(57)【要約】【課題】簡易な構成で所望のパルス光周波数が容易に得られる光発振装置、記録装置を提供することを目的とする。【解決手段】二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧を印加する過飽和吸収体部と、ゲイン電流を注入するゲイン部を含む自励発振半導体レーザ１と、マスタークロック信号のタイミングに合わせて所定の電流信号を生成して、所定の電流信号に対応したゲイン電流を自励発振半導体レーザ１のゲイン部に注入する信号生成部と、自励発振半導体レーザ１の発振期間においては、所定の周期で変動する負のバイアス電圧を自励発振半導体レーザ１の過飽和吸収体部に印加して、発振光の発振周波数を制御する制御部３８と、を含んで光発振装置１１０を構成する。また、上述の信号生成部の代わりに、記録信号を生成する記録信号生成部３９を用いて記録装置１００を構成する。【選択図】図１０
2013026352.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧が印加される過飽和吸収体部と、ゲイン電流が注入されるゲイン部とを含む自励発振半導体レーザと、
前記自励発振半導体レーザからの発振光を分離する光分離部と、
前記分離された一方の前記発振光を光記録媒体上に集光する対物レンズと、
前記光分離部によって分離された他方の発振光を受光する受光素子と、
マスタークロック信号を生成する基準信号生成部と、
前記マスタークロック信号のタイミングに基づいて記録信号を生成して、前記記録信号に対応する前記ゲイン電流を前記自励発振半導体レーザのゲイン部に注入する記録信号生成部と、
前記自励発振半導体レーザの発振期間において、前記マスタークロック信号の周期に合わせて変動する前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加して、前記発振光の発振周波数を制御する制御部と、
を含む
記録装置。
【請求項２】
前記自励発振半導体レーザの非発振期間の少なくとも一部の期間において、前記ゲイン電流はゼロである請求項１に記載の記録装置。
【請求項３】
前記制御部は、前記自励発振半導体レーザの発振期間における前記負のバイアス電圧を変化させ、前記発振光のピークパワーを制御する請求項２に記載の記録装置。
【請求項４】
前記制御部は、前記自励発振半導体レーザの発振期間における前記ゲイン電流を変化させ、前記発振光のピークパワーを制御する請求項２に記載の記録装置。
【請求項５】
前記自励発振半導体レーザは、活性層、ＧａＩｎＮガイド層、ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層、ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第一クラッド層及びｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第二クラッド層を備え、前記活性層の一方の表面上に、前記ＧａＩｎＮガイド層、前記ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層、前記ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第一クラッド層及び前記ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第二クラッド層がこの順に積層された請求項３または４に記載の記録装置。
【請求項６】
前記自励発振半導体レーザは、ｎ型ＧａＮガイド層、ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層、ｎ型ＧａＮ層を備え、活性層の他方の表面上に、ｎ型ＧａＮガイド層、ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層、ｎ型ＧａＮ層がこの順に積層された請求項５に記載の記録装置。
【請求項７】
二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧を印加する過飽和吸収体部と、ゲイン電流を注入するゲイン部とを含む自励発振半導体レーザと、
前記自励発振半導体レーザからの発振光を分離する光分離部と、
前記光分離部によって分離された一方の発振光を受光する受光素子と、
マスタークロック信号を生成する基準信号生成部と、
前記マスタークロック信号のタイミングに基づいて所定の電流信号を生成して、前記所定の電流信号に対応した前記ゲイン電流を前記自励発振半導体レーザの前記ゲイン部に注入する信号生成部と、
前記自励発振半導体レーザの発振期間において、前記マスタークロック信号の周期に合わせて変動する前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加して、前記発振光の発振周波数を制御する制御部と、
を含む
光発振装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本技術は、レーザ光を出射する光発振装置及びこの光発振装置を用いた記録装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
近年、社会のＩＴ（Information technology）化が進むにつれ、通信の大容量化、通信の高速化がより要求されるようになっている。このため、情報を伝播する媒体には、無線通信のような例えば周波数が２．４ＧＨｚ帯、５ＧＨｚ帯の電磁波だけでなく、例えば波長が１．５μｍ帯の光が用いられるようになり、光通信技術が急速に普及している。
【０００３】
また、光による情報の伝送技術は、例えば光ファイバ通信のような光通信だけでなく、記録媒体への情報の記録、再生手段としても用いられるなど、光による情報伝送技術は、今後の情報化社会の発展を支える重要な基盤となっている。
【０００４】
このような光による情報の伝送、記録には、特定のパルスを発振する光源が必要とされる。特に通信、記録・再生情報の大容量化、高速化には、高出力かつ短パルスの光源が不可欠であり、これらを満たす光源として様々な半導体レーザが研究・開発されている。
【０００５】
例えば、シングルモードレーザを用いて光ディスクに記録された情報の再生を行う場合には、光学系の干渉によるノイズが生じるだけでなく、温度変化によっても発振波長が変化し、出力変動やノイズが発生する。
このため、外部から高周波重畳回路で変調を行うことにより、レーザをマルチモード化し、温度変化や光ディスクからの戻り光による出力変動を抑制することが行われている。ところが、この方法では、高周波重畳回路を付加する分だけ装置が大きくなり、またコストも増大する。
【０００６】
これに対して、自励発振半導体レーザでは、高周波で点滅しながら直接マルチモード発振するため、高周波重畳回路が無くても、出力変動を抑えることができる。
【０００７】
例えば、自励発振のＧａＮ青紫色半導体レーザによって、１ＧＨｚの周波数においてパルス幅１５ｐｓｅｃ、１０Ｗの発振出力が可能な光源が実現されている（非特許文献１を参照）。
この半導体レーザは、過飽和吸収体部と、過飽和吸収体部を挟むように設けられる二つのゲイン部と、によって構成されるTriple-Sectional型の自励発振半導体レーザである。
【０００８】
この半導体レーザでは、過飽和吸収体部に逆バイアスの電圧を加える。そしてこの時、二つのゲイン部に対して電流を注入することにより、例えば波長４０７ｎｍのレーザ光が出射される。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０００９】
【非特許文献１】Hideki Watanabe, Takao Miyajima, Masaru Kuramoto, Masao Ikeda, and Hiroyuki Yokoyama, Applied Physics Express 3,(2010)052701
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１０】
こうした高出力かつパルス幅の狭い光源は、例えば二光子吸収記録媒体への記録光源や、非線形光学生体イメージング、マイクロマシニング等の、様々な分野への応用が期待される。
【００１１】
他にも近年においては、信号転送の高速化のために、シリコン電子デバイス間を光配線で接続し、光で信号転送を行う光回路も提案されている。将来、光回路による演算処理を可能とするためには、電子回路のマスタークロック信号を発生させる光発振子が必要となる。
こうした光発振子として自励発振型のレーザを用いる場合には、用途に応じて特定の周波数のものを用意しなければならない。
また、記録再生装置においては、光記録媒体から読み取ったウォルブ信号や、光記録媒体を回転させるスピンドルモータからの回転同期信号に同期させた記録信号を光源から出射させる必要がある。
【００１２】
しかし、自励発振型のレーザの周波数は、一般的にその構造によって特有のパルス光周波数に決まってしまう。このため、用途毎にそれぞれ自励発振型のレーザを製造する必要がある上に、非常に高い製造精度も必要とする。したがって、コストは高くなる。
【００１３】
上述の点を鑑みて、本技術は、所望のパルス光周波数が容易に得られる光発振装置、記録装置を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１４】
上記課題を解決するため、本技術による光発振装置は、二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧を印加する過飽和吸収体部と、ゲイン電流を注入するゲイン部を含む自励発振半導体レーザを含む。
また、本技術の光発振装置は、自励発振半導体レーザからの発振光を分離する光分離部と、光分離部によって分離された一方の発振光を受光する受光素子と、を含む。
【００１５】
さらに、本技術の光発振装置は、マスタークロック信号を生成する基準信号生成部と、マスタークロック信号のタイミングに基づき所定の電流信号を生成して、所定の電流信号に対応するゲイン電流を自励発振半導体レーザのゲイン部に注入する信号生成部も含む。
そして、本技術の光発振装置は、自励発振半導体レーザの発振期間においては、マスタークロック信号の周期に合わせて変動する負のバイアス電圧を自励発振半導体レーザの過飽和吸収体部に印加して、発振光の発振周波数を制御する制御部を含む。
【００１６】
また、本技術による記録装置は、上述の光発振装置において、信号生成部の代わりに、記録信号を生成する記録信号生成部を設け、さらに、上述の光分離部によって分離された他方の発振光を光記録媒体上に集光する対物レンズを設けたものである。
【００１７】
本技術の光発振装置及び記録装置によれば、自励発振半導体レーザ１の過飽和吸収体部に印加する逆バイアス電圧を、マスタークロック信号の周期に合わせて変動させる。これにより、この逆バイアス電圧の変動の周期に合わせて、自励発振半導体レーザを強制的に発振させることが可能である。したがって、マスタークロック信号の周波数を変えることにより、自励発振半導体レーザの発振周波数を任意にかつ容易に制御することができる。
【発明の効果】
【００１８】
本技術の光発振装置及び記録装置によれば、任意の発振周波数の発振光を容易に得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００１９】
【図１】自励発振半導体レーザを示す概略構成図である。
【図２】自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流と、この自励発振半導体レーザから出射した発振光の発振周波数との関係を示す図である。
【図３】自励発振半導体レーザに印加した逆バイアス電圧と、この自励発振半導体レーザから出射した発振光の発振周波数との関係を示す図である。
【図４】自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流と、この自励発振半導体レーザから出射した発振光のピークパワーとの関係を示す図である。
【図５】自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流と、この自励発振半導体レーザから出射した発振光のピークパワーとの関係を示す図である。
【図６】自励発振半導体レーザに印加した逆バイアス電圧と、この自励発振半導体レーザから出射した発振光のピークパワーとの関係を示す図である。
【図７】図７Ａは、自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流、電荷密度及び発光閾値の関係を示す図であり、図７Ｂは、このときに自励発振半導体レーザから出射するパルス光の波形を示す図である。
【図８】図８Ａは、二値信号を示す図であり、図８Ｂは、このときに自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流、自励発振半導体レーザに印加した逆バイアス電圧、電荷密度及び発光閾値の関係を示す図である。図８Ｃは、このときに自励発振半導体レーザから出射したパルス光の波形を示す図である。
【図９】図９Ａは、自励発振半導体レーザから出射した発振光の波形を示す図であり、図９Ｂは、自励発振半導体レーザに印加した逆バイアス電圧の波形を示す図である。また、図９Ｃは、自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流の波形を示す図である。
【図１０】第１の実施形態に係る記録装置を示す概略構成図である。
【図１１】第２の実施形態に係る記録装置を示す概略構成図である。
【発明を実施するための形態】
【００２０】
以下、本技術を実施するための最良の形態の例を説明するが、本技術は以下の例に限定されるものではない。説明は以下の順序で行う。
１．自励発振半導体レーザの構成
２．第１の実施形態（発振光のピークパワーをゲイン電流で制御する例）
３．第２の実施形態（発振光のピークパワーを逆バイアス電圧で制御する例）
【００２１】
まず初めに、本技術において用いる自励発振半導体レーザ１の構成について説明する。
図１は、本技術における自励発振半導体レーザ１を示す概略構成図である。この自励発振半導体レーザ１は、上述の非特許文献１において示されている自励発振半導体レーザである。
【００２２】
自励発振半導体レーザ１は、過飽和吸収体部２と、第１のゲイン部３と、第２のゲイン部４とによって構成されるTriple-Sectional型の自励発振半導体レーザである。
図１に示すように、過飽和吸収体部２は、第１のゲイン部３と、第２のゲイン部４とに挟まれるように位置する。
過飽和吸収体部２を設けると、吸収体に入射する光の強度が大きくなるにつれて吸収体の吸収率が低下し、強度の大きいパルスしか吸収体を透過できないため、より狭いパルスが得られる。
また、第１のゲイン部３及び第２のゲイン部４にはゲイン電流が注入される。
【００２３】
ｎ型ＧａＮ基板６の（０００１）面上には、ＧａＩｎＮ／ＧａＮ／ＡｌＧａＮ材料で構成された二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造が形成されている。
すなわち、ｎ型ＧａＮ基板６の一方の表面上に、ｎ型ＧａＮ層７、ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層８、ｎ型ＧａＮガイド層９及び二重量子井戸活性層１０がこの順で積層して形成される。さらに、二重量子井戸活性層１０上には、ＧａＩｎＮガイド層１１、ｐ型ＡｌＧａＮ層１２、ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層１３及び、ｐ型ＡｌＧａＮ／ＧａＮ超格子第一クラッド層１４がこの順で積層して形成される。
【００２４】
このヘテロ構造は、例えばＭＯＣＶＤ（Metal Organic Chemical Vapor Deposition）法によって形成することができる。
【００２５】
このｐ型ＡｌＧａＮ／ＧａＮ超格子第一クラッド層１４の中央部には、図１に示すようにリッジ構造が形成され、リッジ上面には、ｐ型ＧａＮコンタクト層１６が形成される。また、リッジ側面や、ｐ型ＡｌＧａＮ／ＧａＮ超格子第一クラッド層１４のリッジが形成されていない部分の上には、ＳｉＯ２／Ｓｉ絶縁層１５が形成される。
【００２６】
ｐ型ＧａＮコンタクト層１６及びＳｉＯ２／Ｓｉ絶縁層１５上には、ｐ型電極である第１の主電極１７、第２の主電極１８並びに副電極１９がオーミックコンタクトにより形成される。
具体的には、第１のゲイン部３上には第１の主電極１７が形成され、過飽和吸収体部２上には副電極１９が形成される。また、第２のゲイン部４上には、第２の主電極１８が形成される。これらの電極は、溝状の分離部２０によって分離されており、互いに電気的に分離される。
また、ｎ型ＧａＮ基板６のｎ型ＧａＮ層７とは反対側の面には、ｎ型の下部電極５がオーミックコンタクトにより形成される。
【００２７】
図１に示すように、この自励発振半導体レーザ１では、副電極１９によって、過飽和吸収体部２に逆バイアス電圧（負の値のバイアス電圧）を加える。そしてこの時、第１のゲイン部３及び第２のゲイン部４に対してそれぞれ第１の主電極１７及び第２の主電極１８から電流（ゲイン電流）を注入することにより、レーザ光が出射される。
【００２８】
本提案者らは、この自励発振半導体レーザ１に対し、上述のゲイン電流の変化よって発振光を変調し、かつ、上述の逆バイアス電圧を変化させる（発振期間において周期電圧を印加する）ことにより発振周波数を制御できることを見出した。
【００２９】
例えば、図２に、本技術の自励発振半導体レーザ１において、発振時の逆バイアス電圧（直流電圧）を一定にし、ゲイン電流を変化させたときの発振光の発振周波数を測定した結果を示す。横軸はゲイン電流（Igain）であり、縦軸は、発振周波数である。なお、逆バイアス電圧（Vsa）は、０Ｖから−６．０Ｖまで、１．０Ｖ刻みで変化させ、それぞれの電圧値における発振周波数の変化を調べた。
【００３０】
図２に示すように、逆バイアス電圧（Vsa）が一定であるとき、ゲイン電流（Igain）を大きくすると、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の発振周波数は大きくなることがわかる。したがって、自励発振半導体レーザ１の発振時において、ゲイン電流（直流電流）の値を変化させることで、発振周波数を制御することが可能である。
【００３１】
一方で、図３は、ゲイン電流（Igain）を一定にし、自励発振半導体レーザ１の発振時における逆バイアス電圧（発振時において値一定の直流電圧）の変化に対する発振周波数の変化を調べたものである。横軸は逆バイアス電圧（Vsa）であり、縦軸は、発振周波数である。なお、ゲイン電流は、８０ｍＡから２００ｍＡまで、２０ｍＡ刻みで変化させ、それぞれの電流値における発振周波数の変化を調べた。
【００３２】
図３に示すように、ゲイン電流（Igain）が一定であるとき、逆バイアス電圧（Vsa）を負の方向に大きくすると、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の発振周波数は小さくなることがわかる。すなわち、自励発振半導体レーザ１の発振時（発振期間）において、逆バイアス電圧（直流電圧）の値を変化させることで、発振周波数を制御することが可能である。
【００３３】
また、図４は、逆バイアス電圧（Vsa）を一定にしたときの自励発振半導体レーザ１に印加したゲイン電流（Igain）と、自励発振半導体レーザ１からの発振光のピークパワーとの関係を示す図である。横軸はゲイン電流（Igain）であり、縦軸は、ピークパワーである。逆バイアス電圧（Vsa）は、０Ｖから−７．０Ｖまで１．０Ｖ刻みで変化させ、それぞれの電圧値におけるピークパワーを調べた。
図４からわかるように、ゲイン電流（Igain）が小さいときには、自励発振半導体レーザ１は発振しない。また、ゲイン電流（Igain）が所定の値よりも大きくなると自励発振半導体レーザ１は発振を始め、それ以降は、ゲイン電流（Igain）が大きくなるほど発振光のピークパワーも大きくなる。
このように、ゲイン電流の値によって、ピークパワーの値が変化するので、ゲイン電流によりピークパワーを制御することが可能である。
【００３４】
また、図５は、自励発振半導体レーザ１に注入したゲイン電流と、自励発振半導体レーザ１からの発振光のピークパワーとの関係において、逆バイアス電圧を−５．０Ｖから−６．５Ｖまで０．５Ｖ刻みで変化させた場合について、それぞれ調べたものである。
【００３５】
図５に示すように、逆バイアス電圧が例えば−５．０Ｖから−６．５Ｖまでの範囲において、ゲイン電流が約１００ｍＡよりも小さいときには、自励発振半導体レーザ１の発振が停止する。一方で、例えばゲイン電流が２５０ｍＡの場合には、自励発振半導体レーザ１から３０００ｍＷ以上のピークパワーの発振光が得られる。
したがって、例えば、図５の線Ｌ１に示すゲイン電流が２５０ｍＡの時の状態を自励発振半導体レーザ１のオン（発振）状態とし、線Ｌ２に示すゲイン電流が０ｍＡの時の状態を自励発振半導体レーザ１のオフ（非発振）状態とすることができる。
すなわち、例えばゲイン電流を、２５０ｍＡと０ｍＡとで切り替えを行うことにより、自励発振半導体レーザ１のオン（発振）とオフ（非発振）を制御することができる。
このように、ゲイン電流の制御を行うことで、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の変調を行うことが可能である。
【００３６】
また、図６は、ゲイン電流（Igain）を一定にしたときの自励発振半導体レーザ１に印加した逆バイアス電圧（Vsa）と、自励発振半導体レーザ１から出射した発振光のピークパワーとの関係を示す図である。なお、ゲイン電流（Igain）は、６０ｍＡから２００ｍＡまで２０ｍＡ刻みで変化させ、それぞれのゲイン電流値におけるピークパワーを調べた。
横軸は逆バイアス電圧（Vsa）であり、縦軸は、ピークパワーである。
この図６からわかるように、逆バイアス電圧（Vsa）が約−７．０Ｖよりも負の方に大きいときには、自励発振半導体レーザ１は発振しない。逆バイアス電圧（Vsa）が約−７．０Ｖよりも正の方向に大きくなると自励発振半導体レーザは発振を始め、逆バイアス電圧（Vsa）が正の方向に大きくなるほど発振光のピークパワーは大きくなる。そして、逆バイアス電圧（Vsa）が所定の値においてピークパワーが最大となり、その後さらに、逆バイアス電圧（Vsa）が正の方向に大きくなるほど発振光のピークパワーが小さくなる。
このように、逆バイアス電圧（Vsa）の値によっても発振光のピークパワーが変化するので、逆バイアス電圧（Vsa）によって自励発振半導体レーザ１の発振光のピークパワーを制御することが可能である。
なお、この図４、５、６で示すピークパワー値は光出力の平均パワーモニター値と高速フォトディテクタ（40GHz）で測定したパルス幅から換算している。ディテクタの帯域不足で光ストリークカメラで測定した実際のパルス幅15ps（最小）に対して40ps程度までしか検出できていないため、ピーク値が低めに表示されている。
【００３７】
自励発振半導体レーザ１の上述した特性は、図７Ａ、図７Ｂを用いて以下のように説明できる。
図７Ａは、自励発振半導体レーザ１に注入したゲイン電流と、電流の注入により自励発振半導体レーザ１内に蓄積された電荷の密度の関係を示す図であり、図７Ｂは、このときに自励発振半導体レーザ１から出射される光の波形を示す図である。なお、このとき、逆バイアス電圧は一定の値としている。
図７Ａにおいて、特性Ｌ３は、自励発振半導体レーザ１に注入したゲイン電流の電流値であり、特性Ｌ４は、そのときに自励発振半導体レーザ１内に蓄積された電荷の密度（以下、電荷密度という）である。
【００３８】
矢印Ａ１に示すように、ゲイン電流を大きくすると、自励発振半導体レーザ１内に蓄積された電荷の密度が高くなる。そして、この電荷密度が特性Ｌ５に示す発光閾値に到達すると、図７Ｂに示すパルス光Ｐｕ１が放出される。このとき、パルス光の放出により電荷が消費され、矢印Ａ２に示すように、自励発振半導体レーザ１内の電荷密度は低下する。
そして再びゲイン電流によって自励発振半導体レーザ１内に電荷が蓄積され、電荷密度が特性Ｌ５の発光閾値に到達するとパルス光を放出する。こうした過程を繰り返すことによって、自励発振半導体レーザ１はパルス光の連続発振を行う。
【００３９】
ところで、自励発振半導体レーザ１に蓄積される電荷は、パルス光の放出によって消費される以外に、自励発振半導体レーザ１から自然に流出する（消費される）ことでも失われる。したがって、ゲイン電流が小さいときには、電荷を自励発振半導体レーザ１に蓄積させることができず、電荷密度が発光閾値に到達しない。このため、図５に示したように、ゲイン電流をある所定の値よりも小さくすると、自励発振半導体レーザ１は発振しなくなる。このことによって自励発振半導体レーザ１のオン（発振）とオフ（非発振）とを切り替えることができる。
【００４０】
また、特性Ｌ５に示す、電荷密度に対する発光閾値は、自励発振半導体レーザ１に印加する逆バイアス電圧の値によって変化する。
例えば、逆バイアス電圧を負の方向に大きくすると、特性Ｌ５に示す電荷密度に対する発光閾値は、矢印Ａ３に示すように大きくなる。このため、電荷密度が発光閾値に到達するまでの時間が長くなるので、パルス光が放出される間隔は長くなり、自励発振半導体レーザ１の発振周波数は小さくなる。
すなわち、この原理により、自励発振半導体レーザ１の発振周波数を逆バイアス電圧によって制御することができる。
【００４１】
また、逆バイアス電圧を負の方向に大きくすることにより発光閾値が大きくなると、レーザ光の発振に必要とされる電荷密度が大きくなり、発振時に消費される電荷量も大きくなるので、放出されるパルス光のエネルギーも大きくなる。このため、バイアス電圧によって、自励発振半導体レーザ１の発振光のピークパワーを制御することができる。
【００４２】
また、ゲイン電流の値が大きくなると、電荷密度が特性Ｌ５に示す発光閾値に到達するまでの時間が短くなる。このため、パルス光が放出される間隔は短くなり、自励発振半導体レーザ１の発振周波数は大きくなる。
すなわち、この原理により、自励発振半導体レーザ１の発振周波数をゲイン電流によって制御することができる。
【００４３】
また、逆バイアス電圧の制御によって、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の発振周波数制御が可能となる原理について、図８Ａ〜図８Ｃをもとに以下に説明する。
図８Ａに示すように、例えば自励発振半導体レーザ１の発振光を用いて、０、１、１、０、０の順に二値信号を表現する場合を考える。また、図８Ｂは自励発振半導体レーザ１に印加した逆バイアス電圧の波形（特性Ｌ６）、発光閾値（特性Ｌ７）、自励発振半導体レーザに注入したゲイン電流の波形（特性Ｌ８）、自励発振半導体レーザ１に蓄えられる電荷密度（特性Ｌ９）を示す図である。また、図８Ｃは、このときに自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の波形を示す図である。
なお、図８Ｃに示すように、自励発振半導体レーザ１から出射するパルス光２個分が、二値信号の‘１’に対応するものとする。また、二値信号の‘０’及び‘１’は、互いに等しい周期で表現されるものとする。
【００４４】
まず、二値信号の‘０’を自励発振半導体レーザ１によって表現するときには、図８Ｂに示す期間Ｔ１（非発振期間）において特性Ｌ８に示すゲイン電流の値は低く設定される。このため、電荷密度は、特性Ｌ７に示す発光閾値を超えない。したがって、期間Ｔ１においては、自励発振半導体レーザ１は発振しない。
一方、二値信号の‘１’を自励発振半導体レーザ１によって表現するときには、図８Ｂに示す期間Ｔ２（発振期間）において、特性Ｌ８に示すゲイン電流を大きくする。これにより、矢印Ａ５に示すように電荷密度は上昇する。
このとき、特性Ｌ６に示す逆バイアス電圧は、期間Ｔ２内においては、その電圧値が負の範囲内において期間Ｔ１の電圧値から周期的に正の方向に大きくなるような周期電圧にする。このため、特性Ｌ７に示す発光閾値も、逆バイアス電圧の変化に対応して周期的に変化する。すなわち、期間Ｔ２においては、発光閾値が期間Ｔ１における発光閾値から周期的に低下する。発光閾値が低下したこのタイミングにおいて、自励発振半導体レーザ内に蓄積される電荷密度が該発光閾値に到達することにより、図８Ｃに示すパルス光Ｐｕ２が放出される。
【００４５】
パルス光Ｐｕ２の放出により電荷が消費されることで、図８Ｂの矢印Ａ６に示すように、電荷密度は低下する。一方、特性Ｌ８に示すゲイン電流は、期間Ｔ２（発振期間）において、所定の値まで上昇するとその後は一定に維持される（発振期間においてほぼ一定値の直流電流）。このため、再び自励発振半導体レーザ１には電荷が蓄えられ、矢印Ａ７に示すように電荷密度が上昇する。
また、このとき特性Ｌ６に示す逆バイアス電圧は、矢印Ａ８に示すように負の方向に変化した後（非発振期間の電圧値に戻った後）、矢印Ａ９に示すように、負の値の範囲内で再び正の方向に大きくなる。これにより、特性Ｌ７に示す発光閾値は再び低下して、特性Ｌ９に示す電荷密度が発光閾値に到達する。そしてこのときに、図８Ｃに示すパルス光Ｐｕ３が放出され、二値信号の‘１’が放出される。
【００４６】
また、二値信号の‘１’から‘０’へ切り替わるときには、図８Ｂの期間Ｔ３（非発振期間）に示すように、特性Ｌ８のゲイン電流を例えば０ｍＡまで低下させるとともに、特性Ｌ６に示す逆バイアス電圧を期間Ｔ１の値に戻し、その後はその電圧値を一定とする。これにより、期間Ｔ３においては、特性Ｌ９に示す電荷密度が発光閾値に到達しなくなる。このため、自励発振半導体レーザ１は発振せずに停止状態となり、期間Ｔ３では二値信号の‘０’が表現される。特に、非発振期間におけるゲイン電流の値を０ｍＡに設定すると、自励発振半導体レーザ１の消費電力を低減できるので好ましい。
【００４７】
このように、本技術では、発振期間における逆バイアス電圧を周期的に正の方向に大きくすることで、発光閾値を周期的に小さくする。そして、この発光閾値が小さくなったタイミングにおいて、電荷密度を発光閾値に到達させることにより、自励発振半導体レーザ１がパルス光を放出する。すなわち、発光させたいタイミングにおいて発光閾値を下げることにより、強制的に電荷密度を発光閾値に到達させる。したがって、自励発振半導体レーザ１がパルス光を放出するタイミングを制御することができるので、発振周波数を制御することが可能である。
【００４８】
また、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光のピークパワーは、矢印Ａ１０に示すように、正の方向に大きくしたときの逆バイアス電圧（Vsa）の値（以下、逆バイアス電圧のピーク値と呼ぶ）を変化させることにより、制御することも可能である。すなわち、逆バイアス電圧のピーク値を変化させることにより、それに対応して発光閾値が変化するので、発光閾値への到達に必要な電荷密度の値が変化する。発振光のピークパワーは、電荷密度に応じて変化する。それゆえ、逆バイアス電圧のピーク値を変化させることにより、発振光のピークパワーを制御することができる。
また他にも、矢印Ａ１１に示すように、発振期間Ｔ２におけるゲイン電流（Igain）を変化させることにより、発振光のピークパワーを制御することも可能である。
【００４９】
この自励発振半導体レーザ１の変調動作の確認実験を行った結果を図９Ａ〜図９Ｃに示す。図９Ａは、自励発振半導体レーザ１から出射した発振光の波形を示す図であり、図９Ｂは、自励発振半導体レーザ１に印加した逆バイアス電圧の波形を示す図である。また、図９Ｃは、自励発振半導体レーザ１に注入したゲイン電流の波形を示す図である。
なお、ゲイン電流は、期間Ｔ６において１７０ｍＡとし、期間Ｔ７において０ｍＡとした。また、逆バイアス電圧の電圧値は、図９Ｂに示すように−７．０Ｖと−５．０Ｖとの間で周期的に変化させた。
【００５０】
ただし、図９Ａと図９Ｃの時間軸のずれは、検出器によって発生する遅延によるものであり、パルス光を検出した後、そのパルス光を電気変換して出力するまでに要する時間等に起因するものである。実際には、図９Ａにおけるパルス光の発振期間Ｔ４と図９Ｃの期間Ｔ６とはほぼ同時刻であり、また、図９Ａに示すパルス光は、図９Ｂにおいて逆バイアス電圧が−５．５Ｖとされた時刻に対応して発振している。
この例では、ゲイン電流が１７０ｍＡの期間Ｔ６に対応して、期間Ｔ４に示す発振期間が生じ、この期間において自励発振半導体レーザ１が発振している。また、ゲイン電流が０ｍＡの期間Ｔ７に対応して、自励発振半導体レーザ１には、期間Ｔ５に示す非発振期間が生じている。
【００５１】
これらの結果から、ゲイン電流を１７０ｍＡと０ｍＡとで切り替えることにより、自励発振半導体レーザ１のオン状態（発振期間）とオフ状態（非発振期間）との切り替えが可能であることがわかる。すなわち、ゲイン電流を制御することで、自励発振半導体レーザ１が出射する発振光の変調を行うことができる。
【００５２】
２．第１の実施形態（ゲイン電流によって発振光のピークパワーを制御する例）
上述の特性を有する自励発振半導体レーザ１を用いて構成した記録装置について、以下に説明する。
図１０は、第１の実施形態に係る記録装置１００を示す概略構成図である。本実施形態の記録装置１００は、光発振部１１０と、光発振部１１０から出射した発振光を光記録媒体４３上に集光する対物レンズ４１とを有する。
また、本実施形態の記録装置１００は、自励発振半導体レーザ１から出射した発振光を対物レンズ４１に導くミラー４０と、光記録媒体４３を光記録面の面内方向に回転させるスピンドルモータ４２とを備える。
【００５３】
光発振部１１０は、光源となる上述の自励発振半導体レーザ１と、自励発振半導体レーザ１からの光をコリメートするコリメータレンズ３１と、コリメータレンズ３１を透過した光を分離する光分離部３２とを備える。
また、光発振部１１０は、光分離部３２によって分離された一方の光を集光する集光レンズ３３と、集光レンズ３３によって集光された光を受光する受光素子３４とを備える。
【００５４】
またさらに、光発振部１１０は、マスタークロック信号を生成する基準信号生成部３６と、マスタークロック信号のタイミングに合わせて、記録信号を生成する記録信号生成部３９とを備える。
また、本施形態の光発振部１１０は、受光素子３４が受光した光の強度に基づいて、自励発振半導体レーザ１に注入するゲイン電流を制御する制御部３８とを備える。
【００５５】
まず、記録信号生成部３９は、基準信号生成部３６によって生成されるマスタークロック信号のタイミングに合わせて、例えば光ディスク等の光記録媒体に記録する記録信号（二値信号）を生成する。そして、記録信号生成部３９は、この記録信号に対応するゲイン電流を自励発振半導体レーザ１のゲイン部に対して注入する。これにより、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光に対して、記録信号に対応した変調が行われる。
【００５６】
また、制御部３８は、基準信号生成部３６によって生成されたマスタークロック信号にタイミングを合わせて、発振期間において負の値の範囲内で周期的に電圧値が変化する逆バイアス電圧を自励発振半導体レーザ１の過飽和吸収体部に印加する。また、非発振期間においては、自励発振半導体レーザ１が発振しない範囲内において、逆バイアス電圧を例えば値一定の直流電圧とする。ただし、非発振期間においても同様に負の値の範囲内で逆バイアス電圧を周期的に変化させてもよい。
これにより、マスタークロック信号のタイミングに合わせて、自励発振半導体レーザ１を強制的に発振させることができ、自励発振半導体レーザ１の発振周波数をマスタークロック信号のそれと同一になるように制御することができる（図８参照）。
【００５７】
記録信号に応じて変調された自励発振半導体レーザ１からの発振光は、コリメータレンズ３１によってコリメートされた後、光分離部３２に入射する。
光分離部３２は、例えばビームスプリッタ等によって構成され、自励発振半導体レーザ１から出射した光を二つの光束に分離する。二つに分離された光束のうち、例えば、光分離部３２によって反射された光束は、集光レンズ３３によって受光素子３４上に集光される。この受光素子３４には、例えばフォトダイオード等が用いられる。
【００５８】
なお、制御部３８は、受光素子３４において受光された自励発振半導体レーザ１からの発振光の強度に基づいて、自励発振半導体レーザ１に注入するゲイン電流の値（発振期間における電流値）の制御も行う。これにより、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光のピークパワーが制御される。
【００５９】
一方で、光分離部３２を透過した自励発振半導体レーザ１からの発振光は、ミラー４０に入射する。そして、この発振光はミラー４０によって反射されて光路を変え、対物レンズ４１に入射する。
対物レンズ４１に入射した発振光は、光記録媒体４３上に集光される。この際、光記録媒体４３は、スピンドルモータ４２によって光記録面の面内方向に回転している。また、レーザ光の集光スポットは、図示しないスレッドモータ等によって光記録媒体４３の径方向に随時移動する。これにより、自励発振半導体レーザ１からの発振光は、光記録媒体４３の光記録面に対して渦巻き状、もしくは同心円状に照射され、発振光に載せられた記録情報が、光記録媒体４３に記録される。
【００６０】
このように、本実施形態の記録装置１００では、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光を、自励発振半導体レーザ１に注入するゲイン電流によって変調する。このゲイン電流は、記録信号に対応して生成されるので、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光に対して、記録情報を載せることができる。
さらに、本実施形態の記録装置１００では、自励発振半導体レーザ１に印加する逆バイアス電圧をマスタークロック信号のタイミングに合わせて周期的に変動させる。これにより、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光の発振周波数をマスタークロック信号に合わせることが可能である。
また、マスタークロック信号の周波数を任意の周波数とすることにより、任意の発振周波数で自励発振半導体レーザ１を発振させることが可能である。
【００６１】
また、自励発振半導体レーザ１からの発振光に載せる信号は、記録信号に限らず任意の信号であってよい。すなわち、記録信号生成部３９の代わりに、任意の信号を生成する信号生成部を設けることにより、任意の信号が載った発振光を出射する光発振装置として光発振部１１０を構成することも可能である。
【００６２】
また、ここでは自励発振半導体レーザ１には、二つのゲイン部を有するTriple-Sectional型の自励発振半導体レーザを用いたが、ゲイン部が一つであるbi-Sectional型の自励発振半導体レーザを用いても、同様の作用、効果を得ることができる。
【００６３】
３．第２の実施形態（逆バイアス電圧によって発振光のピークパワーを制御する例）
第１の実施形態においては、自励発振半導体レーザ１の発振光のピークパワーを、発振期間におけるゲイン電流の値によって制御した。しかし、図６において示したように、自励発振半導体レーザ１のピークパワーは、逆バイアス電圧の値によっても変化する。ここでは、自励発振半導体レーザ１の発振光のピークパワーを、逆バイアス電圧によって制御する記録装置の例について説明する。
【００６４】
図１１は、第２の実施形態に係る記録装置２００を示す概略構成図である。なお、第１の実施形態（図１０参照）と対応する部位には同一符号を付し、重複した説明を避ける。
本実施形態の記録装置２００は、光発振部２１０と、光発振部２１０から出射した発振光を光記録媒体４３上に集光する対物レンズ４１と、を有する。
また、本実施形態の記録装置２００は、自励発振半導体レーザ１から出射した発振光を対物レンズ４１に導くミラー４０と、光記録媒体４３を光記録面の面内方向に回転させるスピンドルモータ４２とを備える。
【００６５】
本実施形態の記録装置２００は、光発振部２１０において、制御部４５の動作が、第１の実施形態（図１０）の制御部３８と異なること以外は、第１の実施形態の記録装置１００と同様である。
【００６６】
まず、基準信号生成部３６から出力したマスタークロック信号のタイミングに合わせて記録信号生成部３９により生成された記録信号（電流信号）は、自励発振半導体レーザ１に対してゲイン電流として注入される。
既述のように（例えば、図８Ａ〜図８Ｃ、図９参照）、本実施形態では、ゲイン電流の値によって自励発振半導体レーザ１の発振期間と非発振期間とを切り替えることが可能である。すなわち、本実施形態においても、例えば二値信号による記録信号（ゲイン電流）の‘１’と‘０’とを、自励発振半導体レーザ１の発振期間と非発振期間とにそれぞれ対応させる。
これにより、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光を、記録信号に応じて変調させることができる。
【００６７】
また、制御部４５は、基準信号生成部３６からのマスタークロック信号にタイミングを合わせて、自励発振半導体レーザ１の発振期間において負の値の範囲内で周期的に変動する逆バイアス電圧を自励発振半導体レーザ１に印加する。また、非発振期間においては、逆バイアス電圧は、自励発振半導体レーザ１が発振しない範囲内で一定の電圧とする。
さらにこのとき、制御部４５は、受光素子３４によって受光された自励発振半導体レーザ１からの発振光の強度に基づいて、自励発振半導体レーザ１に印加する逆バイアス電圧（例えば発振期間における逆バイアス電圧のピーク値（図８参照））の値を制御する。
これにより、自励発振半導体レーザ１から出射する発振光のピークパワーを制御することができる。
【００６８】
このように、本実施形態においても、記録信号に対応したゲイン電流を自励発振半導体レーザ１に注入するので、記録信号に応じて発振光を変調させることができる。
また、自励発振半導体レーザ１に印加される逆バイアス電圧は、マスタークロック信号にタイミングを合わせて周期的に変動するので、発振光の発振周波数をマスタークロック信号のそれに合わせることができる。それゆえ、マスタークロック信号の周波数を任意の周波数とすることにより、任意の発振周波数で自励発振半導体レーザ１を発振させることが可能である。
【００６９】
また、第１の実施形態と同様に、自励発振半導体レーザ１からの発振光により表現する信号は、記録信号に限らず任意の信号であってよい。例えば、記録信号生成部３９の代わりに、任意の信号を生成する信号生成部を設けることにより、任意の光信号を出射する光発振装置として光発振部１１０を構成することができる。
また、本実施形態においても、自励発振半導体レーザ１には、一つのゲイン部を有するbi-Sectional型の自励発振半導体レーザを用いても、同様の作用、効果を得ることが可能である。
【００７０】
以上、本技術による光発振装置及び記録装置について説明した。本技術は上記実施形態にとらわれることなく、特許請求の範囲に記載した本技術の要旨を逸脱しない限りにおいて、なお考えられる種々の形態を含むものであることは言うまでもない。
【００７１】
また、本技術は、以下のような構成を取ることもできる。
（１）
二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧が印加される過飽和吸収体部と、ゲイン電流が注入されるゲイン部とを含む自励発振半導体レーザと、
前記自励発振半導体レーザからの発振光を二つに分離する光分離部と、
前記分離された一方の前記発振光を光記録媒体上に集光する対物レンズと、
前記光分離部によって分離された他方の発振光を受光する受光素子と、
マスタークロック信号を生成する基準信号生成部と、
前記マスタークロック信号のタイミングに合わせて記録信号を生成して、前記記録信号に対応する前記ゲイン電流を前記自励発振半導体レーザのゲイン部に注入する記録信号生成部と、
前記自励発振半導体レーザの非発振期間においては、電圧値一定の前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加し、前記自励発振半導体レーザの発振期間においては、前記マスタークロック信号の周期に合わせて変動する前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加して、前記発振光の発振周波数を制御する制御部と、
を含む
記録装置。
（２）
前記非発振期間の少なくとも一部の期間において、前記ゲイン電流はゼロである（１）に記載の記録装置。
（３）
前記制御部は、前記自励発振半導体レーザの発振期間における前記負のバイアス電圧を変化させ、前記発振光のピークパワーを制御する（１）または（２）に記載の記録装置。
（４）
前記制御部は、前記自励発振半導体レーザの発振期間における前記ゲイン電流を変化させ、前記発振光のピークパワーを制御する（１）または（２）に記載の記録装置。
（５）
前記自励発振半導体レーザは、活性層、ＧａＩｎＮガイド層、ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層、ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第一クラッド層及びｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第二クラッド層を備え、前記活性層の一方の表面上に、前記ＧａＩｎＮガイド層、前記ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層、前記ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第一クラッド層及び前記ｐ型ＧａＮ／ＡｌＧａＮ超格子第二クラッド層がこの順に積層された（１）〜（４）に記載の記録装置。
（６）
前記自励発振半導体レーザは、ｎ型ＧａＮガイド層、ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層、ｎ型ＧａＮ層を備え、活性層の他方の表面上に、ｎ型ＧａＮガイド層、ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層、ｎ型ＧａＮ層がこの順に積層された（５）に記載の記録装置。
（７）
二重量子井戸分離閉じ込めヘテロ構造を有し、負のバイアス電圧を印加する過飽和吸収体部と、ゲイン電流を注入するゲイン部とを含む自励発振半導体レーザと、
前記自励発振半導体レーザからの発振光を分離する光分離部と、
前記光分離部によって分離された一方の発振光を受光する受光素子と、
マスタークロック信号を生成する基準信号生成部と、
前記マスタークロック信号のタイミングに合わせて所定の電流信号を生成して、前記所定の電流信号に対応した前記ゲイン電流を前記自励発振半導体レーザの前記ゲイン部に注入する信号生成部と、
前記自励発振半導体レーザの非発振期間においては、電圧値一定の前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加し、前記自励発振半導体レーザの発振期間においては、前記マスタークロック信号の周期に合わせて変動する前記負のバイアス電圧を前記自励発振半導体レーザの前記過飽和吸収体部に印加して、前記発振光の発振周波数を制御する制御部と、
を含む
光発振装置。
【符号の説明】
【００７２】
１・・・自励発振半導体レーザ、２・・・過飽和吸収体部、３・・・第１のゲイン部、４・・・第２のゲイン部、５・・・下部電極、６・・・ｎ型ＧａＮ基板、７・・・ｎ型ＧａＮ層、８・・・ｎ型ＡｌＧａＮクラッド層、９・・・ｎ型ＧａＮガイド層、１０・・・二重量子井戸活性層、１１・・・ＧａＩｎＮガイド層、１２・・・ｐ型ＡｌＧａＮ層、１３・・・ｐ型ＡｌＧａＮ障壁層、１４・・・ｐ型ＡｌＧａＮ／ＧａＮ超格子第一クラッド層、１５・・・ＳｉＯ２／Ｓｉ絶縁層、１６・・・ｐ型ＧａＮコンタクト層、１７・・・第１の主電極、１８・・・第２の主電極、１９・・・副電極、２０・・・分離部、３１・・・コリメータレンズ、３２・・・光分離部、３３・・・集光レンズ、３４・・・受光素子、３６・・・基準信号生成部、３８，４５・・・制御部、３９・・・記録信号生成部、４０・・・ミラー、４１・・・対物レンズ、４２・・・スピンドルモータ、４３・・・光記録媒体、４４・・・コンデンサ、１００，２００・・・記録装置、１１０，２１０・・・光発振部
【図１】
2013026352.tif 000003
【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図１０】
2013026352.tif 000009
【図１１】
2013026352.tif 000010
【図７】
2013026352.tif 000011
【図８】
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【図９】
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