「質量起源と超対称性物理の研究」

領域番号： 研究課題番号： 領域略称名：質量起源

平成 〜 年度 科学研究費補助金 特定領域研究

研究成果報告書

平成  年  月

領域代表者 金 信弘

筑波大学・数理物質科学研究科・教授

科学研究費補助金 特定領域研究
研究課題番号：

質量起源と超対称性物理の研究 平成 〜 年度
年次予算表

単位：千円
平成 


年度
班

平成 
 

計画研究
計画研究
計画研究


 
 

 

 







公募研究
合計

平成 
 



平成 
 



計画研究
計画研究

平成 
 



総括班
計画研究

平成 
 



 
 
 

 


 

 
 
 



 



 
 
 
 


 



合計

 


 

 
 
 
 

目次
研究領域の概要



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況



特定領域を推進するに当たっての方針





研究組織





連携状況





研究領域の設定目的及びその達成度



研究領域内の主な研究成果







 陽子反陽子衝突実験によるヒッグス粒子の探索

ヒッグス粒子の間接探索：ト ップクォーク質量測定







ヒッグス粒子直接探索







電弱相互作用 の物理





の物理







新粒子の探索

シリコン飛跡検出器







公募研究の成果





主要論文





ファクト リーを用いた質量起源の探求

小林・益川理論の実験的検証：









中間子系における 

非対称の超精密測定

中間子崩壊における量子効果を用いた新しい物理の探索
中性

中間子の 



崩壊における   非対称の発見






中間子の非常に稀な崩壊の測定



公募研究の成果





主要論文



 タウレプトンの物理





タウの物理





粒子識別装置の開発



公募研究の成果





主要論文





ファクト リーを用いた   実験





 

崩壊の研究

  大強度陽子シンクロト ロンでの実験























主要論文

 

実験のための開発研究 実験

 荷電及び中性

中間子の稀崩壊の精密測定





荷電



入射Ｋ中間子の識別と静止点決定のためのシリコンスト リップ検出器   の開発 

粒子選別や雑音事象除去に用いる高速波形記憶処理回路の開発





粒子識別のためのカロリメータ開発





中性





主要論文

中間子稀崩壊の精密測定

中間子稀崩壊の精密測定 ヒッグスセクターと超対称理論ダイナミックスの現象論的研究


超対称理論



余剰次元模型，ヒッグスレス模型，リト ルヒッグス模型



初期宇宙と素粒子

公募研究（ 平成 〜  年度）



公募研究（ 平成〜 ! 年度）





主要論文



研究成果の取りまとめ状況



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）





発表論文





国際会議発表

国内での発表





開催研究会

 



博士論文

 



修士論文





ホームページ

 



受賞

 

!

総括班評価者による評価の状況

 "

研究領域の研究を推進してきた上での問題点と対応措置 

当該学問分野及び関連学問分野への貢献度

 

研究領域の概要

研究領域の概要
素粒子物理学は，物質の究極の構成要素である素粒子の探究とその反応メカニズムの解明を目指す学問である。二十世紀後半の素粒子物理学は，「 標準理論    」と呼ばれる素粒子反応の基本理論が加速器実験によって実証されることによって発展してきた。標準理論は， （１）ゲージ
普遍性の原理，（ ２）電弱相互作用の自発的対称性の破れによる質量の生成，（ ３）素粒子（ クォークとレプトン ）の三世代の階層構造という三つの柱からなっている。このうち，第一のゲージ原理は，物質の構成要素であるクォークとレプトンというフェルミオン間の相互作用がゲージボゾンと呼ばれるスピ
ン１のボゾンの交換によって起こることを明らかにした。その正しさは，弱い相互作用のゲージボゾン







  と強い相互作用のゲージボゾン（グルーオン ）の加速器実験による発見に代表される数々の実験事実によって実証されている。一方，上記第三，フェルミオンの階層構造（世代）が，自然界の粒子と反粒子のアンバランスに重要な関わりがあるとする「小林・益川理論」については，文部省高エネルギー加速器研究機構  の  ファクトリーでその検証が着々と進んでいる。標準理論について
未だ確証が得られていないのは，フェルミオンやボゾンがなぜ質量を持っているのかを説明する自発的対称性の破れの（ヒッグズ機構とも呼ばれる）メカニズムである。
「ヒッグス粒子の真空凝縮によってゲージボゾン，クォーク，レプトンに質量が与えられる」という標準理論の質量起源に対する予言は未だ実験室で確認されていない。
質量の起源が，標準理論の言う自発的対称性の破れのメカニズムにあるのか，それともこの理論の枠組
みにおさまらない新理論にあるのか，これは今後の素粒子物理学の方向を決める最も重要な課題である。
標準理論においてはクォークやレプトンの質量は実験で決定されるべきパラメータである。標準理論
は，これらフェルミオンの質量パラメータとして少なくとも９個，ニュートリノに質量があれば１２個のパラメータを持っていることになる。これらのパラメータをアプ リオリに決定する原理すなわち標準理論よりいっそう基礎的な物理が存在するのかど うか，あるとすればその新しい基礎理論の手がかりを得ることが，現代素粒子物理学の急務である。
この新しい物理の可能性として最も注目されかつ期待されている理論が，フェルミオンとボゾンの間の対称性にもとづく超対称性理論である。超対称性理論によるとすべての粒子にはスピン統計性の異なるパートナーがある。スピン  のフェルミオンであるクォークやレプトンはスピンのスカラー粒子と対になっている。この超対称性にもとづく大統一理論，すなわち「素粒子に働く強い力，電磁力，そして弱い力の三種類の力が超高エネルギーでは統一されて一つになる」という理論を仮定するとヒッグス粒子と呼ばれる未知の粒子の質量が !

 以下でなければならないことが導かれる。ヒッグス粒

子は，質量起源が自発的対称性の破れにあるならば，必ず存在しなくてはいけないスカラー粒子である。
標準理論だけでは，ヒッグス粒子の質量について，何の制限も与えることはできないが，超対称性理論と組み合わせると，その質量に制限を加えることができるのである。このヒッグス粒子を発見できれば，質量起源が自発的対称性の破れにあることを証明することになる。さらに，その質量が 

!

 程度



研究領域の概要

であれば，標準理論の先にあるより基礎的な理論が超対称性理論である可能性がきわめて高くなる。本
領域研究期間中，このヒッグス粒子を直接探査できる加速器は，フェルミ国立研究所 "# $ のテバト班の研究者グループは，テバトロンにおいてトップ   クォー

ロン加速器しかない。本領域計画研究クを発見し ，さらにクォークとクォークの束縛状態である  中間子を発見するなど ，陽子・反陽子衝突実験における新粒子発見に確固たる実績がある。この計画研究によるテバトロンでの実験では，
トップクォークと  ボソンの質量を測定することによって ヒッグス粒子の質量を  ％程度の誤差で間接的に測定することができる。また !

 以下という比較的軽いヒッグス粒子を発見できる可能性は高い。宇宙を構成する物質の質量は ダークマターを除いては ほとんどが陽子・中性子の質量であるが この質量起源は標準理論の中の強い相互作用を記述する %&' 理論にあるカイラル対称性の破れである。重いクォークから構成されている中間子の質量や生成機構を研究することによって この質量起源を追求することも重要である。ヒッグス粒子の探査などによる質量起源の解明が，この領域の第一の研究目標である。
超対称性理論など 標準理論の先にある新しい物理を検知するもう一つの有効な手段は， 中間子，
中間子およびタウ   レプトン崩壊の精密測定である。これらの粒子の崩壊は，新しい物理の効果に敏感であることが理論的に示されている。 の  ファクトリーに代表される「粒子ファクトリ−」は，これらの中間子やレプトンを大量に発生することができる。これらの粒子の崩壊現象を精密に測定し ，標準理論の予測値と厳密に比較することにより，いままでに検出されていなかった「標準理論からのずれ」を発見することが可能である。特に， 中間子および  中間子における &( 非保存現象は，自発的対称性の破れから生ずる「小林・益川理論」が予言する現象であり， 中間子における &( 非保存と 
中間子における &( 非保存の比較は，新しい物理を発見するのに最も有効な手段の一つである。具体的には， 中間子ファクトリーを用いて，小林益川行列の中で &( の破れを決める    と  の大


きさを 約 )の精度で測定する。標準理論の予測や  中間子の結果と異なる値が得られれば 小林・益川理論以外の &( の破れの存在を意味する。さらに，超対称性理論は，タウレプトンの崩壊現象の中にフレーバー量子数を保存しない崩壊がわずかながら含まれていると予言する。 ファクトリーは  中間子の工場であると同時にタウレプトンの工場でもあり，タウレプトンの稀な崩壊現象を探すのに最も適した実験環境を提供する。本領域の第二の研究目標は，ファクト リー加速器を用いた徹底した精密実験によって「標準理論からのずれ」を発見し ，新しい物理の手がかりを得ることである。
現在 ヒッグス粒子の直接探査，標準理論の精密検証そして超対称性物理の探索など 質量起源の解明に関する実験のできる加速器施設は，フェルミ国立研究所のテバトロン， の  ファクトリーおよび米国スタンフォード 大の  ファクトリー，そして米国フェルミ国立研究所と同ブルックヘブン国立研究所の  ファクトリーをおいて他にはない。我が国の実験素粒子物理学研究者が，素粒子物理さらには基礎物理学全体に多大な貢献ができる，まさに絶好の機会といえる。
本領域の第三の研究目標は，次世代加速器とくに，我が国のハド ロン加速器である *+( ,& 加速器，

&,#（ヨーロッパ原子核連合）で  年の完成を目指している超高エネルギー陽子陽子衝突型加速器（ $-& ）および我が国素粒子物理学会の次期主力計画として検討が進められている電子陽電子線形衝突型加速器（ .$& ）での物理の理論的研究および測定器の開発研究をそれぞれ理論計画研究と公募研究で

研究領域の概要

勢力的に進めることにある。本領域において，次世代の素粒子物理学を担う若い研究者が，将来の加速器を使った実験に対し 積極的に提案をし ，かつその開発研究を行うことを可能にする環境を整える。
本領域はトップ クォークの発見， ファクトリーと  ファクトリーにおける小林・益川理論の検証，


中間子および  中間子崩壊の超精密測定など ，現代素粒子物理学の骨格をなす研究にたずさわってきた研究者が，その実績に基づいて現代物理学の最も基礎的かつ興味深いテーマ「物質に質量があるのはなぜか，物質の質量を決めている物理法則は何か」を現行の加速器を最大限利用して解明することを目的としている。領域の学術的水準はきわめて高く，国外においても高く評価されている。現在われわれが手にしているトップファクトリー， ファクトリー， ファクトリーを総合的に利用し互いに協力して研究を進めて，次なるブレ イクスルー /01 を引き起こすことを目指す。すでに世界の素
粒子物理学をリードしつつある我が国のこの分野が，本領域の研究によって  世紀の物理を切り拓く原動力となることができる。さらに本領域の研究は，素粒子物理学と密接な関係にある宇宙物理学にも大きな影響を与える。  億年前に，ビッグバンから始まった宇宙の進化の過程を理解するのに，粒子の質量起源の解明は必須である。宇宙が，なぜ今の宇宙でありえたのか。フェルミオンの質量パラメータがなぜ現在の数値になっているのか。この問題の答えは，素粒子物理学のさらなる進展なしにはあり得ない。本領域では，この答えを出すべく，素粒子物理学の進展を促進することを目指す。
本特定領域は，現在稼働中の粒子ファクトリーの産み出す物理成果のさらなる飛躍をめざすものであるとともに，大型プロジェクトを支える大学研究機関の技量の一層の発展をはかることを目標としている。わが国の素粒子物理学分野の健全な発展は 国内外の共同利用研究所のみならず教育・研究機関である大学グループの充実とそこでの将来を担う有能なる若手研究者の育成を抜きにしては語れない。筑波大学，東京大学，名古屋大学，大阪大学，京都大学，東北大学など参加大学は，これまで，高エネルギー
物理学研究所の  ファクトリーやプロトンシンクロトロン（  ファクトリー）さらに日米科学協力事業
を通して，新粒子の発見や &( 非保存の研究を遂行してきた。本領域では，これらの基幹大学グループ
が 質量起源の解明にせまり，超対称性物理研究の成果をあげることを目標とした。



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況



特定領域を推進するに当たっての方針

本特定領域研究は 以下の５つの実験研究項目と１つの理論研究項目を主要な柱とする。

 「高エネルギー陽子反陽子衝突によるヒッグス粒子の探索」では，６種類あるクォークのうち最後まで見つからなかったトップクォークは生成の証拠を発表し ，在は確立された。

 年にテバトロン加速器を使って &'" グループが

 年にＤゼログループとともに生成の確認をするに至り最終的にその存 年に予定されているヨーロッパ &,# 研究所の $-& ハド ロン加速器が稼働するまではテバトロン加速器が唯一トップ クォークを生成できる加速器である。このフェルミオンの中で最も重いトップ クォークの生成崩壊を精密測定することによって，ヒッグス粒子の質量に対する知見を得ることができる。かつ，ヒッグス粒子の直接探索については，

年にヨー

ロッパ &,# 研究所の $( 実験が終了した後は，$-& ハド ロン加速器の稼働までは &'" 実験が唯一可能な実験である。 本計画研究で計画中の高放射線耐性シリコン飛跡検出器は  ハド ロンの飛程を高精度で測定するのに必要不可欠である。この検出器は特にボトム・クォーク・ジェットの同定を用いたヒッグス粒子の探索にとって重要である。

 「  ファクトリーを用いた質量起源の探究」では， ファクトリーに新しいシリコンデバイスを導入して，質量の起源をさぐ る。本計画研究の独創的な点の第一， ファクトリービーム軸からわずか 23 の近傍に設置されるデバイス，擬ピクセル検出器である。このデバイスは超高エネルギー
陽子衝突加速器での使用のために開発されたハイブ リッド 型ピクセルから着想を得，かつ，その欠点である物質量の多さを克服するために考え出されたもので，わずか 33 長のストリップからなる特殊なシリコンストリップである。このデバイスを用いた実験は，他にない。これにより，

 中間子の崩壊点を約  3 の精度で測定することが可能になる。これは，現存の加速器実験において最も精度のよい測定となる。また，トリガー機能つきの大面積シリコン検出器をビーム軸から約 23 のところに設置する。これは，もともと 4 線検出器用に開発されてきたものを荷電粒子検出に応用したもので，これにより大強度ビームから発生するバックグランド に影響されることなく  中間子データの収集が可能になる。 ファクトリーにおけるきわめて多様な実験テーマの中から，現代素粒子物理学の中心テーマにしぼった崩壊過程を特定して，その測定に最も適した検出器を製作しようとする研究計画である。

 「タウレプトンの物理」では，高統計・高品質のタウ・レプトン事象の測定により，タウ物理研
究を新世代へ導くとともに，未知の物理を開拓することを狙うものである。このタウ物理研究は，

  ファクトリーは  中間子対と同多量のタウ・レプトン対を生成することと， スペク
トロメータで高分解能の測定ができることを利用して遂行される。タウ・レプトンは他二種の荷電レプトンと比較し 遥かに重い質量（ 電子の質量5  !6 ミューオンの質量5!6 タウ

研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況の質量5 ! ）を持つ。これは   相互作用の強さが質量の  乗に依存するため新しい物理に対する感度が非常に高い また  ハド ロンに崩壊し 得る唯一のレプトンである  他二種のレプトンや精密測定の行われているπ  中間子と比べ 随分と大きな 7 を有し研究のエネル  

ギー領域が拡大できる などの特徴的な利点がある。 ファクトリーでの膨大な統計量 +89:;<  ）は，従来の研究と比べ，タウ物理を格段に大きく展開できるとともに 探究レ

ベルを質・量共に大きく革新することを可能とする。タウ物理研究には，高分離能力の粒子識別検出器が必要である。特に，高い運動量（３−４!2 ）領域を被う高精度π 識別は，物理研

究の課題拡充と信頼度向上に非常に重要である。タウ物理の次世代を荷なう  ファクトリーに世界が期待する点の一つは この優れた粒子識別能力である。現  は斬新・高能力なアエロジェ
ル・チェレンコフ検出器を有する（ π :89  

!2 5 ３）。我々は さらに識別能力

ならびに検出効率が高く 上記の高運動量域までも稼動する新型検出器を 次期  粒子識別検出器候補として 発案 開発研究中である。この検出器は 石英チェレンコフ輻射体からのチェレン
コフ・リング像を 光子の石英バーの伝播時間（ =( ）と放出角度（Φ）の二変数として検出するもので 93+=;+(819 =( 20 と名付ける。本計画研究で，この新しい検出器の開発を完了させる。

 「  ファクトリーを用いた

いて， 中間子の稀崩壊  崩壊の研究」では， のプロトンシンクロトロンを用 程度の感度で，世界に先駆けて探索する。これに  を 

より &( の対称性の破れをに寄与する  の複素成分を直接測定することがのできる。*+( ,& の! 陽子シンクロトロンによる  ファクトリ−を用いて，



 

を約

事象観測し ，

 の複素成分を約 )の精度で決定する。〜 ! の高いエネルギーの  を用いるので 崩壊でできるガンマ線のエネルギーが高い。これにより，バックグラウンドとなる   崩壊か 

ら出てくる余分なガンマ線に対する不感率が低いことを利用して，バックグラウンド を抑えた精密実験が可能である。

 「荷電及び中性  中間子の稀崩壊の精密測定」では，小林益川行列の要素   の大きさを測定するために，米国ブルックヘブン研究所 #$ の  ファクトリー を用いて，
ルを数事象観測する。さらに "# $ の  ファクトリーを用いて，同反応約 により，  を約 )の精度で決定する。#$ の 
事象観測し点を求め 約

シグナ

事象観測すること! の陽子ビームを用い 



 

を約

 の複素成分を約 )の精度で決定する。ガンマ線の方向を測定して  の崩壊 !2 という低い運動量の  を用ることによって飛行時間から  の運動量を求める。これにより 運動力学的な変数な制約を加えることによって   からのバックグ 

ラウンドを抑えることができる。

 「ヒッグスセクターと超対称理論ダ イナミクスの現象論的研究」では，実験データから，物理の結果を引き出すのに必要な理論的解析を完了させ，質量起源と超対称性物理の追求を目指すとともに，理論研究の結果を実験にフィード バックする。具体的目標は，ヒッグスセクターおよび超対称模型に関して，そのダ イナミクスの解明と宇宙論的考察，そしてその現象論的な帰結を明らかに

研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況

することであり，これによって上に挙げた最先端の加速器実験における解析方法，実験結果の解釈の指針を与えるとともに，将来に対する展望をひらくことである。本特定領域研究の一つの特徴は 理論と実験との密接な共同研究にある。過去大きな成功を納めた実験研究を振り返ってみると その背景に強力な理論グループのサポートを得ているケースが多い。

+

実験の５つの計画研究（ は，現存する国内外の粒子ファクトリー加速器（トップファクトリー， ファクトリー， ファクトリー）を使って「質量の起源と超対称性物理」に迫ろうとするものである。
現存するトップファクトリー，"# $ のテバトロンは，本領域研究期間中，ヒッグス粒子を直接生成できる可能性がある唯一の加速器である。 の  ファクトリーは， 中間子の &( 非保存の研究やタウレプトン稀崩壊の測定について米国スタンフォード 大学の  ファクトリーと熾烈な競争をしている。

，#$，"# $ の陽子シンクロトロンは，それぞれ異なったエネルギーの  中間子を発生させる
 ファクトリーである。これら現在稼動しているすべての粒子ファクト リーを用いて，包括的徹底的な研究を行う。そのために，それぞれのファクトリーの長所をいかすと同時に，計画研究間の連絡を密にして，データ中に隠れている「標準理論からのずれ」を特定できるよう総合的な解析を行う。理論研究 ）は実験データをもとに，どのような事象に注目すべきか，現在の測定値からどのような理論的考（察ができるかなどについて，実験グループに対して適切かつ迅速なフィード バックができるよう留意して独創的研究を推進する。

実験，理論それぞれに公募研究が設けられている。実験分野では，将来の高エネルギー加速器実験（超高エネルギー線形衝突型加速器 .$& 陽子陽子衝突型加速器 $-& ミューオンコライダー，ニュー
トリノファクトリーなど ）に備えるための新しい実験技術の開発，加速器を用いた実験の提案 さらに
新しい加速器技術の開発などについての公募研究が行われている。理論分野では，これらの加速器実験で期待される新しい素粒子物理についての現象論的研究が公募研究で行なわれた。

総括班は５年間におよぶ本特定領域研究の実施期間中に各研究の調整をとり，特に実験研究について指揮をとると同時に，理論と実験の密接な交流をはかってきた。具体的には総括班連絡会を行い，各研究の調整をとってきた。また，研究会等のミーティングを実施し ，報告書を適宜編集し ，コミュニケーションと情報の開示を総括してきた。



研究組織

それぞれの計画研究の研究課題名および研究代表者・研究分担者の氏名・所属を表 に示す。

計画研究  # 高エネルギー陽子反陽子衝突によるヒッグス粒子の探索
研究代表者

金

信弘

筑波大学・大学院数理物質科学研究科・教授

滝川 紘治

筑波大学・大学院数理物質科学研究科・教授



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況

研究分担者

受川 史彦
原 和彦
清矢 良浩
丸山 和純

筑波大学・大学院数理物質科学研究科・教授
筑波大学・大学院数理物質科学研究科・講師
筑波大学・大学院数理物質科学研究科・講師
筑波大学・大学院数理物質科学研究科・講師

計画研究 # Ｂファクト リーを用いた質量起源の探求
研究代表者
研究分担者

相原

博昭

岩崎 昌子
角野 秀一
羽澄 昌史
幅 淳二

東京大学・大学院理学系研究科・教授
東京大学・大学院理学系研究科・講師
東京大学・素粒子物理国際研究センター・助手
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・助教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・教授

計画研究 # タウ・レプトンの物理
研究代表者
研究分担者

大島

隆義

名古屋大学・大学院理学研究科・教授

三田 一郎
千代 勝実
林井 久樹
山口 晃

名古屋大学・大学院理学研究科・教授
名古屋大学・大学院理学研究科・助手
奈良女子大学・理学部物理・教授
東北大学・大学院理学研究科・教授

計画研究 # Ｋファクト リーを用いた 
研究代表者

研究分担者

山中

卓

能町 正治
原 隆宣
菅谷 頼仁
稲垣 隆雄
佐藤 任弘
9 >0< $93
山鹿 光裕
田島 靖久

  崩壊の研究 

大阪大学・大学院理学研究科・教授
大阪大学・大学院理学研究科・教授
大阪大学・大学院理学研究科・助手
大阪大学・大学院理学研究科・助手
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・助教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・助教授
大阪大学・大学院理学研究科・特任助手
山形大学・学術情報基盤センター・助手

計画研究 # 荷電及び中性Ｋ中間子の稀崩壊の精密測定
研究代表者
研究分担者

杉本章二郎

高エネルギー加速器研究機構素粒子原子核研究所・教授

小林 正明
小松原 健
野村 正
笹尾 登

高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・助手
京都大学・大学院理学研究科・助手
京都大学・大学院理学研究科・教授

計画研究  # ヒッグスセクターと超対称理論ダイナミクスの現象論的研究
研究代表者
研究分担者

日笠

健一

山口 昌弘
棚橋 誠治
諸井 健夫
山田 洋一

東北大学・大学院理学研究科・教授
東北大学・大学院理学研究科・助教授
東北大学・大学院理学研究科・助教授
東北大学・大学院理学研究科・助教授
東北大学・大学院理学研究科・助手

計画研究 $# 総括班 質量起源と超対称性物理の研究計画調整
研究代表者

金

信弘

研究分担者

相原 博昭
大島 隆義
山口 晃
杉本 章二郎
稲垣 隆雄

筑波大学・大学院数理物質科学研究科・教授
東京大学・大学院理学系研究科・教授
名古屋大学・大学院理学研究科・教授
東北大学・大学院理学研究科・教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・教授
高エネルギー加速器研究機構・素粒子原子核研究所・教授



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況
山中 卓
野村 正
日笠 健一
三田 一郎

大阪大学・大学院理学研究科・教授
京都大学・大学院理学研究科・助手
東北大学・大学院理学研究科・教授
名古屋大学・大学院理学研究科・教授

表 ? 計画研究の研究組織。所属等は発足当時のもの。

それぞれの公募研究の研究課題名および研究代表者の氏名・所属を表   に示す。



連携状況

 超高エネルギー線形衝突型加速器リニア子ライダー $& については， &" +*$& 研究会が  
年月日 @  日に東大山上会議所にて行われ，

$&A 研究会が行われた。

 研究項目については，

日，

 年  月  @  日， 年  月  @  日，年 月  @

 年  月  @  日に筑波大学にて &'" 実験日本グループ研究会が参加者約  名を集めて開催され項目内の研究連携をはかった。
年

 年  月  日 @  日に韓国済州島にて月 @

 年 月  @  日，  年  月  @  日，

日に広島大学において 広島ヒッグス研究会を開催し ，理論実験の広範囲な研究者の間でヒッグス研究についての議論が行なわれた。

 研究項目 については， 年  月  日に名古屋大学にて「  (.' アップグレードに関する研究会」を開催し 項目内の研究連携をはかった。

 研究項目年月

 については，+ 日 

,0::9 にて 年月  +にて 

年月 + 日，

 年  月 +  日， 年  月  日の  回  にて また 

年

 年  月 + 日に *.#, '0< B893 2<9 391 を開催した。 また 日 

月 + 日 

 年  月  +  日の  回  にて 

 年 月  +  日

 年  月  +  日に韓国釜山  *+(2 $ B893: 2<9 391 を開催して，項目内の研究連携をはかった。

 研究項目 については，



年



年月

年

月  @  日に敦賀にて  稀崩壊研究計画検討会を開催，@  日に勝山にて  稀崩壊実験の解析と計画に関する作業部会を開催，さらに月@

行ない，また 日と  年  月  @  日の  回 #$ にて   C:9: 91 を 年  月  日に  にて *+( ,&  中間子崩壊実験のためのビームラインに関するミニワークショップを開催 年

月  @  日と 

年月  @  日の  回  物

理と測定器に関するワークショップを開催し，項目内の研究連携をはかった。



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況

 の公募研究
高放射線環境下での素粒子実験用電子回路の動作保証技術の研究
坂本 宏

東京大学素粒子物理国際研究センター

ヒッグス粒子自己結合定数測定のための測定器及びジェットエネルギー測定法の開発
山下 了

東京大学素粒子物理国際研究センター

シンチレータストリップを用いた高性能電磁カロリメータの開発
川越清以

神戸大学理学部

9& 半導体による放射線検出器の開発・研究
田中礼三郎 岡山大学理学部
ヒッグス粒子探索のためのタウ・トリガーの開発
岩田洋世
広島大学大学院理学研究科
高輝度衝突型加速器による粒子多重度の高い素粒子実験のための中央飛跡検出器の開発
吉田拓生
大阪市立大学大学院理学研究科
ハド ロン加速器ビーム増強のための誘導加速装置の開発
高山 健
高エネルギー加速器研究機構加速器研究施設
 の公募研究 中間子崩壊での &( 非保存パラメータφ  の測定
渡邊靖志
東京工業大学大学院理工学研究科
純ヨウ化セシウムカウンターの光検出デバイスのマウント方法の開発
宮林謙吉
奈良女子大学理学部
 メソン事象完全再構成法の研究と新物理探索への適用
鈴木史郎
四日市大学総合政策学部
高輝度衝突型加速器実験用エレクトロニクスの開発とパイプライン化に向けた研究
田中真伸
高エネルギー加速器研究機構素粒子原子核研究所
 の公募研究強磁場中での動作が可能な ,.&- 用光位置検出器の開発研究
飯島 徹
名古屋大学大学院理学研究科
高屈折率・高透過率シリカエアロゲルの開発
住吉孝行
東京都立大学大学院理学研究科
 の公募研究
格子 %&' による重いクォークの物理の研究
青木慎也
筑波大学物理学系
格子カイラルゲージ理論の構成とゲージ対称性の自発的破れのダ イナミクスの研究
菊川芳夫
名古屋大学大学院理学研究科
超対称性理論における物質の世代構造とヒッグス系の + 表現分離問題の解明
波場直之
三重大学工学部
クォーク レプトンの質量行列と自然な大統一理論
前川展祐
京都大学大学院理学研究科
コライダーによる超対称模型の検証
野尻美保子 京都大学基礎物理学研究所
 中間子のセミタウオニック崩壊
田中 実
大阪大学大学院理学研究科
ニュートリノ振動現象におけるレプトン数の破れとそれの将来の実験に対する示唆
佐藤 丈
九州大学大学教育研究センター
超対称標準模型およびそれを越える模型とレプトンの物理久野純治
高エネルギー加速器研究機構素粒子原子核研究所



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況

 の公募研究(' によるシンチレーティングタイル・ファイバー型カロリメータの読み出し
吉田拓生
福井大学工学部
超小型シンチレータタイルを用いたデジタルハド ロンカロリメータの開発研究
竹下徹
信州大学理学部）
超対称ヒッグス粒子の探索
両角卓也
広島大学大学院理学系研究科
高放射線環境下での素粒子実験用電子回路の安定動作技術の確立
福永力
東京都立大学大学院理学研究科
 の公募研究
大強度・高輝度加速器で使用するビームモニターの開発
中家剛
京都大学大学院理学系研究科
超高帯域光通信路によるデータ収集系の研究
中尾幹彦
高エネルギー加速器研究機構素粒子原子核研究所
低消費電力１ -D 波形記憶集積回路の開発研究
田中真伸
高エネルギー加速器研究機構素粒子原子核研究所
 の公募研究
波長変換剤を添加した改良型シリカエアロゲルの開発
住吉孝行
東京都立大学大学院理学研究科
 測定器の高抵抗板検出器をスーパー  で使うためのガスの研究
寺本吉輝
大阪市立大学大学院理学系研究科
エアロジェル ,.&- 検出器の開発研究
飯島 徹
名古屋大学大学院理学研究科
 の公募研究
格子 %&' による重いクォークの物理の研究の展開
青木慎也
筑波大学物理学系
三世代の質量構造と新しい物理佐藤 丈
埼玉大学理学部
ド メーン・ウォールなどに局在した粒子の質量と対称性の破れの研究
坂井典佑
東京工業大学大学院理工学研究科
電子・陽電子リニアコライダーにおける標準模型を超える新しい物理の現象論的研究
曹基哲
お茶の水女子大学物理学科
クォーク・レプトン質量行列のフレーバー構造の研究
谷本盛光
新潟大学理学部
 中間子のセミレプトニック崩壊と小林益川行列要素の決定
大野木哲也 京都大学基礎物理学研究所
現実的湯川行列を導く機構とその対称性の破れの項への影響
小林達夫
京都大学大学院理学研究科
自然な大統一理論の構築とその予言
前川展祐
京都大学大学院理学研究科
ヒッグス場の起源が高次元ゲージ場のスカラー成分である可能性についての研究
波場直之
徳島大学総合科学部
表 ? 平成  ー  年度公募研究の研究組織



研究領域の研究組織と各研究項目の連携状況

 研究項目 については， 月  月  日 @  日に京大基研にて「実験・観測に基く素粒子統一描像の構築」研究会が行われ  年 月 @ 日には京大基研にて「対称性・超対称性・その破れ：新世紀の素粒子物理インスティテュート 

 」研究会が行なわれた。さらに   年  月 @  日に京大基研にて「高エネルギーフロンティアの物理」 紀の素粒子物理インスティテュート２００３」，

 年 月 @ 日に東北大学にて「新世 年  月 @  日に仙台市にて，.9A/:8 EA9F:  #F (913 9 (92 (C:92:G，  年  月 @ 日に京大基研にて， .9 A/:8 

29:  C339: 9 $92

01 C が開催され，項目内に限らず理論実験の研究連携を深めた。

 領域全体の連携を深めるために，総括班は連絡会を定期的に行い，また総括班主催の研究会を行った。総括班連絡会は 

年 月より 

 年  月まで半年毎に計回行ない，各研究項目間の実施状況・計画の連絡をとった。総括班主催の科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」を下記の日時場所において計  回開催し，各計画研究，公募研究の成果報告が行われ，それについての活発な議論があった。
第  回研究会は国際会議として行なわれ海外からの参加者  名と共に議論を行なった。研究会の発表等はホームページ（ 8?8 8B :0/0< 2 H8/09+F/:8    ）上に公開されている。これらの研究会の成果を踏まえて，さらに各計画研究・公募研究間の成果の結合を深めて，質量起源と超対称性物理の研究を進展させてきた。



研究領域の設定目的及びその達成度



研究領域の設定目的及びその達成度

 世紀後半の素粒子物理学は 「素粒子標準理論」と呼ばれる素粒子反応の基本理論が加速器実験によって実証されることによって 発展してきた。この標準理論の根幹をなす「ヒッグス粒子の真空凝縮によって素粒子に質量が与えられる」という質量起源に対する予言は未だ実験室で確認されていな
い。質量の起源がこの標準理論の説明で正しいのか それともこの理論の枠組みにおさまらない新理論にあるのか は今後の素粒子物理学の方向を決める最も重要な課題である。本領域研究の設定目的は ヒッ
グス粒子を直接・間接に探査すること 及び ファクトリー加速器を用いた精密実験で「標準理論からのずれ 」を発見して新しい物理の手がかりを得ることによって 質量起源の解明に寄与することである。
本研究領域においては この目的に関して３つの大きな成果があがっている。一つは ヒッグス粒子の間接探索により)の信頼度でヒッグス粒子の質量は

!  + 

!  という狭い範囲にあると限定することができたことである。これはヒッグス粒子についての知見の大きな進展であり 今後の直接探索に重要な指標を与えることができた。第２には 標準理論を超える新理論の手がかりとして トッ
プファクトリー， ファクトリー， ファクトリー加速器を用いて測定を行なってきた結果 これまでにない高精度で標準理論を検証できたことである。第３の成果としては 標準理論を超える新理論の手がかりとして  ファクトリー加速器を用いた実験において→  遷移崩壊過程の &( 非対称度を測定した結果に「標準理論からのずれ 」が見えたことである。これらの成果は素粒子物理学の発展を加速したものとして貢献が大きい。また この理解の進展は初期宇宙のより深い理解につながっていく。これらは設定目的を十分達成したと評価できる。
高統計の結果を得ることと その結果を理論と比較することによって 質量起源について新しい知見を得るための基盤となる成果をあげることができた。これらを総合して考えて 設定目的の達成度は十分高いといえる。



研究領域内の主な研究成果



研究領域内の主な研究成果

 陽子反陽子衝突実験によるヒッグス粒子の探索

計画研究「陽子反陽子衝突実験によるヒッグス粒子の探索」では，米国フェルミ国立加速器研究所テバトロン加速器を用いた陽子反陽子衝突実験（ &'" 実験）によって研究が進められた。

 年に予定されているヨーロッパ &,# 研究所の $-& ハド ロン加速器が稼働するまではテバトロン加速器が世界最高エネルギーの加速器であり，唯一トップ クォークを生成できる加速器である。このフェルミオンの中で最も重いトップ クォークの生成崩壊を精密測定することによって，ヒッグス粒子の質量に対する知
見を得ることができる。かつ，ヒッグス粒子の直接探索については，

年にヨーロッパ &,# 研究所の $( 実験が終了した後は，$-& ハド ロン加速器の稼働までは &'" 実験が唯一可能な実験である。
直接的あるいは間接的にヒッグス粒子を探索することが本計画研究の第 目的である。それと同時に最高エネルギー衝突という利点を生かして，トップクォークの物理・電弱相互作用・%&' の物理・ の物
理・新粒子の探索の研究によって，素粒子標準理論からのずれを発見して新しい物理の手ががりを得ることを目指す。本計画研究で計画中の高放射線耐性シリコン飛跡検出器は  ハド ロンの飛程を高精度で測定するのに必要不可欠である。この検出器は特にボトム・クォーク・ジェットの同定を用いたヒッグ
ス粒子の探索にとって重要である。

&'" 実験は，日本をはじめアジア，北米，欧州の研究機関からなる計
われているが，

 年の物理実験 ,0 . の終了後，検出器および加速器の増強を経て，

,0 .. 実験が開始された。加速器の増強により重心系エネルギーが 年夏までに ,0 . で収集したデータ（積分ルミノシティー

ノシティー

ヶ国の国際協力により行な年度より! から  ! に上げられ，

8<   の約  倍のデータ（積分ルミ;<   が収集された。この実験データの  ％の物理解析が行なわれ多くの物理成果が得

られた。

% %

ヒッグス粒子の間接探索：ト ップクォーク質量測定

ヒッグス粒子の間接探索としては トップクォーク質量と A ボソン質量の精密測定が行われており これによってヒッグス粒子の質量を間接的に測定することができた。トップクォークの物理については 積
分ルミノシティーで約 ;<  相当のデータが解析に使用され，最優先課題として質量・生成断面積の測定が行われ，以下のような成果があがっている。解析はトップ クォーク対が生成され，トップの崩壊で生成した  ボソンのうち片方がレプトンに崩壊するレプトン I ジェット・チャンネルと，両方の  ボソ
ンがレプトンに崩壊するダ イレプトン・チャンネルで行われた。このうちレプトン＋ジェット・チャンネ
ルの生成断面積の測定において重要な要素である検出器のアクセプタンス計算，および質量測定においては質量再構成法に日本グループが大きく貢献した。この結果は米国フェルミ国立加速器研究所と高エネルギー加速器研究機構のインターネット・ニュースでも報道された。この研究に関する博士論文１編には 『 

 年度筑波大学学長表彰』が与えられた。レプトン＋ジェット・チャンネルにおける候補事象

σ(pp → tt) (pb)

研究領域内の主な研究成果

1210

CDF Run 1-1
Combined 110 pb

CDF Run 2 Preliminary-1
Combined 760 pb

82

6

mt=170GeV/c

mt=175GeV/c

mt=180

GeV/c

2
2

4
2
Cacciari et al. JHEP 0404:068 (2004) mt =175 GeV/c2

0

1800

1850

1900

1950

2000
s (GeV)図 ? レプトン I ジェット・チャンネルとダ イレプトン・チャンネルから得られたトップクォーク対生
成の生成断面積と理論予言との比較．,0 . 実験での値も示す。

については，ジェットの数が  以上が信号領域であり，期待されるバックグラウンド 事象数が    ;<  。これにより得られた生成断面積は，のところ   事象が観測された 積分ルミノシティーで 5  

8< であった（図 ）。誤差はそれぞれ統計および系統による。対応するダ イレプトJ  5  ン・チャンネルでの結果は， J%&' 計算）  

8< である。共に，標準理論値（ #$= での 8< （質量  5  !  を仮定）と一致している。またすべてのチャンネル


での測定結果を合わせると  JJ  5      8< である。図 に示されるように，この結果は ,0 . の結果と共に標準理論値（ #$= での %&' 計算）と一致している。
物理実験 ,0 . の約倍のデータを 積分ルミノシティーで;<   解析して レプトン＋ジェット・チャンネルにおけるトップクォーク質量を測定した。A ボソンが  ジェットに崩壊する質量分布を用いて系
統誤差を小さくすることに成功して 

5  :   :C: !  と測定した。ほぼ同様のトップクォークの質量測定結果は力学的最尤法（ 'C392

$9/9 ）を用いた解析でも得られた。他のチャンンネルでの測定および ' ゼロ実験の測定と合わせて 

5    ! が得られた。

年 〜

 年に収集したデータを解析して 

年に報告された測定結果の世界平均値は   !  であったので 本研究領域の研究期間の間に世界平均値よりもはるかに精度の高いトップクォークの質量測定結果が得られた。
質量の輻射補正計算より，ヒッグス粒子の質量はトップクォークの質量と A ボソンの質量に関係づけられているので，トップと A の質量を精密に測定することによってヒッグス粒子の質量を間接的に測定することができる（図  ）。この測定結果と A ボソンの質量測定結果および電弱相互作用の結果を用いてヒッグス粒子の質量は  I +!  と測定された。すなわちI+)の精度でヒッグス粒子

研究領域内の主な研究成果

LEP1 and SLD
LEP2 and Tevatron (prel.)

80.5

mW [GeV]

68% CL80.4

80.3

mH [GeV]
114
300
150

Δα

1000
175

200

mt [GeV]
図 ? 質量の輻射補正計算よりトップ クォークの質量とＷボソンの質量はヒッグス粒子の質量が決まると一定の曲線にのる関係をもつ。すなわち，トップ クォークの質量とＷボソンの質量が決まるとヒッグ
ス粒子の質量が決まる。  年夏時点でのテバトロンの &'" 実験と ' 実験で測定したトップクォー
クの質量と &'"，' ，$( 実験で測定した A ボソンの質量が  ％の信頼度で点線で囲まれた領域にある。
の質量を間接的に測定することができた。 )信頼度で質量上限値として ）。この上限値は 
の結果，
値



 年春時点でのヒッグス質量上限値 !  が得られた（ 図!2 を大幅に下げる結果となった。こ 年に $( 実験のヒッグス粒子直接探索によって得られているヒッグス粒子の質量の下限

!  と合わせると!  〜 !  という狭い範囲にヒッグスの質量を限定することができた。

% % ヒッグス粒子直接探索
ヒッグス粒子直接探索としては，ヒッグス粒子の質量によって三つのチャンネルで探索を行なった。

$( 実験の与える質量下限値の辺りでは，ヒッグス粒子は主に クォーク対に崩壊する。この場合

研究領域内の主な研究成果

6

Theory uncertainty
Δα(5)
had =

5

0.02758±0.00035
0.02749±0.00012
incl. low Q2 data

4

Δχ2



3
2
1
0

Excluded30

Preliminary

100

300

mH [GeV]
図 ? ヒッグス粒子の質量の間接測定結果。ヒッグス粒子の質量上限 

!  が得られた。





研究領域内の主な研究成果

2

Events / 20 (GeV/c )CDF Run II Preliminary-1

Data(955pb )W+Heavy Flavor

12

Mistag
Non-W QCD

10

Diboson/Z0→ττtt(6.7pb)+Single Top

8

Background Error
WH × 10 (mH=115GeV/c2)

6
4
2
0
0

50 100 150 200 250 300 350 400 450 500
2

Dijet Mass (GeV/c )図 ? J J 過程によるヒッグス粒子の探索。 J クォークジェット対の質量分布。

%&' 過程による クォークジェット生成事象のバックグラウンドが非常に大きいので，バックグラウン
ドを除去するために，

粒子とヒッグス粒子が随伴生成してヒッグス粒子がボトムクォーク対に崩壊粒子を様々の崩壊モード で同定し， クォークジェットと同定されたするチャンネルで探索した。

ジェットを２つ捕らえることで，信号探索を行なった。選ばれた信号候補事象の クォーク対の質量分
布が図  に示される。主要なバックグラウンドは %&' 過程による  と J の随伴生成である。この結果 軽いヒッグス粒子  ＝ 

!   については生成断面積上限として  8< を得た。標準理論のヒッグスの信号を検出するには信号量が桁以上足らず，実際に信号候補事象はすべてバックグラ

ウンドで説明できるものであった。
中間質量領域  ＝ 

!  程度 ではヒッグス粒子は    対にも崩壊するので  粒子とヒッグス粒子が随伴生成してヒッグス粒子が    対に崩壊するチャンネルで探索した。終状態に  つの A 粒子が存在するので これらの内二つが同符合の電荷のレプトン（電子あるいはμ粒子）に崩壊するモードで同定し信号探索を行なった。この探索の結果 質量 
上限として 8< を得た。
重いヒッグス粒子  ＝ 

!  のヒッグス粒子の生成断面積

!   については %&' 過程によるバックグラウンドが非常に小さいので，ヒッグス粒子が直接生成されて，A ボソン対に崩壊するモード で探索する。終状態に高エネルギーのレプトン（電子あるいはμ粒子）が  つとニュートリノによる大きな消失エネルギーが存在

研究領域内の主な研究成果

95% CL Limit/SM

Tevatron Run II Preliminary

10 3

ttH→ttbb-1
CDF: 320 pb––

ZH→llbb -1
CDF: 1 fb–

ZH→llbb-1
D0: 320-389 pb

WH→lνbb-1
CDF: 1 fb

WH→WWW-1
CDF: 194 pb

10 2

WH→WWW -1
D0: 363-384 pb– –ZH→ννbb -1
D0: 261 pb(*)

H→WW →lνlν
-1
CDF: 360 pb

H→WW(*)→lνlν
-1
D0: 950 pb

10–WH→lνbb
D0: 378 pb-1

– –ZH→ννbb
CDF 1 fb-1

CDF+D0 Combined

1

July 26, 2006

110

120

130

140

150

160

170

180

190

mH (GeV)

図 ? ヒッグス粒子の探索結果。ヒッグス粒子の質量に対して その生成断面積上限を標準理論の予言値で割ったものでプロットした。

!  のヒッグス粒子の生成断面積上限とするチャンネルで信号探索を行なった。その結果 質量 
して  8< を得た。

以上  つのチャンネルでのテバトロン実験（ &'" と ' ゼロ）の探索結果をまとめて図  に示す。現在

!  では 測定された生成断

ヒッグス粒子の生成断面積上限が最も標準理論の予言値に近い質量 

面積上限と理論予言値の違いが  倍程度である。テバトロン実験では 現在さらにデータ収集が続けられており 

年末には現在の約!  の領域のヒッグ倍のデータが得られるので この質量 

ス粒子の存在の有無については その解析で明らかになる。さらに信号・バックグラウンド 比を改良することによって 生成断面積上限を下げるために解析方法の検討が行なわれている。

% %

電弱相互作用AK ボソン生成の研究が ,0 . に引続き行われ，
たな重心系エネルギー 





および







崩壊事象を用いた，新! での生成断面積の測定がなされた。いづれの場合も，バックグラウンドの少ない再構成が実現されている。測定された生成断面積は

J

 

J

 



           <
 5          8<

   5  









である。誤差はそれぞれ統計，系統，および積分輝度による。これらを重心系エネルギーの関数として
 での実験の測定も表示してある．理示したものが図  である．,0 . 実験での結果および &,# J

論予測（曲線）も合わせて示されているが，全体的に極めて一致が良い。重心系エネルギーが! か

研究領域内の主な研究成果

σW,Z ⋅ B(W,Z → leptons) (nb)σW ⋅ B(W → l ν )1

σZ ⋅B(Z → ll)

UA1( μ)-1

10

CDF II (e + μ)UA2(e)

CDF II ( τ)CDF I (e)D0 I (e)0.4

図 ?   および

0.6

0.8

1

1.2
1.4
E CM (TeV)

1.6

1.8

2

2.2

 ボソンの生成断面積を重心系エネルギーの関数として表したもの．

ら  ! に増強されたことにより，予想通り生成断面積が約 )増加した。A ボソンの質量測定の解
析は現在進行中である。


ボソンと光子の随伴生成を測定することによって    がゲージ結合であることを検証する。

8<  のデータを用いて，A の電子崩壊モード（ μ粒子崩壊モード ）でボソンと光子の随伴生成事象を観測した。これらは，標準模型の予測する

 事象（  事象）の A ±   ±  事象と矛盾しない。光子の横エネルギー分布もバックグラウンドを加えた標準模型で期待される分布と良く一致している。

% %

 の物理%&' 理論は陽子・中性子の質量起源として重要だが &'" ,0 . 実験では多くの測定結果を用いて %&'理論検証を行ない その正しさを証明した。しかしながら チャームクォークからできている  L 粒子とL: 粒子の直接生成断面積の測定結果は %&' 理論予言値の約  倍と大きく理論からずれた。 ,0.
では データ収集のトリガーの閾値が高いためにこの断面積は横運動量が  !2 以上の領域でのみ測定可能であった。現在データ収集中の &'" ,0 .. 実験ではトリガーの閾値を下げることができたので 図  に示すように


は  J    L L

L 粒子の生成断面積を全運動量領域で測定することができた。生成全断面積






 

L

 5 





 

 I 

  < である。この測定結果は横運動量が  !2 以上の領域で ,0 . の結果を再現している。低い運動量領域での理論との比較は現在進めつつある。



dσ/dpT(|y|<0.6) . Br(J/ψ→μμ) nb/(GeV/c)

研究領域内の主な研究成果

CDF Run II Preliminary

102

Data with stat. uncertainties
Systematic uncertainties

101

1

-1

10

0

4

8

12

16

pT(J/ψ) GeV/c
図 ?  L 粒子の生成断面積を横運動量の関数として表したもの．

% %

の物理

&'" 実験では  中間子  中間子などの重い  ハド ロンが生成されることとクォークの生成断面積が電子陽電子衝突実験に比べてはるかに大きいことから 電子陽電子衝突による  ファクトリー実験と相補的な  の物理研究が行なわれてきた。

 中間子は &'" 実験 ,0で 年に 



崩壊モード で  個の信号として発見された。今回 ,0  では同じ 崩壊モード での信号が約  倍検出され その信号を用いて測定した寿命は

 I



:



:C: 8: であった。これは ,0で測定した寿命の精度を  倍程

度改良した結果となった。この結果は標準理論の予言と一致した。また 号を観測し これを用いて  中間子の質量を測定した結果 た。これは ,0で測定した質量の精度を約

崩壊モード でも信

  :   : !  であっ倍改良した結果となった。この結果も標準理論の予言と一致した。


中間子の粒子反粒子振動の観測は &'" ,0  実験における  の物理の最重要研究課題としてきたものである。粒子反粒子振動は これまでに  中間子と  中間子のみで観測されてきた。 中間子では振動数が高く 観測が困難であることが 標準理論の枠組で &( 対称性の破れを説明する小林益川
理論で予言されていたが， 年春に  中間子振動を信頼度

結果は多くの新聞で報道された。


 ％で観測することに成功した。この 

中間子 7 5  : の粒子反粒子振動の角振動数（ M ）は小林益川行列の  成分と関連している。 中間子の粒子反粒子振動の角振動数（ M  を精度良く測定すると 既に測定されている M と

研究領域内の主な研究成果

Amplitude2

L = 1.0 fb-1

CDF Run II Preliminary
data ± 1 σ

1

0

-1
_

-2

_

0

_

0

B0s → l+ Ds X, Bs → Ds π+, Bs → Ds π+ π+ π0

10

20

30
-1
Δms [ps ]図 ?  中間子の粒子反粒子振動の振幅を角振動数に対して求めた曲線。振幅は振動があるときにはになり 振動がないときには になるように規格化されている。この振幅が有意に になる角振動数として M ＝   I + 統計誤差 ±系統誤差8:  が得られた。



の比をとることによって 理論の不定性を小さく抑えて   を決定することができる。積分ルミノ

シティー ;<  のデータを解析して 
ド の信号候補を  

事象 

 !

!





"      ! のハド ロニック崩壊モーのセミレプトニック崩壊モード の信号候補を 

事象検出した。これらを用いて振動のフーリエ振幅解析を行なった結果を図  に示す。角振動数（ M ）の測定結
果は   I +統計誤差 ±系統誤差 8:  となり，小林益川理論の予言値と矛盾せず，また予言精度よりもはるかに測定精度が高い。: 中間子振動の振動数の測定によって小林益川行列のトッ

プクォークとストレンジクォークの結合が  

5  I+

回の結果が振動がないときに観測に伴う統計的ゆらぎで得られる確率は回の結果から  中間子の粒子反粒子振動を観測した確率は

 と高精度で決定できた。今
 ％である。言い換えると今

 ％である。

中間子の粒子反粒子振動の振動数の測定は小林益川行列のトップ クォークとストレンジクォー

クの結合を高精度で決定するのに重要な役割を果たすものであり 今後の小林益川理論の検証には不可欠な測定である。

% %新粒子の探索超対称性粒子の直接探索を行った。超対称性理論の多くのモデルでは，三世代目の超対称性粒子である
ストップ粒子は比較的質量が軽いと予想されている。このストップ粒子を，, パリティを破る超対称性
理論の枠組みを仮定して探索した。ストップ粒子は，テバトロンにおいて対生成すると考えられるが，,パリティを破るモデルでは，ストップ粒子はタウ粒子（  ）とｂクォークに崩壊可能となる。一方のタウ粒子が電子またはミューオンへ崩壊し ，もう一方がハド ロンへ崩壊するモード において探索を行った。





研究領域内の主な研究成果

事象選別した結果，ストップ粒子対の候補事象はなかった。ストップ粒子が常にタウ粒子とｂクォークに崩壊するとして，ストップ粒子の質量下限値 

!2（  ％信頼度）を得た。

超対称性理論で存在を予言されるチャージーノ粒子・ニュートラリーノ粒子の随伴生成事象を，共にレプトニック崩壊して終状態に二つ以上の電子またはミューオンがあるモードにおいて探索を行った。事象選別した結果，この候補事象はなかった。この結果から チャージーノ粒子の質量下限値 !2（  ％信頼度）を得た。
標準理論を拡張したモデルのうち，新たな N  群を含むモデルでは KO ボソンが存在する。我々は，

KO → # # の崩壊過程で探索を行った．データは，標準理論からの予想とよく一致した。これより，結合定数が標準理論と同じだと仮定することで，KO の質量下限値 

!2（  ％信頼度）を得た。

% %! シリコン飛跡検出器&'" 実験は $-& 加速器が本格的に稼働を始める   年ごろまでは，エネルギー最先端の物理を産み出し続ける唯一の実験である。&'" 実験は 

年末までデータ収集を行ない，最終的に約 ;<  相当のデータを蓄積する予定である．これは現在までに解析したデータの約倍であり，素粒子物理学に対し多大な貢献をすると期待される。現在 ,0 .. で使用されているシリコン飛跡検出器は，放射線損傷のため， ;<  相当で性能が劣化する。そのため，放射線耐性に優れた !4 ..< シリコン検出器の設計を行ない，シリコンセンサーの試作器を製作し，テストを行ない，その性能が要求を満足することを確認した後，実機用シリコンセンサーを製作した。新しいシリコンセンサーは寸法約  33
読みだし型である．試作器としてどが  33 の片面

 枚を製作し，電気的，機械的特性を評価した。その結果，ほとん! まで大きな電流増加を示さず，目標とする ! までの稼働を十分可能にしている。また，製造元のデータと比較するためにデッド チャンネルを自動プローブを用いて評価した．製造元のデッドチャンネルはすべて確認できたが，いくつか製造元の検査方法では捉えられないものもあった。しかし，
デッド チャンネルの割合は)と極めて低い．この他，長期安定性等にも優れている。放射線を浴び  23 中性子を照射し，様々な電気的性能の評価をした。

たセンサーの性能を評価するために， 

この線量は最も内側のセンサーが ;<  の期間に浴びる量である。全空乏化電圧の変化や暗電流の増化は既に知られている値となり期待通りであった。しかし，電極間容量，抵抗などを適正な値にするには，
全空乏化電圧よりも ! 程度高い ! のバイアス電圧が必要である。開発したセンサーは !

の高電圧耐性をもつため，放射線照射後も十分な性能を発揮できる。試作したセンサーに新しく開発された !4 読みだしチップを実装してノイズの評価を行った．現行のシリコン検出器よりも  割優れた# を実現できた。シリコン飛跡検出器の開発テストを行ない，以上のテスト結果が得て，その性能が要求を満足することを確認した後，実機用シリコンセンサーを製作した。





研究領域内の主な研究成果

% %"公募研究の成果

公募研究「高放射線環境下での素粒子実験用電子回路の動作保証技術の研究」 では 大強度ビーム実
験での高放射線環境に置かれる前置電子回路系開発に必要となる電子部品・半導体プロセス等への放射線の影響を調査している。半導体素子への放射線の蓄積的効果としては .' .9D9 'D に着目し 東京大学原子力総合センターの & 線源を用いてサンプルへの照射を行い 半導体パラメータの劣化等を観測した。放射線の確率的効果は 91 P Q2 と呼ばれるが ! 以上のハド ロンで効果が顕著となると考えられており 東北大学サイクロトロン・ラジオアイソトープセンターの  ! 陽子ビームを照射し  を観測し 素子毎の  断面積を求めた。
公募研究「ヒッグス粒子自己結合定数測定のための測定器及びジェット エネルギー測定法の開発」 では自己結合測定の理論的誤差限界を世界で始めて系統的に見積もり 質量から+

! に対し !

! におけるエネルギー依存性を明らかにした。エネルギーの拡張可能性を検討し また測定器への制限として 地下大空洞の横幅を現在の設計試案の約２３に縮小することが望ましいことがわかった。既に バックグラウンド を含め６体の終状態まで疑似データを干渉まで考慮して生成することに成功し 測定器の系統的な詳細シミュレーションを行うための基礎が確立した。現在 データ解析を進めている。
公募研究「シンチレータスト リップを用いた高性能電磁カロリメータの開発」では 電磁シャワーを
３次元的に再構成できる鉛板とシンチレータストリップのサンド イッチ型サンプ リングカロリメータの開発を行っている。

 年度に試作機を作成し １１月に高エネルギー加速器研究機構でテストビーム実験を行った。電子に対するエネルギー分解能 位置分解能 入射角分解能についてデータ解析を進めている。
公募研究「  半導体による放射線検出器の開発・研究」では 半導体工学の分野で将来性のある 9&
半導体の放射線検出器としての応用のための基礎的な研究を行った。ｐｎ接合型検出器について，整流性（ .+! 特性）と可変容量（ &+! 特性）の２つの電気的静特性を測定した。放射線源として  3+α線
（エネルギー  ! ） さらに -+9& の禁制帯幅が  ! であることから，波長 3  ! の
紫外線発光ダ イオード を用いた紫外線に対する評価も行った。これらにより，9& の半導体検出器としての動作を確認した。
公募研究「ヒッグス粒子探索のためのタウ・ト リガーの開発」ではヒッグス粒子特に N> ヒッグス粒子は大きな分岐比でタウ粒子に崩壊するので トリガーの段階でタウ粒子を同定することはヒッグス粒子探索に非常に有効である。我々が開発したシリコンストリップ検出器のビームテストを行い タウの娘粒子のインパクトパラメータを測定できると考えられるトラッキング性能を得た。また タウ粒子の崩壊の特徴をシミュレーションにより再現し統計的手法により タウ粒子崩壊の際のインパクトパラ
メータ ジェットの内部構造や形など 数種のパラメータを複合的に検討し タウ・トリガーの最適条件を

研究領域内の主な研究成果求めている。
公募研究「高輝度衝突型加速器による粒子多重度の高い素粒子実験のための中央飛跡検出器の開発」
では，$-& などの次世代大型加速器による素粒子実験の中央飛跡検出器の素材としてシンチレーティン
グファイバー（ 29+"9 ）を用いることを想定し 29+"9 の発光をアバランシェフォトダ イオード（ (' ）で読み出す方式の雛形飛跡検出器の製作 およびその性能評価を行った。特にの発光波長域（ 〜3 ）で量子効率が

29+"9 をコンパクトに読み出せるよう この(' については 29+"9％に達するものを特別に開発した。そして 膨大な数の(' を .& パッケージの中に密に集積した作製した。アレ イ中のひとつの受光面の直径は(' アレ イを

33 である。 (' には 光電子増倍管などと比べて量子効率は高いが # 比が良くないという欠点がある。しかし 本研究における雛形飛跡検出器の性能評価の結果(' を−  ℃以下に冷却することによって # 比が飛躍的に改善されることが分かり

99303 .9D91 (92 の飛跡を)近い検出効率で捉えることができた。

公募研究「ハド ロン加速器ビーム増強のための誘導加速装置の開発」では，昨年度設計・製作した誘導加速装置 ,R' 号機の電源側からと加速ビーム側から見たインピーダンス特性の測定の結果ほぼ設計に近い事が確認された。一連の測定結果から実証試験に用いるエンジニアリングモデルの仕様が決定された。一方 長パルスである誘導加速電圧に特徴的なド ループの誘導加速シンクロトロンでの縦方向運動に与える影響が理論と多粒子シミュレーションにより体系的に検討された。その結果ド ループの対策が不可欠である事が見いだされた。
公募研究「超対称ヒグス粒子の探索」では，超対称ヒグス粒子の探索に関して超対称シーソー模型に基づいたヒグス粒子の研究をおこなった。超対称シーソー模型では ニュートリノとその超対称パート
ナーであるスカラーニュートリノによって中性ヒグス粒子が輻射補正をうける。 本研究では ニュート
リノとスカラーニュートリノによる中性ヒグス粒子の質量に対する輻射補正を研究した。質量に対する繰り込みをおこなうための 質量カウンター項を質量補正の発散部分を計算することで決定した。超対称模型に特徴的なスカラーニュートリノの質量固有状態をもとめ 超対称性を破る項によって &( の異なるスカラーニュートリノ間に混合が起きることを確認した。この効果を中性ヒグス粒子の輻射補正に取り入れヒグス粒子の混合や &( 変換に対する性質にどのような影響があり 実験的に探索できるかを研究している。
公募研究「高放射線環境下での素粒子実験用電子回路の安定動作技術の確立」では， ! の陽子・陽子衝突実験の 測定器周辺の放射線被爆環境でのエレクトロニクス劣化とその対応策を検討した．研究はその年間で浴びる放射線を様々な放射線施設の機器を借用して， 時間以内にエレクトロニクス個々の備品に照射させ，照射前後での性能を評価することによって行った．評価したものは &=  μ 3 フルカスタ
ムチップ，,  型 "(， 9+;0: 型 "(ボルテージレギュレータ等である．"(
割を担うには，さらに $!' あるいは

+9/ :99D::99D:，に関しては ,  型はやはり使用できず，"(としての役

9+;0: 型焼き切りタイプのものを使用すべきとの結論に至った．&= フルカスタム



研究領域内の主な研究成果

チップにしても "(にしても，被爆の蓄積的効果によるダ メージよりシングルイベント効果によるフリップフロップの誤動作がもっとも深刻であることが判明した．,  型 "(が使用できないというのもこの理由からである．レジスタを含む回路をカスタムチップに組み込む場合，それらのより安定・安全な動作を確保したければ，それらレジスタを構成する各フリップフロップは ビットにつき例えば
重複して  個用意して多数決により内容を確定させるといったことを行わなければならないとの結論に至った．

公募研究「超小型シンチレータータイルをもちいたデジタルハド ロンカロリーメータの開発研究」では，デジタルハド ロンカロリメータの基礎的シミュレーションを行った。超細分化された単位の小型測定器を多数作り これで各層を作る さらにこれをサンド イッチ型カロリーメターに作り上げる形式を取った。最小構成単位の数が膨大になるため 読み出しに費用を掛けない為に デジタル読み出しをすることが提案されている。そのうえデジタル読みだしはアナログ読み出しよりエネルギー分解能がよいというシミュレーションが現れた。これをチェックし 実現する為に種々の開発を行った。１）最小測定単位である超小型シンチレーターのサイズについては おおむね１ｃｍｘ１ｃｍ程度で十分な性能が出ることが分かった。２）エネルギー分解能は アナログと同程度であることが示された。３）完全なデジタル読
み出し 信号を０か１でデジタイズして その個数だけで分解能を議論すると エネルギーの線形性が崩れることを見いだした。その理由は 大きなエネルギーの中性パイ粒子が生成される場合で あることを突き止めた。４）これを改善する方法として セミデジタル読み出しを提案した。すなわち

.( 単位での３個の閾値を設ける事により 中性パイ粒子の寄与を平滑化し 線形性を復元できることを示した。５ ）超小型シンチレーターの開発もすすみ １ｃｍｘ４ｃｍｘ２ｍｍからの光の読み出しに成功している。
公募研究「 によるシンチレーティングタイル・ファイバー型カロリメーターの読み出し 」では，$-& などの次世代大型加速器による素粒子実験で使用される予定のシンチレーティングタイル・ファイ
バー型カロリメーターで カスケード シャワー発生時のシンチレーティングタイルの発光を読み出すための受光素子として 光電子増倍管等よりもはるかに高い量子効率を持つ「アバランシェフォトダ イオー
ド（ (' ）」を用いることによって カロリメーターのエネルギー分解能の向上を図ることができるか否かを調べた。 (' は 二次電子増倍率（ 9 ）をあまり大きくすると 過剰雑音係数が大きくなり エネ
ルギー分解能の低下を招き 逆に

9 をあまり小さくすると # 比が小さくなり やはりエネルギー分解能が低下する。本研究の結果(' の9 を  倍程度に保ったときに 最も高いエネルギー分解能が得られることが分かった。また このときのエネルギー分解能は 光電子増倍管を用いるよりも若干ながら良くなることも分かった。





研究領域内の主な研究成果

% %

主要論文

 & '()* )+,- .(( .(,*/ * /0 1+/)*2/( )+))34 * J )

()*( /5 % 67 % ,*'7 %8%

 %7 0  ))/)*704(% 9% 1//%  7   % &.(,*/ ): /0 J  ;('/)* <,*'467 % ,*'7 %8%

%7 0  ))/)*7

 &.(,*/ ): /0
()*( /







04(% 9% 1//% !7    %

()* *= 0=)* +)=,'/)* ')(( ('/)*( * J ')

5   >67

04(% 9%% ')(/7 %8%

 %7 0  ))/)*7! 7  % &.(,*/ ): /0 J +)=,'/)* ')(( ('/)* * J ')()*( /,(*3 -*/' ?//*3 ): /33= +/)*2@/ 9*/(67% ')(/7 %8%0   ))/)*704(% 9%5 % 
 %7! 7 ! % &'0 :) 833( )()*( '4*3 /)  *= )=,'= * (()'/)* A/0 B)()*( * J )()*( /))/)*7

5 % 67 % ,*'7 %8%04(% 9% 1//%  7 " "  % &.(,*/ ): /0  .()* 1:/ C(*3 


%8%



  %7 0   %7 0  ))/)*7



#



67 % ,*'704(% 9% 1//% !7    %

研究領域内の主な研究成果
主要論文







研究領域内の主な研究成果

  ファクト リーを用いた質量起源の探求
本計画研究の目的は， ファクトリー実験の第二段階として，標準理論の先にあると思われる，

より基本的な物理法則についての手がかりを得ることにある 標準理論は，個々のフェルミオンの質量が，なぜ現在観測されているような値になっているのかを説明することはできない さらに，ニュート
リノのフレーバー振動現象の発見は，ニュートリノの質量がゼロでないことを意味し ，従って，ニュートリノは質量をもたないと仮定する標準理論に，その変更を迫っている。本計画研究は，個々のフェル
ミオンの質量はどのような原理・法則のもとに決まっているのかを説明する，標準理論の先にあるより基本的な物理法則の発見を目指して，新しい物理が出現すると期待されている Ｂ 中間子の稀な崩壊過程を精密測定することを目的としてきた．この精密測定を遂行するために，本計画研究では，第二世代のシリコンバーテックス検出器 !'，図参照 を建設した．!' では高い放射線耐性（   までの耐性）をもつ .& や新しいシリコンストリップセンサーを用いることにより， 中間子崩壊位置の測定精度をミクロンから  ミクロンに改善した．さらに，４層の検出器構造を採用することにより，小さな運動量の荷電粒子の検出効率も向上させた．

図 ? 第２世代シリコンバーテックス検出器 !'

%%

中間子系における 

小林・益川理論の実験的検証：

本計画研究の研究者らは，平成１３年（ 非対称の超精密測定年）に  中間子における粒子・反粒子非対称   非対称を発見した．この発見の要となったのは，第１世代のシリコンバーテックス検出器 !'  である．我々は，引き続き   非対称の測定精度を高め，これまでに !' を用いた 
中間子ペアと !' を用いた 
タから，およそ 

個の  










の  中間子・反 

中間子・反  中間子ペアのデータ収集に成功した．このデーと 個の  



を選び出し ，  中間子と反   中

間子の崩壊時間分布（ 中間子・反中間子ペアの一方が崩壊してから，他方が崩壊するまでの時間差 ピ

研究領域内の主な研究成果

コ秒 ）を測定した．図の上の図は，両者の時間分布をプロットしたもので，２つの曲線は，この崩壊をひき起こした弱い力が   対称ならば，重なるはずのものである．実験データは，両者の間の明らかな違いを示している。下の図は，両者の差をプロットしたもので，中間子・反中間子混合の周期に起）正弦波の振幅が :9 " と呼ばれる   非対因する正弦波が見える．
（ この振動数は，  8:  である．
称度を示すパラメータに比例している（ :9 " 5

は   対称を意味し :9 " 5

あるいは

は

非対称度が最大であることを意味する）．我々は，このデータから，:9 " 5 I  :



:C:

を得た この結果は 他の測定から間接的に得られた :9 " の制限値とよく一致している．この結果は，クォークの世界における   非対称が 小林・益川理論（   非対称の起源は  世代のクォーク対の混合にあるとする理論）によって記述されることをさらに確実にするものである．小林・益川理論の正しさは，もはや全く疑う余地はない．さらに，我々の結果の精度は 競争相手であるスタンフォード 大学加速器センターの実験グループ  の精度をはるかに上回り 現在 世界最高の測定精度を誇っている．
図は，& ユニタリー三角形と呼ばれ，& 行列がユニタリーであることから導かれる複素平面上の三角形である．このユニタリー三角形の３つの角度および３辺の長さをそれぞれ独立に測ることができる．現状では，全ての測定がほぼ一致しており，標準理論の成功を示している．

%%

中間子崩壊における量子効果を用いた新しい物理の探索

図  は  中間子を構成するボトムクォークが量子ゆらぎによって トップクォーク（ボトムクォー
クの  倍の重さを持つ）と A ボゾン（ボトムクォークの  倍の重さを持つ）に分かれるループダ イヤ
グラムを表している。もし超対称性粒子のような未知の重い粒子が存在し その粒子も同様のループを構成する場合 この崩壊過程の   対称性に敏感に反映されると考えられている。我々は，これまでに収集した全データを使って， て   非対称度を測定し ， 

 ，   $   ，そして         反応のそれぞれにおい のそれと比較した．質量起源の理由となり得る新しい物理は，"

非対称度の違いを生むはずである．図  に結果を示した．また，非対称度の大きさを表  にまとめてある．さらに，他の反応も含めた

%

ペンギンモードについての   非対称性の測定結果を図 に示した．
表 ?   非対称度の測定結果．標準理論では，すべて 
反応







"
 
$ 
  
  

:9 "
I 
I 
I 
I 



         

 反応の値に等しくなる．



研究領域内の主な研究成果

Entries / 0.5 ps

4000

B → J/ψK

q=+1
q=−1

0

300
200
100

Asymmetry

0
0.5
0
-0.5

-7.5

-5

-2.5

0

2.5

5

7.5

-ξfΔt(ps)
図 ? 上の図：  中間子 75+  と反   中間子 75I  の &( 固有状態への崩壊時間分布（単位：ピ : ）．両者の分布の差が &( 非対称を意味する．下の図は，上の図から計算された，  非対
コ秒
称度で，正弦波の振幅が，  の破れの大きさを示すパラメータ :9 " に比例する．

  の   非対称の統計的有意差は   であり， $ における   非対称の発見である． " ，  の   非対称に次ぐ  中間子系

     の非対称度は，わずかに  







の値からずれているが，統計精度はよくない．標準理論を超える理論モデルの多くが，  非対称度の標準理論からのわずかなズレを予言していることを考慮すると，これらの反応の測定精度を一層あげて，標準理論からのズレの大きさを確定することが必要である．

%%




中性

中間子の 



は







崩壊における   非対称の発見

非対称の出現が期待される崩壊モード の一つであるが 分岐比が

と 





研究領域内の主な研究成果

excluded area has CL > 0.95

0.7
0.6
0.5

η

0.4
0.3

sin 2φ1 Δmd

Δms & Δmd

C KM

fitterFPCP 06

φ3sol. w/ cos 2φ1 < 0(excl. at CL > 0.95)

φ2

εK

φ2

0.2

|Vub/Vcb|

0.1
0
-0.4

-0.2

φ1

φ3
0

0.2

0.4

0.6

0.8

1

ρ
図

? & ユニタリー三角形：すべての測定結果が標準理論と矛盾していない．

図 ?  中間子の " 中間子  中間子への崩壊を引き起こすと考えられているループダ イヤグラム。
（ペンギンダ イヤグラムとも呼ばれる）



と比べて２桁小さく かつグルーオンを含むプロセスからの寄与もあり   非対称かど うか決

定することができなかった。我々は 

の 







個の  中間子・反  中間子ペアから得られた約  個

崩壊を含むペアを用いて   非対称パラメータの解析を行い この崩壊における   対

称性の破れの観測に成功した．  非対称の一つは，  同様 崩壊時間の分布が   中間子と反   中間子では違っていることである もう一つは   中間子と反   中間子が同数ずつ生成されたにもかかわらず 反  

の数が  









の数より多いことである。図  は崩壊時間分布

で データポイントは崩壊時間ごとに観測された崩壊事象の数である。  中間子と反   中間子からの崩壊がそれぞれ & 5と & 5 I で表されている。もし   称性が成り立っているならふたつのカーブは同じになるはずである。ふたつのカーブの形と面積に明らかな違いが見られ この崩壊で   対称性が破れていることを示している。その結果   非対称パラメータ

5





: 

:C: 

と

として



研究領域内の主な研究成果

0

40

150

q=+1
q=−1

40

20

0

B → η′K

0

q=+1
q=−1

100

50

0

20
10
0

0.5

0.5

0.5

Asymmetry

0

0
-0.5

-7.5

-5

-2.5

0

2.5

5

0

0

-0.5

-0.5

-7.5

7.5

q=+1
q=−1

0 0 0

B → KSKSKS

30

0Asymmetry

Entries / 2.5 ps
Asymmetry0

B → φK

Entries / 2.5ps

60

Entries / 1.5 ps



-5

-2.5

0

2.5

5

7.5

-7.5

-5

-2.5

0

2.5

5

7.5

Δt(ps)-ξfΔt(ps)-ξfΔt(ps) $   ，そして         反応の   非対称．下図の波線は， 
図 ?  " ， 

 の非対称度から導かれる標準理論の予想で，それと観測結果との差が新しい物理の存在を示唆す
る．横軸は崩壊時間（ピコ秒）．



5 I 
この結果， 

%%





: :C: 

における   対称性の破れが確定した．

中間子の非常に稀な崩壊の測定

超対称性など 標準理論を越える新しい物理の出現が期待される

プロセス（  は ミューオンまたは電子。図  参照）の検出に成功し その分岐比を   

 5 

と決定した。その後，測定の精度を向上し， 



 

 





   

個の  中間子・反  中間子ペアを使って 5     の分岐比を得た．電子とミューオンそれぞれについては，
 



 #

#



 



 

    
 5      

 5  

を得た．さらに，これまで発見されていなかった 

 



崩壊モード の発見に成功した。これも世界初である。その分岐比は



 



 



5

     

ここで 最初の誤差は 統計誤差 ２番目は系統誤差 ３番目は分岐比を計算するのに必要な理論計算に起因する誤差である。これらの稀な崩壊モード の測手から，新しい物理からの寄与に強い制限を与える
ことに成功した．





研究領域内の主な研究成果

図 ?

%

ペンギンモード の   非対称度のまとめ

研究領域内の主な研究成果

300
No. of π+π- events(a)q = +1q = −1200100π+π- asymmetry

0
1

(b)

0

-1
-5
図 ?   秒。


%%





& 5



と 

0
Δt (ps)5

& 5 I  事象の崩壊時間分布。時間の単位はピコ秒

公募研究の成果

公募研究「Ｂ中間子崩壊でのＣＰ非保存パラメータ " の測定」では 計画研究と協力して  の崩壊の他に  '

崩壊のＣＰ非対称の時間依存性を解析している。すでに  









の解析か

ら " の値が でないこと 直接的ＣＰの破れの強い証拠がみえること等 重要な結果を発表した。これ
らのモード の解析には Ｂ中間子以外のクォーク生成からのバックグランド をいかに抑制するかが精度よい測定の鍵を握っている。最近さらに高度なバックグランド 抑制法を開発し その有効性を実証している段階である。

公募研究「メソン事象完全再構成法の研究と新物理探索への適用」 対生成事象の一方の  メソンの運動学を完全再構成すると 反対側は運動学の定まっ た「  メソンビーム」として扱え 事象再構成が難しい  崩壊モード の研究が可能となる。再構成 に用いる崩壊過程基礎データの収集と 単純な過程から順次完全再構成事象抽出手順の確立を 進めた。約 対事象サンプルをもとに 準二体



図 ?





研究領域内の主な研究成果

!





2F/ 8109 82::  '   事象 チャーモ ニウム生成過程 '': 過程から総計  個の完全再構成  サンプル 再構成効率 を 得た。今年度夏までのデータにより  / 個以上の  サンプルが得られる。こ  及び    の不定性

れらのサンプルは 抱合レプ トン崩壊過程の解析に適応されて  行列要素 

の少ない測定や   崩壊測定の試みが行われている。また 再構成対象となる過程を拡張して収量の向上を図 っている。

公募研究「高輝度衝突型加速器実験用エレクト ロニクスの開発とパイプライン化に向けた研究」では
以下の２つの柱を立て研究を行っている。
（１）要素開発の観点から $. 技術を用いたアナログデジタル
混在型高集積回路の開発?１０種類の基本となる

.& を製作し動作確認が終了した。実用化へ向けて特性の改善と機能の追加を行なっている。また耐放射線用エレクトロニクスの開発も行なう予定である。
（２）システム開発の観点から汎用性の高いデータ収集用ボード の開発? プロトタイプは完成し 機能 安定性および性能の確認は終了した。現在更に高速でコンパクトなシステムが構築できるようにボード を改良中で 今年中に終了予定である。

公募研究「純ヨウ化セシウム結晶への光検出デバイスのマウント 方法の開発」では 力学的強度試験
や光学的透明度試験に先立って 光検出デバイスの窓材料における 純ヨウ化セシウム結晶が発する波長
３２０ 3 のシンチレーション光の透過率の優劣を定量的に測定する試験を実施した。光電陰極の窓が通常のホウ硅酸ガラス製と N! ガラス製の２本の光電子増倍管と 実際の  中間子の検出に用いられるものと同じサイズの純ヨウ化セシウム結晶およびタリウム添加ヨウ化セシウム結晶の２本の結晶シンチ
レーターを用いて ３

!2 の荷電π中間子が貫通する際のエネルギー損失（ 約  ! ）による信号の大きさを測り 純ヨウ化セシウム結晶と組み合わせる場合は N! ガラス窓の方が３０)透過率に優れることを確認した。

公募研究「大強度・高輝度加速器で使用するビームモニターの開発」では大強度・高輝度加速器でのビームモニターに使用する ダ イアモンド 半導体検出器の基礎開発研究を行なった。ダ イアモンド 半導

研究領域内の主な研究成果

体検出器は大強度陽子加速器（ *+( ,& ）や高輝度加速器（  ）での使用に耐える放射線耐久性を持った検出器で 今後の実用化が期待されている。本研究では 京都大学・化学研究所・先端ビームナノ
科学センターにある! の線形電子加速器を使って ダ イアモンド 半導体検出器のビームテストを行ない その基礎特性を測定し評価した。そして（１）  電子パルスという大強度信号に対する高速な時間応答性。
（２）シリコン半導体検出器に対して約 )の電荷量（ ３）
かな信号の印加電圧依存性（ ４） )以内の安定性（ 約! 付近で)! の緩や分間の測定）（５ ）  電子パルスに対し)以内の線形性を測定し その性能を確認した。本研究において ダ イアモンド 半導体検出器は *+( ,&ニュートリノ実験や  加速器でビームモニターとして使用できる要求を十分に満たすこと確認した。

公募研究「超高帯域光通信路を用いたデータ収集系の研究」では  実験のアップグレード 計画である 08  ファクトリー実験で必要となる現在より数十倍高い帯域でのデータ収集の手法を探るために 光通信路を用いたデータ転送 ! モジュールを試作し 動作検証を行った。このモジュールは499B 社の !9B.. ( "(を用いており 光通信の実現に関して基板上に "(と光トランシーバ用のコネクタを用意するだけでよく 非常にコンパクトかつ安価に光通信を実現できる。また 08 ファクトリー実験でのデータ収集に関する研究会を  回開催し 高帯域データ収集の効率的なデータ収集を確立するために手法の検討を行った。





研究領域内の主な研究成果

%%




主要論文

% 7 8% 0 D  ))/)*E7 &.(,*/ ): /=+*=*/ 9)/*3 (4/( *'4(76  D$9#0+GH"E%

04(% 9% 1//%  7 % 7 8% 0  D

*= 9=*' :) ='/ 

0

7

2



7 *= /F ))/)*E7 &;(9/)* ): 3 9)/)* *+2 + ='4(76 =

9)/)*04(% 9% 1//% 7

   D$9#0+GH E%% 7 8% 0   D  ))/)*E7 &/,=4 ):  9)/*3 (4/(* +2 + ='4(76 04(% 9% 1//% "7 ! "  D$9#0+GHE%% 7 8% 09)/)* *  D ))/)*E7 &I+)9= 9=*' :) ='/ +2 + ='4( *= )=*=+*=*/ ')*(/*/( )* +076

04(% 9% 1//% 7  "  D$9#0+GHE%

 % I(0-A  7 &.(,*/ ): :)A='-A= (4/4 *= B()* ')Æ'*/( *J 2 76 04(% 9% 1//%  7  "   D$9#0+GH  "E%

 .% IA(-   D  ))/)*E7 &I+)9= (,*/ ): /0 '/)A+*3,* +)'(($H( 2 76

04(% 9%!7   D$9#0+GHE%

 K% 0)   D  ))/)*E7 & 9=*' :) ='/  9)/)* *  /) 2
+ ='4(7604(% 9% 1//% 7  "  D$9#0+GH" E%

研究領域内の主な研究成果
主要論文







研究領域内の主な研究成果

 タウレプトンの物理
タウの物理」 「  粒子識別装置の開発」と公募研究に分離して報告

本研究課題の内容を大きく「
する。

%%

タウの物理

本研究グループでは  ファクトリー実験を遂行し タウレプトンの反応 # #

 を利用した標準理論の検証並びに新しい物理の探索を研究課題としている。 ファクトリー実験では 
までに  ;<  のデータ  

年月

  事象のタウ粒子対生成に相当 を収集した。このデータを解析し以下のような研究を進めた。

レプトンの香り保存を破る崩壊の探索

標準理論を越える新しい物理の探索として レプトンの香り保存を破るタウ崩壊の研究を行なった。理論モデルの種類やパラメータの取り方によって予想される崩壊分岐比が変化し もっとも起こりやすい
事象が変わるため 本研究では 考え得る崩壊モード に対して網羅的に探索を行なった。

レプトンの香り保存を破る崩壊  #

の研究を行なった。現在のところ 収集したデータの内

約  ;<  のデータを解析し 結果を発表した。図  は シグナルの事象数を評価するために用いた( +M) 分布である。ここで ( は  #  系の不変質量 M) は  #  系のエネルギーからその期待されるエネルギーを引いた残差である。黒丸によって示された実データは ( に対してほぼ一様に分布しており 四角で示した期待されるシグナル領域にはピークを作っていない。図の領域に実データは    事象であり そのときのシグナルの検出効率は) ) である。

膨大な収得データ量のため統計精度の大幅な向上が可能となった反面 バックグラウンド の寄与が無視できない。この点に注意し シミュレーションおよび実データを元にバックグラウンド の見積もりを正確に行い 信頼度の高い解析を実現した。その結果 

探索の場合 バックグラウンド の成分としてタウ粒子対事象だけでなく光子放射を伴うミュー粒子対事象が存在することが判明した。これらの見積もりを元にした確率密度関数を用い 最尤度法によって崩壊分岐比の上限値を求め



 







 という結果が得られた。

#

)の信頼度で探索の場合も 同様にバックグラウンド の見

積もりを行い  89 事象からのものが主に残ってくることが分かった。評価した崩壊分岐比の上限値
は   

#





 であった。

過去最大のデータ量による統計精度の向上のみならず 緻密なバックグラウンド 成分の見積りによる解析手法により 世界で初めて *  #$ $

  崩壊の探索

レプトンの香り保存を破る崩壊   の分岐比に到達する成果が得られた。
$ $  の研究を行なった。ヒッグス粒子を媒介して香り保存

研究領域内の主な研究成果

00

ΔE (GeV)

0.2

ΔE (GeV)

0.2

-0.2

-0.2

-0.4

-0.4
1.6

1.8

1.6

2

2

Minv (GeV/c )



 

 

1.8

2

Minv (GeV/c2)

図 ?
の  次元分布。
選別による結果 左 と選別による結果 右 を示す。黒丸はデー タ 四角はシグナルのシミュレーションデータの分布を示す。点線四角は  のシグナル領域を示す。

 程度になる可能性が示唆さを破る反応を導入した N> モデルによると この過程の崩壊分岐比がれていることから $ $  崩壊の探索も重要な研究課題の一つである。

解析には  ;<  のデータを使用して探索を行なった。

$$の崩壊過程としては崩壊の探索に対する

$

$



と$







 の２つについ系の不変質量とエネルギー残差 M)  の  次元分

布を図  に示す。解析の結果 楕円で示されたシグナル領域の中に検出された事象数はモンテカルロ
シミュレーションおよび周囲の事象分布から予想されるバックグラウンド 事象数と統計誤差の範囲で一致しており 事象の集中は測定できなかった。

 #

の探索と比較し シグナル領域の周りにバックグラウンド 事象が少ないため 系統誤差の非常に少ないことが本研究の特徴である。ただしの探索に対しては





 







崩壊によるバックグラウンド 事象が多く 今後 より多くのデータを解析する場合に事象選別が課題となることが分かった。これら結果から C:9 法によって分岐比の上限値を求め

   * )の信頼度で  $  の結果を得ている。







 の値を得た。他の崩壊モードに対しても同程度

前述した理論予想によると 崩壊分岐比は擬スカラーヒッグ ス粒子の質量   と真空期待値の比 + 5  ,

 , を用いて

 



 

$

 5   

+



!






と表される。この関係を用いると 実験結果から   + パラメータに制限が付けられる。図に本実験結果によって排除したパラメータ領域を示す。"# $ 高エネルギー加速器施設で遂行された &'"実験と同じ感度を達成していることが分かる。





崩壊の探索

レプトンの香り保存を破る崩壊 た  つの組合せを探索し シグナル領域に の研究も進展した。 ;<  のデータを用いて図  に示し###のモードで 事象を得た。これは 

クグラウンドである可能性が高い。他のモードではシグナル候補は得られなかった。
ドでは M) , の部分に帯状にバックグラウンドが分布しているが  



##

からのバッ

#





モー

からのバックグラウンド

研究領域内の主な研究成果

τ→μη,η→γγ

0.2

(GeV)

(GeV)

0.2

0

ΔE

ΔE

0

-0.2

0

τ→μη,η→πππ

-0.2

-0.4
-0.4
1.6

1.7

1.8

1.9

1.65

1.7

2

1.8

1.85

Mμη (GeV/c )τ→eη,η→γγ

0.2

(GeV)

(GeV)

0.25

1.75

2

Mμη (GeV/c )0τ→eη,η→πππ0

0

ΔE

ΔE

-0.25
-0.2

-0.5

-0.4

-0.75
1.6

1.7

1.8

1.9

1.7

Meη (GeV/c2)

1.8

Meη (GeV/c2)

図 ?   の  次元分布。黒丸がデータ 青四角と赤三角がそれぞれシミュレーションより見積もられたタ
ウ粒子対事象とコンティニューム事象からのバックグラウンドを示す。中心の楕円はシグナル数を評価する時に用いた領域である。

100

CDF

tan β

80

ed
clud

ded

exclu

elle

by B

Ex

60
40
20
0

LEP excluded
100

150

200
2

250

m A (GeV/c )図? 実験によって排除された

 のパラメータ領域。色付部分が本研究によって排除された領域である。





研究領域内の主な研究成果

τ- → e - e + e -

-0

-0.6

-0.6

-0.6
-0.1 -0.05

0

0.05

-0.1 -0.05

0.1

2-0.1 -0.05

0.05 0.1

τ- → μ- e - e +0.2

Δ E (GeV)Δ E* (GeV)

-0

-0

-0.4

*

-0.2

0

0.05

0.1

-0

-0.2

-0.6

-0.6
-0.1 -0.05

τ - → μ- μ+ μ-

-0.4

-0.4

-0.6

0.05 0.1
2

τ - → μ + e- e-

0.2

0Δ M (GeV/c )Δ M (GeV/c )

-0.2

*

0

2

Δ M (GeV/c )
0.2

-0

-0.4

-0.4

-0.4

τ - → e + μ- μ-

-0.2

-0.2

-0.2

Δ E (GeV)

0.2

Δ E* (GeV)-0*τ - → e - μ+ μ-

0.2

Δ E * (GeV)

Δ E (GeV)

0.2-0.1 -0.05

2

00.05 0.1-0.1 -0.05

00.05 0.1
2

Δ M (GeV/c )2

Δ M (GeV/c )Δ M (GeV/c ) の 次元分布。黒丸はデータ 中央の点線四角は信号事象の評価に用いた領域を示す。

図 ? 

であると結論した。研究成果として これらの過程の崩壊分岐比の上限値を       

と得た。

 崩壊の探索



--

崩壊7 





解析を発展させ 粒子識別などを変更して 



-- 



 の探索も行なった。ここで は 荷電メソン 中性ベクターメソンを表し 中性ベクターメソンが２つの荷電メソンに崩壊す と比較して シグる過程を解析した。 ;<  のデータを用いた探索結果を図   に示す。
- 

ナル側に メソンを要求するため##

J 過程からのバックグラウンド が多く残っており 数個の&&事象がシグナル領域に入り込んでいる。解析結果として



 



        の崩壊分岐比の上限値を得た。

   --  

 および





崩壊の探索





崩壊の探索を  ;<  のデータを用いて行なった。図  に探索結果を示す。楕円で示された信号領域に事象は検出できなかった。崩壊分岐比の上限値として  び   

#















 およ

 を得た。この結果は タウのレプトンの香り保存を破る崩壊の探索の中で もっとも感度の高い結果を得ている。 を再構成することができるため 効率的な選別を実現することができ) )と高い選別効率を保ちつつ 図に示したようにバックグラウンド 事象を少なく抑えることができたことが特徴である。
S 崩壊の探索

S 崩壊の探索も行なった。このモード は レプトンの香りを破るだけでなく バリオン数も保存しない反応である。 ;<  のデータを用い 図  の解析結果を得た。崩壊分岐比の上限値として



 

J  S および  

しては 本研究が世界で始めて結果を出した。

探索のまとめS  



 と結論した。この崩壊モード に対

研究領域内の主な研究成果

0.2

τ- → e- π+ π-

τ- → e+ π- π-

τ- → e- K+ K-

τ- → e+ K- K-

τ- → μ- π+ π-

τ- → μ+ π- π-

τ- → μ- K+ K-

τ- → μ+ K- K-

Δ E* (GeV)

0
-0.2
-0.4

0.2
0
-0.2

-0.4
-0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1
2

Δ M (GeV/c )0.2

τ- → e- π+ K-

τ- → e- π- K+

τ- → e+ π- K-

τ- → μ- π+ K-

τ- → μ- π- K+

τ- → μ+ π- K-

Δ E* (GeV)

0
-0.2
-0.4
0.2
0
-0.2
-0.4
-0.1-0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0

0.05 0.1

2

Δ M (GeV/c )図 ? 

 の 次元分布。黒丸はデータ 中央の四角は信号事象の評価に用いた領域を示す。


0.2 τ → e ρ00τ- → e- K*(892)0τ- → μ- K*(892)τ- → μ- ρ00-0.2

Δ E* (GeV)



-0.4
*

0

0.2 τ → e K (892)0*τ- → e- φ0

τ- → μ- K (892)0τ- → μ- φ

0
-0.2
-0.4
-0.1-0.05 0 0.05 -0.1
0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1 -0.05 0 0.05 0.1
2

Δ M (GeV/c )図 ? 

 の 次元分布。黒丸はデータ 中央の四角は信号事象の評価に用いた領域を示す。








研究領域内の主な研究成果

図 ?



の  次元分布。黒丸はデータ 黄色四角はシグナルのシミュレーションデータを示す。縦線で挟 
まれた部分は  解析によって偏りを生み出さないようにデータを隠した領域である。中央の楕円は  のシグナル領域を示す。



0.2

0.2

0

0

-0.2

-0.2

-0.4

-0.4
1.725 1.75 1.775

1.8

1.825 2

Minv (GeV/c )(b)
ΔE (GeV)ΔE (GeV)(a)1.725 1.75 1.775

1.8

1.825

Minv (GeV/c2)

図 ?
の  次元分布。黒丸はデータ 四角はシグナルのシミュレーションデータを示す。点線で囲まれ た部分は  解析によって偏りを生み出さないようにデータを隠した領域である。中央の楕円はシグナル領域を示す。





研究領域内の主な研究成果
PDG2005

-5

10

Belle

BaBar

-6

10

-7

10

μ−γ
e−γ
μ−π0
− 0
eπ
−
μη
e−η
μ−η′
e−η′
e−e+e−
e−μ+μ−
e+μ−μ−− + −μee
μ+e−e−
− + −
μμμ
− + −
eππ
+ − −
eππ
μ−π+π−
μ+π−π−
e−π+K−
e−π−K++ − −eπK
e−K+K−
+ − −
eKK
− + −
μπK
μ−π−K+
+ − −
μπK
− + −
μKK
+ − −
μKK
e−ρ0
e−KS
*
e−K
–
e−K*
e−φ
μ−ρ0
μ−KS
*
μ−K
–
μ−K*
μ−–φ
pγ
–
p π0
Λπ−
−
Λπ

-8

10

図 ? 各探索モード に対する崩壊分岐比の上限値。青マークが本研究によって得られた成果 黒マークが過去の実験による結果 緑マークが実験の結果を示す。

図  に 本研究によって到達した各モードに対する崩壊分岐比の上限値を示す。競合相手である 
実験と比較すると 探索においてほぼ同程度のデータ量を用いているため ほぼ同じ上限値の到達点となっている。本研究の成果として タウの崩壊で考えられるほぼすべてのモードに対して探索を行ない効率的なバックグラウンド の抑制に成功するなど 解析によって感度を高めることにより 過去の実験と比べ１桁以上探索領域を深めることができ 世界で始めて *   の実験感度を得た。





研究領域内の主な研究成果

4

N / 0.2 GeV/e

1.5(e) μρ

1
0.5
0
-10
4
×10

-5

0

ORe

5

10
GeV/e
N / 0.5 GeV/e

N / 0.5 GeV/e

N / 0.2 GeV/e

4

×10

,

1

(e ) μρ

0.5
0
-20

-10



0

OIm

10

×10
0.3

0.1
0
-10
4
×10

-5

0

5

10
GeV/e

0

10

20
GeV/e

ORe

,

0.4

(f ) πρ

0.2
0
-20

20
GeV/e



(f) πρ

0.2

-10

OIm



図 ? 最適観測量   上側  下側 の分布。右側は  左側はのモード に対する結果を示す。黒丸がデータ ヒストグラムは    のシミュレーションによる期待値 斜線部分はそのバックグラウンド 成分を示す。

H 対称性の破れの探索
新しい物理の探索の別の方法として タウ粒子対生成事象における &( 対称性の破れの探索を行なった。 対称性・&( 対称性は それぞれ時間反転・粒子反粒子反転での物理法則の不変性を表す。この探索に対する物理量として 本研究ではタウレプトンの電気双極子モーメント .  を採用し その精密測定を行なった。N> 870/ 309+-911: 0< といったモデルでは大きな &( 対称性の破れが存在する可能性が示唆されている。
本研究では # #

反応での  つのタウレプトンの崩壊の型から 統計的感度が最も良くなる

ように構成された最適観測量 893 <:P< を計算し その平均値から . を抽出する。解析手法
として 測定したすべての情報を用い最大限の感度を有する最適観測量を構成し使用したことが本研究の特徴である。解析では

















 の  つのモード を測定#  #      #'  '  '  '' した。タウレプトンの崩壊過程の )を集めることで統計量を上げるとともに それぞれのモード を比較することで実験の系統的評価を行ない信頼度の向上を計った。図  に   ;<  のデータの解析により得られた最適観測量の分布を示す。

 は それぞれ . の実部 虚部を測定するために構成された最適観測量である。. の実部は &(+ + 虚部は &(+ +P の性質を持つ。分布は実データと . 5 のシミュレーション結果が非常に良く一致していることを表しており 本解析が実験を良く理解できていることを示す。
図  に測定結果を示す。 つすべてのモードに対して . 5 と矛盾無いという結論を得た。全体としては /#.  5   

 #23  .  5  

信頼度で電気双極子モーメントの上限値を求めると /#.   となる。図 右 に示したように 従来の実験と比較して

 #23 を得た。この結果から )の #23  .   
 #23

倍以上の測定感度を達成し #23 のレベルにおいても &( 対称性が保存されている事を検証した。

   の精密測定から   系の質量スペクトラルを決定  の測定に対する理論計算のする研究を進めた。この研究結果は ミュー粒子の異常磁気能率 
タウ粒子の  モード への崩壊 



 



部分に大変重要なデータを提出する。すでに本研究では 非常に精密な補正や系統誤差の評価により 従

研究領域内の主な研究成果
−16

ecm
10−15

−16

Re(d τ) (10 ecm)

Im(dτ) (10 ecm)

LEP ARGUS
Re(dτ)OPAL L3
Im(dτ)

10−16

Belle

10−17

10−18
leptoquark
SUSY
multi-Higgs doublet

−19

10






Belle
Belle

10

6

Data

ALEPH

10

G&S Fit

10

5

10

4

10

3

10

2

G&S Fit(ρ(770) + ρ(1450) + ρ(1700))(ρ(770) + ρ(1450) + ρ(1700))

2

1

|Fπ|

Number of entries /0.05(GeV/c2)2図 ?
     の測定結果 左 と過去の実験    との比較 右 。測定結果 左 の数字の単位は    であり 誤差の  番目は統計誤差  番目は系統誤差である。

-1

10

-2

10
10
-3

0

0.5

1

1.5

(Mππ0)

2

2

2.5

10

3

0

0.5

2 2

図 ? 左図；すべての補正を施した後の ¼ 分布から決定したパイオン構造因子1(Mππ0)(GeV/c )

1.5

2

2

2.5

3
2 2
(GeV/c )    崩壊における  系の質量２乗  分布。右図；
   。黒丸が今回の¼実験の結果。比較のために
実験
¼¼




 

 ¼







の結果を白丸で示した。両方の図に示した赤い実線は    ! と  共鳴によるフィットの結果である。これら３つの共鳴のみでデータが非常によく再現できることが分かる。

来の測定を越える精度の良いスペクトルを得ている。図  はすべての補正を施した後の  系の質量スペクトラルとパイオン構造因子である。大きな '  共鳴のピークと '    共鳴による既知の肩
状の構造が明白にみえる。また (   ! あたりに見えるバンプは    共鳴にからの寄与'で 本実験の圧倒的な統計量によりその構造が明確になった。
ミュー粒子の異常磁気能率    の理論計算では ハド ロン真空偏極項と呼ばれる項の見積もりが非常に重要である。この項は純粋理論による精度のよい計算は出来ないため # # 衝突によるハドロン生成反応断面積やタウ粒子のハド ロン崩壊の実験データを用いた評価がもっとも信頼性が高い方法である。ハド ロン真空偏極項の中では  系からの寄与  がもっとも大きいので 中でもその評価が大変重要である。今回測定した質量スペクトラルを用いて決定した  の値は T    U 5    :     :C:     9::89   ? 





研究領域内の主な研究成果 ） ! とした。この結果はである。積分領域は他の実験との比較のため（ $(- 実験&$= 実験で得られたタウのデータを用いた結果

 T    U 5   B8     9::89   ? $(- &$=

と非常に良くあっている。一方 # # のデータにもとづく結果
 T    U 5    B8      とは依然異なっている。我々の結果は タウ崩壊の 

# # ? &' $=

 系と # # の  系には 既知のアイソスピ

ン保存の破れの効果を考慮しても 優位な差があることを再確認した重要な意義を持っている。
参考のため 最新の  の実験値と理論値を比較した状況を図  に示す。# # のデータをもとに計算したでは 実験値と標準理論との間に   のずれがあり このずれと超対称性粒子とを関連づけた多くの議論がされている。一方 タウのデータを使うと  の実験と理論の差が程度となる。タウと # #で見られるこの差の原因の理解は今後に残された重要な課題である。

図  ? #$ の最新の  の実験結果と標準理論にもとづく計算結果との比較  'P9 #02 (C: (2 088      より。

%%粒子識別装置の開発

本研究グループでは  ファクトリー実験の次期計画 08  ;2C のための次世代型粒子識別装置 =( カウンター の開発研究を行なっている。以下に 装置本体とその性能を引き出すために重要な部品である光電子増倍管の開発状況について述べる。

; カウンター
=( カウンターはチェレンコフ光を利用した粒子識別装置である。輻射体である石英をその光速度より速い荷電粒子が通過した際に発生するチェレンコフ光を輻射体の端面に取り付けた光検出器 分解能

 8: 程度 で検出する。検出した光の到達位置と時間からチェレンコフ光の発生角度を再構成し それを元に粒子を識別する。光の到達時間を利用することがこの装置の特徴である。図  に装置全体の写真

研究領域内の主な研究成果

図  ? " カウンター試作器。斜めに蛍光灯の光が反射している部分が石英部分 右下が光検出器 # チャンネ
ル読み出しの光電子増倍管 である。
を示す。開発初期は光検出器側に集光用ミラーを取り付けて動作原理の確認を行なった。現在は写真のような輻射体の端面に直接光検出器を取り付けた装置の開発を行なっている。ミラーを取り外すことで装置の簡略化と省スペース化が可能となった。

=( カウンターでは光の伝播時間を精密に測定することが非常に重要である。数回の +( でのビームテストの結果 輻射体の表面精度が時間分解能に対して大きく寄与することが分かった。測定結果を図  に示す。輻射体を高精度研磨したものに変更することで 伝播距離  3 のとき時間分解能を  8: 向上させることに成功した。また 時間分解能に対するもう一つの寄与として輻射体中における光速度の波長依存性が大きいことも確認した。これに対し 検出するチェレンコフ光を長波長側にずらすことで改善できることをシミュレーションで確かめた。現在 浜松ホトニクス社と協力し 従来のマルチアルカリ光電面より長波長の光子の感度が高い

 :( 光電面の光検出器を開発している。

さらに 光速度の波長依存性による時間分解能の悪化を抑えるために 形状の考案 最適化を行なってきた。図  に 改良型 =( カウンターの形状を示す。まず 測定器全体が前後方に対して非対称であるため チェレンコフ光の伝播距離の長くなっている前方を分割し 中間に光検出器を配置することで距離を短くし時間分解能の悪化を抑えることを考案した。=( カウンターの粒子識別性能は原理的には伝播距離を伸ばすことで向上できるため 性能を最大限引き出す 伝播距離の最適値が存在する。そこで シミュレーションを用いて 形状の調査を行い最適値を得た。次に 波長依存性を直接利用して識別性能を向上させる形状として フォーカス型を考案した。３受光面型の中間の光検出器の部分に球面状のフォーカスミラーを取り付け 前方に放出されたチェレンコフ光を後方の受光面で焦点を結ぶよう

研究領域内の主な研究成果(a)(b)σTOP (ps)

400
300
200
100
L = 0.1m,

0

0

0.6m,

1

1.1m,

1.7m,

2

3

2.3m

4

Lpath (m)図  ? 測定されたリング イメージ   と時間分解能の伝播距離依存性 $。$ の白抜きのマークは従来の輻射体
黒のマークは新しく高精度研磨した輻射体の測定結果を示す。

図 ? 改良型 " カウンターの形状。上が３受光面型 下がフォーカス型のものであり 左側を 検出器の前方に向け バレル部分に円筒状に配置する。黄色の部分が光検出器を配置する箇所である。

に反射させる。後方の受光面では 光検出器を回転させ 縦 33 横  33 の２次元チャンネルで読み出す。チェレンコフ光は輻射時の発生角度と波長に依存性を持つ特徴があり 光を検出した位置から発生
角度 さらに波長の情報を得ることができる。シミュレーションによって ミラー位置や曲率半径などの形状を最適化した。図  にフォーカス型 =( カウンターによって得られる   粒子の分離能力を示す。これらの新しい形状の考案・最適化によって  程度の性能向上を果たし  ! の荷電粒子に対して  以上の   分離能力を達成することができた。

光電子増倍管
粒子識別能力を十分に発揮させるためには 光の到達時間を精度良く測定できる光電子増倍管の開発が重要である。前節で挙げた光電面の改良だけでなく  ファクトリー実験の次期計画を想定した「磁場  中で単一光子に対して  8: 程度の時間分解能で測定できる検出器」の開発研究を行なってきた。
今までは高い時間分解能が得られる検出器として 小型の光電子増倍管 ラインフォーカス型 ファイン
メッシュ型 を開発してきた。その中で 可能性のある検出器の一つとしてマイクロチャンネルプレートを用いた光電子増倍管 &(+( の研究を行なってきた。図  に研究開発に用いている &(+(の写真を示す。
動作特性を調べるため 数種類の ( を高磁場中で動作させ レーザーを用いて信号感度や時間分解能を測定した。測定には浜松ホトニクス社所有の高磁場発生装置や +( に設置してある E牛若G を



研究領域内の主な研究成果

図 ? フォーカス型 " カウンターのシミュレーションで評価した性能。左図は  荷電粒子のビーム軸に対する角度と分離能力の関係を示す。右上図は
と誤認識する確率と角度の関係を示す。

 ¦ 選別をした場合の選別効率と角度の関係 右下図は ¦ を  ¦ 粒子

図 ? 浜松ホトニクス社製の丸形光電子増倍管 % &'  ! (左 と共同開発中の角形４チャンネルア
ノード )* )"右。



研究領域内の主な研究成果
Angle(deg)
0
7
15
10
30
45
6
60 10

(b)

(a)

7

10

5

5

Gain

80

10

BINP

HPK6
0

0.4

(a) HPK6(b) BINP(c) HPK10(d) Burle

100

6

10

10

120

TTS(ps)

0.8

1.2 1.6

0

0.4

0.8

1.2 1.6

60

(d)

(c)
7

10

7

10

6

6

10

10

5

10

40
20

5

10

HPK10
0

0.4

Burle
0.8

1.2 1.6

0

0.4

0.8

1.2 1.6

0

B(T)

6

10

7

10
Gain

図 ? 磁場に対する増幅率の変化 左 と時間分解能の増幅率依存性 右。  浜松ホトニクス社製 &'  !

()* 穴径 #  $ +, 研究所製 ,&)* 穴径    浜松ホトニクス社製 &'  ! !()*
穴径   - .  社製 &! !)* 穴径 ! 。磁場に対する管軸の角度を変化させ  磁場の強度と増幅率 時間分解能の相関を測定した。



使用した。図  に測定結果 磁場に対する増幅率の変化と時間分解能の増幅率依存性 を示す。使用した

&(+( はそれぞれ内部構造が違うが この結果から大きな特徴として &( の穴径と  枚の &(の間隔が磁場強度と増幅率の相関に大きく関連することが分かった。穴径が小さいほど 磁場に対して耐性が高い傾向がある。また 時間分解能  8: 程度を達成するには 増幅率が程度必要であることも分かった。
製品化されている丸形 &(+( を用いて シングルチャンネルでの &(+( の有効性が確認できた。それを元に =( カウンターに利用可能な形状の &(+( を浜松ホトニクスと共同開発している。受光面の有効面積比を上げるため  33 の角形とし その中に 33 間隔でアノード チャン

ネルを取り付けることとした。 つのパッケージに多数のアノード を設置することで チャンネル間の信号のクロストークが大きく時間分解能に影響を与えるという問題点が分かった。この影響を低減する
ために &(+( の内部電極の構造を改良することとした。クロストークの低減に成功した構造を
図 左 に示す。アノード と向かい合う共通の &( 出力側電極板を通して 信号が伝わることが最大の原因であることを理論計算によって突きとめた。電極を分割し 高電圧を印可する外部回路も独立させた &(+( を製作し 図 右 のような測定結果を得た。& に光を入れた場合の各チャンネルの出力波形を示す。クロストーク対策前の &(+( では & の波高に対する他のチャンネルの波高の比 # が   であったのに対し 改良したものの # は    と３倍の改善を得られ 誘起された信号の伝播を抑えることに成功した。この対策により 単一光子の検出を各チャンネルで独立にできるようになり 時間分解能に対しても &: "29 タイプの '9:2939 を使うことで最大でも  8: 以下の分解能が得られるようになった。

=( カウンターの実用化に対する試験として &(+( の寿命測定を行なった。世界最高輝度実

研究領域内の主な研究成果

図 ? クロストーク対策型 )* )" の電極構造 左 と  その出力波形 右。出力波形は  */ のみに  光子
程度のレーザーパルスを入射した場合のものである。

験となる 08  ;2C 計画では 物理事象だけでなくバックグラウンド 事象も大量に生成され =(
カウンターには高頻度の荷電粒子が入射すると考えられる。光検出器に入射する高頻度のチェレンコフ
光子によって 特に光電面の量子効率の悪化が懸念される。&(+( の寿命を評価するために 浜松
ホトニクス社 -( 製とロシア .#( 研究所開発の丸形 ( を購入し実験を行った。量子効率の悪化の原因は ( 内の増幅電子衝突によって &( 表面より放出されるイオンが光電面にダ メージを与えることである。そのイオンフィードバックを防止するために初段の &( 表面に付けられる アルミ膜があるタイプと無いタイプを同時に測定し その効果も調査した。アルミ膜がある場合 光電子の検出効率
が  )程度に低下するため 寿命が十分であればアルミ膜が無いタイプが良い。
図  に 入射光子数に対する % の値の相対的な変化を示す。図下に 対応する 08  ;2C での稼働時間を示す。入射光子数と稼働時間の対応は 想定されるビーム強度におけるバックグラウンド
粒子発生シミュレーションを行った結果である。-( 製 ロシア製ともアルミ膜がないものは １年以
内に % が  )程度にまで落ちている。また ロシア製のものではアルミ膜があっても１年程度しか実用に耐えないことが分かった。-( 製アルミ膜ありの &(+( では
数に対しても初期状態の 年程度に対応する入射光子)程度の悪化にとど まっており 充分実用に耐えられる。この研究から イオ

ンフィード バックを防止する目的で導入したアルミ膜が有効に働いており =( カウンターの実用化のためには必要であることが分かった。



研究領域内の主な研究成果

Relative Q.E.



λ=400nm

1.2
1
0.8
0.6

HPK w/ AlHPK w/o Al
Russian w/ Al
Russian w/o Al

0.4
0.2
00
0

5

10
15
20
25
30
13
Integrated irradiation (x10 photons/cm2)
5

10
15Time in Super B-factory (year)

図 ? 入射光子数に対する 0 の値の相対的な変化。図下に  対応する .12 3 4 での稼働時間を示す。入射光子数と稼働時間の対応は 想定されるビーム強度におけるバックグラウンド 粒子発生シミュレーションを行った結果である。





研究領域内の主な研究成果

%%

公募研究の成果「強磁場中での動作が可能な I8 用光位置検出器の開発研究」
強磁場中での動作が可能な ,.&- 用光位置検出器の開発に向けて ハイブ リッド 型光検出器（ -(' ）やマイクロチャンネルプレート内蔵 (（ &(+( ）のシングルチャンネル型現存製品を使った基本性能試験を行った。その結果 数個程度までのフォトンピークが明瞭に区別されるなど 非常に高い性能を有することが確認できた。さらに マルチアノード 型検出器とその読出し回路のデザインを行なった。

「高屈折率・高透過率シリカエアロゲルの開発」
シリカエアロゲルは他の物質で得られない特殊な屈折率を持ち 素粒子反応で生成される粒子の識別に最も有効なチェレンコフ光の輻射体として使用される。これまでのシリカエアロゲルは屈折率が付近で光の透過率が高く になると極端に透過率が悪化し 粒子識別の性能を落としていた。本研究ではシリカエアロゲルの製法を一から見直し 使用する原材料や溶剤を新規に開拓することで高屈折領域でも

の と同等の透過率を得ることが出来た。そしてそれを用いた粒子識別装置を製作しビームテストにより粒子識別性能が大きく改善している事を確認した。

「  測定器の高抵抗板検出器をスーパーで使うためのガスの研究」

チェンバーガスとして アルゴン イソブタン テトラフルオロエタン ヘリウム 六弗化イオウの混合
ガスをテストした。ガスの条件として 不燃性でなければならないので イソブタンは )以下でなくてはならない。また 六弗化イオウは価格が高いのと動作電圧が高いので できるだけ混合比を下げる必要があるが 同時に高いレートにもっとも有効な成分でもある。動作電圧はチェンバーに負担をかけず劣化を長期にわたって最小に押さえるためには現在の  のチェンバーと同程度が望ましい。この制限の基にスーパー  で予想される-D23 のバックグラウンド まで１層当り  )以上  層で)以上 の検出効率を保持できる混合ガスは存在しないことがわかった。

「エアロジェル I8 検出器の開発研究」
シリカエアロジェルを輻射体に用いたリングイメージング型チェレンコフ検出器 エアロジェル ,.&検出器 の開発研究を行い 以下の成果が得られた。  調合条件の最適化 原料や溶媒の選択 によって

5

 程度のエアロジェルの透過率を大幅に改善するとともに エアロジェルタイルの大型化や境界付

近での光損失が少ない  角形タイルの製作など 実用面上での開発研究も進んだ。また エアロジェル中
での光の散乱効果を詳細に測定するテストベンチを製作し 表面での微小散乱の効果や屈折率の波長依存性に関する理解が進んだ。 エアロジェル ,.&- 用の光検出器として 2 × 2 のマルチピクセル- (' の試作を行い試作一号機が完成した。まだ安定に動作するサンプルは得られていないが 製作ノ

研究領域内の主な研究成果

ウハウの蓄積が進み 今後の試作で開発の成功を目指す。また 本研究で整備したテストベンチは 今後の試作に供するものである。以上の実用化を目指した研究に加え  異なる屈折率のエアロジェル輻射体を用いた多重輻射体という新規のアイデアによって 光量を約  )増加することにも成功した。

「波長変換剤を添加した改良型シリカエアロゲルの開発」(( ((= '(= (=(=( 0+#(' (+ターフェニールなどの波長変換剤をアルコールにも溶かし 物
理的に波長変換剤をシリカアルコロゲルの骨格に混ぜ込んでの添加を試みた。しかし 作成されたサン
プルを超臨界乾燥で溶剤を抽出しシリカエアロゲルを作成したところ 超臨界乾燥でほとんどの波長変換剤が抽出されてしまい シリカエアロゲル中には残存しないことが判った。一方 波長変換剤を真空蒸着でシリカエアロゲルの表面に添加したものも試作したが 蒸着の厚さが  3 と薄かったために 若干の効果は得られたが 期待されたほどの効果は得られなかった。この方式では



3 以上の厚さが必要となるが 製作に時間がかかりすぎ 大量生産には向いていない事が判った。これらの結果を踏まえ物
理的添加と平行して化学的に添加する手段を薬品メーカーの技術者と相談しながら検討した。具体的には シリカエアロゲルに含まれる水酸基を強制的に 0+#(' に置換する方法を積極的に進めた。0+#('のベンゼン環に結合する水素原子を &==- に置換した試薬を合成し それをシリカエアロゲルの骨格に結合させるものである。また化合物の電子軌道計算により この物質では  3 に吸収光のピークが存在すると見積もられた。しかし 薬品メーカーによる努力にも関わらず 目的の試薬の収量は極端に少なく 実際にシリカエアロゲルに添加することは出来なかった。





研究領域内の主な研究成果

%%

主要論文

 & )3(( +)/ )* ;: )+3/)* '),*/   LA /4+ ): *3 3*3
0*-)9 =/'/)67

K% *7 / %7 L,'% I*(/% ./0%  7  % &'0 :) /0 '/' +) .)*/ ): /0 /, +/)*67
  ))/)*704(% 1//% &* C++ ),*= )* /0 '4
/ %   ))/)*7%:) /0/'/)67

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67

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 67

K%

* / 7 0

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% I@ / % L,'% I*(/% *= ./0%  7  % &'0 :) *,/*)(( /, ='4())/)*704(% 1//% %

--

*=   67

K%K,(7 / %  

研究領域内の主な研究成果
主要論文







研究領域内の主な研究成果





 崩壊の研究

ファクト リーを用いた研究目的と概要

我々の推進している研究の究極の目的は 



 

の分岐比を精密測定して 標準理論を越える物

理による 粒子・反粒子の対称性の破れ &( の破れ  を探ることである。そのために本

 計画研究では この究極の目的を達成するために必要な基礎研究を段階的に押し進めた。



本研究で扱う  という中性  中間子の崩壊は 図  に示すようなファインマンダ イアグラ

ムによって起きる。標準理論によれば ここで : クォークが  クォークを介して  クォークに遷移する時に ３世代のクォーク間の混合を表す小林益川行列に含まれる複素位相が入る。 の崩壊の振幅は  J  の崩壊振幅の差に比例するのでの崩壊振幅と その反粒子の 





 

の崩壊分岐比は 小林益

川行列の成分の虚数部    の自乗に比例する。しかし このダ イアグラムのループに 超対称モデ
ルなど 標準理論を越えた新しい物理による粒子がループの中に介在した場合には その粒子が新たな複素位相を持ち込む可能性があり 崩壊分岐比が  中間子の崩壊の測定から標準理論にもとづいて予測される値とずれる。

 

崩壊に関与するのは弱い相互作用だけであるので 理論的な不確定性が約)と小さく 新しい物理が寄与する場合も正確な測定ができる。




.



J
図 ? 
しかし









 



J



 J のファインマンダ イアグラム。
 の分岐比を測定する実験は非常に難しい。これは 分岐比が標準理論によれば約 と小さいこと 崩壊の同定が困難なこと   から出る４つの  のうち二つを見失うこ とによっておきるバックグラウンドなどがあること などのためである。現在 分岐比の直接的な測定としては "39< ! 実験によって  /

 

 



  ) &$ と上限値を与えられているだけである。
標準理論を検証し 新しい物理の効果を探るためには この 
分岐比を



 

を

事象以上観測し 崩壊)以下の精度で測定する必要がある。現在よりも感度を６桁改善するには 経験を生かしつ

つ段階的に高い感度の実験を行っていくことが必要である。
この基本方針に従い 本研究では まず   ! 陽子シンクロトロンを用いて実験  
実験 を行った。さらに 現在建設中の *+( ,& の大強度陽子シンクロトロンを用いてこの崩壊を事

象以上観測するための実験の計画を立案した。また 実験のためにビームラインや測定器の基礎的な開発研究を行った。





研究領域内の主な研究成果

%%  実験はじめに の  ! 陽子加速器で行なわれた   実験は これまでの実験で得られた上限値を数桁改善すると共に 前述したように *+( ,& の大強度陽子加速器を使用する高感度実験へ向けて測定方法を確立するという目的を持つ。実験は ロシア 韓国 台湾 米国 日本の  機関からの約  名の参加で行な
われた。




 J 崩壊の測定には 非常な困難を伴う。まず 関連する粒子が全て中性であり 飛跡などの 

測定が出来ない。更に   J 崩壊が測定不能なニュートリノ   を  個含む  体崩壊なので 運 

動学的にはっきりとした同定ないしは制限をつけることが出来ない。しかも 予想される分岐比が小さいので   ビーム強度を上げる必要があり その為に高計数率下での測定が余儀なくされ バックグラ
ウンド の除去がさらに難しくなる。
この実験での測定の基本的な方法は

 J 崩壊で出来た  からの  個の  線の位置とエネルギーを 電磁カロリメーターで測
定し 極小質量の  を伴うこの崩壊の特徴を利用して   が横方向に大きな運動量を持つことを





 

要求し 事象を選び出す

 中間子の他の崩壊モード の殆どが  以外に  個以上の余分な粒子を伴うという特徴を生かして 崩壊領域を高感度の検出器で覆い それら余分な粒子を検出し その事象をバックグランドとして除去するというものである。
 ビームの飛跡は測定出来ないので １の為には ハローの少ない細いビームを作ることが求められる。一方 ２に対しては 検出効率として) を達成することが求められる。その為には 崩壊領域から見る全立体角が隙間無く覆われる配置が必要なばかりか 関与する荷電粒子や  線に対して極めて高い検出効率が要請される。 線に対して高い効率を得る為には 厚くて重い検出器が必要となる。
「ハローの少ない細いビームを作る」ということと「極めて高い効率の検出器で隙間無く覆う」ということに加えて もう一つの挑戦的な課題は 「高い効率を保つ為に検出器直前の物質量を最少にし かつビームとの反応を避ける為に空気を除去し パスカルという高真空を達成する」という課題である。

*+( ,& での高感度実験を企画するには これら３つの課題を  実験段階で解決しておくことが特に重要となる。
年暮れに実験が認められた後 実験）を行なった。

+  年にビームラインの建設と性能試験（ビームサーベイ

 年秋には 下流部カロリメーターを使った試験（エンジニアリング・ラン ）を行い 本格的な測定器建設を経て  年 月から   年  月までに ３つ期間に分けて データー採取を遂行した。その後は データー解析を進め 現時点 果を論文として発表した 。これは最初の期間の約   年  月 で これまでの上限値を  にした結分の１サンプルを解析した結果であり 今後解析            

       !""#$

研究領域内の主な研究成果が進めば 計画通り ２ないし３桁の改善が予想されている。まとめると *+( ,& 実験を企画する上で重要な３つの課題をほぼ達成し 感度についての目標もほぼ達成されようとしている。
測定装置
図  に 

 実験用に ・東カウンターホールに建設された  ビームラインの模式図を示す。

タングステン合金等を使用した  段のコリメーターと  台のスィープ 用電磁石などで構成されている。
その性能は 建設後  年に亘るビームサーベイ実験で調べられた。

3 のビームライン直後でのビームのプロファイルを図  に示す。設計どおりビームは半径  33 以内に絞られ ハロー部の粒子密度が中心部に比べて  桁以上少なく これまでで最も鋭利なビームを作ることが出来た 。

図  ?    のビームライン。左側に示す固定標的に陽子を当て 下流に並べたコリメータによって ハローの少ない中性ビームを作る。

図  ? ビームサーベイ実験で測定した 中性子 黒丸 とガンマ線 白三角 の分布。横軸は ビーム中心からの距離を表す。
図  は 

 測定器の全体立体図といくつかのパートの完成後の写真である。

       % &!'()    *      -   .   /0/ !""/$ /0!'//1   + ,   





研究領域内の主な研究成果

図  ? 

 実験の測定器を切り欠いた図と 各部分の写真。

 J 崩壊で生まれる２つの  線のエネルギーと位置は 約  

本の &:. 結晶を円形に並べた&:.+&93  で測定される。&1+! は &:.+&93 に荷電粒子が入射する事象を除去するための検出器であり "+ と 9  は 余分な  線や荷電粒子を伴う事象を除去する為のものである。基本的には "+ と 9+ の組み合わせによって崩壊領域を覆っている。残るビーム領域は ビーム近傍に各種のカラーカウンター（ && ）を配置し 更に上流部については
箱状の囲みを追加し 下流部についてはビームプラグ（ 2/+ 9 ）を置くなどの工夫をしている。
大半の測定器を真空容器内に置き 容器内に厚み 

3 のプラスチック製の薄膜を張り 測定器を含む外側領域とビームが通過する内側領域に二分している。中央部の真空容器は 特定領域の予算を用いて制作した。外側領域を真空にすることで負荷する圧力を減らして隔壁として薄膜の使用を可能にし 大
量の脱ガスが避けられない測定器を内側領域から追い出すことによって ビームの通る内側領域で高真 パスカルを実現している。

空&:. 結晶は 以前行なわれた   実験で用いたものを再利用した。"+ と 9  は
プラスチックシンチレーターと鉛のサンド イッチしたタイプのもので 波長変換ファイバーによる読み出しを選択した。その際 それに適合する  樹脂を使った押し出しシンチレーターと新規の光電子増倍管・ (+(

等の開発を行なった。9  と  (+( は特定領域の予算を用いて制作・   4   %'*  . 

2  3-    .   /0/ !""/$ !67'!8/       9 

 5    -   9    :   . -  

研究領域内の主な研究成果開発した。"+ や 9  のような 大型のカロリメターを波長変換ファイバーによって読み出した例が少ないので シンチレーターの加工 ファイバーの取り付け 組み上げなどで 技術的ノ
ウハウを習得した。図  は 組み立て中の作業現場の写真である。

図 ? 崩壊領域を囲む 9  という鉛とシンチレータを積層した測定器を組み立てている様子。

データー採取と解析結果

  年 月に測定器完成と同時にデーター採取を始め 

年月まで 断続的に ,0 の期間（合計で約 ヶ月）走った。
「ハローの少ない細いビームを作る」 「極めてまず 採取期間を通して 上記した３つの最重要課題：
高い効率の検出器で隙間無く覆う」 「検出器直前の物質量を最少にしつつ ビーム軸上で パスカ

ルという高真空を達成する」という課題が達成されていることを確かめた。
図  は &:.+&93 で  つの  線が検出された事象の中から  つの  対（   ）が同じ位置から生じたという条件で事象を選び出し その  つの   の普遍質量を求めた分布である。  中間子の質量である  ! に鋭いピークが見られトグラムで示されたのは









   崩壊が明確に測定されているのが分かる。ヒス     崩壊を仮定したモンテカルロシミュレーションによる予測値

  で それとの一致も良い。この他にも 様々な過程の様々な変数の分布で シミュレーションの再現性を確かめ データー解析 特にプロセスの解明に役立てている。
図  は ,0 の約週間分のデーターを解析した最終のプロットである。データの解析には 特定領域で購入した (& ;3 を用いた。横軸は   中間子のビーム軸上の崩壊点（    ） 縦軸は   のビーム軸に対する横方向運動量（  ）を示している。    の小さい 即ちビーム上流にかたまった事
象は &&  カウンター等にビームのハローが当たって生じたものであり 下流部の事象は &1 ! -   .  /!! !""0$ 066'07#

研究領域内の主な研究成果

図 ? カロリメータで観測した  つのガンマ線から再構成した不変質量の分布。点はデータ ヒストグ
ラムはモンテカルロシミュレーションを表す。下に 各点でのデータとモンテカルロの比を示す。
などにビームが当たったものである。実線で囲まれた領域には事象が無く その領域で  壊が観測され得る予測値（アクセプタンス）を使って 



 J 崩

 

  )信頼区間 という 崩壊分岐比の上限値を得た。これは これまでの実験結果を約   倍改善するものである。実は ,0 では 真空隔
壁膜が 設置のミスによって &1+! 付近のビーム軸上に垂れ下がっていた。その為に ビーム中
心部が膜に当たり 多数のバックグランドを作った。詳細な検討の結果 下流部に見られる事象と小さな 領域に見られる事象は殆ど この影響によるものと考えられる。,0 の前に膜を再セットし ,0

の同量サンプルを解析した所 これらの事象は著しく減少し 信号域周辺はより清浄化されている。ともかく 今後 全てのデーターを解析することによって 目標としていた数桁の改善が達成できるものと期待している。

%%

  大強度陽子シンクロト ロンでの実験*+( ,& 大強度陽子シンクロトロンで行う新たな実験のために まず を提出した。その後  

 年  月に提出した。

 年  月に $ ; .

 実験で得た経験を踏まえつつさらに実験の検討を進め 実験計画書を 年  月に行われた実験審議委員会で審議された結果 この実験計画は その物理的意義と確実な実験方法を認められ 1

88P を得た。以下 *+(2 で行う実験の計画を説明する。

*+(2 では 8
た初期に 現存の 8 の２段階に分けて実験を行う。8の実験は *+(2 のビームが出始め

 の実験装置に必要な改良を加えて実験を行う。ここでは J の崩壊から理論的に予測されている上限値よりも下の領域で新しい物理の効果を探すとともに 標準理論による崩壊事象の初の観測を目指す。8  では より最適化した  のビームラインと測定器を建設し事象以上の観測を目指す。





研究領域内の主な研究成果

図 ? ,0 の )のデータを解析した結果残った事象の 崩壊地点   と   の横方向の運動量  の分布。領域 2 と  がシグナル領域である。各領域に実験で得られた事象数と 括弧の中にモンテカ
ルロシミュレーションで予測されるバックグラウンド の事象数を示す。  5 23 近傍の事象は 膜にビームが当たってできた   などである。
ビームライン
図  に 8での実験のビームラインを示す。シンクロトロンから   個の  ! の陽子を  秒ごとに引き出し 他の実験と共通で用いる固定標的に当てる。陽子ビームから Æ 離れた方向にコ
リメータと電磁石を置き その方向に出る中性粒子のビームを作る。ビームの立体角はれにより １パルスあたり 3 の長さの領域で は  個の: である。この崩壊が得られる。 の平均運動量

! である。

図 ? *+(2 の初期のビームライン。全ての実験に共通の固定標的に陽子ビームを当て
中性  中間子のビームを引き出す。

 度の方向に

このビームラインでは ビームの外側に広がる中性子のハローをいかに抑えるかが問題となる。



実験で開発した手法を基本とし 図  に示すように見込み角の異なるコーン状の穴を持つコリメータを並べることにより 標的から出た中性子が直接 コリメータの内側の壁をたたかないように工夫をする。
測定器*+(2 で用いる 8の測定器の断面図を図  に示す。測定器は 基本的には  実験のものを

研究領域内の主な研究成果



図 ? *+(2 での 8 の実験のためのコリメータの基本図。コリメータの内側の壁での散乱を防ぐ
ように 穴の傾斜を各段で変えている。
用いるが 主に次の変更を加える。

図 ? *+(2 8
している。

実験装置の断面図。ビーム下流に 鉛とエアロジェルによるガンマ線検出器を配置

電磁カロリメータ 

 実験で用いている 23 角  23 の長さの &:. の結晶を "39< の ! 実験で用いた  23 角と 23 角  23 の長さの &:. の結晶に置き換える。これにより 近接してカロリメータに当たった二つのガンマ線を一つと見誤ることによるバックグラウンド を減らすことができる。また ガンマ線による電磁シャワーの形を細かく観測することができるため 中性子などとの識別も容易になる。
さらに 各 &:. の結晶に取り付けられた光電子増倍管からの波形を記録し 異なる時間に来た二つのガンマ線を識別することによっても バックグラウンド の量を下げる。

 崩壊領域周りのガンマ線検出器
崩壊領域を覆う円筒状のガンマ線検出器の読み出しも 波形を記録する方法に切り替え 大きなパルスの後ろに重なったパルスも識別することにより バックグラウンド を抑える。また 現存の測定器の後ろに約５放射長分の鉛とシンチレータを付け足すことにより 反応せずに測定器を突き抜けるガンマ線の量を減らすことを検討している。





研究領域内の主な研究成果

 ビーム中のガンマ線検出器
  のバックグラウンド の大きな寄与の一つは 崩壊から出る４つのガンマ線のうち １個

 が見失われ もう１個が電磁カロリメータ中央に開けられたビーム穴を通って下流に逃げる場合である。ビーム穴の下流に置くガンマ線検出器は ビームの中の高い中性子のレートの下でもガンマ線を検出できる必要がある。そこで 京都大学で開発した 鉛とエアロジェルを組み合わせたチェ
レンコフカウンター -(! を用いる。

 データ収集システム *+(2 の実験では 高いレートの中でも必要な信号を識別するために 全ての検出器からの信号の波形を記録して解析する。さらに トリガーに用いる信号も " '& でデジタル化した信号から作ることを計画している。

シグナルに対する感度とバックグラウンド 

モンテカルロシミュレーションを用いて 実験の感度とバックグラウンドを見積もった。まず からのバックグラウンドを落とすために 電磁カロリメータに 

! 以上のガンマ線が２個あり 崩壊

領域を取り巻くガンマ線検出器に約 ! 以上のガンマ線がないことを要求する。また 電磁カロリメー

タに当たった２個のガンマ線の不変質量を   の質量と仮定して崩壊位置を求め それが 3 の長さの崩
壊領域にあることを要求する。さらに 
事を要求し







 

崩壊からの   が有限の横方向の運動量   を持つ  のバックグラウなどからのバックグラウンドを抑える。この要求は  

ンド に対して 見失うガンマ線のエネルギーが高いことを要求するため ガンマ線を見失う確率を下げ
バックグラウンド の量を下げるためにも有効である。
また 







 の崩壊で と  を見失うと 同じくバックグランド となる。従って カロリ

メータ および崩壊領域を囲むガンマ線検出器の前にシンチレータを配置して 荷電粒子を含む崩壊事象を排除する。
再構成した崩壊地点と  の分布を 



 

 と

シグナル 図  

 







の

バックグラウンド 図   について示す。図中に四角はシグナル領域を示す。

  秒間隔で   個の陽子を標的に当て    秒間データを収集すると仮定した場合 得られる  バックグラウンドが  

事象数はシグナルが   

 







 バックグラウンドが である。その他のバックグラウンド も足すと バックグラウンド の総量は   事象であり # 比は



となる。
準備状況
実験審議委員会で 1

88P を得たので 実験の実施に向けてより具体的な準備作業を行っている。特に 現在は次のものに焦点を当てている。

 ビームラインの基本設計
コリメータでの中性子の反応について 基礎的なシミュレーションを行っている。また 基礎的なシミュレーションで決めた結果を検証するために 標的の形 その下流にある磁石の列など 全て



研究領域内の主な研究成果


図 ? *+(2 8 実験の    シグナルのシミュレーション結果。再構成された  の崩壊地
点    と   の横方向の運動量   の分布を示す。黒い四角は シグナル領域を示す。

図  ? *+(2 8 実験のバックグラウンド のシミュレーション結果。再構成された   の崩壊地点    と   の横方向の運動量   の分布を示す。左は   のうち 同じ  からの２個のガン
マ線を見失った場合 右は    の と  を見失った場合。





研究領域内の主な研究成果を再現するシミュレーションも作成した。

 年中に コリメータの設計に目処をつける予定である。

 ! &:.
 年から "39< から ! の &:. 結晶を借り受ける要望を出している。今回 1 88P

を受けて 

 年  月にシカゴ大の A 阪大の山中 ミシガン大の &38< で "39< の 93

副所長と会見して 再度借り受けの要請をした。返事は非常に前向きであり

月に "39< と の所長間で予定している会合で決めたいとのことであった。
また &:. の結晶の移送の方法についても  月に "39< でエンジニアや実務レベルの人たちと打ち合わせを行い 準備を進めている。

 データ収集システム&:. カロリメータの波形読み出し方法についても シカゴ 大学と "39< の回路室のエンジニアを交えて  月に打ち合わせを行い 基本的な技術方針を検討した。これからさらに 検討を進めて設計と開発を行う。目標として 数十チャンネル分の読み出し回路を作り  年  月に "39<で実際に試験を行う。

 モンテカルロシミュレーションのテスト 中間子や中性子の生成断面積 中性子の物質中での反応や 光子が物質に当たって中性子を出す
光核反応の率は シミュレーションのパッケージによって その予測が異なる。従って 複数のシ
ミュレーションパッケージについて どれが最も我々が測定した値を再現するのか 比較している。
これらの開発と準備を押し進め 次の予定で実験を行う。

   年? ビームラインを作り上げ 初めてのビームが出るとともにビームサーベイを行う。
  年：残りの測定器を組み上げる。
  年：遅い取り出しのビームとともに データの収集を開始する。
 ' における /+  実験
8の実験で初めてのシグナルの観測を目指した次のステップは事象以上崩壊を観測して 崩壊分岐比を求めることである。このために 新たな固定標的を設置し 中性ビームを Æ で取り出す。これにより  の収量を増やすとともに 平均運動量を   !2 に上げてガンマ線の平均エネルギーを上げ バックグラウンド の排除を容易にする。さらに 測定器全体の長さを 3 にして崩壊領域をに延長し カロリメータの直径も 3 まで大きくする。これらの最適化により パルスあたり の陽子を標的に当て 

3

 個

  秒データを収集することにより シグナルを  事象 # 比   で収集することができる。さらに細かな検討は 8

実験の経験を反映させながら行う。





研究領域内の主な研究成果

%%



 



実験のための開発研究

ビームラインの開発*+( ,&  実験では 光子の不感率を下げることが背景事象を減らすために本質的に重要であり そのために約 ! という低い ! 閾値を適用することを計画している。しかしながら *+( ,& 第一期
ではプライマリービームラインと検出器の間に もっとも薄い部分で  3 弱のシールドしか設置できな
いため 検出器壁側では3P オーダーつまり

!+粒子換算で

-D/1 程度の放射線レベルが想定されている。その主成分のひとつは熱中性子であるが たとえば  &93 中の鉛が熱中
性子を吸収すると 高い確率で数 ! の  線を放出するため 数 -D で ! 検出器がなり続けることになる。
そこで本研究では 特に放射線耐性に優れた熱中性子吸収剤の各種試験を行った。これまで熱中性子遮蔽材は

 や  をシリコンゴ ムやポリエチレンシートといった有機系の物質に混ぜ込むことにより製作されてきた。しかし *+( ,& では検出器の近くに設置するとしても 常に 3P レベルの放射線に晒されることとなり 可能ならば放射線耐性に優れる無機系の材質を採用したい。また構造を作る際の強度 価格および扱い易さを考慮しセラミック系ではなく金属系の中性子遮蔽材について試作 試験を行った。具体的には 加工性が良く 耐蝕性に優れ かつ中程度の強度を持つ

+1 系アルミニウム合金を母材として その表面に炭化ホウ素  & を溶射することにより 表面に約 33 厚の &金属基
複合材料 層を形成させて 写真  左 のような

23 の中性子遮蔽材の製作を行った。& 層は金属とセラミックが混ざりあった状態で完全に無機物であり 放射線耐性の観点からは全く不安はない。
本試験ではまず機械的安定性をみるために剥離試験を行った。その結果 & 層は母材強度以上の強度があること および同程度の強度にて母材と接合されていることが示された。また 

度加熱による

熱衝撃をあたえてからの剥離試験を行った結果 & 層の強度低下が見られたが それでも母材の許容応力値程度の強度であるため 実用上問題とはならないことが確かめられた。
次に 塩水噴霧試験および硝酸浸漬試験を行った。前者は *+( ,& が海沿いの施設であるため 後者は放射線により空気中の窒素と酸素より #=4 が生成されることを想定しての試験である。試験の結果減肉は見られなかったが 予想に反して & 層は腐蝕しやすいことがわかり 耐環境性能は不十分であることが判明した。この点に関してメーカーと議論を行い 腐蝕に関与する元素の排除をするために製造方法の改善検討を進めている。また 現在 山形大学  グループにより中性子遮蔽能の測定および計算との比較を行っている。

 8)

0)/)* /)  8  の開発

崩壊領域全体を覆うヴィト検出器を構成するためには 中性ビームライン中に設置され 十分な性能を発揮する検出器が必須となる。3 - ( ! -(! は計画研究 にて開発された検出器を *+( ,& 実験用に最適化したもので 鉛コンバーターとエアロジェルタイルから成るカウンターをビーム進行方向に  層連ねたデザインとなっている 図  。
ここでの開発研究は二つの側面から行われた。一つは期待される性能をシミュレーションによって評

研究領域内の主な研究成果

図  ?  & を溶射したアルミを母材とした耐放射線型中性子遮蔽材。左は塩水噴霧試験前 右は試験後。
明らかな腐蝕が認められた。
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30cm

mirrorBeam

Pb 2mmAerogel 5cm

Winston−type funnel

図  ? -(! の概念図。左図?各モジュールの構成要素。
光子の対生成によって生じた電子・陽電子がエアロジェル
を通過する際に発生するチェレンコフ光をとらえる。下図?モジュールの配置図。光子によるシャワーは前方に伸びやすい一方 ハド ロン反応の二次粒子は等方的に広がりやすいことを利用して 光子・中性子の識別能力を高める。

5 inch PMT

Beam

1
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0
0
0
0
0
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0
0
0
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0
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1
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1
0
1

価し バックグラウンド 事象の排除能力や誤認識によるイベントロスの確率を確認しつつデザインを最適化することである。図   は得られた予測性能の一部で 光子や中性子に対する検出効率を示している。現在までの最適化の結果 *+( ,& での実験で要求される性能を満たすデザインを見出すことができている。
もう一つのアプローチはパイロット実験でもある +のも実際の動作環境に近い中性ビーム中に試験機を

 における試用である。強度は異なるも台設置することで 期待通りの性能が得られるかど うか確認すること そして同時にこの検出器の助けを借りて 
子成分を識別すること を目的としている。

 実験でのビーム中の光子成分 中性 実験では   年

月からのデータ収集期間 ,0+

においてこの研究を行い シミュレーションによる期待通りの性能が得られることを確認した。また この試験機の計数率の検討を行う段階で 中性子のみならず ビーム中の低エネルギー光子が大きな寄与となっていることが判明し *+( ,& におけるビームラインをデザインする上で重要なフィード バックを与える結果が得られた。
スパゲッティ型ガンマ線検出器の開発

 J 崩壊実験において，さらなる実験精度向上を目指すために考えられることは，バックグラ
   崩壊事象の排除能力を強化することである。特に，  近接ガンマ線に対する高ンドである  い分離能力， ガンマ線の入射方向測定能力 を有するガンマ線検出器を開発する事である。これにより，近接ガンマ線を 個として計数してしまう事象が除去でき， 崩壊点の測定が可能になるため，信

研究領域内の主な研究成果

図 ? 予測される -(! の光子検出効率。縦軸は検出に失敗する確率で書かれている。

図 ? -(! が中性子を光子と認識してしまう確率。横軸は中性子の運動量。

号+バックグランド 比の向上が期待できる。そのような性能を持つ検出器の候補の一つが，スパゲッティ型ガンマ線検出器である。
スパゲッティ型ガンマ線検出器 以下 ( & $ とは，多数のシンチレーティングファイバと，ファイバが収まる溝のついた薄い鉛板との積層型検出器である 図 。( & $ 検出器の研究は，既に多くの研究グループによってなされているが，いずれも多数のシンチレーティングファイバからの光を，まとめて本の光電子増倍管で読み出すタイプであった。今回我々が開発した検出器では，個々のファイバを独立に光検出器で読み出す。これによって，シャワー分布からガンマ線の入射方向を決めることが出来，かつ近接ガンマ線の分離が容易になる。本研究開発では，

 J 崩壊の分岐比測定精度向 

上を目指し 個々のファイバを読み出せる ( & $ の試作検出器を製作し 高エネルギーガンマ線を用いたビームテストを行って性能を評価した。
まず，個々のファイバを読み出せる ( & $ 検出器の性能を，モンテカルロシミュレーションによって評価した。検出器の性能を決定するパラメータは，主としてシンチレーティングファイバの直径，およびファイバ間隔である。初期条件として，既に電磁カロリメータとして製作実績のある $= 実験グループが採用した構成 ファイバ径

33，ファイバ間隔

 33 を仮定した。その結果，  放射

長の ( & $ を主ガンマ線検出器である &:. 結晶の前面に配置した場合，)程度のシャワー変換効率を持ち，ガンマ線入射位置分解能はンマ線をほぼである 

! のガンマ線に対し33 で， 33 以上離れた  個のガ)分離する能力を持つことが示された。 33 の分離能力があれば，バックグランド  事象を排除することが出来，崩壊分岐比測定の精度が有意に向上することが分かっ ている。一方，$= 実験の構成パラメータをそのまま利用すると，ガンマ線に対するサンプリング率が)程度と比較的低いため，低エネルギーのガンマ線に対する検出効率が劣化することが分かった。

この対策として，円筒型ファイバの代わりに角型ファイバを用いることで，サンプ リング領域を増やすことが有効であることを確認した。シミュレーションによる性能評価で特に興味深い結果は，個々のファ

研究領域内の主な研究成果

図 ? スパゲッティ型ガンマ線検出器の構造。多数のシンチレーティングファイバーと溝付き鉛板の積層構造を持つ。

図 ? 試作検出器と読み出し装置

イバからの光を高分解能の装置で読み出さなくても，エネルギー分解能の劣化が少ないという特徴である。これは読み出し回路を単純化・低コスト化できることを意味し，多数のファイバを読み出す必要がある ( & $ 検出器にとっては重要な特徴である。

( & $ 検出器の製作手法確立のために，縦横23，長さ 23 の試作検出器を特定領域の予算で作製した。ガンマ線変換物質である溝付き鉛板は，ワイヤ放電加工でファイバ溝に対応する突起をつけたステンレス製の型を用意し ，プレス機で純鉛を加圧することで成型した。プレス面が比較的大きいため，容易に型から鉛板が剥離しない問題があったが，厚さ 

のビニルシートを型に挟みむことで対処し ，  33 の純鉛板を  /123 の圧力で加圧した時に，ほぼ設計ど おりの加工が出来た。この鉛板を  枚と，  33 間隔に並べられたシンチレーティングファイバを  層積層・接着し，合計

 本のファイバーからなる試作検出器 図  を完成させた。
試作検出器の読み出し装置に関して，通常利用される光電子増倍管を用いてシンチレーティングファ
イバー  本を読み出した場合，試作機としては複雑過ぎるシステムになってしまう。したがって，今回イメージインテンシファイア .. と &&' カメラで構成される光検出装置を準備した。この読み出し方法では 読み出し速度が犠牲になるが，シンチレーティングファイバからの微弱光 に対しても感度があり，かつケーブルるメリットがある。直径

光子弱程度

本で読み出すことが出来るため，システムが格段に簡素化され23 の受光面を持つイメージインテンシファイアと約  万画素の &&' の組

み合わせを用いると，およそ  画素で一本のファイバを見込むことになる。
ガンマ線の入射角度および入射位置の性能評価のために，兵庫県西播磨の大型放射光施設 (91+
において，約 

! の高エネルギーガンマ線ビームを用いたテストを行った。実験で得られたガンマ線

研究領域内の主な研究成果

図 ? &&' で読み出したガンマ線シャワー画像のシャワー画像を 図  に示す。現在までに ! 付近のガンマ線に対し  度程度の角度分解能であるという結果を得た。
高い量子効率を持つ光電子増倍管の開発
中性  中間子崩壊測定実験の   実験で使用された円筒形鉛+プラスチックシンチレータ積

層ガンマ線検出器はビーム軸方向に 3 もの長さがあり シンチレータの透過長から直接シンチレータ
からの光を両端から読み出すことはできない。そこで 透過長の長い AP $1 9;A$ ファ
イバーをシンチレータに埋め込み シンチレータからの発光を一旦 A$ ファイバーに吸収・再発光させファイバー内を進む光を読み出すことで長い領域での読み出しを可能にしている。この方式の欠点はシンチレーション光を吸収・再発光させるプロセスが途中に入るため 光検出器まで到達する光量は大幅に減少している点である。光検出器での獲得光電子数は検出器の検出効率に大きく影響するので 少なくなった光を効率よく検出するためプリズム型光電面の光電子増倍管 図  を特定領域の予算を用いて開発した。この光電子増倍管は光電面をプ リズム状に加工することで ほぼ平行光でやってくるファイバーからの光に対する見かけ上の量子効率をあげることができる。このプ リズム型光電子増倍管を試作し標準的な光電子増倍管と比較したところ A$ "9< 読み出しにおいて約 倍の光電子数が得られることがわかった 図 。さらに ファイバー読み出しで重要になる獲得光電子数の位置依存性やプリズム型光電面による熱電子雑音や時間分解能の悪化などの性能評価を行った。この光電子増倍管は  実験の A$ "9< 読み出しの円筒形ガンマ線検出器を中心に 

本以上使用され十分な成果をあげている。

*+(2 の 8  実験で検討している円筒型ガンマ線検出器はさらに長くなる予定で ガンマ線の位
置・角度分解能の向上が必要となっている。そのために 読み出し A$ "9< を分割する案がある。その場合には読み出しチャンネルの増大が予想され それに対応するためマルチアノード 型の光電子増倍管にターゲットを移して引き続き開発を続けた。まず , + ( と同様にプリズム型光電面の開発を検討したが プリズム形状の作成や光電面付近での電場の安定性等検討すべき課題が多かったため まず

A$ の発光波長  + 3 での量子効率の高い光電面素材であるマルチアルカリ光電面で試作をして評価を行った。その結果 A$ "9< 読み出しにおいて通常 バイアルカリ 光電面の光電子増倍管と

研究領域内の主な研究成果

photo-cathodephoto-cathode

Dy1

Dy1
Dy2

Dy3
(a) R329EGPX

Dy2
Dy3(b) R329
1.5 mm

1.5 mm0.75 mm
1.5 mm(c) Structure of prism photo-cathode図 ? 左が今回開発したプリズム型光電面光電子増倍管 , + ( 中央が通常の光電子増倍管 , の写真。プリズム形状の構造を右に示す。

2.0

1.5

1.0

0.5

0

9
7
6
0
K
Z

0
8
6
0
K
Z

2
8
6
0
K
Z

[R329EGPX]

0
1
3
1
K
Z

6
1
3
1
K
Z

0
2
3
1
K
Z

[R329EG]

2
9
2
0
D
R

4
4
6
0
D
R

7
1
7
0
D
R

[R329]

図 ? プリズム型光電面光電子増倍管の獲得光電子数の比較。左からプリズム型光電面 +B
光電面 通常品の順に  本ずつ測定した結果である。プ リズム型光電面の光電子増倍管の獲得光電子数
は通常品の約  倍になっている。

比べて約 倍の光電子数を獲得できることがわかった。

その後も引き続き検討を重ねた結果 マルチアノード 型でもプ リズム形状を小さく  33 間隔

33 間隔 にすることで製作できる目処がたち プ リズム型光電面のマルチアノード 光電子増倍管を試作した 図  。
スト ローチェンバーの不感率測定*+( ,& $ 実験の 8 において 荷電粒子検出器としてストローチェンバーを用いる計画がある。
この検出器の利点は これは従来のプラスチックシンチレータを用いた検出器と併せて冗長性を持たせられること ミリメータ以下の位置分解能が期待できるため荷電粒子の精密なトラッキングができること またこれを利用すると 







 崩壊における  生成点を と  のトラックから求めて この   の崩壊からの  本の光子を検出器のキャリブレーションに利用できること などである。
荷電粒子の検出は *+( ,&  実験においてバックグラウンド を低く抑えるために極めて重要であり 検出器の不感率が程度に抑えられていることが必要である。

年月にフェルミ国立加速

研究領域内の主な研究成果

図  ? 通常光電面 左 とプ リズム型光電面 右 のマルチアノード 型光電子増倍管の写真器研究所の  テストビームラインにおいてストローチェンバーの性能試験のためのビームテストを行った。このチェンバーは カプトン製の内径 

33 のストローの中心に金メッキタングステンワイ

ヤーを張ったものであり 作動ガスとしてアルゴンとエタンを流した。今回は 図OOのように本のストローチェンバーをすき間なく配置したものを  層 互いにストローの半径分ずらしてストローの壁の不感領域をなくすよう設置したものを一組とし これを二組並べてテストした。 ビームライン
では 約 

! の荷電粒子を利用できる。チェレンコフカウンターを用いて粒子を識別し スト

ローチェンバーの前後に配置した計  組の A(& を用いて粒子の通過位置を測定した。ストローチェ
ンバーの動作電圧および信号検出の閾値 ビームの運動量 作動ガスを変えたセットアップにおいて そ
れぞれ検出効率を測定した。またストローの物質中で荷電粒子が反応して  に変わったり止まったりした場合の検出効率の低下を見積もるため ストローと同じカプトンの板をストローチェンバーの前に配置し その厚さを変えたときの検出効率の変化も測定した。解析は大阪大学とシカゴ 大学の学生が行い
これまでのところ位置分解能として数百 3 を得 カプトン板を置かないときのストロー
率はセットアップにあまり依存せず





本の検出効

これよりストロー  層 一組 での不感率は程度である。カプトン板を置いたセットアップはデータ数が少ないが ストロー  層 一組 の不感率はカプトン板を置かないときとほぼ同じ

 程度が得られている。

  年には トラッキング用チェンバーを  台に増やしてトラッキング精度を上げ  台ともストロー
チェンバーの上流に配置するようセットアップを改良し さらに統計量も増やして精度よく検出効率測定を行う予定である。

5.0mm

5.1mm

図  ? ストローチェンバー 左写真 とストローの配置及び構造 右図

研究領域内の主な研究成果

%%



 

 実験

 実験の準備と遂行 *+(2 での実験の計画と平行して 米国 "39< の ! 実験の解析も進めた。その成果の主なものは次の通りである。





が

  への崩壊の分岐比の二重比を精密測定して &( の破れのパラメータ 1 1
J  間の混合だけではなく 中性  中から有為に離れていることを示した。これにより   


から 



 

間子の崩壊の過程そのものでも &( が破れていることが明らかとなり 昔から提唱されていた超弱モデルを棄却した。これにより 小林・益川の提唱した標準理論での &( の破れのメカニズムがさらに確からしいものとなった 。







の主な６つの崩壊モード について それぞれの分岐比を測定しなおし 今までの多くの値が  )ずれている事を示した 。この新しく求めた分岐比を用いて 小林益川行列の  の値を求なおすと 今までの結果とは異なり 小林益川行列のユニタリティー性が保たれることを示した 。








 

のニュートリノ対を # # 対に置き換えた 



 #

#

崩壊の分岐比の上限値を更新した 。
 #  # #という新たな崩壊を発見し この崩壊分岐比を求めるとともに その構造がカ

イラル摂動論の高次の計算と一致することを示した 。

 まとめ以上述べたように 特定領域の計画研究の費用を用いて   実験の建設を行い データを収集しその一部のデータについて まず論文発表を行った。また *+(2 での実験のための検討と試験を進めて実験計画書を作り 1

88P を得た。このように 当初の本計画研究の目的を果たすことができた。

. 
  3 )   3; *   <            * '+       "&!""/ !""1$.  =  9 >      3 )       ; 4        
 "8!""# !""0$     3 '  '.5  
 29    ; 4        ?
 &7&7"! !""0$*       '+       ?
 "!&7"/ !""0$      *  ' *    小寺克茂 博士論文 大阪大学*   !""#$







 

 
   

 







研究領域内の主な研究成果

%%

主要論文

 6LA / )* /0 J ='4 /67 % % 0*7 % I*3-7 >%K%17

%/)7 K%,347 K%@7 .% K37 % K*-7 704(% 9%!7   %% 6 9)+*/ ):  *A +0)/),/+ A/0 030 (*(/9/4 :)  A9*3/0 (0:/? =),/%67 .% I/47 % I*3-7 >%K%17 / %7 L,'% I*(/% *= ./0%   !!" % 6C*=)+= (I ')/ :) /0  J G+*/ /  67 .%

))(0*-)7

% I*3-7 >%K%17 %/)7 K%,347 K%@7 .%K37 % K*- /
%7 L,'% I*(/% *= ./0%    !"% 6L,/  * /) (/,=4  J ='4 / /0 

> +)/)* 4*'0)/)*67 8% B/*7 % I*3-7 >%K%17 %/)7 K%,347 K%@7 .% K37
% K*- / %7 L,'% I*(/% *= ./0%    % 6 /*/)* ): /0 ) )4(0.(-A /    C(*3'4(67 % G)+),)(7 % K*- 704(% 9% 1//% 7 " " %

研究領域内の主な研究成果
主要論文





研究領域内の主な研究成果

 荷電及び中性

中間子の稀崩壊の精密測定計画研究「荷電及び中性  中間子の稀崩壊の精密測定」では，荷電  中間子と中性  中間子の稀崩壊研究を通して  中間子崩壊に係わる問題を統一的に理解することをめざして国内外での実験実施と次期実験のための開発研究を行なった。Ｋ中間子の崩壊現象は，ＣＰ保存則の破れが初めて見つかったことで歴史的によく知られているが，近年になって，小林・益川の標準理論が予言する通りＢ中間子の崩壊現象にもＣＰ保存則の大きな破れが観測された。このように標準理論は大枠では多種の実験事実を矛
盾なく説明できることを示しており，大成功を収めている。次の段階として，小林・益川の標準理論が予言するように  中間子崩壊と  中間子崩壊を共に矛盾無く完全に説明できるかど うかを確認することが必要となる。もし 標準理論が，あるレベルで破れている場合や，未知の効果が存在する場合には，Ｋ中間子とＢ中間子の崩壊現象が，標準理論の予言と矛盾することになる。したがって本研究はＫ中間子
稀崩壊の研究を，Ｂ中間子系とは独立に高精度で測定して，フレ イバー物理の精密実験の面から，質量起源や超対称性粒子に関連した情報を得ようとするものである。

%%

荷電

中間子稀崩壊の精密測定

本計画研究の中の E荷電  中間子稀崩壊Gの研究では，大量の  中間子崩壊の中から稀崩壊現象を検出するために 米国ブルックヘブン国立研究所（ #$ のＡＧＳ陽子加速器で生成した世界最高強度の

高純度 低エネルギー  中間子ビームを静止崩壊させて実験を行なった。この研究は，日本をはじめ
アメリカ，カナダ，ロシアの１７研究機関の国際協力により，Ｅ７８７密閉型高感度実験装置および 
９４９改良型実験装置を用いて行なわれた 図  ）。

図  ? #$ における   実験装置組立風景

図 ?   年に論文発表された２番目の  J 崩壊事象

本計画研究では 研究分担者の  京大グループを中心として阪大,&#(福井大防衛大グループとの協力の下に海外共同研究機関と互いに連携を取りながら，実験で得られたデータの物理解析研究を進めた。
この研究の中心課題となる J 崩壊反応は主にトップ クオークが関与する弱い相互作用に







研究領域内の主な研究成果

より非常に稀に引起されるが，他のメカニズムで同様な崩壊は禁止されるので，トップクオークの寄与    をきれいに取り出せる理想的な崩壊モード と考えられている。しかしながらこの崩壊モードは非
常に稀にしか起こらない難しい実験なので，  年頃から世界各地で継続的に行なわれたこの探索実験
は，我々の共同研究グループによる 年の事象発見までに多くの年月を必要とした。本計画研究では， 実験で収集した残りの大量のデーターを慎重に解析した結果，新たにもう一つの ２番目の）

J 崩壊事象（図  ）を発見することに成功し，解析結果を   年 (C:92 ,P9F $:

に論文として発表した。さらに，実験装置改良後のＥ９４９実験のデータ収集は，２００２年に１２週間にわたってＢＮＬ・ＡＧＳで行われ， タを用いた物理解析の結果，

  の荷電Ｋ中間子崩壊事象データを収集した。このデー

 年に第  番目の事象を発見し ，(C:92 ,P9F $: に論文として研究成果を発表した。
これまでに得られた信号事象と雑音事象の様子は図  に示されている。図の縦軸はＫ中間子から崩壊して出てくる荷電粒子 など  の飛程 プラスティックシンンチレータ換算 で，横軸はその運動エネルギーである。図中の四角い箱は J の信号領域を示し，この中に３個の崩壊事象が含まれている。小さい点はモンテカルロ計算で推定した信号事象の予想分布を示している。信号領域の左下の三角印と丸印の事象点は検出器の測定をすり抜けてきた雑音事象  事象 と考えられる。

KEKKEK-PS

BNLBNL-AGS○○

2001‑02

図 ?  崩壊で発生した  のレンジと運動エ
ネルギーの相関。 丸印  ７８７ ，三角印  ９
４９，点  J のモンテカルロ法による
予想分布。実線 破線）は  ９４９（  ７８７ ）の 
J 信号領域。
これまで長年にわたって行われてきた 



.
A05科研費研究
USUS-Japan図 ? J 探索の歴史J 実験の到達検出感度 崩壊比上限値 の向上の歴

史が図  に示されている。１９８１年にＫＥＫのＰＳ加速器でＥ１０実験が当時の最新技術を駆使して上限値を のレベルまで向上させることに成功してＫＥＫ−ＰＳでの代表的な成果の一つとなってから１６年間を経て１９９７年の初事象発見に至り，２００２年の２番目，２００４年の３番目の事
象の発見論文発表となった。図中の標準理論の  本線は，理論予測精度を示すものである。我々が発見

研究領域内の主な研究成果

した３事象に対し ，各事象の確率を考慮した 9/9 法を用いることにより，

J  5   
 







J の崩壊比 を得た。これらの解析結果の詳細は２００４年に論文として(C: ,P $ に発表された。この３個の信号事象だけでは，まだ統計量が少ないので確定的なことは言えないが，この実験結果は誤差の許容範囲を考慮すれば，標準理論の予言と矛盾はしない。しかしながら今回の実験で得られた崩壊比の中心値は，標準理論の予測する範囲から上へずれており，今後の精密測定で統計量を上げても依然としてこの Eずれ G が残る場合には，新しい物理が存在することを示す
有力な証拠となる可能性がある。
Ｅ９４９実験は，アメリカ側の予算削減の事情で実験中断を余儀なくされたが，２００６年９月現在，残された実験データの物理解析を日米加露中の  カ国協力研究として続行中である。また今後この実験研究を，&,#（Ｋ 中間子飛行崩壊実験）および *+( ,&（Ｋ 中間子静止崩壊実験）での将来の国際共同実験計画として引き継ぐべく日米欧の関係者により真剣な検討が行なわれている。
上記の 
での 




J の解析 8 領域 の他に， 運動量領域 



  

 !28 領域

J 探索も  実験データを用いて行なわれた。 以下の測定領域は，大きな 8::82 を持つので有望な測定領域であるが，この領域での J 崩壊事象の探索は，









に起因する雑音事象の除去や， 静止ターゲット中でのＫ中間子および崩壊した  や   を如何に感度を上げて正確に分離できるかが成功への鍵となっている。本研究で行なわれた解析の積み上げと測定技術の向上により，8 領域での J 探索は着実な進展を見せており，２００４年には従来の値より低い上限値を得ることに成功し，論文として成果を発表した。この 8 領域の測定は 



J



静止崩壊測定の事象検出感度を飛躍的に向上させるためには必要不可欠なものであり，現在引続き  
実験データを用いた 8 領域での J 探索の物理解析を実施中である。



角運動量保存則を破るエキゾティック過程 
なわれ，これまでの上限値









崩壊事象の探索は  実験データを用いて行 ) & $  を約４倍向上させて    ) & $  の結果を得た。この実験成果は２００２年に (C: ,P ' に論文として発表された。
もう一つのエキゾティック過程  J の解析は   実験データを用いて行なわれた。もしニュート リノが純粋な左巻き粒子であれば 角運動量保存則によりこの崩壊過程は禁止される。しかしながら，ニュート リノの質量が   の質量の半分より軽くて，

 と標準理論での弱い相互作用の力でJ の崩壊比は '92+09 C8 に対して   

J  5

208 する場合，理論的な        として与えられる。また， 3::9P H 09: の場合には ;2  大きくなることが予想される。この探索実験は同時に  
崩壊にも検出能力を持つものである。 止「J のデータ解析は   実験で得られた

のデータ・サンプルを用いて行なわれた。








  の静J のトリガーで得られたデータの中から   崩壊であると /9392 に確認されたサンプル」に対して解析が行なわれた。

すなわち， からの 32392 の   を 選別収集した後， る   

E23 -42% G という形の

J



論文発表した。

を

 の 93809C 混入純度で選ぶことによって  J の探索を行なった。 その結果，従来の値に対して３倍の改善とな （ ) 2V2 P ） の新しい 088 939 を得て，２００５年に



研究領域内の主な研究成果

さらに，カイラル摂動論 低エネルギーでのハド ロニック相互作用への有効場アプローチ）から興味の
ある 



いて， 




や







 



と

 



の物理解析を行なった。 カイラル摂動論におまたは その 0 208  



 

への   E+PG 29<09

は無く，その 91 29<09 は   から始まる。  における の崩壊比と ス

ペクトラムの形は，未確定の 20891+2: W の値に強く影響される。また，B++91   での完全な計算はまだなされていない現状であり， 

* 







の崩壊振幅への 38992

V から得られる +8 E099CG 229 の効果が支配的と考えられている。
099C 229 を施した場合には の運動量の上限値  5 ( #

われた。２００２年の   ラン中に

それらを解析した結果，探索領域に   の静止






への





崩壊を捕ら

運動量の上限値近傍の領域で探索が行な

事象が 





物理のために収集され，事象は検出されなかった。この結果からは 099C

229 を完全には排除できないが，低い上限値  

に近い領域で +D3890 を持つことになる。このような 099C 229 に敏感な領域で えるために，新しいトリガー回路が   実験に設置され， 







 ,

 ( #) 2V2+P 088 939 の値が得られた。また同時に，この解析から 



 








の崩壊分

  ) 2V2 P も得ることができ ２００２年に我々が得た以前の上限
   の更なる解析と     の解析は  実
値を１５０倍以上引き下げた。一方，

岐比の上限値  験データを用いて行なわれ，現在雑誌投稿論文を作成中である。
これらのデータ解析によって判明した検出器中での崩壊事象の詳細な振舞いを理解した上で，稀崩壊現象の検出能力を更に向上させるため，次の４項目の測定器開発研究を行なった。

%%

入射Ｋ中間子の識別と静止点決定のためのシリコンスト リップ検出器   の開発 福井大 浜松ホトニクス共同研究）
' は静止標的の直前に設置され，入射  中間子の進行方向への静止距離予測，入射位置測定，入射粒子選別，同時に入射した他粒子の存否などを調べることを目的としている。このため，円柱形の静

止標的の前面を覆う円形 大面積 ' が必要となる。また，稀崩壊現象を捕らえるために密閉型検出器（通過粒子に対してあらゆる空間で最高の検出感度を維持できるよう不感領域を可能な限り排除し，かつ重い物質を部品として使用しない配慮が必要）の中でこの ' は使用される。上記の要請に応えるため，

' のシリコンウエハーの形状を，外径33 の円に内接する正１６角形とし，これを支える基

盤の外径を１４６ 33 とした。 さらにプ リアンプ設置に必要となる「場所，物質量，導入電線，冷却装置など 」を，密閉型検出器の中心部分から排除して外部に置くことが望まれる。開発研究で使用した

' は読み出しピッチ８０５ ，シリコンウェハー厚さ４１０  で，読み出しチャンネル数は１２８である。この ' ２枚を９０度ずらして重ね，4> の位置測定と 4 測定を行なう。また ' とプリアンプ間のフラットケーブルは，実験装置の条件（２ｍの長さ）に対応するケーブルを使用した 図 ）。一方，' に用いる読出し回路系にも稀崩壊検出実験固有の要請，すなわち，ストリップ読出し
位置精度は

33 程度でよいが，「 アナログ信号を不感時間なく連続的にプ リアンプ，シェイピングア



研究領域内の主な研究成果



ンプから出すこと」，「 読出しチャンネルあたり １２０ /-D 程度までアナログ信号の劣化が起こらない
こと」があげられる。開発は実験室での基礎開発と，雑音環境など実際の実験状態に近い +( で および陽子ビームを用いて行なわれ，所期の目標の「低い雑音レベルの達成」，「 ' の 4 測定による粒子識別能力の確認」，「 アンプ回路系の大強度ビームに対する対応能力の確認」，「 高い検出効率の確認」に成功した。これらの成果は近日中に論文としてまとめる予定である。

図 ? 左図は粒子識別用１６角形 ' にフラットケーブルを装填したところ。右図は  静止崩壊実験
装置に挿入される ' 関連部品の配置を確認するためのモックアップ。図中左端に ' を取付け，図中右の円盤上にプリアンプを設置，中間のパイプ部分で２ 3 ケーブルの導入および設置方法の検討を行
なった。

%%

粒子選別や雑音事象除去に用いる高速波形記憶処理回路の開発

 阪大  回路室共同研究）
信号波形を不感時間なく連続的に測定記録できるトランジェントデジタイザー ' は，現在では稀崩壊現象の研究において不可欠な実験装置となっている。 や   実験では #$ で開発した非常に高価な ' や，その後 ,.N" で開発された比較的安価な &&' 技術を用いた ' を大量に（ 数千チャンネル ）使用している。本計画研究では，エレクトロニクスの最近の技術発展に応じて，「 安定に動「 安価に」，「 短い期間」で開発すると共に，' を使用する際に作する」８ <9，５００ＭＨｚの ' を，大量に発生する連続したデータを分散処理によって高速に収集できる回路システムの開発を行なった。
まず，' の中心となるデジタイザーは  回路室との共同開発研究として行なわれ，発熱量やコスト
および入手の容易性などを考慮してチップの選定を行なった。選ばれたチップ（８ <9，２５０ＭＨｚのフラッシュ '& ）２個を１組として用いて５００ -D の ' を作り，直線性や安定性の性能評価の後。この !
６ N+ＶＭＥモジュール（ ４チャンネルアナログ信号入力）の形で試作に成功した（ 図  ）モジュールは，シリコンストリップ出力１２８チャンネルの実地運転テストで所期の性能が確認された。
次に，この ' から出てくる大量のデータを処理するための回路系の開発を阪大との共同研究として行なった。大強度ビームを用いた稀崩壊実験では 不感時間なく波形を連続測定することのみならず，パイルアップした信号を分離することにより，崩壊現象の同定や雑音事象の除去をできることが要求される。大量のデータを発生するＦＡＤＣを大強度ビーム実験で使用するには，いかに効率よくデータを選別し読み出すかが重要となる。本計画研究で我々が開発したＦＡＤＣシステムは，トリガー情報の収集

研究領域内の主な研究成果

図 ?  回路室との共同研究で開発された ジュール。

-D トランジェントディジタイザーの ６ N+! モ

選別を行うとともに不感時間を生じさせない読み出し方法を取り入れたものである。

(989 0
波形読み出しを行うＦＡＤＣではひとつの波形を読み出している間は次の事象に対し不感になってしまう。図  上の例では読み出し期間の終わり頃に来た事象が不感となってしまう。このような問題を解決するために 読み出し回路を複数用意することによって オーバーラップした事象を不感時間無く読み出すことができるようにした。その結果 図  下の例では読み出し期間の終わり頃に来た事象は別の読み出し回路で処理されるため不感時間とならない。今回開発したＦＡＤＣ読み出し回路のブロック図を図

FADC

Trigger
Logic

GlobalTrigger
Logic

Pipe-line
bufferTrigger
Control

Waveform
readout

Waveform
readout

Waveform
readout

Readout

Readout

Readout

BufferBufferBuffer

図 ? 波形読み出し 中に来た次の信号のパイ
プライン処理図 ? " '& 読み出し回路のブロック図 に示す。" '& からのデジタル信号はクロックに同期してローカルトリガー回路とパイプラインバッ
ファに与えられる。ローカルトリガー回路は不感時間無く毎クロックに判断を行い その結果をグロー
バルトリガー回路へと送る。グローバルトリガー回路はローカルトリガー回路からの信号と他の検出器の情報などを合わせて判断する。その結果は再び各々の " '& へと返される。パイプラインバッファは

研究領域内の主な研究成果

グローバルトリガー回路からの結果が返ってくるタイミングとの待ち合わせに必要な長さが用意される。

';0 でとするが 調整は可能である。グローバルトリガー信号を受け取ると トリガーコント

ロール回路は空いている波形読み出し回路をスタートさせる。波形読み出し回路は実験の要求する読み出し方で波形を読み出し 内部の読み出しバッファに格納する。読み出し方法としては パルスの立ち上がりを細かくとった後はサンプル間隔を長く取ることでデータ量の圧縮を行ったり 時間情報と積分値のみにしてしまうなどが考えられる。重なった信号は ひとつの信号を読み出している間も別の波形読み出し回路を使って読み出すことができる。図  の例では３つの波形読み出し回路があるので 最大３つの重なった波形を独立に読み出すことができる。

 P2 & 
今回開発したシステムは新しいモジュール規格である

P2 & 規格を用いた。なおP2

& にかかわる開発は大阪大学核物理研究センターと理学研究科との共同研究で行われ 本研究ではその結果を用いＦＡＤＣシステムの開発を行った。詳細は .+ＴＮＳに掲載予定。 P2 & のク
レートを図  に示す。我々は図 ?

P2 & のバックプレーン規格のうち 0+: 接続によりデーP2 &

2

図 ?

P2 &911 30

タ収集システムを構築した。'0+: では  つのコントローラースロットと  のノード スロットの間に 対 のシリアルリンクが張られている。１つのコントローラーはトリガーモジュール（図   で 各
ノード と対 の通信を行いクレート内のトリガー信号をつかさど る。もうひとつのコントローラーは

読み出しモジュールで 各ノード と 対 のシリアルリンクを通じデータのやりとりを行う。データの読み出しにはシリアルデータリンクの規格である 82A9 規格を用いた。 P2 & のモジュー
ルは８Ｕのボード サイズである。電源は  重化された４８Ｖ電源を各モジュール上で変換して使う。

 P2 &" '& 30

今回開発した８ N サイズのＦＡＤＣモジュールは モジュールあたり８ｃｈの５００ＭＨｚＦＡＤＣを搭載する。クレートあたり  台のノード モジュールなので クレートあたり９６ｃｈとなる。モジュールのブロック図を図  に示す。
メザニンカードはＫＥＫで開発された２ｃｈの５００ＭＨｚＦＡＤＣ−ＦＩＮＥＳＳＥカードである。
ＦＡＤＣモジュールはこれを  枚載せている。各々のカード を読み出すＦＰＧＡはルーターＦＰＧＡを

研究領域内の主な研究成果

Mezanine Board
FADC
FADC
FADC
FADC

Cyclone FPGADKV/*\bufferDKV/*\to

ATCA backplane

RMAPDKV/*\Mezanine board

Cyclone FPGA

Mezanine board

Cyclone FPGA

Mezanine board

Cyclone FPGASpace Wire Router
Cyclone FPGA

図  ? " '& 読み出し回路のブロック図図 ?
P2 & 
-D " '& 30
" '& の ".# カード は使用時には４枚実装されるが，ここでは２枚のみが実装表示されている。

通じてコントローラーモジュールと通信を行う。図  に８ N サイズのＦＡＤＣモジュールを示す。

%%

粒子識別のためのカロリメータ開発







（  福井大 防衛大 日立化成共同研究）
静止  崩壊実験で開発が必要とされているカロリメーターとして，低エネルギーガンマ線を捕らえる検出器や，アクティブデグレーダー（ 入射  中間子の運動量を落として静止させると同時に，静止した  が崩壊後に発生するガンマ線を高感度で捕らえる検出器）をあげることができる。本計画研究

では，静止  崩壊実験のために無機シンチレーション結晶（ = や (A= ）の基礎開発を（  福

井大 日立化成等）の共同研究として行ない，数多くの研究成果を論文として発表した。たとえば，ガンマ線検出器の開発研究として行なった   * 結晶シンチレータの研究では & 濃度を増やすと透明度が良くなり耐放射線能力も向上して理想的なチェレンコフ物質となることを見出した。一方， の飛行崩壊実験の場合には，実験装置が大型となるので安価で安定なガンマ線検出器が必要とされている。
我々は  の飛行崩壊実験用大型ガンマ線検出器 図  ）の基礎開発として，波長変換ファイバー埋込溝を持つプラスティックシンチレーター板を射出成型で安価に大量生産できるかど うか調べるための試
作研究を行なった。その結果，市販のプラスチックシンチレーターに機械加工で溝を切削した場合と比較して，射出成型による試作品でも光学的性能に遜色がないことを確かめた。

図 ?  飛行崩壊実験用大型化ガンマ線検出器
１セクター）の概念図。，射出成型された大量のプラスチックシンチレータに波長変換ファイバーを挿入して発光信号を取出す。



から崩壊発生する  や  の静止距離を高精度で測るレンジカウンターの開発 （  福井大

防衛大共同研究）

研究領域内の主な研究成果



が崩壊した後に発生する  中間子のレンジ（ 静止するまでのシンチレーター中の距離）を測るレン

ジスタックカウンター , は，大強度ビームの下で実験を行なう場合，飛来する多数の粒子のパイル
アップの影響によって その検出能力が低下する恐れがある。そこで，雑音除去能力の高い測定器を開図 ?  や  の静止距離を高精度で測るレンジカウンターのプ ロトタイプ（ 全長  3 ）。
 33 長のプラスチック・シンチレータ４枚層を４層積層した両端に，シンチレータ端面の半分の断面積を持つアクリル・ライトガ イド   33
長 をそれぞれ取付けて１セクターとした。

発するために , を細分化する検討を行なった。試作した改良型 , のプロトタイプ（ 図  ）では長さ１８２０ｍｍ，幅５０ｍｍ，厚さ１８．６８ｍｍのプラスチックシンチレーターが４列４層にスタックされている。このプロトタイプによって積層方法，シンチレーターの積層厚さなどの寸法精度，シンチ
レーターライトガ イド や ( の取付け方法 ( への入射光量などの性能評価を行なった。その結果，シンチレーター４層の最適積み上げ後の厚さ（５６点計測後の計算）は  

 33 を得，シンチレーターとライトガ イド 間をエアコンタクトとした場合，両側読み出し時の片側の光量は５０−６０

8  ! となり所期の目標を達成した。

%%

中性

中間子稀崩壊の精密測定

本計画研究のもう一つの柱である E中性  中間子の稀崩壊過程の研究Gでは 京大グループが中心とな
り，京都教育大グループと協力しながら次世代の  J 測定実験を念頭においた測定器開発

 を中心課題として進めた。この過程は現在の標準理論において &( 対称性の破れを記述する小林・益川
行列の複素位相を直接的に関わっており かつ 実験結果を理論と結びつける際の不定性が極めて小さい
ことと合わせて 標準理論の検証には最も適した  中間子崩壊過程である。ここでは米国ブルックヘブン研究所の 陽子加速器を用いて行なわれる国際共同実験研究 =(.= 実験のための検出器開発を主な課題としている。=(.= 実験は荷電  中間子における J 測定実験で得られた経験を活かしつつ新しい測定手法を組み合わせてデザインされており 分岐比感度  レベル（  事象の観測に相当）を実現し &( 非保存現象を記述する標準理論の検証 さらにはそれを超える新しい物理の探索をめざして計画されたものである。

 J 測定実験は予想分岐比が 

 



 と非常に小さい過程の精密測定実験であることから 実験遂行上 バックグラウンド 事象の排除が最も重要なポイントとなる。=(.= 実験では 余剰粒子ヴィト検出器で崩壊領域全体を覆いつくすことに加え 光子の持つ全情

研究領域内の主な研究成果

報（ 位置 エネルギー 時間 角度）を測定して   を再構成すること 一次陽子ビームに時間的構造を持たせて  の飛行時間 =" ひいては運動量を測定するというユニークな方法を採用している。図 は実験のコンセプトを示す概念図である。ブルックヘブン研究所では レプトンの香りを保存しない稀過図 ? =(.= 実験のコンセプト図
程である 

#転換現象の探索実験（ &= 実験）も同時期に提案されており これらを合わせたG,C33C !991 (2::: ,!(Gプロジェクトとして予算基盤の獲得をめざした。このプロジェ
クトは米国 #9 292 "09 #" の予算計画によって一度は採択され



年

米国 

 年度

月 より建設予算を開始する予定とされていたが 米国の高エネルギー実験プログラムに対する方針転換のあおりを受け 残念ながら  年夏に計画中止を余儀なくされた。本計画研究での成果

は 現在 同種の  中間子実験（ 例えば計画研究 の一環である *+( ,& での実験）への応用 そして高計数率 高精度実験への汎用的な応用の両面で発展をみせている。本計画研究では  J 測定 

実験では必要不可欠となる中性子不感型光子検出器や荷電粒子検出器について 原理試験および実機としての性能評価をおこなうことを重点目標としてきた。以下にいくつかの成果をまとめていく。
上で述べたようにこの実験では余剰粒子を確実にとらえることがバックグラウンド 事象を排除する鍵となり その重要性は大量の粒子にさらされる中性ビーム通過領域においても同様である。中性ビーム中で動作する検出器は特に中性子に対して不感でなければ十分な性能を発揮できない。我々は図  に示
すような鉛板（コンバータ）とエアロジェル（チェレンコフ放射体）によるチェレンコフカウンターを単位とし それを離散的に多層配置した新たなカウンターを提案してきた。開発研究はシミュレーショ
ンによる性能予測と 段階を追った試作機の製作 およびそのビームによる性能評価を繰り返すことで進められてきた。図  は期待される光子に対する検出効率 および 中性子を光子と誤って検出してしま

研究領域内の主な研究成果
Aerogel Catcher

Single Module
5inch PMT
Winston-type
funnellead sheet(2mm)

Guard Counter

beam

Cerenkov light

Aerogelmirror(5cm, n=1.05)
図 ? =(.= 実験で開発をすすめた中性子不感型光子検出器の概念図。左図はモジュールの構造を 右
図はそれを離散的に多層並べた平面配置図。

1.05

Catcher efficiency for γ

Catcher coinc. hit probability for neutrons
coincidence hit probability

efficiency

う確率を示している。チェレンコフ発光を利用することで光子起因の電子には感度を持つが中性子反応

1.025
1

0.975
0.95
0.925
0.9
0.875
0.85

1
-1

10
-2

10
-3

10
-4

10
-5

10

0.825
-6

0.8

0

200

400

600

800 1000 1200
energy of γ (MeV)

10

0

0.5

1
1.5
2
2.5
3
neutron kinetic energy (GeV)

図 ? =(.= 実験の配置によって光子検出器に期待される性能。左図は光子に対する検出効率 右図は中性子を光子と誤って検出する確率を示す。
起源の重い粒子では発光が起こらない検出器が実現可能であることに加えて 多層配置したモジュールについてビーム進行方向に複数層ヒットがあることを要求することで 光子検出効率をつつ さらに)程度に保ち

桁近く中性子に対して不感となることが期待される。このデザインに基づいて 現在までに第一次 第二次プロトタイプによる原理テストを遂行し 最終的には実用サイズの第三次プロトタイプの試作と性能評価を行なってきた。図  に示す第二次プロトタイプでは二軸非対称パラボラ鏡を試作
し 荷電粒子ビームにより性能を確認した。
初年度の 

 年には 電子 荷電パイオン 陽子によるビーム試験を行い（ 図  ） 性能を評価した。

特にこの検出器において重要なことは中性子（あるいは陽子）に対するレスポンスであるが 陽子ビー
ム試験の結果 図  に示すようにシミュレーションによって期待される値を実現できることが確認された。これにより我々の提案した方法によれば 実機においても中性子感度)（ X  !2 ）を達成できることを実証できた。このビーム試験では 空気中のシンチレーション発光がバックグラウンドになりうることを副産物として発見した。これをきっかけに空気中でのシンチレーション発光量測定とその

研究領域内の主な研究成果

図  ? 第二次試験機のビームテストセットアップ

efficiency

efficiency

図 ? 光子検出器の第二次試験機

-1

10
-2

10

-1

10
-2

10
-3

-3

10

10
-4

-4

10

10
-5

-5

10

10
-6

10

-6

1

1.5
2
momentum(GeV/c)

10

1

1.5
2
momentum(GeV/c)

図  ? 陽子によるビーム試験の結果。左図が単一モジュールでの場合を 右図がビームに沿ったコイン
シデンスを要求した場合を示す。ガスシンチレーションの効果を新たに導入したシミュレーションとよく一致していることがわかる。





研究領域内の主な研究成果

抑制方法についての研究に発展し 投稿論文としてまとめた。

  年度からは光子検出器を構成する各要素 すなわちエアロジェルタイルや鏡 A9: 2 と呼ばれる集光鏡のクォリティチェックシステムの構築を開始した。光子検出器の性能評価を表す一つの量として検出されるチェレンコフ光量が挙げられる。光量をできるだけ高く保つためには タイルの透過率
集光光学系の反射率や形状の正確性が重要となる。そのため小型のサンプルでなく実際に使う大型コン
ポーネントの性能を測定する装置の製作が必要とされる。図 

図  はそれぞれエアロジェルタイルの透過率測定装置 および A9: 2 の形状測定装置である。これらは光学パラメータと得られる光量の関係を理解する基礎データを提供するとともに 検出器を量産する段階での品質チェックの役割を果たす。また 迅速で簡易なチェレンコフ光量測定のために ベータ線源とギャップ型ソレノイド 磁石スペ

図  ? エアロジェルタイルの透過率測定装置。

図 ? 集光用 A9: & の形状測定装置。

クトロメータを組み合わせた「テーブルトップ電子ビーム」を考案した。チェレンコフ検出器の光量評
価をする場合 通常は加速器からの荷電粒子ビームや宇宙線ミューオンを利用することが多いが 品質管理の観点で見ると 施設を利用可能な頻度が低かったり 十分なデータを収集するための時間が長すぎたりなどの欠点がある。そこで実験室で簡易に利用可能で しかも単一のエネルギーを持つベータ線の開発を考えるに至ったものである。ベータ線の収束を最適化するために磁場解析や飛跡計算などの行った上でスペクトロメータシステムを製作した。図  はスペクトロメータの概念図および製作されたシステムの写真である。このシステムはベータ線源から発生する連続的なエネルギーを持つ電子を弁別し 単

Al vacuum beam pipe

vacuumβ source

dual beam slits

trajectory

図 ? スペクトロメーターセットアップ 左図 と実際のソレノイド スペクトロメーターの写真 右図一のエネルギーを持つ電子のみを収束して取り出すものである。図  はそれぞれ    ,0 を線源としたときのエネルギー分布を示している。ヒストグラムで示されるもとの線源のエネルギー分布に対しソレノイド 磁石の電流値を調整することで ! 近辺までの任意のエネルギーの電子のみを取り出すこ


Count

研究領域内の主な研究成果

count



1000

4000
3500

1111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
6001111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
4001111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
2001111111111111111111111111111
0000000000000000000000000000
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
1111111111111111111111111111
00000000000000
11111111111111
0000000000000000000000000000
01111111111111111111111111111
0
250 500 750 1000 1250 1500 1750 2000 2250
800

3000
2500

11111111111
00000000000
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
1500
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
1000
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
00000000000
11111111111
000000000000
111111111111
500 111111111111111
00000000000
11111111111
000000000000000
000000000000
111111111111
00000000000
11111111111
000000000000000
111111111111111
000000000000
111111111111
000000000000
111111111111
00000000000
11111111111
000000000000000
111111111111111
000000000000
111111111111
000000000000
111111111111
00000000000
11111111111
000000000000000
000000000000
111111111111
0 111111111111111
000000000000
111111111111
0
500
1000
1500
2000
2500
3000
3500
2000

Energy(keV)

EnergykeV

図 ?  左図  ,0（ 右図）のスペクトルと収束された電子のスペクトル。縦軸は任意とに成功している（ 斜線のヒストグラム）ことがわかる。通常ではエネルギー選別分解能  5 )（ 電子エネルギー /! ） ビームスポットサイズ  533 である。また スペクトロメータ内部のストッパー（ 図  参照）を調整することで 収量をやや減らすもののエネルギー選別分解能を改善することができる。高分解能モード ではエネルギー分解能  5)（ 電子エネルギー /! ） ビームスポットサ

イズ  533 を達成できる。このスペクトロメータ自身は非常に汎用的なもので 検出器の試験一般に応用できるものである。図  はこのスペクトロメータを利用したエアロジェルタイルの評価装置とそれによる測定結果の例を示している。チェレンコフ発光は速度に依存した発光量を持つので 電子エネル
P.E

4.5

5inchPMT

4

EXdata

3.5

GEANT

3

Aerogel2.5
2

β sourceelectrons

1.5
Mirror

1
0.5
0
1200

1400

1600

1800

2000

2200 2400 2600 2800
Electron Energy (keV)

図 ? ギャップ型ソレノイドと第二次試験器を組み合わせたエアロジェルタイル評価装置 左図 と測定
結果 右図。ソレノイド 電流を調整することで電子エネルギーを変化させ チェレンコフ光量を測定している。
ギーを変更させながら光量を測定することで信頼度の高いデータを得ることが可能である。

  年度には実用サイズの第三次試験機の建設を行い  年度には荷電パイオンや陽子ビームを用いた性能試験をおこなった。図  は建設された試験機の写真で  23 四方の有感領域を持ち 平面鏡とA9: 2 からなる集光系 および  インチ径の光電子増倍管で構成されている。ビーム試験の結果
エアロジェルタイルの透過率や端面の影響 集光鏡の歪みなどを考慮に入れたシミュレーションによって性能をよく再現できることがわかった。これにより実用可能な光子検出器の量産が可能な段階まで到達できている。加えて 計画研究

 の協力のもとに 稼働中の中性  中間子実験のビームライン中に設置して動作確認もおこなった（ 図  ）。この環境では実際に想定しているビーム強度の

分の

程





研究領域内の主な研究成果

図 ? 光子検出器の第三次試験機

Event

度ではあるが 大量の中性子が入射された中での実際の動作の確認という点では重要な試験となる。得

3000
2500
2000
1500
1000
500
00

5

10

15

20

25

30

35 40 45 50
Number of P.E.

図 ? 中性ビームラインに設置された第三次試験機 左図 と測定結果 右図。偶発的な事象（ハッチ表示ヒストグラム）とシミュレーションで期待される結果（ 太線）の重ねあわせとして期待通りのチェレ
ンコフ光量分布が得られている。
られた結果は高計数率の中性ビームによる偶発的な事象とシミュレーションで期待される性能の重ねあわせとして説明ができ このような環境下でも実際に動作が可能であることを実証できたと言える。
中性子不感型光子検出器に関しては別の原理に基づいた方法についても開発をおこなってきた。これは図  に示すような鉛とアクリル板のサンド イッチカウンターで 主に開発してきた検出器に対してエア
ロジェルタイルの代わりにアクリルをチェレンコフ放射体として採用したものである。このデザインに

図 ? 中性子不感型光子検出器の別のデザインコン
セプト。鉛とアクリルのサンド イッチカウンターでアクリル内での発光するチェレンコフ光をとらえることで光子を検出する。

よる検出器は 安価であること ビーム方向の長さが短くてすむこと などのメリットがあるものの 中性子に対する感度が要求される値ほど 抑制できないことがシミュレーションによってわかっている。このためビーム中に導入することはできないが ビーム周辺領域での使用には適しており 中性ビームを扱

研究領域内の主な研究成果

う実験において重要な意義を持つ。

 年には試作機を製作し 荷電粒子ビームによる基礎テストを実施した。ここでは検出光量を測定量として粒子の入射位置や入射角度に対する依存性を調べるなどの基
本性能評価を行なった。その結果 シミュレーションによりよく再現できることが確認できており 現在は今後の実用化に向けてのデザインの準備が整った段階である。
荷電粒子用ヴィトカウンタの開発については 光検出器の試験 ファイバー読み出しシンチレータの最適化などを行なった。ここで開発を考えている検出器は低物質量（すなわち薄い）であることが要求されるものであるため 検出シンチレーション光量が少ないと予想される。したがって研究の視点は いかに光量を高く保つ検出器を製作するか である。一つめのアプローチは量子効率の高い光電子増倍管を使うことである。浜松ホトニクス社製の

 :( カソード を持つ光電子増倍管は通常のバイアルカリ物質を用いたカソード を持つタイプに比べ  倍程度の高い量子効率を持つことが期待される。この研究では波長毎のデータがとれる相対量子効率測定装置を構築し 通常の光電子増倍管との比較をとおして期待できる量子効率を測定したこと（ 図  ）を手始めに 光電面での感度の光入射位置依存性（ 図）など 光電子増倍管の基本性能の測定を系統的におこなった。

QE %ゲインのカウントレート依存性（ 図

）

10

2
1.75
1.5
1.25
1
0.75
0.5
0.25

zd3897
zd39291

zd3927zd3914zd3932

3
2

-1

10

3
1

2
1

0

300 350 400 450 500 550 600 650 700

wavelength nm

0

-1

-1
-2

-2
-3

図  ?  :( カソードを持つ高量子効率 (浜松-+(  の量子効率。通常のバイアルカリ (との相対量子効率を測定して算出している。 色の$' を利用することで波長毎の測定を可能にして
いる。

図

-3

? - の光電面上での感度マップ。

二つ目のアプローチはシンチレータと読み出し用波長変換ファイバーの配置方法の最適化である。ここではファイバーの埋め込みピッチや本数 光学的接触面の処理方法 シンチレータ表面の反射材を変えた
様々なサンプルについて系統的に光量測定をおこない その結果を再現するようなシミュレーションの構築に結びつけた。
この他 高計数率実験には欠かせない波形記録による近接  パルスの弁別方法の開発なども進めており 期待される性能から 実際の実験で予想されるバックグラウンド 過程の影響の評価などを進めた。



研究領域内の主な研究成果
400

ADC count

ADC count



2400

390
380

2200

370
360

2000

350
1800

340
330

1600

320
310

1400

300
1

10

10

2

10
Rate kHz

3

1

10

10

図 ? - のカウントレート耐性。左は光量が82 8   の場合 右は8  程度の光量であれば -D にいたるまで安定であることがわかる。
の結果で

2

10
Rate kHz38  の場合

研究領域内の主な研究成果

%%

主要論文

 &,/0 9=*' :) /0 '4

J67 % =7 .%)4(07 % %/(,7 % ,3)/)7  !"! '))/)*7  





)

""   "+3(% &I+)9= .(,*/ ): /0.%)4(07 % % 

  )4(07 % %

   !  

*'0*3 /)67 %% *()9(-47J,47   " +3(%J * /0 )*/, 3)*  





 %


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研究領域内の主な研究成果
主要論文





研究領域内の主な研究成果

 ヒッグスセクターと超対称理論ダイナミックスの現象論的研究
研究の経過と成果「ヒッグスセクターと超対称理論ダ イナミクスの現象論的研究」では，実験データから，物理の結果を引き出すのに必要な理論的解析を完了させ，質量起源と超対称性物理の追求を目指すとともに，理論研究の結果を実験にフィード バックする。具体的目標は，ヒッグスセクターおよび超対称模型に関して，そのダ イナミクスの解明と宇宙論的考察，そしてその現象論的な帰結を明らかにすることであり，これによって上に挙げた最先端の加速器実験における解析方法，実験結果の解釈の指針を与えるとともに，将来に対する展望をひらくことである。
研究の進展状況とこれまでの主な研究成果
計画研究では，超対称理論を中心として，もう一つの有望な方向である余剰次元理論や，両者に関連の深いヒッグスの物理についても理論的研究を進めた。別の側面から分類すると，理論（モデル）そのものの研究，それから予測される現象として，コライダーにおける新粒子生成・崩壊過程，低エネルギーにおける希崩壊などの特徴的現象に加え，初期宇宙論とのかかわりといった多角度からの研究を行った。
重要な結果の一つとして， メソンの

遷移による希崩壊における &( 非対称性の超対称標準模型における解析が挙げられる。 および $ & の  ファクトリーにおける実験（ 本特定領域の計画研究は   ファクトリーにおける $$ 実験を行っている）において，この遷移による崩壊


"





$ 

などの &( 非対称性が，小林・益川機構に基づく標準理論の予測と一致しないことが報告されている。この希崩壊は超対称粒子など ，未知の粒子・相互作用の影響を受けやすい。本研
究では，これらの非対称性の標準理論からのずれのパターンが，関与する超対称粒子のカイラリティによって変化することを見出した。実験ではベクトルメソン " と擬スカラーメソン $   への崩壊が同一方向にずれているが，これは左巻きのスカラークォークの質量混合から期待されるのと同じである。一方，右巻きのスカラークォークの混合が効いている場合には，逆方向のずれが予想される。
以下，これ以外の種々の研究成果についてまとめる。

% %

超対称理論

超対称性をもつ模型の構成と諸問題

超対称理論は，標準模型に内包する質量スケールの問題を解決する理論として最も有望視されているものである。この超対称性の破れに伴って超対称粒子の質量が現れるが，これが２つの問題を引き起こすことがよく知られている。一つは，超対称粒子の質量項が標準模型にはなかった新たな &( 位相をもたらすことで，もしこの位相が *   であると，超対称粒子の質量が電弱スケールに比べて非常に大きくない限り超対称粒子からの寄与が電子や中性子などの電気双極子モーメントの実験からくる上限値を大きく上回ってしまう。これは，「 超対称性における &( の問題」と呼ばれる。もう一つの問題は，クォー
クやレプトンの超対称対の質量項が標準模型にはなかったフレーバーの混合を引き起こすことである。
この場合，一般にはクォークセクターでよく知られている. 機構による抑制が働かないため，実験の

研究領域内の主な研究成果

制限を超える中性  中間子の混合，ミュー粒子のレプトンフレーバー対称性を破る稀崩壊などが起こってしまう。これを，「 超対称性におけるフレーバーの問題」と呼ぶ。超対称理論のこれら２つの問題について，新たな解決の機構の探求とその現象論的帰結について研究を行った。
：&( 位相を持ちうる質量項のうち，（ 共通な）ゲージーノの質量のみが現れ，３点のス「 &( の問題」
カラー相互作用（いわゆる 5 項）や２つのヒッグススカラーの質量混合項（  項）がゼロになるような超対称性の破れの伝播機構においては，ゲージーノ質量の位相は物理的な &( 位相とはならないことが知られている。この場合の電弱スケールでの超対称粒子の質量スペクトルや電弱ゲージ対称性の自発的破れ，ヒッグス粒子の質量などについて調べ，この「 &( の問題」の解が，実験に抵触することなく生きていることを示した。引き続き，このパターンがダ イナミカルに実現する可能性を調べ，それが実現されるモデルを提唱した。
「フレーバーの問題」：この問題の一つの解の方向は，何からのフレーバー対称性が，フェルミオンの質量行列の構造とその超対称パートナーであるスフェルミオンの質量行列の構造を同時にコントロール
するために，二つの行列に現れる世代間混合が（ 近似的に ）揃い，フレーバーの混合が抑制されるとする仮説である。しかしながら，実際にこの仮説が機能するモデルを構成することは容易ではなかった。
本研究では，対称群をフレーバー対称性とするような模型において，スフェルミオンの質量も実験に抵触しない程度に，フレーバー混合が抑制されることを示した。また，この模型の現象論的特徴を調べ，
スレプトンの質量のパターンや将来のミューオンの稀崩壊実験において，ミニマル超重力理論とは異なる特徴が現れることを示した。
さらに，超対称標準模型にベクトル的な物質場を加えた場合を調べ，くりこみ群の効果により，スフェ
ルミオンがゲージノに比べて重くなり，軽い中性ヒッグス粒子の質量も大きくなることを見いだした。
また，超重力模型において，相互作用の &( 不変性を破る位相が，輻射補正を通じて生成される可能性をくりこみ群の解析に基づいて調べ，将来の実験による検証が可能であることを示した。
トップ クォークの質量が例外的に大きいことの起源として，運動項の大きさが小さいために，湯川結合の有効値が大きくなるという機構を提案した。これは 6 対称性を持つ民主的質量行列を用いるもの
で，クォークの質量と混合角をうまく説明することができる。

超対称標準模型と高エネルギー実験

上で述べた  メソンの希崩壊の &( 非対称性に関する研究の他には，超対称標準模型における素粒子現象の研究として以下の結果を得た。
トップクォークの超対称パートナー  は，トップ湯川結合が大きいため，他のスカラークォークと異なる性質を示す。崩壊においては，フレーバーを変える中性カレント "&#& 相互作用により，

7という崩壊モードが生ずる。このモード の測定は超対称標準模型の基礎定数の決定に重要であるが，通常の荷電カレントによる崩壊  がエネルギー的に許される場合は，この崩壊が主要崩壊モードになると期待される。テバトロンコライダーおよび将来の $-& .$& における実験で，対生成された  の7

片方が上の "&#& による崩壊をし ，他方が荷電カレントによる崩壊をする場合について，その観測可

研究領域内の主な研究成果

能性を評価した。テバトロンコライダーにおいては容易でないが，$-& .$& の実験では高精度で観測可能な場合があることを見出した。
また，スカラートップ・スカラーチャーム間のフレーバー混合に対する，現存の実験データからの制限を調べた。重要なデータとしては，スカラークォークの質量の直接の制限の他に，ヒッグス粒子の質
量の下限，電弱精密測定， メソンの混合，



崩壊分岐比が挙げられる。左巻きの  の混合に対して，これらのデータによってかなり厳しい制約がついていることが見出された。
さらに，スカラークォークのフレーバー混合に対する制限として，新たに水銀の電気双極子の実験からの制限を考え，もし &( 不変性を破る位相が特に抑制されていなければ，フレーバー混合が十分の一の程度に抑えられている必要があることがわかった。

超対称理論における高次効果

超対称標準模型は，しっかり定義された理論であり，理論の基礎定数が決まれば，種々の物理量を摂動展開によって精密に計算することができる。一方で，非常に多くの粒子が存在し，超対称性のソフトな破れを含んでいるため，摂動展開の高次の計算に必要なくりこみはきわめて複雑なものとなっている。
将来の加速器実験，とくにリニアコライダーでは，精度のよい物理量の決定が可能であると考えられる
ため，この高次効果を正しく評価することが重要である。また，摂動の高次であっても，数値的に大きな効果をもたらす場合があることは，超対称標準模型におけるヒッグス粒子の質量への補正をはじめとして知られており，高次計算の重要性を高めている。本計画研究で行われたこのテーマの研究成果を以下に列挙する。
超対称模型には多くの未知のスカラー粒子が含まれる。スカラー粒子の自己エネルギーは一般にゲージ依存性を持つが，混合角のくりこみなどのため，このゲージ依存性を除去すると都合が良いことがある。標準模型のゲージ粒子については，ピンチ技法という操作を用いて，自己エネルギーや３点関数のゲージ依存性を系統的に除去できることが知られている。そこで，この研究では，超対称模型のスカラー場の自己エネルギーに対して，ゲージ依存性をピンチ技法によって除去する手法についての分析を行った。その際，標準模型では現れなかった，ピンチ技法に関する新たな不定性と，その解決策についても論じた。

 中間子が，チャーム量子数を持たないハド ロンと光子に崩壊する反応 

 



 は，標

 

準模型では強く抑制されているために，未知の物理からの寄与に敏感である。超対称標準模型では，荷電ヒッグス粒子やチャージーノといった未知粒子を含む１ループグラフの寄与が一般に大きくなり，この崩壊の分岐比の測定結果から，未知粒子の質量に対して厳しい条件がつく。
しかし近年，理論のパラメーターのある領域では，この崩壊に対する２ループグラフの寄与が１ルー
プと同様の大きさになり，その結果，未知粒子の質量に対する条件が大きく変更されうることが指摘された。そこで，荷電ヒッグス粒子の寄与に対する２ループグラフの補正を，従来の計算で使われていた
近似よりも正確に計算し，そのふるまいを調べた。その結果，超対称粒子の質量が比較的軽い場合には，従来の近似と正確な計算とのずれは無視できなくなることが示された。





研究領域内の主な研究成果

超対称標準模型が予言する新粒子のうち，チャージーノの相互作用は，理論のパラメーターを決定し，そこから統一理論を検証する際に非常に重要である。チャージーノとヒッグス粒子の結合の強さに対する，１ループの量子補正を全て計算した。その結果，量子補正の大きさは) 程度となることがわかった。また過去には，クォークおよびスクォークのループからの寄与が計算されていたが，そこで入っていなかった粒子からの寄与も，前者と同程度に効くことがわかった。
将来の加速器実験では，超対称粒子が大量に生成され，それらの質量が高い精度で測定されることが期待される。それらの測定値から，超対称性をソフトに破るパラメーターの値を求める際に，場合によっては１ループを越えた量子補正が必要となることが予想される。そこで，その一例として，グルイーノの物理的質量とランニング質量の差を，N> %&' の２ループの次数で計算した。トップクォークの質量がグルイーノやスクォークの質量と比べて無視できる場合には，グルイーノの質量への２ループ補正は典型的に @ ) となり，将来の実験で期待される測定精度より有意に大きくなりうることがわかった。

% %

余剰次元模型，ヒッグスレス模型，リト ルヒッグス模型

余剰次元模型の強結合ダイナミクス

標準理論を超える物理を探る上で，コンパクト化された余剰次元が ! スケールに存在する可能性が盛んに議論されている。通常の  次元のゲージ理論とは異なり，余剰次元を伴うゲージ理論のカットオ
フはコンパクト化のスケール ! スケール  に接近している。この意味で，余剰次元の考え方は，電弱スケールとカットオフスケールとの間のいわゆる階層性の問題を解決する可能性がある。ただし，コン
パクト化のスケールよりも高エネルギーでは，余剰次元ゲージ理論の相互作用は徐々に強結合になる。
これまでの現象論的解析では十分低エネルギーに理論のカットオフがあることが仮定され，コンパクト化スケール以上での非摂動効果についてはあまり考えられてこなかった。
本研究ではこれに対し，改良された梯子近似シュビンガー・ダ イソン方程式の方法を用いてこのような非摂動効果による対称性の力学的破れの解析を行ない，理論のパラメータのとり方によっては，このような非摂動効果が実際に重要になり得ることを示した。特に余剰次元 %&' の強い引力によってトップ対凝縮が起きる場合は，余剰次元のダ イナミクスと電弱対称性の破れが密接な関連を持つことになる。
一方，前記の研究に用いた改良された梯子近似シュビンガー・ダ イソン方程式の定量的妥当性を議論するために，この近似を通常の %&' のカイラル対称性の力学的破れに応用する研究を行なった。これまでの同種の研究では，改良された梯子近似のクォーク間引力だけでは，%&' のカイラル対称性の破れの実際の大きさを説明するのには十分ではないと考えられていたが，今回の私たちの研究では，くりこみスケールの不定性を正当に評価することにより，この問題が解消されることを示した。
余剰次元ゲージ理論のダ イナミクスを調べることによって，余剰次元トップ対凝縮模型が成立するための条件を詳細に調べた。さらに，この模型の予言を定量的に評価した。その結果，トップ クォークの質量として @ 

! が，ヒッグスボソンの質量として @  ! がそれぞれ予言されることがわかった。とくにトップクォークの質量のこの予言値は，&'" 実験における測定値  ! ときわめ

研究領域内の主な研究成果

て近いことは注目に値する。

リト ルヒッグス模型

標準模型の階層性問題を解決するためのその他の方法として，ヒッグス場の起源をなんらかの 質量の南部・ゴ ールド ストン場に求めるリトル・ヒッグスのアイデアに注目が集まっている。厳密な南部・
ゴールド ストン場は，その性質のため，フラットポテンシャルを持つ。一方，ヒッグス場には電弱対称性の自発的破れを引き起こすポテンシャルが必要とされる。そのため，リトル・ヒッグス模型においては，ヒッグス場を厳密な南部・ゴールド ストン場とは考えず，むしろ明示的に少しだけ破れたグローバ
ル対称性の南部・ゴールド ストン場と考えている。このようなダ イナミクスの代表例としては，%&' のカイラル対称性の力学的破れにおける   粒子があげられる。例えば，  @  の質量差を計算するには，%' によるカイラル対称性の明示的破れの効果をとり入れねばならない リトル・ヒッグスはくり
こみ不可能な模型であるにもかかわらず，現在のところ，リトル・ヒッグスの背後にあるダ イナミクス
についての考察は進んでいない。将来的には，リトル・ヒッグス模型にあるより基本的なダ イナミクス
についての議論を深める必要がある。
本研究では，%&' の低エネルギー有効理論として知られている「隠れた局所対称性模型」が，そのパラメータを  5 に選ぶことでリトル・ヒッグス模型に要求される性質を持つことを示し，そのパラメータで   @  質量差を評価した。その結果，パラメータを  5 とおいた隠れた局所対称性模型が現実の   @  質量差をほぼ説明することを示した。この研究は将来リトル・ヒッグス模型の背後のダ イナ
ミクスを構築する上で大きなヒントになるものと期待している。

ヒッグスレス模型

現在の素粒子標準模型では，ひとくみの基本スカラー場（ヒッグス場）が真空期待値を持つことにより，電弱ゲージ対称性の自発的破れを引き起こすと考えられている。しかしながら，標準模型の予言するヒッグス粒子は未だ発見されていない。また理論的にも，基本スカラー場の真空期待値が電弱対称性の自発的破れに関与していることを示す強い証拠はない。電弱対称性の破れの起源，つまり，素粒子の質量の起源は未だ謎に包まれている。
この問題に関連し，最近，ヒッグスレス模型という新しいアプローチが提案されている。この模型では，! スケールにコンパクト化された余剰次元を導入し，電弱ゲージ場は余剰次元方向に広がっていると考える。さらに，余剰次元方向の境界条件をうまく選ぶことによって，基本スカラー場（ヒッグス場）を導入することなく，４次元の電弱ゲージ場に質量を持たせることが可能になる。標準模型では，縦波の  の散乱振幅を摂動論的に保つのに，ヒッグス粒子の交換が必要であったのに対し，ヒッグスレ
ス模型では，電弱ゲージ場のカルッツア・クラインモード の交換によって縦波  の散乱振幅が摂動論的に保たれている（ 縦波散乱振幅のユニタリ性）。
平成  年度は主として，脱構築（デコンストラクト ）されたヒッグスレス模型について，その電弱

研究領域内の主な研究成果



補正と，現在の精密測定との整合性に関する研究を行った。脱構築，つまり，余剰次元方向の座標を格子にして離散化することにより，ヒッグスレス模型のような余剰次元ゲージ理論の解析を，４次元の非線形シグマ模型のダ イナミクスの解析に帰着させることができる。われわれの脱構築ヒッグスレス模型の解析によって，クォーク・レプトンがブレーン上に局所化された通常のヒッグスレス模型は，縦波 
散乱振幅のユニタリティーを保つ限り，$( などでなされた精密測定による制限に矛盾することが示された。これは，ヒッグスレス模型のパラメータのとり方によらない非常に一般的な結論であり，現実的なヒッグスレス模型を構築する上での強い制限となる。

%&' の低エネルギー有効理論である非線形シグマ模型にベクトル粒子であるρメソンを自然に導入する模型として，５次元の >1+9: ゲージ理論を脱構築するアイデアが  と 8P によって提案された。われわれはこの模型が拡張された A9<1 和則を満たすことを示し ，%&' の低エネル
ギー有効理論とはなりえないことを調べた。後に見るように，このような計算は電弱対称性をヒッグス
粒子なしに破るヒッグスレス模型の現象論的解析にも用いることができる。
平成  年度は，ヒッグスレス模型について詳細な研究を行なった。ヒッグスレス模型にはスカラー
ヒッグスの自由度は導入されないにもかかわらず，この模型は，電弱ゲージ粒子散乱のユニタリティー
条件をきわめて高エネルギーまで満たすことができる。ヒッグスレス模型は，５次元ゲージ理論を用いて記述されることが多いが，５次元方向を「脱構築」 2:029 することにより，ほぼ等価な４次元のゲージ化された非線形シグマ模型とみなすことができる。ヒッグスレス模型の現象論的研究をおこなうには，対応する非線形シグマ模型のダ イナミクスを正しく理解することが極めて重要である。

 年度の研究では，フェルミオン自由度がブレーン上に局在化しているタイプのヒッグスレス模型はすべて，電弱ゲージ粒子の性質の現在の精密測定に矛盾するか，あるいはユニタリティー条件が極めて低いエネルギーで破れていることを示したが，  年度はこの研究を拡張し，フェルミオン自由度がバル
ク上に拡がっている場合について詳細な研究をおこなった。
きわめて面白いことに，フェルミオン自由度がバルク上に拡がっている ;39 29D9 場合
は，電弱精密測定に矛盾しない模型をつくることが可能であることを示すことができる。われわれはさらに，バルク上にどのようにフェルミオン自由度が拡がっていれば電弱精密測定と矛盾しない模型が構築できるかという問題に取り組み，この問題への解答を 9 29D9 という形で与えた。
この 9 29D9 の場合，通常の電弱精密測定では模型への実験的制限を得ることはできない。また，この場合，ヒッグスレス模型にあらわれる重いゲージ粒子がいわゆる ;398<92 となる
ため，&'" などにおける重いゲージ粒子探索による制限もきわめてゆるいものとなってしまう。われわ
れはこのケースについてより詳細な研究を行ない，$( などによる電弱ゲージ粒子３点結合の測定が9 29D9 のヒッグスレス模型に自明でない制限を与えることを指摘した。

% %

初期宇宙と素粒子

初期宇宙は素粒子ときわめて密接な関係がある。素粒子の種類・相互作用は初期宇宙の発展を左右し

研究領域内の主な研究成果てきたし ，逆に，我々が初期宇宙について得ている観測的情報（それほど 多くはないが ）は，素粒子物理に対して重要な手がかりを与えるものである。例えば，原初元素合成によるヘリウム，重水素，リチウムなどの存在比は，当時（ ! 程度の温度）存在した素粒子について大きな制約を与えるものとなっているし，近年精密測定のなされた宇宙背景放射のゆらぎは，初期宇宙のパラメータを決定するとともに，インフレーションを通して，直接加速器実験で調べることができない素粒子に対しても情報を与えている。超対称理論においても宇宙論からの手がかりは貴重なものである。
平成 ・  年度は，超対称素粒子模型に基づく宇宙模型の構築について，宇宙密度揺らぎ・宇宙背景放射揺らぎの起源に注目しつつ研究を行った。特に重点を置いたのは，宇宙初期にインフレーションを起こすスカラー場（ インフラトン場）以外のスカラー場が，ある時期宇宙を支配するような宇宙進化のシナリオである。超対称模型の枠内では，様々なスカラー場が存在する。それらのうちのひとつが宇宙初期に大きな振幅を持つと，宇宙の発展のある段階で，そのスカラー場が宇宙のエネルギー密度を支配する時期が存在する。そのスカラー場が揺らぎを持つ場合，それは現在の宇宙密度揺らぎ・宇宙背景放射
揺らぎに大きな影響を与えることとなる。本研究ではまず，超対称化された標準模型に現れるスカラー
クォークやスカラーレプトンといった場が，宇宙初期に大きな振幅とそのゆらぎを持った場合，現在の宇宙の密度ゆらぎにどのような特徴が現れるかを議論した。そして，その結果を近年得られた A (の観測結果と比較することで，いくつかのシナリオは観測から排除されることを明らかにした。
また，超対称素粒子模型に基づいて宇宙模型の構築を行うにあたっては，インフレーションの機構を明らかにすることも重要な課題のひとつである。超対称素粒子模型の枠内でのインフレーション模型のひとつに，'+3 インフレーションと呼ばれる模型がある。この模型はインフレーション中のインフラトン場のポテンシャルをコントロールしやすいという利点があるが，一方でコスミックストリングを生成するという問題も指摘されていた。本研究では，遠藤・川崎両氏と共にこの模型に対する観測（特に近年得られた A ( の結果）からの制限を議論すると共に，先にも述べたインフラトン以外のスカ
ラー場の初期揺らぎが '+3 インフレーション模型に対する制限にどのように影響するかを明らかにした。
さらに，近年の A ( による観測は，極めて大きなスケール 現在の宇宙のホライズンスケールに近いスケール ）において，宇宙温度ゆらぎが標準的なインフレーション模型の予言する値よりも小さくなっていることを示唆している。本研究においては，宇宙の暗黒エネルギーが宇宙の他の密度ゆらぎと相関のあるゆらぎを持つ場合，大スケールの揺らぎが標準的な値よりも小さく抑えられることを指摘した。さらに，揺らぎの値の理論的計算と A ( による観測の結果を比較することで，暗黒エネルギーの揺らぎが持つべき性質を議論した。
続いて平成  年度は，特に宇宙初期におけるビッグバン軽元素合成のシナリオに対し，長寿命の粒子寿命が 秒程度よりも長い粒子 がどのような影響をあたえるかを議論した。標準的な宇宙進化のシナリオに置いては，宇宙の年齢が秒程度になると，宇宙温度が ! 程度となり，その後軽元素合成が始まる。そして，標準的な宇宙進化を仮定して計算された軽元素量は，観測とよく一致することが知られている。しかし ，超対称模型に含まれるような長寿命粒子（ 例えばグラビティーノなど  が宇宙初期に生成され，軽元素合成後に崩壊すると，生成された軽元素を破壊し ，その結果，予言される軽元素量

研究領域内の主な研究成果

が観測と矛盾してしまう可能性がある。本研究においては，長寿命粒子の崩壊が軽元素量にあたえる影響について詳細な計算を行い，長寿命粒子に対しての制限をあたえた。特にここでは，これまで取り入れることが極めて困難であった，長寿命粒子のハド ロンへの崩壊の効果を総合的かつ詳細に取り入れる
ことに世界で始めて成功した。そして，長寿命粒子に対する制限が，ハド ロンへの崩壊の効果を考慮しない場合に比べて極めて厳しいものとなることを明らかにした。
また，インフラトン以外のスカラー場が宇宙初期に大きな振幅とゆらぎを持つ場合についても，前年度から継続して研究を行った。平成  年度は特に，スカラークォークやスカラーレプトンの運動から宇宙のバリオン数非対称性が生成されるシナリオ  Y2/+'9 シナリオと呼ばれる について，考察を行った。このシナリオでは，スカラークォークやスカラーレプトンが宇宙初期に大きな振幅を持つ。そして，その振幅にゆらぎがあると，宇宙のバリオン数非対称性にも等曲率ゆらぎと呼ばれるゆらぎが生じることとなる。現在の宇宙の密度ゆらぎの観測は，等曲率ゆらぎの存在を高い精度で否定している。
この事実から， Y2/+'9 シナリオにおけるスカラークォーク・スカラーレプトンの初期振幅とそのゆらぎの大きさについての制限を，定量的に求めた。
さらに，宇宙初期にスカラー場が，環境からどのような質量を得るかについても研究を行った。そして，輻射優勢の宇宙と物質優勢の宇宙においてスカラー場が得る質量の大きさを議論した。
平成  年度は，長寿命粒子が軽元素合成にあたえる影響について，前年度から継続して研究を行った。とくに，超対称模型に内在するグラビティーの 重力子の超対称パートナー 軽元素合成にあたえる
影響について詳細な議論を行った。グラビティーは極めて相互作用の弱い粒子であり，その寿命は多くの場合 秒よりも長くなる。宇宙初期に作られるグラビティーノの量は，インフレーション後の宇宙再加熱温度に比例するため，この再加熱温度が高すぎるとグラビティーノが過剰に生成されることとなる。
本研究においては，グラビティーノの生成に関しては数値計算を用いて正確な見積りを行うと共に，その崩壊についても詳細な計算を行った。特にこの研究においては，ハド ロンを生成する崩壊モードが軽元素量にどのような影響をあたえるかを正しく見積もることが必要である。ここでは，(>-. プログ
ラムを用いることで，生成される核子の数をこれまでにない精度で求めることに成功し，その結果を軽元素量の計算に用いている。そして，グラビティーノ崩壊がひきおこす電磁シャワー及びハド ロンシャ
ワーの影響を取り入れつつ，軽元素量の計算を行い，宇宙再加熱温度に対する上限を求めた。ここで得られた結果は，グラビティーノ生成からの宇宙再加熱温度に対する制限としては，世界的にも現在最も広く受け入れられている。
さらに，$1 20Q :081P9C と呼ばれる模型についても考察を行った。このシナリオは，ほとんどのスカラー粒子が極めて重くなるという特徴的な質量スペクトルを予言するシナリオであるが，本研究では，この模型の枠内で，現在の宇宙進化の諸問題（バリオン非対称性の生成・宇宙暗黒物質の起源の理解・インフレーション後のグラビティーノ生成の抑制など ）を解決できる宇宙進化のシナリオが構築可能であることを指摘した。





研究領域内の主な研究成果

% %

公募研究（ 平成 〜  年度）

公募研究「格子 による重いクォークの物理の研究」では 研究代表者らによって提唱された格子上での重いクォークの作用の研究を行った。格子上での摂動展開を改良して，この作用に現れる４つの改良係数を摂動の１ループで計算した。また， 中間子の崩壊定数の計算に必要な演算子のくりこみ
定数や改良係数も１ループで計算した。この作用を用いたテスト的な格子 %&' のモンテカルロ計算を行い，本格的な計算に向けて有望な結果を得た。
公募研究「格子カイラルゲージ理論の構成とゲージ対称性の自発的破れのダイナミクスの研究」では
格子 N  カイラルゲージ理論の数値的な構成法を研究した。格子カイラルゲージ理論におけるゲージ
アノマリーの相殺を厳密に示すために必要な アノマリーのコホモロジー的解析を 数値的に実行できる手法を開発した。この結果により 格子 AC フェルミオンの経路積分測度をゲージ不変に 数値的に構成することが可能になる。
公募研究「超対称性理論における物質の世代構造とヒッグス系の Q 表現分離問題の解明」では まず，ヒッグス場を余次元ゲージ場の余次元成分とみなすゲージ・ヒッグス統一理論を ) ) 大統一)理論で考案し，ブレ イン上にベクターライクな場を導入することで世代構造を導く，単純でアノマリーの無い理論を構築した。また，オービフォールド の境界条件によってゲージ群が破れる場合のユニタリ性について解析をおこない， モード となった重いゲージボソンの散乱  

 においてユニ

タリ性が保たれることを示した。また，ウィルソンループの自由度が残る場合の細谷機構についても真空構造の解析を行った。
さらに，デモクラティック模型におけるレプトン・フレーバーの破れのプロセスの解析，世代に 6 離散対称性を導入した質量行列の研究，

"における超対称性粒子の効果と電子・中性子の ' の制限，質量階層性のある右巻きニュートリノが存在する場合のフレーバー混合のくりこみ群解析を行っている。
公募研究「クォーク，レプトンの質量行列と自然な大統一理論」では，対称性で許されるすべての相互作用を導入する４次元の大統一理論の具体的な模型に関して３つの進展があった。  異常 N  対称性を持った大統一理論は かなり一般的にゲージ結合定数の統一を説明できること， 非アーベル群のホリゾンタル対称性を導入することで超対称性フレーバー問題が解けうること（ ) 大統一群が重要である） その ) 大統一理論において よりシンプルなヒッグスセクターを見つけたことである。
公募研究「コライダーによる超対称模型の検証」では，$-& 実験によって超対称粒子の性質を調べる方法の開発を行なっており，スカラートップクォークの崩壊を同定する方法を確立した。また，建設が提案されている # #リニアコライダーによって軽い超対称粒子の質量を決めれば，その情報を用いて $-& の解析を改良でき，超対称模型を識別するのに重要な第三世代の粒子の質量相互作用が数)の



研究領域内の主な研究成果

精度で決定できることを見いだした。
公募研究「中間子のセミタウオニック崩壊」では，クォークレベルの

崩壊振幅への荷電

ヒッグス粒子の寄与について， ループのくりこみ群方程式を用いて %&' 補正を求めた。その結果，分岐比の計算における理論的不定性は形状因子の不定性によって支配されていることを示した。また，形状因子の不定性が現われない崩壊分布比では，%&' 補正による不定性が支配的であるが不定性の大きさは問題となるものではないことが分った。さらに，分岐比だけでは標準模型と最小超対称標準模型との区別がつかない場合でも，崩壊分布比を見れば容易にこれらの区別ができることも示した。
また，関連する研究として， 中間子に関係するフレーバーおよび &( の破れの現象を様々な超対称模型で調べ，これらの現象を通じて超対称性の破れのフレーバー構造について調べる可能性について研究を行った。
公募研究「ニュート リノ振動現象におけるレプトン数の破れとそれの将来の実験に対する示唆」では，これまでに，新しい物理の影響が振動実験においてどのように現れるかを定式化して，一般論としてどの程度見えるかを調べた。また，振動実験に伴う物質効果の不定性について，地球模型との関連で調べた。。一方，超対称性を有効利用するという観点から / パリティを破った模型におけるニュートリノ質量生成を考察した。
公募研究「超対称標準模型およびそれを越える模型とレプトンの物理」では，ニュートリノの質量の起源を説明するシーソー機構を超対称化した場合，荷電レプトンにおいても同様にフレーバーおよび &(の破れの事象を予言すること，及びシーソー機構を内包する超対称大統一模型において，ニュートリノ
セクターのフレーバーの破れがハド ロンのフレーバーの破れに寄与し うることに注目し，これらの模型
でのレプトンおよびハド ロンのフレーバーの破れの事象および &( の破れの事象の解析を行った。 また，あわせて超対称標準模型の現象論的研究を行った。

% %

公募研究（ 平成

公募研究「格子 〜 ! 年度）による重いクォークの物理の研究の展開」では，以前に提案した重いクォークに対する格子 %&' 作用を実際に用いて計算を行った。具体的には，   つの軽い力学的クォークの寄与を含むゲージ配位を用いて，チャーム・クォークを含んだ中間子の質量や崩壊定数などを計算した。
特に，チャーモニウムの微細構造や ' 中間子の崩壊定数などを中心に計算し，カイラル外挿や連続極限などの外挿を行った。 チャームクォークよりさらに重いボトムクォークに対してこの作用が有効であるかど うかを，クエンチ近似の計算で調べた。いろいろな格子間隔で物理量を測定し，そのスケーリ
ングのふるまいを見て作用の有効性を検討した。 アップ，ダウン，ストレンジの３つの軽いクォークを含む完全な格子 %&' によって生成されたゲージ配位を用いて，チャームやボトムを含む中間子の物
理量を計算した。  中間子の混合パラメタの計算に向けて  クォーク演算子のくりこみ定数や改良

研究領域内の主な研究成果

係数の計算を行った。
公募研究「三世代の質量構造と新しい物理」では，大気ニュートリノ及び太陽ニュートリノの観測から，ニュートリノは質量を持ち，レプトンは世代間に混合を持つという事実を説明するためには，標準理論を拡張する必要があり，そのような模型では一般にこの混合以外の要因もニュートリノ振動を解釈する上で考慮する必要がでてくることに注目し，超対称標準模型に右巻きのニュートリノを入れたタイプの模型でどのようになるかを調べた。さらに，新しいタイプの振動実験を提案した。
また，ニュートリノ振動や，超長寿命粒子の観測に関係するかも知れない量子力学の枠組みについて考察をした。その関連で，スカラータウレプトンが２番目に軽い超対称粒子であり，最も軽い超対称粒子との質量差が非常に小さい場合に，その寿命が理論のパラメタによってどのように変わるかを調べた。
さらに，超対称標準模型において，スカラータウ，スカラートップの混合に &( の破れの影響がある
場合について，ビーノ的な暗黒物質の対消滅率が飛躍的に上がる場合があることを示した。
公募研究「ド メーン・ウォールなどに局在した粒子の質量と対称性の破れの研究」では，ド メーンウォー
ルなどに局在した粒子の質量を考察し ，それを用いて超対称性などの対称性の破れを研究した。ブレー
ンワールド（ 余剰次元）模型が可能であるためには，場の理論における非線形な場の方程式の解すなわ
ちソリトンとして，ド メーンウォールなどのブレーンを実現する必要がある。一方，超弦理論や超重力理論に見られるように，基本理論には大きな超対称性が備わっている可能性が高い。そこで，超対称理論
における壁，渦糸，磁気単極子，インスタントンなど さまざ まなソリトンを研究した。それらのソリト
ンの上の有効理論に登場する粒子は，対称性の破れに伴って生じた質量零の粒子であることが多く，これらの有効理論を構成した。さらにそれらの超対称理論でのソリトンを，ブレーンワールドに応用した。
公募研究「電子・陽電子リニアコライダーにおける標準模型を超える新しい物理の現象論的研究」では，  標準模型を超える新しい素粒子模型としての超対称性理論を将来のコライダー実験で検証するため，ハド ロンコライダーでの弱ボソン対消滅による超対称粒子の生成崩壊や，超対称性に基づく相互作用によるレプトンフレーバーの破れの検証などについて調べた。 将来のコライダー実験におけるリトルヒッグス模型の検証可能性，特に模型が持つ中性に着目し ，大統一模型など 他の ボソンとフェルミオンとの相互作用の特徴

 ボソンを持つ模型とを区別する方法について提案した。 フレー

バー量子数の起源を「ブレーン 」にあると仮定し ，%&' 的な弦理論の模型を構築し ，メソン・ストリ
ングの古典解を求めた。
公募研究「クォーク・レプトン質量行列のフレーバー構造の研究 」では，クォークとレプトンの質量
行列のフレーバー構造を明らかにし，それらを統一するモデルを構成することを目標とし，以下のように，フレーバーの離散対称性や超対称性にもとづいたクォークとレプトンの質量行列の構成を行った。

  クォークとレプトンの質量行列の構造をフレーバーの離散対称性から導出することに成功してきたが，その対称性の起源を高次元時空の位相幾何学構造にもとめ，現象論的に矛盾のない 6 対称性をもったレプトンの質量行列モデルを構成した。 レプトンの質量行列の構造を，現象論的に決める手法とし

研究領域内の主な研究成果て，行列要素の一つがゼロで，さらに二つの要素の大きさが同じになるようなハイブ リッド 行列パター
ン  種類を数値解析し，そのフレーバー混合の特徴を明らかにした。 @ 反対称性を持つニュート
リノの新しいモデルを提唱した。 フレーバーの 5 対称性をクォークに適用し ，実験と矛盾ないモデルを構成することができた。
公募研究「




 

中間子のセミレプト ニック崩壊と小林益川行列要素の決定」では，格子 %&' を用いた崩壊の形状因子の計算について研究を行った。この形状因子を求めることは，小林益川行列要

素  の決定，ひいては標準模型や新しい物理の検証に不可欠であるが，現状では   格子 %&' 計算
で扱える運動量領域が限られていること， カイラル極限への外挿の不定性， 格子上の重いクォー
クの有効理論のマッチングによる誤差，の要因により， @ )程度の精度しか得られていない。

  の決定方法を提案した。この方法を応用

１番目の問題解決のため，分散不等式を用いた新しい 

して格子 %&' 計算と  ファクトリー実験 &$= のデータを組み合わせることにより，小林益川行列 

要素  を )の精度で決定した。
２番目の問題解決のため，厳密なカイラル対称性を持つ格子上のフェルミオン（オーバーラップフェ
ルミオン ）の研究を行った。ゲージ場のトポロジーを固定する新しいゲージ作用を提唱し，これが大規模計算が可能となる優れた作用であることを明らかにした。動的フェルミオンのケースについてより詳しい研究が進められている。
３番目の問題のため(補正を含めた重クォーク有効理論の非摂動的マッチングの研究を行い，ひねった境界条件を用いた新しい方法を提唱した。また，この研究で得られた手法を用いた，関連する他のテーマへの応用的研究も行った。
公募研究「現実的湯川行列を導く機構とその対称性の破れの項への影響」では，超弦理論のような基本的な理論から現実的な湯川行列を導く機構を研究し ，超対称性の破れの項への影響を調べることを目的とし ，ヘテロティック・オービフォールド 模型や交叉 ' ブレーン模型から導かれるクォーク，レプト
ンの湯川行列の系統的に調べた。ある種のヘテロティック・オービフォールド 模型は，現実的な湯川行列を導く可能性があるが，交叉 ' ブレーン模型の場合は，ミニマルな設定では現実的な湯川行列を導くことが難しいという結論を得た。
最近の場の理論の模型では，離散的な非可換フレーバー対称性を仮定することにより現実的な湯川行列を導出する試みが盛んになされているが，そのフレーバー対称性の起源は問われていない。この研究では，! フレーバー対称性を持つ弦模型を初めて構成した。
公募研究「自然な大統一理論とその予言」では，統一群として ) を用い，ホリゾンタル対称性をも導入する理論が，現象論的にうまくいっていることを指摘し，そのヒッグスセクターをも統合できることを示した。この模型から予測される，超対称性を破るスフェルミオンの質量を用いると，


#



や

等のレプトンフレーバーの破れが，近い将来の実験で十分に見えうる範囲にあることを見いだした。
また，大統一理論の問題を自然に解くときに重要な役割を果たす異常 N  対称性が存在する場合，



研究領域内の主な研究成果(229+%09 対称性が 229 :C33C として現れ，ある条件を満たすときには，強い &( の問題が解決されうることがわかった。
さらに，$( の標準模型のヒッグス粒子の質量に対する制限を超対称理論に適用するとスカラートッ
プクォークの質量を大きくせざ るを得ず，そのためヒッグスポテンシャル中のパラメータの調整が必要になるという微調整問題も，ヒッグス粒子と粒子の結合定数が標準模型のものよりも小さい場合を考えると，問題ではなくなることを指摘した。また，このシナリオにおける軽い荷電ヒッグスのへの寄与は，微調整問題がなくなるようなパラメータ領域では，超対称粒子からの寄与と自然に相殺することを示した。
公募研究「ヒッグス場の起源が高次元ゲージ場のスカラー成分である可能性についての研究」では，以下の研究を行った。ヒッグス場の起源が高次元ゲージ場のスカラー成分である理論（ゲージ・ヒッグ
ス統一理論）において，ヒッグスの質量の計算は，無限個の  モード の効果を取り入れた有効ポテン
シャルの導出が必要と考えられてきたが，コンパクト化のスケールでヒッグスの自己結合がゼロになる境界条件（ゲージ・ヒッグス条件）を課すことにより，４次元有効理論としてのくりこみ群解析を用いても等価な計算結果が得られることを示した。この結果，ゲージ・ヒッグス統一理論におけるヒッグスの質量の解析が非常に簡単に行えるようになった。また， 次元オービフォールド 上の N# =



ゲージ理論の真空の相構造の解析と，ゲージ・ヒッグス統一理論における量子効果の評価，相構造の解
析，ダ イナミカルな電弱相転移の可能性の評価を行い，未知の真空構造の存在を明らかにした。
また，クォーク・レプトンの世代とヒッグス場に 6 フレーバー離散対称性を導入して，ヒッグスポ
テンシャルの真空がゼロテクスチャーを実現する新しい機構を考案した。その結果，今までは単なる仮定であった質量テクスチャーが模型から導出できるようになった。また，この手法をN に適応することで，クォークとレプトンを関係づけてテクスチャーの解析を行うことが可能になった。





研究領域内の主な研究成果

% %

主要論文

 % 8*7% 8-(7 % .% K*37 *= $% R0*37 9)'0*3*3 *,/ ',*//)+(<,- ='4 (  +) ): (<,- G*3704(% 9%!7  %

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7 ! Q!  )07 *= % .))7 8=)*' ='4 ): /='4*3 +/'(

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研究領域内の主な研究成果
主要論文





研究成果の取りまとめ状況



研究成果の取りまとめ状況
実験の５つの計画研究 + と理論の計画研究  では，今までに進めてきた研究の成果をとりまとめて 実験・理論の緊密な連携のもとに本研究成果報告書を作成した。公募研究の成果も同様に
包括的にとりまとめて 計画研究の成果を深めた。研究成果報告書の作成に先立って本領域研究の取りまとめ および情報の開示を A ページなどをとおして行った。このために 以下の役割分担で成果とりまとめを推進してきた。

 金 信弘（筑波大学） 総括班の監督 計画研究 の代表者として指揮
 相原 博昭 東京大学 事務担当 計画研究  の代表者として指揮
 大島 隆義 名古屋大学 計画研究  の代表者として指揮
 山中 卓 大阪大学
計画研究 の代表者として指揮
 杉本 章二郎 高エネルギー加速器研究機構 計画研究  の代表者として指揮
 日笠 健一 東北大学 計画研究  の代表者として指揮総括班は上記の各研究の調整をとり 特に実験研究について指揮をとると同時に 理論と実験の密接な交流をはかってきた。総括班連絡会を行い，各研究の調整をとり 情報の開示を A ページなどをとおして行い 研究成果報告書を編集し コミュニケーションと情報の開示を総括した。連絡会のための旅費
成果報告書作成に必要とされる謝金等 成果報告書の印刷費を得るために特定領域研究「質量起源と超対称性物理の研究成果取りまとめ」の科学研究費補助金に応募して 採択された。この予算を用いて 成
果取りまとめを行ない 本研究成果報告書を作成した。



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



発表論文

注：研究代表者には二重下線 研究分担者には一重下線が付いている。



計画

Q E2 ; 09:  2 %0/: 9 J &9:9: 1C 80: 09H: 910G (C: ,P $ "" Q  - 935

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Q E:03 ;  F+* '9Q9 &:: 29 9 J &9:9: 
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Q E:03 ;  .20:9P * &:: 29 9 J &9:9: Q  - 93

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 !G  (C:

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

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q E:03 ;  J (029 &:: 29 9 J &9:9: 5

 !G       &'" &<9 (C: ,P 'Q  - 93

Q E:03 ;   : :: F9  &9 '2  "39<G 
 - 93   &'" &<9 (C: ,P ' 

Q E=<:P9 ; =<9C B29  :: 9 J &9:9:  - 93   &'" &<9 (C: ,P '5

 !G  Q  - 935Q !G    

Q E2 ; #F '98 ,:2:  ;   I 
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Q E&:: 29  -PC %0/ &38:99 ;  I  P: (02 9 J &9:9:GQ  - 93   &'" &<9 (C: ,P '





 

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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Q 「 9& 半導体検出器による放射線検出」 木下明将 平成  年度 岡山大学 !$ 研究年報
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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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Q 「新しい放射線飛跡検出システムの構築」 吉田拓生 .:8 #F:   年  月号 # 
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Q G誘導加速シンクロトロンの概要と . サイリスタの役割G 高山 健 第  回 . デバイスシンポジウム講演論文集 Q G,R' A/:  -D (F 0 ; .029 C2G  :/9   (2;  (92

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



国際会議発表

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公募

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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 公募

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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 公募

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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 計画

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

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年 月

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Q 山中卓? G,  B893  *-"G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  日 

Q 山中卓? G, '2C:  !  # G-%R$ + .9 A/:8  -PC %0/  $8: !99 :0  .C C  + *0 Q 山中卓? G "29:G.9 A/:8  "9 292 ":29 .C =2< + Q > A9 A? G(C:92: ;  '2CG.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

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! (   年 月 +日 京都大学

Q -9/9 A<? G3  <2/10G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

! (   年 月 +日 京都大学

Q >0 A9 A? G-F  O3:0O <2/10 P  .G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

! (   年 月 +日 京都大学

Q 稲垣隆雄? G#F 293G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

! (   年 月 +日 京都大学

Q 山中卓? G&:99: ;  



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! (   年 月 +日 京都大学

Q 佐藤任弘? G#0 / <3 9 +G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  

! (   年 月 +日 京都大学

Q 山中卓? G , '2C B893:G.9 A/:8  #02  (92 (C:92:  日 京都大学

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 山鹿光裕? G B893   + ! ( @   @G

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Q 小松原 健 G"00  (13  *+( ,&G 年  月 (C:92:  : "29: フラスカッチ イタリア

Q 稲垣隆雄 G  B893 ;    J 2C + G 

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Q 山中 卓 G 2C: 9 892 8C:92:G 年  月 #(  東海）

Q 林 ケヨブ G0: ;   + 2 ; 
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2CG 年  月 第  回高エネルギー物理学国際会議 北京 中国 

Q 山中 卓 G! ,:0:    , '2C:G.&-(

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Q 山鹿光裕 G 
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年月 "P (C:92:  &( !99 （テグ 韓国）

Q 林 ケヨブ G0: ;  G
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Q 坂下 健 G"9:  =# P: .$ *0 +   Q 山中 卓 G
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 年  月 $3:P &; （モスクワ大学 ロシア）

Q 稲垣隆雄 G0: ;  *+(2G

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Q 稲垣隆雄 G0: ; 
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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 山中 卓 GB893 (:829P: 9  (C:92:G'."  + .9 A/:8  '9:2P9: 9 "P0 (C:92:  # # &9: ":+29 .C "<0C  + 2   

Q 野村 正 G0: ;   2C:? B893:G 年  月  &- （ランカスター 英国）

Q 9/9 ':/ G0: ;   ;  J 2CG 

 年  月 第  回高エネルギー物理学国際会議（モスクワ ロシア）

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 計画

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 J F9  &1 823G .9 A/:8  #02  (92 (C:92:   + ! ( /012 C 8 + Q  3:0< E&1 / <3: 9 +G .9 A/:8  #02 (92 (C:92:   + ! ( /012 C 8 + Q  >:9/   EN81 ;  $P+ 911 C:3 ; #$+  G

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

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研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 国内での発表

計画

Q 松永 浩之：&'" ,0 の現状および展望（１）
第８回東大素粒子物理国際センターシンポジウム（  年  月 @ 日），長野県白馬村

Q 鈴木 隆史：&'" ,0 の現状および展望（２）
第８回東大素粒子物理国際センターシンポジウム（  年  月 @ 日），長野県白馬村

Q 原 和彦：&'" ,0 の現状と将来の展望
コライダー研究会（  年  月 + 日 

Q 受川 史彦： (C:92:  &'"，
コライダー研究会（  年  月 + 日 

Q 金子 寛：&'" .. 実験 =" 測定器に用いるファインメッシュ型光電子増倍管の性能評価 .!
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 武居 康徳：&'" 実験用高放射線耐性シリコン飛跡検出器の研究
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 土屋 亮：トップクォーク対生成における  レプトン過程の '$ による再構成
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 寄田 浩平：トップクォーク対生成におけるレプトン＋  ジェット過程の '$ による再構成
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 松永 浩之：&'" ,0 .. におけるデータ・ロガの開発
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 下島 真：マルチキャストを用いた効率的なデータ配送
日本物理学会 （  年  月  日），立命館大学

Q 受川 史彦：,2 0: ; P &'"第  回 ,-.&@(.#+* (C:92: '9:20::9（  年  月  日），理化学研究所．

Q 受川 史彦：&'" は走ってますc
実験・観測にもとづく素粒子統一描像の構築（  年  月  @  日），京都大学基礎物理学研究所．

Q 井門 孝治：&'" ,0 .. における '+> 過程を用いた新粒子探索
日本物理学会 （  年 月  日），立教大学

Q 日下部 義明：'$ による  I  H 2 における 292 粒子の探索法
日本物理学会 （  年 月  日），立教大学

Q 永野間 淳二：'$ による  H 2 における 292 粒子の探索法
日本物理学会 （  年 月  日），立教大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 土屋 亮：トップクォーク対生成２レプトン過程におけるカイラル相互作用の探索法
日本物理学会 （  年 月  日），立教大学

Q 武居 康徳：&'" 実験用高耐放射性シリコン飛跡検出器の研究 ..，日本物理学会 （  年 月  日），立教大学．

Q 武内 勇司：&'" ,0 .. 実験におけるシリコン飛跡検出器の稼働状況，
日本物理学会 （  年 月  日），立教大学．

Q 金 信弘：&'" 実験の現状と将来，物理学セミナー （ 年月  日），大阪市立大学．

Q 山本 和弘：2 ; <:8992 -911: <:  &'"広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 宮崎 由之：&'" ,N# ..  トリガー
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 近藤 都登：'$ のすすめ
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 井門 孝治：&1 -911: :2  J 8029 9 8 I  2
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 金 信弘：&'" 実験の現状と将来
物理学教室談話会 （  年 月  日），名古屋大学．

Q 金 信弘：&'" 実験の現状と将来，物理学セミナー （  年 月  日），新潟大学．

Q 松永 浩之：&'" 実験の現状
第９回東大素粒子物理国際センターシンポジウム（ 年月@  日），長野県白馬村．

Q 山本 和弘 E(: :0:  2 :0: ; P ,0 ..G， C 91  &9 (C:92:  :0/0< *8 "<0C  @ Q 受川 史彦：P &'" 実験の現状，
物理学第二教室談話会（  年  月  日），京都大学．

Q 原 和彦：&'" 実験の検出器開発と電弱物理の最新結果，
科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月  @  日），筑波大学．

Q 松永 浩之：&'" 実験の最新結果 + 新粒子探索とトップ物理，
科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月  @  日），筑波大学．

Q 松永 浩之：P 22  &'" 2
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（
学基礎物理学研究所．

 年  月  @  日），京都大



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 山本 和弘：-911: :2:  P
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 受川 史彦： 8C:92:  -PC %0/ (029  P
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月  @  日），京都大学基礎物理学研究所．

Q 井門 孝治：#F (92 2  &'"基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 武内 勇司：8  A 8:C29:   29
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月  @  日），京都大学基礎物理学研究所．

Q 高野 秀明：&'"+,N#. 実験における A ボソン対生成事象の探索，
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学．

Q 加藤 幸弘：&'" ,0 .. 実験の現状報告
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 武内 勇司：&'" ,0 .. 実験の現状報告 ，
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学．

Q 下島 真：.( マルチキャストを用いた効率的なデータ配送 ..
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 井門 孝治：8 I 0 モード でのトップ・クォーク対生成と荷電ヒッグス粒子探索
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 寄田 浩平：トップクオーク事象，レプトン I  ジェットチャンネルの解析
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 岩田 洋世：&'" でのヒグス探索
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 山本 和弘：2 ; <:8992 -911: <:  &'"広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 宮崎 由之：&'" ,N# ..  トリガー
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 近藤 都登：'$ のすすめ
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学

Q 井門 孝治：&1 -911: :2  J 8029 9 8 I  2
広島ヒグス研究会 （  年 月 @  日），広島大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 金 信弘：&'" 実験の現状と将来
物理学教室談話会 （  年 月  日），名古屋大学

Q 金 信弘：&'" 実験の現状と将来
物理学セミナー （  年 月  日），新潟大学

Q 松永 浩之：&'" 実験の現状
第９回東大素粒子物理国際センターシンポジウム（ 年月@ 日），長野県白馬村

Q 山本 和弘：E(: :0:  2 :0: ; P ,0 ..G C 91  &9 (C:92:  :0/0< *8 "<0C  @ Q 受川 史彦：P &'" 実験の現状
物理学第二教室談話会（  年  月  日），京都大学

Q 原 和彦：&'" 実験の検出器開発と電弱物理の最新結果
科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 @ 日），筑波大学

Q 松永 浩之：&'" 実験の最新結果 + 新粒子探索とトップ物理
科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 @ 日），筑波大学

Q 松永 浩之：P 22  &'" 2
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 山本 和弘：-911: :2:  P
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 受川 史彦： 8C:92:  -PC %0/ (029  P
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 井門 孝治：#F (92 2  &'"基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 武内 勇司：8  A 8:C29:   29
基研研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」（ 年  月 @  日），京都大学

基礎物理学研究所

Q 高野 秀明：&'"+,N#. 実験における A ボソン対生成事象の探索
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 加藤 幸弘：&'" ,0 .. 実験の現状報告
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 武内 勇司：&'" ,0 .. 実験の現状報告 
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 小林 健一：&'" ,N# ..< !4 のためのフラットケーブルの製作
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 下島 真：.( マルチキャストを用いた効率的なデータ配送 ..
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 井門 孝治：8 I 0 モード でのトップ・クォーク対生成と荷電ヒッグス粒子探索
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 寄田 浩平：トップクオーク事象，レプトン I  ジェットチャンネルの解析
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 小川 貴志：&'" ,0 .. 実験におけるレプトンと飛跡による（タウ）トリガー
日本物理学会 （  年 月 日），宮崎ワールド コンベンションセンター

Q 日下部 義明：'C392 $9/9  の一般的な定式化
日本物理学会 （  年 月 日），宮崎ワールド コンベンションセンター

Q 戸谷 悟：'$ による
日本物理学会 （  *: 事象の解析

 年 月 日），宮崎ワールド コンベンションセンター

Q 永野間 淳二：.38P3 ; 292 2 9 +* & <C '$
日本物理学会 （  年 月 日），宮崎ワールド コンベンションセンター

Q 中野 逸夫：&'" ,0 実験の現状報告 ?電弱相互作用 ， の物理
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 松永 浩之：&'" ,0 実験の現状報告 ?トップの物理，新粒子探索，%&'日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 津野 総司：テバトロン，&'" 実験における  ボソンに伴うジェット生成過程の %&' 物理学の研究
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 谷本 奈穂：0C ;   8029 F9 
日本物理学会 （ 

年 月



 &'" 9 ,0 ..

日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 佐藤 構二：&'" ,0 .. におけるトップ クォークの質量測定
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 井門 孝治：&'" ,0 .. 実験におけるレプトン対生成モード での新粒子探索
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 増渕 達也：-911: イベントにおけるモーメント解析を用いたパートンの同定
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンター



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 久保 太一：< イベントにおけるモーメント解析を用いたパートンの同定
日本物理学会 （ 年 月

Q 山下 智弘：0C ; J
日本物理学会 （ 年 月日），宮崎ワールドコンベンションセンターS   SS   J   

 







日），宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 岩田 洋世：&'" でのヒグス探索の近況
広島ヒグス研究会 （ 年 月@ 日），広島大学

Q 鈴木 隆史：&'" での荷電ヒグス粒子の探索
広島ヒグス研究会 （ Q 小林 博和： 

年 月



広島ヒグス研究会 （ @ 日），広島大学

9/ :91 98 C:9:  &'" ,N#..

年 月@ 日），広島大学

Q 小川 貴志：&'"  トリガー
広島ヒグス研究会 （ 年 月@ 日），広島大学

Q 受川 史彦：E,:0: ;3  &'" B893  P ,0 ..G C 91  (92 (C:92: (31C    :0/0< *82 @  

Q 受川 史彦：E &'" 実験の現状G
科研費特定領域第二回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 @ 日），つくば国際会議場エポカル

Q 津野 総司：E &'" ,0+.. 実験での  IH 随伴生成の測定と %&' の検証G
科研費特定領域第二回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 @ 日），つくば国際会議場エポカル

Q 近藤 都登：E&'" 実験での '$ を用いた解析についてG
科研費特定領域第二回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 @ 日），つくば国際会議場エポカル

Q 小川 貴志：&'" ,0 .. 実験における /+89C を破る超対称性トップクォークの探索
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 増渕 達也：2/10 :89 F9 33 C:9: 9 -911: P
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 小林 博和：&'" ,N#.. での同一電荷を持ったダ イレプトン事象による -911: 粒子探索
日本物理学会第  回年次大会 （ Q 山下 智弘：&'" 実験での S



日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学
S 崩壊の分岐比の測定 年  月 〜 日），九州大学

Q 魚住 聖：&'" ,0 におけるセミレプトニック崩壊を用いた  中間子の寿命測定
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 藤井 芳昭：8   (C:92:  &'" ,0+.. （ 特別講演）
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 井門 孝治：2F/  B92 (C:92:  &'" ,0+.. （ 特別講演）
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 木村 直樹：&'".. 実験，=" 測定器に用いるファイン メッシュ型光電子増倍管の性能評価!
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 谷本 奈穂：0C ;   8029  939:  30:    20891:  &'" 9,0
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 武内 勇司：陽子・反陽子衝突実験でのトップクォーク対生成におけるスピン偏極度相関の測定
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 津野 総司：ハド ロンコライダーにおけるイベント生成プログラムの紹介
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 日下部 義明：'C392 $9/9  による素過程における粒子の運動学的変数の再構成法
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 永野間 淳二：'$ を用いた 292 H チャンネルにおける信号とバックグラウンドの分離
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），九州大学

Q 久保 太一：( 99V29 F9 33 C:9: 9 J IH: P:
日本物理学会第  回年次大会 （ Q 蛯名 幸二：重心系エネルギー 年  月 〜 日），九州大学

! 陽子反陽子衝突 &'" 実験における '$ を用いたトップ クォーク質量の測定
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 津野 総司：&'" ,0.. 実験に於けるトップクオーク対生成メカニズムの研究
日本物理学会  年秋季大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 清矢 良浩：&'" ,0+.. の現状：8 <3 F 8C:92: （ 特別講演）
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 原 和彦：&'" ,0+.. の現状：%&' と電弱相互作用の物理 （ 特別講演）
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 田中 礼三郎：$-&! ,=# で期待される物理 （シンポジウム「 子」）

年 日本の素粒

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）
日本物理学会  年秋季大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 中村 浩二：&'" ,0.. 実験用 &(, 検出器に用いるマルチアノード 光電子増倍管の性能評価
日本物理学会  年秋季大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 松永 浩之：&'" 実験のための分散計算機環境の構築
日本物理学会  年秋季大会 （   年 月 〜  日），高知大学

Q 佐藤 構二：&'" 実験での 8 70/ 質量測定
科研費特定領域第三回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 〜 日），つくば国際会議場エポカル

Q 小林 博和：&'" 実験での -911: 粒子探索
科研費特定領域第三回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 〜 日），つくば国際会議場エポカル

Q 近藤 都登：'$ とその応用 &'"
科研費特定領域第三回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」（ 年  月 〜 日），つくば国際会議場エポカル

Q 受川 史彦：&'" ,0+.. 実験の最近の結果（招待講演）
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），東京理科大学

Q 小林 博和：&'" ,N#.. での同符号電荷を持ったダ イレプトン事象による -911: 粒子探索
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），東京理科大学

Q 津野 総司：%&'   29:（シンポジウム講演）
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），東京理科大学

Q 佐藤 構二：8 %0/ :: :03 9 &'" ,0 ..
 (C:92: 39  :0/0<

010:  Q 魚住 聖：&'" ,0 におけるセミレプトニック崩壊を用いた  中間子の寿命測定
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），大阪市立大学

Q 丸山 和純：&'" 実験の最新結果（ 招待講演）
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），大阪市立大学

Q 佐藤 構二：&'" 実験におけるトップ・クォーク質量の測定
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），大阪市立大学

Q 木村 直樹：&'".. 実験 =" 測定器に用いられるファインメッシュ型光電子増倍管の性能評
価 !.
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），大阪市立大学

Q 山田 佳範：&'" ,0.. 実験用 &(, 検出器に用いるマルチアノード 光電子増倍管の特性研究
日本物理学会  年秋期大会 （   年 月 〜  日），大阪市立大学





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 山本 和弘：-911: 2:   P
広島ヒッグス研究会  （ 年 月 〜日），広島大学

Q 佐藤 構二：&'" 実験の最新結果（ 招待講演）
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），愛媛大学・松山大学

Q 秋元 崇：&'" 実験による第三世代レプトクォークの探索
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），愛媛大学・松山大学

Q 土屋 亮：&'" ,0.. 実験のトップ クォーク対生成  レプトン過程における '$ を使った
トップ クォーク質量測定
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），愛媛大学・松山大学

Q 魚住 聖：&'" ,0 におけるセミレプトニック崩壊を用いた  中間子の寿命測定
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），愛媛大学・松山大学

Q 青木 雅人：&'" ,0 における 2 中間子の研究
日本物理学会第  回年次大会 （  年  月 〜 日），愛媛大学・松山大学

公募

Q 山下 了 「リニアコライダーはいつどこにできるか」 年  月 基研研究会「実験観測にもとづく素粒子統一描像の構築」 京都大学基礎物理学

研究所

Q 山下 了 「 *$& ロード マップ . 」
 年９月 日本物理学会特別講演

Q 山下 了 「リニアコライダーでのヒッグス物理」
ヒッグス研究会 広島大学



年 月

Q 佐貫智行 「 &I4 89 」
 年  月 日本物理学会

Q 中村龍平 他 *$&& $ グループ *$& 電磁カロリメータビームテスト報告 . ：ストリップ 型
シャワーマキシマム測定器の性能評価
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 伊藤さおり 他 *$&& $ グループ，*$& 電磁カロリメータビームテスト報告 .. ： (' によるシャワーマックス測定器の光読み出し
日本物理学会 （ Q 年  月  日），東北学院大学

9: 2D 他 *$&& $ グループ，*$& 電磁カロリメータビームテスト報告 ... ? 0C
; 3 (:92 299 9: ;  *$&  &93
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 関口克巳，他 *$& カロリメータグループ *$& 電磁カロリメータビームテスト報告 .!：*$&
ストリップファイバー電磁カロリメータのエネルギー線形性，分解能
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 山田豊，他 *$& カロリメータグループ *$& 電磁カロリメータビームテスト報告 !：ストリップファイバー型電磁カロリメータの応答一様性とシャワー発達
日本物理学会 （  年  月  日），東北学院大学

Q 木下明将 「 9& 半導体による放射線検出器の開発・研究」
質量起源と超対称性物理の研究 第一回科研費特定領域研究会  年  月 + 日 筑波大学

Q 栗田峰生「 9& 半導体粒子検出器の研究；開発」
日本物理学会第  回年次大会  年  月 + 日 東北学院大学

Q 木下明将 「 9& 放射線検出器の研究・開発」
岡山大学 !$ 研究発表会

年月日Q 岩田洋世「ＣＤＦでの荷電ヒグス粒子探索の可能性」
日本物理学会  年 月  日 立教大学

Q 岩田洋世「ＣＤＦにおけるヒグス粒子探索」
広島ヒグス研究会  年 月  日 広島大学

Q 岩田洋世「ヒグス粒子探索のためのタウ・トリガーの開発」
特定領域研究「質量起源と超対称性物理」研究会  年  月  日 筑波大学

Q 嶋崎俊一，吉田拓生，西川嗣雄，玉川洋一：最新オプトエレクトロニクス技術を応用した荷電粒子飛跡検出器の研究，応用物理学会北陸・信越支部学術講演会（  年  月  日），福井大学

Q 高山 健（ ・ 加速器）G誘導加速シンクロトロンのアウトラインと学術創成研究課題の中での位置づけ G
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（ 

年

月

日

年

月

日

年

月

日

年

月

日

 ）

Q 小関国夫（ ・総研大） G=" を用いたパルスモジュレーター開発の現状G
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（  ）Q 和気正芳（ ・低温工学センター） G研究開発のプラン G
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（  ）Q 吉岡欣治（ 東洋工機） G電鉄用インバータのフロン沸騰冷却G
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（ 

 ）





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 飯田克二（コマツ） G. サイリスタのターンオンおよびターンオフについてG
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（ 

年

月

日

年

月

日

 ）

Q 堀田栄喜（ 東工大） . サイリスタを用いた加速用パルスモジュレーター
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（  ）Q 和気正芳（  ） G今後 数年掛けて行う低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター
の開発について G
低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会（  ）Q 高山健 進捗状況全体（ 加速試験段取り
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 小関国夫 高圧パルスモジュレーター ,R' 号機の現状
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 鳥飼幸太 ４連空洞設計製作と伝送ケーブル
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 下崎義人 誘導電圧ド ループのスーパーバンチ加速への影響と評価
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 猪尾美穂 動作特性のモデリング
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 山根功 レーザーストリッピング実証試験進捗状況
第２回学術創成研究ミニワークショップ（  年  月  日 東工大）

Q 高山 健 「誘導加速シンクロトロンの概念と . サイリスタの役割」
第  回 . デバイスシンポジウム  月  日 中野サンプラザ

Q  /C3 G誘導加速シンクロトロンと 08+<02 <3 加速G
22 (C:92: 39 2    Q  /C3 Gハド ロン加速器ビーム増強のための誘導加速装置の開発G
質量起源と超相対性物理の研究会  2  

 筑波大学Q  /C3 G.029 C2  08+<02 - &9:G C 91  &9 (C:92: "<  +   Q  /0 G&33   8C:92: 9382G&9 (C:92: "<    Q 小関 国夫 G誘導加速シンクロトロン用誘導加速装置駆動電源の開発G
加速器電源シンポジウム（  月 +  日 白浜）

年

月

日





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 伊藤さおりEデジタルカロリーメータ E  日本物理学会（ 東京理科大）

Q 吉田拓生： (' によるカロリメーターの読み出し，科研費特定領域「質量起源と超対称性物理の研究」第三回研究会（  年  月 日） つくば国際会議場

Q 岩瀬俊高，吉田拓生，今井大輔，渡邉泰典： (' によるカロリメーターの読み出し，日本物理学会（ 



 計画

 年 月  日） 大阪市立大学

 公募

Q 戸村 友宣： 実験における & 1 " の測定 科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」

 年  月  日 筑波大学

Q 中平武： 実験における & 1 " の測定 . Q 相原 博昭：素粒子シンポジウム「小林益川理論の検証と将来の &( の破れの物理」E理論家のための小林益川理論の実験的検証 G 日本物理学会
ンセンター・サミット 

秋季大会 宮崎ワールド コンベンショ  + 

Q 中平 武：第  回高エネルギー物理学奨励賞受賞講演 E 0C ;  :C33C 9  #0

: '2C:  F &1 (9: G . Q 岩崎 昌子：E の最近の研究から G

秋季大会 高知大学 

日本物理学会  +

Q 角野 秀一：第  回高エネルギー物理学奨励賞受賞講演 E:03 ;  0:91 920:9P




 

'2C: F9  #P  +,2:029  G . Q 角野 秀一：E  中間子崩壊に関する最近の結果から G 日本物理学会 秋季大会 大阪市大

 年 月  日ー  日

Q 相原 博昭：E&( P99 9  2C:
性物理の研究」、

科研費特定領域 第四回研究会「質量起源と超対称 年 + つくば国際会議場エポカル

Q 日下 暁人 ? E&:9  & 1 " 0 G . Q 戸村 友宣：  ファクトリー実験における   非対称パラメータ :9 " の測定 日本物理学会  年秋季大会， 月 +  日，立教大学．

Q 横山 将志：=<:P9 ;   !99 9   : C:3 N:91  '2C: . Q 中平武：:03 ;   :C33C 9  2C: F9   2  :C3392+1C # # 29 日本物理学会 第５８回年次大会  年  月 +

日 東北学院大学

Q 岩崎 昌子：E 実験における 会、 年  +  、宮崎 

崩壊過程の研究G 物理学会２００３年秋季大

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 伊藤 康： 実験における 会

九州大学箱崎地区



 



崩壊過程の研究、日本物理学会

第  回年次大 年  月  ７日ー３０日

Q 日下 暁人：E0C ; &( !99 9    F9  #F 992 !B'2 G 日本物理学会 秋季大会: 高知大学: 1004;<;1=+0

Q 伊藤 康：E08 用イベントビルディングシステムの研究開発、G . Q 日下 暁人 ：E:03 ; & 1 "    B893 G 日本物理学会２００５年春季大会，東京理科大学野田キャンパス，２００５年３月２４−２７日

Q 日下 暁人：E&:9  & 1 " F9  F :0: G 日本物理学会 秋季大会 大阪市大 

 年 月  日ー  日

Q 中浜 優：E シリコン崩壊点検出器アップグレード のための読み出しシステム及びその性
能評価 G . Q 浜 優：E 実験シリコン崩壊点検出器のためのパイプライン読み出しシステムの研究 G 日
本物理学会

春季大会 松山大学・愛媛大学 +

Q 相原 博昭：E 物質世界の起源ー反物質はどこへ行ったかー，G 日本物理学会科学セミナー，牛込箪笥区民ホール， 年  月   日「大強度・高輝度加速器で使用するビームモニターの開発」

Q 黒澤 陽一（ 京大理）、「  実験ミューオンモニター検出器の設計・開発」、日本物理学会
第  回年次大会、東京理科大学（  年  月  日〜 月  日）

Q 黒澤 陽一（ 京大理）、「  実験ミューオンモニター検出器試作機の性能評価」、日本物理学会  年秋季大会、大阪市立大学（   年 月  日〜 月  日）

Q 黒澤 陽一（京大理）、「  実験ミューオンモニター検出器の設計／試作機を用いた性能評
価」、日本物理学会第  回年次大会、愛媛大学・松山大学（  年  月  日〜 月  日）

Q 松岡 広大（京大理）、「  実験ミューオンモニター用 &!' ダ イアモンド 検出器の性能評
価」、日本物理学会第  回年次大会、愛媛大学・松山大学（ 



 計画

 年  月  日〜 月  日）

 公募

Q 江成祐二 G 実験におけるタウレプトンを用いたレプトン数非保存崩壊の探索G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 栗山靖敏 G次世代粒子識別装置 =( カウンターの開発研究G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 柳瀬寿志 G時間分解能
日本物理学会 

8: の =" は可能か？G 年  月 東北大学

Q 小島正敏 G=( カウンター用の光検出器の開発 +ファインメッシュ型光電子増倍管の性質評
価+G
日本物理学会  年  月 東北大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 伊藤康 G=( カウンター用の光検出器の開発２ + &(+( の性能評価 +G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 赤津光俊 G 実験における香りを破る電子陽電子衝突反応の探索G
日本物理学会  年 月 立教大学

Q 保久上隆 G 実験におけるタウレプトンのレプトン数非保存崩壊過程の探索G
日本物理学会  年 月 立教大学

Q 保久上隆 G 実験におけるタウレプトンのレプトン数非保存崩壊モード の探索G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 川上禎之 G新型粒子識別装置「 =( 20 」の 3+: による性能評価G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 江成祐二 G次世代型粒子識別検出器 <+=( カウンターの開発・研究G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 宮林善久 G高い時間分解能を持ったマルチアノード 型光電子増倍管の開発G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 江成祐二 G 実験におけるタウレプトンを用いたレプトン数非保存崩壊の探索G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 栗山靖敏 G次世代粒子識別装置 =( カウンターの開発研究G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 柳瀬寿志 G時間分解能
日本物理学会 

8: の =" は可能か？G 年  月 東北大学

Q 小島正敏 G=( カウンター用の光検出器の開発 +ファインメッシュ型光電子増倍管の性質評
価+G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 伊藤康 G=( カウンター用の光検出器の開発２ + &(+( の性能評価 +G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 赤津光俊 G 実験における香りを破る電子陽電子衝突反応の探索G
日本物理学会  年 月 立教大学

Q 保久上隆 G 実験におけるタウレプトンのレプトン数非保存崩壊過程の探索G
日本物理学会  年 月 立教大学

Q 保久上隆 G 実験におけるタウレプトンのレプトン数非保存崩壊モード の探索G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 川上禎之 G新型粒子識別装置「 =( 20 」の 3+: による性能評価G
日本物理学会  年  月 立命館大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 江成祐二 G次世代型粒子識別検出器 <+=( カウンターの開発・研究G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 宮林善久 G高い時間分解能を持ったマルチアノード 型光電子増倍管の開発G
日本物理学会  年  月 立命館大学

Q 田端岳彦 G && アップグレード のための ,.&- の開発研究G
日本物理学会  年 月 立教大学

Q 松本崇博 G && アップグレード のための ,.&- の開発研究G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 石橋理恵 G 1 ,.&- のための 9 の試作と性能評価G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 関 貴之 G-(' -C<9 ( '9 の性能テストと .& による読出し G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 石橋理恵 G 1 ,.&- のための 9 の試作と性能評価G
日本物理学会  年  月 東北大学

Q 早坂圭司 G 実験における稀崩壊モード 
日本物理学会 #

の探索G

 年 月 宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 江成祐二 G$$ 実験におけるτレプトンを用いたレプトンの香りを破る崩壊の探索 +# 

 $ $ の探索G

日本物理学会  年 月 宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 杉顕仁 G 実験における =( カウンター粒子識別装置の可能性G
日本物理学会  年 月 宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 赤津光俊 Gリング イメージ型 89+ 粒子識別装置用 &(+( の開発 .G
日本物理学会  年 月 宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 富田光俊 Gリング イメージ型 89+ 粒子識別装置用 &(+( の開発 ..G
日本物理学会  年 月 宮崎ワールドコンベンションセンター

Q 早坂圭司 G 実験における 
日本物理学会 による新物理の探索G 年  月 九州大学箱崎キャンパス

Q 佐藤功視 G 実験におけるレプトン数及びバリオン数の破れた崩壊モード 索G
日本物理学会  年  月 九州大学箱崎キャンパス

Q 小酒井良延 Gデュアルラディエーター・エアロジェル ,.&- 検出器の性能評価G
日本物理学会  年  月 九州大学箱崎キャンパス

Q 栗山靖敏 G アップグレード のための =( カウンターデザインの最適化G
日本物理学会  年  月 九州大学箱崎キャンパス



の探





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 久保田隆至 G&/P 光を用いた .$ 型 =" 20 の研究開発G
日本物理学会  年  月 九州大学箱崎キャンパス

Q 岸本直樹 Gリング イメージ型 89+ 粒子識別装置 =( カウンター 用 &(+( の開発G
日本物理学会  年  月 九州大学箱崎キャンパス

Q 宮崎由之 Gレプトン数とバリオン数を破る S へ崩壊をするタウレプトンの探索G
日本物理学会  年 月 高知大学

Q 佐藤功視 G 実験におけるレプトン数及びバリオン数の破れた崩壊モード 



 の探

索G
日本物理学会  年 月 高知大学

Q 江成祐二 G2 ; $"! 2C ; 
日本物理学会  $ $ G

 年 月 高知大学

Q 小酒井良延 Gデュアルラディエーター・エアロジェル ,.&- の性能評価G
日本物理学会  年 月 高知大学

Q 冨田光俊 G( =" の開発研究G
日本物理学会  年 月 高知大学

Q 中野裕章 Gイメージング検出器用高時間分解能読み出し .& の開発研究G
日本物理学会  年 月 高知大学

Q 馬塚優里 Gエアロジェル ,.&- 検出器のためのエアロジェル表面による光の微小散乱測定G
第  回年次大会  年  月 東京理科大学

Q 芳野真弥 G=( カウンター用半導体光電面 &(+( の性能評価G
第  回年次大会  年  月 東京理科大学

Q 永峰宗典 G=( カウンター用  : 系光電面 &(+( の研究開発G
日本物理学会  年 月 大阪市立大学

Q 青木康一 G新光学系を用いた =( 20 の研究開発G
日本物理学会  年 月 大阪市立大学

Q 小酒井良延 G 2 マルチアノード 型 - (' の性能評価G
日本物理学会  年 月 大阪市立大学

Q 大島隆義 G 実験における 
第  回年次大会 " の崩壊分岐比の測定G 年  月 愛媛大学・松山大学

Q 居波賢二 G の最新の研究から ? タウ・チャーム粒子と２光子反応の物理G
第  回年次大会  年  月 愛媛大学・松山大

Q 奥村恭幸 Gマイクロチャンネルプレート型光電子増倍管の寿命測定G
第  回年次大会  年  月 愛媛大学・松山大学



研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 林大司 G粒子飛行時間情報によるエアロジェル ,.&- 検出器の性能改善G
第  回年次大会  年  月 愛媛大学・松山大学

Q 藤田恭一 Gエアロジェル ,.&- 検出器のための  チャンネル - (' の性能評価G
第  回年次大会  年  月 愛媛大学・松山大学

Q 宮崎由之 G2 ;  8 [P P991 0 2C 92091  3:   
B893G
第  回年次大会  年  月 愛媛大学・松山大学

 計画

Q   年  月 日本物理学会 第  回年次大会（ + 立命館大学）

 小川郁世 佐賀大 「  J 実験 +  のための   ビームフラックスの

 

測定」

 坂下健（ 大阪大）? G入射光子が! 以上の領域での光子検出不感率の測定GQ   年 月 日本物理学会   年秋季大会（  +  立教大学）

 大場智仁 大阪大 「    実験における検出器のレート測定」
 山本正和 山形大 「 &" 結晶の応答性能の研究」
 吉田祐樹（ 山形大学）「 (<" 結晶を用いた電磁カロリメータの応答特性」
 山中卓（ 大阪大）? G
他 ! 実験の最新結果G
 小寺克茂（ 大阪大）? G! 実験における崩壊率の研究G##  #####Q   年  月 + 日 科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第１回

 山鹿光裕（ 大阪大） 「    実験の物理と測定器」
 菅谷頼仁（ 大阪大） 「    実験の 1991 0」Q   年  月 日本物理学会 第  回年次大会（ +

 川久保直大（ 佐賀大）「 

東北学院大学） J 実験のための   ビームフラックスとスペクトル

 

測定」

 菅谷頼仁（ 大阪大）「 2 ;  J 2C +(   B893? + 1991 0 」

  ':/（  ）「 '2 29<9 0:91 2:392 C:  30 <3」  > $（プサン国立大学）「 &:. 29<9 0:91 89 O: 802 <C 0+020:929 +(   B83 」

 坂下健（ 大阪大）「 +(   B893? N:91 ;    '2
0:91 $ 2C 」

 田中栄一（ 大阪大）「 ::9/ 型電磁カロリメータの性能評価」





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 水橋徹（ 大阪大）「 #99A= &/P 2C: の $91 C9 の測定」
Q   年 月 日本物理学会   年秋季大会（  +   宮崎ワールドコンベンションセンター）

 隅田土詞（ 京都大）「 +(   実験における 1991 ,0 のデータを用いた荷電粒子 P 検出器の研究」

 坂下健（ 大阪大）「 +(   実験における 1991 ,0 のデ ータを用いた2/10 の研究」

 奥野英城（  ）「   
 佐藤啓之（山形大）「   

 J  ( ! + ':91  &:029 」



 

 J  "  ( ! + &:392+C : 」



 

Q   年  月 + 日 科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第２回

 渡辺丈晃（シカゴ 大） G0: ;    + G
 菅谷頼仁（ 大阪大） G0: ;    + G 小松原健（  「  中間子稀崩壊実験とその物理」

Q   年  月 日本物理学会 第  回年次大会（ +

 佐藤啓之（山形大）「   九州大学）

 J 実験"  ( ! 9 C:+



 

3 」

 阿久根洋平（佐賀大）「   

 J 実験 中央部  ( ! の &:392+



 

,C による性能評価」

Q   年 月 日本物理学会   年秋季大会（ +  隅田土詞（ 京都大）「 0: ; 高知大学）

 J B893 +(   + 0C ;



 

2 8;32 + 」

  ':/（  ）「 0: ; 

 J B893 +(   + ,2+ :029 ; 0 / 2C: + 」

 坂下健（ 大阪大 ）「 0: ; J B893 +(   + &0 

:939 ;  <2/10 P+ 」

 島崎昇一（  ）「  (+  実験用アンプディスクリ・モジュールの開発」
Q   年  月 + 日 科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第３回

 林 ケヨブ G0: ;     B893G B893  *+(2G
 山鹿光裕 G Q   年  月 日本物理学会 第  回年次大会（ + 東京理科大学）

 石井裕康（ 大阪大）「  2:029 による  +&:. カロリメータのエネルギー較正」

 佐藤啓之（山形大）「 

20 の性能評価」

 J 実験（ +(   ）における中央部  型 P

 





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 石橋正二郎（ 佐賀大）「  (+  実験の検出器を用いた宇宙線測定」
 渡邊丈晃 シカゴ 大 企画講演「 0C     J +  B893」 坂下健（ 大阪大）「   J 崩壊の探索とその背景事象の見積もり +(  




 

 

実験 」

 松村 徹， 新川 孝男 「  中間子稀崩壊実験に用いる入射角度測定電磁カロリメータの開発」

Q   年 月 日本物理学会   年秋季大会（  +   大阪市立大学）

 坂下健（ 大阪大）「  ,0 のデーターを用いた   J 崩壊の探索」
 隅田土詞（ 京都大）「   ,0 における   J 崩壊の解析状況について」
 上野寛海（ 山形大）「 AP $1 9; "9< の読出に適したマルチアノード 光電子




 

 

増倍管の開発」

Q  年月  日 中間子稀崩壊実験と測定器に関するワークショップ 松村 徹， 東條 剛士， 新川 孝男「崩壊実験に用いるスパゲッティ型カロリメータの性能」

 東條 剛士， 新川 孝男， 松村 徹「スパゲッティ型カロリメータ試作機の製作」
Q   年  月  日 次世代光センサーに関するワークショップ 松村 徹「

崩壊実験用角度検出カロリメータと光検出器」

Q   年  月 + 日 科研費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第４回

 稲垣隆雄 G :0: ;3     B893G B893  *+(2G
 山中 卓 G Q   年  月 日本物理学会 第  回年次大会（ +愛媛大学）

 坂下健（ 大阪大）「 +(   実験における   J 崩壊の探索」
 緒方里咲 佐賀大 (A= 及びクオルツレイヤーを用いた   2/ 9 カウンター」
 下川哲司 佐賀大 $ ド ーピングによる (A= 結晶のシンチレーション・チェレンコ 

フ発光特性の変化」

 山鹿光裕（ 大阪大）シンポジウム講演「  中間子のフレーバー物理」
 東條 剛士， 新川 孝男， 松村 徹「鉛板シンチレーティングファイバ積層型カロリメータの試作と性能評価」

 計画

Q  中間子稀崩壊実験小松原 健 研究会「実験 観測にもとづく素粒子統一描像の構築」 京都大学基礎物理学研究所  年  月  日+ 日 素粒子論研究 巻   年 &+&

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q #$+  実験における J 崩壊の研究

吉岡瑞樹，大橋永治，小俣和夫， 河辺征次，小林正明，小松原健，笹尾登，下山哲矢，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎， 玉川洋一，常見俊直，中野貴志，西出純一郎，能町正治，
野村正，比嘉健一，藤原庸博，溝内健太郎，宮島光弘，村松憲仁， 吉村喜男，他 #$+ &<9

Q #$ での 

日本物理学会 秋季大会 立教大学池袋キャンパス  年 月 +  日

J 実験におけるゲインモニターシステムとエネルギー分解能改善の試み

溝内健太郎，大橋永治，小俣和夫，河辺征次，小林正明，小松原健，笹尾登，下山哲矢，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，西出純一郎，能町正治，
野村正，藤原庸博，宮島光弘，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 #$+  &<9，
日本物理学会 秋季大会 立教大学池袋キャンパス Q =(.=

 年 月 +  日

 J 探索実験 のための中性子不感型光子検出器の開発  

隅田土詞，笹尾登，野村正，末広雅利，溝内健太郎，森井秀樹，高嶋隆一，小林誠，谷口敬，
日本物理学会 秋季大会 立教大学池袋キャンパス 

 年 月 +  日

Q ,8  #(  +2C :::9O: 9:20::9:  3:0< A/:8   '2C (C:92:  #+;00 (H2: +:0C3 =2+   (291:?

='4 *    + 

Q =(.= ,R' 9 *8 #30 A/:8   '2C (C:92:  #+;00 (H2: :0C3 =2+   ((291:?

='4 *   +

Q ,R' ;  -D FP;3 9199D ./  /  <C:9  0193 A/:8   '2C (C:92: #+;00 (H2: :0C3 =2

+    (291:?

='4 *   + 

Q ,R' ; :992 :98 2 <C:9  /91029  0193 A/:8   '2C (C:92:  #+;00 (H2: :0C3 =2

+    (291:?

='4 *   +

 

Q



中間子稀崩壊 J によるG新しい物理Gの探索小松原健，科研費特定領域第一回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，筑波大学，

年  月 + 日

Q =(.= 実験とその検出器開発の現状
野村正，科研費特定領域第一回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，筑波大学，
年  月 + 日

Q =(.= のための中性子不感型光子検出器の開発  







研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

隅田土詞，笹尾登，野村正，溝内健太郎，森井秀樹，高嶋隆一，小林誠，谷口敬，日本物理学会 年次大会 東北学院大学  年  月 + 日

Q =(.= のための中性子不感型光子検出器の開発 
森井秀樹，野村正，笹尾登，溝内健太郎，隅田土詞， 高嶋隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会 年次大会 東北学院大学 

Q #$+  実験における  年  月 + 日J 崩壊の解析



関口哲郎，大橋永治，小俣和夫，河辺征次，小林正明，小松原健，笹尾登，下山哲矢，新川孝
男，杉本章二郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，西出純一郎，能町正治，野村正，藤原庸博，
溝内健太郎，宮島光弘，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 #$+  &<9 日本
物理学会講演概要集 第  巻第 号 第 分冊  ページ，東北学院大，

Q







 年  月 + 日

崩壊の研究 #$+  

吉岡瑞樹，大橋永治，小俣和夫，河辺征次，小林正明，小松原健，笹尾登，下山哲矢 "，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，西出純一郎，能町正治，
野村正，比嘉健一，藤原庸博，溝内健太郎，宮島光弘，村松憲仁，吉村喜男，他 #$+ &<9 日本物理学会講演概要集 第  巻第

分冊  ページ，東北学院大，号 第 年  月 + 日

Q ,  '2C:
小松原 健 9  :9: ;  29 033 39  *0C  

Q #$+  実験における J 崩壊の解析 ..



関口哲郎，大橋永治，小俣和夫，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男 ，杉本章二郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，溝内健太郎，村松憲仁 '，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 <; #$+  &<9，日本物理学会講演概要集 第  巻第  号
ページ，宮崎ワールドコンベンションセンタ，

第 分冊

Q #$ での 年 月 + 日

J 実験におけるゲインモニターシステムとそれによるエネルギー分解



能の改善
溝内健太郎，大橋永治，小俣和夫，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 <; #$+  &<9 日本物理学会講演概要集 第  巻第  号 第ページ，宮崎ワールド コンベンションセンタ，

分冊

Q





 



年 月 + 日

崩壊の研究 ... #$+藤原庸博，大橋永治，小林正明，小松原健，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 <; #$+&<9 日本物理学会講演概要集第  巻第  号 第 分冊
ンベンションセンタ，年 月 + 日

ページ，宮崎ワールドコ

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q $F 1C  39   #( -
小松原 健



*+( ,&  中間子崩壊実験のためのビームラインに関するミニワークショップ， 年  月  日 Q  中間子稀崩壊実験とその物理小松原 健 科研費特定領域 第二回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，つくば国際会
議場エポカル  年  月 + 日

Q #$+  実験における 





崩壊の探索

関口哲郎，大橋永治，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男，杉本章二郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，溝内健太郎，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 #$+  &<9，日本物理学会年会，九州大学，

 年  月 + 日

Q =(.= のための中性子不感型光子検出器の設計開発
森井秀樹，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，白井健雄，谷口七重，高嶋
隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会第  回年次大会 九州大学  年  月  日+ 日

Q =(.= のための中性子不感型光子検出器で用いるチェレンコフ放射体の特性研究
白井健雄，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，谷口七重，高嶋
隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会第  回年次大会 九州大学  年  月  日+ 日

Q =(.= 実験のための高量子効率光検出器の研究
谷口七重，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，白井健雄，高嶋
隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会第  回年次大会 九州大学 

Q "9: ,:0: ;3 #$+    , '2C  3:0< (C:92: 39   

8 



 年  月  日+ 日Q =(.= 実験のための荷電粒子 != 検出器開発における基本性能評価
横山弘和，笹尾登，野村正，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，白井健雄，谷口七重，高嶋
隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会秋季大会 高知大学  年 月  日+ 日

Q =(.= のための中性子不感型光子検出器で用いるチェレンコフ放射体の特性研究 
白井健雄，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，谷口七重，高嶋
隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会秋季大会 高知大学  年 月  日+ 日

Q #$+  実験における 392 8 P を利用した J 崩壊の探索

溝内健太郎，大橋永治，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男 ，杉本章二郎，関口哲郎，
玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，村松憲仁，吉岡瑞樹，吉村喜男，他 #$+  &<9 日本物理学会分科会，高知大学，

 年 月 + 日

Q  中間子稀崩壊実験に用いる 大型シリコンストリップ・ ビーム検出器の開発
大橋永治，池田博一，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎， 玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，村松憲仁，溝内健太郎，吉岡
瑞樹，吉村喜男，日本物理学会分科会，高知大学，

 年 月 + 日

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q =(.= B893  #$
 #30 A/:8   B893:  '2: 9/ #P3< + 

='4 +)/  "<0C  

(291:?

Q .::0:  





+ 

+2C B893:  *+( ,&  3:0< A/:8   B893:  '2: 9/ #P3< +

 (291:?

='4 +)/  "<0C   + 

Q #F  ; ,R'  29991 &C:: <C:9 A/:8   B893:  '2: 9/ #P3< +

 (291:?

='4 +)/  "<0C   + 

Q =(.= 実験のための高量子効率光検出器の基本特性評価
谷口七重，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，白井健雄，中島康博，高嶋隆一，小林誠，谷口敬，日本物理学会第  回年次大会 東京理科大学 

年

月  日+ 日

Q =(.= 実験のための波長変換ファイバー読み出し型 != 検出器の開発における基本性能の研究
中島康博，笹尾登，野村正，横山弘和，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，白井健雄，谷口
七重，高嶋隆一，小林誠，谷口敬 日本物理学会第  回年次大会 東京理科大学 

年月

 日+ 日Q  中間子飛崩壊実験用ガンマ線検出器のための溝付射出成形プラスチックシンチレータの性
能評価
原幸弘，新川孝男，杉本章二郎，竹之内浩祐，玉川洋一，松村徹，日本物理学会年会，東京理科大学，

 年  月 + 日

Q #$+  における 

崩壊過程の研究吉岡瑞樹，大橋永治，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男，杉本章二郎，関口哲郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，溝内健太郎，村松憲仁，吉村喜男，他 #$+  &<9 日本物理学会年会，東京理科大学，

Q #$+  実験における  年  月 + 日

J 崩壊の探索

溝内健太郎，大橋永治，小林正明，小松原健，笹尾登，新川孝男，杉本章二郎，玉川洋一，常見俊直，中野貴志，能町正治，野村正，藤原庸博，村松憲仁，吉村喜男，他 #$+  &+<9 日本物理学会秋季大会 大阪市立大学  年 月  日+  日

Q =(.= 実験のための中性子不感型光子検出器の開発
中島康博，笹尾登，野村正，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，横山弘和，谷口七重，高嶋隆
一，小林誠，谷口敬，南條創日本物理学会秋季大会 大阪市立大学 

Q 'P83 ;

 年 月  日+  日1+<: ( '2  #30 A/:8   B89+

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

3:  '2: 9/09 #P3< +   (291:?

='4 +)/   "<0C   + 
Q -PC 29991 ::: <C:9 A/:8   B893:  '2: 9/09 #P3< +

='4 +)/   "<0C   + 

 (291:?

Q  中間子の崩壊から何がわかるか 小松原 健 東京工業大学 大学院理工学研究科 基礎物理学セミナー 年 月 日

Q プラスチックシンチレーター・波長変換ファイバー読み出しにおける集光機構についての研究谷口七重，笹尾登，野村正，南條創，溝内健太郎，隅田土詞，森井秀樹，横山弘和，中島康博，前田憲一，高嶋隆一，小林誠，谷口敬日本物理学会第  回年次大会 愛媛大学 

年

 月  日+ 日



 計画

Q 山田洋一，C $= 229:  1  + ?  21 -911: 29<09 理論研究会「コライダーの物理」，，

年月 日Q 山口昌弘，;39 3:::  8 [P P99 研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，筑波大学，

年月日Q 諸井健夫，観測的宇宙論と素粒子物理，研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，筑波大学，

年月日Q 山田洋一， 01 82 ;  N> -911: :; 19: 基研研究会「素粒子高エネ
ルギーフロンティアでの物理」，京都大学基礎物理学研究所，

年月 日Q 日笠健一，リニアコライダーが明らかにする素粒子像，日本物理学会年会招待講演，東北学院大学，

 年  月  日

Q 山口昌弘，ブレインワールドと素粒子模型，日本物理学会年会招待講演，東北学院大学， 
年  月  日

Q 山田洋一，F:  B2 P09 ;  :08:C3392 *0  +  229: 




 

基研 

 年度前期研究会「素粒子物理学の進展」，京都大学基礎物理学研究所，

 年  月  日

Q 棚橋誠治，88  & F9 B 93:9:a 研究会「質量起源と超対称性物理の研究」
第２回，筑波国際会議場，

年月日Q 日笠健一，質量起源と超対称性の物理：F:  033C 研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第２回，筑波国際会議場，

年月 日 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 山田洋一，超対称現象論における高次補正，研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第３回，筑波国際会議場，

年月 日Q 山口昌弘，超対称性とフレーバーの混合，研究会「質量起源と超対称性物理の研究」第３回，筑波国際会議場，

年月 日Q 日笠健一，(92 ' / 日本物理学会年会招待講演，東京理科大学，  年  月  日
Q 棚橋誠治，-911::: 3: F9  F90  B 93:9 日本物理学会年会招待
講演，東京理科大学， 年  月  日

Q 山口昌弘，宇宙論との接点，日本物理学会招待講演，大阪市立大学，  年 月  日



 公募

Q 青木慎也，格子 %&' による重いクォークの物理の研究，研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，筑波大学，

年月日Q 波場直之 "39 3:: 92C 9  :9B 93:9 =  1 09V C 
<9; 素粒子物理学の進展，京大基礎物理学研究所，

 年  月 @日

Q 波場直之 "39 3:: 92C 9 ' =   <9; 033 .:90   富士
吉田 

 年  月 @ 日

Q 波場直之四国セミナー 香川大学 Q 波場直之富士吉田 

01+-911: 09V29 9 ' 8 5

N> )  )

N:  <9; 素粒

 年  月 @ 日01 -911: 09V29 9 ' 8 5 年  月 @)

 年  月 @ 日

子物理学の進展 京大基礎物理学研究所 Q 波場直之  ) N:  <9;

01+-911: 09V29 9  VP+93:9 )N> )  )

N:  <9; .



日Q 前川展祐  ) 1 09V C 素粒子物理学の進展 京都大学基礎物理学研究所，
 年  月 @日

Q 前川展祐 -9D :C33C  30: N  :C33C :  :09 ; N>
[P 8<3 日本物理学会第  回年会，東北学院大学，

Q 前川展祐 #+<9 9D :C33C  )物理学の進展 京都大学基礎物理学研究所，

年月N ; N> [P 8<3 素粒子 年  月 @ 日

Q 久野純治，松本重貴，野尻美保子，-91+ Q2:   09 999 9F 8: 日本物理学会第  回年会，東北学院大学，

年月 日Q 久野純治，川越清以，北野龍一郎，野尻美保子，0C ;  9 19 :70/: $-& 日本物理学会  年秋の分科会， 

年 月 日

Q 田中実，#F 8C:92: 9    3: :C:3: 研究会「実験・観測にもとづく素粒子統一描像の構築  」，京大基研，

 年  月  @ 日



 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 田中実，& の物理，#F (C:92: の =PP9F 日本物理学会   年秋の分科会，シンポ
ジウム「  の物理の現在と将来」，

年 月 日

Q 田中実， (C:92:  - &9: 研究会「素粒子高エネルギーフロンティアでの物理」 京大基研，

 年  月 @  日

Q 久野純治，99+F/:8 ; 08  $. 8C:92: 8 高エネルギー加速器研究機構，


年月

日

Q 佐藤丈，192 09 <3 ; 1 <:9 B893: 日本物理学会   年
秋の分科会，大阪市立大学，

年 月 日Q 坂井典佑，9: 9  -911: 8:? 309 39B 882 大阪市立大学  世紀 &=数学研究所主催研究会「場の理論・弦理論の進展」大阪市立大学，大阪，

Q 坂井典佑，9: 9 08:C3392 年  月 @ 日01 9: A: !92: 8: .:: 日本物理学会年会招待講演 東京理科大学（ 野田），  年  月  日

Q 表文，金子悟，曹基哲 (31C ; !+:2 :08:C3392 :+:F 3  $& 日本物理学会第  回年会，  年  月 @ 日

Q 表文，金子悟，曹基哲 (31C ; F+:2 :08:C3392 :+:F 3 日本物理学会  年秋の分科会，  年 月 @  日

Q 本多美奈子，曹基哲 波場直之 超対称性理論における中性子電気双極子モーメントとフレー
バーを変える相互作用 日本物理学会第  回年会，

 年  月 @ 日

Q 小野芳美，表文，曹基哲 スニュートリノ質量に対する電子陽電子衝突実験からの制限 日本
物理学会 

 年秋の分科会，  年 月 @ 日

Q 照沼幸子，菅本晶夫，坂東昌子 九後汰一 ストリングによるペンタクオークの研究 日本物理学会  年秋の分科会，  年 月 @ 日

Q 小橋有子，菅本晶夫 量子ホール効果のトポロジー 日本物理学会   年秋の分科会， 
年 月 @ 日

Q 波場直之，'20891 N>-911: F90 V+091 素粒子物理学の進展  ，京都大学基礎物理学研究所，

 年  月  日

Q 波場直之，'20891 N>-911: F90 V+091 日本物理学会年会，東京理科大学，
 年  月  日

Q 波場直之，ゲージ・ヒッグス統一理論の構築と現象論 科研費特定領域第三回研究会「質量起源と超対称性物理の研究」，つくば国際会議場エポカル，年月日Q 波場直之，'C392 :C33C </91 9 101+-911: 09V29  <9; 日本物理学会秋の分科会，高知大学，

年 月 日Q 波場直之，'C392 :C33C </91 9 ' 101+-911: 09V29 3: 素粒子物理学の進展 ，京都大学基礎物理学研究所，  年  月 日



 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 開催研究会

 総括班
Q 第 回科学研究費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」
筑波大学大学会館国際会議室， 年  月  @  日．参加者  名．

Q 第  回科学研究費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」
つくば国際会議場エポカル，年月日 @日． 参加者  名．

Q 第  回科学研究費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」
つくば国際会議場エポカル， 年  月  日 @  日． 参加者  名．

Q 第  回科学研究費特定領域研究会「質量起源と超対称性物理の研究」
つくば国際会議場エポカル，  年  月  日 @  日． 参加者  名．

計画

Q &'" 実験日本グループ研究会
筑波大学物理学系，

 年  月  @  日．参加者約  名．

Q &'" 実験日本グループ研究会
筑波大学物理学系，

 年  月  @  日．参加者約  名．

Q &'" 実験日本グループ研究会
筑波大学物理学系，

年 月  @日．参加者約  名．

Q &'" 実験日本グループ研究会
筑波大学物理学系，

 年  月  @  日．参加者約  名．

公募

Q 広島ヒグス研究会   年 月   日 於広島大学
Q 広島ヒグス研究会 年  月  日+ 日 （ 於 広島大学）

Q 広島ヒグス研究会

 年１月  日+

日 （於

広島大学）

Q 低温動作 . サイリスタ搭載パルスモジュレーター開発に関する研究会   年 月 日 ） 参加者

名

Q 第２回学術創成研究ミニワークショップ   年  月  日 東工大 参加者

 名

Q 第１回学術創成研究ミニワークショップ   年  月  日  参加者

 名

Q  .9 A/:8  ,2 (1:: 9 .029=2<  +

Q



 

参加者 約  名

$  エレクトロニクス開発研究会（プログラム）
良  + 富崎館

22: ,(.  

 年  月  日+ 日 千葉県館山市布

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 

Q 「 $   & エレクトロニクス開発・建設 及び 08$-& への展望」 研究会（プログラム）

 年 月  日+

日 長野県長野市戸隠  番地 戸隠宿「山里」

 公募

Q  911' % A/:8     年  月 +  日 信州大学
Q  911' % A/:8     年  月 +  日 新潟大学



 公募

Q 「  (.' アップグレード に関する研究会」
名古屋大学 

年月 日 計画

Q   B893 2<9 391

年

月 + 日、Q   B893 2<9 391

 年  月 +  日、Q   B893 2<9 391

年

月 + 日、Q   B893 2<9 391

 年  月 + 日、*.#, '0< ,0::9

Q   B893 2<9 391

年月+  日 Q   B893 2<9 391

 年  月  日 Q    *+(2 $ B893: 2<9 391

 年  月  +  日 釜山、韓国Q    *+(2 $ B893: 2<9 391

年

月  +  日 Q    *+(2 $ B893: 2<9 391年月 +日 Q    *+(2 $ B893: 2<9 391

 年  月  +  日 

 計画



 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q  稀崩壊実験の解析と計画に関するワークショップ，勝山市，=2<+   (291: ;  F/:8  / 2C 8C:92:  +;00 8H2: 9 <C ='4 .(#+*0C  

0193  > 31F

Q +,&#( .9 2  399+A/:8 ; 29991 &C::  9
88929: 9 (92  #02 (C:92:  #P +  +)'=*3( *0C  G29991 &C::G 9 <C  <C:9   0193
8?/ // H8 :299//

Q *+( ,&  中間子崩壊実験のためのビームラインに関するミニワークショップ   年  月
 日  8?/ // H8/3$  Q    C:9: 91 #$

010: + Q  物理と測定器に関するワークショップ 三方町，#P3< +   (291: ; 99+F/:8   B893:  '2: 9 <C  0193  >31F

='4 +)/  "<0C  

8?/ // H8d :0193F: ;0/09 

Q  実験と測定器に関するワークショップ 三国町，#P3< +   (291: ;  "0/09 91   (C:92: 9 <C  0193  > 31F

='4 +)/   "<0C  
8?/ // H8d :0193"0/09 31  :0< 3



 計画

Q 「実験・観測にもとづく素粒子統一描像の構築： 世紀の情報発信基地としての日本」，京都大学基礎物理学研究所，

 年  月  @ 日

Q 「対称性・超対称性・その破れ：新世紀の素粒子物理インスティテュート   」，京都大学
基礎物理学研究所，

 年 月 @ 日

Q 「新世紀の素粒子物理インスティテュート２００３」，東北大学，  年 月 @ 日
Q .9 A/:8 EA9F:  #F (913 9 (92 (C:92: G 仙台市，  年
 月 @  日



 公募

Q 「高エネルギーフロンティアの物理」，京都大学基礎物理学研究所，  年３月 @  日
Q .9 A/:8  29:  C339: 9 $92
礎物理学研究所，

 年  月 @ 日01 C 京都大学基



 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



博士論文


Q 高野 秀明：2 ;  : (9 (029 9  $8 I * & 9 +!
(+ 98 &9:9: N9P:9C ; :0/0<， 89  Q 津野 総司：:: ; 2 $91 = %&' 9  : 80: * (029 9+! (+ 98 &9:9: N9P:9C ; :0/0<，*0C 

Q 井門 孝治：2 ; #F (C:92: 9 '92 P: 9 ! (+ 98

&9:9: A: N9P:9C 2  

Q 小林 博和：2 ;  -911: : N:91 -91+8 .: $9/+91 '98 P:9

+! (+ 98 &9:9: N9P:9C ; :0/0< "<0C  

Q 佐藤 構二：:03 ;  8 %0/ :: F9  &9 '2  "39<N9P:9C ; :0/0< "<0C  Q 寄田 浩平：:03 ;  8 %0/ :: <C 'C392 $9/9  0:+
91 $8 80: * P: 9*0C 2 +! (+ 98 &9:9: A: N9P:9C

Q 小川 貴志：2 ; 2 8 %0/ (9+(029 9 29 F9 !9 ,+(9C
9

+!

(+ 98 &9:9: A: N9P:9C 2 

Q 谷本 奈穂：:03 ;  I  (029 9    0 '2C & 9 (+98 &9:9: 5 ! =/C3 N9P:9C 2 

Q 魚住 聖：:03 ;   3: $9;93: F9  &9 '2  "39<N9P:9C ; :0/0<，*0C  

Q 石澤 善雄：2 ; -911: : (029 9 ::299 F9   : 9+!

(+ 98 &9:9: N9P:9C ; :0/0<，83<  

Q 山下 智弘：:03 ; 

3:  + 8029 2:: :29 



5



! =/C3 N9P:9C *0C  

Q 土屋 亮：:03 ;  8 %0/ :: <C 'C392 $9/9  0:91
 '98 P: F9  &9 '2  "39< A: N9P:9C，"<0C

Q 青木 雅人：:03 ;   : $9;93 F9  &9 '2  "39<N9P:9C ; :0/0<，"<0C  Q 戸村 友宣：0C ; 93 P09 ;  ::     "2C
年月

東京大学 

 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 中平 武：0C ; &( :C33C 9  #0  : '2C:  F &1 (9:東京大学 



年月



Q 居波賢二： (29: :03 ;  292 '98 3 ;  0 $8  #1C N9P:9C，平成  年度

Q 江成祐二：レプトンフレーバー保存則を破る崩壊事象   $ $ の探索 #1C N9+

P:9C，平成  年度

Q 遊佐洋介：2 ; 



 

--

  B893 #1C N9P:9C，平成

 年度





Q 渡辺丈晃：G  <3 9 ;  :0C ;    J 2C G 佐賀大学   年  月 

Q 吉田浩司：G中性Ｋ中間子稀崩壊実験のためのサンド イッチ型検出器と新型光電子増倍管の開発 G 山形大学 

年月Q ':/ 9/9：G:03 ;  <291 9 ;   
合研究大学院大学 年月

Q 坂下 健：G2 ;  2C  Q 小寺克茂： G0C ;  '2C 
0G 大阪大学  J G 大阪大学   年  月  # # # (<  39892 +89 02+
 

年 月



Q 常見俊直： E:03 ; '92 ( 39::9 9  '2CG 東大・理，

 

 年度

Q 吉岡瑞樹： EB893 0C ;  '2C 
Q 関口哲郎： E:03 ;  







G 東大・理，  年度

J 291 ,9G 東大・理，  年度

Q 溝内健太郎： EB893 2 ;  '2C  J 2C G 総 

JG 京大・理，



 年度



Q 赤間尚之，  C:9: ;  :291 F9 8 ! 3   3: 東北大学， 
年月

Q 柿崎充，"P :020 9 :08:C3392 3: 東北大学，  年  月
Q 阿部信隆，アノマリーメディエーション機構を用いた超対称素粒子模型の構築，東北大学，
年月

Q 遠藤基，0C ; [P :020 9 :08:C3392 : 3 <C 0:91  2C 東
北大学，

年月





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



修士論文


Q 木村 直樹：&'" 実験粒子飛行時間測定器及びプラグ部カロリメータに用いられる光電子増倍管の長期安定性の研究 筑波大学  Q 吉玉 仁：&'" 実験 !4< シリコン飛跡検出器の開発研究 筑波大学   
Q 佐藤 幸司：&'" 実験 &(, 検出器に用いる多チャンネル型光電子増倍管の特性研究 筑波大
学 

 

Q 金子 寛：&'" 実験用粒子飛行時間測定器に用いる光電子増倍管の長期安定性の研究 筑波大
学 

 

Q 武居 康徳：&'"+!4..< 用シリコン飛跡検出器の試作と性能評価 筑波大学   
Q 脇谷 康正：&'" ー !4..< 用シリコン検出器の開発研究 筑波大学   
Q 青木 雅人：&'" 高放射線耐性シリコン飛跡検出器の基礎特性 筑波大学   

Q 魚崎 直彦：&:029  (;32 ;  N81 992 !B '2 ;  B893 東京大学 

Q 山下 泰：'
学 

年月

2709:99 C:3 ;   992 !B '2 N81 東京大年月

Q 伊藤 康：,:2  'P83 ; P 0991 "3 ; 08 東京大学




年月



Q 保久上隆： 実験におけるレプトンの香りをやぶる 

崩壊の探索 名古屋大学 平

成  年度Q 川上禎之：&/P 光を利用した新型粒子識別装置 =( 20 の研究開発 名古屋大学
平成  年度

Q 遊佐洋介： :2 ; 09:: 0 2C: #    B893 名古屋大学 平成  年度

Q 松石武：次世代型粒子識別検出器「 +=( カウンター」の研究開発 名古屋大学 平成 年度

Q 徳田晴介：高時間分解能 =" カウンターの研究 +限界への挑戦+ 名古屋大学 平成  年度
Q 宮林善久：多チャンネル型光電子増倍管を用いた =" カウンターの研究 名古屋大学 平成
 年度





研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q 平野有希子：
Q の研究 名古屋大学 平成  年度

栗山靖敏：粒子識別装置 =( カウンターの開発研究 名古屋大学 平成  年度

Q 小島正敏：次世代型粒子識別装置用マルチアノード 型光電子増倍管の開発研究 名古屋大学
平成  年度

Q 柳瀬寿志：89 粒子識別装置用 92 & ( ( の開発研究 名古屋大学 平成 年度

Q 松田佳子：

 の研究 名古屋大学 平成  年度

Q 富田光俊：次世代粒子識別装置用角型リニアアレーマルチアノード &(+($  の開発研究 名古屋大学 平成  年度

Q 久保田隆至：  :( 光電面 &(+( を用いた新型 ,.&- 検出器の開発研究 名古屋大学
平成  年度

Q 中野裕章：イメージング検出器用高時間分解能読み出し .& の開発研究 名古屋大学 平成 年度

Q 小酒井良延：新型 89 識別装置 (B939C ;20:91 型エアロジェル ,.&- の開発研究 名古屋大学 平成  年度

Q 外木場恵：タウ粒子崩壊 --- 

の崩壊分岐比の測定および ?

崩壊の研究 名古屋大学 平成  年度

Q 橋本知佳： 

崩壊の研究 名古屋大学 平成  年度

Q 岸本直樹：89 粒子識別装置用 &(+( の寿命測定 名古屋大学 平成  年度
Q 青木康一：新光学系を用いた次世代粒子識別装置 ;20:91 =( 20 の研究開発 名古屋
大学 平成  年度

Q 芳野真弥：=( カウンター用解析的 ( ' " の作成と物理イベントに対する性能評価 名古屋
大学 平成  年度

Q 藤川美幸希：高統計データによる 





 

崩壊の研究 名古屋大学 平成  年度

Q 

< 佐賀大学  年  月 G: ;  80 &:. 293G

Q . =1F 佐賀大学   年  月 G:03 ;  [0BG
Q >01 山形大学  年  月 G,:8: ; < PGQ  F< 茨城大学   年  月 G:03 ; 191 Q2:  10  :299G
Q 坂下健 大阪大学   年  月 G:03 ;  8 29 9Æ292C 0 
8+02 929G

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

Q # F/0< 佐賀大学   年  月 G:03  [0B  :8203 ; 

 J

 

B893G

Q > "0H9/ 佐賀大学   年  月 G1C 29<9 ;   &:. 293:GQ 池井隆起 大阪大学   年  月 G&1 ! '2 ;  

 J B893G 

Q 大場智仁 大阪大学   年  月 G&0:91 ;F ;    B893G
Q 田中栄一 大阪大学   年  月 G& 0C ;  J B893  *+( ,& +9G 

Q 柴田吉輝 大阪大学   年  月 G :09: ;  F 8 2 ; 

 J

 

B893  *+( ,&GQ >/0 佐賀大学  年  月 G(;32 ;  9 GQ  9D0:9 大阪大学   年  月 G(89: ;  #9A=  &C:G
Q 石橋正二郎 佐賀大学   年  月 G+(   実験の検出器を用いた宇宙線強度の時
間変動の測定GQ 佐藤啓之 佐賀大学   年  月 G+(   実験における  型検出器の性能評価G
Q - .:99 大阪大学   年  月 G1C 29<9 ;    &:. 293 0:91 
2:029G

Q 小松成亘 大阪大学   年  月 G入射  の角度を測ることのできるカロリメータの設計G
Q 西 宣彦 大阪大学   年  月 G

 J 実験におけるカロリメータからの電磁シャワー の漏れの研究GQ  :/9 山形大学   年  月 G中性  中間子崩壊による 擬スカラー粒子の探索GQ  /9 山形大学   年  月 G  J 崩壊分岐比測定におけるγ線検出効率の向 

上のための &0:91 評価GQ 掛橋淳志 大阪大学   年  月 G 0C ; #0: 9  - ; #0 3G



Q 隅田土詞： E=(.= 実験のための中性子不感型光子検出器の開発G （ 京大・理   年度
Q 大橋永治： E 中間子稀崩壊実験に用いる大型シリコンストリップ検出器の開発G 東大・理，


 年度）

Q 森井秀樹： E=(.= 実験のための中性子不感型光子検出器の設計G 京大・理   年度
Q 横山弘和： Eプラスティックシンチレーター・波長変換ファイバー読みだし検出器開発の為の基礎的研究G 京大・理  年度Q 白井健雄 ： E=(.= 実験で用いる 1 光学特性評価システムの開発G 京大・理  年度

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）

 

Q 谷口七重 ： E=(.= 実験のための荷電粒子 ! 検出器の研究G 京大・理   年度
Q 竹ノ内浩祐： E 中間子稀崩壊実験のための  線カロリーメーターに関する研究G 福井大
学・工 

 年度

Q 中島康博 ： E中性  中間子稀崩壊探索実験のためのエアロジェルを用いた光子検出器の開発G 京大・理  年度

Q 前田憲一： E  稀崩壊実験のための中性子不感型γ検出器の開発G 京大・理   年度
Q 原 幸弘 ： E 飛崩壊実験のためのガンマ線検出器の開発G 防大・理工   年度

Q 島文孝，ヒッグス三重項模型におけるレプトンフレーバーの破れ，東北大学，  年  月
Q 松井聡，終状態ニュートリノを用いたトップクォーク非標準相互作用の解析，東北大学， 
年月

Q 池上真紀，スカラー場がつくるエントロピーゆらぎと宇宙背景放射，東北大学，  年  月
Q 薄衣辰徳，%&' におけるカイラル対称性の破れとシュウィンガー・ダ イソン方程式のスケー
ル不変性，東北大学，

年月

Q 小倉祥照，非自明な境界条件によるゲージ対称性の破れ，東北大学，  年  月
Q 四柳陽，非摂動効果による 8 5 超対称性の破れの機構，東北大学，  年  月
Q 梅津貴之，重いクォーク・反クォーク対の周囲のグルーオン配位：摂動 %&' による解析，東
北大学，

年月

Q 篠崎耕太郎， レプトンの関与する核子崩壊，東北大学，  年  月
Q 豊田義和，.[9 模型に対する観測的制限と 20P 機構，東北大学，  年  月
Q 山下暢一，超弦理論におけるワープ解と  次元有効理論，東北大学，  年  月
Q 伊藤公輔，ニュートラリーノ対消滅過程に対する輻射補正と宇宙の暗黒物質量，東北大学，
年月

Q 薄井義明，赤外発散の次元正則化とそのジェット生成過程への応用，東北大学，  年  月
Q 大嶌浩暢，フラックスコンパクト化とその低エネルギー有効理論，東北大学，  年  月
Q 小寺竜介，リトルヒッグス模型における高次演算子からの電弱補正，東北大学，  年  月
Q 中村俊太郎，モジュライ場の崩壊と宇宙論への影響，東北大学，  年  月



 

研究成果公表の状況（ 主な論文等一覧）



ホームページ

 領域全体のホームページ
8?FFF :0/0< H8 8  :/93/09 各計画研究・公募研究のホームページは以下の一覧表のページからポイント8?FFF :0/0< H8 8  :/93/09 //C00+/09 3

受賞

 横山 将志：第  回   年度 高エネルギー物理学若手奨励賞 E=<:P9 ; $1
9  #0  : C:3 N:91   樋口 岳雄：第回 '2C91   





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!99'2CG 年度 井上研究奨励賞 E=<:P9 ;   !99 F9   :G 中平 武：第  回   年度 高エネルギー物理学若手奨励賞 E0C ; &( :C33C 9 #0  : '2C:  F &1 (9:G

 相原 博昭：第  回（ 平成  年度）井上学術賞： 中間子系における &( 不変性の破れの発見
 角野 秀一：第  回（   年度）高エネルギー物理学若手奨励賞 E:03 ;    0:91
920:9P 

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'2C: F9  #P  +,2:029  G

 佐藤 構二：  年度 筑波大学学長表彰 E:03 ;  8 %0/ :: F9  &9'2  "39<G 青木 慎也：第 回（ 平成  年度）日本学術振興会賞 E格子ゲージ理論の手法による素粒子物理学の研究G

 高山 健：平成  年度文部科学大臣表彰科学技術賞（ 研究部門）E高エネルギー円形加速器に於ける誘導加速の研究G

 坂下 健：第  回   年度 高エネルギー物理学若手奨励賞 E2 ;  2C

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'2CG\ 本特定領域のホームページ 8?FFF :0/0< H8 8  :/93/09 において研究成果報
告 研究会報告等の情報開示が行われている。

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総括班評価者による評価の状況

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総括班評価者による評価の状況
総括班評価者はおいていないが  

年月  年月 

 年  月に開催した特定領域研究会には 本研究領域外の学識経験者として 本研究領域の世界的権威である近藤都登早稲田大学教授に参加いただき 領域の研究推進状況についての評価・コメントをいただいている。

 年  月の研究会では「計画研究間の連携が不十分である。」とのコメントをいただき その後の研究方針に反映した結果 
年月 

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 年  月の研究会では 「計画研究間の連携もよくとれていて 興味深い成果が多く得られており 実りの多い研究会となっている。今後の研究の進展が期待される」とのコメントをいただいている。総括班は このように近藤教授の評価・提言を次年度の研究方針に反映させて 研究の推進をはかってきた。

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研究領域の研究を推進してきた上での問題点と対応措置
計画研究 では 装置開発には多額の経費が必要であり それに対して研究予算が少ないことが問

題点ではあった。新たなアイデアに基づく光検出器の開発を行なおうとすると 製作により多くの研究費が必要となる。対応策としては 限られた予算の中で 多くのアイデアに対して最良と思われる改良策に焦点を当てて開発を行なった。
他には 防衛大の方針により計画研究Ａ  の研究分担者である防衛大の新川氏に特定領域の研究費で購入した装置を納入することが  年度からできなくなった。しかし 長い折衝の末 大阪大学から防衛大に装置を貸し出すことで解決できた。
全体としては 本科学研究費によって測定器開発・設計・試作および実験研究・理論研究実施に必要な計算機資源・旅費・研究員雇用を負担することによって 本領域の研究が順調に推進してきた。ここで改めて その支援に感謝いたします。

当該学問分野及び関連学問分野への貢献度
研究概要で述べたように，素粒子物理学は「標準理論    」と呼ばれる素粒子反応の基本理論が加速器実験によって実証されることによって発展してきた。標準理論は， （１）ゲージ普遍性の原理，（ ２）電弱相互作用の自発的対称性の破れによる質量の生成，（ ３）素粒子（ クォークとレプトン ）の三世代の階層構造という三つの柱からなっている。この中の第  の柱である「ヒッグス粒子の真空凝縮によってゲージボゾン，クォーク，レプトンに質量が与えられる」という標準理論の質量起源 

当該学問分野及び関連学問分野への貢献度

に対する予言は未だ実験室で確認されていない。質量の起源が，標準理論の言う自発的対称性の破れのメカニズムにあるのか，それともこの理論の枠組みにおさまらない新理論にあるのか，これは今後の素
粒子物理学の方向を決める最も重要な課題である。
本研究領域においては この課題に関して３つの大きな成果があがっている。一つは ヒッグス粒子の間接探索により)の信頼度でヒッグス粒子の質量を

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  !  という狭い範囲に限定することができたことである。これはヒッグス粒子についての知見の大きな進展であり 今後の直接探索に重要な指標を与えることができた。第２には 標準理論を超える新理論の手がかりとして トップ
ファクトリー， ファクトリー， ファクトリー加速器を用いて測定を行なってきた結果 これまでにない高精度で標準理論を検証できたことである。第３の成果としては 標準理論を超える新理論の手がかりとして  ファクトリー加速器を用いた実験において→  遷移崩壊過程の &( 非対称度を測定した結果に「標準理論からのずれ」が見えたことである。これらの成果は素粒子物理学の発展を加速したものとして貢献度が高い。また関連学問分野への貢献としては この理解の進展は初期宇宙のより深い理解につながっていく。
また本研究領域では ５年間の研究期間に３１名の博士号取得者を出している。その多くは 現在 国
内・海外の研究施設において世界第一線の先端科学研究に取り組み 成果をあげつつある。このことに端的に表れているように 若手研究者の育成という観点からも素粒子物理および関連分野への貢献度が高い。