(57)【要約】【課題】装置内の伝送経路から不要な波長成分を消滅させる。【解決手段】高電力光学装置における帰還光を消滅させるための技術が記載される。所望の信号波長での出力光を光経路に沿って生成する光学装置が提供され、信号波長での出力光の生成は、不要な帰還波長での帰還光の生成をもたらす。ポートが、光ファイバ経路に沿う選択位置に設けられる。ポートは所定長のフィルタファイバで終端され、フィルタファイバは、ポートを介した光ファイバ経路からの帰還光の消滅をもたらす損失特性を帰還波長において有する。【選択図】図３
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
光学装置において帰還光を消滅させる方法であって、
（ａ）所望の信号波長での出力光を光経路に沿って生成するための光学装置を提供するステップであって、前記信号波長での前記出力光の生成が、不要な帰還波長での帰還光の生成をもたらすものである、ステップ、
（ｂ）前記光ファイバ経路に沿う選択位置にポートを設けるステップ、及び
（ｃ）前記ポートを所定長のフィルタファイバで終端するステップ
を備え、
前記フィルタファイバが、前記ポートを介した前記光ファイバ経路からの帰還光の消滅をもたらす損失特性を前記帰還波長において有し、
前記フィルタファイバが、前記光ファイバ経路に沿う信号光の維持をもたらす損失特性を前記信号波長において有する、方法。
【請求項２】
前記フィルタファイバ及びポートが、フレネル反射を消滅させるように相互に関してインデックス整合されたそれぞれのコアを有する、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記フィルタファイバが傾斜切断端面を含む、請求項２に記載の方法。
【請求項４】
前記ステップ（ｂ）において、前記ポートが後方反射帰還光の消滅のための後方ポートとして構成されている、請求項２に記載の方法。
【請求項５】
主波長における光が損失なく維持される、請求項４に記載の方法。
【請求項６】
前記信号波長における後方伝搬光が、前記帰還波長における光の消滅の速度よりも遅い速度で前記ポートを介して徐々に発散される、請求項５に記載の方法。
【請求項７】
前記光学装置がファイバレーザであり、
前記帰還波長が、前記ファイバレーザによって生成される光のラマン成分に対応し、
それにより前記ラマン成分が前記ポートに到達する前記光学装置を介して伝搬する光から消滅させられる、請求項１に記載の方法。
【請求項８】
前記フィルタファイバが、前記ファイバレーザの主光経路に接続されている、請求項７に記載の方法。
【請求項９】
前記フィルタファイバが、ラマン波長において外部光源から前記レーザキャビティを分離するように構成されている、請求項８に記載の方法。
【請求項１０】
前記光学装置がファイバレーザであり、前記フィルタファイバが、増幅自然放出光雑音についての帰還を消滅させるように構成されている、請求項１に記載の方法。
【請求項１１】
光学装置において帰還光を消滅させる方法であって、
（ａ）所望の信号波長での出力光を光経路に沿って生成するための光学装置を提供するステップであって、前記信号波長での前記出力光の生成が、１以上の不要な帰還波長の帰還光の生成をもたらすものである、ステップ、
（ｂ）前記光ファイバ経路に沿う選択位置に複数のポートを設けるステップ、及び
（ｃ）各々が前記ポートを介した前記光ファイバ経路からの帰還光の消滅をもたらす損失特性を前記帰還波長において有するように構成されたそれぞれの長さのフィルタファイバで前記ポートを終端するステップ
を備え、それにより、前記光学装置を介して伝搬する光がそれぞれのポートに到達するときにそれぞれの帰還波長の光が消滅する、方法。
【請求項１２】
レーザキャビティにおける可視光源の共伝搬のための方法であって、
（ａ）非可視波長での出力光を、レーザキャビティを含む光経路に沿って生成するための光学装置を提供するステップ、
（ｂ）フィルタファイバを提供するステップ、及び
（ｃ）前記フィルタファイバを用いて可視光源を前記光経路に接続するステップであって、前記フィルタファイバが、それが前記可視光源に到達する前に前記フィルタファイバを介して前記可視光源に向かって伝搬する生成された非可視光の消滅をもたらす損失特性を有する、ステップ
を備える方法。
【請求項１３】
ファイバレーザを搬送段から分離する方法であって、
（ａ）信号波長における低い損失及び不要な波長における高められた損失を有するように構成された所定長のフィルタファイバを提供するステップ、及び
（ｂ）前記フィルタファイバを用いてフィルタレーザを搬送段に接続するステップ
を備え、それにより、前記信号波長の光を維持しつつ、前記ファイバレーザと前記搬送段の間を伝搬する前記不要な波長の光が消滅する、方法。
【請求項１４】
光学装置において不要な波長における光の帰還を消滅させる方法であって、
（ａ）不要な帰還波長における高められた損失を有するように構成された所定長の光ファイバ（コアレスである必要はなく、任意の光ファイバであればよく、発散クラッディングを有する前記ポートにインデックス整合されたコアレスファイバが特定の実施例となる）を提供するステップ、及び
（ｂ）前記コアレス光ファイバ（コアレスである必要はなく、任意の光ファイバであればよい）を前記光学装置における選択位置におけるポートに接続するステップであって、前記コアレス光ファイバが、前記ポートのインデックスに整合されたインデックスを有する、ステップ
を備え、それにより、前記光学装置を介して伝搬する光が前記ポートに到達するときに、前記帰還波長における光が消滅する、方法。
【請求項１５】
前記ステップ（ｂ）において、前記ポートが、前記帰還波長での後方反射光の消滅のための後方ポートとして構成される、請求項１４に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、概略としてファイバ光通信の分野に関し、特にファイバレーザにおけるポートの終端のためのシステム及び技術に関する。
【背景技術】
【０００２】
光ネットワークが規模及び複雑さを増すにつれて、これまで以上に高い電力で動作するレーザ及び増幅器への要求が増している。１つの性能制限要素は誘導ラマン散乱（ＳＲＳ）である。より高い電力レベルでは、ＳＲＳによって光出力の一部は「ラマンシフト」を受けることになり、所望の出力信号波長における光と共伝搬する不要な長波長の光がもたらされる。ラマンシフト光は、信号電力の関数として指数関数的に増加するゲインを有する。ＳＲＳは、抑制されないままであると効率の大幅な低下をもたらし、レーザにとって壊滅的な結果となり得る。
【０００３】
ＳＲＳが問題となる電力閾値は比較的高い。ラマンゲインが希土類と結合されるレーザ又は増幅器では、ゲインは約６２〜７２ｄＢであり、ラマンシフト波の電力レベルは、通常は１Ｗ未満である。そのような装置では、ラマンゲインは、例えば、ファイバの直径及び長さの適正な選択によって制御可能となる。
【０００４】
より高い電力では、誘導ラマン散乱はますます重大となる。ラマンゲインの量が増加するにつれて、レーザ又は増幅器の共振キャビティによるラマンシフト光の帰還は、増大する効率損失とともに、ＳＲＳの増加及びラマン波の成長の増高をもたらす。さらに、レーザ又は増幅器における共振キャビティは装置内でのラマンシフト光の帰還の原因となり、システム部材へのダメージとなり得る。
【０００５】
現行の設計のものを大幅に超える電力レベルを有するレーザ及び増幅器を開発するために、ラマン帰還の問題に対処する満足な方法を見出す必要がある。
【発明の概要】
【０００６】
発明の形態は、高電力光学装置における帰還光を消滅させるための方法を提供する。所望の信号波長での出力光を光経路に沿って生成する光学装置が提供され、信号波長の出力光の生成は、不要な帰還波長での帰還光の生成をもたらす。ポートが、光ファイバ経路に沿う選択位置に設けられる。ポートは所定長のフィルタファイバで終端され、フィルタファイバは、ポートを介した光ファイバ経路からの帰還光の消滅をもたらす損失特性を帰還波長において有する。
【０００７】
発明の更なる形態によると、フィルタファイバは、他の光学部材の終端、後方ラマン光によるレーザキャビティの不安定化の防止、信号光の安全な発散、光学装置における全ての終端についてのフィルタファイバの使用、可視光源の分離、及びその他の関連事項を含む多数の異なる機能を実行するのに使用される。
【図面の簡単な説明】
【０００８】
【図１】図１は、従来技術による高電力クラッディング励起ファイバレーザの模式図を示す。
【図２】図２は、図１に示すファイバレーザの例示の後方ポートの断面図を示す。
【図３】図３は、後方ポートを終端するのにフィルタファイバが使用される、発明の形態による例示のファイバレーザを示す。
【図４】図４は、本発明の種々の説明による実施例との関係での使用に適した例示のフィルタファイバの断面図を示す。
【図５】図５は、本発明の種々の説明による実施例との関係での使用に適した例示のフィルタファイバの等角図を示す。
【図６Ａ】図６Ａは、図４及び５に示すフィルタファイバについての例示の屈折率プロファイルを示す。
【図６Ｂ】図６Ｂは、図４及び５に示すフィルタファイバについての例示の屈折率プロファイルを示す。
【図６Ｃ】図６Ｃは、図４及び５に示すフィルタファイバについての例示の屈折率プロファイルを示す。
【図６Ｄ】図６Ｄは、図４及び５に示すフィルタファイバについての例示の屈折率プロファイルを示す。
【図７】図７は、図４及び５に示すタイプのフィルタファイバ設計における減衰と波長との関係を説明するグラフを示す。
【図８】図８は、本発明の形態の実験確認による光スペクトルを示す。
【図９】図９は、ファイバレーザ又は同様の装置における追加のポートを終端するのにフィルタファイバが使用される、発明の更なる形態による例示のファイバレーザを示す。
【図１０】図１０は、可視光源を後方反射赤外レーザ光から保護するのにフィルタファイバが使用される、発明の形態によるファイバレーザシステムの模式図を示す。
【発明を実施するための形態】
【０００９】
本発明は、装置内の伝送経路から不要な波長成分を消滅させるために、フィルタファイバがファイバレーザ、増幅器又は同様の装置に接続されるシステム及び技術に関するものである。発明の第１の形態によると、ラマンシフト波長を有する光を消滅させるのに、フィルタファイバが高電力フィルタファイバレーザ又は増幅器において用いられる。発明の更なる形態は、ファイバレーザ又は増幅器におけるフィルタファイバの他の効果的な使用に関する。
【００１０】
発明の説明は、以下の章に整理される。
Ａ．後方ポート終端
Ｂ．他の光学部材の終端
Ｃ．後方ラマン光によるレーザキャビティの不安定化の防止
Ｄ．信号光の安全な発散
Ｅ．光学装置における全ての終端についてのフィルタファイバの使用
Ｆ．可視光源の分離
Ｇ．他の関連事項
【００１１】
Ａ．後方ポート終端
上述のように、ファイバレーザ又は増幅器では、ラマン帰還は、ファイバレーザ又は同様の装置の最大電力容量の制限において重要なファクタとなる。特に、装置の共振キャビティからのラマン帰還が考慮されなくてはならない。ラマンシフト波の帰還が低いレベル（すなわち、１Ｗ未満）に維持されることを確実にする方法が見出されなければならない。あるいは、帰還は増高されたラマン波の成長を生み、性能の低下及びシステム部材への潜在的なダメージをもたらし得る。
【００１２】
図１に、従来技術による例示の高電力クラッディング励起ファイバレーザ２０の模式図を示す。レーザ２０はアクティブゲインファイバ２２の部分を備え、高反射器（ＨＲ）２６及び出力カプラ（ＯＣ）２８を設ける一対のファイバ内グレーティングによって線形共振キャビティ２４が形成される。複数のポンプ光源３０が、高反射器２６を介して共振キャビティ２４に供給されるポンプ光３２を供給する。共振キャビティ２４内のイオンゲインは、装置を通って延在する伝送経路３６に沿う所望の信号波長でのレーザ光３４の生成をもたらす。レーザ光３４は、比較的低い反射率の出力カプラ２８を介して共振キャビティ２４を出る。そしてレーザ光３４は、レーザ出力３８として供給される。レーザ２０は、１以上の後方ポート４０を更に備える。
【００１３】
図２は、例示の後方ポート４０の断面図を示し、それはコア４２及び周囲のクラッディング４４を有する光ファイバの部分を備える。後方ポート４０は、ファイバ軸５０に垂直な平面４８に対して約１２度の角度θを有する切断部４６を用いて終端される。後方ポート４０に入射する後方伝搬帰還光５２は切断部４６へ伝搬し、帰還光５２を、それが発散又は吸収されるクラッディング４４へ反射させる角度θで後方ポート４０に反射して戻される。
【００１４】
より低い電力レベルでは、図２に示す切断部４６のような傾斜した切断部は、ラマンシフト帰還光５２の増長を防止するのに必要な６２ｄＢから７２ｄＢの分離を与えることができる。高電力レーザでは、ラマンゲインは、ラマンシフト光の大部分がレーザ２０へ反射されて戻る電力レベルに達し得る。したがって、切断部４６は、それ自体が不要な帰還の主要な発生源となり得る。他の寄与ファクタは、切断端面における表面の粗さ、及び環境ファクタに起因する潜在的な劣化を含む。同様の状況が、カウンタ励起アーキテクチャにも現われる。
【００１５】
したがって、高電力レベルにおいては、生成された光のラマン成分の不要な増長を防止するために、帰還の分離が、低電力レーザに必要なものよりも大幅に良いものである必要がある。ラマン光の過度の成長を低減するために、改善された終端技術が必要である。
【００１６】
図３に、発明の実施例による例示のファイバレーザ５４を示す。レーザ５４はアクティブゲインファイバ５６の部分を備え、高反射器（ＨＲ）６０及び出力カプラ（ＯＣ）６２を設ける一対のファイバ内グレーティングによって線形共振キャビティ５８が形成される。複数のポンプ光源６４が、高反射器６０を介して共振キャビティ５８に供給されるポンプ光６６を供給する。共振キャビティ５８内のイオンゲインは、装置を通って延在する伝送経路７０に沿う所望の信号波長でのレーザ光６８の生成をもたらす。レーザ光６８は、比較的低い反射率の出力カプラ６２を介して共振キャビティ５８を出る。そして、レーザ光６８はレーザ出力７２として供給される。
【００１７】
上述したように、高い電力では、伝送経路７２に沿って生成されたレーザ光６８の一部は誘導ラマン散乱を受け、選択信号波長よりも長いラマンシフト波長での帰還レーザ光７４の生成をもたらす。ラマンシフト光の帰還のレベルが高過ぎる場合、それは有害な効果を有し得る。
【００１８】
発明の形態によると、後方ポート７６を伝送経路上の選択位置に設けることによって、ラマンシフト光が伝送経路から消滅する。後方ポート７６は、適正に（例えば、約１２度に）傾斜された切断端面８０を有するフィルタファイバ７８の部分で終端された光ファイバ部分を備える。
【００１９】
フィルタファイバ７８は、信号波長における低い損失、及び不要な波長における、すなわちラマン帰還が起こる１以上の波長における高められた損失を有するように構成される。フィルタファイバ７８に対する適正なフィルタ効果は、当技術で周知の技術を用いて、例えば、特別に作られたファイバインデックスのプロファイルを有するファイバの使用、光子バンドギャップのコンセプトの適用などによって達成可能である。
【００２０】
後方ポート７６及びフィルタファイバ７８は、相互にスプライスされたそれぞれのコアを備える。後方ポート７６のコア材料でスプライスすると、フィルタファイバ７８のコアが、良好なインデックス整合を与えるように選択される材料から作製され、それによりフレネル反射が消滅する。そして、フィルタファイバ７８によって与えられるフィルタ効果によって、ラマン成分の少なくとも一部が発散又は吸収により消失する。
【００２１】
フィルタファイバ７８は、比較的小量のラマン損失を与えるように特別に作られ、あるいは大量の、例えば数十デシベルのラマン損失を与えるように特別に作られる。充分な長さがあれば、適切に構成されたフィルタファイバは、所与のファイバレーザにおけるラマン成分を完全に消滅させることができる。発明の更なる形態によると、フィルタファイバはまた、切断端面８０の何らかの影響を除去するのにも使用される。
【００２２】
信号波長での光に関して、フィルタファイバ７８の損失特性は、所与の実用例の要求に従って構成可能である。例えば、信号成分損失の量は、巻付け条件を変更することによって（すなわち、非常に低い損失から高い損失まで）変更可能である。モニタ用ポート出力を与えるのに信号成分が使用される実用例については、信号成分は大きくは影響されないままとなる。このアプローチは、１１μｍのコアを有する前方励起発振器において実証された。発振器は４５０Ｗで励起され、３３０Ｗの信号電力をもたらした。
【００２３】
適切なファイバフィルタ設計は、例えば米国特許第８４２８４０９号に記載され、これは本発明の出願人によって所有され、その全体において参照としてここに取り込まれる。
【００２４】
図４及び５は、増加したインデックスのコア８２、低減したインデックスの内側クラッディング８４及びドープされていない外側クラッディング８６を備える、米国特許第８４２８４０９号による例示のフィルタファイバ７８の断面図及び等角図をそれぞれ示す。
【００２５】
図６Ａ〜６Ｄに、図４及び５に示すフィルタファイバについての例示の屈折率プロファイル８８ａ〜ｄを示す。各屈折率プロファイル８８ａ〜ｄにおいて、中央の尖頭部９０ａ〜ｄはフィルタファイバの増加したインデックスのコア８２に対応し、溝領域９２ａ〜ｄはフィルタファイバの低減したインデックスの内側クラッディング８４に対応し、平坦な外側領域９４ａ〜ｄはフィルタファイバのドープされていない外側クラッディング８６に対応する。
【００２６】
図７に、米国特許第８４２８４０９号によるプロトタイプのフィルタファイバ設計における減衰と波長の関係を説明するグラフ９６を示す。実験データが、多数の異なる外側クラッディング径：１２２μｍ（曲線９８）、１２３μｍ（曲線１００）、１２４μｍ（曲線１０２）、１２５μｍ（曲線１０４）、１３２μｍ（曲線１０６）及び１４２μｍ（曲線１０８）について生成された。これらのファイバは同じ前駆体から引き出されたので、それらのコア径はクラッディング径に比例し、例えば、１４２μｍのクラッド径ファイバにおけるコア径は、１２２μｍのクラッド径ファイバのコア径よりも約１６．７％大きい。曲線９８〜１０８は、説明したフィルタ効果を示し、特定のカットオフ波長を下回る波長とカットオフ波長付近の波長とでは減衰に１０６のオーダの相異がある。
【００２７】
本発明の形態が、１０７０ｎｍの所望の出力波長及び１１２０ｎｍの不要なラマンシフト波長を有する２つの構成のファイバレーザのスペクトル出力を分析することによって実験的に確認された。第１の構成では、ファイバレーザが、後方ポート４０の傾斜切断のみの終端で図１に示すように構成された。第２の構成では、ファイバレーザは、図３に示すように構成された。後方ポート７６は、上述したように、傾斜した切断端面８０を有する３メートル長のフィルタファイバ７８で終端された。フィルタファイバ７８は、１１００ｎｍのカットオフ波長を有していた。
【００２８】
図８に、第１及び第２の構成のそれぞれの出力の光学スペクトル１１０を示す。線１１２は第１の構成についての出力スペクトルを示し、１０７０ｎｍの信号成分での主ピーク、及び主ピークよりも約３４ｄＢ低い１１２０ｎｍでの副ピークを示す。線１１４は第２の構成についての出力スペクトルを示し、傾斜切断のみの終端と比べて、１１２０ｎｍにおける副ピークの効果的な抑制を示す。
【００２９】
Ｂ．他の光学部材の終端
図９に、発明の更なる形態による例示のファイバレーザ１１６を示し、フィルタファイバ１１８は、ファイバレーザ又は同様の装置における追加のポートを終端するのに使用される。
【００３０】
レーザ１１６は、入力端１１２及び出力端１２４を有するアクティブファイバ１２０、それらの間のアクティブファイバ１２０の部分とともに共振キャビティ１３０を形成する高反射器グレーティング（ＨＣ）１２６及び出力カプラ（ＯＣ）１２８、並びに共振キャビティ１３０へのポンプ光入力１３４を供給して伝送経路１３８に沿うレーザ光１３６の生成をもたらす複数のレーザダイオード１３２を備える。
【００３１】
図９及び付随して記載される説明によると、レーザ１１６は、フィルタファイバ１１８が接続された後方ポート１４０を更に含む。フィルタファイバ１１８は傾斜切断部１０８で終端され、上述したように、第１の後方ポート１４０に入射するラマンシフト波長での帰還光１４１を消滅させるのに使用される。
【００３２】
レーザ１１６は、第１及び第２の後方ポート１４４及び１４６並びに第１及び第２の前方ポート１４８及び１５０を有する２×２構成部材１４０を更に含む。アクティブファイバ１２０の先端は、２×２の構成部材の第１の後方ポート１４４に接続される。２×２構成部材の第２の後方ポート１４６及び第１の前方ポート１４８の各々は、それぞれの長さのフィルタファイバ１５２及び１５４に接続され、その各々はそれぞれの傾斜切断部１５６及び１５８で終端される。フィルタファイバ１５２及び１５４は、前方向１６０及び後方向１６２の双方に伝搬するラマンシフト波長における光を消滅させる。フィルタリングされたレーザ光は、２×２構成部材の第２の前方ポート１５０において出力１６４として供給される。
【００３３】
Ｃ．後方ラマン光によるレーザキャビティの不安定化の防止
発明の他の形態によると、信号波長における低損失のフィルタファイバはレーザキャビティと搬送ファイバの間で使用され、相当な長さ（すなわち、数１０メートル）を有し得る搬送ファイバで潜在的に生成される後方ラマン光によるキャビティの不安定化を防止する。
【００３４】
Ｄ．信号光の安全な発散
発明の更なる形態によると、フィルタファイバは、上述したように不要なラマン波長成分を強力に抑制して、さらに１０ｓから１００ｓのワットの範囲の信号電力を安全な方法で発散する終端を提供する高電力光学装置において使用される。
【００３５】
高電力光学装置では、必要となる高レベルの信号電力による局所化された加熱のために、一定の高損失を各波長に誘発する減衰メカニズムによって熱の問題及びダメージの可能性が発生する。フィルタファイバベースの終端は、自動的にこの問題を解決する。フィルタファイバでの損失は、カットオフ波長を超えると波長とともに増加する。カットオフ波長の適切な選択によって、信号波長での損失は低減されるように構成され（例えば、１５ｄＢ／ｍ以下）、ファイバ長に沿う後方信号光の漸進的な発散を可能とする。ラマン成分での損失は非常に高くなるように構成可能であり、それは大幅な帰還抑制を与える。
【００３６】
Ｅ．光学装置における全ての終端についてのフィルタファイバの使用
発明の更なる形態によると、適切に構成されたフィルタファイバの使用は、光学装置における全ての終端を与えるように一般化される。ラマンフィルタファイバは、主光経路に接続され、さらに、１以上の不要なラマン波長において全ての外部光源からレーザキャビティを分離するのに使用される。
【００３７】
Ｆ．可視光源の分離
あるレーザシステムでは、出力は、赤外及び可視波長の双方における光を含む。可視光成分は、特別な赤外ビューアを必要とすることなく、特定の対象への赤外レーザビームの方向付けを可能とする。発明の形態によると、フィルタファイバは、可視光源を、その表面に突き当たる戻り反射赤外レーザ光から保護するために、低電力可視光源とレーザの共振キャビティとの間に接続される。
【００３８】
標準的な従来技術のシステムでは、可視光源は、波長分割マルチプレクサ（ＷＤＭ）又は同様の装置などの波長合成器によってレーザキャビティに接続される。標準的な波長合成器の消滅率は一般に、可視光源を完全に分離するのには不充分である。波長合成器を介した高電力赤外レーザ光の帰還は、可視光源へのダメージをもたらし得る。したがって、従来技術のシステムは、通常は、可視光源を保護及び分離するために追加のアイソレータ、カスケードされた波長マルチプレクサ、減衰器などを採用する。
【００３９】
以下に説明するように、低電力可視光源を分離するのにフィルタファイバを使用することによって追加部材の必要がなくなる。
【００４０】
図１０に、この発明の形態によるファイバレーザシステム１６６の模式図を示す。レーザシステム１６６は、一対のグレーティング：高反射器（ＨＲ）グレーティング１７２及び出力カプラ（ＯＣ）グレーティング１７４によって形成される線形共振キャビティ１７０を有するアクティブゲインファイバ１６８の部分を備える。複数のポンプ源１７６は、高反射器グレーティング１７２を介した共振キャビティ１７０に供給されるポンプ光入力１７８を供給し、出力カプラグレーティング１７４を介して共振キャビティ１７０を出る伝送経路１８２に沿う赤外レーザ光１８０の生成をもたらす。
【００４１】
レーザシステム１６６は、可視光１８８を伝送経路１８２に導入するための可視光源１８６が接続される後方ポート１８４を更に含む。レーザシステム１６６の出力１９０は、赤外レーザ光１８０及び可視光１８８の双方を含む。
【００４２】
可視光源１８６は、フィルタファイバ１９２によって後方ポート１８４に接続される。フィルタファイバ１９２は、共振キャビティ１７０から反射されて可視光源１８６に戻る不要な赤外光１９４を抑制しつつ、可視光１８８を可視光源１８６から伝送経路１８２に伝送する。
【００４３】
レーザシステム１６６は、例えば、レーザの共振キャビティ１７０の後方ポート１８４において信号モニタ能力が必要とされない実用例における使用に適する。
【００４４】
Ｇ．他の関連事項
なお、本説明では、ラマン散乱から起こる不要な光の関連で発明の形態が説明される。説明した終端のアイディアは多数の異なる関連事項に一般に適用可能であることが理解される。例えば、適切に構成されたフィルタファイバは、他の不要な波長からの帰還を消滅させるのにも同様に利用可能である。例えば、ここに記載される技術は、増幅自然放出雑音（ＡＳＥ）から起こる帰還を減少又は消滅させるのに使用可能である。
【００４５】
結論
上記説明は当業者が発明を実施することを可能とする詳細を含むが、説明は性質上例示であること、並びにその多数の変形例及びバリエーションが、これらの教示の利益を有する当業者には明らかであることが認識されるべきである。したがって、ここでの発明は専らここに添付される特許請求の範囲によって規定されること、及び特許請求の範囲は従来技術によって許容される限り広く解釈されることが意図されている。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６Ａ】
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【図６Ｂ】
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【図６Ｃ】
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【図６Ｄ】
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【図９】
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【図１０】
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【図７】
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【図８】
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