1A-a01

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― 1 ―

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a02

Bi 系 / Y 系評価

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INADA Ryoji, OKUMURA Yasuhiro, MAKIHARA Tomohide, OOTA Akio (TUT); LI Chengshan, ZHANG Pingxiang (NIN)
E-mail: inada@ee.tut.ac.jpߪߓ߼ߦ
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ਛߦ␜ߔ‫ޕ‬fc = 260 Hz ߩ㆐ᚑߦ઻޿㧘Lt = 4 mm ߩࡃ࡝ࠕ✢᧚ߩ៊ᄬߪ㧘5 mT એ਄ߩ▸࿐ߦ߅޿ߡห৻✢᏷㧔2.7mm㧕ߩ㕖࠷ࠗࠬ࠻⹜ᢱߣᲧセߒߡ 40㨪50%⒟ᐲૐᷫߐࠇ
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Fig. 1. Critical current densities Jc at 77 K and 0 T for barrier
tapes plotted against the inverse of twist pitch lengths Lt.

Fig. 2. Frequency dependence of AC losses Qm at 5 mT for
barrier tape with Lt = 4 mm.

Fig. 3. Normalized AC losses Qm/Ic at 45 Hz for barrier tapewith Lt = 4 mm. The data for non-twisted tapes with theirwidths of 3.7 mm and 2.7 mm are also shown for comparison.
⻢ㄉᧄ⎇ⓥߩ৻ㇱߪ㧘⑼ቇ⎇ⓥ⾌⵬ഥ㊄㧔No. 20686020, No.
22560270㧕㧘 (⽷)᧲㔚⸥ᔨ⑼ቇᛛⴚ⎇ⓥᚲ⎇ⓥഥᚑ߅ࠃ
߮(⽷)ਛㇱ㔚ജၮ␆ᛛⴚ⎇ⓥᚲ⎇ⓥഥᚑ㧔No. R-20302㧕ߩᡰេߦࠃࠅታᣉߐࠇߚ‫ޕ‬ෳ⠨ᢥ₂
[1] R. Inada, et al.: Supercond. Sci. Technol. 22 (2009) 085014.

― 2 ―

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a03

Bi 系 / Y 系評価

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N. Ayaial.: IEEE
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UDQV$SSO6XSHUFR
QG9Vol.
RO
(2007)
pp. 3075-3078.
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[2]
Y. Honda et al.: AbstractsRI&6-&RQIof CSJ Conference,81>@ <+RQGDHWDO$EVWUDFWVHUHQFH9Vol.
RO
(2009)
p. 81.
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― 3 ―

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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a04

Bi 系 / Y 系評価

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Spatial homogeneity and in-field current transport properties in 600 A/cm-w class thick
GdBCO/IBAD coated conductors㩷ᧁ㗇㩷 㓉ᥰ䇮੗਄㩷 ᣽⌬䇮᧲Ꮉ㩷 ↲ᐔ䇮㪘㫉㫂㪸㪻㫀㫐㩷㪤㪸㫋㫊㪼㫂㪿䇮㪩㪼㫅㪼㩷㪝㫌㪾㪼㫉㩷㩿਻ᄢ㪀㪒㩷 㘵ፉ㩷 ᐽ⵨䇮ᩑᧄ㩷 ৻⤿䇮㥲⮮㩷 㓉㩿䊐䉳䉪䊤㪀㪒㩷᷆〝㩷 ᥓ䇮㔍ᵄ㩷 㓷ผ䇮ᷰㄝ㩷 ๺㓶㩷 㩿᧲ർᄢ㪀㪒㩷 ๺ᴰ㩷 ノ㇢㩷 㩿㪠㪪㪫㪜㪚㪀㩷
KISS Takanobu, INOUE Masayoshi, HIGASHIKAWA Kohei, MATSEKH Arkadiy, FUGER Rene (Kyushu Univ.); IIJIMA Yasuhiro, KAKIMOTO
Kazuomi, SAITO Takashi (Fujikura Co.); AWAJI Satoshi, NAMBA Masafumi, WATANABE Kazuo (Tohoku Univ.); IZUMI Teruo (ISTEC)
E-mail: kiss@sc.kyushu-u.ac.jp
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100㱘mFig. 1. Laser induced thermoelectric (LITE) image showing
homogeneous crystal structure in the bridge.

Normalized Voltage Response, V/V max

Point 1ᧄ⎇ⓥ䈪䈲䇮ᧄ✢᧚䈱⥃⇇᷷ᐲ䈭䉌䈶䈮⥃⇇㔚ᵹኒᐲ䈱ⓨ㑆ဋ৻ᕈ䉕 㱘㫄 䉴䉬䊷䊦䈱ⓨ㑆ಽ⸃⢻䉕᦭䈜䉎ૐ᷷䊧䊷䉱㗼
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Fig. 1 䈮䇮ቶ᷷䈪ᓧ䉌䉏䈢䊧䊷䉱䉴䊘䉾䊃ᾖ኿䈮઻䈉䉷䊷䊔䉾䉪㔚࿶ᔕ╵䈱䋲ᰴర௝䉕␜䈜䇯ဋ৻䈭ᔕ╵䈏ᓧ䉌䉏䈩䈍䉍䇮ዪᚲᰳ㒱╬䈲ሽ࿷䈚䈭䈇䈖䈫䈏ಽ䈎䉎䇯⚕㕙䈱ㇺว਄䉫䊤䊐䈲ឝタ䈪䈐䈭䈇䈏䇮૏⋧ᔕ╵䉅৻ቯ䈱୯䉕␜䈚䈩䈍䉍䇮䊑䊥䉾䉳ో૕䈪න৻䊄䊜䉟䊮䉕᦭䈜䉎䇮ဋ৻䈭⚵❱䉕᦭䈜䉎੐䈏⏕⹺䈪䈐䈢䇯

Point 3

Point 4

Point 5

Point 6

1.2
1.0

Point 1
Point 2
Point 3
Point 4
Point 5
Point 6

0.8
0.6
0.4
0.2
0
-0.2
92.5

93.0

93.5 94.0 94.5
Temperature, T [K]

95.0

95.5

Fig. 2. Temperature dependence of normalized 'R / 'T aroundsuperconducting transition obtained by the low temperature laser
scanning microscopy (LTLSM). Inset shows measured points in thebridge.

Fig. 2 䈮⿥વዉォ⒖㗔ၞ䈪䈱ૐ᷷䊧䊷䉱㗼ᓸ㏜௝䉕␜䈜䇯৻ቯ㔚ᵹ䊋䉟䉝䉴ᤨ䈱䊧䊷䉱ᾖ኿䈮઻䈉ᓸዊ᷷ᐲᄌ⺞(㰱T)䈮
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Point 2(b)I=387mA,V=10uV(c)I=350mA,V=4uV

㩷Fig. 3. Spatial distribution of flux flow dissipation obtained by thetransport LTLSM at 84 K and 1 T of external field.

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[1] ᩑᧄ৻⤿䈾䈎䇮╙ 㪏㪈 ࿁ 㪉㪇㪇㪐 ᐕᐲ⑺ቄૐ᷷Ꮏቇ䊶⿥㔚ዉቇળ䇮㪉㪙㪄㪸㪇㪉䇮㪉㪇㪇㪐 ᐕ 㪈㪈 ᦬䇯

㩷
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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a05

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㩷
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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a06

電流分布 / 交流損失

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HATTORI Kazuki, UMETSU Kazuya, YAMADA Hironobu,SAITO Atsushi, OHSHIMA Shigetoshi (Yamagata Univ.)
TAKAYAMA Teruou, KAMITANI Atsushi (Yamagata Univ.) IKUNO Soichiro( Tokyo Univ. Tech.)E-mail: ohshima@yz.yamagata-u.ac.jp㪊䋮ታ㛎⚿ᨐ㩷㩷㪝㫀㪾㪅㪊 䈮䇮㪪㫌㫇㪼㫉㩷 㪧㫆㫎㪼㫉 ␠䈱᏷ 㪈㪉㫄㫄㪃㐳䈘 㪌㪇㫄㫄 䈱 㪰㪙㪚㪦䊁䊷䊒✢᧚䈱 㪡㪺 ᷹ቯ⚿ᨐ䉕␜䈜䇯⿥વዉጀ䈲䇮ෘ䉂 㪈 䊚䉪䊨䊮䈱 㪰㪙㪚㪦 䈪䈅䉍䇮㪠㪺 䈲౏⒓䋳䋰䋰㪘 䈪䈅䉎䇯㪡㪺 䈮ᄌ឵䈜䉎䈫㪉㪅㪌㪤㪘㪆㪺㫄㪉 䈪䈅䉎䇯᷹ቯ㑆㓒䉕 㪈㪇㫄㫄㪃㪉㪇㫄㫄㪃㪌㪇㫄㫄 䈫ᄌ䈋䈩᷹ቯ䈚䈢䈏䇮⚿ᨐ䈾䈾䈫䉖䈬ห䈛䈪䈅䈦䈢䇯䊁䊷䊒✢᧚䈱ᄢㇱಽ䈱㗔ၞ䈱 㪡㪺 䈲䇮㪊㪅㪊㪤㪘㪆㪺㫄㪉 એ਄䈪䈅䉎䈏䇮৻ㇱ 㪡㪺 䈱ዊ䈘䈇㗔ၞ㩿㪉㪅㪍㪤㪘㪆㪺㫄㪉 એਅ㪀䈏䈅䉎䇯䈖䉏䈏䊁䊷䊒✢᧚䈱 㪡㪺 䉕ᓞೣ䈚䈩䈇䉎䉅䈱䈫ᕁ䉒䉏䉎䇯ዏ䇮㪇䌾䋵㫄㫄㪃䋴䋵䌾㪌㪇㫄㫄 䈱᷹ቯ㗔ၞ䈮䈍䈇䈩䇮㪡㪺 䈏ዊ䈘䈒䈭䉎䉋䈉䈮⷗䈋䉎䈱䈲䇮┵ㇱലᨐ䈮䉋䉎䉅䈱䈪䇮ᧄ⾰⊛䈪䈲䈭䈇䇯㩷

4
3.5
3

Jc [M A/cm2 ]㪈䋮䈲䈛䉄䈮㩷㩷㩷 㪰㪙㪚㪦 䊁䊷䊒✢᧚䈲⃻࿷䇮⿥વዉᔕ↪䈱ਥജ᧚ᢱ䈫䈚䈩䇮਎⇇⊛䈮⎇ⓥ㐿⊒䈏䈍䈖䈭䉒䉏䈩䈇䉎䇯䈜䈪䈮䇮᏷ 㪈㪺㫄 䈱㐳ዤ䊁䊷䊒✢᧚䈪䇮⥃⇇㔚ᵹ䈏 㪊㪇㪇㪘 䉕⿥䈋䉎䉅䈱䈏ႎ๔䈘䉏䈩䈇䉎䇯䈖䈱䉋䈉䈭㐳ዤ䈱䊁䊷䊒✢᧚䉕Ꮢ႐䈮಴䈜䈫䈐䈮䈲䇮㐳ዤ✢᧚䈱 㪡㪺 䉕଻㓚䈚䈭䈔䉏䈳䈭䉌䈭䈇䇯䈠䈱଻㓚䈱䈢䉄䈮䈲䇮㕖⎕უ䈪䇮㐳ዤ✢᧚䈱 㪡㪺 䉕⹏ଔ䈜䉎䈖䈫䈏ᔅⷐ䈪䈅䉎䇯⃻࿷䇮⏛ൻ᷹ቯᴺ䉇䊖䊷䊦ലᨐᴺ䈏೑↪䈘䉏䈩䈇䉎䈏䇮᷹ቯᤨ㑆䉇♖ᐲ╬䈪໧㗴䈏䈅䉎䇯ᚒ䇱䈲䇮᳗ਭ⏛⍹ᴺ䈪⿥વዉ⭯⤑䈱 㪡㪺 䉕⹏ଔ䈪䈐䉎䈖䈫䉕ႎ๔䈚䈩䈐䈢䇯੹࿁䈲䇮㪰㪙㪚㪦䊁䊷䊒✢᧚䈱 㪡㪺 䉕㕖⎕უ䈪♖ᐲ䉋䈒᷹ቯ䈪䈐䉎䈖䈫䉕⏕⹺䈚䈢䈱䈪ႎ๔䈜䉎䇯㩷㩷㪉䋮ⵝ⟎䈱᭎ⷐ㩷㩷㪉䋮ⵝ⟎䈱᭎ⷐ㩷㩷㩷㪝㫀㪾㪅䋱䈮᷹ቯේℂ䉕䇮㪝㫀㪾㪅㪉 䈮ⵝ⟎䈱౮⌀䉕␜䈜䇯ේℂ䈲䇮ᭂ䉄䈩න⚐䈪䇮᳗ਭ⏛⍹䉕⿥વዉ䊁䊷䊒✢᧚䈮ㄭ䈨䈔䇮䈠䈱ᤨ⏛⍹䈮௛䈒ജ䉕᷹ቯ䈜䉏䈳䉋䈇䇯䈠䈉䈜䉎䈫䇮࿑䋱㩿㪹㪀䈱䉋䈉䈭䉫䊤䊐䈏ᓧ䉌䉏䉎䇯⏛⍹䈫⿥વዉ૕䈱〒㔌䈏䉷䊨䈫䈭䉎䈫䈖䉐䈱ജ䉕᳞䉄䉎䈫䇮䈠䈱୯䈏 㪡㪺 䈮ଐሽ䈜䉎㪲䋱㪄㪉㪴㩷

permanent magnet

shielding current
shieldingsuperconducting film
film

e
cr
of
e
vi
ls
u
p
e
R

Repulsive force

magnetic force line

2

᷹ቯ㑆㓒

1.5

5.0 mm
2.0 mm
1.0 mm

1
0.5
0

Fr0
Distancebetween a magneto andand aa film
(a)

2.5

(b)

Fig.1. Schematic drawing of Jc measuring method㩷 using apermanent magnet. (a) model (b)Magnetic force vs. distance
between a permanent magnet and HTS film surface.
㩷

Fig.2. Photo of the permanent magnet method system

0

10

20

㱂:3.0 mm30

40

Measurement point [mm]50㩷Fig.3 Jc distribution of HTS coated conductor measured bypermanent magnet method.
㩷䋴䋮䉁䈫䉄㩷
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T.Nakamura, T.Suzuki, M.Yokoo." A Simple Measurement
Technique for Critical Current Density Using a Permanent
Magnet" IEEE Trans. Appl .Super. 15 (2005) 2911-2914
2. S.Ikuno, T.Takayama, A. Kamitani, K.Takeishi, A.Saito,
S..Ohshima," Analysis of Measurement Method for Critical
Current density by Using permanent Magnet" IEEE Trans.
Appl. Super. 19 (2009) 3750-3754

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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a07

電流分布 / 交流損失ࡇ࠶ࠢࠕ࠶ࡊࠦࠗ࡞⟲ߦࠃࠆࡑ࡞࠴ࡈࠖ࡜ࡔࡦ࠻ *65 ᮨᡆ✢᧚ߩ㔚ᵹಽᏓ᷹ቯ
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SUMIYOSHI Fumio (Kagoshima University)㪒 IZUMI Teruo, SHIOHARA Yuh (SRL-ISTEC)
E-mail:k2590086@kadai.jp㩷㪈䋮䈲䈛䉄䈮㩷
੤ᵹ↪㜞᷷⿥વዉᯏེ䈱ታ↪ൻ䈱䈢䉄䈮䈲䇮ᯏེ䈱Ꮞ✢䈮૶↪䈘䉏䉎 HTS ✢᧚䈱ૐ៊ᄬൻ䈏ᔅⷐ䈪䈅䉍䇮䈠䈱䈢䉄䈮䉴䉪䊤䉟䊎䊮䉫ടᎿ䈮䉋䉎䊙䊦䉼䊐䉞䊤䊜䊮䊃 HTS ✢᧚䈱㐿⊒䈏ㅴ䉄䉌䉏䈩䈇䉎䇯䈖䈱✢᧚ౝ䈱㔚ᵹಽᏓ․ᕈ䉕ቯ㊂⊛䈮ᛠី䈜䉎䈖䈫䈲㊀ⷐ䈪䈅䉎䈏䇮䈠䈱․ᕈ⹏ଔᴺ䈲ᧂ䈣චಽ䈮䈲⏕┙䈘䉏䈩䈇䈭䈇䇯䈠䈖䈪ᧄ⎇ⓥ䈪䈲䇮䈖䈱ૐ៊ᄬടᎿ䈘䉏䈢 HTS ✢᧚ౝ䈱㔚ᵹಽᏓ䉕㕖ធ⸅䈪ቯ㊂⊛䈮⹏ଔ䈪䈐䉎᷹
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ᧄ᷹ቯᴺ䈱᷹ቯ♖ᐲ䉕⹏ଔ䈜䉎䈢䉄䈮䇮䊙䊦䉼䊐䉞䊤䊜䊮䊃
HTS ✢᧚䉕ᮨᡆ䈚䈢⹜㛎ዉ૕䉕↪䈇䈢䇯ᮨᡆ✢᧚䈲䇮✢᧚᏷䈏 1mm ⒟ᐲ䈱 Cu 䊁䊷䊒✢᧚䉁䈢䈲 Gd ♽✢᧚䉕 5 ᧄᐔⴕ䈮ਗ䈼䈢䉅䈱䈪䇮✢᧚㑆䈮䈲⛘✼䈱䈢䉄䈮⚂ 100ȝm ᓘ䈱䊁䉫䉴䉕ᝌ౉䈚䈩䈇䉎䇯䈖䈱⍴ዤ⋥✢⁁䈱✢᧚䈮䊏䉾䉪䉝䉾䊒䉮䉟䊦⟲䉕⾍䉍ઃ䈔䈩䇮✢᧚๟ㄝ䈱⏛႐ಽᏓ䈱๟ᣇะᚑಽ䉕᷹ቯ䈜䉎䇯ฦ䉮䉟䊦䈲 ĳ40ȝm 䈱⛘✼ 㪚㫌 ✢䈪⚕⵾䈱䊗䊎䊮䈮Ꮞ✢䈘䉏䈩䈇䉎䇯䈠䈱ᢿ㕙Ⓧ䈲 4.46mm×0.33mm䇮䉮䉟䊦㐳䈲
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䈱䉕 4 䈧䈱ㅢ㔚䊌䉺䊷䊮Ფ䈮⴫␜䈚䈢䉅䈱䈪䈅䉎䇯㔚ᵹ▚಴䊒䊨䉫䊤䊛䈱ᡷ⦟䈮䉋䉍䇮䊒䊨䉫䊤䊛䈮䉋䉎▚಴⺋Ꮕ䈲䈖䉏䉁
䈪䈱 10%⒟ᐲ䈎䉌 2%⒟ᐲ䈮䉁䈪ૐᷫ䈚䈢䇯㩷
Fig.2(a)䈲䇮2mm ᏷䈱 Gd ♽✢᧚ 5 ᧄ䈎䉌ᚑ䉎ᮨᡆ✢᧚䈮ታ㓙䈮ㅢ㔚䈚䈢䈫䈐䈱᷹ቯ⏛႐ಽᏓ䉕␜䈚䈢䉅䈱䈪䈅䉍䇮❑ゲ䈲᷹ቯ㔚࿶䇮ᮮゲ䈲䊏䉾䉪䉝䉾䊒䉮䉟䊦䈱૏⟎䈪䈅䉎䇯
Fig.2(䌢)䈲䈖䈱᷹ቯ⚿ᨐ䈎䉌▚಴䈚䈢㔚ᵹಽᏓ䈪䈅䉎䇯❑ゲ䈲㔚ᵹ୯䈪䇮᫔䉫䊤䊐䈲ฦ䊐䉞䊤䊜䊮䊃䈱▚಴㔚ᵹ୯䇮䊒䊨䉾䊃ὐ䈲䉲䊞䊮䊃ᛶ᛫䈪᷹ቯ䈚䈢㔚ᵹ୯䉕␜䈚䈩䈇䉎䇯ห࿑䉋䉍᷹ቯ⺋Ꮕ䈲 10%⒟ᐲ䈪䈅䉎䈖䈫䈏䉒䈎䉎䇯⃻⁁䈱᷹ቯ♖ᐲ䉕ะ਄䈘䈞䉎䈢䉄䈮䇮䊏䉾䉪䉝䉾䊒䉮䉟䊦⟲䈱ᩞᱜ♖ᐲ䈱ᡷༀ䉇䉮䉟䊦⟲䈱ᒻ⁁䈮䈧䈇䈩䈱ᬌ⸛䉕⃻࿷ㅴ䉄䈩䈇䉎䇯㩷⻢ㄉ㩷ᧄ⎇ⓥ䈲䇸䉟䉾䊃䊥䉡䊛♽⿥㔚ዉ㔚ജᯏེᛛⴚ㐿⊒䇹੐ᬺ䈱৻Ⅳ䈫䈚䈩䇮ᣂ䉣䊈䊦䉩䊷䊶↥ᬺᛛⴚ✚ว㐿⊒ᯏ᭴䋨NEDO䋩䈱ᆔ⸤䈮䉋䉍ታᣉ䈚䈢䉅䈱䈪䈅䉎䇯㩷ෳ⠨ᢥ₂㩷
[1] K. Miyahara, et al.: Abstracts of CSJ Conference,
Vol.81(2009) p.6

Fig. 1 Calculated results of current distributions.

Fig. 2― 7 ―

Measured field distributions and calculated current
distributions.
第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a08

電流分布 / 交流損失㪤㪸㪾㪼㫅㫋㫆㫊㪺㪸㫅 ᴺ䈮䉋䉎⿥વዉ䊋䊦䉪䈱⥃⇇㔚ᵹኒᐲಽᏓ᷹ቯ㩷㩷㪡㪺㩷㫇㫉㫆㪽㫀㫃㪼㩷㫄㪼㪸㫊㫌㫉㪼㫄㪼㫅㫋㩷㫆㫅㩷㫊㫌㫇㪼㫉㪺㫆㫅㪻㫌㪺㫋㫀㫅㪾㩷㪹㫌㫃㫂㩷㪹㫐㩷㪤㪸㪾㫅㪼㫋㫆㫊㪺㪸㫅㩷㫄㪼㫋㪿㫆㪻㩷㩷⩵ᳰᐽᤩ䇮ඨ↰ᜏ਽䇮ౝ⮮ᥓਯ䇮⮮ઍඳਯ䋨ጤᚻᄢ䋩㩷
KIKUCHI Yasuaki, HANDA Takuya, NAITO Tomoyuki, FUJISHIRO Hiroyuki (Iwate Univ.)
E-mail: y.k.changemyself @hotmail.co.jp㩷㪈㪅䈲䈛䉄䈮㩷

䉕᜽䉂䇮Magnetoscan ାภ䈱⊒↢ᒻ⁁䈱᷹ቯ䉕ⴕ䈦䈩䈍䉍䇮⻠㩷 ⿥વዉ䊋䊦䉪䈱⥃⇇㔚ᵹኒᐲ(Jc)䈲⏛ൻ᷹ቯ䈮䉋䈦䈩᳿ቯ䈜Ṷ䈪䈲䈠䉏䉌䈱⚿ᨐ䉅૬䈞䈩ႎ๔䈜䉎੍ቯ䈪䈅䉎䇯䉎䈱䈏৻⥸⊛䈣䈏䇮䊋䊦䉪૕䈱ಾᢿ䈏ᔅⷐ䈫䈭䉎䇯Eisterer 䉌䈮ෳ⠨ᢥ₂㩷䉋䉍ឭ᩺䈘䉏䈢 Magnetoscan ᴺ䈲䇮䊖䊷䊦䉶䊮䉰䈫᳗ਭ⏛⍹䉕

[1] M Zehetmayer, M Eisterer and H W Weber et al.,Supercond. Sci. Technol. 19 (2006) S429-S437.

૶↪䈚䈩㕖⎕უ䈪䊋䊦䉪⴫㕙ㄭற䈱⋧ኻ⊛䈭 Jc ಽᏓ䉕⺞䈼䉎䈖䈫䈏䈪䈐䉎[1]䇯ᧄ⎇ⓥ䈪䈲Magnetoscanᴺ䈱ⵝ⟎䉕┙䈤਄䈕䇮ⵝ⟎෸䈶᷹ቯ᧦ઙ䈱ᦨㆡൻ䉕ⴕ䈦䈢䈱䈪ႎ๔䈜䉎䇯䈘䉌䈮䇮䊌䊖䊷䊦䉶䊮䉰

᳗ਭ⏛⍹㩷 㩷 㩷 㩷 㩷 㩷 䊖䊷䊦䉶䊮䉰䊦䉴⌕⏛ᓟ䈱⿥વዉ䊋䊦䉪䈱᝝ᝒ⏛႐ಽᏓ䈫 Magnetoscan ା䉴䉨䊞䊮ᣇะ㩷ภ䈫䈱Ყセ䉕ⴕ䈇⼏⺰䈜䉎䇯㪉㪅ታ㛎ᣇᴺ㩷ᐩ㕙࿑㩷࿑ 㪈 䈮ⵝ⟎䈱䉶䊮䉰ㇱ䈱᭎ᔨ࿑䉕␜䈜䇯⋥ᓘ 6 mm䇮㜞䈘 10

Z

Bulk

X

஥㕙࿑㩷

Fig. 1 Setting of Hall sensor and permanent magnet㩷 formm䇮⏛᧤ኒᐲ 430 mT 䈱 NdFeB ᳗ਭ⏛⍹䈫䇮active aria

the Magnetoscan technique.

0.05 mm×0.05 mm 䈱䊖䊷䊦䉶䊮䉰䉕૶↪䈚䈢䇯࿑ 2 䈮␜䈜䉋䈉䈮⋥ᓘ 45 mm䇮㜞䈘 1.3 mm 䈱ඨ౞ᒻ⿥વዉ䊋䊦䉪䈮ᰳ㒱䉕

10Scan direction

5
Y (mm)

ᮨᡆ䈜䉎䈢䉄䇮᏷ 0.8 mm ᷓ䈘 1.3 mm 䈱Ḵ䉕 V ሼဳ䈮౉䉏䈢䇯ᶧ૕⓸⚛䈪䊋䊦䉪䉕಄ළᓟ䇮䉶䊮䉰ㇱ䈱᳗ਭ⏛⍹䈏䊖䊷䊦䉶䊮䉰䉋䉍వⴕ䈜䉎䉋䈉䈮䊏䉾䉼 0.5 mm 䈪 XY 㕙ౝ䉕䉴䉨䊞䊮䈚䈢䇯

0
-5

-10
-20

᳗ਭ⏛⍹䈱ਛᔃ䈎䉌䊖䊷䊦䉶䊮䉰䈱ਛᔃ䉁䈪䈱〒㔌䉕 X䇮䊖䊷

-100
X (mm)

1020䊦䉶䊮䉰䈎䉌䊋䊦䉪䉁䈪䈱〒㔌䉕 Z 䈫䈚(࿑1)䇮 ᦨㆡ᧦ઙ䉕ᬌ⸛
Magnetoscan signal

䈚䈢䇯X䇮Z 䈱ᦨㆡ᧦ઙ䉕᳿ቯ䈚䈢ᓟ䇮᝝ᝒ⏛႐ಽᏓ䈱ಽ䈎䈦䈩䈇䉎ෘ䈘5mm䈱⿥વዉ䊋䊦䉪䈮ኻ䈚䈩Magnetoscan䉕ⴕ䈇䊌䊦䉴⌕⏛ಽᏓ䈫䈱Ყセ䉕ⴕ䈦䈢䇯㪊㪅⚿ᨐ䈫⠨ኤ㩷
࿑2 䈮䇮ᦨㆡ᧦ઙX=6.4 mm䇮Z=0.25 mm 䈪䈱 77 K 䈮䈍䈔䉎ାภಽᏓ䈫(਄)䈫ฦ Y ୯䈮䈍䈔䉎 Magnetosacan ାภ䈱 X ଐ

6mm
4mm
2mm
0mm
-2mm
-4mm
-6mm
-8mm
-10mm

ሽᕈ(ਅ)䉕␜䈜䇯਄࿑䈮䈍䈇䈩䇮V ሼḴ䈱ᒻ⁁䉕⏕⹺䈜䉎䈖䈫䈏

10mT

಴᧪䈢䇯ਅ࿑䈮䈍䈇䈩䇮䊏䊷䉪䈮䈭䈦䈩䈇䉎䈫䈖䉐䈏䇮Jc 䈏ૐ䈇䈏ሽ࿷䈜䉎䇯V ሼᡆૃᰳ㒱䈪䈲䇮Zehetmayer 䉌䈱⺰ᢥ[1]䈪␜䈘䉏䈢䉋䈉䈮䇮ᰳ㒱䈮䊏䊷䉪䈫䊂䉞䉾䊒䈏ሽ࿷䈚䈢䇯㩿㪸㪀㩷Magnetoscan ାภಽᏓ䉕␜䈜䇯Magnetoscan ାภ䈏ᒝ䈇䈾䈬

10
Y (mm)

20䈩䈇䉎䈢䉄䈫ᕁ䉒䉏䉎䇯⃻࿷䇮2 䈧䈱⿥વዉ૕䊑䊨䉾䉪㑆䈮 gap

㩿㪹㪀㩷
1.2
1.1
1.0
0.9
0.8
0.7
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
0

0

-20

ଚ౉䊶᝝ᝒ䈚䈢Ꮐ਄ㇱ䈏 Jc 䈏ૐ䈇䈖䈫䈏੍᷹䈘䉏䉎䈏䇮䈪䈅䉎䈢䉄䇮䈘䉌䈮ᷓ䈇૏⟎䈱䊏䊮ᱛ䉄ਛᔃ䈏⏛႐᝝ᝒ䈮ല䈇

20

SPA No.1 pulse
Ts=60K Bex=2.8T 20 Scan direction-10ภ䈏ᒝ䈒 Jc 䈏ૐ䈇䈖䈫䉕⏕⹺䈚䈢䇯䈖䈱䊋䊦䉪䈲ㆬᛯ⊛䈮⏛᧤䈏࿃䈲䇮Magnetoscan ାภ䈲䊋䊦䉪⴫㕙ਅ 0~1 mm 䈎䉌䈱ାภ10bulk with V-shaped ditch.

䈇 䊌 䊦 䉴 ⏛ ႐ (2.8T) ශ ട 䈚 䈢 ႐ ว 䈱 ᝝ ᝒ ⏛ ႐ ಽ Ꮣ 䈫Magnetoscan ାภ䈫䈱ኻᔕ䈲੹䈱䈫䈖䉐⹺䉄䉌䉏䈭䈇䇯䈖䈱ේ

0
X (mm)

Fig. 2. Magnetoscan profiles at 77 K on the superconducting࿑ 3 䈮⋥ᓘ 45 mm䇮ෘ䈘 5 mm 䈱⿥વዉ䊋䊦䉪䈮Ყセ⊛ᒙ

Jc 䈏ᒙ䈇䈖䈫䉕␜䈚䈩䈇䉎䈏䇮ᚑ㐳ᤨ䈮⒳䉕䉶䉾䊃䈚䈢ㇱಽ䈱ା

-10

-20

-10

0

10

20

(T)

0.018
0.016
0.014
0.012
0.010
0.008
0.006
0.004
0.002
0
-0.002-0.004-0.006GSR

10Y (mm)

႐ᚲ䈪䈅䉍䇮䊋䊦䉪䈱䉣䉾䉳䈪䈲ᧄ⾰⊛䈮 Jc 䈏ૐ䈇䈢䉄䊏䊷䉪-20

0-10 GSR
-20
Seed
-20
-10

0

10

20

(T)

X (mm)X (mm)

Fig.3. (a) The trapped field profile on the superconducting
bulk 5 mm in thickness after applying pulse field of 2.8 T
at 60 K . (b) Magnetoscan profile for the same bulk at 77 K.

― 8 ―

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a09

電流分布 / 交流損失6;8:1./5

2

97:

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´n¶FJčw~Ďº¶»ÄÁÈÃÇ¶¾¹¶½ÀÄÆÉÁÅÆÂÂ¶·»½¿¼¸¶
MAWATARI Yasunori (AIST); MALOZEMOFF Alexis P. (AMSC)
E-mail: y.mawatari@aist.go.jp=å

<3041µo°;ÿČĄ_÷xËô°ûČăĊçď0Wæ
°;ÿČĄ_ÐĂùČąæ%'å0=åÖá

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U2÷`ØôÜïæäćĀĊ÷bÖÜĐ/=ã=æ°|xåßËáä7÷Óáď=°ûČăĊæ&³÷=°ûČăĊæ&³åA}ÕÙď°;ÿČĄ_åv×ôm>hU2åßËáyrMćĀ
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<6;8: Iåiëá<ÕËæâď

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U2 Q = Q1 + Q2 Ð`zåjïòõôĐ

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Øô-"(I1 = I2)æ/=åÎÓôU2 Q2 çď =æH²÷qÓôāĉĆČýð#eåďÚõÛõ R2ď2w2ďn2ď2g2ďd2ďÎñØô-"(I1 = 0)åiëá(1 + c21)4 ãäôĐSØô

é jc2 ãØôĐÔõòæd¦āĉĆČýçD

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áÐsâçäÒďnk >> 1 æ-"å 2gk  2  Rk/nk  2wk ÷pÜØĐ_æ°;=æî dk çďRk, 2wk, Îñé 2gk
åiëá<ÕËðæãØôĐy°m9E jck ç7ãØôyrMćĀĊå,àËáď°;=æ>hU2åñôm¥°U2÷jïÜĐ
=ď/=åmõôm¢¤°mæRB÷ÚõÛõ I1ď^~æ¨çďISTEC ÷¥×á NEDO Ïòæ4÷!
Óá8[ÖÜðæâÊôĐ¶ [1] Y. Mawatari and K. Kajikawa, Appl. Phys. Lett. 92 (2008) 012504[2] A.P. Malozemoff, G. Snitchler, and Y. Mawatari, IEEE Trans.
Appl. Supercond. 19 (2009) 3115
[3] Y. Mawatari, A.P. Malozemoff, T. Izumi, K. Tanabe, N. Fujiwara,

I2 ãÖď=ď/=åÎÓômU2÷ÚõÛõ Q1ďQ2 ãØôãď=ûČăĊr;

and Y. Shiohara, Supercond. Sci. Technol. 23 (2010) 025031.

åmõôm¢¤°mRBç I= I1 + I2ď;  æmU2ç Q = Q1 + Q2 âÍòõôĐ
¶3.
<6;8:
2 97:
Fig. 1 æñÌä=°;°ûČăĊr;åÎÓô°mċ-@÷Íôåçď=ã/=æ°|OÖäÓõèäòäËĐåď°måñóď;

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ÚÔâď/=æ°|x÷ÖáďgæñÌä

ćĀĊ÷ÍôĐØäöÝď=°m I1 åñóv×ô-÷;KåÎËÜ°m I1 åñô-ãîäÖáď=Ð/― 9 ―Fig. 1: Schematic of the cross sections of a power cablewith two layers of superconducting tapes.

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-a10電流分布 / 交流損失ਇဋ৻⏛⇇ਛ䈪䈱 㪰㪙㪚㪦 Ⓧጀዉ૕䈱੤ᵹ៊ᄬ․ᕈ㩷㪘㪚㩷㫃㫆㫊㫊㩷㫇㫉㫆㫇㪼㫉㫋㫀㪼㫊㩷㫆㪽㩷㪸㫊㫊㪼㫄㪹㫃㪼㪻㩷㪰㪙㪚㪦㩷㪺㫆㪸㫋㪼㪻㩷㪺㫆㫅㪻㫌㪺㫋㫆㫉㫊㩷㪼㫏㫇㫆㫊㪼㪻㩷㫋㫆㩷㫀㫅㪿㫆㫄㫆㪾㪼㫅㪼㫆㫌㫊㩷㫄㪸㪾㫅㪼㫋㫀㪺㩷㪽㫀㪼㫃㪻㫊㩷᩿ේ ⵨♿, ᐔጊ ᢧ, Ꮉ⿧ ᣿ผ, Ꮉ⇌ ⑺㚍, ૑ศ ᢥᄦ䋨㣮ఽፉᄢቇ䋩ᑼ↸ ᶈੑ, ᐔ㊁ ⋥᮸, 㐳ደ ㊀ᄦ䋨ਛㇱ㔚ജ)
KIRIHARA Yuki, HIRAYAMA Tadashi, KAWAGOE Akifumi, KAWABATA Shuma, SUMIYOSHI Fumio(Kagoshima University);
SHIKIMACHI Koji, HIRANO Naoki, NAGAYA Shigeo (Chubu Electric Power Co)
E-mail: k3959743@kadai.jp
1. 䈲䈛䉄䈮㩷㩷 ㄭᐕ䇮㔚ജ♽⛔቟ቯൻ↪䈭䈬䈱㜞᷷⿥વዉ㔚ജ⾂⬿ⵝ⟎(SMES)䈱㐿⊒⎇ⓥ䈏⋓䉖䈮ⴕ䉒䉏䈩䈇䉎䇯⃻࿷㐿⊒ਛ䈱
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(NEDO)䈱ᆔ⸤䈮䉋䉍ታᣉ䈚䈢䉅䈱䈪䈅䉎䇯
Table. 1 Specifications of the YBCO coated conductor
width (mm)102. 㪰㪙㪚㪦 ✢᧚䈱ዉ૕ൻ䈫᷹ቯ᧦ઙ㩷 ੤ᵹ៊ᄬ䈱᷹ቯ䈮૶↪䈚䈢 YBCO ✢᧚䈱⻉ర䉕 Table.1 䈮␜䈜䇯✢᧚᏷ 10mm䇮ෘ䈘 0.13mm 䈱 YBCO ✢᧚䉕 300mm 䈮ಾ䉍಴䈚䇮4 ᨎⓍጀ䈚䈢䉅䈱䉕⹜ᢱዉ૕䈫䈚䈢䋨એᓟ 4 ᨎⓍጀዉ૕䈫䉋䈹䋩䇯䉁䈢Ყセ䈱䈢䉄䈮 1 ᨎ䈱䉅䈱䉅᷹ቯ⹜ᢱ䈫䈚䈢䋨એ
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ᨎⓍጀዉ૕䈫䉅䈮ᝳ䉍ⷺᐲ䈏 0, 45, 90, 180, 360 deg 䈱䉅䈱䈪䈅䉎䇯䈭䈍䇮ᝳ䉍ⷺᐲ䉕 360 deg 䈫䈚䈢႐ว䈪䉅䇮⥃⇇㔚ᵹ䈱ૐਅ䈲 2 %䈪䈅䈦䈢䇯᷹ቯ䈲䇮๟ᵄᢙ 0.04Hz䌾10Hz䇮⏛⇇ᝄ᏷
1mT䌾90mT 䈱੤ᵹᮮ⏛⇇䉕ශട䈚䇮䊏䉾䉪䉝䉾䊒䉮䉟䊦ᴺ䉕↪䈇䈩ᶧ૕䊓䊥䉡䊛ਛ䈪ⴕ䈦䈢䇯
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Fig.2(b)䈮␜䈜䉋䈉䈮䇮ශട⏛⇇䈏 50mT 䈫 90mT 䈱႐ว䈲᷹ቯ୯䈫⸘▚୯䈏䉋䈒৻⥌䈚䈩䈇䉎䈏䇮ශട⏛⇇䈏 1mT䌾20mT
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0.13
300
194
YBCO coated conductor

Be

T

T
Fig.1

Twisted sample tapeFig. 2 Twist angle dependences of ac losses in YBCO coatedconductors. (a)single tape, (b)stacked conductor― 10 ―

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p01

Y 系歪み / 過電流

GdBCO コート線材のフープ力試験
Hoop Stress Test for GdBCO Coated Conductor
西島 元, 峯岸 一博, 淡路 智, 渡辺 和雄 (東北大学); 和泉 輝郎, 塩原 融 (ISTEC)NISHIJIMA Gen, MINEGISHI Kazuhiro, AWAJI Satoshi, WATANABE Kazuo (Tohoku University);
IZUMI Teruo, SHIOHARA Yuh (ISTEC)
E-mail: gen@imr.edu
1. はじめに
我々は Coated conductor (コート線材) を強磁場高強度線材として扱っている。既に CVD-YBCO コート線材を11 T, 4.2 K においてフープ応力印加試験を行い，ハステ
ロイ基板を外側に巻いた場合に 1 GPa, 基板を内側に巻いた場合でも 777 MPa までのフープ応力印加が可能である
ことを示した[1,2]。しかしながら，導体をエポキシ樹脂で含浸したことに起因する擾乱，歪ゲージ接着不良，電極近傍における劣化と焼損等の課題も残った。
本研究では GdBa2Cu3Oy (GdBCO) コート線材の液体ヘ
リウム・強磁場中フープ応力試験を行い，短尺 Ic-歪特性
実験結果と比較検討を行う。
2. 線材および試料コイル諸元
試料線材は ISTEC-SRL より提供された GdBCO 線材を用いた。諸元を Table 1 に示す。線材幅は 5 mm, 基板厚さと超伝導層厚さはそれぞれ 100 μm と 1.2 μm である。
この線材を GFRP 製溝付き巻枠 (幅 5 mm, 深さ 5 mmの角溝) に 1.5 ターン巻き付け，試料コイルとした。このとき，基板を外側にして巻いた Coil A, 内側に巻いた CoilB の 2 種類を製作した。Fig. 1 に写真を示す。歪ゲージは巻線前に接着した。また，Coil B の電圧端子は巻線後に取り付けたが，Coil A の場合は巻線前に取り付けた。
試験は液体ヘリウム中で行った。ハイブリッドマグ
ネットの超伝導アウトサートにより外部磁場 11 T を印加した状態で試料コイル通電電流を変化させてフープ応力を印加した。
3. フープ応力試験結果
Fig. 2 に Coil A の 4.2 K, 11 T におけるフープ応力-歪曲線を示す。フープ応力は外部磁場・電流密度・コイル半径(BJR)で求めた。ここに，電流密度は，通電電流値を線
材全断面積で除することで求めた。
5 個の歪ゲージのうち，#1, #3, #4, #5 は良い一致を示した。また，最大印加フープ応力は 1250 MPa であり，このときの歪は最大 0.7%であった。最大印加フープ応力以下
ではフープ応力-歪曲線は線形かつ可逆であることから，弾性域内であると考えられる。
得られたフープ応力-歪曲線の傾きから求めた弾性率は192 GPa であった。この値は Osamura らによって得られた
77 K における弾性率[3]と同程度であるが，我々は 4.2 K
での値を求めるべく，実験を行っているところである。
Fig. 3 には Coil A の 4.2 K, 11 T における電圧-電流特性を示す。常伝導転移電圧は観測されなかった。今回は通電電流源の制限のため，470 A までの通電とした (最大フープ応力もこのために制限された) が，4.2 K, 11 T では
1250 MPa/0.7%歪下で 470 A 以上通電可能であることがわ
かった。
参考文献
[1] 西島他, 第 77 回 2007 年度秋季低温工学・超電導学会

講演概要集 p. 203[2] G. Nishijima, et al., IEEE Trans. Appl. Supercond. 18(2008) 1131.
[3] K. Osamura, et al., Supercond. Sci. Technol. 22 (2009)
025015.
Table 1 Specification of GdBCO coated conductor
Stabilizer
Ag
10 μm
Superconducting layer
PLD-GdBCO
1.2 μmCeO2
0.5 μmLaMnO319 nm
Buffer
IBAD-MgO
4 nm
Gd-Zr-O
110 nmSubstrate
Hastelloy C276
100 μmFig. 1

Fig. 2

Fig. 3― 11 ―

Photograph of hoop stress test coil

Hoop stress - strain characteristic at 4.2 K, 11 T.

Voltage-current characteristic at 4.2 K, 11 T.

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p02

Y 系歪み / 過電流㪞㪻㪙㪸㪉㪚㫌㪊㪦㫐 䉮䊷䊃✢᧚䈱⥃⇇㔚ᵹ䈱ᱡଐሽᕈ㩷㪪㫋㫉㪸㫀㫅㩷㪻㪼㫇㪼㫅㪻㪼㫅㪺㪼㩷㫆㪽㩷㪺㫉㫀㫋㫀㪺㪸㫃㩷㪺㫌㫉㫉㪼㫅㫋㩷㪽㫆㫉㩷㪞㪻㪙㪸㪉㪚㫌㪊㪦㫐㩷㪺㫆㪸㫋㪼㪻㩷㪺㫆㫅㪻㫌㪺㫋㫆㫉㩷㩷ፃጯ㩷 ৻ඳ㪃㩷 ⷏ፉ㩷 ర㪃㩷 ᷆〝㩷 ᥓ㪃㩷 ᷰㄝ㩷 ๺㓶㩷 㩿᧲ർᄢ㪀㪒㩷 ๺ᴰ㩷 ノ㇢㪃㩷 Ⴎේ㩷 Ⲣ㩷 㩿ISTEC㪀㩷MINEGISHI Kazuhiro, NISHIJIMA Gen, AWAJI Satoshi, WATANABE Kazuo (Tohoku Univ.); IZUMI Teruo,
SHIOHARA Yuh (ISTEC)
E-mail: kazuhiro_m@imr.tohoku.ac.jp㩷㩷
1䋮䈲䈛䉄䈮㩷
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Nyilas typebrass
ᧄ⎇ⓥ䈪䈲䇮REBCO ✢᧚䈱ਛ䈪䉅⏛႐ਛ䈪䈱․ᕈ䈏⦟
extensometerplate
䈇 GdBCO ✢᧚䈮䈧䈇䈩䇮ᶧ૕ N2 ਛ䇮⥄Ꮖ⏛⇇ਅ䈪䈱⥃⇇㔚ᵹ(Ic)䈱ᒁᒛ䉍ᱡଐሽᕈ䉕᷹ቯ䈚䈢䇯㩷㩷
40 mm
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Fig. 1 Experimental set up for measurement of tensile
strain dependence of Ic.
Assisted Deposition)ᴺ䈮䉋䉍૞⵾䈘䉏䈢 MgO 䊋䉾䊐䉜ጀ䉕ᜬ䈧 Hastelloy ၮ᧼਄䈮 PLD(Pulse Laser Deposition)ᴺ䈮䉋䈦䈩 GdBCO ጀ䈏ᚑ⤑䈘䉏䈩䈇䉎䇯⹜ᢱ᏷䈲 2 mm 䈪䈅䉎䇯㩷Fig.1 䈮᷹ቯⵝ⟎䈱⹜ᢱข䉍ઃ䈔ㇱ䈱౮⌀䉕␜䈜䇯⹜ᢱ䈲㔚ᭂ䈮䊊䊮䉻ઃ䈔䈘䉏䇮 ┵䈱นേ஥㔚ᭂ䈏⒖േ䈜䉎䈖䈫䈮䉋䉍ᒁᒛ䉍ജ䉕ട䈋䉌䉏䉎䇯䊊䊮䉻ઃ䈔䈚䈢⹜ᢱ䈱਄䈎䉌⌀㎕⵾䈱䊒䊧䊷䊃䉕㔚ᭂ䈮䊈䉳ᱛ䉄䈚䇮⹜ᢱ䉕᛼䈘䈋䈧䈔䉎䈖䈫䈮䉋䈦䈩ᔕജශട䈮䉋䉎⤑㕙䈱೸㔌䉕㒐ᱛ䈜䉎䇯㩷
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3䋮ታ㛎⚿ᨐ㩷
Fig. 2 Tensile stress-strain curve of GdBCO coatedFig.2 䈮⹜ᢱ✢᧚䈱 77 K 䈮䈍䈔䉎ᔕജ-ᱡᦛ✢䉕␜䈜䇯ᔕ
conductor at 77 K.
ജ㪄ᱡᦛ✢䈱௑䈐䈎䉌᳞䉄䈢✢᧚䈱 Young ₸䈲 214.6 GPa 䈣䈦䈢䇯㩷 㩷
Fig.3 䈮 Ic 䈱ᒁᒛ䉍ᱡଐሽᕈ䉕␜䈜䇯Ic 䈲ᒁᒛ䉍ᱡ䈮ኻ䈚䈩න⺞䈮ᷫዋ䈚䈢䇯ᒁᒛ䉍ᱡ 0.37%એਅ䈪䈱 Ic ᄌൻ䈲นㅒ⊛䈪䈅䈦䈢䇯㩷㩷 ᒰᣣ䈲⏛႐ਛ䈪䈱᷹ቯ⚿ᨐ䈮䈧䈇䈩䉅ႎ๔䈜䉎੍ቯ䈪䈅䉎䇯㩷Table 1 Specification of GdBa2Cu3Oy coated conductormaterial
thickness
Stabilizer
Ag
10 Pm
Superconducting
PLD1.2 Pm
layer
GdBCO
CeO2
0.5 PmLaMnO319 nm
Buffer
IBAD-MgO
4 nm
Gd-Zr-O
110 nmSubstrate
Hastelloy
100 PmFig. 3 Tensile strain dependence of Ic of GdBCO coatedconductor at 77 K under self-field.

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1A-p03

Y 系歪み / 過電流㪪㪫㪦 න⚿᥏ၮ᧼਄䈱 㪰㪙㪚㪦 ⭯⤑䈱ャㅍ․ᕈ䈮෸䈿䈜䈵䈝䉂䈱ᓇ㗀㩷
Influence of strain on transport properties in YBCO film on STO single crystal substrate⩲㊁ᧂ⍮ᄩ (੩ᄢ) ; ᧻ᧄⷐ, ᧄ↰ᵏፏ (਻Ꮏᄢ)
SUGANO Michinaka (Kyoto Univ.) ;MATSUMOTO Kaname, HONDA Yasutaka (Kyusyu Institute of Technology)
E-mail : sugano@kuee.kyoto-u.ac.jp
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Fig. 1 Ic-strain curves for the YBCO film at 77 K in self field.

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Fig. 2 Comparison of I c-strain curves between a coatedconductor and the YBCO film on STO substrate.

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ߦߟ޿ߡ߽ႎ๔ߔࠆ੍ቯߢ޽ࠆ‫ޕ‬ෳ⠨ᢥ₂
1. Sugano et al, SUST, Vol. 21 (2008) 115019.
2. Sugano et al, SUST (2010) submitted.
3. D C van der Laan et al, SUST (2010) 014004.

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1A-p04

Y 系歪み / 過電流㻾㻱㻝㻞㻟 ⣔⥺ᮦ䛾ᛂຊ 㻙 䜂䛪䜏≉ᛶ 㻔㻞㻕⥺ᮦ〇㐀䝥䝻䝉䝇䛸᭤䛢䜂䛪䜏≉ᛶ㻿㼠㼞㼑㼟㼟㻙㼟㼠㼞㼍㼕㼚 㼏㼔㼍㼞㼍㼏㼠㼑㼞㼕㼟㼠㼕㼏㼟 㼛㼚 㻾㻱㻝㻞㻟 㼣㼕㼞㼑㼟 㻞ᒣ⏣ 㞝୍䠈ᒣ⏣ ✨䠈⸨ཎ ᪼䠈࿴Ἠ ㍤㑻䠈ሷཎ ⼥䠄㻵㻿㼀㻱㻯䠅㻧㰺⸨ 㝯䠄䝣䝆䜽䝷䠅㻧 㟷ᮌ ⿱἞䠄᫛࿴㟁⥺䠅㻧 ኱ᯇ ୍ஓ䠄ఫ཭㟁ᕤ䠅㻧 ඵᮌ ṇྐ䠄ྂἙ㟁ᕤ䠅㼅㻭㻹㻭㻰㻭 㼅㼡㼕㼏㼔㼕㻘 㼅㻭㻹㻭㻰㻭 㼅㼡㼠㼍㼗㼍㻘 㻲㼁㻶㻵㼃㻭㻾㻭 㻺㼛㼎㼛㼞㼡㻘 㻵㼆㼁㻹㻵 㼀㼑㼞㼡㼛㻘 㻿㻴㻵㻻㻴㻭㻾㻭 㼅㼡㼔 㻔㻵㻿㼀㻱㻯㻕㻧㻿㻭㻵㼀㻻 㼀㼍㼗㼍㼟㼔㼕 㻔㻲㼡㼖㼕㼗㼡㼞㼍 㻸㼠㼐㻚㻕㻧 㻭㻻㻷㻵 㼅㼡㼖㼕 㻔㻿㼃㻯㻯㻕㻧 㻻㻹㻭㼀㻿㼁 㻷㼍㼦㼡㼥㼍 㻔㻿㼡㼙㼕㼠㼛㼙㼛 㻱㼘㼑㼏㼠㼞㼕㼏㻕㻧 㼅㻭㻳㻵 㻹㼍㼟㼍㼟㼔㼕 㻔㻲㼡㼞㼡㼗㼍㼣㼍 㻱㼘㼑㼏㼠㼞㼕㼏㻕㻱㻙㼙㼍㼕㼘㻦 㼥㼍㼙㼍㼐㼍㻙㼥㼡㼕㼏㼔㼕㻬㼕㼟㼠㼑㼏㻚㼛㼞㻚㼖㼜㻞䠊ホ౯⥺ᮦ
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(2)

(5)

0.6

0.4

0.2

0.0

Compression

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0 20 40 60
Beending Diameter (mm)80 100㻲㼕㼓㻚 㻝 㻮㼑㼚㼐㼕㼚㼓 㼏㼔㼍㼞㼍㼏㼠㼑㼞㼕㼟㼠㼕㼏㼟 㼛㼒 㻵㻙㻼㻸㻰㻔㼎㼍㼞㼑㻕
(4)

(1)

1.0
(2)

(3)

Ic/Ic0

0.8

0.6
(5)

0.4

0.2

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(3)

0.8

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(4)

(1)

1.0

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0.0Compression

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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p05

Y 系歪み / 過電流

RE123
系線材の特性把握 㧔㧕ㆊ㔚ᵹഠൻߣ✢᧚೸㔌ߦ㑐ߔࠆᬌ⸛
（1） 過電流劣化と線材剥離に関する検討
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Understanding of deterioration phenomenon for RE123 coated conductors
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(1) Study on deterioration by over current and delamination behavior 5VWF[QPFGVGTKQTCVKQPD[QXGTEWTTGPVCPFFGNCOKPCVKQPDGJCXKQT― 15 ―

第82回

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2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p06

Y 系基礎

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J-PARC「匠」 を、 Spring-8 では
試料ステージに引張ᒛ⽶⩄ⵝ⟎ࠍ⸳⟎ߒ‫ޔ‬࠹࡯ࡊ㐳ᚻᣇะߦ৻ቯߩᒁᒛ⩄㊀ࠍ⽶⩄ߒ
負荷装置を設置し、テープ長手方向に一定の引張荷重を負荷した状ߚ⁁ᘒߢ࿁᛬ታ㛎ࠍታᣉߒߚ‫ޕ‬
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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p07

Y 系基礎㊀䉟䉥䊮ᾖ኿䈚䈢 㪜㫉㪈㪉㪊 䈮䈍䈔䉎 㪺 ゲ⋧㑐䊏䊮䈫䊤䊮䉻䊛䊏䊮䈱ද⺞⃻⽎㩷㪚㫆㫆㫇㪼㫉㪸㫋㫀㫍㪼㩷㪹㪼㪿㪸㫍㫀㫆㫉㩷㫆㪽㩷㫋㪿㪼㩷㫉㪸㫅㪻㫆㫄㩷㪸㫅㪻㩷㪺㫆㫉㫉㪼㫃㪸㫋㪼㪻㩷㫇㫀㫅㫅㫀㫅㪾㩷㫀㫅㩷㪜㫉㪈㪉㪊㩷㪽㫀㫃㫄㫊㩷㫎㫀㫋㪿㩷㪺㫆㫃㫌㫄㫅㪸㫉㩷㪻㪼㪽㪼㪺㫋㫊㩷

Fp / Fp(0.3 T)

Jc (A/cm2)

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2.0 䈱႐ว䈮䈲䋱䈧䈱䊏䊷䉪䈫䈭䉍䋬࿑䋲䈱⚿ᨐ䉕ቯᕈ⊛䈮ౣ․ᕈ⚿ᨐ䉕ర䈮䋬c ゲ⋧㑐䊏䊮䈫䊤䊮䉻䊛䊏䊮䈱౒ሽ䈚䈢䊝䊂⃻䈪䈐䉎䋮䊦䉕᭴▽䈚䋬䈠䈱⏛᧤䊏䊮䊆䊮䉫․ᕈ䈮䈧䈇䈩⼏⺰䈜䉎䋮㩷
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61T
⵾䈚䈢 Er123 ⤑䈪䈅䉎䋮䈖䉏䈮䋬200MeV-Au13+䉕ᾖ኿䈚䈢䋮ᾖ
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7T
5
10⚿ᨐ䋬䈠䉏䈡䉏 BI = 0.3, 1.7 T 䈪䈅䈦䈢䋮䈖䉏䉌䈱⹜ᢱ䈮ኻ䈚
9T䈩䋬䋴┵ሶᴺ䉕↪䈇䈩⏛႐䋬᷷ᐲ䋬⏛႐ශടⷺᐲଐሽᕈ䉕⹦
11T
4⚦䈮᷹ቯ䈚䈢䋮
10㩷
13T
㪊䋮⚿ᨐ䈫⼏⺰㩷
3
10
T = 70.0 K
࿑䋱䈮䋬BI = 0.1 T ⹜ᢱ(CD0.1T)䈱 70K 䈮䈍䈔䉎 Jc 䈱ⷺᐲଐሽᕈ䉕␜䈜䋮ᄙ䈒䈱䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈱႐ว䈮⷗䉌䉏䉎䉋䈉䈮䋬
-20
0
20
40
60
80 100T (deg.)
B//c ᣇะ䈮䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈮⿠࿃䈚䈢䊏䊷䉪䈏⃻䉏䈩䈇䉎䋮䈖䈱
Fig. 1 Angular dependence of Jc for the CD0.1T䊏䊷䉪䈲ૐ⏛႐㗔ၞ䈪㕖Ᏹ䈮ᄢ䈐䈒⃻䉏䈩䈇䉎䈏䋬⏛႐䈱Ⴧsample at 70 K.
ട䈮઻䈦䈩⋧ኻ⊛䈮ᷫዋ䈚䋬䈅䉎ਛ㑆⏛႐㗔ၞ䈪ᭂዊ䈫䈭䈦䈢ᓟ䋬䈘䉌䈭䉎⏛႐ශട䈫䈫䉅䈮Ⴧട䈜䉎௑ะ䉕␜䈜䋮ᰴ䈮䋬
1.4䈇䈒䈧䈎䈱᷷ᐲ䈮ኻ䈜䉎ⷙᩰൻ䈚䈢⏛᧤䊏䊮䊆䊮䉫ኒᐲ Fp 䉕
1.2
␜䈜䋮BI = 0.1 T ⹜ᢱ䈮䈍䈇䈩䈲䋬Fp ᦛ✢䈮䋲䈧䈱䊏䊷䉪䈏70 K⃻䉏䉎䈱䈪䋬䈠䈱ૐ⏛႐஥䈱䊏䊷䉪䋬䈜䈭䉒䈤䊙䉾䉼䊮䉫⏛1
CD0.1T႐䈪ⷙᩰൻ䈚䈢䋮䈠䈱⚿ᨐ䋬䊙䉾䉼䊮䉫⏛႐એਅ䈱ૐ⏛႐㗔
0.8
B // c-axisၞ䈪䈲䋬䈾䈿䉴䉬䊷䊦䈜䉎䈏䋬䈠䉏એ਄䈪䈲᷷ᐲૐਅ䈮઻䈦
0.6
䈩 Fp 䈏⋧ኻ⊛䈮Ⴧട䈚䈢䋮䈖䉏䉌䈱⚿ᨐ䈲䋬䊙䉾䉼䊮䉫⏛႐
77.3 Kએਅ䈱ૐ⏛႐䈪䈲䋬䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈏ᡰ㈩⊛䈫䈭䈦䈩䈇䉎䈏䋬㜞0.4⏛႐㗔ၞ䈪䉅䋬䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈮⿠࿃䈚䈢 Jc 䈱ⷺᐲଐሽᕈ䈮⃻
84 K
0.2
䉏䉎䊏䊷䉪䈏ሽ࿷䈜䉎৻ᣇ䈪䋬Fp ᦛ✢䈲䊤䊮䉻䊛䊏䊮⊛䈮䉅0⷗䈋䉎䋮ᓥ䈦䈩䋬䋲⒳㘃䈱⏛᧤䊏䊮䊆䊮䉫䈱䈬䈤䉌䈎ᒝ䈇ᣇ䈏
0
5
10
15
20
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Fig. 2 Normalized Fp curves at various temperature␜ໂ䈘䉏䉎䋮
for the CD0.1T sample.
䈖䉏䉌䈱⚿ᨐ䉕⺑᣿䈜䉎䈢䉄䈮䋬䊤䊮䉻䊛䊏䊮䈫䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈱䈠䉏䈡䉏䈱䊏䊮䊆䊮䉫䈏౒ሽ䈚䋬⛔⸘⊛䈭ᐔဋ䈫䈚䈩䊙䉪
1.2
䊨䈭․ᓽ䈏⃻䉏䉎䉋䈉䈮ਔ⠪䈠䉏䈡䉏䈱䊏䊮ജ Fprand 䈫 Fpcorr
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B /B =0.01, p=1, q=2, F /F
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p
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Fp rand

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Fp randFp / Fp(B )

2

Fp

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(2)

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0.6
0.4
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0.2

(3)㩷

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0䈖䈖䈪䋬Arand, Acorr, A’corr 䈲䊏䊮䊆䊮䉫䊌䊤䊜䊷䉺䋬brand =B/Bgrand䋬bcorr = B/Bgcorr 䈲䊤䊮䉻䊛䊏䊮䈫䌣ゲ⋧㑐䊏䊮䈮ኻ䈜䉎⏛᧤䉧䊤䉴ォ⒖⏛႐䈮䉋䉎ⷙᩰൻ⏛႐䈪䈅䉎䋮䈖䈱䊝䊂䊦䈪― 17 ―

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10

15

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B/B

I

Fig. 3Calculation results of Fp curves

第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会

1A-p08

Y 系基礎

㩷 㪰㪙㪚㪦 ⭯⤑✢᧚䈱ᾲવዉ₸㩷㪫㪿㪼㫉㫄㪸㫃㩷㪺㫆㫅㪻㫌㪺㫋㫀㫍㫀㫋㫐㩷㫆㪽㩷㪰㪙㪚㪦㩷㪺㫆㪸㫋㪼㪻㩷㪺㫆㫅㪻㫌㪺㫋㫆㫉㩷㩷ౝ⮮㩷 ᥓਯ㪃㩷 ⩵ᳰ㩷 ᐽᤩ䇮ฎ↰㩷 ᄢ᮸䇮⮮ઍ㩷 ඳਯ㩿ጤᚻᄢ㪀㪒㩷 ጟర㩷 ᵗ䇮ᨋ㩷 ⑲⟤㩿਻Ꮊ㔚ജ㪀䋻㩷੖ᚲ㩷 ཅብ䇮⮮ේ㩷 ᣹䇮Ⴎේ㩷 Ⲣ䋨㪠㪪㪫㪜㪚䋩㩷㪥㪘㪠㪫㪦㩷㪫㫆㫄㫆㫐㫌㫂㫀㪃㩷㪢㪠㪢㪬㪚㪟㪠㩷㪰㪸㫊㫌㪸㫂㫀㪃㩷㪝㪬㪩㪬㪫㪘㩷㪛㪸㫀㫂㫀㪃㩷㪝㪬㪡㪠㪪㪟㪠㪩㪦㩷㪟㫀㫉㫆㫐㫌㫂㫀㩷㩿㪠㫎㪸㫋㪼㩷㪬㫅㫀㫍㪅㪀㪒㩷 㩷㪦㪢㪘㪤㪦㪫㪦㩷㪟㫀㫉㫆㫊㪿㫀㪃㩷㪟㪘㪰㪘㪪㪟㪠㩷㪟㫀㪻㪼㫄㫀㩷㩿㪢㫐㫌㫊㪿㫌㩷㪜㫃㪼㪺㫋㫉㫀㪺㩷㪧㫆㫎㪼㫉㩷㪚㫆㪅㪀㪒㩷㪞㪦㪪㪟㪦㩷㪰㫆㫊㪿㫀㪿㫀㫉㫆㪃㩷㪝㪬㪡㪠㪮㪘㪩㪘㩷㪥㫆㪹㫆㫉㫌㪃㩷㪪㪟㪠㪦㪟㪘㪩㪘㩷㪰㫌㪿㩷㩿㪠㪪㪫㪜㪚㪀㩷㪜㪄㫄㪸㫀㫃㪑㩷㫋㫅㪸㫀㫋㫆㪗㫀㫎㪸㫋㪼㪄㫌㪅㪸㪺㪅㫁㫇㩷㩷㪈䋮䈲䈛䉄䈮㩷
㪰㪙㪚㪦✢᧚䈲ᰴ਎ઍ⿥㔚ዉ✢᧚䈫䈚䈩ᄢ䈇䈮ᦼᓙ䈘䉏䈩

300

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第82回

2010年度春季低温工学・超電導学会