2C-a01

HTS 線材交流特性

全方向磁界を印加した条件における Bi 系線材と Y 系線材の磁化損失のモデル化
Modeling of magnetization loss in Bi and YBCO tapes exposed to all magnetic field directions
小川 純，福井 聡（新潟大）；岡 徹雄（芝浦工大）；閻 盼盼，金森 光紀（新潟大）
OGAWA Jun, FUKUI Satoshi (Niigata Univ.); OKA Tetsuo (SIT); YAN Panpan, KANAMORI Kouki (Niigata Univ.)
E-mail: ogawa@eng.niigata-u.ac.jp
1．はじめに
高温超伝導線に垂直に交流磁界を印加したときに生じる磁化損失は Brandt の磁化損失モデルと一致することが報告されており，線材面回転方向における損失モデルについても鎖交する磁界をもとに損失を導出する方法が提案されている。
線軸に対し垂直でない磁界（斜め磁界）による磁化損失のモ
デルは提案されておらず，本研究では実験値をもとにした簡
易的に損失を推定するためのモデルについて検討を行った。
2．磁化損失を推定するための式
はじめに磁界の印加角度の定義として，線材面と磁界のなす角度を，線材軸と磁界のなす角度をと定義する。
本研究は以下に示す条件で実験により調査を行い，このデータをもとに全方向からの磁界に対する損失を推定するモデルを提案する。基準となる磁界の印加方向における損失を以下のように定義する。
線材面に垂直,線材軸に垂直・・・ Q m    B m 
線材軸に平行,線材軸に垂直・・・ Q m ||  B m ・・・ Q m || B m 

線材軸に平行

図１に臨界電流値 167.5A の Bi2223/Ag と臨界電流値

Q m B m ,    Q m    B m sin    Q m ||  B m cos   （１）線材軸回転方向は，
Q m B m ,    Q m    B m  f    Q m ||  B m  1  f  


 

（２）

f   sin     sin 3    22この（１），（２）をもとに，面と軸を同時に回転させた
場合のモデル式を次のように提案する。
Qm Bm ,  ,    Qm   Bm  f    sin  Qm ||  Bm  f    cos    Qm || Bm  1  f  （３）3．実験値と提案モデルの比較
図２にが 60 度，が 30，60 度のときの実験値と提案モデルより導出した磁化損失を示す。プロットが実験値，実線が提案モデルを表しており，よく一致していることが示されている。本研究で提案しているようなモデルを用いることにより，３条件のみを実験により測定することによりすべての方向からの損失を簡易的に推定することが可能となる。

189.3A の YBCO 線のそれぞれの条件における損失特性を示す。YBCO 線の線軸に平行に磁界を印加した条件において，損失が非常に小さくなることから，損失は無視できるものとした。図１の結果をもとに以下のモデル式を提案
した。

10-2

10-1
Magnetization loss Qm(J/m/cycle)

10-1(a) Bi2223/Ag
Ic = 167.5A

10-3
10-4
10-5

Qm⊥⊥

10-6

Qm||⊥
||

10-7
0.001

Qm
0.01
Amplitude of magnetic fieldBm(T)

0.1

10-2

10-2

(a) Bi2223/Ag
Ic = 167.5A

10-3

 = 60deg

10-4
10-5

 = 30deg
 = 60deg
Equation (3)

10-6
10-7
0.001

0.01
Amplitude of magnetic field Bm(T)

0.1

10-1

10-1

Magnetization loss Qm(J/m/cycle)

Magnatization loss Qm(J/m/cycle)

Magnetization loss Qm(J/m/cycle)

超電導線軸に対して垂直な磁界で面回転方向は，

参考文献
1. J. Ogawa, et al.: IEEE trans. on Appl. Supercond., Vol. 26,
No. 4 (2016) Art. No. 8200204
2. J. Ogawa, et al.: IEEE trans. on Appl. Supercond., Vol. 26,
No. 4 (2018) Art. No. 86708(b) YBCO
Ic = 189.3A

10-3

Qm⊥⊥

10-4

Q ||⊥
m

10-5
10-6
10-7
0.001

0.01
Amplitude of magnetic fieldBm(T)

0.1

Fig. 1 Measured magnetization loss in Bi2223/Ag and YBCO
tapes

10-2

(b) YBCO
Ic = 189.3A

10-3

 = 60deg

10-4
10-5
 = 30deg
 = 60deg
Equation (3)

10-6
10-7
0.001

0.01
Amplitude of magnetic field Bm(T)

0.1

Fig. 2 Comparison of the experimental result and values fromequation (3) based on the magnetization model― 104 ―

第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-a02

HTS 線材交流特性

ピックアップコイル法による 2 本 REBa2Cu3Oy 並列導体の交流損失評価
Experimental study by pick-up coil method on AC loss of two-strand parallel conductors
composed of REBa2Cu3Oy tapes
三浦 峻，沖 総一郎，古川 琢馬，岩熊 成卓 (九大)MIURA Shun, OKI Soichiro, FURUKAWA Takuma, IWAKUMA Masataka (Kyushu Univ.)
E-mail: miura@sc.kyushu-u.ac.jp

2．実験方法測定に用いた線材試料は SuperOx 社より購入した。線
材幅は 2 mm で、安定化および保護層を含めた線材全体の厚さは約 107 μm である。Fig. 1 にコイル試料(左図)と並列
導体端部(Terminal)の模式図(右図)を示す。2 本の REBCO
線材はテープ面垂直方向に重ねて巻線し、線材の両端部
は Fig. 1 右図のように超伝導線材を貼り合わせ、はんだにより接続した。コイル巻線部の内径は 39 mm であり、4.5
mm ピッチで 12 ターン巻いた。コイル試料の線材を巻線の途中で入れ替える(転位)ことで交流損失が低減するが、本研究では転位を施していない試料コイルを用意した。
均一な交流磁界空間中にコイル試料を配置し、コイル試料に対して十分長いピックアップコイルを同軸上に配置し、そのピックアップコイル側面上のポインティング
ベクトルを交流一周期にわたり積分することで交流損失[J/m3 cycle]を求めた。また理論計算に必要な臨界電流(Ic)と n 値は四端子法により評価した。
3．実験結果及び考察
Fig. 2 に冷却温度 77.3 K における 2 本 REBCO 並列導体の交流損失の磁界振幅(Bm)依存性を示す。磁界の振動周波数は 10 Hz である。実験値(Exp. results)、V-I 特性に臨界状態モデルを想定した理論計算値(Calculation 1)、および V-I
特性に n 値を考慮し改善した理論計算値(Calculation 2)を示す。実験により得られた交流損失は、REBCO 線材と端部に流れる遮蔽電流に起因する付加的交流損失(Additional AC loss)[1]と履歴損失が主に含まれる。しかし、
線材テープ面の平行方向に磁界を印加しているため、付加的交流損失と比べて履歴損失は非常に小さい。そのため、実験により得られた損失はすべて付加的交流損失として扱った。
Fig. 2 より Calculation 1 と比較して、Calculation 2 は実験値と比較的良く一致した。特に Bm = 0.01-0.03 T において Calculation 1 と Calculation 2 は異なる挙動を示した。これは、Calculation 2 は n 値を考慮することで、遮蔽電流がFig. 1 Sample coil composed of REBCO superconducting
tapes (left figure) and schematic drawing of joint at the terminal(right figure).

105
Additional AC loss [J/m3 cycle]

1．はじめに
我々は REBa2Cu3Oy(REBCO)超伝導テープ線材の低交流
損失かつ大電流容量を満たす導体・巻線構成手法としてレーザースクライビング加工によるマルチフィラメントと転位並列導体の組み合わせを提案している。これまで電圧-電流(V-I)特性に臨界状態モデル(n 値 ~ ∞)を仮定した理論表
式により並列導体の交流損失を理論計算し、その結果 NbTi
線材で構成した並列導体の交流損失の実験値とよく一致した[1]。低温超伝導体と比較して、液体窒素温度域における
REBCO 線材の n 値は低い。そのため、n 値 ~ ∞と想定した理論表式では、正確に表現することは難しい。そこで最近、
我々は n 値を考慮した理論表式を提案した[2]。
本研究では、
その改善した理論表式の妥当性を明らかにすることを目的
として、ピックアップコイル法により REBCO 線材で構成
した 2 本並列導体の交流損失を評価した。

104
103

Exp. results
Calculation 1
Calculation 2@ 77.3 K
Frequency = 10 Hz

102
101
100
0.001

0.01
0.07
Magnetic field amplitude, Bm [T]Fig. 2 Dependence of additional AC loss on magnetic field
amplitude (10 Hz) at 77.3 K for two-strand parallel conductors
composed of REBCO tapes. The red plots show experimental
results. The solid lines are theoretical calculations. The green
line is calculated by accounting for critical state model (n ~ ∞).
The black line is calculated by accounting for n-values.
Ic 以下における領域で REBCO 線材内で発生する損失も表現されるためである。
以上より、改善した理論表式は妥当であることが示された。当日は付加的交流損失の周波数依存性についても議論する予定である。
謝辞
本 研 究 の 一 部 は 、 科 学 研 究 費 補 助 金 (17H06931,
26249042)、および JST-ALCA の助成を受けて実施したも
のである。
参考文献
1. M. Iwakuma et al.: Supercond. Sci. Technol. 15, 1537
(2002).
2. S. Oki et al.: IEEE Trans. Appl. Supercond. 28, 8201005(2018)― 105 ―

第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-a03

HTS 線材交流特性

CORC wire の交流損失測定
Ac loss measurements of CORC wires
雨宮 尚之，豊本 竜希（京大）
AMEMIYA Naoyuki, TOYOMOTO Ryuki (Kyoto University)
E-mail: amemiya.naoyuki.6a@kyoto-u.ac.jp
1．はじめにCORC 導体は銅フォーマの上に薄膜線材をスパイラル状に多層に巻いた導体で、当初は導体径も大きく CORC cable と呼ばれていたが、最近は直径 3 mm 程度の CORC wire と呼ばれるものも作られている。CORC 導体は丸線であることからテープに比べてコイルに巻く際の取り扱いが容易であるほか、
特に CORC wire は、素線に準ずるもののように扱いこれを撚り合わせ、大電流容量の導体を作るということも考えられている。今回、我々は、77 K にて CORC wire の交流損失を測定した結果について報告する。交流損失は、対象の磁化を測定しているものであり、MRI その他のマグネットにおける遮蔽電流磁場への影響の目安ともなる。
2．測定対象の試料と実験方法
CORC wire は数十本の線材を撚り合わせたものも作られているが、あまり線材数が多いと通電時に大電流容量の電源が必要になるため、ここでは 1 層あたりの線材数 2、層数 3 のCORC wire を測定対象の試料とした。線材の幅は 2 mm、CORC wire の外径は 2.9 mm である。この CORC wire の外観の写真を Fig. 1 に示す。
このような試料を大気圧液体窒素で浸漬冷却し、振幅最大100 mT、周波数 26.62 Hz, 65.44 Hz, 112.5 Hz の交流磁界を
wire 軸に垂直に印加し、試料鎖交型ピックアップコイルとよばれるピックアップコイルで磁化損失を測定した。オリジナルのCORC wire を 3L-2T（3 層、1 層あたり 2 テープの意味）とし、線材を剥ぎ取りながら磁化損失を測定していった。1L-1T は 1
層のみ、線材 1 本のみの試料である。また、3L-2T について
は、電圧タップ法で通電損失も測定した。さらに、交流磁界下で交流電流を通電した場合の磁化損失と通電損失の和として全損失も測定した。
3．実験結果
試料 3L-2T（オリジナルの CORC wire）、1L-1T の磁化損失を Fig. 2、Fig. 3 に示す。それぞれ、3 つの周波数で磁化損失を測定したが、3L-2T の全磁界領域、1L-1T の高磁界領域では、磁化損失に周波数依存性はほとんどみられておらず、ヒステリシス損失が支配的であることがわかる。1L-1T の低磁界領域で見られる周波数依存性は、別の実験の結果からもCORC wire の中心の銅コアの渦電流損失であると考えられる。
Fig. 2 と Fig. 3 の比較から、線材 1 本あたりの損失は、オリジナルの CORC wire である 3L-2T の方が小さくなっていることがわかる。
Fig. 4 は交流磁界下・交流通電時の 3L-2T の損失である。
全損失は低磁界の領域では通電損失で支配され、高磁界の領域では磁化損失により支配されている。

Fig. 2 Magnetization losses per unit length of strand (tape) of
3L-2T.

Fig. 3 Magnetization losses per unit length of strand (tape) of
1L-1T.

謝辞
高温超電導実用化促進技術開発の一環として NEDO の支援のもと行われたものである。

Fig. 4 Total ac losses per unit length of assembly of 3L-2Twhen current is 200 A, and frequency is 65.44 Hz.
Fig. 1 Sample CORC wires for ac loss measurements.

― 106 ―

第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-a04

HTS 線材交流特性

Electromagnetic response on a helically-wound superconducting tape on ahollow cylinder in a ramped magnetic ﬁeld,()
HIGASHI Yoichi, MAWATARI Yasunori (AIST)
E-mail: y.higashi@aist.go.jp
1.
1．͸͡Ίʹ
ԁபίΞ্ʹಔࢎԽ෺௒఻ಋମ YBa2 Cu3 O7−δ ίʔτઢࡐΛཐટঢ়ʹ‫ ͍ͨר‬CORC ಋମͷ‫͕ڀݚ‬ա‫ेڈ‬೥ؒʹ౉ͬͯߦΘΕ͖ͯͨ [1, 2]ɽCORC ಋମ͸ɼԁபίΞʹԊͬͯࣗࡏʹ‫͛ۂ‬Δ͜ͱ͕Ͱ͖ΔͨΊɼߴ࣓৔ϚάωοτԠ༻ͷͨΊͷ௒఻ಋέʔϒϧͷ༗๬ͳީิͰ
͋Δɽ࣮ࡍɼϐον௕਺े mmɼ਺ mm ‫ܘ‬ͷ CORC ಋମ͕‫ࢢࡏݱ‬ൢ͞Ε͍ͯΔɽߴԹ௒఻ಋςʔϓԠ༻ͷީิͱ࣓ͯ֩͠‫ڞؾ‬໐ը૾ (MRI) ૷ஔ༻ͷ௒఻ಋίΠϧ͕‫͛ڍ‬ΒΕΔɽtwisted stacked-tape cable conductor[3] ͷΑ͏ͳཐટߏ଄ͷߴԹ௒఻ಋςʔϓಋମ͸ MRIϚάωοτʹԠ༻͞Εͨྫ͸·ͩଘࡏ͠ͳ͍͕ɼ௿ଛ
ࣦͷέʔϒϧߏ଄Λ௥‫͢ٻ‬ΔγϛϡϨʔγϣϯ‫ڀݚ‬͸Ԡ༻্΋༗༻Ͱ͋Δɽຊ‫Ͱڀݚ‬͸ɼMRI ϚάωοτΛྭফ࣓͢Δ৔߹Λ೦಄ʹ૟Ҿ࣓৔தͷఆৗঢ়ଶʹ͓͚Δཐટ‫͖ר‬௒఻ಋςʔϓͷ࣓ԽଛࣦΛཧ࿦తʹௐ΂ͨ.

ిྲྀϧʔϓ͕෼அ͞Ε༗ޮςʔϓ௕͕ Ltape /2 ͱͳͬ
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2/π ͚ͩখ͘͞ͳΔɽँࣙຊ‫ڀݚ‬͸ɼNEDO ϓϩδΣΫτͷҰ‫ߦͯ͠ͱ؀‬ΘΕ·ͨ͠ɽg [A/m]

mm
45
40

2.
2．தۭԁ౵্ͷཐટ‫͖ר‬௒఻ಋςʔϓͷϞσϧ
தۭԁ౵্ͷཐટ‫͖ר‬௒఻ಋςʔϓ໘Λද͢࠲ඪ‫ͱܥ‬ͯ࣍͠ͷϞσϧΛߟ͑Δ [ਤ 1(ӈ্)]:
√

2 2

 x = R cos[(kζ − ξ/R)/√ 1 + k R ],y = R sin[(kζ − ξ/R)/ 1 + k 2 R2 ],√z = (ζ + kRξ)/ 1 + k 2 R2

35

R

Lp

30
25
15
10

͜͜Ͱɼk = 2π/Lp (Lp :ཐટಋମͷϐον௕)ɼR ͸ԁ౵൒‫͋Ͱܘ‬Δɽ0 ≤ ξ ≤ w0 (w0 :ςʔϓ෯) ͔ͭ
0 ≤ ζ ≤ Ltape Ͱද͞ΕΔ
1 ϐον෼ͷςʔϓΛߟ͑√

͍ͯΔɽLtape =

w0

5
0
0

L2p + (2πR)2 ͸ 1 ϐον෼ͷςʔϓ௕Ͱ͋Δɽx ํ޲ͷ֎෦࣓৔Լͷఆৗঢ়ଶʹ͓͚Δ
Faraday ଇ ∇ × E = − ∂B∂t ≈ −β x̂ ʹബບۙࣅΛ༻͍Δͱɼςʔϓ໘௚ͷ֎෦࣓৔੒෼΁ͷԠ౴͚ͩΛߟྀͰ͖ɼ௒఻ಋςʔϓ໘্ͷೋ࣍‫ݩ‬ͷํఔࣜΛಘΔ:
(
)
(
)
[
]
∂
∂g
∂g
∂
kζ − ξ/R
ρsc+
ρsc= β cos √
,
∂ξ
∂ξ
∂ζ
∂ζ
1 + k 2 R2
(1)͜͜Ͱɼρsc ͸௒఻ಋඇઢ‫ܗ‬఍߅཰ɼβ ͸࣓৔૟Ҿ଎
౓Ͱ͋Δɽg(ξ, ζ) ͸ిྲྀͷྲྀઢΛද͢εΧϥʔؔ਺Ͱ
͋Δɽ(1) ࣜΛ਺஋తʹղ͘͜ͱͰɼςʔϓ໘্ͷి∂gྲྀີ౓Λ Jξ = − ∂g∂ζ , Jζ = ∂ξ ͔Β‫͢ࢉܭ‬Δ͜ͱ͕Ͱ͖ɼଛࣦύϫʔ͕ධՁͰ͖Δɽ

2

4 mm

Figure 1: (left) Current flow lines and distributionof g on a helically-wound superconducting tape withthe width w0 = 4 mm and the twist pitch Lp = 24mm for β = 4.69 mT/s and R = 5 mm. (upper right)
Schematic figure of a helically-wound superconducting tape on a hollow cylinder (bottom right) Twist
pitch dependence of the loss power per tape length.

ࢀߟจ‫ݙ‬[1] D. C. van der Laan, Supercond. Sci. Technol. 22(2009) 065013.
[2] J. D. Weiss et al., Supercond. Sci. Technol. 30
3.
3．਺஋‫݁ࢉܭ‬Ռ
(2017) 014002.
(1) ࣜΛप‫ڥظ‬ք৚݅Λ՝ͯ͠ղ͍ͨɽਤ 1(ࠨ) ʹి [3] M. Takayasu et al., Supercond. Sci. Technol. 25ྲྀͷྲྀઢͱ g(ξ, ζ) ͷ෼෍Λࣔ͢ɽཐટ‫ʹ͖ר‬Αͬͯɼ
(2012) 014011.

― 107 ―

第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-p01

Y 系線材評価 (2)ᕷ㈍ 㻾㻱㻮㻯㻻 ⥺ᮦ䛾⮫⏺ ᗘ䛾ẚ㍑㻌
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― 108 ―

第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-p02

Y 系線材評価 (2)BHOナノ粒子を添加した
極薄一回塗布膜厚MOD-REBCOコート線材における縦磁界効果

Longitudinal magnetic ﬁeld eﬀects of ultra-thin-once-coating-thickness
MOD-REBCO coated conductors with BHO nanoparticles
岡田 達典，美齊津 英典，淡路 智（東北大）；中岡 晃一，町 敬人，和泉 輝郎（産総研）；三浦 正志（成蹊大）
OKADA Tatsunori, MISAIZU Hidenori, AWAJI Satoshi (Tohoku Univ.);
NAKAOKA Koichi, MACHI Takato, IZUMI Teruo (AIST); MIURA Masashi (SEIKEI Univ.)
E-mail: tatsu.okada@imr.tohoku.ac.jp
1．はじめに外部印加磁場と通電電流が平行（B//J）となる配置では、磁束の駆動力となるLorentz力が働かない。縦磁場配置においては（1）臨界電流密度Jcの大幅な上昇[1,2]や（2）超伝導状態の磁化における常磁性モーメントの出
現[3]などの興味深い現象（縦磁界効果）が報告されている。応用面に関しても、縦磁界効果を活用した縦磁界直流送電ケーブル[4]が提案され、実現に向けた基礎研究が精力的に行われている。
我々は、トリフルオロ酢酸有機金属堆積（TFA-MOD）法によって成膜されたREBa2Cu3O7-x（RE：希土類金属、REBCO）に着目している。TFA-MOD法は、良好な超伝導特性を示すREBCOコート線材の低コスト成膜法として注目されており、BaMO3（M：金属元素）ナノ粒
子添加によるJc特性の向上が報告されてきた。特に最近では、１回の塗布膜厚を極薄化することでナノ粒子径を微細化する「極薄一回塗布膜厚（ultra-thin-oncecoating-thickness, UTOC）プロセス[5]」が確立され、横磁場配置（B⊥J）におけるJc特性の更なる向上が報告されている[6]。しかしながら、UTOCプロセスで成膜されたTFA-MOD-REBCOコート線材に対する縦磁界効果については殆ど明らかになっていない。
本研究では、縦磁界送電ケーブルとしての運用領域を含む広範な温度・磁場下での臨界電流測定を通じ、上記
コート線材に対する縦磁界効果の解明を目的とした。
2．実験
UTOC法（一回塗布膜厚：27 nm、膜厚：540 nm）で成膜した(Y,Gd)BCOコート線材（ピン止め中心となる
BaHfO3ナノ粒子を添加）を測定対象とした。臨界電流測定には東北大金研強磁場センター所有の25T無冷媒超伝導マグネット[7]等を用い、24 Tまでの定常強磁場および10 K-90 Kの広範な温度範囲において、臨界電流密度の温度・磁場・磁場印加角度依存性を測定（直流四端子法、電界基準：1 µV/cm）した。
3．結果および考察
測定結果の一例として、縦磁場配置、横磁場（ab面平行）配置、横磁場（ab面垂直）配置における臨界電流密度の磁場依存性をFig.1に示す。
77.3 K, 50 K, 10 Kのいずれにおいても、縦磁場配置でしばしば報告されるJcのピーク構造は観測されなかった。ピーク構造の非出現は、半径5 nm-10 nmのRE215相を含むYBCO膜でも報告されており、電流がナノ粒子を迂回することで横磁場成分が生じたためではないかと考えられている[2]。
また、いずれの温度においても横磁場(ab面垂直)配置に比べて横磁場(ab面平行)・縦磁場配置でのJcが大きく、
面ピン（固有ピン・積層欠陥）が影響していると考えら

B//J, //ab

B⊥J, //ab

B⊥J, ⊥abFig.1 Magnetic ﬁeld dependence of Jc measured
under (B//J,//ab), (B⊥J,//ab), and (B⊥J,⊥ab) conditions.
れる。特に高温（77.3 K）においては、縦磁場配置でのJcは横磁場（ab面平行）配置でのJcよりも更に大きくなっており、縦磁界効果によるものと考えられる。他方、低温（10 K）では両者の差異は小さくなっており、縦磁界
効果はあまり効いていないように見える。低温ではナノ粒子径と磁束量子コア径が近づくため、ナノ粒子によるピンニングがより強く働くと期待され、縦磁場配置におけるJc値の決定に強く影響している可能性がある。
4．まとめと展望
比較的高温域にて、縦磁場配置での顕著なJc向上が観測された。一方で、低温では縦磁場配置による寄与は小さく見えた。またいずれの温度においてもJcのピーク構造は観測されなかった。ピーク構造が発生する磁場は通常1 T以下と微小なため、電流端子等の影響を受けている可能性もあり、異なるブリッジ形状・実験配置での検証を行う予定である。
講演ではこれらの結果について報告・議論したい。
謝辞
本研究は、産総研-東北大マッチング研究支援事業および日本パワーアカデミーからの支援を受けたものです。
参考文献
1. Yu.F. Bychkov, et al., JETP Lett. 9 (1969) 404., A.
Tsuruta, et al., JJAP 53 (2014) 078003. 等
2. R. Kido et al., Phys. Proc. 81 (2016) 117.
3. M.A.R. LeBlanc, et al., PRL 14 (1965) 704. 等
4. T. Matsushita, et al., SuST 25 (2012) 125009.
5. T. Izumi, et al., IEEE TAS 27 (2017) 6601604., K.
Nakaoka, et al., SuST 30 (2017) 055008., M.
Miura, et al., NPG Asia Materials 9 (2017) e447.
6. T. Okada, et al., EUCAS2017, 1MO1-05.
7. S. Awaji, et al., SuST 30 (2017) 065001.

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第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-p03

Y 系線材評価 (2)高温超伝導テープ線材接合部の３次元磁場分布測定と電流密度分布解析

Investigation of current density profiles of spliced high-Tc superconducting tapes based on
the 3D magnetic field density measurements
筑本 知子，山口 作太郎（中部大学）；シスキン・オレグ（ハリコフ大）CHIKUMOTO Noriko，YAMAGUCHI Satarou (Chubu Univ.); SHYSHKIN Oleg (V.N. Karazin National University)
E-mail: nchiku@isc.chubu.ac.jp
1．はじめに
電力輸送におけるエネルギー損失の革新的な低減化を目指す高温超伝導ケーブルシステムの構築のためには、
長尺の超伝導線材が安価で供給されることに加え、超伝導の性質を大きく損なわない低抵抗接続技術が必要不可欠である。超伝導線材の接続技術としては、現在ははんだを用いた手法が主流であるが、接続抵抗のばらつきが大きいなどの課題があるのが現状である。また、接続部での電流特性について詳細に評価した例はほとんどなく、信頼性の観点から、接合部分でどのように電流が乗り移るか等を調べていく必要がある。そこで、本研究では半田接合された BSCCO および RE123 について、３次元ホール
プローブを用いた通電時の磁場分布評価とそれを用いた
電流分布の解析を行ったので、その結果について報告する。
2．実験方法
測定には住友電工製 BSCCO 線材（DI-BSCCOⓇ Type
HT-CA）および SuperOx 製 GdBCO 線材（4mm 幅、Cu
plated）を用いた。BSCCO 線材については中部大学にて低融点はんだを用いて接続を行った（ラップ長：1cm）。
一方、GdBCO 線材はメーカーにて接続を行った（ラップ長：３cm、使用はんだ：Pb39Sn61）。接続抵抗は試料を液体窒素に浸漬し、四端子法により測定した。また、磁場分布測定は試料を液体窒素に浸漬し、Ic 値以下の電流を流した状態で、３次元ホールプローブ（AREPOC 社製）
を用いて測定した。Fig.1 に BSCCO 接合試料の磁場分布
測定時の試料配置と測定範囲を示す。試料の長手方向を x、
幅方向を y、面に垂直方向を z とし、接合の中心位置を原点とした。測定は z 方向の位置は固定とし、x 位置を変えながら y 方向にスキャンして行った。

Fig.2 BSCCO 接合試料の３次元磁場分布

Fig.1 BSCCO 接合試料の磁場分布測定範囲
3．磁場分布評価結果と電流分布の解析
本稿においては、BSCCO 接合試料についての測定結果について報告する。Fig.2 に 100A 通電時の BSCCO 接合
試料の Bx、By、Bz 分布を示す。接続のない線材においては、電流は x 方向にのみ流れるため、それに発生する磁場は By、Bz 成分のみであり、Bx 成分は現れない。図より
Bx はほぼ接合部の中心近くで極大となっていることから、接合部で線材間に z 方向の電流が流れた結果、Bx が現れたものと考えられる。これについて、さらに詳細に検討するために、３次元の磁場分布データより、電流分布を文献
１による方法にて計算した。得られた電流分布を Fig.3 に示す。それぞれの矢印の長さが電流の大きさに対応しているが、接合部の中心付近で電流が上部の線材から下部の線材に乗り移っていることがわかる。

Fig.３ BSCCO 接合試料での接合部での電流の乗移りの計算結果。
謝辞
磁場分布測定について、染川晃輝、鶴岡誠、領木勇太、
横山智一、芳村幸治、岩田暢祐の各氏のご協力に感謝いた
します。
参考文献
1. O. A. Shyshkin, Y. G. Kazarinov, M. Tallouli, T.
Famakinwa, and S, Yamaguchi, IEEE Trans. Appl.
Supercond. 26 (2016) #9000404.

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第96回

2018年度春季低温工学・超電導学会

2C-p04

Y 系線材評価 (2)REBCO 線材の長手引張特性に関するワイブル解析
Weibull analysis of longitudinal tensile strength for REBCO coated conductors
武藤 翔吾, 藤田 真司, 佐藤 大樹, 飯島 康裕, 直江 邦浩 （フジクラ）
MUTO Shogo, FUJITA Shinji, SATO Hiroki, IIJIMA Yasuhiro, NAOE Kunihiro (Fujikura Ltd.)E-mail: shogo.muto@jp.fujikura.com

3． 実験結果
Fig. 1 に全サンプルの Icu/Ic0 の応力およびひずみ依存性を示す．いずれのサンプルも重なるようにプロットされており，全体的にばらつきが少ないことがわかる．Fig. 2 に不可逆応力の2 パラメータワイブルプロットを示す．縦軸はサンプルの累積
破壊確率 F の対数表示である．最小二乗法で求めたばらつきの指標 m 値は 48 と非常に高い．これは線材厚み方向の m
値が 3 程度[1][2]であったことと対照的であり，長手方向の線
材強度の均一性が高いことがわかる．また，不可逆応力とひずみのワイブル平均 μ は，793 MPa, 0.51%であり高い強度を有することがわかった．
4． まとめ市販 REBCO 線材のロット内のばらつきを評価するため多数のサンプルについて引張試験およびワイブル解析を行い，長手方向における引張強度を統計的に評価した．m 値が非常に高く，強度の均一性が非常に優れていることがわかった．
謝辞
この成果の一部は，国立研究開発法人新エネルギー・産業技術総合開発機構(NEDO)の委託業務の結果得られたも
のである．

1

Icu / Ic0

0.8
0.6
0.4
(a)
T = 77.3 K
N = 28

0.2
0

0

0.1

0.2
0.3
0.4
Tensile strain [%]

0.5

0.6

400
600
Tensile stress [MPa]

800

1000

1.2
1
0.8
Icu / Ic0

2． 実験方法
評価に使用した線材は，75 µm 厚の Hastelloy®基板上にIBAD-MgO 層を含む中間層と，PLD による GdBCO 層，Ag保護層，片側 20 µm 厚の Cu めっき層を形成した 4 mm 幅の線材である．今回はロット内の長手方向の引張強度のばらつきを評価するため同一線材(超電導層膜厚 t = 1.9 µm）から切り出した 28 本に対して引張試験を実施した．標点間距離が160 mm となるようにサンプルを治具にセットし，LN2 浸漬中で試験を行った．線材のひずみは超電導側の表面に貼り付けたひずみゲージで測定し，応力は 10 kN のロードセルで測定した試験力を線材の全断面積で除算した値とした．不可逆応
力およびひずみは試験前の臨界電流値 Ic0 と除荷後(unload)の臨界電流 Icu に対する比 Icu/Ic0 が 99%を下回ったときの値として定義した．

1.2

0.6
0.4
(b)
T = 77.3 K
N = 28

0.2
0

0

200

Fig. 1 Applied strain (a) and stress (b) dependences ofnormalized critical current Icu / Ic0 for commercial
REBCO conductors of Fujikura at 77.3 K.
2
1ln ln 1/(1-F)

1． はじめにREBCO 線材の機械強度には異方性があることが知られて
おり，実用マグネットに適用する上では各方向の強度をばらつきまで含めて正確に把握する必要がある．これまで我々はバルクセラミックスなどの脆性材料によく用いられているワイブ
ル統計解析を REBCO 線材に適用し，線材厚み方向における強度を体系的に評価してきた[1][2]．今回は長手方向についても同様に統計的強度を評価することを目的とし，我々が市販している標準線材を用い，多数のサンプルについて液体窒素(LN2)中引張試験を実施した．その試験から得られた不可逆応力およびひずみに関してワイブル解析を実施すること
で統計パラメータの抽出を行った．

T = 77.3 K

0
-1
-2

m = 47.7
σ0 = 803 MPa
μ = 793 MPa

-3
-4

4

5

6
ln σ

7

8

Fig. 2 Weibull plot of irreversible stress for commercial
REBCO Conductors of Fujikura at 77.3 K.

参考文献[1] S. Muto, et al., Abstracts of CSSJ Conference, Vol. 95(2017) p.33.
[2] S. Muto, et al., IEE. Trans. Appl. Supercond. vol. 28, no. 4,(2018) pp. 1-4.

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