マイクロビーム X 線小角散乱による高分子の構造解析
野末佳伸
雨宮慶幸
要

旨

株 石油化学品研究所
住友化学

千葉県袖ヶ浦市北袖 21

東京大学大学院新領域創成科学研究科

千葉県柏市柏の葉 515

第 3 世代放射光の特徴である高輝度の X 線を用いることで，高フラックス高平行性のミクロンサイズの X 線

ビームが必要なマイクロビーム X 線小角散乱実験が可能となり，数多くの成果が報告されつつある。しかし，現状ではマイクロビームの応用展開は限られたユーザーグループにとどまっている。そこで，本稿は，マイクロビーム X 線小角
散乱の実験技術について簡潔に説明し，この手法でどのような構造情報を得ることができるのかを，高分子球晶の構造解
析の実験結果を例にとり解説する。

1. はじめに

人工的に成長させた骨のマッピングによって，骨の成長に伴う構造形成過程を観察した研究例11) ，くもの糸の構造

実験室 X 線源を用いた X 線小角散乱による高分子の構形成過程12)などが挙げられる。また，Time-resolved local

造解析は，様々な条件下で結晶性高分子が形成するラメラ

SAXS に関しては，成長している高分子球晶界面で結晶

構造1) や溶液中での高分子のコイル状態2)の観察などに適成長を詳細に観察した例1314)が挙げられる。

用されてきた。 1980 年代に第 2 世代放射光源が現われた

最近のマイクロビーム X 線小角散乱分野での進展としことにより，それまでの静的構造の測定に，「動的構造」ては， X 線導波管により生成されるサブミクロンビームという時間軸が加わった。これにより，結晶性高分子の等（ビームサイズ約100 nm）による超微小領域での単繊維

温結晶化融解過程3)，結晶化誘導期での構造形成4)，流精密構造解析15) ， mGI SAXS によるテーパーな表面構造

動場下での結晶化5)，延伸下での結晶性高分子の変形挙動を有する系の構造解析16)，m ラマン散乱との同時測定によの実時間測定による研究6)が精力的に展開されてきた。まる多情報マッピング17) などがあり，得られる構造情報のた，ブロックコポリマーの分野でも，ミクロ相分離構造

幅が広がりつつある。

結晶化による構造形成過程7) ，外場下での相転移過程8)な

本稿では，まず， X 線マイクロビームの生成法やマイクロビーム X 線小角散乱実験で留意すべき点などの実験

どが，議論されてきた。
さらに， 1990 年代後半に， ESRF, APS, SPring-8 など

技法の基礎について述べる。次に，我々のグループで実施の，より高輝度の X 線を発生する第 3 世代放射光が登場した実験を例に挙げて，マイクロビーム X 線小角散乱だ

したことで， X 線小角散乱の高分子研究も新しい展開局

からこそ得られる構造情報について解説する。

面を迎えた。そのうちのひとつは， X 線光子相関法（ X-

ray Photon Correlation Spectroscopy）などのナノ構造の2. 実験技法

ダイナミクスに関する研究9)，もうひとつは，フラックス
平行性の高い，数 mm 程度のビームサイズの X 線を用

2.1

マイクロビームの生成

いたマイクロビーム X 線小角散乱による「走査型 X 線小マイクロビーム X 線小角散乱は，散乱情報がごく小さ角散乱」（Scanning SAXS ），「時分割局所 X 線小角散乱」

な角度領域に現われるため，発散角の小さなマイクロビー（Time-resolved local SAXS）という展開である。前者は，ムを生成する必要がある。マイクロビームは，各種の集光

マイクロビームに対して試料を走査して散乱像をマッピン

光学素子により生成できるが，ビームの空間的広がりと角グする手法，後者は，興味ある一点にマイクロビームを固度広がりの積は保存する，というリウビル（Liouville）の定し，局所 でのナノ構 造発展を測 定する手法 である。

定理18)により，強度を一定に保存したままビームサイズ

ScanningSAXS の応用例としては，直径10 mmq 程度の単一繊維を 2 3 mmq 程度のマイクロビームで走査することによりスキン層－コア層の詳細な解析をした研究例10) ，

力学系の一つの力学状態を位相空間内の代表点（q, p ）で表す
とき，ある領域 V についての積分∬( V ) dqdp は時間が変わっても不変な体積を持つという定理。

356 ● 放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6
(C) 2006 The Japanese Society for Synchrotron Radiation Research小角散乱特集 ■ マイクロビーム X 線小角散乱による高分子の構造解析

Fig. 2
Fig. 1

Schematics of X-ray optical systems to generate a microbeam.

Optical microscope setup to monitor the sample where the Xray microbeam impinges.

を絞れば必然的に発散角が大きくなる。そのため，発散角

みが厚すぎて厚さ方向にも構造の不均一性の情報が含まれが小さく（平行性が高く）強度が十分なマイクロビームをてしまうと，ビームを絞ってミクロンサイズにしても厚さ生成するためには，光源の輝度（輝度は，単位時間，単位方向に平均化された散乱情報はもはや空間分割の意味をな

立体角，単位面積，単位波長幅あたりに放出される X 線

さない。一方で，試料が薄すぎると，散乱体の数が少なく光子の量を示す）が高いことが必須の条件となる。そのたなり十分な S /N の散乱を得ることができない。マイクロめ，ビームの輝度が十分ではなかった第 2 世代放射光でビーム X 線小角散乱の測定に最適な高分子試料の厚み

は，小角散乱が可能なマイクロビームを得ることは非常には，著者らの経験によるとビームサイズ径 5 10 mmq （フ困難であった。

ラックスは 109 1010 photons / sec ）で 30 mm 程度である。

マイクロビームの生成方法は，大きく分けて集光素子を

ただし，液晶構造や，ブロックコポリマーの相分離構造の用いる方法と，マイクロピンホールで X 線ビームを切りように，局所的に非常に高い秩序構造を有していれば，数出す方法の 2 つがある。集光素子（ Fig. 1 参照）について

mm の厚みであっても測定が十分に可能である25)。

 X 線に対する物質の屈折率が 1 よりも小さいことは，

次に，マイクロビーム X 線の実験配置に関しては，マ Kirkpatrik と Baez にを利用した X 線屈折レンズ22) ，イクロビームが空間のどの位置にあるのかを把握し，かより考案された，縦集光と横集光を 2 枚のミラーで独立

つ，試料のどの位置にマイクロビームを照射するかを決定

 同心円状のパターニングによっに行う KB ミラー19)，

するために，実験系にセットした試料を直接光学顕微鏡でて， X 線の干渉する位相成分のみ透過させる X 線ゾーン測定できる実験配置を作らなければならない。PF の BL 

 楕円体の共焦点を利用した Bragg-Fresnel
プレート20)，

4A では，光学顕微鏡の光路を X 線の光路に対してわずか

 X 線導波管23)などがある。
レンズ21)，

にオフセットさせて，光学顕微鏡像を見ながらマイクロ マイクロピンホールによるマイクロビーム X 線の生

ビーム X 線散乱像が得られるように光学系を設置してい成方法24) は，各種集光方法に比べると最も手軽な方法で。ESRF のマイクロビーム専用ラインである（Fig. 2 参照）

あるが，エッジがきれいなピンホールを作成する技術，光る ID13では，試料台を X 線光路と直角方向に一定距離動源の輝度が非常に高いこと，が必要であるため，アンジュ

かすことができ，そこに光学顕微鏡系がセットアップされレーターのビームラインでなければ事実上実験は難しい。

ていて， X 線マイクロビーム位置を確認する方式を採用

また，いくらピンホールによりビームサイズを小さく切りしている。 ID13 の方法は，試料を平行移動させてから元出してもピンホールから試料までの位置が離れると，フラの位置に戻るまでの往復に伴う位置ズレがミクロン以下に

ウン－ホーファー回折により，ビームサイズが広がってし制御されているため，位置安定性に優れ，マッピングにはまう。そのため，ピンホール光学系では，ピンホール素子最適である。しかし，試料に外場を加えて変形させながらから試料までの距離をできるだけ短くしなければならな

その場で試料上の同じ位置を測定する，といった実験の場

い。また，ピンホールのエッジからの寄生散乱を遮蔽する

合，試料セルが重く（例えば加熱延伸セルは 20 30 kg ）ために，ピンホール下流に遮蔽用ピンホールを挿入する必なり高精度の移動が困難になること，変形の度合いによっ要がある。例えば，SPring-8 の BL40XU では，210 mmqては目的の試料が追跡できないほど移動してしまうなど，のピンホールと50 100 mmq の寄生散乱遮蔽用ピンホール

試料の定点測定が困難な場合がある。 X 線検出器についを，ピンホール間距離を10 cm 程度離して試料から10 20ては，試料が空間的に異方性の高い構造をとっている場合

cm 上流に設置している。

が多いために， 2 次元型の X 線検出器が必須である。ま

試料調製と実験配置

ることが求められるため，読み取り時間の短い CCD 型 X

た，高い S / N で短時間に多数枚の散乱像を連続で測定す

2.2

マイクロビーム X 線小角散乱用の試料に関しては，常線検出器26)が一般的には用いられる。

に試料の厚みについて注意をしなければならない。試料厚

放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6 ● 357

の間に働く水素結合により PCL の結晶化挙動が大きな影響を受けることが知られている。PVB の添加により，1 )PCL の結晶核生成頻度が 2 桁抑制されること，また， 2 )偏光顕微鏡観察下で生成する球晶が非常に規則正しい同心
円状のバンド構造を形成すること，が分かっている28) 。
つまり，PCL /PVB 系では，バンド構造を有する非常に巨大な球晶（半径数 mm）を生成することが出来る。バンド
構造は，球晶内部のラメラ構造がねじれることによって生じる複屈折の周期的な変化によって観察される（ねじれの方向については Fig. 8 を参照のこと）。 PVB 添加による

PCL のラメラ構造形成への影響については， X 線小角散乱の測定結果では， PCL では 1 つの長周期構造しか存在しないのに対し， PVB をブレンドすることで結晶化温度に依存して，長周期構造が 2 つ現れることが知られていFig. 3

Hierarchical structure of crystalline polymers.

る28) 。しかし，ブレンド系で形成される 2 種類の長周期構造がどのような順序で形成しているのかは，これまで明らかにされていなかった。そこで，我々は PCL / PVB に

3. 高分子系への応用例

対してマイクロビーム X 線小角散乱を用いて局所での結晶化と，ねじれ構造の詳細な構造解析を行った。

3.1

結晶性高分子の高次構造

マイクロビーム X 線小角散乱実験は， PF の BL 4A でまず，予備知識として高分子の結晶について簡単に触れ行った。 PF の BL 4A はマイクロビーム X 線回折蛍光る。溶融状態から結晶化させた高分子球晶の内部構造は，分析が可能なビームラインであり29) ，集光光学系としてFig. 3 のように板状の結晶部分が結晶化していない非晶部

K B ミラーが常設されている。ただし，光源の輝度が高分を挟んで積層した「ラメラ構造」と言われる構造がミクくないため，発散角が大きくそれによって小角分解能は制ロな繊維状になって充填した構造をとっている。

限される。また，ミラーからの寄生散乱を限界まで除かな

X 線小角散乱では，主にナノスケールの構造を有するければ十分な小角分解能が得られない。

ラメラ構造の繰り返し周期（以下，長周期と呼ぶ）の大き

そこで我々は集光ミラーの直下流に300 mm のピンホー

さとその異方性やミクロな繊維構造を測定することができ

ルを，試料直前の上流側に18 mm のピンホールを入れて，る。従来の X 線小角散乱を用いた研究では，高分子の等余分な散乱をできる限り除去した。その結果，集光光学系

温結晶化過程について詳細な議論がされてきた。しかし，から得られたビームサイズ（ 4 × 5 mm2 ）を保ったまま，

従来の X 線小角散乱では，散乱に含まれる情報は空間的小角分解能を， q (＝ 4 p sin u / q ) で 0.025 Å－1 まで向上さに平均化されているため，例えば球晶界面で段階的にナノせることに成功した（波長 1.5 Å ）。上流にある 300 mm ピ構造が形成するような高分子系の結晶構造形成過程や，新ンホールと下流にある 18 mm ピンホール間の距離は数 cm

しい球晶が，先に形成している球晶に侵入して成長していで，ピンホール間に顕微鏡観察のための光学ミラー（ Fig.

くような複雑な現象で生じるナノ構造変化を明確に観測す2 参照）が配置されている。そのため，SAXS 測定中は試ることが出来ない。このような場合には，成長する球晶の料を見ながらの X 線回折パターン観察は不可能であり，界面近傍にマイクロビームを固定して X 線小角散乱を測試料観察時には下流側の18 mm ピンホールを外さなければ定することにより，球晶界面の結晶成長を詳細に観察するならない。

ことができる。具体的な例として，以下では，ポリ e カプ

ビームサイズは，2.5 mmq のタングステンワイヤをマイ

ロラクトン（ PCL )/ポリビニルブチラル（ PVB ）ブレン

クロビームに対して走査し，透過強度を計測することで測ド系と，ポリブチレンサクシネート（PBSU )/ポリビニリ

定した。小角散乱の実験系は，ビームラインに真空パイプ

デンクロライド－ビニルクロライドランダム共重合体（Pを持ち込み，カメラ長1.6 m の条件で系を組み上げた。検(VDCVC））ブレンド系で得られた実験結果を紹介する。

出器は，イメージインテンシファイア付き X 線型 CCD 検
出器（以下 II＋CCD 型 X 線検出器と呼ぶ）を用いた26)。

3.2

球晶内部のラメラのねじれ構造解析14,27)

実験に用いた PCL / PVB ＝ 95 / 5 ブレンド試料は，共通

PCL は結晶性の生分解性高分子で，融点が 60 °
C 程度のの良溶媒であるテトラヒドロフラン（ THF ）下で溶液混材料である。PVB はガラス転移温度が 60 °C 近傍にある非合し，シャーレにキャストした。キャストした試料は風乾

晶性の高分子である。 PCL / PVB ブレンド系では， PCL

真空下での熱処理の後，結晶化させた。結晶化した試料に PVB を少量（0.1 5）添加するだけで，PCL と PVB

から必要分の試料を40 mm 厚み程度のマイカ上に置き，加358 ● 放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6

小角散乱特集 ■ マイクロビーム X 線小角散乱による高分子の構造解析

Fig. 4

Fig. 5Intensity contour maps of (a）SAXS and (b）110 re‰ection
azimuthal distribution from WAXS with an X-ray
microbeam scanning the PCL/PVB band spherulite isotherC along its radius. Scattering angle
mally crystallized at 41°
and azimuthal angle are taken in the abscissa, respectively, in(a) and in (b).

Fig. 6(a) SAXS and (b) 110 re‰ection azimuthal distribution
from WAXS intensity contour maps with an X-ray
microbeam scanning PCL/PVB band spherulite isothermalC.
ly crystallized at 35°

SAXS proˆles of PCL/PVB during crystallization with an
X-ray microbeam positioned in the vicinity outside of the thegrowth front of the band shperulite.

熱ステージ上で融解し，小型ヘラで薄く引き延ばした。引
き伸ばした試料の厚みをマイクロメータで測定したところ，

30 mm 程度であった。
上 記 方 法 で 得 た 薄 膜 PCL / PVB を ， 急 冷  急 加 熱 ス
テージ（ LINKAM THMS 600 ）を用いて， 80 °C で 10 分
融解後，130°
C/min で41°
Cまで急冷した後，等温結晶化条件下でバンド状球晶を成長させた。成長した球晶界面近傍にマイクロビームを照射し，結晶成長の様子を観察した。
すると Fig. 4 のように，結晶成長の初期過程では190 Å 程
度の大きな長周期が形成し，その後，数10秒のうちに150Å 程度の小さな長周期の構造が現れ，散乱が 2 つの構造ていることが分かった（Fig. 5(b））。さらに面白いことに，の重ねあわせとして観察されることが分かった14)。

110反射の散乱強度方位角分布の周期的変化の様子が結晶

PCL 単体の 41 °C での結晶成長では， 150 Å 程度の長周化温度によって大きく変化することが分かった（Fig. 5(b），期構造のみが観察されることから，PCL /PVB ブレンド系

Fig. 6 ( b ））。この結果について検証するため，逆空間内にでは，先に PVB の影響を強く受けた成分の結晶化が進ガウス型強度分布で(110)面に対応する逆格子点が分布す

み，その後， PCL 単体に近い結晶が成長することが分かるという仮定で，周期的に回転する(110)面の逆格子点をった。このことは，球晶成長界面でも PVB の影響を強く

エバルト球が切断するという計算を，様々なねじれパター受ける領域と，そうでない領域が混在していることを示唆

ンについて実施した。その結果，Fig. 7 から分かるように，し，先に結晶成長する領域で PVB 密度が高くなっている

35°
Cで等温結晶化した PCL /PVB の110反射の方位角分布ことが予想される。そのような結晶成長面での PCL/PVBの周期的な変化は，ラメラが連続的にねじれている時の計相互作用の空間分布が PCL ラメラによるねじれ球晶形成

算変化に対応していること， 41 °C で結晶化した場合の周に寄与している可能性も考えられる。

期的な変化は，ラメラが不連続にねじれている時の計算変また，PCL /PVB 系は，非常に美しい規則正しいバンド化に対応していることが明らかになった。このように，こ球晶を形成するため，バンド構造の詳細な解析に好適であの方法により，ラメラのねじれ様式を半定量的に評価する

り， 35 °C と 41 °C で等温結晶化した PCL / PVB ブレンド系

ことが出来る。110反射の散乱強度方位角分布の周期的なに対して，球晶の動径方向に沿って走査型マイクロビーム

変化の仕方は，ねじれ構造の「巻き方向」に関する情報もX 線小角広角散乱同時測定を行った（Fig. 5，Fig. 6）。

含んでいる。バンド球晶の中には，顕微鏡観察下で，球晶その結果，Fig. 5(a)のように長周期構造に起因する小角の内部において球晶中心から放射状に観察される筋状の線

散乱の強度が周期的に変化し，ラメラ積層構造が周期性をが存在する場合がある。しかしこの筋状の線が何に対応す

持ってねじれていることが分かった14) 。さらに広角散乱るかは不明であった。そこで， Fig. 8 のように筋線の左側測定で得られたデータについて(110)面からの反射（以後，と右側をそれぞれ X 線マイクロビームで走査し110反射の110反射と呼ぶ）の散乱強度の方位角分布を解析すると，

方位角分布の周期的な変化を観察した27)。その結果， Fig.

ラメラ積層構造の周期変化に対応して方位角分布が変化し9 に示すように筋線の左側と右側で周期的な変化の様子が放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6 ● 359

Fig. 8POM image of PCL/PVB (95/5) crystallized at 41°
C. A`line' grown in the radial direction is clearly observed. We
made an X-ray microbeam scan the L (left) and R (right)lines along the line.

Fig. 9Intensity contour maps of 110 re‰ection azimuthal distributions in WAXS with an X-ray microbeam scanning the L line
(upper) and R line (lower) of PCL/PVB band spherulite
shown in Fig. 8.

3.3球晶が相互に侵入する高分子ブレンド系の構造解析24)

PBSU は生分解性高分子で融点が115°
Cの結晶性高分子，
P (VDC VC ) は融点が148°
Cの結晶性高分子で，相溶状態
Fig. 7(a) Simulated intensity contour map of 110 re‰ection
azimuthal distribution along the radial direction based on acontinuous twisting model shown as solid line in (c), (b)based on the step-like twisting model shown as dotted line in(c). (c) shows the twisting manner in one band period.

を形成することが DSC （示差走査熱量測定）のガラス転移温度のデータから分かっている30) 。相溶型のポリマー
ブレンドはこれまで数多く報告されているが，多くの場合
は，非晶性/非晶性ブレンドか結晶性/非晶性ブレンドであり，結晶性高分子同士の相溶ブレンドの報告例は少ない。
それに加えて， PBSU /P ( VDC VC ) 系では，両成分の融逆になっており，ねじれの「巻き方向」が反転しているこ点が比較的近いため，両成分の球晶成長を同時に観察できとが分かった。また，このことにより，動径方向の筋線はる温度域が存在する，という非常に珍しい系のひとつであ

ねじれの「巻き方向」の境界線になっていることが解明でる。そこで，両成分の球晶が観察できる条件下での光学顕きた。

微鏡観察において球晶成長を観察したところ，非常に興味深い現象が見出された。先に形成していた P ( VDC VC )結晶からなる球晶に， PBSU の球晶が侵入していく姿が観察されたのである31) 。 PBSU 球晶のラメラが P ( VDC 

360 ● 放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6

小角散乱特集 ■ マイクロビーム X 線小角散乱による高分子の構造解析

VC ) 内に侵入して結晶化してない PBSU 分子を結晶化させていることを示唆する結果だった。しかし，顕微鏡観察
下では， P ( VDC VC ) の球晶内部のどの階層（フィブリ
ル間か，積層ラメラ間か）に PBSU が侵入しているのかは判断できない。また，球晶の侵入は，非常に局所的な領域で起こるため，従来の X 線小角散乱では球晶への侵入過程を明らかにすることができない。そこで，我々は，マイクロビーム X 線小角散乱によって，球晶の侵入が起こる領域での構造変化を調べた24)。
本系の実験は SPring-8 の BL40XU にて行った。マイク
ロビームはピンホール光学系で 10 ×10 mm2 の断面積を得た。ビームサイズはビームモニタで測定した。 BL40XU
はヘリカルアンジュレータのギャップ幅を調整することでFig. 10

Change of microscope image of PBSU/P(VDCVC)＝60/
40 during isothermal crystallization at 95°
C. The circle indicated by the arrow in each image shows the position of Xray microbeam.

Fig. 11

Time development of microbeam SAXS (a) and WAXS (b)during the interpenetration.

波長を変化させることができるが，1.5 Å 近傍では高調波が発生するた め， 1 Å の波長を用い た。カメラ長は 2.8

m ，検出器は小角散乱用に II ＋CCD 型 X 線検出器を，広角散乱用にイメージングプレートを用いた。本実験は広角散乱測定にイメージングプレートを用いており，早い時間分割ができないため，結晶化速度の遅い条件で実験を行った。最近は，フラットパネル型 X 線検出器（参考文献，
例えば Yagi et al.: J. Synchrotron Rad. 11, 347352( 2004 ) . ）を広角散乱用に用い，これを II ＋ CCD 型 X 線検出器と組み合わせることで，秒程度の速さの構造発展も
小角広角同時に計測することができるようになった。

PBSU と P ( VDC VC ) は， PBSU / P ( VDC VC )＝ 60 /40で共に良溶媒である N.Nジメチルホルムアミドを溶媒として溶液混合し，キャスト風乾してフレーク状サンプ
ルを得た。フレーク状サンプルを厚さ40 mm 程度のマイカ
で挟み，160 °C の溶融下で厚さ70 mm 程度までゆっくりと押しつぶした。

PBSU / P ( VDC VC ) は， 160 °C で 5 分融解した後で，95 °
C まで急冷し，その後等温結晶化させて球晶の成長を
光学顕微鏡マイクロビーム小角広角散乱で観測した。
結晶化開始から14分後，50分後，80分後，180分後に採取した光学顕微鏡像の変化を Fig. 10 に示す。Fig. 10 の偏光顕微鏡像にはっきりと示されている球晶は， PBSU 球晶である。 P ( VDC VC ) 球晶は顕微鏡下では，複屈折が非常に弱いため，はっきり球晶像が観察されないが，時分割の強度は低下し，また， PBSU のラメラ構造に起因する

WAXS 実 験 に よ り 95 °C で は P ( VDC VC ) の 結 晶 化 が小角散乱ピークが q＝0.045 Å－1 近傍で観測される（Fig. 11

PBSU より速く進行し， P ( VDC VC ) の結晶化が 30 分程(a)矢印）。ビームストップ近傍に現われる小角散乱はフィ度で完了することは事前に確認している。

ブリル構造に起因すると考えられ，先に成長した P (VDC

Fig. 10 の顕微鏡像に対応するマイクロビーム X 線小角広角散乱の結果を Fig. 11 に示す。

VC) のフィブリル散乱のコントラストが後から成長してきた PBSU の成長と共に減少するという現象は，P (VDC

Fig. 11 から，実験開始後14分，50分でビームストップ近VC) のフィブリル領域に PBSU の結晶が成長し，それに傍の小角散 乱の強度が 増加する。 一方， WAXS では P

よって電子密度のコントラストが低下したことによると解(VDC VC ) の結晶からの回折がわずかに観察されるもの釈できる。また， PBSU の長周期が観察されたことからの，PBSU の結晶に起因する回折ピークは観察されない。

も， PBSU は一枚のラメラとしてではなく，積層したラPBSU の結晶に起因する広角散乱ピークが観察され，成メラが P ( VDC VC ) 球晶のフィブリル領域に侵入してい長する80分，180 分では，ビームストップ近傍の小角散乱ることが明らかになった。

放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6 ● 361

4. まとめ
9)

マイクロビーム X 線小角散乱は，マイクロビームの生成，試料厚み調整，光学顕微鏡の設置を，実験目的に応じて適切に準備すれば，従来の X 線小角散乱とまったく同10)様にして実験を行うことができる。マイクロビーム X 線

11)

小角散乱から得られる情報は，ナノ構造の空間不均一性，
局所的な構造の時間発展であり，本稿で紹介した構造解析

12)にとどまらず，外場下での局所的な構造の変形過程など，

13)

様々な応用展開の可能性を持っている32) 。本稿が，マイクロビーム X 線小角散乱の，様々な材料構造解析への応

14)

用を加速発展させる一助となれば幸いである。

15)

謝辞

16)

本 稿で紹介さ れたマイク ロビーム X 線小角 散乱実験
は，西敏夫東京大学名誉教授（現東京工業大学教授）のグループとの共同研究である。 PF の BL 4A では飯田厚夫教授（ KEK ）に， SPring-8 では八木直人 主席研究員

17)
18)
19)

（JASRI），井上勝晶博士（JASRI），岡俊彦博士（JASRI，
現慶応大学講師）に，大変温かい支援をいただいた。こ20)の場をお借りして厚く御礼申し上げたい。また，本実験は21)

PF で採択された課題（ 00G057 ， 00G058 ）， SPring-8 で採択された課題（ 2000B0248 ， 2001A0230 ）によって実

22)

施した。

23)

参考文献
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Kasahara, N. Yamaguchi and Y. Amemiya: Macromolecules
submitted.

小角散乱特集 ■ マイクロビーム X 線小角散乱による高分子の構造解析● 著者紹介 ●
野末佳伸

雨宮慶幸

株 石油化学品研究所 研究員
住友化学
E-mail: nozue＠sc.sumitomo-chem.co.jp
専門X 線中性子小角散乱，高分子物
理［略歴］
1997 年 3 月，東京大学工学部物理工学科卒業， 1999 年 3 月，東京大学工学系
研 究 科 博 士 前 期 課 程 修 了 ， 2002 年 3月，同博士後期課程修了，博士（工学），
2002年 4 月より現職

東京大学大学院 新領域創成科学研究科
教授
E-mail: amemiya＠k.u-tokyo.ac.jp
専門X 線計測学，X 線小角散乱，回折
物理［略歴］
1974年東京大学工学部物理工学科卒業，
1979 年博士課程修了，工学博士，同年
日本学術振興会・特定領域奨励研究員，1982 年1989 年高エネ研放射光実験施設
助 手 ， 1988 年 Brookhaven 国 立 研 究 所
客員研究員， 1989 年1996 年高エネ研放射光実験施設， 1996 年東京大学大学院
工 学 系 専 攻 助 教 授 ， 1998 年 同 教 授 ，1999年より現職

Structure analysis of polymer by microbeam
small-angle x-ray scattering
Yoshinobu NOZUE
Yoshiyuki AMEMIYA

Petrochemicals Research Laboratory, Sumitomo Chemical Co. Ltd.
21 Kitasode, Sodegaura, Chiba
School of Frontier Sciences, University of Tokyo,
515 Kashiwanoha, Kashiwa, Chiba

Abstract X-rays with high brilliance from third generation synchrotron source enable us to perform
microbeam small-angle X-ray scattering (mSAXS) experiment, which requires a small-beam-sized, parallel andhigh-‰ux X-ray beam. Though mSAXS is a powerful tool, the number of researchers who can design and perform mSAXS experiments is still limited. In this article, we describe the experimental technique of mSAXS andstructural information which can be obtained by mSAXS by showing some of its applications to structure analyses of polymer spherulites.

放射光 Nov. 2006 Vol.19 No.6 ● 363