Vol.２６
Vol.
６ No.
No.３
３，２００７９7
センターニュース

分析機器解説シリーズ（97）◆電子スピン共鳴（ESR）・電子スピン共鳴イメージング（ESRI）の動向と基礎・応用科学分野及び学際分野での応用 ………………………………………… P1
大分大学

◆お知らせ

工学部電気電子工学科

教授

小林

正

…………………………………………………………………………………………… P7

分析機器解説シリーズ（97）電子スピン共鳴（ESR）・電子スピン共鳴イメージング（ESRI）の動向と基礎・応用科学分野及び学際分野での応用
大分大学

1 はじめに1945年にソビエト（現 ロシア）連邦・カザン大学のザボイスキー
により電子スピンの磁気共鳴（ESR：電子スピン共鳴または、EPR：
電子常磁性共鳴）が硫酸銅のCu（Ⅱ）イオンで初めて測定されて以来、60年余が経過した。1946年にパーセルによりパラフィンの、ブロッホにより硝酸鉄（Ⅲ）水溶液を用いた凝縮系の核スピンの磁気共鳴（NMR：核磁気共鳴）信号の初検出とほぼ同時期であるのは興味深い。
1940〜1950年代のESR黎明期には、ESRの理論的／解析的発展も踏まえて英国・オックスフォード大のクラレンドン研究所や、米国・IBM社の研究所等で精力的に進められた。日本では1950年代後半頃
からESRの理論的研究が進められ、他方ハード面の開発では、現在
世界のESR２大メーカーの一つ、日本電子㈱の市販ESR１号機が世に出たのは1960年頃であった。物質の電子状態をより直接的に把握でき、またその時・その時の最新の量子力学／量子化学理論を取り入れたESR解析の難解さ／斬新さに魅了され、その人生をかけてESRの理論的研究や装置開発に取り組む研究者は少なくない。
次にESRの測定原理について言及する。詳しくは多くのESRの成書に任すとして、簡単に言えば、電磁石のギャップ間に試料を設置する共振器又は新規な電磁ホーンが設けてあり、電磁石で印加される静磁場に垂直に試料にマイクロ波磁場も照射される機構になっている。試料に不対電子があると、静磁場（もしくはマイクロ波周波数）を掃引して、共鳴磁場（もしくは共鳴周波数）においてマイクロ波の吸収が起こり、電子スピンが反転する。それを高感度で検出することで、不対電子の周りの原子・分子・結晶の電子状態や環境を調

工学部電気電子工学科

教授

小林

正

べることができる。物質の電子物性や構造解析に欠かせない装置で、物理学・化学の基礎科学から工学・医薬学などの応用科学の分野で広く使われている。
このESR解説では、筆者が直接関与したり、開発した各種の共振器
型ESR試料セルや電磁ホーン型ESR試料セルの紹介を２章で、ESR結晶解析用ハードとソフトの開発（ESR結晶学の構築）を３章で、MRIの一つであるESRイメージング（ESRI）システムの開発と環境科学及び医薬学への応用を４章で、新規で革新的なESR計測を可能とする電磁ホーン型ESR装置の開発と応用を５章で、さらに将来のESR-STMの実現の可能性と、それを用いたナノ加工・ナノ手術とナノ画像上の状態分析及びin situ観測について６章で言及する。

2 各種のESR用試料セルの開発
電子スピン共鳴（ESR／EPR）装置が発明されて以来60年余、ESR試料セルは主に共振器（空洞共振器、誘電体共振器、ループ・
ギャップ共振器、ファブリーペロー共振器）が採用されてきた。筆者もこれらの試料共振器を、研究用途に応じて十数種類開発を行った。
マイクロ波TE及びTMモードの各種空洞共振器及び、初めて高Ｑ 値のファインセラミックス（誘電率ε＝29、Q UL値〜12000）を採用した
ESR用誘電体共振器を試作開発し、ESR計測に供した。これら種々の
ESR共振器についても３章以降で、必要に応じて紹介する。
しかし共振器をESR試料セルとして用いている限り、ESR計測時に高いＱ 値の維持が必要な為、少量で誘電ロスの小さい試料でしか測定（1）

分析機器解説シリーズ（97）できない。逆に誘電ロスの大きな試料（含水試料・生体試料）、導電性試料、金属含有試料、多量又は大型試料のESR測定は困難または不可能で、多くの制約があった。この状況がESRの開発以来数十年の長きにわたり続いてきた。この共振器試料セル仕様のESR計測が抱える問題の多くを解決するために、我々は電磁ホーン送・受信アンテナ間スペースを試料セルとして採用し、共振器で用いるマイクロ波定在波
ではなく、マイクロ波進行波を用いて、共振器型ESRのもつ制約・困難を殆ど全て解決した、新規な電磁ホーン型ESRを立ち上げ、ほぼ実用化の域に達した現在世界で唯一台稼働している先端的電磁ホーン型
ESRを整備した。感度的にも未だ改良の余地があるが、最新の空洞共振器型ESRにかなり近いレベル迄、即ち実用に供するレベル迄に改良を行ってきた。新規な電磁ホーン型ESRに関しては５章で言及する。

3 ESR結晶解析システムの開発と応用
３−１ ESR結晶学について
1970年頃 他の分野に比べて、当時のＸ線結晶構造解析システ
ムの完成度に感銘し、対比すべきESR結晶解析システムのソフトとハードを現在に至るまで、独自に開発してきた。Ｘ線結晶学に対比して、この分野をESR結晶学と呼ばせていただく。
ESR結晶学のハード面では、各種の物性研究に適した空洞及び誘電体共振器の開発、ESR用２軸ゴニオメータ、及び磁気共鳴分野では初めてのESR用３軸ゴニオメータ、結晶試料への電場と一軸性応力（圧力と張力）印加装置、高温用試料温度可変装置等の三十数種類のESR
用新規計測機器及びESR用周辺機器の試作開発と実用化を行った。
ESR結晶学のソフト面では結晶中の不対電子センターのスピン・ハミルトニアン解析等と、将来の分子・結晶総合解析システムを意識してＸ線結晶構造解析やイオン・マイクロ・アナライザー（IMA
またはSIMSと略す）等 他分野の解析システムとの先進的結合を考慮した、① これらシステム間のインターフェイス的機能のソフト開発（ESRやNMRのｇ テンソルやσ テンソル、誘電率テンソル等の実空間テンソルを結晶図中に一緒に表示し、主軸方向や主値の大きさを結晶図や分子図中で把握するために、ｇ テンソル等情報をORTEP
ソフトに入力できるように変換するため、実空間でのテンソル物理量をメトリックテンソルを用いてORTEP入力用データへ変換するソフト等の開発）、② ESR２軸ゴニオメータの２軸の角度ダイヤルを、
ウルフネットのρ、φ角を対応させて、共鳴磁場の最大値（もしくは最小値）からESRテンソルのＺ主軸の探索を行い、当該結晶の点群対称性から他のＺ主軸の確認を行う。次にウルフネットを用いて、Ｚ主軸に垂直な面（大円）の作図を行い、大円内の共鳴磁場の極大値と極小値のρ、φ角方位から、ＸとＹ主軸方向の探索を行う。これらの３主軸方位でのESRスペクトルから、結晶中でのラジカルや遷移金属イオン等の不対電子センターのスピンハミルトニアン定数（初期値）の決定を行う。
（結晶中のスピンハミルトニアンテンソルの３主軸方向の直接探索法と名付けた）、③ ②で得たスピンハミル
トニアン定数初期値から、ａ，ｂ，ｃ結晶軸周りの共鳴磁場（観測値）の角度依存性が、スピンハミルトニアンから算出できる共鳴磁場（理論値）と一致する様に仕向けたシンプレックス法（非線形最適化法）
によるスピンハミルトニアン定数精密化を行う。このESRソフトはレビ作成のＸ線結晶構造解析フルマトリックス法を意識して作成した。④ ベルフォルドのアイゲン・フィールド法により直接共鳴磁場を算出する方法：静磁場に関して任意結晶方位のスピンハミルトニ
アンを直積空間で書き下し、スーパー固有値問題として対角化を行い、得られた固有値が共鳴磁場（アイゲン・フィールド）であり、またそれから遷移確率をえる手法。筆者は電子スピンＳ ＝１系、及びＳ ＝３／２系の場合の９×９行列、16×16行列のスーパー固有値問題を解き、Cu（Ⅱ）イオンの複核錯体（スピンＳ ＝１系）で③④で得られる共鳴磁場が７桁程度と非常によい一致をするのを確認している。実測ESRパラメータ有効数字は４〜５桁程度なので、十分（2）に利用可能である。特にスピンハミルトニアンのゼーマン項のエネ
ルギーと微細構造相互作用項SDS のそれが、共鳴磁場付近で同程度
で、摂動計算が使えない場合や、またスピンハミルトニアンのエネ
ルギーの磁場（磁束密度）依存性でエネルギー交叉や、ESR強度の消滅がある場合には、このアイゲン・フィールド法は有効である。
⑤ スピンハミルトニアン行列の対角化で得たエネルギー固有値と固有ベクトルから単結晶での一般角での遷移確率（∝＜ｉ│Sx│ｊ＞
２）を結晶軸系、主軸系、量子化軸系、実験室系を考慮して算出し、結晶中の任意方位での不対電子センターのESR吸収強度の理論値を求める手法の結晶中の不対電子センターの状態定量分析システムの開発。⑥ 1969年に相木国男により九大・院・理でその強誘電性と中間相（不整合相）の存在がESRで発見されたK２SeO４等の不整合
強誘電体（及び強弾性体等）では、空間変調項を導入したランダウの現象論でギッブスのエネルギー密度関数を複素秩序変数で展開して、各温度、電場、１軸性応力のもとで緩和法で最適値を求め、不整合・整合相転移におけるESRスペクトルのシミュレーションソフト（計算力学ソフトの一種）の開発を行った。九大で相木の中間相（不整合相）発見後15年をかけて筆者等はランダウ現象論（初期段
階ではソリトン方程式を用いて）を用いて、並進対称性が欠落した、不整合相・整合相（ferroic相）のESRスペクトルのシミュレーショ
ンまでたどり着いた。以上①から⑥に紹介した各種プログラムからなるESR単結晶解析システムの開発を行った。

３−２ 各種のESR用２軸ゴニオメータの開発
筆者は、９GHz帯のＸ−バンドESRで次の４種類のESR２軸ゴニオ
メーターを開発した。① 室温用、② ステッピングモーターと遊びの非常に小さいダブルウオームギヤを採用した精密型TE111モード共振器の試作とパソコン制御の半自動化システムの開発（これもレビのフルマトリックス法と同様に、Ｘ線結晶学のＸ線４軸自動回折（AFC）
装置仕様を意識して開発した）。③ 多目的仕様TE01n（n=1，2‥）モード共振器採用温度可変２軸ゴニオメータの開発、２軸目はベルトド
ライブで回転させる仕様。−40℃まで温度可変ができ、結晶の構造
相転移前後でのスピンハミルトニアン解析に供される。④ 日本電子製TE011円筒モード共振器（商品名：ユニバーサル共振器）にやはり日本電子製の温度可変用石英製真空２重管を設置し、そこに挿入可
能な温度可変仕様２軸ゴニオメータ等の試作・開発を行った。
ここでは紙面の関係で④の日本電子製ユニバーサル共振器に設置できる温度可変仕様の２軸ゴニオメータの写真を図１に示す。２軸目はベルトドライブ方式で、ゴニオメータヘッドの大きさはテフロン製ロッドの直径５㎜φ以内に収まっている。−70℃までゴニオ
メーターは稼動した。図２に３−１の②で紹介した２軸ゴニオメー
タを合理的に操作して結晶中の不対電子センターのスピンハミルト
ニアン・テンソルの３主軸方向を直接探索する方法を紹介する。紹介してあるリン酸二水素カリKH２PO４：Cr（Ⅲ）の解析事例は微細構造（零磁場分裂）相互作用テンソルの主軸探索とそのテンソル定
数Ｄ 、Ｅ 値の決定法である。ｇ テンソルの主軸探索は更に簡単で、同様にできる。

図1 温度可変用ESR２軸ゴニオメータ（左図）。右図はゴニオメーター・ヘッド部分を示す。テフロン・ロッドと、その先端部のベルト・ドライブ方式で回転するテ
フロン製回転型試料容器からなる。日本電子製の温度可変仕様のＸ−バンド・ユニバーサル共振器に設置して使用する。−70℃まで温度可変が可能。

分析機器解説シリーズ（97）

図2 スピンハミルトニアン テンソルの主軸方向の直接探索法。回転式ウルフネッ
トとESR２軸ゴニオメータを用いたCr（Ⅲ）イオンを添加したリン酸二水素カリ
KH２PO４：Cr（Ⅲ）の常誘電相での微細構造相互作用（零磁場分裂）Ｄ テンソルのＺ主軸（図中では不対電子センターＢサイト）を最大共鳴磁場（もしくは最小共鳴磁場）から探索。ついでＺ軸に垂直な大円をウルフネットで作図して、その大円上のρ・φ角を２軸ゴニオメーターに移して、大円上の共鳴磁場の極大値と極小値の方位を探索して、Ｘ・Ｙ主軸とする。ｇ テンソルの３主軸探索も同様にできる。３主軸方向での共鳴磁場からESRテンソルの主値が得られる。

ソルのＤ 、Ｅ 値や主軸方位の変化を通して解析できる。また強誘電体・強弾性体のferroic分域反転の様子を、分域に対応するESRスペ
クトルの強度変化・強度比から得られ、全象限の強弾性体や強誘電体のヒステリシス・ループを求めることができる。図５に強誘電体で且つ強弾性体でもあるリン酸二水素カリKH２PO４：Cr（Ⅲ）結晶の電場と応力による分域反転の様子を、３d３電子状態のCr（Ⅲ）
イオンからのESRスペクトルの強度応答を介して示す。図６に強弾性体LaNbO４の全象限の強弾性ヒステリシス・ループを示す。相津理論によると、縦軸に自発歪みを、横軸に１軸性応力をとり強弾性
ヒステリシスループを示す。

３−３ ESR用３軸ゴニオメータと結晶中の不対電子センターの状態定量分析法の開発
図３にＸ−バンド多目的TE01n（n=1，2‥）モード空洞共振器に設置できるESR用３軸ゴニオメータとゴニオメーターヘッドを示す。
現在のところ室温測定だけの仕様である。互いに直交した３軸回りの結晶の回転を行うゴニオメータヘッドを採用しているので、２軸ゴニオメーターと異なり、静磁場及びマイクロ波磁場に関しその結晶方位制御が可能となり、ESR吸収強度（実測値）とスピンハミ
ルトニアン行列から得られた遷移確率（理論値）との対応で、結晶中の不対電子センターの状態定量分析が可能となる。５章で紹介する電磁ホーン型ESR装置用の３軸ゴニオメータ作製時には、さらに大型で方向精度もよい試料温度可変装置付の３軸ゴニオメータが可能となろう。

図3（b）
図3（a）

図3（c）

図4 ESR用１軸性応力（圧力と張力）及び電場の印加装置。日本電子製の温度可変仕様のＸ−バンド・ユニバーサル共振器に設置して使用する。試料結晶の１軸回転と温度可変も可能である。試料には石英製のsqueezerで応力が印加でき、図上部のマイクロメータ内にバネが格納され、シーソー機構で圧力と張力が印加できる。

図5 強誘電体且つ強弾性体であるリン酸二水素カリKH２PO４：Cr（Ⅲ）の電場及び１軸性応力によるferroic分域反転のESRスペクトルによる検証。測定温度は100Ｋ、ESRスペクトル（a）は電場0.0kV／㎝ 応力0.0kg／㎠ 即ち無印
加状態。＋及び−のドメインを反映するマルチドメインESRスペクトルが計測される。
（b）は電場−4.9kV／㎝ 応力0.0kg／㎠ 印加で、−単分域を反映したスペクトルが観測される。
（c）は電場+4.9kV／㎝ 応力0.0kg／㎠ 即
ち分域反転して＋単分域を反映したスペクトル。
（d）は電場0.0kV／㎝ 応力115.0kg／㎠ 即ち１軸性応力で分域反転を行い、−単分域を反映したスペク
トルが観測された。

図3（a） ESR用ラージホール共振器（TE01n（n＝1，2，‥））とESR用３軸ゴニオメー
タ磁場からESRテンソルの主値が得られる。
図3（b） ESR用３軸ゴニオメータ・ヘッド部分の写真（軟質テフロンで作製）
図3（c） ESR用３軸ゴニオメータ・ヘッド部分の説明図

３−４ ESR用一軸性応力（圧力と張力）及び電場の印加装置（温度可変・結晶１軸回転仕様）
試料の一軸回転が可能且つ窒素ガス吹付による温度可変仕様で、結晶試料に一軸性応力即ち圧力と張力の印加が可能で、ストレイン
ゲージで印加応力測定が可能である。また電場も印加できる仕様である。日本電子製の円筒型TE011型ユニバーサル空洞共振器に設置して使用する。図４に装置を示す。当該装置で、結晶に電場や１軸性応力を印加して、結晶場歪み等の配位子場の研究を微細構造テン

図6 強弾性体LaNbO４：Gd（Ⅲ）単結晶の圧力・張力による全象限の強弾性ヒステ
リシス曲線。二つの対応する強弾性分域からの同じ遷移状態のESRスペクトル
強度をS，S として、縦軸に（S−S ）／（S＋S ）を、横軸に１軸性応力を示す。
圧力と張力の印加が可能のために、全象限のヒステリシス曲線が観測できる。

３−５ ESR高温用温度可変装置（室温〜600℃）
日本電子製のTE011型ユニバーサル空洞共振器に設置して使用する。試料だけの局所加熱方式のため室温から600℃迄温度可変が可（3）

分析機器解説シリーズ（97）能。当該試作装置があれば、用途にもよるが、日本電子製の既製品
高温用空洞共振器ES-HTXA型は不要となろう。当該試作装置の特長は、試料の一軸回転が可能で、試料管の外側に、ヒーターとして
白金ペーストを線状に塗布した石英管が設置されており、試料部分だけを局所加熱する仕様である。図７に水冷の共振器冷却装置ととも高温用温度可変装置図を示す。図８に400℃以上にキュリー相転移温度Tc がある強弾性体LaNbO４のESRスペクトルの温度依存性を示す。図中でTc 以下の（1，1 ），（2，2 ），（3，3 ）…等が単斜晶への構造相転移して生じた同一電子状態遷移によるドメイン構造を反映したESRスペクトルである。Tc （438℃）以上では相転移
して１本のスペクトルになる。

を要する。このラジカルESR信号をも低減した高Ｑ値のマシナブル
セラミックス新素材が見つからないものか常に注意を払っている。

4 ESRイメージング装置の開発と環境科学・医薬学分野への応用
筆者は1980年頃から、MRI分野の一つ、ESRイメージング（ESRCT）装置・システムの試作・開発にも着手した。これまでに局所（ESR）信号検出型ESR-CTを１種類、磁場勾配型ESR-CTを４種類開発した。これらの応用として、環境科学分野では、アラニンESR
イメージングプレートを用いた３次元放射線線量計測システムを開発した。また医薬学分野では、マウスのB16メラノーマ（黒色皮膚癌）産生のメラニンラジカルのESRイメージング像の初観測を行った。MRIのイメージング原理及び有限要素法を用いて試作・開発した高分解能MRI磁場勾配コイルとESR-CT装置も含めて、ESR-CT計
測事例を紹介する。

４−１ 局所（ESR）信号検出方式ESRイメージング装置の開発と応用

図7 ESR高温用温度可変装置 RT〜600℃ 日本電子製TE011モードユニバーサル
空洞共振器に挿入設置して使用する。石英ガラス管上に二本の細線状にペイントした局所加熱型ヒータを用い、水冷式で共振器を冷却し、試料の１軸回転が可能。図８は当該装置を用いて温度変化ESR測定し、強弾性体の別ドメインに対応する同一電子遷移状態のESRスペクトルを同定している。この対応する
ESR強度より図６の強弾性ヒステリシスループが得られた。

図8 試 作の図７に示したESR高温 用温 度 可 変 装 置を用いて測定した強 弾 性 体
LaNbO4：Gd（Ⅲ）単結晶のESRスペクトルの温度変化。単斜晶系の強弾性相から常弾性相へキュリー温度Tc ＝438℃で相転移する。図中の（1，
1）
、
（2，
2）
‥はそれぞれの強弾性分域からの同じ電子遷移状態のESRスペクトル。

３−６ 物性計測用ESR各種装置開発のノウハウ
以上に紹介した装置の他にも、いくつかの物性計測用ESR装置の開発を行ってきたが紙面の関係で省略する。極低温の研究を除けば、基本的に日本電子製のTE011型ユニバーサル空洞共振器にあわせて、目的のESR応用計測装置が試作できるか、できないか検討すべきである。そしてユニバーサル空洞共振器では不可能な場合のみに、その研究に最適な空洞共振器から試作開発すべきであろう。それだけ日本電子製のユニバーサル共振器は優秀で、この四十数年間
殆ど仕様変更がなされていない。またESR計測がコンピュータ自動化された分だけ、即ち便利に使いやすくなった分だけ、新規な装置開発が困難・煩雑になっている現実もある。
次に共振器型、電磁ホーン型ESRの各種素材について述べる。共振器内のゴニオメーターヘッド等の素材は、軟質テフロンを最も多く使用したが、米国マコール社のマコールＨは過去に筆者が代理店の石原産業を通してマコール社に働きかけて実現したｇ 値が4.6付
近の鉄（ガラス）成分からくるESRスペクトルをなくし、かつESR
バックグラウンドを大幅に減らしたESR共振器内の応用素材として適したESR素材用マシナブルセラミックスである。但しｇ ＝２あたりに鋭いESRスペクトルが新たに出現する点は測定・解析時に注意（4）

TE102モード空洞共振器に設けた穴よりの漏洩マイクロ波の領域
で、ステッピングモーターで２次元的に試料を走査する仕様のESR
イメージング（ESR-CT）装置を開発した。Ｓ／Ｎ比を改善するため
ラピッド・スキャンコイルを用い、１scan100ｍ秒間で10mT幅の磁場を高速に複数回走査してディジタル・オシロで積算する仕様で、GP-IBを用いて測定のパソコン自動化を行った。装置を図９に示す。
得られた試料の各部分のESR強度はMgO：Mn（Ⅱ）標準物質のESR
強度との強度比の形でサンプリングされ、画像再構成を行う。ESRスペクトル強度またはESR線幅（緩和時間等を反映する）のイメー
ジング像が得られる。MRIコイルを設けた磁場勾配方式と異なり、① 線幅の広いESRスペクトルでも、② 核スピンと電子スピンの相互作用の超微細構造（hfs）相互作用テンソルをもち、核複準位のため何本にも分裂した複雑なスペクトルの場合でも簡単にESRイメー
ジング計測が可能である。問題点として二次元フーリエ処理でウイ
ナーフィルター等のウインドウ関数で、多少の分解能と形状改善を行っても飛躍的な画像改善はできなかった。ピンホールの径の大小
でESR感度と画像分解能が相反的に制限される。
① 環境科学の応用としてESR用アラニン・イメージング・プレートに電子線を照射して被爆させ、生じたアラニン・ラジカルの３次
元放射線線量計測システムを開発した。
② 医薬学分野への応用として、マウスの黒色皮膚癌B16メラノーマ
産生のメラニンラジカルのESRイメージング像を図10に示す。こ図9 局所ESR信号検出型ESRイメージング（ESR-CT）装置の共振器部分の写真（上部）と説明図（下部）。TE102モード空洞共振器に設けた穴よりの漏洩マイクロ波の領域で、ステッピングモーターで２次元的に試料を走査する仕様のESRイ
メージング（ESR-CT）装置。Ｓ／Ｎ比を改善するためラピッド・スキャンコイ
ルを用い、得られた試料の各部分のESRスペクトル強度や、ESR線幅はMgO：
Mn（Ⅱ）標準物質のESR強度や線幅との比の形でサンプリングされ、画像再構成を行う。磁場勾配式ESRイメージング装置と異なり、線幅の広いESRスペク
トルの場合でもESR強度や線幅のイメージング像が観測できる。

分析機器解説シリーズ（97）
れは腫瘍（癌）組織のESRイメージング像観測としては最初の事例である。
（1990年）③ なお当該ESRイメージング装置は、その構造上ウエハー類のESR
スペクトル観測にも適していて、ガーネット薄膜の強磁性共鳴（FMR）スペクトルの観測も行った。ここでは多くの強磁性共鳴特有のモードが観測された。

図10 マウスの背中より採取した黒色皮膚癌B16メラノーマ産生のメラニンラジカルのESRイメージング像。いずれも図９の装置で観測 ａ 合成メラニン色素のESRイメージング像 ｂ マウスのB16メラノーマ ｃ マウスB16メラノーマのESRイメージング画像。

図12 ２つのDPPH試料の空間分布（各DPPHは１㎜φ、試料間隔3.4㎜）を磁場勾配
コイルに流す電流強度による空間分布形状を反映したESRスペクトル。磁場勾配電流に流す電流が増加するほど、ESRスペクトルの分離度とキレがよくなる。

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４−２ 磁場勾配方式ESRイメージング装置の開発と応用① 空洞共振器の横幅（軸長）が短くて（従ってMRIコイルが試料の近くに設置できて）、大きな磁場勾配が得られるTM110モード空洞
共振器に水冷でMRIコイルのジュール熱を放散させる３次元イメー
ジングコイル（アンチヘルムホルツ型磁場勾配コイルと縦・横二つの８の字型磁場勾配コイル）を設置した試料温度可変装置付きの高分解能３次元ESRイメージング装置を開発した。図11に装置を示す。図12下部には８の字型磁場勾配コイルの一つと、２カ所に空間分布させたDPPH（ジフェニルビクリルヒドラジル）試料の相対位置との関係を示した。この場合図で磁場勾配は横方向に生じる。図12上部には、その配置でのESRスペクトルのコイル電流依存性を示す。電流を大きくすると、２カ所の場所識別が可能となり、更に電流を増大すると、各DPPH試料の大きさの識別が可能となる。即ちMRIコイルの電流を増大すると画像分解能が向上する。図13にはMRIコイルによるESRスペクトルの磁場勾配方向角
度依存性を示し、代数的画像再構成法（ART法）で画像を再構成させたESRイメージング像を示す。
② 誘電率ε＝30、無負荷Ｑ値＝12000の複合ペロブスカイト製
ファインセラミックの穴あき円筒型TE01δモード誘電体共振器に、２組の多巻きZupancic型磁場勾配コイルを設置した温度可変・高分解能ESRイメージング装置を開発した。２つの電流電源による２組の多巻きZupancic型磁場勾配コイルの磁場勾配方位と電流の大きさの有用なMRIの関係式をBiot-Savartの式から解析的に導出
して、有限要素法で磁場勾配の評価を行った。試料は誘電体共振器の小穴内に設置されるため、小さな試料を高分解能で扱うESR
顕微鏡として機能をする。なお２組の多巻きZupancic型磁場勾配
コイルに垂直にアンチヘルムホルツ磁場勾配コイルもしくはアンダーソン磁場勾配コイルを設ければ３次元MRIコイルシステムとなる。当該２次元／３次元イメージングコイルシステムはNMRイ
メージングにも応用可能である。

図11 ３次元のMRIコイルを配したTM110モード磁場勾配方式ESRイメージング装置の写真（右側）と説明図（左側）
。

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図13（a） ESRイメージング測定対象の２つに空間分布したDPPH試料
図13（b） 図11の磁場勾配方式ESRイメージング装置で測定した（a）のDPPＨ試料のESRスペクトルの磁場勾配角度依存性
図13（c） 代数的画像再構成法（ART法）により、（b）で示した10°おきの磁場勾配
角度依存性より再構成した２粒のDPPH試料のESRイメージング（ESR-CT）像の鳥瞰図とＸ方向、Ｙ方向への射影及びＸＹ面内でのESR等強度分布図

5 共振器型ESRから電磁ホーン型ESRへ− ESR計測の革新的な展開 −しかしこの60年余のESRの歴史は、主に試料共振器を採用し、測定中に高いＱ値の維持が必要な為、少量・小型で誘電ロスの小さい
試料しか測定できなかった。そのため誘電ロスの大きな生体試料等
含水試料、導電性試料、金属含有試料、大型試料のESR測定は、困難または不可能で、多くの制約があった。この問題を解決するために、電磁ホーンを試料セルとして採用した新規なＫ−バンドの電磁ホーン型ESRを立ち上げ、感度的にも積算技術等を導入して、最新の空洞共振器型ESRに近いレベルまで改良を行った。従来の共振器
型ESR測定では想像もできない過酷な測定条件下での、試験的電磁ホーン型ESR応用計測事例の一部を示す。
電磁ホーン型ESRの最初の開発事例は1983年の京大・大矢によるＸ−バンドの電磁ホーン型ESRで、1991年に相馬・原によるＫ−
バンドのさらに改良させた試作例がある。惜しむらくはご両人の死去で研究は途絶えた。筆者は相馬・原によるＫ−バンド電磁ホーン型ESR（彼らは開放型ESRと称した）装置を基礎に、コンピュータ
自動化と積算技術の導入、マイクロ波回路と変調仕様の改良を行い、先達の２例に比べて、実用化の域に踏み込んだ測定感度と使いよい
操作性を備えた現在世界で唯一稼動している電磁ホーン型ESRによる試験研究と周辺機器の開発と問題解決を行っている。図14に電磁ホーン型ESRの写真とマイクロ波立体回路図を示す。

（5）

分析機器解説シリーズ（97）電磁ホーン型ESRによる応用計測事例を以下に示す。
① 単１マンガン乾電池の負極亜鉛板を半分程取り除いた大型乾電池
中の炭素ラジカルのESR測定。このESRスペクトルを図15に示す。
② ビタミンＣによるTEMPOL水溶液中のTEMPOLフリーラジカル
消去のin situ実験。このフリーラジカルの消去過程を図16に示す。
これらの計測事例からわかるように、従来の共振器型ESRでは計測不能のであった多くのESR計測が電磁ホーン型ESR計測で可能になった。
さらに電磁ホーン型ESRの大きな特長は、共振器型ESRの場合誘電ロスの大きな試料では共振器のＱ値が低下してESRスペクトルか

ノイズによる疑似スペクトルか、判定が曖昧になる場合がある。電磁ホーン型ESR計測では、これ等の曖昧さはなく、リファレンスの
DPPHのESRスペクトルと比較して、ESRスペクトルかどうかの判定が明白に出来る。
さらに当該電磁ホーン型ESRは、以上に紹介してきたcw-ESRの
みならず、パルス発振器、TWTA（進行波管増幅器）等を用いたパルスESR計測に、更に有効に作用する。現状の共振器型パルスESR
で、わざわざ共振器のＱ値を下げてパルスESR計測を行う仕様に対して、電磁ホーンを用いた本格的なパルスESRの開発が急がれる。
それにしてもTWTAの低コスト化、長寿命化は、或いはこれに取って代わる新手法はないものであろうか。

6 電子レベルからの先端的医学・環境科学への応用と模索― ESRとSTMの融合 ナノ加工とナノ状態分析顕微鏡 ―図14 電磁ホーン型ESRのマイクロ波立体回路の写真（上部）と回路説明図（下部）

図15 送信電磁ホーンアンテナと受信電磁ホーンアンテナ間の試料設置部に単１型マンガン乾電池を設置した写真（左図）。マンガン乾電池は外部金属保護覆いを除去し、円筒形亜鉛負極を２／３程除去して測定。亜鉛金属、電解質部分、正極炭素棒の混在状況でESR計測を行う。右図は左図の電磁ホーン型ESRで計測した単１型マンガン乾電池電解質中の炭素ラジカルESRスペクトル。

図16 ビタミンＣによるTEMPOL水溶液中のTEMPOLフリーラジカル消去過程in situ
実験。左図上からビタミンＣ投入後の12秒、156秒、300秒後のESRスペク
トルの写真撮影。ESR測定は１走査10秒の積算モードで撮影。右図はビタミンＣ水溶液投下後のESR強度の経過時間依存性。400秒後にはTEMPOLラジ
カルは完全に消去された。

（6）

筆者はESRの開発と電子物性への応用計測研究と並列して、走査型トンネル顕微鏡（STM）や原子間力顕微鏡（AFM）等の走査型プローブ顕微鏡の研究を1990年頃より行ってきた。強弾性体のドメイン構造の観測と、1990年の早い時期にSTMやAFM用の超小型の温度可変装置を試作し、強弾性相から常弾性相へのドメインの温度変化・相転移のSTM及びAFMの初観測を行った。
これらの走査型プローブ顕微鏡による強弾性体ドメイン観察の研究動機は、走査型トンネル分光（STS）と電子スピン共鳴（ESR）の性質を併せ持つ、ナノ・オーダーでのESRイメージング像観察、もしくはSTM像中のナノ分解能の被写体の局所分析をめざす近未
来の装置開発目的の為のSTMもしくはAFM操作と原理の理解のた
めのOJT（on the job training）であった。
これらに関連する先駆的な仕事がマナッセンによりなされた。彼はSTMにヘルムホルツコイルを設置して、一定磁場を印加して、不対電子センターのスピンに一定角振動数ωのラーマーの歳差運動を起こさせ、特定の周波数帯だけのトンネル電流をスペクトラムアナ
ライザーで分別する手法である。マナッセンの手法は、磁気共鳴的であるのか、ないのか判断・見解は分かれるところであるが、少な
くとも、ナノ・オーダーの被写体を分別／分析する手法の最初の注
目すべき事例であった。マナッセンの方法は、STMのナノ画像中の、ナノ元素／状態分析の最初の事例とも言えるだろう。
筆者もESR-STMの開発を目指して多角的に研究／調査を行ってきた。実用的な電磁ホーン型ESRが実現した現在、この研究は一段と近くになってきたように思える。図17にこれら手法も包含した、近未来のナノ手術・ナノ加工と、同時in-situナノ観測・ナノ分析手法に言及して結びとしたい。

図17 走査型プローブ顕微鏡及び顕微分光法とESRとの融合：マナッセンの方法及びESR-STMナノ分光法。近未来のDNA等の分子のナノ手術・ナノ加工と、同時in-situナノ観測・ナノ分析手法・ナノ分光手法。

お知らせ

お

知

ら

せ

（1）外部資金による利用料金支払いについて
分析センターの利用料金支払いは、従来、校費のみの移算で行って来ました。しかし、学内では校費以外での支払い要望が強くありました。
分析センターでは規則の改正、利用料金表の見直し（算出根拠表の作成）、経理係との折衝などを行い、科学研究費、受託研究費、協同研究費などの外部資金による支払いが可能となりました（科学技術振興調整費を除く）。実施開始は平成19年４月２日（月）です。科研費の場合は、４月の交付申請書提出時、機器使用料の項目を書いて申請して下さい。

（2）筑紫キャンパス分析センターの新運営について
中央分析センター（筑紫地区）では「総理工機器共同利用機構」、「先導物質研究所（筑紫地区）研究支援センター」と連携し、分析機器の共同利用枠を拡大しました。これにより、学内の利用希望者は、中央分析センターのみならず、総理工、先導研の装置をも中央利用することが出来ます。利用希望者と総理工、先導研との連絡や移算手続きの仲介や代行を中央分析センターが行います。利用方法は次のとおりです。
① 装置利用希望者は、中央分析センター（筑紫地区）へ利用申し込み（インターネット、もしくは電話にて）をして下さい。
② 中央分析センター（筑紫地区）から、「総理工機器共同利用機構」、「先導物質研究所（筑紫地区）研究支援センター」へ装置利用あるいは測定依頼をします。
③ 中央分析センター（筑紫地区）から利用希望者へ必要情報を連絡します。
④ 利用料金の精算は分析センターが行います。
注）総理工旧材料開発専攻の研究室の方が、「総理工機器共同利用機構」の装置を利用される場合は、この手続きは不要です。同様に、先導物質研究所の方が「先導物質研究所（筑紫地区）研究支援センター」の装置を利用される場合は、この手続きは不要です。従来の利用されていた方法で利用して下さい。
下記に、共同利用可能装置、利用料金、及び担当者一覧を掲載します（分析装置の性能や試料などの詳細については、直接担当者にお聞き
下さい）
。
№ 所管
1
2
3
4
5
6

中

機
器
名
超高感度示差走査熱量計
DSC6100
高感示差走査熱量計
DSC6220
オージェ電子分光分析装置
JAMP-7800F
X線光電子分光分析装置
AXIS-165
蛍光X線分析装置
PV95004軸型自動X線回折計
CAD-4

設置場所

利用料金

中分306室2,900円

中分307室1,900円中分104室9,300円

中分103室11,800円

中分204室1,500円

中分205室

95,400円

7

央

Weissenbergカメラ

中分207室1,900円8分

光交流法比熱測定装置

中分204室3,700円析

超伝導核磁気共鳴装置
Varian INOVA
レーザー粒径解析装置
LPA-3000／3100
顕微赤外分光分析装置
MFT-2000
赤外分光装置FT／IR-550
原子間力顕微鏡
NanoScopeIIIa

中分102室6,200円

中分306室1,000円

中分306室

500円

中分306室500円

中分201室1,500円超高圧物性測定装置

中分207室2,200円15

光散乱光度計SLS-600

中分306室2,500円16

雰囲気中液体急冷装置

中分107室4,200円17

ラウエカメラ

中分207室500円

18

高周波ニ極スパッタ装置
SPF-210HRF

中分106室1,400円19

ラバープレス

中分106室

600円

9

セ

10 ン
11

タ

ー
12 ︵
筑
紫
13 地
区
︶
14

担 当 者
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
三浦助教
7214
三浦助教
7214
坂下准教授
7364
三浦助教
7214
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364
坂下准教授
7364

備
考
生体高分子、生体膜、蛋白質、遺伝子、細胞、
食品等
普通の物質
教官が付き添って操作教官が付き添って操作
液体窒素で半導体検出器冷却
結晶性の質重要厚さ100μm、4×4mmの薄膜。比熱の精密測定。潜熱は不可。
2次元、長時間測定、低温-50℃まで可能。
動的光散乱法（2nm〜5μm）、自然沈降法（3μm〜100μm）90度透過光。温度可変5〜90℃。
温度可変加熱冷却装置−180〜＋600℃
ペレット試料。室温測定。
カンチレバー（日本ビーコNCH-10V）は利用者
で用意

角度依存性
ノズル持参
透過、背面ラウエ
屋上クーリングタワーの掃除時々必要。
ターゲットは利用者で用意。

（7）

お知らせ
№ 所管
20
21
22 総
23 理
24

工
機

25 器
26

共
同

27 利
28

用
機

機
器
名
二次イオン質量分析装置
SIMS4000
ICP発光分析装置
SPS1700HVR
表面形状測定装置
DEKTAK3
X線吸収スペクトル測定装置
R-EXAFS2000T／F
レーザーラマン分光光度計
NRS-2000
電界放射走査型電子顕微鏡
JSM-6340F／-5310
電子線後方散乱開設装置―走査型電子顕微鏡JSM-5310
真空紫外分光光度計
VUV-2000
FT-IR

29 構

蛍光寿命測定装置

30

FTラマンシステム31

偏光変調高感度反射フーリエ
赤外分光システム

設置場所

利用料金

中分202室

10,000円

中分307室2500円

中分202室2,000円

中分202室

10,000円

中分307室2,000円

中分201室3,000円

中分201室2,000円

総理工C棟
406室

5,000円

総理工C棟
201室

1件 500円
特殊測定
1時間 4,000円

総理工C棟
501室
総理工C棟
206室
総理工C棟
206室

1,500円
1,500円
1,500円

担 当 者
大瀧准教授
8835
草場助教
7527
大瀧准教授
8835
武部准教授
7529
橋爪准教授
3796
木田准教授
7537
池田助教
7546
武部准教授
7529
高田助教
8821
藤田准教授
7532
藤田准教授
7532
藤田准教授
7532
梅津技術専門職員
田中（雄）技術職員
8898
出田技術専門職員
8898

備

☆
☆
☆
☆1時間超過するごとに千円追加☆ビデオプリンター用紙、ポラロイドカメラフィ
ルム持参

特殊測定（動的測定・ステップスキャン測定な
ど）
☆
☆
☆

透過型電子顕微鏡
JEOL JEM-2100XS

先導研南棟
209号室

24,800円／日

先
42 導
研

立会い測定のみ
フィルム代は実費※詳細についてはご相談ください。
核磁気共鳴装置（＊）☆2次元、多核可能依頼分析のみNMR解析棟 6,800円／時間
JEOL JNM-ECA600※詳細についてはご相談ください。
☆固体専用、多核可能 依頼分析のみ
固体高分解能核磁気共鳴装置
出田技術専門職員
NMR解析棟 15,000円／本〜
基本料金は3時間以内のCP／MAS測定
JEOL JNM-ECA400
8898※詳細についてはご相談ください。
核磁気共鳴装置
出田技術専門職員 ☆
NMR解析棟900円／本1 13
JEOL JNM-ECA400
8898
H, Cの1次元。依頼分析のみ
電子共鳴装置（＊）
出田技術専門職員 依頼分析のみ
先導研南棟
4,200円／本JEOL JES-FA200
8898
二重収束質量分析計
先導研南棟
田中（康）技術補佐員 依頼分析のみ
2,700円／本JMS-700
215号室
8898
高分解能測定は4,000円／本
コールドスプレーイオン化時間型 先導研南棟
松本技術職員
立会い測定
3,800円／時間
質量分析装置 JMS-T100CS
401号室
8898
低温測定は1日当たり1,900円追加
超高輝度CCD単結晶X線
先導研北棟
松本技術職員
依頼分析のみ50,000円／本
構造解析装置 Varimax（Mo）
421号室
8898
※詳細についてはご相談ください。
X線単結晶構造解析装置（＊）
先導研北棟
松本技術職員
依頼分析のみ45,000円／本
R-AXIS RAPID（Cu）
421号室
8898
※詳細についてはご相談ください。
X線単結晶構造解析装置（＊）
先導研北棟
松本技術職員室温測定。依頼分析のみ
45,000円／本
R-AXIS RAPID（Mo）
421号室
8898
※詳細についてはご相談ください。
☆教官が操作先導研
辻助教
走査型オージェ電子分光分析器
15,000円
418室
7816

応
43 力
研

EPMA電子線
マイクロアナライザー

応力研
材料実験棟
EPMA室

4,000円

32
33 先
導
34 研
35

研
究

36 支
37

援
セ

38

ン

39 タ
40

ー

41

☆従来、分析センターに登録機器されていた装置。

☆①技術料4,000円／試料・日 ②面分析・点松原技術専門職員
分析2,000円 ③電子像600円 ④カラープリ
7760
ント800円中分（中央分析センター）、先導研（先導物質化学研究所）、応力研（応用力学研究所）

九州大学中央分析センターニュース

第97号 平成19年７月30日発行

九州大学中央分析センター（筑紫地区）

九州大学中央分析センター伊都分室（伊都地区）〒816-8580 福岡県春日市春日公園6丁目1番地
TEL 092-583-7870／FAX 092-593-8421〒819-0395 福岡市西区元岡744番地
TEL 092-802-2857／FAX 092-802-2858

ホームページアドレス

（8）

考

☆

http://www.bunseki.cstm.kyushu-u.ac.jp