富山大学水素同位体科学研究センター研究報告21：1-11，2001.

論文
Zr2M（M=Co,Ni)系合金の水素誘起不均化生成物の結晶子への温度及び水素圧力の影響
原 正憲，渡辺 国昭
常田 貴志 ，川畑 常真*，松田 健二*，池野富山大学・水素同位体科学研究センター*
富山大学・工学部*〒930-8555

進*

富山市五福3190

Change in Grain Size of Disproportionation Products ofZr2M(M=Co, Ni) with Temperature and Pressure
Masanori HARA, Kuniaki WATANABE, Takashi TSUNEDA*,
Tokimasa KAWABATA*, Kenji MATSUDA*, Susumu, IKENO*
Hydrogen Isotope Research Center,
Mater. Sci. and Eng., Faculty of Eng.,
Toyama University, Gofuku 3190, Toyama930, JAPAN(Received March 25, 2002; Accepted December 20, 2002)

Abstract
Zr2Co disproportionated to ZrH2 and ZrCo on a wide range of temperatures andpressures. The X-ray diffraction patterns of disproportionated Zr2Co were constructed broad
peaks that meant to consist of fine crystallite. To evaluate the temperature and pressure
dependence of nucleation of products, the grain size of ZrH2 was calculated on a half width ofZrH2 111 peak by using Sherrer equation. It was found that the grain size did not depend on
disproportionation conditions such as temperature and pressure. Zr2Ni also disproportionatedand the grain size was not affected by temperature and pressure. These results indicate that theprobability of nucleation does not depend on temperature and pressure. The disproportionation
rates of Zr2M are determined mainly by the crystal growth rate of products. However, Zr2NiH5
was formed under the condition of low hydrogen pressure. The appearance ofdisproportionation was affected by amount of absorbed hydrogen.

1

原 正憲・渡辺国昭・常田貴志・川畑常真・松田健二･池野 進

１．

緒言

Zr系水素吸蔵合金は水素同位体の貯蔵―供給―回収等のハンドリング材として使用されている[1-3]．しかし，いくつかのZr系水素吸蔵合金は水素吸収に伴いZr水素化物とZrの割合の減った合金相に分解する水素誘起不均化（以下，不均化とする．)[4-8]が起こる事が知られている．不均化が起こる合金系にZr2Mがあり，不均化に伴う合金相変化並びに不均化機構[8,9]も調べられつつある．例えば，Zr2M（M=Co, Ni)では
Zr2M + H2 → ZrH2 + ZrM
である．

(1)

以前，Zr2Co及びZr2Niの不均化に伴う合金相変化並びに動力学を報告し，Zr2Co及びZr2Niの不均化反応の進行挙動はAvrami[10-13]の式で表現できることを示した．Zr2Coの反応速度[8]は0.7
x = 1 − exp(−kt
exp
)

(2)

k = 2.0 % 10 −2 exp(15.0exp% 10 3 /RT)(3)

である．ここで，xは反応進行度，kは不均化の見かけの速度定数，tは反応時間，Rは気体定数及びTは反応温度である．また，Zr2Ni[9]では
0.6
x = 1 − exp(−kt
exp
)

(4)

k = 1.6 % 10 −1 exp(3exp % 10 3 /RT)(5)である．(2)と(4)式の反応時間の指数項はZr2Coで0.7，Zr2Niで0.6であり．何れもほぼ同じ値である．これは，反応機構が同一であることを示しており，発生した核が針状に成長するモデル[13]が示唆される．この機構の理論式[9,13]は

x = 1 − exp
exp(−r 2 I 0 D 1/2 t 1/2 )(6)で表される．ここで，rは発生核の底面の半径，I0は核発生数，Dは核に物質が集まってくる結晶成長速度である．(2)，(4)及び(6)式の比較より見かけの速度定数はk = r 2 I 0 D 1/2(7)で表される．即ち，発生した核の数と成長速度の積であらわされる．また，Zr2Co及びZr2Niの不均化において，この見かけの速度定数[8,9]は負の活性化エネルギーをもっており，これは結晶成長と核発生数のバランスにより説明[8,9]できる．ここで，核発生数は溶解水素量に依存すると仮定すると，溶解水素量は温度が高くなるに従い減少
し，核発生数を少なくさせ，見かけの速度定数が小さくなる．即ち，成長速度に比べ核発生数で温度依存性が大きい場合に，負の活性化エネルギーが現れる．
上記の結果から，核発生数が溶解水素量に依存するのであれば，溶解水素量が少ない条件で不均化したものほど，単位体積あたりの核発生数が少なくなり，粗大な不均化生成物結晶を析出すると考えられる．つまり，不均化時の水素圧力が低いほど，あるいは温度が高いほど結晶子は大きくなると想定される．
これらを確認し不均化機構を更に詳細に検討するために，様々な条件で不均化させ，生成物の結晶子サイズをもとに，不均化速度と核発生数の温度及び圧力依存性を評価した．
2

Zr2M(M=Co, Ni)系合金の水素誘起不均化生成物の結晶子への温度及び水素圧力の影響

２． 実験
２．１ 試料
試料には不均化後のZr2Co[8]およびZr2Ni[9]を用いた．これらの試料は既に報告した
Zr2M系合金の不均化の動力学実験で使用済みのものであり，(1)式に従い不均化させたものである．なお，不均化は次の条件下で行った．反応系の水素とZr2Mの比は常にH/Zr2M=5とし，測定温度は723Kから973Kとし，圧力範囲は2.61kPaから52.2kPaでおこなった．不均化後，試料を室温まで水素雰囲気下で冷却し，反応系から取り出した．
その後，X線回折測定を行うまで空気中で保管した．

２．２

X線回折装置

X線回折装置にはPhilips社製のPW1820回折計を使用した．X線にはCu-Kα線を用い，励起電圧は40kV，管電流は30mAとした．なお，Cu-Kβ線はモノクロメーターにより除去
した．本回折計の光学系は近似的に集中法の条件[14,15]を満足するようになっており，試料に対するX線の入射角θと回折角θは常に等しくなる．即ち，ゴニオメーター
軸の回転速度の2倍で検出器が回転をする．さらに，X線に照射される試料面積を測定
角度によらず一定にする自動可変発散スリットも備え，その照射幅は12mmである．また，受光スリットの幅は0.2mmとした．

２．３

X線回折パターン測定

X線回折パターンはステップスキャンで測定し，ステップ幅は0.015°，サンプリン
グ時間は0.5秒とした．測定範囲は2θで5°から80°である．また，試料台はガラス製である．なお，測定雰囲気は空気とし，室温で測定を行った．

３． 結果
３．１ 不均化生成物の圧力依存性
773Kで水素圧力を変化させ水素吸収を行い不均化させた後のZr2Co試料のX線回折パ
ターンをFig.１に示す．なお，回折パターンの左には初期の水素圧力を示した．何れの回折パターンもZrCoH3[16]とZrH2[17,18]の回折ピークにより構成されていた．両相
とも水素化物であるが，その生成熱は大きく異なる．ZrCoH3[19]の⊿Hfo及び⊿Sfoはそ
れぞれ⊿Hfo=-81.5kJ/mol(H2)と⊿Sfo=-132.7J/K･mol(H2)であり，773Kでの加熱下では存在しない．他方，ZrH2[17]では⊿Hfo＝-168.3ｋJ/mol(H2)，⊿Sfo=-145.4J/K･mol(H2)であり，773Kにおいても安定に存在する．つまり，773Kでの加熱中の水素吸収は
Zr2Co + H2 → ZrH2 + ZrCo(8)の不均化による事が分かった．その後，室温までの冷却の際に不均化生成物である
ZrCoがZrCo + 3/2H2 → ZrCoH3(9)の反応により，水素化物を生成した．つまりZrH2は加熱中に生成した不均化生成物で有るが，ZrCoH3は冷却時に生成した相である．
さらに，観測された回折ピークは全てブロードであり，不均化で生成した相の結晶3原 正憲・渡辺国昭・常田貴志・川畑常真・松田健二･池野 進○：ZrH1.801

Zr2Co◇：ZrCoH3

○
◇

773K

◇
○

○

52.2kPa

○

◇

○

○

○

○

○

○

○
◇
○

Intensity, I / a.u.

26.1kPa

◇
○

○ ◇

○◇
○

◇
○

19.6kPa

○

◇

○
◇
○

13.1kPa

◇
○

○ ◇

○

○

○◇
○

6.53kPa

◇
○ ◇

○

◇

○

○◇
○

◇
○

2.61kPa

10

20

30

40

50

60

70

80

2θ / deg.
Figure 1. X-ray diffraction patterns of Zr2Co after hydriding at 773K undervarious pressures

子は微細である事を示している．水素圧力が52.2kPaにおいて，ZrH2[17, 18]の(111)
面に同定される32.2°のピークの半値幅は1.2°である．また，他の圧力においてもZrH2(111)面によるピークの半値幅は1.2から1.3°程度であった．
Fig.2にZr2Ni試料のX線回折パターンを示す．水素圧力が6.53kPa以下の回折パター
ンと13.1kPa以上の回折パターンは異なっている．低い圧力では明瞭な鋭いピークで構成されているが，高い圧力ではブロードなピークである．低い圧力で観測された鋭いピークは，Zr2NiH5[20, 21]に同定された．これは，圧力が低い場合には773Kでの水素吸収においても不均化を起こさずに
Zr2Ni+5/2H2→Zr2NiH5(10)の水素化物生成反応が起こることを示している．他方，高い圧力で観測されたブロー
ドなピークは，ZrH2[17,18]とZrNiH3[22,23]に同定され，Zr2Coと同様にいずれも水素化物である．ZrNiH3[24]の⊿Hfo 及び⊿Sfo は，それぞれ ⊿Hfo=-65.8kJ/mol(H2 ）と⊿Sfo=-120.6J/K･mol(H2)であり，773Kでの加熱下で存在しない．即ち，773KでのZr2Ni + H2 → ZrH2 + ZrNiの不均化と，室温冷却時の

(11)

4

Zr2M(M=Co, Ni)系合金の水素誘起不均化生成物の結晶子への温度及び水素圧力の影響

Zr2Ni○：ZrH1.801
○
▽
○

773K

52.2kPa

26.1kPa

Intensity, I / a.u.

▽
○

○
▽
○

19.6kPa

○

▽▽

○

○

○ ▽▽

○

○

○

▽
○

△
○
▽

▽

○
○

13.1kPa△△6.53kPa

○

○ ▽▽

▽
○

○
▽
○

▽：ZrNiH3▽○○△：Zr2NiH5
△

△

△
△
△

2.61kPa
10

20

30

40

50

60

70

80

2θ / deg.
Figure 2. X-ray diffraction patterns of Zr2Ni after hydridung at 773 K undervarious pressures
ZrNi + 3/2H2 → ZrNiH3(12)の反応により，ZrH2[17, 18]とZrNiH3[22, 23]が生成された事がわかった．ここで，13.1kPaの回折パターンに着目するとブロードな不均化生成物の回折パターンに混じり，33°にZr2NiH5[20, 21]の(211)面の鋭い回折ピークが現れており，水素化物生成と不均化が同時に起こっていたことを示す．即ち，圧力が高くなるに従い，不均化が発現しやすくなる．

３．２

不均化生成物の温度依存性

Fig.3に加熱温度を変え不均化させたZr2CoのX線回折パターンを示す．何れの温度においても回折パターンはブロードなピークで構成されており，それらのピークはZrH2[17, 18]およびZrCoH3[16]に同定され，圧力依存性の項で述べた不均化と同様の傾向を示す．
Fig.4に不均化させたZr2NiのX線回折パターンを示す．何れの温度においてもZr2Coの場合と同様に回折ピークはブロードであるが，加熱温度が高くなるに従い僅かにピークがシャープになる傾向が見られる．また，パターンに現れたピークはZrH2[17, 18]とZrNiH3[22, 23]に同定された．しかし，723Kの加熱による不均化においては，図中5原 正憲・渡辺国昭・常田貴志・川畑常真・松田健二･池野 進

Zr2Co○：ZrH1.801◇：ZrCoH3○

H2: 26.1kPa

◇
○

◇
○

973 K
○
◇

○ ◇

○

○ ◇

○

◇

○

Intensity, I /a.u.

○

○

923 K

○

○
◇
◇

○

○

○

823 K

◇
○

○

○
◇
◇

○

○ ◇

○

798 K

○

○

○◇
◇

○

○

773 K

10

20

30

○

40

50

◇

○

○

60

70

80

2θ / deg.
Figure 3. X-ray diffraction patterns of Zr2Co after hydriding at various
temperatures at 26.1 kPa

Zr2Ni○：ZrH1.801▽：ZrNiH3○

H2: 26.1kPa

▽

▽
○

○

973 K
○▽

○

○ ▽▽

○

○ ▽▽

○

○ ▽
▽

○

○ ▽▽

○

▽
○ ▽

○

○

▽

○

Intensity, I / a.u.

○ ▽▽

○

923 K

○

○
▽
▽

○

○

873 K

○

○
▽
▽

○

○

823 K
○
▽
○

▽
○

773 K
○
▽
○

20

○

30

○

▽

723 K
10

○

40

50

60

○

70

80

2θ / deg.
Figure 4. X-ray diffraction patterns of Zr2Ni after hydriding at various
temperatures at 26.1 kPa
6

Zr2M(M=Co, Ni)系合金の水素誘起不均化生成物の結晶子への温度及び水素圧力の影響に矢印で示す33°の鋭いピークが観測された．このピークはZr2NiH5[20, 21]の(211)面に対応しており，723Kの加熱では完全に不均化していないことが分かった．これは，温度が低いと不均化し難くなることを意味している．実際，Zr2Niは室温での水素吸収
では不均化せず，その水素化物であるZr2NiH5が生成することが報告[21]されている．
即ち，反応温度が低い場合にはZr2Niは不均化せず，その水素化物を生成する．

４． 考察
４．１． 不均化生成物の結晶子サイズ
不均化生成物の回折ピークはブロードであり，微細な結晶であると考えられる．そこで，結晶子の大きさをSherrerの式[25]を用いて算出した．この式は結晶にゆがみが無く結晶子の大きさが均一で，回折線幅の拡がりが結晶子の大きさだけに基ずくと仮定して導かれ，

0.9
d hkl = (B−b)
cos 

(13)

と表される．ここで，dhklは(hkl)面に垂直な方向の結晶子の大きさ，λはX線の波長，
Bはピークの半値幅，bは装置の光学系による半値幅の拡がり，θは回折角である．bで示される光学系による半値幅の拡がりは，不均化させる前のZr2Ni[26]の44.07°に観測された(311)面の回折ピークの半値幅を基に決定した．該当の回折ピークはKα1，
Kα2に分離し，Kα1のピークの半値幅は0.06°であり，不均化前の試料は高い結晶性を有している．この値を光学系による半値幅の拡がりとした．
不 均 化 生 成 物 の 結 晶 子 サ イ ズ を 求 め る た め に 使 用 し た 回 折 ピ ー ク は 32.4 ° の
ZrH2[17, 18]の(111)面である．これは，ZrH2が不均化時に生成した相で不均化時の結晶成長を反映しており，かつZrCoH3[16]及びZrNiH3[22, 23]の回折ピークとの重なりが少ないためである．他方，ZrCoH3及びZrNiH3は室温に冷却する際に生成した相であるため，不均化と水素化物生成の二つの影響を受けており，不均化時の結晶子サイズを直接反映していない可能性がある．
次に，不均化生成物の結晶子サイズの解析結果を圧力依存性，温度依存性の順に示す．
ZrH2の結晶子サイズの圧力依存性をFig.5に示す．縦軸はZrH2の結晶子のサイズ，横軸は不均化させた温度である．なお，上段にZr2Co，下段にZr2Niの結果を示す．Zr2Coは圧力に関係なくほぼ6.5nmで一定であった．他方，Zr2Niでは僅かに圧力依存性が見られ，0.42pm/Paの依存性が現れた．しかし，いずれの合金においても，不均化生成物の結晶子サイズに顕著な温度依存性を示さなかった．これは，不均化時の核発生数に
圧力依存性が無いことを示す．Zr2M系の不均化は(1)式で表され，単位体積中に占めるZrH2とZrMそれぞれの体積は一定である．さらに，ZrH2の体積は核発生数と結晶子サイ
ズの積であらわされる．即ち，結晶子サイズに圧力依存性がないということは，核発生数にも圧力依存性が無いことを示す．言い換えると，単位体積あたりの核発生数は
溶解水素量に依存しない．これは，核発生数は溶解水素量に依存するとした前報の仮定[8, 9]と矛盾する．この点については不均化機構の項で述べる．
ZrH2の結晶子サイズの温度依存性をFig.6に示す．Zr2Coでは，923K以下の温度におい7原 正憲・渡辺国昭・常田貴志・川畑常真・松田健二･池野 進

15

Zr2Co
10

Grain Size of ZrH2, d111/ nm

5

15

Zr2Ni
10

5

0

0

10

20

30

40

50

60

Initial Pressure,p / kPa

Figure 5. Pressure dependence of grain size of disproportionation productsて結晶子の大きさは6.3nmから7.9nmの領域に存在し，温度依存性はほとんど見られな
いが，973Kでは，結晶子サイズは9.0nmであり低温側に比べ僅かに大きな値が得られた．他方，Zr2Niでは，923K以下の温度では6.9nmから9.2nmの領域にあり，温度が高くなるに従い大きくなる傾向が見られた．しかし，この温度依存性は小さく12pm/K程度
である．973Kの結果はZr2Coと同様に他の温度に比べ大きな結晶子となっており，そのサイズは11.3nmであった．Zr2Co及びZr2Niの不均化生成物の結晶子サイズには顕著な温度依存性は見られなかった．溶解水素量は温度が高くなるに従い少なくなることか
ら，圧力依存性の結果と同様に核発生数は溶解水素量に依存するとした前報の仮定[8,9]と矛盾する．

４．２．

不均化機構

Zr2M合金において不均化生成物の結晶子サイズには顕著な圧力及び温度依存性は見られなかった．即ち，単位体積あたりの核発生数は圧力及び温度には依存せず一定である．これは前報で仮定[8, 9]した「核発生数は溶解水素量に依存する」と矛盾し，(7)式中のπr2I0は定数であることを示す．また，前報において，不均化反応は負の活性化エネルギー[8, 9]を持つことが知られている．即ち，(7)式中の結晶の成長速度(D)が負の活性化エネルギーをもつ必要がある．このためには，高温で不均化を抑制し，結晶成長速度(D)を遅くする因子が必要である．遅くする因子として不均化の回復反応
8

Zr2M(M=Co, Ni)系合金の水素誘起不均化生成物の結晶子への温度及び水素圧力の影響

15

Zr2Co
10

Grain Size of ZrH2, d111 / nm

5

15

Zr2Ni
10

5

0
700

750

800

850

900

950

1000

Heating Temperature,T / K

Figure 6. Temperature dependence of grain size of disproportionation productsが挙げられ，実際，不均化したZr2Coを閉鎖系で加熱することで不均化が回復し，Zr2Coに戻ることが知られている[27]．また，ZrCoにおいても高温になると回復反応により不均化が遅くなり，負の活性化エネルギーを示す事[7]が知られている．ここで，Zr2Coで見られた回復反応がZrCoと同様に不均化に作用するならば，結晶成長速度は高温で回復反応により抑制される．つまり，見かけの不均化速度が負の活性化エネルギーをもつ．よって，Zr2M合金の不均化に負の活性化エネルギーが現れた理由は，前報の仮定である溶解水素量の減少に伴う核発生数の減少ではなく，回復反応によると結論付けられた．
Zr2Niにおいて溶解水素量が少ない低い圧力での水素吸収では，不均化は見られず水素化物を生成している．これは，低い圧力では不均化核の発生が起こり難いことを意味する．一方，不均化生成物の結晶子サイズの結果は，核発生数に圧力依存性がない
ことを示していた．これらの現象は，ある溶解水素量以上では不均化サイトが飽和するまで不均化核を発生させるが，それ以下では不均化核の発生が起こらないと説明できる．即ち，不均化核の発生は溶解水素量に比例して発生するのではなく，あるしきい量以上の溶解水素量が存在する場合には，不均化核となりえるサイトの全数に核が生成し，しきい量以下では不均化を起こさないと考えられる．しかし，このしきい量は明らかでない．これを明らかにするためには，水素吸収に伴う試料温度の上昇並びに水素圧力変化の影響を排除できる，温度並びに圧力が一定の下での緩やかな水素吸収に伴う不均化を測定する必要がある．
9

原 正憲・渡辺国昭・常田貴志・川畑常真・松田健二･池野 進

５．

まとめ

Zr2Co，Zr2Niにおいて，不均化生成物の結晶子サイズに圧力及び温度依存性は見られず，単位体積あたりの不均化核の生成数に溶解水素量は影響しないことがわかった．
このことより，Zr2Co，Zr2Niの不均化で見られた負の活性化エネルギーは，溶解水素量の減少に伴う核発生数の減少ではなく，不均化核の成長速度と回復反応速度のバラン
スで決まることが明らかとなった．
不均化の発現には溶解水素量が大きく寄与し，溶解水素がしきい量より少ない場合には不均化は発現せず，多い場合には不均化サイトが飽和するまで不均化核を生成すると考えられる．
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11