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'$&.25" #!31 /2 • 1• 2  
• 3. µŏPĎä­ÚŒŏŋŚĝĝ1981~1991

ŘĹŀĹĝĝ1991~2004ŬťŠƅżıÎĝ1973~1979 SMM(Solar Maximum Mission) ĝÎĝ1980~1989!

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Úä­ŏƃƆŲŶ
5ãLƏơÓĲÒLÓōŌƐŎŘśä­F¶Ŏ&ÐŁŜōĸä­
N ŏ}řľŏ°ĸä­TRACE Îĝ1998~

ŒŏŊıĝ2006~

SOHO Îĝ1995~

SDO Îĝ2010~

RHESSI Îĝ2002~

STEREO Îĝ2006~%)'!+$("&,1 + ,6

 *#( ,1392 km • 1• 2  
• 3. 黒点11年周期と緯度出現分布（蝶形図）

7   8"   30A. 

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B.  !
 A. 

 

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B.

  一般磁場・極域磁場
11 year









一般磁場：黒点磁場以外に、平均して数Gauss程度の磁場が存在
極域磁場：南北で逆極性をもち、黒点極大期に反転

11#!&/+++-

$"'%

+++
meridional flow
following .

+ leading
++/-

---

!(*,)+&-----&

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+ %!&#'.
+ $%"'
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(A)

(B)

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)(*- $ 
+ %!&#'.
+ $%"'
$
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(A)

(B)

,++ ,,++ ,, +(A)

(B)

*
Joy’s
&Hale-Nicholson’sLaw
磁場周期 Hale-Nicholsonの法則
6:2*@ /0/0)!1"(-)' +

1986-1996
Cycle 22

1996-2007
Cycle 23

9>;=84;7<*@  *+?$*523;&,#%
周期中の活動領域内東西とNS磁極との関係は一意1&* '.15• 南北でNS磁極の順序が逆   
ル磁場Babcock-Leighton
生成：BL効果効果」れる）
is力効果、Leighton

磁束が浮上、、緯度線に対法則）（あるい 移ル成分が生成m/s程度

Dikpati et al. 200617 • 1• 2  
• 3. 



520

 

黒点周期予測総括


W.D. Pesnell

極大期の5年以上
混沌(これまでで一番大数から一番小さなあと数ヶ月で磁場とで、今周期の答は出ている。

太陽黒点予測とど
0200
100
黒点相対数

Figure 3 The predictions from Table 2, plotted in order of decreasing predicted maximum for Cycle 24. Theprediction categories are color-coded as in the legend. Compared with Pesnell (2008) the distribution now
appears to have an excess of low-amplitude predictions.

いいかについて議Pesnell, 2012#$"1• -  !-*.

!

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 # 極小期の極磁場と次の周期の黒点数"!

"

Hathaway & &Upton(2016)
Hatherway
Upton
2016
!


ル磁場Babcock-Leighton
生成：BL効果

効果」
れる）
is力効果
、Leighton

磁束が浮上、、緯度線に対法則）（あるい 移ル成分が生成m/s程度

Dikpati et al. 200622description of the models used. The results are presented inSection 3: photospheric flux distributions in Section 3.1, thesolar open flux in Section 3.2, and the HCS in Section 3.3. Wegive our conclusions in Section 4.


2. METHODS510

J. Jiang et al.

2.1. Surface Flux Transport
ModelFig. 11 Simulated
and observed
magnetic butterfly diagrams, i.e.,
time-latitude plots of thelongitudinally averaged radial
magnetic field at the solar
surface. Upper panel: result ofthe flux transport simulation
based on Jiang et al. (2010a).
Lower panel: evolution of theobserved field taken from NSO
Kitt Peak synoptic maps

The surface flux transport (SFT) model describes the evo lution of the magnetic flux distribution at the solar surface asa combined
result of the emergence of bipolar magnetic regions (BMRs), flux cancellation, and transport by surface flows.
ModelThe evolution of the radially orientated surface field (Wang &Sheeley 1992; Solanki 1993; Petrie & Patrikeeva 2009) is controlled by latitudinal differential rotation and meridional flow,
together with turbulent diffusion due to granulation and supergranulation (e.g., Wang et al. 1989b; Mackay et al. 2002).
Obs
The SFT uses the radial component of the induction equationin the form
∂Br∂Br1∂= −ω(θ)−[υ(θ)Br sin θ]∂t∂φR⊙ sin θ ∂θ!
$"#2
Jiang, 2012
ηh1 ∂∂B
1 Cycles∂ Brr
6.3
SimulationsofSolar+ 2sin θ+∂θsin2 θ ∂φ 2
R⊙ sin θ ∂θ
6.3.1 Comparisons of Observed and Simulated Magnetic Butterfly Diagrams−Dr (ηr B) + S(θ, φ, t),(1)

In his original paper on the transport of solar magnetic flux, Leighton (1964) simulated

where S(θ, φ, t) is the source termdescribing
the emergence
the effectof the thousandsof sources that occur during an entire sunspot cycle. Cycle 21 ()24()25 .
$ /Cameron et al. (2016))+*-($!" Upton & Hathaway (2014a)
# '%&,)+*-($ダイポールモーメント | 観測 + 浮上磁場なしSFT

C23極大期

C23/24極小期
WSO、赤:
Black:黒:WSO
Red:MDI
MDI
Thick太線:line 観測値: Obs
細線::SFTによる予測
Thin line
Prediction SFT

サイクル前半〜中盤
SFTの予測は観測と逆向
きに時間発展。

ダイポールモーメントが前極小期の値に近づいていく。
サイクル終盤極小期の2-3年前から、サイクル前半

サイクル中盤サイクル終盤SFTの予測と観測が一致するようになる。

!   "27

黒: WSO
Cycle 24サイクル24




MDI?

Cycle 24 minimum

WSO



黒: WSOBlack:WSO
Green:HMI
緑: HMI28

浮上磁場なしSFTによるサイクル25予測
Next solar cycle prediction
浮上磁場なしSFTで極小期の3年前に評価したダイポールモーメントと22次期周期の最大黒点数。

232425相関値: 0.991
C25黒点数: 77.7±10.429

先行研究の予測結果との比較 

先行研究の予測結果との比較

Upton & Hathaway (2014a)

Upton & Hathaway (2014a)
Cameron et al. (2016)

Cameron et al. (2016)
予測時期

Year

予測結果

UH14UH14

2013年中盤
Mid 2013

C+16
UH14
HU16

予測時期
2016年初頭24 ≦ 25

予測結果
24 ≦ 252013年中盤
2016年中盤

24≧≦2525
24

研究
C+16

Hathaway & Upton (2016)

Hathaway & Upton (2016)

Prediction

研究

C+16
HU16
本研究

Begin 2016

Mid 2016
2016年初頭
2015-2016年

24 ≦2524 ≦2524 ≧ 25

24>≦2525
24

2015-2016 24
OurHU16
Result 2016年中盤
24≧ >2525
本研究

2015-2016年

Iijima et al. 201724 > 2530

/*0••.1*&)
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