E‑‑一←ー→・ーーーー←
ーーーー+ーー

運動の法則

電車や車に乗って加速したりフレーキをかけたりすると ，加速度あるいは力を感じる .しかし，特にどちらかを感じたとわかる人は少ないであろう .加速度と力という言葉は日常生活ではどちらも同じような意味に使われている場合が多い. しかし物理学では，力も加速度もそれぞれ別々に測ることができる(測定可能な)別個の物理量として扱う加速度は，速度を時々刻々と測り，その変化をかかった時間で割ればよい.力は物体力、運動をしていなくても，止まっている場合でもパネ秤りなどで測ることができる .

由2.1 運 動 の 法 則

力と加速度との聞にはどういう関係があるだろうか? 力が加わらなければ速度は変化せず，加速度はゼロのままである.止まっている物体は永久に静止し続け ，動いているものはそのまま等速直線運動をする.
このような性質を 慣 性 とよび， このことを 慣性の法則 または 運 動 の 第 1法則 とよぶ.
これまでの多くの実験を通して，力と加速度は比例することがわかっているつまり

Fcx.α(2.1)と表せる (cには比例を表す記号).一 般に Uが Z に比例する場合は ν=axと書 けて aは比 例 定 数 またはグラフの 勾 配 とよばれることから，(2.
1)の関係も比例定数を m として『初歩の物理~(小 野 文 久 著/裳華房)

2 運動の法則

10F = mα(2.2)

重~3と表すことができる.F

この 比例定数 m は力を加えられている物体(質点)の質量に他

図 2.1 力と加速度の関係ならない.

も川はt し の 定この関係は運動の第 2法則 または (ニュ ート ンの)運動の法則 とよば2.
2)の αに (1.
2)を代入したれている. (F=m d.~=mdi(2.
3)

さらに，この式の U に(l.1) を代入した
F=171d2r，.dt2(2.
4)

あるいは， これらの式の右辺と左辺を入れ替えたものはどれも 運動方程式 とよばれている.

(2.
3)は l階の微分方程式， (2.4)は 2階の微分方程式とよばれる形である.これらは力 F が何かの形で与えられれば位置ベクトル rを変数とした方程式であり，条件によっては簡単に解くことができる .
例えば F が時間によらない定数であれば， (2.
3)の両辺を時間 tで積分すれば速度 U が求まり，また， (2.4)の両辺を tで 2回積分すれば位置ベク トル rが求まる.
22.
2)の右辺で質量 m が [kg]，加速度 αが [m/s]で力 F の単位は (あるから [kgm/s
2] (キログラムメートル毎秒毎秒)となる . これをあらためて [N](ニュートン)と書 き，力学で重要な単位である.

2.
2 物体同士にはたらく力

JJ

物理学で出てくる重要な式や法則の多くは比例関係を表したものです

その意味で，これから出てくる数式も決して難しいものではありません

また， 運動の第 3法則 として， 作用・反作用の法則 ともよばれるものがある. 2つの昨む L作用)が互いに力を物体 (Aと B
及ぼし合っている場合 . AがB に及ぼす力(作用)と B がA に及ぼす力(反作用)は互
図 2.
2 作用と反作用の関係

いに大きさが等しく，方向が反対である

運動の第 3法則は .2つの物体(質点)の衝突の問題でよく使われる

2.
2 物体同士にはた 5く力

由

力学では，物体(質点)を押したりヲ ￨いたりする力を F として扱っているが. 2つの物体聞にはたらく本質的な力としては，万有引力とクーロン力があ る

2.
2.
1 万有引力
万有引力はリンゴが木から落ちるのをニュートンが見て思いついたといわれている.質量 mj.m2をもった 2つの質点が距離 rだけ離れているとき，両者の聞にはたらく力はそれぞれの質量に比例し距離の 2乗に反比例することが実験で、わかっている.例えば，互いの距離が 2倍に

2 運動の法則

12なれば力は1/4になり，それぞれの質量のどちらが 2倍になっても，力は 2倍になる.

1 一27αmF

この関係を等式で表すと共通の比例定数として G を用いて
ln2F=‑G一ln二l7二(2.
5)

fと書ける

F?
九 I】圃圃圃惨.~一一一一一一一一一一 γ 一一一一一一一一一一戸

ここでマイナス記号は f が増加する方向と逆の方向に力がはたらく(ヲ ￨力)からである .Gは万有引力定数 とよばれていて，G=6.
673X 10‑11 [m3/kgS2]

図 2.
3 万有引力は.物体問1の距隣の 2釆に反比例しそれぞれの質量に比例するである.
この万有引力定数は，1797年 に イ ギ リ ス のキャベンディッシュによたE

り初めて正確に測定され当時は，現在のようもず同な精密な電子機器がなかったため，高感度な測て定をするために光挺子の原理を利用して，万有引鋭ピ阜or

図 2.4 キヤベンディッシュによる万有引力定数

力による微小な鏡の振れの測定装置(光挺子)による光の反射の方向を拡大して測定したのである.

質量 1n [kg]の物体にはたらく地球からの引力の大きさは重力加速度の大きさ
g=9.
8[m/sJ2

2.
2 物体同士にはたらく力13を用いて mgと表さ れる.この gの値 は地球上の位置に よって多少変化するが，便宜上，一般にこの値を用いることが多い
質量 m の物体にはたらく重力の大きさは，下 向 きの加速度の大きさ Gを重力加速度の大きさ gとして，

F二mgと表される .
もちろんここでも， 加速度の単位 [m/s2] と質量の単位 [kg]から，力の単位は [kgmlS2]= [N] となっている .

回⑤主③1Nの力は次の 3つの果物のうち，どの重力にほぼ等しいだろうか?

(1)スイ 力(2) リンゴ(3) サクランボ。・•C)• • J

スイカ

リンゴ

サクランボ

図 2.
5 1Nの力の大きさは 3つの果物のうち ， どれの重力に近いか?

2.
2.
2 クーロン力
本書の電磁気学の ところで学ぶことになるが電気を帯びた 2つの質

点の聞に はたらく力は クーロン力 とよばれる . この力についても万有引力の場合と同 じ比例関係が成り立ち， 2つの電気量 ql，q2の聞にはたらく力の大きさはnuA
一2OA一fー一仇一一Fと表される.

(2.
6)

2 運動の法則

J4

この式の形は比例係数の違いはあるが. qlを 1n!. q2 を 1n2 とみると万有引力の場合と同じ形である.ただしクーロン力では，電気量の正負によって反発力(斥力)と引力の両方がある .ここで eoは真空の誘電率 とよばれる定数であり. 1/4πeOをま とめて 1つの比例定数と 考えればよい

9[(1/4πeO=8.
988X10kgm3/s2C])
.
2.
2.
3 摩擦力
力学で扱う力は，マクロな力の場合が多く，いわゆる，押したりヲ￨いたりする力(外力ともいう)や重力の他に，摩擦力や遠心力，コリオリの力などがある.ここでは摩擦力について説明し遠心力については後で述べることにする.
机の上に物体を 置くと，その物体には 重力がはたらいているにもかかわらず，物体は静止している.これは，重力の反作用として面の抗力が上向きにはたらいていて，この力が重力とつり合っているために物体が静止していると考えられる.

④ 鏡のようにツルツルに磨かれた金属平面の上に，同じように下面をツルツルに磨いた金属の物体を置いた場合と，接する両側の面をザラザラにした場
合とで，どちらが摩擦が大きいだろうか?

F‑寸

竺にLF

図 2.
6 同じ金属同士の摩擦

2.
2 物体同士にはたらく力

15

いま，物体を水平方向に押すとき，ある大きさ以上 の力が加わると物体は滑り出す

物体が静止 しているぎりぎりの力を (最大)静止摩擦力とよび， 物体が動き 出すと，急に力は軽くなったように感じる . このとき感じている力を 滑り摩擦力(動摩擦力) とよぶ.
摩擦力の中で一番小さいものは転がり摩擦力 とよばれるものである .
平面上に球または円柱を静かに置くと， 面 をほんの少 しだけ傾けても，これらは転がり始める .転がっているときに受ける摩擦力が，転がり摩擦力である.このように，転がり摩擦力は静止摩擦力に比べて非常に小さい.
一般的に，摩擦力の大小 には次の関係がある .
転がり摩擦力< 滑り摩擦力 < 静止摩擦力

車輪などの軸受けにボールベア リングが よ く使われるのは，摩擦力を最小 にするためである .

⑤ 凍った下り坂の左急力一ブ を曲がるためにハンドルを左にきった 5.車の前輪がスリップしてそのまま直進してしまった ハンドル操作をどのようにすれば助かる可能性が出てくるか?

/采函手/~みう/

図 2.
7 凍った下り坂で、のハンドル操作

2.運動の法則16

最大静止摩擦力は物体と面との聞にはたらく力

すなわち面からの垂直抗力 N に比例する.これが摩擦の法日JIである .

Fcx.N
このときの比例定数を仰とすると

F=μoNF→川「(2.
7)mgと表せて，この μ。
を 静止摩擦係数 という.

図 2.
8 面からの垂直抗力

摩擦力は，互いに接触している面と面が粗い方が大きいというのが常識とされているが，必ずしもそうではない.摩擦の原因はいろいろあり，接触する面を構成する原子の聞にはたらく引力(原子間力)も関係する場合がある.
特に，同種の金属聞にはこれがはたらき，ピストンとシリンダーを同一材料で作ると，いわゆる焼き 付きを起こすことがある .ねじの場合も同じであるが，この場合は聞に油をさせば問題は解決する場合がよくある.

静止摩擦係数 μ。を簡単に調べるには，面を傾けて，物体が滑り始めるときの面の角度を調べればよい.斜面の角度を 0とすると物体を滑らせる重力の斜面に平行な成分は F =mgsineであり，このときの面からの垂直抗力は N =mgcoseとなるので，これを F=μONの関係式に

図 2.
9 物体が斜面を滑り始める
ときの斜面の角度と摩擦力代入すると。
=taneμと求められる(次節の力の合成と分解を参照)•

(2.
8)

17

由2.
3 力の合成と分解
前節の摩擦のところで出てきたよz

うに，物体に加わる力の方向と物体が動くことができる方向が異なるような場合には，力を互いに垂直な 2つ(2次元)あるいは 3つ (3次元)F を F=(九，凡，F，)のように表す¥一く，各座標軸方向の成分を用いて力U¥一軸の方向にとるのが便利な場合が多¥凡ある.通常はこの分ける方向を座標FZの方向の成分に分けて考える必要がZ

図 2.
10 ベクトルの (x，y.z)成分と基本ベクトル (i，j， k)こともある.
各座標軸方向を向き，大きさが 1であるベクトル(単位ベクトル)の組を 基本ベクトル とよび， ，i( j，k)で表す.この表示を用いると ，F をX，y，z軸方向に投影したベクトルはそれぞれ

ιi，F，j， Fzkと表される.

図からわかるように，この 3つのベクトルの和が F となる.

F=Fxi+Fyj+Fzk(2.
9)

このような表示(ベク トルの成分表示)を用い れば，力の場合に限らず， 一般に任意の 2つのベクトル

A=Axi+Ayj+Azk，

B=Bxi+BJ+Bzk (2.
10)の和(合成)はA + B =(Ax+Bx)i+(Ay+By)j+(Az+BJk (2.
11)と表される.すなわち，合成された力(ベクトル)は，もとの 2つのベクトルの各成分同士の和を成分にもつベクトルとなる.
このようなベクトルの成分表示を用いれば，多数のベクトルの和や積を計算で求めることができる .

2 運動の法則

18

章末問題[1] 運動の法則(第1.第 2，第 3法則)を，自分の言葉 でもう 一度，初めての人にわかるように説明せよ[2J 慣性の法則で， 静止している物体(質点)"とはどういう意味であろうか? 宇宙の中で、静止しているもの"があるかどうかを考えて議論してみよ.
[3J 同じ質 量 m をもっ 2つの 重い金属 球 (質点 と見なす)を ，距離r[mJ離して長さ Jの糸で吊るした.

+一一‑ 7一一一一+(a) まず， どちらも傾かない(まっすぐ吊るされている)ようにしているとき，両球にはたらく万有引力の大きさを求めよ(b) 次に，両球が角。だけ傾いてつり合って静止したとき，糸の傾き角。 [radJを求めよ

ここで Oは小さいとして sineと Oと近似できるとする.

[4J 傾き角。が調節できる粗い斜面の上に ，質量 m の物体を静かに置いた .

(a) 物イ本が滑 っていない とき ，物体にはたらく 重力 m gの分力，摩擦力 F，斜面が物体に及ぼす垂直抗力 N を図示せよ.

mg

6.
2 2つの電荷同士 にはたらく力 一クーロンの法則

53

ら火花が飛ぶなど，摩擦電気は日常生活の中でもしばしば経験する.電流はほとんど取り出せないが，電圧 は数千 ボルトになることもある.
そのため，ガソリンスタンドで車に給油するときは，ガソリンに火花を飛ばさないように細心の注意がなされている.給油前に， まず自分の体にたま っている摩擦電気を逃がすように，タッチパネルに触れてから操作するような仕組みになっている.

由

6.22つの電荷同士にはた 5く力 一クーロンの法則 一

電気 を帯びているも のを 電荷 と よ び 力 学で質点 について学んだ ときと同様に ，電荷についても空間的な大きさをもたない点電荷 というものを考える(帯びている電荷の大きさを 電気量 とよぶ) これが動 くと電流とな るが， まず最初 に，静止してい る電荷について考えてみる
片 方 の 電気量を +q" 他方を+q2とすると，同符号なら反発，異符号なら引き合う力がはたらき，この力を クーロン力 とよぶ.

，

図 6.
1 q が受けるク ー ロ ン力は r

クーロ ン力はそれぞれの電気量のの方向であるー

大きさに比例し ，2つの電荷の距

離の 2乗に反比例す ることがわかっている .
この関係を比例の式で表すと，

F吋 1，q2
氏

q屯r

会(6.
1)となる. この比例関係を 等式にするに は 力学のときに学んだ、の と同じ方法で，これらすべての物理量を掛け合わせ，それに 1個の共通した比6 電気と電場

54

例定数を掛ければよい. このときの比例定数は 1つの文字ではなく，便宜上1/4πCO と書くことが決められている.ここで. COは真空の誘電率。
=8.854X 10‑ である(単位はこの節の最後10とよばれる量であり， εに説明する )• したがって，ク ー ロン力 Fは次のように表せる.
帥一2flh一F(6.
2)

これを クーロンの法則 という.
ひとくちメモ仏 比上t例関係 (ω6.1)り)を等式にするには 比例定鵡数 1ν/4π引付} けれ lぱ正よいのです

また，力 F は rの方向にはたらくベク トル量なので. r方向の単位ベク トル(大きさが 1で，方向だけを示すベクトル)である r/rを (6.
2)の右辺に掛けて，

r一r一HMAoa一ZT

仇ー一F(6.
3)とベク トルで表すこともできる.比例定数の値は，71‑=9× 1094πε。

であり，実際には単位があるが，ここでは単なる数(数字)と考えておく.

，ゾァはベク トル rをスカ ラーァで割っているので，その大きさは 1となり，方向 は rと同 じ方向です。このように大きさが 1で，方向だけを示すベク トルを 単位ベクトル とよびます(6.
3)で rの単位に [m]を.Fの単位に [N]を使ったとき，十 qlおよび +q2の単位を クーロン [C]と定義する.これを使えば. 2つの lCの

6.
3 電場と電気力線55

電荷を 距 離 1m離 し て 置 い た と き ， 互 い に 及 ぼ し 合 う ク ー ロ ン 力 は

F=1/4επ。
[N] となる電気量の単位を定義したのでクーロ ンの法則の式から，その比例定CZ]であることがわかる.なお，ク ーロ ンの法則の 比数の単位が [Nm/26.
2)のように，一見，複雑に見えるように決めた理由は，後例定数を (で出てくる電気や磁気に関する多くの複雑な関係式や法則をできるだけシンプルな形で扱えるようにするためである.これから電磁気を本格的に勉強しようとする人は4π80が書けるよ
目を膜ってでも，この定数1/うにしておこう.

ー

6.3 電場と電気力線
6.
3.
1 電気の「場」 一電場一
プラスの電荷の近くに別のプラスの電荷を持ってくると，互なぜ力を受けるのだろう+q

い に 反 発 す る 方 向に力を 受ける.いま，ある空間にプラスの電気の場があるからだ
カーテン

電荷があるとしそれを見えな

図 6.
2 右の電荷 +qは何もない空間でいように何かで隠すと，後から力を 受けているそこには電 気の「場」がある と考える.

その空間に持ってきたプラスの電荷は，自分以外に電荷がない空間なのに，なぜか力を受 けると感じる
このように電気的な力を受ける空間(場所)を「電気の力の場 J. すなわ
ち電場 という .
ある空間の 電場の大きさは，そこに 1Cの電荷を持ってきたときにそれが受ける力の大きさ で定義し ，その力の方向を電場の方向とするベクトル 量 である. したがって，電場 E がかかっている空間に電気量 +qの電荷を置いたとき，その電荷が受ける力は

6. 電 気 と電場

56.E

F=qE
図 6.
4 点電荷 +qか ら距
自h の点における 電場
図 6.
3 電場 E のかか っている空間で電荷 qが受ける力F

F=qE

(6.
4)となる.
いま ，点電荷 +qから距離 rだけ離れたところの電場の大きさを求め6.
2)のクーロンの法則ののを qとおき，そこから rだけ離てみよう . (2を持ってきたとき ， (6.
2)を少し変形してれたところに qF =‑I q一q 2 ‑AI q
日一一 ‑引224πeor4πεo rの力を 受ける . これをベクトルで表すと (6.
3) より

1 qr
Fニ q
2五百 戸子となる.
この式と (6.4)，すなわちこの場合は qをのとした F =q
2E と比べて，q2のところにかかっている点電荷がつくる竜場 (r/rの方向)は

rr
一2q一fI一仇Eと求まる.

(6.
5)

6.
3 電場と電気力線⑦~57(6.
5)より ，電場 Eの単位はどう表されるだろうか?
(6.
4)でF とqの単位はすでに出てきている

6.
3.
2 電場の方向を表す線 一電気力線 一電場の様子を目で見てわかるように表すために考え出されたのが電 気力 線 とよばれるものである.電気力線は適当に線を引くのではなく，次の規則に従って引かなければならない

1.電場の方向に沿って引く.

2. プラスの電荷から出て，マイナスの電荷へ入る.

3. 電気力線の密度は電場の強さに比例する.
電 場 Eのところでは 1m2 当り E本 の 密 度 で 電 気 力 線を引くことにする.

4.2本の電気力線が交わることはない.

.
5に示す
このような規則でヲ ￨いた電気力線の例を図 6図 6.
5 電気力線の例

電気力線はプラスの電荷から出てマイナスの電荷または無限遠に向かうように描く

6.電気と電場

58

ョ
⑤主図 6.5 の左側の図 で •⑥+qの正電荷から合計何本の電気力線が出ているだろうか ?

6.4 ガウスの法則
6.
4.
1 電気力線の本数に関係した法則一 ガウ スの法則一lつの点電荷から電気力線が出ている図 6.
6でー

この電荷を包み込むように 1つの閉曲面 (ど こにも穴がない閉じた曲面)を描いてみ よう.
このとき，この面が大きいものであっても，小さいものであっても， 閉曲面を貫いて外に出る電気力線の本数(総数)は同じ になる.
また，この閉曲面はどんなに歪んでいても，どんな形をしていても(つまり，どんな閉曲面をとっても)よいので，ここでは一番単純な半径 rの球面をとることにす
る

大きい閉 i曲面

この球の中心に電気量 +qの電荷がある場合，電場の強さは球面上のどこでもq一2T

Ih一E

図 6.6 閉山商の大小にかかわらず，突き抜けている電気力線の本数は同じであるとなる. 電気力線 は 1m2 当り E 本引くというのが約束なので，球の表rを貫く電気力線の総数は次のようになる.

面積 4π

N =(.1 判'4nr2= !
L¥4πeOr2) ‑rι ε。

(6.
6)

6.
4 ガウスの法則

59

ひとくちメモ
任意の閉曲面上に微小な面積 dSをとると，これを貫く電気力線の本数は E.dSで表すことができるので，これを閉曲面全体にわたるように積分する(足し合わせる )ことで，この閉幽面を貫く電気力線の総数 N は:
fE‑dS

N=

(6.
7)と表されます本ここで，ヂの積分記号は，いま考えている閉曲面(つま り，どこにも穴がない，す べてを包み込んだ 面)全体にわたる

Sを貫く電気力線の本数 E.dSを足し合わせるように，微小面積 d(積分する)ということを表していま す+q

図 6.
7 閉曲商 全体にわたる

E面 積 積 分 微 小 面 積 dSについてそ れぞ れすべて足し合わせる.

dは面積積分を表しますが，これを直接関する必この積分記号

要はありません

ここでは，面積全体にわたって電気力線の本数を足し合わせること"と理解して下さい.
この電気力線の本数が q/εoになることから，:
fE‑ndS=まとなります(6.
8)

この式がガウスの法買Jj(積分形)です*一般的には，微小面積 dSに立てた法線方向の単位ベクトル n を用いて，面が電場の方向と垂直で、ない場合も含めて，つまり ，面が傾いた効果も取り入れてf:

N= E'ndS(6.
7')と表されるが， ここでは単純化して ，dSはその法線方向の方向性をも つものとする

6 電気と電場

60

このことから， 任意の閉曲面を貫いて出る電気力線の総数は，その内o倍である(ガウスの法則)ことがいえる.ガウ部にある電気量 qのl/eスの法則は，いろいろな形をした電極がつくる電場を求めるのによく使われる.

6.
4.
2 ガウスの法則を用いて電場を求める方法(1) 一様に電荷を帯びた細い線から距離 f の点における電場任意の閉曲面として半径 r，長さ lの円柱の面を考える.この円柱の上下の面は電気力線と/"円筒形の閉曲面平行なので，ここを貫く電気力線の本数はゼロである.残ったのは円柱の側面についてである
πrlであり，その表面の電場をが，その面積は 2EE(1m2当りの電気力線の本数， ここでは未知数とする )，電荷を Q とおくと，ガウスの法則より
2πrl
E=皇図 68 無限に長い電極(線)がつくる電場を求めるとき。ガウスの法則を使うために考える円筒形の閑曲面目eOとなる.ここで，電荷の線密度(単位長さ当りの電荷)を Aとすると Q= Alと表せるので
えlε2πrl
E=一。となる

これより，

E=A2πeor(6.
9)と ;:~まる.

(2) 一様に電荷を帯びた無限に広い平面から距離 rの点における電場r，断面積 aXα)の面を考える
この面で 2等分される角柱(高さ 26.
5 電位と電圧61

側面はすべて電気力線と平行になるので，この側面を貫く本数はゼロとなる .残ったのは上下の面であり，その表面の電場をE(1m2当 り の 電 気 力 線 の 本数)，電荷を Q とおくと，ガウスの法則より
図 6.
9 無限に広い平面電極がつくる電;場
角柱の側面を貫く電気力線の本数はゼロである

2a2E =!lとなる

ここで，電荷の面密度2(単位面積当りの電荷)を σとすると Q =σa と表せるので2a"E=ヮσa2。

εとなる.これより，

E=‑σε2。

(6.
10)と求まる.

6.5 電位と電圧6.
5.
1 電場の中の位置エネルギ一 一電位一ー力学入門で，重力がはたらいている空間において質量 m の質点を高さ hだけ持ち上げたとき，重力による位置エネルギーは mghであることを 学んだ.これと同じように，電場 E の中に置か れた電荷 qは電場から力を受けるので，電場による位置エネルギーをもっ.
電場の中に置かれた十 1Cの電荷がもっ位置エネルギーのことを 電位 (電気的ポテンシ ャル)といい，力 学での位置エネルギー

6 電気と電場

62U=‑fydr(4.
4)に対応して ，q= +1[C]を(6.
4)に代入 した F =lE=E を上式に代入して，。
ニーかかで定義される.ここで η は位置(6.
11)

E，
φE=.
̲̲
l ‑51一̲24π一1;0 rq
6‑I‑一4π 1;0一r

エネルギー(電位)を測るときの基準点，すなわち，電位をゼロと決めるところである.この基準点
島︑︑︑︑︑︑︑︑は，理論上は電気的な力が全く届かない無限遠とするのがよいが，実用的には普通は地面(アース)+qrとする.
図 6.
10 プラスの電荷 qが原点(基準点で(6.
11)の積分の lつの例としはない)にある場合の，距離ァの関数としての電場 E と電位ゅの変化の様子て，電気量 +qを帯びた点電荷から距離 rのところの電位を求めてみよう.この位置での電場は (6.
5)で表され， また E と drは同じ方向なので，これを代入して (ro=∞とおく)。
=‑fopEdr('"1 qJ..̲

…

J∞ 4πe0 r2 ""ー1 q4πεorとなる .この場合の電場と電位は図 6.
10のようになる

宮 @j① 電位ゅの単位はどのように表されるだろうか?
~(6.
11)の右辺は[電場]・[醐!
Uとな っている.