pT分布、Flow、2体相関（ridge含む）、3体相関	  チュートリアル研究会	
  「重イオン衝突の物理：	
  基礎から最先端まで」	
  	
  筑波大物理、江角晋一	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

1	

バリオン分布 (stopping)

AGS

NA49
preliminaryʻnetʼ	
  proton	  dN/dy	
  SPS

RHIC 62(BRAHMS	  preliminary)	
  RHIC 200

LHC 5500

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

2	熱力学的凍結
thermal freeze-out
ハドロン間の弾性衝突の終わり
the end of elastic interactions

collective expansion
locally thermal

Teff = Tfo + 0.5 m 〈 v⊥ 〉 2
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

3	化学的凍結 粒子種、数、比の決定	
M. Kaneta and N. Xu,
J. Phys. G27 (2001) 589

ハドロン間での非弾性衝突の終わり
クォーク結合によるハドロン生成
核子結合による原子核生成
原子結合による分子生成 −−− 化学反応 −−−	Τch : Chemical freeze-out temperatureµq : light-quark chemical potentialµs : strangeness chemical potential
γs : strangeness saturation factor

Qi : 1 for u and d, -1 for u and dsi : 1 for s, -1 for s
gi 	
  :	
  spin-isospin freedom
mi : particle mass
K2 : the second-order modified
Bessel function

CentralSTAR Preliminary	

 130 GeV Au+Au

Simple	  chemical	
  freeze-­‐out	
  model	  remarkably	
  well	  agrees	
  with	  data.	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

4	

history of temperature（温度の推移）initial temperaturedN / dy
from the energy density (衝突初期)

dN / dyS

S = ! r 2 = ! r02 A2 / 3Gluon saturation scale:

Phase transition at
critical temperature (相転移)QS "dN /直接熱光子によるdy" 1 GeV20.3~0.6GeV	
! r温度測定

TC

Chemical freeze-out
temperature (化学的凍結)

Tch

Thermal freeze-out
temperature（熱力学的凍結）	
<β>

200
400
dNch/dη	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

600

筑波大物理、江角晋一	

5	

2粒子相関法により発生源サイズの大きさを測る。	
静的な粒子源	

thermal freeze-out temperature(膨張している)動的な粒子源	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

Single spectra

HBT radii

hydrodynamic
modeltransverse flow velocity
筑波大物理、江角晋一	

6	

L
reac

lan
on	
  p

e	

v1	

-­‐	
  v1	

y

z

impact	  pa
radirecLon meter	
  
	

x!

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

7	

Directed flow (v1)

Elliptic flow (v2)

y

y

x

x

黒矢印の長さ ∝ 粒子生成数、平均pT	
粒子生成方向の重心 ： Event	
  Plane	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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8	

Experimental Reaction Plane (Event Plane) definition
y

y

φi
Φ1

Φ2

x

x

φi

plane withthe directed momenttan(Φ1) =Σ wi*sin(φi)Σ wi*cos(φi)

plane withthe elliptic momenttan(2Φ2) =Σ wi*sin(2φi)Σ wi*cos(2φi)(wi: 1 or pT or ET)

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

9	

y	
Au	
  (η<0)	

Au	
  (η>0)	
x	
  (R.P.)	

x	
Au	

spectator	
  proton	  in	
  forward	
  rapidity	v1	z	
  (η)	  	

Au	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

10	

y	
Au	
  (η<0)	

Au	
  (η>0)	
x	
  (R.P.)	

x	
Au	

spectator	
  proton	  in	
  forward	
  rapidity	v1	z	
  (η)	  	

Au	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	charged	  pion	
  v1	
  proton	
  pion	  v1	
  筑波大物理、江角晋一	

11	

指向的異方性	

楕円的異方性	

v1

v2

AGS
5GeV

SPS
20GeV

RHIC
200GeV

衝突エネルギー	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

AGS
5GeV

SPS
20GeV

RHIC
200GeV

衝突エネルギー	

筑波大物理、江角晋一	

12	

Reaction plane detectors(PHENIX)

spectator directed R.P.

RXN	
  (eta=1.0~2.5)	
  SMD/ZDC	  (beam	  rapidity)	
  BBC	
  (eta=3~4)	
  Central	
  tracking	  and	
  PID	
  detectors	
  (|eta|<0.35)	
  participant elliptic R.P.

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

13	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

14	

Schematic of ZDC module

LED flasher
16ch. PMT “M16”Shower	  	
  Maximum	  	
  Detector	  	  (SMD)	  “Naked” ZDC module

WLS fibers

Clear PPMA fibers
Tungsten absorber plates

Scintillator strips

horizontal-strips
vertical-strips

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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15	

External	
  ReacLon	  Plane	
  determinaLon	
  in	
  ALICE	
  
for	
  vn	
  measurement	
  in	
  TPC	  *	
  ZDC	  (2	
  arms,	
  4	
  segments	
  in	
  x/y)	
  
	
  
*	
  T0	
  (2	
  arms,	
  1	
  ring/arm,	
  12	
  PMTs/ring)	
  
	
  	
  	
  	
  	
  T0C	  η :	  [-­‐3.3	
  ~	
  -­‐2.9]	
  
	
  	
  	
  	
  	
  T0A	  η :	  [	
  4.5	  ~	  	
  5.0]	
  
	
  
*	
  V0	
  (2	
  arms,	
  4	
  rings/arm,	
  8	
  segments/ring)	
  
	
  	
  	
  	
  	
  V0C	  η :	  [-­‐3.7	
  ~	
  -­‐3.2	
  ~	
  -­‐2.7	
  ~	
  -­‐2.2	
  ~	
  -­‐1.7]	
  
	
  	
  	
  	
  	
  V0A	  η :	  [	
  2.8	  ~	  	
  3.4	  ~	  	
  3.9	  ~	  	
  4.5	  ~	  	
  5.1]	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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16	

ALICE	
  –	
  ZDC	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

17	

ALICE	
  –	
  V0	

PHENIX	
  reacLon	
  plane	
  detector	
  /	
  STAR	
  reacLon	
  plane	
  detector	
  for	
  BES2	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

18	

SMD2 (North)

Y (cm)

SMD1 (South)beam spot
distribution

X (cm)(Y-CY)/σYΦSMD1(X-CX)/σX
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

X (cm)ΦSMD2(X-CX)/σX
筑波大物理、江角晋一	

19	

ΦBBC1-π vs ΦBBC2 ΦSMD1-π vs ΦSMD2
back-to-backback-to-backdirectedplane

ΦSMD-π vs ΦBBC
spectator neutrons vs
πs from participants
are flowing opposite.

[-π,π]	

Φ2BBC1 vs Φ2BBC2

Φ2MVD1 vs Φ2MVD2

Φ2BBC vs Φ2MVD

ellipticplane[-π/2,π/2]	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

20	

neutron spectator
charged particles(pions) at mid η	beamreaction plane

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	beam line

筑波大物理、江角晋一	

21	

ZDC	
  x/y	  posiLon	
  correlaLon	
  between	
  A	
  and	  C	  side	
  	
  

ZDC	
  X	
  A-­‐side	  TPC	
  mulLplicity	
  bin	
  

ZDC	
  Y	
  A-­‐side	
  

ZDC	
  X	
  C-­‐side	
  

ZDC	
  Y	
  C-­‐side	
  

	
  

	
  
	
  

3	
  
4	
  
(-­‐1,1) (1,1)

1	
  
2	
  
(-­‐1,-­‐1)	
   (1,-­‐1)

ﬂipped	  x-­‐coordinate	
  in	
  one(C	
  or	
  A)	
  side	  	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

22	

R.P.	
  angle	  correlaLon	
  between	
  A	
  and	  C	  side	  	
  ZDC(C)	
  -­‐	
  ZDC(A)	
  :	
  dir.	
  T0(C)	  -­‐	
  T0(A)	
  :	
  ell.	
  V0(C)	  -­‐	
  V0(A)	
  :	
  ell.	
  Φ{1}ZDC(C)	
  vs	
  	
  Φ{1}ZDC(A)	
  2 Φ{2}T0C	
  vs	
  	
  2	
  Φ{2}T0A	  2 Φ{2}V0C	
  vs	
  	
  2	
  Φ{2}V0A	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

23	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

24	

The	
  wiggle	
  (the	  3rd	
  ﬂow	
  component)	
  is	
  there.	
  
A. Wetzler (NA49)
Preliminary

40 GeV/A

158 GeV/A

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

158 GeV/A

筑波大物理、江角晋一	

25	

Directed flow v1

PRL112,	  162301(2014),	
  arXiv:1401.3043	
  - strong anti-flow of pion (and p-bar)- small but significant anti-flow of proton- sign change of v1 slope around 10GeV- minimum around 20GeV

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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26	

Spectator	
  Plane	  from	
  ZDC	  in	
  ALICE	

ZDC	

Transverse	
  (sideward)	
  impact	
  from	
  collision	
  on	
  spectators	
  gives	
  directed	
  (v1)	
  plane	  ΨSP.	
  	

ΨRP	
  :	
  ReacLon	  Plane	ΨSP	
  :	
  Spectator	
  Plane	
  
ΨPP	
  :	
  ParLcipant	
  Plane	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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27	

Rapidity	
  dependence	
  of	
  v1	

Ψ pSP	

Ψ tSP	

Ψ pSP	PRL	
  111	  (2013)	
  232302	

Ψ tSP	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

weak	
  momentum	
  conservaLon	  	
  between	
  spectator	
  and	  parLcipant	
  
	
  
	
  
	
  
	
  ~	
  10-­‐4	

筑波大物理、江角晋一	

28	

pT	
  dependence	
  of	
  v1	

PRL	
  111	  (2013)	
  232302	
Amazing	
  similariLes	
  of	
  v1(pT)	
  shapes	
  for	  these	
  3	
  cases,	  while	
  v1{2PC}	
  is	
  much	  larger	  by	
  more	  than	  factor	
  of	
  10	
  
caused	  by	
  very	  strong	
  momentum	
  conservaLon.	
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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29	

y	
Au	
  (η<0)	

Cu	
  (η>0)	
x	
  (R.P.)	

x	
Cu	

spectator	
  proton	  in	
  forward	
  rapidity	v1	z	
  (η)	  	

Au	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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30	

v1	
Φ1{Cu}	
  >	
  0	

eta~0	
<v1>	
  	
  	
  	
  >	
  	
  	
  0	
pT(GeV/c)	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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31	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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32	

「反応平面に対する電荷非対称性」の測定
重イオン衝突による強い磁場中における
QGP中の局所的パリティー非保存効果のシグナル？	
強磁場	
L or B＋	dN/dφ ~ 1+ 2vncos(n(φ-Φ)) + 2a+/-sin(φ-Φ) + …
<cos(φ1+φ2-2Φ)> ~ -<a1a2>

＋	
Y

s1
!1 c2

c1

!2

X

s2
STAR Preliminary, QM12
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

33	

dN/dφ = C (1+Σ 2vncos(nφ))
n=1 : v1
n=2 : v2
n=3 : v3
n=4 : v4…

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

34	

休憩 	
  
	
  
（後半は、高次異方性と粒子相関について）	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

35	

y

Higher order event anisotropy --- v3 --black-disk collision, sign-flipping v3 like v1
initial geometrical fluctuation, no-sign-flipping v3x

arXiv:1003.0194
Reaction Plane (x-z)

x

z
y

y
x

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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36	

case1	  case2	  beam rapidity

case3	  beam rapidity
spectator

beam rapidity
spectator

spectator

net-baryon
ridge	
  like	
  	
  
near	
  

n-­‐even	  :	
  vn(η)	  =	
  vn(-­‐η)	
  	
  n-­‐odd	
  :	
  vn(η)	  =	  -­‐vn(-­‐η)	
  midrapidity

participant

fluctuating
initial condition
midrapidity

midrapidity
all	
  n	
  :	
  
vn(η)	  =	
  vn(-­‐η)	
  

near	
  side	
  
jet	
  

away	
  side	  jet	
  mach-­‐cone	
  like	
  away	  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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37	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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38	

Event	  plane	  (E.P.)	
  method	
  
F(x)	
  =	
  1	
  + Σ [2	
  pn	  cos(n	  x)]	
vnMeasured	
  =	
  <	
  cos	  n(φ-­‐ΦEP)	
  >	
  
	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  =	
  <	
  cos	  n(φ-­‐ΦRP)	
  >	
  <	
  cos	  n(ΦRP-­‐ΦEP)	
  >	
  
	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  =	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  vnTrue	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  x	
  	
  	
  resoluLon(n-­‐th	
  order)	
  	
  • Rapidity-­‐gap	
  2-­‐par6cle	
  correla6on	
  method	
  pn{2-­‐part}	
  =	
  <	
  cos	  n(φA-­‐ΦRP)	
  >	
  <	
  cos	  n(φB-­‐ΦRP)	
  >	
   • Scaler	
  Product	
  (S.P.)	
  method	  • 2(4,6,8,)	
  parLcle	
  cumulant	
  
{A}	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
	
  
{B}	
  
	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  =	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  vn
x	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  	
  vn
• Lee	  Yang	
  Zero	
  
	
  

4v2	
  
if	
  resoluLon=1	
  

1	

4	
  v2v2	
  

1	
E.P.	
  method	  -π	
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

φ-­‐ΦEP	2-­‐part	
  method	
  

π	
 -π	

φA-­‐φB	π	
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39	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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40	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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41	

A+A	
  collision	
  :	
  a	
  large	
  system	

p+p	
  collision	
  :	
  a	
  small	
  system	

LHC-ALICE

LHC-CMShigh	
  temperature	
  and	
  density	
  system	
  <-­‐-­‐-­‐>	  small	
  and	
  high	  mulLplicity	
  system	Probability	
  distribu6on	
  	
  
of	
  event	
  with	
  “n”	
  par6cles	  produc6on	

es6mated	
  ini6al	  energy	  	
  density	
  distribu6on	
  	
  
in	
  central	
  A+A	  collision	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

n	
  :	
  par6cle	  mul6plicity	

筑波大物理、江角晋一	

42	

π	

0	

Jet1	

Jet2	
beam	
  axis	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

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43	

minimum	
  bias	
  p+p	
  events	high	
  mulLplicity	
  p+p	
  events	

π	
LHC-CMS

0	

Jet2	

•
•
•

Jet1	
beam	
  axis	
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

inter-­‐correlaLon	
  between	
  di-­‐jets	
  correlated	
  mulL-­‐parton	
  interacLons	
  collecLve	
  behavior	
  in	
  small	
  and	  	
  dense	
  system	ridge	
  structure	
筑波大物理、江角晋一	

44	

p+A	
  collisions	

A+A	
  collisions	

LHC-CMS

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

45	

量子力学的2粒子干渉効果を使ったQGP凍結時の大きさや形状を測定する。
RT-side, RT-out vs (φ-Φ2), (φ-Φ3)
RT-sideoscill. < RT-outoscill. for n=2,3 (central)

pT1

side view size
qT-side : RT-sidepT2
depth + time duration
qT-out : RT-out

together with vn(pT)PID
fitting with Blast Wave

PHENIX Preliminary, QM12
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

46	

2粒子ジェット相関とQGP形状の関係をみる。	
- strong Φ2 dependence and left/right asymmetry (coupled with energy loss and flow)- broad out-of-plane correlation enhanced more in central (redistribution and expansion)- weak Φ3 dependence
mid-central 40-50%

central 0-10%

Φ2	
  

Φ3	
  
central	
  0-­‐10%	
  PHENIX Preliminary, QM12
Au+Au 200GeV, hadron-hadronpT : (2~4)Trig x (1~2)Asso (GeV/c)
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

47	

Further	
  tests	
  of	
  hard-­‐sop	
  interplay	
  using	
  correlaLon	
  between	
  jet	  modiﬁcaLon	
  and	
  geometry/expansion	
  of	
  QGP	  
Φ2 dep. analysis	Φ3 dep. analysis	

methods	  • MulL-­‐parLcle	
  correlaLon	
  • Jet-­‐hadron	
  /	  γ-­‐hadron	
  correlaLon	
  • Jet	
  fragmentaLon	
  funcLon	  • Di-­‐jet	
  distribuLon	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

ηJet dep. analysis	

Yet another axis as a control parameterto define path length, geometry and expansion. 	

筑波大物理、江角晋一	

48	

Systematic test of energy loss and redistribution
with photons, jets and hadrons
These two effects (energy loss
and redistribution) can not beclearly separated experimentally!	

Closer and closer tothe initial parton energy
Gamma
Jet (large R)

Jet reconstruction is torecover the lost energy to get
the original parton energy.

Jet (+hadron)Jet as a control tool to define
path length

Jet (small R)
π0 (hadron)
QGP	
inside	チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

surface	  more and more surface bias
given by energy loss

筑波大物理、江角晋一	

49	

T2	

失われたジェット（クォーク）のエネルギーはどこへ？	

T1	
T1	
T2	

Δφ 	
  vs	
  	
  φJet-­‐ΦR.P.	
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

ジェット軸に対する	
  粒子相関分布の変化	

Δη	
  	
  vs	
  	
  ηJet	筑波大物理、江角晋一	

50	

おわり 	  	
  （明日は、フローとゆらぎの物理結果について）	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

51	

11.	
  実験的に何を以てQGPとするのか？	
  13. 衝突直前後の物理、QGPとしておよそ平衡化していることをどうやって知るか。	
  16.	
  QGP発見と言える根拠	  17.クォーク・グルーオンプラズマの発見といえる決定的なエビデンスは現状では何であると総括しているのか？	
  33.	
  そもそも実験でどのような量を測っているのか、そこからわかる事を知りたい。	
  43.	
  これまでの重イオン衝突実験から、結果的にQCDの相転移について何が（新しく）分かったと言えるのか？	
  52.	
  Glauber、多自由度、中心度、揺らぎなど 多重度揺らぎ、negaLve	
  binomial（その背景？）	
  58.	
  理論計算および実験結果の信頼していい事と疑った方が良い事について． 重イオン衝突実験で高温になると言っているが，非平衡系で温度のようなものは存在するのか？	
  61.	
  中心衝突度と衝突係数の関係について	
  65.	
  RHICの実験結果が出た後に、重イオンでの時間発展と宇宙の熱史との類推が紹介されていたが、最近はあまり聞かない。RHICでの重イオン衝突実験が終わりに近づいているが、その集大成を初期宇宙の理解に役立てることが実現できるか？どこに困難があるか？	
  75.	
  重イオン衝突における熱化過程についてとそれに対して感度のいい測定量・測定可能性に
ついて	
  
77.	
  重イオン実験の将来の見通しに関して	
  78.	
  LHC、RHICではそれぞれ何が測定可能な量なのか。 各実験グループがそれぞれ何を測るのに向いているのか	
  79.	
  重イオン衝突の様々な観測量に関する詳しい説明など	
  131.	
  ２０年後の展望	
チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

52	

23.	
  非対称衝突やv2,v3の解析によってどのような事象の理解をより深めることが出来るか	
  32.	
  QGPのeta/sが小さいという話があるが、どのような実験結果と理論で示されているのか知
りたい。	
  
35.	
  v1>0の方向を実験的にどう決めているか	
  38.	
  フローに関する実験結果の現状とQGPの流体力学的性質の関係	
  42.	
  Flow解析について	
  51.	
  ハドロン化 quark	
  number	  scalingの衝突エネルギー依存性は定量的にどこまで理解されてい るか？ hadronic	
  rescateringの影響？ Entropy問題はどうなったか？	
  56.	
  構成クォーク数スケーリング（とそこからのずれ）はどのように決着したのか／させるのか。
理論家の解釈を聞きたい	
  100.	
  quark	  number	  scalingはなぜ成り立つのか。また、どのエネルギー領域で正当性が確認さているのか。	
  80.	
  重イオン衝突の時間発展について理論や実験から何がわかったか、や QGPの特徴として粘性がよく取り上げられますが、他にもどのような量が測定可能か等が知りたいです	
  91.	
  v_nのはかり方はいろいろなやりかた(EP,	
  LYZ,	
  n粒子相関)があるが、それらの違い。	
  108.	
  v_nの計算手法について。 理論と実験で比較する際に気をつけるべき点などが知りたいです	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

53	

49.	
  pA(dA)	
  クローニン効果の粒子種(pi,K,p)依存性は何を意味するか？ フローに頼らない多粒
子相関	
  
60.	
  high-­‐mulLplicity	
  p+p、及びA+A衝突におけるﬂowやridgeについて、その起源に関する理論
的予想、またその予想を確かめるためにどのようなものを実験的に測れ ば良いのか、加えて実験的にはこれまでに何を測ってきたのか、を包括的に説明して欲しいです	
  71.	
  pA衝突とAA衝突の両方でﬂowが観測されているが、何か違うところはないのか？	
72.	
  今の段階で、AA衝突でのﬂowがQGPの存在に対する証拠と言えるか？ 	
  86.	
  LHCの結果が出る以前では、陽子+陽子衝突:QGPは出来ない、金+金中心衝突:QGPが出来ている、というのが解釈（あるいは暗黙の了解？）だったと思うのですが、LHC以後、その解釈がどう変わったのか、R_AAは結局どう解釈したらよいのか？	
  106.	
  collecLvity	
  in	
  small	
  systems	
  96.	
  QGPの生成の強い根拠のひとつとして、v_2の測定があったと思うが、AA以外の小さなシス
テムでも見えている。これは、どう理解すればよいのか。	
  124.	
  pAで見えている流体的な振舞の起源。初期なのか流体なのか？AAでのフローなどの発
見は、本当に流体的な振舞の結果なのか？	
  	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

54	

7.	
  ゆらぎの根本的な話が聞きたいです。 理論側から、実験側で測定してもらいたいもの 実験
側から、実験で測定できるがまだ測定されてないもの(e.g.	
  direct	
  photon	
  v2,3	
  in	
  Cu-­‐Cu)	
  26.	
  バリオンストッピングとバリオンの揺らぎの関係。stoped	
  nucleon	
  で臨界点付近の揺らぎがわかるのか？	
  31.	
  QCD臨界点の有無 実験でどれぐらいまでわかるのか あったら(なかったら)何が見えるはず
か	
  
50.	
  QGPを特徴づける性質（粘性など） 臨界点近傍での散逸と揺らぎとその膨張系におけるダ
イナミクス	  62.	
  QCDの相転移がクロスオーバーか1次相転移かを重イオン衝突実験ではどのように区別できるのか？	  68.	
  ゆらぎの物理について。 QGPについて。	
  84.	
  1st	
  order相転移のシグナルとcrossoverのシグナルの差異はあるのか？	
  85.	
  ハドロンの観測量は過去の履歴を保存しないということが常識（v2などは除く）であるのに、なぜ臨界点の探索にハドロンの揺らぎが採用されているのか	
  99.	
  RHICのBESで測られている物理量の全般的なレビュー(ゆらぎ、HBT、v_1	
  etc)。 	
  133.	
  11月のJ-­‐PARC研究会で、J-­‐PARCでは流体描像が成り立たないのではという話しがありまし
たが、それはなぜなのか。また、もしそうなった場合、QCD相図をサーベイするツールとしてうまく機能するのかという点を伺いたいです	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

55	

53.	
  Femtoscopy	
  HBT	
  puzzleはどうなったか？特に初期フローの存在は本質か？ 理論と実験の比較はどこまでApple-­‐to-­‐Appleか？	
  57.	
  理論計算の結果と比較する際に電磁気力による影響をどのように考慮しているのか。 例
CorrelaLon	
  FuncLonからSource	  FuncLonに変換する際等	
  120.	
  重イオンの時空発展にあって、QGPの物性量をいかに綺麗に正確に引き出すことができるのか？ 何を見ることが重要なのか？ジェット、重クォーク、レプトン、光子、vnの測定はどこまで本当に迫れるのか？ 	
	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

56	

44.	
  直接光子の識別方法について。 2粒子相関の解析方法について	
  73.測定された「光子」が熱光子だという証拠はあるか？どこまで確証のあることか？	
  101.	
  熱光子は本当にQGPからの「熱的」な光子と理解できるのか。また、そうだとして、そうして推定される「温度」Tはどこの温度なのか。	
  102.	
  thermal	
  photon	
  puzzleの現状。v_3の結果を踏まえて。 	
  128.	
  光子・レプトン対はQGPの直接的信号になるとよく言われますが、実験室での観測から
QGPの「どのような性質」を明らかにすることができるのかを知りたいです	
  27.	
  ジェットとQGP媒質応答、EOS,	
  音速との関係。	
  118.	
  ハードプローブとQGP中でのエネルギー損失機構について	
  134.	
  ハードな散乱とはどういうものなのでしょうか。 重イオン衝突で用いられるのはなぜ金原子なのでしょうか。 jetがQGP中でどのようにエネルギーを失うのか	

チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

57	

1.	
  これまでのRHICとLHCにおける重イオン衝突実験で、 強い磁場や電場の効果は見えている
のか。	
  
15.	
  Chiral	  magneLc	
  eﬀectの実験的な観測方法	
  103.	
  衝突直後に強い磁場は本当に存在しているのか。存在するとすれば、そのタイムスケー
ルは。また、実験的にそれを確かめることはできるのか。 	
  112.	
  カイラル磁気効果は高エネルギー重イオン衝突では観測できなかったのか？	
  チュートリアル研究会、3/24/2015、理研	

筑波大物理、江角晋一	

58