土木学会論文集B2（海岸工学），Vol. 75, No. 2, I_199─I_204, 2019.

ARMOR3Dを用いた黒潮と切離中規模渦の相互作用および海洋構造変化に関する研究岡田 信瑛1・内山 雄介2
1正会員

2正会員

株式会社タクマ（〒660-0806 兵庫県尼崎市金楽寺町2-2-33）
E-mail: n-okada@takuma.co.jp
神戸大学教授 大学院工学研究科市民工学専攻（〒657-8501 兵庫県神戸市灘区六甲台町1-1 ）E-mail: uchiyama@harbor.kobe-u.ac.jp

1993〜2017年の25年分の全球3次元海洋診断データARMOR3Dに対してwinding angle法に基づく渦抽出・追跡アルゴリズムを適用し，日本沿岸の黒潮域周辺における切離中規模渦の挙動を解析した．黒潮流軸と渦の距離や相対渦度履歴を用いて，黒潮続流から切離する中規模渦およびその後黒潮に再衝突する渦を自動抽出することに成功した．切離渦の発生に対しては北太平洋規模の中期的な気候モードに対応した黒潮続流の強度や安定性の影響を強く受けること，Rossby波として西方伝播した切離渦は，黒潮に再衝突した際には黒潮流軸に作用し，沿岸域を含む広範囲で海洋構造を変化させることなどが示された．

Key Words : mesoscale pinch-off eddy, Kuroshio Extension, ARMOR3D, eddy detection/tracking

1. はじめにうな黒潮の蛇行が沿岸環境に与える影響は極めて大きく，海洋には黒潮などの強い海流の周辺を中心に，直径100〜300 km の中規模渦（メソスケール渦）が多数偏在している．中規模渦は，その強い水平拡散作用や鉛直混合作用を通じて，地球規模の熱塩循環，運動量輸送・交換，栄養塩や CO2 などの広域的な物質循環や海洋生態系の消長に対して極めて重要な役割を果たしており，それによって引き起こされる海洋構造変動は気候変動に対しても影響を与える 1) だけではなく，広域環境変化の結果として沿岸環境にも多大な影響を与えている．
黒潮は亜熱帯域からの熱や物質の輸送を通じて我が国の沿岸環境の形成に強く関与しているが 2)，その流路は中規模渦の衝突等に伴って蛇行モードに遷移することが知られている 3)．黒潮続流から切り離されるようにして発生する切離渦は，黒潮由来の強い渦度を持つことから，黒潮に再衝突した際に海洋構造に強く作用することが予想される．図-1 は，2010 年夏から秋にかけて黒潮続流域で発生した切離渦の発生と黒潮への再衝突が生じた事例を示している．7/23 頃に黒潮続流南部の 33°N・145°E付近で強い低気圧性（正の相対渦度，反時計回り）の切離渦が発生し，それが時間の経過とともに Rossby 波としてゆっくりと西方伝播している．10/22 から 11/5 にかけて 34°N・142°E 付近で黒潮に再衝突するとともに，その原因の一つとなる切離渦の挙動を知ることは，地球科学的に興味深いだけではなく，沿岸環境をマネジメントする土木工学的な観点からも重要な課題である．
黒潮続流の南北では水温・栄養塩等の分布が大きく異なるが 4)，切離渦は北側（南側）の水塊を南側（北側）へ輸送・混合させる働きをもつことが知られており，黒潮切離渦の挙動とその影響を評価することは沿岸環境や水産業への影響を考えるにあたり重要である．具体的に切離渦を追跡し，解析を行った事例解析的な先行研究は散見されるものの，Eddy Detection Algorithm（以下，アルゴリズムと呼称）を用いて長期間のデータから切離渦を抽出して，その統計的特性や沿岸影響について包括的に解析された研究は行われていない．そこで本研究では，黒潮および黒潮続流域周辺における切離中規模渦の挙動を長期的に評価することを目的とし，人工衛星と観測データから推定された流速，密度を含む ARMOR3D 全球 3次元診断データ（次章参照）に対してアルゴリズムを適用し，1993〜2017 年の 25 年間の解析を行う．黒潮切離中規模渦の発生伝播特性を精査し，さらに切離渦が黒潮との再衝突などを通じて引き起こす沿岸環境変動の実態について実証的に解析する．

2. 解析方法

11/26 にかけて房総半島東部における黒潮続流の流向を(1) 3次元海洋構造診断データセットARMOR3D平均的に東向きから北向きに変化させ，黒潮流路が緯度方向に大きく蛇行し始めた様子が示されている．このよ今回用いた ARMOR3D は，French Operational Oceanography Mercator Ocean Project の一環として人工衛星リモート

I_199

図-1 黒潮続流域で発生した切離渦が再衝突する事例（2010 年夏秋季）．カラーは表層無次元相対渦度 Ve，ベクトルは表層地衡流（凡例は各図の左上参照），緑線は黒潮流軸を示す．

図-2 ARMOR3D における 3 次元水温 T・塩分 S 推定方法の概要（左）および表層流速 us 推定方法の概要（右）．

センシング，観測データ，全球気象再解析値 ERA Inter-ータ化したものと，上記の衛星推定値をブレンドし，状im から診断的に作成された 3 次元流速・密度データセ態方程式に代入して最終的な 3 次元密度場 ρ (x, y, z)を求ットである 5), 6)．全球に対して水平 1/4 度，鉛直方向に海める（図-2 左）．このような推定法は比較的一般的な表面から水深 5,500 m までを 33 層にグリッド化された 1手法であり，例えば Uchiyama ら 7)でも行われている．

週間平均値・1 ヶ月平均値データとして配布されている

3 次元流速場については，まず以下のような地衡流近（ http://resources.marine.copernicus.eu/?option=com_csw&view=d

似運動方程式を用いて，衛星海面高度（SSH）から表層

etails&product_id=MULTIOBS_GLO_PHY_REP_015_002,水平地衡流速ベクトル ug を求める．

6/27/2019 確認済）．

𝑓×𝐮𝒈 = −𝑔∇! 𝜂

ARMOR3D では，衛星データに海面高度偏差（SLA），海面表層水温（SST）の 2 種類を，観測データには CTD,ここに，f：コリオリパラメータ，g：重力加速度，XBT, Argo フロート等による水温・塩分の鉛直プロファ∇! = 𝜕! , 𝜕! ：水平空間偏微分演算子，η：SSH である．

イル観測値を，さらに ERA Interim による海面風応力とさらに，ERA Interim による海上風応力と海面気圧再解気圧再解析値を利用している．診断手順の概要は以下の析値から，表層エクマン流速 uE を求める．

とおりである．まず，以下のような経験式を考え，衛星

𝑓×𝐮𝑬 = −による SLA および SST と，離散的に得られる水温 T・塩分 S の観測値に対して重回帰分析を行い，重回帰係数α，β，γ を水深 z の関数として求めておき，衛星データによる SLA，SST から T，S の鉛直分布を推定する．

11 𝜕𝝉
∇! 𝑝 +𝜌!
𝜌! 𝜕𝑧

ここに，ρ0：海水の代表密度，τ：風応力（表面下では内部応力）ベクトル，p：海面気圧である．ただし，実際にはエクマン成分 uE は（十分に薄い）表層エクマン

𝑇 𝑧 = 𝛼 𝑧 𝑆𝐿𝐴 + 𝛽 𝑧 𝑆𝑆𝑇 + 𝑇!"#$

境界層内で鉛直平均した値を用いる．したがって，最終𝑆 𝑧 = γ 𝑧 𝑆𝐿𝐴 + 𝑆!"#$

的な海表面流速 us (x, y; z = 0) は地衡流成分とエクマン成ここに Tclim，Sclim は月平均気候値である．さらに観測に分の和として us = ug + uE で求められる（図-2 右）．
最後に，予め推定された 3 次元密度分布 ρ を用いて，よる T，S 実測値を最適内挿法により 3 次元グリッドデ温度風平衡式によって表層流 us を基準として下層の流I_200

表-1 黒潮切離中規模渦の経度帯別の発生数．

Ve > 0Ve < 0< 134°E

134°E –140°E>140°E

16429611142

図−3 1993年1月〜2017年12月の約25年間に発生した生涯渦度（表層無次元相対渦度ς）絶対値が0.15以上の切離中規模渦の軌跡．丸印が始点，星印が終点，青：低気圧性渦（ς > 0），赤：高気圧性渦（ς < 0），緑線：25年間の黒潮流軸の平均位置．
εεε速を計算することで，最終的な 3 次元流速分布 u (x, y, z)

図-4 黒潮切離中規模渦の季節別発生数．

= (u, v) を評価する．
𝑔 !!! 𝜕𝑢 !!!! = 𝑢 !!! +𝜌 𝑧 𝑑𝑧𝜌𝑓 !!!! 𝜕𝑦に対して行い，全ての中規模渦を抽出する．この中心座𝑣 !!!! = 𝑣 !!! −決定する．最後に，2つの連続する時間に存在する互い標に対する有限の相対座標系における流線関数を求め，円形に閉じた流線を探索するWA法を用いて渦の境界を

𝑔 !!! 𝜕𝜌 (𝑧)𝑑𝑧
𝜌𝑓 !!!! 𝜕𝑥に最も近接する渦を検索することで，移動する渦の追跡
ここに i は任意に設定された離散的な鉛直層番号を表す． を行う．アルゴリズムのさらなる詳細や，各種パラメー
Larnicol ら 8) は ARMOR3D による 3 次元の u，T，S 診
タの経験的な決定方法などについては，AVISOによる衛断値の推定精度について，観測データとの比較を通じた星海面高度データを用いて北太平洋全域における中規模定量的な検証を行った．その結果，海洋内部の T 推定に渦の解析を行った先行研究 12),13)を参照されたい．

ついては SSH のみを用いる方法よりも 25%程度の精度向上が見られること，S についても T と同程度の精度が確保されていること，SSH のみから推定される表層地衡流速と比べてエクマン流を考慮することにより 5%程度の流速推定精度向上が得られることなどを示している．
(2) 中規模渦の抽出・追跡方法(3) 黒潮流軸の定義
切離渦の起源である黒潮流軸の定義を行う．黒潮はその通過海域において局所的に最も強い表層流速を有しており，地衡流平衡の関係から SSH 空間勾配もまた局所極大値を取るため，それらのいずれかを用いて定義されることが多い．本研究では九州から東北にかけた日本沿以上のように診断された3次元水平流速 u （本研究で岸太平洋側海域を対象とするため，黒潮は南西から北東は us ）を用いて中規模渦を抽出する．一般的に渦抽出方向へ一方向的に流れている．そこで，表層流速 us をには，大別して流体の変形速度に基づく力学的な方法と， 用いて経度方向格子点ごとに緯度方向の us の最大値を局所的な流速分布の形状に基づく幾何学的な方法の2つ求め，それらの位置を東西に連結したものを黒潮流軸とが広く用いられている．前者では，u に対してstrainと渦定義した．しかしながら，強い流速を伴う中規模渦が検度を組み合わせた，いわゆるOkubo-Weiss parameter Qを用査領域内に存在すると流路推定を誤り，スパイクノイズ

い，適当な閾値によって渦を同定する9)．一方，後者で状に流軸が途切れることが確認された．そこで，流軸のは，表層流速の空間分布をもとにwinding angle法（以下， 緯度方向位置の標準偏差 σ を用い，1 ループ目は 3σ，そWA法）と呼ばれるアルゴリズム10)によって幾何的に渦れ以降は σ を閾値とした再帰的なノイズ検出・除去をの位置を同定する．Chaigneauら11)はこれらの二つの手法行った．検出された異常値は経度方向の線形補間値に置の精度を比較し，Qを用いる方法よりもWA法の方がよ換し，顕著なノイズを全て除去した．図-3 の緑線は 25り高精度に渦の位置を抽出できることを報告している．

年間の黒潮流路の平均位置を示している．

そのため，本研究ではWA法に基づくNencioliら1)の渦抽出・追跡法を用いて中規模渦を解析することとする．
Nencioliら1)の方法では，まず，有限領域内の水平流速場において，流速が最小でかつ周囲の流速ベクトルが閉じている点を渦の中心座標と定義する．これを海域全体(4) 切離渦の定義・抽出・追跡方法
切離渦とそれ以外の渦の最適な判別方法については，以下のように試行錯誤的に検討した．まず，検出された中規模渦と黒潮流軸までの最短水平距離 De および渦中心位置での表層無次元相対渦度 Ve（= (∇H × us) / f；以下でI_201

図-5 抽出された切離中規模渦の生存期間別の全軌跡．丸：渦の始点，星：終点．左列：低気圧性渦，右列：高気圧性渦．

は簡単のため単に渦度と呼ぶ）を判別パラメータに選んだ．De と Ve を複数パターン組み合わせて切離渦の自動判別を行い，一定期間内の目視観察結果と比較すること0.15 を用いることが最適であると判断された．

3. 切離中規模渦の発生伝播特性(1) 発生頻度分布

で，最適な De と Ve の組み合わせを決定した．黒潮の流図-3 は上記の方法によって抽出された 25 年間で発生

路幅は続流域では約 150 km であり，アルゴリズムによる続流域における中規模渦の平均半径は 60〜80 km， した全ての切離中規模渦の追跡結果をまとめたものであ
目視観察による切離渦の平均半径も同程度であったので， る．黒潮北側に高気圧性渦（Ve < 0）が，南側では低気12), 13)

De > ~150 km が必要条件となる．De を 150 km から徐々に圧性渦（Ve > 0）が卓越し，切離後は時間の経過ととも増加させた感度実験を行ったところ，De ≥ 300 km では黒に西進渦となるなどの切離渦の代表的な特徴が見て取れ

潮を起源とせずに Rossby 波的に西進して続流に接近しる．AVISO 衛星海面高度データを用いた中規模渦解析てくる中規模渦が自動除去しきれないことなどが判明し結果によれば 13)，北太平洋全域では低気圧性渦が高気圧た．最終的には，De ≥ 200 km となった黒潮起源渦を切離渦よりも 12.1%ほど多いことが分かっている．今回の渦と定義することとした．また，中規模渦がその概形やARMOR3D を用いた黒潮周辺海域での切離渦抽出結果か渦度を失って消滅するときに De ≤ 300 km であった場合

ら，高気圧性渦に比べて低気圧性渦は約 3 倍もの頻度では，黒潮への再衝突が生じたと判定した．

発生しており，黒潮続流域（東経 140 度以東）では 2.64

切離渦は，切離直後は黒潮起源の強い渦度を保持して倍となっている（表-1）．季節別の発生数については，いるが，黒潮由来の特徴は時間とともに失われ，通常の低気圧性渦については夏・秋に発生数が増加し，冬に現中規模渦として振る舞うようになる．切離渦の挙動を解象しているのに対し，高気圧性渦には季節差はあまりな析するためには，発生した切離渦が消滅するまでの渦のい（図-4）．本海域では，冬春の寒冷期の海面冷却によ軌跡や，渦度の変化などを適切に追跡する必要がある．って Ertel 渦位が負値を取って対称不安定・傾圧不安定

本研究では 25 年分の個別渦追跡データを用いて，切離が促進され，サブメソスケール乱流が強化される 14)．そ

渦発生時の渦度や，発生から消滅するまでの渦度（生涯れに伴って混合が促進され，寒冷期に黒潮フロント強度渦度と呼称）に着目して最適な切離渦の自動追跡方法にや低気圧性中規模渦が弱化した可能性が高い．

ついて検討した．感度実験の結果，Ve による切離渦追跡(2) 伝播特性
図-5は，生存期間別の切離渦の軌跡を示している．切条件としては，発生から消滅までの生涯渦度絶対値|Ve| >I_202

この経度帯における発生切離渦の渦度は，第一期，第二期，安定期の順に大きくなっていた．またここでは示さないが，黒潮流軸に再衝突した切離渦はその70%以上が不安定期に発生していたことなどが判明した．つまり，北太平洋スケールの中期気候モードに関連した黒潮続流の強弱に伴う流路の安定度が切離渦の発生に多大な影響を与えていることが強く示唆される．

4. 黒潮への再衝突と沿岸環境への影響
黒潮続流から発生し，西方に伝播したあと黒潮流路に
図-6 不安定期第一期（term 1，実線）と第二期（term 2，破線）に発生した切離中規模渦の無次元相対渦度平均値の経度分布．青線が低気圧性渦，赤線が高気圧性渦を示す．

離渦の寿命は20週以下程度のものが多かった．低気圧性渦に関しては，短命の渦は伝播方向が不規則であるが，生存期間が長くなるにつれて西方へ安定して伝播していくこと，また伝播に伴い軌跡が緯度方向に偏向する傾向があることが分かる．高気圧性渦に関しては検出数が少ないが，伝播方向は総じて不規則であるものの，平均的には西進する．寿命31週以上の高気圧性渦は1つだけ検出されたが，101週間もの長きにわたって生存し，東北再衝突する切離渦を抽出したところ，25年間で19回の再衝突事例が確認された．それらの多くは再衝突後に黒潮流路変動を惹起し，それに伴って沿岸域に強い影響を与えていた．冒頭に示した図-1はその一例であり，再衝突によって144°E付近で黒潮流軸が北上し，その結果，東北沿岸の水温，塩分を著しく上昇させたことが確認できる（図-7）．紙面の都合上，逐一図示しないが，他にも切離渦が他の中規模渦や黒潮に作用して海洋構造変化が励起された事例が複数確認できた．切離渦の寿命が短く，強い渦度を保持したまま衝突したほうが流路変動や海洋構造変化により強く寄与することなどが確認された．

沿岸を北上して北海道歯舞群島周辺で消滅している．

5. おわりに(3) 切離渦の発生原因
黒潮続流は，流路が比較的安定していて直線的に流れ診断データARMOR3Dに対してwinding angle法に基づく渦る安定期と，流路が安定せずに蛇行を繰り返しながら流抽出・追跡アルゴリズムを適用し，黒潮流路と渦の距離れる不安定期の間を数年周期で遷移していることが報告

や渦度情報を用いて黒潮から切離した中規模渦（切離されている15)．2つの動的状態間の遷移は，太平洋十年渦），および黒潮に再衝突した切離渦を抽出することに規模振動（PDO）や，太平洋北東部と南西部で逆符号の成功した．切離渦の発生に対しては海嶺地形や黒潮続流偏差となるパターンであるNorth Pacific Gyre Oscillationの安定性などの影響を強く受けること，Rossby波として（NPGO）に関連した，北太平洋東部の海盆規模の風応

西方伝播した切離渦は，黒潮に再衝突した際には黒潮流力カール強制によって引き起こされていると考えられて軸や他の中規模渦に作用し，沿岸域を含む広範囲で海洋本研究では，1993〜2017年の25年分の全球3次元海洋

いる ．流路安定期には黒潮続流からの切離渦数が少な構造を変化させることなどが示された．

く，黒潮続流は強い状態で北寄りを流れる傾向がある．

謝辞：本研究は科学研究費（15KK0207，18H03798）の一方，不安定期には切離渦数が増加し，続流は弱い状態援助を受けた．また，中国NUISTのY. Liu博士，C. Dong

15)で南寄りを流れる傾向がある．直近の不安定期としては， 教授には渦抽出・追跡法のプログラムを提供いただいた．
1996年から2001年までの6年間と2006年から2009年までの参考文献
4年間が挙げられる．
1) Nencioli, F., Dong, C., Dickey T., Washburn, L. and
図-6は，切離渦発生時の平均渦度の経度方向分布を示
McWilliams, J.C.: A vector geometry–based eddy detecしている．144°E付近の伊豆小笠原海嶺付近で発生した切離渦が最も強い渦度を持つことや，続流下流方向ほど発生渦度が弱化することが分かる．黒潮続流軸が蛇行を繰り返す時期である不安定期における切離渦に着目して

2)発生渦度分布を分離したところ，1996–2001年の不安定期（第一期）は，144〜150°Eにおける低気圧性渦の発生数の増加が見られた．一方で，2006–2009年の不安定期（第二期）については安定期との明確な違いは見られず，

3)

I_203

tion algorithm and its application to a high-resolution numerical model product and high-frequency radar surface
velocities in the Southern California Bight, J. Atmos.
Ocean. Tech., Vol. 27, pp. 564-579, 2010.
Uchiyama, Y., Odani, S., Kashima, M., Kamidaira, Y. andMitarai, S.: Influences of the Kuroshio on interisland remote connectivity of corals across the Nansei Archipelago
in the East China Sea, J. Geophys. Res. Oceans, Vol. 123,
pp. 9245-9265, 2018.
Usui, N., Tsujino, H., Nakano, H. and Fujii, Y.: Formation
process of the Kuroshio large meander in 2004, J. Geophys.
Res., Vol. 113, C08047, 2008.図-7 図-1 に示した切離渦の黒潮への再衝突事例における海洋構造変化．衝突前後の表層水温（左），表層塩分（右）の変化の分布であり，それぞれ衝突後から衝突前の値を差し引いた値を示している．
4)Uchiyama, Y., Suzue, Y. and Yamazaki, H.: Eddy-driven
nutrient transport and associated upper-ocean primary production along the Kuroshio, J. Geophys. Res. Oceans, Vol.
122, pp. 5,046–5,062, 2017.
5) Mulet, S., Rio, M.-H., Mignot, A., Guinehut, S., and Morrow, R.: A new
estimate of the global 3D geostrophic ocean circulation based on satellite
data and in-situ measurements. Deep-Sea Res. Part II, Vol. 77-80, pp.
70–81, 2012.
6) Guinehut, S., A. L. Dhomps, G. Larnicol, and P. Y. Le Traon. High
resolution 3-D temperature and salinity elds derived from in situ and satellite observations. Ocean Sci., Vol. 8, Vo. 5, pp. 845-857, 2012.
7) Uchiyama, Y., Kanki, R., Takano, A., Yamazaki, H. and Miyazawa, Y.
Mesoscale reproducibility in regional ocean modeling with a 3-D stratification estimate based on Aviso-Argo data, Atmosphere-Ocean, Vol. 56,No. 4, pp. 212-229, 2018.
8) Larnicol, G., Guinehut, S., Rio, M.H., Drevillon, M., Faugere, Y., andNicolas, G.: The Global observed ocean products of the French Mercator
project. In: Proceedings of the Symposium on 15 Years of Progress inRadar Altimetry ,13–18 March 2006, Venice, Italy, 2006.
9) Chelton, D. B., Schlax, M. G., Samelson, R. M. and deSzoeke, R. A.: Global observations of large oceanic eddies,Geophys. Res. Lett., Vol. 34, L15606, 2007.
10) Sadarjoen, I. A., and Post, F. H. : Detection, quantification,and tracking of vortices using streamline geometry, Comput. Graphics, Vol. 24, pp. 333-341, 2010.
11) Chaigneau, A., Gizolme, A. and Grados, C.: Mesoscaleeddies off Peru in altimeter records: Identification algorithms and eddy spatio-temporal patterns, Progress in
Oceanogr., Vol. 79, pp. 106-119, 2008.
12) Liu, Y., Dong, C., Guan, Y., Chen, D., McWilliams, J.C.
and Nencioli, F.: Eddy analysis in the subtropical zonal
band of the North Pacific Ocean, Deep-Sea Res. Part I,Vol. 68, pp. 54-67, 2012.
13) 内山雄介・岡田信瑛・黒澤賢太：衛星海面高度デー
タを用いた北太平洋における中規模渦の発生伝播特性の解析，土木学会論文集 B2（海岸工学）, Vol. 73,No. 2, pp. I_1429-I_1437, 2017.
14) Kamidaira, Y., Uchiyama, Y., Kawamura, H., Kobayashi,
T. and Furuno, A.: Submesoscale mixing on initial dilutionof the radionuclides released from the Fukushima Dai-ichi
Nuclear Power Plant. J. Geophys. Res. Oceans, Vol. 123,No.4, pp. 2,808-2,828, 2018.
15) Qiu, B. and Chen, S.: Interannual variability of the North Pacific Subtropical Countercurrent and its associated mesoscale eddy field. J. Phys.
Oceanogr., Vol. 40, pp. 213–225, 2010.
(2019. 3. 13 受付)

FATES AND DYNAMICAL ROLES OF PINCH-OFF MESOSCALE EDDIES FROM
THE KUROSHIO EXTENSION JET ANALYZED WITH THE ARMOR3D DIAGNOSIS
Nobue OKADA and Yusuke UCHIYAMAMesoscale eddies are ubiquitous in the world ocean that frequently collide with currents and othereddies, leading to substantial alteration of the associated dynamics. To investigate fates and dynamicalroles of pinch-off eddies from the Kuroshio Extension (KE) Jet, an eddy detection method was applied toARMOR3D, a 3D global currents and density data set diagnosed from satellite and in-situ observations.
Most of the detected pinch-off eddies are cyclonic on the south side of the KE region, while anticycloniceddies are predominant on the north side. The former occurred 2.64 times as often as the latter, although
in the entire North Pacific, cyclonic eddies occurred only 12.1% more frequently than anticyclonic eddies.
We succeeded to determine pinch-off eddies recolliding with the Kuroshio by introducing a thresholddistance between the Kuroshio path and terminal positions of eddies. Comparisons of the surface
temperature and salinity before and after the eddy collisions clearly exhibit that the alteration of theKuroshio path due to eddy collisions was quite influential in modifying the oceanic structures. It was alsosuggested that the stability of the Kuroshio path in the KE region is a key influencer on vigorous
generation of such colliding pinch-off eddies.

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