(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
角膜に向けてパルス光を照射する波長２００ｎｍ近傍の紫外線レーザ光源と、
前記パルス光の照射により前記角膜から放射される赤外光を検出する赤外光検出手段と、
前記赤外光検出手段で検出された検出信号に基づいて、前記赤外光の強度の時間変化をモニタするモニタ手段と、
を備えることを特徴とする角膜湿潤状態モニタ装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、ＡｒＦエキシマーレーザ等による角膜蒸散時における角膜の湿潤状態をモニタする角膜湿潤状態モニタ装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
従来から、角膜蒸散を利用した精密な角膜矯正手術 PRK(Photorefractive Keratectomy）を行うための手術装置として、ＡｒＦエキシマーレーザ装置を用いたものがある。角膜矯正手術は、矯正量の制御性が良好である、手術が自動化されている、安定性が良い、術後の感染性副作用が少ない、角膜強度低下が少ない等の利点を有しており、急速な普及が予想されている。また、このＡｒＦエキシマレーザ装置を用いた手術装置は、角膜の矯正だけでなく、遺伝性の角膜上皮および実質浅部の疾患に対する治療 PTK(Photo-Therapeutic Keratoplasy）にも適用することができ、眼科手術装置としての有用性が高い。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、前述したような眼科手術装置は、弱度近視と中程度近視に対する臨床試験結果は有効であるのに対し、ＡｒＦエキシマーレーザ装置により角膜中央部のレーザ照射回数を増加させると、生体液の角膜表面への浸出が顕著になり、角膜の蒸散が進まず、蒸散不足により角膜が島状に取り残されて（central island）予定した矯正量が得られないため、強度近視に対して臨床試験結果の成功率が悪くなるという問題があった。
【０００４】
また、角膜にＡｒＦエキシマレーザ光を照射した場合に、蒸散時に角膜表面から発生するキノコ状の噴霧を取り除くべく窒素ガスを吹き付けると、表面が乾燥しすぎてしまい、蒸散面の平滑化が悪化するという問題があった。
【０００５】
このように、術中における角膜表面の湿潤状態は蒸散の良否を左右する重要な要素となっており、術中の角膜表面の湿潤状態を実時間でモニタする必要があるが、角膜の湿潤状態をモニタする装置についての報告例はまだないのが現状である。
【０００６】
本発明は、前述した課題に鑑みてなされたもので、角膜表面の湿潤状態をモニタすることができる角膜湿潤状態モニタ装置を提供することを目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】
本発明による角膜湿潤状態モニタ装置は、角膜に向けてパルス光を照射する波長２００ｎｍ近傍の紫外線レーザ光源と、パルス光の照射により角膜から放射される赤外光を検出する赤外光検出手段と、赤外光検出手段で検出された検出信号に基づいて、赤外光の強度の時間変化をモニタするモニタ手段とを備えることを特徴とする。
【０００８】
この角膜湿潤状態モニタ装置によれば、波長２００ｎｍ近傍の紫外線レーザ光源により角膜に向けてパルス光を照射すると、パルス光は角膜に吸収される。
【０００９】
ところで、角膜は主としてコラーゲンと組織液とから構成され、コラーゲンの吸収係数は組織液の吸収係数に比べて１桁程度大きい。従って、蒸散による残存角膜から組織液が浸出した場合に角膜中の組織液の比率が変化すると、見かけの吸収係数は変化する。
【００１０】
この見かけの吸収係数の変化に関する情報が角膜から放射される赤外光の強度の時間変化に表れる。従って、角膜から放射される赤外光の時間変化を赤外光検出手段により検出し、この赤外光検出手段で検出される検出信号に基づき、モニタ手段により赤外光の強度の時間変化をモニタすることで、角膜の湿潤状態常に把握されることになる。
【００１１】
【発明の実施の形態】
以下、図面と共に本発明による角膜湿潤モニタ装置の好適な実施形態について詳細に説明する。
【００１２】
図１に示すように、角膜湿潤モニタ装置２０は、眼を配置させる眼固定位置Ｐを有しており、この眼固定位置Ｐに向けて所定の繰り返し周波数で短パルス光を照射するＡｒＦエキシマレーザ光源１を有している。このレーザ光源１は、その大きな光子エネルギーにより角膜２中の分子間の結合を切断し、角膜２の蒸散を行うことのできるものである。このレーザ光源１は、眼固定位置Ｐにパルス光が照射可能な位置に固定されている。また、角膜湿潤モニタ装置２０には、パルス光の照射により角膜２から放射される赤外光を検出するための赤外光検出手段としての光伝導素子５が設けられ、この光伝導素子５は、赤外光の強度を、その強度に応じた電圧信号に変換するものである。なお、検出される赤外光に対応する角膜２の温度領域は、２０〜１００℃であり、長波長域（例えば、１０〜１６μｍ近傍）の赤外光が検出されるので、この波長域で感度の良いＭＣＴ（ＨｇＣｄＴｅ）を用いることが特に好ましい。
【００１３】
この光伝導素子５と眼固定位置Ｐとの間には、眼を角膜湿潤モニタ装置２０に配置した場合に角膜２から放射される赤外光が入射可能な位置に、焦点距離２５０ｍｍの金からなる凹面鏡３が設けられており、その凹面３ａは眼固定位置Ｐに向けられている。この凹面鏡３と光伝導素子５との間には、赤外光を受光して光伝導素子５に集光するＺｎＳｅレンズ４が設けられ、ＺｎＳｅレンズ４は、光伝導素子５からＺｎＳｅレンズ４の焦点距離２．５ｉｎｃｈだけ離隔した位置に配置されている。
【００１４】
光伝導素子５には、この光伝導素子５に電界を印加して、赤外光の吸収により発生するキャリアを電流として取り出すためのバイアス回路６が接続され、このバイアス回路６には、バイアス回路６により検出された赤外光強度に対応するキャリア電流による電圧信号に基づき、赤外光放射強度の時間変化を表す波形をモニタする波形測定処理装置７が接続されている。この波形測定処理装置７は、ＡｒＦエキシマレーザ光源１と同期されており、レーザ光源１でパルス光が照射される毎に、赤外光の放射強度の波形がモニタされる。そして、赤外光放射強度の各波形に対して、例えばパルス光照射時における最大電圧信号値の１／ｅになるまでの時間が測定される。
【００１５】
次に、前述した構成に基づき、角膜湿潤モニタ装置２０の動作について説明する。
【００１６】
まず、患者の眼を角膜湿潤モニタ装置２０の眼固定位置Ｐに配置させる。そして、固視灯などにより角膜２を一定の位置に固定させる。この状態で、ＡｒＦエキシマレーザ光源１を作動させて、角膜２に向けて所定の繰り返し周波数でパルス光を次々に照射すると、このパルス光は角膜２に次々に吸収される。このとき、角膜２の蒸散が行われる。
【００１７】
ところで、角膜２は、主としてコラーゲンと組織液とで構成され、コラーゲンの吸収係数はＡｒＦエキシマレーザ光源１の１９３ｎｍの波長に対して２７００ｃｍ-1であり、角膜２の約８０％を占める組織液の吸収係数より１桁程度大きい。角膜２中の組織液の比率は、術中、蒸散によって残存角膜から組織液が浸出することにより変化し、この組織液の比率の変化に伴って、見かけの吸収係数も変化する。パルス光照射直後、主として角膜２のコラーゲンに吸収された光エネルギーの一部は、コラーゲンの分子等の振動、回転エネルギーに変換され、温度の上昇を引き起こす。見かけの吸収係数が大きいほど、この温度上昇は大きくなる。このように角膜２の温度上昇が起こると、 Stefan＝Bolzmann の法則によりこの温度の４乗に比例した強度の赤外光が放射される。
【００１８】
一方、パルス光照射後は、熱拡散により角膜２の表面温度は時間の経過とともに下降し、角膜２の表面において温度勾配が形成される。単位時間中に単位面積を通過する熱量は、この温度勾配に比例するので、角膜２の表面温度の下降により全放射赤外光強度は減少する。従って、赤外光の放射強度も時間の経過とともに減少する。すなわち、赤外光の放射強度の波形は、時間と共に減少する時間変化波形を描く。
【００１９】
この時間変化波形は、角膜２の見かけの吸収係数が大きいと温度上昇が大きくなるので角膜２内での温度勾配は大きくなり、単位時間中に単位面積を通過する熱量は多くなる。よって、表面の温度降下は速く、放射強度の時間変化も大きい。また、角膜２の見かけの吸収係数の変化が小さい場合には、角膜２の表面の温度降下は小さく、放射強度の時間変化は小さい。このように、角膜２の表面の見かけの吸収係数が変化すると、放射強度の時間変化も変わるので、見かけの吸収係数と赤外光の放射強度の波形とは相関関係を有している。
【００２０】
そして、パルス光照射により角膜２から放射される赤外光は、凹面鏡３の凹面３ａで反射され、ＺｎＳｅレンズ４で光伝導素子５に集光され、光伝導素子５で検出される。このとき、バイアス回路６により光伝導素子５から電圧信号が取り出され、この電圧信号が波形測定処理装置７に入力され、この波形測定処理装置７において、パルス光照射毎に、赤外光の放射強度の時間変化がモニタされる。そして、この赤外光放射強度の時間変化が角膜２の湿潤状態をモニタすることになる。
【００２１】
本発明は、前述した実施形態に限定されるものではない。例えば、レーザ光源として、ＡｒＦエキシマレーザ光源１の代わりに、このレーザ光源１と同様に角膜２の蒸散が行える紫外線レーザ光源としてもよい。
【００２２】
【実験例】
なお、前述した角膜２の湿潤状態モニタの有効性を確かめるために以下のような研究を行った。
【００２３】
まず、この研究を行うに至った背景について述べる。
【００２４】
研究者は、ＡｒＦエキシマレーザ蒸散を用いた角膜切除術（Photorefractive Keratectomy：以下PRK）の矯正量の安定性を高めるために、放射分析法を用いた蒸散モニタ法を提案した。PRKでは蒸散量が角膜表面の湿潤状態に極めて敏感である。したがって、安定性の高いPRKを行うには表面の湿潤モニタが必要である。本研究では、モニタ法に、簡便なパルス化放射分析法を適用し、その有用性に関して実験と理論両方から検討した。
【００２５】
成人の約４０％は近視を主体とする屈折率異常を持ち、何らかの屈折矯正を行っている。矯正量が小さい場合は眼鏡やコンタクトレンズで矯正可能であるが、大きい矯正量では視野が狭くなったり、周辺部視野が歪むなどの不具合を生じる。このような強度近視、最強度近視は各々近視患者の５％、２．５％存在する。この不具合を改善するために、手術による屈折率矯正法が検討、開発されてきた。
【００２６】
眼の屈折力の約７０％は角膜で担われている。これは、角膜表面が空気／水の大きい屈折率差を有する界面を形成しているためである。角膜形状を変化させれば大きい矯正量が得られることから、角膜を対象とした屈折率矯正手術の検討は古くから行われてきた。初めての実用的な手術として、１９７９年に角膜前面の切開創によって角膜形状変化を得るRadial Keratectoｍy（以下RK）が開発された。RKは世界的に普及したが、矯正量の制御性が悪いほか、角膜強度の低下、長期遠視化や創からの感染の副作用など種々の問題点があった。一方、１９８３年に波長１９３ｎｍのＡｒＦエキシマレーザを用いた角膜の精度1μｍ以下の精密な蒸散が報告され、蒸散によって角膜表面の曲率半径を大きくして近視矯正を得るPRKが開発された。PRK はレーザの非接触精密蒸散の利点を活かし、矯正量制御性は著しく改善され±1Ｄ以内となった。また、角膜強度も保たれ、深い創が無く表面が早く上皮化することからRKで生じた問題点は生じない。これらの事から、 PRK は現在最も重要な角膜形成術になりつつある。
【００２７】
ところで、 PRK では再生能の無い角膜実質に大きな侵襲を与えるので、術前の診断によって立てた計画通りの蒸散を行う必要がある。しかし現状では蒸散速度が角膜表面の湿潤状態により大きく変化するため、計画した蒸散量が達成されなかったり蒸散表面が平滑でなくなることがある。 PRK はまた角膜中央部分の瞳孔領に大きな侵襲を与えるので、わずかな副作用も視覚に対して重大な影響を与える。時に再生上皮下に出現する混濁は最も注意すべき副作用である。さらに、レーザ照射中の角膜の位置決め法は未成熟であり、照射中心が移動して乱視や単眼性複視を起こす危険もある。
【００２８】
角膜の蒸散速度や蒸散表面の平滑さは、術中の角膜表面の湿潤状態に影響を受ける。表面が湿潤だと蒸散速度は減少し、表面が乾燥すると表面の平滑さは悪化する。術中角膜表面の湿潤状態は、蒸散プルームを吹き払うアシストガスによる乾燥や残存角膜からの生体液の浸出などにより常に変化している。角膜蒸散量を精密に制御するには、術中の角膜表面の湿潤状態を実時間でモニタする必要があるが、報告例はまだ無い。
【００２９】
角膜の水以外の主たる構成成分であるコラーゲンのＡｒＦエキシマレーザの波長１９３ｎｍに対する吸収係数は、８０％を占める組織液の吸収係数より１桁程度高い。このため蒸散中の角膜実質表面での組織液の比率が大きくなれば、角膜表面近傍での見かけの吸収係数は減少する。そこで、蒸散中の角膜表面の見かけの吸収係数を測定して角膜表面の湿潤モニタを行うこととした。
【００３０】
表面の吸収係数を得る具体的な方法として、パルス化励起放射分析法（Pulsed Photothermal Padiometry ： 以下PPTR）を用いた。PPTRを用いると、試料に対し非接触、非破壊で吸収係数と熱伝導率に関する情報が得られる。PPTRでは、測定している放射光の時間変化に情報が含まれているので、外乱が多い系でも精度良い計測が可能である。PRK では蒸散治療用のＡｒＦエキシマレーザをPPTRの励起光として共用できるので、放射光の計測系を追加するだけで計測が可能となる。PPTRの欠点は、吸収係数と熱伝導率のどちらか一方が既知でないともう一方の値が求められないことである。しかし、生体軟組織は含水率が６５〜８０％と高率かつ変動幅が小さいことから、熱伝導率がほぼ水と等しいと考えて良く、PPTRで吸収変化の大まかな検知が可能となる。
【００３１】
そこで、本研究では、PRK において矯正量の安定性を高めるために、PPTRを用いて角膜の表面放射赤外光を非接触経時的計測し、湿潤状態の検知による蒸散モニタ法の可能性について検討した。
【００３２】
このような蒸散モニタ法の可能性について検討する前に、屈折率矯正について説明する。
【００３３】
近視眼に対する屈折率矯正は、眼鏡またはコンタクトレンズの装着が一般的である。しかし、強度の近視眼では、矯正レンズが厚くなり、周辺部の像がゆがんだり、視野が狭くなるなどの不具合を生じる。このため、強度の近視眼に対しては、手術による矯正法が適用される。眼の光学系は、主として角膜、水晶体、眼軸長の３つの屈折要素からなる。このうち、眼の屈折力の８０％が角膜で担われている。これは、角膜表面が空気（ｎ＝１．３３）／角膜（ｎ＝１．３７）の大きい屈折率差を有する界面を形成しているためである。角膜形状をわずかに変化するだけで屈折力を大きく変化できることから、角膜の形状を変化させる屈折率矯正手術の検討は古くから行われてきた。近視眼の場合、無調節状態の眼に平行光線が入射したとき、網膜の前方に像を結ぶので、矯正するためには角膜前面の曲率半径を大きくする、言い換えると角膜形状を平坦化すればよい。
【００３４】
角膜の形状変化を得るための屈折率矯正手術は、これまでに様々なアイディアによる数多くの術式が検討、開発されてきた。それらを大別すると（１）角膜切開術、（２）角膜切除術、（３）角膜または人工物質の挿入、（４）熱凝固、（５）縫合に分けられる。この中でも特に実用的な方法は、角膜切開術と本研究の対象である角膜切除術である。角膜切開術は１９７９年に開発された。角膜前面をダイアモンドナイフを用いて放射状に切開し角膜を平坦化する方法で、Radioal Keratectomy （RK）といわれる。この方法は世界的に普及したが、矯正量の制御性が悪いほか、角膜強度の低下、長期遠視化や創からの感染の副作用などの問題がある。一方、角膜切除術 Photorefractive Keratectomy（ PRK）は１９８３年にTrokelや紫外光蒸散機構の研究に携わっていた Srinivasanらによって開発された。この術式は、角膜前面をＡｒＦエキシマレーザを用いて精密に切除し、角膜形状を平坦化するという、極めて画期的かつ優れた治療法である。PRK は、矯正量制御性が良く、角膜強度は保たれ、深い創が無く表面が早く上皮化することからRKで生じた問題は生じない。これら多くの利点から、現在最も重要な屈折率矯正手術になりつつある。
【００３５】
屈折率矯正手術にはこの他にも種々の方法が検討されている。いずれも興味深い方法であるので、ここで簡単に紹介する。keratophakiaは、角膜または人工物質を挿入する術式である。角膜を一度層状切開し、人工レンズあるいは冷凍旋盤でレンズ状に切削したドナー角膜を挿入し、再びその上に角膜をのせて縫合する。熱凝固を用いた方法には、Laser Thermal Keratoplasy （LTK） などがある。これは、波長２．０６μｍの Ho:YAG レーザや波長１．６５〜２．２５μｍのCo：MgF2レーザを用いて、瞳孔領の周りに点状あるいはリング状の熱凝固を形成し、角膜形状を変化する方法である。内皮への熱障害が問題となっている。縫合による術式で代表的なlamellar keratoplasyは、幅１ｍｍのリング状の角膜を切除し、中央の島状に残った角膜を層状剥離し、それを伸展させるようにして周囲へ縫合する。keratomileusisは、一度層状剥離した角膜を冷凍旋盤でレンズ状に切削し、再び縫合する方法である。
【００３６】
なお、前述したＡｒＦエキシマレーザを用いた角膜蒸散機構は、PRK の基本原理となっている。本研究では、PRK の蒸散モニタ法に関して検討を行うので、蒸散機構を知ることは必要不可欠である。一般に、生体組織は金属や半導体のような固体とは異なり、空間的にも組織的にも不均一な非結晶であり、レーザ光との相互作用の解析は複雑である。そのうえ、生体試料に含まれる水分や有機成分は時間経過とともに減少する。こうした理由から、生体組織の蒸散機構は完全に解明されていないのが現状で、角膜の場合もまたそうである。ここでは、ＡｒＦエキシマレーザによる角膜蒸散機構に関して現在までに解明されている部分について述べる。
【００３７】
１９３ｎｍのＡｒＦエキシマレーザによる角膜蒸散は精度lμｍ以下と非常に精密で、周囲組織への熱損傷が極めて少ない。これは、１９３ｎｍのＡｒＦエキシマレーザによる角膜蒸散では光解離が起こっているためと考えられている。光解離とは、光子の持つエネルギーが原子間の結合を切断して分子を分解消滅させる蒸散の過程である。波長１９３ｎｍ光の光子エネルギーは６．４ｅＶであり、タンパク質内の炭素−炭素結合３．０ｅＶや、角膜実質コラーゲンに見られるポリベプチド鎖を切断するために必要なエネルギー３．５ｅＶを十分に持っている。よって、１９３ｎｍ光は角膜内タンパク質のべプチドを分解することができる。実際、ＡｒＦエキシマレーザによる蒸散飛散物中には、結合が切断された物質が含まれていることなどから、光解離による蒸散が起きていることは間違いないと考えられる。光解離では、光子エネルギーと切断した分子の結合エネルギーの差の余剰分は、並進エネルギーとして解離物の飛散に使われる。
【００３８】
しかしながら、実際には光解離こよる蒸散量の理論的な見積もりより１０倍程度多く蒸散が起こっているとの報告がある。また、繰り返し周波数を増やすと蒸散深度が増したとの報告もあり、熱による蒸散の可能性が言われている。Ｂｏｒらの報告では、蒸散はレーザの照射中１５ｎｓ中は全く起きておらず、さらに蒸散が始まるとレーザのパルス幅よりも１０００倍以上も長い時間の間起きていることから、含水率８０％の角膜内の水が爆発的な蒸発を起こすことにより蒸散が起きる可能性も考えられている。これらのことから現在では、二次的に起こるにせよ、光−熱的あるいは光−機械的な過程が生じ、蒸散に重要な影響を及ぼしていると考えられている。例えば、光を吸収した領域で圧力が急激に上昇すると、破断応力の低い角膜組織は圧力により分解される可能性も考えられる。
【００３９】
このような角膜切除術の歴史は、言い換えると屈折率矯正手術開発の歴史とエキシマレーザの医学応用の歴史である。以下にその歴史的流れを簡単に述べる。
【００４０】
初めての近視矯正のための屈折率矯正手術は１９５０年わが国で開発された前後面放射状角膜切開術である。この方法は重篤な合併症である水泡性角膜症の発生とコンタクトレンズの出現により挫折した。初めての実用的な手術は、１９７４年に旧ソ連のFyodorovらによって開発されたRadial Keratectomy（RK）である。これは、角膜前面の切開創によって角膜形状変化を得る方法である。RKは世界的に普及したが、矯正量の制御性が悪いほか、角膜強度の低下、長期遠視化や創からの感染の副作用など種々の問題点があった。
【００４１】
一方、１９７９年頃からエキシマレーザの医学分野への応用が始まった。１９８３年には、Trokelや紫外光蒸散の研究に従事していたSrinivasanらによって、波長１９３ｎｍのＡｒＦエキシマレーザを用いた角膜の精密な蒸散が報告された。これにより、ＡｒＦエキシマレーザの角膜蒸散により角膜表面の曲率半径を大きくして近視矯正を得るPRK が開発された。PRK はレーザの非接触精密蒸散の利点を活かし、矯正量制御性はRKに比べて著しく改善され±1Ｄ以内となった。また、角膜強度も保たれ、深い創が無く表面が早く上皮化することからRKで生じた問題は生じない。これらのことから、PRK は現在最も重要な角膜形成術になりつつある。現在米国、ドイツを中心としたヨーロッパ、韓国、日本で臨床例が重ねられつつある。
【００４２】
最も臨床試験が先行している米国では、PRK法、PTK法ともに最終治験段階phaseＩＩＩが終了し、Food and Drug Administration（以下 FDA ）において認可申請中である。以下に、これまでに近視矯正に関して行われてきたPRKの臨床試験結果を（１）弱度近視と中等度近視、（２）強度近視に分けて示す。
【００４３】
（１）弱度近視と中等度近視近視に対するPRKの臨床試験結果
SＵＭＭIT社、ＶIＳＸ社、ＣＨＩＲＯＮ社の３社が開発した装置で行われた臨床試験結果は、PRK が弱度と中等度の近視矯正に有効であることを示した。PRK を受けた患者の９２％以上が視力０．５以上に、７４％以上が視力０．８以上に回復した。わずか４％ではあるが、矯正不良もまた認められた。手術の安全性、予測性は高く、患者の７７％以上が予測した矯正量の１．０Ｄ以内に、４４％以上が０．５Ｄ以内に治まり、結果は良好であった。術後六ケ月の追跡調査では安定性も確認された。これら３社の試験結果では、矯正量の不足や過矯正、角膜混濁やグレアなどの合併症は認められなかった。
【００４４】
（２）強度近視に対するPRK の臨床試験結果
強度近視に対するPRK は弱度近視に対するPRK に比べて成功率が悪い。ＶＩＳＸ社製の装置を用いた臨床試験結果では、術後６ヶ月で患者の４０％が予測した矯正最の１Ｄ以内に、６４％が２Ｄ以内に治まった。術後１年では患者の６０％が視力０．５以上に回復した。また患者の２３％は術後６〜１６ヶ月の間に再手術を行い、そのうち４７％が１Ｄ以内に、８１％が２Ｄ以内に矯正量を得た。術後１年で患者の１５％に矯正不良が認められた。強度近視では、弱度近視や中等度近視に比べて手術が長引くため、術中の角膜表面の含水率や中央位置の変化が起こりやすく、矯正量に重大な影響を与えていると考えられている。
【００４５】
次に、前述した角膜切除術の現状の問題点について、工学的側面と医学的側面に分けて述べる。
【００４６】
（１）エ学的側面
ビームの均一化  ビームの均一性は角膜表面の平滑さに影響を与え、術後の実質修復、上皮再生に大きく関係するため極めて重要である。ＡｒＦエキシマレーザビームの強度分布は均一でない。これは放電型のＡｒＦエキシマレーザは１０〜１５ｎｓの時間内に非常に大きいレーザ利得を持つので、レーザ共振器内での反射可能回数も３回以内となり、ASE（Amplifiered Spontaneous Emission）として放射される成分が多いためである。これにより、共振器内電磁界モードよりもむしろ電カ注入密度の空間分布に依存した単峰性のピークをもつ空間強度分布と、なる。PRK で均一な大面積蒸散を行うためには、ビームの均一化が必要である。現在ではビーム整形法として均一大ロ径照射方式と矩形小ビーム走査方式が用いられており、両方式とも実用上問題は生じていない。しかしながら、大口怪蒸散方式では単発エネルギーを大きくする必要があることから大出力のレーザ装置の装備が必要となり、走査方式では反対に単発エネルギーが小さいため治療照射時間が長くなるという問題がある。
【００４７】
ＡｒＦエキシマレーザは上述したような欠点があることから、YAG レーザや色素レーザなどを波長変換して遠紫外線領域のレーザを導こうと試みられた。しかし、エキシマレーザの照射時間は１パルスあたり１０〜２０ｎｓと熱拡散時間よりも短かすぎるので、周囲組織への熱損傷が小さい。また１パルスあたりのエネルギーは十分許容範囲で、繰り返し周波数を１〜５０Ｈｚと大きく変化させることができる。さらに４〜７ｍｍの径で角膜表面を切除するために必要なエネルギーを十分に供給できることから、エキシマレーザが角膜切除術に最も適しているとされた。
【００４８】
蒸散形状  蒸散表面の平滑さに影響を与えるもう一つの要因は、立体的な角膜の整形を行うためのアルゴリズムである。現在では可変光学絞りにより照射領域を少しずつ変化させることによって立体的な角膜整形を行っている。各装置とも０．１ｍｍきざみで照射直径を可変できる光学絞りを装備しているので、角膜の蒸散表面はより滑らかになった。
【００４９】
中央の位置決め  レーザのアライメントのずれや術中の患者の動きによって照射の中央位置を誤ると、乱視や単眼性複視といった視覚異常を引き起こす危険がある。現在中央の位置決めに関しては、固視灯による患者の協力と治療時間を短縮しようとする医者の努力に負うところが多い。角膜の動きを検知してレーザ照射を停止する誤照射防止装置や、角膜の動きに追尾して照射位置をずらす装置も考案されているが、応答速度や精度の問題から実用化には至っていない。
【００５０】
角膜形状評価：角膜トポグラフィー  術前術後の角膜形状を評価するための方法として角膜トポグラフィーが用いられている。大変有効な評価法ではあるが、この方法では局所的な屈折力を知ることができない欠点がある。また、矯正量の制御性を高めるためには、術中の角膜トポグラフィーもまた必要である。
【００５１】
（２）医学的側面
実質侵襲  PRKでの最大の問題点は、再生能のない実質に大きな侵襲を与えることである。このため、術前診断によって立てた蒸散計画通りの蒸散を行う必要がある。しかしながら、蒸散速度は蒸散パラメータや角膜の含水率に影響を受けたり、蒸散表面の平滑さは蒸散煙霧除去のためのアシストガスによる乾燥により悪化するなどの問題があり、現実には計画通りの蒸散を行うのは極めて困難である。この蒸散に関する問題はPRKにおいて最も重要で、また本研究のテーマとも深く関わるので、これについては後述する。
【００５２】
瞳孔領侵襲  もうひとつ重要な問題点は、直接視野に影響する瞳孔領に侵襲を与えるため、わずかな副作用も許されないことである。よって長期予後の安全性確認が非常に重要となる。予後は術後の創傷治癒過程に委ねられ、角膜形状が安定するまで約３ヶ月必要である。
【００５３】
また、先に述べたとおり、現在角膜切除術は臨床試験が着実に進められながらも、実際には様々な問題が指摘されている、この中でも特に蒸散に関する問題は、術後の矯正結果に大きく影響するため極めて重大である。手術の対象はひとであり、誤った矯正は取り返しのつかない重篤な事態を引き起こす。ここでは、すでに述べた問題点のうち蒸散に関するものに絞って話をすすめる。そして、それに関連して本研究の必要性ならびに研究目的を提示する。
【００５４】
蒸散に関する問題点として、まずレーザの照射条件が最適化されていないことが挙げられる。照射フルエンスは、現在のところ熱の影響が少なく、効率の良い照射エネルギーとしては２００ｍＪ／ｃｍ2近傍が妥当といわれている。これよりフルエンスを高くすると、蒸散後の表面状態は平滑になると報告されているが、高すぎると音波による内膜障害や実質細胞の刺激によってはん痕化を引き起こす危険がある。繰り返し周波数は、実用には５〜１０Ｈｚが用いられている。傾向として、繰り返し周波数が低いと蒸散面は平滑になり、繰り返し周波数が高いと蒸散機構における熱過程の機序が大きくなるため蒸散効率が上がる。
【００５５】
このように繰り返し周波数の蒸散に及ぼす影響は大きいので、慎重に設定する必要がある。蒸散径は、開発当初４．０〜５．０ｍｍであったが、次第に大口径化し６．０ｍｍ程度まで用いられるようになった。これは、大ロ径蒸散では創傷治癒過程が良好に進むと報告されたほか、位置決めの精度に対する緩和、瞳の大きい若年者への治療への対応などに利点があったためである。しかし大ロ径蒸散では、同じ矯正量を得るための蒸散深度が大きくなり、強度近視の矯正では角膜強度の低下や、大深度蒸散による過剰な実質治癒が問題となる可能性が考えられる。この大深度蒸散を抑制するために蒸散領域を多重化する方法が考案された。この方法により、蒸散深さを３０〜４０％減少させることができたが、角膜の混濁や矯正量の後退に関しては効果が得られなかった。今後も検討の余地があるといえる。
【００５６】
蒸散に関する問題点では、レーザをどのような条件で照射するかという問題だけではなく、蒸散中ならびに蒸散後の角膜表面がどのような状態にあるか、また表面状態をいかに最適な状態に保つか、という問題もまた重要である。ＡｒＦエキシマレーザによる角膜蒸散では、蒸散時に角膜表面からキノコ雲状の煙霧が発生する。これによリレーザパルスが妨げられると、中央部蒸散量が低下したり、平滑な蒸散面を得ることができない可能性がある。この問題を回避するだめに、これまでに蒸散煙霧を効率良く除去するための窒素ガスの吹き付けが試行された。しかし、かえって表面が乾燥したために蒸散面の平滑さは悪化した。現在のところ臨床試験では蒸散煙霧の除去を行わなくても問題は起こっていない。今後蒸散時に発生する煙霧が照射の均一性に影響を与えないかどうか検討する必要はある。
【００５７】
また、術中角膜では、蒸散による残存角膜からの生体液の浸出によって角膜表面の湿潤状態は過剰になる。近視治療では角膜中央部分のレーザ照射回数が多くなるために生体液の浸出が顕著である。この生体液が原因で中央部の蒸散が進まないために、中央が切れず島状に残り矯正量が得られないことが現在非常に問題となっている。現在日本で行われている臨床試験でもこのCENTRAL ISLANDが頻発し、この問題は重要視されている。
【００５８】
以上のような角膜切除術に関する問題に鑑み、治療中における蒸散モニタが必要とされている。
【００５９】
すなわち、術中角膜表面の湿潤状態は、蒸散により残存角膜から浸出する生体組織液によって過剰になる。生体組織液の吸収係数は角膜に比べて1桁程度低いことから、生体組織液が浸出すると蒸散能が低下する。このことから術前に立てた計画通りの蒸散を行うことができなくなり、目標の矯正量が得られなかったり、誤った矯正量を得る可能性がある。手術の対象となるのは人であり、一度行った矯正はやり直しがきかない。そのために、術中に矯正量を予測したり蒸散を精密に制御するために、術中の角膜の蒸散状態を実時間で正確に把握する必要がある。
【００６０】
しかしながら現在までのところ、この蒸散状態把握のためのモニタ法に関する報告例はない。
【００６１】
本研究では、PRKにおいて矯正量の安定性を高めるために、術中の蒸散状態を把握できるモニタ法を考案した。角膜の水以外の主たる構成成分であるコラーゲンのＡｒＦエキシマレーザの波長１９３ｎｍに対する吸収係数２７００ｃｍ-1は、８０％を占める組織液の吸収係数より１桁程度高い。このため蒸散中の角膜実質表面での組織液の比率が大きくなれば、角膜表面近傍での見かけの吸収係数は減少する。そこで、蒸散中の角膜表面の見かけの吸収係数を測定することにより角膜表面の湿潤モニタが可能であると考えた。
【００６２】
具体的な方法として、試料に対し非接触、非破壊で吸収係数と熱伝導率に関する情報が得られるパルス化放射分析法（Pulsed Photothermal Radiometry：PPTR）を用いることを考えた。PPTRでは、測定している放射光の時間変化に情報が含まれているので、外乱が多い系でも精度良い計測が可能である。PRK では蒸散治療用のＡｒＦエキシマーレーザをPPTRの励起光として共用できるので、放射光の計測系を追加するだけで計測が可能となる。PPTRの欠点は、吸収係数と熱伝導率のどちらか一方が既知でないともう一方の値が求められないことである。しかし、生体軟組織は含水率が６５−８０％と高率かつ変動幅が小さいことから、熱伝導率がほぼ水と等しいと考えて良く、PPTRで吸収変化の大まかな検知が可能となる。
【００６３】
本研究では、PRK において矯正量の安定性を高めるために、PPTRを用いて角膜の表面放射赤外光を非接触経時的計測し、湿潤状態の検知による蒸散モニタ法の可能性について検討することを目的とした。
【００６４】
また、PRK は数ある屈折率矯正手術の中でも、極めて画期的で優れた術式として現在急速に検討開発されている。しかしPRK にはまだ多くの問題点があり、そのひとつである術中の角膜表面の湿潤状態は蒸散速度に影響を与え非常に問題となっている。そこで本研究では、PRK において矯正量の安定性を高めるために、湿潤状態の検知による蒸散モニタ法としてPPTRを適用することを提案し、その有用性について検討することを目的とした。
【００６５】
ここで、パルス化放射分析法は、パルス光を試料に照射し、試料からの放射赤外光を計測して試料の表面温度の変化を計測し、試料の照射光に対する吸収係数と熱拡散率を見積もる方法である。
【００６６】
パルス化放射分析法の歴史は１９６１年にParkerらによって開発された閃光法（flash method）に端を発する。これは、試料に熱的短パルスを照射し、試料後面  での温度変化を熱電対を用いて計測し、試料の熱拡散率を求める方法である。１９６２年にDeemとWoodは熱電対の代わりに試料後面からの赤外放射透過光を赤外線検出素子である硫化鉛を用いて計測し、熱拡散率を求めることに成功した。この閃光放射分析法により熱拡散率の非接触計測が可能となリ、真空中や高圧下にある試料に対しても計測が可能となった。また赤外線検出器の応答時間は熱電対に比べて速いので、物理特性が時間的に変化する試料に対しても有効であった。
【００６７】
現在のPPTRの原形は1983年にTaｍらによって開発された赤外放射反射光を計測する方法である。これにより、試料に対し非接触非破壊で吸収係数と熱拡散率を見積もることができた。反射型の放射分析法は、それまでの透過型の計測法では計測不可能だった生体などでの計測に適している。これ以降1980年代前半にPPTRによる多くの研究が行われた。1980年代の開発当初に比べると、現在ではPPTRはほとんど用いられなくなっている。というのも、この方法では吸収係数と熱拡散率のどちらか一方が既知でないともう一方を求めることができないため、分析科学の見地からはあまり賛同できる方法ではなかったからである。
【００６８】
次に、前述したパルス化放射分析法の理論について説明する。
【００６９】
PPTRによる放射赤外光は、照射パルス光の吸収による試料内の温度上昇から得られる。試料内部のエネルギー分布は、試料の光学特性と照射位置によって決定される。ここでは試料の光学特性と熱特性は均一であると仮定し、また吸収された光エネルギーはすべて直接熱に変換されると仮定する。実際には光化学的あるいは光機械的な過程によって組織の一部が蒸散されていると考えられ、これらの過程は、励起光波長や試料の物性に基づいてエネルギー保存則から計算する必要がある。照射面積は吸収長に比べて十分に大きいと仮定し、周囲への放射による熱損失や試料内での横方向への熱伝導は無視できるとする。また試料は光学的にも熱的にも半無限であると仮定する。これより先の理論はLeungとTam（1984）の研究による。
【００７０】
１次元の熱拡散方程式により試料内の温度は次式のように表せる。
【００７１】
【数１】
0003764222.tif 000002
ここで、Tは温度、αは試料の熱拡散率、tは時間、ｚは座標で試料表面を原点にとり試料内部方向を正とする。試料表面での熱損失が無視できると仮定すると、グリーン関数とフーリエ変換を用いて試料内の温度に関して数１を解くことができる。
【００７２】
【数２】
0003764222.tif 000003
ここで、Ｔ（ｚ’,０）は試料の光学特性、熱的特性や照射フル工ンスによって決まる初期温度分布である。
【００７３】
測定された放射信号Sは重みづけされたStefan−Boltzｍannの放射則を積分した値として得られる。
【００７４】
【数３】
0003764222.tif 000004
ここで、T0はレーザ照射前の一様な試料の温度、ηは検出器の感度と集光能率を合わせた検出能、ａDは検出面積、εは試料の放射率、σはStefan−Boltzｍann定数、μIRは検出赤外波長のすべての領域にわたって平均した試料の吸収係数である。μIRは測定信号に影響する試料内の深さを決定する。すなわち、μIR≫１ならば検出信号の大部分は表面に近いところから放射されている。そしてμIR→０となるにつれて信号は得られなくなる。というのは、試料は赤外において透過となるからである。温度上昇（T（z,t）−T0）が小さければ、数３の［T（z,t）4−T04）］は二項定理を用いて展開することができる。T02オーダ以下の項を無視すると、
【数４】
0003764222.tif 000005
となる。もしμIR→∞ならば、数４は
【数５】
0003764222.tif 000006
となり、信号は試料表面の温度上昇を直接測定していることを意味している。
【００７５】
均一な吸収のみの試料内での光の分布はBeerの法則によって表される。照射フルエンスが蒸散しきい値以下であると仮定すると、
【数６】
0003764222.tif 000007
ここでＥ（z）は試料内のフルエンス、Eincは試料表面におけるフル工ンス（試料表面での反射損失によって照射光は減少する）、μaは照射光波長における吸収係数である。もし、吸収された光がすべで熱に変換されるとすると初期温度分布は
【数７】
0003764222.tif 000008
ここでρｃは試料の体積比熱である。この分布を数２に代入して、その結果得られた温度分布を数４に代入すると、次式が得られる。
【００７６】
【数８】
0003764222.tif 000009
ここでｆ（ｘ）＝exp（ｘ）erfc（√ｘ）、そしてerfc（ｘ）はｘの誤差関数である。数８における信号は試料の光学特性や熱特性によって決まり、時間が経過するにつれて単調に減少する。赤外域の吸収は試料からの遠赤外放射に影響し、また試料表面の温度を見積もるのに重要である。特に、t＝Oでの初期の温度上昇に一致する信号の最大値
【数９】
0003764222.tif 000010
はμIRとμaの相対的な大きさによって影響される。μIRがμaに比べてそれほど大きくないとき、数９の最後の項は一定でなくなり、検出信号は結果的に減少する。さらにまた信号は、μIRとμaとの積（μIRμa）に依存し、どちらかのパラメータが小さくなるにしたがって減少する。
【００７７】
一般に生体試料の場合試料が混濁媒質であることが多く、このため試料内での光の拡散を考慮しなければならない。しかし角膜の場合、試料の透明度が高いので拡散の効果を無視しても問題ないと考えられる。なお、理論の導出には多くの仮定が用いられているので、実験結果を解析する際には仮定の妥当性に関して十分に検討する必要がある。
【００７８】
前述した角膜湿潤モニタ装置の角膜における有効性を調べるために、まず、モニタ法として用いるパルス化放射分析法が正確に行えるか検討し、続いて湿潤状態を模擬したモデル試料ならびに実際の角膜を用いて表面放射赤外光を経時的非接触的に測定し、パルス化放射分析法による術中角膜表面の湿潤モニタ法の可能性を検討した。
【００７９】
次に、本研究における実験原理について説明する。
【００８０】
角膜の水以外の主たる構成成分であるコラーゲンのＡｒＦエキシマレーザの発振波長１９３ｎｍに対する吸収係数は２７００ｃｍ-1である。これに対して、角膜の約８０％を占める組織液の吸収係数は１桁ほど低い。これは、２００ｎｍ光の水に対する吸収係数が０.０６９１ｃｍ-1で、さらに生体組織液中のＣｌ-などの無機イオンでは紫外領域の吸収が数百ｃｍ-1であることから推定される。このため、蒸散中の残存角膜からの組織液の浸出により角膜実質表面での組織液の比率が大きくなれば、角膜表面近傍での見かけの吸収係数は減少すると考えられる。
【００８１】
一方、温度を持つあらゆる物体は、その物体を構成している原子、分子の振動と回転により、その表面温度で決まるスペクトル分布を持った電磁波を放射する（黒体放射）。ある温度における放射赤外線波長と分光放射発散度の関係はプランクの放射則で次式のように与えられる。
【００８２】
【数１０】
0003764222.tif 000011
ここで、Ｍは分光放射発散度、λは波長、ｈはプランク定数、Ｔは絶対温度、ｋはボルツマン定数、ｃは光速である。図２に温度をパラメータとして放射赤外波長とスペクトルの関係を対数軸と線形軸を用いて示す。温度が高くなるに従い熱放射は増加し、放射赤外光の波長は短くなる。式を全波長について積分すると、温度と放射発散度の関係を表すStefan＝Boltzmannの放射則式が得られる。
【００８３】
【数１１】
0003764222.tif 000012
ここでσはボルツマン定数で５.６２×１０-12［Ｗ／ｃｍ2／Ｋ4］である。数１１より、放射強度は温度の４乗に比例することがわかる。また、温度とその温度において放射強度が最大となる波長の関係は Wien の変位則で次式のように与えられる。
【００８４】
【数１２】
0003764222.tif 000013
試料にレーザを照射すると、試料では光の吸収により温度上昇が起こり、その後の時間経過とともに試料内での熱伝導により表面温度が下がる。通常、物質系内で温度上昇が起こり温度勾配ができると、熱は伝導、対流、放射により高温部から低温部へ伝達されるが、ここでは、物質の移動はなく、分子個別の運動による熱エネルギーの伝達なので熱伝導のみを考えればよい。熱の流れは Fourier の法則により
【数１３】
0003764222.tif 000014
で、単位時間中に単位断面積を通過する熱量ｑは温度勾配に比例する。
【００８５】
表面温度が下がると、表面からの放射スペクトルはそれに対応して長波長側へ動き、全放射赤外光強度は減少する。この放射光強度の時間変化を赤外線検出器で検知することによって、表面での温度変化を観測できる。試料の吸収係数が大きいと温度上昇が大きくなるので試料内の温度勾配は大きくなり、単位時間中に単位断面積を通過する熱量は多くなる。よって、表面の温度降下は速く、放射スペクトルの時間変化は大きい。吸収係数が小さい場合は表面の温度降下は小さく、放射スペクトルの時間変化は小さい。これより、表面の見かけの吸収係数が変化すると、放射スペクトルの時間変化が変化するので、表面放射赤外光の経時的測定によって表面の湿潤状態をモニタすることが考えられる。
【００８６】
次に、本研究における実験装置および方法について説明する。
【００８７】
表面湿潤モニタのための表面放射赤外光の測定系として、図３のような実験装置を構築した。ＰＰＴＲの励起光源にはＰＲＫの治療用レーザであるＡｒＦエキシマレーザを用いた。使用したレーザ装置は、浜松ホトニクス社製ＡｒＦエキシマレーザＣ３４７０発振波長１９３ｎｍ、パルス幅１３ｎｓ（ＦＷＨＭ）である。表１にＡｒＦエキシマレーザの特性を示す。
【００８８】
【表１】
0003764222.tif 000015
放射光測定系はレーザ装置から約２ｍの位置に設置した。これはレーザ装置からの電磁ノイズを避け、放電時の蛍光を空間的フィルタの原理で除去するためである。レーザ光をシグマ光機社製焦点距離１０００ｍｍ球面平凸レンズで集光し試料に照射した。フルエンスは２０ｍＪ／ｃｍ2と１００ｍＪ／ｃｍ2の２種類で、繰り返し周波数は２Ｈｚとした。照射面積はシグマ光機社製手動Ｘ−Ｙスリットで０．１ｃｍ2に限定した。レーザ照射による試料からの放射赤外光をＦＯＣ社製焦点距離２５０ｍｍ金凹面鏡とＦＯＣ社製ＺｎＳｅレンズ焦点距離２．５ｉｎｃｈ透過波長域０〜２２μｍで反射集光し、ＭＣＴで検出した。
【００８９】
赤外光の検出には浜松ホトニクス社製ＭＣＴ（ＨｇＣｄＴｅ）光伝導型素子３２５７Ｐを用いた。試料からの放射赤外光を計測するためには、検出信号の信号対雑音比（Ｓ／Ｎ）の特性を表す比検出能Ｄ＊、立ち上がり時間、分光感度特性が測定波形に対して十分でなければならない。ここで、Ｄ＊は、１ｃｍ2の検知素子に１Ｗの赤外光を照射したとき、１Ｈｚの周波数幅を有する増幅回路に規格化したＳ／Ｎで、
【数１４】
0003764222.tif 000016
で与えられる。ただし、Ｓは信号電圧（Ｖ）、Ｎは雑音電圧（Ｖ）、Δｆは測定系の帯域幅（Ｈｚ）、Ｐは検出器への放射エネルギー（Ｗ／ｃｍ2）、Ａは検出素子の受光面積（ｃｍ2）である。ＭＣＴと同じく赤外光検出器である光伝導型金ゲルマニウム検出器の特性の比較と波形の見積もりを表２に、分光感度特性の比較を図４に示す。
【００９０】
【表２】
0003764222.tif 000017
測定波形の見積もりから、検出可能放射量は１．４５×１０-5Ｗで、これを両検出器で検出したときのＳ／Ｎは両検出器とも十分で、波形の速さすなわち減衰時間２５μｓは両検出器の立ち上がり時間に十分である。また分光感度特性は、今回の測定温度領域は２０〜１００℃と予測できるので長波長域で感度の良いＭＣＴが適していると思われる。よってこれらの比較からＭＣＴを使用した。
【００９１】
ＭＣＴの動作原理は、半導体の内部光電効果を利用したもので、検出器に対し有効な波長を有する光量子数に比例した出力信号電圧または電流が得られる。図５に半導体のエネルギーバンドを示す。外部から入射した赤外光の光子エネルギーが吸収されると、価電子帯の電子が励起される。入射光子エネルギーが半導体のバンドギャップ以上であれば、励起電子は伝導帯に飛び上がり、自由電子となり、価電子帯の電子の抜け穴は正孔となって電子と正孔の対になる。
【００９２】
バイアス回路を用いて外部から電界をかけ、それぞれ逆方向に移動分離して電流のキャリアとした。図６に設計したバイアス回路を示す。電源は回路の安定性を保つためにＳＨＯＷＡ  ＥＬＥＣＴＯＲＯＮＩＣＳ社製Ｍｏｄｅｌ３２７Ｂ低電圧直流電源を使用し、電源電圧は９Ｖとした。ＭＣＴの抵抗は４７Ωである。ＭＣＴを流れる電流が最大許容電流４０ｍＡを越えないように負荷抵抗をＭＣＴに直列につなぎ、抵抗値はＭＣＴを流れる電流を最適バイアス電流１５ｍＡとするために５５３Ωとした。
【００９３】
電圧の変化分をオシロスコープで観測するために素子の両端電圧をコンデンサ０.１８μＦ×１ＭΩ＝１８０ｍｓで、これは先に見積もった波形の減衰時間２５μｓより十分長く、波形には影響ない。またコンデンサは波形の変化が２５μｓと予測されるので、インダクタンス成分が少ないことから高周波特性の良いマイラコンデンサを使用した。波形はＴｅｋｔｒｏｎｉｋｓ社製プロセッシング・オシロスコープ７８５４型で観測した。微弱な放射光量を考慮して、増幅器プラグインは感度の高い、帯域１ＭＨｚ入力インピーダンス１ＭΩの７Ａ２２型とし、時間軸プラグインは７Ｂ９２Ａ型とした。トリガにはＡｒＦエキシマレーザの放電回路のトリガを用いた。
【００９４】
波形の取り込みは、レーザ光照射による表面の湿潤状態の変化と測定ごとの波形のばらつきの影響を考慮して、４または８波形の平均をとった。ただし、角膜の場合は１波形のみとした。測定波形をコンピュータ解析用に数値データとしてファイルにおとすために、横河電気株式会社製アナライジングレコーダＡＲ１１００Ａ  Ｍｏｄｅｌ７０２１Ａ５４を使用した。７８５４型オシロスコープで観測した電圧時間波形は、時間軸を１Ｖ／ｕｎｉｔ−ｏｆ−ｔｉｍｅ、電圧軸を０.５Ｖ／ｕｎｉｔで電圧波形に変換され背面端子から出力される。これをアナライジングレコーダのＸ−Ｙ掃引によって観測しデータを記録した。
【００９５】
実験は３種類の試料を用いて行った。まず、今回構築した反射型の放射光測定系で、モニタ法として用いるパルス化放射分析法が正確に行えることを確認するために、単層均一モデルを用いて実験を行った。装置の性能評価のための基礎的な検討を行うので、試料は安定した均一試料とした。次に、パルス化放射分析法により表面湿潤状態の変化を検知できるか検討するために、２層モデルを用いて実験を行った。PRK中の角膜表面の湿潤状態を、角膜と水分層の２層構造として考えた。最後に、実際のPRK中の角膜表面の湿潤状態をモニタできるか検討するために、摘出角膜を用いてパルス化放射分析法を行った。いずれの実験もレーザ照射による表面からの放射赤外光の時間変化を観測し、測定波形のピーク電圧値と１／ｅ減衰時間を求めて結果を解析した。
【００９６】
単層均一モデルでは、試料にモデル角膜として適当なゼラチン水溶液の凝固体を用いた。モデル角膜の波長１９３ｎｍにおける吸収係数は角膜の２７００ｃｍ-1と同程度のものがよい。角膜の波長１９３ｎｍにおける吸収は、角膜の水以外の主成分であるコラーゲン内のアミノ酸プロリン（ピロリジン−２−カルボン酸：Ｃ5Ｈ9ＮＯ2）によるといわれており、ゼラチンでのプロリン含量は約２０％でタンパク質の中で最も多い。また、コラーゲン内のプロリンのモル数は、コラーゲンの主成分である全アミノ酸に対して約２％である。これより、ゼラチンの波長１９３ｎｍにおける吸収係数はコラーゲンの吸収係数とほぼ同じオーダであることが予測できる。
【００９７】
そこで、ゼラチンとコラーゲンの吸収係数がほぼ等しいとして、試料のゼラチン重量パーセントを、ウシ角膜の含コラーゲン重量パーセントと一致させ、それをモデル角膜とした。ウシ角膜のコラーゲン乾燥重量７０２ｇ／ｋｇと含水率８０％から、約１５％と求められる。表面の湿潤が増すと見かけの吸収係数は減少すると考えられるので、モデル吸収係数が小さい方に７種類変化させ、１５、１０、５、３、１．５、０．５、０．１５％とした。吸収係数αと溶液のモル濃度ｃの関係は
【数１５】
0003764222.tif 000018
で、吸光係数はモル濃度に比例する。ここでεはモル吸光係数で、１ｃｍの吸収層に対する物質とくに溶液の吸光度とモル濃度の比である。濃度が５．０％以下の試料では、試料保持のため凝固作用のある寒天０．２％を混ぜた。寒天では図７に示すように波長１９３ｎｍに対する吸収係数は小さく、レーザ光を照射しても放射赤外光は検出されないので、波形には影響しない。
【００９８】
２層モデルでは、PRK中の表面湿潤状態を模擬した試料として、モデル角膜とモデル水分層の２層構造とした。角膜の吸収係数２７００ｃｍ-1とほぼ等しいと考えられるゼラチン１５％試料を用いた。モデル水分層には、ゼラチン０．１５％と寒天０．５％の混合試料を用いた。ゼラチン濃度をモデル角膜の１／１００とすることでモデル水分層の吸収係数を３０ｃｍ-1とした。モデル水分層には試料の安定性を保つために、凝固作用のある寒天を付加した。寒天は波長１９３ｎｍに対する吸収を持たないためPPTR波形に影響しない。モデル水分層はモデル角膜の上に１層ずつ塗り重ねた。モデル水分層厚みは、シグマケミカル社製フェノールレッド０．５％で赤く着色したモデル水分層の２０層の断面を実体顕微鏡下で測定した。
【００９９】
摘出後２４時間以内のブタ眼球から切り取った角膜を使用した。表面の湿潤状態には波長１９３ｎｍにおいてヒトの生体液とほぼ等しい吸収係数を持つ生理食塩水を使用し、表面に付着した。
【０１００】
ところで、放射光測定系のＭＣＴと反射集光のための光学素子には分光特性があるため、試料表面からの全放射赤外光を全波長域にわたって検出することはできない。実験を行う前に、黒体放射源を用いて測定系の分光特性が測定にどのくらい影響するか調べた。図８に示す装置の試料位置に黒体放射源として坂口電熱社製シリコンラバーヒータを設置した。黒体放射源の面積は厚紙で作成したアパーチャで１ｃｍ2に限定した。放射光をクリスタルスペクトラ社製オプティカルチョッパを用いて１ｋＨｚに切り、オシロスコープで熱源とチョッパのはねの放射スペクトルの差に相当する振幅を測定した。熱源の温度はＯＭＥＧＡ  ＥＮＧＩＮＥＥＲＩＮＧ社製銅−コンスタンタンＴ型熱電対を用いて測定した。熱源の温度を−１０℃〜１６０℃まで変化させた時の観測波形の振幅を、 Stefan＝Boltzmann の法則による放射強度の理論曲線と比較し、その結果を図９に示した。温度１１０℃までは分光特性の影響は無く、温度が１２０℃以上になると分光感度が低下することにより、放射スペクトルは少なめに観測されることが分かった。これより、測定温度領域が１１０℃までであれば分光特性による影響は全く無いといえる。
【０１０１】
次に、本実験についての結果および考察について述べる。
【０１０２】
まず、単層均一モデルを用いた予備実験について述べる。
【０１０３】
（１）放射光強度の時間変化と吸収係数の関係
図１０及び図１１は、試料にＡｒＦエキシマレーザ光を照射し、表面放射赤外光をＭＣＴ（ＨｇＣｄＴｅ光伝導型検出器）で受光した時に得られたＭＣＴ出力電圧の時間変化波形（PPTR波形）を示す。図１０及び図１１の波形は、ＭＣＴ出力電圧をＡＣカップリングしてオシロスコープで観測した波形で、ＭＣＴ出力電圧の交流成分のみを表している。ＭＣＴ出力電圧、受光した表面放射赤外光強度に対して線形な特性を持つので、図１０及び図１１の縦軸を表面放射赤外光強度の相対値と考えて良い。ただし、ＭＣＴの受光感度はピーク波長の１２μｍで１０3Ｖ／Ｗである。
【０１０４】
放射光強度はいずれもレーザ照射と同時に急激に上昇し、その後の時間経過とともに単調に減衰している。これより、試料表面ではレーザ光照射と同時に急激に温度が上昇し、その後の試料内での熱伝導により表面温度は低下していることが分かる。立ち上がりはレーザのパルス幅とほぼ同じ１３ｎｓ程度と考えられるが、ＭＣＴの立ち上がり時間は１μｓであることからこの立ち上がりには追従できていない。
【０１０５】
しかし、波形の１／ｅ減衰時間は最も短いもので０．８ｍｓ（フルエンス２０ｍＪ／ｃｍ2、ゼラチン濃度１５％）でこれにはＭＣＴの立ち上がり時間による影響はなく、さらに１／ｅ減衰時間は最も長いもので３０ｍｓ（フルエンス２０ｍＪ／ｃｍ2、ゼラチン濃度０．１５％）で、これはバイアス回路の時定数１８０ｍｓと比較して１／６と短いことから回路による影響も無いと考えられる。PPTR測定波形のＭＣＴ出力電圧値は最大でも２ｍＶで、図９に示した黒体放射源を用いた放射スペクトルとＭＣＴ出力電圧の関係では黒体放射源の温度が１００℃のときＭＣＴの出力電圧が２．５ｍＶであったことから、測定温度領域は１００℃以内と推測できる。これより、測定系の分光特性の影響はほとんど無いといえる。
【０１０６】
図１０及び図１１ではわかりにくいが、時間軸を細かくとった場合PPTR波形の立ち上がりのピーク部分にノイズが観測された。これは、図１２に示すようなレーザからのノイズと思われる。このノイズはバイアス回路を切って、さらにレーザの出射口を閉じたときにも観測される。このノイズはレーザのトリガ電圧測定時にも同様に観測されている。測定に用いたオシロスコープの電源はレーザとは別系統を使用していることから、この波形はレーザの放電時に発生し空間を伝わってきた電磁ノイズである可能性が高い。ノイズ波形の時間幅はトリガからおよそ５μｓなので、以後PPTR波形の０〜５μｓは無視することにする。
【０１０７】
以上より、PPTR測定波形は、波形のピークの絶対値とトリガから０〜５μsでの値は正確ではないが、波形の減衰時間は測定できることが分かった。続いて（２）で行う放射光強度の時間変化と吸収係数の関係の解析ではこれをふまえて考察を行う。
【０１０８】
（２）放射光強度の時間変化と吸収係数の関係
図１０及び図１１に示した濃度すなわち吸収係数の異なる７種類の試料に対して得られたPPTRによる表面放射赤外光強度の時間波形のそれぞれについて、その波形のピーク電圧値とそこからの１／ｅ減衰時間を求めた。なお、図１０の（ａ）〜（ｄ）はフルエンスを２０ｍＪ／ｃｍ2に対する赤外光の強度の時間変化を示すものであり、図１１の（ａ）〜（ｄ）はフルエンス１００ｍＪ／ｃｍ2に対する赤外光の強度の時間変化を示すものである。
【０１０９】
この結果得られた試料の吸収係数と表面放射赤外光強度の１／ｅ減衰時間との関係を図１３に示す。ここで、ピーク電圧値は前項（１）で述べたノイズを考慮してｔ＝５μｓでの値とした。また、前項（１）で述べた通りピーク電圧値は放射光強度の絶対値とは異なるが、ここではピーク値の相対的な変化に注目しているのでＭＣＴの出力電圧値で比較した。
【０１１０】
図１３（ｂ）でフルエンスを２０ｍＪ／ｃｍ2としたとき、試料の濃度すなわち吸収係数が減少するにつれて放射光強度の１／ｅ減衰時間は長くなった。ゼラチン濃度１５％と５％で比較すると、減衰時間は４２０μｓから１ｍｓにほぼ２倍長くなった。濃度が３％より低くなると、減衰時間は３０ｍｓと、１５％の時の約１００倍も長い。ここで試料内の熱拡散時間、すなわち試料表面の熱が波長１９３ｎｍの吸収長３．７μｓに拡散されるまでの時間は、α［ｃｍ-1］を吸収係数、Ｄ［ｃｍ2／ｓ］を熱拡散率とすると
【数１６】
0003764222.tif 000019
であり、熱拡散時間は吸収係数の２乗に反比例するので、吸収係数が小さくなるにつれて熱拡散時間は顕著に長くなる。熱拡散時間は長くなれば、放射光強度の１／ｅ減衰時間が長くなるので、結果として吸収係数が小さくなれば１／ｅ減衰時間は長くなると考えられる。フルエンスを１００ｍＪ／ｃｍ2としたとき、結果はフルエンスを２０ｍＪ／ｃｍ2とした時と同様に放射光強度の１／ｅ減衰時間は試料の濃度すなわち吸収係数が減少するにつれて長くなった。
【０１１１】
同じく図１３（ａ）に示したＭＣＴ出力ピーク電圧は、ゼラチンの濃度が５％までは濃度が高くなると増加する傾向を示した。これは、試料の濃度が高いほど吸収係数が大きく、そのため単位体積あたりに蓄積されるエネルギーが大きいので温度上昇が大きいと考えられる。ゼラチン濃度５％を越えるとピークは低下した。この低下はPPTR中に起こってた蒸散が原因と考えられる。これについては（３）で検討する。これより、フルエンスが２０〜１００ｍＪ／ｃｍ2のとき、吸収係数が約１０００ｃｍ-1以下の領域ではＭＣＴ出力ピーク電圧と吸収係数との間には、照射フルエンスが高いほど表面の温度上昇が大きいという予想通りの相関が見られるが、それ以上では予測とは逆の傾向を示した。つまり、ＭＣＴ出力ピーク電圧と吸収係数との間には一定の相関は得られない。よって、PPTRでは波形のピーク値だけでは吸収係数を検知するのは難しいといえる。
【０１１２】
図１４に放射光強度の１／ｅ減衰時間の理論値を破線及び点線で示し、実験値と比較した。比較に用いた理論値は、前述した放射光強度を表す数６において、簡単のために試料の放射光赤外光波長における吸収係数μIRは試料の波長１９３ｎｍにおける吸収係数μaより十分に大きいと近似した次式を用いた。
【０１１３】
【数１７】
0003764222.tif 000020
理論値は、ゼラチンの吸収係数の正確な値が分かっていないので、試料のゼラチン濃度がウシ角膜の含コラーゲン重量パーセントと等しい１５％を、角膜の吸収係数２７００ｃｍ-1にほぼ等しい３０００ｃｍ-1として、μaに３０００〜３０ｃｍ-1を代入した。熱拡散率Ｄと比熱ｃと密度ρは水で近似してそれぞれＤ＝０．００１３ｃｍ2／ｓ、ｃ＝１．００ｇ／ｃｍ3、ρ＝４．１８Ｊ／ｇ／Ｋとし、さらに測定系の光学素子や検出立体角などすべての損失を考慮した損失係数ηは計算から求めて２．４×１０-4、放射率は生体の０．９８、検出面積ａDは０．１ｃｍ2。試料の初期温度Ｔ0は室温と等しい２０℃とし、これらの値を数１３に代入して理論PPTR波形を求め、その波形の１／ｅ減衰時間を理論値として実験値と比較した。パルス化放射分析法の理論の説明において述べたとおり、PPTRの理論では試料を半無限均一試料とし、熱の拡散は１次元のみと仮定している。これに対して実験では、試料は均一で、厚みは１０ｍｍで波長１９３ｎｍの試料への吸収長３．７μｍに比べて十分大きいので、試料の横方向への熱伝導はほぼ無視でき、１次元熱拡散の仮定もほぼ問題ないと思われる。比較の結果、実験から求めた吸収係数と１／ｅ減衰時間の関係は、理論値と傾向が良く合っていることが分かった。結果と理論値との差異も認められるが、これはPPTR中の蒸散が関係していると思われる。このことに関しては（３）で検討する。
【０１１４】
以上より、吸収係数と PPTR 測定波形の１／ｅ減衰時間の間には相関があり、これは理論値と良く合った傾向を示した。本実験装置でその相関を正確に検知できることを確認できた。
【０１１５】
（３）放射光強度の時間変化に対する蒸散の影響
PPTRの理論では、レーザ照射は蒸散しきい値以下を仮定しているが、実験中、すべての濃度の試料で蒸散は起こっていた。このことは、レーザ照射後の試料の表面状態の観察と照射中に発生する音によって確認した。PPTRは放射光計測なので蒸散時に発生するプルームの放射赤外光の影響でPPTR波形が測定できないことが最も懸念される。ＢｏｒらによるＡｒＦエキシマレーザを用いてフルエンス１０ｍＪ／ｃｍ2で角膜を蒸散した報告では、レーザ照射後蒸散は７０ｎｓ後に始まり２５μｓ後に終わった。PuliafitoらによるＡｒＦエキシマレーザを用いてフルエンス９００ｍＪ／ｃｍ2で角膜を蒸散した報告では、レーザ照射後蒸散は５〜１５μｓの間中に起こった。PPTR波形の減衰時間は短くとも数ｍｓ程度であったことから、プルームの影響は問題ないと考えられる。
【０１１６】
蒸散による影響はまた、異なったフルエンスを用いたときの実験結果における差異や、実験結果と理論値との差異にも大きく関係すると考えられる。まず、図１３でフルエンス２０ｍＪ／ｃｍ2と１００ｍＪ／ｃｍ2の実験結果を比較する。ゼラチン濃度に対するピーク電圧と１／ｅ減衰時間の変化を見ると、ゼラチン濃度が５％までは、濃度が高い方が吸収係数が大きいので試料の温度上昇は大きくその後の熱拡散も速いというPPTRの理論から予測される結果が得られている。つまり、濃度５％まではゼラチン濃度が高くなるとＭＣＴ出力ピーク電圧は高くなり、１／ｅ減衰時間は短くなっている。さらにフルエンスが高い方がピーク電圧は高く、１／ｅ減衰時間は短くなっている。しかし、５％以上では、ピーク電圧は下がり、１／ｅ減衰時間はフルエンスが小さい方が短くなっている。これは、濃度が５％より大きくなると吸収したエネルギーが蒸散時に発生するプルームの運動エネルギーに使われた可能性が高いことが考えられる。フルエンスが１００ｍＪ／ｃｍ2の方が蒸散時に発生するプルームへの熱エネルギーの受け渡しが大きく、このためピーク電圧の低下が顕著で１／ｅ減衰時間も２０ｍＪ／ｃｍ2の時より長くなったと考えられる。
【０１１７】
PPTR波形の１／ｅ減衰時間の実験結果と理論値を比較した図１４では、フルエンスが１００ｍＪ／ｃｍ2のときと２０ｍＪ／ｃｍ2の時のいずれも、吸収係数１０００ｃｍ-1を境に吸収係数が小さくなると１／ｅ減衰時間は理論値より短く、吸収係数が大きくなると理論値より長くなっている。吸収係数が１０００ｃｍ-1より小さい領域で、結果の方が理論値より全体的に短いのは、光解離による蒸散効率が悪いことを示唆している。
【０１１８】
つまり、光解離によって光吸収体積内の分子量が急激に増加すると、そこでの圧力が一気に高まる。このとき上層の分子の存在により飛散できない試料深部では、発生した圧力が熱に変換されて温度が高くなり、これにより試料内の熱拡散は速くなり波形の減衰時間が短くなったと考えられる。また、実験結果と理論値の差異は、吸収係数が小さいほど大きくなっている。この差異の割合を理論値を実験値で割って求めると、フルエンスが２０ｍＪ／ｃｍ2で吸収係数が３０、１００、３００、６００、１０００ｃｍ-1のときそれぞれ、４３．０、１２．４、６．８、３．５、１．３である。フルエンスが１００ｍＪ／ｃｍ2の時もほぼ同じオーダである。これもまた、吸収係数が小さいほど、光解離による蒸散効率が悪いことを示唆していると思われる。
【０１１９】
つまり、吸収係数が小さいほど吸収長が長いので、光吸収体積内の分子が飛散するまでにその体積内で熱になる可能性が高いと考えられる。吸収係数が１０００ｃｍ-1より大きい領域では、結果の方が理論値より全体的に長くなっている。これは、最初に考察したように蒸散時に発生するプルームへの熱の損失が大きいことによると考えられる。
【０１２０】
以上より、PPTRの理論では蒸散は起こらないと仮定しているので、実験結果との一致は不可能であるが、逆に結果や理論との差異から蒸散の影響を考慮することにより、蒸散機構に関する考察を行うことができた。
【０１２１】
ところで、これまでの結果に用いたPPTRの理論値の計算において、試料の放射赤外光波長における吸収係数が試料の波長１９３ｎｍにおける吸収係数より十分に大きいという近似を用いた。本研究で用いた試料の１９３ｎｍ光に対する吸収係数は３０〜３０００ｃｍ-1で、６〜１０μｍの赤外光に対する試料の水に対する吸収係数は１００〜１０００ｃｍ-1とされる。よって、試料の１９３ｎｍ光に対する吸収係数が赤外光に対する吸収係数より大きくなる領域では近似は成り立たないので、理論値との差異は大きくなると考えられる。しかし、実際には蒸散が起こっているということはすでに理論とは異なっている。よって、近似による理論値との差異ではなく蒸散による差異を主に検討する方が妥当ではないかと考えた。
【０１２２】
次に、２層モデルを用いた実験について述べる。
【０１２３】
（１）放射光強度の時間変化とモデル水分層厚みの関係
図１５（ａ）〜（ｄ）は、試料にＡｒＦエキシマレーザを照射し、表面放射赤外光をＭＣＴで受光した時に得られたＭＣＴ出力電圧の時間変化波形（PPTR波形）を示す。均一単層モデルを用いた実験と同様、図１５の波形は、ＭＣＴ出力電圧をＡＣカップリングしてオシロスコープで観測した波形で、ＭＣＴ出力電圧の交流成分のみを表している。ＭＣＴ出力電圧、受光した表面放射赤外光強度に対して線形な特性を持つので、図１０及び図１１の縦軸を表面放射赤外光強度の相対値と考えて良い。波形の立ち上がり時間に関しても０〜５μｓはノイズのため無視した。均一単層モデルのときと同様に放射光強度はレーザ照射と同時に急激に上昇し、その後の時間経過とともに単調に減少した。
【０１２４】
この測定波形からＭＣＴ出力ピーク電圧と１／ｅ減衰時間を求め、これらとモデル水分層厚みの関係を図１６に示した。放射光強度の１／ｅ減衰時間は、モデル水分層厚みを増加させるにつれて長くなった。これは、上層のモデル水分層の吸収係数が下層のモデル吸収係数より小さいことによると考えられる。つまり、PPTR観測波形は、上層表面の温度降下による放射光強度と下層表面の温度降下による放射光強度の和に相当する波形であると考えられる。上層は吸収係数が小さいので１／ｅ減衰時間は長く、そのため上層が厚くなれば観測される波形の１／ｅ減衰時間は長くなると考えられる。
【０１２５】
下層のモデル角膜表面で発生した熱が上層のモデル水分層中を熱伝導するために、１／ｅ減衰時間が減少した可能性も考えられるが、その寄与は前述した「単層均一モデルを用いた予備実験」で述べた理由から少ないと考える。上層での励起光の吸収により、下層に到達したエネルギーが減衰したと考えるのは難しいと思われる。それは、Ｂｅｅｒの法則によるモデル水分層での吸収は
【数１８】
0003764222.tif 000021
で、これよりほとんど照射光の強度は下層表面では減衰していないからである。１／ｅ減衰時間は、モデル水分層の厚みが１７０μｍの時に一番長く１５ｍｓであった。これは、モデル水分層と同じゼラチン濃度の均一単層モデルでの減衰時間３０ｍｓに比べて半分である。
【０１２６】
ここで、モデル角膜およびモデル水分層の波長１９３ｎｍに対する吸収係数は３０００ｃｍ-1、３０ｃｍ-1とすると、吸収長はそれぞれ３．３μｍ、３３３μｍである。モデル水分層の厚みは最大で１７０μｍで、モデル水分層の吸収長３３３μｍに比べて短いので、照射されたＡｒＦエキシマレーザ光はモデル角膜に到達し、しかも吸収はほとんどモデル角膜でおこっていると考えられる。このことから、２層合わせた表面近傍での吸収係数を、水分層、角膜層それぞれの吸収の厚さの比率で平均化することにより、それを見かけの吸収係数として以下の計算から求めた。
【０１２７】
【数１９】
0003764222.tif 000022
表３に計算結果を示す。
【０１２８】
【表３】
0003764222.tif 000023
計算からもモデル水分層が厚くなると見かけの吸収係数が減少することがわかった。次に表３のそれぞれのモデル水分層厚みに対する見かけの吸収係数における１／ｅ減衰時間を単層均一モデルの実験結果から求め、２層モデルの結果と比較した。これを図１７に示す。傾向だけでなく、値も良く一致した。これより、モデル水分層の厚みの変化を見かけの吸収係数の変化として記述することが可能であると考えられる。なお、図１７において、計算値は、モデル水分層厚みから計算した見かけの吸収係数での１／ｅ減衰時間を単層均一モデルの実験結果から求めた値である。
【０１２９】
（２）２層試料のPPTRの解析
試料が２層構造の場合、励起光に対して上層より下層の方が吸収係数が高いと、PPTR波形はレーザ照射とほぼ同時に起きる下層表面の急激な温度上昇による赤外線のピークと、下層表面の熱が上層（厚さｄ、熱拡散率Ｄ）を熱伝導して上層表面から放射される遅れたピークが得られることがある。この遅れｔは１次元熱拡散方程式より、
【数２０】
0003764222.tif 000024
と表される。ここでｄ［ｃｍ］は上層試料厚さ、Ｄ［ｃｍ2／ｓ］は熱拡散率である。
【０１３０】
Ｔａｍらの報告によると、下層試料に黒ゴム、上層試料に厚さ４５μｍのポリエステルを用いて反射型のPPTRを行ったところ、波長５９０ｎｍのフラッシュランプ励起色素レーザ光照射直後に急峻なピークが得られ、それから８ｍｓ後に緩やかなピークが得られたという。これは、最初のピークは下層表面での温度上昇による放射赤外光が上層を透過したもので、８ｍｓ後のピークは下層表面の熱が上層を熱伝導して上層表面から遅れて放射されたものである。今回行った実験では、上層試料は厚さ２０〜２００μｍで熱拡散率は水と近似してＤ＝０．００１３［ｃｍ2／ｓ］で、励起光に対する吸収係数は２桁ほど下層の方が高くなっている。今回の２層モデル試料でPPTRを行った場合、（６）式から初期の温度上昇に続いて、上層中を熱伝導した波形が約１〜１００ｍｓ遅れて観測されると予測できる。しかし、そのような遅れたピークは観測できなかった。よって、今回の結果は２層構造の試料として上層厚みを解析するのではなく、表面の見かけの吸収係数を先の計算により解析することにした。
【０１３１】
最後に、摘出角膜を用いた実験について述べる。
【０１３２】
図１８は、角膜表面の湿潤状態と、PPTR波形の１／ｅ減衰時間との関係を示し、図１９は角膜表面の各湿潤状態に対応する実体顕微鏡写真を示し、図２０は、各湿潤状態におけるPPTR波形を示すものである。湿潤状態は定量化することが非常に困難なため、各湿潤状態に乾燥している順に１〜４の状態番号で表すことにする。１は空気中で乾燥させた状態、２は乾燥も湿潤もしていないふつうの状態、３は生体液モデルの生理食塩水を多量に付着した状態である。なお、−１は空気中で乾燥させた状態を示している。
【０１３３】
波形は２層モデル実験とほぼ同じ波形が得られた。１／ｅ減衰時間は水が多くなると長くなった。これは２層モデルの結果と同じ傾向を示した。生理食塩水は少ないときで２．５ｍｓ、多いときで４ｍｓで、２層モデルの実験結果と比較するとこれらはモデル水分層厚みの５０〜８０μｍでの減衰時間に相当する。また、角膜の普通の表面状態では減衰時間は１．８ｍｓで、モデル角膜の減衰時間０．４ｍｓに比べて比較的長く、この事からモデル角膜の吸収係数はブタ角膜より高かったと考えられる。
【０１３４】
以上より、実際の角膜を用いてPPTRを行い、表面の生理食塩水の存在を測定波形の１／ｅ減衰時間から定性的に求めることができた。これにより、角膜表面の湿潤状態のモニタ法としてPPTRが有効である可能性が示された。
【０１３５】
本実験では、３種類の試料を用いて表面放射赤外光を経時的非接触に測定した。単層均一モデルでは、試料の吸収係数とPPTR波形の減衰時間との間には吸収係数が小さいと減衰時間が長いという相関があり、それを本実験装置で検知できることを確認した。この相関は理論と良く合った傾向を示したことから、本実験装置の性能が湿潤モニタ法のためのPPTRに妥当であることが確認できた。２層モデルでは、模擬湿潤状態が表面近傍の見かけの吸収係数の変化として測定波形の１／ｅ減衰時間から検知できることが分かった。摘出角膜を用いた実験でも、同様な結果が得られ、測定波形の１／ｅ減衰時間から表面の湿潤状態に関する情報が得られることを確認した。以上よりPPTRが角膜表面の湿潤状態のモニタ法として適用できる可能性が示された。
【０１３６】
【発明の効果】
以上説明したように、本発明による角膜湿潤状態モニタ装置は、角膜に向けてパルス光を照射する波長２００ｎｍ近傍の紫外線レーザ光源と、パルス光の照射により角膜から放射される赤外光を検出する赤外光検出手段と、赤外光検出手段で検出された検出信号に基づいて、赤外光の強度の時間変化をモニタするモニタ手段とを備える構成としたので、パルス光照射により角膜から放射される赤外光の強度の時間変化に基づいて、角膜の湿潤状態をモニタすることができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明に係る角膜湿潤モニタ装置の好適な実施形態を示す概略図である。
【図２】黒体の放射発散度の波長依存性を示すグラフである。
【図３】  PPTRの実験に用いられる装置構成を示す概略図である。
【図４】赤外線検出器の分光感度特性を示すグラフ図である。（ａ）及び（ｂ）は、それぞれＭＣＴ検出器及び金ゲルマニウム検出器についての分光感度特性を示すグラフである。
【図５】半導体の光伝導現象を模式的に示す概略図である。（ａ）、（ｂ）及び（ｃ）はそれぞれ真性半導体、ｎ型センサ及びｐ型センサについての概略図である。
【図６】ＭＣＴのバイアス回路を示す回路図である。
【図７】寒天０．４％試料のPPTR波形を示すグラフ図である。（ａ）及び（ｂ）はそれぞれフルエンス１００ｍＪ／ｃｍ2、２０ｍＪ／ｃｍ2の場合のグラフである。
【図８】温度較正に関する実験装置の構成を示す概略図である。
【図９】測定系の分光特性の影響を示すグラフである。
【図１０】均一単層モデルのPPTR波形を示すグラフである。（ａ）〜（ｄ）はフルエンス２０ｍＪ／ｃｍ2の場合のグラフであり、（ａ）〜（ｄ）において、ゼラチン濃度は上から１５、５．０、１．５、０．５％である。
【図１１】均一単層モデルのPPTR波形を示すグラフである。（ａ）〜（ｄ）はフルエンス１００ｍＪ／ｃｍ2の場合のグラフであり、（ａ）〜（ｄ）において、ゼラチン濃度は上から１５、５．０、１．５、０．５％である。
【図１２】  PPTR波形立ち上がり時のノイズ波形を示すグラフである。（ａ）はＡｒＦエキシマレーザのトリガ回路の出力波形で、上は時間軸が５００μｓ／ｕｎｉｔで、下は５００ｎｓに拡大した波形を示している。（ｂ）は上がＡｒＦエキシマレーザのトリガ回路の出力波形で下はPPTR観測波形である。
【図１３】均一単層モデルのPPTR波形の解析結果を示すグラフである。（ａ）はゼラチン濃度とPPTR波形のピーク電圧の関係を示すグラフ図であり、（ｂ）はゼラチン濃度とPPTR波形の１／ｅ減衰時間の関係を示すグラフ図である。
【図１４】均一単層モデルを用いて行ったPPTR波形の吸収係数と１／ｅ減衰時間の関係を示すグラフ図である。
【図１５】フルエンス２０ｍＪ／ｃｍ2の場合の２層モデルのPPTR波形を示すグラフ図である。
【図１６】２層モデルに関する実験におけるモデル水分層厚みとPPTR波形のピーク電圧およびPPTR波形の１／ｅ減衰時間の関係を示すグラフ図である。
【図１７】２層モデルに関する実験におけるモデル水分層厚みと１／ｅ減衰時間との関係を示すグラフ図である。
【図１８】摘出ブタ角膜についてのPPTR波形の１／ｅ減衰時間と、角膜の湿潤状態を示すグラフ図である。
【図１９】図１８の各湿潤状態に対応する角膜表面状態を示す実体顕微鏡写真である。（ａ）は初期状態、（ｂ）は生理食塩水で湿ったガーゼで拭った状態、及び（ｃ）は生理食塩水を表面に滴下した湿潤状態、をそれぞれ示す実体顕微鏡写真である。
【図２０】図１９の各実体顕微鏡写真に対応するPPTR波形を示すグラフ図である。（ａ）、（ｂ）及び（ｃ）は、それぞれ図１９（ａ）、図１９（ｂ）及び図１９（ｃ）の実体顕微鏡写真に対応している。
【符号の説明】
１…ＡｒＦエキシマレーザ光源（波長２００ｎｍ近傍の紫外線レーザ光源）、２…角膜、５…光伝導素子（赤外光検出手段）、７…波形測定処理装置（モニタ手段）。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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【図１２】
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【図１３】
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【図１４】
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【図１５】
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【図１６】
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【図１７】
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【図１８】
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【図１９】
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【図２０】
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