䠞䠚䠕䛭䛴䠥䠧䠥䠫◂✪ー超対称性粒子探索の現状と将来ー㻓㻑㻃㻃䝕䝭䝥䞀䝃䛮ゕⴝ䛴ᩒ⌦㻔㻑 㻯㻫㻦ᐁ㥺䛭䛴䠥䠧䠥䠫⢇Ꮔ䛴⏍ᠺ䛮ᓻቪ㻕㻑 Ⓠぜ⬗ງ䟺ཱི䜏䛲≿䛴⓮⟤⏕䟻㻖㻑 ᐁ㝷䛴◂✪ㄚ㢗䟺᳠ฝჹ⌦よ䜈䟻㻗㻑 ⌟ᅹ䛴โ㝀䟺୹䛱㻯㻨㻳ᐁ㥺䛴⤎ᯕ䟻㻘㻑 䜄䛮䜇
㻕㻓㻓㻘ᖳ䠅᭮䠃䠃᪝㻃㻃㻃䛈䛛䛊0

SUSYの破れ（２種類）とＤＭの候補（３種類）ࠈࠈࠈࠈ㏳ᖏࡡ⢇Ꮔ
S=1/
2
S=1

ࠈࠈࠈࠈࠈ㉰ᑊ⛘ᛮ⢇Ꮔ~ ~ ~charged lepton: e, μ,τ
neutrino: ν, ν, ν
quark:u, d, c, s, t, b
photon : γ (B0 and W0)
Weak Boson : W+-, Z
gluon:gh, H,A, H +-S=0

Higgs:

S=2

Graviton:

S=0

Axion: aG

S=0charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b

S=1/2

Bino : B0~ ~Wino : W+-, W0
gluino: g~

S=1/2~0 , H~ 0 , H~+Higgsino: H
1
2
~

~

S=3/2
S=1/2

gravitino:

Axino: a~G

あとは、げてもの？
（モノポール、格子欠陥
ミラーワールド。。。）

1.

Neutralino

4つの状態は混合する。
そのうち一番軽い状態は安定で良いＤＭの候補
質量：O(10)-O(100)GeV
非相対論的な Cold DM

PQ
2. Gravitino
SUSYの破れSUSY粒子SUSY粒子
重力を介して、伝わる場合：

3. Axion/Axino
10-5~ 10-6 eV (Cold DM)
KeV-GeV (Warm-Cold)SUSYの破れ

ゲージ相互作用を通して伝わる場合：~
G が軽いまま(<1GeV Warm DM)（Gauge mediation )宇宙論的にはあまり面白くない。
(warm, slow decay BBNにおいたする）~
G が重くなる。

（Gravity mediation)1㻓㻑㻃㻶㻸㻶㻼䛴◒䜒㻋㼐㼒㼇㼈㼏㻃㼓㼄㼕㼄㼐㼈㼗㼈㼕䛴ᩒ⌦㻃䚭䚭䜎䛕౐䜕䜒䜑␆ㄊ䛴ᩒ⌦㻌
一般にパラメターはＣＰ位相も入れて約120以上ある。”もっともらしい仮定”を入れて、自由度を΅䜏䛟。

~ ~ ~

S=0

charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b~0

Bino : B~~gluino: g

~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:

S=3/2

~ ~
~
gravitino:G~㻰㼒㼇㼈㼏౪Ꮛᗐ

㻃㻋㻔㻌㻃䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭㻗㻑㻘಴䛴䝕䝭䝥䝃䞀㻋㼐㻶㼘㼊㼕㼄㻌㻃䠌䠢䠀䠅䚮䠆(M 1 )(M2)(M3)

H01, H02, H+- (μ)

䚭㼐㼒㻏㻃㻃㻃㼐㻔㻒㻕㻏㻃㻃㻃㼗㼄㼑䃈㻏㻃㻃㻃㻤㻓㻏㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㼖㼌㼊㼑㻋䃒㻌㻃㻋㼐㼄㼖㼖㻃㻣㻪㻸㻷㻌㻃㻃㻃㻋㻹㻨㻹㻌㻃㻃㻋㼖㼆㼄㼏㼄㼕㻃㻖Ⅴ㻌㻃㻃㻃㻋㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻃㼐㼄㼖㼖㻌㻪㻸㻷㻃㼖㼆㼄㼏㼈㻋㻕㻍㻔㻓㻔㻙㻪㼈㻹㻌䛭䚮භ㏳䛴㈻㔖䚮䠅Ⅴ⤎ྙ䝖䝇䜴䜽䜿䜳䝃䞀䜈㼖㼉㼈㼕㼐㼌㼒㼑㻏㻃㼊㼄㼘㼊㼌㼑㼒䛮ྜྷ䛞㻔㻑㻃㻃㻃㻰㻔䠌㻰㻕㻃䠌㻰㻖㻃㻃㻠㻃䃇䠃䠌㻃䃇㻕䠌㻃䃇㻖㻃䚭䠏䚭㻓㻑㻗㻃㼐㻔㻒㻕㻃㻝㻃㻓㻑㻛㻃㼐㻔㻒㻕㻃㻝㻃㻕㻑㻛㻃㼐㻔㻒㻕㻃㻃㻋㻪㻸㻷㻌㻕㻑㻃㻃㻃㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻃㼐㼄㼖㼖㻃㻋㼟䃒㼟㻌㻃㻡㻃㻓㻑㻛㼐㻔㻒㻕㻋㻺㼌㼑㼒㻌㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻋㼐㻓㻡㻡㼐㻔㻒㻕䛴ሔྙ௧አ㻌䚭䚭㻋㻕㻌㻒㻳㻑㻙䛭0"˜ 10 # B˜ 0 , "˜ 20 # W˜ 0 , "˜ 1± # W˜ ± , "˜ 3,4, "˜ 2± # H˜䞀䠐㻃㻃㻯㻫㻦䛭䛴◂✪䛭䛵ᵾ‵Ⓩ䟺䛭䜈㻏䜈䛌ᚃ䛒䛰䛊䛮䛙䜓䜄䛭䛓䛬䛊䜑㻢㻃㻃䞀䠐䠢䠀䠇䚭ᅒ䟻㻋㻕㻌㻃䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭㻘಴䛴䝕䝭䝥䝃䞀㻋㻦㻰㻶㻶㻰㻌㻃䠌㻃䃒䜈Ᏸධ䛱㼉㼕㼈㼈㻃䛱䛟䜑䚯䟺㻪㻸㻷䛴䝦䝋䝯䛱䜎䜑䛒䚮㻫㼌㼊㼊㼖㻏㻃㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒䛵ื䛴㼐㼘㼏㼗㼌㼓㼏㼈㼗䛱ථ䛩䛬䛊䜑䚯!
ྜྷ䛞䛮ゕ䛌䛴䛵䜊䜐䛟䛔䟻䞀䠐䚭㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈䛰䚭䚭䚭䚭䚭㻃䚭䚭䚭䛒ྊ⬗䞀䠐ḗ䛴ᅒ䚭䠢䠀䠈䚭"˜ 10 , "˜ 20 , "˜ 1± ,㻃㻃㻃㻃㻶㻸㻋㻘㻌㻃䚭㻃㻃㻘ḗඔ⾪⌟䚭㻃㼈㻯㻃㼇㻵㻃㻃㻃㻔㻓ḗඔ⾪⌟䚭㼘㻯㻃㼇㻯㻃㼘㻵㻃㼈㻵㻃㻃䚭䚭㻃㻘㻎㻘㻋㼅㼄㼕㻌⾪⌟䚭㻫㼌㼊㼊㼖䚭㻌!

2

4.5個のパラメター(mSugra) ：~ ~ ~charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b

S=0~

Bino : B0~~
gluino: g

~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:~ ~~gravitino:
G

S=3/2

~

(M 1 )(M2)(M3)

mo, m1/2, tanβ, A0,sign(μ)(mass @GUT) (VEV) (scalar 3点) (Higgsino mass)
GUT scale(2*1016GeV)で、共通の質量、３点結合
ヒッグスセクターもsfermion, gauginoと同じ

H01, H02, H+- (μ)

M1：M2 ：M3 =α１： α2： α3 ＝0.4 m1/2 : 0.8 m1/2 : 2.8 m1/2

GUTの
スケール

@Mz

自然にマイナスになる。
これが自発的対称性の破れ
ヒッグス機構1TeVくらい3その他の粒子の性質
Running effect
結合が強い程太る

共通＠GUT
Mass＠EW

m2 ( g˜ ) = (2.8m1/ 2 )2•Coloured partciles

m2 ( u˜ L ) = m02 + 6.28m1/2 2 + 0.35D
2

2
0

2
1/ 2

m ( u˜ R ) = m + 5.87m + 0.16D
m2 ( d˜L ) = m02 + 6.28m1/2 2 " 0.42Dm ( d˜R ) = m + 5.82m
2

2
0

2
1/ 2

" 0.08D2m ( e˜L ) = m02 + 0.52m1/2 2 " 0.27D
m2 ( e˜R ) = m02 + 0.15m1/2 2 " 0.23D
m2 (#˜L ) = m02 + 0.52m1/2 2 + 0.50D( D = M cos 2$ < 0( Higgs))
2
Z

LとＲ：SU(2)に対する電荷を持っているか否かでfermionも２つに分類される。
それ以外の量子数は同じ。
SU(3)：強い力 一番太る
SU(2) : 少し太る
L>R( g˜ , q˜ )は重い

•この関係式は(1),(2)に共通(3)に対しては、m1/2の係数が予言出来なくなる!
•第３世代の f˜ は軽い。
(Yukawa+LR mixingの効果)
ＤＭとの関係では τが大切
2
2
2
%
m
+
0.52m
+
m
#m" (A" + µtan$ ) (20
1/2" #0.27Dm ("˜!
) ='*22
2
m0 + 0.15m1/2 + m" #0.23D)& #m" (A" + µtan$ )tanβが大きいと,τが大切4㼐㻶㼘㼊㼕㼄㻃㼎㼌㼏㼏㼈㼕䚭䠑㻺㻰㻤㻳䛴⤎ᯕ䛱䛪䛊䛬
2

γ
χ±

b

がないので駄目+0.016#0.018"CDM h = 0.113

µ

!

!

䂿䜘䛙䛴⛤ᗐ䛴ᑚ䛛䛛䛱䛟䜑䛵䚮0"˜䚭䛮䚭䚭䚭䛒⦨㏝䛝䛬䛊䛬䛙䛴"˜1±1㻦㼒㻃㼄㼑㼑㼌㼋㼌㼏㼄㼗㼌㼒㼑䛒ຝ䛕䜎䛌䛰䛮䛙䜓䛭䛰䛊䛮䛊䛗䛰䛊䚯䛑䛰䜐โ㝀䛛䜒䛬䛝䜄䛌䚯䚭㻋䛈䛮䚮㻰㻤㻠㻕㼐㻋㻃㻃㻃㻃㻃㻌䛴᫤䜊䃒䛒"˜ 10㼐㻓㻏㼐㻔㻒㻕䛮Ẓ䛿䛬䛑䛰䜐ᑚ䛛䛊ሔྙ䜈セ䛛䜒䜑䟻

!

s

µ
χ±

χ±
γ

が見えた？

Co-annihilattion
でちょうど良いΩＣＤＭ䞀䠐䚭䠥䠧䠥䠫ぜ䛎䛥䜏㼐㻶㼘㼊㼕㼄䛮䛴↋□┢䛑ྫྷ䛑䛴䝅䜫䝇䜳䛵ᴗ䜇䛬㔔さ䚯
5䃒䛮㻦㼋㼄㼕㼊㼌㼑㼒㻒㻃㻱㼈㼘㼗㼕㼄㼏㼌㼑㼒
S=1/2

S=1/2

~

m1

Bino : B0~~
Wino : W+-, W0
Higgsino:~~ྜྷ䛞㔖Ꮔᩐ䜘ᣚ䛩䛬䛊䜑≟ឺ䛵Ίྙ䛝䚮㈻㔖䛴㼈㼌㼊㼈㼑㼖㼗㼄㼗㼈㻃䜘ష䜑䚯䛙䜒䛒䚮㻦㼋㼄㼕㼊㼌㼑㼒㻃㻋㼆㼋㼄㼕㼊㼈㼇㻃㼚㼌㼑㼒㻃㻎㻃㼆㼋㼄㼕㼊㼈㼇㻃㼋㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻌㻱㼈㼘㼗㼕㼄㼏㼌㼑㼒㻋㼅㼌㼑㼒㻏㻃㼑㼈㼘㼗㼕㼄㼏㻃㼚㼌㼑㼒㻎㻃㼑㼈㼘㼗㼕㼄㼏㻃㼋㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻌m2~

H01, H02, H+-

μ

0
%
M1
0
"M Z sin#W cos $M Z sin#W sin$ ( " B˜ %'* $W˜ 0 '0M2
M Z cos#W cos $ "M Z cos #W sin$ * $ ''0'"M Z sin#W cos $ M Z cos #W cos $* $ H˜ 1 '0"µ'* $ H˜ 0 '"µ0& M Z sin#W sin$ "M Z cos #W sin$)# 2&# "˜ 10 &㻰㼄㼖㼖㻃㼈㼌㼊㼈㼑㼖㼗㼄㼗㼈㻃 % ˜ 0 (%"2 (% "˜ 30 (% !0 ($ "˜ 4 '

㻔㻑
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0
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䚭䚭䚭䛒㻯㻶㻳㻋㻃㻯㼌㼊㼋㼗㼈㼖㼗㻃㼖㼗㼄㼅㼏㼈㻃㼓㼄㼕㼗㼌㼆㼏㼈㻌㻃㻐㻡㻃㻧㻰1㻰㻔㻏㻃㻰㻕㻏䃒㻏㻰㼝䛴ኬᑚ㛭౿䛒ኬว䚯㻰㼝䛒ᑚ䛛䛊䛮䛟䜒䛶䚮! 㻕䛒ᑚ㻌㻏
㻯㻶㻳䛵䚮㻥㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈㻋㻰㻔䛒ᑚ䟻䚮㻃㻺㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈㻋㻰㼋㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈㻋䃒䛒ᑚ䟻䚯䚯䚭䚭㼆㼋㼄㼕㼊㼌㼑㼒㻒㼑㼈㼘㼗㼕㼄㼏㼌㼑㼒䛴ᛮ㈻䛵䛙䜒䜏䛴ኬᑚ㛭౿䛒㘵䛮䛰䜑䚯䚭㻋㻪㻸㻷㻃㻰㻔㻝㻰㻕㻃㻃㻃㻃㻃㼋㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻃㼐㼄㼖㼖㻌㻃㻃㻃䛯䛌䛑䜕䜑䛵䠑㻧㼈㼆㼄㼜䛴ᡜ䛭㻦㼋㼄㼕㼊㼌㼑㼒䜈㻰㻕㻏䃒䛴Ίྙ≟ឺ䛭㻺㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈㻃䛮㼋㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒㻐㼏㼌㼎㼈㻃!

6㻶㻸㻶㻼䛴◒䜒㻋䠄㻌
一般にパラメターはＣＰ位相も入れて約120以上ある。”もっともらしい仮定”を入れて、自由度を減らす。

~ ~ ~

S=0

charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b~Bino : B0~~
gluino: g

~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:

S=3/2

~ ~
~
gravitino:G~(M 1 )(M2)(M3)

H01, H02, H+- (μ)

䟺䠅䟻䚭䚭䚭䠟䠥䠥䠟䚭䟺䛙䛴ゕⴝ䛵䚮ெ䛱䜎䛩䛬ධ↓ᏽ⩇䛒㐢䛊䜄䛟䚯䟻
M1,M2,M3 μ䚭tanβ 䚭䚭(5಴䚭Naïve䛰䠙䠧䠦䛭䛰䛊䟻
Mslep_L, Mslep_R, Msqu_L, Msqu_R (4಴ ⦨㏝䟻➠䠅ୠ௥ 䚭3(t,b,tau)*2(L,R)-1(top mass) (䠇಴䟻
A,At,Ab,Aτ䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭(4಴䟻䠃䠊಴⛤ᗐ䛴䝕䝭䝥䝃䞀➠䠃䟾䠄ୠ௥䛵⦨㏝䛝䛬䛊䜑FCNC䛴โ㝀䠞䠥䠢䛵neutralino_1䚭䛰䛯䛴โ㝀䚭䚭

R-paritの破れたモデルの研究もあるけど、今は仮定する。

7㻔㻐㻔㻃䠞䠚䠕䛭䛴㻶㻸㻶㻼⢇Ꮔ䛴⏍ᠺ㐛⛤㝟Ꮔ䛵䚮䜳䜭䞀䜳䛮䜴䝯䜮䝷䛭ᵋᠺ䛛䜒䛬䛊䜑䚯䜳䜭䞀䜳䛮䜴䝯䜮䝷䛑䜏⏍ᠺ䛛䜒䜑䛴䛭( g˜ g˜ , g˜ q˜ , q˜ q˜ ) 䛒䚮୹さ䛰⏍ᠺ㐛⛤䛭䛈䜑䚯

色を持った
粒子を生成
LEPとは相
補的な関係

!

~ ~ ~

S=0

䇻ኬ䛓䛰⏍ᠺ᩷㟻✒䇻䛥䛦䛴ᙁ䛊┞பష⏕㻝䚭㼐㼄㼖㼖௧አ䛵㻃㻶㻸㻶㻼㻃㼓㼄㼕㼄㼐㼈㼗㼈㼕㻃㻃㻃䛱ᙁ䛕౪Ꮛ䛝䛰䛊䚯䚭䝦䝋䝯౪Ꮛᗐ䛵、
程度

charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
~ ~~~ ~
scalar quark: ~u, d, c,s, t, b~Bino : B0~~
gluino: g

~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:

S=3/2

gravitino:

~ ~
~
G

~

(M 1 )(M2)(M3)

H01, H02, H+- (μ)
8√s^=√x1x2 * 14TeV
1,2 TeVの重いSUSY粒子を作る->high x > 0.2
LHCは、g,u,dコライダー
軽いとき gluonが主でσが飛躍的に大きくなる。
非常に重いとき u.dが主 gluinoは直接出来ない。

9( g˜ g˜ , g˜ q˜ , q˜ q˜ ) 生成断面積 at LHC

σ~100pbm(q˜ ) = m(g˜ ) = 0.5TeV g˜ g˜がmainm(q˜ ) = m(g˜ ) =1TeV!

m(q˜ ) = m(g˜ ) =!2TeV!
!
g˜ : 2TeV

σ~3pb
σ~20fbu˜u˜, u˜d˜ がmain

Ｌが初めの１年で10fb-1 なので、
3 * 10^3 * 10 = 3万個 （1TeV)!

虎の巻き ＠Ｍｚ

q˜ : 2TeV!

!

2m ( g˜ ) = (2.8m1/ 2 ) 2
m 2 ( u˜ L ) = m02 + 6.28m1/2 2 + 0.35Dg˜ :1TeVq˜ :1TeV!

m 2 ( u˜ R ) = m02 + 5.87m1/2 2 + 0.16D
m 2 ( d˜ ) = m 2 + 6.28m 2 " 0.42D
L

0

1/ 2

m 2 ( d˜ R ) = m02 + 5.82m1/2 2 " 0.08D
モデル

!
!

程度 Mass ->m0,m1/2

端は３☆

10

g˜ , q˜ のdecay tablem( g˜ ) < m(q˜ )

!

!
!

!

!

g˜

q˜ L
q˜ R
!

!

m( g˜ ) " m(q˜ )qq B˜ 0 (# 1)
g˜ " qq W˜ 0 (# 2)!
qq W˜ ± (# 4)q˜ L " qg˜!
q˜ R " qg˜!

モデル依存度m( g˜ ) > m(q˜ )g˜ " qq˜
!
tt˜1
g˜ "
bb˜1
0
˜
q
W
(# 1)
!
q˜ L "
qW˜ ± (# 2)

q˜ R " qB˜ 0䝄䜨䜦䜴䝭䝤䠌䚭㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒ᠺฦ䛒Ⓡሔ䛝䛰䛊䟺➠䠅ୠ௥䛵ౚአ䚭䛈䛮䛭䟻 11!

g˜ , q˜ 䛴㼇㼈㼆㼄㼜㻃㼗㼄㼅㼏㼈㻃㻋䝄䜨䜦䜴䝭䝤䟻m( g˜ ) < m(q˜ )

!

!
!

!

!

g˜

q˜ L
q˜ R

m( g˜ ) " m(q˜ )qq B˜ 0 (# 1)
g˜ " qq W˜ 0 (# 2)!
qq W˜ ± (# 4)g˜ " qq˜
!
tt˜1
g˜ "
bb˜1

!

q˜ R " qB˜ 0

q˜ R " qg˜

EW interaction!

㻰㼄㼖㼖䛴㛭౿䜊㻥㻏㻺䛮䃝䛴㛭౿䚮➠䠅ୠ௥䛰䛯䛒䚮䝦䝋䝯౪Ꮛᗐ!

m( g˜ ) > m(q˜ )0˜qW! q˜ L " (# 1)qW˜ ± (# 2)q˜ L " qg˜! Strong interaction

౪Ꮛᗐ

!

12

崩壊過程で生成したchargino neutralinoは、すぐに崩壊する。

Scalar leptonが軽いとlepton終状態が増加する。
Scalar lepton が chargino/Neutralinoより軽いと、2body崩壊が主。 Sleptonもすぐ崩壊

13

±
1

"˜ , "˜0
2 の崩壊モードについて

2-Body decay chainm( "˜ 1± ), m( "˜ 20 ) > m( ˜l± )I
II Decay to Higgsm( "˜ 20 ) # m( "˜ 10 ) > m(h)"˜ 20 # h"˜ 10!
±± 0"˜ 1 # W "˜ 1!

!

"˜ 1± # ˜l±$ # l± "˜ 10$"˜ 20 # ˜l± l m # l± l m "˜ 10!

Decay to W/Zm(h) > "m > m(W , Z )"˜ 20 # Z 0 "˜ 10"˜ 1± # W ± "˜ 10
!

III
IV

3-Body decay "m < m(W , Z )"˜ 20 # ff"˜ 10!

!

!
LEPで見ていた所は、IVの下の方のあたり。

"˜ 1± # ff"˜ 10
これらは基本的にkinematicsだけであり、依存性は少ないがモデル依存性はHiggsino成分？？
Sfermion propagatorで3body

14

多段のカスケード崩壊が観測される。
（非常に特徴的）
大雑把に言うと期待されるevent topologyは、
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

15

多段のカスケード崩壊が観測される。
（非常に特徴的）
大雑把に言うと期待されるevent topologyは、
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

16㸧㸣Ⓠぜ⬗ງ㸝⓮⟤⏕㸞
期待されるevent topologyは、
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

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high Pt jetの較正がkeyになる。
（後ほど）(~700GeV)

BG

Discoveryは容易だろう（？）•大切なのは、これのmass differenceとσ(coloured mass)
モデル依存度は低い（程度）
オマケの部分は17

mSUGRAの発見能力(モデル依存度）
でもあまり変わらない。

L=300fb-1 で約2.5TeVまで
Cold DMとして面白い領域は
ほぼ一週間のrunで十分
約1年のrun(L=10fb-1)で 、g˜ , q˜ 約2TeV
まで.
±
˜
"
1
GUT:
約700GeVに相当
350GeV"˜ 10(LEP・従来の７倍の領域！）!

!

No EWSB˜ , q˜-1)で g
約1ヶ月のrun(L=1fb!
1.5TeV
まで５σの有意さで発見可能~18㻯㻨㻳䛴᥀⣬㡷ᇡ䛒䛙䜒䚯㻃!

リ䛒⠾༟䛱䛟䜄䛰䛊䜵䞀䜽䚭䟺➠䠅ୠ௥䛮㻫㼌㼊㼊㼖㼌㼑㼒ᠺฦ㻌m( g˜ ) < m(q˜ )

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qq W˜ ± (# 4)q˜ L " qg˜!
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(# 1)
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m( g˜ ) > m(q˜ )19tanβ=35の時のgluinoのdecay chain•由緒正しい崩壊以外に•第３世代が軽い場合
gluino-> b sb
t stがかなり起きる。
(phase space)
Br = 0.1-0.6
st, sb は大きなyukawa
を持っているのでHiggsinoによくくっつく。
(ダイアグラム）
Bjetが増えて、
jet Multiplicityが増える。
この領域にパラメータがあると非常に特徴的

20

A tanβ=35の時のsquark_Lのdecay chain

gluinoは複雑でもsquarkはsimpleなまま。
Higgsino mass（μ）が大きく、decouplingしているので。
もし、μが 0.8m1/2以下でgauginoと混合しはじめると複雑になる。
qL->N3,4->N1,2が起きる(one step増える）
Higgsinoは、μを測定する上で重要な要素。 21䠅䠀㻶㻸㻶㻼Ⓠぜ䛱ᚪさ䛮䛰䜑◂✪ㄚ㢗䠄䠂䠂䠉䟾䠊ᖳ䛱⵫✒䛛䜒䛥䚭䠃䌝䠃䠂䠸䠴䞀䠃䟺஢ᏽ䠌䝋䜺䜨䝷䛴䠃䠁䠃䠂䠂䌝䠃䠁䠃䠂䟻䛴✒⟤䝯䝣䝒䜻䝊䜧䞀䛭Ⓠぜ䜘⾔䛌䚯䟺䠃䟻䛛䛩䛓リ䛝䛥ᵕ䛱ཋ⌦Ⓩ䛱䛵䚮䚭mass 1.5TeV(L=1fb-1)---- 2TeV(10fb-1)䜄䛭Ⓠぜ䛒ྊ⬗䛭䛈䜑䛒䛑䛰䜐⬄ᩋ⮧䛊◂✪䛭䚭䛙䜒䜘⌟ᐁⓏ䛱䛟䜑䚯
Background䛴්フ౮䛮ᐁ㥺䝋䞀䝃䜘⏕䛊䛥䝔䝇䜳䜴䝭䝷䝍フ౮Ἢ䛱☔❟䟺䠄䟻䠥䠧䠥䠫䛴㘵䛵䚮high Pt jet & missing E䚭䚭䛙䛴஦䛪䛴calibration 䛮䚭systrmstic䚭フ౮ 䚭䚭䚭Trigger䜈䠡䠝䠑䟺䠃䟻䟺䠄䟻䛵excess 䛴☔❟䟺䠅䟻ぜ䛎䛥excess䛒䚮䠥䠧䠥䠫䛑䛯䛌䛑䠑䚭䛴ྜྷᏽ
Msugra?䚭Sugra䛴ୌὬ䚮GM(slepton LSP, gamma)⌟ᅹ䚮Identification䛴㆗ㄵ䛒ධ䛕䛰䛊䚯䟺≁䛱Luminosity䛒ᑛ䛰䛊᫤䛱䟻䚸䠞䛒䛥䜄䛩䛬30䌝㻖00 fb^-1 endpoint䛒ぜ䛎䛬䚮mSugra௫ᏽ䛝䛬䚮
massゝ⟤䛝䛬䚮䚮䚮䚮䚹䜘㆗ㄵ䛝䛬䛊䜑䛣䛴䜄䛎䛴㆗ㄵ䠌䜄䛥䚮ྜྷᏽ䛭ኬว䛱䛰䜑䚭䠛䠖䟺b,lepton䛰䛯䟻䛴㛜Ⓠ䛮fake䛴フ౮䟺䠅䟻ཋ⌦䛴☔❟䟺䛾䛴ୌṄ䟻

22䟺䠅䌝䠃䟻䠔䠙䛴්フ౮
Large missing Etの要求以外に、High Pt 2 jetや4jetを要求してBGを押さえている。
このHigh Pt jetをParton showerで評価している。
（W/Z+1jetはN=1までME
N>=2からParton shower，ttは、N>=1からPS）

PSは、collinear 発散やSoft発散が効く領域では有効だが、High Pt 領域
では不十分である。
BGももっとHigh Pt jetが出るはず。
結果 missingも大きくなる。

Ex: good separator Et_miss+Pt of 4jets
相対的に、Et+sum Ptの高いところが高くなる。

(~700GeV)

BG

23㻳㼗㻃㼇㼌㼖㼗㼕㼌㼅㼘㼗㼌㼒㼑㼖㻃㼒㼉㻃㻖㼕㼇㻃㼍㼈㼗㻋㼓㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼉㼒㼕㻃㻤㻯㻳㻪㻨㻱㻌㻳㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼖㼋㼒㼚㼈㼕㻃㻋㻳㻼㻷㻫㻬㻤㻃㻙㻑㻕㻓㻖㻌㻃㻃㻰㼌㼖㼖㼌㼑㼊㻃㻨㼗㻃㻡㻃㻔㻓㻓㻪㼈㻹㻃㻤㼗㻃㼏㼈㼄㼖㼗㻃㼒㼑㼈㻃㼍㼈㼗㻋㼓㼄㼕㼗㼒㼑㻌㻃㼋㼄㼖㻃㼓㼗㻃㻡㻃㻔㻓㻓㻪㼈㻹㻃㻤㼗㻃㼏㼈㼄㼖㼗㻃㼉㼒㼘㼕㻃㼍㼈㼗㼖㻋㼓㼄㼕㼗㼒㼑㼖㻌㻃㼋㼄㼙㼈㻃㼓㼗㻡㻘㻓㻪㼈㻹㻃㻰㼄㼗㼕㼌㼛㻃㼈㼏㼈㼐㼈㼑㼗㻃㻋㻤㻯㻳㻪㻨㻱㻌㻃㻃㻳㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼏㼈㼙㼈㼏㻃㻃㻃24

㻩㼒㼕㻃㼈㼛㼄㼐㼓㼏㼈㻏㻃㻳㼗㻃㼇㼌㼖㼗㼕㼌㼅㼘㼗㼌㼒㼑㼖㻃㼒㼉㻃㻖㼕㼇㻃㼍㼈㼗㻋㼓㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼉㼒㼕㻃㻤㻯㻳㻪㻨㻱㻌㻳㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼖㼋㼒㼚㼈㼕㻃㻋㻳㻼㻷㻫㻬㻤㻃㻙㻑㻕㻓㻖㻌㻃㻃㻰㼄㼗㼕㼌㼛㻃㼈㼏㼈㼐㼈㼑㼗㻃㻋㻤㻯㻳㻪㻨㻱㻌㻃㻃㻳㼄㼕㼗㼒㼑㻃㼏㼈㼙㼈㼏㻃㻃㻃㻰㻨㻃㼓㼕㼈㼇㼌㼆㼗㼌㼒㼑㻃㼌㼖㻃㼖㼘㼓㼈㼕㼌㼐㼓㼒㼖㼈㼇㻃㼒㼑㻃㻳㻶㻃㼓㼕㼈㼇㼌㼆㼗㼌㼒㼑㻏㻯㼄㼕㼊㼈㻃㼇㼌㼉㼉㼈㼕㼈㼑㼆㼈㻃㼌㼖㻃㼒㼅㼖㼈㼕㼙㼈㼇㻃㼌㼑㻃㼗㼋㼈㻃㼕㼈㼊㼌㼒㼑㻃㼒㼉㻃㻳㼗㻡㻔㻓㻓㻪㼈㻹㻑㻃㻫㼄㼕㼇㻃㼍㼈㼗㻃㼇㼒㼈㼖㻃㼑㼒㼗㻃㼈㼐㼌㼗㻃㼌㼑㻃㻳㻶㻑25

㻳㻶㻃㼙㼖㻃㻰㻨㻫㼌㼊㼋㻃㻳㼗㻃㻖㼕㼇㻃㼍㼈㼗㻃㻰㻨㻃㼋㼄㼖㻃㼄㼇㼙㼄㼑㼗㼄㼊㼈㻃㼉㼒㼕㻃㼋㼌㼊㼋㻃㻳㼗㻃㼍㼈㼗㼄㼖㻃㼜㼒㼘㻃㼆㼄㼑㻃㼖㼈㼈㻃㼌㼑㻃㼗㼋㼈㻃㼓㼕㼈㼙㼌㼒㼘㼖㻃㼓㼏㼒㼗㼖㻑㻷㼒㻃㼕㼈㼐㼒㼙㼈㻃㼆㼒㼏㼏㼌㼑㼈㼄㼕㻃㼄㼑㼇㻃㼖㼒㼉㼗㻃㼇㼌㼙㼈㼕㼊㼈㼑㼆㼈㻳㼗㻃㼄㼑㼇㻃㻵㼍㻃㼄㼕㼈㻃㼕㼈㼔㼘㼌㼕㼈㼇㻑㻶㼒㼉㼗㻃㼄㼑㼇㻃㼆㼒㼏㼏㼌㼑㼈㼄㼕㻃㼎㼌㼑㼈㼐㼄㼗㼌㼆㻃㼕㼈㼊㼌㼒㼑㼖㻃㼄㼕㼈㻃㼆㼒㼙㼈㼕㼈㼇㻃㼅㼜㻃㻳㻶㻝㻺㼈㻃㼖㼈㼗㻃㼅㼒㼘㼑㼇㼄㼕㼜㻃㼅㼈㼗㼚㼈㼈㼑㻃㻰㻨㻃㼄㼑㼇㻃㻳㻶㼄㼗㻃㻳㼗㻡㻕㻓㻪㼈㻹㻃㼄㼑㼇㻃㻵㼍㻡㻓㻑㻚㻑㻶㼐㼒㼒㼗㼋㻃㼐㼄㼗㼆㼋㼌㼑㼊㻋㼏㼌㼎㼈㻃㻦㻮㻮㻺㻌㼄㼕㼈㻃㼑㼒㼗㻃㼓㼈㼕㼉㼒㼕㼐㼈㼇㻑㻃㻭㼘㼖㼗㻃㼎㼌㼑㼈㼐㼄㼗㼌㼆㼄㼏㻃㼖㼈㼓㼄㼕㼄㼗㼌㼒㼑㻑㻺㼈㻃㼓㼕㼒㼇㼘㼆㼈㼇㻃㼈㼛㼆㼏㼘㼖㼌㼙㼈㻃㼖㼄㼐㼓㼏㼈㼖㻃㼉㼒㼕㻺㻒㻽㻎㻱㼍㼈㼗㼖㻋㻱㻠㻗㻏㻘㻏㻙㻌㻃㼚㼌㼗㼋㻃㼖㼒㼐㼈㻃㼓㼕㼈㼖㼈㼏㼈㼆㼗㼌㼒㼑㼖㻑26

㻓㻐㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼐㼒㼇㼈㻃㻃㻃㻯㻠㻔㻓㼉㼅㻐㻔㻃㻃㻃㻃㻰㼖㼘㼖㼜㻠㻔㻷㼈㻹㻰㻓㻠㻘㻓㻓㻪㼈㻹㻃㼐㻔㻒㻕㻠㻗㻗㻜㻪㼈㻹㻃㼗㼄㼑䃈㻠㻔㻓㻃䃒㻡㻓㻳㼕㼈㼏㼌㼐㼌㼑㼄㼕㼜㻄㻄㻽㻋㻐㻡㼑㼘㼑㼘㻌㻎㻱㼍㼈㼗㼖 㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻷㻧㻵㻺㻋㻐㻡㼏㼑㼘㻌㻎㻱㼍㼈㼗㼖㻃㻔㻓㻓㻓㼆㼒㼘㼑㼗㼖㻒㻕㻓㻓㻪㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻣㻃㻃㻰㼈㼉㼉㻠㻔㻷㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻋㼉㼄㼆㼗㼒㼕㻃㻖㻌㻃㻗㻓㼆㼒㼘㼑㼗㼖㻒㻕㻓㻓㻪㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻣㻃㻰㼈㼉㼉㻠㻔㻑㻛㻷㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻋㼉㼄㼆㼗㼒㼕㻘㻌㻰㼈㼉㼉㻋㻪㼈㻹㻌㻱㼘㼐㼅㼈㼕㼖㻃㼒㼉㻃㻥㼄㼆㼎㼊㼕㼒㼘㼑㼇㻃㼌㼑㼆㼕㼈㼄㼖㼈㻃㼅㼜㻃㼉㼄㼆㼗㼒㼕㻃㻖㻃㼗㼒㻃㻛㼇㼈㼓㼈㼑㼇㼌㼑㼊㻃㼒㼑㻃㼎㼌㼑㼈㼐㼄㼗㼌㼆㼖㻑㻃㻃㻶㼏㼒㼓㻃㼒㼉㻃㻥㻪㻃㼌㼖㻃㼗㼋㼈㻃㼖㼄㼐㼈㻃㼄㼖㻃㼖㼌㼊㼑㼄㼏㻑㻧㼌㼖㼆㼒㼙㼈㼕㼜㻃㼌㼖㻃㼑㼒㼗㻃㼈㼄㼖㼜㻃㼚㼒㼕㼎㻢㻑㻃㻋㼖㼗㼌㼏㼏㻃㼓㼕㼈㼏㼌㼐㼌㼑㼄㼕㼜㻌㻃㻖㼆㼒㼘㼑㼗㼖㻒㻕㻓㻓㻪㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻣㻰㼈㼉㼉㻠㻕㻑㻙㻷㼈㻹㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻋㼉㼄㼆㼗㼒㼕㻃㻛㻌27

㻲㼑㼈㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼐㼒㼇㼈㻝㻰㻓㻠㻘㻓㻓㻪㼈㻹㻃㼐㻔㻒㻕㻠㻗㻗㻜㻪㼈㻹㻃㼗㼄㼑䃈㻠㻔㻓㻃䃒㻡㻓㻶㻸㻶㻼㻃㼖㼌㼊㼑㼄㼏㻺㻎㼑㼍㼈㼗㼖

㻰㼈㼉㼉㻋㻪㼈㻹㻌㻬㼉㻃㼒㼑㼈㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼌㼖㻃㼕㼈㼔㼘㼌㼕㼈㼇㻏㻃㼑㼘㼐㼅㼈㼕㻃㼒㼉㻃㼖㼌㼊㼑㼄㼏㻃㼌㼖㻃㼕㼈㼇㼘㼆㼈㼇㻃㼅㼜㻃㼉㼄㼆㼗㼒㼕㻃㻓㻑㻕㻃㼉㼒㼕㻃㼗㼋㼌㼖㻃㼆㼄㼖㼈㻏㼅㼘㼗㻃㻴㻦㻧㻏㻃㻽㻐㻡㼑㼘㼑㼘㻏㻃㻺㻐㻡㼗㼄㼘㼑㼘㻃㼅㼄㼆㼎㼊㼕㼒㼘㼑㼇㻃㼓㼕㼒㼆㼈㼖㼖㼈㼖㻃㼆㼄㼑㻃㼅㼈㻃㼖㼘㼓㼓㼕㼈㼖㼖㼈㼇㻑㻲㼑㼈㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼆㼋㼄㼑㼑㼈㼏㻃㼏㼒㼒㼎㼖㻃㼏㼌㼎㼈㻃㼗㼒㻃㼅㼈㻃㼐㼒㼕㼈㻃㼓㼕㼒㼐㼌㼖㼌㼑㼊㻑㻃㻋㻢㻌㻋㻽㻐㻡㼗㼄㼘㼗㼄㼘㻐㻡㻫㻯㻏㻃㼄㼑㼇㻃㼗㼒㼓㻐㼓㼄㼌㼕㻃㼅㼄㼆㼎㼊㼕㼒㼘㼑㼇㻃㼄㼕㼈㻃㼑㼒㼗㻃㼜㼈㼗㻃㼗㼄㼎㼈㼑㻃㼌㼑㼗㼒㻃㼄㼆㼆㼒㼘㼑㼗㻑㻌28

䠟䠗䛮䠢䠥䜘භᏋ䛛䛡䜑䛙䛮䛵䚮䛰䛑䛰䛑㞬䛝䛊リ䛭䚮䜄䛦◂✪୯䠌㻐㻐㻃䠥䠧䠥䠫䛴Ⓠぜ䜈䜄䛦䜄䛦◂✪䛝䛰䛗䜒䛶䛰䜏䛰䛊䛙䛮䛵䛊䛩䛷䛊䛈䜑䚯㻃㻐㻐䞀䠐䚭Ꮥఌ䚭䠅䠁䠄䠇䚭䠋䠌䠂䠂䚭ఫ䚱ᮄྦ䛴Ꮥఌㅦⁿ䟺䛙䛴⤦䛴⤾䛓䟻䞀䠐䚭䠆䠁䠋䟺ᅰ䟻䚭༔ᚃ䠃᫤䜎䜐䚭䜿䝷䝃䞀ఌ㆗ᐄ䛭䚭䠥䠧䠥䠫䚭䠩䠙䚭㼐㼈㼈㼗㼌㼑㼊㻢䞀䠐䚭㻯㼈㼓㼗㼒㼑䛴ᩐ䛭ฦ䛗䛬䚮䜈䛌ୌᗐよᯊ䛴්ㄢᩒ䚭㻋㻩㻤㻶㻷㻌䚭䚭䚭䚭᭩⤂Ⓩ䛱䛯䛙䜄䛭䛊䛗䜑䛑䠑㻃㻰㼌㼖㼖㼌㼑㼊㻎㼍㼈㼗㻃䝅䝧䝷䝑䝯䛵㎘䛊䠑䚭䚭䚭䚭┞ᙔᖕᗀ䛕◂✪䛝䛰䛊䛮䛊䛗䛰䛊䚯䚭䚭䚭䚭䟺ୖᡥ䜘䛟䜑䛮䚮䠃䠦䠷䠨䜎䜐㔔䛊㻶㻸㻶㻼䛴Ⓠぜ䛵㞬䛝䛕䛰䜑䟻䞀䠐䚭㻽㻏㻺㻎㻱㼍㼈㼗㼖㻃䠔䠙䜘ᐁ㥺䝋䞀䝃䛭㻏䠠䡁䡄䠿䠳䠾䠻䡅䠷䛟䜑᫤㻋䛝䛰䛊䛮䛊䛗䛰䛊䟻䚭䚭䚭䚭䠖䠫䟽䚭䠠䠼䠷䡆䡅䚭㻃䠔䠙䛭䠠䡁䡄䠿䠳䠾䠻䡅䠷䛝䛬䚮ㄏᕣ䛒䛯䛴⛤ᗐ䛈䜐䚮䛯䛌䚭䚭䚭䚭ᐁ㥺䝋䞀䝃䛱ఎᦑ䛟䜑䛑䠑䛴◂✪㻃㻃㻃㻋㻰㻦㻃㼕㼈㼄㼇㼜㻃㻃㻩㻤㻶㻷㻌䚭䚭䚭䚭䛯䛌㻃㼖㼆㼄㼏㼈䜘㐽䛼䛿䛓䛑䠑䚭㻮㼌㼑㼈㼐㼄㼗㼌㼆㻃䜘ን䛎䛬㐽䜙䛦䚭䜷䝷䝌䝱䞀䝯䜹䝷䝛䝯䚭䚭䚭䚭䛴ㄏᕣ䛒䛯䛴䛕䜏䛊㼈㼛㼗㼕㼄㼓㼒㼏㼄㼗㼈ฝᮮ䜑䛴䛑䟺䠟䠕䛴ຐ䛗䜘䛑䜐䛬䟻䞀䠐䚭㼗㼗㻎㼑㼍㼈㼗䛴㻃䠔䠙䛴ྜྷᵕ䛴◂✪䚭㻋㻰㻦㻃㼕㼈㼄㼇㼜㻃㻩㻤㻶㻷㻌䞀䠐䚭䠣䠕䠖䚭䠔䠙䛴フ౮䚭䟺㻩㻤㻶㻷㻎㻩㻸㻯㻯㻌䚭䜄䛦㼑㼒㻃㼌㼇㼈㼄䞀䠐䚭㻃㻺㻺㻏㻺㻽㻏㻽㻽㻃㻥㻪䛴ຝᯕ䟺㻎㻳㻶䛵㼕㼈㼄㼇㼜㻃㻃㻩㼄㼖㼗㻌29䟺䠅䌝䠄䟻㻰㼌㼖㼖㼌㼑㼊㻃㻨㼗㻃㻉㻃㼍㼈㼗㻃㼈㼑㼈㼕㼊㼜㻃㼖㼆㼄㼏㼈㻃䛴◂✪㻃㻃㻃㻋㻩㼘㼏䠾㻃䝑䝃㻌㻃䠥䠧䠥䠫䛴Ⓠぜ䛭㼎㼈㼜䛱䛰䜑䛴䛒䚮㼐㼌㼖㼖㼌㼑㼊䛴ῼᏽ䚭䛮㻃䚭㼍㼈㼗㻃㼈㼑㼈㼕㼊㼜㻃䛴ῼᏽ㼍㼈㼗㻃䛴㻃㼈㼑㼈㼕㼊㼜䠌䚭䇵㻭㼈㼗䇶䜘䛯䛌ష䜑䛑䠑䚭㻦㼒㼑㼈䚭䠤䠏䠂䠀䠆䚭㼒㼕㻃㻓㻑㻚䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䠝䡆䜦䝯䜸䝮䜾䝤䠌䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭ᐁ㥺ิ᭿䛱Ꮽᏽ䛝䛬౐䛎䛬䚮㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃༎ฦ㻦㼄㼏㼌㼅㼕㼄㼗㼌㼒㼑㻃䛒ฝᮮ䜑䛑䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䠠䡁䠻䡅䠷䟾㻫㼒㼗㻃㼆㼏㼘㼖㼗㼈㼕䛱ᑊᚺฝᮮ䜑ᵕ䛱䚮㻮㼗䠑䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䠕䡁䡀䠷䟽䠣䠕䠖⿭ḿ䛴᪁䛒䠑㻐㻡㻃㻰㼌㼖㼖㼌㼑㼊㻃㻨㼗㻃㻃䛯䛌ゝ⟤䛟䜑䛑䠑䚭㻭㼈㼗㼖㻎㻦㻋㼆㼈㼏㼏㻃㼒㼉㻃㼍㼈㼗㻌㻎㻯㼈㼓㼗㼒㼑㻃㻃㻃㼒㼕䚭㻃㻃㻐㻋㻦㻨㻯㻯䟻䟽㻯㼈㼓㼗㼒㼑㻃䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䟺䠕䠟䠥䟻䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䟺䠓䠦䠞䠓䠥䟻㻃㻃㻃䚭䚭䚭䚭㻃䠕䠗䠞䠞༟న䛭㻫㼄㼇㼕㼒㼑䛮㻨㻰䛴㼆㼄㼏㼌㼅㼕㼄㼗㼌㼒㼑䛒ᚪさ䚭䟺㼈㻒㼋㻠㻔㻑㻕㻌䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䟺㻭㼈㼗䛱䛟䜑䛮䚭㼒㼙㼈㼕㼄㼏㼏㻃䛱㼆㼄㼏㼌㼅㼕㼄㼗㼌㼒㼑䛭䛓䜑䚯㻶㼌㼝㼈㻃౪Ꮛ䛒䛭䜑䟻䚭䚭䚭䚭䚭䚭䠕䠗䠞䠞䛭䜊䜑䛮䚮㻱㼒㼌㼖㼈䚭䛒䛈䜑䛴䛭䚮ຊ䛎䜑᮪௲䜘㻃㻷㻫㻶䜘スᏽ䛟䜑䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭㻃㼖㼒㼉㼗䛰ᠺฦ䛒㏣䛱ⴘ䛧䛬䛝䜄䛌䚯㻋๑ᅂ䛴䠚䠻䠹䠹䡅㻃㻹㻥㻩㻃㻃㼗㼄㼘㼗㼄㼘㻃䛮ྜྷ䛞䛰䜊䜅䟻䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䞀䠐䚭㼗㼒㼓㼒㼏㼒㼊㼜㻃䛭㻃㼆㼏㼘㼖㼗㼈㼕㼌㼑㼊䛟䜑䠑䚭䚭㻋Ὦ⾔䛱䛰䜐䛪䛪䛈䜑䟻䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䞀䠐䚭㼗㼕㼄㼆㼎㼈㼕㻃㻢㻃䚭䟺⚶䛴ົᡥ䛰᝷ാ䠃䟻㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃㻃䞀䠐䚭⦢䟺῕䛛䟻᪁ྡྷ᝗ሒ䠑䚭䚭䟺䠄䟻㻃䚭䚭䚭䚭䚭䚭ົᡥ䛰ណぜ䛭䛟䛒䚮䠥䠧䠥䠫䛵䚮㻭㻨㻷ᇱᮇ䛴䜁䛌䛒䛊䛊䠑30䠕䠟䠥䛴◂✪㻃㻭㼈㼗㻎㼗㼒㼚㼈㼕㻫㼌㼊㼊㼖䛵㼏㼒㼚㻃㻨㼗䛒ຝ䛕䛑䜏㥇┘䛦䛗䛯䚮㻶㻸㻶㻼䛵㼋㼌㼊㼋㻃㻨㼗䛦䛑䜏䚮䚮31䠦䡁䡂䡁䠾䡁䠹䠻䠵䠳䠾䚭䠵䠾䡇䡅䡆䠷䡄䠻䡀䠹䚭䚭䚭㻋㻱㼒㼌㼖㼈㻃㻙㻖㻖㻃㻃㻗㻕㻓㻃㼐㼒㼇㼈㼏㻌㻃32

ATLAS検出器

E,P分解能(P~100GeV)μ~2%e, γ~1.5%
Jets ~ 8%

1.
2.
3.

Si, TRT, 2TのソレノイドによるTracking system
Li.Ar を中心とした カロリメーター
空芯トロイド ミューオン検出器•厳しい放射線環境•高速 25nsec•320Mbyte/secのデータ（1TB/hour)
１億６千万チャンネル
の読み出し
33

䠓䠦䠞䠓䠥
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Ｚの大きい鉛がお得㻨㼆㻠㻔㻕㻰㼈㻹

⦢᪁ྡྷ㻃

t max = ln

E0 1
= 13( for100GeV )E c ln2㻯㼒㼊䛭ኬ䛓䛕䛰䜑t 95% " t max + 0.08Z + 9.6 = 23(100GeV )㻻㼒㻠㻔㻑㻘㼆㼐
!

ᶋ᪁ྡྷ

RM =

!

Molière radius!

21 MeVX 0 [g /cm 2 ] = 1.8X0
Ec
35

EM

䃍䛭⣵䛑䛕䜿䜴䝥䝷䝌୘វᒒ䛒䛰䛊㻔㻐㻕㼐㼐䛱䜕䛑䠋䠂㻮䛴ᾦమ䜦䝯䜸䝷䟺䠃㻪㼈㻹㻐㻡㻘㻰಴䛴㞹Ꮔ䟻䚭䚭ᨲᑏ⥲䛱ᙁ䛊36䛙䛴䜄䜄䛭䛵䚮㥇┘㻧㼕㼌㼉㼗㏷ᗐ㻃㻘㼐㼐㻒䃒䡅䚭㼇㻠㻕㼐㼐䛰䛴䛭䚭㻗㻓㻓㼑㼖㼈㼆㻃㻡㻃㻕㻘㼑㼖㼈㼆㻃㻃㻗㻓㼑㼖㼈㼆䛴❟䛧୕䛒䜐䛴䚭㼅㼌㼓㼒㼏㼈ಘྒ䛱ንᥦ㻱㼒㼌㼖㼈䚮㻃㻳㼌㼏㼈㼘㼓㻃㻋㻎㻐୦᪁䛴㼈㼑㼈㼕㼊㼜䟻䚭䜈䛈䜑䛴䛭䚮䚭䠦䠚䠥䛴スᏽ䛵㞬䛝䛊䟺䠥䠧䠥䠫䛵䛈䜙䜄䜐㛭౿䛰䛊䛑䜈▩䜒䛰䛊䚯䠥䠧䠥䠫䛵䚮㻭㼈㼗㻃㼅㼄㼖㼈㻃䛱䚭㼗㼒㼚㼈㼕㻃⿭ḿ䛝䛥䜈䛴䠑䚭䚭䚭䞀䞀䠐䚭㻪㼈㼑㼈㼕㼄㼏㻃㼗㼒㼒㼏䛵㞬䛝䛊䚯䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䚭䠥䠧䠥䠫䛱≁໩䛝䛥㼗㼒㼒㼏䛴㛜Ⓠ䛒ኬว䚯
37

Hcal
•バレル Fe + タイルファイバー 11λ0.1*0.1 (読み出し0.3)のタワー ３層•エンドキャップ Cu + L.Ar 14λ η=1.5-3.2
0.1*0.1 for < 2.5, 0.2*0.2 for 2.5-3.2 4層

η<1.7

EM

•Forward
Cu+W+W 3層 +L.Ar 0.5mmギャップ 10λη=3.1-4.9 0.2*0.2

䞀䠐䚭䠗䠟䛮ఌ䜕䛡䛬䚮䛑䛰䜐々㞟䛰䝔䝮䜬䞀䜻䝫䝷䠌䞀䠐┷㟻┘䛱䜊䜑䛝䛑䛰䛊38䝛䝭䜽䝅䝇䜳䜻䝷䝅䛭䛸䛑䜐䠥䠻䡀䠹䠾䠷㻃㼓㼌㻃㻃㻙㻘㻈㻒㻶㻴㻵㻷㻋㻨㻌㻎㻘㻈39䟺䠅䌝䠄䠔䟻䚭㻷㼕㼌㼊㼊㼈㼕㻃㼈㼉㼉㼌㼆㼌㼈㼑㼆㼜㻃㻃䠦䡄䠻䠹䠹䠷䡄䚭䛵㼕㼈㼇㼘㼑㼇㼄㼑䛑䠑㻷㼕㼌㼊㼊㼈㼕㻃㼐㼈㼑㼘䛴䝅䜫䝇䜳䚭䚭㼐㼌㼖㼖㼌㼑㼊㻃㼆㼋㼄㼑㼑㼈㼏䛵䛸䛮䛪䛦䛗䚭40䟺䠅䌝䠅䟻㻃㻨㼛㼆㼈㼖㼖䛵䠥䠧䠥䠫㉫″䠑
期待されるevent topologyは、
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

䠔䠙䛴≟Ἓ䜊ಘ⏕ᗐ㻋㼖㼜㼖㼗㼈㼐㼄㼗㼌㼆㻃㼈㼕㼕㼒㼕㻌䛒␏䛰䜑≟Ἓ䛭䚮䛣䜒䛤䜒䛴㼗㼒㼓㼒㼏㼒㼊㼜䛭㼈㼛㼆㼈㼖㼖
䛒ぜ䛎䜑䛑䠑䚭䛣䛴Ẓ⋙䜊ฦᕱ䛒䛈䜑㻶㻸㻶㻼㻃㻋㼐㼖㼘㼊㼕㼄䟻㻃䛴≁ื䛰Ⅴ䛴஢ゕ䛮ୌ⮬䛟䜑䛑䠑

ୌ䛪䛴㼗㼒㼓㼒㼏㼒㼊㼜䛭䛝䛑ぜ䛎䛰䛊䚭㼈㼛㼆㼈㼖㼖䛵ಘ⏕ฝᮮ䛰䛊䚯㻨㻺㻃㼖㼈㼆㼗㼒㼕㻃㻃㼖㼗㼕㼒㼑㼊㻃㼖㼈㼆㼗㼒㼕䛭㼆㼒㼑㼖㼌㼖㼗㼈㼑㼗䛑䠑䚭㻶㼗㼒㼓㻒㼖㼅㼒㼗㼗㼒㼐䛴ຝᯕ䠑ౚ䛎䛶㻃㻰㼖㼘㼖㼜㻠㻔㻷㼈㻹䛴ฦᕱ䜘ぜ䛬䜅䜑䚯㻰㼖㼘㼊㼕㼄䛴≁ᚡⓏ䛰ฦᕱ䛵䛰䛊䛑䠑ỬᏽⓏ䛰ฦᕱ䛒䛰䛊䚯䟺䛈䜑䛮䛊䛊䛗䛯䚮䚮䛙䜒䛵௑䛑䜏⩻䛎䛬䛊䛑䛰䛊䛮䛊䛗䛰䛊䟻䞀䠐䚭䛊䜓䛊䜓䛰ฦᕱ䛴㼆㼒㼑㼖㼌㼖㼗㼈㼑㼆㼜䜘䜅䜑䛝䛑䛰䛊䚯41!

㻰㼖㼘㼖㼜㻠㻔㻷㼈㻹㻏㻃㻃㼗㼄㼑䃈㻠㻔㻓㻱㻋㼚㼌㼗㼋㻃㼒㼑㼈㻃㻯㼈㼓㼗㼒㼑㻌㻒㻱㻋㼑㼒㻃㻯㼈㼓㼗㼒㼑㻌㻟㻱㼅㼍㼈㼗㻋㻳㼗㻡㻗㻓㻓㻪㼈㻹㻌㻡pp " #˜ 1± #˜ 20!
㼐㻓㻋㻪㼈㻹㻌

"˜ 20 # ˜ll, "˜ 1± # ˜l$!

㼐㻓㻋㻪㼈㻹㻌

g˜ " tt˜1 " bbW ± #˜ 1±㻺㼈㻃㼆㼄㼑㻃㼐㼈㼄㼖㼘㼕㼈㻃㼗㼋㼈㼖㼈㻃㼙㼄㼏㼘㼈㼖㻃㼚㼌㼗㼋㻃㼌㼑㼆㼏㼘㼖㼌㼙㼈㻃㼖㼗㼘㼇㼜㻃㻐㻡㻃㼊㼌㼙㼈㻃㼌㼑㼉㼒㼕㼐㼄㼗㼌㼒㼑㻃㼄㼅㼒㼘㼗㻃㼐㻓㻑!

42㻯㼄㼕㼊㼈㻃㼐㻓m( g˜ ) < m(q˜ )

!

!

!

!

g˜

q˜ L
q˜ R
!

!

m( g˜ ) " m(q˜ )qq B˜ 0 (# 1)
g˜ " qq W˜ 0 (# 2)!
qq W˜ ± (# 4)m( g˜ ) > m(q˜ )g˜ " qq˜
!
tt˜1
g˜ "
bb˜1
0
˜
q
W
! q˜ L " (# 1)qW˜ ± (# 2)q˜ L " qg˜!

q˜ R " qB˜ 0

q˜ R " qg˜㻶㼐㼄㼏㼏㻃㼐㻓43!
!

㻱㻋㻕㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻌㻒㻱㻋㻱㼒㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻌㻟㻳㼗㻃㼒㼉㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼓㼄㼌㼕㻃㼖㼜㼖㼗㼈㼐㻡㼐㻓㻋㻪㼈㻹㻌
㻱㼘㼐㼅㼈㼕㻃㼒㼉㻃㼈㼙㼈㼑㼗㻃㼌㼑㼆㼏㼘㼇㼌㼑㼊㻃㼗㼚㼒㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼌㼖㻃㼈㼑㼋㼄㼑㼆㼈㼇㻃㼅㼜㻃㼖㼗㼒㼓㻃㼄㼑㼇㻃㼖㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻑㻃㻃㻶㼄㼐㼈㻃㼖㼗㼕㼘㼆㼗㼘㼕㼈㻃㼈㼛㼆㼈㼓㼗㻃㼉㼒㼕㻃㼊㼄㼘㼊㼌㼑㼒㻃㼇㼌㼕㼈㼆㼗㻃㼓㼕㼒㼇㼘㼆㼗㼌㼒㼑㻑㻰㼒㼐㼈㼑㼗㼘㼐㻃㼒㼉㻃㼗㼚㼒㻃㼏㼈㼓㼗㼒㼑㻃㼆㼄㼕㼕㼜㻃㼌㼑㼉㼒㼕㼐㼄㼗㼌㼒㼑㻤㼅㼒㼘㼗㻃㼐㼄㼖㼖㻃㼇㼌㼉㼉㼈㼕㼈㼑㼆㼈㻃㼅㼈㼗㼚㼈㼈㼑㻃㻱㻔㻃㼄㼑㼇㻃㻱㻕㻠㻓㻑㻗㼐㻔㻒㻕䚭䚭䜁䜂ୌᏽ㼐㻓㻋㻪㼈㻹㻌

44㻵㼄㼗㼌㼒㻃㼒㼉㻃㻶㼘㼐㻃㼓㼉㻃㻳㼗㻃㼒㼉㻃㻖㼕㼇㻃㼄㼑㼇㻃㻗㼗㼋㻃㼍㼈㼗㻃㼒㼙㼈㼕㻃㻶㼘㼐㻃㼒㼉㻃㼓㼗㻃㼒㼉㻃㻔㼖㼗㻃㼄㼑㼇㻃㻕㼑㼇㻃㼓㼗㻃㼍㼈㼗㻑㼐㻓㻋㻪㼈㻹㻌
㻬㼉㻃㼐㻓㻡㻃㻔㻓㻓㻓㻪㼈㻹㻃㼖㼌㼊㼑㼄㼏㻃㼏㼒㼒㼎㼖㻃㼏㼌㼎㼈㻃㻗㼍㼈㼗㻐㼏㼌㼎㼈㻬㼉㻃㼐㻓㻃㼌㼖㻃㼖㼐㼄㼏㼏㻏㻃㼖㼔㼘㼄㼕㼎㻃㼓㼕㼒㼇㼘㼆㼗㼌㼒㼑㻃㼌㼖㻃㼇㼒㼐㼌㼑㼄㼗㼈㻏㻃㼄㼑㼇㻃㻕㼍㼈㼗㻐㼏㼌㼎㼈㻃㼗㼒㼓㼒㼏㼒㼊㼌㼈㼖㻃㼄㼕㼈㻃㼈㼛㼓㼈㼆㼗㼈㼇㻑㻃㻺㼈㻃㼆㼄㼑㻃㼇㼈㼗㼈㼕㼐㼌㼑㼈㻃㼐㻓㻃㼄㼑㼇㻃㼓㼈㼕㼉㼒㼕㼐㻃㼆㼒㼑㼖㼌㼖㼗㼈㼑㼆㼜㻃㼆㼋㼈㼆㼎㻃㼉㼒㼕㻃㼗㼋㼈㻃㼈㼛㼆㼈㼖㼖㻃㼌㼖㻃㼐㼖㼘㼊㼕㼄㻃㼒㼕㻃㼑㼒㼗㻢45㼐㻶㼘㼊㼕㼄䛑䛯䛌䛑䠑䚭䝦䝋䝯䜊䝕䝭䝥䞀䝃䞀䛴䛦䛊䛥䛊䛴㡷ᇡ䜘୕ᡥ䛱ぜฦ䛗䜑ฦᕱ䜊㼙㼄㼕㼌㼄㼅㼏㼈㻃䛴㛜Ⓠ䛝䚮ᵕ䚱䛰㻶㻸㻶㻼㻃㼐㼒㼇㼈㼏㻃䛴䝋䞀䝃䝝䞀䜽໩䚭䚭㻋㻩㻤㻶㻷㻌౐䛌㐠ර䛴㛜Ⓠ䜊ౚ䛎㛜Ⓠ䛝䛰䛕䛬䜈䚮㔔さ䛰㼘㼖㼈㼕䛮䛰䜑䛦䛗䛭䜈ኬว䚭㻋㻩㼘㼏㼏㻌㻐㻡㻃㻃㻥㻐㼗㼄㼊㻏㻃㼗㼄㼘㻐㼗㼄㼊㻏㻃㻃䞀䞀䠐䚭䛙䛌䜊䛩䛬䚮ふῼ䛛䜒䛥䜈䛴䛒䚭䠿䠥䡇䠹䡄䠳㻋㼐㻪㻰㻌䛴䛈䜑Ⅴ䛮㻦㼒㼑㼖㼌㼖㼗㼈㼑㼗䛦䛩䛥䜏䚮Ꮽᚨ䛝䛬ḗ䛴㼖㼗㼈㼓䛱㐅䜇䜑䚯㻐㻐㻡㻃㻃㼈㼑㼇㼓㼒㼌㼑㼗౐䛩䛥㻃㼎㼌㼑㼈㼐㼄㼗㼌㼆㻃䛴්ᵋᠺ䚭䚭䚭䠞䜈ᚪさ䛦䛝䚮䠔䠙䟺䠥䠟䠀䠥䠧䠥䠫䟻䛴⌦よ䜈䚭㻕㻓㻔㻓ᖳ௧㜾䛭䛝䜍䛌䚯46

質量の再構成に関して

g˜

"˜ 20

q˜

適当なdecay chainを選ぶ (key point!)（奇麗か？ 他のSUSY Decay chain? 長いか？）
2. mass やPＴなどのkinematic !
distributionを作る!
!
3. Edgeやendpointからmassの関係に束縛を与える
1.

!0

"˜ 10

l

l

q

q

!

! 下から攻めあげる$ m( ˜l±R ) '2!
!

max
M ll!
= m( "˜ 2 ) 1# &0 )% m( "˜ 2 ) (Sharpな
Edge Mmaxll!

˜l±R$ m( "˜ 10 ) '2
1# &± )% m( ˜l R ) (•一般に関係式の方が未知数（質量）より少ない。Modelの助けを借りてMassの絶対値を決める。
•発見と違って、model依存性が強い
モデル依存度は、でも、モデルさえあってれば 約５％の精度でＤＭの質量決定出来る。
47

運が良くて、２Body decay chain があったら、モデルの過程なしに質量が決定できる。

登場人物４人

˜" 20

q˜

˜l±R
q

!

!

"˜
l

m (l±j) spectrum!

!

end-point: 479 GeV
exp. precision ~1 %!

!

4未知数 vs 4条件 →m (ll) spectrum
end-point : 109 GeV
exp. precision ~0.3%

01lm (llj)min spectrum
end-point: 552 GeV
exp. precision ~1 %m (llj)max spectrum
threshold: 272 GeV
exp. precision ~2 %!

model independentにmassが決まる。(3-12%程度
48
for 700-800 GeV squark, gluino）

いいこといっぱいのＳＵＳＹ
超対称性は、で重要な働きをする。

䛭䜈䚮ぜ䛎䛬䛊䛰䛊䟵䟵䟵

49

OPAL検出器
4. Feとチェンバーでハドロンのエネルギー

３．鉛の入ったガラス：シャワーが起こる
電子、光子のエネルギー測定

5. 全部を通り抜ける粒子はμだけ（νも）

１．Gasが入っていて荷電粒子が通ると飛跡が見える。これを高い電圧かけて集めて読む

２．大きな磁石：曲がり具合で運動量がわかる。

50

どんな風に見える？

横から

上から

こんな感じのイベントが約1Hzで収集、電子、ハドロン（パイ）、γ、全体に大きなmissing E

51

LEPで探すSUSY過程
e +e" # $˜ 10 $˜ 10

は、観測出来ない（両方Dark)

ので、以下の２つが大切!

sとｔはnegative interference
Slepton が軽いとσが現象

生成断面積は、スカラーレプトンの性質に依存する →52

LEPで探すSUSY過程
生成したchargino/neutralino/scalar leptonは、すぐに崩壊する。
ここでもスカラーレプトンの質量が大切

Scalar leptonが軽いとlepton終状態が増加する。

全ての組み合わせ（トポロジー）を探索
53

観測されたデータは、バックグランド（標準理論の予言する）と一致している。例として,,M(qq ' )Beam軸に垂直な方向のアンバランス
信号はN1が逃げるので大きなアンバランス
バックグラウンド:

e +e" # W +W " # l$qq '!

Mwの所にpeak,
Signalは低い所に出る

全てのトポロジーでズレは観測されず。

54

スカラーレプトンの制限
スカラーレプトンとN1の質量差がたまたま小さくなと leptonがひょろひょろになって見えない。

"m(= m( ˜l ± ) # m( $˜ 10 )) > 3GeV!

m(scalar lepton) >94-98GeV
depending on neutralino
mass
これは、model (1)
(2)
で有効。

55

スカラーτの制限

τはmixingの効果で軽くなる。

τは崩壊するので感度が悪くなるm(scalar τ) >85-90GeV
depending on neutralino
mass

56

±
1 charginoに対する制限 モデル（２）Beam energy からの制限103.5GeV"˜

近くまで排除している。
細かい話（１）m 2 (e˜L ) = m02 + 0.52m1/2 2 " 0.27D
m 2 (e˜R ) = m02 + 0.15m1/2 2 " 0.23D
m 2 (#˜ L ) = m02 + 0.52m1/2 2 + 0.50D!

ｍ0が小さいと、スカラーレプトンが軽くなり、干渉項の符号で断面積が小さくなる。（制限が悪くなる）
細かい話（２）Model2と言うのはHiggs関係のパラ
メターμを自由にしたもの
軽いCharginoがHiggsinoになることも可能
この場合、結合がyukawa結合
重い物よくくっつく。
tanβが大きくなるとτが軽くなりまた制限が悪くなる。
57

0
1 LSP(DM)に対する制限 モデル（２）"˜だいたいcharginoの半分の質量下限は、４５~５０GeV(赤はm0が小さい時、黄色は大きい時）
一部悪い所 36GeV（μとM２がたまたま似たような値になると、
Chargino/neutralinoの質量が縮退してしまい、加速器実験では見えにくい）58

0
1 LSP(DM)に対する制限 モデル（1）"˜

条件を厳しくした。
更に、ヒッグスの質量についても予言が可能であり、
small tanβは、これで否定される。
この場合下限は、５０GeV59

0
1 LSP(DM)に対する制限 の まとめ"˜

モデル（1） mSUGRA0˜m( "1 ) > 50GeV

モデル（2） CMSSM

m( "˜ 10 ) > 36GeV

モデル（3） non universal!
!

(higgsを使ってない）

全くのnon universalにすると、残念ながらLEP だけでは制限が付かない。LEPでは
N2,C1 を探している。Wino, higgsinoのmassに制限を与えている。
Wino/Bino massに対する関係がないので、Bino LSPに対しては無力。（ある程度関係が必要）

Dark Matterの直接検出に重要な制限（軽いＤＭは反跳が小さいので、検出が難しくなる）
60

DM直接探索の現状（１）軽い所は、感度がないけどばっさり、棄却した。
（２）かなり？？ですが、DAMAと言うNaIを使ったグループが季節変動を観測
ＤＭ？
この領域も相当領域 棄却

Halo に対して
170-270km/s

61

˜b " b#˜ 0
11

˜t1 " c#˜ 10

!

!

!

M(stop)>96GeV (θ=0)
93GeV (θ=56o decoupling)（Δm>5GeV)

M(sbottom)>99GeV (θ=0)
92GeV (θ=68o decoupling)62（Δm>10GeV)

[4] Conclusion
We had good and enough luminosity at LEP.
SUSY motivated 20 topologies are selected andTopology-oriented searches are performed at LEP.
No excess(>2.5σ) is found in all topologies.
Lower limits
are obtained:m( "˜ 1± ) > 103.5GeV(m(#˜ ) > 300GeV )m( "˜ 1± ) > 94GeV(Any m0 , $m > 3GeV )m( "˜ 10 ) > 46GeV(Any m0 )m(e˜R ) > 99.9GeV(m( "˜ 10 ) = 40GeV )m(µ˜ R ) > 96.6GeV(m( "˜ 10 ) = 40GeV )m(%˜ R ) > 93.3GeV (m( "˜ 10 ) = 40GeV )m( t˜1 ) > 93GeV($m > 5GeV )m(b˜ ) > 92GeV($m > 10GeV )
1

63

纏め
䛥䛕䛛䜙䚭㼈㼛㼆㼌㼗㼌㼑㼊䛰◂✪䛒䛈䜐䜄䛟䚯䟺䠃䟻䠔䠙䛴フ౮䚭㼇㼄㼗㼄㻃䜘⏕䛊䛥フ౮䟺䠄䟻㼍㼈㼗㻏㻃㼐㼈㼗䛴ῼᏽ䝿㼆㼄㼏㼌㼅㼕㼄㼗㼌㼒㼑䚮㻷㼕㼌㼊㼊㼈㼕㻃䟺䠅䟻䠥䠧䠥䠫䛭䛈䜑䛙䛮䛴ッ᪺䟺എッ䟻䟺䠆䟻්ᵋᠺ
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