物性研究所 量子物質研究グループ
押川 正毅
１．はじめに

２．TKNN とトポロジカル量子数

2016 年 10 月 4 日、スウェーデン王立科学アカデミーは、

量子ホール効果は、半導体界面などで実現される 2 次元電

本年のノーベル物理学賞が「トポロジカル相転移と、物質子系が磁場中で示すホール伝導度が e2/h の整数倍、またはのトポロジカル相の理論的発見」について、デイビッド・

分数倍に高精度で量子化される現象である。（標準的な）

サ ウ レ ス (David Thouless) 、 ジ ョ ン ・ コ ス テ ル リ ッ ツ

量子ホール効果の実験では、電子密度は一定であり磁場を(John Kosterlitz)、ダンカン・ハルデン(F. Duncan M.

変化させることになる。このとき、磁場の関数としてホーHaldane)の三名に与えられることを発表した。

ル伝導度が一定となるプラトーが現れる。このプラトー上

トポロジーの概念は現代の物性物理学に必要不可欠なもの

でのホール伝導度が上述のように量子化されるのである。

となっており、その基礎を築いた業績が顕彰されることは、

この量子ホール効果は、さまざまな意味で現代の物性物理

物性物理学にとって、またより広く基礎科学にとっても、学において極めて重要な意味を持つ現象であり、整数量子

大変喜ばしいことである。
「トポロジカル相転移」「トポロ

ホール効果と分数量子ホール効果についてそれぞれノーベ

ジカル相」の例は現在では多岐に渡るが、このような概念

ル物理学賞が与えられている。さらに、以下で述べるようを確立するきっかけとなった先駆的な業績として、特に以に、量子ホール効果の発見は、TKNN を通じて、量子

下の 3 件が今回のノーベル物理学賞の授賞対象として挙げホール効果自体にとどまらないより一般的な状況での「物られている。

理量のトポロジカル量子化」、さらにはトポロジカル量子a) (べレジンスキー)-コステルリッツ-サウレス ((B) KT)

数によって特徴づけられる、物質の「トポロジカル相」と転移いう概念の確立につながったと言える。

b) サ ウ レ ス ・ 甲 元 ・ ナ イ チ ン ゲ ー ル ・ デ ン ニ イ ス(Thouless-Kohmoto-Nightingale-den Nijs, TKNN)によ量子ホール効果の実際の実験の状況はいったん忘れて、思る、トポロジカル量子数としてのホール伝導度

考実験として、一定の磁場のもとで化学ポテンシャルを変c) 1 次元量子スピン系におけるハルデンギャップ

化させて 2 次元電子系のホール伝導度を測定することを考

この中で、b) のトポロジカル量子数としてのホール伝導

えよう。また、電子間の相互作用はとりあえず無視するこ度という概念の確立には、物性研究所の元所員である甲元とにする。磁場中では 2 次元電子のエネルギー準位はラン眞人が重要な貢献を行った。そこで、ここでは、甲元の貢ダウ準位に量子化されている。したがって、絶対零度では、献にも注目しつつ、本年のノーベル物理学賞の受賞業績に

化学ポテンシャルがランダウ準位のエネルギーを超えるた

ついて簡単な解説を行う。c) ハルデンギャップに関して

びに、そのランダウ準位が電子で完全に満たされる。それも、その後の筆者を含めた多くの研究者によるさまざまなぞれのランダウ準位はホール伝導度に e2/h の寄与をするこ発展も含めて簡単に触れたい。なお、以下の記事中で番号とが知られているので、化学ポテンシャルの関数としてによる引用（[51]など）はノーベル財団提供の解説資料

ホール伝導度は階段状に変化し、ステップ部分を除いて[N2016]の引用文献を指すが、本記事で引用したものは末e2/h の整数倍の値を取ることになる。これは実験的に観測

尾に文献情報を再掲した。それ以外に付け加えた引用文献

されている整数量子ホール効果と類似しているが、考えては、イニシャルと年号による引用（[H1976]など）を行っいる状況が違うため整数量子ホール効果の説明にはなってた。また、本記事中では敬称は全て省略させて頂く。

いない。（実際の実験の状況での量子ホール効果を説明す
るには、不純物を考慮することが必要である [Y1998]。）
しかし、この仮想的な「量子ホール効果」も示唆的であり興味深いものである。TKNN は、この仮想的な「量子1

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

ホール効果」について、次のような問題を考えた [51]。

トポロジカル不変量は連続変形に対して安定な量であるた

2 次元周期ポテンシャル中（あるいは 2 次元周期格子上）め、トポロジカル不変量によって物理量が与えられるといの電子に磁場をかけた系を考える。たとえば、最も簡単なう事実は、ただちにこの物理量の量子化を示唆する。この正方格子上の強束縛模型についても、エネルギースペクト

ように、トポロジーは量子ホール効果にみられるような物

ルは磁場の関数として「ホフスタッター・バタフライ」と理量の量子化に対して、非常に魅力的で普遍的な理解の可呼ばれる複雑なフラクタル状の構造を示し、極めて非自明能性を与える。また、異なるホール伝導度を持つ整数量子な問題である [H1976]。ポテンシャルが弱い極限でのラホール状態のそれぞれが、チャーン数というトポロジカル

ンダウ準位から出発して考えると、一つのランダウ準位が不変量で特徴づけられることになる。トポロジーの物性物

複数のバンドに分裂することになる。このような状況で、理への応用としては、実空間のトポロジーに基づく欠陥の化学ポテンシャルがバンドギャップの中にあるとき、ホー分類が既に行われていた [M1979]が、量子多体系の相のル伝導度の値はどうなるだろうか？上述のように、（電子分類に、より抽象的なトポロジカル不変量が現れる、といがすべて占有した）ランダウ準位一つあたりホール伝導度

う点でもその後の潮流を作り出した先駆的な成果であった。

に e2/h の寄与をするので、ランダウ準位が分裂して生じた

ただし、先述のように、標準的な量子ホール効果の実験のそれぞれのバンドは e2/h の分数倍の寄与をするように思え

状況（磁場制御）で観測される量子ホール効果は、このよる。しかし、ラフリンのゲージ不変性を用いた議論 [37]

うな考え方で単純に理解することはできない。また、（これも一種のトポロジカルな議論である！）によると、

TKNN が着目したような周期ポテンシャルの影響が重要

自由電子系でフェルミ準位がバンドギャップの中にあれば、になるには、単位胞あたりの磁束が磁束量子と同じオーホール伝導度は常にe2/hの整数倍になるはずである。

ダーであることが要求され、通常の結晶の場合には実験的

TKNN は、周期ポテンシャル中の磁場下の自由電子系にに到達が難しい強磁場が必要になる。このためもあってか、ついて一般に、それぞれの（電子に完全に占有された）バ

TKNN の出版当時は、その価値が十分に認識されていた

ンドはホール伝導度に e2/h の整数倍の寄与をすることを線

わけではなかったように思われる。一方で、TKNN は、

形応答理論に基づいて明確に示した。ただし、上述のよう観測事実としての量子ホール効果に刺激された産物ではあに、TKNN 論文ではこの整数のトポロジカルな意味はあるが、量子ホール効果に新たな視点を導入しただけではな

まり明確にはされていない。TKNN 論文に引き続き、ア

く、より一般に、トポロジーに基づく物性の理解という新ヴロン、ザイラー、サイモンの論文 [5, S1983]、および

たなパラダイムの基礎となった。従って、その真価は発表

甲元の単著による論文 [33]において、「TKNN 整数」のト

後の長年の間に次第に理解されるようになってきたと言えポロジカルな意義づけが行われた。すなわち、ブリルアンるだろう。このような TKNN に端を発する発展の一部を、ゾーン上で定義されるブロッホ波動関数は一般にファイ

以下でもう少し詳しく述べたい。なお、最近では、

バー束としてとらえることができること、ホール伝導度を

TKNN の考察が直接重要になるような、単位胞あたりの与える TKNN 整数は、このファイバー束のトポロジカル（仮想的な有効磁束の場合を含めて）磁束が磁束量子と同不変量であるチャーン数であること、などが明確にされた。

じオーダーになるような実験的状況も多数つくりだされてここに、観測可能な物理量であるホール伝導度が、トポロ

おり [TOYNT2001, GJOS2014]、この点でも TKNN の重ジカル不変量で与えられるという著しい関係が確立した。

要性が高まっている。

なお、興味深いことに、素粒子論（格子ゲージ理論）にお

ちなみに、「ホフスタッター・バタフライ」に代表される、

いて、カイラルフェルミオンを格子上で定義する困難性を磁場下における 2 次元周期ポテンシャル中の自由電子系の明確にしたニールセン・二宮の定理 [NN1981]が TKNN

問題は、数学的には 1 次元準周期ポテンシャル中の電子のの少し前に発表されている。ニールセン・二宮の論文は空問題に等価となる。甲元は、TKNN とほぼ同時期に、準間 3 次元の系を対象としており、もちろんホール伝導度を

周期ポテンシャル中の電子スペクトルの問題についても非直接議論したわけではないが、格子上、あるいは周期ポテ

常に重要な業績を挙げている [KKT1983]。甲元自身の回

ンシャル中の自由電子系のトポロジカルな構造という点で

想 [K1989]によれば、TKNN の元になる着想は準周期ポ密接に関係しており、TKNN はニールセン・二宮の「次テンシャル中の電子の研究から得たと言うことであり、

元縮約」にあたる[O1994,B2013]。量子ホール効果と素粒

TKNN 論文においても単にサウレスの 3 名の共同研究者

子論・場の理論の関係はその後もしばしば顔を出し、両者の一人であるというわけではなく、発端となったアイデアの豊かな発展を生み出すこととなる。

の面でも重要な貢献をしたと言えるだろう。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

2３．運動量空間の仮想ベクトルポテンシャル

けるホット・トピックの一つとなっている [YLR2011]。
このように、運動量空間におけるベリー曲率およびそれに先述のように、甲元の論文 [33]では、「TKNN 整数」がブ起因する仮想磁場は物性物理学の基礎概念として重要な地

リルアンゾーン上の U(1)ファイバー束のトポロジカル不位を占めているが、その原点は TKNN であり、甲元の論変量であるチャーン数に他ならないことを示している。こ文 [33]に至って概念が確立されたといって良いだろう。

の議論は数学的であるが、同時に、甲元は TKNN 整数になお、筆者も論文 [33]を学生時代に何ページに何が書いついて非常に物理的な描像も与えている。すなわち、線形てあるか覚えてしまう程度に何度も読んだが、今見返して応答理論によるホール伝導度は、ブリルアンゾーン上の、も全く古さを感じない、非常に美しくまた教育的な論文であるベクトル場の回転を積分したもので与えられる。このある。ファイバー束のトポロジーについての物理学者向け

ベクトル場は、ブロッホ関数の微分によって与えられ、現の解説としても秀逸であり、この分野に興味のある若手に

在ではしばしば「ベリー接続」と呼ばれるものである。こは必読の文献として薦めたい。

のベリー接続は、ブリルアンゾーン上の仮想的なベクトル

甲元は物性研着任後もトポロジー的な観点からの量子物性

ポテンシャルとみなすことができ、すると、ホール伝導度物理の研究を推進した。たとえば、3 次元系への TKNN

は対応する仮想的な磁場をブリルアンゾーン全域で積分しの一般化 [KHW1992]は最近のトポロジカル相の研究の観たもの（仮想的な全磁束）である。ブリルアンゾーン全域

点からも興味深い。今でこそ、このような研究は当然のもは閉曲面である 2 次元トーラスであり、これを貫く「全磁のとされている（むしろ流行し過ぎている？）が、最近ま束」は磁束量子の整数倍に量子化される。これが、で、特に日本国内では比較的マイナーな分野だったと言え

TKNN が見出したホール伝導度の e2/h の整数倍への量子るだろう。そのような時代に、甲元による先駆的な研究が化を与えることになる。

物性研究所で行われたことには意義があったものと思われこのような描像を得ると、ホール効果について新たな考える。たとえば、物性研究所の甲元研究室には助手・助教と方が可能となる。すなわち、磁場によるローレンツ力に起して初貝安弘、白石潤一、佐藤昌利の 3 名が在籍した。当因する古典的なホール効果を離れて、運動量空間における時はトポロジカルな量子物性物理の研究者人口が少なかっ

ベリー接続に起因する仮想的な磁場があればホール効果がたこともあり、自然と分野外からの採用となったが、これ起きることになる。後にトポロジカル絶縁体の理論でも重が現在の日本でのこの分野の研究の発展に大きく寄与して要な役割を果たす、「ハルデン・モデル」における量子いることは異論のないところであろう [S2011b]。

ホール効果 [22]も、この一つの実現と言える。時間反転
対称性は破るものの単位胞あたりの全磁束がゼロである

４．トポロジカル絶縁体と TKNN

「ハルデン・モデル」のように、古典的なホール効果よりも TKNN 量子数によって理解できる量子ホール効果を示

近年の物性物理学の重要なトピックに、トポロジカル絶縁

す系は現在では（整数）チャーン絶縁体と呼ばれ、その体・トポロジカル超伝導体があげられる [A2014, B2013]。

「分数版」も含めて盛んに研究が進められている。

トポロジカル絶縁体とは、バルクの性質は「自明な」バン

現実の物質で観測されるホール効果のうち、外部磁場に依ド絶縁体と同じであるが、量子ホール状態と同様にギャッ

存しない寄与を指す「異常量子ホール効果」の一部も、こプレスな端状態（もしくは表面状態）を持つような絶縁体

こで述べた運動量空間における仮想磁場の効果として理解である。この端状態（表面状態）は時間反転対称性によっすることができる。実はこの効果は、TKNN 以前にカーて保護されるので、時間反転対称性がある限りトポロジカ

プラスとラッティンジャーによって指摘されていた

ル絶縁体を明確に相として定義することができる。ここで[KL1954]。しかし、その重要性や意義は、TKNN からのはその詳細には立ち入らないが、トポロジカル絶縁体は、研究の発展によって認識されるに至り [CN1996]、近年の

時間反転対称性の存在下においてブリルアンゾーン上で定研究の隆盛につながったと言えるだろう [NSOMO2010]。

義される「Z2 トポロジカル量子数」によって定義できる。

ま た 、 最 近 注 目 さ れ て い る ワ イ ル 電 子 系 [NN1983,

もちろん、具体的な性質や応用は大きくことなるが、思想

WTVS2011]においては、「ワイル点」が運動量空間におとしては、TKNN を一般化したものがトポロジカル絶縁

けるモノポールに対応 [V1987, M2007, O1994]し、その体の理論だと言えるだろう。

ためにワイル点の周囲に仮想磁場が集中することになる。

たとえば、以下は、トポロジカル絶縁体の概念を最初に明

この仮想磁場のさまざまな効果は、現在の物性物理学にお確に提唱したケーンとメレの論文 [KM2005]の冒頭の段

3

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

落の引用である。この段落すべてが TKNN 論文[51]とその５．ハルデン予想

一般化についてのレビューに当てられており、トポロジカ
ル絶縁体の提案に至った背景として TKNN が重要であった

ハルデン予想とは、1 次元のハイゼンベルグ反強磁性体のことがよくわかる。

基底状態の性質が以下のようにスピン量子数 S によって定性的に異なる、というハルデンによる理論的予想 [21,23]を指す。
・半奇数スピン(S=1/2, 3/2,….)：励起ギャップなし、相関関数がベキ的に減衰・整数スピン(S=1,2,….)：励起ギャップあり、相関関数
が指数関数的に減衰
1 次元ハイゼンベルグ反強磁性体のうち、S=1/2 についてはベーテ仮設による厳密解などから、励起ギャップがなく相関関数がベキ的に減衰することが古くから知られていた。
ハルデン予想の当時まで S>1/2 の場合はあまり議論されて来なかったようであるが、おそらくスピン量子数によらず定性的には同様の性質を示すと思われていたであろう。ハ
ルデンの予想は、当時としては見慣れない場の理論のトポ
ロジカル項に基づいていた[HOO2016]だけではなく、予想の内容自体も極めて唐突であり、当初、多くの研究者はトポロジカル絶縁体の研究の爆発的な進展は、TKNN の信じなかったようだ。そのためか、物理の理論としては珍意義が再認識されるきっかけともなった。TKNN 論文のしく「予想」(conjecture)という名前で呼ばれている。（理各年の被引用件数を図 1 に示す。2005 年まで発表から 20

論物理におけるほとんど全ての結果は、「定理」と呼ばれ年以上の間、被引用件数にほぼ減衰が見られなかったことているものを含めて数学的には予想にすぎないのだが。）

も TKNN の重要性のあらわれと言える。しかし、より驚しかし現在では、元の予想に関する数学的に厳密な証明は嘆すべきことは、2005 年のトポロジカル絶縁体の理論的ないものの、多数の解析的・数値的・実験的な証拠により、発見以来、被引用件数が（論文刊行から 30 年以上経過しほぼ確立したと言って良いだろう[A1989]。場の理論とそても）毎年伸び続けていることである。このことは、れに付随するトポロジカル項に基づく抽象的な理論が、ハ

TKNN の先駆性をよく示している。

イゼンベルグ反強磁性体という物性物理学における基本的な模型の驚くべき性質を予言したという事実は、その後の物性理論の研究スタイルに大きな影響を与えた。これはたとえば、ハルデン予想の前後に書かれた、物性物理向けの場の量子論の代表的な教科書 [AGD1963,19]を比較してもわかるだろう。

６．ハルデン予想の波及効果
ハルデン予想は、1 次元のハイゼンベルグ反強磁性体という重要ではあるが限定的な問題や、ハルデンが活用した場の理論におけるトポロジカル項という定式化を超えて、その後のいくつもの研究の潮流を作り出した。筆者個人も若干の関りがあるので、我田引水のきらいもあるがハルデン
図 1：TKNN 論文 [51]の各年の被引用件数(Web of Science によ

予想に端を発する研究の発展について簡単に述べたい。

る)。論文刊行から 20 年以上後の 2005 年のトポロジカル絶縁体

当初は信じる人が少なかったと思われるハルデン予想の理論的発見の後、急増していることがわかる。

が多くの研究者に注目される一つの大きなきっかけは、■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

4アフレック・ケネディ・リーブ・田崎(Affleck-Kennedy-[45]を引用し言及して頂いたことは大変感慨深い。SPT 相

Lieb-Tasaki, AKLT)による AKLT 模型であった [1,2]。

は自由電子系のトポロジカル絶縁体を相互作用する量子多AKLT 模型は、たとえば S=1 の場合には、標準的な 1 次

体系に一般化した概念であるが、その典型例であるハルデ

元ハイゼンベルグ反強磁性体に双二次相互作用を加えたもン相自体はトポロジカル絶縁体に先んじて見出されていたのになっている。このハミルトニアンの基底状態は厳密にことになる。SPT 相は、一般の次元での数学的な分類や、求めることができ、AKLT 状態と呼ばれる。この模型は基

実験的な実現など、多くの側面から現在活発に研究が行わ底状態の上にゼロでない励起ギャップを持つこと、また基れている。

底状態（AKLT 状態）におけるスピン相関関数が指数関数

なお、1 次元の AKLT 状態は、その後行列積状態(Matrix

的に減少することが厳密に証明されている。すなわち、

Product State, MPS)へ一般化された [FNS1992, KSZ1993]。

S=1 に関するハルデン予想が、当初の模型を若干変更した

MPS は、量子情報理論との関係[V2003]からも、また密度ものについては厳密に証明されたことになる。

行列くりこみ群を含む、1 次元量子多体系に対する強力なスピン相関関数の振舞いからは、AKLT 状態は量子揺らぎ

数値計算手法の基礎[S2011a]としても非常に重要となっによって秩序が乱された状態だと解釈できる。しかし、ている。さらに、AKLT の論文で与えられた 2 次元の

AKLT 状態は、開放端において S=1/2 の「端状態」スピン

AKLT 状態を含め、MPS の拡張として様々なテンソルを持つこと [K1990]、また、非局所的なストリング秩序

ネットワーク状態が議論されている[O2014]。このようなパラメータによって検出できる隠れた秩序を持つことテンソルネットワーク状態は高次元量子多体系に対する数[16]が見出された。端状態とストリング秩序は、一見全く値計算手法としても将来性が期待されており、また弦理論

関係のない独立な性質であるように見えるが、ケネディとで見出されたゲージ・重力対応(AdS/CFT 対応)を具体化

田崎は、これら 2 つが「隠れた対称性の破れ」の帰結としするもの[S2012]としても注目されている。

て理解できることを示した [30]。これらの研究により、ハルデン予想を支持するもう一つの理論的な証拠として、

AKLT 状態を含む新しい物質相として「ハルデン相」の概

リーブ・シュルツ・マティス(Lieb-Schultz-Mattis, LSM)

念が成立した。ただし、そのより深い意味は、以下に述べ

定理 [LSM1961]と、そのアフレック・リーブによる一般

るように 17 年後になってようやく解明されることになる。

化 [AL1984]があった。これによると、S=1/2 を含む半奇

なお、ハルデン相における端状態スピンは実験的に検出さ数スピン鎖では並進対称性等の対称性を保つ限り、ギャッ

れており[Y2005]、また非物理的に見えるストリング秩序

プレスになるか、並進対称性が自発的に破れて基底状態がも最近の冷却原子系の実験で検出されている [E2011]。

二重（以上）に縮退するか、のどちらかになる。すなわち、筆者は 1990 年の「第 35 回物性若手夏の学校」で田崎に単一の基底状態が励起ギャップを持つ可能性は排除される。

よる講義 [T1992]に出席したことをきっかけに、ケネ

LSM 定理は整数スピン鎖については何の制限も与えない

ディと田崎による S=1 スピン鎖の「隠れた対称性」を、ので、ハルデン予想そのものの証明にはならない。しかし、一般の整数スピンに拡張した。これが最初の出版論文

整数スピン鎖では単一の基底状態がゼロでない励起ギャッ[O1992]になった。このとき、元のハルデン予想では全てプを持つことがでることになり、確かにハルデン予想と矛の整数スピン鎖は等価に見えるが、隠れた対称性は奇数ス

盾しない。このように、半奇数スピンと整数スピンの違い

ピンの AKLT 状態でのみ自発的に破れており偶数スピンについて示唆的な結果が得られていた。再び筆者の個人的の場合には破れていないことも見出した。この当時はそのな話になるが、論文 [O1992]の中で部分的に磁化した意義がよくわからなかったのだが、17 年後にこの問題に

AKLT 状態の一般化を構成したが、この物理的な意義もそ戻ってきてポールマンらと共同で新しい視点から再び取りの当時は不明だった。後にポスドクとしてブリティッ組むことになった。その結果、グーとウェンの提案[54]に引シュ・コロンビア大学に着任した際にアフレックにこれをき続き、（奇数スピン鎖の）ハルデン相が「対称性によって説明したところ、LSM 定理との関連を指摘され、磁化を保 護 さ れ た ト ポ ロ ジ カ ル 相 (Symmetry-Protected

持つ状態に LSM 定理を一般化した [OYA1997]。この一Topological, SPT 相)」であることを示した [45, PBTO2012]。

般化された LSM 定理は、量子スピン系を多粒子系として

一方、偶数スピン鎖の「ハルデン相」は本質的には自明な捉えなおすと、粒子密度の格子との整合性を反映したもの

相であることがわかり、17 年前の疑問に一応の回答を与と解釈でき、フェルミ粒子系でよく知られたラッティンえることとなった。この経緯の詳細は[O2012]に記したが、ジャーの定理にも対応する [YOA1997]。粒子密度の整合

今回、ノーベル財団によるノーベル物理学賞の解説資料で性は次元に特に依存する概念ではないため、高次元にも拡5

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

張できる方が自然である。技術的には 1 次元の LSM 定理

貢献したわけではない。今回のノーベル物理学賞が、旧ソの議論をそのまま用いることはできないが、ラフリンによ連のべレジンスキー（故人）[A1981]や甲元など、受賞者

るゲージ不変性の議論を応用することで高次元に拡張した以外による重要な科学的貢献が再認識される機会にもなれ議論を行うことができた[O2000, O2003]。これは、後にばと考えている。ささやかであるが、本記事がその一助に厳密な証明が与えられ[H2004, NS2007]、量子多体系に関なれば幸いである。本記事の執筆にあたって、多くの方にする基礎的な結果の一つとなっている。拡張された LSM

有益なコメントを頂いたことを感謝する。

定理は、トポロジカル相などの非自明な相を持つ模型を構成する際にも一つの指針になるため近年再び注目を集めており、時間反転対称性や映進対称性などの対称性を持つ系への拡張などが最近盛んに議論されている（たとえば、[PTAV2013,WPVZ2015]など）。
このように、ハルデン予想は、予想そのものの適用範囲にとどまらず、いくつもの新たな研究の潮流をつくりだし、
それらはいずれも現在の物性物理学・統計力学において非常に重要なものとなっている。

７．おわりに本記事では BKT 転移についての議論は他に譲ることとして省略するが、これはもちろん BKT 転移が重要でないという意味ではなく、おそらく今回の 3 つの主要な受賞業績

図 2: 2013 年 6 月コルシカ島カルジェーズのワークショップにて。

の中でも最も重要と言っても良いであろう。実際、BKT

左から 押川、ポアルブラン (D. Poilblanc)、ハルデン夫妻、

転移は、ハルデン予想を含む 1 次元量子スピン系の理解に

シュッフ (N. Schuch)も必要不可欠な概念となっている。他の 2 件についても、
もちろんその意義や波及効果の全てを紹介できたわけでは全くないが、本記事で紹介できた範囲でも、今回の受賞業
績が、新しい研究の潮流を作り出した、極めて波及効果の大きなものであったことをご理解頂けるかと思う。
近年のメディア等の下馬評では、トポロジカル絶縁体がノーベル賞の候補としてしばしば取り上げられていた。もちろん、トポロジカル絶縁体は重要な発見であり、工学的な応用への期待も含めて今後もノーベル物理学賞の有力な候補であり続けるだろう。しかし、ここで述べたように、
トポロジカル絶縁体の研究も、TKNN などの「トポロジカル相」「トポロジカル相転移」に関する先駆的な研究を基礎にしたものである。今回、ノーベル賞がまずこれらの先駆的かつ基礎的な業績に与えられることは、ノーベル賞委員会の高い見識を示したものと言えるのではないだろうか。
ノーベル賞に限らないことだが、特にノーベル賞については、その反響の大きさと受賞者が存命の 3 名までという制限にまつわって、さまざまな議論が起こることが多い。今

図3: 甲元眞人元所員（2015年3月 退職記念祝賀会にて）回の受賞者の選択についてはおそらく異論は少ないものとは思うが、もちろん受賞者のみが受賞対象となった業績に■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

6

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知られている（出版論文からたどることのできる）歴史だ[54] Z.-C. Gu and X.-G. Wen, Tensor-entanglement-

が、ハルデン本人の回想によると実際に着想に至った経緯

filtering renormalization approach and symmetry-

はこれとは異なるということである。これについては、以7

物性研だより第 56 巻第 3 号

Pairs

and

String

■

Order

■

in

■ ■ ■ ■

Low-■

下に出版予定である。

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Matrix

Product

StatesandProjected

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た元助手・助教の佐藤昌利がトポロジカル量子物性の分野

Nonperturbative Approach to Luttinger's Theorem inで活躍するようになるまでの経緯について：佐藤昌利「第One Dimension. Phys. Rev. Lett. 79, 1110 (1997).

8回物性研究所所長賞学 術奨励賞所感 」物性研だより
51(2), 19 (2011).
[S2012] B. Swingle, Entanglement renormalization andholography. Phys. Rev. D 86, 065007 (2012).
[T1992] この夏の学校での講義に基づく講義ノートが以下に収録されており、解説として今も価値が高い：田崎晴
明 「 講 義 ノ ー ト 量 子 ス ピ ン 系 の 理 論 Haldane Gap,
Disordered Ground States, Quantum Spin Liquid and All
That in Quantum Spin Systems」 物性研究 58(2), 121(1992).
[TOYNT2001] スピンのカイラル構造が有効的な強磁場を生む例として: Y. Taguchi, Y. Oohara, H. Yoshizawa, N.
Nagaosa, Y. Tokura, Spin Chirality, Berry Phase, andAnomalous Hall Effect in a Frustrated Ferromagnet,
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P. Zaletel, Filling constraints for spin-orbit coupledinsulators in symmorphic and non-symmorphic crystals,
Proc. Natl. Acad. Sci. 112, 14551 (2015)[WTVS2011] X. Wan, A. M. Turner, A. Vishwanath, andS. Y. Savrasov, Topological semimetal and Fermi-arc
surface states in the electronic structure of pyrochlore
iridates. Phys. Rev. B 83, 205101 (2011).
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[Y2005] 初めての実験的検出ではないが、印象的な実験の例として: M. Yoshida, K. Shiraki, S. Okubo, H. Ohta, T.
Ito, H. Takagi, M. Kaburagi, and Y. Ajiro, Energy
Structure of a Finite Haldane Chain in Y2BaNi0.96Mg0.04O5
Studied by High Field Electron Spin Resonance. Phys.
Rev. Lett. 95, 117202 (2005).

9

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

時間結晶 (time crystal) は存在するか

東京大学大学院工学系研究科 物理工学専攻

渡辺 悠樹

物性研究所 量子物質研究グループ

押川 正毅

１．はじめにツ対称性）があるため、空間方向に可能なことは時間方向にも可能であるように思えます。

私たちの身の回りは対称性の自発的破れで満ち満ちています。例えば結晶は空間の並進対称性を自発的に破っている

ノーベル賞物理学者による新しい物質相の理論提案というと言われます。もともと結晶がなければ、空間自体は完全話題性から、ウィルチェックのこの研究は多くのポピュに滑らかで、どの点に注目しても全く等価です。そのためラーサイエンスの記事で取り上げられました。また時間結結晶を構成する原子の一つ一つの運動法則は空間の位置に晶に関するさらなる研究のきっかけとなり、ウィルチェッ

よりません。これが空間の連続的並進対称性です。ところクの論文はすでに 100 回以上も引用されています。実際にがひとたび結晶ができると、結晶内部の原子は周期的な配時間結晶を実現するための実験をデザインする論文も書か列をなし、空間の「原子がある点」と「ない点」が明確にれましたが[2]、その一方で最初の論文中で議論された模区別されます。したがって空間の各点の等価性が壊れてお型の誤りを指摘する論文も書かれるなど、時間結晶の実現

り、並進対称性が破れたことになります。結晶ができた後可能性は物議を醸しました[3]。研究者の間で合意が得らも、結晶の単位胞は全て等価なので、結晶は基本並進ベク

れず混乱が続いていた一因は、以下で議論するように、時トルの整数倍の重ね合わせによる並進操作のもとで不変で間結晶を理論的に明確に定義することは意外に難しいといす。すなわち、結晶においても、離散的並進対称性は保たうことにあります。

れることになります。結晶の持つこの特徴に着目して抽象化・一般化すれば、結晶とは元々の「連続的空間並進対称

２．
「自発的」時間並進対称性の破れ性」を「離散的空間並進対称性」へと自発的に破るものである、と特徴づけることができます。

仮に「時間結晶」が本当に存在したとして、それはどのよ
うなものでしょうか。通常の結晶の場合には、空間のある

この空間並進対称性の他にも、物理には様々な対称性が登軸に沿って見たとき、原子の密度が振動します。これから場し、その自発的破れが議論されます。それでは、果たし類推すれば、時間結晶では、空間軸ではなく時間軸に沿って全ての対称性が自発的に破れ得るのでしょうか。

てみたときに何らかの物理量が振動することになります(図 1)。しかし、ただ時間的に振動すれば良いのであれば、フランク・ウィルチェック教授（Frank Wilczek、マサ

単純なバネ振り子なども含むあらゆる振動現象が時間結晶

チューセッツ工科大学教授、2004 年ノーベル物理学賞受ということになってしまいます。ここで重要になるのが賞）は、2012 年に、空間ではなく時間の並進対称性を破「自発的」というキーワードです。例えばバネ振り子の場

る「時間結晶」の可能性を理論的に提案しました[1]。空合であれば、バネを自然長からさらに伸ばした状態で手を間の並進対称性と同様に、時間も一様に流れており、特に離せばもちろん振動を開始しますが、これでは「自発的」どの時刻が特別ということはありません。この「連続的時に振動し時間並進対称性を破ったことにはならないわけで間並進対称性」を「離散的時間並進対称性」へと自発的にす。しかしこの「自発的」という概念を数学的に定式化す

破る非自明な基底状態もしくは平衡状態が存在するのではることは実は簡単ではありません。

ないか、という提案です。我々の知覚としては空間と時間は全くの別物ですが、数学的には空間も時間も座標の一成分に過ぎず、3 次元空間と時間を合わせて「4 次元時空」という捉え方をすることができます。さらに特殊相対性理論によると時間と空間の間にはある種の対称性（ローレン■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

10

です。ウィルチェックは、多粒子系に特有の特異性によってこの困難が回避されているのだと主張しましたが、果たして本当にそのようなことが起こり得るのでしょうか。
通常の結晶の場合は、外から手で空間の並進対称性を破らなくても、系が平衡状態に達するまで待っていれば「自発的」に結晶が生じ、並進対称性を破るだろうとナイーブには期待されます。しかし現実には完全に対称性があるとい
図 1：仮に時間結晶が実現した場合に期待される振る舞い。物理量の期待値が時間的に振動する。

うことはなく、元々わずかに空間の不均一があり、そこが種になって結晶が成長します。これに対応して、理論的に自発的対称性の破れを議論する際にも、わずかに対称性をウィルチェックが最初に提案した例は、超伝導体でリング破る場を外からかけておいてその外場の下で平衡状態をつを作り、その穴に磁束を通すというものでした[1]。超伝

くり、体積を無限大の極限を取った後に外場を切るという導リングに磁束を通すと、その磁束を打ち消すように基底トリックがよく用いられます。このようにしないと、例え状態・平衡状態においても超伝導電流が流れます。しかし

ば絶対零度を記述する基底状態は、結晶の位置に関する重このままではリングの各点における電流は時間的に一定なね合わせ状態（非物理的な「シュレーディンガーの猫」状

ので、時間並進対称性を破ったことになりません。ウィル態）になり、平均密度としては原子が特定の位置に周期的チェックのアイディアは、空間的に不均一な超伝導体を使に並ぶことになりません。有限温度の平衡状態を記述する

うことにありました。超伝導ギャップが空間的に変化する

ボルツマン分布においても、結晶の位置についてのあらゆ

Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinikov (FFLO)状態のようなる状態を足しこんでしまえば、同様に原子密度の周期的な超伝導体を用い、それでリングを作り磁束を導入すれば、構造は互いに打ち消し合ってしまいます。つまり「自発的」その不均一性も超伝導電流とともにぐるぐる回ると主張し対称性の破れとはいうものの、それをきちんと定式化するたのです[図 2(a)]。その結果、リングの各点における電流には、まず外から対称性を破る場を予めかけた上で平衡状

密度は時間的に振動することになるはずです。

態を用意しておいて、その外場を切った後も対称性の破れが残るかどうかを議論するのです。
すると、時間結晶についても、通常の結晶についてのこのような標準的な定式化を適用すれば良さそうです。しかし、これはすぐに根本的な問題に直面します。時間結晶の定式化に必要な外場は、時間並進対称性を破る、すなわち時間に依存することになります。そのような外場のもとでは、

図 2：ウィルチェックが考案した時間結晶の例。(a)超伝導リング「基底状態」や「平衡状態」といった概念は意味をなさなに磁束を通すと平衡状態でも超伝導電流が流れる。空間的に不均くなってしまいます。この点において「時間並進対称性の一な超伝導体を用いたとき、不均一性も超電流と一緒にクルクル

自発的破れ」は、やはり他の対称性の破れとは一線を画し回ると仮定すると、空間の各点における超電流は時間的に振動し、時間並進対称性を破る。(b)その結果、超電流の相関関数も時間差の関数として振動すると期待される。

ており、その定義から見直す必要が生じるのです。我々の研究が出るまでは、この「時間並進対称性の自発的破れ」の定義がきちんとなされないままになっていたため、果た

この例は一見もっともらしく聞こえるのですが、基底状して時間結晶は可能か不可能かという議論に決着がつかな

態・平衡状態において物理量が振動するという常識に反す

いままになっていました。

ることが起こっています。そもそも量子力学によれば、ハミルトニアンの固有状態は定義により位相因子を除いて時

３．長距離秩序に基づく定式化

間によらず、物理量の期待値も当然振動しません。従って基底状態はもとより、固有状態での期待値をボルツマン分

この状況を踏まえ、私たちは、まず「長距離秩序」という

布に従って足しあわせた平衡状態では振動が起き得ないの観点から「自発的時間並進対称性の破れ」を数学的にきち

11

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

んと定式化することから始めました。この長距離秩序を調「定義」することにしました。そして、Horsch-von der

べることの利点は、対称性を破る外場をかけずに自発的対Linden[5]によって導入された二重交換子を使う数学的ト

称性の破れを議論できる点にあります。

リックを用いて、このように定義された時間結晶が存在しないことを証明することに成功しました[6]。その議論は、例を用いて説明するために、よく知られているイジング模「ハミルトニアンの局所性」と「離散的空間並進対称性」

zのスピン S i

しか用いておらず、非常に一般的なものとなっています。

型を考えましょう。この模型には各サイト iを一斉にひっくり返す対称性がありますが、スピンが特定の向きに揃う強磁性相ではこの対称性が自発的に破れます。

最初に述べたように、時間結晶を考える一つの動機は、空間並進対称性を自発的に破る結晶が存在するならば、時間対称性を破る外場を用いるアプローチでは、例えば+z 方

並進対称性が自発的に破れてもよいのではないかというこ

向に磁場をかけておき、スピンが+z 方向へ揃った状態がとでした。我々の結果は（基底状態・平衡状態において）安定となるようにしておきます。このときの平衡状態を用これを否定するもので、一見すると相対性理論（ローレンz
S i を計算すると、正の有限の値が得られます。このツ不変性）と矛盾するようにも見えます。しかし、そもそ

まま、まず体積を無限大にした後に z 軸方向への磁場を切も量子統計力学では、基底状態・平衡状態はハミルトニアz
る極限をとると S i の期待値は有限の値 m に収束し、自発ンを用いて定式化されているため、ハミルトニアン自身に的に対称性が破れたことになります。実際、転移温度

よって生成される時間並進対称性は特別で、基底状態・平（キュリー温度）以下のイジング模型ではこのようなこと

衡状態で自発的に破れることがない、というのはある意味が起こり、強磁性相が実現することが知られています。

で自然な結論と言えます。

いてz

一方、対称性を破る外場をかけない場合には S i の期待は

４．最後にゼロになります。どんなに低温でも、有限系の平衡状態にはスピンが+z の方を向いた状態と、この状態のスピンを我々の研究では基底状態・平衡状態において「連続的時間z
反転した状態が同じ確率で寄与するので、S i の期待値は並進対称性」を「離散的時間並進対称性」へと自発的に破打ち消し合ってしまうのです。ところが 2 つの異なるサイ

る時間結晶の非存在性を議論しましたが、これで時間結晶zz
トにおけるスピンの積 S i S j の期待値（相関関数）は、ス（時間並進対称性の自発的破れ）というアイディアが完全

ピンが+z 方向に揃った状態でも-z 方向に揃った状態でもに否定されてしまったわけではありません。基底状態・平正の値を持つので、平均を取っても打ち消し合いません。

衡状態という条件を外せば、我々の結果は適用できず、時

特に自発的対称性の破れが起こると、系に長距離秩序が生間結晶の可能性が残されます。ただし、基底状態・平衡状

z
じ、S i

S j の期待値がサイト i とサイト j を十分遠くに引態以外で「自発的に」時間並進対称性が破れる、というこ

き離した極限で一定値 σ 2> 0 に近づきます。簡単のためにとを意味のある形で定義する必要があります。たとえば、

ここでは古典的なイジング模型を例に説明しましたが、熱周期 T の時間依存外場によって駆動されている系が、周期揺らぎのかわりに量子揺らぎが重要となる量子力学系でも2T の発振を示せば、それは系の離散的時間並進対称性を

同様の議論が成立します。先行研究から「対称性を破る外半分に破っていると考えることができます。これは格子の場をかけずに計算した長距離秩序 σ」と「対称性を破る外周期を 2 倍に破る電荷密度波の時間版です。このような離場を用いて計算した秩序パラメータ m」の間には密接な散から離散への時間並進対称性の破れは多体局在(many-

関係があることが知られており、多くの物理系で片方がゼ

body localization)を示す系において安定に実現可能であロでなければもう片方もゼロでないことが確認できます。

ることが最近の研究によってわかってきました[7]。今後、

実際 Koma-Tasaki の論文[4]によると、かなり一般的にさらなる研究を経て量子状態の時間依存性や非平衡状態、m ≧C σ（ただし C は 1 のオーダーの定数）という関係が多体局在に関する理解が深まることが期待されます。

z

数学的に厳密に成り立ちます。
時間並進対称性に対しては、先に議論したようにそもそも外場をかけて秩序パラメータ m を定義することができな
いので、我々はマクロな物理量の時間方向における長距離
秩序 σ [図 2(b)]を用いて時間並進対称性の自発的破れを■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

12

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13

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■パイロクロア型イリジウム酸化物において磁場印加
方向に敏感な金属・絶縁体転移を発見

国際超強磁場科学研究施設
量子物質研究グループ
研究の背景

小濱 芳允、金道 浩一
Tian Zhaoming、中辻 知(3I1O)の出現が予想される(図 1(c))。そして磁場を[001]

バンド理論によると、伝導バンドが電子によって半占有方向に印加した時は、2 つのスピンが外側そして内側に向されていると物質は必ず金属となる。しかしながら電子のいた 2in-2out 構造(2I2O)の出現が期待できる(図 1(d))。

運動エネルギーに対してクーロン斥力項が大きくなった場

一方 Nd2Ir2O7 の電気伝導性は、Nd3+イオンの寄与は無く、合、各原子サイトに電子が局在化し、伝導バンドが半占有

専ら Ir4+の 5d 電子由来の伝導バンドを起源とする。ゼロ

された状態にあっても絶縁相が出現する。このような物質

磁場下ではこの伝導バンドにより金属的な性質を示すが、はモット絶縁体と呼ばれており、このモット絶縁体に対しTN = 33 K の磁気転移（AIAO 構造の出現）と共に絶縁体て圧力印加や化学的置換などを行うことで、金属状態へのとなる。この 5d 電子由来の電子状態は磁気構造と相関が相転移（金属・絶縁体転移）を引き起こすことができる。

あり、磁場そして磁場印加方向により磁気構造をコント

この金属・絶縁体転移近傍では、高温超伝導や非フェルミ

ロールすることで Nd2Ir2O7 の電気伝導性を制御可能とな

液体現象など、興味深い物性が発現することが知られている。

る。
この金属・絶縁体転移を、扱いやすい外場である“磁場”
をモット絶縁体に印加することで誘起できればとても興味深い。しかし、電荷ギャップはクーロン斥力によるため、
1 eV のオーダーとなり、磁場では到底実現できないのが通常である。我々は金属・絶縁体転移温度(TMI)が系統的に変化するパイロクロア型イリジウム化合物 R2Ir2O7 に着目し(R = Ho, By, Tb, Gd, Eu, Sm, Nd の場合 TMI = 141,
134, 132, 127, 120, 117, 33 K)、最も TMI と電荷ギャップ(~45 meV)が小さな Nd2Ir2O7 において磁場誘起金属・絶縁体転移の観測を試みた。その結果、Nd2Ir2O7 において、10 T という極めて小さな磁場で金属・絶縁体転移を誘起できること、さらにその臨界磁場は磁場印加方向に大きく依存することを見出し、特に[001]方向に磁場を印加した
時に 10 T 程度の弱磁場でも金属・絶縁体転移が起こることを発見した。

図 1 (a) パイロクロア化合物の結晶構造(青丸:Nd イオン、赤

図 1(a)に Nd2Ir2O7 の結晶構造を示す。パイロクロア格

丸:Ir イオン、紫 O イオン)。(b) ゼロ磁場下で期待される all-in子(A2B2O7)の A サイトを占める Nd3+イオンおよび B サイ

all-out 構造(AIAO)。(c) H//[111]で期待される 3in-1out 構造

トを占める Ir4+イオンはどちらも磁性を担っており、それ(3I1O)。(d) H//[001]で期待される 2in-2out 構造(2I2O)。

ぞれの磁気モーメントは 2.4 および 0.1-0.2B である。こ
れらの磁気モーメントは TN = 33 K の反強磁性相転移と共実験結果に、ゼロ磁場では全てのモーメントが四面体の内側もしく

本研究に用いた Nd2Ir2O7 単結晶は、フラックス法によは外側に向いた all-in all-out (AIAO)構造へと転移するり育成した。フラックス法により単結晶試料を育成した場(図 1(b))。磁場を[111] 方向に印加すると、3 つのスピンが合、粉末サンプルと比べて Ir と Nd の比率を調節するのが内側に向き 1 つのスピンが外側に向いた 3in-1out 構造

難しく、測定に用いた試料は Nd/Ir 比に~2%程度のずれを■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

14

持つ(現在得られる最も良い単結晶試料でも Nd/Ir 比は気構造の変化により Ir5d 電子物性も変化が期待できる。

~1%ずれる)。この Nd/Ir 比が~2%ずれている単結晶試料

議論の詳細は原論文に委ねるが[1]、局在した Nd のモーメの電気抵抗の温度依存性を図 2(a)挿入図に示す。組成ずれ

ントと Ir の 5d 電子間の相互作用（近藤相互作用）を取りが無い Nd2Ir2O7 粉末サンプルの相転移温度(TN = 33 K)と入れることにより、H//[001]方向ではギャップが閉じた金比べると、金属・絶縁体転移はおよそ 20 K に減少してい属状態になること、H//[111]方向ではギャップが開いたまるが、それでも TN で抵抗率はおよそ 3 桁上昇する。このまで絶縁体となることを理論的に示した。従って、

ため、Nd/Ir 比が~2%程度ずれているサンプルにおいても

Nd2Ir2O7 で観測された磁場印加方向に敏感な磁気抵抗はNd2Ir2O7 における金属・絶縁体転移の本質をとらえてい磁気秩序の磁場変化が原因であると考えられる。

ると考え、磁気抵抗と磁化の測定を行った。
図 2(a)およびその挿入図に、定常磁場およびパルス磁場下で得られた抵抗の磁場変化および温度変化を示す。この
図に見られるように、～10 T の磁場を[001]方向に印加することで金属・絶縁体転移を誘起できる。これは、電荷ギャップが 500 Ｋ程度 4 であることを考えると、2 桁程度
小さなエネルギースケールの磁場で、ギャップを消失させたことになる。図 2(b)は様々な温度や磁場下での抵抗測定から得られた、H//[001]の磁場・温度相図である。一般的な反強磁性相で見られるように、TN は磁場の印加により単調減少していることが確認できる。この金属・絶縁体転移の振る舞いは、磁場印加方向を[001]から[110]方向に傾けることで大きく変化する(図 2(b))。[001]方向からおよそ 15°磁場印加方向を変化させると、3 桁程度の大きな負の磁気抵抗は消失し、H//[110]方向ではヒステリシス現象も見られなくなる。これらのデータは、立方晶のパイロク
ロア化合物で異方的な磁気抵抗が存在し、H//[001]方向のみ金属・絶縁体転移を抑制できることを示している。この

図 2 (a) Nd2Ir2O7 の磁気抵抗(H//[001])。挿入図:抵抗の温度依存性。(b) H//[001]における Nd2Ir2O7 の磁場・温度相図。(c) 2 K における磁気抵抗の角度変化。(d) Nd2Ir2O7 の角度・磁場相図。

ような磁気抵抗の角度変化から得られた磁場・温度相図を
図 2(d)に示す。H//[001]方向では磁場印加により金属相が誘起されるが、印加磁場が[001]方向からずれると金属・絶縁体転移は起こらない。

まとめ
本稿で紹介した Nd2Ir2O7 における異方的な金属・絶縁体転移は、特にスピン・軌道相互作用が大きな 5d 電子を

この異方的な磁気抵抗は、磁場印加方向によって、異な持つモット絶縁体の金属・絶縁体転移を理解する上で重要

る磁気構造が出現しているためと理解できる(図 1(b)-(d))。

と考えられる。未解決の課題は幾つかあり、例えばパイロ

実際、我々の磁化測定から H//[001], H//[111], H//[110]のクロア型イリジウム化合物で示唆されているワイル金属状

とき飽和磁化の大きさがそれぞれ 1.4, 1.2, 1.1 B/Nd と態[4]が Nd2Ir2O7 において実現しているかに興味が持たれなっていることが判っており、これは Nd モーメントる。これについては様々な研究が展開されているが、例え(2.37B)が四面体の中でイジング的にふるまったときにば極限コヒーレント光科学研究センターでは、Nd2Ir2O7期待できる磁化の飽和値と一致する(H//[001], H//[111],と類似の電子状態を持つ Pr2Ir2O7 において、放物線上のH//[110]のとき 1.4, 1.2, 0.9 B/Nd が予想される)。これか分散を持つバンドがフェルミ準位において接している四準ら、図 1(b-d)にあるように、H//[001]では Nd モーメント

縮退点(フェルミノード)を観測している[6]。さらに最近が 2I2O 構造、H//[111]および H[110]では 3I1O 構造を取っでは、このフェルミノードが Nd2Ir2O7 の常磁性金属状態ていることを実験的に確認した。このような複数の磁気構においても確認された[7]。このフェルミノード状態で造をもつ Nd の磁気モーメントと、遍歴性を持つ Ir5d 伝

AIAO 秩序を示すと、理論的にはワイル半金属状態となる

導電子にとの間に相互作用があれば、Nd モーメントの磁ことが予想されており[5]、Nd2Ir2O7 の低磁場相はワイル

15

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

半金属状態と考えるのが妥当と考えられている。今後はホール効果や量子振動の観測などにより、Nd2Ir2O7 のワ
イル半金属状態を実証できる研究が待たれている。

謝辞
本研究は東京大学物性研究所中辻研究室の冨田崇弘博士、
石川洵様、カリフォルニア大学の石塚大晃博士、T. H.
Hsieh 博士、L. Balents 博士らを含めた共同研究の成果です。特に理論計算は、石塚大晃博士、T. H. Hsieh 博士、
L. Balents 博士らにより行われており、また多くの有用なアドバイスを頂きました。中辻研究室の冨田崇弘博士、石川洵様らには試料合成や実験結果への議論など、様々な面で協力を頂きました。そして極限環境物性研究部門の長田俊人先生にはプラスチック製回転プローブの製作時に、有益な助言を頂きました。皆様に、この場を借りてお礼申し上げます。
[1] Z. Tian, Y. Kohama, T. Tomita, H. Ishizuka, T. H.
Hsieh, J. Ishikawa, K. Kindo, L. Balents, and S.
Nakatsuji, Nature Physics 12 134 (2016).
[2] Z. Tian, Y. Kohama, T. Tomita, H. Ishizuka, T. H.
Hsieh, J. Ishikawa, H. Mario, K. Kindo, and S.
Nakatsuji, Journal of Physics: Conference Series 683,
012024 (2016).
[3] 小濱芳允, Zhaoming Tian, 冨田崇弘, 石川洵, 金道浩
一, 中辻知, 石塚大晃, 固体物理 51 339 (2016).
[4] K. Ueda, J. Fujioka, Y. Takahashi, T. Suzuki, S.
Ishiwata, Y. Taguchi, and Y. Tokura, Phys. Rev. Lett.
109, 136402 (2012).
[5] X. Wan, A. M. Turner, A. Vishwanath, and S. Y.
Savasov, Phys. Rev. B 83 205101 (2011).
[6] T. Kondo, M. Nakayama, R. Chen, J. Ishikawa, E. –G.
Moon, T. Yamamoto, Y. Ota, W. Malaeb, H. Kanai, Y.
Nakashima, Y. Ishida, R. Yoshida, H. Yamamoto, M.
Matsunami, S. Kiura, N. Inami, K. Ono, H.
Kumigashira, S. Nakatsuji, L. Balents, and S. Shin,
Nature Communications 6, 10042 (2015).
[7] M. Nakayama, Takeshi Kondo, Z. Tian, J. J. Ishikawa,
M. Halim, C. Bareille, W. Malaeb, K. Kuroda, T. Tomita,
S. Ideta, K. Tanaka, M. Matsunami, S. Kimura, N.
Inami, K. Ono, H. Kumigashira, L. Balents, S.
Nakatsuji, and S. Shin, Phys. Rev. Lett. 117, 056403(2016).

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

16強相関半金属で直接観測するフェルミノード状態

近藤 猛、中辻 知、辛 埴の漸近状態にあると考えられる[13,14]。Pr2Ir2O7 の特徴

概要：
これまでの物性研究の主な舞台は、電子相関とスピン軌

として、上記するパイロクロア型イリジウム酸化物の中で道相互作用のどちらか一方を有する物質にあった。強い電唯一、常磁性と遍歴性を最低温まで保持する。また、Bad

子相関と強いスピン軌道相互作用の両者を兼ね備えた電子

metal 的振る舞いと非自明な自発的ホール伝導を示すこと

系は未開拓であり、新奇なトポロジカル量子相が理論予想から、強相関電子系だと示唆される[6,14,15]。熱力学的測されることからも、次なるフロンティアとして注目されて定による最近の研究から、ゼロ磁場下で量子臨界状態が示いる。その候補物質として、5d 軌道を有する遷移金属イ

された点でも Pr2Ir2O7 は注目されている[16]。

リジウム酸化物が期待されている[1-5]。3d,4d,5d へと電図 1 に示す理論計算から[10]、Pr2Ir2O7 はΓ点において、子軌道が広がると電子相関は弱くなるが、一方で、原子量2 次曲線的分散を持つ伝導バンドと価電子バンドがフェルの増大によりスピン軌道相互作用が強くなる。電子相関とミ準位一点で接して 4 重縮退するフェルミノードを持つこ

スピン軌道相互作用の両者が同程度のエネルギースケールとが予想される[17]。このノード状態は、対称性と群論かを持って競合するイリジウム酸化物 5d 電子系は、今大変らの要請で形成されるが、縮退点がフェルミ準位に位置す注目される新しい研究分野である。本研究では、角度分解

るか否かは推測の範疇を超えないため、実験的実証が必要

光電子分光を用いた電子構造の直接観察から、パイロクロである。トポロジカル絶縁体を初めて実証したことで知ら

ア型イリジウム酸化物 Pr2Ir2O7 が、立方結晶対称性と時れる HgTe は[18,19]、数学的にこれと同様のフェルミノー

間反転対称性に守られて実現するフェルミノード状態を有

ド状態を実現する。もし理論予想が正しければ、Pr2Ir2O7

することを見出した。2 次曲線的分散を持つ価電子バンドはその強相関バージョンであり、様々なトポロジカル量子と伝導バンドがフェルミ準位上一点で接する 4 重縮退点を相へ遷移可能となる(図 1 参照)。フェルミノード半金属で持つフェルミノード状態が強相関電子系で成り立つ

は、長距離クーロン相互作用による変調を強く受けるため、

Pr2Ir2O7 では非フェルミ液体状態が期待される。本研究の非フェルミ液体状態が期待されている。もしフェルミノー

結果から、Pr2Ir2O7 は、トポロジカル絶縁体が初めて確認

ド状態が実証されれば、Pr2Ir2O7 は強相関トポロジカル量された物質として知られる HgTe の強相関バージョンであ子相と非フェルミ液体を発現しうる母物質だと言える。

り、新奇な強相関トポロジカル量子相(トポロジカル Mott

角度分解光電子分光は物質の電子構造を直接観察できる

絶縁体、ワイル半金属、量子スピン及び異常ホール効果)

強力な実験手法である。一つのフォトンエネルギーで励起を発現しうる母体物質だと言える。

される光電子の面直方向の波数 kz は一つの値に対応する
ため、固定した入射フォトンエネルギーを用いて観測され研究結果：

るブリルアンゾーンは、ある kz で切り取られる kx-ky 面にトポロジカル絶縁体の発見[1–4]に続く次なる物質科学

制限される[図 2(a)]。よって、3D ブリルアンゾーン全域のフロンティアが、スピン軌道相互作用と強相関が共に重を観察するためには、フォトンエネルギーを走査する必要

要となる物質群に対し期待されている[5–11]。その中でもがある。フェルミノードを同定するため我々は、様々な

特に、5d 遷移金属の一種で立方晶構造を持つパイロクロ

フォトンエネルギーで ARPES スペクトルを測定した。光

ア型イリジウム酸化物(A2Ir2O7)は[12,13]、トポロジカルは劈開面である(111)面に照射して測定したため、フォト

絶縁体の発現に不可欠であるバンド反転と 5d 軌道由来の

ンエネルギーを変えつつ観測される運動量カットは、Γ, L,

強相関を併せ持つとの理論予想で注目を集めている[8,11]。

K 点を横切る面内で[111]方向に移動する。最も重要な結

この一連物質が描く電子相図において、A サイトのイオン

果として我々は、放物的なバンド分散が入射フォトンエネ

半径が最大となる A=Pr と Nd の間で強相関由来の反強磁

ルギーの増大と共にフェルミ準位へ近づき、さらにはフェ性量子臨界点の存在が示唆されており、Pr2Ir2O7 はそれへ

ルミ準位に接する振る舞いを観察した[図 2(d)]。フォトン

17

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

エネルギーをさらに大きくすると、バンド分散が[111]方る[図 2(d)]。我々の観察結果は、反強磁性ワイル半金属状

向へ 2 次的曲線を描くことと対応して、フェルミ準位から態と非フェルミ液体ノード相が、合金化や静水圧印加によふたたび遠ざかることも確認した。我々のデータは、り発現することを示唆する。また、強相関トポロジカル相

Pr2Ir2O7 の 3 次元的電子構造が、理論的に予想されるフェや薄膜を用いたデバイス応用が、試料が持つ立方結晶対称

ルミノードを有することを実証する[図 2(b,d)]。一方、ブ性を歪で破ることや、量子井戸構造内にサイズ量子化(サリルアンゾーン端に位置する L 点近傍では、フェルミ準位

ブバンド形成)させることで実現すると期待される。

を過ったり接するバンドは存在しないことを確認した[図2(c)]。Γ点以外の運動量空間ではフェルミ面が不在であることを意味するこの結果は、満たすべき電荷の中性条件とも対応が良い[20]。

図 2：(a) Pr2Ir2O7 のブリルアンゾーン。(b,c)点と L 点を横切る
運動量面をそれぞれ h= 52 eV と 39 eV で測定した ARPES 強度
マップ。(d)フェルミノード状態を予想するバンド計算結果。いく
つかの入射フォトンエネルギーを用いて ARPES 測定したバンド
図 1：強相関トポロジカル相へ遷移可能な Pr2Ir2O7 が示すフェル

分散を合わせて図示する。(e)点を過るバンド分散。ARPES で

ミノード状態。図中下部に、価電子バンドと伝導バンドがゾーン得られるエネルギー分布曲線を、測定した温度(T=75K)に対応す

中心で接する特徴的電子構造を戯画化する。HgTe の強相関バー

るフェルミ分布関数で割って得られたスペクトルをプロットしてジョンと見なせる Pr2Ir2O7 では、クーロン相互作用によって非いる。

フェルミ液体化する様子を描写している。矢印で、フェルミノー
ドを持つ非フェルミ液体が、摂動を伴って多様なトポロジカル状態へ遷移することを示しており、次の例が挙げられる。反強磁性
ワイル半金属が、合金化や静水圧によって形成される。一軸方向

REFERENCESの歪によって、3 次元トポロジカル絶縁体が形成される。2 次元[1] M. Z. Hasa and C. L. Kane, Rev. Mod. Phys. 82, 3045

電子閉じ込めにより、量子スピンホール状態が生じる。これらの電子状態は強相関によって保持されており、理論予想をも逸脱しうる非自明な表面状態の発現が期待される。

(2010).
[2] L. Fu, C. L. Kane and E. J. Mele, Phys. Rev. Lett. 98,
106803 (2007).

高温で測定したデータを測定温度でのフェルミ分布関数
で割ることで、〜kBT 程度の狭いエネルギー範囲ではある[3] J. E. Moore and L. Balents, Phys. Rev. B 75, 121306(2007).

が非占有状態を観測することができる[図 2(e)]。温度の上[4] Y. Ando, J. Phys. Soc. Jpn. 82, 102001 (2013).

昇と共に準粒子ピークが著しく抑制される強相関電子系特[5] B. J. Kim et al., Phys. Rev. Lett. 101, 076402 (2008).

有の振る舞いのため、非占有側で予想される伝導バンドを[6] Y. Machida, S. Nakatsuji, S. Onoda, T. Tayama and T.

鮮明には観察することはできない。しかし、伝導バンドの存在を示唆するスペクトル強度が明確に観測されることか
ら、価電子バンドと伝導バンドがフェルミ準位一点で接す
るフェルミノード状態を示す理論計算の妥当性が支持され■ ■■ ■ ■■ ■Sakakibara, Nature 463, 210 (2009).
[7] W. W.-Krempa and Y. B. Kim, Phys. Rev. B 85, 045124(2012).
[8] D. Pesin and L. Balents, Nature Phys. 6, 376 (2010).

物性研だより第 56 巻第 3 号

18

[9] W. W.-Krempa, G. Chen, Y. -B. Kim and L. Balents,
Annual Review of Condensed Matter Physics 5, 57(2014).
[10] E.-G. Moon, C. Xu, Y. B. Kim and L. Balents, Phys.
Rev. Lett. 111, 206401 (2013).
[11] X. Wan, A. M. Turner, A. Vishwanath and S. Y.
Savrasov, Phys. Rev. B 83, 205101 (2011).
[12] D. Yanagishima and Y. Maeno, J. Phys. Soc. Jpn. 70,
2880 (2001).
[13] K. Matsuhira et al., J. Phys. Soc. Jpn. 76, 043706(2007).
[14] S. Nakatsuji et al., Phys. Rev. Lett. 96, 087204 (2006).
[15] Y. Machida et al., Phys. Rev. Lett. 98, 057203 (2007).
[16] Y. Tokiwa, J. J. Ishikawa, S. Nakatsuji and P.
Gegenwart, Nature Mat. 13, 356 (2014).
[17] K. Sun, H. Yao, E. Fradkin and S. A. Kivelson, Phys.
Rev. Lett. 103, 046811 (2009).
[18] B. A. Bernevig, T. L. Hughes and S.-C. Zhang,
Science 314, 1757 (2006).
[19] C. Brüne et al., Phys. Rev. Lett. 106, 126803 (2011).
[20] T. Kondo et al., Nature communications 6, 10042(2015).

19

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

50 テスラ超強磁場まで維持される２次元超伝導状態

東京大学大学院工学系研究科
斎藤 優、岩佐 義宏
国際超強磁場科学研究施設
小濱 芳允、徳永 将史
研究の背景

本研究を紹介する上でもう 1 つの重要な手法である電気

21 世紀に入り、薄膜作製技術が大きく進歩し、原子層二重層トランジスタ（EDLT）を紹介する。これは通常のレベルの厚みしかない新しい 2 次元超伝導が次々に報告さ

電界効果トランジスタの誘電層をイオン液体に置き換え、れるようになった。それらは MBE 法、CVD 法などによ

電子伝導体とイオン伝導体の界面に形成される電気二重層

る原子層薄膜、グラフェンで進展した機械的剥離法によるを利用して、物質のキャリア数を変調する方法で界面や表単層あるいは数層の層状物質、LaAlO3/SrTiO3 などの酸化面だけでなく時にはバルク全体の物性を劇的に変化させる

物界面、そして電界誘起による超伝導などである。最近でことも可能な手法である[4]。中でも顕著な例として、本は、MBE で作製された FeSe 単層における臨界温度 Tc の稿で紹介する電界誘起超伝導がある。これは母物質が絶縁大幅な上昇が世界的に大きな注目を集めている[1]。2 次元体の物質に電界を印加し、キャリアを物質表面に蓄積する超伝導の研究は、1930 年代の最初の薄膜超伝導体の作製ことで誘起される超伝導で 2008 年に上野、岩佐、川崎らに始まり、Ginzburg-Landau 理論、超伝導揺らぎ、超伝のグループによって実現された[5]。また、この手法はそ

導―絶縁体量子相転移などの話題を提供し続けた長い歴史の構造の単純性及びイオン液体の柔軟性から様々な物質にを持っているが[2]、これらの超伝導と、今世紀になって適用可能であり、実際、酸化物や遷移金属ダイカルコゲナ

新しく立ち上がっている 2 次元超伝導の大きな違いは、そイド、窒化物などを中心に様々な物質において電界誘起超の結晶性にある。前世紀の 2 次元超伝導は、そのほとんど伝導が実現されている[6]。特に機械的劈開法によって作がグラニュラーからアモルファスなど乱れの多い構造で製した 2 次元物質に EDLT を適用することによって得られあったのに対し、近年の 2 次元超伝導体はすべからく非常る電界誘起超伝導体は、高結晶性を有する 2 次元超伝導体でに高い結晶性を有している。

あると思われる。実際、その特徴的な物性として、極低温

こうした様々な 2 次元超伝導体作製法の中で、最も結晶において微弱な磁場によって超伝導がすぐに壊され、有限性が高いものを作製できると考えられる手法が機械的剥離の抵抗状態、すなわち量子金属状態が観測されている[7]。

法、通称スコッチテープ法である。このスコッチテープ法

この量子金属状態は、これまでアモルファスの MoGe [8]は 2004 年にマンチェスター大学の Novoselov と Geim ら

や Ta [9]などの磁束のピン留めの弱いアモルファス薄膜ののグループがグラファイトからグラフェンを生成する方法

みで観測されていたが、観測された量子金属状態は上部臨として開発し（2010 年ノーベル賞）[3]、現在では様々な

界磁場 Hc2 の約 1/40 程度の磁場から見えており、これま層状物質に応用されている。このスコッチテープ法と、後でよりもはるかに広範囲な磁場領域で観測されている。類に紹介する電気二重層トランジスタは 2 次元超伝導の作製

似の現象は、結晶性の高い NbSe2 原子層膜でも同時期に法において他の手法と一線を画する。すなわち、こうした観測されており[10]、高結晶性を有する 2 次元超伝導体に手法は MBE 法、CVD 法やパルスレーザー堆積(PLD)法

普遍的な現象であると考えられる。もう 1 つ従来のアモルなどの蒸着というボトムアップ的なプロセスを経ることな

ファス 2 次元超伝導体では観測できなかった重要な現象がく、トップダウン的かつ比較的安価なローテクで 2 次元超ある。それは結晶構造に起因する 2 次元超伝導体の性質で伝導体を作製することが可能ということである。したがっある。本稿では高結晶性を有する電界誘起超伝導体を用いて、スコッチテープ法と電気二重層トランジスタ（あるいて初めて観測が可能となった反転対称性の破れた結晶構造

はそれらを組み合わせた手法）においては、蒸着法では免における 2 次元超伝導体の特異な性質を紹介する。

れない格子欠陥や結晶粒界などの disorder を極限まで減らすことができ、結晶性の極めて高い 2 次元超伝導体を実現することができる。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

20

実験結果

こうした特殊なスピン分極を有する MoS2 単層超伝導の我々のグループは、反転対称性の破れた 2 次元超伝導体

性質を調べるために東京大学物性研究所 国際超強磁場科の性質を調べるために原子膜材料である二硫化モリブデン

学研究施設のパルスマグネットと回転機構付き抵抗測定プ(MoS2)の高品質な単結晶を用いて、EDLT 構造(図 1)を作

ローブを用いて、上部臨界磁場の詳細な測定を行った。測製した。MoS2 は遷移金属ダイカルコゲナイドの一種でス定で得られた、MoS2 の零磁場での Tc = 6.7 K、電子面密

コッチテープ法により原子層レベルまで劈開でき、輸送特度 8.7  1013 cm-2 における電界誘起超伝導の磁場－温度相性だけでなく、光学特性やバレー自由度、スピン軌道相互図を示す。Hc2 は電気抵抗が常伝導抵抗の 75 %まで減少し作用の観点から精力的に研究が進められている。EDLT とた時点での磁場として定義されたものである。このデータの組み合わせで MoS2 の表面に極めて不純物の少なく高濃の意外な点は、低温(1.5 K)における面内の上部臨界磁場度の 2 次元電子ガスを誘起できる。その厚さは、第 1 原理

Hc2//が 52 T と極めて大きな値であるという点である。上

計算に基づく Poisson-Schrödinger 方程式（電場による閉部臨界磁場は一般に軌道限界とパウリ限界のどちらか低い

じ込めポテンシャルの空間分布から電荷密度の空間分布を方の値で決まる。実際、軌道限界を示すギンツブルク・ラ

求める Schrödinger 方程式と、逆に電子密度分布からポテ

ンダウの式でフィットすると Tc 近傍ではよく合うが、低ンシャル分布を求める Poisson 方程式を組み合わせた自己

温では明確な乖離が見られる。そのため我々は低温ではパ

無撞着方程式）から、超伝導が実現できるキャリア密度で

ウリ限界で上部臨界磁場が決まっていると考えた。ところは、単層レベル（0.6 nm 程度）と見積もられている[11]。

が弱結合 BCS 理論の枠組みでのパウリ限界は Tc の 1.86

MoS2 の単層構造では、Mo と S の非等価性及び 3 回対称倍（単位はテスラ）になるので今の場合、Tc = 6.7 K に対の構造から面内の反転対称性が破れている。また、MoS2

して 12.5 T と予想される。観測された 52 T はその 4 倍強をはじめとする遷移金属ダイカルコゲナイド物質は、スピになるので、パウリ限界がかなり増強されたことを示唆しン－軌道相互作用が強いということが知られている。こうている[13]。

した面内の反転対称性の破れと強いスピン軌道相互作用は、

このパウリ限界の増強を理解するために、運動量空間で運動量空間での K 点で面直方向の有効磁場によりスピンの詳細な電子状態を知る必要がある。電場下での第 1 原理

分極を引き起こす。我々はこのスピン軌道相互作用を計算によるとこの実験におけるキャリア面密度(8.7  1013

Zeeman 型スピン軌道相互作用と呼んでいる（Ising 型スcm-2)では、フェルミエネルギーが約 150 meV、フェルミ

ピン軌道相互作用とも呼ばれている）。さらに、K 点と-Kエネルギーでのスピン分裂は約 13 meV 程度であり、約点は時間反転で結ばれているのでそこでの有効磁場は逆向

100 T の面直方向の有効磁場の存在を意味している。フェきでなければならない。このようなスピンとバレーが結合ルミ面のクーパー対は、重心運動量をゼロにしてエネル

してスピンを固定している状況 spin-valley locking は、ギーを最小化するように、K と-K で逆向きのスピン 1 重理論的[12]にも実験的[13]にも既に証明されており、TMD

項がバレー間において組まれる。すなわち、この K と-K

特有の物性を理解する上での重要なファクターとなっていで組まれたクーパー対は実効的に 100 T に及ぶ面直の内部る。

磁場によって強固に保護されていると考えることができる。
この時のフェルミ面のスピン分極の模式図が図 2 である。
スピン分極によって、K 点は下向きに、K’点は上向きにス
ピン分極している。このスピン分極方向に垂直な面内磁場を印加した際に軌道運動の寄与が無視でき、Hc2// がパウ
リ限界によってのみ決定されるとすると、内部磁場に匹敵する程度の強磁場を印加しないと超伝導は破壊できない。
これが、本研究での MoS2 電界誘起超伝導におけるパウリ
限界の増強の物理的説明である。実際、第 1 原理計算によるバンド構造を強束縛近似でモデル化し、それをもとに

図 1 上部臨界磁場の温度依存性。丸（赤：面内方向、青：面直方向）は実験データ、点線は 2 次元のギンツブルク・ランダウモデ
ルによるフィッティング線。参考文献[13]から転載。

21

物性研だより第 56 巻第 3 号

BCS 理論のギャップ方程式によって Hc2// の温度依存性を計算すると、実験結果とコンシステントな結果が得られており、上記の解釈をより一層裏付けている[13]。同時期に■■■ ■ ■ ■■

他のグループでも MoS2-EDLT を用いて同様の結果が得

参考文献

られており[14]、また NbSe2 単層膜でも類似の結果が得ら[1] Q. Wang et al. Chin. Phys Lett. 29, 037402 (2012)

れている[15]。

[2] A. M. Goldman Int. J. Mod. Phys. B 24, 4081 (2010).
[3] K. S. Novoselov et al. Science 306, 666 (2004).
[4] M. Nakano et al. Nature 487, 459 (2012).
[5] K. Ueno et al. Nat. Mater. 7, 855 (2008).
[6] K. Ueno et al. J. Phys. Soc. Jpn. 83, 032001 (2014).
[7] Y. Saito et al. Science 350, 409 (2015).
[8] E. Shimshoni, A. Auerbach and A. Kapitulnik, Phys.
Rev. Lett. 80, 3352 (1998).
[9] Y. Qin et al. Phys. Rev. B 73, 100505 (2006).

図 2 K 点におけるスピン分極の様子（左）と超伝導状態での[10] A. W. Tsen et al. Nature Phys. 12, 208 (2016).

フェルミ面（右）。K 点では約 13meV 程度の面直方向のスピン[11] D. Xiao Phys. Rev. Lett. 108, 196802 (2012)

分極が起こっており、それによって約 100T の有効磁場が K と-[12] R. Suzuki et al. Nature Nanotechnol. 9, 611 (2014).

K で逆向きに働いている。したがって、K と-K で組むクーパー[13] Y. Saito et al. Nature Phys. 12, 144 (2016).

対は 50T の磁場を印加しても破壊されない。左図は参考文献[13]から転載。

[14] X. Xi et al. Nature Phys. 12, 139 (2016).
[15] J. M. Lu et al. Science 350, 1352 (2015).

今後の展開
本研究では MoS2 単結晶に EDLT を適用することで結晶構造において面内の反転対称性の破れた 2 次元超伝導体の増強された面内臨界磁場の観測に成功した。この結果は、
EDLT による電界誘起超伝導はその母物質物質結晶性を維持でき、これまでのアモルファスな 2 次元超伝導体では観測し得なかった本質的な物性が観測するのに適した舞台であることを明確に示している。今後、この単結晶ベースの電界誘起超伝導はトポロジカル超伝導を始め、結晶性やス
ピン軌道相互作用に強く関連したエキゾチックな超伝導物性を捉えるための 1 つの手法として、ますます重要になってくると期待している。

謝辞
最後に本稿で紹介した研究は京都大学の柳瀬 陽一准教授、中村 康晴氏、笠原 裕一准教授、東京大学のMohammad Saeed Bahramy 講師、Groningen 大学のJianting Ye 准教授、東北大学金属材料研究所の野島 勉准教授を始めとした多くの方々との共同研究によるものである。本研究は、科学技術振興機構 戦略的国際共同研究プ
ログラム(SICORP-LEMSUPER)および、日本学術振興
会 科研費特別推進研究の支援のもとに行われた。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

22質量ゼロのディラック電子の流れを制御できる
新しい磁石を発見

1 大阪大学大学院理学研究科、2 東京大学大学院工学系研究科、3 国際超強磁場科学研究施設

酒井 英明 1,2、増田 英俊 2、徳永 将史 3、石渡 晋太郎 2
研究の背景

実験結果

通常の金属や半導体中の電子状態は、有効質量を持つ荷EuMnBi2 の結晶構造は図 1(a)にあるように、Mn2+の周電粒子としてシュレディンガー方程式により良く記述できりに形式価数-3 価の Bi が四面体配位したモット絶縁体層る。一方、結晶構造の対称性や電子の波動関数のトポロと、形式価数-1 価の Bi 正方格子からなるディラック電子

ジーに起因して、電子状態が相対論的ディラック方程式で伝導層が、Eu 磁性層（形式価数 2 価の場合、スピン=7/2）

記述できる物質が、近年大きな注目を集めている。この最を挟んで積層した構造である。Eu イオンの配位により、も有名な例の一つが、ノボセロフとガイムらにより発見さBi 正方格子では最外殻の 6px, 6py 軌道が二次元的ディラッ

れた黒鉛の単一原子層であるグラフェンである。グラフェ

ク電子状態を形成することが理論的に予測されており[3]、ンの蜂の巣状の結晶格子を反映し、電子の固有エネルギー

最近実験的にも実証されている[4]。このような多層ディが波数に比例する分散関係が成り立つため、質量ゼロの二ラック電子系では、絶縁層と伝導層が空間的に分離してい次元ディラック電子状態を固体中で実現できることが明らるため、前者を化学修飾することによりディラック電子状

かとなった。この発見を契機に、ディラック電子系物質は態を保ったまま、物性パラメータや新たな機能の付与が可

基礎・応用の両面から精力的に研究がなされ、最近ではト能となる。実際に EuMnBi2 も、先行して報告されていたポロジカル絶縁体の表面ディラック状態や、グラフェンの同構造の SrMnBi2 をベースとし、元素置換 Sr2+(非磁性)

三次元版とされるディラック・ワイル半金属など、続々と→ Eu2+(スピン=7/2)により磁気的応答性の大幅な増大を新しい系が開拓されている。

ねらい、見いだされた物質である[5-8]。

ディラック電子の最大の特徴は、非常に高い移動度と、

SrMnBi2, EuMnBi2 の両物質とも、室温近傍で Mn 副格

それに起因する特異な磁気伝導特性である。例えばグラ子が反強磁性秩序を示すが、電気伝導には大きな影響を与フェンでは、ディラック点におけるベリー位相に由来する

えることはない。ところが、ディラック電子層に隣接する

半整数量子ホール効果が生じ、さらに強磁場中ではそれがEu 層は、より低温の TN=22 K で反強磁性秩序を示すにも室温でも観測され得る。もしこれらの優れた量子伝導が、関わらず、ディラック電子の伝導に大きく作用する。磁気

外部磁場に加え固体中のスピンで制御可能となれば、新し構造の詳細は参考文献[2]に譲るが、共鳴 X 線散乱実験にいスピントロニクス応用も期待でき、その物理や応用用途

より、Eu スピンは面内で強磁性的であり、Bi 正方格子層を著しく拡張できる。実際、最近では磁性トポロジカル絶の上下で向きが反転する反強磁性的秩序[図 1(a)]を示すと縁体の表面状態において、ゼロ磁場においても量子ホール

推定されている。このような積層構造は、さながら多層効果（量子異常ホール効果）が観測され[1]、超低消費電

ディラック電子系にスピンバルブ構造が天然に埋め込まれ力エレクトロニクスへの展開も期待されている。しかし、た構造と見なすことができる。実際に Eu 層の磁気秩序にこのような磁性ディラック電子系のバラエティーは未だ非伴い、面内抵抗は減少し、面間抵抗が大きく増加する振る常に限られている。そこで我々のグループではさらなる開舞いが観測されており、ディラック電子の伝導が磁気秩序拓を目指し、より多彩な磁気秩序を実現できるバルク磁性と強く相関していることが明らかとなった。

体を対象に新物質開発を進めきた。本稿では、近年、このさらに興味深い点は、c 軸方向の外部磁場により Eu ス

過程でモデル物質として見出した層状反強磁性体

ピンの向きを面直から面内方向へフロップさせると[図EuMnBi2 を取り上げ、磁気秩序を利用したディラック電1(b)]、層間抵抗率 zz が約 10 倍増加する点である。図 1(c)子の量子伝導制御について紹介する[2]。

に、国際超強磁場科学研究施設のパルス磁場を用いて測定した、代表的な温度点における zz の磁場依存性（約 45 Tまで）を示す。最低温（1.4 K）では、Hf 以上での zz の23

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

ジャンプに伴い、巨大なシュブニコフ・ドハース(SdH)

効果を示す。
（磁気抵抗効果のサイズは、35 T で約 2000%

振動が観測され、その振幅は磁場と共に増大する。さらに程度に達する。
）温度を低下させると SdH 振動成分が発達

N=1 番目のランダウ準位に対応する zz の極小を超えた約し、特に最低温 1.4 K のスピンフロップ相では xx に深い極20 T 付近で、大きなヒステリシスを伴った鋭い抵抗ピー

小が現れる。ホール抵抗率 yx でも同様に、スピンフロップ

ク（スパイク）が現れ、Hc を超えると強制強磁性相へ転相で振動成分が著しく増大し、1.4 K ではプラトー構造が形

移し、zz の値は急激に減少する。このため、スピンフ成される。これらの特徴は、Bi 正方格子層のディラック電

ロップ相のみで zz が高い状態が実現している。20 T での子状態による多層量子ホール効果を強く示唆しているため、ヒステリシスをもつ抵抗異常は xx でも見られるが[図以下ではこの観点から詳しく解析を進める。

1(d)]、磁化曲線では対応する異常が見られないことから、Eu 副格子の磁気転移ではなく、伝導を担うディラック電(a)

準位間の交差と関連している可能性もある。

3yx0/yx

後述するようにスピン（またはバレー）偏極したランダウ

1.4 K

4

子に起因していると考えられる。現状では未解明であるが、

2
1
0

(b)

xx (cm)

200

#1
#2

#1

100

zz (mcm)

(c)

1

N=2

3

4

0
100

80
60
40

#3

20
0
0

1

2
BF/B

3

4

図 2: EuMnBi2 の(a)ホール抵抗率の逆数(1/0yx はプラトーのス
テップ幅)、(b)面内抵抗率 xx, および(c)面間抵抗率zz(1.4 K）。
図 1: (a) EuMnBi2 の結晶構造 (I4/mmm) と磁気構造の模式図。
各サイトの元素名と形式価数を表示している。Eu 副格子の磁気
秩序パターンは共鳴 X 線散乱実験から決定した[2]。また Mn 副格
子の磁気秩序は SrMnBi2 と同様としている[10]。(b) Eu 副格子の磁気相図。磁場は c 軸方向に印加。EuMnBi2 の(c) 面間抵抗率zz,(d) 面内抵抗率xx, (e) ホール抵抗率yx の約 45 T までの磁場依存

横軸は規格化した充填率(BF は SdH 振動の周波数、B は磁束密度B=0(H+M)）。#1, #2 は厚みの異なる試料を表す。図中の矢印
は、ヒステリシスにおける磁場掃引方向を示す。(b)にはxx の B
による二回微分をプロットしており、N=3 以下でランダウ準位が分裂している。

性。垂直方向の点線は 1.4 K における反強磁性相とスピンフロッ

図 2(a)は yx の逆数、図 2(b)と(c)は各々 xx と zz をプロッ

プ反強磁性相の相境界 Hf, スピンフロップ反強磁性相と常磁性相トしている。横軸は BF/B であり、スピン縮退度を規格化しの相境界 Hc を示す。図中には各測定における電流と磁場の方向た充填率に対応する（ここで B は磁束密度、BF は SdH 周波を模式的に示す。また最上部には各相における Eu 副格子の磁気構造を示す。

数）。yx は逆数でも明瞭なプラトー構造を有し、各々のプラトー位置に xx の深い極小と zz の鋭いピークが対応するた

一方、27, 50 K の常磁性相では、zz は磁場に対しほぼ一め、従来の半導体超格子などにおける多層量子ホール効果定であり、磁気抵抗効果や抵抗異常は見られないが、27 Kと酷似している。尚、この振る舞いは、厚みが 60％程度異の高磁場領域では明瞭な量子振動が観測できる。図 1(d)となる試料(#1, #2)でもよく再現しており、表面状態などでは(e)はそれぞれ、面内抵抗率 xx とホール抵抗率 yx の磁場依なくバルクの性質に起因していることがわかる。さらにこ存性である。50 K での xx は、ディラック電子系に特有の、のホール抵抗の量子化が、質量ゼロのディラック電子に起高磁場でも飽和しない磁場に比例する大きな正の磁気抵抗

因することを裏付ける重要な特徴が二つある。一つ目は、■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

24

1/yx プラトーのステップ幅で 1/yx をスケールすると、通常

人氏には多くの有益な議論をして頂いた。この場を借りての系ではプラトーの値が整数になるが、本系ではほぼ半整お礼を申し上げる。

数値(1.5, 2.5, 3.5,...) に量子化すること[図 2(a)中の水平方向の実線参照]。二つ目は、1/yx プラトーに対応する BF/B

参考文献の値もほぼ半整数値となることである（図 2 中の垂直方向の[1] C-Z. Chang et al., Science 340, 167 (2013).

点線参照）。このような、従来の量子ホール効果とは 1/2 だ[2] H. Masuda et al., Sci. Adv. 2, e1501117 (2016).

けずれた量子化は、グラフェンでも同様に実現しており、[3] G. Lee et al., Phys. Rev. B 87, 245104 (2014).

バンド構造のディラック特異点におけるベリー位相を反映[4] S. Borisenko et al. arXiv 1507.04847 (2015).

したものと考えられる。従って、本物質ではディラック電[5] J.Park et al., Phys. Rev. Lett. 107, 126402 (2 011).

子状態が保持されたまま、局在スピンと強相関状態を形成[6] J. K. Wang et al., Phys. Rev. B 84, 064428 (2011).

していることを示す強い証拠である。

[7] K. Wang et al., Phys. Rev. B 84, 220401(R) (2011).
[8] A. F. May et al., Phys. Rev. B 90, 075109 (2014).

今後の展開
本稿では、新しい多層ディラック電子系磁性体 EuMnBi2[9] Y. Ishida et al., PRB 93, 100302(R) (2016).
[10] Y. F. Guo et al., Phys. Rev. B 90, 075120 (2014).

における磁気秩序と強くカップルしたディラック電子の量
子輸送現象を紹介した。Bi 正方格子層におけるディラッ
ク電子が、天然のスピンバルブ構造を形成した Eu 磁性層のスピンフロップにより、二次元的に強く閉じ込められることが本現象の肝であるが、そのメカニズムは十分な理解に至っていない。これには、Eu スピンフロップに伴うMn 副格子の反強磁性秩序の変化や、電子軌道の重なりの変調などの微視的起源の特定が必須であり、ハイブリッド
磁性層における新しいタイプの磁気抵抗効果を解明していきたい。また、ディラック電子の多層量子ホール効果においても、前述のヒステリシスを伴う抵抗異常やランダウ準位サブバンドの分裂（図 2b 参照）等、興味深い現象が観測されている。Bi における強いスピン-軌道相互作用や大きな g 因子、電子間相互作用などが関連していると予想され、その起源解明は今後の課題である。さらに近年は、極限コヒーレント光科学研究センターの協力のもと、
SrMnBi2 においてポンプ・プローブ型の時間分解光電子分光を行い、バルクのディラック電子系における超高速ダ
イナミクス解明にも取り組んでいる[9]。超短パルスレー
ザー媒質などとしての新たなポテンシャルの発掘や、強光子場との結合現象の新規開拓も重要なテーマである。

謝辞
本研究は、東京大学物性研究所の三宅厚志氏、秋葉和人
氏、石田行章氏、辛埴氏、東京大学・理化学研究所の山崎
裕一氏、有馬孝尚氏、十倉好紀氏、高エネルギー加速器研
究機構の中尾裕則氏、村上洋一氏、東北大学金属材料研究所の塚﨑敦氏、塩貝純一氏、中村慎太郎氏、淡路智氏、の協力のもと行われた。また、東京大学物性研究所の長田俊

25

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

第 20 回日本表面科学会学会賞を受賞して

機能物性研究グループ

信 淳2016 年 5 月 21 日に第 20 回（平成 27 年度）日本表面

もちろん、これらの研究成果は私の力だけで成し遂げる

科学会学会賞の授賞式がありました。受賞業績は「固体表ことはできませんでした。研究室の助手であった山下良之

面と有機分子の相互作用に関する原子スケール研究」です。

さん（現、物質材料研究機構）、現助教の吉本真也さん、

日本表面科学会の表彰規定によりますと、「日本表面科学

技術専門職員の向井孝三さんには、研究・教育のスタッフ

会学会賞は、表面科学において相当期間にわたって高い水としてたいへんお世話になりました。シリコン表面とアル準の業績を挙げることにより、本会に貢献した功績の顕著

ケンの反応については、常行真司先生（現、東京大学理学

な個人に与えられる賞」とのことです。第 1 回学会賞は物部）と赤木和人先生（現、東北大学原子分子材料科学高等性研究所名誉教授の田中虔一先生が受賞されており、現副研究機構）には第一原理計算により、実験では見えない部

所長の小森文夫先生は第 16 回学会賞を受賞されています。

分を明らかにしていただきました。さらに、これらの研究

歴代の受賞者のリストを拝見すると、世界的に有名な先生に関係した博士研究員や大学院生諸君とは、測定データを方が名を連ねておられます。このような栄えある賞をいた

議論しながら、次々と実験を遂行してもらいました。また、だくことは、たいへん名誉なことであると同時に、まだま歴代の秘書さんには研究環境を支えていただきました。物

だ円熟したとは言いがたい私がいただいて良いものかと自性研究所信研究室の皆様に感謝いたします。

問しております。選定委員会の先生方に、この場を借りてお礼を申し上げます。
1997 年に物性研究所に着任して以来、固体表面における動的過程（吸着、拡散、反応、脱離など）を中心に研究を行ってきました。「固体表面と有機分子の相互作用に関する原子スケール研究」に相当する業績は、主に二つ挙げることができます。一つは、シリコン表面にアルケン分子
が化学吸着する反応（環化付加反応）において、低温における表面振動分光で安定前駆体を捕らえることに成功し、走査型トンネル顕微鏡(STM)による原子スケール観察と第一原理計算（常行・赤木グループとの共同研究）の結果とあわせて、吸着反応の微視的なメカニズムを解明したことです[1-6]。もう 1 つは、極低温における赤外反射吸収
分光、昇温脱離質量分析、仕事関数変化、低速電子回折、
放射光光電子分光、STM などを複合的に利用することにより、Rh(111)表面とシクロヘキサンの相互作用（吸着、反応、脱離）を定量的に解析し、特に速度論的な同位体効
果だけでなく幾何学的な同位体効果が存在することを発見しました[7-12]。CH・・・M という相互作用に量子性をFig. 1 日本表面科学会学会賞の授賞式にて、平成27年度講演奨
励賞を受賞した信研究室出身の博士課程卒業生と共に（2016年
5月21日、東京大学理学部化学講堂）。左：清水皇（現、デンソー）、中央：信淳（本人）、右：紅谷篤史（現、豊田中研）。

垣間見たのではないかと思っています[12]。これらの研究により、有機分子（炭化水素）と固体表面との相互作用に

表面科学という世界に私を導いていただいたのは、京都

ついての原子スケールの理解が深まったと考えています。

大学理学部でご指導を受けた恩地勝名誉教授、西嶋光昭名

いくつかの原著論文と総説を文献として挙げましたので、

誉教授です。シリコンと不飽和炭化水素の反応は京大大学

興味のある方は目を通していただければ、幸いです。

院時代の研究が源流となっています。また、博士研究員と■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

26

して勤務したピッツバーク大学化学科では、故 John. T.

[3] Kazuhiro

Oguchi,

MasashiNagao,

Hirobumi

Yates, Jr. 先生に、表面キネティクスの考え方、精緻な測Umeyama, Tetsuo Katayama, Yoshiyuki Yamashita,

定と定量的解析の重要性を叩き込まれました。前任地の理

Kozo Mukai, Jun Yoshinobu, Kazuto Akagi and Shinji

化学研究所では、青野正和先生（現、物質材料研究機構）

Tsuneyuki, "Regioselective cycloaddition reaction ofalkene molecules to the asymmetric dimer onの研究室で初めて STM を操作し、原子スケールで表面の実空間像が観測できることに感動いたしました。それ以来、STM は表面分光法と並んで最も重要な実験手法の一つです。
さらに、川合真紀先生（現、分子科学研究所 所長）の研究

Si(100)c(4x2)", J. Am. Chem. Soc. 129(2007)1242.
[4] 信淳「シリコン表面の有機分子吸着－反応，構造そして物性へー」固体物理39(2004)631.
[5] 赤木和人、常行真司、信淳「シリコン表面におけ

室では、実験装置の構築、実験データの解析と深い解釈、る環化付加反応」表面, 47(2008)348.

プロポーザルの書き方など、独立した研究者になるための[6] Kazuto Akagi and Jun Yoshinobu, "The chemistry of

素地を作っていただきました。恩師の先生方に感謝いたし

simple alkene molecules on Si(100)c(4x2): theます。

mechanism of cycloaddition and their selectivities"

この 10 月から物性研には部門横断型のグループができ、私の研究室は機能物性研究グループに属することになりま

Surface Science 652(2016)304.
[7] Takanori Koitaya, Atsushi Beniya, Kozo Mukai,
Shinya Yoshimoto, and Jun Yoshinobu, "Low-

す（ナノスケール物性研究部門を兼務）。退職まで約 10

temperature observation of the softened C-H

年ありますので、今後は新しい分野にも挑戦していきたい

stretching vibrations of cyclohexane on Rh(111)",と、秘策を練っているところです。これからも、皆様のご指導ご鞭撻をよろしくお願いいたします。

Phys. Rev. B 80(2009)193409.
[8]

Takanori Koitaya, Kozo Mukai, Shinya Yoshimoto, and
Jun Yoshinobu, "Two-dimensional superstructures andsoftened C-H stretching vibrations of cyclohexane on
Rh(111): Effects of preadsorbed hydrogen", J. Chem.
Phys. 135(2011)234704.

[9] Takanori Koitaya, S. Shimizu, Kozo Mukai, Shinya
Yoshimoto, and Jun Yoshinobu, "Kinetic andgeometric isotope effects originating from different
potential energy surfaces: cyclohexane on Rh(111)",
J. Chem. Phys. 136(2012)214705.
[10] Takanori Koitaya, Kozo Mukai, Shinya Yoshimoto,and Jun Yoshinobu,"Energy level alignment of
cyclohexaneon

Rh(111):theimportanceofinterfacial dipole and final-state screening"; J.
Chem. Phys. 138(2013)044702.
[11] 小板谷貴典，信淳「Rh(111)に吸着したシクロヘキ
サンにおける速度論的および幾何学的同位体効果」
表面科学 34(2013)437.
Fig. 2 第20回日本表面科学会学会賞の楯[12] Takanori Koitaya and Jun Yoshinobu, "TheQuantum Nature of CH ･ ･ ･ Metal Interaction:

文献[1] Jun Yoshinobu; "Physical properties and chemical
reactivity of the buckled dimer on Si(100)" Prog.
Surf. Sci.77(2004)37.

Vibrational Spectra and Kinetic and Geometric
Isotope Effects of Adsorbed Cyclohexane" The
Chemical Record 14(2014)848.

[2] Masashi Nagao, Hirobumi Umeyama, Kozo Mukai,
Yoshiyuki Yamashita, Jun Yoshinobu, K. Akagi and
S. Tsuneyuki, "Precursor mediated cycloaddition
reaction of ethylene to the Si(100)c(4x2) surface", J.
Am. Chem. Soc. 126(2004)9922.
27

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

凝縮系物性研究部門 森研究室

東野 寿樹

この度、2016 年 6 月 26 日～7 月 1 日に広州バイユンイ

ることで、固体中での分子配列を制御し、電界効果による

ンターナショナルコンベンションセンター（中国広州市）

電気伝導性を評価しました。当研究室では水素結合をテーで開催された国際会議“The International Conference on

マの一つに掲げ、純有機単成分伝導体の開発[2]やプロト

Science and Technology of Synthetic Metals in 2016

ン―電子協奏現象の開拓[3]を行っており、本研究はそれ(ICSM2016)” に お い て 、 “Symmetric and Asymmetricを有機半導体へ適用した第一歩と位置づけています。題目

Methoxy-substitution on BTBT: Steric and Hydrogen-にある BTBT は benzothienobenzothiophene と呼ばれる

bonding Interactions” と い う 題 目 で 発 表 を 行 い 、 Best

縮合多環 π 電子系有機分子の略称で、高移動度、高安定性

Poster Award を受賞する栄誉に恵まれました。ICSM 国を示す優れたトランジスタ材料として知られています[4]．

際会議は今年で 40 周年を迎え、有機伝導体、有機半導体

この分子骨格への置換基導入効果を検討するため、C2h のの分野で最も伝統のある会議として知られています。本会点群に属する“対称型”と Cs に属する“非対称型”の新

議は 300 件を超える口頭発表、600 件を超えるポスター発

規有機半導体を開発し、単結晶と蒸着膜の分子配列を X 線

表を擁するなど盛況を博し、開催期間中には 1,000 人を超回折測定によって調べました。その結果、対称型分子と非える参加者が集いました。

対称型分子は、まったく異なる分子集積構造を示しました。

受賞対象となった研究内容について簡略に表現すると

対称型分子では、分子間の水素結合形成が結晶中で観測さ「π 電子系有機分子結晶の導電性獲得における伝導経路のれ、薄膜状態でも同形構造のまま(100)配向するのに対し、制御に関する研究」と言えます。ペンタセンをはじめとす

非対称型分子は、結晶中に水素結合が存在せず、周期構造

る多環芳香族炭化水素を用いた有機半導体の研究は、臭素をもたない非晶質性の薄膜を形成しました。これを用いてなどと形成される分子性固体（電荷移動錯体）の高い導電作製した薄膜トランジスタは対称型分子のみ良好なトラン性の発見を契機とし[1]、1980 年代以降の有機半導体デバ

ジスタ特性を示し、分子の対称・非対称修飾という立体効

イスの研究が急速に拡大して今日にいたっています。熱励果に由来する分子配向秩序を反映した結果が得られました。

起、光励起、化学ドープ、電極からの注入などによって伝以上のように、適切な置換基導入が分子間水素結合を促し、導キャリアが生成される点については無機化合物と同様で伝導経路の形成とそれに伴う輸送特性の向上に有意に寄与あるのに対し、有機化合物の電気伝導を担っている主役はすることを実験的に示しました。この研究がフレキシブ

分子上の π 電子であり、これが従来の金属や無機半導体とル・ウエアラブルデバイスの実現に向けた有機半導体開発は異なる、有機化合物の特徴の一つとなります。言い換えのための新たな分子設計指針につながることが期待されまると、π 電子系有機分子の電気伝導は、π 電子が隣接分子す。

間の波動関数を飛び移ることによって生じるため、その分子軌道の重なりがそのまま伝導経路となります。分子の凝集を引き起こす主要な分子間引力は比較的弱いファンデル
ワールス力であり、その凝集状態は分子の化学的な修飾や物理的な圧力によって如何ようにも制御することが可能となります。このような“柔らかさ”という有機化合物の独
特な自由度は、物質設計、構造制御、物性発現において金
属酸化物や合金とも異なる多様性をもたらし、物性有機化学者として感じる魅力の一つと考えます。
受賞研究では上記の観点に基づき、分子の化学修飾により「立体効果」と「弱い水素結合」を有機半導体に導入す■ ■■ ■ ■■ ■図 1 ICSM2016 Best Poster Award の賞状。

物性研だより第 56 巻第 3 号

28最後に、受賞研究の遂行にあたり、ご協力いただきました森 初果教授、上田 顕助教に深く感謝申し上げます。また、薄膜 X 線回折測定でお世話になりました物質設計評価
施設 X 線測定室の矢島 健助教に厚くお礼申し上げます。
[1] H. Akamatu et al., Nature 1954, 173, 168.
[2] T. Isono et al., Nat. Commun. 2013, 4, 1344.
[3] A. Ueda et al., J. Am. Chem. Soc. 2014, 136, 12184.
[4] H. Ebata et al., J. Am. Chem. Soc. 2007, 129, 15732.

29

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

物性研を離れて

末元 徹
この 3 月に物性研究所を定年退職し、豊田理化学研究所

多くの研究者に共通のことと思いますが、私の場合も研に移籍してからそろそろ半年になろうとしています。名古究スタイルや実験技術の基本は大学院時代の経験に負うと屋生活にもようやくなじみ、日々実験室の立ち上げに勤しころが大きく、神前先生（格子欠陥部門、初代軌道放射物

んでいるところです。まだ物性研を離れた視点から客観的性研究施設長）の研究室において身につけました。学生のに眺めるという段階に至っておりませんが、せっかくの機

数が少なかった当時は院生も職員と同等に近い扱いで、共会ですので、40 年におよぶ研究生活を振り返りつつ、心同利用のお世話も随分させられました。おかげで他大学のに行きかうことをざっくばらんに書かせていただきます。

研究者とも顔なじみになり、今に至るまでお付き合いの続

退職記念講演でも申し上げたとおり、私が大学に入った

いている方もあります。私自身の研究テーマは、「固体希年は大学紛争の真っ只中で、入試中止という空前絶後の事

ガスにおける自己束縛励起子」で、放射光施設を使ってい件が起こり、思いがけず京都大学理学部に入学することにたわけではありませんが、当時田無にあった SOR 施設のなりました。そして当時中井祥夫先生が主宰されていた利用者との交流もありました。また、外研制度を通じて東「光物性研究室」で、光物性という分野に出会うことがで

京理科大とのつながり、当時の神前研助手の出身地であっきました。今思い返しますと、この変則的なスタートが幸た東北大学の人たちとの付き合いもあって、後々いろいろ

運の始まりだったような気がしないでもありません。当時な場面で助けになりました。

光物性の世界を牽引されていた豊沢豊先生（物性研）が京助手として就職した東北大では、高融点酸化物や超イオ大で行なった講演に感銘を受け、大学院はシンクロトロン

ン伝導体の光散乱という、それまでとかなり毛色の異なっ放射による光物性を志して物性研に入りましたが、本格的たテーマを担当し、GHz 以下の高分解能分光を手がけまな利用にはやや時期尚早の感がありました。その後何回かしたが、これはこれで楽しむことができました。

参入のチャンスもあったのですが、結果的にはレーザーの物性研に戻ってからは、それまでの高分解能分光とは真人間になってしまいました。5 年間の大学院生活の後、2逆の超高速分光を研究室の柱とすることになりました。四年近くのオーバードクターを経て就職したのは東北大学科

十の手習いでレーザーの素人にこんなことができたのは、学計測研究所（現多元研）で、そこで 2 年弱のドイツ留学

極限レーザーの 3 研究室（松岡、黒田、渡部所員）に蓄積をはさんで足掛け 9 年間を過ごしました。これも全く偶然されていた知識やノウハウのおかげです。非線形光学、量の所作ですが、縁あって平成元年に極限レーザーグループ

子光学の知識も、松岡研（当時の部門主任）と合同で学生の助教授として物性研に戻って来ることになりました。柏

さんと一緒にやった勉強会や、部門セミナーで身につける

移転の前後には転出を考えた時期もありましたが、新キャことができました。矢島先生が残されたモード同期色素

ンパスで実現した素晴らしい研究環境に強く引かれ、結局レーザーとの格闘から始まった超高速分光の研究室の立ち定年までお世話になることになりました。大学院時代から上げですが、その時期がたまたまチタンサファイアレー

勘定すると、合計 34 年の長きに亘り物性研で研究をさせ

ザー技術の勃興期に当たったため、早々に新しい技術に乗ていただいたことになります。

り換え、この強力で安定な光源の恩恵を定年まで享受する学問に取り組む姿勢というか価値観の点では、学部時代ことができました。

を過ごした京大の影響を非常に強く受けたように思います。

柏移転後に萩行先生のところから来てくれた中嶋誠助教

人脈と言う点でも京大在籍経験は大変有効で、物性研で最（現阪大准教授）が立ち上げたテラヘルツ（THz）分光は、初の助手を務めた田中耕一郎氏（現京大教授）、最後に光誘起相転移を誘起または実時間プローブするという発想

雇った特任助教渡邊浩氏（現阪大助教）はいずれも京大光で導入したのですが、途中から THz 波の磁場成分による物性研究室出身ですし、当研究室における博士号取得者のスピン制御という思いがけない方向に展開し、定年まで成うち 5 名は京大出身者でした。

果を上げることができました。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

30研究室のもう一つの柱であった超高速発光分光でも、最かつて物性研を外から 9 年間眺め、現在また外から眺め

後に LASOR（先端分光部門と軌道放射物性研究施設が合る立場になっていますが、どこへ行っても物性研に在学、併して 2012 年に発足）のメンバーと協力できたのは楽し在籍、または利用したという研究者が多いことには驚かさい経験でした。発光現象がほとんど調べられていなかったれます。人材の育成と人事交流を通じてコミュニティーのグラファイトで、発光と光電子の結果をつき合わせて議論

循環器系という重要な役割を果たしてきたことは間違いあ

した論文は、辛研の時間分解光電子分光グループとの共同

りませんし、私自身もその流れに乗って恩恵にあずかった作業でした。また松田研や黒田氏（現近藤研）の協力で、と思います。

発光が見えるとは誰も期待していなかったトポロジカル絶

物性研が日本における物質科学の新しい潮流を築くべく、縁体で、超高速発光を見つけることができました。ほとん

勇気をもって大胆な飛躍をされることを期待する次第です。

ど執念だけで進めて来た超高速発光の実験ですが、豊田理最後になりますが、物性研在学中、在籍中にお世話になっ研に移ってからの目標は、これを小型化パッケージ化してた方々に深く感謝いたします。

誰でも使える手法に仕上げて普及を図ることです。これに関しては、小林研の短パルスファイバーレーザーの技術を活用することになっており、これからも外来研究員としてお世話になる予定です。光というキーワードを通じてウ
イークカプリングを持ちながら研究を進めていける
LASOR の環境は素晴らしいものであったと思います。
所内に相手がいなければ外部との協力関係を結べばよいとは言うものの、実験のノウハウまで踏み込んだ関係は結びにくく、限界があります。その点、ある特定分野に機動的に人を集めることができる物性研は、国内の教育機関の中では得がたい組織と思います。必ずしも物性研の構成員全員が組み込まれる必要はないのですが、ある程度のマスを持つことで力を発揮できる研究分野を柱に立てることで、物性研のメリットを最大限に生かすことができるのではな

極限レーザーグループ（六本木キャンパスにて）

いかと思います。
更に言えば、物性研をモデルにして設立されたと言われるマックスプランク固体研究所（Stuttgart）での経験から感じることがあります。私が所属していたのは、半導体
光物性の大御所 M. Cardona 先生の研究室で、分光測定が主体でしたが、すぐ下のフロアには、MBE による人工超格子技術開拓の第一人者 K. Ploog 氏がおり、密接な関係を結んでいました。さらに、H. Bilz や P. Fulde、N. E.
Chrintensen、K. P. Zeyer など強力な理論家群を擁しており、面白い実験結果が出ると、ちょっと計算してみようかという話になったり、理論の提案を実験で試してみようかという話が、毎日昼食後にあったコーヒータイム（ほとん
どは四方山話の会）などに進んでいたようです。このように、物質、測定、理論の三者が離合集散しながら共著論文を出していくという体制はとても新鮮でした。物性研もこう言う感じにならないかと期待していたのですが、これについてはまだ道半ばのように感じられます。

31

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

客員所員を経験して東京大学大学院工学系研究科
2015 年度を通して、徳永将史先生の研究室にて客員所員としてお世話になりました。

石渡 晋太郎た[1]。この成果は、「質量ゼロのディラック電子の流れを制御できる新しい磁石を発見」（酒井、増田、徳永、石渡）

徳永先生には、2007 年頃にインフォーマルな研究会でというタイトルで、本物性研だよりの別の項で紹介されて初めてお会いし、それ以来共同研究等でお世話になっていいますので、詳しくはそちらをご参照ください。また、ます。当初は、巨大電気磁気応答を示すペロブスカイト"Quantum transport of Dirac fermions coupled with

YMnO3 や、異常高原子価鉄イオン Fe4+を含むペロブスカ

magnetic order in EuMnBi2"というタイトルで、物性研がイト SrFeO3 などの非自明な磁気構造をもつ高圧安定相を発行するHighlights of Joint Research (2015年度版)に掲載

中心に、強磁場を利用した新奇磁気相の探索を進めました。

されることも決定しています。

SrFeO3 はらせん磁性を示す系として古くから知られてお

近年、固体中のディラック電子は、ベリー位相やカイラ

り、逐次転移の徴候や異常なホール抵抗率の振る舞いを見

リティーなどをもつ新しい準粒子として大変な注目を集めせるなど、謎多き物質です。パルス磁場を用いた磁化・抵ています。ただし、絶妙なバンド分散をもつディラック電抗測定により、SrFeO3 の非常に複雑な磁気相図が明らか

子半金属を、結晶学的な観点から戦略的に開発することはになったわけですが、この際に味わった興奮は印象深い記

困難であり、物質開拓家にとって必ずしも魅力的な物質群

憶として残っています。我々の研究室では、超高圧合成をであるとは限りませんでした。その点この AMnBi2 は、基軸として異常高原子価酸化物のような風変わりな物質のディラック的な分散を保ちつつ、A サイトや Mn サイトを開拓を進めています。徳永研で使用可能な 50 テスラ程度

様々な元素で置換する自由度をもった系であるため、特にのパルス磁場は、この異常高原子価遷移金属を含むペロブ

強相関酸化物の物質開拓に携わってきた者にとって、非常

スカイト型酸化物のエネルギースケールとマッチしているに親しみやすい系だと言えます。

らしく、それらをさらに魅力ある物質群へと変貌させる力があるようです。

EuMnBi2 が示す磁気輸送現象のハイライトは、論文[1]にまとめられたわけですが、一方でそもそも磁性とディ

さて、今回客員准教授として取り組ませて頂いたテーマ

ラック電子伝導がなぜこれほど強く相関するのかといったは、「強磁場下におけるディラック電子系の磁気輸送特性

疑問や、Eu の磁性だけでは説明のつかない磁場中の輸送の研究」です。このテーマは、酒井英明氏（現在：阪大理

現象など、多くの興味深い問題が残されることになりまし

学部准教授）が当時助教として大学院生の増田英俊氏を指た。これらの問題を解決すべく今回新たに着手したのが、導しつつ進めてきた、磁性ディラック電子系物質AMnBi2

回転プローブを用いた磁気抵抗および量子振動の測定とそ(A=Sr, Eu) の 研 究 に 端 を 発 し た も の で す 。 増 田 氏 がの解析です。最初のうちは、あと少しというところでプ

EuMnBi2の物性測定を開始してほどなく、Euサイトのスローブの回転機構に不具合が生じて仕切り直し、という事

ピンフロップに伴うドラマチックな量子輸送現象が見いだ態に何度か遭遇しましたが、徳永先生のご尽力により最終されました。ただ、これが何を意味しどれほどの奥行きを的に系統的なデータを得ることができました。現在までに、

もつのか、すぐには見当が付きませんでした。量子ホール

スピンフロップ相のフェルミ面が 2 次元的であることの確状態実現の可能性については、酒井氏と増田氏は早々に議認、ランダウ準位サブバンドのゼーマン分裂の観測、さら論していたのですが、当時の私は半信半疑でした。その後、にビスマスのもつ大きな g 因子(〜7)の見積もりなどを行

サイズの異なる複数の試料に対する量子振動の解析や、共うことができました。今後は共鳴 X 線散乱や中性子散乱を

鳴X線磁気散乱実験を進めることで、スピンバルブ的な磁用いて磁場下における(Mn サイトも含めた)磁気構造解析

気構造をもつEu副格子が、ディラック電子の2次元層内へを進めることで、スピンフロップに伴う 2 次元的な電子構の閉じ込めに重要な役割を果たすこと、その結果として半造実現のメカニズム解明を目指す予定です。層状ディラッ

整数バルク量子ホール効果を示すことが明らかとなりまし

ク電子物質 EuMnBi2 における、Eu2+の磁性に起因した量■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

32

子輸送現象の観測に味を占めて、新しい層状半金属としてEu2+を内包する黒リン関連化合物の高圧合成を行い、パルス磁場下のトランスポート測定を進めました（修士 2 年、
野本敦朗氏）。こちらはさらにややこしい振る舞いを示す
ため、結果の解釈に苦労していますが、特異な磁気輸送現象や、ディラック点のトポロジーに起因したベリー位相の存在を示唆する結果が得られつつあります。今後の展開が楽しみな物質です。
今回の任期中は、残念ながら理論系の先生方と交流する機会をもつことが出来ませんでしたが、徳永先生にマシン
タイムを融通して頂き、また研究会などに呼んで頂いたお陰で、物性研が身近な存在になったと感じています。今後
は、多彩な手法を用いた新物質開拓とパルス強磁場を用いた新物性探索のタイアップをさらに推進し、理論家の力もお借りすることで、強磁場物性研究のコミュニティーに貢献できればと考えています。突然の訪問にもかかわらず、
広井研究室助教の矢島健氏と那波和宏氏（現在：東北大学
多元研助教）、さらに辛研究室助教の石田行章氏には、実験室内の装置の案内を丁寧に行って頂きました。また、三宅厚志助教、秋葉和人氏（博士課程 2 年）
、秘書の荒木和代氏にも、任務を遂行する上で大変お世話になりました。
この場を借りて皆様に御礼申し上げます。
[1] H. Masuda, H. Sakai, M. Tokunaga,Y. Yamasaki, A.
Miyake, J. Shiogai, S. Nakamura,

S. Awaji, A.

Tsukazaki, H. Nakao, Y. Murakami, T. -H. Arima, Y.
Tokura, S. Ishiwata, Science Advances 2, e1501117(2016)

33

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

物性研究所短期研究会｢第 1 回固体化学フォーラム研究会：固体物質･材料研究の現在と未来｣
日時：2016 年 6 月 14 日〜15 日
場所：物性研究所大講義室提案代表者：島川 祐一（京都大学化学研究所）
共同提案者：宮坂等（東北大学金属材料研究所）

陰山

洋（京都大学大学院工学研究科）

北川宏（京都大学大学院理学研究科）

管野 了次（東京工業大学大学院総合理工学研究科）
高野 幹夫（岡山大学・客員教授）
廣井 善二（物性研究所）
平成 27 年秋、日本における固体物質・材料研究の推進

また、物性研の 5 名の研究者により、所の概要と共同とコミュニティ形成を目的として「固体化学フォーラム」

利用のアクティビティに関する説明があり、国際超強磁場が結成された。その趣旨は、固体化学、無機化学、錯体化科学研究施設および極限コヒーレント光科学研究センター

学、材料科学の各分野の研究者が意見交換や情報共有をすの見学が行われた。これまで物性研に馴染みの薄かった外る場を提供すると共に、物性物理、理論化学・物理、計算部研究者に大変好評であり、今後の共同利用および研究を

化学、さらには放射光や中性子などの大型評価施設や産業

促す良い機会となった。本短期研究会の成功を起点として、応用などの分野との接点を作り、将来に向けた多くのコ

今後の固体化学フォーラムのさらなる発展に向けて努力す

ミュニティが協調して発展していくことにある。特に若手ることで参加者一同の意見が一致した。今後は毎年 1 回、研究者が異分野の研究に接する機会を増やし、研究の新た

同様の研究会を全国の大学・研究所と共同して継続していなブレークスルーを産み出す原動力になることを期待した

く予定である。

ものである。この固体フォーラム立ち上げのキックオフ会
議として、本短期研究会が企画された。上記分野の先導的研究者と若手研究者が一堂に会し、固体物質・材料研究の現状と将来展望に関して議論を行うことは重要であり、これを物性研究所において開催することは所の活動にとっても大きな意義がある。
短期研究会では、固体化学から物性物理、材料研究の幅広い分野で活躍している研究者による 6 つのレビュー講演と 11 の一般講演、さらに 45 件のポスター発表が行われた。参加者は初日に 115 名、2 日目に 102 名であった。新しい合成手法や化学反応場を用いた有機物から無機物まで様々な物質の合成、および、磁性、超伝導、誘電性などの物理的特性から反応、触媒、イオン伝導、電池材料などの化学的特性まで多くの興味深い発表があり、活発な議論が行われた。期待した通り、固体化学という共通の学問を通して、これらの分野の研究者が相互作用することに重要な意義があることが強く認識された。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

34物性研究所短期研究会「第 1 回固体化学フォーラム研究会：固体物質・材料研究の現在と未来」
物性研 6 階大講義室
6 月 14 日
9:50
10:00

座長
所長挨拶
P1

広井 善二
瀧川 仁
島川 祐一

物性研
物性研
京大化研

10:30

G1

10:55

G2

11:20
11:45

G3
昼食

13:15
13:45
14:10
14:35

座長
P2
G4
G5
休憩

遠山 貴巳
宮坂 等
細越 裕子
薮内 直明

東理大理
東北大金研
大阪府大理
東京電機大工

15:00
15:20
15:40
16:00

座長
B1
B2
B3
B4

平井 大悟郎
広井 善二
森 初果
松田 康弘
山室 修

物性研
物性研
物性研
物性研
物性研

16:20

B5

原田 慈久

物性研

16:40
17:00
18:00
20:00

ポスター
＋懇親会
終了

はじめに
異常原子価イオンを含んだ酸化物の化学と物理：最近の進展
走査トンネル顕微鏡を用いた金属酸化物の電子状態研究
一杉 太郎
東工大･東北大 WPI と、酸化物エピタキシャル成長技術を活用した固体電気化
学界面研究
ペロブスカイト型異常高原子価 3d 遷移金属酸化物の高圧合
石渡 晋太郎 東大物工成と新奇物性開拓
堀内 佐智雄 産総研
有機強誘電物質科学の創成

多孔性分子磁性体の研究
有機磁性体の分子設計と量子スピン系への適用
酸化物イオンの電化補償を利用した電池用高容量正極材料

物性研紹介
π 電子と水素が協奏した新機能分子性物質の開拓
物性研パルス強磁場の現状と展望
中性子散乱で観た新規材料中の水素のダイナミクス
LASOR：先端放射光と極限レーザーが推し進める軟 X 線
物性科学
ポスター
＋懇親会

6 月 15 日
9:00
9:30
9:55
10:20

座長
P3
G6
G7
休憩

小林 達生
野原 実
佐藤 博彦
有馬 孝尚

岡山大自然
岡山大自然
中央大理工
東大新領域

化学のアイデアに基づく超伝導物質開発
水熱合成法による物質探索の現状
ナノラチェットを作る・使う

10:30
11:00
11:25
11:50

座長
P4
G8
G9
昼食

山本 文子
北川 宏
伊藤 満
長谷川 哲也

芝浦工大
京大理
東工大応セラ研
東大理

次元交差領域における物性化学
準安定 ABO3 の相制御と電気・磁気特性
複合アニオン化合物エピタキシャル薄膜の合成と物性

13:00
14:30

35

強磁場・レーザ施設ツアー
休憩

強磁場・レーザ施設ツアー（松田康弘・辛）

15:00
15:30

座長
P5
G10

澤
博
菅野 了次
坂本 良太

名大工
東工大
東大理

15:55

G11

堀

名大工

16:20
16:50
17:00

P6

陰山 洋
高野 幹夫

彰宏

京大工
岡山大工

超イオン伝導体の物質探索
機能性低次元系のボトムアップ創製
水素分子の高速核スピン転換を実現する多孔性金属錯体のナノ空間
アニオンの特性を活かした機能開発
最後に閉会

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■

■

1
2
3
4
5

氏名
所属略称
研究室
平井 大悟郎 東大物性研
廣井研究室
山浦 淳一 東工大元素セ
田中 秀岳
東大物性研廣井研 廣井研究室
石崎 学
山形大・理
京大院工
和氣 剛

6

黄

7
8
9

山田 高広
鬼頭 俊介
今井 基晴

東北大多元研
名大院工
物材機構

10

今井 基晴

物材機構

11

保坂 祥輝

京大化研

12

高橋 仁徳

産総研･化プロ FMP

13

井口 弘章

東北大院理

14

清水 啓佑

東工大

東研究室

15

那波 和宏

東北大多元研

佐藤研究室

16

辻本 吉廣

NIMS

17

齊藤 高志

京大化研

18

大槻

匠

東大物性研

リップマー
研究室

19
20
21

村杉 英昭
中埜 彰俊
小原 勇輝

東北大院理
名大工
京大院工

澤研究室
北川研究室

22

桜井 裕也

NIMS

23

工藤 菜央

中大理工

佐藤研究室

24
25

石井 雄大
脇本 聖美

中大理工
中大理工

佐藤研究室
佐藤研究室

26

田中 雄大

中大理工

佐藤研究室

27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39

加賀 聖守
中大理工
高本 亘
中大理工
千代田 彩果 中大理工
村上 泰斗
京大工
加藤 大地
京大工
京大工
竹入 史隆
矢島 健
東大物性研
酒井 雄樹
KAST
岡本 佳比古 名大院工山本 孟
東工大 MSL廣瀬 陽代
東大物性研
小林 慎太郎 名大工応物
山本 文子
芝浦工大

佐藤研究室
佐藤研究室
佐藤研究室

40

鳥巣 崇生

東大物性研

廣井研究室

41
42
43
44

石井 航
川本 徹
髙橋 顕
松林 康仁

東大物性研廣井研 廣井研究室
産総研
産総研
東大物性研
廣井研究室

45

芳賀 正明

中央大理工

ポスター番号博■ ■■ ■ ■■ ■

京大院理
澤研究室

島川研究室

X 線測定室
竹中研究室
廣井研究室

発表題目
レニウムペロブスカイトにおける多極子秩序の探索
量子ビームを用いた水素置換鉄系超伝導体の研究
メラミンを用いたアニオン置換法による新物質探索
配位高分子ナノ結晶塗布二層薄膜の電子整流特性
貫入型複金属化合物の遍歴電子磁性
バルク状態では固溶しない銅―ルテニウムシステムにおける合金ナノ粒子の創出
トンネル構造を有する金属間化合物の熱電特性
TiSe2 における電気双極子の渦型反強的配列
Zintl 相太陽電池材料 BaSi2 の電子状態と光学的性質
インターカレーション型充填スクッテルダイト LaxRh4P12 の超伝導
逐次相転移を示す異常高原子価 Fe イオンを含んだ新規ペロブ
スカイト構造酸化物 Ca0.5Bi0.5FeO3
水蒸気バリア性を持つ粘土―改質リグニンハイブリッドフィル
ムの開発
ヒドロキシ基を導入した MX 錯体における室温 Pd(III)モット－ハバード相の実現
巨大 c/a 比を有する単斜晶 Ga 置換 BiFeO3 薄膜の圧電特性の
配向依存性
擬一次元磁性体 ACuMoO4(OH) (A = Na, K)における軌道秩序と磁性
配位数の変化を伴う新奇圧力誘起スピン転移現象
異常高原子価遷移金属酸化物における新奇物性探索：LaCu3Cr4
O12 における反強磁性金属状態
パイロクロア型イリジウム酸化物 Pr2Ir2O7 薄膜の合成と電気・磁気輸送特性
有機-無機ハイブリッドペロブスカイトにおける物性探索
励起子絶縁体 Ta2NiSe5 の構造物性研究
マンガン系配位高分子のガラス化による機能向上
異常高原子価をもつ Srn+1CrnO3n+1 (n =1,2,3)の高圧合成と電子物性
ホランダイト構造を基本とするバナジウム酸化物 K2-xV8+2x
O16+x の構造と物性
新規フラストレート磁性体 NaV3Mo3O11 の構造と磁性
新規コバルト酸化物 Co2MoO6 の構造と磁性
新規強磁性マンガン酸化物 AMg4Mn6O15(A=K, Rb, Cs)の構
造と磁性
新規一次元磁性体 Mg3MnO6Hx の構造と磁性
新規ダブルタングステン酸塩 AgFe(WO4)2 の構造と磁性
マイカ構造を有する新規化合物 KFe3Ge4O12 の構造と磁性
HfMnSb2:コニカル磁気秩序を示す金属秩序型ニクタイド
可視光応答型光触媒 Bi4NbO8Cl の光触媒活性
新規層状鉄オキシカルコゲナイドの合成と物性
新規層状オキシニクタイドの合成と物性
ペロブスカイト PbCoO3 が示す A サイト B サイト電荷秩序
秩序 Fe2P 型構造をもつニクトゲン化物の電子物性
BiFe1-xCoxO3 のスピン構造転移と電気磁気効果
Cd2Os2O7 微小単結晶における電流による磁壁の制御
異常原子価化合物 Cr(Se1-xSx)2 の構造と輸送特性
高圧法による Hg−Pt−O 系の新物質合成
Intergrowth 構造を有する新規層状オキシカルコゲナイドの合成と物性
超伝導体 BaTi2 PnO(Pn = Sb, Bi)における Tc の 2 ドーム構造
プルシアンブルー型錯体の構造制御と機能発現
プルシアンブルー型錯体による高濃度アンモニア吸着
5d 遷移金属パイロクロア酸化物における新奇物性探索
Layer-by-layer 構築法によるホモ，ヘテロ接合膜の電子機能
化学

物性研だより第 56 巻第 3 号

36物性研究所短期研究会

日時：2016 年 6 月 23 日(木)～平成 28 年 6 月 24 日(金)場所：物性研究所本館 6 階 大講義室(A632)

研究会提案代表者：野尻 浩之(東北大)共同提案者：佐々木 孝彦(東北大)、淡路 智(東北大)、清水 禎(物質・材料研究機構)、
今中 康貴(物質・材料研究機構)、太田 仁(神戸大)、萩原 政幸(大阪大)
金道 浩一、嶽山 正二郎、徳永 将史、松田 康弘(以上物性研)
遡ること 15 年前、2001-2002 年にかけて物性研究所で本研究会では、このような背景の下で、1. 強磁場コラ行われた強磁場に関わる幾つかの短期研究会は、その後、ボラトリー計画の現状と今後の方向性、2. 強磁場科学の物性研における長時間パルス磁場設備の整備、強磁場施設

目指す課題、3. 他の極限環境（低温、高圧、レーザー光）

間の協力の枠組みである強磁場コラボラトリーの構築、あや他施設（放射光、中性子等）との連携の方向性、4. 中

るいは強磁場分野の学術団体である強磁場フォーラムの結国、韓国をはじめとした海外の強磁場グループとの連携の成等、今日の強磁場科学の学術的な基礎と組織的枠組みをあり方、の 4 点をはじめとした多角的な議論を行い、今後築く契機となった。この間、国内の強磁場施設間の連携との我が国の強磁場研究の方向性を明らかにする事を目指し

人的交流によって各施設の設備整備が促進されてきたが、た。また、今後の強磁場研究の構想を担う人材の明示と発現在、世界最高レベルの強磁場科学の展開に向けて、現状掘を意図して、准教授、助教を中心とする若手に招待講演を踏まえて新しいビジョンを構想し、それを推進する組織を依頼し、自らのサイエンスと今後の分野の方向性についと人的資源を整える局面にある。その背景として、本質的て提示していただき、それに対して、経験ある各分野の第にスモールサイエンスである物性研究においても、研究基一人者からのコメントや問題提起を行ってもらう構成とし盤整備とそれを利用した学術研究展開の両面において、た。また、2 日目は英語とし、中国、韓国の強磁場関係者

個々の点的な研究から面的な連携研究への展開が必須にに招待講演をお願いし、各施設の研究の方向、施設の紹介

なっている状況がある。

および国際協力について意見交換を行った。

例えば、2015 年に強磁場研究の世界組織である Global
High Magnetic Forum が結成された。この組織の本質は、各講演者の講演題目等については、後半に掲載のプログラムを見て頂くとして、以下ではその概要を纏める。

強磁場施設の Global な世界クラブ-G6 の形成であり、こ初日の 6 月 23 日の午前は、瀧川所長の挨拶と提案趣旨

れに加わるアメリカ、フランス、オランダ、ドイツ、中国、

説明の後、High Field Science in the Interdisciplinary

日本の各強磁場施設は、今後、熾烈な国際競争と広範な国

Area と題して、X 線、中性子および素粒子研究と強磁場際連係という 2 つの側面において、それぞれの存在感を示について、3 名の招待講演が行われた。この中では、強磁す必要がある。このような状況では、もはや個々の大学、場と他の施設との連係課題が、今後さらに発展すること明

施設が単独で状況に臨むのではなく、強磁場コラボラト

示され、研究グループや分野を超えた研究協力と研究連携

リーという枠組みを一段と高いレベルに押し上げて、日本の重要性が議論された。引き続き行われた High Fieldの強磁場科学の旗幟を鮮明にする必用がある。今年度からScience and Material Design/Synthesis のセッションで

日本国内では、パルス磁場分野で物性研と阪大の共同利用

は、バルク磁性体、遍歴電子系、2 次元電子系、グラフェ連携が開始され、金研では次世代の超伝導磁石の共用が開ン、表面等の物質の評価と強磁場の関わりについて、3 名始された。一方、次世代の定常磁場施設の枠組みは、未だの招待講演と 1 名の一般講演が行われた。物性研の強磁場

その姿を明確に示されるまでに至っていない。日本の存在施設で、60-70 テスラの利用が日常的になり、物質研究の感を明確に示すメッセージを内外に発することは、日本が多様性と可能性が大きく広がったことが、幾つかの実例で今後も、強磁場の G6 にとどまれるかどうかを左右する。

明確に示された。また、表面については、最近急速に研究

37

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

が進展しているが、それに対応する強磁場下の研究手段に

2 日目の 6 月 24 日午前前半では、まず Generation of

ついては、今後新しいアイデアを持ち込む事の必要性が提Steady and Quasi-steady Fields and Their Application

示された。

と題して、3 つの招待講演が行われ、強磁場超電導磁石開6 月 23 日の午後前半のセッションでは、High Field

発の現状、NMR 磁石開発および物性研の準定常磁場につScience Studied in Steady Fields と題して 3 つの招待講

いて報告がなされた。この中では、今後数年内に 30 T 級

演と 2 つの一般講演が行われた。その中では、ESR、トポの超電導磁石を開発･整備する事が、日本の定常磁場科学

ロジカル絶縁体、NMR 等、定常磁場の特徴を生かした研の推進のロードマップにおいて重要な意味を持つことがあ

究について報告が行われた。これに引き続いて、午後後半

らためて確認された。引き続き、午前の後半では、の セ ッ シ ョ ン で は 、 Development of Physics in Spin

Current Status and Future Prospects of Non-destructive

Systems under High Magnetic Fields と題して、2 つの招

Pulse Magnets and Their Application と題したがセッ待講演と 4 つの一般講演が行われた。このうちで 3 つの講

ションが行われ、2 名の招待講演と 2 名の一般講演がなさ

演は、マルチフェロイック物質あるいは磁性と誘電性や非れた。この中では、非破壊パルス磁場における最近の計測

線形あるいは高次の光学効果に関わる報告であり、この分手法の進展、高圧と強磁場を組み合わせた複合極限などに野での研究が引き続き活発であることが示された。また、ついて報告がなされた。

低次元量子磁性体の研究においては、各種の熱力学量の測

午後のセッションでは、まず、International Collaboration

定結果に加えて、励起状態などに関する結果が示され、磁1 として、中国の国立パルス強磁場研究所の Liang Li 氏、性研究の展開方向の一端が明らかになった。これらの午後

中国の国立定常強磁場施設の MingLiang Tian 氏、韓国のの 2 つのセッションにおいては、多様なアプローチで物質

強磁場計画の取り纏め役の一人である Yongmin Kim 氏かの特質を明らかにするという最近の研究の動向が明らかに

ら各国の強磁場施設の現状が紹介され、合肥のハイブリッ

なり、定常磁場とパルス磁場の枠を越えた強磁場科学の推ド磁石が年内に稼働する事が報告された。引き続き、進の必要性が示された。

International Collaboration 2 として、物性研の金道所員

引き続き夕方のセッションでは、Current Status andと金研の野尻から、国内の強磁場コラボラトリーの活動のFuture Prospects of Science in Mega -gauss Fields との現状が報告された。その後、アジア地区における国際協力

タイトルで、超強磁場を用いた研究について 2 つの招待講の必要性について、議論が行われ、Asian High Magnetic

演と 1 つの一般講演が行われた。この中では、酸素分子のForum を結成する事が合意された。本研究会の参加者は 1

形が強磁場で変化する事を示した最近の研究の他、超伝導日目 101 名、2 日目 78 名で大変活況であった。運営に尽体や強い相互作用をもつ反強磁性体など、その全貌を明ら力して頂いた、提案者各位と関連研究室の皆様に、この場かにするために数百テスラの磁場を必用とする興味深い実を借りて深く御礼を申しあげる。

例の数々が紹介された。今後、この分野は、日本の独創的

なお、本研究会の内容については、今後、強磁場科学のな分野として、さらなる発展が期待される。口頭講演の後、将来構想の提言集として、1 年程度の時間をかけて取り纏

学生を中心として 27 件のポスター発表がなされ、2 時間

め、公開される予定である。

にわたり、活発な議論が交わされた。発表課題については、
プログラムをご覧頂きたい。

研究会参加者の写真 6月23日撮影。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

38June 23 (Th.)
9:30 M. Takigawa (ISSP, UTokyo) Welcome
H. Nojiri (IMR, Tohoku) Opening address(T1) High field science in the interdisciplinary area
9:35 Y. Narumi (AHMF, Osaka) “State of the art high-magnetic-field x-ray scattering and spectroscopies”
10:00 T. Masuda(ISSP) “Now and the future of neutron scattering in strong magnetic field”
10:20 T. Namba (ICEPP, UTokyo) “Fundamental physics with strong magnetic fields”(T2) High field science and material design / synthesis
10:55 H. Ueda (SSPC, Kyoto) “Magnetic-field-induced transitions in fluorides with frustrated lattices”
11:20 S. Ishiwata (Dept. of Appl. Phys., UTokyo) “Search for novel itinerant magnets and their magnetotransport
properties in high magnetic fields”
11:45 T. Machida (IIS, UTokyo) “Quantum Hall effect and cyclotron resonance in van der Waals junctions of grapheneand h-BN”
12:10 T. Taen (ISSP) “Thickness dependent density-wave transition in graphite under high magnetic-field”(T3) High field science studied in steady fields
13:25 S. Kimura (IMR) “High field ESR measurements of the quantum spin system in polarized electromagneticwave”
13:50 R. Akiyama (Dept. of Phys., UTokyo) “Properties of topological insulators probed by a magnetic field”
14:15 Y. Ihara (Hokkaido Univ.) “High field NMR study for -d interactions in organic superconductor”
14:40 M. Hirata (IMR) “High-field NMR study of the organic Dirac electron system”
14:55 Y. Imanaka (NIMS) “High field science in steady fields from now”
(T4) Development of physics in spin systems under high magnetic fields
15:10 N. Abe (Dept. of Adv. Mater Sci., UTokyo) “Gigantic optical magnetoelectric effect in high magnetic fields”
15:35 Y. Sawada (IMR) “Directional Dichroism in Spin Glass System (Ni,Mn)TiO3”
15:50 M. Akaki (AHMF, Osaka Univ.) “Studies of magnetodielectric properties in åkermanite materials by pulsed
high magnetic field”
16:05 J. Nasu (Tokyo Inst. of Tech.) “Magnetic-field-induced excitonic state in a strongly correlated electron systemwith spin-state degree of freedom
16:20 T. Ono (Osaka Pref. Univ.) “Field induced phase transitions in low-dimensional frustrated spin systems”
16:40 H. Tanaka (Tokyo Inst. of Tech.) “Evidence of localization and crystallization of triplets and correlated local
excitations in fully frustrated dimerized quantum magnet Ba2MSi2O6Cl2 (M=Co, Ni)”
(T5) Current status and future prospects of science in mega-gauss fields
17:10 Y. H. Matsuda (ISSP) “Current status and prospects of the research in megagauss pulsed magnetic fields”
17:35 D. Nakamura (ISSP) “Solid state physics research in megagauss pulsed magnetic fields”
17:55 A. Ikeda (ISSP) “Field induced spin state transitions of cobaltites at above 100 T”
18:30 – 20:00 Poster Session and Get-Together

39

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

June 24 (Fri.)(F1) Generation of steady and quasi-steady fields and their application
9:30 S. Awaji (IMR) “Present status and strategy of superconducting magnets”
9:55 G. Nishijima (NIMS) “Development of beyond-1 GHz NMR superconducting magnet”
10:20 Y. Kohama (ISSP) “Generation of quasi-static pulsed magnetic fields and its application”(F2) Current status and future prospects of non-destructive pulse magnets and their application
11:00 M. Tokunaga (ISSP) “Development of high-precision measurements using non-destructive pulse magnets andtheir application to multiferroics”
11:25 T. Kida (AHMF, Osaka) “Current status and prospects of physical properties measurement under multiple
extreme conditions at AHMF in Osaka University”
11:50 S. Okubo (Kobe Univ.) “Development and application of multi-extreme THz ESR in Kobe”
12:05 M. Hagiwara (AHMF, Osaka) “Perspectives of high-field (HF) researches using non-destructive pulse magnets
and introduction of HF facilities at Osaka University”（High Magnetic Field Forum of Japan）(F3) International Collaboration 1
13:20 Liang Li (WHMFC, Wuhan) “The operation of the Pulsed High Magnetic Field Facility at the WHMFC”
13:50 MingLiang Tian (CHMFL, Hefei) “Construction and Operation of Steady High Magnetic Field Facilities at
CHMFL and the Related Research”
14:20 Yongmin Kim（Dankook Univ.）“Anomalous Diamagnetic Shifts in GaP-InP Lateral Nanowires”(F4) International Collaboration 2
15:00 Koichi Kindo（ISSP） “High magnetic field co-laboratory – Pulsed fields –”15:25 Hiroyuki Nojiri (IMR) “High magnetic field co-laboratory – Steady fields –”15:50 Declaration of the Establishment of Asian High Magnetic Field Forum
16:20 closing
Poster session
1.

T. Sakai (Univ. of Hyogo) “Large-Scale Numerical Diagonalization Study on Novel Field-Induced Quantum Phase
Transitions”

2.

D. Yoshizawa (AHMF, Osaka Univ.) “Quantum magnetism of the rare-earth spinel compound CdYb2S4”

3.

S. Kawachi (ISSP) “Study of multiferroic BiFeO3 controlled by external fields”

4.

A. Okutani (AHMF, Osaka Univ.) “High-field magnetism of the two-dimensional honeycomb lattice5.

K. Nomura (ISSP) “The magnetization proces s on S = 1 spin ladder compound BIP-TENO in ultra-high magnetic

antiferromagnet Cu2(pymca)3(ClO4)”
fields up to 100 T”
6.

S. Akimoto (ISSP) “Magneto-optical effect of the Shastry-Sutherland lattice SrCu2(BO3)2 in high magnetic field”

7.

H. Yasumura (IMR) “Development of high magnetic fields X-ray magnetic circular dichroism for low temperatureexperiments and study of field induced valence transition”

8.

T. Ebihara (Shizuoka Univ.) “High Field Magnetization in strongly correlated electron systems CeNi2Ge2 andYbNi2Ge2 without magnetic orders”■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

40

9.

T. Ichikawa (ISSP) “Magnetization measurements of valence fluctuating system EuNi2X2 (X = Si1-xGex, P) in ultrahigh magnetic field over 100 T”

10. T. Terashima (ISSP) “Magnetization saturation and electric state of YbB12 in high magnetic field”
11. A. Miyake (ISSP) “Magnetic phase diagrams of uranium compounds UPtGe and UIr2Ir3Si5 having zigzag-chain”
12. S. Matsuzawa (IMR) “Investigation of the field-induced CDW in superconducting cuprates using X-ray freeelectron laser”
13. K. Akiba (ISSP) “The quantum transport phenomena and electronic structure in semimetallic black phosphorus
under magnetic field and pressure”
14. H. Hayasaka (U. Electro-Communications) “Crystalline spin-orbit interaction of thermoelectric Dirac electron
systems Pb1-xSnxTe”
15. M. Owada (U. Electro-Communications) “Theoretical study of magnetoresistance in bismuth under strong
magnetic fields”
16. T. Osada (ISSP) “In-Plane Transport in Topological Insulator Ultra-Thin Film under Parallel Magnetic Fields”
17. K. Yoshimura (ISSP) “Metallic charge-ordering state in the vicinity of massless Dirac fermion state in an organic
conductor a-(BEDT-TTF)2I3”
18. K. Takehana (NIMS) “Cyclotron resonance of bilayer graphene grown on SiC”
19. Y. Imanaka (NIMS) “Magneto-transmission study in high-mobility CdTe quantum Hall systems”
20. J. Irobe (Chiba Univ.) “Local probing of dynamic nuclear polarization induced by quantum Hall breakdown current
by magneto-optical Kerr effect”
21. K. Yagasaki (Chiba Univ.) “Transport properties of GaAs/AlGaAs quantum Hall electron system under opticalvortex irradiation”
22. H. Mitamura (ISSP)“Development of precise magnetoresistance measurement technique in pulsed high magnetic
fields in HLD, HZDR”
23. S. Noguchi (Osaka Pref. Univ.) “50 T pulsed magnetic field goes towards the very low temperature region by the
adiabatic demagnetization”
24. A. Kondo (ISSP) “Development of the pressure cell with a large sample space for pulsed magnetic field”
25. T. Tahara (AHMF, Osaka Univ.) “Development of an apparatus under multiplied extreme conditions”
26. M. Tokunaga (ISSP) “Development of an insert-type imaging system combined with a pulse magnet”
27. A. Ikeda (ISSP, UTokyo) “Development of measurement systems for magnetostriction and x-ray diffraction atabove 100 T”

41

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

物性研究所談話会

標題：金属、半導体表面上の水の構造と電荷移動
日時：2016 年 6 月 28 日(火) 午後 2 時～午後 3 時
場所：物性研究所本館 6 階 大講義室（A632）
講師：松本 吉泰
所属：京都大学大学院 理学研究科
要旨：
固体表面と水との相互作用や表面近傍の水の構造は、表面科学、電気化学、触媒化学などの多くの分野において重要な研究課題である。水や氷の構造やその中にある水分子の配向は当然ながら分子間に働く特徴的な水素結合によって規定されている。しかし、固体表面上の水や氷薄膜においては表面との相互作用が重要な役割を果している。たとえば、固体表面第一層に吸着した水分子の配向が第二層以上の水の配向に影響を与える場合もあるし、また逆に第二層以上の水との相互作用により第一層の水分子の配向やそれの基づく物性が影響を受けることも考えられる。そこで、本講演では、これにまつわる以下の二つのトピックについて本研究グループの最近の研究成果を中心に議論する。これらは片や金属表面での氷結晶薄膜、片や半導体表面上の疑似液膜と大きく異なるため一見無関係のようだが、表面との電荷移動がこれらに共通した主題である。
1. 金属表面に結晶成長させた氷薄膜における分子配向
2. 半導体(光触媒)ナノ粒子表面上での水吸着と電荷ダイナミクス

標題：最先端レーザー光電子分光を用いた極限条件での超伝導研究；超精密測定と非平衡電子状態の観測
日時：2016 年 7 月 20 日(水) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 大講義室（A632）
講師：岡﨑 浩三
所属：東京大学物性研究所
要旨：
光電子分光は物質中の電子状態を直接観測できる強力な実験手法であるが、励起光源に超高分解能 レーザーを用いる
事で超伝導体等の電子構造を超精密測定する事が出来るだけでなく、フェムト秒パルスレーザーを用いる事でポンプ-プ
ローブ法により非平衡電子状態を観測する事ができる。最先端分光を用いることによって、多面的な側面から超伝導の研究が出来るようになってきた。講演者はこれまで、世界最高の極低温超高分解能レーザー角度分解光電子分光装置を建設し、鉄系超伝導体等における超伝導ギャップの精密測定を行い[1-5]、超伝導ギャップにノードを持つ鉄系超伝導体
KFe2As2 におけるオクテット・ラインノード構造[1]、BCS 的な超伝導と BEC 的な超伝導の共存[3]等を明らかにしてきた。一方、軟 X 線領域の高次高調波レーザーを用いた時間分解光電子分光装置も建設し、非平衡電子状態を観測すること
により、超伝導の起源となるボゾンを観測することや光誘起超伝導の起源に迫ることも出来るようになってきた。
今回の講演では、マヨラナフェルミオンの実証が期待される Nb 上に代表的なトポロジカル絶縁体 Bi2Se3 を成長させた薄膜における近接効果による超伝導状態の観測、時間分解光電子分光による鉄系超伝導体母物質 BaFe2As2 におけるコ
ヒーレントフォノンの観測について紹介する。
Bi2Se3/Nb については、Bi2Se3 の層数が少ないと薄膜の“表”と“裏”のトポロジカル表面状態間の相互作用によってディラック点にギャップが生じると期待されるが、5 quintuple layers (QL)の試料では超伝導ギャップが明瞭に観測され■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

42た。一方 10QL の試料では、トポロジカル表面状態であるディラックコーンが明瞭に観測されたが、ディラックコーンの一部でギャップ内状態が存在する事を示唆するスペクトルが得られた。
コヒーレントフォノンの観測については、BaFe2As2 についても既に様々な手法で観測されているが、今回極紫外レー
ザーでの時間分解光電子分光によって初めて、ホール面、電子面それぞれにおいてコヒーレントフォノン励起を観測し、その振動の位相が反転している事を見出した。講演では位相反転の起源と光誘起超伝導の可能性について議論する。
[1] K. Okazaki et al., Science 337, 1314 (2012)[2] K. Okazaki et al., PRL 109, 237011 (2012)[3] K. Okazaki et al., Sci. Rep. 4, 4109 (2014)[4] Y. Ota, K. Okazakiet al., RRB 89, 081103 (2014)[5] T. Shimojima, K. Okazaki, and S. Shin, JPSJ 84, 072001 (2015)

標題：Quantum spin liquids
日時：2016 年 9 月 5 日(月) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 大講義室（A632）
講師：Leon Balents
所属：Kavli Institute for Theoretical Physics, University of California, Santa Barbara
要旨：
Quantum spin liquids may be considered “quantum disordered” ground states of spin systems, in which zero point
fluctuations are so strong that they prevent conventional magnetic long range order. More interestingly, quantum spin
liquids are prototypical examples of ground states with massive many-body entanglement, of a degree sufficient torender these states distinct phases of matter. Their highly entangled nature imbues quantum spin liquids with unique
physical aspects, such as non-local excitations, topological properties, and more. I will give an overview of the different
types of quantum spin liquids, the models and theories used to describe them, and describe the current status ofexperiments.
【講師紹介】
Leon Balents 教授はハーバード大学で学位取得後、1999 年よりカリフォルニア大学サンタバーバラ校(UCSB)で教鞭を取り、2008 年には同校のカブリ理論物理学研究所(KITP)の Permanent Member に任じられました。Balents 教授は物性理論の広範な分野で活躍しており、特にトポロジカル相などの理論的な新概念を現実の物質と結びつける点で世界をリードする研究者です。2013 年には “For the theory of new topological quantum phases of electrons in condensed
matter.” により米国物理学会フェローに選出されました。また、物性研が実施中の頭脳循環プログラムの連携研究者でもあります。

43

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

物性研究所セミナー

標題：第六回光量子融合連携研究開発プログラム進捗研究会「極限レーザーと先端放射光技術の融合による軟 X 線物性科学の創成」
日時：2016 年 6 月 3 日(金) 午後 1 時～
場所：姫路じばさんビル 4F 401 会議室
要旨：
近年の極限的なレーザー技術の革新により、極端紫外から軟 X 線にわたる短波長光の発生が実現し、放射光を補完する光源として期待されている。一方放射光における先端的な計測技術も着実に進展しており、X 線を用いた時間分解や顕微分光計測が可能となっており、今後は光源の垣根を越えたさまざまな利用法の開発が大きな課題となっている。本研究会
は、平成 25 年度から文部科学省「光・量子融合連携研究開発プログラム」で採択された研究課題「極限レーザーと先端
放射光技術の融合による軟 X 線物性科学の創成（課題責任者：辛埴）」に携わる研究グループによる進捗報告会であり、文化の異なるレーザーと放射光コミュニティ間の交流を通じてお互いの理解を深め、レーザーと放射光を共通基盤とした新しい物質科学の創成を目指す。

標題：理論セミナー：Schottky junctions studied using Korringa-Kohn-Rostoker non-equilibrium Green's
function method
日時：2016 年 6 月 10 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：赤井 久純
所属：東京大学物性研究所
要旨：
A scheme that combines the non-equilibrium Green's function method with the Korringa-Kohn-Rostoker (KKR)
Green's function method is proposes. The method is different from most previous attempts [1-3] in that it uses theexact Green's function whose spectrum is not bound within a finite energy range, and hence, it provides sounder basis
for quantitative discussions than the methods using the finite basis sets do. The scheme is applied to the Schottky
junctions composed of a Al/GaN/Al trilayer.
Schottky contacts formed in metal/semiconductor junctions play an important role in semiconductor devices andintegrated circuits [4]. They have been intensively investigated for several decades not only for possible application toelectronic devices but also for gaining a fundamental understanding of the Schottky barrier formation.
Our results show that the Schottly barrier is formed between an undoped GaN and Al interface. The transport
property of this system under various finite bias voltages is calculated. It is shown that the asymmetric behavior ofelectron transport against the direction of bias voltage occurs in this system, confirming the feature of rectification.
References[1] J. M. Soler, E. Artacho, J. D. Gale, A. Garcia, J. Junquera, P. Ordejon, and D. Sanchez-Portal, J. Phys.: Condens.
Matter 14, 2745 (2002).
[2] D. R. Bowler, T. Miyazaki, and M. J. Gillan, J. Phys.: ?Condens. Matter 14, 2781 (2002).
[3] T.Ozaki and H.Kino, Phys.Rev.B72,045121 (2005).
[4] S. M. Sze and K. K. Ng: Physics of Semiconductor Devices (John Willey and Sons, Hoboken, NJ, 2007).

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

44標題：機能物性セミナー：固体高分子形燃料電池におけるカーボン系カソード触媒による酸素還元反応 －N ドープカー
ボンは遷移金属なしで酸素還元を促進するのか？－
日時：2016 年 6 月 16 日(木) 午前 11 時～
場所：第二会議室（TV 会議 SPring-8 会議室）
講師：難波江 裕太
所属：東京工業大学 物質理工学院材料系
要旨：
固体高分子形燃料電池(PEFC)の実用化において、電極触媒に用いられている白金のコスト、および希少性が、本格普及の妨げになっており、白金使用量の大幅低減を可能とする触媒が、切望されている。そこで近年、炭素、窒素を含む前駆体を少量の遷移金属と共に熱処理して得る、カーボン系カソード触媒が注目を集めている。本発表では、我々が最近取り組んでいる、鉄含有ポリイミド微粒子(Fe/PINP)由来のカーボン系触媒の開発状況と、共同研究者とともに取り組んでいるメカニズム研究について紹介する。
Reference
1. Y. Nabae et al., Sci. Rep., 6, 23276 (2016).
2. Y. Nabae et al., J. Mater. Chem. A, 2, 11561–11564 (2014).

標題：理論セミナー：超効率的なカオスモンテカルロ計算ー相関の可制御性と、物理計算への応用についてー
日時：2016 年 6 月 17 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：梅野 健所属：京都大学大学院情報学研究科、 東京大学物性研究所
要旨：
全てのモンテカルロ計算法の基礎には、エルゴード性がある。が、一乱数の相関の特性によってその計算スピードは異なる。用いる乱数の相関が弱く、中心極限定理が成立する状況では、誤差分散が、計算ステップ数 N に対して O(1/N)となる通常の振る舞いをするが、相関が無視できない乱数を用いる場合、中心極限定理が成立しない状況ー誤差分散がO(1/N2)に収束する超効率的なモンテカルロ計算が可能であることーを、1998 年講演者によって発見された。その計算原理自体は、まだ新しく、一部の工学の分野（例：米国の携帯電話チップメーカーである Qualcomm 社の C-A. Yang ,UCLA の Kung. Yao）で用いられてきたがメトロポリス法等のモンテカルロ法の本家となる物理分野では用いられてこなかった。
本講演では、その誤差分散が O(1/N2)となるメカニズムを、混合性を持つ乱数の相関の可制御性から説明し、物性理論
分野の“新しい”超効率モンテカルロ計算法の構築につながるかという問題提起をし、議論したい。

45

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

標題：ナノサイエンスセミナー：ESR spectroscopy using nitrogen-vacancy centers in diamond
日時：2016 年 6 月 17 日(金) 午前 11 時～午後 0 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：高橋 晋所属：南カリフォルニア大学、化学科
要旨：
Magnetic resonance (MR), such as nuclear magnetic resonance (NMR) and electron paramagnetic resonance (EPR),
can probe the local structure and dynamic properties of various systems, making them among the most powerful andversatile analytical methods. However, their intrinsically low sensitivity precludes MR analyses of samples with verysmall volumes; e.g., more than 1010 electron spins are typically required to observe EPR signals at room temperature.
A vast improvement in the current limits of MR will enable the imaging of structures and conformational changes ofmolecules in solution at the single molecule level.
A nitrogen-vacancy (NV) center in diamond is a promising candidate for applications in room temperature magnetic
sensing with single spin sensitivity. In this presentation, we will discuss EPR spectroscopy using on NV centers indiamond. By employing EPR and double electron-electron resonance (DEER) techniques, we investigate impurities
and coherence in diamond.1-3 We also demonstrate EPR of several electron spins using NV-based EPR spectroscopy.
Moreover, we will discuss development of a high-frequency NV-based EPR system.4 This work is supported by NSF
and the Searle Scholar program.
[1] F. H. Cho, ST et al., Rev. Sci. Instrum. 85, 075110 (2014).
[2] V. Stepanov and ST, arXiv:1603.07404.
[3] C. Abeywardana, ST, arXiv:1507.08744.
[4] V. Stepanov, ST et al., Appl. Phys. Lett. 106, 063111 (2015).

標題：第 38 回極限コヒーレント光科学セミナー「電子を用いた新しい水溶液計測法の開発とその応用」
日時：2016 年 6 月 23 日(木) 午後 2 時～午後 3 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 1 会議室（A636)
講師：由井 宏治
所属：東京理科大学
要旨：
強いレーザーパルス光を水溶液中の物質に集光照射すると、物質は誘電破壊されプラズマ化する。発表者は、水溶液がプラズマへ相転移する前に溶液中に生み出された電子が、周囲の水分子の分極率の変化を誘起し、ラマン散乱断面積の10^2～10^5 倍の増強を促すことを見出した。ラマンスペクトルは、分子の微視的構造や相互作用を鋭敏に反映するため、水溶液の微視的環境・物性の起源に関する情報を得ることができる。ラマン散乱分光法は水の強い赤外吸収に妨害されな
いため、発表者はこれらの特徴を活かして、これまで計測の難しかった様々な不均一系、また観測窓の限られる極限条件
における水の微視的環境を明らかにしてた。また水溶液環境が重要となる生体・環境・様々な産業プロセスへの応用分析にも期待がもたれる。またレーザー誘起ではなく、最近の水溶液中電極間放電プラズマを用いた実験系についても紹介したい。

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

46標題：理論インフォーマルセミナー：Local physical quantities for spin based on quantum electrodynamics
日時：2016 年 6 月 24 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：福田 将大
所属：東京大学物性研究所
要旨：
The local picture of electron spin is studied in the framework of quantum electrodynamics(QED).
In the framework of QED, one of the fundamental local physical quantities is the energy-momentum tensor density,
which is derived from the general principle of relativity.
Recently, the “quantum spin vorticity theory” [1] is proposed as a consequence of the general relativistic symmetryof the energy-momentum tensor.
The quantum spin vorticity theory can give the time evolution equations of the electronic momentum density andthe spin angular momentum density as equations which relate local mechanical physical quantities derived from theenergy-momentum tensor density.
These local images of an electronic state by the quantum spin vorticity theory can help us to understand spin
phenomena in condensed matter and molecular systems from a unified viewpoint [2,3].
[1] A. Tachibana, J. Math. Chem. 50, 669 (2012); Electronic Stress with Spin Vorticity. In Concepts and Methods inModern Theoretical Chemistry, S. K. Ghosh and P. K. Chattaraj. Eds., CRC Press, Florida (2013), pp. 235-251; J.
Comput. Chem. Jpn. 13, 18 (2014); Indian J. Chem. A, 53, 1031 (2014).
[2] M. Fukuda, K. Soga, M. Senami, A. Tachibana, Int. J. Quant. Chem., 116, 920 (2016).
[3] M. Fukuda, K. Ichikawa, M.Senami, A. Tachibana, AIP Advances 6, 025108 (2016).

標題：機能物性セミナー：液相界面での分子積み木細工によるナノシート結晶の創製
日時：2016 年 7 月 4 日(月) 午後 0 時 30 分～午後 1 時 30 分
場所：物性研究所本館 6 階 第 2 セミナー室（A612)
講師：牧浦 理恵
所属：大阪府立大学大学院工学研究科物質化学系専攻
要旨：
電子機器に対するより軽く・薄くといった社会的要求に加え、省資源化が望まれる中、ナノメートルスケールの厚みを有する 2 次元物質ナノシートは、究極に薄い機能材料として注目を集めている。有機分子を構成要素として得られる分子
ナノシートは、構造設計性に優れ、多様なナノシートの創製が期待される。本セミナーでは、液相界面を用いた分子ナノシート結晶に関して、液面でのその場放射光 X 線回折測定により解明した形成過程、構造制御、光電子機能に関して講演する。

47

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

標題：新物質セミナー：Multiferroics by design with frustrated molecular magnets
日時：2016 年 7 月 6 日(水) 午後 1 時～午後 2 時 30 分
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：紙屋 佳知
所属：理化学研究所
要旨：
Geometric frustration in Mott insulators permits perturbative electron fluctuations controlled by local spin
configurations [1]. The simplest example is an equilateral triangle, “trimer”, of spins with S = 1/2, where low-energy
degrees of freedom consist of built-in magnetic and electric dipoles arising from the frustrated exchange interaction.
Such trimers, when weakly coupled, can be used to build multiferroics by design [2]. An organic molecular magnet
known as TNN [3], with three S = 1/2 nitronyl nitroxide (NN) radicals in a perfect C3 symmetric arrangement, is an
ideal building block, as was demonstrated by recent experiments on a single crystal comprising TNN and CH3CN. The
fascinating thermodynamic phase diagram of this molecular crystal, TNN·CH3CN, is in excellent agreement with ourtheory, which predicts multiferroic behavior and strong magnetoelectric effects arising from an interplay between
magnetic and orbital degrees of freedom [4]. Our study thus opens up new avenues for designing multiferroic materials
using frustrated molecular magnets.
References:[1] L. N. Bulaevskii, C. D. Batista, M. V. Mostovoy, and D. I. Khomskii, Phys. Rev. B 78, 024402 (2008).
[2] Y. Kamiya and C. D. Batista, Phys. Rev. Lett. 108, 097202 (2012).
[3] Y. Nakano et al., Polyhedron 24, 2147 (2005).
[4] Y. Kamiya et al., in preparation.

標題：LASOR セミナー：規則合金における磁化ダイナミクスの制御とデバイス展開
日時：2016 年 7 月 20 日(水) 午後 2 時 30 分～午後 3 時 30 分
場所：第一会議室（TV 会議 SPring-8 会議室）
講師：関 剛斎
所属：東北大学金属材料研究所
要旨：
異なる金属原子が規則的に空間配列した材料は規則合金と呼ばれ、実用材料として用いられている無秩序合金には無い
優れた機能性を発現する。高い一軸磁気異方性を示す「L10 型 FePt 合金」、および伝導電子が高いスピン分極率を有する「L21 型ホイスラー合金」は磁性規則合金の一種であり、それらはナノサイズにおける磁化の高い熱安定性や磁気抵抗効果の増大をもたらすなど、スピントロニクスおよびナノマグネティクスが飛躍的な発展を遂げるためのキーマテリアルとなる。本セミナーでは、規則合金の磁気構造や磁化ダイナミクスを制御することによって、低い外部エネルギーで磁化反転を誘起できること[1,2]、また高周波自励発振を高性能化できること[3]を紹介する。ナノ磁性体における多様な磁化
ダイナミクスを説明し、それらを理解する上で放射光を利用した精密評価の有用性についても議論したい。
[1] T. Seki et al., Nat. Commun., 4, 1726 (2013).
[2] T. Seki et al., J. Phys. D: Appl. Phys. 49, 075002 (2016).
[3] T. Seki et al., Appl. Phys. Lett. 105, 092406 (2014).

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

48標題：機能物性セミナー「ヘムタンパク質の機能操作：超分子集合体および人工酵素の構築」
日時：2016 年 7 月 21 日(木) 午前 11 時～午後 0 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：大洞 光司
所属：大阪大学大学院工学研究科応用化学専攻
要旨：
ヘムタンパク質は、補因子としてポルフィリン鉄錯体（ヘム）を含み、生体内で物質変換の触媒や酸素貯蔵・輸送等の役割を担っています。我々のグループでは、ヘムを除去したヘムタンパク質に、化学的に合成した人工補因子を挿入し、ヘムタンパク質の機能改変を実施しています。本セミナーでは、天然のシステムに倣った人工酵素や光補集系および新規生体材料への応用を指向したヘムタンパク質集合体について紹介します。
文献 J. Am. Chem. Soc., 135, 17282–17285 (2013)、Chem. Commun., 51, 11138–11140 (2015).

標題：第 39 回極限コヒーレント光科学セミナー「テラヘルツ帯のエレクトロマグノン共鳴」
日時：2016 年 7 月 26 日(火) 午後 2 時~午後 3 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 1 会議室（A636)
講師：高橋 陽太郎
所属：東京大学大学院工学系研究科
要旨：
誘電性と磁性が強く結びついているマルチフェロイクス物質中では、磁性に由来した強誘電性が出現する。マルチフェ
ロイクス固有の素励起は、電気双極子遷移を伴うスピン波励起であり、エレクトロマグノンと呼ばれている。エレクトロ
マグノンは新しい素励起というだけではなく、励起状態内部の電気磁気結合効果を反映した電気磁気光学効果と呼ばれる
新奇光学応答を示すことが明らかになってきた。本発表では、スピン構造や微視的な機構に基づいて、エレクトロマグノ
ン共鳴において実現されている巨大な電気磁気光学効果や周辺の話題について紹介する。

標題：理論セミナー：Coarse-Grained Molecular Dynamics Simulation of Self-Assembled Macromolecules
日時：2016 年 8 月 4 日(木) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：篠田 渉所属：名古屋大学大学院工学研究科
要旨：
The talk illustrates recent development of our coarse-grained (CG) molecular model using a multi-property fitting
approach. The CG model, known as the SDK CG model, is designed to reproduce experimental surface/interfacial
properties as well as distribution functions from all-atom molecular dynamics (MD) simulations. This bottom-up
approach to construct a CG model works well for lipids and surfactants self-assemblies, and has been extended toinclude proteins and polymers recently. This talk will particularly focus on zwitterionic phospholipid membranes,
including vesicles. Membrane fusion and morphological changes of the lipid membranes are investigated in terms of
free energy computation. A comparison of the CG-MD results with the conventional continuum model based on the
Helfrich Hamiltonian elucidated non-trivial free energy contribution due to the conformational changes of lipids during
the membrane deformation. The effects of the lipid components on the free energy barrier will be discussed. The effects
of additives such as nanoparticles and peptides on the membrane properties will also be demonstrated.

49

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

標題：理論インフォーマルセミナー：第一原理電子状態計算を用いた新奇硫化物熱電材料の物性解明とマテリアルデザイン
日時：2016 年 8 月 26 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：宮田 全展
所属：北陸先端科学技術大学院大学 先端科学技術研究科
要旨：
熱電発電とはゼーベック効果を利用して熱エネルギーを電気エネルギーに変換する技術であり、密度の低い自然エネル
ギーや廃熱を用いて発電を行う“エネルギーハーベスティング”の中でも重要な位置を占めると期待されている。熱電発電素子として応用されている Bi2Te3 や PbTe は希少元素 Te を含むため、Te を含まない熱電材料の開発が求められている。同じ 16 族で地殻に豊富に存在する硫黄 S は Te の代替元素として有望であり、S を主成分とした硫化物熱電材料の研究が精力的に行われている。
我々は硫化物に注目し、第一原理電子状態計算と実験の両面から遷移金属硫化物ウルマナイト NiSbS が巨大な出力因子を示すことを明らかにした[1]。第一原理電子状態計算ソフトウェアパッケージ OpenMX[2]、ランダウアー理論に基づ
く電子輸送計算ツール QTWARE[3]を用いた詳細な電子構造の解析から NiSbS の高い出力因子の起源は化学ポテンシャ
ルμ近傍の擬ギャップ構造であることを明らかにした。本講演ではこれらの詳細について発表するとともに、第一原理電子状態計算を用いた新奇硫化物熱電材料のマテリアルデザインについても紹介する[4]。
[1] M. Miyata, T. Ozaki, S. Nishino, and M. Koyano, (submitted to J. J. Appl. Phys.).
[2] T. Ozaki, Phys. Rev. B 67, 155108 (2003).
[3] http://www.rs.tus.ac.jp/takahiro/QTWare.html．
[4] M. Miyata, T. Ozaki, and M. Koyano, (submitted to J. Electron. Mater.).

標題：理論セミナー：Electromagnetic response of noncollinear antiferromagnets
日時：2016 年 8 月 31 日(水) 午前 11 時～午後 0 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：Dr. Hua Chen
所属：テキサス大学オースティン校
要旨：
In spite of rich properties and significant academic interest, antiferromagnets have always been overshadowed byferromagnets in real-life applications based on magnetism, including spintronics. This is primarily due to the fact that
antiferromagnet order parameter couples weakly to external magnetic field and has therefore been difficult tomanipulate. In this talk I will discuss a number of recent theoretical and experimental developments that counter thisconventional wisdom in a class of antiferromagnets with stable noncollinear magnetic order. As an introduction I willtalk about the surprising discovery of the anomalous Hall effect (AHE), the generation of a voltage perpendicular tocurrent in the absence of a magnetic field, in noncollinear antiferromagnets. In these materials the AHE can be used
as an efficient probe to determine the global orientation of the noncollinear antiferromagnetic order. I will then discuss
the coupling between the noncollinear order parameter and external electric and magnetic fields. Electric fields orcurrents can change the magnetization direction and induce collective dynamics through current- or electric-fieldinduced spin-orbit torques. I will show through both toy model and first principles calculations that the spin-orbit
torque is nonzero in a prototypical noncollinear antiferromagnet, Mn3Sn, in spite of its global inversion symmetry. As
for external magnetic fields, although their direct coupling with noncollinear spin magnetization is rather weak, I willshow that there is a large orbital moment in these noncollinear antiferromagnets. Coupling between the external■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

50

magnetic field and the orbital moment can lead to a torque on the noncollinear order parameter through a response
function that can be viewed as dual to the current-induced torque.

標題：ナノサイエンスセミナー：Cryogenic variable temperature SP-STM study of perovskite-clad FeAs
monolayers
日時：2016 年 8 月 31 日(水) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：Prof. Jhinhwan Lee
所属：Department of Physics, KAIST, Korea
要旨：
I. Plaquette antiferromagnetic order coexisting with iron superconductivity
The symmetry requirement and the origin of magnetic orders coexisting with superconductivity have been strongly
debated issues of iron-based superconductors (FeSCs). Observation of C4-symmetric antiferromagnetism in violationof the inter-band nesting condition of spin-density waves in superconducting ground state will require significant
change in our understanding of the mechanism of FeSC. The superconducting material Sr2VO3FeAs, a bulk version ofmonolayer FeSC in contact with a perovskite layer with its magnetism (TN ~ 50 K) and superconductivity (TC ~ 37 K)
coexisting at parent state, has no reported structural orthorhombic distortion and thus makes a perfect system to look
for theoretically expected C4 magnetisms. Based on variable temperature spin-polarized scanning tunnelingmicroscopy (SPSTM) with newly discovered imaging mechanism that removes the static surface reconstruction (SR)pattern by fluctuating it rapidly with spin-polarized tunneling current, we could visualize underlying C4 symmetric(2x2) magnetic domains and its phase domain walls coexisting with superconductivity. We find that this magnetic
order is perfectly consistent with the plaquette antiferromagnetic order in tetragonal Fe spin lattice expected fromtheories based on the Heisenberg exchange interaction of local Fe moments and the quantum order by disorder. The
inconsistency of its modulation Q vectors from the nesting condition also implies that the nesting-based C2 symmetricmagnetism is not a unique prerequisite of high-Tc FeSC. Furthermore, the plaquette antiferromagnetic domain wall
dynamics under the influence of small spin torque effect of spin-polarized tunneling current are shown to be consistent
with theoretical simulation based on the extended Landau-Lifshitz-Gilbert equation. (ArXiv:1608.00884, under review
in Nat. Mat.)
II. Enhancement of superconductivity by interfacial phonons
The physics at the interface between monolayer iron-based superconductor (FeSC) and perovskite substrate hasreceived considerable attention due to the unusually high Tc of ~100 K found recently in monolayer FeSe on
SrTiO3 substrate. It has been suggested that forward-scattering interfacial phonons coupled with the Fe-layerelectrons can enhance superconductivity from almost any kind of pre-existing electron-based pairing, initiating thequest for perovskite-clad FeSC monolayer and its bulk heterostructure with higher coupling efficiency with interfacialphonons. Here we report a spectroscopic imaging scanning tunneling microscopy (SI-STM) study on a parentcompound superconductor Sr2VO3FeAs, the only currently known self-assembled bulk example of FeSC monolayers
on perovskite layers with substantially high TC ~ 37 K. It shows clear signatures of forward-scattering phonons with
unprecedentedly strong coupling close to 1 probably due to doubled interfaces per FeSC monolayer. Our masked
quasiparticle interference (QPI) analysis based on the superconducting gap map and the V-Fe hybridization strength
map shows clear positive correlations between all pairs, which is the hallmark of pairing enhancement due to electronphonon coupling with interfacial phonons. With the possibility of massive number of parallel superconducting layers
51

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

and the stronger electron-phonon coupling achieved, perovskite-clad FeSC monolayers may become a building block of
the next generation Fe-based high-Tc superconductors with significantly enhanced Tc and current carrying capacity.
(ArXiv:1608.00886, under review in Nat.)
標題：頭脳循環 ワークショップ "Frontier of Quantum Material Science and Nano-Technology"
日時：2016 年 9 月 5 日(月) 午前 10 時～午後 2 時 30 分
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
要旨：10:00-11:00
講師：Hua Chen (テキサス大学オースティン校)
標題：Orbital moments and current-induced magnetization dynamics in noncollinear antiferromagnets
要旨：
Now that the anomalous Hall effect is established as a convenient order parameter probe in a class ofnoncollinear antiferromagnets, it is timely to examine effects that can be used for order parameter manipulation.
In this talk I will discuss some of our recent theoretical results on the coupling between the noncollinear
magnetic order parameter and external electric and magnetic fields. First I will briefly explain the physics oforbital magnetic moments which arise from the coupling between magnetic fields and the orbital motion ofelectrons. A nonzero orbital moment is present in all ferromagnets, but is usually much smaller than the total
spin moments. In noncollinear antiferromagnets like Mn3Ir or Mn3Sn, which have an anomalous Hall effect,
sizable orbital moments exist while the total spin moment nearly vanishes. This orbital moment can be used tomanipulate the order parameter using magnetic fields. Separately, in certain noncollinear antiferromagnets withbroken atomic-site-inversion symmetry, a nonzero site-dependent spin polarization can be induced by external
electric fields or currents, which can exert a torque on the local spin moments and can potentially change thedirection of the noncollinear magnetic order parameter or induce its nontrivial dynamics.
11:00-12:00
講師：野村 健太郎（東北大学金属材料研究所)
標題：Spin-electromagnetic responses in topological matters
要旨：
The electrical control of spin magnetization aims to be used in next-generation magnetic devices, allowing
information to be written electronically. Recently, spintronics phenomena in topological materials have beendrawn interests for achieving novel electrical manipulation of the magnetization, and generation of spincurrents. In this presentation we discuss theoretical proposals of spintronics phenomena in topologicalinsulators and magnetic Weyl semimetals.
In the first part of the talk, spin-electricity conversion at the interface between a ferromag-netic material anda topological insulator[1] is discussed. Injected spins by spin pumping are converted into a charge current due
to spin-momentum locking on the surface state. We for-mulate a theoretical model for spin dynamics and thespin-electricity conversion effect on the topological surface. The dumping constant is expressed in terms of the
conductivity of the surface Dirac fermions. The electrically induced spin current is calculated using the perturbation theory.
In the second part, we discuss spintronics phenomena in magnetic Weyl semimetals. A Weyl semimetal is a
new type of topologically protected gapless quantum state, with either time-reversal or spatial inversion
symmetries broken in three dimensions. Weyl semimetals with broken time-reversal symmetry are moreinteresting and rewarding for spintronics applications. We derive an effective free energy functional of■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

52magnetization which describes low energy excitations and magnetic textures[2]. We also demonstrate that Weyl
electrons in a magnetically doped Weyl semimetal exert a spin torque on the local magnetization, without aflowing current, when the chemical potential is modulated in a magnetic field. The spin torque is proportional
to the anomalous Hall conductivity, and its effective field strength may overcome the Zeeman field. Using thiseffect, the direc-tion of the local magnetization is switched by gate control in a thin film. We also discuss
dynamics of local magnetization by solving the Landau-Lifshitz-Gilbert equation.
[1] Y. Shiomi, K. Nomura, Y. Kajiwara, K. Eto, M. Novak, K. Segawa, Y. Ando, E. Saitoh, Phys. Rev. Lett. 113,
196601 (2014).
[2] K. Nomura and D. Kurebayashi, Phys. Rev. Lett. 115, 127201 (2015).
[3] D. Kurebayashi and K. Nomura, arXiv:1604.03326.
13:30-14:30
講師：Lucile Savary（マサチューセッツ工科大学）
標題：Disorder-induced entanglement in spin ice pyrochlores
要旨：
I will discuss a proposal according to which, in a certain class of magnetic materials, known as non-Kramers'spin ice,' disorder induces quantum entanglement. Instead of driving glassy behavior, disorder provokes
quantum superpositions of spins throughout the system, and engenders an associated emergent gauge structureand set of fractional excitations. More precisely, disorder transforms a classical phase governed by a large
entropy, classical spin ice, into a quantum spin liquid governed by entanglement. As the degree of disorder isincreased, the system transitions between (i) a "regular" Coulombic spin liquid, (ii) a phase known as "Mottglass," which contains rare gapless regions in real space, but whose behavior on long length scales is only
modified quantitatively, and (iii) a true glassy phase for random distributions with large width or large mean
amplitude. These results may be applicable to Pr2Zr2O7, in which random crystal field splittings have alreadybeen observed, and to classical spin ices, such as Ho2Ti2O7, upon chemical doping.

標題：ナノサイエンスセミナー：Nanogap-Enhanced Raman Scattering (NERS)
日時：2016 年 9 月 7 日(水) 午後 1 時 30 分～
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：Prof. Yung Doug SUH
所属：Korea Research Institute of Chemical Technology (KRICT) and SungKyunKwan University
要旨：
Started from the simple wet-chemical nanogap generation induced by Coulomb aggregation among colloidal
nanoparticles in aqueous solution after adding salt onto it shown independently by S. Nie and K. Kneipp in 1997,
nanogap engineering to enhance Raman scattering signal to achieve single molecule sensitivity is getting moresophisticated. In this talk, single molecule Surface-Enhanced Raman Scattering (smSERS) field formed since 1997
will be briefly reviewed and then different types of nanogap engineering strategy for smSERS developed in my lab will
be discussed: single-junction 0-D external nanogap between two spherical nanoparticles connected with a double helix
DNA (Nature Materials 2010), multi-junction 3-D spherical nanogap internally formed between spherical gold core
nanoparticle and spherical gold shell nanoparticle connected by multiple single helix DNAs (Nature Nanotech. 2011),
and 2-D nanogap arrays formed on a 4-inch polymer wafer by simple two-step process. Several reasons will be53

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

discussed why now SERS regime and NERS (Nanogap-enhanced Raman Scattering) regime should be separated on
the enhancement factor (EF) distribution histogram. Recent result including direct near-field visualization of the
nanogap field of the 2-D nanogap array, single molecule behavior of cytochrome C protein's Raman signal, and ultrauniform distribution of SERS enhancement factor (EF) of benzene thiol molecule dispersed on this plasmonic 2-D
nanogap array wafer will be presented.
List of Publications Related to this Presentation
1. D. Lim, K.-S. Jeon, H.M. Kim, J.-M. Nam, and Y.D. Suh, Nature Materials 9, 60 (2010)
2. D. Lim, K.-S. Jeon, J.H. Hwang, H.Y. Kim, S.H. Kwon, Y.D. Suh, and J.-M. Nam, Nature Nanotechnology 6, 452(2011)
3. H. Lee, J.-H. Lee, S.M. Jin, Y.D. Suh, and J.M. Nam, Nano Letters, 13, 6113 (2013)
4. H. Lee, G.-H. Kim, J.-H. Lee, N.H. Kim, J.-M. Nam, and Y.D. Suh, Nano Letters, 15, 4628 (2015)
5. Y.I. Park, J.H. Kim, K.T. Lee, K.S. Jeon, H.B. Na, J.H. Yu, H.M. Kim, N. Lee, S.H. Choi, S.-I. Baik, H. Kim, S.P.
Park, B.-J. Park, Y.W. Kim, S.H. Lee, S.-Y. Yoon, I.C. Song, W.K. Moon, Y.D. Suh, and T. Hyeon, Adv. Mater. (2009)
6. S.H. Nam, Y.M. Bae, Y.I. Park, J.H. Kim, H.M. Kim, J.S. Choi, K.T. Lee, T. Hyeon, and Y.D. Suh, Angewandte
Chemie 50, 6093 (2011)
7. J.-W. Oh, D.-K. Lim, G.-H. Kim, Y.D. Suh, and J.-M. Nam, JACS 136, 14052 (2014)
8. H.J. Seo, S.H. Nam, H.-J. Im, J.-Y. Park, J.Y. Lee, B. Yoo, Y.-S. Lee, J.M. Jeong, T. Hyeon, J. W. Kim, J.S. Lee, I.-J.
Jang, J.-Y. Cho, D.W. Hwang, Y.D. Suh, and D.S. Lee, Sci. Report, 5, 15685 (2015)
9. H.S. Park, S.H. Nam, J.W. Kim, H.S, Shin, Y.D. Suh, and K.S. Hong, Sci. Report, 6, 27407 (2016)

標題：新物質・理論インフォーマルセミナー：Targeted Synthesis of Hybrid Metal Organic Spin Liquids
日時：2016 年 9 月 9 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：Danna Freedman, T. David Harris
所属：ノースウェスタン大学
要旨：
Confining magnetic properties to two dimensions offers tremendous potential for the discovery of new properties.
One intriguing possibility is creating a spin liquid whereby an infinitely degenerate magnetic ground state enables therealization of new quasiparticles.
Synthetic inorganic chemistry is the ideal vector by which to design spin liquids. Specifically we are targeting two
dimensional kagome lattices, a structure predicted to house spin liquids. Danna Freedman will present prior resultson the known spin liquid herbertsmithite, and Dave Harris will present a synthetic vision and progress towards therealization of a hybrid metal-organic spin liquid.

■ ■■ ■ ■■ ■物性研だより第 56 巻第 3 号

54標題：理論インフォーマルセミナー：Field theory for symmetry protected topological properties of AKLTtype VBS states
日時：2016 年 9 月 20 日(火) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：高吉 慎太郎
所属：ジュネーヴ大学
要旨：
Mapping from quantum antiferromagnets to a semiclassical field theory such as nonlinear sigma models with
topological terms has contributed insights into the nontrivial behavior of quantum fluctuations since the work by
Haldane in 1980's. Recently, another aspect of AKLT states is focused, i.e., short-range entangled state protected bysome symmetry. We explain how such symmetry protected topological (SPT) properties in AKLT-type VBS states aredescribed using an effective field theory in spatial dimensions one through three.
Starting from the well-understood case of one-dimensional antiferromagnets and thereby establishing its validity,
we proceed to the two-dimensional square lattice. Through a path integral representation of the ground state wave
functional,we conclude that the ground state is an SPT state for the spin quantum number equal to two times odd
integer while it is topologically trivial for two times even integer.
We also show that this representation of the ground state wave functional is closely related with the strange
correlator,which is proposed as an indicator of SPT phase. Finally, we discuss generalization of the preceding approachto the case of a cubic lattice.

標 題 ： 理 論 セ ミ ナ ー ： Emergence of negative capacitance in multi-domain ferroelectric thin film
capacitors under bias
日時：2016 年 9 月 30 日(金) 午後 4 時～午後 5 時
場所：物性研究所本館 6 階 第 5 セミナー室（A615）
講師：笠松 秀輔
所属：東京大学物性研究所
要旨：
In recent years, several experimental works have shown that “negative capacitance” can be attained in a ferroelectricthin film placed in series with a paraelectric [1]. To explain this, they claim that the negative capacitance is realizedby suppression of spontaneous polarization in the ferroelectric due to the depolarizing effect coming from theparalectric film. However, such explanation has been criticized due to the fact that any such depolarizing effects areusually cancelled in ferroelectric materials through the formation of polarization domains.
In this talk, I will try to present a more convincing explanation of the mechanism for negative capacitance based on
first-principles simulation results of a multidomain ferroelectric-paraelectric bilayer capacitor under bias voltage [2].
The finite-voltage simulations are performed using the orbital-separation approach [3] within the Kohn-Shamformalism of density functional theory. We show that domains evolve in an antiferroelectric-like way, and that negative
capacitance can emerge as a result of monodomain formation under bias.
Reference:[1] G. Catalan, D. Jiménez, A. Gruverman, Nature Mater. 14, 137 (2015).
[2] S. Kasamatsu, S. Watanabe, C. S. Hwang, and S. Han, Adv. Mater. 28, 335 (2016).
[3] S. Kasamatsu, S. Watanabe, and S. Han, Phys. Rev. B 84, 085120 (2011); Phys. Rev. B 92, 115124 (2015).

55

物性研だより第 56 巻第 3 号■■■ ■ ■ ■■

人 事 異 動【研究部門等】○平成 28 年 8 月 31 日付け
（辞 職）
氏

名

所

松 本 洋 介

属

職

名

備

考

新物質科学研究部門

助教

マックスプランク固体研究所 研究員へ

職

名

備

考

考

○平成 28 年 9 月 1 日付け
（採 用）
氏

名

所

大 圃 一 実属

附属国際超強磁場科学研究施設 学術支援職員○平成 28 年 9 月 30 日付け
（辞 職）
氏

名

所

職

名

備

助

教

国立研究開発法人日本原子力研究開発機構
任期付研究員へ

属

職

名

備

榊 原 俊 郎凝縮系物性研究部門

教授

物性研究所 新物質科学研究部門から

瀧 川

仁

凝縮系物性研究部門

教授

物性研究所 新物質科学研究部門から

初 果

凝縮系物性研究部門

教授

物性研究所 新物質科学研究部門から長 田 俊 人

凝縮系物性研究部門

准 教 授

物性研究所 極限環境物性研究部門から

橘 高 俊一郎

凝縮系物性研究部門

助教

物性研究所 新物質科学研究部門から

上 田

顕

凝縮系物性研究部門

助教

物性研究所 新物質科学研究部門から

下 澤 雅 明凝縮系物性研究部門

助教

物性研究所 極限環境物性研究部門から

田 縁 俊 光

凝縮系物性研究部門

助教

物性研究所 極限環境物性研究部門から

秋 山 英 文機能物性研究グループ

教

授

物性研究所
附属極限コヒーレント光科学研究センターから

吉 本 真 也

機能物性研究グループ

助教

物性研究所 ナノスケール物性研究部門から

野 口 良 史機能物性研究グループ

助教

物性研究所 物性理論研究部門から

挾 間 優 治機能物性研究グループ

助

教

物性研究所
附属極限コヒーレント光科学研究センターから

多 田 靖 啓量子物質研究グループ

助教

物性研究所 物性理論研究部門から

上 床 美 也

附属物質設計評価施設

教

授

物性研究所 極限環境物性研究部門から

郷 地

附属物質設計評価施設

助教

物性研究所 極限環境物性研究部門から

古 府 麻衣子属

附属中性子科学研究施設○平成 28 年 10 月 1 日付け
（配置換）
氏

森

名

所

順

■ ■■ ■ ■■ ■考

物性研だより第 56 巻第 3 号

56

○平成 28 年 10 月 1 日付け（所属変更）
氏
山 下

名

所

属

職

名

備

考

穣

凝縮系物性研究部門

准 教 授

物性研究所 極限環境物性研究部門から

三田村 裕 幸凝縮系物性研究部門

助

物性研究所 新物質科学研究部門から

内 田 和 人

凝縮系物性研究部門

技術専門職員 物性研究所 極限環境物性研究部門から

村 山 千壽子

凝縮系物性研究部門

教務職員

物性研究所 新物質科学研究部門から

吉 信

淳

機能物性研究グループ

教

物性研究所 ナノスケール物性研究部門から

杉 野

修

機能物性研究グループ

准 教 授

物性研究所 物性理論研究部門から

中 辻知

量子物質研究グループ

教

授

物性研究所 新物質科学研究部門から

押 川 正 毅

量子物質研究グループ

教

授

物性研究所 物性理論研究部門から

57

物性研だより第 56 巻第 3 号

教

授

■

■

■ ■ ■ ■■

編 集 後 記
この 10 月には、物性研の改組が行われました。詳しくは前号巻頭の瀧川所長の記事や物性研ホームページに書かれていますが、新しく創設された 2 つの機能物性研究グループと量子物質研究グループの研究理念などをご理解頂き、今後の活動に注目して頂ければと思います。
そして 10 月と言えば、やはりノーベル賞です。物理学賞については、今号の押川所員の記
事を是非ご一読頂ければと思います。一般向けの説明にはとてもハードルが高い「トポロジカ
ル」「物性」のコンビのせいか、残念ながら受賞後全くと言ってよいほど、物理学賞に関する解説はテレビでお目にかかれません。やはり物性研が頑張らなくてどこがやるか、と広報担当としては焦るところであります。また、今年も日本から生理学賞に大隅東工大名誉教授が選ばれましたが、受賞直後から「役に立つ」研究と対比させて基礎研究への理解を求める訴えをされている様子は、今までのノーベル受賞者のコメント風景とちょっと違い、グッとくるのは物性研だよりを読まれている皆様も同じかと思います。この度重なる訴えに刺激されるように、
全国の 34 もの大学の理学部長による声明が出され、基礎研究への理解と支援を訴えています。ただ、その声明では運営費交付金と教員の削減の中止も求めていますが、子供つまりは学生数が確実に減っていく中で、ただ削減を止めろと言うだけでは、財務省の耳に届くのか、いささか不安なところです。
それから、10 月と言えば、一般公開です、、、、と、10 月は書く事に事欠かない時期で、編集後記もあっという間にスペースが埋まってしまいました。研究記事紹介ができなくて申し訳ないのですが、1 点、末元先生の記事にある「物性研をモデルにして設立されたマックスプラ
ンク固体研究所」については、とても気になっています。最後に、お気づきだと思いますが、物性研だよりのデザインが一新されました。それについては次号の編集後記にて。

鈴 木 博 之