(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
単数または複数の磁石を配置した主磁石と、この主磁石の外側又は内側に設けられ、主磁石による磁気力を全磁石の軸方向の一定領域において均一化する補正磁石とを備えてなり、全磁石の磁気力が最大となる領域で磁気力が均一となるように、補助磁石の形状、配置位置および発生磁場強度の少なくともいずれかを制御したことを特徴とする均一磁気力発生磁石。
【請求項２】
主磁石は空心磁石であって、空心内を所定空間とする請求項１の均一磁気力発生磁石。
【請求項３】
補正磁石は空心磁石である請求項１または２の均一磁気力発生磁石。
【請求項４】
主磁石および補正磁石は、各々、電磁石である請求項１ないし３のいずれかの均一磁気力発生磁石。
【請求項５】
補正磁石は、主磁石に対する位置が可変とされている請求項１ないし４のいずれかの均一磁気力発生磁石。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
この出願の発明は、均一磁気力発生磁石に関するものである。さらに詳しくは、物質合成や結晶成長等の各種の場面において所定空間内に均一磁気力を与えることのできる、新しい磁石に関するものである。
【０００２】
【従来の技術とその課題】
物質は、磁石が発生する磁場の中では、
（磁場の強さ）×（磁場の強さの傾き：磁場勾配）
に比例する磁気力を受ける。この磁気力は、たとえば、磁石による空き缶の選別や工業用水中の不純物の除去などに用いられている磁気分離等のプロセスに利用されている。
【０００３】
磁気力は鉄のような強磁性体だけでなく、反磁性あるいは常磁性を示す全ての物質に作用する物理量である。近年、超伝導体などを利用して強力な磁石の作製が可能となり、従来よりはるかに大きな磁気力が得られるようになって、これを種々の反応の制御因子として利用することが現実的になってきた。
しかながら、実際には磁石の周辺に自然発生的に存在する磁気力は空間内で変動しているため、この磁気力を物理的・工学的に利用することは困難である。このため、反応プロセスなどに利用するためには、磁石の組み合わせにより磁場の強さと形状を設計し、磁気力の大きさと分布を十分な広がりの空間において制御しなければならない。
【０００４】
たとえば軸対称の場合、磁気力は次式
【０００５】
【数１】
0003959489.tif 000002
【０００６】
で表わされる。
この式でｘは体積磁化率、Ｈは磁場強度である。
均一な磁気力とは軸方向の磁気力Ｆｚがある空間内で一定であり、誤差成分である径方向の磁気力Ｆｒができるだけ小さくなることを意味している。等方性の物質では磁束密度Ｂと磁場強度が比例するため、空間的に均一な磁気力を発生するためには、次式
【０００７】
【数２】
0003959489.tif 000003
【０００８】
を満足する磁石が必要になる。
だが、ＮＭＲ磁石のように、均一な磁場を発生する磁石や、加速器の四重極磁石のように均一な磁場勾配を発生する磁石はこれまで提案され、実用化されてきているが、均一な磁気力場を得るために上式のような（磁場）×（磁場勾配）を制御する磁石はこれまで存在していなかった。このため、これまでの技術では、磁気力の分布は空間的に不均一であり、物質合成や結晶育成等の作業空間内でも位置によっては磁気力が大きく変化していた。厳密な意味での磁気力を制御した物質合成や単結晶育成は不可能であった。
【０００９】
そこで、この出願の発明は、以上のとおりの従来技術の問題点を解消し、磁場の変化に応じて（磁場）×（磁場勾配）としての磁気力が空間的に均一となることを可能とする新しい、均一磁気力発生磁石を提供することを課題としている。
【００１０】
【課題を解決するための手段】
この出願の発明は、上記の課題を解決するものとして、単数または複数の磁石を配置した主磁石と、この主磁石の外側又は内側に設けられ、主磁石による磁気力を全磁石の軸方向の一定領域において均一化する補正磁石とを備えてなり、全磁石の磁気力が最大となる領域で磁気力が均一となるように、補助磁石の補助磁石の形状、配置位置および発生磁場強度の少なくともいずれかを制御したことを特徴とする均一磁気力発生磁石を提供する。また、この出願の発明は、主磁石は空心磁石であって、空心内を所定空間とする前記の均一磁気力発生磁石をはじめ、補正磁石は空心磁石である均一磁気力発生磁石や、主磁石および補正磁石は、各々、電磁石である均一磁気力発生磁石、補正磁石は、主磁石に対する位置が可変とされている均一磁気力発生磁石等をも提供する。
【００１１】
【発明の実施の形態】
この出願の発明は、上記のとおりの特徴をもつものであるが、この発明は、空間内で、ある一点のみでなく３次元の広がりをもって（磁場の強さ）×（磁場勾配）を均一とするためには、単独の磁石だけでは不可能であって、磁気力を補正する補正磁石が欠かせないとの知見に基づいて完成されたものである。
【００１２】
より詳しい実施の形態を説明すると、この発明の均一磁気力発生磁石では、単数または複数の主磁石と、同様に単数または複数の補正磁石とにより構成される。この場合の主磁石および補正磁石は、永久磁石、電磁石のいずれであってもよい。磁場の強さ、そして磁場勾配、さらには（磁場の強さ）×（磁場勾配）としての磁気力のコントロールのためには、電磁石とし、しかも補正磁石については、主磁石に対する位置を可変とすることが望ましい。
【００１３】
主磁石については空心磁石とすることが、比較的簡便に均一磁気力の所定空間を形成しやすいとの観点からは好ましい。そして補正磁石は、主磁石によって製造する磁気力を所定空間内で均一化できれば、その形状、配置位置については様々であってよく、まさに設計的事項として考慮される。空心とすること、もしくは分割された空心状のものとすること等が考えられる。
【００１４】
たとえば図１は、空心の主磁石と補正磁石との配置例を示したものである。図１（ａ）〜図１（ｆ）のように様々に可能であって、補正磁石は、ｚ軸方向に、さらには半径方向に可変とすることにより、均一磁気力が発生する空間位置をコントロールすることができることになる。主磁石と補正磁石との配置関係としての磁石の設計においては、一般的には、たとえば、目的とする均一磁気力の空間内でｚ軸上の磁場（全磁石合計）の分布が次式
【００１５】
【数３】
0003959489.tif 000004
【００１６】
に沿って近似したものとなることを目安とすることができる。また、実験的に設計指針としての目安を定めることができることも言うまでもない。
そこで以下に実施例を示し、さらに詳しくこの発明の磁石について説明する。
【００１７】
【実施例】
（実施例１）
図２は、実施例としての空心主磁石と補正磁石との配置関係を示している。各々の磁石には、ＮｂＴｉ線材を使用している。このものの諸元を示したものが次の表１である。
【００１８】
【表１】
0003959489.tif 000005
【００１９】
そして、図３は、以上の構成の磁石で得られる次式力（Ｆｚ）のｚ軸上の分布（磁石赤道面の原点）を示したものである。比較のために、主磁石だけの場合の磁気力の分布も示している。この図３より明らかなように、補正磁石を持つこの発明の磁石によって、磁気力の最大値とその領域におけるｚ軸方向の均一性を大幅に向上できることがわかる。
（実施例２）図４および表２にＮｂ3 Ｓｎ超伝導線とＮｂＴｉ超伝導線を使用した均一磁気力発生磁石の実施例を示した。図５は、その磁石で得られる磁気力（Ｆｚ）のｚ軸上の分布（磁石赤道面を原点）を示したものである。補正磁石を組み合わせることで、ｚ軸方向の均一性を大幅に向上することが確認された。
【００２０】
【表２】
0003959489.tif 000006
【００２１】
【発明の効果】
磁気力が均一な空間はこれまでに実現されていなかったが、この発明の磁石によってはじめて発生することが可能となる。これによりこれまで困難であった磁気力の効果を定量的に測定することが可能となる。また、たとえば物質に対して重力と可変な磁気力場を重畳することにより、仮想的な可変重力場の発生が可能となり、スペースシャトルや特殊な落下実験でしか行えなかった、見かけ上の重力を変化させた実験を地上で容易に実施することが可能となる。
【００２２】
さらにまた、微少重力では良質のタンパク質の結晶が得られるという報告があり、タンパク質や物質の合成に磁気力が大きく影響を与えることが予想される。このため、半導体を含む素材産業や生体・医学の分野でも広く普及する可能性がある。
【図面の簡単な説明】
【図１】  （ａ）〜（ｆ）は、各々、この発明の磁石の構成について例示した断面図である。
【図２】  実施例１において用いた磁石の構成断面図である。
【図３】  実施例１における磁気力のｚ軸上の分布を示した図である。
【図４】  実施例２において用いた磁石の構成断面図である。
【図５】  実施例２における磁気力のｚ軸上の分布を示した図である。
【図１】
0003959489.tif 000007
【図２】
0003959489.tif 000008
【図３】
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【図４】
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【図５】
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