高速スキャンCWレーザによるナノトレンチ構造の創製
東京工業大学・大学院総合理工学研究科 物質科学創造専攻教授

吉本 護（平成23年度 一般研究開発助成 AF-2011204）

キーワード: CWレーザ，高速スキャン，ナノ周期構造

1.

緒言て照射することにより，自己組織化的にナノ周期構造を表面形成させる技術を開発することを目的として，種々ナノスケールで微細構造を作製する技術には，走査型の条件下でのレーザ照射実験を行った．

プローブ顕微鏡や自己組織化現象を利用し，原子・分子を積み上げてナノ構造を構築していくボトムアップ的な手法と，電子ビームリソグラフィーやドライエッチング

２.

を使ってマクロな材料からナノ構造を作り込んでゆくトップダウン的な手法の二つがある１）．半導体加工技術の実験方法

２．１

飛躍的進歩により，マイクロマシーンなどの微細構造のレーザ照射システム

本研究で用いたレーザ照射システムは，スイッチング作製がされてきた．直径100μm程度のモータなどの作製素子等の裏面活性化のためのレーザアニール装置としてはトップダウン式であるが，これらの微細加工技術は主開発されたものを適用した．レーザアニールではレーザに小面積・平面を対象としており，被加工材料にも何かの侵入する深さ程度でのアニール効果が期待される．まと制限がつけられることが多い．一方，自然界でも多くた、その侵入長は用いるレーザの波長により変化する．の微細構造が存在している．クジャクの羽の輝きやモル

図１に2つの波長レーザスキャン装置の模式図を示した．

フォ蝶の鮮やかな色は，色素による発色ではなく，表面例えば、本システムで用いた近赤外線 (797 nm) と可視の微細構造に起因する「構造色」である．また，蓮の葉

光 (532 nm) の2波長のレーザのシリコン基板への侵入が水を弾くのも，微細構造による撥水性機能の発現である．
トップダウン的手法の一つであるレーザを使った切断や穴あけ加工は，通常大気中で行われ、高度な清浄度は要求されない．また大面積一括の微細加工技術として近年注目されているナノインプリント法では、軟化特性などの材料機能による制約も多いが２）、レーザ加工は，それら制約は少ない．レーザは加工プロセスとしての穴あけや材料切断以外にも，製膜や熱的アニールの励起源としても用いられている．レーザを使う製膜プロセスとしてはパルスレーザ蒸着法（PLD法）があり，ナノレベル制御の製膜を可能にしている３－５）．
我々はこれまでレーザによるシリコン半導体表面ア

図１．高速走査型 2 波長 CW レーザ照射システ

ニール処理の最適化実験を行っていた過程で偶然，レーム概略図．2 つのレーザ（近赤外および可視光）

ザアニールの光誘起による周期的ナノ構造の自己組織化が同軸でターゲット表面を毎分 300m の速度で走現象を見出した６）．その規則正しい「ナノかたち」から査する (最大走査速度；900 m/min.)．

は、構造色による「着色」も観察された．構造色は可視光に近いスケールの周期構造による光の干渉に起因し，長は、それぞれ，1 μmと10 μm程度である．2つのレー構造が壊れない限り「色落ち」しない．本研究での加工

ザの出力の調整により，アニール効果の中心の深さを制技術は、フォトリソフラフィ等のトップダウン的なもの御できる．ナノ周期構造を形成する本システムでは，試とは違い，ボトムアップ的な要素も加味されたナノ表面料のスキャン速度は分速300 mと非常に高速である。可視プロセスである．そこで、本研究では2つの波長の違うCW

光と近赤外レーザには，それぞれ，YVO4レーザと半導体（連続波）レーザを材料表面に高速スキャン（走査）し1－ 128 －レーザを用いた．表１に示すように，近赤外線レーザ出ターゲットは長さ200μm，幅120μm，厚さ30μmとし，照力を一定として，可視光レーザ出力のみを変化させた．

射側のみメッシュを細密(0.05μm)に取り裏面は粗くし132た．時間分解は1μ秒として計算を行った．

ターゲットには加速電圧200keVでリンを1x10 /cm 注入したシリコン基板を用いた．ターゲットへのレーザ照射は空気中で行い、照射後のターゲット表面は原子間力顕３. 結果及び考察微鏡(AFM)と走査型電子顕微鏡(SEM)を用いて観察した．

３．１

表面ナノ構造表 1． レーザ照射条件
２波長CWレーザスキャンにより形成したシリコン基板
レーザ可視光近赤外光上の表面ナノ周期構造を図２に示した．フェムト秒レー波長532 nm

797 nm

ザで作製されているナノ周期構造は繊維状構造８）である

スキャン速度が，CWレーザによるナノ構造は凹凸を示し，平坦な底をMAX. 900 m/min.

持つトレンチ構造となっている．フェムト秒レーザによ照射エネルギー

0 - 36 J/cm2

32 J/cm2

るナノ周期構造は，レーザの入射角により変化することが知られているが，CWレーザによるナノ構造周期はレー２．２

有限要素法によるレーザ照射時の熱伝導評価(4 0 m)

レーザのスキャン照射に伴うターゲット基板の温度上昇を見積るため，有限要素法によるシミュレーションを行った．有限要素法には，三次元にも対応したオープンソースで公開されているFreeFEM3Dを用いている．合計8コアのXeonプロセッサー上で64ビット化してコンパイル

4 μmした実行ファイルを用いている．用いた三次元熱伝導方程式は，1 μm50 μmで示される．ここで，ρはターゲット密度，CpとTは温度

図２. ２波長の CW レーザ高速スキャン照射に依存の比熱とターゲットの絶対温度である．k(T)は温度より自己組織的に形成されたナノ周期構造の依存熱伝導率であり，Qはターゲットに流入するエネルギ

SEM 像．約 40μm のピッチ間隔で整然と配列しーであり，2波長のレーザから供給される総熱量である．

た線状トレンチパターンが観察される．

height (nm) period (nm)

時間依存の熱量Q(t)は次式で示すことができる．

ここで，I(t)はスキャン速度に応じ移動するレーザ強度分布であり，Rはレーザの反射率である．gとirはそれぞれ可視光(Green)と近赤外光(InfraRed)レーザを示す．温度依存比熱と熱伝導率は一般的な次式を用いた７）．

900800700600500
400302010024262830322uence (J/cm )3436

ザ出力で制御可能である．また，ナノ周期構造のトレ融点での潜熱Lf(latent heat of fusion)を考慮するため，融点(Tm)を用いた潜熱を次式のようにガウシアン分布で図３．レーザ照射で形成されたナノ構造周期長表した．

（□）とトレンチ高さ（○）の可視光レーザエネルギー密度に対する相関図．可視光（523nm）
レーザ密度に依存して，周期長が 500nm から2－ 129 －800nm の範囲で変化している．

power density (kW /cm 2 )ンに貼付けて回しているだけの簡易なシステムである．
structured
area

2.0

meltingarea

光源には白色光を用いているため、ナノ構造周期による干渉で黄色から青、緑色と着色されている．冷却ファン
18 W

1.5

17 Wの回転でもナノ周期構造が形成され，高さ方向での高い16 W

精度も必要としないレーザ加工手法であることがわかっ

15 W

1.0た．

14 W
13 W

0.012 W

10 W
8W
6W

0.54W

051015length from center (m)20

図４．3 次元有限要素法を用いて得られた，種々のパワーの CW レーザ照射時の Si 基板表面での溶融領域のシミュレーション結果．横軸は，レーザ照射点の中心からの距離を示す．ナノ周期構造は溶融領域

1 mm内に形成された．

図５．CW レーザ照射により Si 基板上に形成されたンチの高さもレーザ出力により変化することが分かった．

周期的ナノトレンチ構造に由来する基板表面の構

また図３には，ナノ構造周期長（□）とトレンチ高さ（○）

造発色．レーザ照射時に基板回転させることによの照射レーザエネルギー密度との相関を示した．近赤外り，同心円状のナノトレンチ構造が得られた．

光レーザの出力は一定として，可視光レーザの出力のみを24から36 J/cm2 まで変化させている. 図３からも分かるように，レーザ出力による構造周期の変化は350 nm

次に，表面機能として撥水性の評価を行った．接触角から800 nm程度であり，これは用いている２つのレーザと固体面と液滴のなす角であり，トマス・ヤングの式での波長である532 nmと797 nmに対応していると考えられ現される．表面に凸凹があるとウェンゼルの式やカシー

る．の式９、１０）で近似できるとされている．シリコンは接触

次に有限要素法を用いてレーザ照射による基板温度の角が90度以下であるので，微細構造により接触角は小さ変化を評価した．スキャン速度を毎分300mと一定にし，くなることが予想される．実際測定すると，シリコン基実験と同じく可視光レーザのエネルギー出力を変えたシ板上に形成したナノ周期構造上での接触角はシリコン基ミュレーションにより，ターゲットの一部は溶融してい板に対して10度から20度小さい値になった．

ることが分かった．
図４には可視光レーザの中心からの距離におけるレー４.

結論ザ密度を示してある(破線)．また、有限要素法により得られたターゲットの溶ける範囲(melting area)を実線で本研究により、２つの異なる波長のCWレーザを同時照示してある．レーザ光源の出力が増えると溶融範囲も広射する「２波長CWレーザの高速スキャン」により，シリがっていることがわかる．更に太い実線領域では，実験コン基板表面上にナノ周期構造が形成されることを見出で得られたナノ周期構造の成長した範囲である．この図した．本手法で形成されるナノ周期構造は、フェムト秒から，溶融範囲の一部でナノ周期構造が成長しているこで作製される繊維状周期構造とは異なり、平らな底を持とが分かる．更に時間依存温度上昇の解析により，ナノつナノトレンチ構造を示していた．また、その構造周期周期構造の成長には，溶融時間に5μ秒から6μ秒のしきは２つのレーザの波長域(赤外域の800nmから可視域のい値があることが示唆された．

500nm)で制御可能であることがわかった．今後の展開として、紫外光レーザを用いれば、より幅広いナノ構造周３．２期の制御可能性が考えられ，さらにセラミックスなどナノ周期構造による表面機能種々の材料にも拡張できることが期待される．
本研究での２波長CWレーザスキャン法では，大気中でのラフな位置精度でも周期構造の形成が可能であった．

謝

図５はシリコン基板上のナノ周期構造による着色(構造辞

本研究は公益財団法人天田財団の一般研究開発助成を色)の例であるが，シリコン試料板はパソコンの冷却ファ3－ 130 －受けて実施したものであり，ここに感謝の意を表します．

４ ） S. Kaneko, K. Akiyama, H. Funakubo, and M.

また，レーザ照射実験にあたり多大なご協力を頂いた神

Yoshimoto: Phys. Rev. B, 74 (2006) 054503.

奈川県産業技術センターの金子 智博士に謝意を表しま５）M. Yoshimoto, R. Yamauchi, D. Shiojiri, G. Tan,す．

S. Kaneko and A. Matsuda: J. Ceram. Soc. Japan,
121 (2013) 1.

参考文献

６）S. Kaneko, T. Ito, K. Akiyama, Y. Hirabayashi,

１）「第５版実験化学講座，第２８巻 ナノテクノロジー

A. Matsuno, T. Nire, H. Funakubo, and M.の化学」、日本化学会編（丸善），165 (2005).

Yoshimoto: Nanotechnology，22 (2011) 175307.

２）G. Tan, N. Inoue, T. Funabasama, M. Mita, N. Okuda,７）S. de Unamuno and E. Fogarassy, Appl. Sur. Sci.,
36 (1989) 1.

J. Mori, K. Koyama, S. Kaneko, M. Nakagawa, A.

８）H. Chen, Huang, F. Zhao, R. Qi, R. Li, Z. Xu, X.He,

Matsuda and M. Yoshimoto: Appl. Phys. Exp., 7

J. Zhang and H. Kuroda, Phys. Rev. B，72 (2005)(2014) 055202.

125429.

３）S. Kaneko, K. Akiyama, Y. Shimizu, H. Yuasa, Y.
Hirabayashi, S. Ohya, K. Saito, H. Funakubo, and９）R. Wenzel, J. Phys. Collid. Chem., 53 (1949)1466.

M. Yoshimoto: J. Appl. Phys.，97 (2005)103904.

１０）A. Cassie, Faraday Soc., 3 (1948) 11.

4－ 131 －