(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
第２種超電導体からなる円板状超電導体と、該円板状超電導体に空隙を開けて面対向しかつ軸方向に着磁された円板状磁石体とにより構成される高温超電導磁気軸受部の設計方法であって、前記円板状超電導体が同心円環状分割法又は該同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円板状磁石体を、前記円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数と同数またはその分割数の整数倍した、数種類の分割数で、同心円環状分割した円板状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気浮上力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円板状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受。
【請求項２】
第２種超電導体からなる円板状超電導体と、該円板状超電導体に空隙を開けて面対向しかつ半径方向に着磁された円板状磁石体とにより構成された高温超電導磁気軸受部の設計方法であって、前記円板状超電導体が同心円環状分割法又は該同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円板状磁石体を、前記円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数に１を加えた数又はその分割数の整数倍に１を加えた数種類の分割数で、同心円環状分割した円板状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気浮上力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円板状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受。
【請求項３】
第２種超電導体からなる円筒状超電導体と該円筒状超電導体と同心に配設されて空隙を開けて該円筒状超電導体の内壁又は外壁と対向しかつ半径方向に着磁された円筒状磁石体とからなる高温超電導磁気軸受の設計方法において、前記円筒状超電導体が輪切り輪状分割法又は該輪切り輪状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円筒状磁石体を、前記円筒状超電導体の輪切り輪状分割法による分割数と同数又はその分割数の整数倍した、数種類の分割数で、輪切り輪状分割した円筒状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気吊り下げ力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円筒状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受。
【請求項４】
第２種超電導体からなる円筒状超電導体と該円筒状超電導体と同心に配設されて空隙を開けて該円筒状超電導体の内壁又は外壁と対向しかつ軸方向に着磁された円筒状磁石体とからなる高温超電導磁気軸受の設計方法において、前記円筒状磁石体を前記円筒状超電導体の輪切り輪状分割法による分割数に１を加えた数又はその分割数の整数倍に１を加えた数種類の分割数で、輪切り輪状分割した円筒状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気吊り下げ力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円筒状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【産業上の利用分野】
本発明は、高温超電導磁気軸受の設計方法及びこの設計方法によって製作された高温超電導磁気軸受に関し、フライホイールエネルギー貯蔵装置等の超電導応用装置に適用するのに好適である。
【０００２】
【従来の技術】
従来から、高温超電導体として第２種超電導体を使用し、この第２種超電導体に空隙を開けて円板状磁石体あるいは円筒状磁石体からなる磁石体を対向させ、非接触でその磁石体を回転可能に磁気浮上させたり、あるいは回転可能に吊下げたりする高温超電導磁気軸受が知られている。この種の高温超電導磁気軸受の応用装置としては、例えば、この高温超電導磁気軸受を使用してフライホイールを非接触で回転させ、電力を運動エネルギーに変換してエネルギー貯蔵するフライホイールエネルギー貯蔵装置がある。これらの超電導応用装置を実用化するためには、高温超電導磁気軸受を構成する主要な資源としての第２種超電導体並びに磁石体を、その超電導体の磁気浮上力の空隙に対する特性、磁気吊下げ力の空隙又は偏位に対する特性を最適化するのに最も有効に配列しかつ量的に最小化することが望ましい。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、従来の高温超電導応用装置は、その磁気浮上力の空隙に対する特性（以下、磁気浮上力特性という）、又はその磁気吊下げ力の空隙又は偏位に対する特性（以下、磁気吊下げ力特性という）に与える第２種超電導体と磁石体の相対関係における相互的な分割・配列の影響・効果を詳細に配慮することなく、設計、製作が論議されて設計・製造されていた。従って折角投入した第２種超電導体並びに磁石体の資源の全てを無駄なく有効に活用することができず、資源の量に見合った最適な磁気浮上力特性又は磁気吊下げ力特性が得られないという問題点があった。
【０００４】
本発明は上記に鑑み為されたもので、その目的は投入資源量が無駄なく全て有効に作用する最適な磁気浮上特性、磁気吊下げ特性を有する高温超電導応用装置を製作するのに好適の高温超電導磁気軸受部の設計方法及びこの設計方法による高温超電導磁気軸受を提供するところにある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】
請求項１に記載の発明は、第２種超電導体からなる円板状超電導体と、該円板状超電導体に空隙を開けて面対向しかつ軸方向に着磁された円板状磁石体とにより構成される高温超電導磁気軸受部の設計方法であって、前記円板状超電導体が同心円環状分割法又は該同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円板状磁石体を、前記円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数と同数またはその分割数の整数倍した、数種類の分割数で、同心円環状分割した円板状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気浮上力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円板状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受である。
【０００６】
請求項２に記載の発明は、第２種超電導体からなる円板状超電導体と、該円板状超電導体に空隙を開けて面対向しかつ半径方向に着磁された円板状磁石体とにより構成された高温超電導磁気軸受部の設計方法であって、前記円板状超電導体が同心円環状分割法又は該同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円板状磁石体を、前記円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数に１を加えた数又はその分割数の整数倍に１を加えた数種類の分割数で、同心円環状分割した円板状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気浮上力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円板状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受である。
【０００７】
請求項３に記載の発明は、第２種超電導体からなる円筒状超電導体と該円筒状超電導体と同心に配設されて空隙を開けて該円筒状超電導体の内壁又は外壁と対向しかつ半径方向に着磁された円筒状磁石体とからなる高温超電導磁気軸受の設計方法において、前記円筒状超電導体が輪切り輪状分割法又は該輪切り輪状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、前記円筒状磁石体を、前記円筒状超電導体の輪切り輪状分割法による分割数と同数又はその分割数の整数倍した、数種類の分割数で、輪切り輪状分割した円筒状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気吊り下げ力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円筒状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受である。
【０００８】
請求項４に記載の発明は、第２種超電導体からなる円筒状超電導体と該円筒状超電導体と同心に配設されて空隙を開けて該円筒状超電導体の内壁又は外壁と対向しかつ軸方向に着磁された円筒状磁石体とからなる高温超電導磁気軸受の設計方法において、前記円筒状磁石体を前記円筒状超電導体の輪切り輪状分割法による分割数に１を加えた数又はその分割数の整数倍に１を加えた数種類の分割数で、輪切り輪状分割した円筒状磁石体の生成する空間磁界分布を適用した当該超電導磁気軸受部について、磁気吊り下げ力を、非線形数値解析により比較し、最大値が得られた、空間磁界分布を生成する円筒状磁石体を最適設計値とすることを特徴とする高温超電導磁気軸受部の設計方法とこの設計方法によって設計された高温超電導磁気軸受である。
【０００９】
【発明の実施の形態】
【００１０】
【実施例１】
図１ないし図８は本発明の請求項１及び請求項２に記載の高温超電導磁気軸受の設計方法を説明するための図であって、図１において、符号１は第２種超電導体からなる円板状超電導体、２は円板状超電導体１に空隙Ｇ１を開けて面対向しかつ軸方向に着磁された円板状磁石体、３はこの円板状磁石体２と一体の回転軸である。円板状超電導体１は一度に大きな直径のものを製作できないために同心円上に分割して製造される場合がある。以下、これを同心円環状分割法という。また、必要に応じて、適宜放射方向に複数に分割して製造される。これを、放射状分割法という。図２はその円板状超電導体１を同心円環状分割法及び同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成する場合の形態図を示し、縦方向は同心円環状分割法によって分割された円板状超電導体を示し、横方向は放射状分割法によって分割された円板状超電導体を示しており、符号[ＣｉＲｊ]（ｉは２以上の整数及びｊ＝１）は分割数ｉの同心円環状分割法によって形成された円板状超電導体１を示し、符号[ＣｉＲｊ]（ｉ＝１及びｊは２以上の整数）は分割数ｊの放射状分割法によって形成された円板状超電導体１を示している。また、符号[ＣｉＲｊ]（ｉ＝２以上及びｊ＝２以上の整数）は同心円環状分割法と放射状分割法とを併用することによって形成された円板状超電導体１を示しいる。
【００１１】
図３は円板状磁石体２を同心円環状分割法によって分割した形態図を斜視図として示したもので、図中左半分は、軸方向に着磁された円板状磁石体２を同心円環状分割法によって分割した場合、図中右半分は半径方向に着磁された円板状磁石体２を同心円環状分割法によって分割した場合をそれぞれ示している。なお、円板状磁石体２は通常製造上の制約から放射状にも分割するが、ここでは閑却できる。
【００１２】
この図３において、符号ＡＭｐ（ｐは１以上の整数）は軸方向に着磁された同心円環状分割磁石４により円板状磁石体２を構成する場合を示し、符号ｐは分割数を示し、ｐ＝１は同心円環状分割磁石１本を意味している。また、符号ＲＭｑ（ｑは１以上の整数）は半径方向に着磁された同心円環状分割磁石５により円板状磁石体２を構成する場合を示しており、符号ｑで表した分割数は、ｑ＋１で同心円環状分割磁石ｑ＋１本を意味している。
軸方向に着磁された同心円環状分割磁石４により円板状磁石体２を構成する場合には、図４に示すように互いに隣り合う同心円環状分割磁石４の極性が逆向きとなるように互いに隣り合う同心円環状分割磁石４を配設し、かつ、隣り合う同心円環状分割磁石４の間に環状非磁性体６を配設する。半径方向に着磁された同心円環状分割磁石５により円板状磁石体２を構成する場合には、図５に示すように互いに向い合う同心円環状分割磁石５の極性が同極となるように互いに向い合う同心円環状分割磁石５を配設し、かつ、向い合う同心円環状分割磁石５の間に環状磁性体７を介在させることにより磁界の円周方向の均一化を図る。なお、図４、図５には同心円環状分割方法によるＡＭ３、ＲＭ３の場合を示した。
【００１３】
いずれの場合も、複数個の同心円環状分割磁石４、５の多重化によって構成された円板状磁石体２が生成する空間磁界については、測定可能な異極の隣接する磁束密度のピーク等高線の間の空間に磁束密度が正値から負値にまたは負値から正値に零値をよぎる測定可能な円周状の零線（以下、磁界の零線という）があると共に、零線の間の空間には磁束密度のピーク等高線がある。図４の符号Ｚ１は零線、図５の符号Ｐ２はピーク等高線を示している。また、隣接するピーク値がない場合、あるいは、隣接するピークと反対側にピークがない場合には、ピークはないが、測定可能な磁束密度が零値をよぎるか、あるいは、磁束密度が減少してその絶対値が最小値となる円周状等高線（以下、まとめて磁界の最小線という）がある。 すなわち、円板状磁石体２の着磁が軸方向の場合、磁界の零線Ｚ１は円環状分割磁石４の間に介在させた環状非磁性体６の部分に存在し、円板状磁石体２の着磁が半径方向の場合、磁界のピーク等高線Ｐ２は円環状分割磁石５の間に介在させた環状磁性体７の部分に存在する。
【００１４】
表１は円板状超電導体１の各分割方法（同心円環状分割方法、放射状分割方法又は両分割方法）に対して、磁気浮上力の最大値となる組合せが含まれる円板状磁石体２の同心円環状分割の組合せを、着磁が軸方向の円環状分割磁石４の場合と着磁が半径方向の円環状分割磁石５の場合とについて示している。表１において、円板状超電導体１と円板状磁石体２とを組み合わせる場合には、円板状磁石体２の着磁の方向に関係なく、円板状超電導体１の最外周端線１ａ、同心円環状分割線１ｂ、最内周端線１ｃ（図２参照）に対し、それぞれ磁界の最小線、零線、最小線を相対させる。円板状超電導体１の最外径ＳＯＤと最内径ＳＩＤはそれぞれ円板状磁石体２の最外径ＭＯＤと最内径ＭＩＤにほぼ一致するか、あるいは、円板状磁石体２が生成する空間磁界の分布を考慮して若干ＳＯＤ＞ＭＯＤ、ＳＩＤ＜ＭＩＤとする。
【００１５】
【表１】
0003920947.tif 000002
図２において、円板状超電導体１は通常分割しないことが最も良いので、ＳＯＤ、ＳＩＤが定められた場合、超電導素材の形状が大きいほど分割数は小となるが、仮に分割数を６個とした場合、図２の［Ｃ１Ｒ６］の組合せあるいは［Ｃ２Ｒ３］、［Ｃ３Ｒ２］の組合せのうち何れを採るかは、円板状超電導体１を形成する超電導素材の形状等によって選択する。ここで、円板状超電導体１を符号Ｃ１Ｒ６とした時の磁気浮上力の最大値は表１から円板状磁石体２のＡＭ１、ＡＭ２、ＡＭ３、ＡＭ４・・・の分割数の中にあり、その計算例を図６に示した。これによると、円板状磁石体２のＡＭ３で最大値が得られた。
【００１６】
図７は円板状磁石体２をＡＭ４・・・で構成した場合の磁気浮上力の最大値が得られる円板状超電導体１の分割数として、図２からＣ１Ｒ８、Ｃ１Ｒ１２、Ｃ１Ｒ１６を選び、放射状分割方法の分割数の磁気浮上力への影響を示したものであるが、この場合、放射状分割方法による分割数の影響は僅少であることが分かった。
【００１７】
図８は、円板状超電導体１をＣ１Ｒ６、Ｃ２Ｒ６、Ｃ３Ｒ６とした場合、円板状磁石体２をそれぞれＡＭ２、ＡＭ３、ＡＭ４と組み合わせた場合の磁気浮上力を計算した結果である。この結果から表１の妥当性が分かる。
【００１８】
従って、円板状超電導体が同心円環状分割法又は同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、軸方向に着磁された円板状磁石体の場合、円板状磁石体を円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数と同数またはその分割数の整数倍に同心円環状分割した中から選択すれば良く、円板状超電導体が同心円環状分割法又は同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成されているとき、半径方向に着磁された円板状磁石体の場合、円板状磁石体を円板状超電導体の同心円環状分割法による分割数に１を加えた数又はその分割数の整数倍に１を加えた数に同心円環状分割した中から選択すれば良い。
【００１９】
【発明の実施の形態２】
図９ないし図１３は本発明の請求項５及び請求項６に記載の高温超電導磁気軸受の設計方法を説明するための図であって、図９において、符号８は第２種超電導体からなる円筒状超電導体、９は円筒状超電導体８に空隙Ｇ２を開けて対向しかつ半径方向に着磁された円筒状磁石体、１０はこの円筒状磁石体９と一体の回転軸である。円筒状超電導体８は一度に大きな直径のものを製作できないために輪状に分割して製造される場合がある。以下、これを輪切り輪状分割法という。また、必要に応じて、適宜放射状方向に複数に分割して製造される。これを、放射状分割法という。図１０はその円筒状超電導体８を輪切り輪状分割法及び輪切り輪状分割法と放射状分割法との併用によって構成する場合の形態図を斜視図として示し、縦方向は輪切り輪状分割法によって分割された円筒状超電導体８を示し、横方向は放射状分割法によって分割された円筒状超電導体８を示しており、符号[Ｗｉｒｊ]（ｉは２以上の整数及びｊ＝１）は分割数ｉの輪切り輪状分割法によって形成された円筒状超電導体８を示し、符号[Ｗｉｒｊ]（ｉ＝１及びｊは２以上の整数）は分割数ｊの放射状分割法によって形成された円筒状超電導体８を示している。また、符号[Ｗｉｒｊ]（ｉ＝２以上及びｊ＝２以上の整数）は輪切り輪状分割法と放射状分割法とを併用することによって形成された円筒状超電導体８を示している。
【００２０】
図１１は円筒状磁石体９を輪切り輪状分割法によって分割した形態図を斜視図として示したもので、図中左半分は、半径方向に着磁された円筒状磁石体９を輪切り輪状分割法によって分割した場合、図中右半分は軸方向に着磁された円筒状磁石体９を輪切り輪状分割法によって分割した場合をそれぞれ示している。なお、円筒状磁石体９は通常、製造上の制約から放射状にも分割するが、ここでは閑却できる。
【００２１】
この図１１において、符号[ｒｍｐ]（ｐは１以上の整数）は半径方向に着磁された同一径の輪切り輪状分割磁石１１により円筒状磁石体９を構成する場合であり、符号ｐは分割数を示し、ｐ＝１は円筒状磁石体１本を意味している。また、符号[ａｍｑ]（ｑは１以上の整数）は軸方向に着磁された輪切り輪状分割磁石１２により円筒状磁石体９を構成する場合で、符号ｑで表した分割数は、ｑ＋１で円筒状磁石体ｑ＋１本を意味している。
半径方向に着磁された同一径の輪切り輪状分割磁石１１により円筒状磁石体９を構成する場合には、図１２に示すように互いに隣り合う輪切り輪状分割磁石１１の極性が逆向きとなるように互いに隣り合う輪切り輪状分割磁石１１を配設し、かつ、隣り合う輪切り輪状分割磁石１１の間に輪状非磁性体１３を介在させる。軸方向に着磁された輪切り輪状分割磁石１２により円筒状磁石体９を構成する場合には、図１３に示すように互いに向い合う輪切り輪状分割磁石１２の極性が同極となるように互いに向い合う輪切り輪状分割磁石１２を配設し、かつ、向い合う輪切り輪状分割磁石１２の間に同一径の輪状磁性体１４を配設する。また、上部の輪切り輪状分割磁石１２上端面と下部の輪切り輪状分割磁石１２の下端面とに同一径の輪状磁性体１５を配設する。
【００２２】
いずれの場合も、複数個の輪状分割磁石１１、１２の多重化によって構成された円筒状磁石体９が生成する空間磁界については、測定可能な異極の隣接する磁束密度のピーク等高線の間の空間に磁束密度が正値から負値にまたは負値から正値に零値をよぎる測定可能な円周状の零線（以下、磁界の零線という）がある。また、隣接するピーク値がない場合、あるいは、隣接するピークと反対側にピークがない場合には、ピークはないが、測定可能な磁束密度が零値をよぎるか、あるいは、磁束密度が減少してその絶対値が最小値となる円周状等高線（以下、まとめて磁界の最小線という）がある。すなわち、円筒状磁石体９の着磁が半径方向の場合、磁界の零線ｚ１は輪状分割磁石１１の間に介在させた輪状非磁性体１３の部分に存在し、円筒状磁石体９の着磁が軸方向の場合、磁界のピーク等高線Ｐ２は輪状分割磁石１２の間に介在させた輪状磁性体１４の部分に存在する。
【００２３】
表２は円筒状超電導体８の各分割方法（輪切り輪状分割方法、放射状分割法又は両分割法の併用）に対して、磁気吊り下げ力の最大値となる組合せが含まれる円筒状磁石体９の輪切り輪状分割の組合せを、着磁が半径方向の輪状分割磁石１１の場合と着磁が軸方向の輪状分割磁石１２の場合とについて示している。表２において、円筒状超電導体８と円筒状磁石体９とを組み合わせる場合には、図１０に示すように円筒状磁石体９の着磁の方向に関係なく、円筒状超電導体８の上端線８ａ、複数の輪状分割線８ｂ、下端線８ｃに対し、それぞれ磁界の最小線、零線、最小線を相対させる。
【００２４】
【表２】
0003920947.tif 000003
円筒状超電導体８の上端線８ａと下端線８ｃとの間の高さＨａ（図９参照）は円筒状磁石体９の上端線９ａと下端線９ｃとの間の高さＨｂ（図１２参照）と同じに設計するか、あるいは、円筒状磁石体９が生成する空間磁界の分布を考慮して若干Ｈａ＞Ｈｂとする。
【００２５】
この発明の実施の形態１では円板状超電導体１を非磁場中で冷却して磁気浮上力を利用する場合について説明し、発明の実施の形態２では、円筒状超電導体８を磁場中で冷却して磁気吊下げ力を利用する場合について説明したがこれに限るものではない。
【００２６】
従って、実施例１の計算例は磁気浮上力を磁気吊下げ力によみかえることによって定性的に実施例２に適用できる。なお、本発明は上記の理由により、円板状軸受を用いて超電導体部を磁場中冷却した際の磁気吊下げ力に、また円筒状軸受を用いて超電導体を非磁場中冷却した磁気浮上力にも応用できる。
【００２７】
【発明の効果】
本発明は、以上説明したように構成したので、投入資源量が無駄なく全て有効に作用する最適な磁気浮上特性、磁気吊下げ特性を有する高温超電導応用装置に適用するのに好適な高温超電導磁気軸受部の設計方法及びこの設計方法による高温超電導磁気軸受を提供できる。
【図面の簡単な説明】
【図１】 本発明に係わる円板状磁気軸受の概略構成を示す図である。
【図２】 本発明に係わる円板状超電導体を同心円環状分割法及び同心円環状分割法と放射状分割法との併用によって構成する場合の形態図である。
【図３】 本発明に係わる円板状磁石体を同心円環状分割法によって構成する場合の形態図である。
【図４】 軸方向に着磁された円板状磁石体の平面図である。
【図５】 半径方向に着磁された円板状磁石体の平面図である。
【図６】 同心円環状分割方法による分割数が１でかつ放射状分割方法による分割数が６の円板状超電導体に対して、円板状磁石体の同心円環状分割方法による分割数を１から４まで変えた場合の磁気浮上力の説明図である。
【図７】 同心円環状分割方法による分割数が１で放射状分割方法による分割数を８、１２、１６としたときの円板状超電導体について、円板状磁石体の分割数を４としたときの磁気浮上力の説明図である。
【図８】 放射状分割方法による分割数が６で同心円環状分割方法による分割数を１、２、３としたときの円板状超電導体について、同心円環状分割方法による分割数を２、３、４の円板状磁石体の磁気浮上力の説明図である。
【図９】 本発明に係わる円筒状磁気軸受の概略構成を示す図である。
【図１０】 本発明に係わる円筒状超電導体を輪切り輪状分割法及び輪状輪切り分割法と放射状分割法との併用によって構成する場合の形態図である。
【図１１】 本発明に係わる円筒状磁石体を輪切り輪状分割法によって構成する場合の形態図である。
【図１２】 半径方向に着磁された円筒状磁石体の側面図である。
【図１３】 軸方向に着磁された円筒状磁石体の側面図である。
【符号の説明】
１  円板状超電導体
２  円板状磁石体
３  回転軸
４  同心円環状分割磁石
Ｇ１  空隙
【図１】
0003920947.tif 000004
【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
0003920947.tif 000010
【図８】
0003920947.tif 000011
【図９】
0003920947.tif 000012
【図１０】
0003920947.tif 000013
【図１１】
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【図１２】
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【図１３】
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