空気カーマ、空気衝突カーマ、空気吸収線量、照射線量と実効線量
2001 年 4 月 17 日
高エネルギー加速器研究機構
平山 英夫

1 はじめにICRP90 年勧告を取り入れた放射線障害防止法において、光子の実効線量 (AP 入射) への換算係数
が、空気カーマ当たりで示された事から、現場では混乱が生じている。ICRP が、空気カーマを基準にデータを出している事に起因しているものであるが、測定上や評価上において果たしてこの方式が良いかという事になると問題点が多いように思われる。しかしながら、法律に取り入れられた以上、空気カー
マについてに正しく認識する事は重要な事である。本解説は、このような観点から空気カーマ、空気衝
突カーマ、空気吸収線量及び照射線量の定義と相互関係、それぞれの量の算出法とそれらを用いた実効線量換算係数について紹介する事を目的としたものである。

2 光子の物質中での反応とエネルギー付与
2.1

光子の全断面積物質中での光子の主な反応は、光電効果 (photoelectric e ect) 、干渉性散乱 (coherent scattering) 、
非干渉性散乱 (incoherent scattering) 及び電子対生成 (原子核場 (pair creation) 及び電子場 (triplet creation)) であり、物資中での光子の減衰は、これらのマクロ反応断面積の和 = photo + coh + incoh + pair (cm;1)(1)により支配される。 を線減衰係数 (linear attenuation coecient) と呼ぶ。干渉性散乱は、レ イリー散乱と呼ばれ 、散乱後の光子のエネルギーは変わらず、散乱角度は前方方向が中心である。その意味で、減衰への寄与は少ない。非干渉性散乱は、自由電子との散乱として扱われる場合には、コンプトン散乱と呼ばれる。光子のエネルギーが低くなると自由電子との散乱として扱うことができなくなり、散乱相
手の電子の束縛効果を考慮する必要が出てくる。このような場合も含めて、非干渉性散乱と呼ばれている。 を密度で割ったものを質量減衰係数 (mass attenuation coecient, m (cm2 =g ), ATMU) という。m
は、物質による違いが少ない事から、減衰係数のデータは、質量減衰係数として示される事が多い。
良く知られているように、N0 個の光子は、ある厚さ (t cm) 通過した後、元の光子と同じエネルギーの光子 (直接線と呼ぶ) は、N0 exp( t) となる。
光子の再生係数 (Buildup Factor) は、レ イリー散乱を含まず、自由電子によるコンプトン散乱に対する減衰係数 (ATMUKN) を基準として求められている。現在の標準データである ANS-6.4.3[1] を作成する;

1

際に、レイリー散乱や束縛効果をど う考慮するかという検討を行った [2]。その結果を含め、従来のデー
タとの接続という観点からも、再生係数の場合には、ATMUKN を用いて求めた直接線に対する量に対して定義され 、これらの効果は補正係数の形で与えられている。その後、レ イリー散乱等の影響が出てくる
低エネルギー領域では、偏光やド ップラー拡がりを考慮する必要があること [3] が明らかになっている。
最新の質量減衰係数 (ATMU 及び ATMUKN)[4] を、表 1 に示す。

2.2

エネルギー移行係数とカーマ

光子は、間接電離放射線という名の通りそのままでは物質にエネルギーを付与する事はない。あくまで、物質に対するエネルギー付与は、光子の反応によって生じた電子 (陽電子を含む) によるものである。光子に関しては、後で述べるエネルギー吸収係数の様な便利な係数が古くから存在した事から、上記の基本的な事を忘れがちである。しかしながら、カーマと吸収線量の関係や、その算出法、あるいはその算出の前提条件を考える場合には、電子に立ち返って考える事が必要となる。
各反応では、元の光子のエネルギーがすべて電子に移行するのではなく、そのエネルギーの一部は 、元の光子とエネルギーが異なる二次光子に移行する。光電吸収では特性 X 線が、非干渉性散乱では、散乱光子が 、電子対生成では、陽電子の消滅γ線がこの様な二次光子である。
レ イリー散乱は、エネルギーの移行には寄与しないので、光子の反応に伴い平均として電子に移行する割合を示すエネルギー移行係数は、

tr = fphotophoto + fincohincoh + fpair pair = hE 0(2)で表される。ここで、h0 は、入射光子のエネルギー、E は、1 回の衝突で光子が失う平均エネルギーであり、

fphoto = 1 ; hX0
+X
fincoh = 1 ; <h>h20
fpair = 1 ; 2mhe0c for pair creation= 1 ; 2mehc20+X for triplet creationX:< h >:
mec2 :

9
>>
=
>>
;

(3)

光子の 1 回の反応に伴い放出される特性 X 線のエネルギーの合計の期待値
非干渉性散乱光子の平均エネルギー
電子の静止質量である。
エネルギー移行係数は、光子に関する反応断面積からのみ計算する事が可能である。当初は、特性 X
線については K X-線しか考慮されていなかったが 、最新の検討ではカスケードに放出される特性 X 線の影響も取り入れられている。また、非干渉性散乱では当初は考慮されていなかった反跳電子の発生に伴う特性 X 線についても上記の様に含めるようになった。また、陽電子が飛行中に消滅する効果についても考慮されるようになった。これらについては、1993 年の Seltzer の論文で詳しく述べられている [5]。
エネルギー移行係数は、次章で述べるエネルギー吸収係数を導出する過程で論じられる事が多く、データそのものは少ない。1961 年の Berger の論文 [6] では、Al と Fe についてのみ制動 X 線によるロスを無視したエネルギー移行係数として示されている。Hubbell の 1969 年のレポート [7] では、18 の元素と空
気と水のエネルギー移行係数が K として示されている。Higgins 等は、29 の元素と 14 の物質に対するエネルギー移行係数を NIST のレポート [8] で公表している。Hubbell が 、最新の検討 [5] を組み込んだエネルギー移行係数のデータを学術雑誌に公表したい旨を文献 [13] 中で述べているがまだ実現していな
い。今年中には、出版したいという意向が表明されている [9]。

2

カーマは、次式で定義される。

K = Emtr :(4)

ここで、Etr は、m 中で、光子の様な間接電離放射線によって、電子等荷電粒子に与えられた最初の運動エネルギーの総和である。カーマの単位は、グレ イ (Gy=J/kg) である。
(2) 式から明らかなように、質量エネルギー移行係数 (tr = cm2 /g) にエネルギーフルエンス (h0 
MeV/cm2 ) を掛ける事により、カーマを計算する事ができる。

K = tr =  h0  (MeV=g)= 1:602  10;10 tr =  h0  (Gy)(5)

ICRP 74[10] で実効線量や等価線量の表示に使用されている空気カーマ (Table A.1) は、ICRU- 47[11]に基づいており、1982 年の Hubbell の質量吸収係数 [12] (次章で説明) と Seltzer が評価した g 値 (電子のエネルギーの内、制動 X 線に移るエネルギーの割合の平均値。同じく次章で説明。Private communicationとなっており、Table A.1 に 1-g の形で示されている。) から得られた質量エネルギー移行係数を使用している。一方、同じレポートにおいて実用量の表示に使用されて空気カーマ (Table A.21) は、脚注からは 1995 年の Hubbell 等の質量エネルギー吸収係数 [13] と先の g 値を使用しているように読みとれるが、Ka = の値から判断すると、この様にして求めた空気カーマでなく、1995 年の Hubbell 等の質量エネル
ギー吸収係数を用いた空気衝突カーマ (次章で説明) である。実効線量の計算と周辺線量当量等の実用量の計算が異なったグループによって行われたという経緯があるにせよ、ICRP の同じレポート中で、異なった概念の量が同じ名前で使用され 、かつその元となっている係数についても、異なった時点での値を使用しているという事には疑問を持たざ るを得ない。
表 1 に、空気に対する 1982 年の Hubbell の質量エネルギー吸収係数、ICRU 47 Table A.1 の 1 g の値、両者から求めた質量移行係数及び Higgins 等の文献中 [8] の質量移行係数を示す。

;

2.3

エネルギー吸収係数と衝突カーマ及び吸収線量

光子の反応により生成した電子は、物質中で弾性散乱により方向を変えながら電離や励起を通じて物質にエネルギーを付与するが 、そのエネルギーが高くなると共に、制動 X 線を発生する確率が高くなる。制動 X 線は、光子の反応に伴う二次光子同様に電子に比べて飛程がはるかに長いので、エネルギー付与という観点から見るならば光子反応による二次光子と同様に扱う必要がある。電離や励起に伴う電子のエネルギー損失を衝突損失 (collision loss) と言い、制動 X 線の発生に伴う電子のエネルギー損失を
放射損失 (radiation loss) と言う。衝突損失と放射損失が等しくなるエネルギーをクリティカルエネル
ギー (Ec ) と言い、近似的に"c = Z 800+ 1:2 (MeV)(6)

en = tr (1 ; g)(7)で表す事ができる [14]。
電子の制動 X 線放出によるエネルギー損失の割合 (電子のエネルギーの内、制動 X 線に移るエネル
ギーの割合の平均値 g ) を考慮した係数をエネルギー吸収係数、en と言い、次式により定義される。

g を計算するには、光子の反応の結果生じた電子の挙動とその過程で生じる制動 X 線の割合を評価する必要がある。エネルギー吸収係数については、Hubbell 等による系統的な研究 [6, 15, 7, 16, 12, 8, 13]がある。最も新し い計算結果 [13] は 、米国 NIST のホームページからダウンロード する事ができる。
(http://physics.nist.gov/ の Physics and Reference Data)3上記に含まれている空気の質量エネルギー吸収係数を表 1 に示す。最新の空気の質量エネルギー吸収係数は、同じ表中の 1982 年の Hubbell のデータに基づく質量エネルギー移行係数と比較すると、本来大きい値でなければならない質量エネルギー移行係数の方が小さい場合があることがわかる。また、エネルギーの低い領域で、Higgins 等の質量移行係数と異なる場合がある。これは、最新のデータが、各反応の断面積を含め再評価されたものである事による。
g の値は、物質により大きく異なる。表 1 から明らかな様に、空気の場合には、1 MeV 以下の光子では 0 であり、エネルギー吸収係数とエネルギー移行係数は同じ値となる。
図 1 に、表 1 に示されている質量吸収係数、質量移行係数を最新の Habbell 等の質量吸収係数との比の形で示す。作成された時期により、値が変化していることが良く判る。

1.04µtr (Hubbell-1982)

Ratio toµen

(Hubbell - 1995)

1.03µen (Hubbell -1982)µtr (Higgins - 1992)

1.02

1.01

1

0.99

0.98

0.97
0.01

0.1

1

10

Photon Energy (MeV)

図 1: 公表されているエネルギー移行係数とエネルギー吸収係数の比較例。(Hubbell の en (1995 年) に対する比)衝突カーマ (collision kerma) は、微小領域中で、光子の様な間接電離放射線によって電子等荷電粒子に与えられた運動エネルギーの内、衝突損失により失われるエネルギーの総和である。
質量エネルギー吸収係数は、光子の反応により生じた電子のエネルギーの内、衝突により失うエネル
ギーのみを考慮した係数であるので、質量エネルギー吸収係数にエネルギーフルエンスを掛ける量により、衝突カーマを計算する事ができる。

KC = en =  h0  (MeV=g)= 1:602  10;10  en =  h0  (Gy)(8)一方、物質中に吸収されるエネルギーである吸収線量は、次式で定義される。

E
D=
m

(9)

E は、ある物質中の m に付与されたエネルギーの平均値である。吸収線量の単位もグレ イである。
4

微小領域でのエネルギー吸収を考える場合には、領域外部で生成した電子が当該領域に入って来て付与するエネルギー吸収や、領域内で発生した電子が、領域外まで移動しエネルギーの一部を領域外で失うという効果を考慮する必要がある。微小領域外部で発生した電子等荷電粒子による領域内へのエネル
ギー流入量と、微小領域で発生した荷電粒子が領域外に持ち出すエネルギーが等しい場合に \荷電粒子
平衡"が成立していると言う。
荷電粒子平衡が成立している場合には、衝突カーマと吸収線量は等しいと考えられるので、質量エネ
ルギー吸収係数にエネルギーフルエンスを掛ける事により、吸収線量を計算する事ができる。

D = KC= 1:602  10;10  en=  h0  (Gy)(10)

カーマと衝突カーマ及び吸収線量の関係については、Carlsson が詳しく論じている [17]。
空気の場合、1 MeV 以下の光子では、g = 0 なので、同じデータベースに基づいて計算するならば 、
荷電粒子平衡が成立している場合には、カーマ、衝突カーマと吸収線量は等しくなる。また、10MeV でもカーマと衝突カーマの違いは 、4%以下である。

2.4

照射線量

照射線量は、歴史的に最も古くから用いられている量であり、光子の量を空気の電離量で測定したところに由来している。カーマや吸収線量は、任意の物質に適用できる概念であるが 、照射線量は、空気に対してのみ定義された量である。1cm 線量当量の導入に伴い、実用量として使用される事は少なくなったが 、光子の測定において最も基本的な量である事には変わりない。
照射線量は、次式で与えられる。

Q
X=
m

(11)

X = We (1 ; g)K = We KC :(12)

ここで、Q は、質量 m の空気中で光子により発生した電子が空気中で衝突損失により作る正負いず
れかのイオンの電荷量の和である。従って、照射線量は、空気の衝突カーマと対応する量である。

ここで、W は 、電子が空気中に 1 個のイオン対を作るのに必要な平均エネルギーで 、乾燥空気では 、
33.97 J/C(=33.97 eV/e) である [11]。照射線量の単位は 、C=kg である。旧単位のレントゲン (R) は 、
この電荷量が 、0 C 1 気圧の空気 1cm3 (0.001293g) 中で、1esu のイオンとなるような光子の量であり、
1R = 2:58 10;4 C/kg である。
荷電粒子平衡が成立している場合には、領域外で生成した電子により領域内で発生する電荷量と、領域内で生成した電子が領域外で発生する電荷量が同じと考えられるので、領域内の電荷量を測定する事により、照射線量を測定する事ができる、W 値を介して照射線量を吸収線量に変換する事ができる。
ICRU 47 の Table A.1 では、照射線量に関して、\The exposure, X, is not accurately determined atenergies above 3 MeV since there is signi cant departure from electronic equilibrium." という注がついており、3 MeV 以上については値が示されていない。しかしながら、照射線量の定義からするとおかしな表現である。定義上の照射線量は、カーマと同じく荷電粒子平衡を前提とするものではない。荷電粒子平衡はあくまで、測定時の問題である。測定を問題とするのであれば 、カーマの方が遙かに問題がある。エネルギーが高くなると、荷電粒子平衡が成立していたとしても、カーマを厳密に測定する事は非常に難しくなる。

5

表 1 空気の質量減衰係数、質量エネルギー移行係数、1Energy
(MeV)
0.01
0.015
0.02
0.03
0.04
0.05
0.06
0.08
0.10
0.15
0.20
0.30
0.40
0.50
0.60
0.80
1.0
1.5
2.0
3.0
4.0
5.0
6.0
8.0
10.0

m

ATMU

(cm2 /g)
5.120
1.614
0.77790.35380.24850.20800.18750.16620.15410.13560.12330.1067
0.095490.087120.08055
0.07074
0.06358
0.051750.044470.035810.03079
0.02751
0.025220.022250.02045m

ATMUKN(cm2 /g)
4.95801.52400.72060.32470.23110.19640.17910.16140.15090.13410.12250.10630.095240.086940.080410.07065
0.06349
0.05168
0.04449
0.03573
0.03072
0.027450.025170.022200.02040; g[11] 及び質量エネルギー吸収係数 [12, 13]

tr =1 1 ; g[11] en=[12] tr =[8] en=[13](cm2 /g)
4.640
1.300
0.52550.1501
0.066940.040310.03004
0.023930.02318
0.02494
0.02672
0.02872
0.02949
0.02966
0.02953
0.02882
0.02787
0.02552
0.023540.02073
0.01886
0.01765
0.016780.01565
0.01500

1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
1.00
0.996
0.995
0.991
0.988
0.984
0.980
0.972
0.964

(cm2 /g)
4.640
1.300
0.52550.1501
0.066940.040310.03004
0.023930.02318
0.02494
0.02672
0.02872
0.02949
0.02966
0.02953
0.02882
0.02787
0.025450.023420.020540.01866
0.01737
0.016440.015210.01446(cm2 /g)
4.742
1.334
0.53910.15380.06840.04100.03040.02410.02330.02500.02670.02870.02950.02970.02960.02890.02790.02560.02360.02070.01890.01770.01680.01570.0150(cm2 /g)
4.742
1.334
0.53890.15370.06833
0.04098
0.030410.02407
0.02325
0.024960.02672
0.02872
0.02949
0.02966
0.02953
0.02882
0.027890.02547
0.023450.02057
0.018700.017400.016470.015250.01450

1 Hubbell の 1982 年の質量エネルギー吸収係数と、ICRU 47 Table A.1 の 1 ; g を使用して求めた値

6

3 カーマ、吸収線量と荷電粒子平衡
カーマと吸収線量の関係をよりよく理解するために、図 2 に示すように 、10 個の光子がある質量の物質に入射した場合を考える。表 2 に、この質量への、非荷電粒子と荷電粒子のエネルギーの出入りを示す [18]。簡単のために、光電効果後の、特性 X 線の発生は無視している。
表2

1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
P

荷電粒子と非荷電粒子のエネルギーの出入り [18]Primary Secondary Secondary Charged
EnergyEnergyParticle Energy (EE )c (EL )c (EE )u (EL )u (ER )u
e;
e+
.5
0
0
.5
.5
0
.5
.5
.3
0
0
0
0
.5
.5
0
0
.5
0
0
.5
.5
0
.2
.5
0
0
1.0
.5
.5
.3
0
.5
.5
0
1.0
.5
.5
0
0
1.0
.5
0
1.0
.5
.5
0
.2
1.0
.5
0
3.0
0.989
0.989
.8
0
0
0
0
3.0
0.989
0.989
0
0
3.0
1.022
0
3.0
0.989
0.989
0
1.0
3.0
0
1.022
1.4
1.4
10.0
3.022
1.022

(EE )c :(EL )c :(EE )u :(EL )u :(ER )u : 領域内で発生した荷電粒子のエネルギー
入射荷電粒子の運動エネルギー
出ていく荷電粒子の運動エネルギー
入射非荷電粒子の運動エネルギー
出ていく非荷電粒子の運動エネルギー
有限体積中で静止質量の変化分で、増えたときは正、減った時は負となる

この例では、荷電粒子が持ち込むエネルギーと持ち出すエネルギーが等しく、(EE )c ; (EL )c = 1:4 ; 1:4 = 0であり、荷電粒子平衡が成立している。
領域内で生成した荷電粒子のエネルギーの総和は、

K = 0:5 + 0:5 + 0:5 + 0:5 + 1:978 + 1:978 = 5:956 (MeV)(13)

一方、この領域に付与されたエネルギーは、E

E = (EE )c ; (EL )c + (EE )u ; (EL )u ; (ER )u= 1:4 ; 1:4 + 10:0 ; 3:022 ; 1:022 = 5:956 (MeV)

(14)

となる。
この例の様に、荷電粒子平衡が成立しており、かつ領域内で荷電粒子が制動 X 線を発生しない場合には、カーマと吸収線量は等しくなる。
しかし 、図 3 に示す場合の様に、領域内で電子が制動 X 線を放出してエネルギーの一部を失う場合は、(EE )c = (EL )c = 0 で荷電粒子平衡が成立していても、Etr > E であり、吸収線量は、カーマより小さくなる。一方、衝突カーマは、制動 X 線により領域外部に持ち出されるエネルギーは考慮しない
ので、KC = D となる。

7

Photoelectric effect1
2
3
4Compton Scattering
56
7
Pair creation
8910

図 2: 荷電粒子平衡条件における付与エネルギー (模式図)[18]6

図 3: 荷電粒子平衡が成立していても D = K となる場合 [18]実際に吸収線量を測定する場合にどのようなことが起きるのかをモンテカルロシミュレーションを使って検討してみることにする。
カーマ、衝突カーマと吸収線量との関係を示す具体的な例として、6 MeV の並行ビームが真空に接した Al 板に垂直に入射したときの Al 中のカーマ、衝突カーマ及び吸収線量を図 4 に示す。この図は、電磁カスケード モンテカルロ計算コード EGS4[19] を用いて計算したものである。カーマと衝突カーマは、
質量エネルギー移行係数 [7] 及び質量エネルギー吸収係数 [13] と 1mm 単位の平板の境界面での光子束
から 、吸収線量は 、1mm 厚さの領域中の吸収エネルギーから求めた。図 5 に、1mm の Al 板への荷電粒子の形でのエネルギー流入量と流出量の差を示す。真空中からの入射であるために、Al 面の表面近く
では、荷電粒子の流出量の方が多く、吸収線量は、カーマや衝突カーマより小さい。1cm より深い領域
では、その差が小さくなり、吸収線量との差は小さくなる。荷電粒子平衡が厳密に成立していれば 、吸収線量は衝突カーマと一致するはずであるが 、図 5 から明らかなように厳密には成立しておらず、この領域では逆に流入量の方が流出量より多いために、吸収線量の方が衝突カーマより大きい値となってい8

る。上記の例では、真空中からの入射としているが 、実際の状況では、線源のケースや途中の空気が存
在し 、そこで発生した二次電子が存在するため、表面近辺の状況はより複雑となる。
測定方法にもよるが、一般的には吸収線量を測定するためには荷電粒子平衡が成り立たねばならない。
上記の例のように、体系中であっても厳密な荷電粒子平衡が成立する事は難しい。厳密に成立している場合でも、光子のエネルギ−が高いと制動放射の寄与が大きくなるのでカーマと吸収線量は等しくはな
らない。
0.115
Kerma
Collision Kerma
Absorbed Dose

0.11

MeV g-1 cm2

0.105
0.1
0.095
0.09
0.085
0.08

0

1

2

3

4

5

Depth in Al (cm)

図 4: 6 MeV 光子並行ビームによる Al 体系中のカーマ、衝突カーマ及び吸収線量。
0.1

0.004

(E ) -(E ) (MeV cm /g)

0

2

0.003
0.0025
0.002

L C

-0.1

E C

-0.2

E C

L C

6 MeV photon

0.00352(E ) -(E ) (MeV cm /g)

6 MeV photon-0.30.00150.001
0.0005

-0.4

0

0.2

0.4

0.6

0.8

0

1

1

1.5

2

2.5

3

3.5

4

4.5

5

Depth in Al (cm)Depth in Al (cm)

図 5: 1mm の領域への荷電粒子によるエネルギー流入 ((EE )C ) とエネルギー流出 ((EL )C ) の差。

4 光子の線量測定
測定という観点から見た場合、カーマは不可能ではないが、非常に難しい量である。空気に対する
定義通りのカーマを測定しようとするならば 、大規模な装置が必要となり、実用的ではない。
空気の吸収線量の直接的な測定も容易ではないが 、荷電粒子平衡が成立していれば 、空気中に生成し9た電荷量から W 値を介して測定する事が可能である。これは、照射線量から W 値を介して吸収線量を求める事に他ならない。その意味から見ても、光子の線量測定は、基本的に照射線量の測定であると言うことができる。
光子のエネルギーが 100keV 以下の低エネルギーの場合には、自由空気電離箱により照射線量を測定する事ができるが 、エネルギーの増加に伴い難しくなる。通常のエネルギー領域では、空気等価な壁材を持つ空気壁電離箱が最も一般的である。
電子の水中での飛程に基づいて求めた荷電粒子平衡に必要な電離箱の壁厚を表 3 に示す [20]。5 MeV
では、2.5cm となっており、エネルギーが高くなると共に、電離箱での測定も困難になることがわかる。
従って、数 MeV 以上では、精密な場の測定は、光子スペクトル測定によらなければならない。
表 3 荷電粒子平衡が成立するのに必要な電離箱の壁の厚さ [20]
光子エネルギー (MeV)

0.02
0.05
0.1
0.2
0.5
1.0
2.0
5.0
10.0

壁厚 a (g cm;2 )0.00080.0042
0.014
0.044
0.17
0.43
0.96
2.5
4.9

a 壁厚は、水中での電子の飛程に基づき、人体組成物質及び空気の壁厚に補正したもの。

5 実効線量 (AP) 換算係数
この章では 2 章で議論した定義に戻ってカーマから実効線量 (AP) への換算を行う際の現在の問題点について説明を行う。
最初に述べたように ICRP90 年勧告を取り入れた改正法では、空気カーマ (グレイ) 当たりの実効線量(AP) 換算係数が別表第 4 に与えられている。
しかしながら、これまで説明した様に、別表 4 中の空気カーマは、1982 年の Hubbell[12] の質量エネ
ルギー吸収係数と、Seltzer が評価した g 値を基に求めた質量エネルギー移行係数から求めた空気カーマを使う事を前提にしたものであり、様々なな計算において用いる上では、適切な形になっているとは言い難い。
ICRP 74[10] の Table A.1 に示されている光子の単位フルエンス当たりの空気カーマを用いて求めた
光子束 ( cm;2 ) 当たりの実効線量 (AP) 換算係数を表 4 に示す。表 4 には、最新の en =[13] を使用して求めた空気衝突カーマ (KC , グレ イ) 当たり、照射線量 (X , R) 当たりの実効線量 (AP) 換算係数も参考のために掲載している。

6 おわりにICRP が導入した空気カーマ当たりの実効線量との関連で、空気カーマ、空気吸収線量及び照射線量について判りやすい説明を試みた。(5), (8) 及び (11) 式で定義されたこれらの量は、荷電粒子平衡に10関係なくその場における光子の量を表す事ができ、その意味では実効線量を表す基準として使用する事が可能である。ICRP 74 では、光子フルエンス当たりの空気カーマを示し 、その上で空気カーマ当たりの実効線量を提示しているので、一応は空気カーマを求める際に使用したエネルギー移行係数を意識しないで計算が出来るようになっている。しかしながら、実際に引用される場合には、今回の別表 4 の様に、光子の単位フルエンス当たりの空気カーマなしに、空気カーマ当たりの実効線量が示される可能性が高い。
放射線防護の基本に関わる量は、どの様な量を基にして提起すべきかという観点でみるならば、わざわ
ざ光子のフルエンス当たりの換算係数を示した上で、カーマに対する値を示すよりは 、中性子の場合と同様フルエンスを基にすべきであるという事を改めて認識した。上記で説明した様に、計算においてもカーマや、衝突カーマあるいは照射線量は、エネルギー移行係数やエネルギー吸収係数を使用する必要がある。時代によって異なった係数が存在するので、ICRP 47 の様に、光子のフルエンス当たりのカー
マを示す事を余儀なくされる事になる。この様な形で基本となる量を示すべきではないように思われる。

謝辞
本レポートをまとめるにあたっては、高エネルギー加速器研究機構の柴田徳思氏、波戸芳仁氏、日本原子力研究所の山口恭弘氏、坂本幸夫氏及び京都大学の秦和夫氏から貴重な情報とコメントを頂きました。

11

表 4 実効線量 (AP) 換算係数

Energy
MeV
0.01
0.015
0.02
0.03
0.04
0.05
0.06
0.08
0.10
0.15
0.20
0.30
0.40
0.50
0.60
0.80
1.0
2.0
4.0
6.0
8.0
10.0

K1
SvGy;1
0.006530.0402
0.122
0.416
0.788
1.106
1.308
1.433
1.394
1.256
1.173
1.093
1.056
1.036
1.024
1.010
1.003
0.992
0.993
0.993
0.991
0.990

2
pSvcm2
0.0485
0.125
0.205
0.300
0.338
0.357
0.378
0.440
0.517
0.752
1.004
1.508
1.996
2.466
2.908
3.727
4.483
7.490
12.02
15.99
19.92
23.76

KC3

SvGy;1
0.006390.0392
0.119
0.406
0.772
1.088
1.295
1.423
1.391
1.253
1.172
1.092
1.056
1.037
1.023
1.009
1.003
0.998
1.004
1.013
1.020
1.024

X 3

mSvR;1
0.0560
0.343
1.042
3.557
6.763
9.531
11.34
12.47
12.19
10.98
10.27
9.566
9.251
9.084
8.962
8.839
8.786
8.743
8.795
8.874
8.935
8.970

1 表 1 の tr = を使用して求めたカーマ当たりの換算係数、告示別表第 4 の値
2 ICRU Report 47[11] の Table A.1 に掲載されている光子フルエンス当たりの空気カーマを使用して求めた値

2 表 1 中最新の en=[13] を使用して求めた空気衝突カーマ又は照射線量当たりの換算係数12

参考文献[1] Prepared by D. K. Trubey, \New Gamma-Ray Buildup Factor Data for Point Kernel Calculations:ANS-6.4.3 Standard Reference Data", NEUREG/CR-5740, ORNL/RSIC-49/RI(1991).
[2] H. Hirayama and D. K. Trubey, \E ects of Incoherent and Coherent Scattering on the Exposure
Buildup Factors of Low-Energy Gamma Rays", Nucl. Sci. Eng. 99(1988) 145-156.
[3] Y. Namito, S. Ban and H. Hirayama, \E ects of Linear Polarization and Doppler Broadening on
the Exposure Buildup Factors of Low-Energy Gamma Rays", Nucl. Sci. Eng. 120(1995)199-210.
[4] \Photon Interaction Cross Section Library", Radiation Shielding Information Center Data Package DLC-136/PHOTX, National Institute of Standards and Technology.
[5] S. M. Seltzer, \Calculation of Photon Mass Energy-Transfer and Mass Energy-Absorption Coefcients", Rad. Res. 136 (1993)147-170.
[6] R. T. Berger, \The X- or Gamma-Ray Energy Absorption or Energy Transfer Coecient: Tabulation and Discussion", Rad. Res. 15(1961)1-29.
[7] J. H. Hubbell, \Photon Cross Sections, Attenuation Coecients, and Energy Absorption Coecients from 10 keV to 100 GeV, NSRDS-NBS 29 (1969).
[8] P. D. Higgins, F. H. Attix, J. H. Hubbell, S. M. Seltzer, M. J. Berger and C. H. Sibata, \Mass
Energy-Transfer and Mass Energy-Absorption Coecients, Including In-Flight Positron Annihilation for Photon Energies 1 keV to 100 MeV, NISTIR 4812(1992).
[9] Private communication.
[10] ICRP Publication 74,\Conversion Coecients for use in Radiological Protection against External
Radiation", Annals of ICRP 26, No.3/4(1996).
[11] ICRU Report 47, \Measurement of Dose Equivalents from External Photon and Electron Radiations", 15 April 1992.
[12] J. H. Hubbell,\Photon mass attenuation and energy absorption coecients from 1 keV to 20
MeV", Int. J. Appl. Radiat. Isot. 33(1982)1269-1290.
[13] J. H. Hubbell and S. M. Seltzer, \Tables of X-Ray Mass Attenuation Coecients and Mass
Energy-Absorption Coecients 1 keV to 20 MeV for Elements Z=1 to 92 and 48 Additional
Substances of Dosimetric Interest", NSTIR 5632, (1995).
[14] M. J. Berger and S. M. Seltzer, \Tables of Energy Losses and Ranges of Electrons and Positrons",
NASA-SP-3012, National Aeronautics and Space Administration (1964).
[15] J. H. Hubbell and M. J. Berger,\Sec. 4.1: Attenuation Coecients, Energy Absorption Coefcients, and Related Quantities", in Engineering Compendium on Radiation Shielding, Vol. 1,
R. G. Jaeger, ed. (Springer, Berlin), 167-184(1968).
[16] J. H. Hubbell, \Photon Mass Attenuation and Mass Energy-Absorption Coecients for H, C, N,
O, Ar, and Seven Mixtures from 0.1 keV to 20 MeV", Rad. Res. 70(1977)58-81.
13[17] G. A. Charlsson, \Theoretical Basis for Dosimetry", in The Dosimetry of Ionizing Radiation, Vol.
1, pp.1-75, Academic Press, INC. (1985).
[18] K. R. Kase, W. R. Nelson, \Concepts of Radiation Dosimetry", SLAC-153, Stanford Linear
Accelerator Center (1972); ibid. Pergamon Press, New York(1978).
[19] W. R. Nelson, H. Hirayama and D. W. O.Rogers, \The EGS4 Code System", SLAC-265, Stanford
Linear Accelerator Center (1985).
[20] G. F. Knoll, \Radiation Detection and Measurements", (John Wiley & Son), 1979.

14