ポスター発表１（前半パート）
ゴングショー(No.1 ~ No.18)

2.山田晃弘
レーザー下におけるQCD真空の構造

レーザー下におけるQCD真空の構造
Yamada, Yamamoto, arXiv:2107.07074

⼭⽥晃弘 慶應⼤ M2
⾼強度・⾼振動数のレーザーの下におけるQCD真空の構造を調べた。

⽤いて、𝜋"「Floquet 理論」と「カイラル摂動論」をある臨界強度よりも⼤きい強度のレーザーの下では中性パイオンのカイラルソリトン格⼦が実現されることを導く。

𝑚! 𝑧

3．野呂凱人

ハイペロンを含む中性子星物質の状態方程式

ハイペロンを含む中性⼦星物質の状態⽅程式
東海⼤学⼤学院! 、Physics Division, Argonne Na3onal Laboratory"〇野呂凱⼈!、Wolfgang Bentz!、Ian C. Cloët" 、⾕元

研究背景・⽬的

研究背景•

中性⼦星の中⼼付近ではハイペロンが含まれていると予想•

ハイペロンを含めて状態⽅程式を構築すると、状態⽅程式から導かれる中性⼦星の最⼤質量が観測と合わない！
→ ハイペロンパズル

研究⽬的•

ハイペロンを含むハドロンをクォーク３体の束縛状態で扱うことができるFlavor SU(3) NJL
Model で中性⼦星の状態⽅程式を構築する•

これによりクォークレベルでハイペロンパズルの原因とその解決⽅法を探る

雄尋!、北林照幸!

数値計算結果(preliminary)4 Dan Kondo
Self interacting dark matterand eﬀective range theory

𝜎𝑣 /𝑚 cm²/g×km/s

Effective range theoryという枠組みを使って自己相互作用するダークマターの断面積の速度依存性を調べると、共鳴幅が大きくて、質量が軽くないようなダークマターがデータに合いそうだ。

このダークマターだと質量20GeVぐらい⟨𝑣⟩ km/s

5. 伊東利将

多項式ポテンシャルによるインフレーションと暗黒物質

宇宙の謎
例えば…

暗⿊物質？ 初期宇宙は異様に平坦？
過剰なモノポール？ 初期宇宙は⼀様？

これらで説明試みるを！

6. 長村尚弘

The contribution of Hadronic VacuumPolarization to muon g-2

Review:

Deriving the contribution ofHadronic Vacuum Polarization tomuon g-2
Naohiro Osamura (Nagoya U.) M1

Discrepancy
𝑎!"# = 𝑎!$%& + 𝑎!%' + 𝑎!()* + 𝑎!(+,+Doubtful!
1. The order of the discrepancy "SM" and "exp"2. Large error
3. “dispersive integral” vs “la?ce (supports SM)”

[PHYSICAL REVIEW LETTERS 126, 141801 (2021)]

Deriving the formula explicitly𝑎!()*,+. =1 1𝑧(1 − 𝑧);
2 #2 $→456789:; =∫ 𝑑𝑠𝜎(𝑠) 𝑚 ∫< 𝑑𝑧
4𝜋 / 0!"(1 − 𝑧); 𝑚; + 𝑧𝑠

Using “op:cal theorem” and “dispersion rela:on” and showing some features.

7. 秋山 進一郎

Introduction tothe tensor renormalization group approachポスター７ 秋山進一郎 “Introduction to the tensor renormalization group approach”

テンソル繰り込み群（TRG）→ブロックスピン変換で経路積分を評価する✔ 「なんとなく聞いてみようかな？」な⼈⼤歓迎（前提知識不要です）✔ 数値計算をやったことがない⼈⼤歓迎（僕も⼤学院に⼊るまでプログラミングの経験ゼロでした）✔ TRGをある程度知っている⼈も⼤歓迎（⾊々と議論できれば嬉しいです）
🌾ポスター２-２５渡辺君@筑波⼤「モンテカルロ計算のすすめ」

オススメです！
違うタイプの計算⼿法を⽐較してみるのも⾯⽩いと思います8. 青木匠門(大阪大学素粒子論研究室)

Chiral Fermion
on Curved Domain-wallChiral Fermion on Curved Domain-wall
⼤阪⼤学素粒⼦論研究室 D1 ⻘⽊匠⾨

共同研究者:深⾕英則

正⽅格⼦上で曲がったドメインウォールを設置
エッジ状態が現れ，重⼒を感じた

9. 武井玄徳
ADHM構成法によるK-インスタントン数を持つ解の構成

9 . ADHM構成法によるK-インスタントン数を持つ解の構成
・Yang-Mills作用
1𝑆 = − ) 𝑑$𝑥 𝑇𝑟(𝐹%& 𝐹%& ) ,2 #𝐹%& = [𝐷% , 𝐷& ]の変分で得られる方程式、 𝐷% , 𝐹%& = 0.
・ADHM構成法

微分方程式⟺代数幾何𝑈 𝑥 ∗ = Λ 𝐵 − 𝑥1(×( *+𝑈 𝑥 ∗ 𝑑𝑈 𝑥𝐴(𝑥) = Im{}
∗1 + 𝑈 𝑥 𝑈(𝑥)

10. 川平将志
非摂動アノマリーとその応用

Anomaly inﬂow
d-dim theoryd+1-dimtopological theory

No Anomaly !!

Topologicaltheory

Bordism groupd+1-dimtopological theoryΩ!"#

11.古田悠馬

量子スタビライザ符号を用いたNarain
CFTの構成• 誤り訂正符号から格⼦とそれに付随するCFTを構成する⽅法を解説（arXiv:2009.01244）• CFTの分配関数が符号の重み多項式で表せる
𝑊𝒞 (𝑏𝑏) + 𝑐 𝑐,̅ 𝑏𝑏) − 𝑐 𝑐,̅ 𝑎𝑎))
𝒵 𝜏, 𝜏̅ =2" 𝜂 #"
ただし𝑊𝒞 𝑥, 𝑦, 𝑧 = 4 𝑥 "&' $ 𝑦 '! $ 𝑧 '" $ ('# $$∈𝒞

• CFTのT同値性は符号から構成できるグラフのELC同値性に等しくなる

12. 池田賢矢
AdS/CFT 対応におけるGKP-Witten 処方について(review)• AdS/CFT対応とは、対応の定性的導出、結合定数の関係
AdS: Type IIB超弦理論とCFT: Ｎ=4 superYang-Mills理論の対応を確認• GKP-Wi0en処⽅とは相関関数の計算のため具体的な対応関係を与える• 相関関数の具体的計算
2点関数の計算を実際に⾏い、CFTの期待通りの振る舞いが出ることを⾒る13.小川順生

Cardy formulaandBlack Hole Entropyトーラス上のCFTでの状態数の漸近系を与える公式𝑐)𝑐+
𝑆 = 2𝜋𝐿* + 2𝜋
𝐿*66を導出する。（Cardy公式）
これを２＋１次元のBTZ Black Holeについて適⽤して計量から直接計算したエントロピーとCardy公式を使って計算したエントロピーが⼀致することを確認する。
𝜋𝑟(𝑆=2𝐺BTZ Black HoleはAdS空間でのBlack Holeであり、重⼒で計算した結果とCFTで計算した結果が⼀致することからAdS/CFT対応の⼀つの確認といえる。14.谷井 大樹

Unity of All ElementaryParticle Forces(Review)

Unity of All Elementary-Particle Forces(Review)

Phys.Rev.Le*. 32 (1974) 438-441,H. Georgi and S.L.Glashow
⾕井 ⼤樹 名古屋⼤学E研 M1GUTs(grand unified theories)• 強い相互作⽤、弱い相互作⽤、電磁相互作⽤を統⼀• 結合定数を統⼀• 物質場を統⼀• 電荷の量⼦化••••

SMゲージ群を含む単純群
rankが4複素表現を持つの⽣成⼦は24個
SMにはないbosonと相互作⽤
例として陽⼦崩壊を議論する。

Coupling uniﬁca:on in the standard model

Phys.Lett.B 260 (1991) 447-455, U.Amaldi et al

15. 京鴻一

ランドール-サンドラム時空における電弱セクターの再現

• ランドール-サンドラム模型⇒五次元⽬の曲がった余剰次元を導⼊#𝑑𝑠 = 𝑒#, -.

/𝜂./ 𝑑𝑥 𝑑𝑥 − 𝑑𝑧𝑥%#• カルツァ-クライン分解⇒余剰次元⽅向を積分
四次元の有効場理論を得る。

z=L

z=0𝑧

𝐴𝑑𝑆,

• この機構で標準模型の電弱セクターを再現できるか？！
To be conInued⇒

我々の宇宙16. 山田篤幸
余剰次元模型における巻数展開

余剰次元模型における巻数展開

massPoisson
resummaPon formula

T-duality?

山田篤幸(名大D2)

17. 赤松拳斗

Flux compactiﬁcations
and naturalness

Flux compac+ﬁca+ons and naturalness
Buchmuller, Dierigl, Dudas, JHEP 08 (2018) 151 [hep-th/1804.07497]

⾚松拳⽃（⼤阪市⽴⼤学

素粒⼦論研究室 M1）##The Higgs mass is 𝑚0= −𝜇# + 𝛿𝑚0.
1
The mass correction 𝛿𝑚0∝ Λ1

The classical mass −𝜇1

This gap will be 125 GeV. (naturalness)

Using a flux compactification"⇒ 𝛿𝑚!
= 0 , 𝜑# might be a Higgs boson!
!

18.須田友也

Witten型ボゾン開弦におけるタキオン凝縮

タキオン真空解• 不安定なD-braneが崩壊して開弦の⾃由度がなくなるタキオン真空解を求める。
• ゲージ不変な作⽤
1
1
1
S = − $ tr ΨQ " Ψ + Ψ %3g# 2
に対する運動⽅程式を満たす解を探し、対応するエネルギーとD-braneの張⼒が⼀致することを⾒る。