(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
高強度レーザーの増幅器に光パラメトリックチャープパルス増幅器を用い、当該光パラメトリックチャープパルス増幅器に使用されている励起レーザーの光強度を変化させることにより、レーザー光の時間波形に存在する背景光であるプリパルスとメインパルスとの強度比であるコントラストを制御でき、当該励起レーザーの光強度を飽和領域以下で動作させることで高いコントラストを得ることができることを特徴とする高強度レーザーのコントラスト制御法。
【請求項２】
増幅されるレーザー光がシグナル光であり、前記光パラメトリックチャープパルス増幅器の励起に用いられるレーザー光がポンプ光である請求項１記載の高強度レーザーのコントラスト制御法。
【請求項３】
前記光パラメトリックチャープパルス増幅器には、１つ又は複数個の非線形光学結晶を用い、増幅されるシグナル光は時間的に周波数が変化するチャープパルス光であることを特徴とする請求項１又は請求項２に記載の高強度レーザーのコントラスト制御法。
【請求項４】
プリパルスの増幅を押さえ、高いコントラストを得ることができるように、前記光パラメトリックチャープパルス増幅器に用いる非線形光学結晶内部でシグナル光とポンプ光のビーム径が同じサイズになるように調整し、且つ非線形光学結晶のレーザー光の透過する面に対してウエッジを付けることを特徴とする請求項１及至請求項３のいずれか１項に記載の高強度レーザーのコントラスト制御法。
【請求項５】
短パルスレーザー発振器から出力されるシグナル光のパルス幅をパルス拡張器で伸張させ、パルス幅が伸張した当該シグナル光を前記光パラメトリックチャープパルス増幅器で増幅させた後、誘導放出を用いたレーザー増幅器に入射して当該シグナル光を更に増幅させ、増幅された当該シグナル光の当該パルス幅をパルス圧縮機で圧縮して、高強度レーザーを発生させることを特徴とする請求項１及至請求項４のいずれか１項に記載の高強度レーザーのコントラスト制御法。
【請求項６】
前記誘導放出を用いたレーザー増幅器とは、チタンサファイアレーザー増幅器やネオジムガラスレーザー増幅器を用いることを特徴とする請求項１及至請求項５のいずれか１項に記載の高強度レーザーのコントラスト制御法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、非線形光結晶中でポンプ光からシグナル光及びアイドラー光にエネルギーの移行が行われる光パラメトリックチャープパルス増幅（ＯＰＣＰＡ：Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ  Ｃｈｉｒｐｅｄ  Ｐｕｌｓｅ  Ａｍｐｌｉｆｉｃａｔｉｏｎ）を用いた高強度レーザーのコントラスト制御法に関するものである。本発明の高強度レーザーのコントラスト制御方法は、OPCPAに用いる非線形光学結晶内部におけるシグナル光とポンプ光の空間的な重なりを厳密に行うこととともに、レーザー光の通る結晶面にウエッジを付け、OPCPAのポンプ光強度を変化させることにより、コントラストを制御するものである。
【０００２】
上記ウエッジとは、図６Ａ又はＢに示されるように、非線形光学結晶自身は直方体であるが、レーザーの入出射面を平面にするのではなく、その一方又は両方を例えば数度の角度を付け、イメージ的には長方形ではなく、台形のような形状になったものである。
【背景技術】
【０００３】
図１及び２に示されるように、BBO（Ｂｅｔａ−Ｂａｒｉｕｍ  Ｂｏｒａｔｅ）結晶等の非線形光学結晶３に、周波数ωｐ、波数ベクトルｋｐのポンプ光２を入射させると同時に、周波数ωｐ、波数ベクトルｋｓのシグナル光１を入射させると、周波数ωｉ、波数ベクトルｋｉのアイドラー光が発生する。アイドラー光とは、非線形光学結晶にポンプ光を照射すると、２つの波長の光の発振が生じ、発振する２つの波長の光のうち波長の短い方はシグナル光、長い方はアイドラー光と呼ばれる。このアイドラー光は本発明の場合捨てる光であるので、図示していない。
【０００４】
これらの間に下記の式が成立するとき、シグナル光及びアイドラー光はポンプ光によりエネルギーを得て増幅されることが知られている。これは、非線形光学結晶中で、ポンプ光からシグナル光及びアイドラー光へエネルギー移行が生じる光パラメトリック効果と呼ばれており、シグナル光にチャープパルス光を用いる場合は、特にＯＰＣＰＡ（光パラメトリックチャープパルス増幅）と呼ばれる（非特許文献１）。チャープパルス光とは、回折格子等を用いたパルス拡張器により、レーザー光にスペクトル分散を与えること（長い波長に対して短い波長側の光路を短くすること）により、時間的に引き延ばしたパルス光である。
【０００５】
【数１】
0005093468.tif 000002
【０００６】
短パルスレーザー発振器などから出力される微弱なシグナル光をOPCPAにより増幅する場合には、一般に市販で広く使用されている１０ｎｓ程度と比較的長いパルス幅を有するポンプ光がOPCPAの励起光として用いられる。通常、シグナル光の時間幅は１ｎｓ以下であるため、図１に示すようにシグナル光１とポンプ光２との時間的な重なり合いが悪い。図２に示すようにシグナル光１はポンプ光２よりエネルギーを得て増幅され、高エネルギーパルス（メインパルス５）に成長する。しかし、シグナル光とポンプ光との時間的な重なり合いが悪いために、シグナル光と重なっていない部分において、不必要な背景光（プリパルス６）が発生または増幅される。また、OPCPA入射時には一般にシグナル光に対して空間的に十分に大きいポンプ光を用いるので、シグナル光が存在していない部分からもプリパルス６が発生したり、結晶内部での多重反射によりプリパルス６が増幅されたりする。なお、図２中の４は不変換のポンプ光を示している。このような構成により、メインパルスの数ピコ秒〜数十ピコ秒前の時間領域において3〜5桁程度のコントラストが得られている（プリパルスとメインパルスの強度比が3〜5桁程度であることを意味する）。メインパルスに先だった数十ピコ秒前においては、6桁程度のコントラストが得られている（プリパルスとメインパルスの強度比が6桁程度であることを意味する）。
【０００７】
又、本発明者等は、レーザー発振器又は増幅器等から出力されるシグナル光を、シグナル光と同程度の短いパルス幅のポンプ光で励起されるＯＰＣＰＡで増幅することにより、極めて高いコントラストの高強度のレーザー光を得ることからなる高強度レーザーの高コントラスト化法の発明を完成し、既に特許出願をしている（特許文献１）。
【特許文献１】特願２００７−１４６４９２
【非特許文献１】I. N. Ross, P. Matousek, M. Towrie, A. J. Langley,  J. L. Collier, “The prospect for ultrashort pulse duration and ultrahigh intensity using optical parametric chirped pulse amplifiers”, Optics Communications, vol. 144, p. 125-133 (1997)
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
近年の高強度レーザー発生技術の進展により、レーザー光の集光強度が1018W/cm2を越える領域におけるレーザー光と物質との相互作用の研究が精力的に展開されつつある。このような高い集光強度において、パルスの時間構造が極めて重要となってくる。例えばターゲットに固体物質を用いた場合、メインパルスに先立って存在するプリパルスの強度を1010W/cm2以下に抑えるように制御しなければ（1018W/cm2集光強度の場合、8桁以上のコントラストがなければ）、高強度を有するメインパルスがターゲットと相互作用する前にターゲットが破損したり、予備プラズマが形成されメインパルスとターゲットとの相互作用が妨げられる。また、特にピコ秒といった時間領域のコントラストを段階的に変化させることができないため、プリパルスレベルがどのように物質との相互作用に影響を及ぼすかなどを詳細に調べることができないなどの欠点があった。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
本発明の課題は、高強度レーザーにおいてコントラストを簡便に制御できる方法を提供することにある。
上記課題を解決するために、本発明の高強度レーザーのコントラスト制御法は、高強度レーザーの増幅において、増幅器にOPCPAを用いそのポンプ光強度を変化させることで、コントラストを制御できることを特徴としている。コントラストの高いパルスを得ることができれば、コントラストを低くすることは容易である。このため、コントラストの制御性を大きく取るようにするため、プリパルスの増幅を抑制し高いコントラストを得ることができるように、OPCPAの非線形光学結晶内部においてシグナル光とポンプ光の空間的な重なりを厳密に一致させるようにするとともに、非線形光学結晶のレーザー光の透過する面に対してウエッジを付けることで非線形光学結晶内部でのレーザー光の透過する面間の多重反射によるプリパルス増幅を抑えることにより、プリパルスの増幅を最小化できるので、コントラストを高くとることができる。
【００１０】
本発明においては、図３に示されるように、短パルスレーザー発振器、パルス拡張器、光パラメトリックチャープパルス増幅器（OPCPA）、誘導放出を用いたレーザー増幅器及びパルス圧縮器からなる高強度レーザーのコントラスト制御装置が用いられる。短パルスレーザー発振器から出力されたシグナル光が、回折格子等を用いたパルス拡張器によりスペクトル分散された後に、ポンプ光で励起された光パラメトリックチャープパルス増幅器(OPCPA)に導入され、その後、誘導放出を用いたレーザー増幅器で更に増幅され、パルス圧縮器でパルス圧縮され、高強度化されたレーザー光が取り出される。このときにOPCPAのポンプレーザーの光強度を変化させることにより、コントラストが制御可能な高強度レーザー光を得ることができる。
【００１１】
本発明の装置においては、短パルスレーザー発振器からの出力光は非常に広いスペクトル幅（沢山の波長）を有しており、これをパルス拡張器に入射することで、スペクトルを分散すること（長波長側に対して短波長側の光路差を長くとること）により、時間的に引き延ばされた光であるチャープパルス光が作り出される。広いスペクトル幅を有しているレーザー発振器からの出力光は、逆に非常に短い時間幅を有しているので、レーザーのピーク強度がエネルギー／時間で決まるために、この光を直接レーザー増幅器で増幅すると強度が高くなりすぎて、増幅の途中で増幅器の光学素子が破損される。そこで、パルス拡張器でチャープパルス光を作り出し、時間的に長くパルス幅を引き延ばすことにより、ピーク強度を落とし、光学素子に損傷なく高いエネルギー状態まで増幅することができる。増幅後、パルス圧縮器でパルス拡張器と逆の分散を与えてやることにより、もとの非常に短いパルス幅まで戻される。パルス圧縮後は短いパルス幅で且つ高エネルギーであるので、極めて高いピーク強度のパルスが生成される。
【発明の効果】
【００１２】
本手法を用いることにより、コントラストを簡便に制御できる。この制御されたシグナル光を多段の誘導放出を用いたレーザー増幅器に入力してさらに増幅することにより、より高強度のレーザー光を実現できる。
【００１３】
なお、本発明と上記先願発明（特願２００７−１４６４９２）との相違点は、本発明では、図４（ｂ）に示されるように、ポンプ光の強度を飽和領域以下で動作させ（低いポンプ光強度で動作させ）、且つシグナル光とポンプ光の重なりも空間的に厳密に一致させ、結晶自身にウエッジを付けることで非線形光学結晶内部でのレーザー光の透過する面間の多重反射によるプリパルス増幅を抑えることにより、プリパルスの増幅を最小化できるので、コントラストを高くとる点にある。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１４】
本発明の高強度レーザーのコントラスト制御法について、図面を参照して説明する。図４は従来方式で得られるコントラストと本発明で得られる例えば高いコントラストを得るように制御した場合のコントラストとの比較を示す図である。
【００１５】
図４（ａ）に示されるに従来法では、十分にポンプ光強度の高いいわゆる飽和領域で動作させ、且つシグナル光とポンプ光の重なりも空間的に厳密に一致しておらず、結晶自身にウエッジも付いていないことから、多くのプリパルスが増幅される。一方、図４（ｂ）に示されるように、ポンプ光の強度を飽和領域以下で動作させ（低いポンプ光強度で動作させ）、且つシグナル光とポンプ光の重なりも空間的に厳密に一致させ、結晶自身にウエッジを付けることで非線形光学結晶内部でのレーザー光の透過する面間の多重反射によるプリパルス増幅を抑えることにより、プリパルスの増幅を最小化できるので、コントラストを高くとることができる。
【００１６】
図４に示されるように、従来方式で得られるコントラスト（a）と本発明で得られるコントラスト（b）とは、従来のコントラスト（a）において多くのプリパルス６が発生している点で相違している。
【実施例】
【００１７】
以下に実際の実験例を掲げて本発明を具体的に説明する。図３に示した構成で実験を行った。短パルスレーザー発振器には、全固体モード同期チタンサファイアレーザー発振器を用いた。中心波長800nmでパルス幅10fs以下の光パルスを発生する発振器からの出力光をパルス拡張器において、パルス幅を約10万倍の1nsに拡張した。パルス拡張されたシグナル光は、光パラメトリックチャープパルス増幅器、続いて誘導放出を用いたレーザー増幅器として2段のチタンサファイアレーザー増幅器にて増幅され、最後にパルス圧縮器において再圧縮される。OPCPA用の非線形光学結晶３にはBBO（Beta-Barium Borate）結晶、ポンプ光には最大出力エネルギー290ｍJ、パルス幅5.5ns、繰り返し10Hzで動作するNd:YAGレーザーの第二高調波光を用いた。後段の2段のチタンサファイアレーザー増幅器は、それぞれ出力エネルギー800ｍJ、6.5J、パルス幅約9ns、繰り返し10Hzで動作するNd:YAGレーザーの第二高調波光により励起される。再圧縮後のパルス幅は19fs、パルス当たりのエネルギーは1.5Jであり、ピークパワーは80TWに相当する。
【００１８】
図５（a）及び図５（b）に、それぞれ従来例（A. Cotel, A. Jullien, N. Forget, O. Albert, G. Cheriaux, C. L. Blanc, “Nonlinear temporal pulse cleaning of a 1-μm optical paremetric chirped-pulse amplification system”, Applied Physics B, vol. 83, p. 7-10 (2006)）、高コントラストが得られるように制御した場合の実施例におけるピコ秒領域のコントラストの測定結果を示す。図より従来例の数十ピコ秒領域におけるコントラストは3〜5桁程度であるのに対し、本発明の方式を用いることにより8桁以上と、大幅にコントラストが向上し、本手法の有用性が示される結果が得られた。また、本手法により、例えば6桁のコントラストといったプリパルスの強度を変化させることが可能である。更には数百ピコ秒の時間領域におけるコントラストの変化も可能である。
【図面の簡単な説明】
【００１９】
【図１】従来例のOPCPAを用いたシグナル光とポンプ光の時間的な位置関係を示す図である。
【図２】従来例のOPCPAを用いたシグナル光とポンプ光のエネルギー移行を示す図である。
【図３】本発明の装置構成を示す図である。
【図４】従来方式で得られるコントラスト（a）と本発明で得られるコントラスト（b）を示す図である。
【図５】従来方式で得られるコントラスト（a）と本発明で得られるコントラスト（b）の測定結果を示す図である。
【図６】結晶面にウエッジを付けたものを示す図である。
【符号の説明】
【００２０】
１：シグナル光
２：ポンプ光
３：OPCPA
４：不変換シグナル光
５：メインパルス
６：プリパルス
【図１】
0005093468.tif 000003
【図２】
0005093468.tif 000004
【図３】
0005093468.tif 000005
【図４】
0005093468.tif 000006
【図５】
0005093468.tif 000007
【図６】
0005093468.tif 000008