(57)【要約】【課題】磁場の作用により大きなク−ロン力を得る方法。【解決手段】複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束の幾何形状は対数スパイラルであると定めそして対数スパイラル素数磁束にヒルベルト変換という変換を施し素数磁場の数論的方程式を求め数論的方程式の素数または素数関数を物理量に置換することにより素数磁場の物理方程式を求め物理方程式より素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力が求まることにより課題は解決できる。【選択図】図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束の幾何形状は対数スパイラルであると定め対数スパイラル素数磁束を代数学上の素数の素数関数で記述しそして素数磁束は縦方向と横方向に交換が為されているので縦方向の対数スパイラル素数磁束を横方向の対数スパイラル素数磁束に移す変換即ちヒルベルト変換を施すと電位差を意味する物理事象が現れ電位差を固有値、対数スパイラル素数磁束を固有関数とする演算子により数値計算を満足する素数磁場の数論的方程式が求まりそして数論的方程式の素数または素数関数を物理量に置換することにより数値計算を満足する素数磁場の物理方程式が求まり物理方程式により素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力が求まることにより磁場の作用により大きなク−ロン力を得る方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の磁束即ち素数磁束の幾何形状はル−プまたはスパイラルであると考えル−プ素数磁束またはスパイラル素数磁束を解とする素数磁場の数論的物理方程式を求めその方程式より素数磁場の作用により素数磁場のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍の大きなク−ロン力を得る方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
クーロン力は静止した電荷間に作用する電気力でありク−ロンの法則として電気磁気学の最も基本的原理を為している。
【０００３】
ク−ロン力は何故働くのか、ク−ロン力はどのようなメカニズムで生成するのかなどの本質的課題は現在においても未知の部分が多い。
【０００４】
ク−ロン力の大きさを人工的に変化させる研究は本出願人の知るかぎりでは見当たらない。
【０００５】
素数磁場の素数磁束には整列作用が働き素数磁束は整列分布しそして素数磁束の幾何形状はル−プまたはスパイラルであることが知られている。つまり素数磁束の分布のエントロピの観点からは素数磁束は安定分布している。安定分布している素数磁束の周囲には電荷が集合し集合している電荷も整列作用により整列分布する。そして素数磁場の極小領域という領域では整列分布している同電荷にはク−ロン引力が作用し異電荷にはク−ロン斥力が作用していることが知られている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００６】
【特許文献１】特願２００８−３２９１７２
【特許文献２】特願２０１２−０２２６５４
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】数学のたのしみ２００１年６月号ｐ６７  日本評論社出版
【非特許文献２】コンパクト物理学ハンドブック  丸善出版
【非特許文献３】基礎数学ハンドブック  森北出版
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
本発明は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の作用により素数磁場のボ−ア半径に於いてボ−ア半径（５．２９×１０のマイナス９乗ｃｍ）に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力を導くことにある。
【０００９】
ボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力は（特許文献１）に記したように原子核力（ボ−ア半径に作用するク−ロン力の４８７倍）とほとんど一致する。このような大きなク−ロン力は原子、原子核に物理的影響を与え原子構造、原子核構造を変化させる。
【００１０】
素数磁場には代数上の素数例えば２，３，５，７，１１，１３などで記述される素数領域と素数対応値０．５６１８２９５で記述される極小領域が存在する。（特許文献２）より極小領域では同電荷にはク−ロン引力が異電荷にはク−ロン斥力が作用しているため極小領域では大きなク−ロン力が生み出されていると考えることができる。従って発明が解決しようとする課題は素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍の大きなク−ロン力を導くことにありそのためには素数または素数関数の変換理論などの数学的手法により素数磁場の数論的方程式を求め素数磁場の数論的方程式を素数または素数関数を物理量に置換するという物理的手法により幾何形状がル−プまたはスパイラルである素数磁束を解とする素数磁場の物理方程式を求めることにより素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍の大きなク−ロン力を導くことにある。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
課題を解決するために素数磁場という物理内容と素数という数学内容との関係について記す。代数学上の素数または素数関数により記述される数論式または方程式の幾何学的解釈、物理的解釈は素数磁束の分布と等価であることがわかっている。従って素数磁場を解析することは素数に関する数論式、方程式を解析することと等価である。
【００１２】
素数磁場には先述したように代数上の素数で記述される素数領域と素数対応値で記述される極小領域の２つの領域が存在する。２つの領域は無関係ではなく密接に関係する。その一例として力の結合定数である微細構造定数そして万有引力定数Ｇは（数式１）により素数７、素数対応値０．５６１８２９５いづれを用いても記述できる。
【００１３】
【数１】
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【００１４】
課題を解決するためには先ずル−プ素数磁束またはスパイラル素数磁束を素数関数として記述する必要がある。ル−プ素数磁束とスパイラル素数磁束を統一して対数スパイラル素数磁束と書く。従って対数スパイラル素数磁束を素数関数で記述する。そのためには（特許文献２）に記した素数磁束の整列作用ζ（ｓ）＝｜ｌｎφ（ｋ）｜＋ｉ｜ｌｎλ（ｋ）｜（ｉは虚数）に注目し対数スパイラル素数磁束をｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜＋ｉ｜ｌｎλ（ｋ）｜と表示しこの複素関数の絶対値関数を対数スパイラル素数磁束とする。数論的には｜ｌｎφ（ｋ）｜＝（２／π）｜ｌｎλ（ｋ）｜が成立するから対数スパイラル素数磁束は簡単にｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書ける。次に素数磁束の特徴として縦方向と横方向の交換が為されているので対数スパイラル素数磁束を縦方向から横方向へ移す変換を考える。対数スパイラル素数磁束を縦方向から横方向へ移すということは対数スパイラル素数磁束の運動を意味し素数磁束の運動は物理事象を伴うことよりこの変換は物理事象を伴う。そのような変換について本出願人は（非特許文献１）に記されているヒルベルト変換が適切であると考えた。対数スパイラル素数磁束にヒルベルト変換を施すと電位差を意味する物理事象が現れる。
【００１５】
【数２】
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【００１６】
次に現れた電位差を固有値、対数スパイラル素数磁束を固有関数とする演算子を求めそして数値計算を満足する素数磁場の数論的方程式を微分方程式で書く。そして素数磁場の数論的方程式は素数または素数関数で表示されているためこの表示を物理量に置換して数値計算を満足する素数磁場の物理方程式に書き換える。物理方程式を（数式３）とする。（数式３）は運動エネルギ−＋位置エネルギ−＝全エネルギ−を意味している。  
【００１７】
【数３】
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【００１８】
（数式３）の物理方程式より素数磁場の極小領域のボ−ア半径でボ−ア半径に作用するク−ロン力の２×Ｃ×π／微細構造定数＝４９７（Ｃはオイラ−定数）倍のク−ロン力となる。素数磁場の素数領域ではク−ロン力は零となる。つまり素数領域では電荷間には力の作用は生じない。
【００１９】
以上の記述をまとめると素数磁場の素数磁束の幾何形状は対数スパイラルであると定め対数スパイラル素数磁束を素数関数で記述しそして素数磁束は縦方向と横方向に交換が為されているので縦方向の対数スパイラル素数磁束を横方向の対数スパイラル素数磁束に移す変換即ちヒルベルト変換を施すと電位差を意味する物理事象が現れ電位差を固有値、対数スパイラル素数磁束を固有関数とする演算子により数値計算を満足する素数磁場の数論的方程式が求まりそして素数磁場の数論的方程式の素数、素数関数を物理量に置換することにより数値計算を満足する素数磁場の物理方程式が求まることにより物理方程式から素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力を得ることができる。
【００２０】
従って課題を解決するための手段は素数磁場の極小領域に電荷を与えることにあり同電荷は大きなク−ロン引力により一定の領域に閉じ込められ大きな電気量を保有しそして異電荷は大きなク−ロン斥力により遊離する。
【発明の効果】
【００２１】
本発明によれば素数磁場の極小領域に於いて電荷間に作用する大きなク−ロン力により原子構造、原子核構造に化学的、物理的影響を及ぼすことにより材料開発に効果を有する。
【００２２】
本発明によれば素数磁場の極小領域に於いて電荷間に作用する大きなク−ロン斥力により水素原子はイオン化されそして大きなク−ロン引力により水素の原子核は微弱な核融合に対応する効果を有する。
【図面の簡単な説明】
【００２３】
【図１】素数磁場の極小領域と素数領域に於いて電荷の分布を示す図。
【発明を実施するための形態】
【００２４】
本発明は理論的側面より導いたものであり従って概略的、初等的に理論の内容を説明する。
【００２５】
本発明の概略的思考は先ず素数磁束の幾何形状はル−プまたはスパイラルと考えル−プまたはスパイラルを対数スパイラルに統一表示し素数磁束を対数スパイラルを意味する素数関数で表示する。つまり素数磁場の幾何構造は対数スパイラル構造であると定める。素数磁束は縦方向と横方向に交換を為すから縦方向の対数スパイラル素数磁束を横方向の対数スパイラル素数磁束に移す変換を考える。本出願人はこの変換に対しヒルベルト変換が最も適切であると考えヒルベルト変換を施すと電位差に対応する物理事象が現れる。現れた電位差を固有値、対数スパイラル素数磁束を固有関数とする演算子により数値計算を満足する素数磁場の数論的方程式を求める。そして数論的方程式を記述している素数、素数関数を物理量に置換することにより数論的方程式を数値計算を満足する素数磁場の物理方程式に書き換える。物理方程式により素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力が導かれそして素数領域に於いてはク−ロン力は零に近くなる。以下順を追って説明する。
【００２６】
素数磁束を対数スパイラルを意味する素数関数で表示する。そのためにはｅｘｐ関数で記される複素関数の絶対値関数を応用する。（特許文献２）で記したように素数磁束の整列分布を為す作用はζ（ｓ）＝｜ｌｎφ（ｋ）｜＋ｉ｜ｌｎλ（ｋ）｜（ｉは虚数）であるから対数スパイラルを意味する素数関数をｅｘｐ１／（｜ｌｎφ（ｋ）｜＋ｉ｜ｌｎλ（ｋ）｜）と表示する。この複素関数の絶対値関数は数論的に｜ｌｎφ（ｋ）｜＝（２／π）×｜ｌｎλ（ｋ）｜が成立するから簡単にｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書ける。従って対数スパイラル素数磁束＝ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書く。
【００２７】
対数スパイラル素数磁束の縦方向をｅｘｐ１／｜ｌｎφ（α）｜と書く。これを横方向に移す変換即ちヒルベルト変換を考える。そのためにはｅｘｐ１／｜ｌｎφ（α）｜を解とする微分方程式（数式４）を求める。（数式４）は極小領域、素数領域ともに数値計算を満足する。（数式４）を（数式２）のヒルベルト変換により書き換えると（数式５）となる。（数式５）のＨｅｘｐ１／｜ｌｎφ（α）｜をｖ（α）とおいて（数式５）を書き換えると（数式６）となる。（数式６）の（α−β）／２についてはαとβは縦方向と横方向を意味する因子であるから（α−β）＝π／２となる。また（数式６）のｖ（β）はヒルベルト変換により（数式７）と書ける。（数式７）のｃｏｔ（α−β）／２は（α−β）＝π／２よりｃｏｔ（α−β）／２＝１となるから（数式７）はｖ（β）＝∫φ（β）ｄφ（β）と書ける。従って（数式６）はｖ（α）＝φ（α）、ｖ（β）＝∫φ（β）ｄφ（β）について数値計算を満足する。従って縦方向の対数スパイラル素数磁束ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（α）｜を横方向にヒルベルト変換すると（数式６）と（数式７）そして数値計算により∫φ（β）ｄφ（β）＝（１／２）×φ（β）の２乗となりφの２乗は物理事象としての電位差に対応することがわかっている。つまり縦方向の対数スパイラル素数磁束をヒルベルト変換により横方向に移すと電位差に対応する物理事象が現れる。
【００２８】
【数４】
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【００２９】
【数５】
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【００３０】
【数６】
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【００３１】
【数７】
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【００３２】
従って素数磁場には物理事象としての電位差が生み出されることより電位差を固有値とし対数スパイラル素数磁束を固有関数とする演算子により数値計算を満足する素数磁場の数論的方程式を微分方程式で表示できる。素数磁場の数論的方程式を（数式８）に記す。素数磁場の物理事象を求めるには（数式８）を物理方程式に書き換える必要がある。そのためには（数式８）の素数、素数関数を物理量に置換する必要がある。この置換に際しては素数に関する数論式とかヒルベルト変換を用いる。尚このような代数と物理を結合しようとする試みは本来であれば厳密な数学的論理構成とか証明が為されるべきであるが非常に困難性を伴うため表層的に説明する。
【００３３】
【数８】
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【００３４】
先ず素数、素数関数の位置ベクトルｒへの置換を考える。φ（ｋ）を素数磁場の要素と考えると数論式（π／２）×Σφ（ｋ）＝｜ｌｎλ（ｋ）｜＋Ｃ＝（π／２）｜ｌｎφ（ｋ）｜＋Ｃ（Ｃはオイラ−定数）が成立するので要素を積み上げたものが代数上の距離または物理上の位置ベクトルに対応すると考えると｜ｌｎλ（ｋ）｜または｜ｌｎφ（ｋ）｜⇔位置ベクトルｒという置換が求まる。また数論式φ（ｋ）＝（｜ｌｎλ（ｋ）｜＋Ｃ／２）／λ（ｋ）、λ（ｋ）＝（π／２）×（｜ｌｎφ（ｋ）｜＋Ｃ／２）／φ（ｋ）も成立するのでφ（ｋ）とλ（ｋ）は交換可能そして｜ｌｎλ（ｋ）｜、｜ｌｎφ（ｋ）｜はφ（ｋ）×λ（ｋ）に対応しているのでφ（ｋ）をλ（ｋ）に交換したλ（ｋ）の２乗、そしてｌｎλ（ｋ）＝（π／２）×ｌｎ１／φ（ｋ）よりλ（ｋ）の２乗を１／φ（ｋ）の２乗に書き換えて間接的にλ（ｋ）の２乗、１／φ（ｋ）の２乗⇔位置ベクトルｒという置換が求まる。
【００３５】
次に素数、素数関数の時間因子を含んだ角振動数ωへの置換を考える。素数対応値０．５６１８２９５も含めて代数上の素数８９以下の素数について（φ（ｋ）の３乗）×（λ（ｋ）の２乗）＝１・５±０．３という数値をとる。この数値を物理的には定常値とみなしてλ（ｋ）の２乗を位置ベクトルｒにとると（φ（ｋ）の３乗）×ｒ＝定常値を意味する物理事象としてのφ（ｋ）の３乗を求めることになる。素数磁束の縦方向から横方向への交換速度は定常値をとるべきであると考えることによりφ（ｋ）の３乗⇔角振動数ωという置換が求まる。
【００３６】
次に素数、素数関数の電位差への置換を考える。縦方向のφ（α）の２乗のヒルベルト変換を考えると∫（φ（β）の２乗）ｄφ（β）よりφ（β）の３乗が導かれ角振動数ω（β）に対応する。ω（β）は微細構造定数によりω（β）＝ω（β）×（磁束量子（ｈｃ／ｅ）／電気素量ｅ）×（微細構造定数）という等価な数式となる。ω（β）×磁束量子は電位差を意味すると考えることができ従って結果的にφ（α）の２乗⇔電位差／電気素量ｅという置換が求まる。つまりφ（ｋ）の２乗は電位差に対応することが説明できる。
【００３７】
以上の準備のもとに（数式８）を物理方程式に書き換える。先ず（数式８）の極小領域の方程式を物理方程式に書き換える。方程式の左辺第２項は数値計算上√０．５６１８２９５＝（１／Ｃ）×ｌｎ１．５４より⇔（１／Ｃ）×ｒ（但し数値１．５４は０．５６１８２９５のφ）と置換する。そして左辺第１項に（φ（ｋ）の２乗）／（φ（ｋ）の２乗）を乗じて演算子をｒ表示にする。そのとき１／φ（ｋ）の２乗は数値計算上１／（１．５４の２乗）＝｜ｌｎ１．５４｜が成立するから１／φ（ｋ）の２乗⇔ｒと置換する。そして固有関数ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜は物理表示でｅｘｐｒ（０）／ｒと書く。ｒ（０）はボ−ア半径とする。そして右辺は（φ（ｋ）の２乗）⇔電位差Ｖ／電気素量ｅと置換する。このような置換を施し（数式８）を位置ベクトルｒ表示の方程式にする。位置ベクトルｒ表示の方程式の全体に電気素量ｅの２乗を乗じそのとき左辺第１項は（ｅの２乗）＝（微細構造定数）×（ｈ／２π）×ｃより（ｈ／２π）×ｃ表示で書くとｒ＝ｒ（０）で数値計算を満足する物理方程式として（数式３）が求まる。つまり極小領域の素数磁場の数論的方程式（数式８）は（数式３）の物理方程式に書き換えられる。（数式３）は素数磁場の極小領域のボ−ア半径に於いてボ−ア半径に作用するク−ロン力の約４９０倍のク−ロン力を示している。
【００３８】
次に（数式８）の素数領域の方程式を物理方程式に書き換える。前述したと同じような考え方で書き換える。素数領域では物理的に重要な意味を持つ素数はその主値が７のとき即ちｋ＝０のとき即ち実磁場に対応するときであるからそのときの素数領域の数論的方程式を数値計算を満足する物理方程式に書き換えると（数式３）が求まる。（数式３）は素数磁場の素数領域でク−ロン力は零即ちク−ロン力は作用しないことを示している。素数磁場のｋ＝０の素数領域即ち実磁場に対応するときク−ロン力は作用しないということは奇異に思われるが素数領域では異電荷はク−ロン引力を示しそして磁気力即ちロ−レンツ力は
ク−ロン引力と反対方向に作用するため結果的に平均化されク−ロン力は作用しないと考えられる。
【００３９】
以上の説明により発明を実施するための形態は素数磁場の極小領域に電荷または原子、原子核、分子を与えることにあり電荷は大きなク−ロン力の作用を受け大きな電気量を保有しそして原子、原子核、分子は大きなク−ロン力の作用により原子構造、原子核構造、分子構造の化学的な化学結合の変化そして物理的な物性変化などを生じることにより新規材料開発などに有用である。
【産業上の利用可能性】
【００４０】
放射性核を安定核にする技術に利用可能性がある。
【符号の説明】
【００４１】
１  永久磁石
２  プラス電荷
３  マイナス電荷
４  素数磁場の極小領域
５  素数磁場の素数領域
【図１】
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