ISSN 1345-5354

医 学 物 20理
22
Japanese Journal of Medical Physics

Vol. 423

http://www.jsmp.org/

教育委員会企画
放射線防護委員会企画

令和 4年

第42巻 3号

日本医学物理学会機関誌

目
資

次

料
2020 年医学物理士就労状況アンケート報告

遠山尚紀，岡本裕之，黒岡将彦，木藤哲史，株木重人，
古徳純一，福士政広，大野達也，唐澤久美子. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

〈連載：放射線防護委員会企画〉
解説
臨床現場における中性子：BNCT

田中浩基 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

143

納冨昭弘 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

149

祐太郎 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

156

中性子の基礎知識：高エネルギー光子線治療に伴う中性子の発生
中性子の基礎知識：粒子線治療に伴う中性子の発生
松本真之介，森〈連載：教育委員会企画〉
解説
福島第一原子力発電所事故後の環境中における放射性セシウム濃度に関する研究［第 4 部］
清水秀雄，井上一雅，寉岡

解

123

大，高畠

賢，福士政広 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

164

説IAEA/RCA RAS6087 プロジェクト Enhancing Medical Physics Services in DevelopingStandards, Education and Training through Regional Cooperation (RCA) の紹介

福田茂一 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

170

参加報告

RAS6087 プロジェクト参加報告石原佳知 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

173

施設紹介
群馬県立県民健康科学大学大学院診療放射線学研究科の紹介

下瀬川正幸，佐々木浩二，高田健太，原 孝光，
杉野雅人，川村 拓，丸山 星，津野隼人 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

176

連載コラム：シカゴ通信
ベトナム，カンボジア，ポーランド，アラスカ
土井邦雄 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

182

編集後記 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

200【複写される方へ】
本誌に掲載された著作物を複写したい方は，（社）日本複写権センターと包括複写許諾契約を締結されている企業の方でない限り，著作権者から複写権等の行使の委託を受けている次の団体から許諾を受けて下さい．
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FAX: 03-3475-5619 E-mail: info@jaacc.jp
著作物の転載・翻訳のような，複写以外の許諾は，直接本会へご連絡下さい．

CONTENTSSCIENTIFIC NOTE
Questionnaire Survey of Japanese Medical Physicists on Working Conditions in 2020
Naoki TOHYAMA, Hiroyuki OKAMOTO, Masahiko KUROOKA, Satoshi KITO,
Shigeto KABUKI, Jun ichi KOTOKU, Masahiro FUKUSHI, Tatsuya OHNO,
Kumiko KARASAWA. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

〈Special Issue Series: Radiological Protection Committee〉
REVIEWS
Neutrons in Clinical Practice: BNCT
Hiroki TANAKA. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Basic Knowledge of Neutron: Generation of Neutrons Accompaniedwith the High-Energy Photon Therapy
Akihiro NOHTOMI . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Basic Knowledge of Neutron: Generation of Neutrons Accompaniedwith Particle Therapy
Shinnosuke MATSUMOTO, Yutaro MORI. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
〈Special Issue Series: Educational Committee〉
REVIEW
Study on the Concentration of Radioactive Cesium in the Environment
after the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant Accident
Hideo SHIMIZU, Kazumasa INOUE, Hiroshi TSURUOKA, Masaru TAKABATAKE,
Masahiro FUKUSHI . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

REVIEW
Introduction to IAEA/RCA RAS6087 Project Enhancing Medical Physics Services in
Developing Standards, Education and Training through Regional Cooperation (RCA)
Shigekazu FUKUDA . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

REPORT
Report of RAS6087

Yoshitomo ISHIHARA . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

123

143
149
156

164

170

173

INTRODUCTION OF RESEARCH FACILITY
Introduction of Medical Physics Course in Gunma Prefectural College of Health Sciences
Masayuki SHIMOSEGAWA, Koji SASAKI, Kenta TAKADA, Takamitsu HARA,
Masato SUGINO, Hiraku KAWAMURA, Sho MARUYAMA, Hayato TSUNO . . . . . . . . . . . . . . . . . .

COLUMN: Chicago Report
Vietnam, Cambodia, Poland and Alaska

176

Kunio DOI . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

182

EDITORʼS NOTE . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

200

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 123–142 (2022)

資料2020 年医学物理士就労状況アンケート報告
遠山尚紀 *1, 2，岡本裕之 1, 3，黒岡将彦 1, 4，木藤哲史 1, 5，株木重人 1, 6，
古徳純一 1, 7，福士政広 1, 8，大野達也 1, 9，唐澤久美子 1, 10
1

一般財団法人医学物理士認定機構渉外委員会

2

東京ベイ先端医療・幕張クリニック放射線治療品質管理部医学物理室

3

国立がん研究センター中央病院放射線品質管理室

4

東京医科大学病院放射線治療品質管理室

5

がん・感染症センター都立駒込病院放射線科（治療）6

東海大学医学部専門診療学系放射線治療科学

7

帝京大学大学院医療技術学研究科診療放射線学専攻

8

つくば国際大学医療保健学部診療放射線学科

9

群馬大学大学院医学系研究科腫瘍放射線学講座

10

東京女子医科大学放射線腫瘍学講座

Questionnaire Survey of Japanese Medical Physicists on Working Conditions in 2020
Naoki TOHYAMA*1, 2, Hiroyuki OKAMOTO1, 3, Masahiko KUROOKA1, 4, Satoshi KITO1, 5, Shigeto KABUKI1, 6,
Junʼichi KOTOKU1, 7, Masahiro FUKUSHI1, 8, Tatsuya OHNO1, 9, Kumiko KARASAWA1, 10
1Negotiation Committee, Japanese Board for Medical Physicist Qualiﬁcation

2

Division of Medical Physics, Tokyo Bay Makuhari Clinic for Advanced Imaging, Cancer Screening, and High-Precision Radiotherapy

3

Radiation Safety and Quality Assurance Division, National Cancer Center Hospital

4

Department of Radiation Oncology, Tokyo Medical University Hospital

5

Department of Radiation Oncology, Tokyo Metropolitan Cancer and Infectious Diseases Center Komagome Hospital

6

Department of Radiation Oncology, Tokai University

7

Department of Radiation Oncology, Teikyo University

8

Department of Radiological Technology, Faculty of Health Sciences, Tsukuba International University

9

Department of Radiation Oncology, Gunma University

10

Department of Radiation Oncology, Tokyo Womenʼs Medical University(Received March 7, 2022; Accepted June 28, 2022)
The questionnaire survey was conducted in 2020 to investigate the working conditions of qualiﬁed medical physicists in Japan.
We developed a web-based system for administering the questionnaire and surveyed 1,228 qualiﬁed medical physicists. The number of received responses was 405. We summarized the results of the survey by job category. The obtained results showed that mostof the people working as certiﬁed medical physicists met the following conditions: (1) position of healthcare occupation, (2) direct supervisor is a medical doctor or a medical physicist, (3) licensed or passed an examination for a Class I Radiation Protection Supervisor, (4) without the license of professional radiotherapy technologist, (5) masterʼs or doctorʼs degree, (6) being assigned to the sectionthat is different from the radiological technologist section. The average annual salary was approximately 600,000 yen higher for
those employed as medical physicists than for those employed as radiotherapy technologists. The percentage of work performed bya certiﬁed medical physicist in radiation therapy greatly varies depending on whether the physicist is dedicated to treatment planning and equipment quality control. Alternatively, the proportion of the true duties of medical physicists in charge of radiation
therapy, as considered by qualiﬁed medical physicists in radiation therapy, was the same regardless of whether they were working
full-time or not. The results of this survey updated the working status of certiﬁed medical physicists in Japan. We will continue to
conduct the survey periodically and update the information to contribute to the improvement of the working conditions of medical
physicists and policy recommendations.
Keywords: medical physicist, working condition, survey* 連絡著者 (corresponding author) 東京ベイ先端医療・幕張クリニック放射線治療品質管理部医学物理室［〒261–0024 千葉市美浜区
豊砂 1–17］
Tokyo Bay Advanced Imaging & Radiation Oncology Makuhari Clinic, 1–17 Toyosuna, Mihama-ku, Chiba-shi, Chiba 261–0024, Japan
E-mail: naoki.tohyama@gmail.com

123医学物理 第 42 巻 第 3 号

1.

が得られた．回答数は，医学物理士認定者（2020 年 4 月 1

はじめに日時点 1,228 名）の 33.0% であった． 匿名によるアンケー

近年の放射線治療の高度化および放射線治療に従事するトのため，回答者に対する回答内容の確認は実施できな

医療従事者のたゆまぬ努力により，国民に高精度な放射線い．よって，誤入力と考えられる回答などは，集計から除治療を提供する体制が整備されつつある．一方で，2000

外した．

年頃に発生したような放射線過誤照射が，2021 年になっ3.

て新たに報告され，高度化かつ複雑化した放射線治療を安アンケートの結果

全に提供するための医療提供体制の再構築が検討されてい3.1 回答者に関するアンケート結果

る．放射線治療を安全かつ高精度に提供するためには，医3.1.1 年齢，最終学歴，医学物理教育コース修了

師，診療放射線技師（以下，放射線技師という．）とともに，

表 1 に回答者の年齢を示す．回答者の平均年齢は 39.1 歳

医学物理士を医療機関に配置することが必要と考えられてであった．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員そいる．西尾らは，医学物理士を対象としたアンケートをれぞれ，37.0 歳，39.0 歳，41.5 歳であった．次に表 2 に最2006 年に実施した ．その後，関連団体との連携により終学歴を示す．博士後期（博士）課程修了，博士前期（修数回のアンケートが実施された．また，2014 年に遠山ら士）課程修了，大学卒業，短期大学卒業，専門学校卒業そによって医学物理士就労状況アンケート 2）が報告された．

れぞれ，33.6%，33.3%，23.5%，6.4%，3.2% であった．

これらのデータ分析により国内における放射線治療に関わ

博士前期（修士）課程修了以上は，全体の 66.9% であった．

1）

る医学物理士の就労状況を把握し，国などへの政策提言やまた，医学物理士，放射線技師，教員それぞれの博士前期

各医療機関における医学物理士・医学物理士業務を行う放（修士）課程修了以上の割合は，83.9%，47.5%，98.6% で射線技師の業務状況の改善に役立つ情報を提供してきた．

あった．表 3 に医学物理士認定機構が認定する医学物理教

本報告では，2020 年 7 月〜8 月に医学物理士認定者を対育コース修了者の状況を示す．博士課程医学物理教育コー

象に実施したアンケート結果をまとめたものである．本解ス修了者，修士課程医学物理教育コース修了者，臨床研修

析結果は，職名別（医学物理士，放射線技師，教員）の比

課程医学物理教育コース修了者それぞれ，3.7%，13.6%，

較を中心に解析と考察を実施した．本データは医学物理士

0.5% であった．

認定者の共有財産であるため，本アンケート結果の詳細情3.1.2 雇用形態，職種，職名，直属の上司の職種
表 4 に雇用形態を示す．常勤（任期無し），常勤（任期報が必要な場合，連絡頂ければ対応する．
2.

調査対象と調査経過表1

医学物理士認定者を対象とした本アンケートは 2020 年

年齢（歳） 医学物理士 放射線技師

7 月 1 日から 8 月 31 日の期間に一般財団法人医学物理士認

総計

18
64
53
39
19
13
14
2
1

5
10
18
19
4
5
1
6
1

1
8
7
3
2
3
1
1
0

37
106
103
73
35
22
17
10
2

総計

87

223

69

26

405

平均年齢（歳）

37.0

39.0

41.5

40.1

39.1

利用し医学物理士認定機構名で依頼した．本アンケートは
匿名により収集した．アンケート内容は，①医療機関に勤務し，放射線治療業務に従事する方：86 項目，②医療機関に勤務し，放射線治療業務以外に従事する方：41 項目，③ 医 療 機 関 に 勤 務 し な い 方：36 項 目 か ら 構 成 さ れ た．

表2

その他

13
24
25
12
10
1
1
1
0

理士認定機構，日本医学物理学会のメーリングリスト等をるアンケートとした．405 名の医学物理士認定者より回答

教員

25–29
30–34
35–39
40–44
45–49
50–54
55–59
60–64
65–70

定機構渉外委員会が実施した．日本医学物理士会，医学物

Google ドキュメントのフォームを利用し，Web 回答によ

年齢

最終学歴
最終学歴

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

37
36
9
0
5

27
79
83
26
8

57
11
1
0
0

15
9
2
0
0

136
135
95
26
13

33.6
33.3
23.5
6.4
3.2

総計

87

223

69

26

405

100.0

大学院（前期・後期）修了割合［%］

83.9

47.5

98.6

92.3

66.9

博士後期（博士）課程修了
博士前期（修士）課程修了
大学卒業
短期大学卒業専門学校卒業124

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表3

医学物理士認定機構が認定する医学物理教育コース修了者の状況
教育コース

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

6
15
1
64
1

5
29
0
189
0

2
8
1
58
0

2
3
0
20
1

15
55
2
331
2

3.7
13.6
0.5
81.7
0.5

総計

87

223

69

26

405

100.0

医学物理士認定機構認定教育コース修了者の割合［%］

25.3

15.2

15.9

19.2

17.8

博士課程医学物理教育コース修了者
修士課程医学物理教育コース修了者
臨床研修課程医学物理教育コース修了者
修了者ではない
その他

表4

雇用形態
雇用形態

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

常勤（任期無し）
常勤（任期有り）
非常勤（週 4 日以上）
学生
無職

80
7
0
0
0

217
5
1
0
0

41
28
0
0
0

17
4
2
1
2

355
44
3
1
2

87.7
10.9
0.7
0.2
0.5

総計

87

223

69

26

405

100.0

職種

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

69
2
6
4
5
1

223
0
0
0
0
0

4
55
10
0
0
0

7
0
7
2
6
4

303
57
23
6
11
5

74.8
14.1
5.7
1.5
2.7
1.2

87

223

69

26

405

100.0

79.3

100.0

5.8

26.9

74.8

表5

職種

医療職
教育職
研究職
行政職
メーカー
その他
総計
医療職の割合［%］

表6

表7

職名
職名

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

回答数
割合［%］

87
21.5

223
55.1

69
17.0

26
6.4

405
100.0

直属の上司
上司の職名

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

19
42
18
8

213
7
1
2

5
27
9
28

2
6
2
16

239
82
30
54

59.0
20.2
7.4
13.3

総計

87

223

69

26

405

100.0

医師の割合［%］
医師または医学物理士の割合［%］

48.3
69.0

3.1
3.6

39.1
52.2

23.1
30.8

20.2
27.7

放射線技師
医師
医学物理士
その他

125

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表8

表9

学会・講習会参加状況

学会発表・論文発表状況(a) 国内学会等参加状況

医学物理士 放射線技師 教員 その他 総計

回数

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
12
14

3
10
25
22
7
9
5
1
0
1
3
0
1

15
61
55
48
21
17
2
2
1
0
0
1
0

1
13
15
14
9
5
7
0
2
0
3
0
0

2
7
6
10
0
0
1
0
0
0
0
0
0

21
91
101
94
37
31
15
3
3
1
6
1
1

総計
平均回数

87
3.3

223
2.4

69
3.4

26
2.1

405
2.7

(b) 海外学会等参加状況

学会発表
筆頭演者
共同演者
未発表

46
21
20

75
41
107

45
18
6

12
3
11

178
83
144

筆頭演者割合［%］

52.9

33.6

65.2

46.2

44.0

論文発表
筆頭著者
共著者
未発表
その他

17
22
48
0

19
36
167
1

27
29
13
0

5
6
15
0

68
93
243
1

筆頭著者割合［%］

19.5

8.5

39.1

19.2

16.8

3.2 学会・研究に関するアンケート結果
3.2.1 学会・講習会参加回数
表 8 に学会・講習会参加状況を示す．対象の学 会は，
2019 年度に国内で開催された全国規模の学会・研究会等

回数

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

および 2019 年度に海外で開催された学会・研究会等であ

0
1
2
3
5

70
10
6
1
0

209
11
3
0
0

33
23
11
1
1

16
6
3
1
0

328
50
23
3
1

る．また，講習会については，2019 年度に医学物理士認

総計
平均回数

87
0.3

223
0.1

69
0.8

26
0.6

405
0.3

定機構，日本医学物理学会および日本医学物理士会主催の講習会である．国内学会参加状況は，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，3.3 回，2.4 回，3.4 回であった．海外学会参加状況は，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，0.3 回，0.1 回，0.8 回であった．講習会参加状況は，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，1.7 回，1.6 回，(c) 講習会参加状況
回数

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0
1
2
3
4
5
6
8

11
34
26
9
3
3
1
0

39
81
62
27
10
3
0
1

21
28
11
7
0
1
1
0

8
5
10
2
1
0
0
0

79
148
109
45
14
7
2
1

総計
平均回数

87
1.7

223
1.6

69
1.2

26
1.3

405
1.5

1.2 回であった．
3.2.2 学会・論文発表および研究者情報
表 9 に学会発表・論文発表状況を示す．筆頭演者としての学会発表割合は，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，52.9%，33.6%，65.2% であった．筆頭著者としての論文発表割合は，同様にそれぞれ 19.5%，8.5%，39.1% であった．表 10 に研究者番号所有状況，研究費応募採択状
況を示す．研究者番号所有割合は医学物理士，放射線技師，
教員それぞれ，41.4%，18.4%，100.0% であった．同様に，研究費応募状況は，それぞれ，31.0%，11.2%，95.7% であった．また，2019 年度の研究費採択割合（研究代表者
お よ び 研 究 分 担 者 含 む）は，そ れ ぞ れ，23.0%，5.8%，有り）それぞれ，87.7%，10.9% であった．表 5 に職種を65.2% であった．

示す．医療職，教育職，研究職それぞれ，74.8%，14.1%，
5.7% であった．表 6 に職名を示す．医学物理士，放射線3.3 待遇，資格に関するアンケート結果

技師，教 員 そ れ ぞ れ，21.5%，55.1%，17.0% で あった．

表 11-a に主に勤務する機関からの給与（世代別税込平表 7 に直属の上司の職種を示す．上司が放射線技師，医師，

均年収）を示す．平均税込年収は，医学物理士，放射線技

医学物理士である割合は，それぞれ 59.0%，20.2%，7.4%

師，教員それぞれ 682.0 万円，626.0 万円，713.2 万円でであった．医学物理士として雇用されている者の直属の上あった．表 11-b に給与満足度を示す．医学物理士，放射司は，医師がもっとも多かった．

線技師，教員それぞれの給与満足度は，25.3%，24.2%，
30.4% であった．
表 12 に資格取得状況を示す．治療専門医学物理士，第一種放射線取扱主任者，放射線治療品質管理士，放射線技126

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 10

研究者番号所有状況，研究費応募採択状況
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

研究者番号所有状況
持っている
持っていない

36
51

41
182

69
0

14
12

160
245

所有割合［%］

41.4

18.4

100.0

53.8

39.5

27
35
25

25
131
67

66
3
0

11
6
9

129
175
101

31.0

11.2

95.7

42.3

31.9

11
9
26
41

7
6
96
114

37
8
23
1

5
1
10
10

60
24
155
166

23.0

5.8

65.2

23.1

20.7

定期的研究費応募状況注）
応募している
応募していない
該当しない
応募割合［%］
2019 年度採択公的研究費状況
研究代表者として採択
研究分担者として採択
採択なし
該当しない
採択割合［%］

注：定期的研究費応募状況とは，回答者の自己申告にて回答頂いた．

表 11

世代別年収および給与満足度(a) 主に勤務する機関からの給与（世代別税込平均年収）
年齢（歳）

年収（万円）
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

25–29
30–34
35–39
40–44
45–49
50–54
55–59
60–64
65–70

522.3
613.5
706.8
754.2
840.0
750.0
900.0
1050.0

463.9
522.8
611.3
693.4
744.7
805.0
862.8
675.0
300.0

522.0
586.6
633.3
685.8
1039.0960.0
600.0
1055.0
420.0

120.0
457.5
527.1
1301.0825.0
876.7
1300.0
900.0

483.0
544.4
632.6
726.4
810.2
847.5
875.2
963.0
360.0

平均
標準偏差

682.0
204.0

626.0
167.8

713.2
243.0

686.7
403.4

656.8
213.5

平均年齢（歳）

37.0

41.5

39.0

40.1

39.1

満足度

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

満足
やや満足
普通
やや不満
不満

16
6
23
20
22

18
36
60
62
47

14
7
19
20
9

6
5
11
4
0

54
54
113
106
78

総計

87

223

69

26

405

満足割合［%］
不満割合［%］

25.3
48.3

24.2
48.9

30.4
42.0

42.3
15.4

26.7
45.4

(b) 給与満足度

満足割合：全体に対する「満足」，「やや満足」を選択した割合．
不満割合：全体に対する「不満」，「やや不満」を選択した割合．

127

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 12

資格取得状況
資格（状況）

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

11
23
25
28

18
32
79
94

4
10
42
13

1
2
14
9

34
67
160
144

8.4
16.5
39.5
35.6

87

223

69

26

405

100.0

41
22
3
16
5

128
42
7
30
16

28
20
3
13
5

11
4
1
8
2

208
88
14
67
28

51.4
21.7
3.5
16.5
6.9

87

223

69

26

405

100.0

25
6
47
9

120
23
51
29

11
2
51
5

5
2
17
2

161
33
166
45

39.8
8.1
41.0
11.1

87

223

69

26

405

100.0

60
27
0

223
0
0

42
27
0

13
11
2

338
65
2

83.5
16.0
0.5

総計

87

223

69

26

405

100.0

放射線治療専門放射線技師ありなし（取得予定あり）
なし（取得予定なし）
なし（取得予定未定）

10
8
63
6

112
21
52
38

5
0
59
5

2
3
19
2

129
32
193
51

31.9
7.9
47.7
12.6

総計

87

223

69

26

405

100.0

治療専門医学物理士
ありなし（取得予定あり）
なし（取得予定なし）
なし（取得予定未定）
総計
第一種放射線取扱主任者
免許取得済
試験合格済
なし（取得予定あり）
なし（取得予定なし）
なし（取得予定未定）
総計
放射線治療品質管理士
ありなし（取得予定あり）
なし（取得予定なし）
なし（取得予定未定）
総計
放射線技師
あり
なし（取得予定なし）
なし（取得予定未定）

表 13

主に従事する業務分野
業務分野

治療
診断
核医学
防護
放射線生物学
教育・研究
行政，事業運営，大学管理業務
その他
総計

表 14

割合［%］

350
26
11
3
1
7
4
3

86.4
6.4
2.7
0.7
0.2
1.7
1.0
0.7

405

100.0

医療機関での業務

医療機関の業務

128

回答数

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

担当する
担当しない

81
6

222
1

40
29

11
15

354
51

87.4
12.6

総計

87

223

69

26

405

100.0

担当する割合［%］

93.1

99.6

58.0

42.3

87.4

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 15

医療機関に勤務する者の待遇
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

当直・宿直業務の担当
ある
ない

0
81

82
140

1
39

4
7

87
267

ある割合［%］

0.0

36.9

2.5

36.4

24.6

22
59

24
198

5
35

1
10

52
302

ある割合［%］

27.2

10.8

12.5

9.1

14.7

医学物理士給与表
ある
ない

22
59

6
216

2
38

1
10

31
323

ある割合［%］

27.2

2.7

5.0

9.1

8.8

医学物理士昇給制度
ある
ない

36
45

14
208

6
34

3
8

59
295

ある割合［%］

44.4

6.3

15.0

27.3

16.7

医学物理士手当
ある
ない

表 16

医療機関勤務者の放射線治療業務従事状況
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

従事している
従事していない

78
3

204
18

33
7

10
1

325
29

総計

81

222

40

11

354

従事している割合［%］

96.3

91.9

82.5

90.9

91.8

師，放射線治療専門放射線技師の資格所有者は，それぞれ答者が，医学物理士給与表があると回答した．最後に，医8.4%，51.4%，39.8%，83.5%，31.9% であった．

学物理士昇給制度については，回答者全体，医学物理士，
放 射 線 技 師，教 員 そ れ ぞ れ，16.7%，44.4%，6.3%，

3.4 主に従事する業務分野，医療機関での業務の従事に15.0% が，昇給制度があると回答した．

関するアンケート結果
表 13 に主に従事する業務分野を示す．治療分野 86.4%，
診断分野 6.4%，核医学分野 2.7%，防護分野 0.7%，放射線3.6 医療機関勤務者における放射線治療業務従事に関するアンケート結果

生物学分野 0.2% であった．表 14 に医療機関での業務を示

表 16 に医療機関勤務者の放射線治療業務従事状況を示す．回答者 405 名のうち 354 名 (87.4%) が何らかの形で医す．医療機関勤務者 354 名のうち，325 名 (91.8%) が放射療機関での業務を担当していた．医学物理士，放射線技師，

線治療業務に従事していた．職名別では，医学物理士，放教員それぞれ，93.1%，99.6%，58.0% が医療機関での業

射線技師，教員それぞれ，96.3%，91.9%，82.5% の回答務を担当していた．

者が，放射線治療業務に従事していた．

3.5 医療機関に勤務する者の待遇に関するアンケート結果

3.7 放射線治療業務従事者の業務に関するアンケート結果

表 15 に医療機関に勤務する者の待遇を示す．24.6% が3.7.1 現在の業務割合

当直・宿直業務を担当していた．医学物理士，放射線技師，

表 17 に医療機関で放射線治療業務に従事する者の業務

教員それぞれ，0.0%，36.9%，2.5% が当直・宿直業務を割合を示す．治療計画業務，機器の品質管理業務に専ら従担当していた．医学物理士手当は，回答者全体，医学物理

事（就業時間の少なくとも 8 割以上従事）する者（以下，士，放射線技師，教員それぞれ，14.7%，27.2%，10.8%，

専従者という）として配置されている者，配置されていな

12.5% が支給されていた．回答者全体，医学物理士，放射い者それぞれの治療計画業務，品質管理業務，患者照射撮

線技師，教員それぞれ，8.8%，27.2%，2.7%，5.0% の回

影 業 務 の 割 合 は，配 置 さ れ て い る 者 (33.6%，31.3%，
129医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 17

放射線治療業務に従事する者の業務割合(a) 総数
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

64
55
55
50
33
32
15
14
6
1
0

16
64
105
74
25
19
5
8
5
3
1

170
88
33
23
6
5
0
0
0
0
0

192
104
14
12
2
1
0
0
0
0
0

149
44
32
21
24
24
9
13
5
3
1

179
105
31
6
1
2
1
0
0
0
0

158
102
36
17
5
1
2
3
1
0
0

平均割合［%］

26.2

26.3

8.4

5.6

18.7

6.3

9.0

(b) 専ら従事する者として配置されている者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

21
19
28
38
25
27
13
12
5
0
0

2
26
59
42
24
16
5
8
4
2
1

88
58
26
13
2
2
0
0
0
0
0

114
64
6
5
0
0
0
0
0
0
0

116
33
17
6
6
5
1
3
1
1
0

109
61
16
3
0
0
0
0
0
0
0

105
57
15
9
3
0
0
0
0
0
0

平均割合［%］

33.6

31.3

8.8

4.8

9.4

5.4

6.7

(c) 専ら従事する者として配置されていない者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

37
32
22
10
5
5
1
2
1
0
0

11
30
39
30
1
3
0
0
1
0
0

75
22
5
8
4
1
0
0
0
0
0

68
35
6
5
1
0
0
0
0
0
0

22
10
15
15
15
14
8
10
4
1
1

61
39
10
3
1
1
0
0
0
0
0

44
38
19
6
2
1
1
3
1
0
0

平均割合［%］

15.6

19.6

6.7

5.7

33.4

6.7

12.3

(d) 専ら従事する者に該当しない者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

6
4
5
2
3
0
1
0
0
0
0

3
8
7
2
0
0
0
0
0
1
0

7
8
2
2
0
2
0
0
0
0
0

10
5
2
2
1
1
0
0
0
0
0

11
1
0
0
3
5
0
0
0
1
0

9
5
5
0
0
1
1
0
0
0
0

9
7
2
2
0
0
1
0
0
0
0

平均割合［%］

18.1

17.6

13.3

11.4

22.4

12.4

11.0

専ら従事する者：治療計画業務，機器の品質管理業務に専ら従事（就業時間の少なくとも 8 割以上従事）する者をいう．

130

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 18

3.7.4 医療機関で勤務する放射線治療を担当する医学物理

超過勤務手当の支給
医学物理士 放射線技師

教員

その他

総計

士の業務
表 21 に放射線治療を担当する医学物理士の業務と考え

支給あり
支給なし

63
15

191
13

12
21

6
4

272
53

る割合を示す．放射線治療装置・関連機器の品質管理・品

総計

78

204

33

10

325

質 保 証 業 務 99.1%，放 射 線 治 療 計 画 の 立 案 補 助 業 務

割合［%］

80.8

93.6

36.4

60.0

83.7

97.8%，放射線治療計画の確認業務 99.1%，放射線治療全般の医療安全・リスクマネジメント業務 90.2%，RI 規制
法，医療法等，法律 52.9%，研究 85.5%，教育 85.8% であっ

表 19

た．

月平均超過勤務時間

時間（時間） 医学物理士

放射線技師

教員

その他

計

0
1〜4
5〜9
10〜14
15〜19
20〜24
25〜29
30〜34
35〜39
40〜44
45〜49
50〜54
55〜59
60〜64
65〜69
70〜74
75〜79
80〜84
85 以上

4
2
7
6
3
6
8
15
3
10
2
3
0
3
0
1
0
2
3

4
11
10
36
19
36
12
44
3
20
5
3
1
0
0
0
0
0
0

4
1
3
4
1
3
1
1
0
4
1
2
0
4
0
0
0
3
1

1
2
1
0
0
2
1
1
2
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0

13
16
21
46
23
47
22
61
8
34
8
8
1
7
0
1
0
5
4

総計

78

204

33

10

325

平均時間
（時間）

30.3

21.7

32.7

17.7

24.7

3.8 所属医療機関に関するアンケート結果
3.8.1 所属医療機関の分類
表 22 に所属医療機関の分類（設置母体，がん診療連携拠点病院）を示す．がんセンター，国公立病院，大学病院，
民 間 の 医 療 機 関 に 勤 務 す る 医 学 物 理 士 は，そ れ ぞ れ
10.2%，23.1%，32.3%，30.5% であった．
3.8.2

患者数，装置台数，各種治療患者数

表 23 に年間新患者数を示す．医学物理士，放射線技師，
教員それぞれ，平均 671.8 名，568.1 名，850.0 名であった．
表 24 に外部放射線治療装置台数を示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，平均 2.5 台，2.0 台，2.9 台であった．表 25 に年間強度変調放射線治療患者数を示す．医学物 理 士，放 射 線 技 師，教 員 そ れ ぞ れ，平 均 183.3 名，
148.0 名，238.6 名であった．表 26 に年間定位放射線治療
患者数を示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，
平均 56.4 名，45.8 名，69.8 名であった．表 27 に年間小線源治療患者数を示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，平均 21.0 名，21.4 名，39.8 名であった．表 28 に年間粒子線治療患者数を示す．医学物理士，放射線技師，教9.4%)，配 置 さ れ て い な い 者 (15.6%，19.6%，33.4%) で員それぞれ，平均 114.1 名，64.2 名，137.9 名であった．

あった．

3.8.3 独立部署への配置，独立部署名，院内委員会への参画

3.7.2 超過勤務手当，超過勤務時間

表 29 に医師または放射線技師と独立した部署への配属

表 18 に医療機関で放射線治療業務に従事する者の超過状況を示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，勤務手当の支給について示す．超過勤務手当が支給されて50.0%，8.3%，36.4% が独立部署へ配属されていた．また，いたのは 83.7% であった．医学物理士，放射線技師，教員

全体では 22.2% が独立部署に配置されていた．表 30 に独それぞれ，80.8%，93.6%，36.4% が超過勤務手当を支給

立部署配置者の部署名を示す．最も多い部署名は，医学物されていた．表 19 に月平均超過勤務時間を示す．医学物

理（科，課，士室，室，部，グループ）20 回答であった．

理士，放射線技師，教員それぞれ，30.3 時間，21.7 時間，次に多い部署名は，放射線治療（品質管理室，品質保証室）

32.7 時間を月平均の超過勤務時間として勤務していた．

18 回答であった．表 31 に院内委員会への参画状況を示す．

3.7.3 放射線治療を担当する医学物理士としての本来の業

医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，50.0%，6.4%，

務割合
表 20 に放射線治療を担当する医学物理士が考える本来

42.4% が院内委員会へ医学物理士として参画していた．
3.8.4 専従配置状況，配置希望状況

理想と考える業務割合を示す．現在，専従者，非専従者と表 32 に本アンケート回答者自身の専従者配置状況を示して勤務する者が考える本来の放射線治療担当医学物理士

す．医 学 物 理 士，放 射 線 技 師，教 員 そ れ ぞ れ，94.9%，の業務割合の平均は，治療計画業務，品質管理業務，患者47.1%，45.5% が専従者として配置されていた．表 33 に

照射撮影業務それぞれ，専従者 (35.0%，31.3%，1.6%)，

回答者施設の専従者配置状況を示す．医学物理士，放射線非専従者 (32.3%，32.3%，3.1%) であった．

技師，教員それぞれ，97.4%，72.1%，81.8% の施設において専従者が配置されていた．表 34 に専従者の配置また
131

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 20

放射線治療を担当する医学物理士が考える本来理想と考える業務割合(a) 総数
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

6
8
57
130
62
38
18
4
2
0
0

1
16
64
139
69
29
3
3
0
1
0

41
117
98
56
8
4
1
0
0
0
0

78
194
50
3
0
0
0
0
0
0
0

274
33
18
0
0
0
0
0
0
0
0

206
100
17
2
0
0
0
0
0
0
0

257
63
5
0
0
0
0
0
0
0
0

平均割合［%］

33.9

31.7

16.6

9.3

2.1

4.3

2.2

(b) 専ら従事する者として配置されている者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

2
3
33
76
35
23
12
3
2
0
0

0
9
43
76
41
16
3
1
0
0
0

26
65
55
35
5
3
0
0
0
0
0

46
116
27
0
0
0
0
0
0
0
0

166
15
8
0
0
0
0
0
0
0
0

131
45
12
1
0
0
0
0
0
0
0

148
38
3
0
0
0
0
0
0
0
0

平均割合［%］

35.0

31.3

16.7

9.0

1.6

3.8

2.3

(c) 専ら従事する者として配置されていない者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

3
5
20
45
23
15
3
1
0
0
0

0
6
19
51
25
12
0
2
0
0
0

15
46
36
15
3
0
0
0
0
0
0

27
67
18
3
0
0
0
0
0
0
0

89
16
10
0
0
0
0
0
0
0
0

63
48
4
0
0
0
0
0
0
0
0

90
23
2
0
0
0
0
0
0
0
0

平均割合［%］

32.3

32.3

15.2

9.7

3.1

4.9

2.3

(d) 専ら従事する者に該当しない者
割合［%］

治療計画

品質管理

研究

教育

患者照射撮影

その他治療

治療以外

0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100

1
0
4
9
4
0
3
0
0
0
0

1
1
2
12
3
1
0
0
0
0
0

0
6
7
6
0
1
1
0
0
0
0

5
11
5
0
0
0
0
0
0
0
0

19
2
0
0
0
0
0
0
0
0
0

12
7
1
1
0
0
0
0
0
0
0

19
2
0
0
0
0
0
0
0
0
0

平均割合［%］

32.9

29.0

23.3

10.0

1.0

5.7

1.0

132

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 21

放射線治療を担当する医学物理士の業務と考える割合
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

78
0

202
2

32
1

10
0

322
3

業務と考える割合［%］

100.0

99.0

97.0

100.0

99.1

放射線治療計画の立案補助業務と考える業務と考えない

77
1

201
3

31
2

9
1

318
7

業務と考える割合［%］

98.7

98.5

93.9

90.0

97.8

78
0

202
2

32
1

10
0

322
3

100.0

99.0

97.0

100.0

99.1

71
7

183
21

29
4

10
0

293
32

業務と考える割合［%］

91.0

89.7

87.9

100.0

90.2

RI 規制法，医療法等，法律業務と考える業務と考えない

44
34

100
104

20
13

8
2

172
153

業務と考える割合［%］

56.4

49.0

60.6

80.0

52.9

74
4

162
42

32
1

10
0

278
47

94.9

79.4

97.0

100.0

85.5

74
4

167
37

31
2

7
3

279
46

94.9

81.9

93.9

70.0

85.8

放射線治療装置・関連機器の品質管理・品質保証業務と考える業務と考えない

放射線治療計画の確認業務と考える業務と考えない業務と考える割合［%］
放射線治療全般の医療安全・リスクマネジメント
業務と考える業務と考えない

研究業務と考える業務と考えない業務と考える割合［%］
教育
業務と考える業務と考えない業務と考える割合［%］

は増員の希望状況を示す．医学物理士，放射線技師，教員を 示 す．医 学 物 理 士，放 射 線 技 師，教 員 そ れ ぞ れ，それぞれ，56.4%，70.1%，66.7% の施設において専従者

33.3%，10.3%，24.2% の割合で医学物理士の雇用予定がの配置または増員を希望していた．表 35 に専従者の配置あると回答した．表 40 に医学物理士の新規雇用または増人数と治療装置台数の関係を示す．また，表 36 に希望す

員希望を示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，る専従者の配置人数と治療装置台数の関係を示す．治療装69.2%，77.0%，75.8% の割合で医学物理士の新規雇用ま置あたりの専従者平均配置状況と平均配置希望人数の関係

たは増員を希望していた．表 41 に医学物理士の医学物理

は，治療装置 1 台（現状 1.1 名，希望 1.8 名），治療装置 2士の新規雇用または増員を希望する理由を示す．理由の上台（現状 1.8 名，希望 2.8 名），装置 3 台（現状 2.2 名，希位 3 つは，マンパワー不足（53 回答），専門知識技能を有

望 3.7 名）であった．

する職種が必要（27 回答），治療計画業務が多い（24 回答）

3.8.5 治療装置および治療計画装置の QA/QC 実施率であった．また，後継者養成のため（9 回答），退職・転表 37 に治療装置および治療計画装置の QA/QC 実施率を勤対応（8 回答），休暇の取得が難しい（4 回答）などの意

示す．医学物理士，放射線技師，教員それぞれの QA/QC

見もあった．

実施率は，平均 73.4%，65.1%，77.4% であった．

3.8.7 医学物理部門の組織化

3.8.6

医学物理士雇用状況

表 38 に過去 5 年の専従医学物理士の雇用の有無を示す．

表 42 に医学物理部門の組織化で重要と考える事項を示す．上位 3 つは，医学物理士業務の啓蒙（39 回答），放射医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，74.4%，14.7%，

線技師部門からの独立（25 回答），医師その他の職種の理

54.5% の割合で専従医学物理士を医学物理士という職名で解（18 回答）であった．

の雇用があった．表 39 に今後 5 年の医学物理士雇用予定
133

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 22

所属医療機関の分類
設置母体

医学物理士

放射線技師

18

教員

14

0

がんセンター
国指定都道府県がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療連携拠点病院

(14)
(4)

(13)
(1)

(0)
(0)

国公立病院（がんセンター以外）
国指定都道府県がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療連携拠点病院
それ以外の医療機関

14
(5)
(6)
(3)

58
(5)
(46)
(7)

(0)
(1)
(1)

大学病院
国指定都道府県がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療病院
それ以外の医療機関

10
(1)
(8)
(0)
(1)

(36)
(23)
(1)
(2)

(15)
(12)
(0)
(4)

民間の医療機関
国指定都道府県がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療病院
それ以外の医療機関

34
(3)
(7)
(1)
(23)

62
(4)
(39)
(1)
(18)

(0)
(0)
(0)
(0)

その他
国指定都道府県がん診療連携拠点病院
国指定地域がん診療連携拠点病院
それ以外の医療機関

(0)
(0)
(2)

(0)
(4)
(4)

(0)
(0)
(0)

78

204

33

62

2

総計

2

31

0

8

0

その他
1

(1 )
(0 )

総計

割合［%］

33

10.2
(8.6)
(1.5)

75

(28)
(5 )

(0 )
(0 )
(1 )

1

(10)
(53)
(12)

23.1
(3.1)
(16.3)
(3.7)

2

105
(53)
(44)
(1 )
(7 )

(16.3)(13.5)
(0.3)
(2.2)

3

99
(8 )
(47)
( 2)
(42)

30.5
(2.5)
(14.5)(0.6)(12.9)

(1 )
(0 )
(2 )

3

13
(1 )
(4 )
(8 )

(0.3)
(1.2)
(2.5)

10

325

100.0

(1 )
(1 )
(0 )
(0 )
(1 )
(1 )
(1 )

32.3

4.0

注：表中の括弧書きの数値は，各数値の上記記載の数値の内数であることを示す．

表 23

年間新患者数
患者数［人］

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0–99
100–199
200–299
300–399
400–499
500–599
600–699
700–799
800–899
900–999
1000–1099
1100–1199
1200–1299
1300–1399
1400–1499
1500–1599
1600–1699
1700–1799
1800–1899
1900–2000
＞2000

3
9
11
13
3
6
9
6
4
0
0
1
0
0
0
3
1
0
2
3
4

5
16
38
30
33
18
15
12
10
4
4
2
3
0
0
1
0
2
1
2
8

1
1
0
1
0
2
9
2
4
1
5
2
0
3
0
2
0
0
0
0
0

0
1
1
0
0
0
0
2
2
1
1
0
0
0
0
0
0
1
0
0
1

9
27
50
44
36
26
33
22
20
6
10
5
3
3
0
6
1
3
3
5
13

総計

78

204

33

10

325

平均患者数 *
年間新患者数 500 人以上の割合［%］

671.8
50.0

568.1
40.2

850.0
90.9

940.0
80.0

633.1
48.9

*0–99 名は 50 名とし（以下同様）平均患者数を算出．
134

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

3.9 診療報酬に関するアンケート結果

21.2% が技術者として登録されていた．診療報酬「画像誘3.9.1 施設基準届出状況

導放射線治療加算」において技術者としての登録状況を示

表 43 に施設基準届出状況を示す．診療報酬「外来放射す．医学物理士認定者の 41.2% が技術者として登録されて線照射診療料」において技術者としての登録状況を示す．

いた．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員それぞ

医学物理士認定者の 24.3% が技術者として登録されていれ，41.0%，46.6%，12.1% が技術者として登録されていた．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，た．診療報酬「体外照射呼吸性移動対策加算」において技

21.8%，28.4%，12.1% が技術者として登録されていた．

術者としての登録状況を示す．医学物理士認定者の 27.1%

診療報酬「医療機器安全管理料 2」において技術者としてが技術者として登録されていた．職名別では，医学物理士，の登録状況を示す．医学物理士認定者の 30.8% が技術者と放射線技師，教員それぞれ，26.9%，31.4%，9.1% が技術して登録されていた．職名別では，医学物理士，放射線技者として登録されていた．診療報酬「定位放射線治療」に師，教員それぞれ，29.5%，35.8%，12.1% が技術者としおいて技術者としての登録状況を示す．医学物理士認定者て登録されていた．診療報酬「強度変調放射線治療」におの 36.9% が技術者として登録されていた．職名別では，医いて技術者としての登録状況を示す．医学物理士認定者の学物理士，放射線技師，教員それぞれ，42.3%，39.7%，

35.7% が技術者として登録されていた．職名別では，医学

12.1% が技術者として登録されていた．診療報酬「定位放物 理 士，放 射 線 技 師，教 員 そ れ ぞ れ，42.3%，36.3%，

射線治療呼吸性移動対策加算」において技術者としての登表 24

録状況を示す．医学物理士認定者の 27.7% が技術者として外部放射線治療装置台数登録されていた．職名別では，医学物理士，放射線技師，

台数

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

教員それぞれ，21.8%，32.8%，15.2% が技術者として登

1
2
3
4
5
6
7
8

28
22
12
5
2
7
2
0

83
82
24
5
1
7
1
1

3
9
13
6
1
1
0
0

2
3
0
4
1
0
0
0

116
116
49
20
5
15
3
1

録されていた．診療報酬「粒子線治療」において技術者と

総計

78

204

33

10

325

平均台数

2.5

2.0

2.9

2.9

2.2

表 25

しての登録状況を示す．医学物理士認定者の 5.2% が技術者として登録されていた．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，14.1%，1.5%，6.1% が技術者として登録されていた．診療報酬「粒子線治療医学管理加算」
において技術者としての登録状況を示す．医学物理士認定者の 3.7% が技術者として登録されていた．職名別では，
医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，10.3%，0.5%，
6.1% が技術者として登録されていた．診療報酬「画像誘年間強度変調放射線治療患者数
患者数［人］

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0–49
50–99
100–149
150–199
200–249
250–299
300–349
350–399
400–449
450–499
500–549
550–599
600–649
650–699
700–749
750–800
＞800

19
15
11
12
3
5
2
0
2
1
1
1
3
1
1
0
1

66
30
37
24
10
10
12
0
3
1
4
3
1
0
0
2
1

2
2
6
2
10
2
5
0
2
0
0
1
0
0
1
0
0

4
2
0
0
1
1
1
0
0
0
0
1
0
0
0
0
0

91
49
54
38
24
18
20
0
7
2
5
6
4
1
2
2
2

総計

78

204

33

10

325

平均患者数 *
平均患者数（0–49 除く）

183.3
234.3

148.0
206.9

238.6
252.4

165.0
258.3

166.2
221.2

*0–49 名は 25 名とし（以下同様）平均患者数を算出．
135

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 26

年間定位放射線治療患者数
患者数［人］

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0–9
10–19
20–29
30–39
40–49
50–59
60–69
70–79
80–89
90–99
100–109
110–119
120–129
130–139
140–150
＞150

19
8
6
8
4
4
3
6
2
0
3
0
1
2
3
9

49
33
18
21
8
23
8
7
2
5
5
4
2
2
3
14

3
3
2
4
3
6
1
0
0
0
3
0
0
0
3
5

5
1
1
0
1
1
0
0
0
0
1
0
0
0
0
0

76
45
27
33
16
34
12
13
4
5
12
4
3
4
9
28

総計

78

204

33

10

325

平均患者数 *
平均患者数（0–9 除く）

56.4
73.0

45.8
58.7

69.8
76.3

27.0
49.0

50.2
64.0

*0–9 名は 5 名とし（以下同様）平均患者数を算出．
表 27

年間小線源治療患者数
患者数［人］

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0–9
10–19
20–29
30–39
40–49
50–59
60–69
70–79
80–89
90–100
＞100

48
5
10
3
2
1
2
0
1
2
4

116
21
14
12
9
17
2
1
4
2
6

4
4
5
7
3
5
1
0
0
3
1

3
2
0
1
0
2
0
2
0
0
0

171
32
29
23
14
25
5
3
5
7
11

総計

78

204

33

10

325

平均患者数 *
平均患者数（0–9 除く）

21.0
46.7

21.4
43.1

39.8
44.7

34.0
46.4

23.6
44.2

*0–9 名は 5 名とし（以下同様）平均患者数を算出．
表 28

年間粒子線治療患者数
患者数［人］

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

0–99
100–199
200–299
300–399
400–499
500–599
600–699
700–799
800–900
＞900

64
4
0
1
4
3
2
0
0
0

195
4
0
0
1
3
1
0
0
0

25
3
1
0
0
0
4
0
0
0

5
0
0
0
1
0
0
1
2
1

289
11
1
1
6
6
7
1
2
1

総計

78

204

33

10

325

平均患者数 *
平均患者数（0–99 除く）

114.1
407.1

64.2
372.2

137.9
412.5

410.0
770.0

94.3
450.0

*0–99 名は 50 名とし（以下同様）平均患者数を算出．
136

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 29

表 30

医師・放射線技師と独立した部署への配属状況
回答

医学物理士 放射線技師

教員

その他

総計

部署名

回答数

医学物理（科，課，士室，室，部，グループ）
放射線治療（品質管理室，品質保証室）
放射線品質管理室
物理（室，部）
物理工学科
放射線物理（科，部）
放射線腫瘍科
陽子線治療物理科
その他

20
18
8
4
3
2
2
2
5

総計

64

39
39
0

17
183
4

12
20
1

4
6
0

72
248
5

総計

78

204

33

10

325

配属割合［%］

50.0

8.3

36.4

40.0

22.2

配属
未配属
その他

表 31

独立部署配置者の部署名

院内委員会への参画状況
回答

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

医学物理士として参画
医学物理士以外の職種として参画
参画していない

39
1
38

13
80
111

14
2
17

4
2
4

70
85
170

総計

78

204

33

10

325

物理士としての参画割合［%］

50.0

6.4

42.4

40.0

21.5

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

74
2
2

96
95
13

15
12
6

4
6
0

189
115
21

総計

78

204

33

10

325

配置割合［%］

94.9

47.1

45.5

40.0

58.2

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

76
1
1

147
52
5

27
4
2

9
1
0

259
58
8

総計

78

204

33

10

325

配置割合［%］

97.4

72.1

81.8

90.0

79.7

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

配置済かつ増員希望
配置希望
配置済充足
配置未希望
非該当

38
6
29
5
0

85
58
48
13
0

19
3
7
3
1

4
1
4
1
0

146
68
88
22
1

総計

78

204

33

10

325

配置増員希望割合［%］

56.4

70.1

66.7

50.0

65.8

表 32

回答者自身の専従者配置状況
回答

配置されている
配置されていない
該当しない

表 33

施設の専従者配置状況
回答

配置済
未配置
該当しない

表 34

専従者の配置または増員の希望
回答

137

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 35

専従者の配置人数と装置台数の関係
装置台数［台］

回答数

総計

1

2

3

4

5

6

7

8

31
51
27
4
1
1
1
0
0
0
0

19
31
45
15
5
0
0
0
0
1
0

6
12
11
8
12
0
0
0
0
0
0

2
2
3
2
1
3
4
1
0
1
1

0
1
1
0
2
0
1
0
0
0
0

0
0
0
0
2
10
2
1
0
0
0

1
0
0
0
0
2
0
0
0
0
0

0
0
0
0
0
0
0
0
1
0
0

59
97
87
29
23
16
8
2
1
2
1

総計

116

116

49

20

5

15

3

1

325

平均
中央値

1.1
1

1.8
2

2.2
2

5.6
4

3.4
4

5.1
5

3.3
5

13.0
13

2.1
2

6

7

8

配置人数［人］

表 36

0
1
2
3
4
5
6
7
13
20
28

希望する専従者の配置人数と装置台数の関係
装置台数［台］

回答数

1

2

3

3
40
58
8
5
1
1
0
0
0
0
0
0

1
11
46
33
16
5
2
0
0
0
0
1
0

1
0
7
14
15
8
3
0
1
0
0
0
0

総計

116

115

49

20

5

15

平均
中央値

1.8
2

2.8
2

3.7
4

6.7
5

5.6
5

6.4
6

配置希望人数［人］

0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
20
30

導密封小線源治療加算」において技術者としての登録状況を示す．医学物理士認定者の 10.5% が技術者として登録されていた．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員そ

4

5
0
0
0
4
5
4

0
0
0
1
1
1
1
0
0
0
1
0
0

1
2
2
1
0
1

表 37

0
0
1
0
0
2
5
3
3
1
0
0
0

0
0
0
0
0
0
0
0
1
1
1
0
0

総計
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
1
0

5
51
112
60
42
21
12
4
7
4
3
2
1

3

1

324

9.0
9

20.0
20

3.1
2

治療装置および治療計画装置の QA/QC 実施率

実施率［%］医学物理士 放射線技師

教員

その他

総計

の養成」，「放射線技師との業務分担の明確化」，「放射線治

0
10
20
30
40
50
60
65
70
75
80
85
90
95
100

0
2
0
3
1
7
6
0
11
1
26
2
13
0
6

2
3
12
9
3
29
25
0
41
3
47
4
10
3
13

0
0
0
0
0
1
7
0
6
0
10
0
3
1
5

0
0
0
0
0
2
0
1
1
0
2
0
1
1
2

2
5
12
12
4
39
38
1
59
4
85
6
27
5
26

療品質管理士との業務分担の明確化」の重要割合はそれぞ

総計

78

204

33

10

325

平均実施率
［%］

73.4

65.1

77.4

78.0

68.8

れぞれ，16.7%，8.3%，9.1% が技術者として登録されていた．
3.10 医学物理士雇用促進に関するアンケート結果
表 44 に医学物理士の雇用促進に関する重要度を示す．
重要割合を回答数に対する「極めて重要」と「重要」と回答した数の割合とした場合，「保険医療制度における専従
医学物理士による点数化」，「医療職としての立場の明確化（国家資格化）」，「臨床研修の強化による即戦力となる人材

れ，93.3%，86.7%，78.5%，71.4%，45.2% であった．

138

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 38

過去 5 年の専従医学物理士の雇用の有無
回答

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

58
6
0
14

30
39
3
132

18
1
4
10

3
1
0
6

109
47
7
162

33.5
14.5
2.2
49.8

総計

78

204

33

10

325

100.0

医学物理士雇用有割合［%］

74.4

14.7

54.5

30.0

33.5

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

26
52

21
183

8
25

3
7

58
267

17.8
82.2

総計

78

204

33

10

325

100.0

予定がある割合［%］

33.3

10.3

24.2

30.0

17.8

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

割合［%］

54
24

157
47

25
8

5
5

241
84

74.2
25.8

総計

78

204

33

10

325

100.0

希望する割合［%］

69.2

77.0

75.8

50.0

74.2

あった（医学物理士として雇用）あった（放射線技師として雇用）あった（その他の職種として雇用）
なかった

表 39

今後 5 年の医学物理士雇用予定
回答

予定がある
予定はない

表 40

医学物理士の新規雇用または増員希望
回答

希望する
希望しない

表 41

表 42

医学物理士の新規雇用または増員を希望する理由
分類

マンパワー不足
専門知識技能を有する職種が必要
治療計画業務が多い
品質管理業務が多い
医学物理士の周知及び医学物理士雇用希望
治療装置増設高精度治療に対応
研究のため後継者養成のため退職・転勤対応
安全のため
物理士技師兼任には限界
業務拡大のため休暇の取得が難しい
診療報酬施設要件を満たすため
総計

回答数
53
27
24
19
15
14
13
10
9
8
7
6
5
4
2
216

医学物理部門の組織化で重要と考える事項
分類

回答数

医学物理士業務の啓蒙
放射線技師部門からの独立
医師その他の職種の理解
医学物理士の診療報酬点数化
放射線技師業務との業務分担
医学物理士の国家資格化
キャリアアップ
職種及び給与表の作成
医学物理部門組織済施設の事例共有
放射線治療部門の診断部門からの独立
理工系，保健学系の区別
教育
複数名の医学物理士の配置

39
25
18
17
17
14
9
4
3
2
2
2
2
154

総計

3.6%，2.9% であった．
表 46 に治療専門医学物理士以外の専門医学物理士認定

3.11 医学物理士の国家資格化，専門認定に関するアン
ケート結果
表 45 に医学物理士の国家資格に関する結果を示す．医学物理士認定者の 83.7% が医学物理士の国家資格化に賛成であった．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員に関する結果を示す．医学物理士認定者の 10.9% が賛成であった．職名別では，医学物理士，放射線技師，教員それぞれ，11.5%，6.7%，20.3% が賛成であった．
4.

考

察

それぞれ，87.4%，82.5%，84.1% が医学物理士の国家資

医学物理士認定者に対してアンケートを実施し，職名別格化に賛成であった．同様に反対割合は，それぞれ 1.1%，にまとめた．その結果，医療機関で医学物理士として雇用
139

医学物理 第 42 巻 第 3 号

表 43

施設基準届出状況
医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

外来放射線照射診療料
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

17
55
6

58
128
18

4
24
5

0
6
4

79
213
33

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

21.8
92.3

28.4
91.2

12.1
84.8

0.0
60.0

24.3
89.8

医療機器安全管理料 2
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

23
45
10

73
117
14

4
25
4

0
6
4

100
193
32

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

29.5
87.2

35.8
93.1

12.1
87.9

0.0
60.0

30.8
90.2

強度変調放射線治療
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

33
28
17

74
83
47

7
22
4

2
4
4

116
137
72

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

42.3
78.2

36.3
77.0

21.2
87.9

20.0
60.0

35.7
77.8

画像誘導放射線治療加算
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

32
35
11

95
95
14

4
24
5

3
4
3

134
158
33

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

41.0
85.9

46.6
93.1

12.1
84.8

30.0
70.0

41.2
89.8

体外照射呼吸性移動対策加算
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

21
35
22

64
93
47

3
22
8

0
5
5

88
155
82

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

26.9
71.8

31.4
77.0

9.1
75.8

0.0
50.0

27.1
74.8

定位放射線治療届出済
未届出・施設で届出済
未届出

33
34
11

81
107
16

4
25
4

2
3
5

120
169
36

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

42.3
85.9

39.7
92.2

12.1
87.9

20.0
50.0

36.9
88.9

17
34
27

67
86
51

5
19
9

1
4
5

90
143
92

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

21.8
65.4

32.8
75.0

15.2
72.7

10.0
50.0

27.7
71.7

粒子線治療
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

11
7
60

3
12
189

2
6
25

1
4
5

17
29
279

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

14.1
23.1

1.5
7.4

6.1
24.2

10.0
50.0

5.2
14.2

粒子線治療医学管理加算
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

8
7
63

1
13
190

2
6
25

1
4
5

12
30
283

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

10.3
19.2

0.5
6.9

6.1
24.2

10.0
50.0

3.7
12.9

画像誘導密封小線源治療加算
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

13
16
49

17
47
140

3
19
11

1
5
4

34
87
204

回答者名届出割合［%］
施設届出割合［%］

16.7
37.2

8.3
31.4

9.1
66.7

10.0
60.0

10.5
37.2

定位放射線治療呼吸性移動対策加算
届出済
未届出・施設で届出済
未届出

140

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

表 44

医学物理士の雇用促進に関する重要度
設問

極めて重要

重要

どちら
でもない

あまり
重要ではない全く重要でない

重要割合［%］

保険医療制度における専従医学物理士による点数化
医療職としての立場の明確化（国家資格化）
臨床研修の強化による即戦力となる人材の養成
放射線技師との業務分担の明確化
放射線治療品質管理士との業務分担の明確化

269

109

19

5

3

93.3

230

121

37

11

6

86.7

129

189

61

22

4

78.5

128

161

77

34

5

71.4

78

105

124

65

33

45.2

重要割合：「極めて重要」と「重要」を合計した割合．
表 45

医学物理士の国家資格
回答

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

60
16
10
0
1

139
45
31
6
2

45
13
9
2
0

16
5
4
0
1

260
79
54
8
4

総計

87

223

69

26

405

賛成割合［%］
反対割合［%］

87.4
1.1

82.5
3.6

84.1
2.9

80.8
3.8

83.7
3.0

賛成
やや賛成
どちらでもない
やや反対
反対

表 46

治療専門医学物理士以外の専門医学物理士の認定
回答

医学物理士

放射線技師

教員

その他

総計

10
25
30
22

15
65
66
77

14
20
15
20

5
9
8
4

44
119
119
123

総計

87

223

69

26

405

賛成割合［%］
反対割合［%］

11.5
25.3

6.7
34.5

20.3
29.0

19.2
15.4

10.9
30.4

行うべきである
将来検討するべきである
よくわからない
必要ない

されている者は，①医療職，②直属の上司は医師または医れ 78.6%，47.6% と大きく異なった．これは，非専従者が学物理士，③第一種放射線取扱主任者免許取得または試験業務の多くの時間を患者照射撮影業務に費やしていたため

合格済，④専門技師は未所有，⑤博士前期課程（修士課程）だと考えられる．一方で，放射線治療に従事する医学物理

修了以上，⑥独立部署に配置などの特徴が確認された．ま士認定者が考える放射線治療を担当する医学物理士の本来

た，医学物理士雇用者は，放射線技師雇用者よりも，国内

理想と考える業務割合は，専従者，非専従者にかかわらず，

学会に年 1 回多く参加し，半数が筆頭演者として学会発表「治療計画」，「品質管理」，「研究」，「教育」に関する業務を行っていた．医学物理士雇用者は，研究業務について積

割合合計は，それぞれ 92.0%，89.6% と同等であった．こ極的であることが確認された．税込平均年収は，医学物理

れは，放射線治療を担当する医学物理士として勤務する場

士雇用者が放射線技師雇用者より約 60 万円多かった．月合，患者照射撮影業務を兼任せず，医学物理士本来の業務

あたり 5 万円程度に相当する．医療機関で勤務する医学物に従事したいことを示していると考えられる．

理士認定者の放射線治療業務において，「治療計画業務」，

また，本アンケート結果と前回実施された 2014 年報告 2）「機器の品質管理業務」の専従の有無によって，業務割合を比較し変化を示したものを列挙する．年齢は，医学物理が大きく異なった．
「治療計画」，「品質管理」，「研究」，「教

士雇用者の平均年齢が，38.8 歳から 37.0 歳に若年化した．

育」に関する業務割合の合計は，専従者，非専従者それぞ

これは，新たに医学物理士として雇用されている者が増え141

医学物理 第 42 巻 第 3 号ていることを示していると考える．最終学歴において，放ケート結果の解釈には注意を要する．また，アンケート回

射線技師雇用者の大学院修了割合が 38.8% から 47.5% へ

答率は 2014 年報告と同様であったが，設問数が多かったと増加していた．これは，医学物理士認定者の多くは，雇ことが回答率増加につながらなかった要因の一つであると用されている職名にかかわらず学部から直接大学院への進考えられた．今後，アンケート回答者の負担軽減のため，学や，社会人大学院生として進学することで研究を実施す

通常調査，簡易調査を組み合わせた方法の検討も必要である素養を身につけている者が増加していることがうかがえ

ろう．

る．直属の上司において，上司が医学物理士である割合が本アンケート結果により，本邦の医学物理士認定者の職

3.8% から 7.4% へ増加した．大規模施設等において，複数種別の業務状況を更新した．今後も関連団体と連携し定期の医学物理士を雇用するのみならず，医学物理に関する部

的にアンケートを実施し，医学物理士の就労状況の改善，門が新たに設置され役職をもつ医学物理士が増加している

政策提言に寄与する情報を発信したいと考える．

ことを示していると考えられる．年間強度変調放射線治療
患者数が 74.5 人から 166.2 人へと増加した．また，QA/
QC 実施率が 59.8% から 68.8% へ増加した．一方で当直・宿直担当割合が 30.9% から 24.6% へと減少するとともに，謝辞
本アンケートにご協力頂きました医学物理士認定者各位に感謝申し上げます．

月平均超過勤務時間が 39.2 時間から 24.7 時間へと減少した．そして，給与の不満割合が 69.3% から 45.4% へと減
少した．これらは，医学物理士の業務の専門性の理解と業務量への配慮，治療装置および関連機器の高度化による業
務効率の改善，医学物理士配置人数の増加の結果，業務量が適正化された結果と考えられる．しかし，これらの改善
は，一部の医療機関であることに注意しなければならな
い．
本アンケートの回答率は 33.0% であり，医学物理士認定者の状況を全て反映していない可能性があるため，アン

142

利益相反
著者に開示すべき利益相反はない．
参考文献
1） 西尾禎治，芦野靖夫，大西 洋，他：放射線治療における医学物理士・放射線治療品質管理士に関するアンケート調
査結果報告．日放腫会誌 20: 29–35, 2008
2） 遠山尚紀，岡本裕之，西尾禎治：2014 年医学物理士就労状
況アンケート報告．医学物理 36: 2–17, 2016

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 143–148 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

解説〈連載：放射線防護委員会企画〉

臨床現場における中性子：BNCT
田中浩基 *
京都大学複合原子力科学研究所

Neutrons in Clinical Practice: BNCT
Hiroki TANAKA*

Particle Radiation Oncology Research Center, Institute for Integrated Radiation and Nuclear Science, Kyoto University

Boron neutron capture therapy (BNCT) is a radiation therapy that uses charged particles produced by a nuclear reaction between
thermal neutrons and 10B. A high-intensity neutron source is required to perform BNCT, and it is important to understand the
behavior of neutrons. Since BNCT using accelerators has been approved as a medical device, the number of treatment facilities is
expected to increase in the future. This article describes the basic knowledge required to understand BNCT in clinical practice,including neutron generation and material interactions, as well as radiation protection considerations speciﬁc to BNCT.
Keywords: boron neutron capture therapy (BNCT), accelerator-based BNCT, physical properties of neutrons, nuclear reactions,
neutron generation, thermal neutron measurements, neutron interactions

1.

はじめに

ホウ素中性子捕捉療法 (Boron Neutron Capture Therapy: BNCT) は B(n,α) Li 反応によって生成するアルファ
10

7

療が開始されている．本稿では，臨床現場における BNCTを理解するうえで必要となる基礎知識として中性子の発生および物質との相互作用と BNCT 特有の放射線防護に関する留意事項について解説する．

粒子とリチウム原子核を用いた放射線治療である．それぞ

2.

れの荷電粒子の細胞中における飛程は 10 μm を超えないた

中性子の発生め，10B を含むホウ素薬剤が腫瘍細胞に集積することで，加速器 BNCT 治療システムにおいては，主に陽子ビー

原理的には腫瘍細胞を選択的に死滅させることが可能とな

ムを中性子発生ターゲットに照射して生成する高速中性子

る．1951 年に米国の研究用原子炉において初めて BNCTを BNCT に適した熱外中性子エネルギー領域まで減速しの臨床研究が開始されてから，これまでに 1,000 例を超えて治療に用いられる．現在，実機が実現しているシステム

る臨床研究が実施されてきた．

は，陽子のエネルギーと中性子発生ターゲットの種類に

BNCT の普及発展を考えると，加速器を用いた中性子

よって次の 2 つの種類に分類される．3 MeV までの低エネ発生装置を含む治療システムが医療機器として認可される

ルギー陽子とリチウムターゲットとの反応：7Li(p,n) 7Be,必要があり，これまでに様々な方式による中性子発生装置

8 MeV から 30 MeV の中高エネルギー陽子とベリリウムの研究開発が進められてきた．臨床の BNCT では，5×ターゲットとの反応：9Be(p,n) 9B である．

108 n cm−2 s−1 以上の熱外中性子ビーム強度が必要であり，

3 MeV ま で の 陽 子 を 発 生 す る た め に，静 電 加 速 器 2），

中性子の特性を考慮しながら，加速器での荷電粒子のエネ

Radio Frequency Quadrupole (RFQ)3）が用いられ，8 MeV

ルギーおよび電流値，中性子発生ターゲット，BNCT にを超えると RFQ に Drift Tube Linac (DTL)4）が追加され適したエネルギーを得るためのモデレータが適切に選択さる．30 MeV ではサイクロトロン 5）が用いられる．

れる．また，中性子強度が高いため，装置の放射化，患者

ここではそれぞれの組み合わせに対して，中性子発生メの照射野外の線量など放射線防護に関する知識が重要であ

カニズム，断面積および中性子生成率，エネルギースペク

る．

トルに分けて説明する．

2020 年 3 月に切除不能な局所進行または局所再発の頭頸部癌に対する 1）加速器 BNCT 治療システムが医療機器としての承認を得られたことで，医療機関において保険診

2.1

中性子発生メカニズム

加速された陽子が Li や Be に照射すると，エネルギーを* 連絡著者 (corresponding author) 京都大学複合原子力科学研究所粒子線腫瘍学研究センター［〒590–0494 大阪府泉南郡熊取町朝代西 2–1010］
Particle Radiation Oncology Research Center, Institute for Integrated Radiation and Nuclear Science, Kyoto University, 2–1010
Asashironishi Kumatori Sennangun, Osaka 590–0494, Japan
E-mail: tanaka.hiroki.3e@kyoto-u.ac.jp

143

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Fig. 1

Range in neutron production material

Fig. 2

損失しながらそれぞれの原子核と衝突し，エネルギーをもった中性子を放出する．ターゲット中の陽子の飛程はSRIM コード6）2.2で計算した Fig. 1 に示すようにエネルギー

7

Nuclear reaction cross-section data and neutron
yield for the reaction of Li(p,n) and Be(p,n)

断面積

Li(p,n) 7Be と 9Be(p,n) 9B の反応断面積は Fig. 2 に示すの増加とともに長くなる．リチウムに 2.5 MeV の陽子またように評価済み核データ Evaluated Nuclear Data File のはベリリウムに 8 および 30 MeV の陽子が入射する際の飛うち ENDF/B-VIII.010）や JENDL-511）に格納されている．

程はそれぞれ，0.23, 0.53, 5.8 mm である．ターゲット中7に入射した陽子のうち中性子生成反応を起こさない陽子は高い断面積を利用するため，2.5 MeV 前後の陽子を用いたエネルギーを損失し停止する．ターゲット中で停止した陽中性子源が多く検討されている．2.5 MeV 程度までの入射子は水素となって留まり，局所に集積し，金属を脆化し破陽子エネルギーでは生成する中性子のエネルギーは最大で

壊 し て し ま う．こ の 現 象 は ブ リ ス タ リ ン グ と 呼 ば れ，も 1 MeV を超えない．入射陽子エネルギーが高くなるに

BNCT のターゲットの健全性を確保する課題の一つであ

つれて，前方方向の中性子生成量が増える．5 MeV を超える．

ると断面積は減少する．また，7Li(p,n) 7Be 反応の残留核

陽子は加速器とターゲットの間に設置されたビーム輸送

Li(p,n) 7Be は 2.25 MeV に共鳴ピークを有しており，このは 53 日の半減期を有する．
Be(p,n) 9Bは4.6 MeV 付近に共鳴ピークがあるが，7Li(p,n)

9系の真空中を通過する．ターゲットの背面は冷却しておBe ほど高いピークを形成せず，緩やかに断面積は上昇すり，ターゲットは真空と冷却水との隔壁としての機能が必7要となる．上記のように 0.23, 0.53 mm と陽子の飛程が短る．5 MeV を超えると，入射した陽子は直接反応によってい場合は，ターゲットの背面にパラジウムなどの水素を蓄前方方向に高いエネルギーの中性子を生成し，複合核反応

積可能な金属を設置することで，ターゲットで陽子を止めによる蒸発過程で比較的低いエネルギーの中性子も生成すない構造となっている 7）, 8）．また，5.8 mm と陽子の飛程

る．入射陽子のエネルギーが高くなると，反応のチャンネが長い場合は，十分な厚みを確保することができ，タールが多くなり，半減期 53 日の 7Be なども生成する．

ゲットを通過して冷却水中で陽子は停止する．いずれの場

2.2.1

合においても，熱負荷が大きくなるブラッグピークをター

7

しきいエネルギーLi(p,n) 7Be と 9Be(p,n) 9B のいずれも反応の Q 値は負でゲット中で形成させずに，水素を蓄積可能な金属や冷却水あり，それぞれ 1.88, 2.06 MeV のしきいエネルギーを有すで止まるようにターゲット厚みを設定している．

る．これらよりも低いエネルギーの陽子が入射しても中性

BNCT の臨床を実施するためには 5×108 n cm−2 s−1 以上子を生成しない．ターゲットの設計においては，入射するの熱外中性子束強度が必要であり，ターゲットで十分な中陽子のエネルギーがしきいエネルギーよりも低くなると，性子発生量を確保するためには，陽子の電流量とエネル

熱しか発生しないので，ターゲットの背面に設置した冷却

ギーの関係から熱負荷は数 10 kW に及ぶ．Li と Be の融点

水や水素を蓄積可能な金属で停止するよう設計されていはそれぞれ 180.5, 1,287 度であり，これを超えないようにる．

陽子ビームを拡げて照射する．また，円錐状にすることで

7

Li(p,n) 7Be は 2.5 MeV の陽子入射の場合は最大で 0.8照射される面積を拡大するターゲット構造や，ターゲット

MeV，平均で 0.5 MeV の中性子が生成するため，熱外中を回転させて熱負荷を軽減するといった方式が実用化され性子に減速する必要がある．一方で，1.9 MeV 前後の陽子

9）

ている ．

を用いると生成する中性子エネルギーは最大で 0.08 MeV，
平均で 0.04 MeV と低く，直接 BNCT に使用することが可能であり，中性子発生方法の検討がなされた 12）．

144

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

2.2.2

解説

収量

3. 物質との相互作用

Fig. 2 に 1 mC の陽子が飛程よりも厚いターゲットに入射した場合における 7Li(p,n) 7Be と 9Be(p,n) 9B の中性子生

ここでは，ターゲットから出た中性子を BNCT に適し成量を示す．7Li(p,n) 7Be 反応において 2.5 MeV の陽子がたエネルギーまで減速させるためのモデレータ，治療ビー入射すると 1012 n mC−1 の中性子を生成する．4 MeV の陽ムが体内に入射した際の体内の構成元素，水ファントム中子が Be(p,n) B 反応を起こしたときの中性子生成量と同の熱中性子分布測定で用いられる物質が，中性子とどのよ等である．7Li(p,n) 7Be はエネルギーが高くなるにしたがうに相互作用を起こすか述べる．

99い，断面積が下がるため，生成量は増加しない．一方で，9

Be(p,n) 9B はエネルギーが高い状態でも一定の中性子生成断面積を有するため，エネルギーが高くなるにしたが

3.1

モデレータ

2 章で示したように，7Li(p,n) 7Be 反応では 1 MeV 以下のい，中性子生成量は増加する．30 MeV 入射 9Be(p,n) 9B 反中性子が前方方向に生成し，BNCT に適した熱外中性子ま応による中性子生成量は 1014 n mC−1 である．

で減速する必要がある．BNCT では 0.5 eV から10 keV の領

BNCT を行ううえでターゲットにおいては 1013–1014 n s−1

域を熱外中性子と定義している．熱外中性子が体内に入射の中性子生成量が必要であり，2.5 MeV の陽子入射 Li(p,n)

すると，水素の原子核と散乱を起こし，熱中性子へと減速

Be 反応では 10 mA 以上，30 MeV 入射 9Be(p,n) 9B 反応でし 10B と反応を起こす．使用するホウ素薬剤の種類に依存

は 1 mA の陽子電流を生成する加速器が必要となる．

するが，現在臨床で用いられている BPA の場合は，40 keV

77程度までのエネルギーが深部線量を付与するのに有効とさ
2.3エネルギースペクトルれている 15）．このエネルギーを超える中性子が多くなる

Li(p,n) 7Be 反応の陽子エネルギーが 2.5 MeV までの中性

7

子エネルギースペクトルは J. C. Yanch

や C. L. Lee ら

13）

14）

が詳細に報告しているように，前方方向のエネルギーが高く，広角になるにしたがってエネルギーと生成量は減少すと，水素原子核との弾性散乱による皮膚に対する線量が高くなるため，治療可能な照射時間を確保できなくなり，腫瘍に対して十分な線量を付与することができなくなる．
熱外中性子を生成するためには，水素，重水素は減速能が高すぎで熱中性子まで減速してしまうため使用されない．

る．
Fig. 3 に 30 MeV 陽子入射の飛程よりも厚いベリリウム

比較的軽い元素で有効なモデレータの物質として F を含むから放出される中性子のエネルギースペクトルを示す．

MgF2, CaF2 が用いられる．F は 0.1 MeV 付近から非弾性

30 MeV の陽子はベリリウム中でエネルギーを損失しなが散乱断面積が立ち上がるため，これ以上のエネルギーを有ら，中性子を生成するため，連続分布を示す．また，複合する中性子に対する減速能を有する．また，数 10 keV の核を形成したのちに，励起状態から蒸発過程で放出する中領域において弾性散乱断面積のピークを有するため，この性子も混在する．前方方向に最大で 28 MeV の中性子が生エネルギー領域の中性子を散乱させて治療ビーム中への混成し，広角になるにしたがって最大のエネルギーが低くな入を低減させる．Al は 27 keV 付近に弾性散乱断面積の谷り，生成量は減少する．

があるため，このエネルギー領域の中性子が他のエネル
ギーに比べて透過しやすいため，治療ビーム中に残存する．Al のフッ化物である AlF3 は有効な物質であるが，昇華性があるため，密度を高めることが困難である．よって，
Al と CaF2 とを組み合わせてモデレータ材料として使用されている．
9

Be(p,n) 9B 反応の場合は 8 MeV や 30 MeV の陽子が用いられており，前方方向の中性子の最大エネルギーは 6 MeV,
28 MeV となる．このエネルギー領域における F の非弾性
散乱断面積が下がるため，別の材質が用いられる．8 MeVの場合は 1 MeV 付近で非弾性散乱断面積が立ち上がる Fe
のみが用いられて，1 MeV 付近のエネルギーまで減速される．1 MeV 付近まで減速された中性子は上記の 7Li(p,n) 7Beと同様にフッ化物を用いて熱外中性子を生成する．30 MeVの場合は Fe の上流に Pb を設置し，7–8 MeV, 15 MeV 付近にしきいエネルギーを有する (n,2n), (n,3n) 反応を用いて，Fig. 3

Neutron energy spectrum at each angle for Be(p,n)
reaction with 30 MeV protons

中性子を増加させながら減速させるような工夫が施されている．
145

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Fig. 4

Neutron energy spectrum at each position in amoderator using Be(p,n) reaction with 30 MeV protons

Fig. 5Equivalent dose distribution in the human bodyいるため無視できない量の線量が付与される．
一方で，治療ビーム中にはモデレータを透過した高速中

Al やフッ化物を通過した中性子ビームのうち熱中性子は性子が混入しており，水素との弾性散乱 H(n,n)H により

Cd によって吸収し，治療に不必要なガンマ線を遮蔽する

線量が付与される．水素線量もしくは高速中性子線量と呼Pb や Bi を透過して熱外中性子の治療ビームを形成する．

ぶ．さらに線量の寄与は低いが，酸素，炭素に対する高速腫瘍のサイズに合わせて，Li を含むポリエチレンがコリ

中性子による線量が付与される．

メータとして用いられビーム形成される． Li が熱中性子中性子発生ターゲットやモデレータでは中性子との反応

に対する吸収断面積が高く，10B のように即発ガンマ線をによりガンマ線が生成しており，これを一次ガンマ線と呼放出しないので，患者周りの遮へい材として用いられる．

び，治療に不必要な線量として評価する必要がある．また，熱外中性子に対する Li の吸収断面積は低くいので，ポリ体内の水素原子核と熱中性子との吸収反応により即発ガン

エチレン中の水素で減速して熱中性子化したのちに 6Li でマ線が生成され，二次ガンマ線として評価する必要があ

吸収する．

る．

6

6

Fig. 4 に 30 MeV 陽子を用いた場合のモデレータ内のエ

よって BNCT の線量評価では，ホウ素線量，熱中性子

ネルギースペクトルの 1 例を示す．ターゲットの下流に線量，高速中性子線量，ガンマ線線量の 4 種類を評価する．

Pb, Fe, Al, CaF2, Cd の順にモデレータ材質が設置され，治療計画では患者 CT および MRI の画像から 3D のボクセ

最後に Pb でガンマ線を遮蔽している．Fig. 4 中ではタールモデルを作成し，中性子およびガンマ線を線源としてモゲット直下，Fe, CaF2, Pb ガンマ遮蔽後のスペクトルを示

ンテカルロシミュレーションが実施される．各ボクセルにす．ターゲット直下では最大で 28 MeV の中性子が発生し，おける中性子およびガンマ線のエネルギースペクトルが計

Pb, Pb を通過したのちに非弾性散乱によって減速し，お算され，中性子に対しては KERMA ファクター，ガンマ

およそ 1 MeV 付近にピークを形成している．その後，Al,線に対しては適切な線量換算係数を用いて線量換算する．

CaF2 を通過することで 20 keV 付近にピークをもつ熱外中10B(n,α)7Li, 14N(n,p)14C, H(n,n)H で放出される荷電粒子

性子ビームを形成している．最後に熱中性子を遮蔽し，治はそれぞれ異なる生物学的効果を持っており，ホウ素にお療ビームが形成されている．

いては正常組織および腫瘍やホウ素薬剤の種類によって異なる生物学的効果を有する．ガンマ線もしくはエックス線

3.2

体内の線量分布

熱外中性子は体内に入射すると，水素原子核と散乱し熱等価線量に換算するため，それぞれ生物学的効果比を乗じて等価線量へと換算する．

中性子へと減速される．治療前にホウ素薬剤を投与するこ

体内に入射した際の腫瘍，腫瘍中のホウ素線量，脳線量，とで，血液中から各組織と腫瘍に対してホウ素薬剤が移行

ガンマ線量，熱中性子線量，高速中性子線量の等価線量分する．ホウ素薬剤に含まれる 10B は熱中性子と 10B(n,α)7Li

布を Fig. 5 に示す．腫瘍には脳よりも 3.5 倍のホウ素薬剤

反応を起こす．これをホウ素線量と呼ぶ．BNCT においが集積しており，腫瘍のホウ素線量，脳のホウ素線量，熱ては 10B(n,α)7Li 以外にも体内の構成元素である窒素に対中性子線量，高速中性子線量の生物学的効果比はそれぞれする N(n,p) C 反応を考慮する必要がある．窒素線量も4, 1.34, 2.9, 2.4 と設定した．脳の最大線量が 12 Gy-eq としくは熱中性子線量と呼ぶ．熱中性子の吸収断面積は熱中なる照射を仮定した．

14

14

性子エネルギー 0.0253 eV に対して 1.93 barn であり，10B

腫瘍の線量の内 90% 以上がホウ素による寄与がほとんの 3,842 barn よりも低いが窒素は 2% 程度体内に含まれてどであることがわかる．また，治療に不必要な線量のうち，

146

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

解説

皮膚表面の高速中性子線量が高く，高速中性子の減速によを導出する．反応率の導出については参考論文 16）に記り，その線量は深部にいくにしたがって減少する．また熱載がある．

外中性子は熱中性子に減速し，おおよそ 20 mm の位置で

Au の放射化法は照射後に Au 線や Au 箔を水ファントム

ピークを形成し，それ以降は水素との吸収および散乱によから取り出して，高純度ゲルマニウム半導体検出器で測定り減衰する．水素との吸収反応から即発ガンマ線が生成する必要があるため，リアルタイムで熱中性子束の情報をし，一次ガンマ線を追加してガンマ線線量として評価され得ることができない．近年 10B や 6Li を含む微小シンチレー

る．BNCT は 1 回の照射を基本としており，腫瘍線量にタを光ファイバーの先端に設置した熱中性子束モニターの25 Gy-eqを付与することを目指して照射が行われ，25 Gy-eq

開発が進んでいる 17）．10B(n,α)7Li, 6Li(n,α)T 反応の 0.025 eVを付与できる深さはおおよそ 70 mm である．

の断面積は Fig. 6 に示すように 3,842, 945 barn と高い値を示す．BNCT の照射場は 108–109 n cm−2 s−1 の熱中性子

3.3

熱中性子測定法

束強度を有しているため，それぞれの断面積と計数率を考

3.2 節で述べたように腫瘍線量の大部分はホウ素線量で慮して検出感度が設定されている．また，シンチレータのあるため，体内でのホウ素線量を測定することは重要であ

サイズが小さいため，ガンマ線に対する感度も低く，弁別る．体内のホウ素線量を直接的に測定するのは困難である

して測定できるのも BNCT の照射場で測定するうえで必ため，水ファントム中の熱中性子の分布を測定することが要な特性である．

品質管理・品質保証で求められている．現在，熱中性子束4.

測定には Au の放射化法が適応されている．Au の放射化法

放射線防護で留意すべき事項とは Fig. 6 に示すように 197Au(n,γ)198Au の吸収断面積が熱BNCT の照射場は中性子の強度が，X 線治療よりも高い

中性子領域で 1/v 則を示しており，0.025 eV で 98.7 barn

ため，放射線発生装置や設置した建屋に対して，中性子にと大きな断面積を有していることを利用している．また，

よる放射化を考慮する必要がある．中性子発生ターゲット

4.9 eV 付近に共鳴吸収ピークを有しているため，熱外中性は 2.2 節で述べたような核反応によって 7Be などの核種が子領域にも感度を有してしまう．そこで，天然存在比 12.2%生成されるため，ターゲットの交換など装置のメンテナン

Cd が高い吸収断面積を有していることを利用して，ス時の従事者の被ばく低減について留意する必要がある．

Au を Cd 中に設置した照射を行うことで，熱中性子を遮蔽照射室内では治療ビームが患者に照射されると熱中性子

Au(n,γ) Au の反応率を導出する．

が生成する 18）．46Sc,60Co,152Eu などの核種が生成するコンの113

し，熱外中性子領域の

197

198

Cd(n,γ) Cd の断面積は 0.025 eV で 20170 barn であり，クリートの放射化を低減するために，部屋の内側にはホウ

0.18 eV にピークを有しており，60,000 barn に及ぶ．Au

素入りポリエチレンなどの物質で熱中性子を遮蔽していの熱と熱外中性子の反応率から熱外中性子の反応率を差しる．施設の設計段階から中性子の放射化について考慮すべ引くことで，熱中性子束評価に用いる．照射した Au 箔や

きである．

113

114

Au 線は，検出効率を明らかにした高純度ゲルマニウム半

BNCT の照射中は患部の大きさに合わせて治療ビーム

導体検出器を用いて， Au のベータ崩壊で放出される 412

をコリメートしているが，モデレータを通過する中性子

keV のガンマ線を測定する．198Au は 2.7 日の半減期を有しや，コリメータ孔で散乱する中性子が照射野外にも照射さているため，照射後から測定までの時間，照射時の時間，れるため，その評価も重要になる．装置のアクセプタンス

ガンマ線測定時の時間をそれぞれ補正することで，反応率テストやコミッショニング時に人体を模擬した水ファント

198

ムを用いて各臓器における線量評価を行うことが重要である 19）．その際には各臓器位置に Au などの放射化箔を設置してその反応率を導出し，モンテカルロシミュレーション
による計算結果と組み合わせることで，線量評価を実施す
る．
Li(p,n) 7Be 反応や低いエネルギーの陽子による 9Be(p,n)

79B 反応を用いた装置についてはターゲットで生成する高速中性子のエネルギーが低いため，モデレータなどの放射化は低減されているが，熱中性子による放射化は少なからずある．また 30 MeV の陽子による 9Be(p,n) 9B 反応を用いた装置については高速中性子による放射化がある．いずれの場合においても患者照射後における医療従事者の被ばく低減については留意する必要がある．照射用の患者寝台をFig. 6

Capture cross-section data

照射後に移動できる構造とし，照射後には照射室に入室し147

医学物理 第 42 巻 第 3 号

ないような工夫も考慮されている 20）．
5.

ま

と

め

本稿では，臨床現場における BNCT を理解する上で必要となる中性子の基礎知識について解説した．中性子の発生については中性子発生メカニズム，断面積および中性子生成率，エネルギースペクトルについて実際の装置で用いられている事項について述べた．また，モデレータの特性，
体内の線量分布，熱中性子測定法を通じて，中性子に対する物質の相互作用を概説した．BNCT は中性子強度が他の放射線治療に比べて高いため，BNCT 特有の放射線防護に関する留意事項について解説した．本稿が BNCT における放射線防護で必要とされる中性子に関する基礎知識の整理に役立てば幸いである．
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Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 149–155 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

解説〈連載：放射線防護委員会企画〉

中性子の基礎知識：高エネルギー光子線治療に伴う中性子の発生
納冨昭弘 *
九州大学大学院医学研究院保健学部門

Basic Knowledge of Neutron: Generation of Neutrons Accompaniedwith the High-Energy Photon Therapy
Akihiro NOHTOMI*

Department of Health Sciences, Graduate School of Medical Sciences, Kyushu University

Photo neutrons are generated from high-energy medical X-ray linacs via photo-nuclear reactions with the materials of target andcollimator as well as therapeutic X-rays. Such photo neutrons sometimes make unwanted inﬂuences and are not negligible for the
aspects of radiation protection and radiation control. In this article, fundamental principle of such photo-neutron generation isbrieﬂy explained. The side effects induced by the photo neutrons are summarized. In addition, some techniques of the detection andmeasurement of photo neutrons are introduced.
Keywords: photo neutron, photo-nuclear reaction, GDR (giant dipole resonance), high-energy medical X-ray linac, activation
method1.

はじめにる場合がある．この時発生する中性子を，光中性子 (photo
neutron) という．光中性子は，やはり核子である陽子と光子線の外部照射による深部臓器がんの本格的放射線治異なり，電荷を持たないので物質の透過性が高く，かつ物

療は，原子炉で製造されたコバルト 60 線源から放出される質と核反応を起こす確率が高い．光中性子は治療に直接寄

γ 線 (1.17 MeV, 1.33 MeV) の利用により開始された．その与しない副生成物であり，様々な好ましくない影響を引き

後 1950〜1960 年代のリニアック（電子線形加速器）を用起こす．本稿では，高エネルギー光子線（X 線）治療においた X 線照射装置の開発により進展し，1980 年代にはコバ

ける光中性子発生の物理的原理について概説したのち，光ルト60 照射装置に置き換わることとなった 1）．これに伴い，中性子が及ぼす影響や測定・評価法について紹介する．

照射される光子線の線質も高エネルギー化し，6 MV〜15 MV

2.

の加速電圧で加速される電子の制動放射 X 線を用いた治療が主流となった．現在，我が国では 1000 台以上の医療用

2.1

光核反応による中性子の発生

光子線と物質の主要な相互作用

リニアックが稼働しており，そのうち約 90% が 10 MV を

X 線や γ 線などの光子放射線（電磁波放射線）は間接電超える高エネルギー X 線発生装置である．そして，一般的

離放射線であり，物質に入射した場合の主たる相互作用に単に「がんの放射線治療」と言えば，リニアックを用いは，光電効果，コンプトン散乱，電子対生成等であることた X 線治療を指し示す場合が多くなっているほど普及してが知られている．これらは，いずれも，相互作用の結果，いる．

光子のエネルギーの一部あるいは全てが電子に転移し，1970 年代頃から高エネルギーリニアックの医療利用が増加するにつれて，主として加速電圧 10 MV を超える X 線リ

クーロン相互作用を介してそのエネルギーが物質へ間接的に付与される．

ニアックで，発生する X 線に中性子が混入することが指摘

光電効果は，原子の軌道電子を対象とした吸収反応であされるようになり，X 線装置からの漏洩中性子線の影響がり，結果として入射光子エネルギーから電子の結合エネル2）問題となった ．X 線等の光子線と中性子発生の間には，直ギー分を減じた量のエネルギーを持つ光電子が放出され接的には何の関係もないように思われる読者も多いかもしる．コンプトン散乱は，軌道電子の結合エネルギーが相対れないが，高エネルギーの光子線は物質と光核反応 (photo-

的に小さく，自由電子とみなせるくらいに光子のエネル

nuclear reaction) と呼ばれる核反応を起こし，結果としギーが高い場合に，光子と軌道電子の間で発生する散乱でて原子核の構成要素である核子（中性子と陽子）を放出すある．散乱光子とコンプトン電子が放出されて，コンプト* 連絡著者 (corresponding author) 九州大学大学院医学研究院保健学部門［〒812–8582 福岡市東区馬出 3–1–1］

Department of Health Sciences, Graduate School of Medical Sciences, Kyushu University, 3–1–1 Maidashi, Higashi-ku,
Fukuoka-shi, Fukuoka 812–8582, Japan
E-mail: nohtomi.akihiro.858@m.kyushu-u.ac.jp149

医学物理 第 42 巻 第 3 号

ン電子に光子エネルギーの一部が移行する．電子対生成は，求めるとそれぞれ約 4.93×104 [m−1], 49.3 [m−1], 49.3 [m−1]原子核のクーロン場で，光子のエネルギーが閾値である電であり，各相互作用の確率をあらわしている．これらは，子の静止質量エネルギーの 2 倍 (2×mec ＝1.022 MeV) を

反応確率で言うと巨視的断面積Σ [m−1]＝σN に対応してい超えると，光子自身が消滅して，電子と陽電子の対が生成る．ここで，σ は反応の微視的断面積 [m2]，N は反応対象される現象である．閾値を超えた分に相等する光子エネルの 原 子 数 密 度 [m−3] で あ る．ヨ ウ 素 の 場 合，N＝2.33×

ギーは，生成された電子と陽電子に転移する．

1028 [1/m3] であるので，微視的断面積 σ は，それぞれ約2

これらの相互作用の発生確率は，相互作用を起こす物質

2.12×10−24 [m2], 2.12×10−27 [m2], 2.12×10−27 [m2] で あの原子番号と光子のエネルギーに依存する．光子の起こする．さらに反応断面積の単位として慣習的に用いられる相互作用の確率は質量減弱係数で表されることが多い．

barn（バ ー ン）＝10−24 [cm2]＝10−28 [m2] で あ ら わ す と，

図 1 に示すように，ヨウ素 (Z＝53) の場合を例としてそれそれぞれ 2.12×104 [barn], 21.2 [barn], 21.2 [barn] となるらの典型的な値を列挙してみると，0.01 MeV の光子に対ことがわかる．

す る 光 電 効 果 の 質 量 減 弱 係 数 μ/ρ は 10 [m2/kg] 程 度，
0.1 MeV の光子に対するコンプトン散乱の質量減弱係数 μ/2.2光核反応による中性子の放出ρ は 0.01［m /kg］程度，100 MeV の光子に対する電子対

前節で述べたように，光子と物質の相互作用とそれに伴生成の質量減弱係数 μ/ρ は 0.01 [m2/kg] 程度である．図 2うエネルギー転移・付与には，原子核外に存在する軌道電にも示すように光子エネルギーが高くなるにつれて，主た子が深く関与しており，原子核が直接寄与する度合いは主る相互作用が変化していることがわかる．ヨウ素の密度 ρ

要ではない．そして，光子エネルギーが 10 MeV を超える

は 4.93×103 [kg/m3] なので，上記の線減弱係数 μ [m−1] をと主たる相互作用は電子対生成となる．一方，光子のエネ

2

ルギーが高くなると，光子が直接的に原子核にエネルギーを付与して，核反応を引き起こす過程が無視できなくな
る．光核反応により中性子が放出される過程は (γ, n) 反応と記述されることが多い．γ という記号は，通常は核内か
ら原子核内のエネルギー準位の遷移に伴って放出される光子線を記述するのに用いられるが，この場合，原子核に直接エネルギーを付与することができるほど高いエネルギーを持つ光子としての X 線に対応している．
原子核は，核子である陽子と中性子が fm＝10−15 m オー
ダーという極小空間内に短距離力である核力で結合している集合体であり，核子どうしが中間子の交換により引力（交換力）で結びつきあって形成される一体ポテンシャルの中に閉じ込められているとみなすことができると考えられている．
この原子核の描像を，核子の集団的な運動で説明しよう
3）というアプローチがある（集団運動模型）．これは，原子

核全体が変形して，集団的な回転運動や振動モードの励起
図1

光子とヨウ素の相互作用の質量減弱係数を起こすことによりエネルギーを吸収するというものである．適正にエネルギーが移行するモードが存在しないと，エネルギー転移は起きないことに注意してほしい．振動モードの一つに，陽子の集団と中性子の集団が互いに逆向きに振動する場合が観測されている．すなわち，陽子と中性子が一様に分布している原子核の基底状態が光子を吸収する共鳴モードが存在し，陽子と中性子が逆方向に励起，移動して偏極を伴う振動が生ずる（図 3）．この振動モード
は，励起エネルギー 20 MeV 付近の高いエネルギー状態に
数 MeV の幅を持つ巨大な共鳴（発生確率の高い状態）を生
じ，電気双極型巨大共鳴 (GDR: Giant Dipole Resonance)

図2

150

物質と光子線の主たる相互作用確率と光子エネルギー・
原子番号との関係と呼ばれている．図 3 に示すように，光子を吸収した振動励起状態の原子核は，安定な基底状態に遷移する段階で中Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

解説

性子や陽子を放出する．図 3 で n は中性子を p は陽子をあしては，光子線のフルエンス率が高いため，光核反応によらわす．この反応の光子の閾値エネルギーは，比較的軽い

る光中性子の発生が無視できなくなる．

原子核（Fe, Al など）では 10〜15 MeV，比較的重い原子

3.

核（W, Cu, Pb など）では 5〜10 MeV 程度である（表 1 参
照）．

3.1

光中性子の及ぼす影響

光中性子の漏洩と遮蔽

X 線治療で用いられるターゲットやフラットニングフィ

中性子は非荷電粒子であり，透過性が高く，あわせて物

ルター，コリメータなどの材質には，タングステンや銅，質との相互作用が複雑であるため，漏洩を防ぐための遮蔽鉛が使用されているが，表 1 に示すようにこれらの光核反が X 線単独に比べて格段に困難になる．図 5 にリニアック

応の閾値はおよそ 5〜10 MeV 程度である．したがって，のアイソセンターから 50 cm の位置で評価した光中性子の原理的に 10 MV 以上の加速電圧のリニアックで光中性子エネルギースペクトルを示す 5）．この図のように，光中性の放出が起こり得るが，その断面積は，光電効果やコンプ子は数 100 keV〜1 MeV 程度の高速中性子の領域で発生

トン散乱，電子対生成に比べて非常に小さい．図 4 に示す

し，主として周辺物質との弾性散乱によりエネルギーをように，共鳴のピークエネルギー（20 MeV 付近）に対し失って減速する．そして最終的に室温で周辺物質と熱平衡てさえ，銅やタングステンの光中性子放出断面積は，たか状態にある熱中性子 (〜0.025 eV) に達する広いエネルギー

だか 0.1〜0.5 barn 程度である 4）．実際に 10 MV リニアッ

範囲にわたって，非弾性散乱や捕獲反応等の核反応を起こ

クから発生する制動 X 線の平均エネルギーは最大エネル

して，周辺物質を放射化する．このため，漏洩中性子の遮

ギーの 10 MeV よりもかなり低いので，実効的な断面積は蔽は重要であり，高エネルギー X 線治療施設では，厚い重更に低くなる．これらは，2.1 節で述べた，電磁波放射線

コンクリートの遮蔽壁で治療室を覆うことが不可欠となっと物質との主たる相互作用である光電効果，コンプトン散ている．

乱，電子対生成等の断面積に比べて桁外れに小さいことがわかる．そこで，光核反応は，通常，物質と光子の間に起こる主要な相互作用過程とはみなされない．しかし，X 線治療に用いられる数 Gy/min 程度の高強度の X 線照射に対

図3

図4

電気双極型巨大共鳴 (GDR) に伴う光中性子の放出

表1

中性子放出光核反応の光子閾値エネルギー

核種

天然同位体存在比(%)

閾値エネルギー
(MeV)

Al-27
Fe-54
Fe-56
Cu-63
Cu-65
W-182
W-184
W-186
W-183

100
6
94
69
31
26.50
30.64
28.43
14.31

13.06
13.38
11.20
10.85
9.91
8.07
7.41
7.19
6.19

銅（左図）とタングステン（右図）からの光中性子放出断面積の光子エネルギー依存性（文献 4）の Fig. 3 より転載）

151

医学物理 第 42 巻 第 3 号

図7
図5

高エネルギー X 線発生装置から発生する光中性子のエ
ネルギースペクトルの例（文献 5）の Fig. 1 より転載）

高エネルギーX 線治療装置での光中性子の発生状況
概念図

一方，X 線による放射線治療では，標的腫瘍への線量集
中性の改善のために，多門照射 (multi-beam)，多面照射(non-coplanar)，強度変調照射 (IMRT) といった照射方法が開発されてきた．その結果，特に強度変調照射では従来の照射法に比べて照射時間が長くなる傾向にある．また，マルチリーフコリメータの使用による複雑な照射野形成により，遮蔽される高エネルギー X 線の量が増加し，光中性子の発生量もやはり増加する傾向にある．実測やモンテカ
ルロ計算で評価されている患者の中性子被ばく線量は，ア
イソセンターでの X 線の物理線量 [Gy] あたりの値であらわされる．リニアックのメーカーや仕様に依存するが，典図6

中性子の放射線加重係数 wR のエネルギー依存性型的な値として 10 MV リニアックで 0.05〜0.1 mSv/Gy 程度，15 MV リニアックで 0.5〜3 mSv/Gy 程度の値が報告されている．加速電圧 10 MV 以下のリニアックであれば，3.2

治療中患者の二次被ばく

その影響は顕著なものではないと思われるが，一次がんのX 線による放射線治療は，深部到達率の向上，ビルド治療成績が向上するほど，そのトレードオフとして特に平アップによる皮膚保護効果の確保のために高エネルギー化

均余命の長い低年齢の患者に対する晩発性二次発がんの危が進んできた．それに伴って，治療中の患者の被ばく防護

険性が指摘されている 6）．

に関して光中性子の発生が安易に無視できなくなってき
た．中性子は放射線防護量の等価線量の算出に用いられる

3.3

治療機器の放射化

放射線加重係数 wR が X 線より高い．それは図 6 に示すよ

10 MV を超える高エネルギー X 線発生装置では，光核反うに中性子エネルギーの連続関数として与えられている

応による機器の放射化，および光核反応で発生した光中性が，100 keV〜10 MeV の高速中性子に対してその値は X

子の捕獲反応による機器の放射化が問題となる．長期間使線の値 (wR＝1) の 10 倍を超える．既に述べたように，高用したリニアックのターゲットやコリメータ，フラットニ

エネルギー X 線治療装置で発生する光中性子のエネルギー

ングフィルター，ガントリー内の構造物などは長半減期のは，およそ 100 keV〜1 MeV の範囲なので中性子の生物学

残留放射能を含んでいる可能性があり，廃棄の際に注意を的影響が大きいことになる．光中性子は指向性が乏しく，要する．

図 7 の概念図に示すように銅やタングステン製のターゲッ

4.

トやコリメータの発生点からほぼ等方的に放出され，かつ透過性が高いため，X 線治療部位以外の治療中患者の正常

4.1

光中性子の測定・評価方法

光中性子測定の特殊性

組織にも容易に到達する．その影響は，散乱 X 線 (scat-

高エネルギーリニアックから発生する光中性子は，そのtered X-ray) や透過 X 線 (transmitted X-ray) などの二次 X発生機構から高強度の光子線（X 線）に混在するのが通常

線（通常，生成量が一次 X 線の 1/1000 未満）よりも一般的である．さらに，ほとんどの場合，光子線は加速器から短に大きいとされる．

時間にパルス状に発生する．したがって，それぞれの光中152

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

解説

性子の事象は，大量の X 線の事象と瞬間的に積み重なるた

して検出される．中性子との核反応の結果，高エネルギー

め，個々にパルス毎に弁別して測定すること（いわゆるの荷電粒子を放出する元素を混入させることにより，これ「n, γ 弁別」）は極めて困難である．そこで，光中性子の測らの検出器を中性子測定に使用することができる．γ 線，

定には，レムカウンターなどを用いた能動的な計測法 (ac-

X 線等の低 LET の光子線は，液滴が成長するのに必要なtive method) は使用が困難とされ，受動的な手法 (passive

エネルギー付与を起こさないので，このタイプの線量計はmethod) が推奨されている ．具体的には，固体飛跡検出

原理的に光子線に対して感度が低いという特徴を持つ．

2）器，熱蛍光検出器 (TLD)，バブル検出器，放射化検出器などを用いた方法がそれらにあたる．これらの測定法では，

4.5

放射化法に基づく検出器

リアルタイムでの中性子測定はできず，照射後に信号を読中性子との相互作用の結果として物質中に生成される放み出すことが必要であるが，基本的に光子線に対して不感

射能の情報を介して間接的に中性子の量を測定することがであることが利点である（あるいは光子の寄与を差し引く可能であり，従来からよく利用されている．この「放射化ことが可能である）．

法」では物質を一定時間中性子に照射した後に，生成した放射性物質から放出される放射線を測定して，生成された

4.2

固体飛跡検出器

ある種のプラスチック樹脂に，陽子以上の高 LET の重荷電粒子が入射すると，潜在飛跡に沿って放射線損傷が生核種を同定し，その放射能を定量するのが一般的である．
4.5.1

金箔放射化法

放射化法の検出物質（一般的に放射化箔と呼ばれること成され，化学薬品によりエッチングを行うことによりそのが多い）として用いられる代表的なものに金 (Au-197) が飛跡を可視化して検出することができる．これを固体飛跡挙げられる．Au-197 の天然同位体存在比は 100% であり，検出器と呼ぶ．固体飛跡検出器は光子線や電子線などの低金箔を用いた放射化法による中性子検出は，原子炉物理の

LET 放射線に対して感度を持たず，大量の低 LET 放射線分野で古くから使われてきており，手法として確立していが存在する状況で，高 LET の重荷電粒子のみを検出する

る 7）．特長として，他の中性子検出器に比べて質量や寸法ことができる．これをポリエチレンや B-10 を含有した適が小さいので測定対象の中性子場を乱すことがなく空間分

当なラジエータやコンバータと組み合わせることにより，解能がよい，中性子との核反応が単純明快で中性子束の測高速中性子で発生する反跳陽子や，熱中性子のホウ素捕獲

定精度が高い，γ 線等の光子線の影響を受けることなく中反応で発生するリチウムイオンやアルファ線を検出して，性子を測定することができるなどの点が挙げられる．熱中

間接的に中性子を測定することが可能である．蓄積型の個性子に対する放射化反応 197Au(n,γ)198Au の反応断面積が

人中性子線量計として固体飛跡検出器が利用されている．

98.5 barn と大きいので，高感度の測定が可能であるが，その一方で半減期が比較的長い (2.7 day) ので，X 線リニ

4.3

熱蛍光検出器 (TLD)

アック周辺のような弱い中性子束の場では，高い 198Au の中性子と核反応を起こす物質を構成物質として含んだ熱放射能を得るには長時間の照射が必要となり，測定にも時蛍光体は，中性子に対して感度を持つので，中性子検出器間がかかることに注意すべきである．また，198Au から放として利用できる．たとえば，Li-6 を含んだ LiF は中性子出される 412 keV の γ 線の測定には，検出効率が校正されに対して有感であり，中性子照射後，熱刺激を与えることた高純度ゲルマニウム検出器（HPGe 検出器）を用いる場

により得られる熱蛍光グローカーブから中性子の線量情報合が多いので，医療現場としては特殊な機器を準備する必が得られる．B-10 を含んだコンバータと熱蛍光体を組み要があり，一般的に実行が難しい．

合わせることにより，同様のことが可能である．ただし，

4.5.2

ヨウ素含有シンチレータの自己放射化法

熱蛍光体は光子線に対しても有感なので，中性子の寄与の我々は，高エネルギー X 線リニアックから発生する光中みを評価するには，光子線の寄与分を適切に差し引くこと性子を比較的簡便に計測する実用的な手法として，NaI(Tl)が必要となる．

や CsI(Tl) などのヨウ素含有シンチレータを用いた自己放射化法を開発しているので簡単に紹介する 8）〜15）．中性子

4.4

バブル検出器を照射すると NaI(Tl) や CsI(Tl) に含まれる I-127 は中性子バブル検出器，過熱液滴型検出器は，過熱状態（沸点をを捕獲して I-128 になり，半減期 25 min で β− 壊変する．

超えた状態で，蒸発せずに液相に留まっている状態）にあ

I-127 の天然同位体存在比は 100% である．127I(n,γ)128I のる，エネルギー的に不安定な液滴の沸騰現象を利用した放反応断面積は，熱中性子に対して 6.2 barn と決して大きく

射線検出器である．沸騰現象が生じるきっかけとして，あはない．しかし，Au-198 の半減期 2.7 day に比べて半減期

る密度以上の局所的なエネルギー付与が必要である．閾値

が 1/160 程度と短いので，例えば 30 分間の短時間照射に以上のエネルギーが高 LET の荷電粒子により付与される

対しては，単位元素当たりに生成する放射能の量はヨウ素とその領域を中心として沸騰が始まり，大きな液滴に成長

放射化法の方が金箔放射化法に比べて約 7 倍程度に多くな153

医学物理 第 42 巻 第 3 号

図8

中性子による NaI(Tl) シンチレータの自己放射化スペ
クトルの例

図9

10 MV X 線 リ ニ ア ッ ク の 30 分 間 の 照 射 で 得 ら れ た
NaI(Tl) シンチレータの自己放射化による放射能減衰曲線の例

る．また，生成された 128I はシンチレータ自身の構成物質

た 10）．ヨウ素含有シンチレータ自己放射化法の場合，生としてシンチレータ内に存在するので，測定の幾何学的立成した 128I の半減期が 25 min と短いので，短時間でその放体角は 4 π とみなすことができ，そこから発生する荷電粒

射能は減衰し，1 日経過するとほぼ完全に消滅してしまう子である β 線はほぼ 100% の高い効率でシンチレータ自身

ため，繰り返し使用が可能であることも利点であると言えによって検出される．これは，金箔放射化法で

198

Au から

る．

放出される 412 keV の γ 線の高純度ゲルマニウム検出器の5.

固有ピーク効率（全エネルギーピークに計数される確率）

ま

と

め

に比べて桁外れに大きい．また，検出器自身が放射化法の本稿では，高エネルギー X 線リニアックで光核反応が起ターゲットの役割を果たすので，別に放射線の測定器を用こるメカニズムについて説明し，それにより発生する光中意する必要もない．

性子が引き起こす問題点について概説した．また，光中性

実際，図 8 に示すように，中性子を照射して自己放射化子の測定方法について述べ，最近我々のグループが開発しした NaI(Tl) 検出器の出力エネルギースペクトルは，フェた，ヨウ素含有シンチレータの自己放射化法についても紹

ルミ関数から導かれる 128I の β 線の理論的スペクトル形状介した．光子線治療で発生する中性子の絶対量は決して多とよく一致する（わずかに見られる不一致も，理由が説明

くはないが，中性子が物質と起こす相互作用は複雑多岐にできる 12））．この β 線の計数率をもとにして，照射された

わたり，その生物学的影響が大きいため，放射線防護や管中性子束を求めることが可能である．その原理は，液体シ理の観点から無視できない影響を及ぼす可能性がある．治

ンチレーションカウンターによる放射能測定法に類似して療に高エネルギー X 線を利用する以上，光中性子の発生をいる．図 9 に示すように短時間（30 分）の照射で，充分に零におさえることはできないのでその事実を認識し，適切測定可能な放射能を得ることができる．この放射能は半減な方法でモニタリングを行い，放射線防護・管理のうえ

期 25 min で 減 衰 す る の で，減 衰 曲 線 を こ の 半 減 期 でで，許容できる範囲であることを確認することを怠らない

フィッティング処理することにより，該当する β 線成分のことが重要であると考える．そのためには，低線量の中性みを高精度で抽出することが可能であり，一般の放射化法

子を高精度に測定する実用的な技術の普及が必須であろと同様の手順で飽和放射能から中性子束が評価できる．

う．

近畿大学研究用原子炉 UTR-KINKI(1W) で，金箔放射化法とヨウ素含有シンチレータ自己放射化法で中性子束を求めて比較したところ，その結果はよく一致した 8）．また，
九州大学病院で 10 MV X 線リニアックにて，アイソセン
ター位置で X 線線量率 3 Gy/min で照射を行い，アイソセンターから 30 cm の位置での中性子束を評価したところ，
その値は 5×103 [neutrons/(cm2· s)] であった 8）．さらに，
この時の中性子周辺線量当量は，0.14 mSv/Gy と評価され
154

参考文献
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Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

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Prot. Dosim. 192: 378–386, 2020

著者紹介
納冨 昭弘（のうとみ・あきひろ）（現職名）九州大学医学研究院保健学部門 准教授（専門分野）放射線計測学，放射線医療工学．
放射線医療に関連した放射線計測や線量計測を中心に研究・教育を行っている．最近は，ホウ素中性子捕捉療法 (BNCT) に関連した中性子計測・線量測定技術の開発に興味を持っている．

155

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 156–163 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

解説〈連載：放射線防護委員会企画〉

中性子の基礎知識：粒子線治療に伴う中性子の発生
松本真之介 1, 森
1

東京都立大学2

筑波大学

祐太郎 *2

健康福祉学部放射線学科

医学医療系

Basic Knowledge of Neutron: Generation of Neutrons Accompaniedwith Particle Therapy
Shinnosuke MATSUMOTO1, Yutaro MORI*2
1

Department of Radiological Sciences, Faculty of Health Sciences, Tokyo Metropolitan University

2

Faculty of Medicine, University of TsukubaParticle therapy uses high-energy charged particles, which cause nuclear reactions with a beam limiting device and a patient,resulting in the generation of high-energy secondary neutrons. These secondary neutrons cause low-dose exposure to organs far
from the treatment target, and have a high biological effect due to their energy characteristics, which may cause of secondary
cancers after radiotherapy. This article describes the neutron generation mechanism (cross section, and energy spectrum), interaction with the secondary neutron source (beam limiting device, and the patient), measurement of neutrons, and considerations forradiation protection of patients from secondary neutrons, generated by proton and carbon beam radiation therapy.
Keywords: particle therapy, secondary neutrons, radiation protection, radiation measurement

1.

はじめに

衝突を繰り返して核内カスケードを形成する．さらに，入射粒子が約 400 MeV を超えると非弾性パイオン生成衝突

粒子線治療では高エネルギー荷電粒子を用いるため，そが生じる．核内カスケードによって生じる中性子の角度分

れらの荷電粒子が治療に用いる照射野形成装置や患者と核布は入射粒子の進行方向に強い指向性を持ち，エネルギー

反応を起こすことにより高エネルギーの二次中性子が発生

は 10 MeV から入射粒子エネルギーと同等程度のエネル

する 1）．これら二次中性子は治療のターゲット（照射野）ギーを持ち比較的高い値を示す．

から離れた臓器に対しても低線量の被ばくを与えること，

第二段階として，核内カスケードが終了した励起状態のさらに発生した二次中性子のエネルギースペクトル特性に残留核からの核子の蒸発により中性子が放出される．蒸発

よって生物学的効果比が高いことから，治療後の二次がん過程によって生じる中性子の角度分布は等方的であり，エ2）発生につながる可能性がある ．
本稿では陽子線治療および炭素線治療に伴い発生する二ネルギーは 0.1–10 MeV 程度で核破砕反応と比較して低い値を示す 3）．

次中性子からの患者の放射線防護に関して，中性子の発生（メカニズム，断面積，エネルギー），中性子の発生源であ

2.2

断面積

る照射野形成装置や患者との相互作用，中性子の測定，お

2.2.1

収量

よび放射線治療時に考慮すべき事項について解説する．

陽子線治療

2.
2.1

中性子の発生メカニズム

Fig. 1 に 140–350 MeV 以 上 で の 陽 子 線 が C, Al, Fe, Pb
ターゲットと衝突した際の中性子生成量を示す 4）．これより，中性子収量は入射陽子線エネルギーにほぼ比例して直粒子線治療における中性子の発生は約 100 MeV 以上の線的に増加していること，および標的の違いによる中性子

粒子の入射によって引き起こされる核破砕反応によるもの

収量の変化は少ないことがわかる．余談ではあるが，Fig. 1

が主である．粒子線の入射によって発生する核破砕反応に

では実測値（time of ﬂight 法），JENDL-HE，モンテカルロ

ついて，２段階に分けて述べる．

計 算 値 (PHITS: ISOBAR model, MCNPX: LAHET code)

核破砕反応の第一段階として，入射粒子が核内の核子を比較しており，140–350 MeV の陽子線より生成するカ（陽子，中性子）と衝突し弾き出す．弾き出された核子がスケード中性子主体の領域では，C の 250, 350 MeV を除* 連絡著者 (corresponding author) 筑波大学 医学医療系［〒305–8575 茨城県つくば市天王台 1–1–1］
Faculty of Medicine, University of Tsukuba, 1–1–1 Tennodai, Tsukuba, Ibaraki 305–8575, Japan
E-mail: ymori@md.tsukuba.ac.jp156

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

Fig. 1

解説

Neutron yield from C, Al, Fe, Pb targets bombarded by protons at energies of 140, 250 and 350 MeV1）

き実測と計算とがよく一致していることがわかる．モンテ
カルロ計算により評価する際には，使用した計算モデルについても理解を深めておくことが望ましい．
炭素線治療
Fig. 2 に，100–400 MeV ま で の 炭 素 線 が C, Al, Cu, Pb
ターゲットと衝突した際の炭素イオン 1 個あたりの中性子生成量を示す 5）．
炭素線の入射においても陽子線と同様に，入射炭素線エネルギーが増加するほど中性子の生成量は増加すること，および標的の違いによる中性子収量の変化は少ないことが
わかる．
2.2.2

角度分布

陽子線治療
Fig. 3 に 22, 30, 40 MeV の陽子線が Cu ターゲットと衝突した際の，0, 30, 60, 90, 120, 150°における中性子スペクトルを示す 6）．10 MeV 以下の領域では蒸発過程主体で中性子を生成するため放出角度は等方的であることがわか

Fig. 2

Neutron yields per one incident carbon-ion in the
thick-target yield5）

炭素線治療
Fig. 4 に 400 MeV の炭素イオン線が C, Al, Cu, Pb ター

る．10 MeV 以上の領域では直接中性子を叩き出す反応がゲットと衝突した際に生じる中性子の 0°から 90°の角度分増加し前方向へ放出される割合が増加していることがわか布を示す 5）．入射炭素線エネルギーが増加するほど，軽いる．また，その影響は陽子線のエネルギーが高いほど顕著

ターゲットほど中性子の前方性が高くなる．これは陽子線になる．

の入射による傾向と同様に，入射炭素線エネルギーが増加
すると，複合核を作って蒸発過程で放出される中性子の割合が少なくなるからである．
157

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Fig. 4

Fig. 3

Neutron yield spectra from stopping Cu target
bombarded by protons at energies of 22, 30 and 40
MeV. Each energy group has spectra at 0, 30, 60,
90, 120 and 150° 6）Angular distributions of neutrons produced by
Carbon-ions of 400 MeV/n5）

成中性子で顕著である．
C） 前方方向に対する高エネルギー中性子端について，陽子線においてはほぼ入射エネルギーに一致しているものの，比較的厚い C ターゲットに対する衝突においては，ターゲット内での陽子のエネルギー損失により，2.3生成中性子の最大エネルギーが低下している (Fig. 5)．

エネルギースペクトル

Fig. 5 に 140 MeV の 陽 子 線 が C（厚 さ：11.0 cm）, Al

また，炭素線の衝突による生成中性子エネルギーにお(8.5 cm), Fe (3.5 cm), Pb (3.5 cm) ターゲットに衝突した際

いては，入射粒子の核子当りエネルギーの約 2.5 倍のに生成される中性子のエネルギースペクトルを，Fig. 6 にところまで広がる．

400 MeV の炭素線が十分な厚みをもつ C, Al, Cu, Pb ター

3.

ゲットに衝突した際に生成される中性子のエネルギースペ
クトルを示す 4）．
陽子線および炭素線の衝突により生成される中性子はい

3.1

物質との相互作用

患者の被ばく

粒子線治療において発生する中性子は，照射装置で発生ずれも以下の傾向を示す 4）, 5）．

する外部中性子と，患者の体内で発生する内部中性子に大A） スペクトルは 2 成分を持っている．1 つは蒸発過程等別される．前者について，二重散乱体法，ワブラー法をはでほぼ等方に放出される 10 MeV 以下の低エネルギー

じめとする Broad beam 法では散乱体，リッジフィルタ，成分であり，もう 1 つは核内カスケード過程等で前方

レンジモジュレーションホイール，患者コリメータ等が主に強く放出される 10 MeV 以上の中性子成分である．

な中性子の発生源となる 2）．Scanning beam 法を採用した

したがって，Fig. 5, 6 ともに生成される中性子のエネ

場合，これらのビーム形成装置を利用しないため，外部中

ルギーレンジは広く，Fig. 6 に顕著に示されるとお性子は Broad beam 法の場合よりも大幅に減少する 2）．

り，エネルギースペクトルは放出角度が大きくなると
軟化する．

陽子線治療

B） 前方方向のスペクトルは，入射粒子の核子あたりエネ

二重散乱体法による前立腺がんの陽子線治療について，

ルギーの約 60〜70% にあたる高エネルギー端に幅広

モンテカルロシミュレーションにより各臓器の等価線量をいピークを持っている．このピークは軽いターゲット評価した Fontenot らの報告より 7），照射野近傍の膀胱，ほどより顕著に観察される (Fig. 6)．これはノックオ

直腸等では約 40% が内部中性子由来の線量であり，照射ン過程等で前方に放出された高エネルギー中性子成分

野から大きく離れた食道，甲状腺などの臓器では約 98%に対応し，入射炭素イオンからターゲット核への運動が外部中性子由来の線量であることがわかった．照射野外量の移行が，重い核に対してよりも軽い核に対してのに飛散する中性子の測定，評価は重要な課題であり，これほうが大きいことによる．この傾向は前方方向へのまでに多くの報告がなされている．Yonai らは，Broad

ノックオン過程の割合が大きい炭素線の入射による生beam 法で照射野サイズなどの条件を統一した場合，陽子158

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

Fig. 5

解説

Neutron energy spectra for 140 MeV proton incidence on C, Al, Fe, Pb targets7）

線治療に比べ炭素線治療のほうが，照射野外中性子線量が中性子による影響を受けやすい．しかしながら中性子低いことを明らかにしている 8）．昨今の Scanning beamyield はビームエネルギーに依存し，体の小さい小児では法への移り変わりにより照射技術の観点から外部中性子の大人と比較して相対的にエネルギーが低くなるため中性子生成量は低下傾向にあるものの，患者被ばく低減のために線量は少なくなる可能性がある 10）．

は外部中性子の評価，低減が引き続き重要な課題であると
測定

いえる．

3.2

炭素線治療

領域から数百 MeV のエネルギーが主である．したがって，

粒子線治療場で生成する二次中性子は，前述のとおりMeV
Fig. 7 はモンテカルロシミュレーションにより炭素線治患者の被ばく線量の実験的評価には，これらのエネルギー

療中の臓器線量当量を評価した Yonai ら，Matsumoto ら領域に対応した線量計を用いて，患者を模擬したファントの報告をまとめ，治療線量あたりの臓器線量当量をター

ム内で測定する必要がある．近年の粒子線治療場における

9）

ゲット体積中心からの距離の関数とした結果示す ．グラ

二次中性子測定に関する報告を Table 1 にまとめた．現在

フから Scanning beam 法は Broad beam 法と比較して外のところ，小型で中性子のみ測定できる線量計は存在しな部中性子を大きく減らすことができるため，線量を約 16%

いため，熱中性子から高エネルギー中性子 (〜5 GeV) まで感低減できること，および中性子の臓器線量等量は評価ファ度があるレムカウンタでの測定が一般的である．代表的な

ントムの大きさにかかわらずターゲットから臓器までの距

レムカウンタに LB 6411 (Berthold, USA) および WENDI-II

離にのみ依存することがわかる．

(Thermo Fisher Scientiﬁc, USA) が挙げられる．どちらもしたがって，小児炭素線治療においては体が小さいため

Polyethylene (PE) モデレータと 3He 検出器で構成されて159

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Fig. 6

Neutron energy spectra from C, Al, Cu, Pb targets bombarded by carbon-ions of 400 MeV/n5）

いるが，測定可能なエネルギー上限が異なるところに大きな違いがある．前者は数十 MeV オーダーが上限であるのに対し，後者は GeV 領域のエネルギーまで測定可能であり，粒子線治療場の二次中性子エネルギーレンジに適した
WENDI-II に関する報告が多い．なお，国際電気標準会議(International Electrotechnical Commission: IEC) は 医
療用電気機器の基本安全評価に関して，WENDI-II を含む
拡張型レムメータを中性子線量の評価が可能な測定器として位置付けている．
そのほか，いくつか特徴的な測定器を簡単に紹介したい．
ボナーボール (Bonner Sphere Spectrometry: BSS) は，レ
ムカウンタと同じく PE モデレータと 3He 検出器で構成された測定器であるが，球体をしている PE モデレータの径を変えて測定することによりエネルギースペクトルの測定
Fig. 7160

Out-of-ﬁeld organ doses in carbon-ion radiotherapy
for prostate and brain cancer. TEPC meas
indicates the measured results with a tissue
equivalent proportional counter. IMRT lower
bound indicates lower bound that describes theempirical range of doses associated with different
intensity-modulated radiotherapy techniquesが可能である．組織等価比例計数管 (Tissue Equivalent
Proportional Counter: TEPC) はマイクロドジメトリーで用いられる Linear energy を測定するための検出器であり，線質係数を用いることで線量当量としても評価可能である．
固体飛跡検出器 (Etch Track Detector: ET) およびバブル
ディテクタ (Bubble Detector: BD) は，小型化をキーワー

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

Table 1

解説

Summary of neutron dose equivalent measurements

Detector

Ion

WENDI-II
WENDI-IIBeam delivery

Energy［MeV/u］

p
p

SOBP
［cm］

Distance
［cm］

Angle
［deg］

Reference

51050, 100, 150
50, 100, 200

0
90

11
12

10

50, 100, 150

60, 90, 120

13scattering
217.8
wobbling
190
line scanning
pencil beam scanning
He hybrid scanning151.9〜430.0(11 energies)
CO
Ne
p pencil beam scanning 75, 140, 200
C wobbling290
p pencil beam scanning
146
C ―
290
p pencil beam scanning170
p pencil beam scanning86
p ―140, 250, 350

0
60
10
0
10
2.3
0

200
0, 45, 90, 135
100
0, 90
100
0, 45
50, 100
0, 25, 43, 81, 99, 126
9, 14, 19, 24, 29, 34, 39
90
6.4
90
＞1000
0

ドに開発が進められている測定器であり，ET については

4.2

二次発がん

WENDI-II

Bonner sphere
Bonner sphere
TEPC
TEPC
Etch track detector
Bubble detector
Time of ﬂight

14
15
16
17
18
19
4

個人被ばく線量計にも用いられる．これらの測定原理の詳

粒子線治療によりがんの局所制御率が向上し，それに伴細は成書などに譲るが，中性子場を乱さず多点測定が可能

い二次発がんリスクの評価も重要となる．特に放射線感受な点に優位性がある．

性および予後の長さから若年者のリスク評価は無視できな

4.
4.1

放射線防護で留意すべき事項

植込み型心臓電気デバイスへの影響

い．二次発がんの評価においては用いられるリスクモデルについても重要である． Schneider らは，原爆被爆者に関する二次発がんのデータとホジキンリンパ腫の放射線治療

中性子は半導体機器へ容易に侵入し，Si との原子核反後の二次発がんのデータをもとに，Linear model（原爆

応により反跳イオンを生成する．この荷電粒子が半導体素

被爆者のデータから 1 次関数でフィッティングした二次発子内で電子正孔対を生成し，付与された電荷がしきい値以

がん予測モデル），Full model（分割照射を加味した二次上になるとメモリの情報が反転する Single Event Upset

発がん予測モデル），Bell shape model（再増殖，細胞修(SEU) と い う ソ フ ト エ ラ ー や，Single Event Latch-up

復が全細胞で起きないと仮定した二次発がん予測モデル），(SEL) 等のハードエラーが起こると考えられている．放射Plateau model（再増殖，細胞修復が全細胞で起きると仮線治療においては，植込み型心臓電気デバイス (Cardiac

定した二次発がん予測モデル）の 4 つモデルを組み合わせ，Implantable Electronic Device: CIEDs) 装 着 患 者 に お け

臓 器 別 に Risk Equivalent Dose (RED) の 算 出 法 を 示 しる二次中性子による誤作動の報告がある．粒子線治療もそた 22）, 23）．以上より得られた RED と臓器の体積，線量の関の例外ではなく，日本放射線腫瘍学会および日本循環器学係から Organ Equivalent Dose (OED) を算出し，OED に会より報告されているガイドラインでは陽子線，炭素線と年齢，性別，時間を加えた Excess Absolute Risk (EAR)，

もに高リスクに分類されている 19）．粒子線治療における

EAR より二次発がん発症率を示す Life Attributable Risk

CIEDs の誤作動に関する研究は数多く報告されているが，(LAR) を算出することが可能である．

近年まとめられた Hashimoto らの報告では，Broad beam

炭素線治療は照射野外中性子量が陽子線に比べ低いこと

法による陽子線治療を施行した CIEDs 装着患者 47 名，炭により，二次発がんリスクも低いことが想像されるがその素線治療を施行した 23 人を調査した結果，陽子線治療の研究の報告は少なく，ここでは陽子線治療による二次発が患者 6 名で CIEDs の一時リセットとオーバーセンシング

んリスク研究についていくつか紹介したい．なお，以下にが発生したと述べている 20）．ただし，近年主流となって紹介する文献は二次中性子に限定せず全ての被ばくを含めいる Scanning 法では中性子発生量が減少しており，陽子た包括的な評価結果である．特に報告が多いのは全脳全脊線の Scanning 法における CIEDs の誤作動リスクを評価し

髄 照 射 (Cerebrospinal Irradiation: CSI) で あ り，Brodin

た Bjerre らの報告では，ほとんどの患者において陽子線

らは，3D-CRT, VMAT, IMPT を比較し，陽子線治療は二治療を受ける利点が CIEDs の誤作動のリスクを上回って

次発がんリスク低減と視交叉，下垂体，脳幹などの多数のいるとしていることを付け加えたい

21）．

臓器線量の低下が可能であることを示している 24）．Zhangらも同様に CSI の解析をしており，陽子線治療では 3DCRT に比べ二次発がんリスクが有意に低減することを示
161医学物理 第 42 巻 第 3 号

参考文献

Fig. 8

Measured ambient dose equivalent in carbon-ion
radiotherapy (CIRT) and proton radiotherapy(PRT) with the scanning beam method. The legends show the scanning technique.26）

した 25）．このように，現状では粒子線治療の二次発がん
リスクについて良好な報告が多い一方，リスク評価には二次中性子線量評価の不確かさ，リスクモデル，生物学的影
響等，多くの課題があり，信頼性の高い結論をつけるため
更なる課題解決が必要となる．
4.3

炭素線治療

Fig. 8 に炭素線および陽子線治療における一次治療ビー
ム軸とアイソセンタと測定器を結ぶ線のなす角度に対する線量を示す 37）．グラフから，陽子線治療と比較して炭素線治療は角度依存性が大きいことがわかる．これは，炭素線治療時に発生する中性子はノックアウト中性子等により前方性が高いため，このような大きな角度依存性を有する．
なす角が 60 度までであれば，炭素線治療は陽子線治療より低い中性子線量を示しているが，角度が 60 度を下回った場
合，陽子線治療よりも線量が大きくなる可能性がある．
したがって，炭素線治療のノンコプラナ照射による頭頂方向から体軸方向への照射は，正常組織/臓器に対して想定以上の線量付与をもたらす可能性がある．
5.

ま

と

め

本稿では陽子線治療および炭素線治療中に発生する中性子からの患者防護のための全体像を紹介した．基礎的な知
識から，研究結果により現在までに得られている放射線防護にかかる実践的な知見まで広く扱った．
本稿が粒子線治療施設における中性子の線量評価を行う
際の基本的な情報源となれば，幸いである．
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Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

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解説

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dose equivalent in carbon-ion radiotherapy with energy
scanning. Radiat. Prot. Dosim. 191: 310–318, 2020163

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 164–169 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

解説〈連載：教育委員会企画〉

福島第一原子力発電所事故後の環境中における放射性セシウム濃度に関する研究［第 4 部］
清水秀雄 *1，井上一雅 2，寉岡1

つくば国際大学医療保健学部診療放射線学科

2

東京都立大学健康福祉学部放射線学科

大 1，高畠賢 2，福士政広 1

Study on the Concentration of Radioactive Cesium in the Environment
after the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant Accident
Hideo SHIMIZU*1, Kazumasa INOUE2, Hiroshi TSURUOKA1, Masaru TAKABATAKE2, Masahiro FUKUSHI1
1

Department of Radiological Sciences, Tsukuba International University

2

Department of Radiological Sciences, Graduate School of Human Health Sciences, Tokyo Metropolitan University

The Tohoku-Paciﬁc Ocean Earthquake that occurred on March 11, 2011 and the resulting tsunami caused the loss of many people
and extensive damage in a wide area. Among the anthropogenic radionuclides dispersed from the Fukushima Daiichi Nuclear
Power Plant, 134Cs and 137Cs have very long half-lives of approximately 2 years and 30 years, respectively, and there are concerns
about their uptake into soil and living things. This paper describes a study conducted by the authorsʼ group on radiocesium activity
concentrations in the environment.
Keywords: Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant, radioactive cesium

1.

はじめに

2011 年 3 月 11 日にマグニチュード 9.0 の東北地方太平洋

2.

F1-NPP 周辺における空間線量率とモクズガニ甲殻への放射性セシウム集積との関係性の検討

沖地震が発生し，この大地震とこれに伴う津波によって，

F1-NPP 事故後の海洋への人工放射性核種の流出による多くの人々の損失と広範囲で甚大な被害がもたらされた．

環境汚染が問題視された．小林らの報告によれば，2011

この壊滅的な状況のなか，福島第一原子力発電所 (F1-NPP)

年 3 月から 5 月までの間の海洋への 134Cs および 137Cs（放においても損壊が発生し，その後，大量の人工放射性核種

射性セシウム）の放出量は 3.5 PBq と推定されている 4）．

が広範囲へ拡散するに至った．人工放射性核種の拡散に海洋生物への放射性物質の移行については古くから研究さ至った主な原因としては，原子炉建屋における水素爆発 1）

れている 5）, 6）が，主に魚類に対する調査が多く，日本国内

や，ドライウェル内の圧力制御を行うために内部気体を外に広く生息する甲殻類についての報告例が非常に少ない．

部へ放出したことなどが挙げられる 2）, 3）．拡散した人工放そこで我々の研究グループは，日本全域に生息するモクズ

射性核種で，人々への影響が懸念されたものとしては，ガニに着目した．

Pu の 6 核種がある．なかでも甲殻類のセシウムに対する濃縮係数は，International

Cs および 137Cs については，半減期がそれぞれ約 2 年，

Atomic Energy Agency (IAEA) において約 50 と推定され

約 30 年と非常に長く，さらに土壌や植生への沈着後に食ており 7），他の海産生物と同程度に生体内へ移行および蓄物内へ取り込まれるという Cs の化学的な性質や，海洋へ積をすることがわかっている．またモクズガニについてはの拡散によって海洋生物で濃縮されることから人々への健数年で成体となり，その期間で放射性核種を濃縮すること

康影響が懸念されている．F1-NPP 事故からおよそ 11 年

から，F1-NPP 事故後 2 年で成体となったモクズガニの甲経過した現在でも，多くの研究者によって様々な視点，手殻に着目した．

3

H, Sr,

134

90

131

I,

134

Cs,

137

Cs,

239

法で研究が行われている．
本稿においては，著者らのグループで行った環境中における放射性セシウム濃度に関する研究の紹介をする．

さらに，F1-NPP 事故により大気中に拡散した放射性セシウムは，湿性沈着で大気中から水中へ以降するため空間線量率の高い地点での河川等に生息する生物へ影響すると考えた．
これらのことから，我々は F1-NPP 周辺の 12 河川にて

* 連絡著者 (corresponding author)

つくば国際大学医療保健学部診療放射線学科［〒300–0051 茨城県土浦市真鍋 6–20–1］
Department of Radiological Sciences, Tsukuba International University, 6–20–1 Manabe, Tsuchiura-shi, Ibaraki 300–0051, Japan
E-mail: h-shimizu@tius.ac.jp164Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

解説

空間線量率の測定とモクズガニ甲殻の採取を行い，放射性算を行った．
モクズガニ甲殻の分析には，高純度 Ge 検出器 (GMX10P,

セシウムの取り込みを分析することで，空間線量率とモク
ズガニ甲殻への集積との関係性について検討した．
本研究では放射線測定器として，NaI (Tl) シンチレー
ションサーベイメータ (identi FINDER-Ultra-KNG, ICX

ORTEC) を使用し 1 試料当たり 10,000 秒の測定を行い，γ 線スペクトル解析ソフト (Gamma Studio, SEIKO EG&G)
で核種の同定を行った．

technologies) を使用し地表から高さ 5 cm, 1 m での測定を調査を行った期間は 2013 年 8 月 18 日，19 日，9 月 8 日

行った．本測定器で得られる測定値は μSv· h−1 で与えられの 3 日間で，調査地点は Fig. 1 に示す 12 河川の河口で実るが，今回は人体に対する影響ではなく，空気中で測定可施した．
調査および分析の結果 Fig. 2 のような結果が得られた．

能であった放射線量とモクズガニ甲殻中の放射性セシウム
濃度との関係性に着目しているため，Sv から Gy に変換し

134

た．

線量率は高さ 5 cm で 1,904 nGy· h − 1，高さ 1 m では 1,491

United Nations Scientiﬁc Committee on the Effects ofAtomic Radiation (UNSCEAR) では，空気中吸収線量を実効線量に換算するために 0.7 Sv· Gy−1

Cs＋137Cs（放射性セシウム）濃度は 437 Bq· kg−1，空間nGy· h − 1 でそれぞれ最大となり，いずれも F1-NPP より
9 km 南に位置する富岡川であった．

を用いている．し富岡川においていずれも高値を示したのは，F1-NPP かかし，森内らの報告 8）によると，UNSCEAR 報告書で用らの距離が近く，風向きや過去の降雨の影響などの環境要いられる換算係数は居住環境の自然 γ 線に適用するものと因を大きく受けたためではないかと考えた．しかし，富岡

しては低めであるとし，調査結果から 0.748 であると結論

川と F1-NPP からの距離が同程度の請戸川では，放射性セづけていることから，本研究においてはこの値を用いた換

シウム濃度は比較的高い値だが空間線量率は富岡川を除く
他の地点と同程度である．したがって，距離のみの地理情報では放射性セシウム濃度と空間線量率との関係性を見いだすことは困難であるといえる．
そこで，各測定値と F1-NPP からの距離との関係性を表すグラフを Fig. 3 と Fig. 4 に示す．いずれも傾向としては
F1-NPP との距離が離れるにつれて低下傾向にはあるが，その変化は一様ではない．富岡川の測定値が，距離が同程
度の請戸川と大きく乖離しているが，これら 2 河川で異なる点として，F1-NPP に対して請戸川は北に，富岡川は南に存在している点である．また，蛭田川については F1NPP から最も距離が離れているが，放射性セシウム濃度が最小値を示していない．したがって，距離や単純な風向きだけでなく，風の流れも影響していると考えられる．

Fig. 1

Fig. 2

F1-NPP 周囲の主な河川

本研究を通して，空間線量率とモクズガニ甲殻の放射性

各河川河口におけるモクズガニ甲殻の放射性セシウム放射能濃度と高さ5 cm, 1 mにおける空間線量率の関係

165

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Fig. 3

F1-NPP からの距離とモクズガニ甲殻の放射性セシウム
濃度との関係

Fig. 5伊豆諸島とF1-NPPの位置関係

範囲の推定に大きな影響を与えることがわかる．また，鉛直方向の空間線量率は，霧や森林，山の尾根の有無などによって変化することが報告されている 11）．そこで，我々Fig. 4

F1-NPP からの距離と各高さの空間線量率との関係の研究グループは F1-NPP からの放射性セシウムの拡散状
況を中距離的に評価可能であると考えられる伊豆諸島に着目した．本調査で対象にした伊豆諸島 8 島（伊豆大島，新セシウム濃度との直接的な関係性を見いだすことはできな

島，式根島，神津島，三宅島，御蔵島，八丈島，青ヶ島）は，

かったが，距離や風向きとその流れのような環境要因に

F1-NPP から約 334〜563 km 南側へ扇型に位置 (Fig. 5) しよって，いずれの測定値も変動することがわかった．そのており，全体が火山島で温暖多雨な海洋性気候の特徴をもため，調査時の測定点や試料採取地点の環境要因を視野につ．伊豆諸島には人の踏み込まない地点が数多く存在し，入れて検討する必要がある．

また海岸，山岳，森林，砂漠など島内で様々な環境を有し

3.

F1-NPP 事故後の伊豆諸島 8 島における土壌中放射性セシウム濃度分布に関する研究ている．我々の研究グループは，これまでも伊豆諸島に関する調査を行ってきた 12）〜14）．
本研究においては，第一に距離に関連した水平方向に対F1-NPP 事故による海洋への放射性セシウムの拡散につする土壌中放射性セシウム濃度分布を分析および評価した．

いては前述したが，UNSCEAR によれば，放出された 137Cs

第二に，地形の高低差などに対する鉛直方向の情報を含め，は 6–20 PBq9），日本学術会議によれば 9–37 PBq10）であっ

土壌中放射性セシウム濃度分布を分析および評価した．

たと推定されている．また，日本学術会議によるシミュ
レーションの結果では，推定放出量の 93% は湿性沈着に
10）

3.1

水平方向に対する土壌中放射性セシウム濃度分布．この推定は，9 つの領域大水平方向に対する放射性セシウムの沈着に関する研究

気モデルと 6 つの全球大気モデルから得られた結果の比較

は，F1-NPP 事故以降，多くの機関および研究グループにに基づいており，人工放射性核種の沈着は各モデルの処理

おいて多角的に行われてきた．

よるものであるとしているや構成の違いにより，その水平分布に大きな違いを生じさ

兼保らの報告 15）では，放射性セシウムの輸送媒体としせる可能性があると報告している．したがって，土壌放射て硫酸塩エアロゾルの可能性を指摘しており，中島らの報

能濃度や大気の挙動などの変化が，人工放射性核種の拡散

告 16）では，F1-NPP 事故で放出された 137Cs の大気輸送を

166

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

Fig. 6

解説

伊豆諸島の 180 地点における土壌中の放射性セシウムの放射能濃度分布（a 伊豆大島；b 新島；c 式根島；d 神津島；e 三宅島；
f 御蔵島；g 八丈島；h 青ヶ島）描写するための新手法を提案していた．

い伊豆大島であった．測定結果にばらつきが多かったが，我々のグループでは，F1-NPP 事故により拡散した放射これは伊豆諸島が年に頻回の台風に見舞われ，土壌が擾乱性セシウムが，F1-NPP からの距離と土壌中への集積程度

され測定値が変動している可能性がある．国土交通省気象の間に関係性をもつかを明らかにすることを目的として調庁の過去の気象データからは，おおむね 8 月から 10 月の査を行った．

間で多く台風が発生していた 17）．また，F1-NPP からの距

調査は，2012 年 9 月から 2016 年 8 月までの 4 年間にわたって伊豆諸島内の 180 地点で土壌の採取を行い，高純度

離と，各島における 134Cs, 137Cs ごとの土壌放射能濃度の平均値を求め合計した値との関係を Fig. 7 に示す．

Ge 検出器 (GMX10P, ORTEC) を使用し1 試料当たり30,000

F1-NPP からの距離が離れるにつれ放射性セシウム濃度秒の測定を行った後，γ 線スペクトル解析ソフト (Gammaは低い傾向にあるが，良好な相関は得られず，有意差もみ

Studio, SEIKO EG&G) で核種の同定を行った．また，放られなかった (R＝−0.80 (p＝0.016), α＝0.01)．

射能濃度は全て 2011 年 3 月時点の値に補正した．
土壌採取地点と各点の放射性セシウム濃度を Fig. 6 に示す．

したがって，F1-NPP からの距離のみの評価では，放射性セシウムの土壌中放射能濃度との明確な関係性を見いだすことが困難であることがわかった．

放射性セシウムの平均土壌放射能濃度が最大となったのは，本研究において調査した島々の中で F1-NPP に最も近167

医学物理 第 42 巻 第 3 号

鉛直方向に対する土壌中放射性セシウム濃度分布

真田らの報告 19）では標高による空間線量率の変化を捉え

鉛直方向に対する放射性セシウムの沈着に関する研究は，ることができる航空機モニタリングとシミュレーションを

3.2

水平方向に比べると非常に少ない．齊藤らの報告

18）

では，

富士山における放射性セシウムの高度分布と F1-NPP からの放射性プルームの浮遊高度に関する調査が行われており，

組み合わせた新しい手法を考案し，現象の解明を行っている．
我々のグループでは，前述のとおり，水平方向に対する関係性が明確化されなかったことを踏まえ，鉛直方向に対する情報を加味し分析することで，距離に対する関係性を見いだすことを目的とし調査を行った．
土壌の採取および放射能濃度の測定については，水平方向の調査を行った際の結果を基にし，標高 100 m ごとに 0〜
400 m までカテゴライズした．ただし，カテゴリー内のサンプル数が少なく平均値での評価が難しいため，最大値での相関関係を分析した．また，式根島は他の島に比べ標高が非常に低く（最大標高：109 m），新島の行政区に分類されているため，新島の放射能濃度を代表値とした．
各カテゴリーでの最大放射能濃度と F1-NPP からの距離との関係を Fig. 8 に示す．
8 島におけるカテゴリーごとの最大放射能濃度は，標高が低いほど放射能濃度が高い傾向にあることがわかった．

Fig. 7

F1-NPP からの距離と，各島における134Cs, 137Csごとの土壌放射能濃度の平均値を求め合計した値との関係

Fig. 8168

この結果は，前述の真田らの報告と同様であった．今回調査した島々の中では，八丈島が最も標高が高く (854 m)，

各カテゴリーの最大放射能濃度とF1-NPP からの距離との関係 (a 0–100 m, b 100–200 m, c 200–300 m, d 300–400 m)

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

どの島も比較的標高の低い島であった．したがって，大気中の風によって運ばれた放射性セシウムが，標高 1,000 m程度の山を越えられないことや，高度により放射性セシウ
ム濃度が異なり，標高が高い地点では放射性セシウム濃度が小さくなることを示唆している．
また Fig. 8(a) の結果が最も相関が良く，有意差がみられた (R＝−0.906 (p＝0.0049), α＝0.01)．したがって，距離による放射性セシウムの土壌降下量を推定する際には，低地で採取した土壌の放射能濃度を用いることが堆積量を推定するうえで重要であることがわかった．
4.

ま

と

め

本稿において，F1-NPP 事故の概要から拡散した放射性セシウムの沈着について述べた．水生生物への集積量と空間線量率との関係性を見いだすためには，生物の生態や生息環境も含めた調査や分析を行うことが重要である．また
地理的情報から放射性セシウムの沈着を考える際には，試料採取の段階で水平方向だけでなく鉛直方向の情報を加味することが放射性セシウムの沈着量を分析するうえで必要である．
これらの研究を通し，様々な環境要因を想定することや長期的に調査を継続することで分析の精度を高め，さらには今後も行われる関連研究の精度を高めることにつながると思われる．
参考文献
1） 環境省：放射線による健康影響等に関する統一的な基礎資料（令 和 2 年 度 版）．http://www.env.go.jp/chemi/rhm/r2kiso
shiryo/r2kisoshiryohtml.html (accessed July 14, 2022)
2） 原子力災害対策本部：原子力安全に関する IAEA 閣僚会議に対する日本国政府の報告書―東京電力福島原子力発電所の事 故 に つ い て ―．https://www.kantei.go.jp/jp/topics/2011/
iaea_houkokusho.html (accessed July 14, 2022)
3） 早川由紀夫：福島第一原発 2011 年 3 月事故による放射能汚
染と健康リスク評価．群馬大学教育学部紀要自然科学編 62:
35–50, 20144） Kobayashi T, Nagai H, Chino M, et al.: Source term estimation of atmospheric release due to the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant accident by atmospheric andoceanic dispersion simulations. J. Nucl. Sci. Technol. 50:
255–264, 20135） 清水 誠：環境における放射性物質の生物濃縮について．
Radioisotope 22: 662–673, 1973
6） 笠松不二男：海産生物と放射能―特に海産魚中の 137Cs 濃度に 影 響 を 与 え る 要 因 に つ い て ―．Radioisotope 48: 266–
282, 1999

解説

7） International Atomic Energy Agency: Sediment Distribution Coefﬁcients and Concentration Factors for Biota in
the Marine Environment. Tech. Rep. Ser. 422: 26–71, 2004
8） 森内 茂，堤 正博，斎藤公明：自然放射線における空気吸収線量から実効線量当量への換算係数の評価．保健物理 25:
121–128, 1990
9） United Nations Scientiﬁc Committee on the Effects ofAtomic Radiation: UNSCEAR 2013 report annex A: Levels and effects of radiation exposure due to the nuclear accident after the 2011 Great East-Japan Earthquake andTsunami, 2013
10） Committee on Comprehensive Synthetic Engineering andScience Council of Japan: A review of the model comparison of transportation and deposition of radioactive materials released to the environment as a result of the Tokyo
Electric Power Companyʼs Fukushima Daiichi Nuclear
Power Plant accident, 201411） Sanada Y, Katata G, Kaneyasu N, et al.: Altitudinal characteristics of atmospheric deposition of aerosols in mountainous regions: Lessons from the Fukushima Daiichi Nuclear Power Station accident. Sci. Total Environ. 618:
881–890, 201812） Inoue K, Hosoda M, Sugino M, et al.: Environmental radiation at Izu-Oshima after the Fukushima Daiichi Nuclear
Power Plant accident. Radiat. Prot. Dosim. 152: 234–237,
201213） Inoue K, Shimizu H, Tsuruoka H, et al.: Impact on absorbed dose rate in air in the Izu Islands from long halflife radionuclides released by the Fukushima Daiichi Nuclear Power Plant accident. Radiat. Prot. Dosim. 182:
335–344, 201814） Inoue K, Fukushi M, Kutokawa M, et al.: Ecological halflives of radiocesium on Izu-Oshima Island. J. Radioanal.
Nucl. Chem. 324: 291–300, 2020
15） Kaneyasu N, Ohashi H, Suzuki F, et al.: Sulfate aerosol
as a potential transport medium of radiocesium from the
Fukushima Nuclear Accident. Environ. Sci. Technol. 46:
5720–5726, 201216） Nakajima T, Misawa S, Morino Y, et al.: Model depictionof the atmospheric ﬂows of radioactive cesium emitted
from the Fukushima Daiichi Nuclear Power Station accident. Prog. Earth Planet Sci. 4: 1–18, 201717） 国土交通省気象庁：過去の気象データ検索．https://www.
data.jma.go.jp/obd/stats/etrn/index.php (accessed July 20,
2022)18） Saito T, Kurihara Y, Koike Y, et al.: Altitude distributionof radioactive cesium at Fuji volcano caused by Fukushima Daiichi Nuclear Power Station accident. J. Radioanal. Nucl. Chem. 303: 1613–1615, 201519） Sanada Y, Katata G, Kaneyasu N, et al.: Altitudinal characteristics of atmospheric deposition of aerosols in mountainous regions: Lessons from the Fukushima Daiichi Nuclear Power Station accident. Sci. Total Environ. 618:
881–890, 2018169

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 170–172 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

解説
IAEA/RCA RAS6087 プロジェクト Enhancing Medical Physics
Services in Developing Standards, Education and Training
through Regional Cooperation (RCA) の紹介
NPC (National Project Coordinator) of Japan for IAEA/RCA RAS6087

福田茂一 *

国立研究開発法人 量子科学研究技術研究開発機構 量子生命・医学部門 QST 病院 放射線品質管理室

Introduction to IAEA/RCA RAS6087 Project Enhancing Medical Physics Services in
Developing Standards, Education and Training through Regional Cooperation (RCA)
NPC (National Project Coordinator) of Japan for IAEA/RCA RAS6087

Shigekazu FUKUDA*

Radiation Quality Control Section, QST Hospital, Quantum Medical Science Directorate, National Institutes for Quantum Science and Technology

1.

はじめに

Training of Medical Physicists Specializing in Radiation
Oncology)（注2-1）， TCS-47(Clinical Training of Medical

国際原子力機関 IAEA (International Atomic Energy

Physicists Specializing in Diagnostic Radiology)（注2-2）,

Agency) は，世界のさまざまな地域の社会経済発展に対す

TCS-50 (Clinical Training of Medical Physicists Special-

る原子力科学技術の貢献を強化・拡大するために，いくつ

izing in Nuclear Medicine)（注 2-3）が発刊され，世界各国のかの地域協力協定 (Regional Cooperative Agreements) を医学物理士教育で利用されています（注 3）．

締結しています．その一つとして日本を含むアジア太平洋

RAS6038 プ ロ ジ ェ ク ト に 引 き 続 い て，RAS6077

地域の国々とアジア太平洋地域における原子力科学技術にStrengthening the Effectiveness and Extent of Medical

関する研究，開発及び訓練のための地域協力協定 (Regional

Physics Education and Training

Cooperative Agreement for Research, Development andに実施されました．このプロジェクトでは，アジアオセア

Training Related to Nuclear Science and Technology for

ニア地域における医学物理学のトレーニングと教育の持続Asia and the Paciﬁc (RCA)) があります（注 1）（以下，IAEA/性に焦点が当てられました．そのためにそれぞれの国と地

RCA）．

域のニーズと既存のリソースが調査されギャップ分析を通が 2016 年から 2018 年

IAEA/RCA では，原子力科学技術の工業的応用，食糧
農 業，人 の 健 康，水 資 源・環 境，放 射 線 安 全 の 分 野 でIAEA がプロジェクトの提案を各国から公募しプロジェク
ト評価委員会によって選定されます．このうち原子力科学
技術の人の健康への応用に関係するプロジェクトとして，
放射線治療や医学物理関係のプロジェクトが採用されています．これまでに医学物理関係のプロジェクトとして以下のプロジェクトが採用され実施されています．
RAS6038

Strengthening Medical Physics through

Education and Training

は，2003 年から 2016 年にわたり実施されたプロジェクトです．このプロジェクトの成果として，放射線治療，放射線診断，核医学における医学物
理士の臨床トレーニングのガイドライン TCS-37 (Clinical*

連絡著者 (corresponding author) 国立研究開発法人 量子科
学研究技術研究開発機構 量子生命・医学部門 QST 病院 放射線品質管理室［〒263–8555 千葉市稲毛区穴川 4–9–1］
Radiation Quality Control Section, QST Hospital, Quantum Medical Science Directorate, National Institutes for
Quantum Science and Technology, 4–9–1 Anagawa,Inage-ku, Chiba 263–8555, Japan
E-mail: fukuda.shigekazu@qst.go.jp

170

アジア太平洋地域を対象にした協定 (RCA) の他に，アフリカを対象にした協定 (AFRA)，ラテンアメリカ・カリブ海地域を対象にした協定 (ARCAL)，アジアにおけるアラブ諸国を対象にした協定 (ARASIA) があります．詳しくは以下の URL を
参照ください．
https://www.iaea.org/about/partnerships/regional/coopera
tive-agreements（注 2-1）
TCS-37 は以下の URL からダウンロードできます．
https://www.iaea.org/publications/8222/clinical-training-ofmedical-physicists-specializing-in-radiation-oncology（注 2-2）
TCS-47 は以下の URL からダウンロードできます．
https://www.iaea.org/publications/8574/clinical-training-ofmedical-physicists-specializing-in-diagnostic-radiology（注 2-3）
TCS-50 は以下の URL からダウンロードできます．
https://www.iaea.org/publications/8656/clinical-training-ofmedical-physicists-specializing-in-nuclear-medicine（注 3）
稲邑清也：IAEA の医学物理士臨床研修プログラム TCS-37.
医学物理 35: 131–140, 2015
（注 4）
RECOMMENDATIONS FOR ACCREDITATION AND
CERTIFICATION OF MEDICAL PHYSICS EDUCATIONAND CLINICAL TRAINING PROGRAMMES IN THE
RCA REGION
https://humanhealth.iaea.org/HHW/MedicalPhysics/TheMedical
Physicist/EducationandTrainingRequirements/Accreditation_
and_Certification/Recommendations_for_accreditation_
and_certiﬁcation_in_medical_physics.pdf（注 1）Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

写真 1

解説

RAS6087中期プロジェクトレビュー会議の参加者

じて評価されました．さらに医学物理の専門家による会議（タイ）で 2018 年 3 月 19〜21 日に開催され，各国の医学を通じて，教育と臨床トレーニングが各国で実施可能な共物理士の教育および臨床研修の状況について情報交換を行（注 4）

い，プロジェクトの予定について議論しました．また，こ通の基準を提案しています．

また，医学物理教育のための e-leaning システム AMPLE(Advanced Medical Physics Learning Environment) が，
本プロジェクトの下で開発されました． AMPLE は，バの際に本プロジェクトの中間報告会のホスト国として，日本，韓国，ネパールが候補地として決定されました．
2018 年 11 月 14 日には，マレーシアで開催された AOC-

ングラデシュ，タイ，フィリピン，シンガポール，インド，

MP2018 で RAS6087 プロジェクトを紹介するセッション

インドネシアでパイロットトレーニングプログラムを通じが企画開催しました（注 6）．これは IAEA プロジェクトの活てテストされています．

動をより広く知ってもらうために AFOMP (The Asia-Oce-

2.

RAS6087 プロジェクト

RAS6087 プ ロ ジ ェ ク ト

Enhancing Medical Physics

ania Federation of Organizations for Medical Physics) のEducation and Training Committee（委員長 筆者）が 企
画協力したイベントです．

Services in Developing Standards, Education and Train-

2019 年 10 月 14〜18 日には，中期プロジェクトレビュー

ing through Regional Cooperation (RCA) は 前 述 し た

会議を QST 放医研で開催しました（写真 1）．参加者は 16

RAS6077 プロジェクトの後継として 2018 年から 2021 年

カ国の医学物理士と IAEA 関係者でした（注 7）．本会議ではに実施されました．プロジェクトの目的は， To improve

各国の医学物理教育・訓練の現況，これまで実施された医

health care to patients in the region through the applica-

学物理専門家の現地派遣である EM (Expert Mission) の実

tion of appropriate, effective and safe radiation medicine,

施状況の情報交換を行い，今後のプロジェクトの方向性に

utilizing competent medical physicists, consistent with

ついて議論しました．また，2020 年および 2021 年に EM

IAEA requirements and guidelines. です．プロジェクトを実施する国，地域を選定し，AOCMP2020（アジア・には LC (Leading Country) であるオーストラリアをはじオセアニア医学物理大会）会期中に医学物理教育・訓練のめ 20 カ国（注 5）が参加しました．以下，時系列に RAS6087

セッションを設けることを確認しています．さらに，最終の活動を紹介します．

会合（2021 年）の開催地の第一候補をカトマンズ（ネパーFirst Coordination Meeting and Workshop はチェンライ（注 5）

オーストラリア，バングラデシュ，カンボジア，中国，フィジー，インド，インドネシア，日本，韓国，ラオス，マレー
シア，モンゴル，ミャンマー，ネパール，ニュージーランド，
パキスタン，フィリピン，シンガポール，タイ，ベトナムの
20 カ国

AOCMP は Asia-Oceania Congress on Medical Physics の 略
で，AFOMP 主催の大会としてアジアオセアニア地域で毎年開催されている．
（注 7）
オーストラリア，バングラデシュ，カンボジア，中国，インド，
日本，ラオス，マレーシア，モンゴル，ネパール，パキスタン，
フィリピン，シンガポール，スリランカ，タイ，ベトナムの
16 カ国
（注 6）

171

医学物理 第 42 巻 第 3 号

Final Review Meeting

ル）と決定しました．
しかしながら，これ以降 COVID-19 の影響により予定での取り組みを総括して終了しました．

されていた現地での EM が実施困難になり，COVID-19 が3.

終息することを期待し本プロジェクトの期間が当初の 3 年から 4 年に延長されましたが残念ながら 1 年では状況は改をオンラインで開催し，これま

最

後

に

RAS6087 プロジェクトはプロジェクト期間の途中でほかのプロジェクトと同様に COVID-19 の影響で現地での善しませんでした．
そこで，現地での EM の代替として開催されたのが，オ

EM の実施が困難になり，オンラインでのトレーニングに

Regional Training Course for Su-

方向転換せざるを得なくなりました．オンラインによるト

pervisors of Clinical Training Programs in Medical

レーニングと現地でのトレーニングには長所欠点がそれぞ

Physics

です．これは，医学物理教育を行う専門家を教れにありますが，未だに COVID-19 の影響が見通せないンライン形式による育するトレーニングコースです．開催期間は，2021 年 10

状況ではオンラインによるトレーニングが中心になるのは

月 25 日〜11 月 19 日で，期間内に 1 回 3 時間のセッション

仕方がないことだと感じています．実際，2022 年から新が 9 回開催されました．日本からは石原佳知先生（日赤和に開始されている医学物理のプロジェクトである

歌山医療センター）と私が参加しました．それぞれのセッ

RAS6101 Improving the Quality and Safety of Radia-

ションは聴講だけでなく課題および発表もあります．完全tion Medicine through Medical Physicist Education andなオンラインによる初めてのトレーニングコースというこ

Training (RCA) ではオンラインによるトレーニングコーともありネットワーク接続等のトラブルもありましたが無スが中心となっています．これらのトレーニングコースに事終了しています．また，オンライン開催による時差の問

ついては学会メーリングリスト等で告知します．

題については比較的参加地域が限定されていたためそれほど問題にはなりませんでした．
本 プ ロ ジ ェ ク ト は 2021 年 12 月 6〜8 日 に

172

より多くの方に国際的な医学物理士のトレーニングコースに興味を持っていただき参加していただけるようお願い

Project

します．

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 173–175 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

参加報告
RAS6087 プロジェクト参加報告石原佳知 *
日本赤十字社

和歌山医療センター放射線治療科部

医学物理課

Report of RAS6087
Yoshitomo ISHIHARA*

Department of Radiation Oncology, Division of Medical Physics, Japanese Red Cross Wakayama Medical Center

みなさま，はじめまして．日赤和歌山医療センターの石原合いもあり，所属上長や事務方の了承を得る必要がありま

佳知と申します．今回は International Anatomic Energy

す．当然，当センターもそのような手続きが必要でありま

Agency (IAEA) が主催する医学物理に関する教育プログラ

した．所属上長は大変理解のある理想の上司であるため，

ムを策定するためのトレーニングプロジェクト (RAS6087)

参加することは応援するよ，とすぐにありがたいお返事をの参加報告をいたします．参加報告のため通常の論文等といただきました．ここで問題となったのがトレーニングプ

は異なり口語交じりで報告させていただければと考えま

ロジェクトの日時が決定していない点でした．主催の IAEA
はオーストリアに本部があり日本との時差は−7 時間です．
今後も IAEA やほかの関連団体からの研修プログラム等

す．応募時点では勤務時間とどの程度重なるか不明でありの応募依頼はままあることが予想されます（この原稿を作病院の勤務体制としてどのような対応をとるか決定できま成している現在もちょうど IAEA 主催の測定に関する講習せんでした．上司，事務方と相談し勤務時間と大幅に重な会の募集が行われています）．当方のように大学病院やがるようであれば有給取得，一部分重なるようであれば勤務

んセンター以外の所属の者がこのような研修会に長期間参時間調整，業務と関係ない深夜，早朝であれば本人が力の加する場合は自身の意向だけではなく，所属施設の関連部

限り頑張る，という形に落ち着きました．結果として，ト

署や事務方との協議も必要になる可能性が高くなります．

レーニングプログラムの時間は現地時間の 7〜11 時であり

とくに今回のトレーニングプロジェクトでは実際に参加す日本時間に換算すると 14〜18 時となりました．そのため，るまでの手続きにおいても一般的な研修会，学会参加等と一部分以上に重なっているような気もしましたが勤務時間は大きく異なりましたので何らかの参考になるかと考え記を調整しトレーニングプロジェクトに参加することになり載させていただきます．

ました．

今回のトレーニングプロジェクトは既に IAEA から発刊

次に IAEA のトレーニングプロジェクトに応募するためされている TCS-37, 47, 50 をどのように展開していくのに は InTouch＋Portal (https://intouchplus.iaea.org) と いが効果的か座学，実習を通して習得するという内容であり

うサイトにユーザ登録する必要がありました．ここでは自–ま し た．TCS-37, 47, 501 3）は そ れ ぞ れ，放 射 線 腫 瘍 学

身の学歴，職歴，スキル等を登録し，その後，参加したい(TCS-37)，放射線診断学 (TCS-47)，核医学 (TCS-50) に対

トレーニングプロジェクトを選択，志望動機を入力すると応しています．募集は日本医学物理学会のメーリングリス

いった流れです．ここでも問題が生じます．InTouch＋

トより行われ，当方は日本医学物理学会の教育委員，医学Portal に登録可能な所属施設はプルダウン方式で選択する

物理士認定機構の認定委員，治療専門試験委員であったたのですが自身の所属する日赤和歌山医療センターを確認す

め，これらの業務の参考になればよいかな，という気持ちることができませんでした．本トレーニングプロジェクトで応募しました．

は厚生労働省の方が窓口でしたので確認したところ，過去

応募当時はプロジェクト自体，現地ではなく Web ベーに IAEA のトレーニングプロジェクト等に参加した施設のスで実施するということは決まっていましたが，日程はみが表示される仕様であること，初回の施設は IAEA 側に

10〜11 月のうちの 9 日間ということしかわからず，詳細

登録手続きをしてもらう必要があること，その業務は外務

な日時は不明でした．通常の施設であればこのような長期省管轄であることがわかりました．そのため，外務省の担の研修会，学会等に参加するためには自身の業務との兼ね当者に依頼し日赤和歌山医療センターを IAEA 側のポータ*連絡著者 (corresponding author) 日本赤十字社 和歌山医療センター放射線治療科部 医学物理課［〒640–8558 和歌山県和歌山市小松原通 4 丁目 20］
Department of Radiation Oncology, Division of Medical Physics, Japanese Red Cross Wakayama Medical Center,
4–20 Komatsubara-dori, Wakayama City, Wakayama 640–8558, Japan
E-mail: y.ishi@kuhp.kyoto-u.ac.jp173

医学物理 第 42 巻 第 3 号

ルサイト上に登録する手続き依頼しました．本邦ですとた教育体制を確立することが求められているようです．線

様々な研究施設や大学，企業が列挙されていましたが一般

量校正を例に述べると，私のような旧型の人間が連想する的な病院はほとんど登録されておらず大半の病院はこの登教育では教科書を参考に原理を覚え筆記試験にて評価する

録手続きが必須になると考えられます．余談ですが，厚生という流れになります．しかし，『competency』に基づい

労働省，外務省の担当者のメールのやりとりにおいてこち

た教育では原理を覚えるのは同じであるが，実際の線量校らが深夜にメールを送信しても数分後に返事があるなどレ正の場において原理を交えながら教育，実習を行う．評価

スポンスの速さに対する驚嘆と同時に何時まで勤務していは筆記試験だけではなく，問題なく実技が行えるかどうかるのだろうと心配になりました．医療の働き方改革が問題が求められます．また，評価者はどの項目がどの程度実施となっていますが，働き方改革を打ち出している官僚のできているか判定基準を具体的に提示することが必須とな

方々にもご自愛いただければなと，勝手に心配した出来事

ります．TCS-37 内では放射線治療に携わる医学物理士がとなりました．彼らの支援により InTouch＋Portal の施設必須とされる教育項目が列挙されており，この内容を自名登録後，無事トレーニングプロジェクトへの応募も完了

国，自施設，時世に併せて修正しプログラムを作成するこしました．トレーニングプロジェクトへの応募自体はさほとが推奨されていました．一例として TCS-37 に例示されど難しくありません．一般的な国際学会の登録と同様です．

ている絶対線量測定の教育目標と達成目標を提示します

トレーニングプロジェクトへの応募も終了し，reject さ(Table 1, Table 2)．各項目に対して参考文献が提示されれることなく数日後に無事採択の連絡を頂戴しました．こているのもありがたいです．この絶対線量の項目におけるこからは実際の内容に関して記載していきたいと思いま

実技試験においてはレジデントが電位計の設置，水ファン

す．参加者は 20 名であり物理士 18 名，医師 2 名という内トムの設置，それらの扱い方，実際の測定，解析を 2, 3 時訳でした．トレーニングプロジェクトは１日 4 時間，計 9間かけて実技プレゼンを行うという内容でした．評価者は日間のプログラムです．講義，他施設の具体例提示，教育

複数名で担当することが望ましく，必要であれば IAEA かプログラム等作成，グループワークによる議論，全体でのら派遣してくれる制度もあるとのことでした．評価者の心報告，宿題，次回に続く．といった形でトレーニングプロ

得として決してハラスメントをしてはならない，実技プレ

ジェクトは進んでいきました．今回のトレーニングプロ

ゼン中はどんなにレジデントの力量が poor であってもネジェクトは IAEA 側にとっても初めての内容，また，担当

ガティブな発言をしてはならない点が強調されていまし

する部門の方々にとっては初めての Web 開催ということた．しかし，実際の評価者の採点例やコメントも拝見しまでかなりの混乱（参加者のマイクオンオフ，講師のスライしたが中々辛辣であったのも事実であります．

ド設定等）が生じておりました．初日の半分の時間は参加

周知の事実でありますが，放射腫瘍学，放射線診断学，者，講師のネットワーク接続等々のトラブルシューティン

核医学，各々の領域において身につけるべき項目は多岐にグに費やすこととなりました．

わたります．一般的な学部教育を受けたものであれば少な肝心のトレーニングプログラムの作成ですが，終始くとも 2 年以上のトレーニング期間が必要になり，それに『competency』に基づいて作成，評価されなければならなあわせたプログラム作成が求められる点も強調されていまい点が強調されていました．間違いなくこれまでの人生のした．これらの多岐にわたるプログラムに対して，評価者中で最も多くの『competency』という単語を浴びた 9 日

は実技試験の場を設ける必要があります．これらの試験結間でした．さて，この『competency』ですが直訳すると『能果はレジデントのために記録，開示されることが望ましい．

力』になります．医学物理においてのみ重要な事象ではな

そのため，IAEA では Advanced Medical Physics Learningく，一般的な教育の分野でこの『competency』に基づい

Environment (AMPLE) と呼ばれる Web ベースの管理シ

Table 1

An example of the clinical training programSub-module 3.3: Absolute Absorbed Dose Measurements

Objective

To use ionization chambers to perform absolute determination of absorbed dose to water under reference conditions in radiotherapy beams following a standard dosimetry protocol.

Competencies
addressed

Capable to perform absorbed dose determination in external beam radiotherapy.

Recommended
Items ofTraining• Demonstrate a familiarity with the use of the IAEA TRS 398 Code of Practice (or another accepted protocol)• Explain differences to other protocols• Determine the radiation quality for different types of radiation (depending on availability)• Perform a determination of absorbed dose under reference conditions using the TRS 398 Code of Practice and associatedspreadsheets as provided by the IAEA for different types of beams (depending on availability)• Perform a cross calibration procedure in particular for electrons.
• Analyze the uncertainty of dose calibration.

174

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

Table 2

参加報告

An example of the assessment matrix of a sub-module

Criterion/
Competency
Capable to perform
absorbed dose determination in externalbeam radiotherapy

Level of Competency Achieved
5

4

3

2

1

Demonstrates a
Demonstrates a good
Demonstrates a good
Demonstrates a good
Demonstrates a good
limited understand- understanding of the understanding of theunderstanding of theunderstanding of theing of the calibration calibration of ionization calibration of ionization calibration of ionization calibration of ionizationof ionization chambers. chambers. Able tochambers. Able tochambers. Able tochambers. Able tocalibrate ionization
calibrate ionization
calibrate ionization
calibrate ionizationchambers withchambers withoutchambers withoutchambers to an
supervision.
supervision. Results supervision. Makes
acceptable clinicalrequire checking.
only minor errors
standard without
which have no clinical supervision.
signiﬁcance.

Date Achieved
Supervisorʼs Initials

ステムが提供されている．端的に述べると，読んで字の如疑問に直接メールしたさいも講師を巻き込んで議論できた

く学習管理アプリのようなもので，レジデントが自身のクのも良い思い出となりました．本邦における教育プログラ

リニカルトレーニングの項目を確認でき，評価者からのコムとしては日本医学物理士認定機構が発刊している「医学メントや採点結果を復習できる機能を備えています．ま

物理士認定機構医学物理教育カリキュラムガイドライン

た，評価者はこれまでのレジデントの記録の一括管理，教（2022 年度版）」が該当するかと考えます．TCS-37, 47,

育プログラムの適時修正が可能です．この AMPLE は本邦

50 は発刊から時間が経過していますがこちらの日本医学における医学物理教育に大いに活用できるツールであると物理士認定機構のガイドラインは 2, 3 年おきに更新されて感心したのですが，残念ながら現状日本からは使用できな

います．また，治療専門物理医学物理士の試験においては

いとのコメントがありました．日本における使用に関して

口頭試問が採用されており本邦における医学物理士の教育は日本医学物理学会より何度か打診してくれているとのこ

体制も年々『competency』に基づいたものになってきてとで早晩，使用可能になるかもしれません．

いるのか．と感じる日々です．月並みですが，本プロジェ

今回のプロジェクトは教育プログラムを作成することがクトの参加により得たものを少しでも学会，施設にフィー

主目的であり，IAEA 発刊の TCS-37, 47, 50 に基づき講習，

ドバックできればと考えます．結びとなりましたが，本プ実習が行われました．当方の英語力は一般的な大学卒業レ

ロジェクトへの参加の場を提供頂いた，福田会長，所属施ベルのもので reading, writing, hearing はなんとか理解し設のスタッフ，そして，本原稿の締切を伸ばして頂いた

ていたつもりですが肝心の speaking は非常にお粗末なもJSMP 編集委員の先生方に心より厚く御礼申し上げます．

のです．今回のプロジェクトでは非常に多くの時間，グループワークが行われたのですが，そのような英語力のた
め当方のグループには多大な迷惑をかけていたような気がします．しかし，どの参加者もプロジェクト中に講習のあった「評価者はレジデントがどんなに poor でもネガティブな発言をしてはいけない」という鉄則を実践していたのか，当方に対して苦い顔をしていなかったように思います．また，グループワーク中に出た参加者の発言に対する参考文献
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Training Course Series 37, 2009.
2） Clinical Training of Medical Physicists Specializing in Diagnostic Radiology. International Atomic Energy Agency
Training Course Series 47, 2010.
3） Clinical Training of Medical Physicists Specializing in
Nuclear Medicine. International Atomic Energy Agency
Training Course Series 50, 2011.

著者紹介
石原 佳知（いしはら・よしとも）（現職名）日本赤十字社 和歌山医療センター放射線治療科部
医学物理課課長
現在の職場では臨床現場において放射線治療における医学物理業
務を実施している．
また，並行して専門分野であるモンテカルロ法を用いた線量計算システムの開発を行っている．

175

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 176–181 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

施設紹介
群馬県立県民健康科学大学大学院診療放射線学研究科の紹介
下瀬川正幸 *，佐々木浩二，高田健太，原孝光，杉野雅人，川村拓，丸山星，津野隼人

群馬県立県民健康科学大学大学院診療放射線学研究科

Introduction of Medical Physics Course in Gunma Prefectural College of Health Sciences
Masayuki SHIMOSEGAWA*, Koji SASAKI, Kenta TAKADA, Takamitsu HARA, Masato SUGINO, Hiraku KAWAMURA,
Sho MARUYAMA, Hayato TSUNO
Graduate School of Radiological Technology, Gunma Prefectural College of Health Sciences

1.
1.1

施設概要

では 2020 年 3 月に初の博士号が授与され（博士（放射線学）），それ以降毎年 1〜2 名が博士号を授与されている．
なお，群馬県では 2013 年に内閣官房・内閣府より「群施設の歴史

群馬県立県民健康科学大学は，診療放射線技師職，看護

馬 が ん 治 療 技 術 地 域 活 性 化 総 合 特 区」の 指 定 を 受 け，職の育成を通して地域社会に貢献することを目的に，2005

2019 年にはさらに 5 年間の総合特区期間の延長が認定さ

年 4 月に開学した（診療放射線学部診療放射線学科，看護れた．この中で本学診療放射線学研究科は医学物理士およ

学部看護学科の 2 学部 2 学科）．キャンパスは群馬県前橋

び高度な診療放射線技師の育成を担当している．

市にあり，目の前には利根川から分流した桃ノ木川が流れ，背後には赤城山がひかえ，自然と人と街とが絶妙に組み合わされた抜群のロケーションにある（図 1）．
大学としての歴史は本年で 18 年目であるが，本学の医療放射線技術者養成の起源は 1958 年開設の群馬県立診療エックス線技師養成所にまでさかのぼり，60 年以上の歴

1.2

教員組織・学生数

診療放射線学部には専任教員が講師以上 20 名，助教・助手が 3 名在籍する．学部学生数は入学定員が 35 名，4 学
年で約 140 名である．
大学院診療放射線学研究科の担当教員は准教授以上 19名が学部と兼務する．2016 年の大学院博士後期課程設置

史を有している．
2009 年 に は 大 学 院 修 士 課 程（現 博 士 前 期 課 程）を，時には文部科学省の教員資格審査を受けるが，1 研究科を2016 年には大学院博士後期課程を開設した（診療放射線設置するために必要な博士論文研究指導教員数は，大学院学研究科診療放射線学専攻，看護学研究科看護学専攻の 2

設置基準において D マル合教員（研究指導教員）が 6 名以

研究科 2 専攻）．

上，D 合教員（研究指導補助教員）を合わせて 12 名以上

診療放射線学研究科について，博士前期課程では 2016と規定されている．診療放射線学研究科では計 15 名が D

年に群馬大学との大学院連携に基づき「放射線生命医科学

マル合教員として認められ博士後期課程の設置が認可されコース」を設置し，さらに 2019 年には医学物理士の養成た．博士後期課程の完成年度経過後にさらに大学院担当教を目的とする「医学物理コース」を設置するとともに入学員を増員し現在に至っている．

定員をそれまでの 3 名から 5 名に増員した．博士後期課程

診療放射線学研究科の専門分野は放射線治療学分野（放射線治療物理，保健物理／放射線防護の内容を含む）と放射線画像検査学分野（放射線診断物理，核医学物理の内容を含む）の 2 分野で構成され，放射線治療学分野は教授 2名，准教授 4 名の計 6 名，放射線画像検査学分野は教授 7名，准教授 6 名の計 13 名で構成される．このうち医学物理士の認定を受けた教員は放射線治療学分野が 4 名，放射線画像検査学分野が 2 名であり，さらに放射線治療学・放射線画像検査学各分野の助教 2 名を加えて計 8 名である．
診療放射線学研究科の 2022 年度における在籍学生数は，
博士前期課程（入学定員：5 名）が 12 名，博士後期課程（入図1*

大学キャンパス

学定員：2 名）が 11 名であり，特に博士後期課程では長期連絡著者 (corresponding author) 群馬県立県民健康科学大学大学院診療放射線学研究科［〒371–0051 群馬県前橋市上沖町 323–1］
Graduate School of Radiological Technology, Gunma Prefectural College of Health Sciences, 323–1 Kamioki-machi, Maebashi,
Gunma 371–0052, Japan
E-mail: shimose@gchs.ac.jp

176Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

履修制度（学生が職業を有している等の事情により標準修

施設紹介

2.1.2

博士後期課程業年限（博士前期課程：2 年，博士後期課程：3 年）を超診療放射線学研究科博士後期課程では「①研究者の養えて一定の期間にわたり計画的に教育課程を履修できる制成，②高度な教育指導力を備えた大学教員の養成，③医療度．博士前期課程は 4 年，博士後期課程は 6 年を限度とし機関における放射線技術部門のリーダーの養成」を教育目て在籍期間を延長でき，授業料は標準修業年限分と変わら的としている．学修はリサーチワークが中心であるが，大ない．）を利用する社会人大学院生が多くを占める．

学教員や放射線技術部門のリーダーの養成のため，選択必修科目として「診療放射線学教育学特論」，「保健医療組織

1.3

施設・設備

管理学特論」といった，教育学や組織マネジメント論に関教育・研究用に X 線 CT 装置，MRI 装置，超音波診断装する授業科目を開講し，少なくともいずれか一方の単位を置，放射線治療計画装置等を備えている．2022 年度は機修得しなければ課程を修了できない．このようにコース

器の老朽化に伴う更新として，最新のデジタル X 線透視撮

ワークも重視しており，これが本研究科博士後期課程の特影装置を設置する計画である．

色の一つになっている．これまで 4 名が博士号を授与され本学地域連携センターの病院連携事業として，本学が保ており，このうち 2 名が大学教員として教育・研究業務に有する各種ファントム，チャート類，放射線測定器等の備

従事，1 名が医学物理士として医療機関で臨床および研究品を，主に群馬県内医療機関を対象に長期貸出サービスも業務に従事，1 名が医療機関の副診療放射線技師長として行っている．また，本学附属図書館は，医療関係の専門図

組織運営および臨床研究業務に従事している．

書を中心に約 7 万冊の蔵書をそろえ，群馬県内の医療機関に勤務する診療放射線技師職をはじめ学外者も利用でき，群馬県内では最も学外利用者が多い大学図書館となってい

2.

2.1.1

認定医学物理教育コースの概要

診療放射線学研究科では，2012 年度から「がんプロフェ
ショナル養成基盤推進プラン」，2017 年度から「多様な新

る．

2.1

2.2

教育活動

大学院教育
博士前期課程ニーズに対応する『がん専門医療人材（がんプロフェッショナル）』養成プラン」に参画し，がん専門医療人材として医学物理士の養成を行ってきた．2019 年度からは，ますます高度化・複雑化するこれからの放射線分野におい診療放射線学研究科博士前期課程では「①高度医療専門て活躍できる素養を備えた医学物理士養成を目的とした教職者の養成，②研究者・教育者としての基礎的能力を持つ

育プログラム「医学物理コース」を博士前期課程に整備し人材の養成」を教育目的としている．入学生は放射線治療た．このコースでは 15 年間継続されたがんプロフェッ

学分野あるいは放射線画像検査学分野のいずれかに所属しショナル養成プランにおける人材育成を基礎としてより専て各分野の専門科目を中心に履修する．「①高度医療専門

門的な知識を修得できるよう，毎年カリキュラムの見直し

職者の養成」が教育目的の一つの大きな柱であり，これにと拡充を図っており，一般財団法人医学物理士認定機構か基づき博士前期課程に「医学物理コース」を設置している．

ら医学物理教育コースの認定を受けている．2021 年 3 月

もう一つの教育目的である「②研究者・教育者としてのには 4 名が医学物理コースを修了し，それ以後，毎年複数

基礎的能力を持つ人材の養成」に基づき，コースワークを名がコースに在籍し修了を目指している．医学物理コース

重視し，多くの授業科目を開講している．開講科目数は，在籍者の多くは，コース在籍中あるいは修了後に医学物理

放射線治療学・放射線画像検査学両分野共通科目として士認定試験に合格している．

13 科目 25 単位，各分野の専門科目として 17 科目 34 単位

医学物理コースを修了するためには，多くの医学物理学（放射線治療学分野 9 科目 18 単位，放射線画像検査学分野

関連の必修科目を履修することになる．ほかの学生の修了

8 科目 16 単位），特別研究（修士論文研究）として 1 科目

要件単位数（30 単位以上）よりも多くの単位数（37 単位

12 単位，加えて群馬大学との大学院連携科目として，医以上）を修得しなければならないが，基礎教育科目（量子用加速器工学，医学物理演習，医学物理実習など 7 科目 11

力学，原子核物理学等）を含め，放射線治療学分野や放射単位を選択できる．特別研究以外はすべて選択科目であ線画像検査学分野の医学物理学関連科目を体系的に学修でり，入学定員は 5 名であることから各授業科目の履修者数

きる．

は少ない．このため必然的に内容が濃い授業となる．

医学物理コースに在籍する大学院生の教育研究指導は，特別研究は 2 年間にわたって履修する科目であり，半年

放射線治療学分野と放射線画像検査学分野の医学物理士のに 1 回開催される中間報告会での研究進捗状況報告が義務認定を受けた教員 8 名を中心に，さらにほかの大学院担当

付けられている．計 3 回の中間報告会を経たのちに修士のの多くの教員がサポートしながら進めている．

学位論文審査を受ける．博士前期課程の修了要件単位数は特別研究を含め 30 単位以上である．

医学物理コースを含め診療放射線学研究科では，医療機関等に勤務する社会人の方々を積極的に受け入れており，
177

医学物理 第 42 巻 第 3 号

図22021 年度医学物理学講演会のポスター

放射線治療学分野

長期履修制度，夜間開講授業など，社会人大学院生が学修

3.1

しやすい環境を整えており，現に群馬県内のみならず県外

3.1.1 ステージ III 非小細胞肺癌放射線治療における線量低減可能性推定ソフトウェアを用いた肺線量低減

からも社会人の方々が多数入学している．

に関する研究 1）
2.3

医学物理講演会（講習会）

放射線治療においてリスク臓器への線量はその機能を維

がんプロフェッショナル養成プランおよび本学地域連携持するために可能な限り低くする必要がある．そして肺がセンターの教育事業として，「医学物理講演会（講習会）」

んの放射線治療では放射線肺臓炎の発生を防ぐために，通を毎年開催している．2018 年までは大学での開催であっ常の肺線量指標（V5 Gy, V10 Gy, および V20 Gy）をできるだけたが，2019 年からは Web 開催となり，毎年日本全国から低く保つ必要がある．この評価のために線量低減可能性推

多くの学生，医学物理士，診療放射線技師，医療技術者の定ソフトウェア PlanIQ の Feasibility dose-volume histo-

方々が参加されている．最新の放射線治療に関する基礎か

grams (FDVH) における f 値を用いてリスク臓器の線量低ら応用までを学ぶことによって個々の知識の整理を行い，減が可能かを推定することができるが，その許容できる上最近のトピックスなどの知識も深めることができ，これら限値は明らかになっていない．この研究の目的はステージの知識が地域の医療機関で応用されることが期待される．

III 非小細胞肺がんの治療計画において，正常肺の効果的2021 年度は「放射線治療に関する最近の動向を知る」，「放な線量低減に有効な FDVH の許容可能な f 値の上限を決定

射線治療に関する基礎と応用を知る」のテーマで実施したすることである．このために FDVH を用いて 11 人の治療

（図 2）．

計画における肺線量パラメーターに対応する f 値を計算し
3.

研究活動

た．さらにほかの 14 人の治療計画から正常肺線量を減少するために許容できる f 値の上限を評価した．許容可能な大学院診療放射線学研究科の教員 19 名は，放射線治療，

f 値の上限は 0.22–0.26 と解析された．これを使用して，放射線生物，X 線 CT, MRI, 核医学，AI 応用研究など，多正常な肺の線量を効率的に減らすことができるようになっ様なテーマで研究を進めており，群馬大学や高崎量子応用

た．

研究所など群馬県内の研究機関をはじめ，医療機関や医療

3.1.2

用機器関連企業等と共同研究，委託研究という形態で進めている研究テーマも多い．

ホウ素中性子捕捉療法の線量評価 2）

ホウ素中性子捕捉療法 (Boron neutron capture therapy: BNCT) の線量評価では，中性子と元素との反応断面

ここでは医学物理士の認定を受けた教員が実施している積の違いを考慮する必要があるため，治療計画における線研究活動について，後付けの参考文献に基づいた研究概要，

量計算方法も複雑で，ほかの放射線治療と大きな違いがああるいは研究室で実施している研究について紹介する．

る．今後 BNCT がさらに普及した際には X 線治療や粒子

178

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

図3

施設紹介

転移モデルの作成方法（参考文献 3 の Fig. 1 を改変）線治療と併用することも想定される．これまで BNCT の線量評価は，BNCT 専用の治療計画システムで行われてきたが，本研究では，BNCT とほかの放射線治療とを組み合わせた場合の線量分布を，単一の治療計画システム内で合算することができるようシステムの基盤を改良し，具体的な合算線量分布を取得した．
3.1.3 ヒト乳癌細胞の転移能と放射線感受性に関する研究 3）
乳癌は最も転移しやすい腫瘍の一つであり，骨，肺，リンパ節等の臓器に転移することが知られている．また世界的に見ても年間 100 万人が罹患しており，その対策が急務である．乳癌には 4 つの subtype が存在し，各 subtype により予後も異なることがわかっている．このうち，Luminal

図4

type は最も予後が良く遠隔転移を起こしにくい．しかし，原発腫瘍と転移腫瘍の放射線感受性の比較（参考文献 3の Fig. 4 を改変）

Basal-like は最も予後が悪く，遠隔転移を起こしやすい．
これまで原発腫瘍と転移腫瘍の細胞の放射線感受性を調初めに転移モデルを図 3 に示す方法で作成し，樹立した

べた結果はいくつか報告されている．Rantanen らは子宮原発腫瘍株（MDA231-pGL4.5），高リンパ節転移細胞株

内膜癌に関して同一患者の原発腫瘍と転移腫瘍から樹立し(NLN0104)，高骨転移細胞株 (NBOS0042)，高肺転移細た細胞に対して放射線感受性を調べているが両者に差は見

胞株 (NLU0041) の内因性放射線感受性を比較した．そのられなかった．一方，Huerta らは同一大腸癌患者から樹結果，転移株において有意に (p＜0.05) 放射線抵抗性とな立された原発腫瘍細胞と転移腫瘍細胞において放射線によることを示した（図 4）．

るアポトーシス死が転移細胞では抑制されていることを報

ヒト乳がん細胞株 MDA231 にルシフェラーゼベクター

告している．また van den Aardweg らは悪性黒色腫に関を導入しルシフェリンで発光する MDA231-pGL4.5 細胞

して別人から樹立された数種類の原発腫瘍細胞と転移腫瘍を作成後，マウスに左心室投与または乳腺に同所移植を行細胞の放射線感受性を調べているが，原発腫瘍細胞，転移い，転移巣を形成させる（図中カラー部位）．転移巣から腫瘍細胞ともに放射線感受性に差があることを報告してい細胞を回収し培養増殖させた後，同じ作業を繰り返すことる．しかし，乳癌に関しての報告は今までなされていない．

でリンパ節，骨，肺に選択的に高転移する細胞株を樹立す

現在，乳癌の転移病巣に対して放射線治療が頻繁に行わる．その後，もととなった親株細胞株（MDA231-pGL4.5）

れている．しかし，治療線量は原発腫瘍の特徴を鑑みて臨と リ ン パ 節 高 転 移 細 胞 株 (NLN0104)，高 骨 転 移 細 胞 株

床的経験により定められたもので，転移細胞の放射線感受(NBOS0042)，高肺転移細胞株 (NLU0041) の放射線感受性の変化を実際に検討して決められたものではない．そこ

性等の差を比較した．

で，本研究では，Basal-like 細胞とそれに由来する様々なもととなった親株細胞株（MDA231-pGL4.5）に比較し臓器への転移細胞の放射線感受性の違いを明らかにするこて，リンパ節高転移細胞株 (NLN0104)，高骨転移細胞株とで，従来の放射線治療法に対し新たなエビデンスを提供(NBOS0042)，高肺転移細胞株 (NLU0041) ともに細胞生するとともに，転移腫瘍に対する放射線治療の効果改善の残率が上昇し，放射線抵抗性になっていることが確認され為の基礎データの提供を行った．

た．
179

医学物理 第 42 巻 第 3 号

3.1.4

環境放射線（能）の動態・分布調査，および測定に関する研究4）

mSvと見積もられており，そのうち自然から受ける線量は2.1 mSv である．自然から受ける放射線の中でもラドン・ト

原子力安全協会報告（2011 年）によると，日常生活で受ロンによる被ばく線量は 0.48 mSv であり，大地から受けるける放射線量は日本人一人当たり，平均年実効線量で 5.97

被ばく線量は0.33 mSv である．しかし，これらの値はあくまでも平均値であり，場所によって大きく変動する．本研究室
では，多様な環境におけるラドン・トロンおよび大地からの放射線に着目し，エネルギースペクトル解析による核種同定，核種ごとの定量分析，被ばく線量評価を行い，保健物
理分野の発展に寄与することを目的としている（図5〜7）
．
3.2
3.2.1

放射線画像検査学分野
2 次元および 3 次元線量画像評価等の研究

線量応答の定量評価法として光学CT 装置の作製・評価法の確立や MRI・X 線 CTなど臨床画像診断装置を用いた2 次
元および 3 次元線量画像評価の研究等を行っている．また，放射線誘起ラジカル重合反応を線量応答に利用したポリマー
ゲル線量計や酸化還元反応に伴う放射線感受物質の発色を利用したラジオクロミック線量応答の研究を行っている．
図5

地表ガンマ線のエネルギースペクトル測定

3.2.2 医用イメージングにおける撮影条件の最適化につながる方法の開発 5）
幅広い領域に広がる医学物理学の中でも，診断物理学領域の研究テーマを扱っている．特に，画像診断の精度・効率向上のための画像処理方法や，医用イメージングにおける撮影
条件の最適化につながる方法の開発等に取り組む．最近の研究では，X 線撮影における散乱線除去用グリッドの使用に関する最適化という観点から，グリッドがもつ散乱線除去の特性を表現するための新しい評価指標として，空間周波数の関
数 で あ る modulation transfer function improvement factor（MIFG(u)）を提案した．異なる幾何学的特性をもつグリッドのMIFG(u) の測定結果を基に提案指標の妥当性と有用性を示し，MIFG(u) に着目したグリッド選択や撮影条件の決定ができる可能性と，より包括的な指標への発展性を明らかにした．
研究には，画質評価・画像解析などの画像工学に関連す

図6

地表ガンマ線のカウント測定

る知識だけでなく，基本的な線量測定，機械学習を含めた画像処理，モンテカルロシミュレーションなどの技術を取り入れているが，その他の新しい技術や面白いアイディアが応用できないかを模索しながら，放射線診療を受けるほうの被ばく線量や精神的・身体的な負担の低減と，最良の診断情報の提供に貢献できるよう研究を進めている．
4.

研究者（社会人大学院生）の日常

本学の大学院生は医療機関に勤務する社会人が多く，勤務先の臨床業務とのバランスをとりながら研究を進めている．
社会人大学院生は，午前の勤務後に午後から休暇を取得
して大学院に登校して講義や研究をする日，また，仕事を終えた後に登校して講義や研究をする日もある（表 1）．
教員と学生間で柔軟な講義時間の調整を行い，各自のライ
図7

180

土壌中ラドンの濃度測定

フスタイルに沿ったスケジュールで研究を進めることがでJpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

図8

表1

施設紹介

Bronze Award（銅賞）
吉田達也さん
第 78 回日本放射線技術学会総会
学術大会学会賞受賞者

Gold Award（金賞）
五十公野泰弘さん
図9

医学物理コースにおける社会人大学院生の 1 週間のスケ
ジュール例
月

火

水

木

Silver Award（銀賞）
吉田達也さん

第 77 回日本放射線技術学会総会学術大会学会賞受賞者③学会賞 (Bronze Award)：博士後期課程 3 年・津野隼人
受賞演題：高エネルギー光子線の水吸収線量測定にお金

AM9 時〜 臨床業務 臨床業務 臨床業務 臨床業務 臨床業務
PM12 時〜 授業履修 臨床業務 研究
臨床業務 臨床業務
PM18 時〜 研究
授業履修 研究室ゼミ 研究
社会貢献活動Bronze Award（銅賞）
津野隼人さん

ける電荷量の不確かさを用いた至適測定回
数推定方法に関する多施設研究6.

医学物理を志す皆さんへ一言

医療分野での放射線の応用は日進月歩であり，新しいア
きる．社会人大学院生の中には関連学会委員や研究会委員

イディアを臨床に適用して役立てていく必要があります．

を兼任している者も多く，研究と合わせて学会活動を通し

本学では社会人大学院生が医学物理士の認定を受け，臨床た社会貢献を継続している．

における研究やその応用を通じて患者様や医療に貢献する

5.

関連学会での大学院生の学会賞受賞

大学院生は研究成果を学会発表し，その内容が評価されれば学会の賞を受賞することもある．ここでは放射線治療
学分野の大学院生（医学物理コース在籍者・修了者等）が最近受賞した例を紹介する．

(1) 第 78 回日本放射線技術学会総会学術大会（2022 年 4 月
開催）（図 8）
①学会賞 (Bronze Award)：博士後期課程1年・吉田達也
受賞演題：Evaluation of Crystalline Lens Exposure
Dose Depending on Field Size in kV-CBCT(2) 第 77 回日本放射線技術学会総会学術大会（2021 年 4 月
開催）（図 9）①学会賞 (Gold Award)：博士前期課程修了・五十公野
泰弘
受賞演題：モンテカルロシミュレーションを用いた放射線治療装置で生じる放射化物への Flattening Filter の影響の評価②学会賞 (Silver Award)：博士前期課程 2 年・吉田達也

ことを応援しています．臨床における多くの問題点や疑問を，研究を通して一緒に解決していきましょう．
参考文献
1） Shimizu H, Sasaki K, Aoyama T, et al.: Lung dose reduction in patients with stage III non-small-cell lung cancer
using software that estimates patient-speciﬁc dose reduction feasibility. Physica Medica 85: 57–62, 2021
2） Takada K, Kumada H, Matsumura A, et al.: Computational evaluation of dose distribution for BNCT treatment
combined with X-ray therapy or proton beam therapy.
Appl. Radiat. Isot. 165: 109295, 2020
3） Hara T, Iwadate M, Tachibana K, et al.: Metastasis ofbreast cancer cells to the bone, lung, and lymph nodes
promotes resistance to ionizing radiation. Strahlenther.
Onkol. 193: 848–855, 20174） Sugino M: Car-borne survey on ambient dose rate during
2011–13 in Gunma prefecture. Radiat. Prot. Dosim. 184:
347–350, 2019
5 Maruyama S, Saito H, Shimosegawa M: Characterizationof anti-scatter grids via a modulation transfer function
improvement factor using an edge device. Biomed. Phys.
Eng. Express 7: 045001, 2021

受賞演題：放射線防護具を用いた kV-CBCT 撮影時の水晶体被ばく線量低減効果の評価

181

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3: 182–199 (2022)

医学物理 第 42 巻 第 3 号

連載コラム

シカゴ通信

ベトナム，カンボジア，ポーランド，アラスカ〈Chicago Report〉Vietnam, Cambodia, Poland and Alaska
国づくり途中のベトナムても「米国には負けない」という強い意志の表れと思います．ベトナムは現在共産主義国家ですが，中国やロシアの

シカゴ大学放射線科のカート・ロスマン教授に「シカゴような独裁者による国ではありません．米国や日本を含むで研究したい」との連絡を送ったのは 1967 年でした．し世界の多くの国と友好な関係を保持していますので，ベト

かし，「現在はベトナム戦争のためグラントがとれないの

ナム訪問にはビザが必要ですが困難ではありません．旧米で 2 年程待ってほしい」との返事を受け取り，準備するこ国大使館は，現在統一会堂（独立宮殿）と呼ばれ，国賓をとにしました．私とベトナムとの関係はこれが最初の迎えるときや特別な会議以外は，一般に開放されていまニュースでした．その後 1969 年に私は家族と共にシカゴ

す．ベトナム戦争終結の日には，この建物の屋上からヘリを訪問し，最初は 3 年間滞在の予定でしたが，現在 52 年

コプターで多くの方がベトナム脱出したことをテレビで放後にもシカゴ滞在を継続しています．シカゴで研究を始め映されたのは強く印象に残っています．

ると，研究支援の雇用広告に対してコンシエンシャス・オ

我々は 2019 年にベトナムを訪問したのですが，ベトナ

ブジェクター（戦争参加は良心的に反対）と呼ばれるロイ

ム戦争終結から 44 年経過しベトナムは驚くほどの変化をという名の若い方が研究助手として応募してきたのです．

遂げ，ベトナム戦争からは完全に回復したような印象でしロイははじめに自分を紹介した後，「この事情のために自た．これを 1945 年の太平洋戦争の日本の無条件降伏から分に過酷な仕事を課すことなどがないよう」にと要望を加

44 年後の 1989 年の状況と比較すると大変興味ある結果がえました．そこで私は「米国のティーンエージャーは成熟

わかります．当時，日本は毎年 10% を超える経済成長をしたしっかりした若者」であることに驚き，さらにベトナ

遂げ，「世界制覇に恐れるものなし」との極端な高揚感に

ム戦争の影響を身近に感じました．その後，1973 年に米浸っていたと思います．しかし，現在の日本は，その後の国はベトナム戦争を終結することを決定し，1975 年 4 月

驚くべきほどの経済成長の停止の経過から慎重な考え方を30 日にはサイゴンの米国大使館（写真 1）の屋上から「ヘしていると思います．つまり，一時的な高度経済成長を長リコプターで最後の脱出」のテレビ中継を複雑な気持ちで期間にわたって継続することは不可能です．サイゴン（現眺めたのを覚えています．これは一つの時代の終焉を実感

ホーチミン市）では，マジェスティックというホテル（写したことの個人的な経験と考えています．

真 2）に滞在しました．このホテルは，ベトナム戦争中にベトナム戦争では多くの犠牲者の出たことが知られてい外国の記者達が滞在したホテルとして知られていますが，ます．北ベトナムでは 400 万人，南ベトナムでは 300 万人，

徒歩での市内見学には大変便利な場所に位置しています．

それに対して米国は 6 万人と言われています．南北ベトナ

ホーチミン市を訪問する際には，この素晴らしいホテルを

ムでは，米国の約 100 倍の犠牲者ですが，高い犠牲を払っ利用することをお勧めします．

写真 1

182

サイゴンの旧米国大使館 （現，統一会堂 （独立宮殿））：ベトナム戦争が終結した場所

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

ベトナムは中国の南に位置し南シナ海に面して 3,200 キ

国，ミャンマー，ラオス，タイ，カンボジアを通過してベロにも及ぶ海岸線を含む細長い国で，その領域はインドシ

トナムを流れています．ホーチミン市の展望デッキから眺

ナ半島の東側に対応します．面積は日本の約 90% で，人めた（写真 3）サイゴン川（メコン川の地域名称）は，時

口は約 1 億です．歴史的には長い間中国に，近年ではフラ間によって川の流れが逆に変わるのには驚きました．これ

ンスに支配されていましたが，ベトナム戦争後にようやくは川に浮かんでいる浮草の動きが時間によって逆になるの独立したのです．この地域を流れるメコン川はインドシナ

で気がついたのです．ここは海に近いので海水面の高さが最大の全長 4,300 km で，ベトナムでは 9 つの河口を作り海時間によって変化し，満潮時に海水面が高くなると逆流すに注いでいます．このメコンデルタはベトナムの（アジアるのです．日本にはそのような川は存在しないと思いまの）大穀倉地です．メコン川はチベット高原から始まり中

す．

写真 2

1925 年創業の歴史を感じさせる雰囲気と豪勢なインテリアのホテル・マジェスティック

写真 3 スカイデッキから眺めるサイゴン川 （メコン川）とホーチミン市の一部

183

医学物理 第 42 巻 第 3 号

ベトナム戦争でベトナムが勝利した理由の一つは，ベトクチからホーチミン市のホテルに戻るときラッシュア

コンがゲリラ戦で利用した巨大な地下トンネルです．総距

ワーに重なり，ベトナム最大の人口 1,000 万人の都市の渋離 250 km と言われる地下トンネル（写真 4）は，現在ホー滞状況を経験（写真 6）しました．この様子は世界の他のチミン市から 70 km のクチという所に残っており，観光客

都市では経験しないものだと思います．ほとんどのバイクは見学できます．トンネルは複雑な構造で，場所によっては日本製で 2 人から 4 人が相乗りし，老若男女を含む全て

は 3 階から 4 階もあり，内部には台所，食堂，病院や軍事の人たちが利用するバイク間の距離は約 2 メートルでし

会議の部屋もあったようです．トンネルの入り口はとてもた．この様子から事故が心配になりますが，実際ベトナム

狭く，入るのは容易ではないようでした．しかし，観光客のバイクの事故は極めて多いと後日聞いています．

のための約 10 m 程の短い地下トンネル（写真 5）では，歩ホーチミン市のサイゴン・スカイデッキから市内を眺め

いて通過することが体験できます．しかしこのような体験

ると，まずサイゴン川（写真 3）が目につきますが，反対は 2 度と経験したくないと感じました．

側には近代的なホーチミン市の建物（写真 7）が圧倒しま

写真 4 クチにあるベトコンの地下トンネルの狭い入り口から進入のデモ：(A) 進入準備，(B)，(C) 進入中，(D) 進入後

写真 5

184

ベトコンの複雑な地下トンネルへの観光客デモ用の入口

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

写真 6 ホーチミン市内を走るバイクの密集集団：バイクには 2 人から4 人相乗りも見られる

写真 7

サイゴン・スカイデッキから眺める近代的なホーチミン市

す．この様子からベトナムは戦後 44 年経過し，見事な復のない ” 日本語で話しかけてくれたのにはびっくりしまし

興を遂げていると感じました．ホーチミン市で急な雨宿り

たが，日本語の専門書を数冊持っていましたので，多分日の最中にコンビニで出会ったベトナムの若者は，“ なまり

本への留学を考えている好青年と感じました．

185

医学物理 第 42 巻 第 3 号

石造文化のカンボジア

ンされています．アンコール・ワットを含む巨大な寺院群を有するクメール王国は，1000 年ほど前にマレー半島のベトナム訪問の後，ホ−チミン市から飛行機で 1 時間半

一部まで領土とした大帝国で，アンコール・ワット以外にほどの距離と極めて近いのでカンボジアのアンコール・も数百を超える宗教施設が王国全土に造られていたそうでワットを訪問しました．カンボジアはベトナムの隣の国です．現在もシェムリアップ地域（写真 8）には 100 以上のすが，多くの点でベトナムとは全く異なり，「その相違の寺院があります．この地域を訪れる観光客は年間 300 万人大きさ」にはとても驚いています．

と言われますが，シェムリアップの街は “6 時までビール

アンコール・ワットのある国としてカンボジアは知られていますが，アンコール・ワットに象徴される石造文化は一杯 50 セント ” という英語の広告が軒並みのレストランに出ており，“ ここは一体どこか ” と思うほどです．

カンボジアの歴史と文化を反映したもので，カンボジア人

シェムリアップの街の周囲には多数の寺院があり，観光（クメール人）の誇りです．カンボジアの国旗にはアンコーには数日間の通し切符を購入するのが便利です．しかし，ル・ワットのシルエットが描かれ，紙幣には遺跡がデザイ

多数の寺院（写真 9）を回っているとそのうちに区別がつ

写真 8

年間 300 万人が訪問するシェムリアップの街の中心部の様子と2 台のトゥクトゥク

写真 9 シェムリアップにある多数の石作り寺院の例

186

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

写真 10 タ・プローム仏教僧院に絡まる神秘的な雰囲気を持つ巨木

かなくなり，どれも同じような錯覚に陥る可能性がありま時の僧院には 5,000 人の僧侶と 615 人の踊り子が住んでいす．そこで特徴のある寺院を重点的に回るのがよいかもしたので，巨大な僧院だったようです．この寺院では，自然れません．市内の移動には，トゥクトゥクと呼ばれる電動の力を理解するために樹木の除去や大規模の修復を行わな

バイク（写真 8）による乗り物が便利です．市内観光をおいままになっていたので，スポアンと呼ばれる巨木の根に願いしたトゥクトゥクの若い運転手と仲良しになり，英語

押しつぶされそうになっています．この寺院には，写真が上手だったので家族のことから王様やカンボジアの将来

10, 11 だけでなく数ヵ所のスポアンの巨木の根が見られ，について，運転を終えた後に詳しく話を聞けたのはとても“ 巨大なタコのような怪物が建物に絡みついてる ” 感じは有益でした．特に若者が元気で将来に期待していることは別世界に来たような印象を持ちます．世界中のどの国で明らかでした．

も，私はこのような巨木と建物を見たことがありません．

タ・プロームという寺院（写真 10, 11）は，仏教寺院でこのカンボジア遺跡の巨木の絡まる景色は，超自然の世界したがヒンドゥー教寺院に改造されたそうです．これは仏に来たような「身震いするほどの不思議な神秘的感覚」を像が削り取られていることからわかるらしいです．建立当経験することができると思います．この世のものとは思わ
187

医学物理 第 42 巻 第 3 号

写真 11 タ・プローム寺院を “ 押しつぶすような ”この世のものとは思えない巨木の根

写真 12 アンコール・トムの観世音菩薩像

れないような “ 巨大な樹木の力 ” を感じるので，一度は見る価値があると思います．

写真 13 アンコール・トムの壁画の例

メールの帝国的支配の基礎を作り上げたのだそうです．
アンコール・トムの中心はバイヨンと呼ばれる寺院で，アンコール・ワットの造営から半世紀後に高さ 8 m 広さ

穏やかに微笑んでいる多数の巨大な観世音菩薩像（写約 3 km の城壁で囲まれた王都が作られ，王と神の都市アン

真 12）が有名です．この寺院の回廊には見事なレリーフ

コール・トムと呼ばれています．アンコール・トムとは，（浮彫）で，当時の貴族や庶民の生活が描写され，人物（写クメール語で「大きな都」という意味だそうです．アンコー真 13）や動物の表情は明るくユーモラスで，生きている

ル・トムは，アンコール・ワットの数倍の広さを持ち，クように見えます．

188

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

アンコール・ワットは天空の楽園と言われています．ア呼ばれる “ 高僧たちの沐浴する場所 ”（写真 15）があり，ンコール王朝の王都が 500 年にわたりシェムリアップに存王国の治水技術を自慢する施設だったそうです．雨季には在したのは，この地が経済的及び政治的に重要だっただけ

洪水，乾季には干ばつで苦しんだこの国では，水をコント

でなく，新王は寺院などの造営で正当な後継者であることロールすることは偉大な王の条件だったそうです．地上よを示していたからだそうです．アンコール・ワット（写り高い位置に池を作るには優れた知識と技術が必要です．

真 14）は 750 m×850 m の敷地ですが，その周囲は 200 m

この池はその優れた技術で，王国に「充分な水を供給でき

幅の堀で囲まれています．このような巨大な堀を，私が訪ることを誇示していた」と考えられます．

問した世界中の国で見たことがありません．この地域でこの十字回廊の近くに天井の高い部屋（写真 16）があは，特に水が極めて重要ですので巨大な堀は大きな意味をります．ここで，胸をこぶしでたたくと「ボゥーン，ボゥー

持っていたと思われます．アンコール・ワットの中心部のン」と大きな反響が返ってきます．この反響の音によって壁面には 200 体以上のデバター（女神）像があり観光客に王は忠誠心を試していたそうです．アンコール・ワットの人気があります．夫々は薄着の模様や装飾品，顔の表情ま

中心部には中央祠堂が立っています．これは古代インドのでが僅かに違っています．更に，髪型，髪飾り，衣装など思想で，神々が住むとされる山（須弥山）を表現しているを比較するのは大変面白いと思います．また，十字回廊とそうです．

写真 14 アンコール・ワットの前方歩道からの写真

写真 15

高僧たちの沐浴の場所

写真 16 アンコール・ワットの内部回廊

189

医学物理 第 42 巻 第 3 号

キュリー夫人のポーランド

います．
ポーランド出身の最も著名な研究者はキュリー夫人で米国ではポーランド人をポーリッシと呼びますが，ポー

す．キュリー夫人（1867〜1934）の生まれた家はワルシャ

リッシ人口はポーランドの首都ワルシャワ（米国ではワー

ワの旧王宮の近くにあり，現在博物館（写真 17）としてソーと発音）が世界で一番多いのは当然ですが，2 位はシ保存されています．しかし，この家にしばらく住んだ後，カゴと聞いています．これは驚きですが事実のようです．

父親一家はとても貧しくなり大変な苦労をしたそうです．

そこでシカゴにはポーリッシのスーパーマーケットもあ

キュリー夫人は，若くしてパリのソルボンヌ大学（現パリり，我々は時々美味しいポーリッシ・ソーセージを買いに大学）に入学し苦学の末学位を取得しました．同じ分野のいきます．このブラットウーストと呼ばれる白ソーセージ

ピエール・キュリーと結婚し，本名はスクロドウスキーととサワークラウトを甘酸っぱく煮込んだドイツ風の単純な発音が困難な名前のためにキュリー夫人として有名なので料理ですが，とても美味しいのでシカゴでは時折楽しんです．キュリー夫人の学生時代は貧しかったので，パリのア

写真 17 ワルシャワにあるキュリー夫人博物館：キュリー夫人の生まれた家

写真 18

190

キュリー夫人とピエール・キュリー

写真 19

キュリー夫人と長女イレーヌ

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

写真 20

現大統領官邸 （以前貴族の館だったが 1765 年からオペラやピアノ演奏会に使用）

写真 21

旧王宮 （右側）と王宮前広場に集まる人々

191

医学物理 第 42 巻 第 3 号

写真 22

16 世紀に始めて地動説を唱えた賢明なコペルニクスの像

写真 23 ワルシャワ伝説の剣と盾を持つ人魚像

パートの屋根裏部屋に住み，冬には充分な暖房がないので部屋では外套を着て過ごしていたそうです．そのような苦労をしたせいか，ノーベル賞を貰ってからも “ 偉ぶることもなく” 若い学生達には特に親切で，ノーベル賞の賞金は学生達の支援に使ったそうです．キュリー夫人（写真18）は，放射性同位元素の発見でノーベル物理学賞と放射線を発す
るラジウムの発見でノーベル化学賞の二つのノーベル賞を受賞しています．最初のノーベル物理学賞は，夫のピエー
ル・キュリー（写真 18）とアンリ・ベクレルとの 3 人の共同受賞です．更にキュリー夫人の長女イレーヌ（1928〜1956）（写真 19）もノーベル化学賞を受賞したために一家で 4 個のノーベル賞を受賞しています．このような一家はキュリー夫人一家以外には誰もいません．私がシカゴに滞在しはじめてしばらくしてから，1980 年頃にシカゴ大学にキュリー夫人の孫娘が訪問するらしいとの噂が流れたことがありました．大学関係者は “ 色めきだった ” のですが，
その後キャンセルになったのでこの騒動は静まりました．
“ 実際に訪問していれば ” 私にとって歴史的な経験になっていたかもしれません．
ポーランドは，歴史的にロシアやドイツなどの近隣の国の支配を受けています．最近の第 2 次世界大戦では，ドイ

写真 24 スターリンの残した文化科学宮殿

ツ軍によってワルシャワの重要な建造物の 80% が破壊されたそうです．しかし，戦後ポーランド人は戦前と同じよの傷だけが古く見えることになったようです．我々がワルうな建物を建設したのです．そのためには，記憶と写真なシャワを訪問した 2011 年には，戦時中にそのように極端どの記録に基づいて “ 壁の裂け目 ” までも戦前と同じような破壊がされたとは全く想像できない様子でした．むしろなパターンにしたそうです．そこで建物は新しいのに，壁反対に建物だけでなく街全体が中世から保存されているほ192

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

かのヨーロッパの街と変わりない印象でした．これはポーで迫害を受けたことはないそうです．しかし，約 100 年後

ランドの人々の大きな努力のお陰と思います．現在の大統にイタリアのガリレオ・ガリレイ（1564〜1642）は生前に領官邸（写真 20）は戦争中に破壊されなかった数少ない

地動説を唱えたために宗教裁判にかけられ，考えを曲げな

立派な古い建物の一つで，過去にオペラなどの音楽会など

ければ “ 火あぶりにされる ” と脅迫され自説を曲げたのですに利用されていたのです．

が「それでも地球は回っている」と呟いたのは有名です．

旧王宮（写真 21）は戦争中に破壊されたのですが，戦ワルシャワ市の紋章は人魚をデザインしたものです．人

後復興建設されたものです．内部の調度品は戦争中に疎開

魚の像は世界各地にありますが，ほとんどのものは有名なされていたオリジナルの国宝です．ポーランドの人々の素

コペンハーゲンの人魚像のように “ 美しさや女性らしさ ”

晴らしい努力に感謝するべきと思います．

を示す像ですが，ワルシャワの人魚像は大分違います．ワ

ポーランド人で歴史的に有名なのは，初めて地動説を唱

ルシャワの人魚（写真 23）は “ 剣と盾を持った勇敢な戦士 ”

えたコペルニクス（1473〜1543）です．コペルニクスのです．これは長い間外国支配に苦しめられたポーランドの像（写真 22）は，大統領官邸とワルシャワ大学の近くに人々の気持ちを表現しているように思えます．伝説では，建っています．コペルニクスはとても思慮深い方だったと

ワルシャワの東側を流れるヴィスワ川沿いに貧しい漁師が思われます．コペルニクスは “ 太陽を中心として地球がそ住んでいたのですが，ある日網にかかった人魚を生け捕りの周りを回転している ” との地動説をまとめた書「天体のにしたのです．漁師は人魚を家に連れて帰りましたが，「川

回転について」の公表を死の直前まで避けたのです．そこに返してほしい」と懇願されその通りにしてやると，その写真 25 ワルシャワ市街の眺望

写真 26

左下手前の立派な建物はポロニア・パレス・ホテル

美味しく大満足のポーランド料理

193

医学物理 第 42 巻 第 3 号

後漁師の家の近所には人が住み着き，魚がよく売れるようができたと思っています．アラスカは北米大陸の最北端のになり漁師は裕福になったそうです．その漁師夫妻の名前部分ですが，以前はロシアに属していました．1856 年にがワルスとサワで，これがワルシャワの始まりだそうです．

はロシアはクリミア戦争で英仏同盟軍に敗れかつてないほワルシャワ市には，市に不似合いな文化科学宮殿（写どの財政困難に陥っていました．そこで 1867 年米国ジョ真 24）があります．高さ 234 m で 37 階建ての高層ビルは

ンソン 17 代大統領は，アリューシャン列島を含むアラス

ワルシャワに全くマッチしない高層建築ですが，スターリ

カ全土を 720 万ドルでロシアから買い取る契約を結んだのンの命令によって 1952 年から 4 年の歳月で完成したものです．この金額は当時米国予算の 3 分の 1 だったため，米です．この建物を見ると，旧日本軍が韓国ソウル市の旧朝国世論では「巨大冷蔵庫を購入した」などと悪評が高かっ

鮮王朝の正門と宮殿の間に，全く不釣り合いで「巨大な大たのですが，その後アラスカの購入は極めて歴史的安価

理石の日本軍総司令部」を作ったことを思い出します．当で，時代が進むにつれ “ 評価できないほど有利な買い物

時韓国の方は，あまりに巨大な建物なので壊すことも移動だった ” ことが明らかになってきています．

もできずに困っていましたが，その後莫大な費用をかけてシカゴから日本に移動するには，以前アンカレッジ経由

別の場所に移動したそうです．人類の悲しい歴史においの飛行機を利用していたのですが，アンカレッジで “ 温かて，「征服者は被征服者を侮辱するために作らせた」と思いうどん ” を食べると日本に近づいた感じを持っていましえる “ 人類の負の遺産 ” と考えると大変残念です．

た．しかし，30 年ほど前にシカゴ–米国西海岸–日本便が文化科学宮殿から眺めるワルシャワ市の景色（写真 25）

でき，更にシカゴ−日本直通便になってからはアンカレッの左下手前の石作りの立派な建物は我々の滞在したポロニ

ジを通過する必要はありませんでした．しかし，約 25 年

ア・パレス・ホテルです．1914 年にオープンしワルシャ

前にシアトルから日本に向かって太平洋を飛行中に，突然ワ初の近代的設備を備えた豪華な内装と観光に便利な場所

パイロットが「第 2 エンジンが故障だ．火災かどうかを誰にあり，第 2 次世界大戦で破壊されなかった唯一のホテル

か見てください！」との緊急機内アナウンスにびっくり目

で，費用は極めて妥当でしたので初めてのワルシャワ訪問を覚ましたのですが，その後 “ パイロットは取り乱したこにはお勧めです．写真 26 は素晴らしく美味しいボリューとを乗客に謝罪 ” し，約 3 時間後に飛行機は最寄りのアン

ムのあるポーランド料理 3 人分の例です．滞在中にはポーカレッジ空港に無事着陸しました．乗客は空港近くのホテ

ランドの人々の温かさを感じましたが，“ 長い間外国支配ルに宿泊し，翌日にはアンカレッジからシアトルに戻ったを受け苦労した ” 経験と関係しているのかもしれません．

後，再びシアトルから日本へ出発したのです．

最後のフロンティアと呼ばれるアラスカ

また，10 年ほど前の東日本大震災の当日，家内はシカ
ゴから成田直行便に乗っていたのですが，成田到着 1 時間

米国では，しばしば「アラスカは最後のフロンティア」

前に地震が発生し，飛行機は急遽アンカレッジに戻ったのと呼ばれています．この表現の意味を正確に理解するのはです．当時，日本だけでなく米国でも大混乱が起こってい容易ではありません．我々は 2019 年 7 月にアラスカを訪ました．そのため米国の電話会社は，米国から日本への国問，数日間滞在して初めてその表現の意味を理解すること

際電話をすべて無料にしたのです．数日後には，家内は無

写真 27 アンカレッジの街と遠方のアラスカの山岳 （ホテル客室からの眺望）

194

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

事日本訪問することができました．そこでアンカレッジ

時代にも，多数の方が川岸にテントを張ってサーモンを捕（写真 27）については若干の知識がありましたが，アラス獲していたそうです．

カについては今回が初めてでした．

アラスカの雄大な自然で世界一のものは氷河です．そこ

アラスカでは色々なアクティビティを楽しむことができでアラスカは氷河王国とも呼ばれています．山岳地帯にますが，釣りに関しては豪快なサーモン・フィッシングが降った雪が積もりその重量から氷となったのが氷河です

シアトルの街の中心付近にある鉄道駅の北側のシップ・ク

が，この氷河の位置は毎年ゆっくりと移動しています．ア

リーク（写真 28）という支流の約 200 メートルの狭い場

ンカレッジの近くのプリンス・ウィリアム湾には多数の氷所で楽しむことができます．ここではいつも数十人の釣師河（写真 29, 30, 31）が流れ込んでいます．これの見学にが糸を垂れています．川岸からは沢山の濃い魚影を認めるはアンカレッジからの日帰りツアーを利用するのが便利でことができるのには感激です．ここで釣師たちを眺めていす．ツアーによっては 26 の氷河を見学できるものもあり

ると，次々に大きなサーモンを釣り上げるのはとても驚きます．ツアーの船は氷河から 10 km 以内には近寄らないそます．この場所は先住民の住んでいた時代から，クック入うですので危険はないそうですが，巨大な氷片が海に落ちり江から遡上してくるサーモンを捉える絶好の場所だった

ると船は僅かに揺れるそうです．

そうです．アラスカで金が発見されたゴールドラッシュの一方，自動車で近づくことのできる氷河でアラスカ最大

写真 28 (A) サーモンを釣る絶好の釣場所に集まる釣り人達(B) 釣れた魚写真 29 プリンス・ウィリアム湾に流れ込む二つの氷河 （ツアーで訪れる26 の氷河の二つ）

195医学物理 第 42 巻 第 3 号の氷河はマタヌスカ氷河（写真 32）で，アンカレッジかほどの間には変化していないそうですが，18000 年前にはら車で 2 時間ほどの距離です．拡大図（写真 33）では氷河

パーマーという町まで伸びていたそうです．

の近くにいる 3 人の観光客の大きさから氷河の巨大さがわ

アラスカ訪問中に，氷河時代からの生き残りのジャコウ

かると思います．この氷河の末端部の位置は，最近 400 年

ウシ（写真 34）を放牧している世界でも珍しい牧場があ

写真 30 コロンビア大氷河：長さ55 km, 幅約 5 km, 氷の最も厚い部分 915 m, 海に流れ込む部分の高さは海面から76 m, クルーズ船は氷河から10 km の地点まで接近 （写真中央下）

写真 31 コロンビア大氷河の一部の拡大図 （高さ海面から76 m）

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Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

ることを知り訪問しました．ジャコウウシは極寒の気候でように思えますが，もし可能ならば，人間にとって有益なは元気ですが，夏にはぐったりとして全く元気をなくしま動物になると思えます．特に，ここでとれるキヴィゥトとす．ジャコウウシを馬や牛のように人間になれた家畜に育呼ばれる毛糸はエスキモーたちによって紡ぎだされておてるには 50 年かかるそうです．これはとても長い年月のり，その温かさは羊毛の 8 倍と言われています．牧場内で

写真 32 マタヌスカ氷河：長さ39 km, 幅平均 3.2 km, 末端部の幅 6.4 km

写真 33 マタヌスカ氷河拡大図：右下に3 人の観光客

197

医学物理 第 42 巻 第 3 号

はマフラーや手袋，帽子などは高価ですが購入できます．

所得税控除になり，全米の平均寄付支援額は各個人の年間

そこで我々はアラスカ訪問以来この牧場を寄付支援するこ

総所得の約 2% になります．アラスカで最も人気のある観とにしました．米国ではこのような非営利団体への寄付は光地の一つはデナリ国立公園です．ここには以前マッキン

写真 34

氷河時代からの生き残りジャコウウシ：ムスクオックス・ファームで飼育

写真 35 アラスカ山岳地帯に10 万以上あるとされる氷河群（アンカレッジからシカゴに帰宅途中航空機から撮影）

198

Jpn. J. Med. Phys. Vol. 42 No. 3 (2022)

レーと呼ばれた（現在デナリと名称変更）北米で一番高い

50 州のうち第 1 位で，第 2 位のテキサス州の面積の 2.5 倍

標高 6,190 m の山があります．アンカレッジから車で 5 時

で，日本の約 4 倍です．しかし人口はたったの 70 万人で間の距離ですが，我々の訪問した時には雲がかかっていたす．“ アラスカは 1 年中寒い ” というイメージがあります

ため雄大な姿の写真を撮ることができませんでした．しかが，夏には 30 度を超える日もあるそうです．特にアンカし我々の 1 週間前に訪問した観光客夫妻は「晴天だったの

レッジを含む中南部沿岸や西南部は比較的温暖な気候で知で飛行機による遊覧飛行は生涯最高の景色だった．飛行機

られています．シカゴの医学物理師でアンカレッジに転職

代金の価値はあった」と言っていました．

した友人のトニーは，「アンカレッジは冬でも年によってアンカレッジからシカゴへの帰還は夜の飛行機でしたのはシカゴよりも温暖だった」と言っていました．アラスカ

で，アラスカ内陸の山岳の様子ははっきり認識できません

訪問の教訓は「実際に行ってみないとわからない」というでした．しかし，次から次へと山岳が雪と氷で覆われていことと，観光案内の本によれば「まだまだたくさんの興味る様子（写真 35）はわかりました．アラスカには 10 万もある事実を経験してみたい最後のフロンティア」だと感じの氷河があると言われていますが，その総面積は州面積のています．是非，今後多くの方がアラスカを訪問すること

約 3% に相当し，アラスカ州に存在する淡水の 4 分の 3 はを期待しています．

氷河に蓄えられているそうです．アラスカの面積は全米（2022 年 8 月 12 日記

土井邦雄 *）

シカゴ通信・バックナンバー
1.
2.

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6.

世界の高層建築―パナマシティ，香港，ドバイ―．医学物
理 41: 68–72, 2021
高層建築のない世界―バルト 3 国，コスタリカ，アイルラン
ド，ペルーの古代インカ，古代エジプト―．医学物理 41:
166–176, 2021
世界の島国―ニュージーランド，インドネシア，タヒチ，
バルカン半島諸国―．医学物理 41: 201–213, 2021
世界に誇れるスイスの素晴らしい山岳．医学物理 42: 55–62,
2022
民主主義の歴史を持つギリシャと神秘的なインド．医学物
理 42: 110–120, 2022
ベトナム，カンボジア，ポーランド，アラスカ．医学物理
42: 182–199, 2022

土井邦雄 1, 2
1
シカゴ大学
2
群馬県立県民健康科学大学
Kunio Doi1, 2
1
The University of Chicago
2
Gunma Prefectural College of Health Sciences* E-mail: k-doi@uchicago.edu

199

編

集

後

記

コロナ禍の完全収束が見えず暗いニュースが多いなか，私の好きな野球では今年も明るいニュースで満
ち溢れております．海を渡ったアメリカでの侍 JAPAN 勢の活躍，国内では夏の甲子園において東北勢の初優勝，プロ野球でも沢山の記録が生まれております．本誌におきましても，皆さまがワクワクするような情報をお届けできるよう精進いたしますので，引き続きご指導，ご協力をいただけましたら幸いです．
本号（医学物理 Vol. 42, No. 3）の発刊にあたり，ご多忙のなか，ご執筆いただいた著者の先生方に深く感謝いたします．本号では資料，IAEA/RCA RAS6087 プロジェクトの解説と参加報告，教育委員会
企画の解説，施設紹介，コラムと，盛り沢山の内容となっております．なかでも私事ですが，防護委員として編集を担当させていただいた防護委員会企画「医学物理分野に必要な中性子の基礎知識」が無事完結いたしました．企画の前半となる前号（2 号）では中性子の物理的・生物的な基礎特性の解説がまとめられており，その上で本号では光子線治療・陽子線治療・BNCT の臨床現場における中性子に関してまとめられております．前号と合わせて，中性子被ばくの基礎から臨床までを系統的に学ぶことができると思いますので，ぜひご活用をいただけましたら幸いに存じます．今後も会員の皆さまの研究・臨床・教育のお役に立てるような防護委員会企画を検討してまいりますので，楽しみにしていてください．
（編集委員 森祐太郎）
このたび，蓑原伸一先生，山本 徹先生，兼松伸幸先生，磯辺智範先生，境 麻未先生が編集委員会
からご退任されました．誌面をお借りして，これまでのご尽力に心から感謝申し上げます．とくに，蓑
原先生は，2006 年に村山秀雄先生から引き継ぎ，2014 年に榮先生へバトンタッチするまで編集委員長を務められました．その間，RPT 誌の発行を受けて和文解説記事を中心とする本誌の再位置づけがなされ，
また，J-STAGE 電子版が導入されました．今日の医学物理誌の姿は蓑原先生の時代に確立されたといっても過言ではございません．なお，誌面の都合上，ご退任されるすべての先生について詳しく記す場がないことをお詫び申し上げます．編集委員会メンバーは一旦少なくなりましたが，会員サービスという視点も忘れずに，本誌の将来を検討してまいりたいと存じます．
（編集委員長 長谷川智之）

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ISSN: 1345–5354

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東 洋 メ デ ィ ッ ク 株 式 会 社

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日本生体医工学会

Japanese Journal of Medical Physics
目
資

次

料

2020 年医学物理士就労状況アンケート報告

遠山尚紀，岡本裕之，黒岡将彦，木藤哲史，株木重人，
古徳純一，福士政広，大野達也，唐澤久美子 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

123〈連載：放射線防護委員会企画〉
解説
臨床現場における中性子：BNCT
田中浩基 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

143

中性子の基礎知識：高エネルギー光子線治療に伴う中性子の発生
納冨昭弘 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
中性子の基礎知識：粒子線治療に伴う中性子の発生
松本真之介，森 祐太郎 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
〈連載：教育委員会企画〉
解説
福島第一原子力発電所事故後の環境中における放射性セシウム濃度に関する研究［第 4 部］
清水秀雄，井上一雅，寉岡

解

大，高畠

賢，福士政広. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

149
156

164

説
IAEA/RCA RAS6087 プロジェクト“Enhancing Medical Physics Services in DevelopingStandards, Education and Training through Regional Cooperation (RCA)”の紹介

福田茂一 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

参加報告

RAS6087 プロジェクト参加報告石原佳知 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

170

173

施設紹介
群馬県立県民健康科学大学大学院診療放射線学研究科の紹介
下瀬川正幸，佐々木浩二，高田健太，原 孝光，
杉野雅人，川村 拓，丸山 星，津野隼人 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

176

連載コラム：シカゴ通信
ベトナム，カンボジア，ポーランド，アラスカ
土井邦雄 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

182

編集後記 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

200【複写される方へ】
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医学物理

第42巻

第3号

令和 4 年 9 月 30 日発行 公益社団法人 日本医学物理学会 東京都新宿区山吹町358-5
平成 2 年 6 月 11 日第 4 種郵便物認可

定価 2,000円（株）国際文献社内