(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
レーザ冷却を利用して形成した低温原子集団より原子を取り出して原子ビームを生成する原子ビーム発生方法であって、互いに進行方向が逆の上記レーザビーム２本を有する２組以上のレーザ光の交差領域において、各レーザ光の組の内の特定の方向に進行する１本のレーザビームの一部を遮ってこのレーザビームの陰を作ることにより、この陰の領域で原子を特定の方向に押す力を生じさせて上記原子ビームを発生させることを特徴とする原子ビーム発生方法。
【請求項２】
前記レーザビームの陰は、前記原子ビームを輸送する管により前記レーザビームの一部を遮ぎることによって作ることを特徴とする、請求項１記載の原子ビーム発生方法。
【請求項３】
前記低温原子集団の位置を磁界を印加して変化させ、上記低温原子集団と前記原子ビームを輸送する管の上端との距離を変えることにより、上記原子ビームを輸送する管が輸送する前記原子ビームの流量を調整することを特徴とする、請求項２記載の原子ビーム発生方法。
【請求項４】
前記低温原子集団に他のレーザビームを照射して、上記低温原子集団の原子を前記レーザビームの陰に押しやることにより、前記原子ビームの流量を調整することを特徴とする、請求項２記載の原子ビーム発生方法。
【請求項５】
前記他のレーザビームの波長は、前記低温原子集団の原子に共鳴する波長であることを特徴とする、請求項４記載の原子ビーム発生方法。
【請求項６】
レーザ冷却を利用して形成した低温原子集団より原子を取り出して原子ビームを生成する原子ビーム発生装置であって、互いに進行方向が逆の上記レーザビーム２本を有する２組以上のレーザ光の交差領域において、各レーザ光の組の内の特定の方向に進行する１本のレーザビームの一部を遮ってこのレーザビームの陰を作ることにより、この陰の領域で原子を特定の方向に押す力を生じさせて上記原子ビームを発生させることを特徴とする原子ビーム発生装置。
【請求項７】
前記レーザビームの陰は、前記原子ビームを輸送する管により前記レーザビームの一部を遮ぎることによって作られることを特徴とする、請求項６記載の原子ビーム発生装置。
【請求項８】
前記低温原子集団の位置を磁界を印加して変化させ、上記低温原子集団と前記原子ビームを輸送する管の上端との距離を変えることにより、上記原子ビームを輸送する管が輸送する前記原子ビームの流量を調整することを特徴とする、請求項７記載の原子ビーム発生装置。
【請求項９】
前記低温原子集団に他のレーザビームを照射して、上記低温原子集団の原子を前記レーザビームの陰に押しやることにより、前記原子ビームの流量を調整することを特徴とする、請求項７記載の原子ビーム発生装置。
【請求項１０】
前記他のレーザビームの波長は、前記低温原子集団の原子に共鳴する波長であることを特徴とする、請求項９記載の原子ビーム発生装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
この発明は、低速原子ビームを発生させるための原子ビーム発生方法及び装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
従来、原子ビームを発生させる方式として、高圧または高温の原子を真空中に射出する方式と、レーザ冷却技術の一つである磁気光学トラップを利用する方式がある。
真空中に射出する方式は、室温で固体の原子の場合、オーブンを使用して高温に熱する必要があり、この射出方式で得られる原子ビームの平均速度は、約数百ｍ／秒と高速であり、速度分布の拡がりも大きい。
【０００３】
これに対して、磁気光学トラップを利用する方式では数ｃｍ／秒と低速の原子ビームを発生させることが可能である。
磁気光学トラップは、レーザ光を利用したドップラー冷却技術と、四重極磁場による原子準位のゼーマンシフトで生ずる中心力を組み合わせることにより、低温（約１マイクロケルビン）の低温原子集団を生成する技術である（Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．５９，２６３１（１９８７）Ｅ．Ｌ．Ｒａａｂ  ｅｔ  ａｌ．；応用物理、６０，８６４（１９９１）清水富士夫）。また、ドップラー冷却法は、原子の共鳴周波数よりも僅かに低い周波数のレーザ光を６方向または４方向から原子に向かって照射し、レーザ光に向かって運動する原子の吸収確率がドップラーシフトにより増加することを利用して、三次元的な冷却を行なう方法である（Ｐｈｙ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．５５，４８（１９８５）Ｓ．Ｃｈｕ  ｅｔ  ａｌ．）。
【０００４】
磁気光学トラップ中の原子は、上記のように１００マイクロケルビン程度まで冷却されているので、磁気トラップ中の原子を有効に取り出すことにより、低速の原子ビームを発生することができる。このような中で、穴開きの鏡を使用して一本の冷却用レーザビームに影を作って取り出す方法（Ｐｈｙ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ７７，３３３１（１９９６）Ｚ．Ｔ．Ｌｕ  ｅｔ  ａｌ）と、原子の内部状態を変化させてトラップから取り出す方法（Ｎａｔｕｒｅ，３８０，６９１（１９９６）  Ｊ．Ｆｕｊｉｔａ  ｅｔ  ａｌ）が、既に実現されている。
【０００５】
図１０は、穴開きの鏡を使用して一本の冷却用レーザビームに影を作って取り出す従来方法を説明するための模式図である。
図１０において、７０、７１は真空槽であり、７３、７４は磁気光学トラップによって保持されている低温原子集団である。７ａ，７ｂ，７ｃ，７ｄ及び７ｅ，７ｆ，７ｇ，７ｈは、原子を３次元的にトラップし、かつドップラー冷却して低温原子集団７３及び７４を形成及び保持するためのレーザビームである。７２は、レーザビーム７ｂを反射するための鏡であり、この鏡７２の中心部分には、穴７５が設けられている。穴７５によって、低温原子集団７３を照射するレーザビーム７ｂに陰ができ、この陰の部分に位置する低温原子集団７３の原子は、図１０において下方向の力を受けるので、原子ビーム７６が発生し、この原子ビーム７６は、穴７５及び輸送管７７を通過して低温原子集団７４に輸送される。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、穴開きの鏡を使用して一本の冷却用レーザビームに影を作って取り出す方法で、原子ビームを利用可能な状態で取り出すには、上記鏡を真空装置内に組み込む必要がある（Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ａ  ５８，３８９１（１９９８）参照）。このため、真空装置が複雑化するとともに、鏡が汚染される等の問題がある。また、発生した原子ビームの速度方向に広がりがあるため、原子ビームの一部は鏡で遮られる結果、発生した原子ビームを有効に取り出すことができない。
もう一つの方法である原子の内部状態を変化させる方法は、トラップするためのレーザ光とは波長の異なる別のレーザ光を原子に照射して、トラップのためのレーザ光を吸収しないエネルギー準位に原子を遷移させることにより、原子をトラップから取り出すようにしたものである。
【０００７】
このため、適用可能な原子種は、トラップするためのレーザ光を吸収しない適当なエネルギー準位を持つものに限られる。また、トラップから取り出すためのレーザ光を吸収した原子の一部は、利用不可能なエネルギー準位に遷移してしまうので、利用可能な取り出し効率が低くなる（Ｐｈｙ．Ｒｅｖ。Ａ４６，Ｒ１７，（１９９２））。
また、原子ビームは、高分解能分光、周波数標準、原子波干渉計、原子のボーズ凝縮生成、原子線リソグラフィー、原子線による表面検査など様々な技術分野に必要なものであるが、このような分野に応用するためには、原子ビームの流量を制御することが必要不可欠である。しかしながら、従来法においては、原子ビームの流量を制御することは難しかった。
【０００８】
本発明は、以上の点にかんがみ、真空装置が簡単で、取出し効率が高く、流量の調整が可能であると共に、多くの原子種に対して原子ビームの発生が可能な、原子ビーム発生方法及び装置を提供することを目的としている。
【０００９】
【課題を解決するための手段】
上記目的を達成するために、請求項１に記載の発明は、レーザ冷却を利用して形成した低温原子集団より原子を取り出して原子ビームを生成する原子ビーム発生方法において、互いに進行方向が逆の上記レーザビーム２本を有する２組以上のレーザ光の交差領域において、各レーザ光の組の内の特定の方向に進行する１本のレーザビームの一部を遮ってこのレーザビームの陰を作ることにより、この陰の領域で原子を特定の方向に押す力を生じさせて原子ビームを発生させるようにしたものである。
また、請求項２に記載の方法は、レーザビームの陰を、原子ビームを輸送する管によりレーザビームの一部を遮ぎることによって作るようにしている。
【００１０】
これらの方法によれば、原子を押す力が強いので取り出し効率が高く、また、有効に原子ビームを発生することができる。また、原子の内部状態を使用しないので、ほぼ全ての原子種に適用できる。さらに、鏡を真空装置に入れる必要がないので、真空装置が簡単であり、また、鏡が原子に汚染される心配もない。
【００１１】
請求項３に記載の方法は、低温原子集団の位置を磁界を印加して変化させ低温原子集団と原子ビームを輸送する管の上端との距離を変えることにより、原子ビームを輸送する管が輸送する原子ビームの流量を調整するようにしている。
また請求項４に記載の方法は、低温原子集団に他のレーザビームを照射することによって、低温原子集団の原子をレーザビームの陰に押しやることにより、原子ビームの流量を調整するものである。
さらに、請求項５に記載の方法は、他のレーザビームの波長が、低温原子集団の原子に共鳴する波長であることを特徴としている。
これらの方法によれば、原子ビームの流量を調整することができる。
【００１２】
請求項６に記載の発明は、レーザ冷却を利用して形成した低温原子集団より原子を取り出して原子ビームを生成する原子ビーム発生装置であって、互いに進行方向が逆の上記レーザビーム２本を有する２組以上のレーザ光の交差領域において、各レーザ光の組の内の特定の方向に進行する１本のレーザビームの一部を遮ってこのレーザビームの陰を作ることにより、この陰の領域で原子を特定の方向に押す力を生じさせて上記原子ビームを発生させるようにしたことを特徴としている。
また、請求項７に記載の装置は、原子ビームを輸送する管により、レーザビームの一部を遮ぎり、レーザビームの陰を形成するようにしている。
【００１３】
これらの装置によれば、原子を押す力が強いので取り出し効率が高く、また、有効に原子ビームを発生することができる。また、原子の内部状態を使用しないので、ほぼ全ての原子種に適用できる。さらに、鏡を真空装置に入れる必要がないので、真空装置が簡単であり、また、鏡が原子に汚染される心配もない。
【００１４】
請求項８に記載の装置は、低温原子集団の位置を磁界を印加して変化させ、低温原子集団と原子ビームを輸送する管の上端との距離を変えることにより、原子ビームを輸送する管が輸送する原子ビームの流量を調整するようにしている。
また、請求項９に記載の装置は、低温原子集団に他のレーザビームを照射することによって、低温原子集団の原子をレーザビームの陰に押しやることにより、原子ビームの流量を調整するものである。
さらに、請求項１０に記載の装置は、他のレーザビームの波長が、低温原子集団の原子に共鳴する波長としたことを特徴としている。
【００１５】
【発明の実施の形態】
以下、図１〜図９に基づき、本発明の実施の形態を説明する。
図１は、本発明に係る原子ビーム発生方法の実施の形態を説明するための模式図である。
図１において、原子ビーム発生装置１０は、真空槽１１と、真空槽１１の外側に配設された２つのレーザ光源（図示せず）と、真空容器１１の外側に配設された鏡１２ａ，１２ｂとによって形成されるレーザ光１３ａ，１３ｂと、真空槽１１内に配設された、低温原子を取り出すための輸送管１４を有している。
【００１６】
真空槽１１は、図１では表示しないが、原子を供給するためのアンプル２５（図２に図示）を備えており、また、図１の紙面に垂直方向に、かつ、レーザ光１３ａ、１３ｂの交差領域１５に交差するように配置した第３のレーザ光を有している。
レーザ光１３ａは、図１において、左上から右下に向かって進行するレーザビームＬ１と、真空槽１１を通過した後、レーザビームＬ１に対して垂直に配置された鏡１２ａにより反射され逆向きに進行するレーザビームＬ１ａとから成る。
また、レーザ光１３ｂは、図１において、右上から左下に向かって進行するレーザビームＬ２と、真空槽１１を通過した後、レーザビームＬ２に対して垂直に配置された鏡１２ｂにより反射され逆向きに進行するレーザビームＬ２ｂとから成る。
さらに、図示しない第三のレーザ光も、真空槽１１内を進行するレーザビームと、真空槽１１を通過した後、第三のレーザビームに対して垂直に配置した第三の鏡により反射され逆向きに進行するレーザビームとから成る。
【００１７】
このようにして、互いに進行方向が逆な２本のレーザビームを有する３組のレーザ光が、交差領域１５で交差している。
輸送管１４は低速原子ビームを取り出すための管であり、輸送管１４は、図１に示すように、その上端が、レーザビームＬ１とＬ２の一部を遮断する位置に配設されている。これにより、輸送管１４の上端によって遮られた一部のレーザビームＬ１ａとＬ２ｂは存在せず、レーザビームＬ１とＬ２、または、Ｌ１とＬ２のどちらか一方のみが存在する領域、すなわち、レーザビームの影の領域１６が形成される。
【００１８】
さらに、図１には表示しないが、原子ビーム発生装置１０は、真空槽１１内に、レーザビームの交差領域１５を包むように磁気トラップを形成するためのコイル、すなわち、中心位置で磁場の強さがゼロであり、中心位置から離れるに従って磁場の強さが大きくなるようにした四重極磁場を生成するためのコイル（図３において、符号３１で示している。）、および、真空槽１１の外に、レーザビームの偏光を適切に制御するための波長板（図示せず）が配設されている。
【００１９】
つぎに、図１に示した本発明の原子ビーム発生方法の実施の形態を、原子ビーム発生装置１０を引用して説明する。
先ず、真空槽１１内に、原子を供給するためのアンプルより原子を供給し、所定の真空度に保つ。つぎに、レーザビームＬ１，Ｌ２を出射すると共に、磁気トラップを動作させる。
これによって、レーザビームＬ１，Ｌ２及び第３のレーザビームと、鏡１２ａ，１２ｂ及び第３の鏡で反射されたレーザビームＬ１ａ、Ｌ２ｂ、及び第３の反射レーザビームの、合計６本のレーザビームが±ｘ、±ｙ、±ｚの軸方向から交差領域１５を照射する。交差領域１５に存在する原子は、どちらの方向に動いても対向して進行してくるこれらのレーザビームと衝突して押し戻されて閉じ込められると共に、ドップラー冷却され、低温原子集団１７を形成する。磁気トラップを加えることによって、閉じ込め効果をさらに高くし、低温原子集団１７が形成され易くしている。このように光学的にかつ磁気的に原子を閉じ込める方法は、磁気光学トラップと呼ばれている。
すなわち、交差領域１５に存在する原子は、磁気光学トラップによって閉じ込められ、かつ、ドップラー冷却されて温度が下がり、低温原子集団１７を形成する。
【００２０】
この低温原子集団１７の原子の内、レーザビームの影の領域１６に至った原子は、この領域にはレーザビームＬ１とＬ２、または、Ｌ１とＬ２のどちらか一方のみが存在することから、レーザビームＬ１とＬ２、または、Ｌ１とＬ２の進行方向によって定まる特定の方向に押し出される。図１の場合について示せば、原子は、輸送管１４内を下方に向かって押し出され、原子ビーム１８（図１に矢印で示す）が発生する。
レーザビームの影の領域１６は、輸送管１４の真上に、かつレーザビームの影の領域１６の一部が輸送管１４の内部に進入して形成されるので、押し出される原子の速度方向に広がりがあっても、押し出される原子のほとんどは輸送管１４に取り込まれる。したがって、有効に原子を取り出すことができ、高い効率で低速原子ビーム１８を発生させることができる。
本発明の原子ビーム発生方法は、このようにして、効率よく原子ビームを発生させることができる。
【００２１】
また、鏡１２ａ，１２ｂ及び図示しない第三の鏡は、それぞれ真空槽１１の外側に配設されているので、真空装置が簡単であり、また、真空槽１１内で、鏡が原子によって汚染されてしまうことはない。
また、原子の内部状態を利用せずに、原子ビームを発生させることができるので、ほぼ全ての原子種に対して、原子ビームを取り出すことが可能である。
【００２２】
つぎに、上記した原子ビーム発生方法の実施例を説明する。
図２は、図１に示した本発明の原子ビーム発生装置１０を利用して、Ｒｂ（ルビジウム）原子気体のボース・アインシュタイン凝縮（Ｓｃｉｅｎｃｅ，２６９，１９８（１９９５）Ｍ．Ｈ．Ａｎｄｅｒｓｏｎ  ｅｔ  ａｌ．；レーザ研究，２８，１４７（２０００）鳥井寿夫）を実現した二重磁気光学トラップ装置の構成を示す模式図である。
図２において、二重磁気光学トラップ装置２０は、二つの真空槽２１，２２と、これらを接続する輸送管２３とを有している。
【００２３】
上方の真空槽２１内の磁気光学トラップの構成は、図１に示した本発明の原子ビーム発生装置１０と同じ構成であり、排気速度２０リットル／秒のイオンポンプ２４と、Ｒｂ（ルビジュウム）アンプル２５を有している。
輸送管２３は、図１における輸送管１４と機能上同じものであり、この例の場合、上端の直径４ｍｍ、下端の直径１２ｍｍ、長さ６２ｍｍのテーパー形状を有している。
下方の真空槽２２は、輸送管２３を介して上方の真空槽２１と連結しており、真空槽２２を１０-11 Ｔｏｒｒの真空度に保つことができる排気速度１５０リットル／秒のＴｉサブリメーションポンプ２６を有しおり、また、真空槽２２は、真空槽２１と同様な磁気光学トラップを備えている。
【００２４】
このような構成の二重磁気光学トラップ装置２０によれば、Ｒｂアンプル２５からＲｂを供給して、１０-8ＴｏｒｒのＲｂ原子から成るバックグラウンドガス雰囲気を形成することにより、上方の真空槽２１の磁気光学トラップに、１秒以内に１０8 個のＲｂ原子から成る低温原子集団２７を作ることができる。この低温原子集団２７のＲｂ原子は、本発明の原子ビーム発生方法によって、高い効率で輸送管２３に押し込まれ、原子ビームとなって下方の真空槽２２の磁気光学トラップに輸送され、低温原子集団２８を形成する。
下方の真空槽２２の真空度は、１０-11 Ｔｏｒｒと非常に高いため、下方の真空槽２２の磁気光学トラップに輸送されたＲｂ低温原子集団２８は寿命が長く、約１０分間存在することができる。
このように、本発明の原子ビーム発生方法を利用することによって、Ｒｂ原子気体のボース・アインシュタイン凝縮を長時間実現することができた。
【００２５】
つぎに、この発明に係る原子ビーム発生方法の他の実施の形態について説明する。
図３は原子ビーム発生方法の他の実施の形態を説明するための模式図である。
図３において、原子ビーム発生装置３０は、図１に示した原子ビーム発生装置１０の構成に、位置調整用コイル３２を付加した構成である。
【００２６】
四重極磁場発生用コイル３１が形成する磁場は、レーザ光の交差領域１５（図１参照）内の１点で磁場が零であり、この点より離れるに従って磁場が強くなるような磁場であるが、位置調整用コイル３２は、位置調整用コイル３２に電流を流し、四重極磁場に磁場を重畳することによって、磁場がゼロの位置を移動することができる。低温原子集団３３は、磁場がゼロの位置を中心に磁気トラップされているから、位置調整用コイル３２に流す電流を調節することにより、磁場がゼロの位置を調節して、低温原子集団３３と輸送管３４の上端との距離を調整することができる。
【００２７】
低温原子集団３３を輸送管３４の上端により接近させると、低温原子集団３３が、よりレーザビームの陰の領域１６（図１参照）に入り込み、したがって、より多くの低温原子が輸送管３４内に押し出されて、より多くの原子ビームが発生する。このようにして、請求項３に記載の原子ビーム発生方法によれば、位置調整用コイル３２に流す電流を調整することにより、原子ビームの流量を調整することができる。
なお、図３においては、位置調整用コイル３２は一個のみ設けられているが、これに限らず、レーザビームＬ１，Ｌ２の交差領域１５（図１参照）を包囲するような２個のコイルにより構成されていてもよい。
【００２８】
つぎに、上記図３に示した原子ビーム発生方法の実施例を説明する。
図４は、図３で示した原子ビーム発生装置３０を使用して、原子ビームの流量を調整したときの様子をＣＣＤカメラで撮影した画像の一例である。磁気光学トラップされたＲｂ原子の低温原子集団は、蛍光を発するので、ＣＣＤカメラで撮影することができる。
図４（Ａ）は位置調整用コイル３２に電流を流さなかったときの画像である。なすびのような形をして白く見えるのがＲｂの低温原子集団３３である。
磁場の強さが零になる点は、低温原子集団３３の上部にある。これは、上向きのレーザビームＬ１ａ、Ｌ２ｂは、鏡１２ａ、１２ｂ等の損失により、下向きのレーザビームＬ１、Ｌ２よりも強度が小さくなるためである。その下に見える管が、輸送管３４である。図４（Ｂ）は、位置調整用コイル３２に電流を流したときの様子であり、磁場の零点が下方にに移動しているのがわかるが、同時に、低温原子集団３３がレーザビームの陰の領域１６に入り込んで、原子が輸送管３４に取り込まれているために、低温原子集団３３が小さくなっていることがわかる。図４（Ｃ）は、さらに位置調整用コイル３２の電流を増やしたときの様子であるが、低温原子集団３３がさらに小さくなっている。
【００２９】
図５は、図４のそれぞれの状態において、原子ビームの流量を測定した結果の一例である。
最初に、原子ビームの流量測定方法を図６を用いて説明する。図６に原子ビームの流量測定方法を説明するための模式図を示す。この図６は、図２に示した二重磁気光学トラップ装置２０と同様の装置を用いて上方の真空槽５１で形成した低温原子集団から原子ビーム５２を形成し、輸送管５３を介して、下方の真空槽５４の磁気光学トラップに輸送し、低温原子集団５５を形成した状態を示している。
低温原子集団５５中の原子は、原子に共鳴するプローブレーザ光５６を吸収し、その吸収量は、低温原子集団５５中の原子数に比例するから、ＣＣＤカメラで測定した吸収量を、原子１個あたりの吸収量で較正することにより、原子数を求めることができる。また、低温原子集団５５は蛍光５７を発光し、その蛍光強度は原子数に比例するから、フォトダイオード５８を用いて測定した蛍光強度とあらかじめ吸収法から求めた較正値を使用してより簡便に原子数を測定することができる。
なお、６０は集光用レンズであり、６１、６２は光学トラップ用の鏡及び波長板である。
【００３０】
図５に示した原子ビームの流量は、原子ビーム５２を０にし、かつ、低温原子集団５５が消失した後、原子ビーム５２を流した瞬間を時刻０として、その後の原子数の変化をフォトダイオード５８により測定して得たものである。
図５に示した原子ビームの流量は、真空層５４の磁気光学トラップにトラップされている低温原子集団５５の原子数から求めたものであり、したがって、原子ビーム５２に含まれる全原子がトラップされるわけではないので、この結果は原子ビーム５２の流量の下限値を与えるものである。
【００３１】
図３に示す位置調整用コイル３２に電流を流さず、低温原子集団３３が上方にある状態（図４（Ａ）の状態）のときの原子ビームの流量は、１．０×１０7 個／秒であった。一方、位置調整用コイル３２に電流を流し、低温原子集団３３が中央付近ににある状態（図４（Ｂ）の状態）のときの原子ビームの流量は、１．５×１０7 個／秒であった。更に電流値を増やし、低温原子集団３３が下方にある状態（図４（Ｃ）の状態）のときの原子ビームの流量は、３．３×１０7 個／秒であった。このように、上方の真空層２１の磁気光学トラップがほとんど壊れてしまうくらい低温原子集団３３を下方に押したときに最も原子ビームの流量が大きくなる。
【００３２】
つぎに、本発明による低速原子ビーム発生方法のさらに他の実施の形態を説明する。
図７は、この低速原子ビーム発生方法の実施の形態を説明するための模式図である。
図７において、原子ビーム発生装置４０は、図１に示した原子ビーム発生装置１０の構成に、低温原子集団４１の原子を押し出すためのレーザビームＬｐを配設した構成である。
このレーザビームＬｐは、輸送管４２の中心軸に一致するように配設され、かつ、低温原子集団４１をはさんで、輸送管４２の反対側から照射する。レーザビームＬｐの波長は、低温原子集団４１の原子に共鳴する波長に選ばれる。例えば、Ｒｂ原子の場合は、７８０ｎｍの波長を有するレーザ光を使用する。
レーザビームＬｐを低温原子集団４１に照射すると、低温原子集団４１の原子の内、レーザビームＬｐに照射された部分の原子が、レーザビームの陰の領域４３に押し出され、輸送管４２に原子ビーム４４が発生する。
【００３３】
つぎに、本発明による上記低速原子ビーム発生方法の実施例を示す。
図８は、図７に示した原子ビーム発生装置４０により、原子ビームの流量を調節したときの様子をＣＣＤカメラで撮影した画像の一例である。上方からＲｂ原子に共鳴するレーザビームＬｐ（波長７８０ｎｍ）を、細く絞って照射している。低温原子集団４１の中央に穴があき、その下に原子がジェット状に細く噴出し、陰の領域４３に押し出されていることがわかる。
図９は、図８に示した状態で原子ビームの流量を測定した結果の一例である。流量は図５の場合と同様にして測定した。このときの流量は、３．７×１０8 個／秒であり、高流量が得られている。
【００３４】
【発明の効果】
以上の説明から理解されるように、本発明の原子ビーム発生方法及び装置によれば、互いに進行方向が逆のレーザビーム２本を有する２組以上レーザ光の交差領域において、各レーザ光の内の特定の方向に進行する１本のレーザビームの一部を遮ってこのレーザビームの陰を作ることにより、この陰の領域で原子を特定の方向に押す力を生じさせて原子ビームを発生させており、かつ、この陰は、原子ビームを輸送する管により作っているので、高効率に原子ビームを発生させることができる。
また、この原子ビーム発生方法及び装置は、鏡を真空装置内に含まないため真空装置を簡単に構成することができ、また、鏡が原子によって汚染されることが無く、原子ビームを高効率に取り出すことができる。
さらに、本発明の原子ビーム発生方法及び装置は、原子の内部状態を変化させて取り出す方式を採っていないので、多くの原子種に対して原子ビームの発生が可能である。
【００３５】
さらに、本発明の他の原子ビーム発生方法及び装置によれば、磁気的手段又は光学的手段によって、磁気光学トラップされた低温原子集団と輸送管との距離を変化させることができるので、原子ビームの流量を調節できる。
したがって、これらの本発明の原子ビーム発生方法及び装置は、高分解能分光、周波数標準、原子波干渉計、原子のボーズ凝縮生成、原子線リソグラフィー、原子線による表面検査など様々な技術分野の原子ビーム源として有効に使用することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】この発明の原子ビーム発生方法の実施形態を示す模式図である。
【図２】この発明の原子ビーム発生装置を利用して、Ｒｂ（ルビジウム）原子気体のボース・アインシュタイン凝縮を実現した二重磁気光学トラップ装置の構成を示す模式図である。
【図３】この発明に係る原子ビーム発生装置の他の実施の形態を説明するための模式図である。
【図４】図２に示す原子ビーム発生装置を使用して、原子ビームの流量を調整したときの様子をＣＣＤカメラで撮影した画像の一例である。
【図５】図４のそれぞれの状態において、原子ビームの流量を測定した結果の一例である。
【図６】図５に示す原子ビーム発生方法において、原子ビームの流量測定方法を説明するための模式図である。
【図７】この発明の原子ビーム発生方法のさらに他の実施の形態を説明するための模式図である。
【図８】図７に示した原子ビーム発生装置により、原子ビームの流量を調節したときの様子をＣＣＤカメラで撮影した画像の一例である。
【図９】図８の状態で原子ビームの流量を測定した結果の一例である。
【図１０】穴開きの鏡を使用して一本の冷却用レーザビームに影を作って取り出す従来方法を説明するための模式図である。
【符号の説明】
１０    原子ビーム発生装置
１１    真空槽
１２ａ，１２ｂ    鏡
１３ａ，１３ｂ    レーザ光
１４    輸送管
１５    レーザ光交差領域
１６    レーザビームの影の領域
１７    低温原子集団
１８    原子ビーム
２０    原子ビーム発生装置
２１，２２    真空槽
２３    輸送管
２４    イオンポンプ
２５    ルビジウムアンプル
２６    Ｔｉサブリメーションポンプ
２７，２８    低温原子集団
３０    原子ビーム発生装置
３１    四重極磁場発生用コイル
３２    位置調整用コイル
３３    低温原子集団
３４    輸送管
４０    原子ビーム発生装置
４１    低温原子集団
４２    輸送管
４３    レーザビームの陰の領域
４４    原子ビーム
５１，５４    真空槽
５２    原子ビーム
５３    輸送管
５５    低温原子集団
５６    プローブレーザ光
５７    蛍光
５８    フォトダイオード
６０    集光用レンズ
６１    鏡
６２    波長板
Ｌ１，Ｌ２，Ｌｐ    レーザビーム
Ｌ１ａ，Ｌ２ｂ      反射レーザビーム
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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