改訂 弧電磁気論（６．電気磁気の配列）

２０１１年１２月１６日
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６．電気磁気の配列
これまでローレンツ変換に着想を得た仮説による電気磁気の考え方を述べた。ここでは、仮説の詳細な検討と、電磁誘導現象との関係について、また、
これらがどのような配列になるのかを検討する。
この仮説では、電場磁場は高次元の実体との接点または投影である。そこ
で仮説による電気・磁気の実体を電気・磁気という語の後に、単極あるいは双極という単語を付け加えて使うことにする。というのは３次元空間において電気磁気現象が単極と双極の組み合わせとして存在するのだから、高次元の実体も単極と双極の組み合わせによる配列であると考えるのが妥当と思われるからである。

仮説に基づき、電気磁気の実体を模型にしたものが図７である。我々が観測できるのは、縦の面に投影された電気単極（ア’）と底面に投影された磁気双極（ア’’－イ’’）である。それぞれの面が我々の空間と考える。我々にとって空間は１つであるから、縦面と底面の区別はない。逆に我々の面（空間）に電気磁気の実体（ア－イ）が、あるときは縦に電気単極（ア’）として接し、ある時は横に磁気双極（ア’－イ’）として投影することにより現れる。
つまり我々の面（３次元空間）に対して、電気磁気の実体が９０度回転して接している、または投影していると考える。
（注：着想はローレンツ変換よ2

り得たけれど、後述の通りローレンツ変換とは関係ない。
）
言い換えると「観測者から見た電気単極（ア’）の位置の変位である速度(ｖ)などにより、我々の３次元空間と電気磁気の実体との関係位置の違いにより我々の空間に接する面を違わせている。
（回転変換する）」ということである。
（図７－１）の左図のように磁気双極は電気磁気の実体（ア－イ）がもつ双極の投影であり、周囲に磁場を作る。電気単極は右図のように電気磁気の実体の一方の極（ア’）が我々の空間に垂直に接しており、周囲に電場を作る。
この実体（ア’）は電気単極であり、いわゆる陽子や電子などの物質である。
このモデルにおいて、我々の認識している３次元空間での物質とは「電気磁気の実体が我々の空間に接した単極の状態」のことになる。従って、このモデルにおいて磁気双極は物質としての性質は持たずに、物質としての電気単極の我々の３次元空間内での挙動（時間的な位置の変位：時間による１次微分＝速度ｖ）により、電気単極の周囲に磁場を生じると考える。従って磁場には源がなく対応する物質は存在しない。

電気単極（ア’）は電気磁気の実体の一端である。では電気磁気の実体のもう一方（イ’）について、どのように考えればよいのだろう。このモデルにおいて（イ’）はやはり単極であろうと考えている。仮説として単極（イ’）を設けることにする。我々の空間に平行に存在して投影面を磁気双極として見せ3

ているときの電気磁気の実体（ア－イ）と、垂直に我々の空間に接するときに電気単極（ア’）として現れている実体（ア’－イ’）が異なる実体であるという考えは、このモデルを複雑にするからであり、着想は「一つの実体の回転変換」であるからである。
更に仮説を直交座標として、図７－２に示す。我々の空間（ｘｙｚ＋ｔ）に直交する高次の空間を仮定する。その方向を仮にＥ軸とすることにより、計５次元の空間として表現する。観測者の座標系をＳ、観測者から見て時間の経過とともに位置をかえる座標系をＳ’とする。

座標系Ｓ’にある物質である単極が速度ｖや加速度ａ、躍度ｊ（加加速度：
加速度の時間変化率をいう）を持つときに、座標系Ｓから見てどのように観測されるかを検討することにする。図ではＥ軸とＺ軸とは同じ方向にあるけ
れど、Ｚ軸はＭ軸内にあるとする。以後、速度ｖや加速度ａ、躍度ｊ及び力Ｆをベクトルで表す。
次に、単極・双極の関係と、これらが作る電気磁気の実体を定義し、それらが高次元空間（Ｅ軸）と我々の空間（Ｍ軸）との間に、どのような関係を持つかを検討した後、実際の現象の幾つかについて検討する。
図７－３において、高次に存在すると仮定している電気磁気の実体（ア’4－イ’）は両端に単極を持ち「対」を形成している。我々の空間に垂直にある
状態では電気単極（ア’）として存在していて、電気磁気の実体である（ア－イ）は（ア’－イ’）と同じものと考える。図では実体の一方の単極（イ’）と電気単極（ア’）を太い線で結んだ、ちょうど鉄アレイの様な形状になる。そして、高次の実体と我々の空間との間には実体の回転変換と投影があると考える。なお、磁気双極の作る磁力線について、通常はＮ極から出てＳ極に至る力線を用いるが、電流の向きと電子（電気単極）の向きが逆であり、本書では電気単極（ア’）を基準にしているから、磁力線をＳ極から出てＮ極に至る向きに描くこととする。そして、電気磁気の実体（ア－イ）の（イ）を前方とするベクトルで表す。

高次の空間（Ｅ軸）の実体である、Ｍ軸に垂直に接する「電気単極（ア’）と単極（イ’）の対」は速度ｖ（－Ｘ方向）を持つことにより進行方向に左回転して、実体（ア－イ）となる。次いで、実体（ア－イ）はＭ軸に投影されて、磁気双極（ア’’－イ’’）となる。磁気双極（ア’’－イ’’）の（ア’’）極はＮ極であり（イ’’）極はＳ極となり、磁気双極の示す方向を（イ’’）極が前方の－Ｙ方向とする。
このモデルにおいては、上記の進行方向と大きさを表すベクトル（速度ｖ・
加速度ａ・躍度ｊ）を基準として、Ｍ軸に垂直に接する高次の実体はベクト5ルの微分階数分だけ左方向の回転変換を行うとする。また、Ｅ軸上の実体どうしが相互作用をもつ場合はベクトルＦが生じ、微分の階数だけ積分（方向の変換を伴う回転）が繰り返されることにより、Ｅ軸からＭ軸へ投影されて引力・斥力になる。この回転変換について、既存の現象から変換後の方向は推察されるけれど、その規則性は十分明らかでない。

図７－４は例として、初期の方向を速度ｖは－Ｘ、加速度ａは－Ｚ、躍度
ｊは＋Ｙ方向であるとしている。そして、速度ｖは時間について１階の微分であるから、Ｅ軸上の実体である垂直の「対ア－イ」を１回の左方向の回転
6変換を行う。その結果、電気単極（ア’）が速度ｖを－Ｘ方向にもつのであれ
ば実体は－Ｙ方向になり、実体の投影面であるＭ軸には－Ｙ方向に磁気双極（ア’’－イ’’）ができる。次に加速度ａが速度ｖに直交しているのだから、例
では加速度ａの方向を初期として－Ｚ方向とした。１回目の左回転変換後の実体の向きは＋Ｘである。Ｅ軸の実体は常にＭ軸に垂直であるから、２回目の変換前＋Ｘ方向に垂直に実体があるとする。２回目の変換後の方向は＋Ｙであり、その投影面が求める磁気双極の方向となる。以下、躍度ｊも同様である。
（注意：電気単極（ア’）と単極（イ’）の対はＭ軸に常に垂直に接しているのだから、変換後の電気単極（ア’）も垂直に接しているとして変換を続ける必要がある。
）

実体（４）の近傍に電気単極が存在する場合において、電気単極（ア’：
速度ｖ：－Ｘ方向）は回転変換後に実体（１）となり、（－Ｙ）方向になる。
そのとき、実体（４）の極性によってベクトルＦを（＋Ｘ）または、（－Ｘ）
方向に受ける。つまり、作用を及ぼし合う実体が平行である場合について検7

討する。
実体（１）がベクトルＦ（＋Ｘ）方向に受けると、実体（１）は左回転して実体（２）となる。実体（２）の単極（ア’）はＭ軸に接しており、方向は（＋Ｚ）となる。また、実体（２）がベクトルＦ（－Ｘ）方向を受けると、左回転して実体（３）となる。実体（３）の単極（イ’）はＭ軸に接しており、方向は（－Ｚ）となる。ただし、実体（１）の単極（ア’）と実体（２）の単極（ア’）並びに実体（３）の単極（イ’）はＭ軸に接している。
このモデルにおいては、単極がＭ軸に垂直である限りは単極（イ’）も電気単極（ア’）と同様に振る舞う。つまり、単極（ア’）と単極（イ’）は同種である。

図７－６は直交座標にまとめたもので、実線のベクトルが初期の方向であり、太い破線は変換後に生じる磁気双極（ア’’－イ’’）の方向である。ここで速度ｖには磁気双極φ１が、加速度ａにはφ２が、躍度ｊにはφ３が対応している。ベクトルそれぞれの長さに意味はない。
これをまとめると、次の通りとなる。
①Ｍ軸に直交する次元Ｅ軸を仮定する。
②Ｅ軸上に単極（イ）を仮定する。
③電気単極（ア）は単極（イ）と対をなし双極となる。これが電気磁気の実体である。
④電気単極（ア）と単極（イ）は同種である。単極の「対」のいずれの単極8がＭ軸に垂直に接する場合も同じ電気単極として振る舞う。
また、
この
「対」
がＭ軸上において、平行であるときに電気単極は物性を失う。
⑤電気磁気の実体がＭ軸に平行のとき、実体は投影して磁気双極として現れる。
⑥電気磁気の実体の同じ極どうしは引力、異なる極どうしは斥力に相当するベクトルが生じる。
⑦電気磁気の実体はＭ軸とＥ軸との間において、微分積分を伴う回転変換と投影で結ばれる。
⑧Ｍ軸で電気単極が速度ｖ、加速度ａ、躍度ｊを持つことによってＥ軸上にある「対を成す電気磁気の実体」は左方向に９０度の回転変換を受け、Ｍ軸に平行となる。実体は回転変換を速度ｖ、加速度ａ、躍度ｊの微分階数と同じ回数受ける。
⑨Ｅ軸上にある電気磁気の実体の相互作用（ベクトルＦ）は９０度の左方向の回転変換をしてＭ軸にある単極に伝わることにより、力Ｆとなる。変換規則は図７－４と図７－５による。
例えば図７－３にある、「電気単極（ア’）と単極（イ’）の対」はＭ軸に垂直に接しており、電気単極（ア’）が速度ｖを－Ｘ方向に持つならば、「対」は
図７－４速度ｖの例の回転変換を１回経てＥ軸にある垂直の対（ア’－イ’）は－Ｙ方向の実体（ア－イ）となる。この実体は－Ｙ方向にあり、その投影面である磁気双極（ア’’－イ’’）は（ア’’）をＮ極とし、（イ’’）をＳ極とする。
仮説によるモデルでは、「微分は幾何図形においてベクトルの回転」である
関係を、時間を含む我々の４次元空間と高次の実体である５次元空間との関係に置き換えたようなものになる。つまり、Ｍ軸上の微分をＥ軸へ回転変換
として適用し、Ｍ軸へ投影する。そしてＥ軸上で実体どうしのベクトルが生じたら、同じ階数の積分を伴う回転を経てＭ軸上の力Ｆ’となる。
これらをまとめると次表の通りとなる。
横軸は上から、時間での微分の階数。Ｍ軸上でのベクトルの種類、図７－４で示したＭ軸ベクトルの初期の方向、Ｅ軸上へ向けての実体の回転変換の9回数（Ｍ軸ベクトルの微分階数）、回転変換後の実体の方向（投影後の磁気双極の方向）、Ｍ軸での力Ｆである。＊１と＊２は推測である。
（┐記号で下を見る。
）
時間微分階数１

２

３

Ｍ軸ベクトル

速度ｖ

加速度ａ

躍度ｊ

初期の方向

－Ｘ

－Ｚ

＋Ｘ

０

１┐

Ｅ軸での
変換回数

ｖ
ａ

０

ｊ

Ｍ軸投影の
（磁気双極）方向

４

１

２┐

０

１

－Ｙ

５

６

２

３┐

＋Ｙ

－Ｙ

Ｍ軸での力Ｆ（時間微分階数）*1*2

座標Ｓ’上の電気単極の位置の時間の１階微分である速度ｖの初期の方向は－Ｘである。４行目に示すとおり、速度ｖのＥ軸での１回の回転変換を経て（┐記号のとおり下段を見る）Ｍ軸に投影される磁気双極の向きは－Ｙ方向となる。その際に電気単極に働く力Ｆはである。この式は電気単極（この場合は自由電子）の質量ｍに速度ｖの二乗を掛けたものであるから、
速度ｖを積分したものである。力と速度が微分・積分の関係にあるから、数学の微分・積分の関係がそのままＭ軸とＥ軸の間での回転変換に置き換わったと考えられる。すると躍度ｊをＥ軸上での回転変換を経てＭ軸に投影する
場合においては、高次のベクトルは７乗の積分（力Ｆ）として現れることが予想される。
（力Ｆの及ぶ範囲は距離の７乗に逆比例することになろう。
）この関係を示したものが＊１と＊２であり、仮に電気単極に躍度ｊを与える電子機器が開発されれば初期の方向（－Ｙ）に正の磁気双極（－Ｙ方向）が現れ、電流を加速させるものとなり得ると推測される。
考えてみれば、物質は速度を持ちその力は距離の二乗に逆比例する。
一方、10電気磁気現象において、時に放電現象に見られる非常に強力な現象は＊１や＊２に原因があるのではないか。高次にある電気磁気の実体は同極、あるいは異なる極により相互作用を行うと考えられるが、そのまま投影されて力Ｆになるのではなくて、方向の回転変換と積分を経てＭ軸に現れているのではなかろうか。現在は、Ｍ軸上に出現する力Ｆ’の方向を十分に予想できないけ
れど、所定の回転変換と投影により、力Ｆとなるのであれば、荷電粒子の集合体である物質もこの仮説モデルによる速度・加速度により力が与えられているのかも知れない。つまり、物質どうしのである理由が高次の空間との関係からきているのかも知れない。言い換えると「重力は高次の空間における電気磁気現象の一種である」かも知れないということである。このモデルは後述する。
このように見ると電気磁気の現象は５次元という高次元であり、理解しがたいものではあるものの古典的な力学に包含されていることになる。
「４．エ
ネルギーの相対性」で示したとおりである。仮説によれば、場の理論は座標
系Ｓ’の「絶対空間」での理論であることになる。

11

１．速度ｖを持つ電気単極の周囲にできる磁場

図７－７は高次の空間にある座標系Ｓ’である。横軸は簡便のため（ｙｚ軸）を示し、ｘ軸は紙面に垂直とする。
左図の通り、両端に単極を持ち「対」を形成している電気磁気の実体（ア’－イ’）は我々の空間に垂直にある状態では電気単極（ア’）として存在していて、電気磁気の実体である（ア－イ）は（ア’－イ’）と同じものと考える。
座標系Ｓから見て、座標系Ｓ’に電気単極（ア’）が速度ｖでｘ軸方向（紙面に垂直の方向）へ移動するとき、Ｓ’のＥ軸上において、電気磁気の実体である（ア’－イ’）は左方向へ回転変換（＋Ｘ→＋Ｙ）して、電気磁気の実体である（ア－イ）となる。
（電気磁気の実体は左方向であることに注意）そして、
電気磁気の実体である（ア－イ）が我々の空間に投影されて磁気双極（ア’’－イ’’）となる。電気単極（ア’）の作る磁気双極（ア’’－イ’’）の長さは２ｒであり、これが電気単極（ア’）の直径となる。電気単極（ア’）が速度ｖでｘ軸12方向へ移動することにより電気単極（ア’）が持つ磁気双極（ア’’－イ’’）が我々の空間で描ける磁場の自由度は２（ＹＺ面）であり、図右側のようにＹＺ面において、白い矢印の向きと同じ左方向の渦状の磁場を描く。電気単極（ア’）の持つ速度ｖの逆方向が電流Ｉの定義であるから、電流Ｉが描く磁場は右方向の渦状の磁場となる。
このように、高次の空間は時間（ｔ）を除けば、４次元であり「電気単極（ア’） と単極（イ’）の対」は双極であるけれど、投影面である３次元においては自由度３の状態となる。つまり電気単極（自由電子）は直径２ｒを持ち、内部に自由度３の磁気双極があると考えられる。これが速度ｖを持つことにより、Ｘ軸方向の自由度がマイナス１となることによって、ＹＺ面に左方向の渦状の磁場ができるものと解する。また、１回の左方向の回転変換により、高次にある実体はＸ軸からＹ軸へ回り込むのは図７－４に示すとおりである。なお、電気単極（ア’）が座標系Ｓにある時は、その実体（ア－イ）がＭ軸に垂直であるけれど、座標系Ｓ’にあるとき、つまり速度ｖや加速度
ａ・躍度ｊを持つときにはＭ軸に平行となる。すなわち、座標系Ｓ’にある電気単極（ア’）はＭ軸上に存在しないと考えられる。
２．電気単極のループが持つ磁場
図７－８に示すように、座標系Ｓ’にある電気単極（ア’）がＭ軸内でループ（ウ）を描く運動を行う場合について述べる。
電気磁気の実体である（ア’－イ’）の一方の電気単極（ア’）がＭ軸内において、太い線で示した軌跡（ウ）を描くときに、電気磁気の実体（ア’－イ’）
は高次元であるＥ軸内において９０度の左回転変換を経て、電気磁気の実体
２（ア－イ）となるとともに、実体２を投影した磁気双極（ア’’－イ’’）を生じる。ただし、実体２及び実体２の投影である磁気双極（ア’’－イ’’）は省略する。図７－７の右図がこの位置に存在することになる。また、図では（ア’－イ’）を大きく描いてある。

13

電気磁気の実体２（ア－イ）がＥ軸上でループ状に集合することにより、
電気磁気の実体（１）になる。そして、電気磁気の実体（１）がＭ軸に投影されることにより、長さ２Ｌの磁気双極（ア’’－イ’’）を生じる。当然のこと
電気単極（ア’）の描くループ（ウ）は磁気双極（ア’’－イ’’）の中央にくる。
なお、電気磁気の実体（１）がＭ軸に描く磁気双極（ア’’－イ’’）の（ア’’）はＮ極になり、（イ’’）はＳ極になる。また、一つの電気単極がループ状に運動するときに生じる磁場はトーラス状になる。

14

３．磁場中での電気単極の運動により受ける力
磁場の中にある導線に電流を流すと、右ねじの法則により、導線に力が働く。これを仮説モデルにより検討する。

電流Ｉの方向と電気単極（ア’）は向きが逆であるから右図は左図を反対方
向から眺めた図になっている。
（図７－９）
仮説のモデルでは電流・導線に代えて、電気単極（ア’）が永久磁石などの作る磁気双極（ア’’－イ’’）の近傍にあって、磁場へ向かう移動をするときに磁場より受ける力としている。
（図７－１０）ここでは、明記しないけれど、
この電気単極（ア’）は座標系Ｓ’にあり、観測者は座標系Ｓにある。
図７－９左側のように、永久磁石により作られる磁気双極（ア’’－イ’’）がＹ軸方向にあり、それに対応する電気磁気の実体（１：ア－イ）が我々の空間から見えないＥ軸上にあるとする。この磁気双極（ア’’－イ’’）の（ア’’）はＮ極であり（イ’’）はＳ極であり、磁力線はＮ極から出てＳ極に至るように描いているけれど、実体（１）の（イ）の示す方向を実体（１）の方向とする。
また、右図で我々の空間座標（Ｍ軸）のＺ軸は便宜上、Ｅ軸と同方向となっているが②はＥ軸ではなくＭ軸上にあるＺ軸方向を表す。

15

実体（１）の磁気双極（ア’’－イ’’）の近傍に速度ｖの電気単極（ア’）が－Ｘ軸方向へ移動している。
（同時に対である単極（イ’）も移動している。
） 右
図は左図の電気単極（ア’）の付近を拡大した図である。
磁気双極（ア’’－イ’’：－Ｙ軸方向）の磁場に電気単極（ア’）が－Ｘ軸方向に速度ｖで接近するとき、「電気単極（ア’）ともう一つの単極（イ’）との対（ア’－イ’）」は、Ｅ軸内で進行方向に対して左方向に回転変換し－Ｙ軸方向へ向き（－Ｘ→－Ｙ変換）、電気磁気の実体２（ア－イ）となる。このことにより、電気単極（ア’）は周囲に渦状の磁場を持つ。（図７－５と同じものであり図は省略した。
） 電気磁気の実体（１）と実体（２）はＹ軸上で向きが逆であり異なる極どうしが斥力に相当するベクトルを持つことになる。電気磁気の実体（２）は電気磁気の実体（１）からベクトルＦ（白い矢印）をＸ
軸方向に受ける。このベクトルＦは＋Ｘ軸方向へ働き、実体（２）を左方向の回転変換（Ｘ→Ｚ変換）を経て、再び電気単極（ア’）と単極（イ’）の対になる。その結果、実体（２）の方向はＹ軸から＋Ｚ軸方向へ変わり電気単極
16（ア’）は＋Ｚ軸方向の力Ｆ’を受けることになる。
この高次の実体モデルにおいて、単極の速度ｖは３次元空間（Ｍ軸）と高次空間（Ｅ軸）との間において、左方向への回転変換（微分・積分）と投影により結ばれていると考えられる。
①Ｘ軸方向の速度ｖの電気単極→実体（２）はＥ軸に垂直から左回転して－Ｙ軸に平行の状態へ回転変換する。
（電気単極が磁気双極をもつことにより、周囲に渦状の磁場をもつ：図７－７）②実体（２）は実体（１）から＋Ｘ軸方向のベクトルＦを受ける。ベクトル
Ｆは実体（２）を再び、左方向に回転変換（積分）して垂直にＭ軸に投影されて単極となり、＋Ｚ軸方向の力Ｆになる。
速度ｖは－Ｘ軸方向である。この速度により垂直であった実体（２）が左回転して、－Ｙ軸方向に磁場が渦状に生じる。実体（２）の向きは－Ｙ軸方向にある実体（１）と異なる極どうしが向き合うこととなり、ベクトルＦを＋Ｘ軸方向に生じる。高次のベクトルＦは進行方向に左回転して＋Ｚ軸方向に積分されて力Ｆ’となる。こうして高次の空間と３次元空間の間に２回の回転変換を経て速度ｖは９０度ずれて、進行方向に左向きの力となると考えられる。 これまで、電磁気論では磁気双極の極どうしが引力・斥力を持つと理解されてきたが、このモデルにおいては高次の実体が同極ならば引力に相当するベクトルが生じ、異なる極どうしなら斥力に相当するベクトルが生じると解される。これまで不思議であったのは、磁場の中にある導線に電流を流すと、電流を押し戻す方向に力が働くはずが、９０度右にずれて力が働くことであった。高次にある実体どうしが吸引、反発に相当するベクトルを生じることがＭ軸との関係「回転変換（微分・積分）と投影」により起きているということであれば理解が容易である。

17

４．電気単極の加速度と自己インダクタンス
次に「電気単極（ア’）ともう一つの単極（イ’）との対（ア’－イ’）」が円の軌跡（ウ）を描くことで加速度ａを持つ場合を考える。
電気単極がコイルの中を移動（コイルに電流がある状態）するとき、コイル自身に流れる電流が時間的に変化しない場合を検討する。電気単極が描く軌跡が円であることにより加速度ａ（電気単極（ア’）の位置の変位の時間の２次微分）がある場合であり、図７－８に示すループ内での加速度ａに等価である。
（図７－１１）磁気双極（ア’’－イ’’）の磁力線はＥ軸上の実体の方向と合わせるために、
Ｓ極より出てＮ極に至るように描いている。

電気単極の対（ア’ －イ’）は速度ｖの左回転変換により電気磁気の実体（１）となり、Ｅ軸に投影されることにより－Ｙ方向の磁気双極（１）となる。
同時に加速度ａにより、「電気単極（ア’）ともう一つの単極（イ’）との対（ア’－イ’）」は図７－４右上に示すように２回の回転変換を経て＋Ｙ方向の18

実体（２）となる。そして、Ｍ軸に投影された磁気双極（２）は磁気双極（１）の反対方向となる。電流の時間変化（電気単極の加速度ａ）が逆方向の磁気双極を生じることにより、速度ｖにかかる－Ｙ方向の磁気双極を減じることになる。
次に、自己インダクタンスについて検討する。
（図７－１２）図において、単位長さの導体（Ａ－Ｂ）が直線である場合とコイル状にある場合とで比較する。この導体に電池をつないで回路を作る。

左図で導体は直線を、右図ではコイルとその内の一つのループを示している。左図の破線の円は生じる磁場を示し、その際の電気単極が生じる磁気双極をφ１（速度ｖに対応）及びφ２（加速度ａに対応）とする。白丸は導体内の電気単極を示している。右図は導体（Ａ－Ｂ）を含むコイルであり、右
端図はコイルの１ループでの電気単極が受ける速度・加速度を示している。
それぞれの導体に電池を接続して回路を作り一定の電流を流そうとする。導
体内の電気単極が移動するときの速度ｖ・加速度ａをベクトルで示す。生じる磁気双極を白い矢印のφ１及びφ２で示す。直線の導体で生じるφ２は電流を流そうとする時と、遮断した時のみである。
（ON-OFF 時のφ２も表示
している。
）
19

直線の導体で生じる磁場は電流が時間により変化しなければ、打ち消す磁場は生じない。コイルでは湾曲した導体に沿って電気単極が移動しているた
めに、時間的に変化しない一定の電流であっても加速度ａは生じており、速度ｖによる磁気双極φ１を打ち消す方向に磁気双極φ２が生じていることになるから、コイルに生じる磁気双極φ２は直線の導体に生じるφ２より常に大きい。つまり、単位長さの導体ア－イの自己インダクタンスは直線よりコイルの方が大きいことになる。
５．磁気双極の対称性
これまで検討してきた、電気単極（ア’）を含む高次の実体とその回転変換
した投影面である磁気双極の関係を検討してきた。これらは次図のように電気単極（ア’）の周囲に投影された磁気双極が均一に配置されたものであった。

電気単極は生じた磁気双極と磁場の中心に位置している。図では投影された磁気双極（ア’’－イ’’）を白い矢印で示し、物質に対応していないため両端の丸印は表示しない。
マクスェウルの方程式において磁場は、生じる磁気双極が軸対称の場合のみ表されている。
それでは左右の長さＬが異なる場合は存在するのだろうか。
（図７－１４）
図７－７に示すような直進する電気単極において、図７－１４のような非20対称な磁気双極は存在しないけれど、ソレノイドコイルの場合は、筆者の考
えでは幾つか存在する。

磁気双極・磁場はもともと軸対称であるから、等方性と言わないけれど、
Ｌ１≠Ｌ２である場合について「異方性インダクタンス」と呼ぶ。この呼称はインターネット上にある「フリーエネルギー研究所：草原優紀氏（ﾊﾝﾄﾞﾙﾈｰﾑ）」の提唱が初めである。
６．テスラコイル
テスラコイルとは「調相結合トランス」と呼ばれる共振現象を利用した変圧器である。調相結合トランスは液晶バックライトの電源トランスに利用されている。このトランス内において磁束の進行波や定在波が存在し二次コイルに捉えられると説明されている。仮説による見方をすればテスラコイルにおいては、一次コイルは二次コイルの片方に寄せられており、定在波や進行波による共振現象だけでなく、スパークギャップにより生じる急峻な電流変化、つまり一次コイル・二次コイル内の電気単極が持つ躍度ｊによる正の方向への流れが影響しているのではないかと考える。
21

７．超効率インバーター（デゴイチ）
テスラコイルは空芯であり、生じる磁気双極の偏りを意図するのは、一次コイルの配置とスパークギャップによる急峻な電流変化であったが、磁気回路を工夫した機器がある。
クリーンエネルギー研究所の井出治氏は超効率インバーター（デゴイチ）（１６）

を開発しており、これにより超効率を実現している。井出治氏は通常のト

ランスにおいても急峻な「スパイク波」によって、超効率が発生すると述べている。また、「トランスにエアーギャップを設ける」ことにより、約３００％の効率を実現している。
井出治氏は超効率が出現する起電力について「“正の起電力”は、磁束の時間による２次微分か、それ以上の高次の時間微分の関数である」という仮説を提起されている。
著書にはエアーギャップを持つ特殊なトランスの構造は明記していない。
推測であるけれど、超効率インバーター（デゴイチ）が持つ磁気回路は図７－１６のようであると考えられる。

著者はトランスの磁気回路において「反磁場を形成することにより、正の起電力が発生する」と述べている。液晶バックライト電源トランスのように進行波や定在波によりトランスの効率を高めるのではなく、積極的に躍度ｊ22

による正の方向の磁気双極を創り出す工夫をしている。
この構造と駆動回路の工夫によって、図７－１４に示す磁気構造が極めて短い時間実現していて、急峻なパルスが持つ躍度ｊによる正方向の非対称な磁気双極になるのではないかと考える。 つまり、躍度ｊは３階の微分であり、これによる力Ｆ’は電気単極（ア’）が持つ躍度ｊの７乗で正の方向に現れると考えれば超効率の理由に合点がいく。そして、前述の通りエネルギーは相対的なものであり、高次元の縦軸であるＥ軸はエネルギーであるというのは未だ理解しにくいものながら、物質に高いエネルギーの状態（実体）が重畳しているという考えは井出氏の実験結果から合理的であると考える。
つまり、エネルギーの相対性を考慮すれば、エネルギー保存則が成り立つと同時に高次の実体との関係において、別途エネルギーの湧出が見られるのは合理的である。
（本件について、クリーンエネルギー研究所に問い合わせないこと。
）
８．ファラデーの単極誘導

ファラデーの単極誘導とは図７－１７のように端の面に磁極が配置された円柱状の磁石に対し、同軸上に導体円板を配置して軸周りに回転させると、中心軸と円板の周縁部との間に誘導起電力が発生する現象をいう。
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回転中心軸と周縁部に接点を設けて検流計をはさんで回路を設けると誘導電流が流れる。その際の現象は（１）磁石を固定して円板を回転すると誘導電流は流れる。
（２）円板を固定して磁石を回転すると誘導電流は流れない。
（３）磁石と円板を一緒に回転させると誘導電流は流れる。
である。
前図の磁石柱と回転円板上の電気単極（ア’）を仮説のモデルに置き換えたものが図７－１８である。

実体（１）はＭ軸より下に描いてあるがＥ軸プラス側にある磁石柱の実体である。実体（１）の投影であるＭ軸上の磁気双極（ア’’－イ’’）は（－Ｚ方向）
であるけれど、図は省略してある。円板の周縁部に位置する電気単極（ア’）は速度ｖ（－Ｘ方向）、加速度ａ（－Ｙ方向）を受けるので、図７－４の回転変換を１回、あるいは２回受けて、それぞれ実体（２）の磁気双極：－Ｙ方
向に、実体（３）の磁気双極：＋Ｙ方向に生じる。
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それぞれの回転変換を経た実体（２：－Ｙ）と実体（３：＋Ｙ）は実体（１：－Ｚ）と直交することになる。実体どうしが直交する場合は、平行である場
合より、引力斥力とも弱いと考えられる。そのため、実体（２）と（３）は何らかの変換を経て、－Ｚ方向に弱いベクトルＦを生じると考えられる。
（変
換過程は不明である。
） 実体どうしがＥ軸上において直交する場合に生じるベクトルＦはどう回転変換（積分）されるのか規則性は分からないけれど、
結果的には単極誘導による電気単極の誘導される方向（Ｆ’：－Ｙ）になるのではないか。図７－５において、２つの実体が平行である場合の作用については検討したけれど、直交する場合は不明である。
ファラデーの単極誘導を仮説のモデルで検討すると、①起電力（Ｆ’に等価）の方向は不明であるが、弱い起電力であろう。②実体どうしが直交であることから、加速度ａにより生じる磁気双極は生じる起電力を相殺する方向に働いていないか、もしくは弱いようだ。 ③「円板を固定して磁石を回転すると誘導電流は流れない。
」のは観測者の座標Ｓから見て速度を持つのは座標系
Ｓ’である円板だからである。
回路を構成する検流計や接点は座標系Ｓである。また、図７－１８で、円柱状の磁石を軸方向に回転させても、座標系Ｓから見る実体（１）は速度を持たないことが分かる。
ファラデーの単極誘導については、これまで多くの議論がなされてきた。
「磁力線は磁石に固着する」「磁力線は磁石の運動とは無関係に空間に静止する」「そんな議論は無意味だ」「磁場の中で観測者に対して電荷が動けば電荷は磁界からローレンツ力を受ける、と観測者に観測される」「観測者の立場を尊重した物理を」「力学的な角運動量と空間の電磁場の持つ物理量が相互に変換される現象なのか」・・・
仮説によれば、磁気双極や磁場は高次の実体からの投影である。これまで
磁場との関係が問題であると理解されてきたけれど、単極誘導の場合の磁場は誘導起電力の作用を及ぼすために必要ではあるけれど十分ではなく、むしろ相対的な運動により実体どうしがどのような相互作用をするかが問題だと25考える。着目すべきは「実体を含む座標系間の運動」の観点なのではないだ
ろうか。
図７－１８に示す電気磁気の実体が直交する場合の作用を解析することがファラデーの単極誘導を理解する近道だと考える。
９．プラスの電荷を含めた電気磁気の配列
ここまで、高次の空間にある電気磁気の実体を左方向に回転変換することによって、電気磁気現象が起きているという仮説を検討してきた。
電気単極（電子：マイナスの電荷）は原子を構成する一方の電荷であるから、プラスの電荷を持つ陽子を構成に取り入れて、電気磁気の配列を検討す
る。
横軸をＭ軸とする。これは、物質軸・物質面・ＸＹＺ軸等と呼んでもよい。
縦軸をＥ軸とする。荷電粒子が速度ｖ、加速度ａ、躍度ｊを持つことにより、この高次の空間にある単極の対である実体（双極）が左方向に回転変換する。
プラスの電荷を持つ電気単極の振る舞いを、これまで検討してきた内容と同様の事象として説明できない。
（電子・陽子の回転に関する高次力学的な検討については後述する。
）
このモデルにおいて、プラスの電荷を持つ陽子は高次の空間との間で右方向の回転変換することが予想されることから、磁気双極を中央において、マ
イナスの電気単極と対峙させる。そしてそれぞれが高次に対となる単極を持つと仮定する。
さらに、高次にある仮想の単極どうしがＭ軸に平行に双極をつくる。これまで仮定した電気単極（ア’）と（イ’）を含めて、電気単極・磁気双極・磁気
単極・電気双極と呼ぶことにする。

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Ｍ軸上の２つの電気単極の幅はおよそ電子や陽子の直径程度の大きさであると考えられる。また、Ｅ軸上にある単極の高さは同じくらいであり、Ｍ軸上の物質に直交していて、Ｅ軸上にほぼ同程度の距離に重畳している。
Ｅ軸はエネルギーではあろうが、Ｅ軸の実体が直接、力Ｆを持つわけではない。 Ｍ軸に接する２つの単極の右側（原点）がマイナスの電気単極であり、左側がプラスの電気単極である。
（マイナスの電気単極の左方向に回転変換することについての高次力学と、プラスの電気単極の右方向の回転変換することについての高次力学は後述する。
）すなわち、マイナスの電気単極がプラスの電気単極を周回することによって物質の構造及び距離の二乗に逆比例
する力Ｆ’を構成することや、プラスの電気単極の大きな回転により、同様の距離の二乗に逆比例する力Ｆ’となる機構を検討していく。
なお、ローレンツ変換から着想を得てはいるけれど、ローレンツ変換や相対性理論とは関係ない。
（注：図８はない。
）

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引用文献
（１６）永久機関の原理がすでに見つかっていた
フリーエネルギー、ＵＦＯ、第３起電力で世界は激変する
著者 井出治 出版 ヒカルランド社

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