LHCからの最新物理結果とRun 3の状況(- 125 GeVヒッグス測定を中心に -)2023/08/30 基研研究会2023
廣瀬茂輝 (筑波大)HFLAV summer 2023

■ 自己紹介• 2011～2017年: Belle (II) @ 名古屋大
– Belleで𝑅(𝐷 ∗ )と𝑃𝜏 (𝐷∗ )を測って博士論文書いた PRL 118, 211801 (2017)– D論を書いているときに、「EWスケールに何かあるならまずヒッグスの理解？」• 2017～2020年: ATLAS @ フライブルク大– ヒッグス粒子の物理を始めた…𝐻 → 𝜏𝜏で第三世代から攻める– 現行ATLASシリコンストリップ検出器の運転、オフライン解析 JINST 17 (2022) P01013• 2020年～: ATLAS @ 筑波大– 引き続きヒッグスの物理– 高輝度LHC用シリコン検出器の開発・量産
ATL-ITK-PROC-2023-001

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■ 今日の内容(ATLAS, CMS)
ヒッグス

• この半年ぐらい（LHCP、Lepton Photo、EPS-HEPなど）で新結果がたくさん出ていますとHL-LHCの展望（ちょっとだけ）– ぜんぶ紹介すると際限ないので、ヒッグスの物理にフォーカスします• 秋の学会でシンポジウムがありますので、ごちらもぜひ。

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趣旨説明 東工大理 陣内修
LHC/ATLAS Run3：運転の最前線と挑戦のプロダクションイヤー KEK素核研 青木雅人
LHC Run 3と高輝度LHCにおけるヒッグスセクター全容解明への挑戦 筑波大数理 廣瀬茂輝
LHCにおける新粒子や新現象探索の最前線 九大RCAPP 音野瑛俊
LHC Run 3 と高輝度LHCで探る新物理模型 LBNL 千草颯
Application of deep learning in LHC physics ICEPP Ganguly Sanmay
エネルギーフロンティア実験を支える超伝導磁石開発の進展〜高輝度LHC，そしてその先へ KEK共通 鈴木研人
アップグレードは大詰めへ，高輝度LHCに向けたATLAS検出器 KEK QUP 外川学
おわりに KEK素核研 花垣和則

■ LHC加速器• 世界最大かつ最高エネルギーの陽子陽子衝突型加速器– 周長27 km– 重心系エネルギー13.6 TeV（設計は14 TeV）
– 瞬間ルミノシティ―2.06×1034 cm-2s-1(最高記録)– 40 MHzで陽子同士が衝突• 4つの主要な実験: ATLAS, CMS, LHCb, ALICE

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■ ATLASとCMS• LHCにある2つの巨大汎用検出器– 構造はよく似ているが、細部に異なる特徴がある
検出器直径
トロイド磁場
ソレノイド磁場
電磁カロリメータ

ATLAS
25 m
4.1 T (peak)
2T
液体Ar + Pb（サンプリング型）

CMS
15 m
高𝑝T ではATLASが強い
ない→ 低𝑝T ではCMSが強い
3.8 T
PbWO4（全吸収型） → エネルギー測定はCMSが強い（が、高𝑝T ではコンパラ）

■ データ収集の状況（ATLAS）

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ATLAS Luminosity Public Plots

Run 2 (2015-2018)

Run 3 (2022-2025)

𝜎𝐻tot = 56 pb @ 13 TeV

𝜎𝐻tot = 60 pb @ 13.6 TeV• 順調にデータを蓄積中– Run 2: 140 fb-1 → ヒッグス粒子780万個分– Run 3: 66 fb-1 (解析に使えるのは60 fb-1弱) → ヒッグス粒子360万個分

既に、ATLASだけで107 ヒッグス粒子分のデータをもっている！

7/39■ Run 2までのヒッグス測定の状況
ATLAS, Nature 607, 52 (2022)

第2世代！

• 主要な生成、崩壊過程をすべて観測– すべてのチャンネルを含めた信号強度𝜇 = 1.05 ± 0.06
– ウィークボソンや第3世代との結合定数の測定精度は < 10%– 第2世代に入り始めている (𝐻 → 𝜇𝜇はRun 3の重要トピックの1つ)• CMSも同程度の精度で測定している

CMS, Nature 607, 60 (2022)

■ ヒッグスの測定: やるべきこと

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生成、崩壊過程の精密測定• 微分断面積測定• ブーストしたトポロジー• 稀な過程、崩壊𝐻
ヒッグスの性質を決める
• 質量
• 崩壊幅
• CP状態 ...など

まだ見ていないフェーズ
スペースを調べる0
自己結合𝜆を測る• ダイヒッグス過程の発見を目指す• 単独生成からも測れる

Run 3のデータ収集を進める一方、Run 2データでの大事な結果を出し続けている9/39

生成、崩壊の精密測定

10/39■ Run 2を使った解析結果

ATLAS-CONF-2023-052• Run 2での主要チャンネルの解析はほぼ完了– 単に生成過程や崩壊過程を測るだけでなく、フェーズスペースごとの測定も行っている（simplified template cross section）
𝐻 → 𝑊𝑊, 𝑍𝑍

𝐻 → 𝛾𝛾𝐻 → 𝜏𝜏, 𝑏𝑏

これらの実験結果をインプットに、EFTやBSMパラメータを探った11/39■ EFTに対する制限

ATLAS-CONF-2023-052• SMFETの6次元、8次元オペレータを考察
1つのオペレータに色々なチャンネルが寄与している• すべてのWilson係数に対して制限をかけるにはデータが不足するので、基底をとりなおす• すべてのWilson係数が1と無矛盾– 有意なずれは見つからなかった12/39■ 2HDMとMSSMに対する制限

ATLAS-CONF-2023-052↑
ここに違いがある• 2HDMへの制限（type-IIの例）

結合定数を𝑔 → 𝜅𝑖 𝑔と置き換える– 𝜅フレームワークとEFT両方で見積もり→ おおむね位置する結果（右上の許容領域はEFTだと現れない）– -0.3 < cos(𝛽-𝛼) < 0.7が許されている @tan𝛽~1• MSSMへの制限（1つのモデルの例）– 𝑚𝐴 < 600 GeVをほぼtan𝛽に依存せずに棄却

13/39■ Boosted Higgs bosons
𝐻 → 𝑏𝑏 (𝑉𝐻生成のみ)

𝐻 → 𝜏𝜏

𝐶𝑖 : 𝐻-𝑖結合のmodifier•
𝐶𝑡 : 𝐻-𝑡結合•𝐶𝑔 : 𝐻-𝑔M. Grazzini et al., JHEP 03 (2017) 115 ATLAS, Phys. Lett. B 816 (2021) 136204

CMS, Phys. Rev. Lett.
128 (2022) 081805• 高運動量な領域は、ヒッグスと結合するBSMの影響を受けやすい• 高運動量な領域だと– QCD由来のバックグラウンドが比較的マシ– （SMと比較したいなら）SMの生成断面積が非常に小さい...なので、崩壊分岐比が大きい𝐻 → 𝑏𝑏, 𝜏𝜏が有利

14/39■ Boosted 𝐻 → 𝑏𝑏の再構成• ヒッグスが高運動量になりすぎると、そこから出てくる崩壊物が1つにまとまってしまう → 1つのジェットとして再構成– 内部構造を表すO(100)個の特徴量を使ってトレーニング1つの巨大なジェットとみなす𝐻• CMSは、CNNを使った高性能な𝐻 → 𝑏𝑏タガーを開発– ATLASは負けていたが、最近同等性能のものを開発

CMSのH→bbタガーはこの辺？
ATLASの新しいタガー

CMSの最新のタガー
CMS, CMS-DP-2022-041

ATLASの昔のタガー
0.5

0.6

0.7

0.8

ATLAS, ATL-PHYS-PUB-2023-021

0.9

1.0

15/39■ Boosted 𝐻 → 𝑏𝑏解析
CMS, CMS-PAS-HIG-21-020

ATLAS, Phys. Rev. D
105 (2022) 092003

Zピーク
信号

ATLASの結果（参考）• Boosted 𝐻 → 𝑏𝑏タガーを用いた𝑝T > 450 GeVの測定
μggF = 2.1 +1.9-1.7 (1.2𝜎) (統計誤差が支配的)– VBF生成をターゲットにした解析もしている（ggF+VBFでSMから2.6𝜎のずれ？ふらつき？）• 微分断面積測定: 𝑝T = 1.2 TeVまで測定– ATLASと同程度の結果（CMSとビン定義が異なるので比較しにくい）16/39■ Boosted 𝐻 → 𝜏𝜏の再構成• 𝐻 → 𝜏𝜏の場合も、 𝐻 → 𝑏𝑏のように1個の大きいジェットとして高運動量ヒッグスを𝐻再構成できる1つの巨大なジェットとみなす
それぞれのサブジェットに1 or 3本のトラック– それぞれのサブジェットに対して、通常のtau ID（もし1本のトラックがレプトンらしければレプトンID）をかける• 𝑝T > 500 GeVで大きな効果– 通常のアルゴリズムだと効率が20%までおちる– Boosted 𝐻 → 𝜏𝜏再構成アルゴリズム
では𝑝T = 1 TeVでも80%近い– ATLASでも同様のアルゴリズムがある• 両方の𝜏がハドロニック崩壊した場合のみ
ATLAS, JHEP 11 (2020) 163• レプトニック崩壊を含む場合のアルゴリズムは別途開発中
CMS, JINST 13 (2018) P10005

■ Boosted 𝐻 → 𝜏𝜏解析

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CMS, CMS-PAS-HIG-21-017• 𝜏𝜏系をboosted 𝐻 → 𝜏𝜏アルゴリズムで特定• マルチクラスニューラルネットワークで信号を分類– 信号、𝑍 → 𝜏𝜏 、mis ID 𝜏 (主にマルチジェット) の3クラス– 終状態オブジェクトの𝑝T や𝐸Tmiss など10個の特徴量を利用• NN分布にフィットして生成断面積を測定
𝜎 = 1.96 +0.86-0.69 fb (𝜎SM = 1.20 ± 0.20 fb)– 3.5𝜎の有意度で信号を観測

信号

𝑝T > 600 GeVでも誤差~100%の結果

∗

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• ループを介して起きる崩壊

𝑍■ 𝐻 → 𝑍 𝛾探索– 𝛾はヒッグスと直接結合できないので、ループが必要（𝐻 → 𝛾𝛾と同じ）
𝐻– 𝐻 → 𝛾𝛾よりも崩壊分岐比は低い
BR(𝐻 → 𝑍 ∗ 𝛾) = 0.15% vs BR(𝐻 → 𝛾𝛾) = 0.23%

𝑊, 𝑡

さらにBR(𝑍 ∗ → 𝑒𝑒, 𝜇𝜇) = 6.7%がかかる
ATLAS, Phys. Lett. B
809 (2020) 135754

CMS, JHEP 05 (2023) 233

𝜇 = 2.4 ± 0.9
𝜇 = 2.0 ± 1.0(2.7𝜎)(2.2𝜎)
どちらもSM予想より多めに測定されている𝛾

19/39∗■ 𝐻 → 𝑍 𝛾探索: ATLAS+CMS combination• ATLASとCMSのRun 2結果のcombinationを取った– 再解析ではなく、系統誤差の相関を考慮しつつ両実験の解析結果を統計解釈したもの
ATLAS and CMS, CMS-PAS-HIG-23-002
ピーク（？）

𝜇 = 2.2 ± 0.7 (3.4𝜎)(SMから1.9𝜎超過)
𝐻 → 𝑍 ∗ 𝛾のエビデンスを得た• 𝐻 → 𝑍 ∗ 𝛾のみに現れるBSMは考えにくい– BR(𝐻 → 𝛾𝛾)は既に7%の精度で測定されている（SMと無矛盾）• Run 3での統計増加が重要なチャンネル

■ VBF WH過程の探索

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ATLAS-CONF-2023-057

干渉2𝜎 ∝ 𝜅𝑍2 𝑀𝑍 2 + 𝜅𝑊
𝑀𝑊 2 − 2𝜅𝑍2 𝜆𝑊𝑍 𝑅𝑒|𝑀𝑍 𝑀𝑊 |= 𝜅𝑊 /𝜅𝑍
𝐻と𝑍 or 𝑊との結合定数（SMで規格化 → 1ならSM）• 2つのダイヤグラムの干渉から、𝜆𝑊𝑍 の符号を決定可能– SMでは負の干渉– もし𝜆𝑊𝑍 < 0であれば正の干渉に → SMに比べて断面積が激増

■ VBF WH過程の探索• 𝐻 → 𝑏𝑏を使った解析

𝜆𝑊𝑍 < 0の場合（明らかに棄却されている！）– 𝑏𝑏、 𝑊 → ℓ𝜈と2本のVBFジェットがいることを要求– 機械学習を使わず、カットベースの解析をしている– 𝜆𝑊𝑍 < 0と𝜆𝑊𝑍 > 0で期待される信号分布が大きく変わるので、それぞれの仮定の下で信号領域を多少変えている• 結果

𝜇 = 2.6 +2.6-2.4 (stat) ± 3.8 (syst)(𝜇 < 11.2 @ 95% C.L.)– 有意な信号は観測されなかった→ 𝜆𝑊𝑍 = -1を8𝜎で排除𝜆𝑊𝑍 の符号を初めて決定

ATLAS-CONF-2023-057

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22/39ヒッグス粒子の性質の測定

23/39■ ヒッグス質量測定

ATLAS, arXiv:2308.07216• 𝐻 → 𝛾𝛾によるヒッグス質量測定– 𝐻 → 𝑍 ∗ 𝑍 → 4ℓとともに質量測定のゴールデンチャンネル• Run 2全データによる解析:
前回からの改善– 𝛾キャリブレーションが劇的に良くなった– 𝛾のエネルギー分解能＆キャリブレーション不定性の違う領域を分けて解析

𝑚𝐻 = 125.22 ± 0.11 (stat) ± 0.09 (syst) GeV(0.14 (total))
参考: 36.1 fb-1の結果: 124.93 ± 0.21 (stat) ± 0.34 (syst) GeV• 0.11%の測定を達成！
– 𝛾キャリブレーション手法の改善で、系統誤差が大幅に減った

■ ヒッグス質量測定

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ATLAS, arXiv:2308.04775

Private plot

CMS, Phys. Lett. B 805(2020) 135425• 𝐻 → 𝑍 ∗ 𝑍 → 4ℓと合わせた統計解析

𝑚𝐻 = 125.11 ± 0.09 (stat) ± 0.06 (syst) GeV– 相対精度0.09%の精度！

• 系統誤差はほぼe/γのキャリブレーションに由来– 究極的には（統計が十分にあれば）4𝜇が最も精度出るか25/39

ダイヒッグス探索26/39■ ダイヒッグス探索の状況
ATLAS, PLB 843 (2023) 137745-0.4 < 𝜅𝜆 < 6.3 at 95% C.L.

CMS, Nature 607, 60 (2022)-1.24 < 𝜅𝜆 < 6.49 at 95% C.L.

• すべてのメインチャンネル（𝑏𝑏𝑏𝑏, 𝑏𝑏𝜏𝜏, 𝑏𝑏𝛾𝛾）の解析が完了– 前回の結果（2015+16）と比べて統計量（x3.9）以上の改善• 𝜎/𝜎SM < 10 から < 2.9に (期待値で比較、ATLASの場合)• CMSは𝑏𝑏𝑏𝑏が一番感度が良い– 一般に、𝑏𝑏𝑏𝑏は最も系統誤差の抑制が難しいチャンネル

27/39■ 𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝑏𝑏
• CMSは、ブーストした
𝐻 → 𝑏𝑏を使った解析結果も出した

CMS, PRL 131 (2023) 041803

CMS, PRL 129 (2022) 081802– GNNベースの𝐻 → 𝑏𝑏
タガーを使用– SM信号は少ないが、バックグラウンドを劇的に抑制＋CMSの𝐻 → 𝑏𝑏
タガーの性能の良さから、良い感度が出た• 結果の比較
U.L. on 𝜎/𝜎SMResolved
Boosted
Combined

ATLAS
CMS< 5.4 obs. (8.1 exp.) < 3.9 obs. (7.8 exp.)< 9.9 obs. (5.1 exp.)< 5.4 obs. (8.1 exp.) < 6.4 obs. (4.0 exp.)– ブーストした𝐻 → 𝑏𝑏を入れることで感度を伸ばせる28/39■ 𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝛾𝛾 Run 2データ再解析• 𝑏𝑏𝛾𝛾のRun 2再解析結果をEPSで公表– カテゴリーの細分化– VBFジェットタガーを導入 → 𝜅2𝑉 を測る
ピークに見えるのは– EFT interpretation
ほとんどただの𝐻 → 𝛾𝛾

𝜎/𝜎SM
𝜅𝜆
𝜅2𝑉

ATLAS-CONF-2023-050

𝜅2𝑉前の解析 新しい結果
< 4.2
< 4.0
[-1.5, 6.7] [-1.4, 6.9][-0.5, 2.7]

• 生成断面積の上限値を5%更新＋ 𝜅2𝑉 に対する制限– 𝜅𝜆 への制限が必ずしも改善していないのは、BDTの使い方を変えた影響で𝜅𝜆 に対するアクセプタンスが変わったため

29/39■ Run 3 and beyond

HL-LHCL = 7.5×1034 cm-2s-1↑いまここ• 昨年7月からLHC Run 3が始まった Target: ~300 fb-1
– 重心系エネルギー13.6 TeV (Run 2から0.6 TeVだけ上がった)– ピークルミノシティ < 2×1034 cm-2s-1→ レベリングをして積分lumi.を稼ぐ• 2029～: HL-LHC Target: ~4000 fb-1
– 重心系エネルギー14 TeV– ピークルミノシティ7.5×1034 cm-2s-1

実はまだLHC全期間の5%程度しかデータを取っていない(ハドロンコライダーでは、統計量の増加 = 𝑥が大きいパートン同士の衝突事象数の増加)

■ ATLASアップグレード: Phase-1

30/39• Run 2からRun 3の間（2019-2021）に行ったアップグレード
カロリメータ• 新しいL1トリガー回路により、エネルギー分解能を向上• シャットダウン中に回路を総入れ替えした

ミューオン検出器• エンドキャップ部内側（SmallWheel）を刷新、16層でtrackingできるように• バレル部の「穴」を埋めるように新しいRPCを配置• 新しい検出器によるL1トリガー回路を実装• 新しいハードウェアは無事すべてRun 3開始前に実装完了

31/39■ Phase-1アップグレード
Calo: ATLAS Briefing 25 Jan 2022
NSW: ATLAS News 4 Nov 2021

• カロリメータ＆ミューオントリガーを刷新• 日本グループも大活躍– カロリメータのボード総取り換え（1524枚！）– 新しいミューオントリガーの構築、コミッショニング など

32/39■ Run 3の状況
• 2022年7月5日にデータ収集を開始

 本当はこのぐらい行きたかった...

Phase-1アップグレードしたトリガーを本格的に使用開始

Run 3開始！

7/17のクエンチ時にinner triplet(3連のQマグネット)で断熱真空にヘリウムが漏れ出す事故→ 修理は完了したが、再開に4週間（9月中旬）

LHCの冷却器の問題で4週間停止

今年のppランは終わり（10月は重イオンラン）• LHCのinner triplet破損 詳細はCERN News 11 Aug 2023
– 7/17の電圧変動でクエンチした際、ヘリウムが断熱真空に漏れた（外気には漏出していない）– Qマグネット間をつなぐベローズ部に2 mmの破断を発見、修理– 現在、低温に戻す作業中（4週間かかる）→ 合計6週間のロス33/39■ Run 3の結果
ヒッグス @ 13.6 TeV

トップ @ 13.6 TeVATLAS, arXiv:2308.09529

ATLAS, arXiv:2306.11379• Run 3での結果も出始めている– まずはいろいろな過程の13.6 TeVでの断面積測定から• 今年末までに約100 fb-1 = Run 2（140 fb-1）と大体コンパラ
60 fb-1→来年からが本番！
GNNベースのb-tagやDeepSetを使ったTau IDの開発が進んでいるので、Run 2再解析+Run 3で出始めるか...？

■ ATLASアップグレード: Phase-2

34/39• Run 3の後（2026-2028）に行うアップグレード
トリガー・DAQ回路• 新しいスキームに刷新

High Granularity Timing Detector• エンドキャップ部に時間分解能を持ったシリコン検出器（LGAD）を導入• 飛跡のタイミングを𝜎𝑡 ~30 psで捕え、前方飛跡の衝突点同定精度を上げる

ミューオン検出器• バレル部の「穴」を埋めるように新しいRPCを配置 → アクセプタンス（|𝜂| <2.7）を75% → 95%に改善• ミューオントリガー回路を刷新• 各コンポーネントの基礎開発から量産のフェーズに入りつつあるシリコン検出器（ITk）• シリコン＋ガスだったのを、総シリコン製のものに置換• |𝜂| < 2.5から|𝜂| < 4.0までアクセプタンスを拡大 → 前方ジェットに飛跡を付随させ、vertexの特定を可能に■ HL-LHCに向けて• いよいよ量産の準備が進行中！

↑KEK富士実験棟クリーンルームでの作業
REPIC館山工場のITkピクセルモジュール量産現場→

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■ HL-LHCでのヒッグス結合測定

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CERN Yellow Report (2018)• Run 2の解析結果をもとに、統計・系統誤差をスケールしてHLLHCでの測定精度を見積もり– （多くの場合）フルシミュレーションではない → 新しい検出器の性能を考慮していない– 系統誤差の取り扱いには仮定が入っている– Snowmass 2022のため、昨年ATLAS、CMSともにアップデートがあった
ATL-PHYS-PUB-2022-018

■ HL-LHCでの第二世代結合の測定
CMS-PAS-FTR-21-006

ATLAS-PHYS-PUB-2021-039• CMSにおける𝐻 → 𝜇𝜇のプロジェクション
– トラッカーの分解能向上とミューオン検出器のアクセプタンス向上の効果を考慮した見積もり• 𝐻𝑐𝑐結合の直接探索（Snowmass 2022で初めて入った）
ATLAS

𝜅𝜇

7.7%|𝜅𝑐 |< 3.0CMS

3.5% (YR18では5.0%) → ATLASの結果はYR18から< 3.4

アップデートされていない

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38/39■ HL-LHCでのself coupling測定2018 [1]Latest (2022)

ത 𝑏ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝑏
ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝜏𝜏

0.61σ

1.0σ [4]2.1σ

2.8σ [2]ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝛾𝛾

2.0σ

2.2σ [3]All combined

3.0σ

3.4σ [4]0.5 < 𝜅𝜆 < 1.6(68% C.L.)

Boosted bbを取り入れればさらに伸びる？
[1] ATL-PHYS-PUB-2018-053[2] ATL-PHYS-PUB-2021-044[3] ATL-PHYS-PUB-2022-001[4] ATL-PHYS-PUB-2022-053

2018 [1]ത 𝑏ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝑏
ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝜏𝜏

0.95σ

ത𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝛾𝛾∗
ത
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝑊𝑊

1.8σ

0.56σ

ത ∗
𝐻𝐻 → 𝑏𝑏𝑍𝑍

0.37σ

All combined

2.6σ

Latest (2022)

1.4σ0.35 < 𝜅𝜆 < 1.9

2.16σ [2][1] CMS-FTR-18-019[2] CMS-FTR-21-004(68% C.L.)• YR18では、ATLAS+CMSで4.0𝜎 (0.52 < 𝜅𝜆 < 1.5)と予想されていた• その後、Run 2解析で様々な改善があった– 最新の見積もりでは、YR18に比べて10%以上の改善（ATLAS）ATLAS+CMSでHHの観測は、HL-LHCの再重要課題の1つ

■ まとめ39/39• LHC-ATLAS実験では（CMSも）、これまでに107ヒッグス粒子に相当するデータを得た– Run 2において、主要な生成・崩壊過程をすべて観測– 「ヒッグスを精密測定」する時代に• Run2、Run 3のデータを使った物理結果も続々と公表中– LHCP、Lepton Photon、EPSなどの春～夏の国際会議で、ヒッグス関係の新結果がたくさん出た• 実験の状況– Run 3: 加速器のトラブルなどはありつつ、順調にデータ収集中– HL-LHC: アップグレードのための検出器や読み出しボードの量産が始まりつつあるところ→ まずはこれが成功しなきゃHL-LHCで意味のある研究はできない！
（検出器をつくってスイッチを押せばデータがじゃんじゃんでてくるわけではない）

Run 3～HL-LHCで、ヒッグスに対する理解が加速的に進展するはず(Run 3結果も本格的に出始めるはずですので、ご期待ください)