富山大学水素同位体科学研究センター研究報告25 : 85‑96, 2005.

技術報告

液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正
原

正憲1,

中津

良太2,岡部

俊夫2,

松山

政夫1

1富山大学 水素同位体科学研究センター〒930‑8555

富山市五福3190

2富山大学〒930‑8555

理学部

富山市五福3190

Determination of Quench Curve and Evaluation of Accuracy of Counting on Liquid
Scintilation Counter

Masanori Haral, Ryota Nakazawa2, Toshio Okabe2 and Masao MatsuyamallHydrogen Isotope Research Center, University of Toyama

Gofuku 3190, Toyama 930‑8555, JAPAN2Faculty of Science, Unversity of Toyama

Gofuku 3190, Toyama 930‑8555, JAPAN(Received.January 30, 2006; accepted March 30, 2006)

Abstract
Liquid scintillation process is conversion of the energy of radioactive decay into

photons. The conversion efBciency depends on the sample conditions such as existenceor a quencher and color of the sample. Tb determine the activity of an unknown sample

by using a liquid scintillation counter,the conversion efficiency must be accurately
determined. The conversion efficiency for twoliquid scintillation counters, which iscalled a quench curve, was measured using two series of tritium standard samples.

Accurate quench curves for both counters were obtained. The quench curves differedfrom each other because the energy window of tritium on multi‑channel analyzers

differed. The characteristics of the quench curves were essentially similar to eachcounter systems. The quench curves indicated that the accuracy of counting decreased85原正憲･中津良太･岡部俊夫･松山政夫

withstrengthening of quenching for both liquid scintillation counters. On the other
hand, the quench cuⅣes were independent of the activity of tritium.

1.緒言

液体シンチレーションカウンターは低濃度のトリチウムを定量するのに広く使われている.この測定原理はβ線を受けて発光する液体のシンチレ一夕一にトリチウムを含む試料を溶かし,シンチレ一夕‑の発光(シンチレーション発光)を光電子増倍管で計数し,ト

リチウム量を定量するものである.しかし, β線によるシンチレーション発光の過程は複雑であり,同量のトリチウムを含む種々の試料においても試料毎に光電子増倍管での計数が異なるのが普通である.これは試料に含まれる発光を吸収するクエンチャーの存在量が試料毎に異なることに由来する.このため,液体シンチレーションカウンターを用いた放射性物質の定量には,予めクエンチングの強さと計数効率について検量線(クエンチカーブ)を作成しておく必要がある.実際,未知試料の測定には放射線からの計数とクエンチングの強さをあわせて測定し,クエンチカーブを用いて計数効率を求め計数を崩壊数に換算する必要がある.
試料を含む液体シンチレ一夕‑カクテルのクエンチングの強さの測定には幾つかの手法があるが,外部標準線源を用いた方法lが広く用いられている.この原理は全てのシンチレーション発光に及ぼすクエンチングの影響は同じであるという仮定に基づいている.これは,トリチウムのβ線に誘起されたシンチレーション発光に及ぼすクエンチングの影響は,γ線に誘起されたシンチレ一夕‑内のコンプトン電子のシンチレーション発光も同じ強さのクエンチングの影響を受けることを意味している.このため,外部からγ線をカクテルに照射することによりクエンチングの強さをトリチウム計測とは独立して求めることができる.カクテルの外部からγ線を照射し誘起されたコンプトン電子によるシンチレーショ
ンスペクトルは,カクテルのクエンチングの強さに応じ低エネルギーに変位する.この変位量からクエンチングの強さを定量できる.即ち,トリチウム量が既知でクエンチングの強さが違う試料を多数測定することにより,計数効率とクエンチングの強さの関係である
クエンチカープが得られる.例えば,外部標準線源チャンネル比法では,エネルギー幅の広いチャンネルと狭いチャンネルの二つの測定チャンネルを用いてコンプトンスペクトル86

液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正を測定し,それぞれのチャンネルで得られた計数の比を用いてクエンチングの強さを定量している.以上のことより,トリチウムの測定値と外部から試料にγ線を照射した際の測定値が得られるならば,予め作製したクエンチカーブにより試料中のトリチウム量を定量できることとなる.

今回,濃度の異なる二つのクエンチング標準試料セットを用いて, 2台のシンチレーショ

ンカウンターのクエンチカーブの作成を行った.併せてそれぞれの装置の計数特性とその不確かさについても検討し,クエンチングに対する試料調製時の指針も得た.

2.装置と試料
2.1液体シンチレーションカウンター
校正を行った液体シンチレーションカウンターはPackard (現Parkin‑Elmer)社製のTr卜Carb2100TR (以下, TRトCarbとする)とアロカ社製のLSC‑LB5 (以下, LB5とする)である.それぞれの装置の測定パラメーターは納入時に設定されたまま使用し,測定前に測定チャンネル,高電圧の最適化は行っていない.このため,測定結果は装置の最高性能を表すものではない.装置の詳細を表1にまとめる.
Table 1. Speci丘cation of Liquid Scintillation Counter

Tri‑Carb2100TR 版42ﾔﾄ#R

Photomultiplier(PMT)for couting

HightensionforPMT 賠e#｣3
Energyrange

Energyreso山tion 售

ﾓ#

綏ｶUb

Tritiumchannel (SinglenUclide)

Quenchindicatjngparameter 膝&

(QIP)

柳gF

s

TW⑦W&

GV&W2

ﾄ

3tubes

dﾃ#都b

ｶUb

6

1533V

0‑2000keV

0.5keV/ch,>200keV 0̲05keV/ch,<200keV

ﾓ

ゅfｶUb

f

&ﾖVE7

ﾅ7F

跏Vﾂ

V7G&

襷

20‑99channel(1‑4.95keV)

襷W&B

ExtemalStandardChanne暮S

RationExternalstandardsource

牝､､&

lJ'cs

SampJeTemperature

ﾖ&坊蹌

287K

87

原

正憲･中薄良太･岡部俊夫･松山政夫

TRトCarbでは, 2本の光電子増倍管を用いてシンチレ一夕‑中の放射性物質による発光を同時計数しているのに対し, LB5では3本の光電子増倍管を用いて同時計測を行っている.

マルチチャンネル波高分析器は何れの装置も4000ch相当の波高分析器を備えており,その測定範囲は0から2000keVである.ここでLB5では測定範囲のエネルギーの最大値が200keV

以下である場合,波高分析の範囲を0から200keVとしてチャンネルあたりのエネルギー幅を小さくし,スペクトルの解像度を向上させる方法がとられている.即ち,トリチウムの測定ではLB5の波高分析器の測定範囲は0から200keVとなっている.さらに, TRLCarbとLB5

ではトリチウムの計測チャンネルの設定に違いがある. TRLCarbではトリチウムのβ線のエネルギー範囲が全て網羅されるように0‑18.6kevで設定されているのに対し, LB5では20‑99Ch(1‑4. 95keV)の設定で有り,スペクトルの一部のみを計数する設定なっている.

光電子増倍管に印加する電圧の設定は, LB5では単一の電圧であるが, TRI‑Carbでは光電子増倍管ごとに異なっている.なお, TRトCarbの高電圧の指示は電圧を表しているのではなく電圧に対応した任意の指示である.
クエンチングの校正に用いる外部標準線源法に使用する外部線源としてTRトCarbでは133Ba, LB5では137csを装備している.また,クエンチングの指標の計算方法及び表現方法は両装置で異なっており, TRトCarbではTransformed Spectral Index of the External
standardなっており略称はtSIE, LB5ではExternal Standard Channels Rationでその略称

はESCRである.なお, tSIE, ESCRとも数値が大きいほどクエンチングが小さくなる.

具体的な, TRトCarbにおけるtSIEの計算原理は以下の通りである.外部線源である133Baを照射しながら全領域のスペクトルを測定する.なお, 133Baのコンプトンスペクトルは単一の明瞭など‑クを持ち, 137csのものとは形状が異なる.測定されたスペクトルからトリチウムのシンチレーションスペクトルは除き,単一ピークを持つ133Baのコンプトンスペク

トルを抽出する.即ち,縦軸はチャンネルあたりのカウント数,横軸はチャンネルとした
コンプトンスペクトルを作製する.次に,高エネルギー側から全積分ピーク面積の10%及び20%の面積となる二つのチャンネル数を求め,この2点を通る直線を引き,カウント数がゼロとなるチャンネルを求める.求められたチャンネルを,クエンチングの影響のない133Baのコンプトンスペクトルの最大チャンネルを1000として規格化する.規格化された値をtsIEとする.即ち,クエンチングが強くなるに従いコンプトンスペクトルは低エネルギー88

液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正側に変位するので,クエンチングに従いtSIEの値は小さくなっていく.
また, LB5のESCRの計算原理は以下の通りである. LB5には137csの外部線源が装備されており, 137csのコンプトンスペクトルからクエンチングの強さを求めるている.波高分析器の最低エネルギーチャンネルから最大エネルギーチャンネルまでのスペクトルの積分面積を低エネルギー側から3対1に分割するチャンネル(Rγ)を求め,このチャンネルにある定数を乗ずることによりESCRを求めている.即ち,クエンチングが強くなるに従い, Rγチ
ャンネルも低エネルギー側に変位し, ESCRを小さくする.

tsIE及びESCRともにクエンチングの指標を求めるのに外部線源のコンプトンスペクトルを利用しているが,その利用方法は異なっている.

2.2

クエンチング校正用標準試料

クエンチング校正用標準試料として二組の試料を使用した.一組目はPackard社のクエン
チング試料(以下,試料A) ,二組目はAloka社のクエンチング試料(以下,試料B)である.

いずれのクエンチング試料もトルエン系のシンチレ一夕‑用のものである.それぞれの試料の詳細を表2にまとめる.試料Aは作製から7年,試料Bは25年が経過しており検定値から大きく減衰している.半減期を12.43年2として現在の放射能を求めると,試料Aで184.0
kDPM/vial,試料Bで75. 9 kDPM/vialであり,試料Aは試料Bの約2. 5倍の放射能を持っている.

Table 2. Specification ofTritium Standard Sample
SampleÅDistributor

6ｶ

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ﾖﾂ

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A暮oka

Size:20mー

10viaHset
Activity

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6WB

302kDPM/vial

涛5,Nov,1980

綯R

Currentactivityィ蔕ｴE(half‑life;12.43y)

ﾄﾖTraceabjlity 比津#ﾒ

75.9kDPM
R

30,May,2005

E5$ﾓC鼎t2

89原

正憲･中滞良太･岡部俊夫･松山政夫

なお,トリチウムの半減期は12.33年3との最近の報告もあるが,トリチウムの半減期としてNISTにより示されている12. 43年を計算に用いた.試料AについてはNISTのSRM4947Cとのトレサビリティーが確保されており,検定時で放射能の不確かさは99%の信頼度で±1.6%
である.

2.3

測定換作

TRトCarbには約400本の試料が一度に装荷でき,バックグラウンド試料の2本を含め試料A(10本)と試料B (10本)の計22本のバイアルを一度に装荷し測定を行った.一方, LB5の試料ステージは一度に20本であることから,試料A及び試料Bから一本ずつ抜き出し,それぞれの試料を9本とした.バックグラウンドの2本を含め計20本のバイアルを装荷し測定を行った.なお, LB5での測定には20mlバイアル用のアダプターを利用した.

測定はそれぞれの装置で各試料について順次,連続して5回の10分間計測を行った.これを1サイクルとし, 2サイクルの測定を行い,全ての試料について10回の計数値を得た.また,クエンチングの指標のとなる外部線源の照射は, TRトCarbでは160000カウントに達するまで行い, LB5では計数に関わり無く1分間の照射を行った. TRI‑Carbでは外部線源の照射時間をカウント数を基に決めているのは,クエンチングの補正精度を̲̲壁‑̲三重垂=｡.｡｡5と常に一定にし,クエンチングの指標であるtSIEの不確かさを常Counts

1 60000に一定にするためである.

3.結果と考察3. 1試料調製の指針の検討
図1, 2に計数とtSIEあるいはESCRの関係を示す.図1はTRI‑Carbの結果,図2はLB5の結果を示す.それぞれの測定点の値は計数,クエンチングの指標であるtSIE及びESCRともに10回の測定の平均値を表す. TRI‑CarbではtSIEの値が大きくなるに従い,計数も増加している.これは試料A,試料Bとも同様である.一方, LB5ではESCRが大きくなるに従い計数は増加するがESCRが約5で極大になった.両者の違いはトリチウムの測定チャンネルの設定が反映しているためである.液体シンチレーションカウンターで観測されるトリチウムのβ線90液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正

スペクトルは,クエンチングが大き208642 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0

sampleA/J‑‑‑.

くなるに従い,低エネルギー側に変+■/Tu!uJP(STunOD

I/■+

位していく.このため,トリチウム■′のシンチレーションスペクトルのピ′■一㌔ークとなるチャンネルがクエンチン/■̲/samp.eB
//r‑/
ノウ

グに伴い低エネルギー側にシフトする. TRLCarbでは,測定ウインドウ

0

200

400

600

800

1

000

tSIE

は0から18.5keVまでであり,トリチ

ウムのβ線の全エネルギー範囲を測Fig. 1. Relationship between Counting rate andtSIE on TRI･Carb.

定ウインドウとしているため,トリチウム測定チャンネル中のカウント

数はクエンチングが大きくなるに従60000

い低エネルギーのβ粒子は計数され

50000‑＼1‑‑1S叫eA,/

なくなり,クエンチングに応じて計

⊂∈b

40000
30000

L/

数が少なくなる.一方, LB5では
1‑4.95keVに測定ウインドウが設定/′

9‑⊂∃20000∫SamPleBO

一㌔′/‑/′I 0000

されており,スペクトルの一部を測ノ●1

定しているので,山形のクエンチン

2

3

4

5

6

7

8

ESCR

グと計数の関係が得られた.

次にクエンチングの指標のばらつきについて検討した.それぞれの試

Fig. 2. Relationship between counting rate and
ESCR on LB5.

料に対して10回ずつの測定を行っているので,試料ごとにクエンチングの指標の標準偏差を求め,平均値で除算することにより変動の大きさを求めた.測定回数が各試料につき10回であることから推定標準偏差を標準偏差とした.その結果を図3, 4に示す. TRLCarbではクエンチングの大きい領域で,読料間のtSIEのばらつきは大きく, tsIEが大きくなるに従いばらつきは′J､さくなり, tSIEが500程度でばらつきは0.005程度となり,変動係数は0.5%となる. TRトCarbにおいてはtSIEを求めるにあたり,外部線源の照射により誘起された計数が160000となるまで計数し求め91

原

正憲･中津良太･岡部俊夫･松山政夫ており,理論上の計数の不確かさは95%の信頼度で0.5%であり,その変動

000 .01 .01 00 505‑OuO!le!^aP JePUetSI0 !le∝lsampleA

係数は0.25%と見積もられる.しかし,

山一Sluea∈Ol山一S7..''l:....jt.sam:eB.

実際の値は僅かに大きくなっている.
LB5においてもTRLCarbと同様な●結果が得られ,クエンチングが小さ●くなるに従いばらつきは小さくなっ
0

200

400

ている. ESCRが3以上の領域では変動は0. 007程度で一定となる.

600

800

1

000

tSIE

Fig. 3. Relationship between coefficient of

即ち,クエンチング指標の変動のvariation丘)r tSIE and tSIE.

観点から,精度の高い測定をするにはTRトCarbではtSIEが400以上, LB5

ではESCRが3以上の試料調製をする

000

0

0

0

5

0

5

‑OuO!te!^OP JePue)SI0 一le∝∝USu ea∈07tJ3Su'/sampJes:m,.eA .':..●/....

のが望ましいと考えられる.

次に,計数の変動を検討した.その結果を図5, 6に示す.縦軸は試料ごとの計数値に対する標準偏差を平均値で除したもの,横軸はクエンチン
グの指標である.ここでも図3, 4と

0

●

●■

1

2

3

4

5

6

7

8

ESCR

同様に推定標準偏差を標準偏差としFig. 4. Realtionship between coefGcient of variation

た.また, 1回の測定は10分間の計数

for ESCR and ESCR.

値を1分間の計数値であるCPMとして,10回測定の平均値と標準偏差を算出した.この場合のCPMの不確かさは標準偏差の(1/(10XIO))0･5倍となるが,全ての試料の測定時間と回数が同じであるのでこの点は考慮に入れなかった.図5にはTRトCarb,図6にはLB5の結果を示す.通常,放射能計測における計数の標準偏差は
α=(N)0･5(1)で表れ,平均値に対する変動は92

液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正

dv=(1/N)0･5(2)となる. (2)式より求められた変動を‑OuOglt=!^aP JLePUelSI0 !te∝白四角と白丸により示す.黒四角と∈douea∈otEd3

00

0

0

oodsampleBsam,ーeA

2

黒丸はそれぞれの試料を10回測定し得られた平均値と標準偏差より求めた値である.図5よりクエンチングが撃て?:̲7:車小さくなるに従い変動も小さくなっ

400

600

1 000

tSIE

た.その傾向は試料A, Bともに同様

で有り,計数率の違いによるもので

r
800

Fig. 5. Relationship between coefficient ofはないことが分かった.さらに,クvariation for CPM and tSIE.

エンチングが小さくなるに従い(2)式より求めた変動と実測の変動の差
000が小さくなり, tSIEが200以上では実測と(2)式より求めた値はほぼ一致した.つまり,クエンチングが小さ

0

0

0 3

2

‑OuO一lel^aP JePuelS‑0 !te∝○∈douea∈ot∈d3○'.拓.S:amp.e:A::

い領域では,測定装置による計数の偏りはないが,クエンチングが大きい領域では計数の不確かさが大きく

1

2

3

4

5

6

7

8

ESCR

なることを示している.しかし,tSIEが100以上では変動は測定された計数の値の1%以内に収まり, tSIEが300

Fig. 6. Relationship between coefficient ofvariation丘)r CPM and ESCR.

以上では0.3%程度でほぼ一定になることが明らかとなっており, tSIEが100以上の試料であれば,放射能計測の変動幅とほぼ同じになり測定装置の影響は小さい.
LB5もTRトCarbと同様な傾向が見られクエンチングの大きい領域においてESCRの変動が大きくなっている. (2)式より求められた値より実測の変動は全ての領域で小さくなっている.これは, LB5ではトリチウムの測定チャンネルが低エネルギー側の一部を使用しているため変動が小さくなったものと思われる.変動の幅は全ての領域でTRトCarbより小さく,93

原

正憲･中滞良太･岡部俊夫･松山政夫

2%以下となっている.しかし,クエンチングが小さくなるESCRが2より大きな領域ではTR卜Carbの変動幅とほぼ同程度となり,変動係数は0. 2%程度である.
即ち,計数の変動の観点から,精度の高い測定にはTRトCarbではtSIEが300以上, LB5で

はESCRが2以上となる試料を調製するのが望ましい.

クエンチングの指標の変動,及び計数の変動の観点から,精度の良い測定を行う際にはTRトCarbではtSIEが400以上, LB5で

はESCRが3以上の試料を調製するの
一一‑‑r/

が望ましい.

tttms,:emBP.eA%[^uueolJJu

3.2

校正曲線

′

′.

図1, 2の計数を計数効率に変換し,

400

600

"dEesn}y昔BSnuV

計数効率とクエンチングの指標の関

800

1 000

tSIE
21012

係を検討する.計数効率に変換した
0

結果を図7, 8に示す.図7にTRLCarb,

図8にLB5の結果を示す.図7より,読

200

400

600

800

1

000

Fig. 7. Dependence of quench cuⅣe on activity丘)r TRI･Carb.

料A,試料Bの計数効率とtSIEは一つの曲線に乗っており,濃度依存性はほとんど無いことが分かる.しかし,詳細に検討するため,それぞれの試%Jbua3uJu.∫/くst,:eamAPB千㌧i';

料について三次関数でデータを回帰しその差分を求めた.その結果, tSIE㌔.

が100から700の間で計数効率の差は

1

両試料で1%以内であることが分かっ

2

3

4

呈∈.sM山･V.Idues缶V

5

6

7

8

ESCR
21012

̲

L̲

‑L

‑

‑L

‑‑

‑‑

‑

‑

▼

‑

‑

､

一

‑

‑I‑‑‑t

‑‑

‑l

一､

‑

‑

た. LB5も同様の結果で有り,計数効
率とESCRの関係は試料中の放射能の違いに関係なく一つの曲線状に分布している. TRI‑Carbの結果と同様に試料ごとに三次関数により回帰し,

94

0

1

2

3

4

5

6

7

8

Fig. 8. Dependence of quench cuⅣe on activity

for LB5.

液体シンチレーションカウンターの計数特性とクエンチング校正

その差分を求めた･その結果, ESCRが0.8から6までの間で計数効率の差はほぼ1%以内に収まっており, TRトCarbの結果と同様に計数効率とクエンチングの関係に大きな濃度依存性は認められなかった.

以上の結果より,計数効率とクエンチングの指標の間に放射能の強さの影響が小さいことが明らかとなたので,試料A, B両方の測定結果を基に計数効率とクエンチングの指標の関係を求めた.得られた三次の回帰関数は, TRトCarbでEfjcency = ‑6･03+1･59×.10‑1X+1.23×1014X2 +3.40×10‑8X3であり,その相関係数(r)は0.999であった.また, LB5ではEflcency = ‑6.37+16.lX‑2.10X2 +6.52× 10‑2X3であり,その相関係数(r)は0.998であった.両回帰曲線の相関係数は極めて1に近く,回帰関数が実測を満足していることが分かった.

4.まとめ
Packard社製のTRトCarb2100TRとAloka社製LSC‑LB5をトリチウム濃度の違う2種類のクエ

ンチングスタンダードを用いて校正した.あわせて不確かさに及ぼすクエンチングの影響も評価した.
クエンチングの強い試料では,クエンチングの指標(tSIE, ESCR)の不確かさも大きくなるが,クエンチングが弱くなるに従い不確かさも次第に小さくなり, TRトCarb2100TRではtSIEが400以上, LSC‑LB5ではESCRが3以上で不確かさは一定となる事がわかった.

クエンチングが強い領域では,計数の不確かさも通常の放射線計測の不確かさに比べ大きくなった･この影響はTRトCarb2100TRではt SIEが100以下で現れた. LSC‑LB5では全ての領域で計数の不確かさは放射線計測の不確かさに比べ大きくは無かったが,クエンチングの強いESCRが2以下の領域では計数の不確かさが大きくなった.

計数及びクエンチングの指標の不確かさ‑のクエンチングの影響から,測定用試料はtSIEが400以上あるいはESCRが3以上の試料の調製が望ましい.

TRトCarb2100TR及びLSC‑LB5において計数効率とクエンチングの関係にはトリチウム濃度依存性は見られなかった.このことから濃度の違う二つのクエンチングスタンダードの結果を用いて,計数効率とクエンチングの指標の関係を得ることができた.

95

原

正憲･中津良太･岡部俊夫･松山政夫

参考文献
1 ･ TRI‑Carb liquid Scintillation Analyzers, Operation Manual, Publication No･ 1 69‑4 1 40, 1 995 ･

2. M. P･ Unterweger, B･ M･ Coursey, F･ J･ Schima, W･ B･ Mann, Int･ J･ Appl･ Radiat･ Isot･
31(1980)611.

3. M. P. Unterweger, L. L. Lucas, AppL Radiat･ Isot., 52(2000)527･

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