静電気学会誌，39, 4（2015）159-169

技術レポートコロナ放電を利用しない電気集塵装置－静電植毛を施した電極板－

片谷 篤史 ，細野 洋 ，村田 光 ，八幡 大志 ，水野 彰
＊, 1

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（2015年2月21日受付；2015年5月15日受理）

Electrostatic Precipitator without Using Corona Discharge－ Pole-plates Coated with Electrostatic Flocking of Conductive Fiber －
＊, 1

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Atsushi KATATANI , Hiroshi HOSONO , Hikaru MURATA ,＊＊＊＊＊Hiroshi YAHATA and Akira MIZUNO（Received February 21, 2015; Accepted May 15, 2015）
The authors have had an idea that the power consumption in electrostatic precipitators, ESPs, might be decreased drastically if
particles are touching to a conductive electrode in electric field, and are charged by induction charging. One reason is the fact
that, in a corona discharge, most of the energy of accelerated electrons near the discharge electrode is wasted by bombardment
to neutral molecules without ionization. To verify this idea, the authors have carried out an experiment using two-stageelectrodes sets. The first set of electrodes is made of the flocking electrode covered with CF（ Carbon Fiber ）. DC highvoltage was applied to the electrodes set. The voltage value was adjusted to be below the corona starting voltage. The second
set of electrodes made of flat plates works as a collector of charged particles. This is designated as“ a two-stage ESP withinduction charging ”. Varying the gas velocity inside the ESP, the collection efficiency of room-particles was measured. The
result showed that the ESP was able to collect particles without corona discharge. This study implies the possibility of ESPs
which can minimize the electrical power consumption.

1．はじめに

文献 1）の内容を要約すると，「平行平板に，コロナ放本研究の著者による先行研究として，参考文献 1）に電が発生しない程度の直流高電圧を印加し，ディーゼル示す「コロナ放電を利用しない電気集塵装置－電極板の排ガスを通風させた後，極板に堆積した粉塵の痕跡を観堆積状態」がある．この先行研究を行った理由は，著者察した結果，極板端部の不平等電界部の近傍において，が次のように考えたからである．即ち，「電気集塵装置

いったん付着した粉塵が再飛散する時に，誘導帯電作用（ ESP ）は従来から，コロナ放電を発生させ，この放電により帯電し，電界中のクーロン力で粉塵が捕集される空間を通過する粉塵を帯電させ，クーロン力で粉塵を捕ことを確認した」というものである．

集するものであったが，コロナ放電を用いずに粉塵を帯

この先行研究を更に発展させるために，著者が注目に電させることができれば，ESP の消費電力を大幅に低減した研究は，参考文献 2）に示す「静電植毛電極を用いできる可能性がある」という考えである．そして，参考

た電気集じん装置におけるサブミクロン粒子の捕集効果」である．この研究では，コロナ放電式の帯電部と，キーワード：静電気，電気集塵，静電植毛，再飛散＊
パナソニック環境エンジニアリング株式会社（〒486-8524 愛知県春日井市鷹来町字上仲田3905番 3）Panasonic Environmental Systems & Engineering Co., Ltd
3905, Takaki-cho Kasugai-city, Aichi-pref., 486-8524,
Japan＊＊
パナソニックエコシステムズ株式会社（〒486-8522 愛知県春日井市鷹来町字下仲田 4017 番）
Panasonic Ecology Systems Co., Ltd 4017, Takaki-cho
Kasugai-city, Aichi-pref., 486-8522, Japan＊＊＊
国立大学法人 豊橋技術科学大学（〒441-8580 愛知県豊橋市天伯町雲雀ヶ丘 1-1）
Toyohashi University of Technology, 1-1, Hibarigaoka,
Tenpaku-ku, Toyohashi-city, Aich-pref., 441-8580, Japan1
katatani.atsushi@jp.panasonic.com

強電界の集塵部を用いている．そして，集塵部の極板に，誘電体のナイロンパイルを静電植毛すると，植毛しない
場合より集塵率が高まることが示されている．その理由として，パイル径が 20 μm と細く，植毛近傍で電界強度が高まるのでグラディエント力が強くなり，集塵率が高まると報告されている．
参考文献 1）および 2）を踏まえ，著者が考えたことは，「静電植毛により強いグラディエント力が得られるのであれば，コロナ放電による帯電プロセスが存在しなくても，グラディエント力のみで粉塵を捕集できるのではな
かろうか．そして，このようにして捕集された粉塵は再飛散するであろうし，再飛散する時，誘導帯電により粉160（32）

静電気学会誌 第39巻 第 4 号（2015）

塵は帯電するであろう．そうであるならば，静電植毛部を念頭に置き，その再飛散した帯電粉塵を，集塵部で捕分の後段に強電界を有する集塵部を配置することによ集するという新概念の，低消費電力 ESP の実現可能性

り，再飛散時に誘導帯電した粉塵を，クーロン力で捕集を明らかにすることを目的とした．

できるのではなかろうか」というものである．
また，「参考文献 2）では静電植毛する素材として誘2．実験装置および方法
2.1 静電植毛された電極板の作製

電体のナイロンパイルを用いていたが，むしろ導電性が帯電部に，静電植毛を施した電極板（以降，植毛極板）

ある素材の方が，粉塵が接触した際の電荷移動が容易にを使用するので，この製法について，図 2 を用いて説明

な る の で， 植 毛 用 素 材 の 細 線 と し て 炭 素 繊 維（ CF;する．

Carbon Fiber ）を用いるのが良い」と考えるに至った．
この考えを，より具体的に述べると，前段に，CF が図（2 a）
は，植毛の基板となるステンレス板である．下部両端部の穴は，この板を掴むのに用いられる．

静電植毛された平板電極を平行に配置し，この植毛極板

図（2 b）は，銀ペーストとシリコン樹脂を主成分とすに，コロナ放電が発生しない程度の高電圧を印加し，強る導電性接着剤（ ThreeBond 3303G ）を，ステンレス板

電界部を形成する．これに室内大気を通過させれば，強に塗布した状態を示す．この接着剤は，180℃以上で硬電界によるグラディエント力で粉塵を捕集できる可能性化する特性が有る．硬化後の体積抵抗率は，2.5 × 10 Ω・がある．更に，粉塵がいったん極板上に捕集されたのち

cm である．尚，この接着剤は，片面のみに塗布した．

-6

再飛散するか、あるいは捕集されなくても極板に触れさ

図（
2 c）
は，
静電植毛処理を行ったステンレス板であり，えすれば粉塵は誘導帯電により帯電される可能性があ

この製法を説明する．静電植毛するための装置についてる．このようにして得られた帯電粉塵を，平行平板で構は図示しないが，水平横置きの環状ダクトの形式である．

成される後段の集塵部で捕集できる可能性があり，これ（市販品ではなく手作りの装置である．
）この植毛装置は，がコロナ放電を利用しない ESP の基本原理である．

循環風を形成するためのファンを内蔵し，また，金属板

以上を図 1 にまとめる．図 （1 a）は，従来型の 2 段式に高電圧を印加するための極板支持部と給電部を備えESP である．前段部には，コロナ放電を発生させて粉塵る．導電性接着剤を塗布したステンレス板を，植毛装置を帯電させる帯電部が設けられ，後段部には，強電界を内の支持部に配置するが，対向する接地板とのギャップ発生させてクーロン力で粉塵を捕集する集塵部が設けらは 25 mm であり，印加電圧は dc -5 kV である．また，れている．一方，図 （1 b）は，今回考案した新概念の 2

植毛装置内の循環風の風速は，電極部で約 2 m/s である．

段式 ESP である．前段の帯電部では，コロナ放電を発短く切断した CF を装置内に投入した後，植毛装置を稼生させることなく，静電植毛を施した電極板による強電

働させて循環風を形成し，電圧を印加する．約 120 s 間

界で，粉塵を接触・付着・捕集させた後に，再飛散によの電圧印加で，投入した CF の一部が，誘電分極しながり粉塵を誘導帯電させる．後段の集塵部の機能は，従来

ら接着剤に接触し，固定化されるものである．使用した型と同様である．

CF は，東レ製のトレカクロス CO6343（線径 5 から 10

今回の研究では，コロナ放電が無い状態で，帯電部のμm 程度）であり，この細線を約 6,000 本の束ごとに，植毛極板上に一時的に捕集された粉塵が再飛散すること

長さ約 0.1 から約 3 mm の範囲に入るように，裁縫用ハサミを用い，せん断したものである．これを装置に投入する CF パイルとした．
図（2 d）は，植毛極板を横から眺めた様子である．植
毛された CF は，極板平面に対し垂直に立っておらず，
概ね 45 度以下の角度で「寝ている」ことが伺える．これは，印加電圧を -5 kV 程度迄しか上昇できなかったことに起因する．理由は，この数倍の高電圧を印加したかったのだが，導電性繊維である CF パイルを用いて静電植毛を行う場合，印加電圧を上昇し過ぎると，植毛装置
内に散乱した CF パイルを通じて漏れ電流が生じ，パイルから発火する．これを防ぐ為に，印加電圧を -5 kV 程

図 1 従来型 ESP と新概念の ESP
Fig.1 Conventional ESP and new ESP.

度に抑制せざるを得なかったのである．

コロナ放電を利用しない電気集塵装置（片谷 篤史ら）

161（33）図 3 帯電部における静電植毛極板の配置
Fig.3 Layout of electrode-plates with electrostatic flocking in the
charger.

図 2 植毛極板の製作工程
Fig.2 Manufacture process of pole-plate with electrostatic-flocking.

2.2 帯電部における電極板の配置
帯電部内の植毛極板の配置形態兼電気回路を図 3 に示
す．
図（2 c）に示す植毛極板の裏面には静電植毛が施されておらず，片面のみの植毛である．図 3 に示すように，
この植毛極板 12 枚を，帯電部用ダクト内の風上側に，

図 4 帯電部の V-I 特性
Fig.4 V-I characteristic of the charger.

10 mm 間隔で平行に配置した．図の最上部の極板 1 枚については図 （2 a）の状態であり，植毛は無用である．同様に，帯電部の風下側にも，風上側と同数の極板を同一ンレス表面地肌の極板のみを，図 3 と同じように配置しギャップで配置したが，植毛された面は，風上側の植毛た場合の V-I 特性を，図 4 中に破線で示す．

面とは逆にしてある．逆にした理由は，通風の流入側か植毛しない場合の特性（破線）は，-10.5 kV を超えるら見て，植毛面が空間的により多く分布していたほうが，電圧付近から，急峻に電流値が増加しており，これは極粉塵が植毛と接触する確率が増加すると考えたからであ

板端部の強電界部分からのコロナ放電によるものである．無植毛の極板を，図中の最下部に配置した．

る．この場合のスパーク電圧は，約 -12 kV であった．

図 3 における同一の列上の風上側と風下側の極板は，一方、植毛極板の特性（実線）は，前記よりも遥かに

40 mm の間隔をあけてあるが，電気的には，接続されて低い -2.5 kV 付近から，急峻に電流値が増加しており，おり同電位である．一列ごとに，接地ラインと電源（負植毛の有無で，特性に大きな違いがあることが分かった．

電圧）ラインが交互に現れるように電気回路を構成した．

この場合のスパーク電圧は，約 -10 kV であった．

（負電圧値については，次項で決定する．
）

また，植毛極板がコロナ放電することにも触れる．図2.3 帯電部の印加電圧の決定

5 に，帯電部用アクリルダクト内に収納・配置された植実験目的から，今回の植毛極板を用いた帯電部では，

毛極板の様子として，無電圧の状態（ a ）と，-7 kV でコロナ放電を発生させない．しかし，出来るだけ強い電コロナ放電している状態（ b ）を示す．
（デジタルカメ界を形成したい．そこで，図 3 に示す帯電部の V-I 特性

ラ DMC-FX01 Lumix（ Panasonic ）を使用，星空モード，を見た上で，印加電圧（負）を決定することとした．

露出 60 s で撮影）
（ b ）では極板の端部以外からもコロ

図 4 の実線部に帯電部の V-I 特性を示す．また，参考

ナ放電が発生している様子が伺える．しかし，今回の研までに，帯電部の極板に一切，植毛極板を用いず，ステ

究では，このように CF からコロナ放電する条件で，集162（34）

静電気学会誌 第39巻 第 4 号（2015）

図 6 集塵部の極板配置
Fig.6 Layout of electrode-plates in the collector.

口ダクト，⑧は可変速ファンである．ダクトは全てアクリル製である．
①から⑧を直列に接続し，これに室内大気塵を含む空気を通風できるものを本実験の ESP とした．⑨⑩は直図 5 植毛極板からのコロナ放電の様子
Fig.5 The aspect of corona discharge from electrode-plates withelectrostatic flocking.

流高圧電源で，帯電部収納ダクトと，集塵部収納ダクトに接続される．両高電圧回路の電圧と電流を，⑬電圧計と⑭電流計で確認した．⑫風速計で，入口ダクトの吸い込み位置の風速を計り，帯電部収納ダクトの内部風速が塵率測定の実験は行わない．
以上から，植毛極板を用いた帯電部の印加電圧を，「コ
ロナ放電が殆ど発生せず，しかも最大の電界強度が得られる電圧，即ち -2.4 kV 」とすることに決定した．
これで，帯電部の印加電圧を -2.4 kV とすることで，放電電流を殆ど流さなくて済み，消費電力が殆ど発生し2, 5, 8 および 11 m/s になるように，可変速ファンで 4 段
階の風速調節を行った．
⑪パーティクルカウンターで空気中の粉塵の個数濃度を計測した．帯電部の入口と集塵部の出口で切り替えて計測することにより，（1）式で表わされる集塵率を求めた．

ない電気集塵装置を目指すことが可能となった．

2.4 集塵部の構成

集塵率 =［1 –（出口個数 / 入口個数）］× 100％……
（1）

実験に用いる集塵部の電極板の配置形態兼電気回路を
図 6 に示す．集塵部に用いる極板は，総数 13 枚であり，尚，このパーティクルカウンターは，粒径別に個数濃寸法は全て 94 × 280 mm（板厚 0.4t ）である．コロナ放度を計測できるもので，粒径 0.3 μm 以上の全個数，0.3

電用の突起も植毛も一切存在しない，ステンレス材

か ら 0.5 μm の 個 数，0.5 か ら 1.0 μm の 個 数，1.0 か ら

SUS304 の長方形の板である．

2.0 μm の個数，2.0 から 5.0 μm の個数，そして 5.0 μm

接地極板 7 枚と荷電極板 6 枚を交互に平行に配置しており，ギャップは 10 mm である．接地極板は荷電極板に対して，13 mm 風上側にずらした配置としたが，この以上の個数を，同時に計測することができる．
次の 4 ケースで集塵率の測定を行った．各ケースとも，
前述した 4 段階の風速で集塵率を計測した．

理由は，ずらさなければ，隣接する極板の端部同志の距・ケース 1：帯電部の電圧 0 kV, 集塵部の電圧 0 kV

離が最短になり，スパークが発生し易くなるからである．

・ケース 2：帯電部の電圧 -2.4 kV, 集塵部の電圧 0 kV

荷電極板への印加電圧は -9 kV とした．この電圧ではコ・ケース 3：帯電部の電圧 0 kV, 集塵部の電圧 -9 kV

ロナ放電は発生しない．

・ケース 4：帯電部の電圧 -2.4 kV, 集塵部の電圧 -9 kV

2.5 実験装置の構成と実験方法
図 7 は実験装置の系統を，表 1 は実験装置の仕様を示
す．

入口と出口の濃度計測を，各ケースの風速ごとに 5 回行い，これを 3 回繰り返し，集塵率を確認するものとした．また，各実験ケースにおける１回分の測定（3 回測室内大気塵を除去対象の粒子とした．①②は入口ダク

定のうちの 1 回分）に先立ち，実験装置を各ケースの電ト及び接続ダクト，③は帯電部収納ダクト，④は接続ダ

圧条件で最低 60 分間稼働させ，集塵率が安定したこと

クト，⑤は集塵部収納ダクト，⑥⑦は接続ダクト及び出を確認した上で，本測定を開始するものとした．

コロナ放電を利用しない電気集塵装置（片谷 篤史ら）

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表 2 計測時の室内大気塵の最大および最小個数濃度
Table 2 The measured maximum and minimum concentration.
（ By counted particle number in room atmosphere ）Counted number per 1 L（1 x10 m ）Max. concentration
Min. concentration（ ratio to all［％］） （ ratio to all［％］
）
0（
0％）
0（
0％）
21（ 0.1％）
2（ 0.1％）123（ 0.5％）39（ 1.1％）
1,350（ 5.6％）382（ 10.8％）
22,518（ 93.8％）
3,121（ 88.1％）
24,012（100.0％）
3,544（100.0％）-3Size of particle［ μm ］

図 7 実験装置の系統図
Fig.7 Schematic diagram of test equipment.
表 1 実験装置の仕様
Table 1 Specification of test equipment.

Items
Duct
（ #1,2,4,6,7）
Charger duct
（ #3）
Collector duct
（ #5）

Details
W 121, H 140, L 200 mm（ Inside ）Duct ; W 121, H 32, L 180 mm（ Inside ）with slots for fixing electrode-plates
Duct ; W 121, H 90, L 300 mm（ Inside ）with slots for fixing electrode-plates
MU1238A-11B（Oriental Motor Co., Ltd. ）Fan（ #8）
Quantity ; 2（ tandem coupled ）With a variable frequency controllerHigh voltage
MODEL-600F（Pulse Electric Engineering ）power supply Max. output ; DC -15 kV , 30 mA（ #9）
Stability 0.005％
High voltage
APH-10K5N（ Maxelec Co.,Ltd. ）power supply Max output voltage ; DC-10 kV（ #10）Max current ; 30mA Ripple ; 0.02％
KC-01E（ RION ）, Light scattering method
Particle
Range ; 0.3, 0.5, 1, 2, 5 over μm
counter
Sampling volume for individual（ #11）
measurement; sample-mode of 283 mL（ per 34 s ）Wind velocity Climomaster MODEL6531（ Kanomax ）Meter（ #12） Mode;1 s measuring & 10 times ave.
Voltage meter Digital multi meter type73303& Probe（ Yokogawa ）（ #13）
Ratio;1/1000（ FLUKE ）, For high voltage
Current meter Type 201133（ Yokogawa ）（ #14）
Range; 0.1, 0.3, 1, 3 mA

5.0 over2.0 to 5.0
1.0 to 2.0
0.5 to 1.0
0.3 to 0.5
All over 0.33の各粒径毎の濃度値を表 2 に示す．最大時と最小時で，全個数濃度には数倍の開きがあった．しかし，各計測日の各回の計測中の全個数濃度は，概ね安定していた．
また，最大・最小いずれの場合でも，粒径 0.3 から
0.5 μm の粒子が，計測された粒子全体個数の約 9 割を占めた．また，粒径が大きくなるにつれて，計測される粒
子個数は減る傾向にあった．特に粒径 5.0 μm を超える
粒子は，計測されなかったので，集塵率の評価は，5.0μm 以下の粒子で行った．
一方で，全個数濃度が安定していても，粒径 1.0 から
2.0 μm と，2.0 から 5.0 μm の個数濃度は変動した．従って，各ケースで計測した集塵率を論じる際には，各粒径毎の個数濃度の変動幅を明記するものとした．

3.1 ケース1：帯電部の電圧0 kV, 集塵部の電圧0 kVの場合の集塵率
ケース 1 は，帯電部の印加電圧を 0 kV に，集塵部の印加電圧を 0 kV にした場合，即ち，帯電部にも集塵部にも電界が存在しない場合の集塵率測定である．電界が存在しない場合の，潜在的な集塵率を把握することを目的とした．集塵率の測定結果を図 8 に，測定時の流入側の個数濃度を表 3 に示す．
図（8 a）は，粒径 0.3 μm 以上の全粒子についての集塵率である．
（ b ）は粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子の集塵率であり，既述の通り，この粒径範囲の粒子数は，全粒径の粒子数の約 9 割を占めるので，（ a ）と（ b ）は，ほぼ同じ特性を示す．

3．結果および考察

また，この両者については，3 回の測定結果のバラツ

集塵率の測定を，冬季 2 週間の期間内に行った．そのキが，実線に示す平均値に対し± 1％程度であり，概ね期間内の測定環境における温度は，11 から 15℃の範囲

再現性があるといえる．風速が 8 m/s を超えるところで内にあり，湿度は，35 から 47％ Rh の範囲内にあった．

集塵率が上昇しており，風速 8 m/s で極小値となってい本研究における濃度は，全て気体 1 L 中の粒子個数をる．この原因として，より小さい粒径範囲における粒子

指す個数濃度で示される．期間中の室内大気塵の濃度にの凝集，粒子の再飛散，また本実験装置に固有の特性等

ついて，0.3 μm 以上の全個数濃度が最小の時と最大の時が可能性として考えられるが，現状詳細は不明である．

静電気学会誌 第39巻 第 4 号（2015）

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図 8 各粒径の集塵率（帯電部
0 kV，集塵部 0 kV ）Fig.8 Collection efficiency ofeach diameter.（ Charger: 0
kV, Collector: 0 kV ）表 3 流入側の個数濃度の範囲（帯電部 0 kV, 集塵部 0 kV ）Table 3 The range of counted particle number.（ Charger 0 kV, Collector 0 kV ）Size of particle［ μm ］
2.0 to 5.0
1.0 to 2.0
0.5 to 1.0
0.3 to 0.5
All sizes over 0.3

Range of counted particle-number per 1 L（ Range-ratio［％］to the center value of range ）stndrd
1 measurement
2 measurement
3 measurement
4 – 22（± 69.2）
3 – 11（± 57.1）
1 – 7（± 75.0）
86 – 130（± 20.4）
52 – 92（± 27.8）
39 – 68（± 27.1）
829 – 1,026（± 10.6）
454 – 582（± 12.4）
371 – 428（± 7.1）
14,846 – 17,156（± 7.2）
3,987 – 4,155（± 2.1）
3,121 – 3,654（± 7.9）
15,846 – 18,216（± 7.0）
4,548 – 4,750（± 2.2）
3,544 – 4,139（± 7.7）

どの風速でも集塵率は数％以下であり高くない．

率である．
（ b ）は粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子の集塵率（c）
は粒径 0.5 から 1.0 μm の粒子の集塵率であり，（a），であり，ケース 1 の場合と同様に，（ a ）と（ b ）の特性

（ b ）と似たような傾向である．
一方，（ d ）は粒径 1.0 から 2.0 μm の粒子の集塵率であり，3 回の測定のバラツキが顕著である．粒子が大きは，ほぼ同じである．また，この両者について，3 回の測定結果のバラツキが，実線に示す平均値に対し± 1％程度であり，再現性は保たれている．

いと，再飛散の影響が出るはずなので，負の集塵率が現

また，ケース 1 ほど顕著ではないが，ケース 2 の場合れる場合もあり，集塵率としては不安定になると思われもで，風速が 8 m/s を超えたところで，集塵率が若干上る．
（ e ）の粒径 2.0 から 5.0 μm の粒子の集塵率につい昇している．11 m/s 程度まで風速が速まると，植毛されても同様のことが言える．

た CF と気流の接触帯電・摩擦帯電の効果が増す可能性

3.2 ケース2：帯電部の電圧-2.4 kV, 集塵部の電圧0kVの場合の集塵率
ケース 2 は，帯電部の印加電圧を -2.4 kV に，集塵部があるのかも知れない．どの風速でも集塵率は数％以下であった．-2.4 kV の電圧を印加した場合（本ケース 2）
において，印加しなかったケース 1 の場合と大差はなかの印加電圧を 0 kV にした場合，即ち，帯電部のみに電った．

界が存在する場合の集塵率測定である．帯電部単体の集（c）
は粒径 0.5 から 1.0 μm の粒子の集塵率であり，（a），

塵率を把握することを目的とした．集塵率の測定結果を（ b ）と似たような傾向ではあるが，11 m/s の風速で集図 9 に，測定時の流入側の個数濃度を表 4 に示す．

塵率が高まる傾向は見られなかった．また，風速 5 m/s

図（9 a）は，粒径 0.3 μm 以上の全粒子についての集塵では，3 回の測定結果のバラツキが，実線に示す平均値

コロナ放電を利用しない電気集塵装置（片谷 篤史ら）

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図 9 各粒径の集塵率（帯電部-2.4 kV，集塵部 0 kV ）Fig.9 Collection efficiency ofeach diameter.（ Charger:-2.4 kV, Collector: 0 kV ）表 4 流入側の個数濃度の範囲（帯電部 -2.4 kV, 集塵部 0 kV ）Table 4 The range of counted particle number.（ Charger -2.4 kV, Collector 0 kV ）Size of particle［ μm ］
2.0 to 5.0
1.0 to 2.0
0.5 to 1.0
0.3 to 0.5
All sizes over 0.3

Range of counted particle-number per 1 L（ Range-ratio［％］to the center value of range ）stndrd
1 measurement
2 measurement
3 measurement
8 – 28（± 55.6）
5 – 22（± 63.0）
5 – 20（± 60.0）
107 – 173（± 23.6）
47 – 77（± 24.2）
62 – 97（± 22.0）
1,174 – 1,350（± 7.0）
597 – 753（± 11.6）
448 – 527（± 8.1）
21,559 – 22,518（± 2.2）
12,245 – 13,243（± 3.9）
3,830 – 4,056（± 2.9）
22,904 – 24,012（± 2.4）
12,986 – 13,969（± 3.6）
4,408 – 4,647（± 2.6）に対し± 3％程度であり，より高風速の 8, 11 m/s と比べて大きかった．この理由は不明である．

囲でバラついているのかを見るほうが良いと考える．
ここで，文献 3）には，コロナ放電の 2 段式 ESP にお一方，（ d ）は粒径 1.0 から 2.0 μm の粒子の集塵率でける帯電部単体の粒径別集塵率が示されていることに注あり，3 回の測定について，多少のバラツキがあるもの

目する．その内容は，風速 9 m/s の条件で，粒径 0.3 かの，概ね再現性がある．集塵率の平均値は，0 ± 5％程

ら 0.5 μm の集塵率は約 20％であるが，粒径が増すごと度と，正負に跨っている．このクラスの比較的大きな粒に集塵率が高まり，粒径 2.0 から 5.0 μm の集塵率は 86

径になると，再飛散が活発になるはずであり，集塵率と％となっている．粒径が増す程，集塵率が高まり安定ししては不安定になることが考えられる．つまり，集塵率ていることが伺える．今回のコロナ放電しない帯電部のは，-5％の時もあれば，+5％の時もあると理解すること

傾向は，これとは違っていることが判明した．

もできるのではなかろうか．
（e）の粒径 2.0 から 5.0 μm の粒子の集塵率については，

3.3 ケース3：帯電部の電圧 0 kV, 集塵部の電圧-9kVの場合の集塵率実線で示す平均値で見ると，風速が上昇するにつれて，

ケース 3 は，帯電部の印加電圧を 0 kV に，集塵部の集塵率が低下する特性を示した．しかし，3 回の各測定

印加電圧を -9 kV にした場合，即ち，集塵部のみに電界値は，特に風速 5 m/s 以上の領域で，最大で± 20％程度が存在する場合の集塵率測定である．集塵部単体の集塵と大きくバラついている．よって，大粒径の場合におい率を把握することを目的とした．集塵率の測定結果を図ては，平均値で見るのではなく，集塵率がどの程度の範10 に，測定時の流入側の個数濃度を表 5 に示す．

静電気学会誌 第39巻 第 4 号（2015）

166（38）図 10（a）は，粒径 0.3 μm 以上の全粒子についての集塵（ b ）と似たような傾向ではあるが，3 回の測定結果のバ率である．
（ b ）は粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子の集塵率

ラツキが，実線に示す平均値に対し± 3％程度となって，であり，前のケースと同様に，（ a ）と（ b ）の特性は，（ b ）の場合より増えている．粒径が大きくなると，そほぼ同じである．

の時その時の再飛散の度合いに影響され，集塵率の不安

また，
この両者について，
3 回の測定結果のバラツキが，定性が増すものと考えられる．

実線に示す平均値に対し± 1％程度であり，再現性は保一方，（ d ）は粒径 1.0 から 2.0 μm の粒子の集塵率でたれている．風速 2 m/s では，集塵率が 25％程度あり，あり，集塵率のバラツキが± 5％程度となって，さらに他の風速と比べ極めて高い値となっている．その理由の不安定さが増している．このバラツキが増す傾向は，（e）

ひとつとして，集塵部の各極板の端部付近で不平等電界の粒径 2.0 から 5.0 μm の粒子の集塵率の場合に一層顕著が形成され，強電界部分が存在する ことが挙げられる．

になっている．
（ d ）も（ e ）も平均値は概ねフラットな

風速が 5 m/s に達すると，集塵率は，7％程度まで一気特性であり，負の値にはなっていないので，集塵率に不に低下し，それ以上の風速でも，同程度の集塵率となっ安定さがあるものの「粉塵粒子を捕集できている」と見ている．一気に低下する理由のひとつとして，風速が速ることもできる．

1）

くなったことによる再飛散の増大が考えられる．一方，ここで，風速 5 m/s 以上の領域について，粒径 0.3 か

5 m/s 以上では，集塵率がほぼ一定になった．その理由

ら 0.5 μm の粒子の集塵率（ b ）と，粒径 1.0 から 2.0 μm

は不明である．

の粒子の集塵率（ d ）を比べると，（ b ）の集塵率が 7％（c）
は粒径 0.5 から 1.0 μm の粒子の集塵率であり，（a），前後であるのに対し，粒径がより大きい（ d ）の集塵率

図 10 各粒径の集塵率（帯電部
0 kV，集塵部 -9 kV ）Fig.10 Collection efficiency ofeach diameter.（ Charger:
0 kV, Collector: -9 kV ）表 5 流入側の個数濃度の範囲（帯電部 0 kV, 集塵部 -9 kV ）Table 5 The range of counted particle number.（ Charger 0 kV, Collector -9 kV ）Size of particle［ μm ］
2.0 to 5.0
1.0 to 2.0
0.5 to 1.0
0.3 to 0.5
All sizes over 0.3

Range of counted particle-number per 1 L（ Range-ratio［％］to the center value of range ）stndrd
1 measurement
2 measurement
3 measurement
5 – 16（± 52.4）
7 – 23（± 53.3）
6 – 17（± 47.8）
53 – 78（± 19.1）
48 – 77（± 23.2）
48 – 77（± 23.2）
437 – 514（± 8.1）
423 – 502（± 8.5）
370 – 486（± 13.6）
5,383 – 5,977（± 5.2）
5,053 – 5,457（± 3.8）
4,754 – 5,176（± 4.2）
5,897 – 6,560（± 5.3）
5,544 – 6,019（± 4.1）
5,193 – 5,699（± 4.6）

コロナ放電を利用しない電気集塵装置（片谷 篤史ら）

167（39）が 15％前後と高くなっていることに注目できる．こので向上している．この理由として，ケース 2 で示したよ

理由として，粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子が捕集された後

うに，帯電部単体でも数％程度の集塵率があるので，集に肥大化して再飛散し，このとき誘導帯電で得た電荷が塵部と帯電部の両者を稼働すれば，集塵部単体を稼働す

作用し，再捕集された可能性も考えられる．

るよりも集塵率が高まることが挙げられる．

3.4 ケース4：帯電部の電圧 -2.4 kV, 集塵部の電圧-9kVの場合の集塵率
ケース 4 は，帯電部の印加電圧を -2.4 kV に，集塵部（c）
は粒径 0.5 から 1.0 μm の粒子の集塵率であり，（a），（ b ）と似たような傾向ではあるが，風速 8 m/s のポイン
トだけ，集塵率のバラツキが大きくなっている．

の印加電圧を -9 kV にした場合，即ち，帯電部と集塵部

一方，（ d ）は粒径 1.0 から 2.0 μm の粒子の集塵率での両者に電界が存在する場合の集塵率測定である．2 段あり，集塵率のバラツキが± 3％以上となり不安定さが式 ESP としての集塵率を把握することを目的とした．

現れてきており，また大きく増減する特性となっている．

集塵率の測定結果を図 11 に，測定時の流入側の個数濃この原因は，再飛散および流入側濃度の変動によるもの

度を表 6 に示す．

と考えられる．

図 11（a）は，粒径 0.3 μm 以上の全粒子についての集塵

また，（ e ）の粒径 2.0 から 5.0 μm の粒子の集塵率の率である．
（ b ）は粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子の集塵率

場合，バラツキは更に大きくなり，± 3％以上となってであり，以前の各ケースと同様に，（ a ）と（ b ）の特性いる．しかし，平均値は概ねフラットな特性であり，粉は，ほぼ同じである．

塵粒子を捕集できている．

また，
この両者について，
3 回の測定結果のバラツキが，

ここで，ケース 2「帯電部のみ電圧印加した場合」お実線に示す平均値に対し± 1％程度であり，再現性は保よび ケース 3「集塵部のみ電圧印加した場合」と，今回たれている．風速 2 m/s では，集塵率が 40％程度あり，のケース 4「帯電部および集塵部に電圧印加した場合」

他の風速と比べ極めて高い値となっているが，この傾向を以下に総合的に検討する．

は，ケース 3 の集塵部単体の特性と似ているので，集塵今，集塵率 a％の集塵装置 A と，集塵率 b％の集塵装部の影響を強く受けた特性といえる．但し，ケース 3 に置 B を直列に配置した場合の，合成した集塵率 c％は，
（2）

おいて，風速 2 m/s では 25％程度の集塵率が，本ケース

式で計算できる．ただし，集塵装置 A と B は互いに影

では 40％程度に向上し，ケース 3 の風速 5 m/s 以上の領

響し合わない（干渉しない）ことが条件である．

域で 7％前後であった集塵率が，11％程度の集塵率にま図 11 各粒径の集塵率（帯電部-2.4 kV，集塵部 -9 kV ）Fig.11 Collection efficiency ofeach diameter.（ Charger:-2.4 kV, Collector: -9 kV ）

168（40）

静電気学会誌 第39巻 第 4 号（2015）

表 6 流入側の個数濃度の範囲（帯電部 -2.4 kV, 集塵部 -9 kV ）Table 6 The range of counted particle number.（ Charger -2.4 kV, Collector -9 kV ）Size of particle［ μm ］
2.0 to 5.0
1.0 to 2.0
0.5 to 1.0
0.3 to 0.5
All sizes over 0.3

Range of counted particle-number per 1 L（ Range-ratio［％］to the center value of range ）stndrd
1 measurement
2 measurement
3 measurement
3 – 18（± 71.4）
2 – 18（± 80.0）
5 – 19（± 58.3）
90 – 138（± 21.1）
56 – 91（± 23.8）
57 – 95（± 25.0）
988 – 1,158（± 7.9）
627 – 694（± 5.1）
473 – 544（± 7.0）
19,745 – 20,754（± 2.5）
12,857 – 13,318（± 1.8）
3,976 – 4,208（± 2.8）
20,917 – 21,985（± 2.5）
13,613 – 14,070（± 1.7）
4,591 – 4,788（± 2.1）

c =［1 -（1- a/100）
×（1 - b/100）］
× 100％……（2）

み解くのは困難である．また，（ e ）の粒径 2.0 から 5.0
μm の粒子の集塵率の場合，計算値と実測値の乖離が大今，或る風速時の或る粒径における帯電部単体の集塵

きく，これも両者の関連性の把握は困難である．粒径が率と，同一風速かつ同一粒径における集塵部単体の集塵大きい場合，再飛散が影響し，計算値と実測値の関連性

率を，（2）式に代入することで，両者合成の集塵率を計が，見出しにくくなるものと思われる．また，大きい粒算することができる．

径の場合，流入側濃度が安定しないことも原因となって図 12 には，上記の考え方で，各粒径ごとに，帯電部いる可能性が考えられる．

単体の集塵率と集塵部単体の集塵率から計算して得られ3.5 静電植毛の顕微鏡観察

た合成集塵率を，破線の特性で示す．
（帯電部，集塵部

ESP に植毛極板を使用した際，植毛極板上の CF 表面の単体の集塵率としては，いずれも 3 回計測の平均値をに粉塵付着等の変化があるかを見るため，走査電子顕微採用した．
）図中の実線は，実測値の特性（既出）であり，鏡による観察を行った．
（日立 S-3600N，金蒸着，加速比較のために並べた．

電圧 10 kV，3000 倍）

図 12
（a）
は，粒径 0.3 μm 以上の全粒子についての集塵観察結果を図 13 に示す．図 13（a）は未使用の植毛極

率，また，（ b ）は粒径 0.3 から 0.5 μm の粒子の集塵率

板上の CF 表面である．図 13（b）は，本 ESP の帯電部にであり，（ a ）と（ b ）の特性は計算値（破線部）におい-2.4 kV を印加し，室内環境で，約 10 h 通風した後の CFてもほぼ同じである．

表面の画像である．

ここで，計算値（破線部）と実測値（実線部）の集塵（a）（ b ）を比較すると，（ a ）には室内大気塵の付着率の風速特性は似ているが，計算値よりも実測値の方が，は見られない．一方（ b ）では，CF の表面に 1 μm より集塵率が高くなっていることに注目できる．その理由は，

小さな大気塵が付着していることが分かる．

帯電部と集塵部両者に電圧を印加すると，この両者は独（ a ）と（ b ）では CF の太さが異なるが，両者とも，立しておらず干渉することを意味する．即ち，帯電部でCF の製品仕様に記載されている「線径 5 から 10 μm 程度」

いったん接触もしくは捕集され再飛散した粉塵粒子が，の範囲内である．

誘導帯電により帯電され，後段の集塵部の強電界によって，静電気的に捕集される効果が加わったものと考えられる．

この二つの画像から，その他の差異は見あたらなかっ
た．

4．結論

文献 1）では，コロナ放電部が存在しない 1 段式 ESP

炭素繊維を用いて静電植毛した金属極板を複数枚用を用いた粉塵の堆積・捕集状況が報告されている．ここい，平行（ギャップ 10 mm ）に配置して，帯電部を構では，コロナ放電が存在しなくても，再飛散した粉塵粒成した．これにコロナ放電が発生しない程度の直流電圧

子が誘導帯電した後，強電界で再捕集されていることが（ dc -2.4 kV ）を印加することとした．また，帯電部の後報告されており，今回の実験結果と相通じる．

段に，金属の平行平板（ギャップ 10 mm ）で構成され（ c ）は粒径 0.5 から 1.0 μm の粒子の集塵率であり，る集塵部（印加電圧 dc -9 kV ）を設けた．この帯電部と風速 5 m/s のポイントを除くと，（a），（ b ）と似たよう集塵部から構成される 2 段式 ESP に，室内大気塵を通な傾向と言える．

過させ，パーティクルカウンターで集塵率を測定した結（ d ）は粒径 1.0 から 2.0 μm の粒子の集塵率である．

果，以下が判明した．

実測値の集塵率と計算値の集塵率は交叉し，関連性を読（1）電圧印加の状態で実測された，粒径 0.3 μm 以上

コロナ放電を利用しない電気集塵装置（片谷 篤史ら）

169（41）

図 12 実測の集塵率と計算による集塵率の比較（帯電部 -2.4
kV，集塵部 -9 kV ）Fig.12 Comparison of collection
efficiency between measurement and calculation.
（ Charger: -2.4 kV, Collector:-9 kV ）

（2）上記集塵率は，帯電部単体の実測集塵率と，集塵部単体の実測集塵率から計算で求めた（帯電部と集塵部の）合成集塵率よりも高い値であった．
（3）その理由として，コロナ放電しない帯電部であっても，帯電部の植毛極板から再飛散した粉塵粒子が，誘導帯電により帯電しており，この誘導帯電により電荷を得た粒子が，後段の集塵部の電界の作用で捕集されることにより，実測値が計算値を上回った可能性が挙げられる．
（4）植毛極板上の炭素繊維には，1 μm より小さな室
内大気塵が付着していることが確認された．
参考文献
1） 片谷篤史，細野洋，村田光，八幡大志，水野彰：コロナ放電を利用しない電気集塵装置－電極板の堆積状態－．
静電気学会誌，39［1］（2015）27
図 13 CF の使用前後における観察Fig.13 The observation before/after using CF.

2） 成奉祚，Ahmed Aly，李成華，高島和則，桂進司，水野彰：
静電植毛電極を用いた電気集じん装置におけるサブミク
ロン粒子の捕集効果．静電気学会誌，30［2］（2006）89の全粉塵粒子に関する集塵率は，風速 2 m/s では

3） 片谷篤史，水野彰：電気集塵装置の低電力化に対する帯

約 40％であり，風速 5 m/s から 11 m/s では約 10電部の電極構造の効果．静電気学会誌，36［1］（2012）％であった．

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