ＬＨＣが切り拓く超対称性の世界
あと２年ではじまります。
ATLAS EM カロリメータが稼働<- 宇宙線を捕らえた。
This is no drill(simulation),
this is real data!!

「１」 何故、TeVなのか？
この物語は１５年前、1989年まで遡ります。

世界最高エネルギー e+e- LEP

電子・陽電子を加速するための超伝導加速管

電子と陽電子を加速して、逆方向に衝突させる。
重心系のエネルギーは、
91GeV(Mz: Zボソンの量産)から 最高 209GeV
曲げる為の磁石(勿論世界最高エネルギー）
今LHCトンネルとよばれているが(1989年実験開始ー2000年終了)

昔はＬＥＰトンネルと呼ばれていた

Ｚの強い共鳴（ブライトウィグナー）とそれに続くWW生成

電弱相互作用(EW)~100 GeV での素粒子の研究を 誤差（0.1%）の高い精度で行った。 10-3の精度で標準理論の精密検証

1989-2000年
LEP,SLD実験で大量のZ/Wを生成して精密の検証を行う。
色々な物理量をO(0.1%)の高い精度で測定。ゲージ原理の確立（１）0.1%の高い精度なので一次のloopを通して、直接見えない粒子（top/higgs/SUSY)の性質も測定出来る。
Top>> Higgs~SUSY（２）３つの力の結合定数を精密測定 -> SUSYとあいまって統一の可能性を示した。

（１）見えない粒子の効果

重い（無限）場合はだめ。
軽いHiggs粒子の存在を間接証明:
260GeV(95%CL) より軽い
この軽いHiggsがＬＨＣで、約１年で確実に発見出来るー＞

EW breaking シナリオ確立
Higgs機構
自発的対称性の破れのenergy
scale O(100GeV)が存在する。

ー＞

電弱スケールが持ち込まれた。

ＬＨＣでヒッグス粒子の直接証拠を得る。
その性質を調べる。

自然は元来高い対称性を持っていた。これが、冷えて、対称性を破った基底状態の方がエネル
ギー的にお得な場合、自発的にここに落ち着き、結果、対称性が壊れた様に見える。
ーー＞ 自発的対称性の破れ
１．「質量の起源」の解明
２．対称性の破れによる相転移の証拠ー＞宇宙史の根幹
シナリオを直接証明
ー＞図接線方向自由度は、ＮＧＢは、Gauge場の縦波
垂直方向は、ヒッグスの質量：形が質量

SU5 or SO10 or ?
GUT
ここは？
SU2*U1->U1em
Higgs?
カイラル対称性π中間子

Dark Energy 70%!?

量子重力?

佐藤勝さんよりこうやって、ＬＥＰで、EW(O(100GeV))のスケールがあることを見た。（最終確認はLHCでHiggs発見とその研究 10%程度で結合も）ここで 我々は、新しく、より深淵な問題にぶつかる。
（甲）より高いエネルギー、より高い対称性の物理（１０１６ＧｅＶ）から、１４桁も小さいエネルギースケールが自然に導出できるか？
階層問題：（乙）たとえ、”神の手”で、問題（甲）を無事を解決してもさっき使った手「高次補正」ですぐにcut off の大きさ程度の補正量になってしまう。
Λcutoff2 - Λ’cutoff2 ＝ O(100GeV)^2 -> Fine tuning 問題

標準理論は、高いエネルギーですぐに破綻する。補正が大きくなりすぎる。
量子補正~Λcutoff これを解決する２つの相対する考え方：
2-1 超対称性
Fermion/Bosonを交換する対称性(B) 補正符号が逆でキャンセル(A) Yt~１ ー＞ 輻射補正で(SUSY 2-10)(Ｃ) GUTの可能性(D) 暗黒物質（ＤＭ）のよい候補(E) LEPなど精密測定が示唆(Ｆ) 時空の構造に密接に結びついた対称性
量子論と重力を結ぶ上で重要な役割 spin=2 - 1

2-2 “大きな”余次元高いエネルギースケールは幻影。LEＰでみたEWだけが本当のエネルギースケールで、重力は余計な次元の効果で小さく見ているだけ。
d=4+N (d=6--11?)
余った次元は、丸まっている。
このスケールまで行くと、重力も大きな力。
ー＞ これは９月にでも

(A)

(B)

O(1TeV) のSUSYがあれば、Yt=1と結びついて自然にEWが 1014桁下に作ることが出来る。
（詳しくは SUSY2-8)

１−１０%程度のtuningで輻射補正を安定させようとおもったら
ΛＳＵＳＹ2 - Λ’susy2 ＝O(100GeV)^2
ΛＳＵＳＹ~
O(1TeV) のSUSY

(C)

超対称性による力の大統一（ＧＵＴ）

超対称性は、で重要な働きをする。

（Ｃ）

３つの力（電磁気力、弱い力、強い力）の強さを精密に測定。（＠LEP)
登場人物を入れると、その力が高いエネルギーで、どう振る舞うか予想出来る。（繰り込み群方程式）
SUSY O(1TeV）付近にあると、３つの力は1016GeVで一つの力になる可能性が示された。
ーー＞ 力の大統一！！

（Ｆ）

（Ｄ）Ｄark Ｍatter の良い候補

2+0.016#0.018"CDM h = 0.113

宇宙のDMを自然に説明する領域もＳＵＳＹ O(1TeV)
詳しくはＣＯＳＭ

gb15章

Co-annihilattion
でちょうど良いΩＣＤＭcsµµχ±χ±γがないので駄目が見えた？

（E） LEPの精密測定で見えないＳＵＳＹ粒子の弱いながらも。

こういう高次の効果をみた。SUSYがあれば、などの補正がある。Self-Energyへの補正、vertexへの補正
終状態を選べば様々なＳＵＳＹ粒子の間接効果
MSUSY->無限大で見えなくなる(decoupling)

（E）

ＬＥＰの測定も Ｏ（1TeV）のＳＵＳＹがある方がデータをよく再現する

（Ｆ）原理主義者が愛するもの（Ａ）−（Ｅ） 私の様なノンポリ でも O(1TeV) づくし「これらに答えを出してくれ、２１世紀の物理を切り拓くのがLHCの役目」？本当に出せるの？
（エネルギーの足らない？）

Mass(gluino,squark) < 2.5TeVなら発見可能“本物のTeVコライダー”

「２」 ＳＵＳＹの（破れの）モデル
詳しくは、ＬＨＣの為のＳＵＳＹ講座

２，３章参照ＳＵＳＹは破れた対対称性：破れの起源を「Hidden Sector」におしつける。
これをどう我々の世界に伝搬させるか？

フェルミオンとボソンを交換する変換（超対称性変換）
通常の粒子
S=1/2

charged lepton: e, μ,τ
neutrino:
ν, ν, νquark:u, c, td, s, b

S=1

photon : γ (B0 and W0)
Weak Boson : W+-, Z
gluon:g

S=0

Higgs:

S=2

Graviton:h, H,A, H +G

超対称性粒子
S=0

S=1/2
S=1/2
S=3/2

~ ~ ~
charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν
scalar quark: ~u, ~c, ~t~ ~ ~d, s, b~
Bino : B0~ ~Wino : W+-, W0
gluino: ~g~ ~ ~Higgsino: H01, H02, H+~
gravitino:

Spin 1/2違う
粒子を予言
素粒子：
fLfRは別粒子
それぞれ、右巻きと左巻きに対応する
Scalar 粒子がいます。

G

1930 anderson
Positronの発見(反物質の発見）-> カイラル対称性が導入・理解-> 繰り込み可能なＱＥＤ（歴史は繰り返す）SUSYの破れ（3種類）とＤＭの候補（３種類）
通常の粒子
S=1/2
S=1

超対称性粒子~ ~ ~charged lepton: e, μ,τ
neutrino: ν, ν, νquark:u, d, c, s, t, bphoton : γ (B0 and W0)
Weak Boson : W+-, Z
gluon:
gh, H,A, H +-S=0

Higgs:

S=2

Graviton:

S=0

Axion: aG

S=0charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b

S=1/2

Bino : B0~ ~Wino : W+-, W0~
gluino: g

S=1/2

~ ~ ~
Higgsino: H01, H02, H+~

~

S=3/2
S=1/2

gravitino:

Axino: a~GPQ
2. Gravitino(B)SUSYの破れ

Neutralino

4つの状態は混合する。
そのうち一番軽い状態は安定で良いＤＭの候補
質量：O(10)-O(100)GeV
非相対論的な Cold DM(A)SUSYの破れ

SUSY粒子SUSY粒子
重力を介して、伝わる場合：

3. Axion/Axino
10-5~ 10-6 eV (Cold DM)
KeV-GeV (Warm-Cold)1.

ゲージ相互作用を通して伝わる場合：~
G が軽いまま(<1GeV Warm DM)（Gauge mediation )宇宙論的にはあまり面白くない。
(warm, slow decay BBNにおいたする）~
G が重くなる。

（Gravity mediation)（Ｃ）アノマリー

Minimal Super Gravity model:
4個のパラメター(mSugra) ：~ ~ ~charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b

S=0~

Bino : B0~~
gluino: g~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:~ ~~gravitino:
G

S=3/2

~

(M 1 )(M2)(M3)

mo, m1/2, tanβ, A0,sign(μ)(mass @GUT) (VEV) (scalar 3点) (Higgsino mass)
GUT scale(2*1016GeV)で、共通の質量、３点結合
ヒッグスセクターもsfermion, gauginoと同じ

H01, H02, H+- (μ)

M1：M2 ：M3 =α１： α2： α3 ＝0.4 m1/2 : 0.8 m1/2 : 2.8 m1/2

GUTのスケール@Mz

自然にマイナスになる。
これが自発的対称性の破れ
ヒッグス機構1TeVくらいその他の粒子の性質
Running effect
結合が強い程太る

共通＠GUTMass＠EW

m2 ( g˜ ) = (2.8m1/ 2 )2

LとＲ：SU(2)に対する電荷を持っているか否かでfermionも２つに分類される。
それ以外の量子数は同じ。
SU(3)：強い力 一番太る
SU(2) : 少し太る
L>R

•Coloured partciles( g˜ , q˜ )は重い

m2 ( u˜ L ) = m02 + 6.28m1/2 2 + 0.35D
m2 ( u˜ R ) = m02 + 5.87m1/2 2 + 0.16D
m2 ( d˜L ) = m02 + 6.28m1/2 2 " 0.42D
m2 ( d˜R ) = m02 + 5.82m1/2 2 " 0.08D
m2 ( e˜L ) = m02 + 0.52m1/2 2 " 0.27D
22021/ 2m ( e˜R ) = m + 0.15m" 0.23D

˜•第３世代の f は軽い。
(Yukawa+LR mixingの効果)
ＤＭとの関係では
τが大切!
222%!
m+0.52m+m
201/2" #0.27Dm ("˜) = '&#m" (A" + µtan$ )#m" (A" + µtan$ ) (*222
m0 + 0.15m1/2 + m" #0.23D)

m2 (#˜L ) = m02 + 0.52m1/2 2 + 0.50D( D = M cos 2$ < 0( Higgs)) !
2Ztanβが大きいと,τが大切μとChargino/ Neutralino
S=1/2

S=1/2~

m1

Bino : B0~~
Wino : W+-, W0
Higgsino:~~

同じ量子数を持っている状態は混合し、質量のeigenstate を作る。
これが、Chargino (charged wino + charged higgsino)
Neutralino(bino, neutral wino+ neutral higgsino)m2~

H01, H02, H+-

μ0%
M10"M Z sin#W cos $M Z sin#W sin$ ( " B˜ %'* $W˜ 0 '0M2
M Z cos#W cos $ "M Z cos #W sin$ * $ ''0'"M Z sin#W cos $ M Z cos #W cos $* $ H˜ 1 '0"µ'* $ H˜ 0 '"µ0& M Z sin#W sin$ "M Z cos #W sin$)# 2&# "˜ 10 &Mass eigenstate % ˜ 0 (%"2 (% "˜ 30 (% !0 ($ "˜ 4 '

1.
2.

!

"˜ 10 がLSP( Lightest stable particle) -> DM
M1, M2,μ,Mzの大小関係が大切。Mzが小さいとすれば、! 2が小),
LSPは、Bino-like(M1が小）、 Wino-like(Mhiggsino-like(μが小）。。

chargino/neutralinoの性質はこれらの大小関係が鍵となる。 (GUT M1:M2
higgsino mass) どうかわるは？
Decayの所でCharginoもM2,μの混合状態でWino-like とhiggsino-like!

SUSYの破れ(２)一般にパラメターはＣＰ位相も入れて124ある。”もっともらしい仮定”を入れて、自由度を減らす。

~ ~ ~S=0charged scalar lepton: e, μ,τ
~ ~ ~scalar neutrino: ν, ν, ν~ ~~ ~ ~scalar quark: ~u, d, c,s, t, b~

Bino : B0~~
gluino: g~

S=1/2

Wino : W+-, W0

S=1/2

Higgsino:

S=3/2

~ ~~
gravitino:G~(M 1 )(M2)(M3)

H01, H02, H+- (μ)

（３）
ＭＳＳＭ
（この言葉は、人によって全然定義が違います。）
Ａ： μをfreeにする (CMSSM) higgs まで？
B: SO10 likeにして、m０を表現ごとにわける
Ｃ：
M1,M2,M3 μ tanβ
(5個 NaïveなＧＵＴでない）
Mslep_L, Mslep_R, Msqu_L, Msqu_R (4個 縮退）
第３世代 3(t,b,tau)*2(L,R)-1(top mass) (５個）
A,At,Ab,Aτ
(4個）
１８個程度のパラメター
第１，２世代は縮退しているFCNCの制限
ＬＳＰはneutralino_1 などの制限

R-paritの破れたモデルの研究もあるけど、今は仮定する。

「3」 ＬＨＣでの超対称性事象(SuperGravity) の特徴「ＬＨＣの為のＳＵＳＹ講座 ５，６，７章」参照

OPALで期待されたＳＵＳＹ事象ＡＴＬＡＳで期待されているＳＵＳＹ事象

ＬＨＣでのSUSY粒子の生成過程
陽子は、クォークとグルオンで構成されている。クォークとグルオンから生成されるので( g˜ g˜ , g˜ q˜ , q˜ q˜ ) が、主要な生成過程である。

!

軽いとき

結合はαs

本当に重いときmass を決めれば一意にきまる。

( g˜ g˜ , g˜ q˜ , q˜ q˜ ) 生成断面積 at LHC
σ~100pbm(q˜ ) = m(g˜ ) = 0.5TeV g˜ g˜がmain!

m(q˜ ) = m(g˜ ) =1TeV!

g˜ : 2TeVm(q˜ ) = m(g˜ ) =!2TeV

σ~3pb
σ~20fbu˜u˜, u˜d˜ がmain!
q˜ : 2TeV!

!

g˜ :1TeVq˜ :1TeV!
!
!

•大きな生成断面積•ただの強い相互作用:!
mass以外は SUSY parameterに強く依存しない。
•High x のpdfが大切•Ｋ-factor 1.4 SUSY NLOの計算もすすんでいる。

g˜ , q˜ のdecay tablem( g˜ ) < m(q˜ )!

!
!

!

!

g˜q˜ Lq˜ Rm( g˜ ) " m(q˜ )qq B˜ 0 (# 3)g˜ " qq W˜ 0 (# 1)!
qq W˜ ± (# 2)g˜ " qq˜!
tt˜1
g˜ " ˜bb10˜qW! q˜ L " (# 1)qW˜ ± (# 2)q˜ L " qg˜!

q˜ R " qB˜ 0

q˜ R " qg˜! Strong interactionm( g˜ ) > m(q˜ )EW interaction!

ここら辺はあまりモデルによらない。Massの関係やB,Wとχの関係、第３世代などが依存、、!

!

±1"˜ , "˜0
2 の崩壊モードについて

2-Body decay chainm( "˜ 1± ), m( "˜ 20 ) > m( ˜l± )III Decay to Higgsm( "˜ 20 ) # m( "˜ 10 ) > m(h)"˜ 20 # h"˜ 10!
±± 0"˜ 1 # W "˜ 1!

!

"˜ 1± # ˜l±$ # l± "˜ 10$"˜ 20 # ˜l± l m # l± l m "˜ 10!

Decay to W/Zm(h) > "m > m(W , Z )"˜ 20 # Z 0 "˜ 10"˜ 1± # W ± "˜ 10!

III
IV3-Body decay "m < m(W , Z )"˜ 20 # ff"˜ 10!

"˜ 1± # ff"˜ 10!

!

これらは基本的にkinematicsだけであり、依存性は少ない。
Sfermion propagatorで3bodytan" >> 1 の時 "˜1 が軽くなり、τへのdecay branchingが増える。
τ-IDが大切。Higgsino成分が多くなると、然り。

非常に大雑把に言うと期待されるevent topologyは、
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

•BGは、tt, QCD, Z+njets, W+njets•Missing ETの測定、high Pt jetの較正がkeyになる。

カスケード事象

「４」 ＳＵＳＹ発見能力
multi
leptons
E/ T + High PT jets + b-jets
τ-jets!

No lepton mode:

One lepton mode:

大きなmissing Et
大きなPt jet複数High Pt lepton
大きなmissing Et
大きなPt jet 複数

発見Key は ４つ(1) Missing Et(2) High Pt jet(3) Lepton(4) Background

詳しくは「ＬＨＣの為のＳＵＳＹ講座」８章
これからの研究課題
同じく８章と１１章

ATLAS Level-1 Trigger (KHz)

Ｌ１は問題なさそう。

ATLAS High Level Trigger (Hz)No lepon mode のredundancyがない。 （8-2）

Z->ll,W->lnuはよいcalibration
Control sample
107-108 sampleが一年でたまる

あと、４桁 off-line
解析で落とす。

No lepton Z (νν,ττ)+ N jets
mode: W (τν) + N jets
tt + N jets
QCD multi-jets( 1.Fake-missing Et
2.heavy flavour のsemileptonic decay)= E/ T + " PT
Up to 4jets!

最近に我々の研究でBackgroundにも多くのHigh Pt jet がいることが判明して、２−５倍程度ふえることが判明して、No lepton mode：
重いＳＵＳＹ
1.5-2TeV以上は少し吟味が必要。
まだ、QCDは研究途中

古いversionですが、これはapproveされているのでCounts/(10fb^-1 400GeV)(1) Background increses by facor 2-5 depending on Meffx1x2x5(2) Slop becomes gentle,
the same as signal

Meff (GeV)=mEt & ΣPt of jetＦａｋｅレプトン ~10-4Signal is reduced to 20-40% of no lepton mode,
Background suppress by about factor 20-30

S/B is better thanno lepton mode.

Counts/10fb^-1 400GeVOne lepton mode : tt + N jets
: W + N jets

SUSY signal
Mass=1TeV

Meff(GeV)mSUGRAの発見能力

少し悪くなると思いますがSLHC(L=3000fb-1 )で約3.5TeVまで

L=300fb-1 で約2.5TeVまで
Cold DMとして面白い領域
実験データが示す領域はほぼ１週間ー1ヶ月のrunで十分
約1年のrun(L=10fb-1)で 、約2TeVまで約1ヶ月のrun(L=1fb-1)で~1.5TeVまで５σ可能
GUT:約500GeVに相当する。LEP-IIの５倍
No EWSB

２００８年には発見が可能質量の再構成に関してg˜q˜

適当なdecay chainを選ぶ (key point!)q（奇麗か？ 他のSUSY Decay chain? 長いか？）
2. mass やPＴなどのkinematic !
distributionを作る!
!
!
3. Edgeやendpointからmassの関係に束縛を与える
1.

!0"˜ 20"˜ 10llq! 下から攻めあげる$ m( ˜l±R ) '2!
!

max
M ll!
= m( "˜ 2 ) 1# &0 )% m( "˜ 2 ) (SharpなEdge Mmaxll!

˜l±R$ m( "˜ 10 ) '2
1# &± )% m( ˜l R ) (•一般に関係式の方が未知数（質量）より少ない。Modelの助けを借りてMassの絶対値を決める。
•2body decay chainが最低３連発した
場合は model independentに決めることが出来る。(次のページ）•tanβが大きいと段数が増えたり、τ、ｂが多くなる。
•発見と違って、model依存性が強い。
•Br測定は難しいm (ll) spectrum
end-point : 109 GeVexp. precision ~0.3%

登場人物４人q˜"˜02

˜l±Rq!

!

˜"10l!
!
m (l j) spectrum±

end-point: 479 GeV
exp. precision ~1 %!

!

4未知数 vs 4条件 →!

lm (llj)min spectrum
end-point: 552 GeV
exp. precision ~1 %m (llj)max spectrum
threshold: 272 GeV
exp. precision ~2 %model independentにmassが決まる。(3-12%程度
for 700-800 GeV squark, gluino）

まとめ
a few TeVまでにＳＵＳＹがある傍証がいっぱいあり、ＬＨＣは,これを、ほぼカバー出来る。
１９３０年の反物質発見以来の大きな快挙であると同時にGUT/Planckに一気に近づく。
実験開始まで２年： Commissioningまで１．５年です。
今までのモデル遊びはおわり。
今からは発見に向けて（１）検出器の効果の評価 重要な３つの鍵（２）バックグランドの現実的な評価とデータを用いた外挿（３）それらの不定性を弁える（４）それでも残ったexcessをSUSY起源だと納得させる方法の研究
詳しくは 「ＬＨＣの為のＳＵＳＹ講座」 ８章
そのあとの測定は、９，１０章参照

３．SUSY発見に必要となる研究課題
２００７，８年に蓄積された １−１０ｆｂー１（予定：デザインの１／１００−１／１０）の積算ルミノシティーで発見を行う。
（１）さっき話した様に原理的には、 mass 1.5TeV(L=1fb-1)---- 2TeV(10fb-1)まで発見が可能であるがかなり胡散臭い研究で これを現実的にする。
Backgroundの再評価と実験データを用いたバックグランド評価法に確立（２）ＳＵＳＹの鍵は、high Pt jet & missing E
この二つのcalibration と systrmstic 評価

TriggerもＯＫ？

（１）（２）はexcess の確立（３）見えたexcessが、ＳＵＳＹかどうか？ の同定
Msugra? Sugraの一派、GM(slepton LSP, gamma)
現在、Identificationの議論が全くない。（特にLuminosityが少ない時に）「Ｌがたまって30−300 fb^-1 endpointが見えて、mSugra仮定して、mass計算して、、、、」を議論している
そのまえの議論：
また、同定で大切になる ＩＤ（b,leptonなど）の開発とfakeの評価（３）原理の確立（への一歩）

（３−１）ＢＧの再評価
Large missing Etの要求以外に、High Pt 2 jetや4jetを要求してBGを押さえている。
このHigh Pt jetをParton showerで評価している。
（W/Z+1jetはN=1までME
N>=2からParton shower，ttは、N>=1からPS）

PSは、collinear 発散やSoft発散が効く領域では有効だが、High Pt 領域では不十分である。
BGももっとHigh Pt jetが出るはず。
結果 missingも大きくなる。

Ex: good separator Et_miss+Pt of 4jets
相対的に、Et+sum Ptの高いところが高くなる。

(~700GeV)

BG

Pt distributions of 3rd jet for Z+ Njets processes
When the distributions
are superimposed,
You can see significant difference.

MEPS

Missing Et > 100GeVAt least one jet(parton) has pt > 100GeVAt least four jets(partons) have pt>50GeV

Hard jet is not emitted inParton Show:(It is famous problem.)•Factor of more then 100
is different.
•The same problem is in
2nd,3rd,4th,,,, jets
•Jet contribution should beunderestimated in current
estimations.

The same problem is observed in the top-pair production.

Top-pair
Red: PS prediction
estimated withPYTHIABlack shows
ME prediction(ALPGEN)

The Pt distribution (GeV) of the highest Pt of theadditional jets.

High Pt jets
are emitted in
tt production.
tt system isboosted

（３−２）Missing Et & jet energy scale の研究 (Fulｌ ネタ)
ＳＵＳＹの発見でkeyになるのが、missingの測定 と jet energy の測定
jet の energy： “Jet”をどう作るか？ Cone Ｒ＝０．４ or 0.7Ｋｔアルゴリズム：
実験初期に安定して使えて、十分Calibration が出来るか
Ｎｏｉｓｅ，Hot clusterに対応出来る様に、Kt？
Ｃｏｎｅ＋ＱＣＤ補正の方が？
-> Missing Et どう計算するか？ Jets+C(cell of jet)+Lepton or（ＣＭＳ）-(CELL）＋Lepton（ＡＴＬＡＳ）

ＣＥＬＬ単位でHadronとEMのcalibrationが必要 （e/h=1.2)（Jetにすると overall にcalibrationできる。Size 依存がでる）
ＣＥＬＬでやると、Noise があるので、加える条件を THSを設定する
softな成分が逆に落ちてしまう。(前回のＨｉｇｇｓ VBF tautau と同じなやみ）ー＞ topology で clusteringする？ (流行になりつつある）
ー＞ tracker ? （私の勝手な想像１）ー＞ 縦（深さ）方向情報？ （２）
勝手な意見ですが、ＳＵＳＹは、JET基本のほうがいい？

ＣＭＳの研究 Jet+tower
Higgsはlow Etが効くから駄目だけど、SUSYはhigh Etだから、、

Ｔｏｐｏｌｏｇｉｃａｌ ｃｌｕｓｔｅｒｉｎｇ(Noise 633 420 model)