会場 A
領域 3, 4, 5

A-1

マイクロメートルスケールのらせん軸長を有するキラル磁性体 CrNb3 S6 単結晶試料における磁化過程のサイズ効果
九工大院工 A , 広大キラル国際研究拠点 B , 東大総合文化 C , 東邦大理 D , 岡山大異分野基礎研 E , 広大院理F

大隈理央A , 若山登 A , 田中将嗣 A , 美藤正樹 A,B , 篠嵜美沙子 C , 加藤雄介 B,C , 大江純一郎 D , 高阪勇輔 B,E , 秋光純 E , 井上克也 B,F

キラル磁性体 CrNb3 S6 は、強磁性交換相互作用とジャロシ[2] K. Tsuruta et al., J. Phys. Soc. Jpn. 85, 013707 (2016).

ンスキー・守谷相互作用との競合によってキラルらせん磁気[3] K. Tsuruta et al., J. Appl. Phys. 120, 143901 (2016).

構造を示す。らせん軸の c 軸に垂直に直流磁場を印加すると、[4] M. Mito et al., Phys.

Rev.

B 97, 024408 (2018).

キラルソリトン格子 (CSL) と呼ばれる磁気超格子構造が安定化される。また、トポロジカルな性格を有しており、サイズ1.0や形状を変えることでソリトンの出入りの振る舞いが劇的に変わる [1-4]。

5K

M/Ms

0.8

今回、我々は断面積 (Sab ) をサブミリスケール、c 軸長 (Lc )をマイクロスケールに加工したサンプルについて磁気測定を0.60.4

theoreticalcurve行った。図 1 は 5 K における Lc が 10 μ m の試料 A と 3 μ0.2m の試料 B の磁化過程である。c 軸長を短くすることで低磁0.00.0

場領域の上凸の振る舞いが顕著になった。講演では、サブミ

A: Lc = 10μm, Sab = 0.12 mm2
B: Lc = 3 μm, Sab = 0.15 mm20.5

1.0H/Hc

リスケールの領域において系統的に資料サイズを変えた場合

図1. CrNb3S6単結晶の磁化過程のソリトンの出入りについて議論したい。

平均場近似による理論曲線(黒線)と比較すると低磁場領域で上凸の曲線が顕著である。

[1] Y. Togawa, et al., Phys. Rev. B 92, 220412 (2015).

2

A-2

Growth and Magnetism of Kagome Lattice MgMn3 (OH)6 Cl2Department of Physics, Saga UniversityA , Department of Applied Quantum Physics, KB
Md. Mahbubur Rahman BhuiyanA , Takahiro YuasaA , Takeru NumanoA , Ichihiro YamauchiA , XuGuang ZhengA , Tastuya KawaeB

Kagome lattice compounds have received a lot of interest because of exotic magnetic behaviours they exhibit.

Here we report the growth and magnetism of

the S = 5/2 kagome lattice compound MgMn3 (OH)6 Cl2 .
Successful synthesis was realized by solvothermal reaction of MgCl2 . 6H2 O, MnCl2 .4H2 O, and NaOH at hightemperature in water-ethanol solution in nitrogen atmosphere.

The samples were subject to x-ray diﬀraction,

dc magnetic, and neutron diﬀraction experiments. The
refined XRD data showed that the compound crystallizes in the rhombohedral structure with space group R3m, with magnetic ions in the triangular planes almost
completely replaced by non-magnetic Mg2+ .

Fig 1.Temperature dependence of the dc susceptibilitiesχ (left axis) and the inverse susceptibilities 1/χ (rightaxis).

The sus-ceptibility measurement showed antiferromagnetic transition TN at 7.9 K, below which a long-range orderin MgMn3 (OD)6 Cl2 was revealed by neutron diﬀraction.

A-3三角格子物質 Cu(OH)Cl における逐次相転移
佐賀大学物理 A

沼野壮A , 湯浅貴裕 A , 鄭旭光 A

近年、我々は 3d 磁気イオンからなる M 2 OH3 X [M: 3d磁 気 イ オ ン; X: ハ ロ ゲ ン イ オ ン] 物 質 群 の 幾 何 学 的 フ ラ
ス ト レ ー シ ョ ン を 研 究 し て お り 、多 く の 物 質 に お い て 特
異 な 磁 気 状 態 が 存 在 し て い る こ と を 見 出 し た 。近 縁 物 質
で磁性イオンが三角格子を形成する Cu(OH)Cl にも着目し、幾何学的フラストレーションの存在、TN = 11 K での 反 強 磁 性 転 移 お よ び 磁 気・格 子・誘 電 の 相 関 を 報 告 した P hys. Rev. M ater. 2, 104401 (2018)］。その中で、T ∗ 〜 5 K での誘電率異常を観測した。今回は、さらに高品質な単結晶を成長し、磁化率測定により T ∗ 〜 5 K で磁気状態の変化を観察できた（図１）。詳細は当日報告する。

3A-4

幾何学的フラストレーション物質
佐賀大学物理 Aparatacamite Cu2 (OH)3 Cl の磁性

湯浅貴裕A , 沼野壮 A , 山内一宏 A , 鄭旭光 A

近年、幾何学的フラストレーションに起因する量子スピン状態の研究は物性物理学の中心テーマの一つになってきている。当研究室では銅水酸塩化物 clinoatacamite Cu2 (OH)3 Cl
等の特有の結晶構造が幾何学的フラストレーションをもたらし、部分スピン液体状態を作り出すことを見出した [1][2]。本研究では clinoatacamite の異形体で結晶対称性が高い paratacamite の単結晶 Cu2 (OD)3 Cl を用いて磁化率測定とミュオンスピン回転・緩和 (µSR) 実験を行った。ミュオンが大きい磁気回転比をもち、非常に敏感な磁気プローブとなることから、 µSR は量子磁性を調べる最適手段である。 µSR 実験の結果より 20 K からの磁気秩序の発生、及び 5.7 K での磁気状態の変化が示唆された (図 1)。詳細は当日報告する。

[1] X.G.Zheng et al., Phys. Rev. Lett. 95, 057201(2005).
[2] X.G.Zheng et al., Phys. Rev. B 71, 052409 (2005).

A-5

s=1/2 正三角スピンリングの NMR
九大院工 A , Iowa State UniversityB , Indian Institute of Technology MadrasC 稲垣祐次A , Qing-Ping

DingB , Panchanan KhuntiaC , 古川 裕次 B , 河江 達也 A
KBa3 Ca4 Cu3 V7 O28 は六方晶（P 63 /mc）に属し、c 面内で Cu2+（S= 1/2）イオンが正三角形を形成している [1]。磁化率や強磁場磁化過程の結果から、三角形内の反強磁性相互作用は約 200K 程度であることがわかっている [2]。50mK までの比熱測定で長距離秩序を示す異常も観測されておらず [3]、低温ではトータルスピンST =1/2 の孤立三角クラスターのみでほぼ磁性を記述できると考えられる。従って、基底状態はカイラル自由度を内包した 4 重縮退状態の可能性があり、詳細を調べる為、本系に対して 51 V-NMR 測定を実施した。

NMR スペクトルは強磁場・低温領域で何等かのスピン構造が固まりつつある様子を示しており、スピン格子緩和時間からも同領域に向かって揺らぎが抑制されていく過程が確認された。当日は結果の詳細を紹介し、本系における基底状態とカイラリティについて議論する予定である。

[1] M. von Postel and M. BuschbaumHk, Z. Anorg. Allgem. Chem. 619, 123 (1993).
[2] H. Sakurai et al. J. Phys. Soc. Jpn. 71, 664 (2002).
[3] P. Khuntia et al. private communication.

4

A-6

Pd0.75 Mn0.25 におけるボロン添加による室温強磁性誘起福岡工業大学 A

北川二郎A , 坂口航平 A

強磁性 Mn 化合物は、Mn の磁気モーメントが大きくなることがあり、注目されている。昔から Mn 原子間距離を長くすると強磁性が発現しやすいことが知られている。しかし、元素添加によって化学的に Mn 原子間距離をコントロールして、室温強磁性の誘起や室温強磁性特性を制御できる化合物はほとんど報告されていない。我々はα-Pd 型スピングラス

Pd0.75 Mn0.25 合金にボロンを添加すると、格子定数が大きくなり、室温強磁性が発現することを発見した。図に室温での磁化率測定結果を示す。母物質 Pd0.75 Mn0.25 は常磁性状態であるが、ボロン濃度 x=0.015 ですでに室温強磁性が誘起されている。室温での飽和磁化は x の増加とともに増加し、

x=0.125 で 2.68 μ B/Mn に達する。キュリー温度もこのボロン濃度で最大値 390 K となった。
発 表 論 文：net:

B-addedNew

ferromag-

alloy

J.

Kita-

Sakaguchi:

JournalofMag-468(2018)

115.

gawa

andK.

netismandMagnetic

A-7

room-temperature

Pd0.75 Mn0.25
Materials

CoFeAl/Ag 界面における抵抗スイッチング現象とスピン依存伝導九州大学大学院理学府 A , 九大理 B , 九大スピンセ C

抵抗スイッチング型メモリは、素子構造の単純さに加えて、得られる抵抗変化が極めて大きいことから、次世代ナノエレク
トロニクスにおいて主要な役割を担うと期待されている。また、スピン依存伝導を利用したスピンデバイスも省エネルギーエレクトロニクスの観点から期待されている。もし、これら２つの特性を持つデバイスが実現できれば、より魅力的な特性が期待できるのは言うまでもない。そこで、本研究では、強磁性/非磁性界面に抵抗スイッチング現象を示す接合を用いて横型スピンバルブを試作し、そのスピン伝導特性について実験的に調べたので報告する。試料は、図に示すような CoFeAl/Agで構成される素子で、界面に形成された Al2O3 と Ag 粒子の移動により、抵抗スイッチング素子を構成する。CoFeAl の伝導電子がスピン偏極しているため、Ag に注入されるキャリアもスピン偏極している。このスピン偏極を別の CoFeAl 電極にて検出する。今回、同素子を用いて、抵抗スイッチング現象、及びスピンバルブ現象の両方を観測することに成功した。

5

伊藤大樹A , 有木大晟 A , 大西紘平 B,C , 木村崇 B,C

A-8

熱起因現象を意識した CoFeB/Pt 二層系におけるスピンダイナミクスの評価
九大理 A , 九大スピンセ B

宮崎圭司A , 屋冨祖稔 A , 金晨東 A , 鄭剛 A , 木村崇 B

強磁性/常磁性二層構造におけるスピンダイナミクスは、スの膜では、熱の方向が反転するため、各種信号の起源の解

ピントルクによるホモダイン磁気抵抗信号とスピン注入によ明に極めて有効である。講演では、各種のスペクトルの磁る逆スピンホール信号が混在する複雑な系である。更に、近場依存性やパワー依存性を紹介し、詳細な起源解明を行う。

年、我々は、強磁性共鳴時に強磁性体が発熱することを確認しており、それによって形成される熱スピン注入の重要性を指摘している。しかしながら、実験で観測される信号の起源を特定するためには、スピン流が熱の流れを変化させた実験が必要となる。そこで今回、我々は、Pt/CoFeB/FzSiと CoFeB/Pt/FzSi の２つの試料を用意し、素子中の高周波電流によって誘起されるスピンダイナミクスを比較することで各種信号変化の起源を考察した。本素子構造においては、高周波電流によるジュール熱が Pt 層から、また、強磁性共鳴に伴う発熱が、CoFeB から発生する。前述の二種類

A-9LiTaO3 におけるラマン散乱分光とフォノンの第一原理計算
九大理 A

河野輝A , 徐維宏 A , 吉瀬みのり A , 佐藤琢哉 A

結晶内の格子振動（フォノン）は物質の対称性を反映するとともに、その多くの物性に影響を与える。フォノンを光学的に観測する手段として、ラマン散乱分光法が挙げられる。光の偏光自由度を制御することで、検出されるフォノンの対称性（モード）を特定することができる。一方、結晶内のフォノンとミクロな原子変位とを対応させて考察したい場合、フォノンの第一原理計算が有用である。
我々は強誘電酸化物 LiTaO3 (0001) を対象としてラマン測定を行い、フォノンの検出とそのモードの特定を行った。また、密度汎関数摂動論（DFPT）に基づいたフォノンの第一原理計算を行った。誘電体物質ではフォノンと分極電場が結合し、LO − TO 分裂が生じる。旧来の計算 [1] では分極を考慮できず TO フォノンの計算しか扱えなかったが、我々は近年の DFPT の実装を用いて TO フォノンだけでなく LO フォノンも取り扱い、フォノン振動数において LO − TO 分裂を確認した。

LiTaO3 (0001) に垂直な入射，散乱光によって検出されるフォノンは、群論を用いた解析によって A1 (LO) モードおよび E (TO) モードの２つと予測できる。ラマン測定の結果から特定されたフォノンと、計算結果との比較を行った。E (TO) モードについては実験と計算のフォノン振動数は一致するが、A1 (LO) モードの場合はしない。一方で、A1 (TO) モードについては [1] で実測された振動数と我々の計算は一致する。このことから我々の計算において LO フォノンの取り扱いに改善すべき点があると考えられる。講演ではそれらの定量的な整合性と考察を報告する。

[1] S. Sanna, et al., Phys. Rev. B 91 (2015) 224302

6A-10非周期構造を有する超格子ポテンシャルに入射する Graphene 中の電子の透過特性
九大総理工 A

小川名太一A , 坂口英継 A

本研究はフラクタル構造に代表される、Cantor 構造を含む関数である。(1) の特徴として、電子がポテンシャルに有した超格子ポテンシャルにグラフェンの電子が入射した

垂直入射しない場合の透過率に自己相似なパターンが対数場合の波動関数の透過率及びコンダクタンスを計算した。

周期的に出現することであるが、この原因は第 2 種 Cheby-Cantor 型構造は、スケール因子 a と分割数 N で特徴づけshev 多項式の有限乗積によるものである。又、透過率の自られる一般化された Cantor 構造を用いており、そのフラ己相似性は、この系に磁場を印加した際のコンダクタンスにクタル次元は ln(N )/ ln(a) である。Cantor 型超格子ポテン現れ、自己相似な構造を持つ振動を有することも報告する。

シャルの幅を L、高さを U0 とすると、ポテンシャルの世
代 n における波動関数の透過率は第 2 種 Chebyshev 多項式

uj (tj ), (j = 0, · · · , n − 1) を用いて厳密に、⎡T = ⎣1 + |g(k, θ)|2 sin2 (qx L/an )

n−1
#j=0

⎤−1

u2j (tj )⎦(1)と 表 せ る こ と が 分 か っ た 。こ こ で g(k, θ) は ポ テ ン シ ャ
ルを透過するグラフェン電子の特性を示す関数であり、tj , (j = 0, n − 1) は世代 j 番目の Cantor 型構造の情報を

A-11

酸素分子ナノロッドの固体相の温度-圧力相図
九工大院工 A , 福大理 B

北村雄一郎A , 美藤正樹 A , 針尾健介 A , 田尻恭之 B

酸素分子は磁気活性な等核二原子分子であり、常温常圧で磁性を持つ数少ない気体分子である。高圧下での酸素分子の300

研究は磁気測定、X 線回折、光学測定、中性子回折、ラマン

250

8.5 nm (α−β)
8.5 nm (β−γ)
24 nm (α−β)
24 nm (β−γ)

Bulk (liquid−γ )分光法、赤外線吸収、電気抵抗測定などの様々な測定方法で200T (K)行われている。本研究では、メソ多孔質構造 SBA-15 中で一次元ロッド状に酸素分子を凝集させた「酸素分子ナノロッド」の固体相の温度・圧力相図をバルク固体酸素分子のそれと比Bulk (β−γ )Bulk (α−β )150100較検討する。

50

図 1 は直径 8.5 nm 及び 24 nm の酸素分子ナノロッドにお0ける固体相の温度・圧力相図である。バルク状態の固体相と012345P (GPa)

比較すると、酸素分子ナノロッド固体相の相転移温度は低温

図1.酸素分子ナノロッドの固体相の温度・圧力相図側にシフトしており、個体数効果が要因であると考えられる。

7

A-12

超高圧実験仕様に開発されたコイル振動型 SQUID 磁束計
九工大院工 A , 阪大リノベ B

近藤広隆A , 柴山慶介 A , 入江邦彦 A , 高木精志 A , 美藤正樹 A , 石塚守 B

10 GPa を超える高圧力下では、ダイヤモンドアンビルセを示す。当日は SQUID − VCM の詳細を説明する。

ル (DAC) の使用が不可欠となるが、そこでの磁気測定は、[1] M.Ishizuka et al., Rev. Sci. Instrum. 66 ,3307 (1995)

大きく電磁誘導を利用した測定方法と超伝導量子干渉素子(SQUID) を用いた測定方法に分けられる。本研究で採用す/ HDC [V/oe]

る VCM (Vibrating-Coil-Magnetometer) 法は、検出コイルを DAC 中の試料周辺で振動させ、SQUID により磁束を検出

×0.45

×20GPa8.8GPa15.7GPa
32.0GPa

VVCMする [1]。

×1800.001 V/Oe

巨大ひずみが初期導入された V の超伝導転移温度 TCを追跡すべく、SQUID − VCM 法による磁気測定を行った

4A-1356789101112T [K]。図 1 に 32 GPa までの圧力下での直流磁化率の温度依存性

図1. SQUID-VCM法によるVの各圧力下での直流磁化率の温度依存性

強磁性/常磁性二層膜構造における高圧下でのスピン依存型熱伝導現象
九大理 A

松友寛太A , 有木大晟 A , 木村崇 A , 光田暁弘 A

強磁性/常磁性重金属の界面では、強磁性近接効果、スピンホール効果、スピンポンピング、ジャロシンスキー守谷相互作用などの数多くの興味深い現象が期待されており、近年、スピン流を用いてそれらの物性を評価する研究が活発化している。一方で、実際の実験において観測される物理量は巨視的な量であり、上記の現象の複数が絡み合って観測されるため、実験結果から微視的な起源を特定するのが困難になっている。
もし、何らかの手法で、界面状態を調整し、その上で系統的な物性実験を行えれば、各種起源の解明に極めて有効になる

P=0.5GPaでの磁気抵抗効果
834.6と期待できる。そこで、本研究では、CoFeB/Pt 二層膜における圧力効果を実験的に調べた。

834.5
834.4

二層膜のスピン流に起因電圧(μV)

834.3

現象に特有の電気伝導特性、及び熱伝導特性を、圧力をパラ

834.2
834.1

メータにして、系統的に測定し、各種信号の起源を解明する。

834833.9
833.8-20-15-10-50磁場(mT)

85101520

A-14

横型スピンバルブを用いたスピンネルンスト効果の観測
九大理 A , 九大スピンセ B

松田亮A , 須小遼河 A , 伊藤大樹 A , 有木大晟 A , NagarjunaAsamA , 木村崇 A,B

スピントロニクス分野の発展に伴い、スピン流と熱の相互ンスト効果、スピンホール効果の実験等の結果を報告する。

作用に起因する各種現象が注目されている。一方で、熱流と磁化の相互作用に起因する磁気熱電効果も存在し、両者は極めて類似の現象を引き起こすため、実験的に観測された信Cu

Cu号の真の起源を見分けることは、容易ではない。我々は、極CoFeAl
Pt

めて最近に観測され始めているスピンネルンスト効果に着Cu

目し、横型スピンバルブを用いた新奇な測定法を考案したのCu

Cuで報告する。試料は、電子線描画装置による微細加工と真空Cu蒸着法、スパッタリング法を用いて作成した Pt,CoFeAl,Cu

Cuの細線で構成される素子である。作製した素子の電子顕微作成したPt/CoFeAl/Cuの細線素子のSEM画像

鏡写真を右図に示す。発表では、同素子を用いたスピンネル

A-15

スピン依存ペルチェ - ゼーベック効果の相関関係の実験的評価
九大理 A , 九大スピンセ B

須小遼河A , 松田亮 A , 伊藤大樹 A , 有木大晟 A , 大西紘平 A,B , 木村崇 A,B異なる金属接合に電流を流すことで熱流が発生するペルを右側接合を介して、CoFeAl 電圧端子に吸収させ、スピンチェ効果は広く知られているが、近年、同様の効果がスピバルブ信号、及びスピン依存ペルチェ信号の観測を試みた。

ン 流 を 流 す こ と で も 発 生 す る こ と が 知 ら れ て い る 。こ のス ピ ン 依 存 ペ ル チ ェ 効 果 の 観 測 は 、熱 流 の 制 御 が 困 難 なため容易ではなく、明瞭な実験結果は報告されていない。
今回、我々は、スピン依存ゼーベック係数が大きな物質では、スピン依存ペルチェ係数が大きくなることに着目し、CoFeAl/Cu 横型スピンバルブを用いて、スピン依存ペルチェ効果の観測を試みたので報告する。作製した素子の電子顕微鏡写真を図に示す。本素子において、左側接合における非局所スピン注入法により純スピン流を生成し、それ9

A-16

MnNiGe-CoNiGe 系の輸送特性鹿児島大学理工学研究科 A , 鹿児島大学教育センター B , 東京大学 ISSPC

恩田圭二朗A , 佐藤裕汰 A , 廣井政彦 A , 真中浩貴 A , 寺田教男 A , 近藤晃弘 C , 金道弘一 C , 伊藤昌和 B

近年、環境に優しい冷凍技術として磁気冷凍の研究がすすされる。すなわち、この組成域においてスピングラスのようめられている。その中で、MnNiGe-CoNiGe の系は一次磁気な振舞が観測できると考えられる。講演では、x ≥ 0.2 にお相転移を起こし、巨大磁気熱量効果を引き起こす材料としてける磁化の温度依存性および磁場依存性について議論する。

注目が集まっている。この系は Ni2 In 型の常磁性六方晶から、TiNiSi 型の反強磁性斜方晶へと磁気相転移とマルテンサイト変態を起こし、両相転移のカップリングが磁気冷凍には重要とされている。また、この系の置換量を増やしていくことでスピングラスのような振舞も観測される。今回我々はこの系におけるスピングラスのような振舞を磁性的な視点から明らかにする。図に Mn1−x Cox NiGe(x = 0.2) における磁化の温度依存性を示す。強磁性的な曲線から常磁性的な曲線への相転移が観測されると同時に、低温側でゼロ磁場中冷却 (ZFC) と磁場中冷却 (FC) に明らかなヒステリシスも観測

A-17

強磁性薄膜におけるパルス磁場励起ダイナミクスの数値シミュレーション
九大理 A

谷脇俊介A , 今野克洋 A , 松本慧大 A , 佐藤琢哉 A

磁性体中に励起される磁化の運動は、マグノニクスという新しい分野で盛んに研究されている。磁場パルスによって励起される磁化の運動は、円運動をしながら徐々に減衰していることが知られており、最近、磁化の運動の理論式が提案された [1]。しかしながら、具体的な計算によるその理論式の検証はなされていなかった。そこで我々は磁性体薄膜において磁化を短時間の磁場パルスによって励起した磁化の運動の様子を、GPU ベースのマイクロマグネティックシミュレーションソフトである mumax3を用いて計算した。講演では、その結果を解析し、提案された磁場の強さと時間幅の 2 次に比例する理論式と一致したことを報告する。

[1] Kozhaev, Mikhail A.AU, et al., Scientific Reports 8, 11435 (2018)

10

A-19

層間結合した強磁性多層膜における非線形スピンダイナミクスの観測
九大理 A , 九大スピンセ B

屋冨祖稔A , 宮崎圭司 A , TowfiqHossainTaskA , 木村崇 B

複数の磁性層を持つ磁性多層膜において、マイクロ波を照射すると、各磁性層の状態に合わせた強磁性共鳴が励起される。異なる磁性層の共鳴条件が近い場合、共鳴振動は結合し、同期共鳴による位相ロックモード、あるいは反交差モードなどの特殊状態の観測が期待できる。一方で、そのような同時共鳴状態からずれた状況においても、各種の層間相互作用が存在するため、磁性層の共鳴モードは、単層膜のそれらから変調されると期待できる。そのような多層膜の多重共鳴を観測するために、今回、CoFeAl/Cu/Py 多層膜を作成し、その共鳴特性を、微分強磁性共鳴法、及びホモダイン検波法を用いて評価した。講演では、マイクロ波パワー強度の増大に伴う共鳴状態の変化やスピントルクの影響について考察する。

A-20

CrAlGe の磁性と熱物性
鹿児島大学大学院理工学研究科 A , 鹿児島大教育センター B

白濱透A , 恩田圭二朗 A , 増満勇人 A , 三井好古 A , 小山佳一 A , 藤井伸平 A , 伊藤昌和 B

Cr 基三元化合物 CrAlGe は、斜方晶系 TiSi ₂ 型結晶構造を取り，強磁性転移温度 TC = 80K を持つ弱い遍歴電子強磁性体であることが報告されている 1)。一方で，交流磁化率の詳細な解析から，T c で見られる磁化異常の原因は，長距離秩序を持たない強磁性クラスターグラスによる可能性が最近指摘された 2)．今回我々は，この物質の基底状態を調べるため，熱測定を行った．図に CrAlGe の比熱, Cp /T , の温度依存性を示す．磁化の温度依存性では TC 以下で強磁性的な振る舞いがみられるにも関わらず，比熱には長距離秩序を示すような異常は見られなかった．一般的に，グラス転移では比熱の異常は現れないことが知られている．このことから，CrAlGe の基底状態はグラス的なものと考えられる．講演ではこの系のゼーベック係数、抵抗率、熱伝導率についても報告する。参考文献）１）S.Y oshinaga, etal.，P hys.P rocedia, 75(2015)918., ２）M.U.Khan, etal.P hys.Rev.M aterials1(2017)03440211