Mn 基ホイスラー合金の磁気特性と電子状態―猿橋賞受賞によせて―
梅 津 理 恵斉藤耕太郎1
)

小 野 寛 太2)

佐 藤 和 則

福 島 鉄 也 黒 田 文 彬 小口多美夫

基合金へ移りつつある．さらに最近では，XX ′YZ とする四

.

は じ

め

に

元系(擬三元系)ホイスラー合金が，スピンギャップレス半導体型電子状態や(14)(16) ，ハーフメタル型電子状態を有する

一般的に，ホイスラー合金といえば，X2YZ の分子式を持
つ金属間化合物で， X や Y を遷移金属や希土類系元素が占め， Z は第 13 ～ 15 族元素などから構成される物質群の総称

完全補償型フェリ磁性体である(17)(19) などのトピックスで注目されている．
本稿では，ハーフメタル型電子状態を有するフェリ磁性体

である．ざっと考えただけでも組み合わせは数千種にものぼである Mn2VAl ホイスラー合金の磁気特性と電子状態につり，実に多様であることは容易に察しが付くであろう．これいて，また，擬三元系ホイスラー合金と捉えられる CoV-らのホイスラー合金が全て平衡状態において安定に相が存在

MnAl 合金の最近の研究結果について紹介する．そして，最するとは限らないが，多くの物質が多彩な物性を示すことは後に， 2019 年 5 月に受賞した「第 39 回猿橋賞」についてもよく知られており，以前より，機能性材料として研究が進め触れる．

られている．筆者も，これまでに X ＝ Co とした Co 基ホイ
スラー合金の相安定性や磁気特性，および電子状態について，
Ni 基ホイスラー合金では磁場印加によって構造相変態が誘起されるメタ磁性形状記憶効果に関して，「最近の研究」に

.

Mn2VAl ホイスラー合金の磁気特性と電子状態



Mn2VAl ホイスラー合金の規則度制御

記事を紹介した(1)(2)．Co 基ホイスラー合金は，「ハーフメタ

図に X2YZ ホイスラー合金の結晶構造を示す(1) ．低温ル」という特異な電子状態を有することでスピントロニクス

では，ホイスラー型規則構造と呼ばれる L21 型結晶構造をの分野で注目されているが(3)(6) ，Mn 基ホイスラー合金に示し，温度上昇に伴い B2( CsCl)型構造， A2( bcc)型構造へ

関しても同様な電子状態を有することが理論の立場より提案と逐次変態する．B2 型構造では，Y と Z 元素が不規則化し，されており(7)(13) ，研究対象とする合金系が Co 基から Mn

A2 型構造ではすべての構成元素がランダムに配置すること

東北大学金属材料研究所教授(〒9808577 仙台市青葉区片平 2
11)
高エネルギー加速器研究機構物質構造科学研究所1)研究員，2)准教授
大阪大学大学院工学研究科准教授
東京大学物性研究所特任准教授

大阪大学大学院基礎工学研究科大学院生(現産業技術総合研究所機能材料コンピュテーショナルデザイン研究センター特別研究員)大阪大学産業科学研究所教授
Magnetic Properties and Electronic State of Mnbased Heusler Alloys; Rie Y. Umetsu, Kotaro Saito, Kanta Ono, Kazunori
Sato, Tetsuya Fukushima, Fumiaki Kurodaand Tamio Oguchi(Institute for Materials Research, Tohoku
University, Sendai. Institute of Materials Structure Science, High Energy Accelerator Research Organization, KEK, Tsukuba.
Graduate School of Engineering, Osaka University, Suita. The Institute for Solid State Physics, The University of Tokyo,
Kashiwa. Graduate School of Engineering Science, Osaka University, Toyonaka. (Present: Research Center for Computational
Design of Advanced Functional Materials, National Institute of Advanced Industrial Science and Technology, Tsukuba.)




The Institute of Scientific and Industrial Research, Osaka University, Ibaraki.)
Keywords: Mnbased Heusler alloy, density of states, halfmetal, degree of order, neutron diffraction, atomic configuration
2021年 2 月 2 日受理[doi:10.2320/materia.60.205]

ま て り あ 第60巻 第 4 号(2021)
Materia Japan




図1

Mn2VAl の L21 型規則構造と B2 ( CsCl 型)，および A2(bcc)構造(1)．
図2

Mn50V50－x Alx ( 0  x  35 )合金の昇温過程における DSC
曲線(左)と相図(右)．(オンラインカラー)

図3

Mn2VAl 合金の X 線回折パターン ( SC 徐冷， WQ 急冷)．一番下は格子定数 a ＝ 0.5833 nm とし，完全に規則化した L21 型構造を仮定した場合の計算強度． (オになる．これらの構造相変態温度を調べることは，結晶の規則度を制御したり，相の安定性を議論するのに非常に重要である． Co 基ホイスラー合金の薄膜を製膜後に同じ温度で熱処理を施すにしても，規則不規則相変態温度(Tt)の高い物
質(L21 相の安定性が高い)ほど，規則度の高い膜が得られる
ことが確認されている(20)．Mn2VAl ホイスラー合金の Tt を調べるために Mn50V50－x Alx 合金のバルク多結晶試料を作製し，熱分析測定を行った．
1473 K にて均一化熱処理を施し，急冷して得た試料(0x 35 ) の DSC 曲 線 を 図  ( 左 ) に 示 す ． x ＝ 0 ( Mn50V50 ) の
DSC の昇温過程において 1100 K 近傍に吸熱ピークが観測されるが，既存の二元系状態図等と比較することで，印で示したそのピークは B2 相から A2 相への Tt であることが分かる．したがって，x＝25前後の組成において印の吸熱ピークの低温で観測される印の反応は L21 相から B2 相へのTt であると見なされる．この結果を基に相図を描くと図 2(右)のようになる．これより，規則度の制御を行うための時
効熱処理温度が決定される．
図に各温度にて熱処理を施した Mn2VAl ( Mn50V25Al25 )ンラインカラー)合金の粉末 X 線回折( XRD )パターンを示す． 1173 K, 1093
K，および 673 K は Mn2VAl にとってそれぞれ A2, B2, L21型規則構造を示す温度であることが，図 2(右)の相図より判断される． 1173 K 熱処理試料の XRD パターンでは非常に弱い 200 超格子反射が観測され，冷却中にわずかに B2 相に規則化したものと考えられる． 1093 K 熱処理試料では強いし，概ね A2, B2, L21 相と 3 種の相が得られた．


Mn2VAl ホイスラー合金の磁性に及ぼす規則度の影響

200反射が観測されることから，ほぼ完全な B2 相が得られ

図(左)は各温度(1173, 1093，および 673 K)にて最終熱たと言え， 673 K より徐冷した試料では 200 と 111 の超格子処理を施した試料の 5 K における磁化曲線である．2 段階時

反射の両方が観測されることから L21 相に規則化したと考効を施して得た L21 相の試料は磁場印加に伴いすぐに飽和えられる．しかしながら，これらの超格子反射強度は図中のするような磁化曲線を示す． Arrott Plot より自発磁化を求一番下の計算による回折パターンと比べて強度が弱く，L21

めたところ，磁気モーメントの総和は 1.94 mB/f.u. であり，相の規則度は低いと思われる． 1473 K にて溶体化熱処理を

理論計算値の 1.98 mB / f.u. とほぼ等しい(7) ．一方， B2 相の施して急冷して得た試料は逆位相境界が導入されて規則度が磁化曲線はすぐに飽和するものの磁気モーメントの値が進みにくいと考えられる．よって，比較的高い温度にて熱処

1.76 mB/f.u. と L21 相の値より小さく，規則度の低下が影響

理を施してドメインを大きく成長させてから 673 K にて熱しているものと考えられる．673 K で熱処理を施し，規則度処理を施した(2 段階時効)試料の XRD パターンでは，計算の低い L21 相の磁化曲線は磁場印加に伴い緩やかに飽和しによる回折パターンとほぼ同等な111反射強度が見られ，規ている．これは組織が細かく，強磁性を示す逆位相領域の磁則度の高い L21 相が得られたことが分かる．このように，区が逆位相境界によってピン止めされていることによると考熱分析の結果を基に熱処理条件を変えることで規則度を制御えられる．規則度によって磁気的性質が大きく異なるような




最近の研究

図4

Mn2VAl 合金の 5 K における磁化曲線(左)と熱磁化曲線(右)．内挿図は 1173 K から急冷した試料の熱磁化曲線(SC徐冷，WQ急冷)．(オンラインカラー)

Ni2Mn(Al, Ga)においても，逆位相境界によって囲まれる領域のサイズと磁化曲線の挙動が系統的に調べられている(21)(22)．A2 相の磁化曲線は 50 kOe の磁場においても飽和せず，磁化の値も小さく，反強磁性的様相を示していることが分かる．
各試料における熱磁化曲線を図 4(右)に示す．L21 相の熱磁化曲線は温度上昇に伴い減少し，キュリー温度( TC )は

図5

768 K であることが分かった． B2 相の熱磁化曲線は 650 K

1173 K より急冷して得た Mn2VAl 粉末中性子回折パターン(上)．100回折ピーク(左下)とその積分強度の温度依存性(右下)．(オンラインカラー)

近傍でステップを示した後，L21 相の熱磁化曲線と重なり，同じキュリー温度を示した．これは，温度上昇中に B2 相から L21 相に規則化したものと考えられ，図中の点線の外挿存性を図 5 (下)に示す．なお， Mn2VAl/ Fe 単結晶積層膜により， B2 相の TC は L21 相より数十 K 低いと推定される．

ついて磁気特性が調べられ，交換バイアス効果が報告されて内挿図に A2 相の試料の熱磁化曲線を示す．磁化の値は温度いる．このことからも，Mn2VAl の不規則相は反強磁性であ上昇に伴い増加し，617 K にピークが観測されることから，るといえる(24)(25)．

A2 相はこの温度にネール温度(TN)を有する反強磁性である

ことが分かる．700 K 近傍で急に磁化が増大しているのは，規則化して強磁性になったからであると思われる．



Mn2VAl の電子状態

上述のように，Mn2VAl の熱処理温度を変えることで規則

熱磁化曲線において 617 K に観測されるピークがネール

度を制御することが可能であることを示した．ここでは，規温度であるかを調べるために，粉末中性子回折測定を行った

則度によって電子状態がどのように変わるかを理論計算した結果を図に示す．測定は，オーストラリアの中性子研究所

結果を示す．図に L21, B2, A2 相を仮定した場合の Mn2(ANSTO: Australian Nuclear Science & Technology Organi-

VAl の電子状態密度を Korringa Kohn Rostoker ( KKR )法

sation )に設置されている WOMBAT ( High Intensity Neu-にコヒーレントポテンシャル近似( CPA )を導入して得た結tron Powder Diffractometer ) に て 295 K か ら 525 K の 温 度果を示す．L21 相に規則化した場合，アップスピンバンドの領域にて行われた．測定時の中性子の波長は 0.154 nm であフェルミ準位近傍にギャップを有するハーフメタル型の電子

る． A2 相( bcc )としての 110, 200, 211 のような基本反射の状態であることが分かる． V と Al が不規則化した B2 相で指数が付けられている回折ピークは比較的シャープで半値幅はある程度は高いスピン分極率が維持されているが，3 種のが狭いのに対し，図中に赤字で示すような超格子反射として元素がすべて不規則化した A2 相ではギャップは完全に消失指数が付けられる回折ピークはブロードである．これは，している． L21 相と B2 相の基底状態の磁性はフェリ磁性でA2 相領域から急冷される過程で B2 相が導入されたことにあるのに対し，A2 相では常磁性が最も安定である，という起因する．さらに，100, 111などの低角側のピークでは回折結果であった．これは，A2 相が反強磁性であるという前節

強度が温度上昇に伴い低下する成分が含まれていることが分の実験結果とは異なるが，それは，実験的に得られた A2 相

かる．これは磁気反射に相当し，不規則相 bcc 型 CrMn とが完全に不規則化しているわけではないからであろう．規則

同様に，bcc 結晶格子の体心とコーナーに位置する原子の磁度が磁性に及ぼす実験，および理論計算で得られた結果を表気モーメントが反強磁性的に結合した磁気構造であることがにまとめる．

示唆される(23)．100反射ピークの拡大図と積分強度の温度依

ま て り あ 第60巻 第 4 号(2021)
Materia Japan




図6

表1

Mn2VAl ホイスラー合金の L21, B2, A2 型構造の電子状態密度．(オンラインカラー)

Mn2VAl ホイスラー合金の L21, B2 ，および A2 相の磁気特性と格子定数．実験による格子定数は，室温で測定した X 線回折パターンを解析して得た．
L2 1

B2

A2

理論

フェリ磁性
a＝0.5722 nm
Mtot＝1.93 mB/f.u.

フェリ磁性
a＝0.5733 nm
Mtot＝1.27 mB/f.u.

常磁性
a＝0.5705 nm

実験

a＝0.5833 nm
Mtot＝1.94 mB/f.u.

a＝0.5891 nm
Mtot＝1.76 mB/f.u.

反強磁性
a＝0.5890 nm

図7

XX ′
YZ 四 元 系 ホ イ ス ラ ー 合 金 の 結 晶 構 造(26) ． 右 の〈 111 〉方向の原子の並びは LiMgPdSn 型構造の場合である．このとき，各原子の価電子数の大きさは， X ＞＞Y の順である．(オンラインカラー)
X′

図8

CoVMnAl 合金の DSC 曲線(左)と 5 K における磁化曲線(内挿図)，および熱磁化曲線とその温度微分(右)(26)．(オンラインカラー)

. CoVMnAl 四元系ホイスラー合金の規則度と磁気特性
CoVMnAl 合金は，いわば Co2VAl と Mn2VAl ホイスラー

合金の混晶系であると見なすことが出来る．前々章でも述べたように，四種の元素から構成される四元系(擬三元系)ホイスラー合金は，スピンギャップレス半導体型電子状態
や(14)(16) ，ハーフメタル型電子状態を有する完全補償型フェリ磁性体(17)(19) などが提案されており，近年注目されている物質群である．本合金系においても，原子配列や規則度の違いは磁気特性や電子状態に影響を及ぼすと考えられることから，粉末中性子回折測定を行い，原子配列を決定した．
図に三種の遷移金属元素と一種の半金属か半導体元素から構成される，四元系ホイスラー合金の結晶構造を示す．ちなみに，この模型は分子模型キットを購入して筆者が組み立てたものである．三種の遷移金属元素の価電子数が多い順番に X, X ′, Y の位置を占める場合がエネルギー的に安定であることが第一原理計算により示唆されており(14)(16) ，この場合の結晶構造のプロトタイプは LiMgPdSn である． CoVMnAl 多結晶合金を作製し，均一化熱処理を施して DSC 測微分)，それぞれ 11 K と 48 K であり，Tt より高い温度から定を行った結果を図(左)に示す(26)．昇降温過程において急冷した試料の方が，磁性がやや強い．これらの試料につい同じ温度( 1268 K )にピークが観測されることと，その温度て粉末中性子回折測定を行い， Zcode でリートベルド解析

が Co2VAl と Mn2VAl の Tt の ほ ぼ 中 間 の 値 で あ る こ と かを行った結果を図に示す(26)(28) ．中性子回折測定は，大ら，それが CoVMnAl の Tt と捉え，それよりも高い温度で強度陽子加速器施設( J PARC )の茨城県材料構造解析装置

ある 1373 K から急冷した試料と 0.6×Tt に近い 873 K にて

( iMATERIA )を用いて，飛行時間( T.O.F )法にて室温で行熱処理した試料について磁化測定を行った結果を内挿図に示った． CoVMnAl を構成する Co, V, Mn は原子番号が互いす．磁場印加に伴いすぐに飽和するような磁化曲線が両者にに近く，原子散乱因子の差が小さいことから， X 線回折において観測されるが，磁化の値はどちらも小さく，前者におよって原子配列を決定することは困難である．一方，中性子

いて 0.04 mB/f.u.，後者において 0.15 mB/f.u.，キュリー温度の散乱長はそれぞれ三者三様の値を有することから( Co:

も図 8(右)の熱磁化曲線に示すように(内挿図は磁化の温度2.49, V: －0.38, Mn: －3.73)(29)，本合金については粉末中性




最近の研究

子回折で厳密に原子配列や規則度を決定することが可能であCo と Mn が不規則化することでフェルミ準位近傍の擬ギャる．リートベルド解析より決定した，原子のサイト占有状態

ップは完全に消失してしまうことが示唆される．LiMgPdSnを表に示す．本実験では，873 K で熱処理を行った試料は型の原子配列を実現させようとするのであれば， Tt を高くL21b 型， 1373 K より急冷した試料は B2 型構造から少し配するような他の Z 元素で Al を置換したり，電子状態を維持

列の乱れた構造(B2like)であった．L21b は図 1 の L21 構造

しつつ，化学的な相互作用があまり似通っていない遷移金属と空間群は同じであるが，8c サイトが Co と Mn でランダム

元素の組み合わせによるホイスラー合金の設計が必要となろに占められている．LiMgPdSn では Co と Mn がそれぞれ異う．

なるサイトを占有しており，空間群は L21 や L21b とは異な

.

る．

第
回猿橋賞を受賞して図に CoVMnAl 合金の LiMgPdSn と L21b 構造の場合の第 一 原 理 計 算 に よ り 得 た 電 子 状 態 密 度 を 示 す(26) ．

非常に光栄なことに， 2019 年に第 39 回猿橋賞を受賞しLiMgPdSn 型構造の場合にフェルミ準位近傍で擬ギャップ

た．受賞対象となった研究のタイトルは「ハーフメタルをはを有するような電子状態であることは以前より報告があった

じめとするホイスラー型機能性磁気材料の物性研究」であが(30)(31)，実験で得た試料は L21b 型構造であり，この場合，る．賞については，まてりあの第58巻 9 号に，私の母校(奈良女子大学理学部物理学科)で現在教員をされている松岡由
貴先生の記事が掲載されているので，そちらを参照にして頂きたい(32) ．また，設立者である猿橋勝子先生や賞に関する

図9

表2

CoVMnAl 合金の粉末中性子回折パターン(26) (上 873
K 熱処理，下 1323 K 熱処理後急冷)測定は室温で行った．(オンラインカラー)

図10

CoVMnAl 合金の電子状態密度(26)(上LiMgPdSn 型構
造，下L21b 型構造)．(オンラインカラー)

CoVMnAl 合金の粉末中性子回折パターンより決定した原子配置．LiMgPdSn 型と B2 型構造の場合の原子配置も合わせて示す(26)．
(0, 0, 0)(1/4, 1/4, 1/4)

(1/2, 1/2, 1/2)

(3/4, 3/4, 3/4)

LiMgPdSn

Co

V

Mn

Al

L21b

0.5Co＋0.5Mn

V

0.5Co＋0.5Mn

Al

B2

0.5Co＋0.5Mn

0.5V＋0.5Al

0.5Co＋0.5Mn

0.5V＋0.5Al

B2like

0.4Co＋0.4Mn＋0.1V＋0.1Al

0.7V＋0.1Al＋0.1Co＋0.1Mn

0.4Co＋0.4Mn＋0.1V＋0.1Al

0.7Al＋0.1V＋0.1Co＋0.1Mn

ま て り あ 第60巻 第 4 号(2021)
Materia Japan本もいくつか出版されている(33)(37)．
ハーフメタル型電子状態を有すると示唆される物質群について様々なホイスラー合金を作製し，その基礎物性をかれこもあった．受賞から 1 年後に次の受賞者が発表されたときは，正直なところ，胸をなでおろしたものである．
さて，第 40 回猿橋賞の授賞式が，コロナ渦で延期となっれ 15 年以上も調べている．電子状態を反映するマクロな諸てしまったことは非常に残念である．受賞から 2 年近くが物性から大まかな電子状態を議論することはできても，その経過したことと， 40 周年記念本の出版とやらで記事を書い

特徴を直接的に実証することの重要性を感じ，単結晶の育成

たりして，今までの研究の経過や自分の研究の位置づけ，そに取り組むようになった． JST のさきがけに 2013 年～ 2016

して今後のことなど，色々と考えるきっかけを持つことが出年に採用され，何が何でも成果を出さねばならない状況でも来た．そのなかで，授賞式のひと月前の記者会見の際に会長あった．幸い，放射光を用いた計測グループとの共同研究にや理事の先生方にお会いし，「猿橋賞」のことや猿橋勝子先

こぎつけ，共鳴非弾性 X 線散乱(RIXS)測定を行い，理論計生の賞設立の意図に関する話があったことを思い起こした．

算とのスペクトル比較により，ハーフメタル型電子状態の特

この猿橋賞は，それまでに頑張ったことの，いわゆるご褒美

徴を示唆する研究結果を発表することが出来た(38)(39)．初め

的な賞ではなく，それからさらにもうひと踏ん張りするためて RIXS 実験に取り組んだ物質が 2 章で紹介した Mn2VAlの区切り，の意味があるとのこと．つまり，これから先，研ホイスラー合金であり，育成した単結晶の規則度制御には，究者としてどのように進み，研究を展開させていくのか，そ

上で述べたような基礎研究が必須であった．RIXS に関してして如何に後進を育てていくのか，が問われるとのことであは系統的研究が現在も継続しており，近い将来記事にしよう

る．大そうな宿題を戴いてしまった．

と思う．
恥ずかしながら，「猿橋賞」の存在をずっと前から知って

.

お

わ

り

に

いたわけではない．猿橋勝子先生が創設に尽力された「日本女性科学者の会」より奨励賞を 2014 年に受賞したことで知Mn2VAl, CoVMnAl 合金について規則度や原子配列の違るようになり，新聞で受賞者が紹介されている記事をみて，いが磁性や電子状態に及ぼす影響について調べた研究を紹介

こんな大そうな賞なのだ，と意識するようになった．女性限した．これらのホイスラー合金は 3d 遷移金属元素が主要な定とはいえ，自然科学全分野において年に 1 人しか選ばれ構成元素であるため， X 線回折測定では規則度や原子配列ないのだから，自分には縁の遠い賞であろうと思っていた．

の議論は限界があるにも関わらず，中性子を用いてそれらが年齢制限も段々と近くなり，賞に応募くらいはしてみよう，

きちんと調べられている例は割と少ない．ハーフメタル型電という気がいつしか湧くようになり，まだ早いかな，来年は子状態を有する磁性材料は，その特異性からスピントロニク

してみようかな，と考えているうちに挑戦するにしても残り

スの分野において注目されているが，バルク結晶体の相安定

あと 2 回という年齢になったことで，思い切って応募した性や基礎物性に関する研究も同時に進展するべきであると強のである．推薦は学会などの団体推薦や個人推薦，自薦があく感じている．また，ホイスラー合金にはまだまだ多様な組る中で，私の研究内容を良く理解していらっしゃる，当時のみ合わせがあり，機能性材料の宝庫と言える．これらの合金

東北大学金属材料研究所長・高梨弘毅教授に依頼をした．そ系において物質理解と同時に応用に関連した研究が今後大いの時も，「大きな賞で，(受賞は)なかなか難しいかもしれなに進展することを期待している．

いけれど，最善を尽くしましょう」とおっしゃって下さった．ですから，受賞を知らせた時は大変喜んで頂き，受賞式にもご出席頂いた．

本稿で紹介した研究は，日本学術振興会

科学研究費補助金，科学技術振興機構「さきがけ」の支援の下に行われたも授賞式は， 2019 年 5 月の下旬に東京で行われた．贈呈式のである．ホイスラー合金の研究のきっかけを与えて下さっと記念講演会，および祝賀会が催され，恩師の深道和明先生

た深道和明名誉教授と石田清仁名誉教授，いつも有意義な議や助教時代の上司である貝沼亮介先生をはじめ，お世話にな論をして頂いている貝沼亮介教授，鹿又武名誉教授に，このった方々や大学の関係者に出席して頂いた．父親，主人，姉場を借りて御礼申し上げます．なお，CoVMnAl 合金の粉末も同席してくれた．実は，祝賀会の参加者や挨拶の依頼など

中性子回折実験は，茨城大学・石垣徹教授との共同研究によは受賞者本人が設定するので，まるで結婚披露宴のような気り行われました．多大なご協力に感謝申し上げます．

恥ずかしさであった．祝賀会の最後に，参集した歴代受賞者
がその年の受賞者を囲んで記念撮影をするのだが，間違いな文

献く宝物の写真の 1 枚となった．ハーフメタル型の電子状態を検証するために共同研究を進めてくれた計測グループや理論グループの皆さんも知らせを聞いて大変喜んでくれた．新聞や電子版ニュースで取り上げられたことで，親戚や昔の友
人からの声も届き，改めて賞の大きさを実感する日々である．ラジオやテレビ，一般雑誌からの取材など，初めて経験するようなことが続き，貴重な経験とは思いながらも戸惑い( 1 ) 梅津理恵，大久保亮成，貝沼亮介，石田清仁まてりあ， 49(2010), 462470.
( 2 ) 梅津理恵，許，伊東 航，鹿又 武，貝沼亮介まてり
あ，54(2015), 98
104.
( 3 ) R. A. de Groot, F. M. Mueller, P. G. van Engen and K. H. J.
Bushow: Phys. Rev. Lett., 50(1983), 20242027.
( 4 ) J. K äubler, A. R. Williams and C. B. Sommers: Phys. Rev. B, 28(1983), 17451755.

最近の研究( 5 ) S. Ishida, S. Akazawa, Y. Kubo and J. Ishida: J. Phys. F, 12(1982), 1111
1122.
( 6 ) I. Galanakis, P. H. Dederichs and N. Papanikolaou: Phys. Rev.
B, 66(2002), 174429.
( 7 ) S. Ishida, S. Asano and J. Ishida: J. Phys. Soc. Jpn., 53(1984),
27182725.
( 8 ) R. Weht and W. E. Pickett: Phys. Rev. B, 60(1999), 13006.
( 9 ) K. Ozdog
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ま て り あ 第60巻 第 4 号(2021)
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(33) 女性科学者に明るい未来をの会 編女性科学者に一条の光を―猿橋賞30年の軌跡，ドメス出版，(2010).
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「My Life」Twenty Japanese
Women Scientists，内田老鶴圃，(2001)．
(35) 湯浅 明，猿橋勝子 編女性科学者21世紀へのメッセージ，
ドメス出版，(1996)．
( 36 ) 米沢富美子岩波科学ライブラリー 157 猿橋勝子という生き方，岩波書店，(2009)．
(37) 女性科学者に明るい未来をの会 編私の科学者ライフー猿橋
賞受賞者からのメッセージー，日本評論社，(2021).
(38) K. Nagai, H. Fujiwara, H. Aratani, S. Fujioka, H. Yomosa, Y.
Nakatani, T. Kiss, A. Sekiyama, F. Kuroda, H. Fujii, T.
Oguchi, A. Tanaka, J. Miyawaki, Y. Harada, Y. Takeda, Y.
Saitoh, S. Suga and R. Y. Umetsu: Phys. Rev. B, 97(2018),
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(39) R. Y. Umetsu, H. Fujiwara, K. Nagai, Y. Nakatani, M.
Kawada, A. Sekiyama, F. Kuroda, H. Fujii, T. Oguchi, Y.
Harada, J. Miyawaki and S. Suga: Phys. Rev. B, 99(2019),
134414.
★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★★
梅津理恵
2000年 東北大学大学院工学研究科材料物性学専攻博士課程後期 3 年の課程修了 日本学術振興会特別研究員(PD)，CREST 研究員等を経て2007年 東北大学多元物質科学研究所 助教，金属材料研究所 助教
2013年 東北大学金属材料研究所 特任准教授，准教授
2020年 東北大学金属材料研究所 教授現職
専門分野磁性材料，金属物性◎ハーフメタル型電子状態を有するホイスラー合金，メタ磁性形状記憶合金，垂直磁化膜用強磁性材料，およびスピントロニクス向け Mn 基反強磁性材料などの磁気物性に関する研究に従事．

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梅津理恵

斉藤耕太郎

小野寛太

福島鉄也

黒田文彬

小口多美夫

佐藤和則

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