(57)【要約】  広帯域可視光反射体が開示される。詳細には、軸上の青色反射率を減少させた広帯域可視光反射体が開示される。反射では黄色に見える、広帯域可視光反射体が開示される。このような広帯域可視光反射体は、バックライト及びディスプレイに使用され得る。
2018537723.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
広帯域可視光反射体であって、
各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
前記光学的繰り返し単位の各々は、光学的厚さを有し、
全ての光学的繰り返し単位の前記光学的厚さが２２０ｎｍ以上であり、
前記広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらす
広帯域可視光反射体。
【請求項２】
広帯域可視光反射体であって、
各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
前記広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光の１０％以上を透過し、
前記広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらす、
広帯域可視光反射体。
【請求項３】
垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光の２０％以上を透過する、請求項２に記載の広帯域可視光反射体。
【請求項４】
垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光の３０％以上を透過する、請求項２に記載の広帯域可視光反射体。
【請求項５】
広帯域可視光反射体であって、
各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
前記広帯域可視光反射体は、反射では黄色に見え、
前記広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらす、
広帯域可視光反射体。
【請求項６】
透過では青色に見える、請求項５に記載の広帯域可視光反射体。
【発明の詳細な説明】
【背景技術】
【０００１】
ポリマー多層光学フィルムは、数十〜数百層の溶融ポリマー層を共押出しした後、得られたフィルムを配向又は延伸することによって形成される。これらの微小層は、異なる屈折率特質及び充分な薄さを有するため、光は、隣接した微小層間の境界面で反射される。広帯域可視光反射体は、可視スペクトルの全て又は実質的に全てに反射し、ディスプレイ及び照明用途に有用であり得る。
【発明の概要】
【０００２】
一態様において、本明細書は広帯域可視光反射体に関する。詳細には、広帯域可視光反射体は複数の光学的繰り返し単位を含み、各光学的繰り返し単位は、第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を含む。各光学的繰り返し単位は光学的厚さを有し、どの光学的繰り返し単位の光学的厚さも２２０ｎｍ以上である。
【０００３】
別の態様において、本明細書は広帯域可視光反射体に関する。広帯域可視光反射体は、複数の光学的繰り返し単位を含み、各光学的繰り返し単位は、第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を含む。広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光の３０％以上を透過する。
【０００４】
更に別の態様において、本明細書は広帯域可視光反射体に関する。広帯域可視光反射体は、反射では黄色に見える。また広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらす。
【図面の簡単な説明】
【０００５】
【図１】反射フィルムの概略斜視図である。
【図２】多層ポリマー反射フィルムの、測定された半球反射率に対する計算された半球反射率を示すグラフである。
【図３】比較例Ｃ１における、多層フィルムの層プロファイルを示すグラフである。
【図４】比較例Ｃ１における、多層フィルムの軸上の透過率を示すグラフである。
【図５】実施例１における、多層フィルムの層プロファイルを示すグラフである。
【図６】実施例１における、多層フィルムの軸上の透過率を示すグラフである。
【図７】比較例Ｃ１に合わせて正規化した、明所視的に重み付けした半球反射と層の厚さとの間の関係を示すグラフである。
【発明を実施するための形態】
【０００６】
多層光学フィルム、すなわち、異なる屈折率の微細層の配置によって、少なくとも部分的に望ましい透過特性及び／又は反射特性をもたらすフィルムが知られている。真空槽の中で一連の無機質材料を光学的に薄い層（「微細層」）として基材に堆積させることによって、このような多層光学フィルムを作ることが知られている。無機質多層光学フィルムは、例えばＨ．Ａ  Ｍａｃｌｅｏｄによる、Ｔｈｉｎ−Ｆｉｌｍ  Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｆｉｌｔｅｒｓ、第２版、Ｍａｃｍｉｌｌａｎ  Ｐｕｂｌｉｓｈｉｎｇ  Ｃｏ．（１９８６）、及び、Ａ．Ｔｈｅｌａｎによる、Ｄｅｓｉｇｎ  ｏｆ  Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ  Ｆｉｌｔｅｒｓ、ＭｃＧｒａｗ−Ｈｉｌｌ  Ｉｎｃ．（１９８９）によるテキストに記載されている。
【０００７】
交互ポリマー層を共押出しすることによる多層光学フィルムも実際に示されている。例えば、米国特許第３，６１０，７２９号（Ｒｏｇｅｒｓによる）、同第４，４４６，３０５号（Ｒｏｇｅｒｓらによる）、同第４，５４０，６２３号（Ｉｍらによる）、同第５，４４８，４０４号（Ｓｃｈｒｅｎｋらによる）、及び同第５，８８２，７７４号（Ｊｏｎｚａらによる）を参照されたい。これらのポリマー多層光学フィルムにおいて、個々の層の構成には、ほとんど又は専らポリマー材料が使用される。これらは、熱可塑性多層光学フィルムと呼ばれることがある。このようなフィルムは、大量生産プロセスと適合性があり、大きなシート及びロール品として作ることができる。下記の説明及び実施例は、熱可塑性多層光学フィルムに関する。
【０００８】
多層光学フィルムは、異なる屈折率特質を有する個々の微細層を含み、それによって一部の光は隣接する微細層同士の間の境界面で反射する。微細層は十分に薄いため、複数の境界面で反射された光は強め合う干渉又は弱め合う干渉を受けて、多層光学フィルムに所望の反射特性又は透過特性を与える。紫外線、可視、又は近赤外線波長の光を反射するように設計された多層光学フィルムでは、各微細層は、一般に約１μｍ未満の光学的厚さ（物理的厚さに屈折率を乗じたもの）を有する。一般的に、層は、最も薄いものから最も厚いものへと配置され得る。いくつかの実施形態において、交互に配置された光学層は、層数の関数として実質的に直線的に変化し得る。これらの層プロファイルは、直線層プロファイルと呼ばれることがある。多層光学フィルムの外側表面にあるスキン層、又は、多層光学フィルム内に配置され、微細層の可干渉性の群（本明細書においては「パケット」と呼ぶ）を分離する保護境界層（ＰＢＬ）等の、より厚い層を含めることもできる。場合によっては、保護境界層は、多層光学フィルムの交互層のうちの少なくとも１つと同じ材料であってよい。他の場合では、保護境界層は、物理的特性又はレオロジー特性のために選択される、異なる材料であってよい。保護境界層は、光学パケットの片側又は両側にあってもよい。単一パケットの多層光学フィルムの場合、保護境界層は、多層光学フィルムの外側表面の一方又は両方にあってよい。
【０００９】
本明細書の目的には、パケットは一般的に光学的繰り返し単位の厚さを単調に変化させる。例えばパケットは、単調に増加、単調に減少、増加及び不変の両方、又は減少及び不変の両方であってよいが、増加及び減少の両方とはならない。このパターンに従わない１つ又はいくつかの層は、特定の光学的繰り返し層の群をパケットとして定義又は識別すること全体にとって重要ではないと理解すべきである。いくつかの実施形態において、対象のスペクトル（例えば可視スペクトル）の特定の部分範囲にわたって反射を集合的にもたらす、連続した非冗長な層のペアの最も大きな個別の群として、パケットを定義することが有用であり得る。
【００１０】
場合によっては、微細層は、１／４波長積層体をもたらす厚さ及び屈折率の値を有する（すなわち、等しい光学的厚さ（ｆ比＝５０％）の２つの隣接した微細層を各々が有する光学的繰り返し単位又は単位セルとして配置され、このような光学的繰り返し単位は、波長λが光学的繰り返し単位の全体の光学的厚さの約２倍である、強め合う干渉光による反射に有効である）。ｆ比が５０％とは異なる２つの微細層光学的繰り返し単位を有する多層光学フィルム、又は光学的繰り返し単位が３つ以上の微細層を含むフィルム等の、他の層配置も知られている。これらの光学的繰り返し単位の設計は、特定の高次反射を減少又は増加させるように構成することができる。例えば、米国特許第５，３６０，６５９号（Ａｒｅｎｄｓらによる）及び同第５，１０３，３３７号（Ｓｃｈｒｅｎｋらによる）を参照されたい。光学的繰り返し単位の、フィルムの厚さ軸（例えば、ｚ軸）に沿った厚さ勾配を利用することで、人の可視領域全体及び近赤外領域まで広がる反射帯域等の拡張した反射帯域を提供することが可能であり、これにより、斜め入射角において帯域が短波長側にシフトする際でも、微細層積層体は可視スペクトル全体にわたって反射し続ける。帯域端を鋭くするように調整された厚さ勾配、すなわち高反射と高透過の間の波長移行については、米国特許第６，１５７，４９０号（Ｗｈｅａｔｌｅｙらによる）に記述されている。
【００１１】
多くの用途において、フィルムの反射特性は、「半球反射率」（Ｒｈｅｍｉ（λ））によって特徴付けられ、これは、（対象とする特定の波長又は波長範囲の）光が、可能な全ての方向から、構成要素（表面であるか、フィルムであるか、又は一群のフィルムであるかによらず）上に入射するときのその構成要素の全反射率を意味する。よって、この構成要素は、垂直方向を中心とした半球内の全ての方向からの入射光（及び全ての偏光状態、ただし別段の指定がある場合を除く）で照らされ、同じ半球内に反射された全ての光が収集される。対象の波長範囲の入射光の全光束に対する、反射光の全光束の比が、半球反射率、Ｒｈｅｍｉ（λ）をもたらす。光は、キャビティの内表面に（前面反射体であるか、背面反射体であるか、又は側面反射体であるかにかかわらず）全ての角度で入射することが多いため、バックライトリサイクルキャビティでは、反射体をそのＲｈｅｍｉ（λ）によって特徴付けることが特に好都合となり得る。更に、垂直入射光の場合の反射率とは異なり、Ｒｈｅｍｉ（λ）は、入射角による反射率の可変性に影響されず、またこのような反射率の可変性を予め考慮し、これは、リサイクルバックライト内のいくつかの構成要素（例えばプリズム形フィルム）に対して極めて有意となり得る。
【００１２】
バックライトを使用する多くの電子ディスプレイ用途において、また、一般的及び特殊な照明用途用のバックライトにおいて、バックライトの背面を形成する反射体フィルムが高い反射率特質を有すると望ましい場合があることが理解されている。実際、半球反射率スペクトルＲｈｅｍｉ（λ）はバックライトの光出力効率と強い相関を示し、可視光スペクトル全体のＲｈｅｍｉ（λ）の値が高いほど、バックライトの出力効率が高くなることが更に理解される。このことは、バックライトからコリメート光又は偏光を出力するように、他の光学フィルムがバックライト出口開口部を覆うように構成され得るリサイクルバックライトに、特に当てはまる。
【００１３】
多層光学フィルム並びに関連する設計及び構造の更なる詳細は、米国特許第５，８８２，７７４号（Ｊｏｎｚａらによる）及び同第６，５３１，２３０号（Ｗｅｂｅｒらによる）、ＰＣＴ／ＷＯ９５／１７３０３号（Ｏｕｄｅｒｋｉｒｋらによる）及び同第９９／３９２２４号（Ｏｕｄｅｒｋｉｒｋらによる）、並びに表題「Ｇｉａｎｔ  Ｂｉｒｅｆｒｉｎｇｅｎｔ  Ｏｐｔｉｃｓ  ｉｎ  Ｍｕｌｔｉｌａｙｅｒ  Ｐｏｌｙｍｅｒ  Ｍｉｒｒｏｒｓ」、Ｓｃｉｅｎｃｅ、Ｖｏｌ．２８７、Ｍａｒｃｈ  ２０００（Ｗｅｂｅｒらによる）という公表文献に記述されている。多層光学フィルム及びそれに関連する物品は、光学的特性、機械的特性、及び／又は化学的特性のために選択される、追加の層及びコーティングを含むことがある。例えば、ＵＶ吸収層をこのフィルムの入射側に追加して、ＵＶ光により生じる劣化から構成要素を保護する場合がある。ＵＶ硬化型アクリレート接着剤又は他の好適な材料を用いて、多層光学フィルムを、機械的に補強された層に貼り付けることができる。このような補強層は、ＰＥＴ又はポリカーボネート等のポリマーを含むことがあり、例えばビーズ又はプリズムを使用することによって光拡散又はコリメーション等の光学的機能を提供する構造化表面も含むことがある。追加の層及びコーティングは、引っ掻き抵抗性層、引き裂き抵抗性層、及び硬化剤も含むことができる。例えば、米国特許第６，３６８，６９９号（Ｇｉｌｂｅｒｔらによる）を参照されたい。多層光学フィルムを作るための方法及び装置は、米国特許第６，７８３，３４９号（Ｎｅａｖｉｎらによる）に記述されている。
【００１４】
多層光学フィルムの反射特性及び透過特性は、それぞれの微細層の屈折率と、微細層の厚さ及び厚さ分布との関数である。各微細層は、少なくともフィルムの局所的位置で、面内屈折率ｎｘ、ｎｙと、フィルムの厚さ方向軸に関連する屈折率ｎｚとによって特徴付けることができる。これらの屈折率は、互いに直交するｘ軸、ｙ軸、及びｚ軸に沿って偏光される光に対する対象材料の屈折率を、それぞれ表す。本特許出願での説明を容易にするため、別段の指定がない限り、ｘ軸、ｙ軸、及びｚ軸は、多層光学フィルム上のいかなる対象点にも適用可能なローカルな直交座標系の軸であり、微細層はｘ−ｙ面に平行に延び、ｘ軸は、Δｎｘの大きさを最大とするようにフィルムの面内に配向されているものとする。したがって、Δｎｙの大きさは、Δｎｘの大きさ以下であって、それより大きくないものとすることができる。更に、差Δｎｘ、Δｎｙ、Δｎｚを計算する際にどの材料層から始めるかの選択は、Δｎｘが負でないことを必要とすることによって決定される。換言すれば、境界面を形成する２つの層の間の屈折率の差は、Δｎｊ＝ｎ１ｊ−ｎ２ｊであり、ここでｊ＝ｘ、ｙ、又はｚであり、層の指定１、２は、ｎ１ｘ≧ｎ２ｘ、すなわち、Δｎｘ≧０となるように選択される。
【００１５】
実際には、屈折率は、適切な材料選択及び加工条件によって制御される。多層フィルムは、交互する２種のポリマーＡ、Ｂの多数の層、例えば数十又は数百の層を共押出しすることによって作られ、場合によってはその後この多層押出物を１つ以上の層増加装置に通し、フィルムダイを介してキャスティングし、次にこの押出物を延伸するか、その他の方法で配向して最終的なフィルムを形成する。得られるフィルムは、通常、可視又は近赤外等のスペクトルの所望の領域において、１つ以上の反射帯をもたらすように厚さと屈折率が調整されている、数百もの個別の微細層から構成される。妥当な層数によって高反射率を得るために、隣接した微細層は、通常、ｘ軸に沿って偏光した光に対して少なくとも０．０５の屈折率差（Δｎｘ）を呈する。いくつかの実施形態において、ｘ軸に沿って偏光した光に対する屈折率差が、配向後に可能な限り高くなるように、材料を選択する。２つの直交する偏光に対して高反射率が所望される場合には、隣接した微細層は、ｙ軸に沿って偏光した光に対して少なくとも０．０５の屈折率差（Δｎｙ）を呈するようにすることもできる。
【００１６】
上記で参照した‘７７４号（Ｊｏｎｚａらによる）特許は、とりわけ、ｚ軸に沿って偏光した光に対する隣接した微細層間の屈折率差（Δｎｚ）を調整して、斜めに入射する光のｐ偏光成分に対して所望の反射率特性を得る方法を述べている。斜め入射角におけるｐ偏光の高い反射率を維持するために、微細層間のｚ屈折率の不整合Δｎｚは、最も大きい面内屈折率の差Δｎｘより実質的に小さくなるように制御して、Δｎｚ≦０．５×Δｎｘ又はΔｎｚ≦０．２５×Δｎｘとすることができる。ゼロ又はほぼゼロの大きさのｚ屈折率の不整合によって、ｐ偏光に対する反射率が入射角の関数として一定又はほぼ一定である境界面が、微細層の間に生じる。更に、ｚ屈折率の不整合Δｎｚは、面内屈折率の差Δｎｘと比較して反対の極性を有するように、すなわち、Δｎｚ＜０となるように、制御することができる。この条件は、ｓ偏光の場合と同様に、ｐ偏光に対する反射率が入射角の増加と共に増加する境界面をもたらす。
【００１７】
‘７７４号（Ｊｏｎｚａらによる）に記述されている別の設計考慮事項は、多層反射型偏光子の空気境界面での表面反射に関する。既存のガラス部品又は別の既存のフィルムに、偏光子を透明な光学接着剤によって両面積層しない限り、このような表面反射は、光学系における所望の偏光の透過を低下させる。したがって、場合によっては反射型偏光子に反射防止（ＡＲ）コーティングを追加することが有用である場合もある。
【００１８】
本明細書に記載のポリマー多層光学フィルムは、高反射性を有し得るものであり、例えば、垂直入射で測定した場合に可視光の９５％又は９９％、又は更には９９．５％超を反射することができる。可視光は、４００ｎｍ〜７００ｎｍ、又は場合によっては４２０ｎｍ〜７００ｎｍの波長として特徴付けることができる。更に、本明細書に記載のポリマー多層光学フィルムは薄くてよく、場合によっては１００μｍ、８５μｍ、又は６５μｍよりも薄い。ポリマー多層光学フィルムが第３の光学パケットを含む実施形態では、フィルムは１６５μｍより薄くてもよい。
【００１９】
スキン層が追加されることがある。これは、層の構成後、かつ溶融物がフィルムダイから出る前に行われることが多い。この多層溶融物は次に、ポリエステルフィルムに関する従来の方法で、フィルムダイを通してチルロール上にキャスティングされ、次いで急冷される。その後、例えば、米国特許公開第２００７／０４７０８０（Ａ１）号、米国特許公開第２０１１／０１０２８９１（Ａ１）号、及び米国特許第７，１０４，７７６号（Ｍｅｒｒｉｌｌらによる）に記載されているように、光学層のうちの少なくとも１つに複屈折が得られるように、キャストウェブが種々の方法で延伸されて、多くの場合、反射型偏光子又はミラーフィルムのいずれかが生成される。
【００２０】
広帯域可視光反射体は、可視スペクトルの広い範囲をもたらし、軸上の光及び角度の付いた光の両方を反射するように設計されている。例えば、広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらすことができる。これは、軸上で青色光を反射するために、光学的厚さが２００ｎｍ又は更にはそれ未満の薄さの層のペアができるように、層プロファイルを設計することを意味する。これらの薄い層は、均一の外観、及び反射体の高い性能をもたらすため（すなわち確実に広帯域反射体を維持するため）に必要であると考えられていた。しかし、広帯域可視光反射体に使用される一般的な複屈折材料の場合、これらの薄い層には吸収が最大になる。更に、フィルムからのある角度において、これら最薄の層は、紫外線（非可視）光のみを反射するか、又は入射光に対して透明となって、システムに対していかなる反射にも寄与しないか、のいずれかである。意外にも、最も青い層を除去するか、又は最小限に抑えること（より少ない層を使用することによる、又はより鋭い層プロファイルの勾配をもたらすことによる）の利益は、軸上で青色光の一部が透過することから生ずるいかなる不利益にも勝る。中間厚さの層、例えば緑色反射層は、青色波長を覆うために、それらの反射波長をある角度においてシフトする。したがって、可視波長に明所視的に重み付けしたとき、Ｒｈｅｍｉ（λ）の増加が観測される。検査時に、このようなフィルムはブルーリークと説明される特性を有することになるので、特に意外である。ブルーリークは、青色光がフィルムを透過することを指す。透過では、反射体は青色に見える。反射では、このようなフィルムは黄色に見えることになる。このような外観の欠点にもかかわらず、本明細書で提供される実施例は、このようなフィルムがディスプレイで優れた反射性能をもたらすことができることを示し、軸上の反射率は、角度の付いた反射と比較してさほど重要ではない。この性能の改善は、可視スペクトルにわたって明所視的に平均されたＲｈｅｍｉ（λ）の増加によって得られる。いくつかの実施形態において、任意の光学的繰り返し単位の光学的厚さは、２２０ｎｍ以上（これは反射した軸上の概ね４４０ｎｍの波長に相応する）である。いくつかの実施形態において、任意の光学繰り返し単位の光学的厚さは、２２５ｎｍ以上である。いくつかの実施形態において、広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光の２０％以上を透過する。いくつかの実施形態において、広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４５０ｎｍの非偏光状態の光の２０％以上を透過する。いくつかの実施形態において、広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４１０ｎｍの非偏光状態の光の３０、４０、又は５０％以上を透過する。これらの技術的設計条件、すなわち最も青い層を最小限に抑えるか、又は除去することによって、他の高性能多層反射体と同等の、又はより優れた性能ももたらすこともでき、一方で広帯域可視光反射体の必要な全厚を減少させる。
【実施例】
【００２１】
Ｒｈｅｍｉ（λ）の測定及び計算
Ｒｈｅｍｉ（λ）は、米国特許出願公開第２０１３／０２１５５１２号（Ｃｏｇｇｉｏらによる）に記載されている装置を使用して測定された。Ｌａｂｓｐｈｅｒｅ，Ｉｎｃ．社（ニューハンプシャー州ノースサットン）により製造される、Ｓｐｅｃｔｒａｌｏｎ（登録商標）反射コーティングを有し、３つの互いに直交するポートを有する市販の６インチの積分球を使用して試料を照らし、半球反射率スペクトルＲｈｅｍｉ（λ）を求めた。安定化光源により、１つのポートを介して球体を照らした。Ｐｈｏｔｏ  Ｒｅｓｅａｒｃｈ（登録商標）ＰＲ６５０分光光度計（カリフォルニア州チャツワースのＰｈｏｔｏ  Ｒｅｓｅａｒｃｈ  Ｉｎｃ．社から入手可能）を使用して、第２のポートを通して球体内壁の放射輝度を測定した。試料は、第３のポート上に配置された。第３のポート上に配置された、知られている反射率基準（ニューハンプシャー州ノースサットンのＬａｂｓｐｈｅｒｅ，Ｉｎｃ．社から入手可能なＳｐｅｃｔｒａｌｏｎ（登録商標）Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅ  Ｔａｒｇｅｔ  ＳＲＴ−９９−０５０）を使用して積分球壁の放射輝度の較正を行い、較正基準がある場合とない場合とで球体壁の放射輝度を測定した。Ｒｈｅｍｉ（λ）は、第３のポート上に試料を置いて測定した。すなわち、試料の半球反射率Ｒｈｅｍｉ（λ）を、その試料がある場合とない場合との球壁の放射輝度の比をとり、単純な積分球光度利得アルゴリズムを使用することによって得た。
【００２２】
積分球内の平衡光度分布は、ランベルト分布と近似するものと予想され、これは、試料への入射角に対する光度の確率分布がｃｏｓ（θ）として低下することを意味する。ここで、θ＝０で試料に対して垂直である。
【００２３】
図１は、反射フィルムの概略斜視図である。図１は、入射角θで反射フィルム１１０に入射することにより、入射面１３２を形成する光線１３０を示している。反射フィルム１１０は、ｘ軸に平行な第１の反射軸１１６及びｙ軸に平行な第２の反射軸１１４を含んでいる。光線１３０の入射面１３２は、第１の反射軸１１６と平行である。光線１３０は、入射面１３２内にあるｐ偏光成分、及び入射面１３２と直交するｓ偏光成分を有する。光線１３０のｐ偏光が、反射率Ｒｐｐ−ｘで反射フィルムによって反射される（光線１３０のｐ偏光の電場の反射フィルム１１０の平面上への投射はｘ方向に平行である）のに対して、光線１３０のｓ偏光は反射率Ｒｓｓ−ｙで反射フィルムによって反射される（光線１３０のｓ偏光の電場はｙ方向に平行である）。
【００２４】
更に、図１は、フィルム１１０の第２の反射軸１１４に平行な入射面１２２内で、反射フィルムに入射する光線１２０を示している。光線１２０は、入射面１２２内にあるｐ偏光成分、及び入射面１２２と直交するｓ偏光成分を有する。光線１２０のｐ偏光が、反射率Ｒｐｐ−ｙで反射フィルムによって反射されるのに対して、光線１２０のｓ偏光は反射率Ｒｓｓ−ｘで反射フィルムによって反射される。本明細書で更に述べるように、任意の入射面に対するｐ偏光及びｓ偏光の透過量及び反射量は、反射フィルムの特質によって決まる。
【００２５】
Ｒｈｅｍｉ（λ）は、光学フィルムの微小層及び他の層要素の層の厚さプロファイルの情報から、及びフィルム内の微小層及び他の層の各々に関連付けられた屈折率値から、計算することができる。多層フィルムの光学応答用の４×４行列求解用ソフトウェアアプリケーションを使用することにより、反射スペクトル及び透過スペクトルの両方を、ｘ軸入射面について、及びｙ軸入射面について、並びにｐ偏光及びｓ偏光入射光の各々について、既知の層の厚さプロファイル及び屈折率特性から計算することができる。ここから、Ｒｈｅｍｉ（λ）を下記に示す式を用いることで計算することができる。すなわち、
【数１】
2018537723.tif 000003
式中、
【数２】
2018537723.tif 000004
【数３】
2018537723.tif 000005
及び
【数４】
2018537723.tif 000006
ただし、Ｅ（θ）は光度分布である。
【００２６】
米国特許第６，５３１，２３０号（Ｗｅｂｅｒらによる）に概ね記載されるような、より高次のハーモニックな可視反射帯域のアレイを備えて構成された、多層ポリマー反射フィルムが得られた。多層ポリマー反射フィルムのＲｈｅｍｉ（λ）を、上記に述べたようなＬａｂｓｐｈｅｒｅ積分球を使用して測定し、得られたスペクトル２０８を図２に示す。この多層ポリマー反射フィルムの透過スペクトルをＰｅｒｋｉｎＥｌｍｅｒ  Ｌ１０５０分光光度計（ペンシルベニア州ウォルサムのＰｅｒｋｉｎＥｌｍｅｒ  Ｉｎｃ．社）により測定し、上記に示した式（及び測定したスペクトル入力）を用いてＲｈｅｍｉを計算した。この計算において、また全ての更なるＲｈｅｍｉ（λ）の計算について、Ｅ（θ）は、ｃｏｓ（θ）に依存したランベルト光度分布とした。図２は、多層ポリマー反射フィルムについて、計算されたＲｈｅｍｉ（λ）スペクトル２０４が、測定されたＲｈｅｍｉ（λ）スペクトル２０８とよく一致することを示している。これは、詳細な反射スペクトルに対する吸収損失の影響を含めて、広帯域可視光反射体からの反射に関連性を有する物理学を計算技術が捕捉したことを表す。
【００２７】
比較例Ｃ１
ＰＥＮ及びＰＭＭＡの光学的繰り返し単位を伴う単一のパケット反射体を、図３に示される層プロファイルを用いてモデル化した。層プロファイルは、光学的繰り返し単位数に対する、各光学的繰り返し単位の合計物理的厚さである。この層プロファイルは、軸上及び角度付きの両方の可視範囲にわたる、従来の広い範囲を表す。モデル化されたフィルムは、合計厚が６２．１マイクロメートルであった。
【００２８】
多層フィルムの光学応答用の４×４行列求解用ソフトウェアアプリケーションを使用して、フィルムの反射スペクトルを計算した。シミュレーションに用いたＰＥＮ及びＰＭＭＡの波長依存屈折率の実部（ｎｘ，ｎｙ，ｎｚ）及び虚部（ｋｘ，ｋｙ，ｋｚ）を表１に示す。この計算では、屈折率の値は、表１の値の間及びそれを上回る範囲で滑らかに変化するようにとった。
【表１】
2018537723.tif 000007
【００２９】
垂直角の反射スペクトル及び透過スペクトルは、より薄い光学的繰り返し単位側に入射する光について計算された。垂直入射する非偏光状態の光の透過スペクトルが図４に示される。フィルムの半球反射率も計算された。ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）は、９９．５５％と計算され、０．４５％の損失（１００％−Ｒｈｅｍｉ）となった。
【００３０】
実施例１
単一のパケット反射体が、全ての光学的繰り返し単位が１０％厚く作られたこと以外、比較例Ｃ１の表１の値を使用して、設計、モデル化された。光学的繰り返し単位数に対する、光学的繰り返し単位の合計物理的厚さを示す層プロファイルが、図５に示される。モデル化されたフィルムは、６７．８マイクロメートルの合計厚さであった。
【００３１】
垂直角の反射スペクトル及び透過スペクトルが、より薄い光学的繰り返し単位側に入射する光について計算された。垂直入射する非偏光状態の光の透過スペクトルが図６に示される。フィルムの半球反射率も計算された。ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）は、９９．６１％と計算され、０．３９％の損失（１００％−Ｒｈｅｍｉ）となった。
【００３２】
追加のフィルムが、光学的繰り返し単位の厚さに対して異なる調整を加えることを除き、実施例１と同じ方法で設計、モデル化された。ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）が、各フィルムごとに計算された。図７は、比較例１の基線層プロファイルに合わせて正規化した、明所視的に平均された半球反射を示し、１００％の厚さ（比較例Ｃ１の９９．５５％のＲｈｅｍｉに相応）、１０５％の厚さ（９９．５９％のＲｈｅｍｉ）、１１０％の厚さ（実施例１の９９．６１％のＲｈｅｍｉに相応）、１１５％の厚さ（９９．５９％のＲｈｅｍｉ）、及び１２０％の厚さ（９９．４８％のＲｈｅｍｉ）となった。
【００３３】
以下は本開示による例示的な実施形態である。
【００３４】
項目１  各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
光学的繰り返し単位の各々は、光学的厚さを有し、
全ての光学的繰り返し単位の光学的厚さが２２０ｎｍ以上である、
広帯域可視光反射体。
【００３５】
項目２  各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
前記広帯域可視光反射体は、垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光を１０％以上透過する、
広帯域可視光反射体。
【００３６】
項目３  垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光を２０％以上透過する、項目２に記載の広帯域可光視反射体。
【００３７】
項目４  垂直入射する３８０ｎｍ〜４３０ｎｍの非偏光状態の光を３０％以上透過する、項目２に記載の広帯域可視光反射体。
【００３８】
項目５  各々が第１の複屈折ポリマー層及び第２のポリマー層を有する、複数の光学的繰り返し単位を含み、
前記広帯域可視光反射体は、反射では黄色に見え、
前記広帯域可視光反射体は、ＣＩＥ１９３１明所視応答関数を使用して決定した、少なくとも９５％の明所視的加重平均Ｒｈｅｍｉ（λ）を可視スペクトルにわたってもたらす、
広帯域可視光反射体。
【００３９】
項目６  透過では青色に見える、項目５に記載の広帯域可視光反射体。
【００４０】
項目７  項目１、２、又は５のうちの一項に記載の広帯域可視光反射体を準備することと、
広帯域可視光反射体をバックライトに組み込むことと
を含む、方法。
【００４１】
項目８  項目１、２、又は５のいずれか一項に記載の広帯域可光視反射体を含む、バックライト。
【００４２】
項目９  項目１、２、又は５のいずれか一項に記載の広帯域可視光反射体を含む、ディスプレイ。
【００４３】
項目１０  複数の光学的繰り返し単位が、第１のパケット及び第２のパケットに配置される、項目１、２、又は５のいずれか一項に記載の広帯域可視光反射体。
【００４４】
項目１１  複数の光学的繰り返し単位が、第１のパケット、第２のパケット、及び第３のパケットに配置される、項目１、２、又は５のいずれか一項に記載の広帯域可視光反射体。
【００４５】
項目１２  複数の光学的繰り返し単位が、単一のパケットに配置される、項目１、２、又は５のいずれか一項に記載の広帯域可視光反射体。
【図１】
2018537723.tif 000008
【図２】
2018537723.tif 000009
【図３】
2018537723.tif 000010
【図４】
2018537723.tif 000011
【図５】
2018537723.tif 000012
【図６】
2018537723.tif 000013
【図７】
2018537723.tif 000014
【国際調査報告】
2018537723.tif 000015
2018537723.tif 000016