Vol.２６Vol.
２６ No.４
No.４，２００７，２００７

９8
センターニュース

分析機器解説シリーズ（98）◆核磁気共鳴装置（UNITY INOVA）の紹介 その３（基礎的概念の理解に向けて） ……………………………………………………… P1
中央分析センター◆中央分析センター（筑紫地区）◆中央分析センター伊都分室◆お知らせ

装置利用状況

坂下

寛文…………………… P7

利用状況 ……………………………………… P7…………………………………………………………………………………………… P8

分析機器解説シリーズ（98）

核磁気共鳴装置（UNITY INOVA）の紹介（基礎的概念の理解に向けて）

その３

中央分析センター
前号までは主に核磁気共鳴の装置周辺、測定例などを紹介した。今回は、NMRのより基本的な側面に立ち返って考えてみたい。多岐にわたる２次元NMRの手法を理解するに

1

坂下

寛文

ベクトル積（外積）と回転のベクトル（角速度）と角運動量と右ねじの法則

は、核スピンの磁場（静磁場や回転・振動磁場）中での運角速度や（軌道やスピン）角運動量、磁気モーメントはベ動、密度演算子（行列）、product operators法、コヒーレクトル（大きさと方向を持つ）で表される物理量である。こン ス（single or double quantum coherence, coherence

こでは、後々の説明に必要なベクトルと右ねじの関係についtransfer）などについて理解する必要がある。化学者が書いて復習する１）。図１⒜はベクトルの外積A×B＝CとベクトたNMRの教科書は多数出版されていて、非常に分かりやすル間の幾何学的関係（CはAB面に垂直）を示している。外く書かれている。しかし、上記の概念について深く考えてみ積最初のベクトルAから外積２番目のベクトルBの方向へAると、間違いや（なぜそうなるのかの）説明なしがあり、よを回転させる。この（右回り）回転と同じ回転をさせたとき、く理解できないところがある。書かれている内容を天下りで覚えるには適しているかもしれないが、これでは肝心のとこ

⒜

⒝

⒞

ろはいつまでたっても分からない。理解してしまえば、丸暗記する必要もないし、密度行列や演算子と言った言葉に恐れる必要もない。以下では、筆者のおかしいと気づいた点について説明して見たい。

図1 ベクトルの外積と右ねじの法則（1）分析機器解説シリーズ（98）
右ねじが進む方向がベクトルCである（これを右ねじの法則

化M３）をZʼ方向からXʼ軸の周りにぐと呼ぶことにする）。図１⒝、⒞は物体の角速度ωと右ねじるぐる回転させる、あるいは傾けるの関係を表したものである。右ねじは右回転させた時は前に説明がなされる。図４は、Zʼ軸方向進み、左回転させた時は後ろへ下がる。物体の回転軸と右ねの磁化Mを90°パルス４）によって＋じの回転軸（Z軸）を一致させ、ねじの進む向きに（右）回Yʼか−Yʼに倒した例を示している。

転する場合をω、逆向きに（左）回転する場合を−ωと定義

ところが、ここで問題が生ずる。①する。

同じ90°パルスでも、Xʼ軸の周りにさて、質量mの物体が速度Vで図２のような円運動をして

図 4 90°パルスによる磁化の倒れ（回転）右回転するか、左回転するかが教科書によって異なる。②いるとする。この物体の位置ベ２次元NMRで多用されるproduct operators法による説明でクトルをr(t)（tは時間を表す）も、右周りか、左周りかが教科書によって異なる。③さらにとすると、角速度ω、速度V、悪いことに、右回転か、左回転かはnotationの問題だと書い角運動量Lとの関係は図中の式てある本が多い（もっとひどい教科書では、観測される磁化のようになる。外積の形で表現はXʼYʼ面内のものだけだから、＋Yʼへ倒れようが、−Yʼへされている２つの式は右ねじの倒れようが問題でない、と書いてある）。④教科書の始めの
図2 角速度ベクトルと角運動量ベクトル

法則に従っている。

部分では、＋Yʼへ倒れると説明されているが、後半では−Yʼに倒れる説明になっている。これでは、その日の気分によって、磁化が倒れる方向を人が決めているような印象を受

2

ける。しかし、磁場中での磁気モーメントあるいは磁化の運磁場中での磁気モーメントの運動動は、きちんとした物理法則によって決まっており、人間がかってに決められるものではないのである。磁気モーメント静磁場Hの中に核スピンIが１個ある場合（磁場の方向をZ軸、それに垂直な方向にX，Y軸をとった実験室系）を考えは式⑴に従い、90°パルスではγ＞０のときは＋Yʼへ、γ＜０のときは−Yʼへたおれるのである５）。

る。スピン角運動量Iは磁気モーメントμを伴うのでトルクが働く（角運動量の時間的変化＝トルク）。これを式で書くと、
または

⑴

3

コヒーレント、コヒーレンスのイメージ

コヒーレンスの概念は、古典力学や電磁気学と量子力学（、ここで、γは磁気回転比であり、電子スピン（確率振幅の干渉、可干渉性、自分自身との干渉などの概念

ではγ＜０、陽子や炭素の核スピンではγ＞０である。
）こが現れるため、理解が抽象的になってくる）では異なる。以の式も２つのベクトルの外積の形になっており、図１で説明下では、その点を明らかにしたい。電磁波や水面上の波でした右ねじの法則がなりたっている。したがって、γ＞０のは、いくつかの波の位相がそろっている時に（振動の調子

場合、磁気モーメントは図３の赤矢印で示したトルク（μとHのなす平⒜⒝面に垂直）を常に受けるために歳差（首振り）運動をする。回転のベクト
ルは図１の−ω(＝−γH)に相当する（γ＜０の場合、ωとなる）。磁気モーメントの運動を支配する方程式は⑴式のみであり、この式は回転座標系

図3 静磁場中での磁気モーメントの歳差運動⒞でも成立する。
さて、この分かりきった磁気モーメントの運動をなぜわざわざ書いたのか、について説明する。実は化学系のNMRの⒟教科書では、⑴式はめったに出てこないが、上記のラーモ
ア歳差運動の説明後、回転座標系２）の話が出てくる。実験室系での座標XYZに対して、回転座標系の座標をXʼ、Yʼ、Zʼ(=Z)で定義し、Xʼ方向に振動磁場H1を一定時間かけて磁（2）図5 コヒーレンスとインコヒーレンス：⒜ ⒝
図5 コヒーレンスとインコヒーレンス：⒞ ⒟波の例
歳差運動の例

分析機器解説シリーズ（98）が一致している、同期している時に）コヒーレンス、位相がA｜↓＞＋ab*＜↓｜A｜↑＞が加わる。この（非対角）項の存在ばらばらでそろっていない時インコヒーレンスと言う（図５が、確率の干渉、即ち２つの状態間に相関があること（コ⒜、⒝）。コヒーレンスとは、あくまでいくつかの波の間のヒーレント状態）を表している。

関係である（１つの波だけでは、意味をなさない）。ばねにさて、この期待値は密度行列ρ＝｜ψ＞＜ψ｜＝（a｜↑＞＋b｜

繋がれた物体（調和振動子）が多数あり、お互いが振動し↓＞）（a*＜↑｜＋b*＜↓｜）＝aa*｜↑＞＜↑｜＋ab*｜↑＞＜↓｜＋ba*｜ている場合、運動の調子がそろっている時には同期している↓＞＜↑｜＋bb*｜↓＞＜↓｜を用いると、＜ψ｜A｜ψ＞＝Tr(Aρ)と（synchronous）、あるいはコヒーレントな運動である、と言求めることが出来る（ここで、Trは行列の対角項の和をとるう。スピン系（静磁場の中で歳差運動をしている磁気モー操作を表す）。さて、メントの集団、あるいは、何らかの回転運動をしている物体⑶の集団と考えてもよい）の例を図５⒞、⒟に示す。⒞では、矢印の先が皆ばらばらの方向を向いている（インコヒーレン
ト）が、⒟では同じ方向を向いている（運動が同期している、を基底ベクトル10）とすると、密度行列、Pauliスピン演算子コヒーレント）６）。

は２行２列のマトリックスとしてそれぞれ⑷

4

量子力学で言うコヒーレンスと密度行列の関係と表現できる（iは虚数単位）。⑵式で見た干渉（コヒーレン

簡単のために１個のスピン（たとえば、陽子や電子）を考してほしい（密度行列の非対角項成分≡コヒーレンス）。こえる。スピンのz成分の固有関数（ケットベクトル）を｜↑＞の状況を具体例で見てみよう。陽子の磁気モーメントのx成と｜↓＞で表す（Diracの記法）と、波動関数｜ψ＞は｜ψ＞＝a分、ス）項は、密度行列の非対角項成分になっていることに注意の期待値を計算すると、｜↑＞＋b｜↓＞となる。ここで、a 、b は共に複素数である。この波動関数の物理的意味は、陽子が上向きスピン状態と下向⑸きスピン状態との重ね合わせ（量子力学の第１原理）の状態にあることである。どちら向きにあるかを（静磁場中で）何度も観測すると、確率｜a｜2で↑状態が、確率｜b｜2で↓状態がとなる。密度行列の非対角項が含まれていることから、実現する７）。
「測定する前は、どちらの状態にあるか分からが量子力学的コヒーレンスと深い関係にあることが分かるないが、実はどちらかの状態にあるのだろう（分からないの11）。ここで、は、我々の技術や能力の未熟なせいである）」、と（日頃の経８）と置き換えると、となり、↑と↓の２状態の位相関係験に基づく推論で）考えると深刻な矛盾に陥る 。量子力学（差）が一定に保たれていることを示している。物理的には

では、「陽子は２つの状態の重ね合わせ状態にある。２つの磁気モーメントがZ軸のまわりに歳差運動をしていることを状態が不可分に絡み合っていて、測定するとどちらかの状態表している。一方、磁気モーメントのz成分はが実現されるけれども、測定前は同時にどちらの状態にもあ⑹る。
」（コペンハーゲン解釈）と教える。このことを、２つの状態間に相関がある、コヒーレント状態にある、可干渉性がある、と言う。このことを数式で見てみる。量子力学では、となり、↑と↓状態の存在確率の差に比例することが分かる

観測される物理量は演算子となる。ある物理量Aの量子力学

12）的平均値（期待値）は、係である。

。また、対角項しか現れないので、コヒーレンスとは無関

さて、今までの考察は１個のスピン、従って、１個の＜ψ｜A｜ψ＞＝a*a＜↑｜A｜↑＞＋a*b＜↑｜A｜↓＞＋ab*＜↓｜A｜↑＞

波 動 関 数（ ２ 成 分 ス ピ ノ ー ル ） で 記 述 で き る 純 粋 状 態＋b*b＜↓｜A｜↓＞＝｜a｜2＜↑｜A｜↑＞＋｜b｜2＜↓｜A｜↓＞と 呼 ば れ る 場 合 に つ い て で あ っ た。 今 度 は、 お 互 い 独＋a*b＜↑｜A｜↓＞＋ab*＜↓｜A｜↑＞⑵

立なN個のスピン集団を考える。この場合はそれぞれのス ピ ン の 波 動 関 数 が 同 じ と は 限 ら な い か ら（ こ の こ ととなる（ここで*は複素共役、＜ψ｜はブラベクトルと呼ばれを混合状態と呼ぶ）、量 子 力 学 的 平 均 の ほ か に 集 団（ 統る、ケットベクトル｜ψ＞に共役なベクトルである）。古典的計 ） 平 均 を 同 時 に と る 必 要 が あ る。 す る と、 密 度 行 列

確率論によれば、期待値は（対角項）｜a｜ ＜↑｜A｜↑＞＋｜b｜2＜↓｜A｜↓＞のみであるが９）、量子力学では、付加項a*b＜↑｜2により13）、マクロな物理量である磁化M（3）分析機器解説シリーズ（98）のx成分（y成分も同様に計算できる）は

the pulse does not create an alignment or alter the phases ofthe spins in some magic way: all the pulse does is to rotate apolarization from Z to −Y.
⑺

この中で、コヒーレンスが２度でてくるが（下線部分）、最初のコヒーレンスについては定義がないので、何をもってコヒーレンスと言っているのか不明である（これ以前の章でと書ける。一方、熱平衡状態では、実験により、この横磁化もコヒーレンスの説明はない）。熱平衡状態のスピン集団に成分が０であることが分かっているから、実験事実と整合性はコヒーレンスが存在しないことは事実であるからである。

を持たせるにはでなければならないことに90°パルスを照射することによって、いったいどういうコなる。従って、静磁場中スピン集団の熱平衡状態密度行列はヒーレンスが生まれたのであろうか15）。ところが、２行目以下のコヒーレンスの説明では、コヒーレンスとは「スピン（集⑻団）をそろえること」ではないから注意しろと言っている。
パルスが行うことは、単に「磁化をZ方向から−Y方向へ回14）。１スピンの密度行列（⑷式転すること」だと言っているが、こ１項）と比べると、⑻式の非対角項成分０はコヒーレンスのれのどこがコヒーレンスなのであろ

即ち、非対角成分が０となる消滅を意味する。これは物理的には、Nスピン集団の振る舞うか。すべてのスピンが一斉に回転

いが図５⒞のようになっていることを表している（各スピンするから、そのことを指してコヒーの歳差運動の位相はばらばらであり、矢印の先端は歳差円

レンスと言っているのであろうか。の中に一様に分布している）、と説明される。ここで注意し各スピンの歳差運動（図５⒞）をなければならない重大なことがある。１スピンの場合は、ひとまとめにしたら、図６⒜のよう

コヒーレンスとは↑↓２状態間の相関、可干渉性についてでになる（円錐形）。運動はすべて同じあった。言わば、自分自身との相関関係を意味していた。と角周波数であるが、（初期）位相がばころが、Nスピン集団の場合は、コヒーレンスとは各スピンらばらなので、磁気モーメント（矢間との相関、言わば他人との相関関係の意味に使われてい印）の先端はる。いつのまにか話（概念）が変容（拡張）されている。では、く分布する（インコヒーレント）。こ赤円

Nスピン集団の場合、（各スピンは独立なのであるから）１れにX

スピン中のコヒーレンスはどうなってしまったのだろうか。と、円錐は形を保ったまま−Y統計平均をとる操作によって、（熱平衡状態では）非対角項向にたおれる（横磁化が発生する）。

成分は０となり、コヒーレンスは見えなくなっている。

回転座標系では、この円錐形はこの⒜⒝⒞の中にくまな方向に90°パルスをかける方
図 6 歳差運動とコヒーレンスの関係まま静止したままである。位相関係を問題にしていた赤円 が、水平面から垂直面になっている。どこにもコヒーレ

90°パルスで生じるコヒーレンス
5 （180°パルスでは消失するコヒーレンス）と（横緩和がなければ）三角錐は形を保ったまま歳差運動をする（図６⒞）。今度は各スピンの位相関係（差）が保たれJames Keeler：Understanding NMR Spectroscopy（Johnており、そのときの位相とは 緑円 に沿った方向である（こWiley & Sons Ltd, 2005）では、①熱平衡状態のスピン集こで、コヒーレントが生じる）。もともと問題にしていた 赤団（静磁場はZ方向にかかっている）に90°パルスを照射し、円 位相（図６⒜）は、 立て円 になり（図６⒝）、新しく磁化を−Y軸方向に倒す、②その後、磁化はXY面内で歳差問題にしている位相が運動をする、ことを密度行列を使って説明した後に、以下のくまでZ軸まわりの回転運動の（各スピンの）調子（位相）ような注意書きをしている。

をもってコヒーレント、インコヒーレントを判断しているの

緑円 （図６⒞）として現れる。あTransverse magnetization is described as being the resultである。もちろん、90°パルスをかけたとき、密度行列の非of a coherence amongst the spins. Sometimes it is implied

対角項に成分が現れるのに対して、180°パルスでは現れなthat a coherence is an alignment of the spins which isい17）。このことからも「密度行列の非対角成分≡コヒーレbrought about by the pulse ̶ phrases such as the pulse

ント」の考えは成り立っていると言える。

brings the spins into alignment or

the wavefunctions arealigned by the pulse are commonly encountered. However,
all of these phrases are misleading since, as we have seen,（4）

ントな振る舞いは見られない16）。この後、実験室系で見る

分析機器解説シリーズ（98）

6の絵が書いてある。しかしながら、どの指をどの方向に向けるのか、どの場合に右（あるいは左）手を使うのかをいちい演算子の回転ち覚えるのは面倒である。右ねじだけで考えた方がはるかにさて、もう１つ、スピン角運動量演算子の回転に関する非常に分かりにくい説明例を挙げる。Keelerの教科書では18）⑼

簡単である。
２）

ラーモア歳差運動の回転に乗っかった座標系。この座標系では磁気モーメントは止まって見える。また、新たに（静磁場と逆方向の）磁場が発生したかに見え、これと静磁場とがう⑽などと表記してあり、⑼ ⑽式は「Ixをz軸の周りに角度θだけ回転したものと解釈出来る」、と説明されている19）。この説明を素直に図示してみる

まく打ち消しあって、大雑把に言えば熱平衡状態では正味の磁場は消滅する。従って、静磁場以外の回転（パルス）磁場をかけた時に、磁気モーメントの運動方程式が簡潔になり、取り扱いがしやすくなる。
３）

ここでは磁気モーメントの集団を考え、マクロな物理量とし⒜⒝ての磁化Mで考察する。１個の磁気モーメントで考えても、と、 図 ７ ⒜ の結果は同じである。

よ う に な り、
４）

振動磁場をある一定時間かけることによって、磁化をちょ式⑼とは一致し な い（ ２ 項

うど90°倒すためにこう呼ばれる。磁化を−Zへ倒す場合は目sinθ の 係 数

180°パルスと呼ばれる。

がIxで は な く

図 7 演算子と座標系の回転５）このような言い方をすると、式⑴が磁気モーメントの運動をIYに な っ て いることに注意）20）。NMRの世界では、磁気モーメントの運動を簡潔に理解するために、実験室系から回転座標系に座標変換を行う。図７⒝のように元の座標系XYに対して、θだけ回転した座標系X Yを考える。演算子IのX（X ）成分をIx（Ixʼ）などとすると、式⑼はIxʼをIxとIYで表したも支配しているかのごとく聞こえる。が、実際は磁気モーメン
トの運動を正確に記述出来るように式⑴が考案されている。
つまりは自然現象が主で、それをうまく表現したのが数式である。
６）

日本語では、いくつかの波の強めあい、弱めあいのことを干のになっている（図７⒝参照。つまり、IxとIYをそれぞれX渉と言い、英語ではinterfere, interferenceを使う。英語での方向へ投影した成分の和が式⑼ ⑽になっている）。従って、coherence, decoherenceは、日本語では、それぞれ「可干⑼ ⑽式の右辺はIxʼであり、⑽式は渉性」「干渉性の消滅（失）」などと訳される。

⑾

７）

波動関数は２乗して始めて確率になる、という意味で確率振幅と呼ばれる。また、全確率は｜a｜2＋｜b｜2＝１と規格化されのように座標系の違いを区別して書くべきである。

る。
８）

これは、
「量子力学の観測問題」（量子力学の基本原理をどう解釈するか）と呼ばれているが、いまだに決着が付いていな

7

終わりにNMRは理解が難しい。単にNMRの操作を知っているだけでなく、少しずつ理解を深めることが大切である。下記に文献としていくつかの教科書をあげたので、いろいろ比較検討されると面白いかもしれない。

い。有名な「Schrödingerの猫」の話がそうである。しかし、これは量子力学が間違っていることを意味しない。量子力学の予測と矛盾する実験事実は、今のところまったく発見されていないし、むしろ正しさの事実の方が増えている。
ここで、＜↑｜A｜↑＞や＜↓｜A｜↓＞は単なる数であり、｜a｜2や９）｜b｜2はその出現確率である。
10）σzの固有ベクトルである。σz｜↑＞＝（＋１）｜↑＞、σz｜↓＞＝（−１）｜↓＞。
１）

右手系（の法則）、左手系（の法則）などと言って、教科書には（親指、人差し指、中指を広げ、薬指と小指を曲げた）手11）もコヒーレンスを表している。

（5）

分析機器解説シリーズ（98）
ここで、a とb は｜a｜2＋｜b｜2＝１の範囲でどんな値でもとれる

12）となる。ここで、熱平衡状態では⑻から、磁気モーメントz成分の期待値はγℏ/2から−γℏ/2の連続的な値になる（１回ごとの測定は不連続な値であるが）。

式のように非対角項は０であったが、振動磁場により０でなまた、｜a｜2＝A2、｜b｜2＝B2となり、位相θ、 は出てこない。

い非対角項（即ちコヒーレンス）が出現していることに注意

13）

ここで、¯は集 団（統計）平均の操作を意味する。⑴はスされたい（たとえば、

ピン１番目を、・・・（N）はスピンN番目を表すとすると、となる。混合状態でのこの値はωt＝90°の時と な り、 ωt＝180°の 時０と な る。 即 ち、

密度行列定義の定義は、である（ここで、状態mの出現確率をPmと180°パルスではコヒーレンスは消滅する。
）。この密度行列を使うと時刻tでの物理量Aの期待値がした）。
14）で求まる。ちなみに、Z成分は⑹式の統計平均は、となる。となり、時間的に振動していることが分かる。ωt＝90°の時、

15）

コヒーレンスな状態とは、ある種の秩序を意味するが、90°Z軸へ向いていた磁化は−Y軸方向へ向いている。

パルスによって、無秩序から秩序が生まれた（スピン系のエントロピーが現象した）ような印象を受ける。もちろん、ス
ピン集団中の各スピン間には何の相互作用も働いていない、

18）

スピン角運動量の記法をこの教科書に従う。Pauliスピン演算子との関係はと言う仮定（前提）のもとでの議論なのに、コヒーレンスがである。

生じるのである。各スピンはまったく気ままに歳差運動をしていて、その運動は同期していない（位相がばらばら、すな
わちインコヒーレントである）のに、90°パルスをかける事

19）

磁場中でのスピン（磁気モーメント）の運動を量子力学的に取り扱う時、（式⑼のような）スピン角運動量演算子の積のによって、同期するのかのごとき誤解を生じる。実は、M.

形が頻繁に出てくる。この形をproduct operatorsと言う。ちMunowitz：Coherence and NMR （John Wiley & Sons Ltd,なみに、この式は⑴式と同じ内容を表している。見掛けが違

1988）には、同期して歳差運動をする図が掲載されている

うだけである。

（同書29ページ）。これでは、Keelerが言うように、不可思議な マジック を使って位相を揃えたように錯覚してしまう。

20）

M. H. Levitt：spin dynamics, Basics of Nuclear Magnetic

電磁気学では、磁化に磁場が作用したときどのような運動をResonance （John Wiley & Sons Ltd, 2001）．でも説明はするかを学ぶが、その運動方程式からはコヒーレンスは出て同様。

こない。
16）

あえて、各スピンがいっせいに調子を合わせて倒れたことをもってコヒーレントと説明している教科書もあるが、これは参考文献間違っている。なぜなら、同じ教科書で180°パルスはコヒー

１）C. P. Slichter：Principles of Magnetic Resonance, 3 rd ed.

レントでないと言っているからである。90°パルスも180°（Springer-Verlag, 1989）。

パルスも、いっせいに各スピンを倒すことにはなんらの違いはない。片方をコヒーレント、片方をインコヒーレントというのは矛盾している。また、横磁化のことをコヒーレントと２）M. H. Levitt：spin dynamics, Basics of Nuclear MagneticResonance （John Wiley & Sons Ltd, 2001）。

同意味に使っている本がほとんどであるが、なぜコヒーレン
スなのかの説明がないので単なる言葉の言い換えにすぎない。従って、0-，1-，2-quantum coherenceについても、

３）James Keeler：Understanding NMR Spectroscopy（JohnWiley & Sons Ltd, 2005）．

言葉の定義としては理解しても、ミクロにスピン集団がどういう位相関係にあるのかを頭に思い浮かべるのは難しい。

４）Ray Freeman：Nuclear Magnetic Resonance 、坂口 潮、
嶋田 一夫、荒田 洋治訳「NMRハンドブック」
（共立出版

17）

回転座標系のX

方向にHx・cos(ωt)の振動磁場をt秒間与1988）。

える。⑷式のa ，b を時刻０の時の値とすると、時刻t秒後のa(t) ，b(t) は そ れ ぞ れa(t) ＝a ・cos(ωt/2)−ib ・sin(ωt/2)、b(t) ＝b ・cos(ωt/2)−ia ・sin(ωt/2)となり、この値をそれぞれ代入して、時刻tでの密度行列は（6）５）M. Munowitz：Coherence and NMR （John Wiley & Sons
Ltd, 1988）。

平成18年

中央分析センター（筑紫地区） 装置利用状況（平成18年１月〜12月）

セ ン タ ー （ 筑 紫 地 区 ） 所 管 機 器 名

件

高周波２極スパッタ装置（SPF210HRF）
雰囲気中液体急冷装置
エスカ表面分析装置（AXIS165）
原子間力顕微鏡（Nano Scope IIIa）
顕微赤外分光分析装置（MFT2000）
超高感度示差走査熱量計（DSC6100）
高感度示差走査熱量計
オージェ電子分光分析装置（JAMP7800F）
核磁気共鳴装置
レーザー粒径解析装置（LPA300）

登録機器名管先先総総総総中央分析センター伊都分室
伊都分室

所

管機

理
導導理
理
理
理

件
研
研
工
工
工
工

利用状況
器

登録

機

器

名名

件

管時

間

182.5
180.0
309.5
211.0
28.0
81.5
4.0
59.0
272.5
13.0

数時

20393947302
20

11.5
126.0
371.0
65.5
1054.051.0間（平成18年１月〜12月）

超伝導核磁気共鳴吸収装置（JNM-ECP400）
ICP質量分析装置（Agilent7500C）
Ｘ線回折計（XD-D1）
Ｘ線回折計（MultiFlex）
Ｘ線分析顕微鏡（XGT5000）
蛍光Ｘ線分析装置（EDX-800）
エネルギー分散型Ｘ線分析装置（電顕付属）（Genesis2000）
エネルギー分散型Ｘ線分析装置（電顕付属）（EDAX DX-4）
走査型電子顕微鏡（SS-550）
走査型電子顕微鏡（ABT-32）
走査型プローブ顕微鏡（D-3000）
フーリエ変換赤外分光光度計（FT/IR-700）
フーリエ変換赤外分光光度計（FT/IR-620）
熱分析システム（SSC5200）
材料試験機（AG-5000D）
イオンコーティング装置（IB-3）
超伝導核磁気共鳴吸収装置（AC-250P）
超伝導核磁気共鳴吸収装置（AV-300M）
超伝導核磁気共鳴吸収装置（AVANCE500）円二色分散計（J-720）
超高分解能走査型電子顕微鏡（S-5000）
高性能Ｘ線光電子分光解析装置（ESCA5800）
固体高分解能NMR（JNM-CMX300）
レーザーラマン分光光度計（NRS-2000）
超高分解能走査型電子顕微鏡（S-5200）
透過型電子顕微鏡（H-7000）
レーザー顕微鏡（VK-8500）
ICP発光分光分析装置（OPTIMA3100RL）
SQUID磁束計数11182
126412926283173

核磁気共鳴装置（ECA400）
固体高分解能FT-NMR（ECA400）
レーザーラマン分光装置（NRS2000）
Ｘ線吸収スペクトル測定装置（REXAFS2000T/F）
走査電子顕微鏡（JSM6340F）
ICP発光分光分析装置（SPS1700HVR）

装置利用状況

理

人 工 酵 素 化 学
バイオミメティックス
ナ ノ 組 織 化 学

応 用 無 機 化 学

機 能 組 織 化 学
バイオプロセス化学
極 低 温 実 験 室

数時

間

563
7,455755
838
149995
1,037
166
1,304
86
661
9
630
400
352675

1,060.5
669.0
749.0
633.5
236.5
268.0
1,085.0
99.5
1,379.0
71.0
684.5
14.5
387.0
1,004.5
54.0
111.5

件

数時

155721634
13
197
66―
―
―
29.5
576.2
563.2
1392.0
51.0
10.5
97.0
135.5
10.5
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5

19間

（7）

お知らせ

（1）外部資金による利用料金支払いについて
分析センターの利用料金支払いは、従来、校費のみの移算で行って来ました。しかし、学内では校費以外での支払い要望が強くありました。分析センターでは規則の改正、利用料金表の見直し（算出根拠表の作成）、経理係との折衝などを行い、科学研究費、受託研究費、協同研究費などの外部資金による支払いが可能となりました（科学技術振興調整費を除く）。実施開始は平成19年４月２日（月）です。科研費の場合は、４月の交付申請書提出時、機器使用料の項目を書いて申請して下さい。
（2）「ネットワーク物性解析システム」について
分析センター（伊都地区）
サーバー

分析センターでは「ネットワーク物性解析システム」を構築中です。
この仕組みが整えば、各地区・キャンパスのユーザーが自分の研究室

箱崎キャンパス
伊都キャンパス
筑紫地区キャンパス
六本松地区キャンパス
病院地区キャンパス
大橋地区キャンパス

でデータ解析が出来るようになります。
分析センター伊都地区、筑紫地区ともにセキュリティサーバー（計）２台とノートパソコン（計）10台（各種解析ソフトを搭載）を用意し分析センター（筑紫地区）
サーバー

ます。分析センター職員が（依頼）分析データをサーバーにインストールします。各ユーザーはこのサーバーにアクセスし、データをダウンロードし、必要ノートパソコンを借り出して解析を行います。
各種解析ソフトの種類と本数は以下の通りです。値段差が大きいた
め本数はまちまちです。ソフトにつき何か要望がございましたらお知先導研
筑紫地区
研究支援センター

総理工
機器分析共同利用機構

らせ下さい。
粉末Ｘ線解析ソフト
単結晶Ｘ線構造解析ソフト（リガク対応）
電子線アナライザー解析ソフト
FT-IR解析ソフト（日本分光対応）
NMR解析ソフト（各社対応）
オージェ電子分光データ変換ソフト（日本電子対応）
原子間力顕微鏡解析ソフト
SEM解析ソフト
SEM-EDX解析ソフト

2本
3本
保留
5本
10本
1本
1本
2本
2本

登 録 装 置 募 集 中 で す
中央分析センターでは、全学的な分析機器の共同利用の一層の充実を図るため、随時「登録装置」を募集しています。

登録装置 Q and A
利用料金は?／各研究室で自由に設定できます。全額研究室に移算されます。
利用料金の計算は?／利用料金の計算及び移算手続きは分析センターが代行します。
装置の設置場所は?／現在設置されている場所です。移動する必要はありません。
負担が大きくなるのでは?／負担分を考慮して、利用経費を設定して下さい。
面倒では?／否定はできませんが、全学的視点から装置が効率的に利用でき、学内の相互協力の実現というメリットをご考慮いただければ幸いです。
手続きは?／登録装置システムにご賛同いただけましたら、「装置登録依頼書」（用紙はダウンロードするか、センターに要求して下さい）に必要事項をご記入の上、分析センターへお送りいただくだけです。

九州大学中央分析センターニュース
九州大学中央分析センター（筑紫地区）

九州大学中央分析センター伊都分室（伊都地区）〒816-8580 福岡県春日市春日公園6丁目1番地
TEL 092-583-7870／FAX 092-593-8421〒819-0395 福岡市西区元岡744番地
TEL 092-802-2857／FAX 092-802-2858

ホームページアドレス（8）

第98号 平成19年10月30日発行

http://www.bunseki.cstm.kyushu-u.ac.jp