SFN
13.Three-Dimensional Dust Stirring by a Giant Planet Embedded in aProtoplanetary Disk
Fabian Binkert, Judit Szulágyi, Til Birnstiel

乱流によるダストの散乱効果（新定式化）を取り⼊れた巨⼤惑星ありディスク＋ダストの進化
14. Unveiling the formation of the massive DR21 ridge
L. Bonne, S. Bontemps, N. Schneider, et al.

HFSであるDR21リッジのでき⽅、質量流⼊をIRAM30mのCO,HCOのデータで明らかにする
15. On the interaction of pebble accreting embryos with the gaseous
disc: importance of thermal forces
S. Cornejo, F. S. Masset, F. J. Sánchez-Salcedo

planetary embryoからの輻射、輻射によるディスクガスの拡散がペブルの軌道、embryoへの降着に⼤きな影響èN体計算
16. Magnetic Fields and Fragmentation of Filaments in the Hub ofCalifornia-X
Eun Jung Chung, Chang Won Lee, Woojin Kwon, et al.

JCMT Pol2+HARP ハブ内の2本のフィラメントと磁場。分裂の間隔が太さに対して狭い。
17. The spatial distribution of an aromatic molecule, C6H5CN, in thecold dark cloud TMC-1
J. Cernicharo, B. Tercero, N. Marcelino, M. Agundez, P. de Vicente

ベンゾニトリル TMC-1で検出。分布はシアノポリン（HCnN
n=3,5,7）とよく⼀致、CnHやCnNとはやや違う。
18. Discovery of two rotational modulation periods from a young
hierarchical triple system
Yu-Tao Chen, Hai-Jun Tian, Min Fang, et al.

19. Modeling Two First Hydrostatic Core Candidates Barnard 1b-N and 1b-S
Hao-Yuan Duan, Shih-Ping Lai, Naomi Hirano, Travis J. Thieme

イメージを輻射輸送モデルと⽐較、第1コアと考えられる。
20. Updated Inventory of Carbon Monoxide in The Taurus Molecular Cloud
Yan Duan, Di Li, Laurent Pagani, Paul F. Goldsmith, et al.

21. The surprising evolution of the shadow on the TW Hya disk
J. Debes, R. Nealon, R. Alexander, et al.

TW Hyaディスクのmoving shadow(2016、1個à2021、2個)、2つのやや傾いたinner disksによる。
22. High-resolution [O I] line spectral mapping of TW Hya supportive ofmagnetothermal wind
Min Fang, Lile Wang, Gregory J. Herczeg, et al.

[OI]λ6300A輝線によるTW HyaディスクのVLTによるmaping、分布はMHD⾵をfavorしている。
23. Implementation of Rare Isotopologues into Machine Learning of theChemical Inventory of the Solar-Type Protostellar Source IRAS 16293-2422
Zachary T.P. Fried, Kin Long Kelvin Lee, Alex N. Byrne, Brett A. McGuire
24. Tree-based solvers for adaptive mesh refinement code FLASH -- IV: An Xray radiation scheme to couple discrete and diffuse X-ray emission sources tothe thermochemistry of the interstellar medium
Brandt A. L. Gaches, Stefanie Walch, Richard Wünsch, Jonathan Mackey

the TreeRay reverse raytrace algorithm implemented in the Flashmagneto-hydrodynamic code

19. Modeling Two First Hydrostatic Core Candidates Barnard 1b-N and 1b-S
Hao-Yuan Duan, Shih-Ping Lai, Naomi Hirano, Travis J. ThiemeFirst Hydrostatic Core (FHC)第1コア候補 B1-bN B1-bS
輻射輸送モデルフィットを⾏い、その性質を調べた。
候補
B1-bN and B1-bS
Chamaeleon-MMS1
L1448 IRS2EPer-bolo 58
L1451 mm
N6 and SM1N in Ophiuchus
MC 35 mm

SMANS

共通の性質
T=10-30K 低温SED,
L=0.1-0.25L8,コリメートしていない低速双極分⼦流データ
SMA
1.3mm,1.1mm,870μm
AMLA
870μm
(compact, extended)

ALMA

nonLTEの輻射平衡モデル
Ramdac-3D
Rv=Av/E(B-V)
ダストκν
Rv=5.5 (Weingartner &Draine 01)
星間輻射場
11.9K

モデル1（球対称）⇢(r) = ⇢5 (r/5au)↵
1指数関数
r<2au ρ>ρout=10-24 gcm-3
モデル2（軸対称）i=60度
折れ線指数関数＋アウトフロー
r<Rb ρ∝r-1.5 r>2au
r>Rb ∝rα
キャビティ開き⾓φ=23度（Ｎ）＝10度（Ｓ）<latexit sha1_base64="U6h31PNviW/ufVP/j+jbWeBjVn4=">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</latexit>

球対称
α=-2, ρ5=10-11gcm-3,T*=500K(Masunaga+Inutsuka98の解)

合わない

N

FHC r=2auの表⾯でT*のBB

compact

extendedcompact

extendedSχ2の計算と最良モデルの推定

N
α=-2.9
Rb=40au
ρ2AU~4.29x10-13gcm-3ρ5au=10-11.7gcm-3
T*=450K
L*=6.7L8
Lbol=0.15L8(q=13”,l=10µm~1cm)
Menv=3.32M8(r=2-1600au)

残差モデル2＋LP解（α=1.5+2;）
これでは合わないρ2AU~4.29x10-13(N)3.38x10-13 gcm-3 (S)
結構低い･光が抜けてくる必要あり

ρT

第1収縮と第2収縮の間100au/cs(T=10K)~1500yS
α=-3.3
Rb=80au
ρ2au= 3.38x10-13 gcm-3
ρ5au=10-10.9gcm-3
T*=550K
L*=14.97L8
Lbol=0.31L8(13”,l=10µm~1cm)
Menv=3.82M8 (r=2-1600au)

bound envelopeの収縮(Vorobyyov& Basu 05)と無⽭
盾
BV02では有限の体積効果、境界条件α16. Magnetic Fields and Fragmentation of Filaments in the Hub of California-X
Eun Jung Chung, Chang Won Lee, Woojin Kwon, et al.
JCMT850μm Stokes I
フィラメントハブ

ハーシェル250μm○コア
分裂

pcスケール
フィラメント▲ハーシェ
ルのコア
C8, C9は速度2成分
Δv~0.5km/s

pcスケール
フィラメント

プランク
353GHz
偏光ＢベクトルTd
12.0±1.1K
10.8±0.2K

Φ∇ρ

プランク
353GHz
偏光Ｂベクトル∇ρに対してΦBpos⊥<latexit sha1_base64="UaikoC3XSofsA4qej+ViVVLaeV4=">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</latexit>

ΦBpos
スケルトンの⽅向に対して<latexit sha1_base64="3XUvVu5ZPFYyPhlucwQEMoH0yE4=">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</latexit>‖
フィラメントに平⾏のよう ⊥に⾒える
DCF法による磁場測定
Bpos~Qc(4πρ)1/2 σ/ΔΦ
偏光⾓の分散Δをとる⽅法
unsharp-masking (UM) àΔΦ 11.8度、16.6度
Bpos 120±40、60±20μG
structure function (SF) à ΔΦ 13.7度、11.2度
Bpos 110±80、90±60μG
質量磁束⽐
λobs=(M/Φ)obs/(1/2πG1/2)
本当のλ=λobs/3 (iの不定性)
本当のB=(4/π)Bpos

GM 22 Lcyl
EK= M tot<latexit sha1_base64="mpWjt+QRkFQUzgIIOYMxqpnf6sI=">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</latexit>‖cylEG=EB =1
M VA2
2

磁場エネルギーが⼤きいth,critMline= 2c2s /G ' 16M pc 1<latexit sha1_base64="Op/Eqmt3X1Tq/Sq4YjpC8541FLM=">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</latexit>

超臨界、準臨界

Mline ~20±2 M8/pc (Fil1)、9±2 M8/pc (Fil1)
準臨界、準臨界

tot,crit2Mline= 2 tot/G ' 98(Fil1), 45(Fil2)M pc 1<latexit sha1_base64="7AdERcyeYrPGzEiS/y9UNy80Zxs=">AAAC5HichVHPS9xAFH6Jrdq16qoVCl5CF0VB18mi1QqCVGi9FPy1KrhuSMbZdTDJpMnsgg3Bu3grpQdBaKEU6Z/Ri/+AB/+AHopHBS8efMlmaa20fSEz733vfe99M2N5Ng8kIeeK2vLgYWtb+6NMx+POru5sT+9aIGo+ZUUqbOFvWGbAbO6youTSZhuez0zHstm6tTsf59frzA+4cFflnse2HLPq8gqnpkTIyO6/MUqOKXd8J4xbROVmJIUcpT6X0WyhFPCqYxq/ZaJyYfw1wg57q72Y1oabqVfc1qORUW1i8g5WiEY0nCO2hWyiHo3K4ZgeGdkcyZPEtPuOnjo5SG1RZL9CCbZBAIUaOMDABYm+DSYE+G2CDgQ8xLYgRMxHjyd5BhFkkFvDKoYVJqK7uFYx2kxRF+O4Z5CwKU6x8feRqcEgOSMn5JKckm/kJ7n5a68w6RFr2cPdanCZZ3QfPF25/i/LwV3Czi/WPzVLqMB0opWjdi9B4lPQBr/+7uPlyszyYDhEPpML1P+JnJPveAK3fkW/LLHlI8jgA+h/Xvd9Z62Q15/nJ5cmcnMv06dohwF4BsN431MwBwuwCEWc+0PpUJ4o/WpFPVTfqx8apaqScvrgjqnHtytjufk=</latexit>

収縮中にジーンズ質量が減って分裂するというパラダイムと⽭盾する。
準臨界、平衡フィラメントでの分裂(Pineda+22)

中村、花輪、中野1993

コア間隔〜0.13±0.01 pc (Fil1)、0.16±0.03 pc (Fil2)
幅〜0.16±0.026pc (Fil1)、0.070±0.004 pc (Fil2)「幅の数倍の波⻑が最⼤成⻑率」とはなっていない。もっと短く分裂する。
説明1：射影の効果
もし、inclination
12 度(Fil1)、35度 (Fil2) なら
intrinsic spacing 〜0.64 pc
0.28pc となり「幅の数倍の波⻑が最⼤成⻑率」に近くなる
説明2：磁場が最⼤成⻑波⻑を短くする？
フィラメントの軸⽅向の磁場⼊り重⼒不安定性（中村、花輪、中野1993 ）

12度

B=0

cf. sin 12°≅0.2
α=1

[CII] multicomponent

14. Unveiling the formation of the massive DR21 ridge
L. Bonne, S. Bontemps, N. Schneider, et al.
CS 2à1 & 13CO 1à0-3km/s

RDR21DR21(OH)
HCO+RR[CII]+9km/sridge
4subfilament

31.50.5Schneider+2010
SF
D:1.4kpc
⻑さ:4pcNH2>1023 cm-2
ridge:
most massive filament in Cyg.X region
2kpc以内で最も活発な⼤質量星形成領域
⼤域的な収縮、sub-filament（磁場に平⾏）を通じた降着
Cygnus-X領域: -3km/sと+9km/sの速度成分

RSF

IRAM EMIR 13CO(1-0), C18O(1-0), HCO+(1-0),H13CO+(1-0)
SOFIA [CII] 157μm
JCMT HARP 12CO(3-2)

平均速度図[CII]

平均速度図 分⼦N(C+)とN(C+)/N(H2)★F1のぞきsubfilamentは⾚⽅偏移★離れると速度⼤V-shape PV minor axis direction of ridge★サブフィラメントは本体に対し⾚⽅偏移★東側にも対応成分あり

視線

Muscaで⾒られたものと同じ、