【誤訳訂正書】
【提出日】平成23年9月28日(2011.9.28)
【誤訳訂正１】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】０００２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【０００２】
２．関連技術の記述ファイバレーザは、これまで長い間、超短パルス発生用の有効な媒体を与えると認識されてきた。しかしながら、これまで、そのようなシステムは、主に、波長可変性に対して制限されたオプションをもち、かつ最小の達成可能パルス幅に限界がある、チャープしたブラッグ回折格子を使用したチャープパルス増幅に基づいていた（A. Galvanauskas and M.E. Fermann,'Optical Pulse Amplification using Chirped Bragg Gratings,'United States Patent,No.5,499,134)。チャープしたブラッグ回折格子は、実に広く入手できるデバイスに発達してきた、そして、ブラッグ回折格子内のチャープは、線形に、あるいはチャープパルス増幅システム内での任意のオーダの分散を補償するために、非線形に、さえもデザインされる（A.Galvanauskas et al.,'Hybrid Short-Pulse Amplifiers with Phase-MismatchCompensated Pulse Stretchers and Compressors',U.S.Patent No.5,847,863)、このチャープパルス増幅システムは、バンド幅制限パルス、すなわち、与えられたスペクトルのパルスバンド幅にとって最も短くできるパルス、の発生に重要である。
【誤訳訂正２】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】０００３
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【０００３】
光ファイバのパワーとエネルギの限界を最大化するために、チャープパルス増幅を使用することは、明らかに望ましいが、同時に、システム集積化の要求（ブラッグ回折格子は、最も高い可能な分散を与えるために、透過よりむしろ反射で動作する必要がある）は、そのような標準的なチャープパルス増幅システムの使用を実用的でなくする。チャープパルス増幅の代わりとして、多モードファイバ増幅器での高パワーパルス増幅が提案された（M. E. Fermann and D. Harter,'Single-mode Amplifiers and Compressors Based on Multi-mode Optical Fibers',UnitedStates Patent,No.5,818,630)。またチャープパルス増幅の代わりとして、ファイバ増幅器でのソリトンラマン圧縮を使用することや、あるいは、一般的に、非線形ファイバ増幅器中でのパルス圧縮を使用することが提案された（M.E.Fermann, A.Galvanauskas and D.Harter,'Apparatus and Method for the Generationof High-power Femtosecond Pulses from a Fiber Amplifier',United States Patent,No.5,880,877)。
【誤訳訂正３】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】０００６
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【０００６】
チャープパルス増幅の代わりとして、高−利得正分散（ソリトンを支持しない）シリカ−ベースの単一モードエルビウム増幅器をバルクプリズム圧縮器と組み合わせて使用することにより、有効なパルス圧縮が得られるということも以前に提案された(K.Tamura and M.Nakazawa,'Pulse Compression by Nonlinear Pulse Evolution with Reduced Optical Wave Breaking in Erbium-Doped Fiber Amplifiers,'Opt.Lett.,Vol.21,p.68(1996))。しかしながら、この技術をシリカ−ベースのエルビウム増幅器と合同して使用することは、問題である、なぜなら、正分散のための要求がファイバコアサイズを約５ミクロンに制限するか、さもなければ、負の材料分散が、正の導波路分散を支配し、全体を負のファイバ分散にするからである。同様に、シリカ−ベースの多モードファイバは、エルビウム増幅器波長で負の分散をもち、有効なパルス圧縮のためにそれらを使用することを妨げている。このように、正分散エルビウム増幅器の限定されたコアサイズは、達成可能なパルスエネルギを大きく減少させる。
【誤訳訂正４】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】０００９
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【０００９】
別の（分散−補償）導波路素子中に色分散を使用しての（低パワー）光波信号中の色分散補償は、電気通信システムの性能を最適化するために導入された（C.D.Poole,'Apparatus of compensating chromatic dispersion in optical fibers,'US Patent No.5,185,827)。しかしながら、高−パワーパルス光源の場合、分散−補償導波路素子によって導入される自己−位相変調は、それらの有効な使用を妨げる。さらに、Pooleによって議論されたシステムは、分散−補償導波路素子中で高次モードを選択的に吸収するため、あるいは、分散−補償導波路素子中で基本モードを選択的に増幅するために、モード−変換器および、あるいは希土類添加ファイバと合同して動作するだけである。自己−位相変調の存在下での高−パワー光パルスの分散を補償する方法は、何ら教示されなかった、また、モード−変換器なしの分散−補償導波路を実施する方法は、何ら提案されなかった。
【誤訳訂正５】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１１
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１１】
超高速ファイバ増幅器の効率を最大にするために、Ｙｂファイバ増幅器の使用が提案された（D.T.Walton,J.Nees and G.Mourou,“Broad-bandwidth pulse amplification to the 10μj level in an ytterbium-doped germanosilicate fiber,”Opt.Lett.,vol.21,no.14,pp.1061(1996))、しかしながら、Waltonらによる研究は、信号パルスの光源としてモードロックＴｉ：サファイアレーザを採用するばかりでなく、Ｙｂ添加ファイバの励起にアルゴン−レーザポンプＴｉ：サファイアレーザを採用したが、これは、非常に効率がわるく、且つ明らかに小型装置と両立しない。さらに、増幅過程で光パルスの位相を制御する方法は、何ら提案されなかった、すなわち、Ｔｉ：サファイアレーザからの１００ｆｓパルスが、１．６ｋｍの長さの単一モードファイバ分散遅延ラインを通してＹｂ増幅器に結合されたが、この遅延ラインは、高次分散による大きな位相歪みを起こし、システムを超高速応用に適用することを大きく制限する。それよりは、Ｙｂ増幅器中で高品質高パワー放物線状パルスを誘起するためには、２００−４００ｆｓの範囲のシードパルスが数ｍの長さのＹｂ増幅器には好ましい。Waltonらによる単一モードＹｂ添加ファイバ増幅器の使用は、Ｙｂ増幅器のエネルギとパワーの限界をさらに大きく制限する。多モードＹｂ添加ファイバの使用は、内容がここに参考文献として組み入れられた米国出願Ｎｏ．０９／３１７，２２１に提案されたが、Ｙｂ増幅器と両立する小型超短パルス光源は、わかりにくいまま残った。
【誤訳訂正６】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１２】
能動的な光変調機構を組み入れた広可変パルスＹｂ−ファイバレーザが、最近記述された（J.Porta et al.,'Environmentally stable picosecond ytterbium fiber laser with a broad tuning range',Opt.Lett.,vol.23,pp.615-617(1998))。このファイバレーザは、おおよそＹｂの利得バンド幅内の同調範囲を設けているが、そのレーザを超高速光学に適用することは、そのレーザで発生される比較的長いパルスにより制限される。一般的に能動モードロックレーザは、受動モードロックレーザより長いパルスを発生し、この現状のケースでは、発生したパルスのバンド幅は、５ｐｓの最小パルス幅をもち僅か０．２５ｎｍである。
【誤訳訂正７】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１３
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１３】
非線形結晶中での周波数変換と合同してラマン−シフトを使った広波長可変ファイバレーザ光源が、最近記述された。（M.E.Fermann et al.,US Patent No.5,880,877 and N.Nishizawa and T.Goto,"Simultaneous Generation of Wavelength Tunable Two-Colored Femtosecond Soliton Pulses Using Optical Fibers,"Photonics Techn.Lett.,vol.11,no.4,pp421-423参照)。基本的に、空間的に不変なラマンシフタが提案され、その結果、波長可変範囲は３００−４００ｎｍに制限される（Nishizawa et al.参照）。さらに、非線形光学結晶での継続したラマンシフトと非線形周波数変換の応用に基づくそのような高度な非線形システムのノイズを最小にする方法は、何も知られていない。さらに、西沢らによって記述されたシステムは、ラマンシフタをシードするための付加的偏光制御エルビウムファイバ増幅器で増幅された比較的複雑な低パワー偏光制御エルビウムファイバ発振器によった。さらに、Ｅｒファイバレーザからの周波数逓倍出力のラマンシフトを可能にする方法は、何も記述されていない。
【誤訳訂正８】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１６
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１６】
１）短パルスシード光源、２）広バンド幅ファイバ増幅器、３）分散パルス拡張素子、４）分散パルス圧縮素子、５）非線形周波数変換素子、６）ファイバ分配用光学部品、のような様々な容易に交換できる光学系を使用することで、システムのモジュール化を確実にすることが、発明の別の目的である。さらに、提案された任意のモジュールは、交換できる光学系の一部で構成され得る。
【誤訳訂正９】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１８
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１８】
放物線状パルスは、自己位相変調あるいは一般的なカー効果型光学非線形性の存在下でも相当なファイバ長に沿って分配されるかあるいは伝搬され、十分に線形なパルスチャープのみを招く。そのようなファイバ分配あるいはファイバ伝搬ラインの端部で、パルスは、おおよそバンド幅限界まで圧縮される。
【誤訳訂正１０】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００１９
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００１９】
さらに、ファイバ増幅器の高エネルギ特性は、放物線状パルスあるいは他の最適なパルス形状と合同してチャープパルス増幅を使用することで大きく拡大され、そのパルス形状は、パルス品質の劣化なしに沢山の自己位相変調を許容できる。より高度に集積化されたチャープパルス増幅システムは、バルク光学パルス圧縮器（あるいは低非線形性ブラッグ回折格子）あるいはパルス圧縮を周波数変換と結びつける周期的に分極された（ポールした）非線形結晶を使用することで、光ファイバの高エネルギ特性を損なうことなく作られる。
【誤訳訂正１１】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００２０
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００２０】
ファイバパルス拡張器とバルク光学圧縮器での分散は、調整可能な２次、３次、４次分散をもつファイバパルス拡張器を組み込むことで、４次の位相まで適合される。調整可能な高次分散は、最適化された屈折率分布をもつ高開口数単一モードファイバのみを使うか、または線形チャープファイバ回折格子と合同して標準的な階段状屈折率分布（ステップ−インデックス）高開口数ファイバを使用することで得られる。あるいは、高次分散は、高開口数の数モードファイバでの高次モードの分散特性を使用するか、非線形チャープファイバ回折格子を使用するか、あるいは透過型ファイバ回折格子と合同して線形チャープファイバ回折格子を使用することで、制御される。調整可能な４次分散は、ファイバブラッグ回折格子、透過型ファイバ回折格子のチャープを制御し、且つ異なる割合の２次、３次、４次分散をもつファイバを使用することで、得られる。同様に、高次分散は、周期的にポールした非線形結晶を使用することで得られる。
【誤訳訂正１２】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００２２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００２２】
ラマンシフトと周波数逓倍のプロセスは逆にすることも可能である。そこでは、Ｅｒファイバレーザは、最初に周波数逓倍され、その後８００ｎｍ前後以上の波長に対してソリトン−維持分散を与える最適化されたファイバで、ラマンシフトされ、１μｍの波長領域のシード光源をつくる。
【誤訳訂正１３】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３１
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３１】
この特別の例では、それぞれ６μｍと４μｍのコア経をもつ３０ｍと３ｍの長さのシリカ‘ラマン’ファイバ（１．５６μｍで単一モード）からなる２段階ラマンシフタ１０が実装される。シリカの赤外吸収端の始まりが２．０μｍであることにより、ラマンシフタ１０の終端方向にテーパ化する率を増加することが有利である。当例では、１．５７μｍから２．１０μｍへの変換効率２５％以上が得られている。なめらかに変化するコア経をもつ、より多数のファイバを使うか、あるいはなめらかに変化するコア経をもつ単一のテーパ化ファイバを実装することで、よりよい変換効率が得られる。
【誤訳訂正１４】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３２】
ラマンシフトしたパルスの１．０５μｍ領域への周波数変換は、適当に選定されたポーリング周期をもつ一本の周期的にポールしたＬｉＮｂＯ３（ＰＰＬＮ）結晶１１で行われる。（この仕様全てに渡り、周波数変換用の好ましい材料は、ＰＰＬＮであると示されているが、他の周期的にポールしたＰＰリチウムタンタレート、ＰＰ ＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ３，ＰＰ ＫＴＰのような強電性光学材料あるいはＫＴＰ異種同形体の周期的にポールした結晶も有利に使用されることが理解されるべきである。）ＰＰＬＮ結晶１１との結合は、図２にレンズ１２と示されたレンズシステムを使って行われる。ＰＰＬＮ結晶１１の出力は、レンズ１２で出力ファイバ１３に結合される。２．１μｍの周波数逓倍の場合１６％の変換効率が得られ、結果的に１μｍの波長領域で４０ｐＪまでのパルスエネルギをもたらす。周波数変換されたパルスのスペクトル幅は、ＰＰＬＮ結晶１１の長さの適当な選択で選定される、たとえば、１３ｍｍの長さのＰＰＬＭ結晶は、約８００ｆｓのパルス幅に対応する１．０５μｍ領域での２ｎｍのバンド幅を生成する。発生されたパルス幅は、おおよそＰＰＬＮ結晶の長さに比例する。すなわち、４００ｆｓのパルス幅をもつ周波数変換されたパルスは、長さ６．５ｍｍのＰＰＬＮを必要とする。このパルス幅縮小は、周波数変換されたパルス幅が、約１００ｆｓに達するまで続けられ、ラマンシフトしたパルスの制限された１００ｆｓのパルス幅は、さらなるパルス幅の減少を制限する。
【誤訳訂正１５】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３５
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３５】
あるいは、非線形周波数変換プロセスのノイズは、自己制限周波数逓倍を行うことで最小化され、その場合、逓倍結晶の同調曲線の中心波長は、ラマンシフトしたパルスの中心波長より短い。再び、１．５μｍ領域での増加したパルスエネルギは、より大きなラマンシフトに移り、減少した周波数変換効率を引き起こし、したがって、周波数逓倍したパルスの振幅が安定化される。したがって、入力パワーが大きな変化しても一定の周波数変換されたパワーが得られる。
【誤訳訂正１６】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３７
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３７】
ＰＳＭ２にはいくつかの選択できる物がある。図１に示すように、ＰＳＭとして一本のファイバ（拡張ファイバ）が使用されるとき、システムからバンド幅限界に近いパルスを得るために、適当な分散遅延ラインがＰＣＭ４に使用される。しかしながら、ＰＣＭ４の分散遅延ラインが、図４に示すようにバルクの回折格子１４から構成されると、問題が生じうる。２次と３次の比｜３／２｜次分散は、１μｍの波長領域で動作する典型的な階段状屈折率分布光ファイバでの２次と３次の比｜３／２｜次分散に比べて、回折格子型分散遅延ラインで１−３０倍大きい。さらに、１μｍの波長領域で動作する低開口数をもつ標準的な階段状屈折率分布ファイバの場合、ファイバでの３次分散の符号は回折格子型分散遅延ラインでの符号と同じである。このように、回折格子型拡張器と合同してファイバ拡張器は、システムでの３次および高次分散の補償ための予備手段にならない。
【誤訳訂正１７】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３８
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３８】
１０倍以上のパルス拡張を行うためには、３次および高次分散の制御が、ＰＣＭ４での最適なパルス圧縮に重要になる。この問題を打破するために、ＰＳＭ２の拡張ファイバ６が、Ｗ状多クラッド屈折率分布をもつファイバ、すなわち、‘Ｗ−ファイバ’（B.J.Ainslie et al）あるいはホーリファイバ（T.M.Monroe etal.,‘Holey Optical Fibers’An Efficient Modal Model,J.Lightw.Techn.,vol.17,no.6,pp.1093-1102）と置き換えられる。Ｗ−ファイバとホーリファイバの両方は、２次、３次、および高次の分散の調整可能な値を許可する。Ｗおよびホーリファイバで可能な小さいコアサイズにより、標準的な単一モードファイバでの値より大きな３次分散の値が得られる。実装は、図１に示されているのに類似しており、別々には表示されない。そのようなシステムの優位性は、ＰＳＭが純粋に透過型で動作するということである。すなわち、ＰＳＭは反射型で動作する分散ブラッグ回折格子の使用を避け、異なるシステム構成のためにシステムに接続及び取り外しされる。
【誤訳訂正１８】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００３９
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００３９】
２次、３次、および４次分散の調整可能な値をもつ別のＰＳＭ２が図５に示されている。ＰＳＭ２０ａは、通常の階段状屈折率分布光ファイバが、正、ゼロ、あるいは、負いずれかの３次分散を作ることができるという原理に基づいている。ファイバでの最も高い３次分散の値は、ファイバの最初の高次モード、カット−オフ近くのＬＰ１１モード、を使うことで作られる。図５で、ＰＳＭ２０ａの４次と３次分散は、パルス拡張ファイバの３区間１５、１６、１７を使うことで、調整される。最初の拡張ファイバ１５は、ゼロの３次と適切な４次分散をもつ一本のファイバである。最初の拡張ファイバ１５は、２番目の拡張ファイバ１６に接続され、全チャープパルス増幅システムはもちろん、回折格子圧縮器の３次分散を補償するために選定される。ＬＰ１１モードの３次分散の優位性を確保するために、最初の拡張ファイバ１５は、２番目の拡張ファイバ１６と互いのファイバ中心でオフセットをもって接続され、２番目の拡張ファイバ１６でのＬＰ１１モードの主な励起をもたらす。２番目の拡張ファイバ１６での３次分散の値を最大化するためには、高開口数ＮＡ＞０．２０をもつファイバが望ましい。ＬＰ１１モードを３番目の拡張ファイバ１７の基本モードにもどすため、２番目の拡張ファイバ１６の終端部で類似の接続技術が使われる。ファイバの適切な選定によって、全増幅器、圧縮器の４次分散が最小化される。３番目の拡張ファイバ１７は、無視できる分散をもち、短くできる。
【誤訳訂正１９】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００４０
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００４０】
光学的なモード変換器の使用なしでＬＰ１１モードからＬＰ０１モードへのパワー伝搬を行うことで受ける避けられない５０％あるいはそれ以上の損失により、全ファイバ拡張器アッセンブリの伝搬損失は、少なくとも２５％である。２番目の拡張ファイバのＬＰ０１モードの残余のエネルギは、図５に示すように、選択できる反射型ファイバ格子１８で反射される。基本モードと次の高次モードとの間の有効屈折率の大きな差により、二つのモード間で回折格子共鳴波長が１０−４０ｎｍの間変化し、１０−４０ｎｍの間のスペクトル幅をもつパルスでは一方のモードを他方に対して選択的に排除することを許容する。
【誤訳訂正２０】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００４３
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００４３】
ＡＭ１３の内部のＹｂ添加ファイバは、Ｙｂ添加レベルが２．５モル％で、長さが５ｍである。単一モードおよび多モード両方のＹｂ添加ファイバが使用され、出力ビームの空間的品質を最適化するために、多モードファイバの場合基本モードが励起されるが、ファイバのコア径は、１−５０μｍ間で変化する。必要とされる利得の値に依存して、異なる長さのＹｂ添加ファイバが使用される。最も高い可能なパルスエネルギを発生させるために、長さ１ｍのＹｂファイバが実装される。
【誤訳訂正２１】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００４４
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００４４】
パルス圧縮は、ＰＣＭ４で行われる。ＰＣＭ４は、通常のバルク光学部品（図４に示すバルク回折格子対のような）、単一回折格子圧縮器、あるいは、多数の分散プリズムやグリズム、その他の分散遅延ラインを含む。
【誤訳訂正２２】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００４５
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００４５】
あるいは、ファイバやバルクブラック回折格子あるいはチャープした周期的にポールした結晶が使用される。チャープした周期的にポールした結晶は、パルス圧縮と周波数逓倍の機能を結びつけ（A.Galvanaskas,et al.,‘Use of chirped quasi-phase matched materials in chirped pulse amplification systems’U.S.Application No.08/822,967,その内容は、ここに参考文献で具体化されている）、透過型で動作し、独自のコンパクトなシステムを提供する。
【誤訳訂正２３】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５０
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５０】
最適なラマン自己−周波数シフトのために、ホーリファイバ分散が、波長の関数として最適化されなければならない。ホーリファイバの３次分散の絶対値は、シリカの３次材料分散の絶対値以下か、あるいは等しくなければならない。これは、同調波長範囲の大部分において２次分散の絶対値が小さくとどまることを確実にすることに役立つ。さらに２次分散の値は負でなければならず、２次分散ゼロはシード入力波長から３００ｎｍ以内でなければならない。
【誤訳訂正２４】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５１
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５１】
Ｙｂ増幅器用シード光源の別の代替物として、反ストークスファイバでの反ストークス発生が使用される。反ストークス発生後、広い波長可変光源を作るために、付加的長さのファイバ増幅器とラマンシフタが使用される。一般的な構成は、図７に示されているものに類似している、ここで、周波数逓倍手段２５は省略され、ラマンシフタ手段２４は反ストークス発生手段と置き換えられる。たとえば、１．５５μｍで動作するＥｒファイバレーザシード光源を使った反ストークス発生手段で１．０５μｍ波長帯の光を効率よく発生するためには、小さいコアと低い値の３次分散をもつ光ファイバの形をした反ストークス発生手段が最適である。３次分散の低い値は、ここでは、１．５５波長領域での標準的な電子通信ファイバの３次分散の値に比べて小さい３次分散の値と定義される。さらに、反ストークスファイバの２次分散の値は、負でなければならない。Ｙｂ増幅器の別の代替シード光源として、受動モードロックＹｂあるいはＮｄファイバレーザがＳＭ内部に使用される。好ましくは、負分散で動作するＹｂソリトン発振器が使用される。Ｙｂソリトン発振器を作るために、図８に示すように、出力ファイバ３６に接続されたチャープファイバ格子２９によって負共振器分散が共振器内に導入される；あるいは、ホーリファイバ（T.Monroe,et al）のような負分散ファイバがＹｂソリトンレーザ共振器に使用される。そのような配列を具体化するＳＭが、図８中に１ｅとして示されている。ここで、Ｙｂファイバ３０は、偏光保持で、偏光子３１がファイバ（結合がレンズ３２で達成されている）の一つの軸に沿う発振を選ぶために組み入れられる。簡単のために、Ｙｂファイバ３０は、図８に示すように、側方からクラッドポンプされる。しかしながら、通常の単一モードファイバを組み入れる受動モードロックＹｂファイバレーザも使われる。そのような配列は別々に示されていない。図８ではSA２８は短光パルス形成を誘導するために使われる。回折格子３５は、分散制御のために使用され、また、内部共振器ミラーとして使用される。ポンプダイオード３３は、Ｖ溝３４を通してポンプ光を供給する。
【誤訳訂正２５】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５２】
ホーリファイバを組み入れる配列は図８に示したシステムとほとんど同じであり、ここで付加的なホーリファイバは共振器のどこかに接続される。ホーリファイバを組む入れる場合、ファイバブラッグ回折格子が負分散をもつ必要はなく、同様にブラッグ回折格子は誘電体ミラーで置き換えられる。
【誤訳訂正２６】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５６
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５６】
放物線状増幅器の一例として、長さ５ｍのＹｂ増幅器が使用される。放物線状パルスの形成は、約０．２−１ｐｓのパルス幅と３−８ｎｍのスペクトルバンド幅とをもつシード光源を使用することで確実にされる。放物線状パルスの形成は、Ｙｂ増幅器４０内でシード光源のバンド幅を約２０−３０ｎｍまで広げるが、出力パルスは、約２−３ｐｓに広げられる。放物線状パルス内でのチャープが高度に線形であるので、圧縮後に１００ｆｓオーダのパルス幅が得られる。標準的な超高速固体増幅器が許容できる自己位相変調からの非線形位相シフトは大きくてもｐｉ（最近の技術で良く知られた）だけであるが、放物線状パルスファイバ増幅器は、１０＊ｐｉおよびそれ以上の大きさの非線形位相シフトを許すことができる。簡単のために、我々は高利得Ｙｂ増幅器を放物線状増幅器と呼ぶ。放物線状増幅器は単純な縮尺則に従い、増幅器長を適当に増やすことで、１ｎｍあるいはそれ以下のスペクトルバンド幅をもつ放物線状パルスの発生を可能にする。たとえば、約２ｎｍのスペクトルバンド幅をもつ放物線状パルスが、約１００ｍの長さの放物線状増幅器を使用することで発生される。
【誤訳訂正２７】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５７
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５７】
放物線状パルスが自己変調の大きな値と、パルスの中断を招くことなしのスペクトル拡張の大きな値とを許すことができるので、放物線状増幅器のピークパワー能は、標準的な増幅器に比べ大きく高められる。これは次のように説明される。長さＬの光ファイバでの自己位相変調で受けた時間依存位相遅れΦｎｌ（ｔ）はピークパワーに比例する、すなわち、Φnl（ｔ）＝γＰ（ｔ）Ｌ、ここで、Ｐ（ｔ）は光パルス内での時間依存ピークパワーである。周波数変調は位相変調の導関数で与えられ、すなわち、δω＝γＬ［∂Ｐ（ｔ）／∂ｔ］。放物線状パルスプロファイルＰ（ｔ）＝Ｐ0［１−（ｔ／ｔ0）2］、ここで、（−ｔ0＜ｔ＜ｔ0）の場合、周波数変調は線形である。それで、実にパルスプロファイルも放物線状のままであり、線形周波数変調と線形パルスチャープの発生のみを伴う大きなピークパワーの発生を可能にすることが示されている。
【誤訳訂正２８】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００５９
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００５９】
図９に示す受動モードロックＹｂファイバレーザ４４のほかに、Ｙｂ増幅器にシードするために別の光源も使われる。これら別の光源は、ラマンシフトＥｒあるいはＥｒ／Ｙｂファイバレーザ、周波数シフトＴｍあるいはＨｏファイバレーザおよび、ダイオードレーザパルス光源から成りうる。これら別の実装物は別々に示されない。
【誤訳訂正２９】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００６２
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００６２】
先端ファイバ光通信システムは、チャープパルス増幅システムと解釈される（たとえば、D.J.Jones et al.,IEICE Trans.Electron .,E81-C,180(1998)参照）。明らかに、放物線状パルスによるパルス変形の最小化は、光通信システムに等しく関連する。
【誤訳訂正３０】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００６４
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００６４】
ＰＳＭの別の実施例が図１２及び図１３に示されており、それらはＰＳＭに市場で入手できる線形チャープファイバブラッグ回折格子を使用できるようにするような実際的な価値をも持ち、ＰＣＭもＰＳＭも有する全チャープパルス増幅システムの高次分散を補償する。別の代替物として、非線形チャープファイバブラッグ回折格子もＰＣＭの分散を補償するためにＰＳＭに使用される。そのような配列は分離して示されていない。
【誤訳訂正３１】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００６５
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００６５】
Ｗ−ファイバの使用あるいはＰＳＭでのＬＰ１１モードを避けるために、図１２に示すようなＰＳＭの別の実施例がＰＳＭ２ｂとして示されている。ここで負の線形チャープブラッグ回折格子４７が、負の３次分散をもつ単一モード拡張ファイバ４８とサーキュレータ４９と接続して使用される。負の線形チャープブラッグ回折格子の導入は、ＰＳＭ２ｂでの比（３次／２次）分散を増大させ、バルク回折格子圧縮器が使用されるとき、ＰＣＭ４での３次分散の高い値の補償を可能にする。ＰＳＭ２ｂは、ＰＳＭの柔軟性をさらに改善するために線形チャープファイバブラッグ回折格子と接続したＷ−ファイバを含むこともできる。
【誤訳訂正３２】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００６７
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００６７】
Ｙｂ増幅器からの増幅されたパルスエネルギをｍＪのオーダおよびそれ以上まで増大させるために、パルス採集素子とさらなる増幅段が図１４に示すように実装される。この場合、パルス採集器５２は最初の増幅段ＡＭ１  ３ａと２番目の増幅段ＡＭ２  ３ｂの間と、ＰＳＭ２と最初の増幅モジュールＡＭ１  ３ａの間とに挿入される。任意の数の増幅器とパルス採集器が、最も高い可能な出力パワーを得るために使われ、ここで、最後の増幅段は好ましくは、多モードファイバからなる。回折限界出力を得るために、多モード増幅器の基本モードが選択的に励起され、よく知られた技術（M.E.Fermann et al.,United States Patent,No.5,818,630）を使ってガイドされる。パルス採集器５２は、一般的に音響−光学あるいは電気−光学変調器のような光変調器からなるように選択される。パルス採集器５２は、ＳＭ１から出てくるパルスの繰り返し周期を与えられた値（たとえば、５０ＭＨｚから５ＫＨｚへ）だけ低下させ、平均パワーは小さいままで非常に高いパルスエネルギの発生を可能にする。あるいは、直接スイッチできる半導体レーザも、システムの繰り返し周期を任意の値に固定するために使用される。さらに、後方の増幅器段に挿入されたパルス採集器５２は増幅器での増幅された自然放出の増強を抑えもし、高エネルギ超短パルスに出力パワーを集中させることを可能にする。増幅段は、以前議論したようなＰＳＭやＰＣＭと合致しており、ここでは、全システムの分散がシステムの出力で最も短い可能なパルスを得るために最小化される。
【誤訳訂正３３】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００７０
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００７０】
図１４に示すような振幅フィルタも、増幅器でのパルススペクトルの再形成が無視できるとき、すなわち、放物線状パルスが発生される体制の外側で、自己位相変調の存在で強くチャープしたパルスに対する増幅器チェーンでの高次分散を制御するために使用される。この場合、自己位相変調は、かなりの量の次式で表される高次分散を生成する：βnSPM＝γＰ0Ｌeff［ｄnＳ（ω）／ｄωn］ω=0,ここで、Ｐ0はパルスのピークパワーであり、Ｓ（ω）は規格化されたパルススペクトルである。Ｌeffハ有効非線形長で、Ｌeff=［ｅｘｐ（ｇＬ）−１］／ｇ、ここで、Ｌは増幅器長で、ｇは単位長さ当たりの増幅器利得である。したがって、図１４に示すような振幅フィルタで強くチャープしたパルスのスペクトルを正確に制御することで、任意の量の高次分散がチャープパルス増幅システムでの高次分散の値を補償するために導入される。それは、約１ｎｓに拡張した５００ｆｓパルスに対して本当に示された、〜１０πの位相シフトは、１８００本／ｍｍの溝をもつバルク格子からなるバルク圧縮器（図４に示すような）の３次分散を補償するために十分である。魅力的な制御性のよい振幅フィルタは、たとえば、ファイバ透過型回折格子であるが、任意の振幅フィルタが、パルススペクトルを制御するために、高次分散を引き起こす増幅器の前に使用される。
【誤訳訂正３４】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００７１
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００７１】
パルス採集器をもつ増幅器モジュールの組合せに対する別の実施例として、図１５に示す構成が使用される。非常に高いエネルギのパルスは、それらの増幅のために大きなコアの多モードファイバを必要とするので、シングル−パスの偏光保持ファイバ増幅器で基本モードを制御することは困難である。この場合モード結合を最小化するためと高品質の出力ビームを得るために、高度に中心対称の非偏光保持ファイバ増幅器を使うことが好ましい。そのような増幅器から決定論的な環境に対して安定な偏光を得るために、図１５に示すようなダブル−パス構成が要求される。ここで、単一モードファイバ５５が増幅器５６の最初のパスの後に空間モードフィルタとして使用される；あるいは、ここに開口が使用される。空間モードフィルタ５５は、多モード増幅器５６の最初のパスの後のモードを綺麗にし、多モード増幅器の達成可能な利得を制限しがちな高次モードの増幅された自然放出を抑える。レンズ６０は、増幅器５６、空間モードフィルタ５５、およびパルス採集器５２ａ、５２ｂに結合出入りするために使用される。ファラディ回転子５７は、後方伝搬光が前方伝搬光と直交するように偏光されることを確実にし、後方伝搬光は、図示した偏光ビームスプリッタ５８でシステムの外に出される。システムの効率を最適化するために、システムの入力部で多モードファイバ５６の基本モードに回折限界近い光源が結合され、ここで、利得ガイドが多モードファイバで増幅されたビームの空間的品質をさらに改善するために使用される。ＳＭから供給されるパルス列繰り返し周期を小さくするためと多モード増幅器での増幅された自然放出を抑えるために、第１光変調器５２ａが多モード増幅器の最初のパスの後に挿入される。理想的な場所は図示するように反射ミラー５９の前である。結果として、６０−７０ｄＢの大きさのダブル−パス利得がそのような構成で得られ、ｐＪエネルギをもつシードパルスをｍＪエネルギレベルまで増幅することから要求される増幅段の数を最小化する。この種の増幅器は、以前議論したようなＳＭＳ、ＰＳＭＳおよびＰＣＭＳと完全に合致し、ｍＪのエネルギをもつフェムト秒パルスの発生を可能にする。高利得増幅器モジュール構築の別の代替物として、ＳＭで供給されるパルス列の繰り返し周期を低下させることが、図１５に示すような増幅器モジュールに注入する前に、付加的な第２変調器５２ｂで行われる。第１変調器５２ａの透過窓の繰り返し周期は、第２変調器５２ｂの透過窓の繰り返し周期と同じかそれより低くなければならない。そのような構成は、別々には示されていない。図１５は、ここに参考文献として添付された米国特許５，４００，３５０の図５といくつかの類似性を共有する。
【誤訳訂正３５】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００７４
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００７４】
透過ラインでの放物線状パルスの形成に加えて、外部光源で放物線状パルスを発生させること、そしてそれらを非ソリトン支持増幅器ファイバに注入することも有利である。そのようなシステムを有効に使用するために、ホーリファイバで可能にされた低損失正分散透過が有益である。ファイバ透過ラインに沿ってとファイバ透過ライン端とに分散補償素子が実装される。そのようなシステムの実施は、図１６に示すものに類似しており、別々には示されていない。上述のような類似のデザインをもつ光通信システムは、ここに参考文献として添付された暫定出願Ｎｏ．６０／２０２，８２６に開示されている。
【誤訳訂正３６】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００８０
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００８０】
このように、電気通信システムのラマン増幅器にとって、単一パルスからできる利得より広いスペクトル利得を得ることが有利である。異なる波長で伝搬される変化するデータ量を補償するために、ＷＤＭ電気通信システムの利得を動的に変えることができることも有利である。スペクトル利得を広げる一つの方法は、通信ファイバを伝搬する時間に比べてポンプ波長を早く同調することである。利得は、ポンプが異なる波長でとどまる時間を変えることで動的に調整される。利得スペクトルを調整する別の方法は、異なる波長ごとに複数のポンプパルスをラマンシフトファイバに使用することである。各波長ごとに相対的な数のパルスを変調することは、相対的な利得プロファイルを変更することを可能にする。
【誤訳訂正３７】
【訂正対象書類名】明細書
【訂正対象項目名】００８１
【訂正方法】変更
【訂正の内容】
【００８１】
より具体的に言うと、図１に示されたフェムト秒パルス光源は、高パワーのためにＹｂ増幅器で増幅される。これらのパルスは、フェムト秒パルス光源の動作点より短い波長で零分散点をもつファイバで、１４００−１５００ｎｍ領域にラマン自己周波数シフトされる。このファイバはホーリファイバでもよい。１４００−１５００ｎｍ領域にラマン自己周波数シフトをもつワットレベルのパワーを達成するためには、光源の最適繰り返し周期が１Ｇｈｚ以上の高周波数であるべきである。利得スペクトル拡張と自動利得制御は、異なる量のラマンシフトを得るために、複数のポンプ波長を使用することで、ポンプ波長を同調することで、あるいは、パルス列の個々のパルスのパルス振幅を変調することで、得られる。