Proceedings of the 7th Annual Meeting of Particle Accelerator Society of Japan (August 4-6, 2010, Himeji, Japan)

The Staus of the Synchrotron of the Wakasa-wan Energy Research Center
Tetsuro Kurita#, Satoshi Hatori, Sadayoshi Fumumoto, Yutaka Hayashi, Hironari Kagawa,Shinya Nagasaki, Yoshinori Nakata, Tetsuya Odagiri, Mark Shimada, Hiroaki Yamada,Fumiyshi Yamaguchi, Masao Yodose, Eisuke Minehara
The Wakasa-wan Energy Research Center
64-52-1, Nagatani, Tsuruga, Fukui, 914-0135 JAPAN

Abstract
The accelerator complex at the Wakasa-wan Energy Research Center (WERC) consists of a 5 MV Schenckel type
tandem accelerator and a 200 MeV proton synchrotron. Using this system, the element analysis, clinical trial of cancer
therapy and bio and material sciences are performed. We report the operation status and the development activity of thesynchrotron of the accelerator system.

若狭湾エネルギー研究センターシンクロトロンの現状
1.

はじめに

若狭湾エネルギー研究センター加速器施設(WMAST)は、タンデム加速器、およびそれを入射器としたシンクロトロンによって構成されている。シンクロトロンからは、Proton で 200MeV、重イオンで 55MeV/u までの広範囲のエネルギーのイオンビームを、様々な実験に供給している[1]。
昨年度まで、シンクロトロンを用いた主要実験課題は陽子線がん治療の臨床研究であった。その任は福井県福井市に建設される専用施設に引き継がれた。若狭湾エネルギー研究センターのシンクロトロンは引き続き、材料/生物/細胞への Proton/He/炭素イオンの照射に活発に利用されている。

2.

2009 年度の運転状況

2009 年度は、タンデム加速器の整備に例年より時間を費やし、4 月末から 11 月までのおよそ 7 ヶ月間の実験にビームを供給した。
実験時間の統計を図 1に示す。加速器の調整/コンディショニングなどの時間を含めず、実験にビームを供給した総運転時間は約 1500 時間であった。
整備の為にビームを供給できた期間は短かったが、週休２日で、夜間は加速器の調整/コンディショニングを行う体制のもと、7 ヶ月間ほぼフル稼働したことになる。そのうち、シンクロトロンからビームが供給された割合は 55%であった。
シンクロトロンからのビームのテーマ別の統計(図 2)では、医療に関連した実験の割合が最も多い。
陽子線がん治療の臨床研究に用いられた割合は36%であった。単独の実験課題としてはもっとも多い。しかし、一日に複数の実験を行うスケジューリングにより、臨床研究以外のビーム利用も多く行われている。

#tkurita@werc.or.jp-76-

図 1：加速器施設全体のビーム種別ごとの実験時間の統計

図 2：シンクロトロンのテーマ別の実験時間の統計

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3.

真空系の改善この式を使い、いくつかの真空度に対して加速に従って生き残るビームの割合のシミュレーションをおこなった（図 4）。現状の真空度 8.6 10-6 Pa の場合は 65%程度までビームをロスする結果になった。
したがって、真空度が炭素ビームの加速初期のビームロスの大きな原因になっていると考えられる。そこで、1 10-6 Pa 程度を目標に、真空度を向上させる対策を行った。
図 5に対策前後の真空度分布を示す。4 つのイオンゲージの測定値とイオンポンプの電流量より評価された真空度をプロットした。
ビームの入出射部分(ESI/ESD チャンバー)には、700L/min のターボ分子ポンプで排気が行われているにも関わらず、もっとも真空度が悪い。全体の真空度悪化の原因になっていると考えられる。ESI/ESD
チャンバーは静電セプタム電極およびそれに関連した機器のため内面積が大きい。また、O-ring として耐放射線性は高いが。アウトガスの多いニトリルゴムが使用されていた。
そこで、真空度向上の為に以下の対策を行った。
• O-ring 材質の変更
ニトリルゴムから耐放射線性の高いバイトンである日本バルカーD0675[3]に変更した。
• ポンプの増強
ESI/ESD チャンバーに設置されているイオン
ポ ン プ (140L/min) を 、 ク ラ イ オ ポ ン プ(1400L/min)に置き換えた。
• ESI/ESD チャンバーのベーキング
O-ring シールなので 110℃程度であるが、ベーキングを行った。
以上の処置の結果、シンクロトロンの平均真空度は 8.2 10-7Pa まで向上した。しかし、ビームラインに接続すると、ビームラインの真空度の影響で 1.310-6Pa まで悪化する。この真空度で、シミュレーション(図 4)によれば真空度に起因するビームロスは 95%程度まで改善される。
今年度は、炭素イオンの加速は 9 月末から予定されており、真空度向上のビーム電流への評価が待たれている。

シンクロトロンの真空系は、建設当初より 11 台のイオンポンプ(140L/min)と 2 台のターボ分子ポンプ(700L/min)によって構成されており、平均真空度は、8.6 10-6 Pa 程度であった。炭素イオンの加速の際には真空度が十分ではなく、残留ガスとの衝突による荷電交換が、ビームロスの原因になっていると考えている。
図 3に C6+を 25MeV から 660MeV まで加速したと
きの、リング内の電荷の変化を示す。加速初期で大きくビームをロスしている。真空のビームへの影響を評価する為に、荷電変換によって決まるビームのライフタイムτを表す次の経験式[2]を用いた。

τ=1.04 × 10 −27(σ C + σ L )βP[sec]

σ C = 6.55 × 10 −28 q 3β −6 [cm2 ]σ L = 5.22 × 10 −23 ( Z − q)β −2 ( 3.13 × 10 5 q −2 − β −2 ) [cm2 ]ここで、σC および σL は、electron capture およびelectron loss の断面積である。P[Torr]は真空度である。

図 3： C6+ 25MeV を 660MeV まで加速したときのリング内の電荷

図 5：シンクロトロン内の真空度分布

図 4： C6+ 25MeV を 660MeV まで加速した時の、残留ガスとの荷電変換によるビームロスのシミュレー
ション
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Proceedings of the 7th Annual Meeting of Particle Accelerator Society of Japan (August 4-6, 2010, Himeji, Japan)

た信号処理回路で漏れ磁場信号を記録し、ビームが入射している時の信号から差し引く機能を設けた。
また、回路の特性が周囲温度の影響を受けるため、若狭湾エネルギー研究センターでは、負性抵抗回[4,5]ペデスタルおよび時定数の安定性に問題があった。
路を用いたカレントモニタの開発を行ってきた 。
これは、オペアンプを用いた負性抵抗回路によって、 そこで、三光社製のペルチェ素子を用いた NIM 回
Current Transformer (CT)の低域カットオフ周波数を 路モジュール用の恒温槽を導入した。
図 6のように負性抵抗回路を恒温槽内に納めるこ0Hz まで下げ、ビームの直流成分の測定が可能にすとにより、ペデスタル/時定数の安定化が行えた。図るものである。
測定原理の実証には速やかに成功したが、実際の 7に恒温槽導入前のテストパルス（ 1sec 幅の矩形インストールおよび運用には多くの障害があった。 波）を測定したときの波形を示す。ペデスタルが不パターン運転される周囲の電磁石の漏れ磁場が検出 安定である。恒温槽内に負性抵抗回路を納めると、されるので、ケイ素鋼鈑を張り合わせた磁気シール 図 8のようにペデスタルが安定した事が確認できる。
これにより、測定精度が時定数の調整精度、およドでピックアップコイルを多い、出力信号に重畳す
そ1~2%程度まで向上した。
る漏れ磁場信号を減衰させた。さらに、DSP を用い4.

カレントモニタの開発

図 6: 負性抵抗回路を用いたカレントモニタ

図 7 : 恒温槽導入前のテストパルスの測定

図 8 : 恒温槽導入後のテストパルスの測定-78-

Proceedings of the 7th Annual Meeting of Particle Accelerator Society of Japan (August 4-6, 2010, Himeji, Japan)• フィードバック信号が制御室から本体室まで搬送しており、その間でノイズが重畳する。このため、ビームフィードバックが動作していない
図 9に W-MAST のシンクロトロンの加速高周波捕獲中や出射中に不安定性がある。の制御系の概念図を示す。加速 RF の基準周波数は、•
ハードウェアおよびソフトウェアが古く、メンリ ン グ の 内 側 に 設 置 さ れ て い る の Direct Digital
テナンスおよび改良ができない。
Synthesizer (DDS)から出力される。DDS の制御にはこのため、DSP/DDSを制御室に移し、放射線環
Digital Signal Processor (DSP) が使用されている。こ境下から退避させる。さらに、ハードウェアを更新
れらと ISA バスリピータを介して接続されている
し、フィードバック信号は、ADC で DSP で取り込
PC がヒューマンインターフェースとなる。
み、DDSの出力に加算することを計画している。
ビーム位置制御およびシンクロトロン振動の抑制
VCOというアナログデバイスを経由しないこと、のためのフィードバック信号は VCO によって周波数に変換され、加速 RF の基準周波数に足し合わさ フィードバック信号の長距離伝送を行わないことにより、周波数の安定性を向上できる。
れる。
将来的には、ビーム位置信号およびシンクロトロ
現在、次のような問題を抱えている。
ン振動をADC で DSP に入力し、フィードバック信• DSP および DDS が放射線環境下に置かれてい号の演算を
DSP 内で行うことも視野に入れている。
るため、頻繁にエラーによる停止もしくは動作また、現在独立している２倍高調波の制御系を統合の異常が発生する。
することを検討している。

5.

加速 RF 制御系の更新計画

図 9 : シンクロトロンの加速高周波制御系の概念図[3] 圓尾一司, “ゴムシール材の耐放射線性”, バルカーレ
ビュー, 39 , p10, 1995
[4] T. Kurita et al., “DEVELOPMENT OF A CURRENTMONITOR USING A NEGATIVE INPEDANCECIRCUIT” Proceedings of Particle Accelerator Society
Meeting 2009 (2009) 174,
[5] S. Ninomiya et al., “DUAL-MODE BEAM CURRENTMONITOR” EPAC 2004 Proceedings (2004) 1145

参考文献
[1] S. Hatori et al, “Developments and applications ofaccelerator system at The Wakasa Wan Energy ResearchCenter” Nuclear Instruments and Methods in Physics
Research B241 (2005) 862[2] M. Kanazawa et al., “ACCELERATION OF MULTIPLECHARGED IONS AT HIMAC” EPAC 98 Proceedings(1998) 535-79-