグラウンドγ線測定による多核500 km30°
種同時測定を適用した。
130°
140°E
本年会では、これら核種の鉛直
Fig. 1 Locations of sampling sites for seawater samples
分布を明らかにするとともに、こwithin the Sea of Japan
れらが日本海における物質循環にもたらす知見について報告する。
[1] Y. Nakano et al. J. Oceanogr. (accepted)

Vertical profiles of 7Be, 137Cs, 226Ra, 228Ra and 228Th activities in water samples from the Sea of Japan
Nakano, Y., Inoue, M., Minakawa, M., Tanaka, K., Hamajima, Y.

2A02

東伊豆単成火山群および伊豆弧における流紋岩質マグマの 238U - 230Th - 226Ra 放射能強度比(明治大学理工学部)○高橋賢臣、栗原雄一、佐藤 純

1. はじめに
島弧のマグマは、沈み込む海洋プレートから放出される H2O を主体とする流体とマントルとの相互作用によって発生すると考えられている。ウランおよびラジウムはトリウムに比べて H2O を主体とする流体によって移動し易いため 1 ) 、島弧で発生したばかりのマグマでは、ウラン系列の 238U 230Th - 226Ra 間が、
238U/230Th>1 および 226Ra/230Th>1 の放射非平衡になると考えられる。
これまでに、
伊豆弧の玄武岩質および安山岩質の火山噴出物中では、 238U - 230Th - 226Ra 間で 238U/230Th>1、226Ra/230Th>1 の放射非平衡が観測されている 2 ) 。
ウランおよびトリウム、ラジウムはインコンパティブルな元素であるため、安山岩質までの結晶分化では 238U - 230Th - 226Ra 間の放射能強度比は時間経過以外では放射能強度比は変化しにくいと考えられる 3 ) が、デイサイト～流紋岩質マグマまで結晶分化が進んだマグマでは詳しいことはわかってない。そのため我々は、東伊豆単成火山群および伊豆弧における流紋岩質マグマの 238U - 230Th - 226Ra間の放射能強度比の観測を行った。
2. 試料および実験方法
試料は東伊豆単成火山群および伊豆弧における流紋岩質マグマを用いた。
試料中の 238U と 230Th はアルファ線スペクトロメトリによって定量し、226Ra はガンマ線スペクト
ロメトリによって定量した。

226

Ra/230Th activity ratio

3.0

equilibrium

3. 結果および考察
右図に東伊豆単成火山群
および伊豆弧における流紋岩質マグマと、伊豆弧の玄武岩質マグマの(238U/230Th)-(226Ra/230Th) の 放 射 能 比ダイアグラムを示す。伊豆
弧の玄武岩質噴出物は238U/230Th>1、226Ra/230Th>1の放射非平衡であったが、東伊豆単成火山群および伊豆弧における流紋岩質噴出物は 238U-230Th-226Ra 間は、放射平衡の状態に収束して
いた。

2.6
2.2
1.8

Kozu-shima volcano (Rhyolite)
Niijima volcano (Rhyolite)
Niijima volcano (basalt)
東伊豆単成火山群
Basaltic products from Izu arc

1.4
1.0

equilibrium

0.6
0.6

1.0
238

226

230

238

1.4

U/

230

1.8

2.2

Th activity ratio

230

Fig. ( Th/ Th) - ( U/ Th) activity ratio diagram for the volcanic products from Kozu-shima,
Niijima, Higashi-Izu monogenic volcanoes and basaltic products from Izu arc.

参考文献
1) H. Keppler, Nature, 380, 237-240 (1996)
2) Y. Kurihara, M. Takahashi and J. Sato, RADIOISOTOPES, 56, 795-809 (2007)
3) J. Blundy and B. Wood, Rev. Mineral. Geochem., 52, 59-123 (2003)

238U/230Th and 226Ra/230Th activity ratios in rhyolite from Higashi‐Izu monogenic volcano group

and Izu arc volcanoes
TAKAHASHI, M., KURIHARA, Y., SATO, J.

千葉県養老地域の土壌への有機ヨウ素の蓄積

2A03（広島大･院理 1 ， SPring-8/JASRI 2 ）○嶋本 洋子 1 ，寺田 靖子 2 ，高橋 嘉夫 1

Intensity (CPS x104)

Intensity (CPS x104)【はじめに】 ヨウ素は生体必須元素であり，甲状腺ホルモンの構成成分である．放射性廃棄物中に含まれる放射性ヨウ素は，半減期が長く，易動性が高いため，その生体への影響が問題視されている．表層環境中でヨウ素は，主にI - , IO 3 - , I 2 , 有機ヨウ素などの形態で存在し，それぞれ挙動が異なる．そのため，本研究ではＸ線吸収端近傍構
造 (XANES)と 高 速 液 体 ク ロ マ ト グ ラ フ ィ ー 接 続 ICP質 量 分 析 装 置 (HPLC-ICP-MS)を 用
いて，水-土壌系で固液両相のヨウ素の化学形態を決定した．さらに，SPring-8 BL37XU
にて，μ-XRFを用いた土壌粒子中のヨウ素のマッピングを行った．
【方法】 養老温泉付近(千葉県夷隅郡大多喜町)で汲み上げている湧水の排出口に形成された水たまりの土壌および間隙水を深度別(0, 3, 6, 9, 12 cm)に採取した．試料採取前に Eh, pH を測定した．
《土壌》採取した土壌はすぐに冷凍保存し，I-K-edge XANES (SPring-8, BL01B1)の測定に供した．さらに，乾燥させた土壌試料をエポキシ樹脂に埋め込み，50 m 程度の厚さの薄片を作成し，ヨウ素の局所分析を行った．土壌中の有機物は電子プローブマイク ロ ア ナ ラ イ ザ ー を 用 い た 炭 素 マ ッ ピ ン グ に よ り 判 定 し た ． 土 壌 の ヨ ウ 素 は 5%
tetramethylammonium hydroxide を用いて抽出し，ICP-MS で定量した．また，CHN 分析
により土壌有機炭素濃度を求めた．
《間隙水》間隙水のヨウ素の化学形態をHPLC-ICP-MSを用いて決定した．無機ヨウ素としてI - とIO 3 - の分離は陰イオン交換カラム(Tosoh, TSKgel super IC-AP)を使用し，無機
ヨ ウ 素 と 有 機 ヨ ウ 素 の 分 離 に は サ イ ズ 排 除 ク ロ マ ト グ ラ フ ィ ー 用 カ ラ ム (Tosoh,
TSKgel G3000PWXL)を用いた．
【結果と考察】《土壌》土壌中のヨウ素は土壌の有機物量と非常に良く相関し，I-Kedge
XANES スペクトルは標準腐植物質のスペクトルとほぼ完全に一致した． -XRF を用いたヨウ素のマッピングでは，鉄鉱物の表面を有機物が覆っている粒子を観察した．陰イオンである無機ヨウ素が存在すれば鉄鉱物にも吸着する可能性があるが，ヨウ素は鉄鉱物よりも有機物中により多く存在していた(図 1)．以上のことから，この土壌中ではヨウ素は腐植物質などと結合した有機ヨウ素として存在していることが推定された．
《間隙水》間隙水中のヨウ素濃度は 5~6 mg/kgで，深さ 9~12 cmにおいて僅かに増加していた．陰イオン交換カラムを用いた無機ヨウ素の分離では，I - のみ検出した．一方，
15
サイズ排除クロマトグラムからは，有機ヨウ素と無機ヨウ3 cm
12Inorganic I
素が検出された．間隙水中の有機ヨウ素の割合は 50%以下
9であり，土壌へのヨウ素の固定化には，有機態の生成が重6Organic I
要な役割を果たしていることが分かった．間隙水中の有機
30
ヨウ素の割合は，0~6 cmで 40-50%であったが，9~12 cmで40
12 cm
は数%であり(図 2)，深度と共に間隙水中の有機ヨウ素の割30
合が減少する原因は，現在検討中である．
20
10 m

鉄鉱物
有機物

(a)BEI (b) I(c) Fe

図 1． (a)EPMA に よ る 反 射 電 子 像 , -XRF を 用 い た 土 壌 粒 子 の 元 素 分 布 (b)I， (c)Fe

Deposition of organic iodine to the soil in Yoro area
SHIMAMOTO, Y., TERADA, Y., TAKAHASHI Y.

10
0

0

5

10

15

Time (min)

20

25

30

図 2. 間 隙 水 (深 さ 3, 12 cm)の サ
イズ排除別クロマトグラム. 検
出 器 は ICP-MS で ヨ ウ 素 を 検 出 ．

2A04

腐植物質及び EDTA と錯生成した金属イオンの水中での拡散挙動(広島大・院理・地惑) ○高橋 嘉夫、古川 賢吏

D (10-6 cm2/s)-6

2

D (10 cm /s)【はじめに】水の流れによる物質移動は移流と呼ばれ、濃度勾配による移動は拡散と呼ばれる。
水の流れが十分に遅い水－岩石・堆積物系では、拡散が主要な物質移動プロセスとなる。物質の拡散挙動を把握することは、環境中に流出した有害物質の挙動予測を行う上で重要であり、放射性廃棄物の地層処分に関わる基礎事項としても重要な研究対象である。これまでフリーなイオンの拡散については多くの研究が行われているが、天然ではイオンは種々の配位子と錯生成することにより化学的挙動が大きく変化するため、天然での拡散現象を把握するためには錯生成による拡散挙動への影響を知る必要がある。そこで本研究ではフリーなイオンと錯イオンの水中での拡散係数を求め、錯生成によるイオンの拡散挙動への影響を調べた。
6.5【実験】Diffusion Cell 法により拡散係数を求めた。ポリカーボネ
3+ート製の薄膜をアクリル製の二つのセルに挟み、Source cell に金REE
属イオンまたは金属錯体を含んだ溶液（各濃度：0.20 mg/L、イオ
ン強度：0.010 M (NaNO3)、液量：125 ml）を入れ、Measurement cell 6.0に同量の 0.010 M NaNO3 溶液を入れた。両セルは撹拌子でよく撹拌した。二つのセルで濃度勾配が生じるため、高濃度側から低濃度側へイオンが拡散した。適当な時間間隔で両セルの溶液を採取
5.5
し、含まれる金属イオンの濃度を ICP-MS で測定した。両セルのイオン濃度の時間変化から拡散係数を求めた。
【結果・考察】イオンポテンシャル（Ip）と EDTA 錯体の拡散係
REE-EDTA
数： Fig. 1 は、フリーな希土類イオンの拡散係数(DREE)と、EDTA
5.0
存在下での拡散係数(DREE-EDTA)を元素ごとにプロットしたもので
LaCePrNdPmSmEuGdTbDyHoErTmYbLu
ある。希土類元素は、La から Lu にかけて Ip が大きくなる。そFig. 1. The diffusion coefficients of REE3+
5.0 REE-EDTA−.
のため、フリーなイオンの拡散係数は La から Lu にかけて小さくandなる。しかし、この傾向は EDTA 存在下では逆転する。一般にイ
DSRFA
DSRHA
オンポテンシャルが大きなイオンは配位子との結合力が強く、希土類イオンと EDTA 中の酸素の平均原子間距離は La から Lu にか 4.0
けて小さくなるため、EDTA 錯体の拡散係数は La から Lu にかけ
Co2+て大きくなる。
Lu3+ Eu3+
Cd2+
腐植物質錯体の拡散係数： Fig. 2 は、本研究で求められた金属イ
Lu3+
オンと腐植物質(Suwannee River fulvic acid (SRFA) or humic acid 3.0(SRHA))の錯体の拡散係数(DM-SRFA、DM-SRHA)を Bolea et al. (2006)で報告されている、異なる分子量成分への分配の割合の比に対してプロットした図である。希土類元素の錯体種の拡散係数はどれも 2.0
同じ値を示したが、Co2+、Cd2+と希土類元素の錯体種を比較した場
合、錯体間で明確な差が見られた。すなわち、[M]300 k / [M]10 k の値
0
1.0
2.0
3.0
4.0
が大きい、つまり分子量が大きな成分に分配されやすい金属イオ[M]300k / [M]10k
ンの錯体ほど拡散係数が小さくなることが分かった。
Fig. 2. The diffusion coefficients of
考察： EDTA との錯生成によりイオン固有の拡散挙動が失われ、 M-SRFA and M-SRHA are plotted against
EDTA 錯体として似通った拡散挙動を示すが、錯体相互にはわずか the ratio between 300-100 kDa fraction toな差が認められ、それが金属イオンと配位子の結合距離に起因す that of 10-1 kDa fraction (= [M]300k/[M]10k)
for metal ions bound to HS determined by
ることが分かった。一方、腐植物質との錯生成により化学的性質 ultrafiltration in Bolea et al. (2006).
が似た金属イオン（希土類元素など）は、ほぼ同じ拡散挙動を示す。しかし、化学的性質が異なる金属イオンの場合、錯体相互には明確な差が認められ、それが、腐植物質の異なる分子量成分に対する金属イオンの親和性の違いに起因することが分かった。
以上の研究成果から、錯生成により金属イオンの拡散挙動は大きく変化するため、天然での物
質の拡散挙動を把握するためには、対象とする系における錯生成まで考慮した研究が必要である
ことが分かる。
References: K. Furukawa, Y. Takahashi, and H. Sato, Effect of the formation of EDTA complex on the diffusionof metal ions in water. Geochim. Cosmochim. Acta, 71 (2007) 4416-4424.; K. Furukawa and Y. Takahashi, Effectof complexation with humic substances on diffusion of metal ions in water. Chemosphere, in press.

Effect of complexation with humic substances and EDTA on the diffusion of metal ions in water
TAKAHASHI, Y., FURUKAWA, K.

2A05

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Studies on the analysis of 129I by AMS and its application to iodine rich brine samples
MURAMATSU, Y., KASHIWAGI, Y., ITO, E., MATSUZAKI, H.

2A06

ræÎ>ĜÈüÒĀ´AÓ¬ď.F6ómÚăò
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158
157
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úAÄ3ć¡Aăò2OG=Aa_R
ăò-L¤+LONĝË°ĖAræÎ¿¶  H Ô ¨ ë @ > M G> H 8 I A  # from
Hidaka et al. (2000)$ from Russ (1973), &ĒĘ@;*<IÁ{6N
from Curtis and Wasserburg (1975)% and 'from Hidaka and Yoneda (2007)
Isotopic shifts caused by interaction of cosmic rays with planetary surface materials
HIDAKA, H.

2B01

構造相転移を伴うスピンクロスオーバー鉄(III)錯体の磁気挙動(広島大院理 1、広島大 IAMR2、広島大 N-BARD3、九大院理 4)○速水真也 1、浦上大輔 1、井上克也 1,2、中島 覚 3、前田米藏 4【緒言】 スピンクロスオーバー鉄(III)錯体は高スピン状態(S = 1/12)と低スピン状態(S = 5/2)の状態間でスピンクロスオーバーを示す。その鉄(III)錯体の場合には高スピン状態と低スピン状態間のスピン緩和速度は鉄(II)錯体に比べて約 102 程度速いことが知られており、そのため緩和速度の遅い鉄(III)錯体の報告例は鉄(II)錯体と比べて非常に少ない。したがってスピンク
ロスオーバー鉄(III)錯体で LIESST 現象を観測することは非常に稀である。以前スピンクロス
オーバー鉄(III)錯体[Fe(acpa)2]PF6 のスピン緩和速度はメスバウアータイムスケールに比べて同等以上であると報告されていた化合物である。今回我々は鉄(III)錯体[Fe(acpa)2]ClO4 において、構造相転移前では緩やかなスピンクロスオーバー挙動を示し、構造相転移後に急激なス
ピン転移を起こす錯体に変化することを見い出した。一般的にスピンクロスオーバー鉄(III)
錯体は、緩やかなスピンクロスオーバー挙動を示すものが多く、ヒステリシスを伴ったスピン転移挙動を示すものは数例しか例がない。そこで構造相転移により磁気挙動も変化する鉄(III)錯体[Fe(acpa)2]ClO4 について詳細に検討した。
【結果と考察】 鉄(III)錯体[Fe(acpa)2]ClO4 の単結晶構造解析を行い、以前報告された鉄(III)
錯体 [Fe(acpa)2]PF6 の 構造と 同形であ ることを確認 した ( 図 1) 。ま た 磁気 測定の結 果、[Fe(acpa)2]ClO4 は 1st run では緩やかなスピンクロスオーバー挙動を示しているものの、2nd run
では急激なスピン転移挙動を示すことが分かった(図 2)。DSC 測定の結果から 250K 付近に構造相転移のピークが見られており、その温度で構造相転移を起こすことによりスピン転移挙動を示すようになるということが確認できた。その他のカウンターアニオンを変化させた錯体である[Fe(acpa)2]BF4、[Fe(acpa)2]PF6 の磁気測定結果については緩やかなスピンクロスオー
バー挙動を示すのみで急激なスピン転移の挙動は示さなかった。[Fe(acpa)2]ClO4 は最初スピン
クロスオーバー磁気挙動を示すが、250K 付近の構造相転移によってスピン転移磁気挙動を示
すようになった。この現象はカウンターアニオンを変化させた[Fe(acpa)2]BF4、[Fe(acpa)2]PF6では見られなかった為、カウンターアニオンのわずかな違いのみによってこの変化が起こっていることが考えられる。

FmT / emu K mol

-1

4
3
2
1
200

図 2
図1

鉄(III)錯体

1st run
2nd run
1.0 T

250

300
T/K

350

400

鉄(III)錯体[Fe(acpa)2]ClO4の磁気挙動。

[Fe(acpa)2]ClO4 の構造。

Magnetic property of the spin-crossover iron(III) compound with structural phase transition
HAYAMI, S., URAKAMI, D., INOUE, K., NAKASHIMA, S., MAEDA, Y.

2B02

1,3-ビス（4-ピリジル）プロパンで架橋した集積型鉄錯体の有機物吸脱着による構造変化とスピンクロスオーバースイッチング(広島大 N-BARD1，広島大院理 2)○厚地正樹 2，中島 覚 1，井上克也 2【緒言】架橋配位子にビス(4-ピリジル)型配位子を用いた集積型錯体は様々な構造をとることが可能である。特に，1,3-ビス(4-ピリジル)プロパン(bpp)を用いた集積型錯体 Fe(NCS)2(bpp)2(1)は，単結晶 X 線構造解析から 2D 相互貫入構造という珍しい集積構造を示すことがわかっている。1 の類似体である Fe(NCSe)2(bpp)2 (2)と Fe(NCBH3)2(bpp)2 (3)のうち，3 もまた粉末 X
線回折から 2D 相互貫入構造であることが証明され，さらにこの錯体 3 はスピンクロスオーバ
ー現象が観測される。1) 本研究では， 3 に benzene を包接させた Fe(NCBH3)2(bpp)2·2(benzene)(4)を拡散法により合成し，benzene 分子の吸脱着による様々な変化を検討した。
【結果と考察】MeOH と benzene を溶媒として合成した benzene 包接錯体 4 の fresh なサンプ
ルは温度依存なく高スピン種であるが，時間経過とともに benzene 分子が蒸発することでス
ピンクロスオーバー現象が観測された。benzene が脱離した 4 と 3 の挙動が同一であることがメスバウアースペクトルにより証明された。また，benzene を失った 4 は benzene 雰囲気下に置くと，benzene 分子が再包接され再び温度依存のない高スピン種となった。一連の benzeneの吸脱着によるスピン状態の変化はメスバウアースペクトルで追跡することに成功している。
また，この 4 の benzene 吸脱着によるスピンクロスオーバースイッチングは，単にゲスト分子である benzene が吸脱着しているだけでなくホスト骨格までも構造変化していることが，単結晶 X 線構造解析や粉末 X 線回折パターンから示唆されている。単結晶 X 線構造解析により，錯体 4 とほぼ同一の構造を持つことが確認されている Zn(NCBH3)2(bpp)2·2(benzene) (4’)は1 次元鎖構造を持つことがわかった。さらに粉末 X 線回折パターンの結果の比較から，
Fe(NCBH3)2(bpp)2 [2D interpenetrated structure]といFe(NCBH3)2(bpp)2·2(benzene) [1D chains]
う可逆的な構造変化をしていることが示唆されている。この構造相転移における架橋配位子
bpp の組み換えについても考察した。
現在はこれまでの磁気的研究と集積構造の研究に加えて，錯体 4 における構造相転移を伴うスピンクロスオーバースイッチングの熱的研究を行っている。さらに，biphenyl やハロゲ
ン化ベンゼンといった benzene 以外の有機溶媒をゲスト分子として包接した集積型錯体についても同様の挙動について研究を行っている。

Fe(NCBH3)2(bpp)2·2(benzene) (4)☞1D chain structure☞High Spin State-2benzene

Fe(NCBH3)2(bpp)2 (3)☞2D interpenetrated structure☞Spin-crossover phenomenon+2benzene

図 1. 錯体 4 の構造変化とスピンクロスオーバースイッチング.
1) M. Atsuchi et al., Chem. Lett., 36, 1064 (2007).
Structural change and spin-crossover switching triggered by adsorption and desorption of organic
molecules for the assembled iron complexes bridge by 1,3-bis(4-pyridyl)propane
ATSUCHI, M., NAKASHIMA, S., INOUE, K.

2B03ߡ‫צ‬ȖǴȐǞȮǚ౴ϳࠃươǓమԌ‫ߋؽ‬ઑƶ 197Au ȜǴȋǡǝÓǴȕǪ
ȃȦá௉඿પ໊ 1»RMIT પ 2»
ANU3â
Ē‫ ়¸ؑݗ‬1»
Nedaossadat Mirzadeh2, Suresh
K. Bhargava2, Martin A. Bennett3

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F

F

F

F

F

F

PPh2
Au

F

Au

F
F

PPh2
X Au

Au

X

Ph2P

F

Ph2P

F

F

F

F

F

F
1

F
X = Cl (2)X = NO3 (3)

Δ

X

Ph2P

Au

Au

Ph2P X

F

F
F

F

F

F
F
X = Cl (4)X = NO3 (5)ñࡑ‫ۊ‬ò197Au ȜǴȋǡǝÓ੯୩¾196Pt ǚష෭‫ࠃۍ‬໺֞ܲƶ JRR-4 T ȌǟȒƯओ࡜ƟƮ»197Pt/Ptਅ‫ے‬ǚ߁঵ƟƧ¼੯୩Ʒ Wissel ࡡৄƶȜǴȋǡǝÓൟ܎֎ MDU-1200 ǲȥÓǵǚພƌƮ»
ࠟ໬½ਅ‫ے‬ưǊƳ 20 K Ƴ༏‫׎‬ƟƮ݉ƲƫƧ¼ñ‫ڤ‬үư݂ߒòຊੀƝǔǓǐƎƳ Au(I)ߋઑ 1 ƯƷપƕƲЂ঴ઑǲȐȃδáਅ‫࣍֏ے‬âư߾‫ئ‬ൟ༡ΔǚǊƬ‫ࢌט‬Ɣ»Au(II)ߋઑ 2, 3 ƯƷ 1 ǐǒǊࣹƝƲδưΔǚ࠮Ƭ‫ࢌט‬Ɣհ੯ƝǔƧ¼2, 3ƶഩ‫ج‬Ҡಶ҃ƶি঵൝ 4, 5 Ʒమࡾ་ƶǻȑȧǾȃƔࢲƲƫƧ‫ࢌט‬ưƟƮհ੯ƝǔƧ¼ӕ৖Ư௻ǑǔƧδưΔƶշ‫ٱ‬ǚই 1 Ƴ࠷ƟƧ¼δưΔƶշ‫ٱ‬ƓǑ 1 Ʒ Au(I)»2, 3 Ʒ Au(II)ƯƊǒ»4, 5
ƳƷ Au(I)ǰǟȃư Au(III)ǰǟȃƔƊǓƛ
ưƔԏీƯƕƧ¼ǆƧधެƳȌȤȜÓǺǚ
‫ڸ‬௟ƟƮǇǓư»1 Ʒ P, C ౴ϳƶߋઑƯƊǓƔ»ǈƟǕ As, C ౴ϳƶߋઑƳ‫ؼ‬ƌϳ૷Ƴϳ૷ƟƮƌǓ¼௬ບƳ 2, 3 Ǌ P, C ౴ϳƶ
Au(II)ߋઑǐǒǊδ, ΔƔࣹƝǉƯƊǓ¼ƛǔǑƶƛưƷ»౴ϳȐǢȆȦ֏ƶ঎ਬǚਙƮȐǾਬƳ૷՘ƟƧƛưƳǐǓ஢ࠃஇƲܑүƔ‫۔‬ǔƮƌǓưƌƐǓ¼ȔȮǷȮգƶȕȦȐȦǥȨҠƔ»ȖǴȐǞȮǚǝȦǲȮƳ֟Ǔƶư௬Ơ୷ஶƶܑүƔƊǓƛưƷ»ಶ҃঴ưƶշ‫ٱ‬Ư‫ؘ‬ฒ॥ƌ¼
197

Fig. 1 Plot of Δ against δ for dinuclear gold compounds

Au Mössbauer spectra of cyclometalated dinuclear gold compounds having 2-C6F4PPh2
TAKAHASHI, M., MIRZADEH, N., BHARGAVA, S.K., BENNETT, M.A.

2B04

HIMAC *6[µJWO8¢Í!:UJWOVPBI;9W
okÁ+ĀÐ
ËÕ 
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geometry )(&674+ R&D 8sÊêû06!0* ¨vÕ HIMAC &+:UJWOVPBI;9Wokć+}é£8·ó!®øÇ&, HIMAC *6 57Mn JWO+|Ê3.ðÆ!:UJWOVPBI;9WBN@FS*$%6â´'è HIMAC & 500 MeV/nucleon *rú! 59Co ' Be ¹ÑĊ25 mm yċ+lµ×Ö{¢*35 57Mn 8Ì¤oă!
+rú°b&+ 57Mn |Ê, 9.5 104 i/Ú&5
ËÕ RIPS & 476Ì¤ÿ'¿/6'à 1 ¶aY)#!
 +JWO&PBI;9WBN@FSðÆ}é8·ó6!0* ý)y+Åú¯ĊPb ²'9@RS²+á~ċ8ùü 57Mn 8 Al ²Ċ1 mm yċ*j»!
Åú¯+y, Al ²¼ą*ôæ! Ge xe·n&Æ! 122 keV + å+
4À!+°bZ& C3F8 8=;
UDW>B'6í²Ą)"7
·n PPAC & 15 ­āÆ!BN@FS8 Fig. 1 *ØHIMAC &,57
Mn +<HS?W1à 200 MeV/nucleon'Ĉ Åú¯'+µ{¢Þ& on-beam
Z&,IE@AQ;UGëY¬
6+& JWO' anti-coincidence 
6'& S/N ¿8Y!
 `+ć&,ãòß,wo&,)#! 0.3mm/s *mĉKW@8ð
Fig.1 In-beam Mössbauer spectrum of 57Fe( 57Mn)
Æ6'*¤q!HIMAC *
implanted into Al. The spectrum was accumulated for% 57Mn 8pÍ!:UJWOVPBI
15 h. The velocity scale is given relative to that in α-Fe,;9Wokć R&D wo*}é&and the convention for its sign is that employed in6'Ø7!
emission source experiment.


Development of in-beam Mössbauer spectroscopy using an RI beam in HIMAC of NIRSKOBAYASHI, Y., KUBO, M. K., YAMADA, Y., SATO, W., MIHARA, M., SATO, S.,
KITAGAWA, A.

         ÝdíÌąµ!(+þeQĂK"uì

ĎIIIď

2B05

         ĎĆyćÈ 1Ryh{À 2ĆytÐ 3 yĆyôyç 4 ď
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In(NO3)3E3H2 O "26;FA½·! ZnO Ù¨.c26;FA}\!åÊ+%cÂÙ¨ï.In ¿# Zn !h{³ 0.05%
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ZnO Ù¨Ďundoped ZnOď.`!ăb1,000

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×q!íÌą5?38A"ºY|.ñ$

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-0.2

Fig. 1 ! In . 0.05%9F>),díÌ

673 K

-0.15

ą5?38A.Ñ>CF=­xu"Ĉ´oÿ°ÌPXÉ.j£+5?38A

-0.1

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-0.05

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ÕO_#undoped ZnO !

A22G22(t)L_ÅÔ_ì»,l¶"y

0.05

298 K

-0.15

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-0.05©Êé#,)"ºY|)JÛÃUÞ

0"TĈ{JÛÃ"|rÄ!
ò+N

+ißÆ[1] W. Sato et al., Phys. Rev. B. 78, 045319 (2008).

ó

0.05

0

50

100

150

200

250

300

Time (ns)Fig. 1. TDPAC spectra of 111Cd(111In)
in 0.05at.% In-doped ZnO at the indicatedtemperatures.

Local fields in In-doped ZnO observed by means of the TDPAC method
SATO, W., OHKUBO, Y., ITSUKI, Y., SUSUKI, H., MORIMOTO, S., SHINOHARA, A., NASU, S.

111

Agを用いたPAC法による

2B06

1

大院
○
大

【

】

な

イオン

117

期

研究では

な

性

を用いて

ー

に関
117

ーシ

研究

中性子

射を行い

し

5

の2

と

て111Agのにすることにより電

が大

相関法の

ことに成

In(

Cd, T1/2=2.80

たが用する方法を検討してい

ン

し

ク質マ

電

シア

を

として電

ンに

出した

のプローブ

いて測定された用に111

体（表 1 に

じ

本
存性

した）

検討を行った学研究所のJRR-3 またはJRR-4 原子
造した

射

のPd

にて

存在

から111Agを取り出してトして測定試料とした PAC測定は 4のBaF2シンムにて行ったがられる しかし オキシン
Agが大してPAC測定を行って

また

の

Agを

Cdと111Agのプローブ
111

いて

電

111

111m

ら

Cd, T1/2=48.5 min)Cd, T1/2=7.45 d）を

Inに

を以前に

も関

動
111

検討の一

Cd

化合物を

【結果】測定された電
ると考

大院理4

とした 線

生体試料に

111

機構原子

ン検出器を用いたシス

いては

3

111

る
111m

これまでに Cd

液を作体

ではあるがPAC測定を行して111Agを用いてPAC測定を行い

ーサー

Cd(

体に

に

に

111

の

るために

のPd

を

111m

として Ag（

しいプローブ

】 本原子

の機能

な

を
【

重

片

111

からプローブ

しては樹

In, T1/2=2.49 h)

これまでに111Agを用いて

る

大理

117

Cd(

d)といったプローブ

大理2

測定(II)

保嘉高は生体分子のいて研究を行い体と生体分子中のよりられたとともに表 1 にーじであるため111

体では Inと以上大なくなっている 全体

に

が大

す

の電

111m

Cd

111

DDC

は近い

体に

となってい

Agはプローブ

がじであるにとなっている BPHA

体もに111mCd

体試料にいてはプローブ

を111Ag

マ

ンに

くなったが

シア

いては

に

さくな

った
た

111

ーサーの作成の体を加ているため生体試

Agト

し
に

料への

の取り込み

が

く マ

シア

ンの

ー

に関してはあま

り

が良くない

は 陰イオ

ン交換法による無体の 111Agトーサーの作成

法を用い

上を図ると

に 111Agの電

ー

の

異性に

の

表 1.プローブ

111

In

試料
キナル

111m

Cd

オキシン
BHPA

0.83

117

Cd

Ag

2.56

0.94

0.85

1.08

0.84

0.92

1.77

0.33
mavicyanin

111

0.78

ン

DDC

生

(/1022 V･m 2)のの いによる電

1.22
2.08

1.20

いてもさらに検討する必要がある
Measurement of hyperfine field in metal complexes and mavicyanin by PAC method using 111Ag
probe (II)YAMAZAKI, I., NISHIO, M., KATAOKA, K., YOKOYAMA, A., SATO, W., OHKUBO, Y.