土木学会論文集B2（海岸工学），Vol. 75, No. 2, I_667─I_672, 2019.

福島沿岸域における台風通過時の出水イベントに伴う懸濁態放射性核種の輸送堆積過程に関する解析德永 夏樹 1・内山 雄介 2・津旨 大輔 3・山田 正俊 4・立田 穣 5・
石丸 隆 6・伊藤 友加里 7・渡邉 豊 8・池原 研 9・福田 美保 101

学生会員 神戸大学大学院 工学研究科市民工学専攻（〒657-8501 神戸市灘区六甲台町1-1）
E-mail: summer.tree.0639@gmail.com
2
正会員 神戸大学教授 大学院工学研究科市民工学専攻（〒657-8501 神戸市灘区六甲台町1-1）
E-mail: uchiyama@harbor.kobe-u.ac.jp3
正会員 （一財）電力中央研究所 環境科学研究所（〒270-1194 千葉県我孫子市我孫子1646）4弘前大学教授 被ばく医療総合研究所（〒036-8560 青森県弘前市文京町１）5（一財）電力中央研究所 環境科学研究所（〒270-1194 千葉県我孫子市我孫子 1646）6東京海洋大学特任教授 海洋観測支援センター（〒108-8477 東京都港区港南 4-5-7）
7東京海洋大学 海洋観測支援センター（〒108-8477 東京都港区港南 4-5-7）8北海道大学准教授 大学院地球科学研究院（〒060-0810 札幌市北区北 10 条西 5 丁目）
9（国研）産業技術総合研究所 地質調査総合センター（〒305-0046 茨城県つくば市東 1-1）
10（国研）量子科学技術研究開発機構 放射線医学総合研究所（〒960-1295 福島県福島市光が丘１番地）
2011 年 3 月 11 日に発生した東北地方太平洋沖地震に伴う津波によって福島第一原子力発電所が被災し，大量の放射性核種が放出された．大気中に放出された核種の大部分は事故直後の風の影響で陸域に沈着したが，原発近傍の河川流域に沈着した核種は，懸濁態として出水毎に海域に放出され，事故後も海洋底生生物系に影響を与えている．
本研究では，高濃度の放射性核種が河道に堆積していたことが知られている福島県新田川を対象に，台風 201326 号に伴う出水イベントに着目し，台風通過直後に実施された海底堆積調査結果と，高解像度海洋モデルを併用することによって新田川起源の懸濁態放射性核種の海底での堆積状況を評価した．さらに，モデルによる底面せん断応力，懸濁質輸送，土砂収支などを解析し，観測された堆積層 137Cs 分布の形成機構に対する合理的な説明を行った．

Key words: sediment transport, suspended radionuclide, cesium inventory, fluvial influence, ROMS

1. はじめに濃度で沈着していることが分かっている．原発から約24km北の福島県南相馬市原町に河口を有する新田川は，比2011年3月11日に発生した東北地方太平洋沖地震に伴う津波によって，東京電力福島第一原子力発電所（以下，

較的流量の小さな二級河川ではあるが，その流域には特に高濃度の137Csが吸着しており，大量の懸濁態137Csが河原発と略称）が被災し，大量の放射性核種が大気および道内に堆積していた１) ．

海洋環境中に放出された．大気中に流出した放射性核種

これに対して内山ら2)（以下，前報）は，JCOPE2-ROMSは事故当時に卓越した南東風によって主に原発北西方向へ輸送され，その大部分が陸域に沈着した．原発周辺の海洋再解析システムによる4段ネスト海洋流動モデル，
混合粒径3次元懸濁質輸送モデル，iRIC-Nays 2DH河川モデ

河川流域に沈着した核種は土砂などの鉱物系粒子に強く

ル，気象庁GPV-CMWにネストさせたSWAN波浪推算モ

吸着し，懸濁態放射性核種として台風などの出水イベンデルを連成させた超高解像度広領域3次元海洋モデル（図

トのたびに河川を通じて海洋へ流出して海底に堆積して–1）を用いて，2013年10月16日に福島県沿岸に接近した

いる．福島県沿岸域における底質中の放射性核種濃度は

台風201326号（Wipha）による出水イベント時の解析を漸減傾向にあるが，今なお規制値を上回る底生生物や魚行い，河川起源土砂の河口・沿岸域における堆積・侵食介類が捕獲されることがある．したがって，河川から供状況の時空間特性を評価した．しかしながら，前報では給される陸域起源核種の海洋環境中での輸送・堆積過程を定量的に把握し，移流分散経路の特定と堆積に至る詳

現地データとの比較を通じたモデル再解析精度の確認や，海底堆積層中の懸濁態137Cs分布・インベントリなどの定細なメカニズムを理解することは，海岸工学・防災科学・量的な評価は十分になされていなかった．

水産分野などにおいて極めて重要な課題である．

そこで本研究では，Wiphaによる出水イベント直後に陸域空間線量分布調査結果から，特に原発北西部の流実施された海底堆積物コアサンプリング調査結果を用い域にはセシウム137（137Cs）に代表される放射性物質が高て，新田川起源の懸濁態放射性核種の海底での堆積状況

I_667

図−1 4 段ネストJCOPE2-ROMS モデルの計算領域．黒枠：ROMS-L1，赤枠：L2，黄枠：
L3，マゼンダ枠：L4 の計算領域を表す．

図−2 観測領域（新田川河口海域）．黒円・白円：新田川および原発からの距離，緑星：新田川河口，黄色星：北から真野川，太田川，請戸川，
黒丸：原発，カラー：水深（m）・右：新田川河口拡大図．

を実証的かつ定量的に評価することを主たる目的とす

表−1 新田川河口域モデル（ROMS-L4）の計算条件

る．さらに，疎らな観測データを補完するために，前報で実施した数値解析結果を用いて，出水後の懸濁態核種や混合粒径土砂の分散堆積形成メカニズムや，台風Wipha以前の出水履歴に関する考察を行なったので，その結果を報告する．

計算期間
格子数
境界条件
海上風海面フラックス
海表面温度2. 研究方法

河川流量(1) コアサンプリング調査

海底地形
波浪

台風 Wipha 通過後の新田川河口海域において，合計

2013 年 10 月 1 日～2013 年 11 月 30 日
1,024 × 512 × 32 層，水平解像度：50 m
ROMS-L3（2 時間平均値）を線形補間
気象庁 GPV-MSM（1 時間値）
NOAA COADS（月平均気候値）
AVHRR Pathfinder（月平均気候値）
HYDREEMS 推算値（日平均値），新田川のみ iRIC-Nays 2DH 推算値（1 時間値）
内閣府中央防災会議・地形データ
CWM-SWAN 推算値（3 時間平均値）

表−2 マルチクラス土砂モデルパラメータ8 地点（Sta.1〜Sta.8）で潜水士による海底堆積物のコアサンプリングを行った（図–2）．底質採取は沿岸部

class

ρs
kgm -3ws
mms -1

EuKgm -2s -1

τcrNm -2

浅海域において北から順に Sta.１から Sta.5，沖合海域

dµm

sand

1252650

9.4

2.5 × 10 -30.15-40.070.02

において Sta.6 から Sta.8 を定義して 1 回のみ行った．

silt

2426500.41.0 × 10

海象条件やロジスティクスの関係でコアサンプリング

clay

42650

0.1

1.0 × 10 -4

は 2 回に分けて行った．すなわち，沖合の Sta.6–8 の 3

ただし，d：中央粒径，ρs：土粒子密度，ws：沈降速度，Eu：再懸濁率，τcr：限界せん断応力．

地点では台風通過 2 日後の 2013 年 10 月 18 日に，沿岸部の Sta.１–5 の 5 地点では台風通過 15 日後の 10 月 31日に実施した．なお，Sta. 1 は新田川河口北部の原町火力発電所の防波堤内，Sta. 2, 3 は新田川河口直近に位置しており，Sta. 1〜6 はいずれも河口から 5 km 圏内に位置する．
採取したコアサンプルは速やかに実験室に持ち帰り，底面からの距離に応じて分割し，それぞれを粒度分析，Cs137 濃度分析等に供した．
(2) 数値モデル
使用した海洋モデルは，内山ら3)によって開発された
JCOPE2再解析値を最外側方境界条件とする福島県沿岸域を対象とした4段ネストJCOPE2-ROMS海洋循環再解析システムである．本稿ではこのうち，新田川河口域，原発，現地観測位置を含む約25 km × 50 kmの領域を鉛直32層，水平解像度50 mで表現したROMS-L4モデルの結果を使用する（図–1，表–1）．2013年10月16日に海域に最接近した台風201326号に伴う出水イベントを解析対象とし，L4モデルの計算期間は2013年10月1日から11月末までの2ヶ月間とした．海洋モデルの水平解像度は約10 km(JCOPE2) → 3 km (ROMS-L1) → 1 km (L2) → 250 m (L3)→ 50 m (L4) へ順次細密化されている．
L4領域内に河口を有する5本の河川（いずれも二級河川）のうち，新田川を除く4河川に対しては電中研
HYDREEMSモデルによる日平均淡水フラックスの推算値3)を与えた．陸域からの土砂流入は新田川についてのみ考慮し，新田川の淡水流量および流入浮遊土砂量は河川モデルiRIC-Nays 2DHから得られる下流端での１時間毎の計算結果を与えた．L4モデルでは混合粒径土砂およびそれに吸着した懸濁態137Csの3次元移流拡散，海底での再懸濁および堆積を考慮した．土砂特性はiRIC-NaysI_668

図−3 堆積層表層の懸濁態 137Cs 濃度(Bq/kg）．円の大きさは値に対応．黒丸：観測地点位置．

図−4 図−3 と同じ．ただし単位底面積あたりの 137Cs インベントリ（Bq/m2）．

図−5 図−3 と同じ．ただし堆積層表層の中央粒径（mm）．

表–3 コアサンプリング調査結果一覧．DNR：新田川河口からの距離，D1F：福島第一原発からの距離．
LatitudeLongitude

(oN)

(oE)

137.658

141.025

10/31/2013

237.638

141.028

337.633

141.027437.625537.617

6

Sta. #

Date

Depth

Surface 137Cs

Inventory

d50(Bq/kg)

I (Bq/m2)(mm)

DNR (km)DF1 (km)

5

2.39

26.7

67.04

11616

182

10/31/2013

5

1.76

24.5

94.42

9055

231

10/31/2013

7

1.42

23.4

17.73

3502

231

141.025

10/31/2013

5

1.41

23.4

4.21

2581

372

141.025

10/31/2013

5

2.39

22.3

8.5

955

260

37.651141.061

10/18/2013

25

5.0

27.0

104.0

66155

86

7

37.630141.134

10/18/2013

35

10.0

25.0

5.9

865

371

8

37.630141.150

10/18/2013

30

12.0

31.0

5.2

1108

87h (m)2DH計算条件と整合させ，activeトレーサとして粒径質表層の 137Cs 濃度は直近の出水の影響を強く反映して125µmの細砂，24µmのシルト，4µmの泥の計3画分の混合粒径土砂を導入した（表–2）．再懸濁に関連する底面いるため，注目している Wipha による主に新田川から供せん断応力は波−流れ共存場に対するSoulsby式4)で評価の 137Cs 濃度は河口北側の原町火力発電所防波堤内の Sta.

した．海底堆積層は海底表面に厚さ3mmの交換層を定義

1，河口付近の Sta. 2, 3，そして沖合の Sta. 6 で大きい値し，その下に厚さ10mの海底基層を定義した．交換層かを示している．その一方で，河口南側の Sta. 4, 5 と沖合ら海水への侵食量に応じて，同画分・同量の土砂が基層の Sta. 7, 8 では比較的小さい値を示している．したがっから供給される．逆に土砂が海水中から交換層に堆積して出水の影響は，おおよそ新田川河口 5 km 圏内に限定た際には，交換層から基層に堆積した土砂の同画分・同されていたと判断される．

量の土砂が混入するようにモデル化した．したがって，(2) 過去の出水イベントの履歴給された懸濁態 137Cs 分布に対応すると考えられる．
表層

交換層の厚さは常に一定に保たれ，基層の厚さのみ変化

図–4 は単位海底面積あたりの堆積層内懸濁態 137Cs 存する．流入土砂に吸着した懸濁態137Cs量は，解析期間に在量，すなわち次式で表されるインベントリ I（Bq/m2）：

おける新田川流域の平均沈着量推定値703 kBq/m2を用い，!!

𝐼=混合粒径粒子に拡張したHe & Walling式5)によって比表!!!!!

面積の冪関数として粒径クラス毎に評価した．なお，モデル内では掃流砂，溶存態137Csと懸濁態137Cs間での相変

1 − 𝜆 𝜌! 𝐶! 𝑑𝑧(1)の空間分布を示す．ここに，λ：堆積層の間隙率（無次元，化，堆積層への動的な吸脱着等は考慮しない．モデリン

λ = 0.4），𝜌! ：底質中混合粒径土砂の重量密度（kg/m3），

グのさらなる詳細については既報2), 3) を参照されたい．

Cr：堆積層中の懸濁態 137Cs 濃度（Bq/kg），h：水深（m），zv：懸濁態 137Cs がゼロとなる堆積層深さ（m）である．
ただし観測データの制約上，zv は 10 cm と仮定した．137Cs

3. コアサンプリング結果

インベントリの分布傾向は河口や防波堤内で高いなど，表層 137Cs 濃度の分布傾向と定性的に一致していること(1) 台風 Wipha 出水イベントの影響
コアサンプリング観測の主要な結果一覧を表–3 にまとめた．このうち，海底堆積層表層（海底面下 0〜1 cm）の 137Cs の観測結果をバブルチャートで示す（図–3）．底が分かる．インベントリは原発事故から Wipha 通過までの約 2 年半に生じた出水の履歴効果を反映しているため，両者が類似した分布特性を有するということは，Wipha

I_669

に強く影響する懸濁質の中央粒径分布は，当然ながら河川や海域堆積層を供給源とした混合粒径土砂の輸送・堆積過程の結果として形成されたものである．以下では，数値モデルの結果を用いて，海底面での再懸濁と沈降を支配する底面せん断応力，局所的な堆積侵食を決定づける土砂収支，海域の残差流による土砂供給源からの移流効果の3つの要素の寄与を検討することで，観測された
137

Cs分布の形成機構を考察する．

(2) 底面せん断応力と再懸濁・沈降特性
底面せん断応力 τb は波–流れ共存場に対するSoulsby式4)を用いて評価しており，底層位相平均流による底面摩擦と，海底面に作用する波の軌道流速による底面摩擦の2つの効果により変化する．τb が限界せん断応力 τcr 以

図–6 4 段ネストモデルによる計算期間（10/1–11/30）の時
間平均底面せん断応力（カラー），底層残差流速ベクトル，
円は中央粒径の観測値（図–5 と同じ）．

下の場合は，海水中の粒子はその沈降速度によって海底面に堆積するが，τ crを超えると堆積層表層の土砂が再懸濁し，海底面上の流れによって輸送される．粒径が小さによる出水と過去の出水時では概ね同様のプロセスで懸いほどτcrも沈降速度も小さいので（表–2），粒径の小さ濁質の輸送と堆積が生じたことを示唆している．

な土砂ほど小さいτb（弱い外力）でも再懸濁し得る．

(3) 懸濁質粒径の 137Cs 空間分布への影響
懸濁態

図–6は，解析期間である10/1から11/30まで時間平均さ

137

Cs の輸送機構を評価するためには，吸着している懸濁質（土粒子）の粒径別の輸送堆積過程を評価す

れた底面せん断応力と底層残差流速の空間分布に，堆積層表層の中央粒径の観測値を重ねて表示したものである．

ることが重要となる 2), 3)．化学的には，137Cs は懸濁態粒

底層では沖から岸に向かう残差流が卓越しており，解析子の表面張力や帯電量の影響を強く受けて吸着するため， 期間を通じて平均的には岸向き底層土砂輸送が生じてい吸着量は比表面積に比例することが知られている．例えたことが示唆される．平均底面せん断応力τbは，波浪のば球状粒子を考えると，単位体積あたりの表面積である作用が卓越する海岸沿いで大きく，沖合では小さい．全比表面積は， 4𝜋 𝑑 2 !

4π 𝑑 2 ! 3 = 6 𝑑である

体的には τb が大きい場所ほど中央粒径が大きいことがので，粒径 d に反比例することが直ちに理解される．つ分かる．また，防波堤内の遮蔽域や，河口前面海域では τb

まり，粒径の小さな懸濁態粒子ほど比表面積が大きく，は相対的に弱く，粒径は小さくなる傾向にある．特に後137Cs が付着しやすいことになる．
海底堆積層（表層）を構成する懸濁態粒子の粒度分布

者の河口前面海域は，河口テラス地形による波向の発散から求めた中央粒径d50の空間分布を見ると（図–5），全に対する相反する2つのプロセスが想定される．
モデルの体的に海岸沿いの粒径は大きく，沖合では小さいことが結果は，前者の機構による波浪減衰効果の優位性と，そ分かる．
海岸沿いにおいては概ね細砂が卓越しているが，れに伴ってτb 減少が卓越することを示している．以上の防波堤内のSta.1ではシルト・粘土分が多く，粒径がかなように，海底面に作用する τb と底質粒径には良好な相関り小さい．放射性核種の供給源となる新田川河口近くに関係があることが確認される．

位置するSta.2, 3は，河口南側のSta.4，Sta. 5と比較して中央粒径が小さく，高濃度の表層 Csが存在している（図(3) 局所的な土砂収支と懸濁質輸送特性
侵食・堆積は，3次元的に海域を輸送された懸濁質フラ–3）．このことから，中央粒径と137Cs付着量には良好なックスの発散収束に対応している．つまり，137と，河口からの沖向き流れによる波高増幅というτb 変化負の相関があると判断される．なお，河口から約10 km地点のSta. 7では，沖合であるにも関わらず例外的に中央𝜌! 1 − 𝜆137

粒径が大きく，懸濁態 Cs濃度もインベントリも小さい．

𝜕ℎ!
=𝜕𝑡!

!
!!

𝐶! 𝐮! 𝑑𝑧∇! ∙(2)!!!という関係にある．ここで，hb：（時間変動する）海底

4. 考察

面高さの偏差，Cn：粒径クラスn土砂（懸濁質）粒子の重量濃度（kg/m3），n = 1, 2, 3：細砂・シルト・泥，uH：水(1) 数値モデル再解析値を用いたメカニズムの検討
コアサンプリングの結果から，底質中の懸濁態137Cs濃平流速ベクトル（m/s），∇H：水平空間偏微分演算子，η：度・インベントリはそれを吸着させている懸濁質の粒径侵食量（すなわちhbの時間積分値）は，土砂輸送水平発137

別堆積量と密接な関係があることが示された． Cs分布

海面水位（m），である．したがって，懸濁質の堆積・散の局所的な時間積分効果を表すことになる．

I_670

図-7 数値モデルによる 2013 年 10 月 1 日を基準とした 11 月 30 日の土砂堆積量空間分布（kgm -2）．左から，細砂，シルト，泥，および三画分合計値であり，青は侵食，赤は堆積を表す．円の大きさは中央粒径観測値に対応（図-5 と同じ）．

図-8 図-7 と同じ．ただし円の大きさは 137Cs インベントリ観測値に対応（図-4 と同じ）．

砂輸送パターンの影響を受けて侵食されるSta.7などの海域では粒径の大きな懸濁粒子が出現しやすく，懸濁物供給源である河口などの周辺の堆積傾向が強い場所では，粒径が小さくなることが分かる．
次に，同じ侵食堆積量分布に堆積層中の137Csのインベントリ観測値を重ねてみると，今度は逆に堆積域で137Csインベントリが大きく，侵食域では小さい（図–8）．特に原町発電所沖合海域に位置するSta. 6は，新田川河口から離れているにも関わらず堆積傾向にあり，堆積域が領域北側から発電所防波堤に沿って南東方向へ伸びていることが分かる．この堆積域では底質粒径が小さいことから，シルト・泥の細粒分輸送・堆積が重要な役割を果たしていると考えられる．それを確認するために，細粒子

図−9 4 段ネストモデルによる計算期間（10/1–11/30）の時間平均値として求めた表層残差流速の絶対値（カラー，m/s）とベクトル．

が最も影響を受ける表層流のパターンを見る．図–9は計算期間の2ヶ月間全体に対する時間平均表層流速（表層残図–7は計算期間全体で時間積分された粒径クラス別の土砂の堆積侵食量分布（重量換算値）と，観測による堆積層表層の中央粒径分布を示している．新田川河口域では沖合10 km程度まで全体的に侵食が卓越しており，沿岸域，原町火力発電所の北および東側海域，新田川河口域，その南方に位置する太田川河口周辺で堆積傾向にある．このとき，全体的に堆積域では粒径が小さく，侵食域では粒径が大きい．つまり，外力の強い沿岸域や，土差流）を表している．全体的に南南東方向への平均流が卓越しており，海岸線の湾曲部，大型海岸構造物（新田川河口から約2 km北に位置する原町火力発電所防波堤等），河口地形（太田川）などの影響を受けた強い沖向き流れが数か所で発現している．新田川周辺域では，その北側（真野川），南側（太田川）での出水の影響を含んだ沖向き流れ，防波堤を迂回するように発達する東寄りの表層流が見られ，構造物や河口地形，河川流出など

I_671

が平均流構造を改変することが明確に示されている．防•河口や海岸構造物近傍海域では細粒土砂が堆積し，波堤沖側の Sta.6は表層流が強い場所に位置しているこ

吸着した 137Cs は高濃度化する．一方で，波浪などとから，北側海域からの細粒土砂輸送の影響を受け，弱の外力や土砂輸送パターンの影響を受けて侵食傾

い底面せん断応力によって細粒分の集積域が形成された向にある海域では粗粒化が進展し，懸濁態 137Cs 濃ものと考察される．

度およびインベントリは逆に低くなる．
謝辞：本研究は科学研究費（15KK0207，18H03798）お5. おわりによび弘前大学被ばく医療総合研究所・重点共同研究 D の本研究では，2011 年 3 月に発生した福島第一原発事故を発端とした，新田川からの出水に伴う福島県沿岸域における懸濁態 137Cs 輸送・堆積特性に着目した解析を行った．特に 2013 年 10 月の台風 Wipha 通過に伴う出水イベ援助を受けた
参考文献
1)

ント直後に実施された海底堆積物調査結果と，それを再現する高精度海洋モデルを用いた解析を行い，以下のような結論を得た．
•2)

現地観測結果から，河口や防波堤近傍を中心に高濃度の懸濁態 137Cs 堆積が生じていること，その分布は堆積層表層の中央粒径とよい相関があることが示された．

•懸濁態 137Cs は，堆積層表層分布，コアデータを鉛

3)直積分したインベントリ分布ともに同様な空間分布パターンを示していた．このことから，着目した 201326 号台風イベントだけではなく，過去の出4)

水の履歴効果も今回の解析結果と同様のメカニズムで発生していたことが示された．
•

数値モデルによる底面せん断応力，残差流による懸濁質輸送，局所的土砂収支に対応する侵食・堆5)積パターンは，現地観測結果を定性的によく説明しており，モデルの妥当性を示すとともに観測による懸濁態 137Cs 分布パターンの形成機構について

Nagao, S., Kanamori, M., Ochiai, S., Inoue, M., andYamamoto, M.: Migration behavior of 134Cs and 137Cs inthe Niida River water in Fukushima Prefecture, Japan
during 2011–2012. J. Radioanalytical and NuclearChemistry, Vol. 303(2), pp. 1617-1621, 2015.
内山雄介，東 晃平，小谷瑳千花，岩崎理樹，津旨大輔，上平雄基，清水康行，恩田裕一：台風 201326 号出水に伴う新田川起源懸濁態放射性核種の沿岸域でのインベントリ解析，土木学会論文集 B2（海岸工学）, Vol. 73, No. 2, pp.
I_685-I_690, 2017.
山西琢文，内山雄介，岩崎理樹，清水康行，津旨大輔，三角和弘，恩田祐一：出水イベントに伴う福島新田川河口周辺海域における懸濁態放射性核種の海洋分散について，土木学会論文集 B2（海岸工学）, Vol. 72, No. 2, pp. I_757-I_762,
2016.
Soulsby, R. L.: Bed shear-stresses due to combined waves andcurrents, In: Advance in Coastal Morphodynamics, Eds.: M.
Stive et al., pp. 4-20-4-23, Delft Hydraul., Delft, Netherlands,1995.
He, Q. and Walling, D. E.: Rates of overbank sedimentation on
the floodplains of British lowland rivers documented using
fallout 137Cs, Geografiska Annaler. , Ser. A, Vol. 78, No. 4, pp.
223-234, 1996.
（2019.3.13受付）

明確な解釈を与えた．

COASTAL TRANSPORT OF SEDIMENTS AND SUSPENDED RADIOCESIUM IN
THE FUKUSHIMA COAST DUE TO A TYPHOON-INDUCED FLOOD EVENT
Natsuki TOKUNAGA, Yusuke UCHIYAMA, Daisuke TSUMUNE,Masatoshi YAMADA, Yutaka TATEDA, Takashi ISHIMARU, Yukari ITO,
Yutaka WATANABE, Ken IKEHARA and Miho FUKUDAThe Fukushima Nuclear Power Plant (FNPP) accidentally leaked substantial amount of radiocesium to theenvironment in March 2011. Most of the radionuclide released into the atmosphere was deposited on the land
surface, which have been delivered through hydrological processes into the ocean. This study investigates theoceanic dispersal and inventories of the sediments and suspended radiocesium deposited in the ocean floor derived
from Niida River due to the storm and subsequent flood event associated with Typhoon 201326 (Wipha) passed off
the Fukushima Coast in October 2013. The model results were diagnosed with a guide of several in situ
core-sampling data collected after the storm. We examined the accumulation and erosion of the sediments andresultant suspended radiocesium distribution around the river mouth and nearshore areas along the Fukushima Coast.

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