(57)【要約】【課題】高分子由来のピークを低減させることで、より正確なＤＯＳＹ測定を行なえるようなＮＭＲ測定方法を提供する。【解決手段】ＤＯＳＹ法のパルスシーケンスにおいて、最初の９０°パルスと、最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2緩和時間に依存して磁化が減衰する時間を設けることでＴ2緩和時間の短い磁化を減衰させるＴ2フィルターを挿入した。【選択図】図５
2009085736.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
最初に磁化を静磁場方向と直交する平面に倒す９０°パルスを印加し、所定待ち時間後、該磁化をリフォーカスするリフォーカスパルスを印加する高周波パルスシーケンスと、
最初に静磁場方向の勾配を持った勾配磁場パルスを試料に印加し、所定待ち時間後、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスを印加する磁場勾配パルスシーケンスと、
の２つのパルスシーケンスの組み合わせから成り、
最初の磁場勾配パルスは最初の９０°パルスの印加後に印加され、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスは前記リフォーカスパルスの印加後に印加されるＮＭＲ測定用パルスシーケンスを用いたＮＭＲ測定方法において、
最初の９０°パルスと、最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2緩和時間に依存して磁化が減衰する時間を設けることでＴ2緩和時間の短い磁化を減衰させるＴ2フィルターを挿入したことを特徴とするＮＭＲ測定方法。
【請求項２】
前記Ｔ2フィルターは、前記倒された磁化に対して、磁化の倒れている方向から高周波磁界を照射するスピンロックパルスであることを特徴とする請求項１記載のＮＭＲ測定方法。
【請求項３】
前記Ｔ2フィルターは、連続した複数のリフォーカスパルスから成る高周波パルスシーケンスであることを特徴とする請求項１記載のＮＭＲ測定方法。
【請求項４】
前記ＮＭＲ測定用パルスシーケンスは、pfg Spin-Echo法、pfg Stimulated Spin-Echo法、または、pfg Stimulated Spin-Echo法を基にしたBPP-STE法やBPP-STE-LED法のいずれかに用いられるパルスシーケンスであることを特徴とする請求項１記載のＮＭＲ測定方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、複数の成分を含む混合試料を分離することなく、各成分の自己拡散係数の差を利用してスペクトル分離を行なう手法として知られているＤＯＳＹ（Diffusion Ordered SpectroscopY）を用いたＮＭＲ測定方法に関する。
【背景技術】
【０００２】
ＤＯＳＹ法は、近年のＮＭＲ装置の精度向上および処理ソフトの改良により、広い分野で利用されるようになってきた。ＤＯＳＹ法は、１９６５年、スタッカーとターナーによって提唱されたＮＭＲ測定方法の１つである（非特許文献１）。
【０００３】
図１に典型的なＤＯＳＹ法のパルスシーケンスを示す。これは今日、pfg Spin-Echo（pulse-field-gradient Spin-Echo）法と呼ばれているものである。
【０００４】
スピンエコー法は、試料に９０°パルスを印加して磁化をＸＹ平面（静磁場方向をＺ軸とする）に倒した後、待ち時間τ後に１８０°パルスを印加して倒れた磁化をリフォーカスする方法である。すると、再び待ち時間τが経過したときにスピンエコーが出現する。このスピンエコーの後半部分（ＦＩＤ、自由誘導減衰）を観測し、フーリエ変換することによりＮＭＲ信号を得る。ＤＯＳＹ法では、このパルスシーケンスと同期させて、９０°パルスの印加直後にパルス幅δ、パルス強度ＧのＺ軸方向の磁場勾配パルス、さらに１８０°パルスを印加して待ち時間τが経過したときに再びパルス幅δ、パルス強度ＧのＺ軸方向の磁場勾配パルスを印加する。
【０００５】
このような磁場勾配パルスを９０°パルスの印加直後に印加することにより、試料のＺ軸方向に沿って静磁場強度が異なる結果となり、それによって場所により倒れた磁化の位相が変化する。待ち時間Δ（＝２τ）後、すなわち１８０°パルスで磁化を反転させてから待ち時間τ後に再び磁場勾配パルスを印加すると、１８０°パルスで磁化を反転させた後のことなので、最初の磁場勾配パルスを打ち消すような、逆の磁場勾配パルスを印加したのと同じ状態になり、磁化の位相変化が元に戻り、磁化がリフォーカスされる。
【０００６】
このとき、試料中で分子の自己拡散が起きていると、分子が待ち時間Δのあいだに場所を移動して、２度目の磁場勾配パルスを印加したときに、１度目の磁場勾配パルスによって与えられた磁場強度とは異なる磁場強度を受け取る結果となり、リフォーカスの位相がずれて、リフォーカス成分の減少という現象が現れる。
【０００７】
待ち時間Δのあいだにスピンエコー信号強度が落ちる落ち方を見て、落ち方の違いから拡散の情報が得られる。その得られる拡散係数の違いによりピーク分離を行なうのがＤＯＳＹ法である。そこでは、スピンエコー信号強度の落ち方の激しい分子ほど、拡散係数が大きいという一般則が成り立っている。なぜなら、待ち時間Δのあいだに、分子がそれだけ元の場所から遠くに移動拡散して、リフォーカスの位相がずれてしまっていることを示しているからである。そこで、この待ち時間Δのことを拡散時間とも呼んでいる。
【０００８】
尚、図１ではパルス幅がきわめて誇張して太く描かれているが、実際には、パルス幅は待ち時間と比較すると極めて短く、ほとんど無視できる時間幅に過ぎない。すなわち、９０°パルスと１８０°パルスのパルス幅は数十μｓオーダー、磁場勾配パルスのパルス幅は数ｍｓオーダーであるのに対して、待ち時間τや拡散時間Δ（＝２τ）は数百ｍｓのオーダーであるからである。
【０００９】
この拡散に伴うエコー信号の強度変化と拡散係数との関係は、次のような理論式により関係づけられる。
【００１０】
Ｉ／Ｉ0  ＝  exp｛（−γδＧＤ）2（Δ−δ／３）｝
ここで、Ｉ0は磁場勾配パルスを印加していない場合に観測される信号強度、Iは磁場勾配パルスを印加した場合に観測される信号強度、γは観測している核種の磁気回転比、δは磁場勾配パルスのパルス幅、Ｇは磁場勾配パルスのパルス強度、Dは試料分子の拡散係数、Δは拡散時間、δ／３はスタッカー・ターナーの補正項である。拡散係数Ｄは、この式に基づいて、信号強度ＩのＩ0に対する減少の度合いから求めることができる。
【００１１】
拡散係数Ｄは、分子種により異なるので、観測されたＮＭＲ信号を横軸にケミカルシフト、縦軸に拡散係数Ｄをとって２次元表示すると、図２のように分子種ごとにＮＭＲスペクトルを分離させることができる。
【００１２】
pfg Spin-Echo法では、磁化の緩和がＸＹ平面上で起きるため、信号の強度がＴ2緩和時間に依存する。そのため、Ｔ2緩和時間の短い（線幅の広い）高分子などでは、時間とともに信号が消えてしまうため、待ち時間Δを長く設定することができないという欠点がある。また、観測核と結合している核が存在している場合、結合核の核スピンによるＪ変調が起きて、ピークの位相ずれが起きるという欠点もある。
【００１３】
これらの欠点を克服する目的で改良されたパルスシーケンスが、図３に示すような、今日、pfg Stimulated Spin-Echo（pulse-field-gradient Stimulated Spin-Echo）法と呼ばれているパルスシーケンスである（非特許文献２）。
【００１４】
この方法では、試料に９０°パルスを印加して磁化をＸＹ平面（静磁場方向をＺ軸とする）に倒した後、待ち時間τ後に２番目の９０°パルスを印加して磁化をZ軸方向に向ける。そして待ち時間Ｔ後に３番目の９０°パルスを印加して磁化をリフォーカスすると、３番目の９０°パルス印加から待ち時間τを経過したときにスピンエコーが出現する。このパルスシーケンスと同期させて、２番目の９０°パルスの直前にパルス幅δ、パルス強度ＧのＺ軸方向の磁場勾配パルス、さらに３番目の９０°パルスを印加した直後にパルス幅δ、パルス強度ＧのＺ軸方向の磁場勾配パルスを印加する。この方法では、最初の磁場勾配パルスと２番目の磁場勾配パルスとの間の待ち時間Δ（≒待ち時間Ｔ）が拡散時間ということになる。
【００１５】
この方法では、待ち時間Ｔの期間内に磁化の緩和がＺ軸上で起きるため、信号の強度がＴ1緩和時間に依存する。そのため、Ｔ2緩和時間の短い高分子なども、Ｔ2緩和時間に比較して比較的長いＴ1緩和時間を用いて測定でき、待ち時間Δ（≒待ち時間Ｔ）を長く設定することができる。また、観測核と結合している核の核スピンによるＪ変調が起きないので、ピークの位相ずれが起きないという利点がある。
【００１６】
さて、図３のパルスシーケンスに更なる改良を加え、今日最も広く使用されているＤＯＳＹ法のパルスシーケンスが、図４に示すようなBPP-STE-LED（Bipolar-Pulse-Pairs Stimulated-Echo with Longitudinal Eddy current Delay）法である（非特許文献３）。
【００１７】
この方法では、試料に９０°パルスを印加して磁化をＸＹ平面（静磁場方向をＺ軸とする）に倒した後、待ち時間τ後に２番目の９０°パルスを印加して磁化をZ軸方向に向け、待ち時間Ｔ後に３番目の９０°パルスを印加して磁化をリフォーカスする、という図３のパルスシーケンスの基本骨格を守りながら、１番目の９０°パルスと２番目の９０°パルスのちょうど中間位置に磁化を反転させる１８０°パルスを追加することによって、pfg Stimulated Spin-Echo法では２番目の９０°パルスの直前に重畳印加していた磁場勾配パルスを、１番目の９０°パルスの直後と２番目の９０°パルスの直前との２箇所に分けて、それぞれ半分の時間幅で＋と−の逆方向に重畳印加できるように構成している。
【００１８】
また、１番目の９０°パルスの約τ／２後に１８０°パルスで磁化を反転させて、磁場勾配パルスを逆勾配で２分割したテクニックをそのまま用い、３番目の９０°パルスの約τ／２後にも１８０°パルスを印加して磁化を反転させることにより、pfg Stimulated Spin-Echo法では３番目の９０°パルスの直後に印加していた磁場勾配パルスを、３番目の９０°パルスの直後とそこから時間τだけ離れた時間帯の２箇所に分けて、それぞれ半分の時間幅で＋と−の逆方向に重畳印加させるようにした。
【００１９】
これらのテクニックは、時間τだけ離れた互いに逆勾配の磁場勾配パルスを連続的に印加させることによって、磁場勾配パルスの漏れ磁場によって生じるプローブのシールド上の渦電流を打ち消させることを意図したものである。
【００２０】
尚、このパルスシーケンスでは、最後の磁場勾配パルスを印加した直後に４番目の９０°パルスを印加するとともに、更に待ち時間Ｔe後（数十ｍｓ後）に５番目の９０°パルスを印加することによって、渦電流の残り電流が待ち時間Ｔeの間に消えて、観測されるスピンエコーに悪影響を及ぼさないような工夫を行なっている。すなわち、４番目の９０°パルスと５番目の９０°パルスは、最後の磁場勾配パルスによる渦電流の残り電流が消えるのを待つために用意されたパルス対である。
【００２１】
渦電流の残り電流があると、ＦＩＤ（自由誘導減衰）上に余分な成分が乗り、信号のスソが乱れるので、このテクニックの追加により、磁場勾配パルスによって生じたプローブのシールド上の渦電流によるＮＭＲ信号への悪影響を効果的に打ち消すことができるようになった。
【００２２】
尚、最後の磁場勾配パルスによる渦電流の残り電流が消えるのを待つために用意された４番目の９０°パルスと５番目の９０°パルスから成るパルス対を持たないパルスシーケンスは、BPP-STE（Bipolar-Pulse-Pairs Stimulated-Echo）法と呼ばれ、BPP-STE-LED（Bipolar-Pulse-Pairs Stimulated-Echo with Longitudinal Eddy current Delay）法と同様に広く使用されている。
【００２３】
【非特許文献１】E. O. Stejskal, J. E. Tanner, Journal of Chemical Physics, vol.42, No.1, p.288 (1965)
【非特許文献２】J. E. Tanner, Journal of Chemical Physics, vol.52, No.5, p.2523 (1970)
【非特許文献３】D. Wu, A. Chen, C. S. Johnson, Jr., Journal of Magnetic Resonance, Series A, vol.115, p.260 (1995)
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００２４】
ＤＯＳＹ法は、近年の装置の精度向上および処理ソフトの改良を受けて、広い分野で利用されるようになった。ポリマー材料中における添加剤などの解析もそのうちの一例である。ところが、ポリマー由来のピークはブロードであり、かつ複数ピークとなるため、多くの場合、添加剤由来のピークと重なってしまう。
【００２５】
ＮＭＲによる拡散測定では、信号強度の減衰は、拡散係数の大きい低分子由来のピークほど顕著となる。高分子であるポリマー由来のピークと重なっている低分子ピークでは、信号強度の減衰がそれほど顕著でないポリマーピークの重なりのために、見かけ上、信号強度の減衰量に大きな影響を受ける。このため、ＤＯＳＹによる解析の間違いを起こしやすいという問題があった。
【００２６】
本発明の目的は、高分子由来のピークを低減させることで、より正確なＤＯＳＹ測定を行なえるようなＮＭＲ測定方法を提供することにある。
【課題を解決するための手段】
【００２７】
この目的を達成するため、本発明にかかるＮＭＲ測定方法は、
最初に磁化を静磁場方向と直交する平面に倒す９０°パルスを印加し、所定待ち時間後、該磁化をリフォーカスするリフォーカスパルスを印加する高周波パルスシーケンスと、
最初に静磁場方向の勾配を持った勾配磁場パルスを試料に印加し、所定待ち時間後、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスを印加する磁場勾配パルスシーケンスと、
の２つのパルスシーケンスの組み合わせから成り、
最初の磁場勾配パルスは最初の９０°パルスの印加後に印加され、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスは前記リフォーカスパルスの印加後に印加されるＮＭＲ測定用パルスシーケンスを用いたＮＭＲ測定方法において、
最初の９０°パルスと、最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2緩和時間に依存して磁化が減衰する時間を設けることでＴ2緩和時間の短い磁化を減衰させるＴ2フィルターを挿入したことを特徴としている。
【００２８】
また、前記Ｔ2フィルターは、前記倒された磁化に対して、磁化の倒れている方向から高周波磁界を照射するスピンロックパルスであることを特徴としている。
【００２９】
また、前記Ｔ2フィルターは、連続した複数のリフォーカスパルスから成る高周波パルスシーケンスであることを特徴としている。
【００３０】
また、前記ＮＭＲ測定用パルスシーケンスは、pfg Spin-Echo法、pfg Stimulated Spin-Echo法、または、pfg Stimulated Spin-Echo法を基にしたBPP-STE法やBPP-STE-LED法のいずれかに用いられるパルスシーケンスであることを特徴としている。
【発明の効果】
【００３１】
本発明のＮＭＲ測定方法によれば、
最初に磁化を静磁場方向と直交する平面に倒す９０°パルスを印加し、所定待ち時間後、該磁化をリフォーカスするリフォーカスパルスを印加する高周波パルスシーケンスと、
最初に静磁場方向の勾配を持った勾配磁場パルスを試料に印加し、所定待ち時間後、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスを印加する磁場勾配パルスシーケンスと、
の２つのパルスシーケンスの組み合わせから成り、
最初の磁場勾配パルスは最初の９０°パルスの印加後に印加され、最初に印加された勾配磁場の効果を打ち消す勾配磁場パルスは前記リフォーカスパルスの印加後に印加されるＮＭＲ測定用パルスシーケンスを用いたＮＭＲ測定方法において、
最初の９０°パルスと、最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2緩和時間に依存して磁化が減衰する時間を設けることでＴ2緩和時間の短い磁化を減衰させるＴ2フィルターを挿入したので、
高分子由来のピークを低減させることで、より正確なＤＯＳＹ測定を行なえるようなＮＭＲ測定方法を提供することが可能になった。
【発明を実施するための最良の形態】
【００３２】
以下、図面を参照して、本発明の実施の形態を説明する。
【００３３】
図５は、本発明にかかる新しいパルスシーケンスの一実施例である。この実施例では、BPP-STE-LED法のパルスシーケンスとほぼ同様に、１番目の９０°パルスと２番目の９０°パルスの間に磁化を反転させる１８０°パルスを追加することによって、２番目の９０°パルスの直前に重畳印加していた磁場勾配パルスを、１番目の９０°パルスの直後に印加されるＴ2フィルター（後述）の直後と２番目の９０°パルスの直前との２箇所に分けて、それぞれ半分の時間幅で＋と−の逆方向に重畳印加できるように構成している。
【００３４】
従来のBPP-STE-LED法との違いは、最初の９０°パルスと最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2フィルターと呼ばれる長いパルス（後述）が挿入されている点である。
【００３５】
また、最初の９０°パルスの後に１８０°パルスで磁化を反転させて、磁場勾配パルスを逆勾配で２分割したテクニックをそのまま用い、３番目の９０°パルスの約τ／２後にも１８０°パルスを印加して磁化を反転させることにより、３番目の９０°パルスの直後に印加していた磁場勾配パルスを、３番目の９０°パルスの直後とそこから時間τだけ離れた時間帯の２つに分けて、それぞれ半分の時間幅で＋と−の逆方向に重畳印加させるようにしている。
【００３６】
これらのテクニックは、時間τだけ離れた逆勾配の磁場勾配パルスを連続的に印加させることによって、磁場勾配パルスの漏れ磁場によって生じるプローブのシールド上の渦電流を打ち消させることを意図したものである。
【００３７】
また、このパルスシーケンスでは、最後の磁場勾配パルスを印加した直後に４番目の９０°パルスを印加するとともに、更に待ち時間Ｔe後（数十ｍｓ後）に５番目の９０°パルスを印加することによって、渦電流の残り電流が待ち時間Ｔeの間に消えて、観測されるスピンエコーに悪影響を及ぼさないような工夫を行なっている。すなわち、４番目の９０°パルスと５番目の９０°パルスは、最後の磁場勾配パルスによる渦電流の残り電流が消えるのを待つために用意されたパルス対である。
【００３８】
渦電流の残り電流があると、ＦＩＤ（自由誘導減衰）上に余分な成分が乗り、信号のスソが乱れるので、このテクニックの追加により、磁場勾配パルスによって生じたプローブのシールド上の渦電流によるＮＭＲ信号への悪影響を効果的に打ち消すことができる。
【００３９】
さて、この実施例の最大の特徴は、前述の通り、最初の９０°パルスと最初の磁場勾配パルスとの間に、Ｔ2緩和時間に依存して磁化が減衰する時間を設けることでＴ2緩和時間の短い磁化を減衰させるＴ2フィルターを挿入したことである。
【００４０】
Ｔ2フィルターには、図６に示すように、スピンロックタイプとエコータイプの２種類がある。スピンロックタイプのＴ2フィルターは、９０°パルスによってＸＹ平面（静磁場方向をＺ軸とする）に倒された磁化に対して、倒れている方向から高周波磁界を照射して、倒れた磁化がバラケない状態に保ったまま、Ｔ2緩和（横緩和による磁化の減衰）だけを引き起こさせるものである。スピンロックのパルス長は、０．１ｓ以上の秒単位の長さを持っている。これにより、Ｔ2緩和時間の短い信号を優先的に減衰させて消すことができる。
【００４１】
一方、エコータイプのＴ2フィルターは、１８０°パルスを数十μｓ間隔（短い時間間隔であるほど良い）で数百回ないし数千回繰り返し照射して、磁化のリフォーカスを繰り返すことにより、倒れた磁化がバラケない状態に保ったまま、Ｔ2緩和（横緩和による磁化の減衰）を優先的に引き起こさせるものである。この方法によっても、Ｔ2緩和時間の短い信号を優先的に減衰させて消すことができる。ただし、この方法は、Ｊ変調の影響を受ける場合があるので、スピンロックパルスの場合ほど好ましくはない。
【００４２】
ここで、分子量の大きい分子（かさ高い分子）に由来するＮＭＲ信号がＴ2緩和時間の短い信号（線幅の広いピーク）に相当するので、Ｔ2フィルターを通せば、分子量の大きい分子（かさ高い分子）に由来するＮＭＲ信号のみを減衰消去させることができ、かさの小さな分子に由来するＴ2緩和時間の長いＮＭＲ信号（線幅の狭いピーク）のみを選び取ることができる。
【００４３】
本実施例のパルスシーケンスを用いて、実際にＤＯＳＹ測定を行なった結果を図７および図８に示す。モデルケースとして、分子量５００００のポリスチレン１０ｍｇとカンファー５ｍｇを重クロロホルムに溶解混合し、1Ｈ-ＮＭＲ測定を行なった。試料管には外径３ｍｍの試料管を用い、測定の主なパラメータは、以下の条件であった。
【００４４】
＜測定条件＞
装置：ＪＮＭ−ＥＣＸ４００Ｐ
拡散時間Δ：１００ｍｓ
磁場勾配パルス幅δ：１．２ｍｓ
磁場勾配強度Ｇ：０．１〜３２Ｇ／ｃｍ（１６ステップ）
測定温度：３０℃
スピンロック時間：３００ｍｓ（Ｔ2フィルター付きの場合）
図７の上段は、1Ｈ-ＮＭＲスペクトルの全体像で、横軸はケミカルシフト、縦軸は信号強度（任意単位）である。中央の拡大図は、１．１ｐｐｍから１．６ｐｐｍの範囲を拡大表示したもので、ブロードなポリスチレン由来の信号の上に、シャープなカンファー由来の信号が重畳している様子を示している。
【００４５】
図７の中段は、磁場勾配強度Ｇをしだいに強くして行ったときに観測される、分子の拡散に由来する信号強度の減衰の様子を示している。拡散による減衰の起こりやすいカンファーのシャープな信号が、拡散による減衰の起こりにくいポリスチレンのブロードな信号の上に載っている様子を示している。
【００４６】
図７の下段は、スピンロックによるＴ2フィルターを併用したときの、分子の拡散に由来する信号強度の減衰の様子を示している。Ｔ2緩和時間の短い（線幅の広い）ポリスチレンに由来するブロードな信号は選択的に減衰消失し、カンファーに由来するシャープな信号のみが残存している様子を示している。
【００４７】
Ｔ2フィルターを併用しないときと、Ｔ2フィルターを併用したときの、ＤＯＳＹスペクトルを示したものが図８である。
【００４８】
図８の左側は、Ｔ2フィルターを併用しないとき、すなわち従来のBPP-STE-LED法によるＤＯＳＹスペクトルで、横軸はケミカルシフト、縦軸は拡散係数Ｄである。従来のBPP-STE-LED法では、ケミカルシフトが１．３〜１．５ｐｐｍ付近、および１．９〜２．０ｐｐｍ付近に、拡散係数Ｄが０．８×１０-9ｍ2／ｓ程度の化学種とおぼしきエラーピークが現れて、カンファー由来の信号が、見かけ上、２成分存在しているかのように表示されている。
【００４９】
図８の右側は、Ｔ2フィルターを併用したとき、すなわち本発明の方法によるＤＯＳＹスペクトルで、横軸はケミカルシフト、縦軸は拡散係数Ｄである。本発明の方法では、ケミカルシフトが１．３〜１．５ｐｐｍ付近、および１．９〜２．０ｐｐｍ付近に現れていた、拡散係数Ｄが０．８×１０-9ｍ2／ｓ程度の化学種とおぼしきエラーピークが消えて、カンファー由来の信号が、まさしく１成分だけ存在しているように表示されている。
【００５０】
このように、一連のピークはすべて１種類の分子、すなわちカンファー分子に由来するピークであるにも関わらず、従来の方法によるＤＯＳＹスペクトルでは、ブロードなピークの上に乗っているために、下駄を履く形になり、正しい拡散係数が得られなかったのに対して、本発明の方法によるＤＯＳＹスペクトルでは、ブロードなピークの上に乗っていた信号も含めて、すべての信号がシャープなピークとして正しく評価された。
【００５１】
尚、本実施例では、BPP-STE-LED法の最初の９０°パルスと最初の磁場勾配パルスとの間にＴ2フィルターを挿入して測定を行なったが、pfg Spin-Echo法やpfg Stimulated Spin-Echo法やBPP-STE法の最初の９０°パルスと最初の磁場勾配パルスとの間にＴ2フィルターを挿入して測定を行なっても良い。
【００５２】
また、本実施例では、1Ｈ-ＮＭＲスペクトルでの応用例についてのみ述べたが、13Ｃ-ＮＭＲスペクトルや15Ｎ-ＮＭＲスペクトルや31Ｐ-ＮＭＲスペクトルなど、1Ｈ核以外の核スピンを持ったあらゆる核種のＮＭＲスペクトルに対して適用できることは言うまでもない。
【産業上の利用可能性】
【００５３】
ＤＯＳＹ測定に広く利用できる。
【図面の簡単な説明】
【００５４】
【図１】従来のＤＯＳＹ法の一例を示す図である。
【図２】従来のＤＯＳＹスペクトルの一例を示す図である。
【図３】従来のＤＯＳＹ法の一例を示す図である。
【図４】従来のＤＯＳＹ法の一例を示す図である。
【図５】本発明にかかるＤＯＳＹ法の一実施例を示す図である。
【図６】Ｔ2フィルターのバリエーションを示す図である。
【図７】本発明にかかるＤＯＳＹスペクトルの測定例を示す図である。
【図８】本発明にかかるＤＯＳＹスペクトルの測定例を示す図である。
【図１】
2009085736.tif 000003
【図２】
2009085736.tif 000004
【図３】
2009085736.tif 000005
【図４】
2009085736.tif 000006
【図５】
2009085736.tif 000007
【図６】
2009085736.tif 000008
【図７】
2009085736.tif 000009
【図８】
2009085736.tif 000010