(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
高周波励起パルス（１００）とそれに続く多くの高周波再焦点合わせパルス（１０２）とを含む多くの高周波パルスを発生する手段と、高周波再焦点合わせパルス（１０２）の間に各々少なくとも２つの位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）を発生する手段とを備えた磁気共鳴によるマルチエコー撮像装置において、
高周波励起パルス（１００）と最初の高周波再焦点合わせパルス（１０２）との間に異なる極性を有する少なくとも２つの補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）を発生する手段を備え、
補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）のパルス振幅および相互間の時間間隔（１２０）は、高周波励起パルス（１００）と最初の高周波再焦点合わせパルス（１０２）との間に補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）によって発生された擾乱磁界（１１４）の時間積分値が、最初の高周波再焦点合わせパルス（１０２）とこれに続く第２の高周波再焦点合わせパルス（１０２）との間に位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）によって発生された擾乱磁界（１１４）の時間積分値の半分の大きさになるように、設定される
ことを特徴とするマルチエコー撮像装置。
【請求項２】
補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）のパルス振幅が後続の位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）の振幅に一致することを特徴とする請求項１記載の装置。
【請求項３】
補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）の相互間の時間間隔（１２０）が、後続の両方の位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）の相互間の時間間隔（１２２）の半分の大きさであることを特徴とする請求項１又は２記載の装置。
【請求項４】
補償位相コーディング勾配パルス（１１６、１１８）のパルス継続時間（１２４）が、両方の後続の位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）のパルス継続時間（１２６）の半分の大きさであることを特徴とする請求項１ないし３の１つに記載の装置。
【請求項５】
位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）のパルス振幅を、個々の高周波再焦点合わせパルス（１０２）の間で変更することを特徴とする請求項１ないし４の１つに記載の装置。
【請求項６】
位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）のパルス継続時間（１２６）を、個々の高周波再焦点合わせパルス（１０２）の間で変更することを特徴とする請求項１ないし４の１つに記載の装置。
【請求項７】
位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）のパルス振幅が本質的に等しい大きさであることを特徴とする請求項６記載の装置。
【請求項８】
高周波パルス（１０２）の間の位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８）が、各々相応の高周波パルス（１０２）の間の擾乱磁界（１１４）の正負符号を反転した時間積分値に一致する時間積分値を有することを特徴とする請求項１ないし７の１つに記載の装置。
【請求項９】
高周波パルス（１００、１０２）間に、擾乱磁界（１１４）に対し時間的に等しくかつ正負符号を反転した別の位相コーディング補償パルス（１３０、１３２）を発生することを特徴とする請求項１ないし８の１つに記載の装置。
【請求項１０】
高周波パルス間の別の位相コーディング補償パルス（１３２）が、位相コーディング勾配パルス（１０６、１０８、１１６、１１８）の間に生ずる擾乱磁界（１１４）と等しくかつ正負符号を反転した時間積分値を有することを特徴とする請求項９記載の装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、高周波励起パルスとそれに続く多くの高周波再焦点合わせパルス（高周波リフォーカスパルス）とを含む多くの高周波パルスを発生する手段と、高周波再焦点合わせパルスの間に各々少なくとも２つの位相コーディング勾配パルスを発生する手段とを備えた磁気共鳴によるマルチエコー撮像装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
磁気共鳴（ＭＲ）信号に基づく撮像技術は、目的領域の像データセットを作成すべく、医学分野で使用される。そのため、検査すべき範囲を診断用磁気共鳴（ＭＲ）装置の強い均等磁界内に位置決めする。ＭＲ信号の励起は、その周波数をラモア周波数により決定される高周波励起パルスにより行われる。励起の後および例えば高周波再焦点合わせパルスのような再焦点合わせ処置の後に、その強さが励起された粒子の密度に比例するＭＲ信号が受信される。マルチエコー撮像法では、１回の励起後に繰り返される再焦点合わせ処理によりその後のＭＲ信号が受信される。ＭＲ信号の位置コーディングは、ＭＲ信号の周波数および位相を位置に関係して変化する追加的な勾配磁界を介して行われる。
【０００３】
しかしマルチエコー撮像法は、ＭＲ装置における非理想性に対し高い敏感性を示す。その結果、装置技術への厳しい要求は、所望の利用磁界と並んで常に望ましくないタイムダイナミックな擾乱磁界をも発生する勾配システムの“磁界純度”にも関係する。後者の擾乱磁界はＭＲ信号に、像質に様々な影響を及ぼす位相誤差を生ずる。位相誤差は干渉に通じ、それに伴い信号がもはや建設的ではなく破壊的に重畳される。それは、例えば像内の位置に関係する信号の消滅という結果をもたらす。更に、像データセットに寄与する種々のエコー信号の擾乱の相違により惹起される所謂ゴースト像も生じる。
【０００４】
前記のタイムダイナミックな擾乱磁界の発生は、例えば全形式の渦電流とヒステリシス効果およびそれと結び付いた残留磁化のような多くの原因に基づく。
【０００５】
冒頭にあげた形式のマルチエコー撮像法は、米国特許第 5 729 139号明細書から公知である。そこに記載の方法は、渦電流および残留磁化により像質が劣化するのを防止するものである。そのために磁気共鳴信号の受信後に修正されたリセット勾配が位相コーディング方向に発生される。リセット勾配は、先行の位相コーディング勾配に対し逆向きの極性とその勾配時間面積に相応の値とを有する勾配成分と、先行の位相コーディング勾配により惹起された渦電流又は残留磁化の影響を補正するための補正成分とから成っている。この方法の欠点は、擾乱成分が既知でなければならないことである。擾乱量に関する追加情報は、像の作成開始前に測定される。そのために必要な時間は本来の像データを求めるための時間に加算されることとなる。
【０００６】
米国特許第 6 043 656号明細書は、同じく残留磁化を補償する勾配補償システムを持つＭＲ撮像システムを開示する。勾配補償システムは撮像すべき勾配コイルにリセット勾配パルスを付加し、それによって残留磁化を一定の値に保つ。リセット勾配パルスは、各々の撮像する勾配の後又は撮像する勾配パルスが選ばれた残留磁化と異なる極性を有するときにのみ供給される。しかしこの方法は、パルスシーケンス展開時の制約となる。何故なら、追加パルスのため相応の時間がかかるからである。
【０００７】
ヨーロッパ特許出願公開第 0 752 596号明細書に記載されたＭＲ撮像法でも、残留磁化のリセットのため、勾配追加パルスが撮像に必要な勾配パルスに付加される。しかしマルチエコーシーケンスは、そこには開示されていない。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】
本発明の課題は、残留磁化に基づく像アーティファクトを測定時間の延長なしに減ぜられるマルチエコー撮像装置を提供することである。
【０００９】
【課題を解決するための手段】
この課題は、高周波励起パルスと最初の高周波再焦点合わせパルスとの間に異なる極性を有する少なくとも２つの補償位相コーディング勾配パルスを発生する手段を備え、
補償位相コーディング勾配パルスのパルス振幅および時間間隔は、高周波励起パルスと最初の高周波再焦点合わせパルスとの間に補償位相コーディング勾配パルスによって発生された擾乱磁界の時間積分値が、最初の高周波再焦点合わせパルスとこれに続く第２の高周波再焦点合わせパルスとの間に位相コーディング勾配パルスによって発生された擾乱磁界の時間積分値の半分の大きさになるように、設定されることにより解決される。それにより目的に則して、エコー経路上の擾乱磁界としての残留磁化の影響に、破壊的な干渉に基づく信号消滅が、少なくとも高い信号強さを有するエコー経路においてはもはや生じないように逆作用する。高周波励起パルスと最初の高周波再焦点合わせパルスとの間への勾配パルスの付加は、例えば反復時間、エコー時間、層の数等の観点で、シーケンスの特性を悪化させない。補償位相コーディング勾配パルスの決定のために擾乱の大きさの知識は不要なので、擾乱の大きさを本来の測定の前に決定しなくてよい。
【００１０】
補償位相コーディング勾配パルスの振幅が後続の位相コーディング勾配パルスの振幅に一致するなら、本発明の有利な実施例において簡単に決定できる。
【００１１】
本発明の別の有利な実施例は、補償位相コーディング勾配パルスの相互間の時間間隔が、後続の両位相コーディング勾配パルス相互間の時間間隔の半分の大きさであることを特徴とする。それにより、高周波励起パルスと最初の高周波再焦点合わせパルスとの間に発生する位相誤差を、最大位相誤差の半分の大きさにできる。最大の位相誤差は、最初の高周波再焦点合わせパルスと第２の高周波再焦点合わせパルスとの間に生ずる。
【００１２】
以下に一層詳細に説明するように、それによって像質に対し決定的なエコー経路の位相誤差における相違を最小し、こうして擾乱の原因となる信号干渉を顕著に減ぜられる。
【００１３】
残留効果と無関係に、所謂マクスウェル項（二乗の勾配項）による像質への類似の影響がある。その結果生ずる擾乱をも避けるため、別の有利な実施例では、補償位相コーディング勾配パルスのパルス継続時間を、後続の両位相コーディング勾配パルスのパルス継続時間の半分の大きさとする。
【００１４】
本発明の別の特に有利な実施例では、位相コーディング勾配パルスのパルス継続時間を個々の高周波再焦点合わせパルスの間で変更し、その際にパルス振幅は本質的に等しい大きさとする。特にそれによって高い残留擾乱磁化が避けられる。パルス継続時間およびパルス振幅は、勾配パルスの時間積分が補償されない原シーケンスに比べて不変に留まるように選ぶ。
【００１５】
本発明の別の有利な実施例は、高周波パルスの間の位相コーディング勾配パルスが、各々相応の高周波パルス間の擾乱磁界の、正負符号を反転された時間積分値に一致している時間積分値を有することを特徴とする。擾乱磁界の大きさはこの特別な実施例では既知でなければならず、又は求めねばならないが、補償はほぼ理想的に実行できる。
【００１６】
【発明の実施の形態】
本発明の別の利点を、以下に図面と結び付けて４つの実施例を説明するなかで明らかにする。
【００１７】
図１Ａないし１Ｅは、ｋ空間の占有が単調に上昇するエコー番号により行われる７エコーシーケンスの例につき、ターボスピンエコーシーケンスの原理的な構成を示す。図１Ａに示すタイムダイアグラムでは、最初の高周波パルス１００は高周波励起パルスとして目的領域内の横磁化を発生し、該横磁化は多く（この例では７つ）の後続の高周波再焦点合わせパルス１０２により繰り返してリフェージングされ、またそれに伴い測定可能な磁気共鳴エコー信号１０４が発生する。このエコー信号１０４の時間経過を図１ｃに示す。個々の位相コーディングは、各ｋ空間セグメントに相応の磁気共鳴エコー信号１０４が対応するように行う。そのため、各高周波再焦点合わせパルス１０２の直後に、位相コーディングが第１の位相コーディング勾配パルス１０６により設定され、磁気共鳴エコー信号１０４の受信の後位相コーディングは、逆向きで等大の第２の位相コーディング勾配パルス１０８により再びリセットされる。各々の高周波再焦点合わせパルス１０２の後に、位相は予定されているｋ空間占有に相応して異なってコーディングされる。この過程は、セグメントが測定データで完全に満たされかつ全体にわたりｋ空間が隙間無く覆われる迄繰り返される。説明を完全なものにするため、図１Ｂはそれに付属する層選択勾配パルス１１０の時間的経過を、図１Ｄはそれに付属しり周波数コーディング勾配１１２の時間的経過を示す。
【００１８】
ここで取り扱う像質問題を理解するには、ｋ空間内の中央のフーリエ行の考察が重要である。図１Ａないし図１Ｅに示すシーケンス例では、中央のｋ空間セグメントに第４のエコーが対応している。図２Ａおよび２Ｂは励起からこの第４のエコー迄の図１Ａないし図１Ｅによるシーケンスの一部分の拡大図であり、また全ての信号成分を有するその正確な信号生成を示す。高周波パルス１００、１０２の継続時間を、垂直な線１０９により示す。
【００１９】
各高周波パルス１０２は、存在する磁化を、ここではインデックスｑ＝｛−１，０，＋１｝により区別される３つの経路に分割する。その際インデックスは、下記の意味を持つ。
ｑ＝−１  位相反転ありの横成分
ｑ＝０    縦成分
ｑ＝＋１  位相反転なしの横成分
【００２０】
ｎの高周波パルス１０２の適用後に、こうして３nの磁化経路が存在する。
Ｍ（ｑ1…ｑi…ｑn）  ここでｑi＝｛−１，０，＋１｝
ここでｑiは、上記の定義に応じ第ｉの高周波パルス１０２の作用を記述する。しかしこれら３nの磁化経路の内、静磁界の作用時およびエコー時点への均一化されたデ／リフェージングバランスを有し、パルス化された読出し勾配の作用時に観察可能な磁化経路（横磁化）のみが第ｎのエコーに寄与する。
【００２１】
第１のエコー１０４はこうして唯一の成分、即ちＭ（−１）を含み、また第２のエコー１０４は２つの成分、即ちＭ（−１  −１）およびＭ（０  −１）を含む。第３のエコー１０４は既に５つの成分、即ちＭ（−１  −１  −１）、Ｍ（−１  ０  −１）、Ｍ（０  −１  −１）、Ｍ（０  ０  −１）およびＭ（＋１  −１  ＋１）を含む。最後に第４のエコー１０４の場合、１３の経路、詳細には下記の経路が存在する。
Ｍ（−１  −１  −１  −１）    Ｍ（  ０  −１  −１  −１）
Ｍ（−１  −１    ０  −１）    Ｍ（−１  −１    ０  −１）
Ｍ（  ０  −１    ０  −１）    Ｍ（＋１  −１  ＋１  −１）
Ｍ（−１    ０  −１  −１）    Ｍ（  ０    ０  −１  −１）
Ｍ（＋１    ０  −１  ＋１）    Ｍ（−１    ０    ０  −１）
Ｍ（  ０    ０    ０  −１）    Ｍ（−１  ＋１  −０  ＋１）
Ｍ（  ０  ＋１  −１  ＋１）
【００２２】
図２Ｂ中の位相ダイアグラムは、時間に関する各エコー経路１１３の位相展開を示す。上述の識別された１３のエコー経路１１３は、第４のエコー１０４の時点１１１で建設的に干渉する。第４のエコー１０４の信号強さは、その場合全ての個別寄与の大きさの和に相当する。横成分を実線、縦成分を破線で示す。
【００２３】
しかし、この理想的状況は完全なＭＲ設備を前提とする。実際の設備では、不可避のタイムダイナミックな擾乱磁界に基づき多かれ少なかれこの理想的状況からの大きい偏差を示す。研究の結果、可能なそして実際に生ずる誤り像は勾配システムにおける望ましくないヒステリシス効果に帰着することが判明した。勾配パルスの後、目的領域又は撮像ボリューム内の空間的な磁界分布は正確に元の出発状態に復帰せず、残留勾配が残る。交互に反転する符号を有する双極性のパルス列の場合、残留勾配は最後のパルスに対して同符号であり、かつ本質的に振幅比例している。大きさが変化する単極性のパルスの場合、残留勾配は本質的にこれら同符号のパルス列の最大パルス振幅に比例する。
【００２４】
かかる振舞いを生ずる原因として、例えば磁極片の材料特性が挙げられる。この効果は勾配電流の電流実際値検出時の非理想性によっても生ずる。しかし、ここで取扱う像擾乱とそれに対する対策とは、これらの具体的な原因に限定されずに、一般的に勾配パルスの後の望ましくない残留磁界に対し当てはまる。
【００２５】
図１Ｂおよび１Ｄに応じて、同じ方法で各高周波再焦点合わせパルス１０２後に、層選択勾配１１０および読出し勾配１１２（周波数コーディング勾配）のパルスが繰り返す。その際残留磁界は、同一の方法で異なるエコー経路のデ／リフェージングバランスに影響し、従ってまた信号成分間の相対的な位相誤差を発生しない準静的な磁界擾乱を発生する。個々のエコー１０４を相異なってコーディングする位相コーディングパルス１０６および１０８の際と異なり、相異なる位相コーディングパルス１０６、１０８に後続する残留磁界は、エコー経路１１３間の位相差、即ち破壊的な干渉を生じ、またこうして結果としての像内に、位置に関係する信号消滅を惹起するタイムダイナミックな擾乱を呈する。
【００２６】
図３Ｃは図２Ｂと同じく、第４のエコー１０４に寄与する全信号成分を持った位相ダイアグラムを示す。図示の位相エボリューション１１３は、それらの時間的経過を図３Ｂ中に示す不所望の残留擾乱磁界１１４の列である。擾乱磁界は図３Ａ中に示す位相コーディング勾配パルス１０６および１０８の列である。簡単化のため、高周波パルス１００および１０２間の短い負の擾乱磁界による効果はこの位相ダイアグラムでは考慮しておらず、このことは特に、信号読出し継続時間が高周波パルス継続時間よりも明らかに大きいときには許される。
【００２７】
個別のエコー経路の累算位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2   ｑ3   ｑ4）は、時点ｔiおよびｔi+1を有し、隣接する高周波パルスｉとｉ＋１の間に生起する位相誤差ψi,i+1の線形組み合わせである。後者に対しては、励起パルス１００が時点ｔ0で、最初の再焦点合わせパルス１０２が時点ｔ1で発生されるとすると、次式が成り立つ。
【数１】
0003987337.tif 000002
【００２８】
ここでγは磁気回転比、ｒは残留勾配の方向の考察される位置である。φ＝ψi+1は、第１のエコー１０４間の第１および第２リフェージングパルス１０２の間に、その最大の位相コーディングのために生ずる最大位相誤差である。個別のエコー経路の累算された位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）は、その場合下記のようになる。
【数２】
0003987337.tif 000003
【００２９】
これら１３のエコー経路の累算位相誤差は、１０の異なる等間隔の値をとり、そのうち３つは二重に占められている。最大の位相誤差は３φである。
【００３０】
これを数値例で一層明らかにする。位相コーディングパルスの最大振幅は、例えば５１２×５１２のマトリックスの大きさおよび３６０ｍｍの視界（ＦＯＶ）の際８．７ｍＴ／ｍである。その場合、残留勾配の大きさは例えば０．０５％×８．７ｍＴ／ｍ＝４．３５μＴ／ｍである。位相誤差φは２３．０４ｍｓのエコー読出し継続時間中の作用により生ずる。その結果位置ｒ＝１００ｍｍの場合
【数３】
0003987337.tif 000004
であり、また最大の位相差３φは４５０°よりも大きい。ストリップ状の信号消滅が、こうして既に像中心から１００ｍｍよりも小さい間隔において生ずる。
【００３１】
これら像擾乱の発生を認知しかつ定量的に検知した後、像質の擾乱の原因となる作用を有意義に軽減し又は完全に除去する種々のシーケンスバリエーションが考えられる。全バリエーションに共通する努力目標は、下記のとおりである。
【数４】
0003987337.tif 000005
【００３２】
その場合、累算された位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）は、全エコー経路に対し殆ど又は完全に同一であり、かつ擾乱の原因となる干渉は少なくとももはや像範囲内では生じない。これは位相コーディング勾配における追加的なパルスの付加により達成できる。擾乱磁界の合計作用は、こうしてインデックス（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）により特徴付けられるエコー経路のより僅かな分割に通ずる。既存のパルスの適当な変更により、更に残留擾乱磁界の影響が軽減される。
【００３３】
残留擾乱磁界の影響を補償する第１のシーケンス例を図４Ａないし４Ｃにより説明する。高周波励起パルス１００と第１の高周波再焦点合わせパルスシーケンス１０２との間に、図４Ａに示すように、２つの追加的な補償位相コーディング勾配パルス１１６および１１８を挿入する。それらの振幅は、第１のエコー１０４をコーディングするための両方の後続の位相コーディング勾配パルス１０６および１０８に対して同一に選ぶ。その時間的間隔１２０は、存在するシーケンスデザインが許す範囲内で可能なら、後続の位相コーディング勾配パルス１０６および１０８の相互間の時間間隔の半分の大きさにすべきであろう。それに伴い、ψ0,1＝１／２ψ1,2がこのシーケンス繰り返しの先頭にたつパルスに無関係に成り立つ。これら追加パルス１１６、１１８の継続時間は、位相コーディング勾配磁界に対する残留擾乱磁界の振幅比例性が満足される限り、非臨界的である。
【００３４】
しかし、ここで取り扱う残留効果と無関係に、所謂マクスウェル項（二乗の勾配項）による像質への類似の負の影響がある。これに伴う擾乱をも避けるため、追加パルス１１６、１１８のパルス継続時間１２４を、第１のエコー１０４をコーディングするための後続するパルス１０６、１０８の継続時間１２６の半分に選ぶと有利である。
【００３５】
図１および図３による補償されない原シーケンスの取扱に類似して、いまパルス間位相ψi,i+1に対し、
【数５】
0003987337.tif 000006
が、また累算された全位相Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）に対し、次式が成り立つ。
【数６】
0003987337.tif 000007
【００３６】
１３のエコー経路の累算位相誤差は、６種の等間隔の値のみをとり、その内の１つの値は四重、他の値は三重、そして２つの他の値は二重に占められる。最大の位相誤差は５／３φに留まる。この位相展開の時間的経過を図４Ｃ中に示す。
【００３７】
このシーケンス修正の有効性を完全に評価するには、１３のエコー経路の信号強さも考察せねばならない。これらは高周波パルスにより発生されるフリップ角度に関係する。これらは層選択をする高周波パルスであるから、使用する高周波パルス形態に関係し、層プロフィルに沿って変化する値を持つフリップ角度分布を生ずる。典型的に高周波パルス成形は、得ようとする値（９０°の励起、１８０°のリフェージング）が可能な限り良好に達成できるよう行う。その結果、インデックスｑi＝−１を有するエコー経路は、ｑi＝０のエコー経路より１つ高い信号を示す。ｑi＝＋１を有する経路は最も低い信号強さを示す。
【００３８】
優先的に考察せねばならない高い信号を有するエコー経路は、補償されていない原シーケンスにおいて２ψの典型的な位相差を有する。図４中に示すシーケンス修正により、この値は１／３に減少する。即ち係数６だけの改善が起る。
【００３９】
擾乱磁界の合算作用は、実際上もはやエコー経路の分割に通じない。
【００４０】
図４による擾乱補償されたシーケンスの第１実施例から出発し、第２実施例ではエコーの相異なる位相コーディングを、本質的に補償位相コーディング勾配パルス１１６、１１８のパルス継続時間１２４、１２６が変化し、かつパルス振幅が変らない、又は僅かしか変らないようにして発生する。これを図５Ａに示す。図４によるシーケンスのように、パルス継続時間１２４、１２６が一定の際の振幅高さを破線１２８により示す。特に図５による変形例の場合、高いパルス振幅、従ってまた高い残留擾乱磁界が完全に避けられる。その際に生ずる残留擾乱磁界を図５Ｂ中に示す。パルス継続時間と振幅は、補償されていない原シーケンスに比べパルス積分が、図１と３に示すとおり、不変に留まるよう選ぶ。
【００４１】
しかしながら、延長した位相コーディング勾配パルス１０６、１０８により、特にｋ空間の縁のフーリエ行において、信号読出しのために利用可能な時間が短くなる。このことに、ｋ空間の円状の走査により対処する。これは長方形走査に比べても有利である。何故なら、これにより実際上情報喪失が生ぜず、同時にＳＮ比が高まるからである。
【００４２】
図５Ｃ中に示す擾乱および補償勾配の合算作用の位相ダイアグラムは、そもそも位相誤差を生じない。
【００４３】
全位相コーディング勾配パルス、従ってまた擾乱磁界の振幅が近似的に一定でかつ小さいので、パルス間位相ψi,i+1で実際上理想状態が達成される。
【数７】
0003987337.tif 000008
【００４４】
累算された位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）は、全エコー経路に対して等しく、かつ擾乱の原因となる干渉は生じない。
【００４５】
別の実施例では、追加的に残留擾乱磁界の大きさの知識を前提とする能動的な補償を実行する。図４によるシーケンス例から出発して、図６のような位相コーディング勾配において、擾乱磁界１１４と時間的に等しくかつ極性符号を反転された別の位相コーディング補償パルス１３０が挿入される。その時間的経過を図６Ｂ中に示す。しかし、先に説明したシーケンス実施例と対照的に、このような補償は効果量（残留擾乱磁界）の知識を必要としない。
【００４６】
効果量が普遍的なシステム特性ではなく、個別的に設備毎に変化するときは、この形式の補償はシステム調整を必要とする。その際、この個別的な効果量を１回測定し、また像発生時の後続の使用に備えて格納する。
【００４７】
パルス間位相ψi,i+1は、擾乱と補償勾配の合算作用により消滅する。それに伴い、全エコー経路に対する累算の位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）も消滅し、擾乱の原因となる干渉も生じない（図６Ｃの位相ダイアグラム参照）。
【００４８】
図６により先に説明したシーケンス例からの変形例では、位相コーディング補償パルス１３２が、残留擾乱磁界と異なるパルス継続時間と振幅によっても、それらの時間的積分作用が高周波パルス１００、１０２間で等しくなるよう形成されている。特に補償パルス１３２および相応に修正した位相コーディング勾配パルス１３４は、図７に示すシーケンス変形例に相応して、最初の補償位相コーディング勾配パルス１１６および各々最初の補償位相コーディング勾配パルス１０６と同時に各高周波パルス１００、１０２の後に続く。このことは適当な振幅低減と同等である。位相コーディング勾配の時間的経過を図７Ａに示す。図７Ｂは、それにより起こる残留擾乱磁界の時間的経過を示す。先に説明した実施例の際のように、このような補償は効果量の知識を必要とする。
【００４９】
上述の実施例と同じく、パルス間位相ψi,i+1は擾乱と補償勾配の合計作用により消滅する。それに伴い全エコー経路に対する累算の位相誤差Ψ（ｑ1  ｑ2  ｑ3  ｑ4）も消滅し、擾乱の原因となる干渉も生じない（図７Ｃ参照）。
【図面の簡単な説明】
【図１】ＡないしＥは従来の技術による７つのエコーおよび単調なｋ空間占有を有するターボスピンシーケンスのタイムダイアグラム。
【図２】ＡおよびＢは信号寄与を第４のエコーに与える図１によるターボスピンシーケンスの際の理想的なエコー経路の位相タイムダイアグラム。
【図３】ＡないしＣは図１によるターボスピンシーケンスの残留磁界により擾乱された位相タイムダイアグラム。
【図４】ＡないしＣはターボスピンシーケンスの第１実施例のタイムダイアグラム。
【図５】ＡないしＣはターボスピンシーケンスの第２実施例のタイムダイアグラム。
【図６】ＡないしＣはターボスピンシーケンスの第３実施例のタイムダイアグラム。
【図７】ＡないしＣはターボスピンシーケンスの第４実施例のタイムダイアグラム。
【符号の説明】
１００  高周波パルス（高周波励起パルス）
１０２  高周波パルス（高周波再焦点合わせパルス）
１０４  磁気共鳴エコー信号
１０６  第１の位相コーディング勾配パルス
１０８  第２の位相コーディング勾配パルス
１０９  垂直な線（高周波パルスの継続時間）
１１０  層選択勾配パルス
１１１  時点
１１２  周波数コーディング勾配パルス（読出し勾配パルス）
１１３  エコー信号の位相展開
１１４  擾乱磁界
１１６、１１８  補償位相コーディング勾配パルス
１２０、１２２  時間間隔
１２４、１２６  パルス継続時間
１２８  破線
１３０、１３２  その後の位相コーディング勾配パルス
１３４  修正された最初の位相コーディング勾配パルス
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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