TRF
直流自記磁束計 J‐H カーブトレーサ
製品資料

東 英 工 業 株 式 会 社© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

装置概要
TRF
直流自記磁束計 J‐H カーブトレーサ
M 積分閉磁路方式の磁束計で、軟磁性材から高性能永久磁石まで広範囲な磁性材料の直流磁化特性が測定できます。
ISO-9000 トレーサビリティ体系下で校正した測定結果が得られます。

室温測定型

試料温度可変測定ユニット
高保持力磁石の熱磁気特性の測定が可能。

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温度可変ユニット（組込んだ状態）

温度可変ユニット（TTC-2）

温度可変ユニット

冷却機構付検出部

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長所
・ 横型電磁石は温度可変ユニット装着可能（RT～２５０℃）
・ 外部磁界＝試料内部の実効磁界（反磁界補正不要）
・ J 軸は試料の断面積で Gain を決定(体積だと校正時に難あり）
・ ISO 9000 トレーサビリティ体系下の校正可能

注意点
・ J 検出信号の異常減衰あり
・ 測定磁界 25kOe,電磁石重量 760kg
・ 測定磁界 30kOe,電磁石重量約 3ton
・ 測定可能な磁束密度範囲は約 17kG 以下
・ 測定試料最大、約φ30mm(磁極φ100mm)
・ 磁極圧力による試料の圧壊あり
・ 磁極圧力不足による測定精度低下あり
・ (Al Ni Co 磁石の(BH)max に影響大)© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

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TTM_NdFeB (sint.) 250℃

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TTM_Sｒ－Ferrite 250℃

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DC_J-H カーブトレーサ ISO-9000 トレーサビリティ体系図J Cal (%)

精度 (%)

M

10mH±0.1

DMM 照合100mA±0.16

DMM 1 次100mA±0.16

DMM 照合5mV±0.06

DMM １次5mV±0.086

合計© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

±0.5665

ISO-9001 認定工場で使用される M 積分式磁束計の長所(1) M は相互誘導器です。
M は ISO‐9000 トレーサビリティ体系下で、0.1%の精度で校正が可能な事から、磁束計積分回路中に M を持つ M 積分式磁束計は、2.4.1 式 C・R 積分式磁束計の欠点であるニッケルの飽和磁化（ISO‐9000 トレーサビリティはない）を用いて校正を行う必要が全くないので常に高精度の測定が可能です。
(2) M の構造は単純な銅線の空芯コイルである事から、C・R の C（キャパシタ）に比較して物性的に充分安定な回路構成部品です。

M 積分_説明[原理] 現在市販されている自記磁束計には、P. P. Cioffi 氏によって実用化された M 積分方式と D. H. Dicke 氏によって開発された CR 積分方式の2 種類が有る。CR 積分法の原理図を 2.3 図に示す。
磁束の変化 dφ（Wb）によって、さぐりコイルに誘起される電圧 es（V）は、さぐりコイルの巻数を n とすると、Lenz の法則および Neumann の定理より次式で表わされる。
dΦdΦ= -n（V） ……（2.16）
dtdt
es によって積分器に流れる電流 i（A）は、増幅器の利得および入力抵抗が十分に大きければ、es = -△e ≒ 0 とみなされるので、
i=esRm2.3 図 CR 積分方式自記磁束計の原理図……（2.17）この電流 i は、全てコンデンサーC（F）に充電されるので、増幅器の出力電圧 e0 は、2.18 式、2.19 式で表わされる。

-q1∫ idt （V） ……（2.18）
cCndφ-n∴e0 = ∫・ dt =× φ （V） ……（2.19）
CRmdtCRme0 = - ec + △e ≒ - ec =© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

6e0 を測定すれば、磁束φが求められる。次に M 積分方式の原理図を 2.4 図に示す。直流増幅器の入力に△e を生じ、この電流変化を相互誘導器 M（H）によって入力側に負帰還をする。増幅器の利得が無限大であれば、この値はほとんど零となる。
この時、

es = M

すなわち、 I =1MdIdt（V）∫es dt = -……（2.20）nM∫dφdt・ dt = -nMφ （A） ……（2.21）
2.4 図 M 積分方式自記磁束計の原理図

I（A）を測定すれば磁束φが求められる。この様に、M 積分方式は動作上から電流計と考えられ、CR 積分方式は電圧計と言える。
[自記磁束計（積分器）の較正方法]
自記磁束計の精度は、JIS C – 2501 では、±1%以内、H コイルおよび自記磁束計の較正周期は 6 ヶ月以内とされている。較正方法は、相互誘導器M（H）を用いる方法やコイル定数 NA の定まった H コイルと標準磁界を用いる方法などが有るが、一般に前者の方が簡単なため多く使用されている。
即ち相互誘導器 M（H）の一次側電流 I（A）によって、二次側に発生する誘起電圧 e は、次式で与えられる。
e = -M

dI
dt……（2.22）

I

2.16、2.22 式より φ = M ∫0 dI =MI ……（2.23）
相互インダクタンス M（H）は、日本電気計器検定所では、2×10-4 以上（1kHz, H ≈ 1mH）の試験精度で検定が可能であるため、この方法によれば、比較的簡単に精度を上げて、積分器の較正が可能である。一般に相互誘導器としては、10mH または 100mH が多く使用されている。閉磁路を形成（例NIえば環状）している軟質磁性材料の磁界 H（A/m）は、H = lm （A/m） ……（2.24）で与えられる。ここで lm（m）は平均磁路長、N は一次巻線数、この場合、電流 I（A）を較正する事によって磁界が較正できる。

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J‐H カーブトレーサでの第一象限 J 信号の異常減衰測定例

従来型 J-H カーブトレーサ
Nd-Fe-B(sint) 7x7x7mm 試料
電磁石型閉磁路磁界発生装置を使用した一般的な J-H トレーサの測定例。

＋10kOe～＋25kOe で J 検出信号に異常減衰が発生する事が知られている。
J Coil 検出信号の異常減衰

磁界が不足
25～30kOe© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

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J 信号の異常減衰は保磁力値に影響を及ぼさない測定例(HcJ=14kOe)
Length of the test specimen shorter than 5mm12mm diameter (D)Length (L)L/D = 0.23 → L = 2.76
L/D = 1.8→ L = 21.6

Fundamentally, L/D should be considered instead of the lengthof specimens.

A. K. Higgins, C. D. Graham, R. M. Strnat and C. H. Chen: IEEE Trans. Magn., 44, 3269 (2008).
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9電磁石の漏洩磁界
TRF（BH）用電磁石 TEM-WV101C-252
最大磁界発生時 25000 Oe（Gap 10mm）© TOEI INDUSTRY CO., LTD.

磁極中心からの距離

正面（Gauss）

側面（Gauss）

0.5m

12.00

40.00

1.0m

6.20

3.40

1..5m

1.80

1.50

2.0m

0.50

0.4510