(57)【要約】  シングルパスレーザー増幅器でシードパルスのスペクトルを広げるためのシステム及び方法が開示される。利得特性及び非線形特性を兼ね備えるバルクＴＭ：ＩＩ‐ＶＩ多結晶が、高パワーシードパルスのパッシブ（コールド）スペクトル拡大を与える。連続ポンピングがより顕著なスペクトル拡大を与える。特に、ＴＭ：ＩＩ‐ＶＩ多結晶物質（例えば、Ｃｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅ、Ｃｒ２＋：ＣｄＳｅ）のパルスポンピングが、スーパーコンティニウム発生（ＳＣＧ）レベルへの顕著なスペクトル拡大を与えるものとして示される。パルスピッキング、ポンプ源、マスター発振器及び多様な光学部品が開示される。
2018530002.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
スペクトルが広げられたレーザー出力を有する短パルスでシングルパスの増幅器に基づいたレーザーシステムであって、
シードレーザーと、
増幅されスペクトルが広げられたレーザー出力を放出するように構成されたパルスポンプでシングルパスのレーザー増幅器とを備え、
前記シードレーザーが、超高速中赤外シードパルスの列を放出するように構成され、
前記レーザー増幅器が、少なくとも一つのシードパルスのエネルギーを受けて増幅するように構成され、
前記レーザー増幅器が、自己集束用の臨界パワーを有する非線形光学媒体を備え、
前記非線形光学媒体に対して前記自己集束用の臨界パワーを超えて前記シングルパスのレーザー増幅器において照射が行われることによって、レーザー出力のスペクトルが広げられる、レーザーシステム。
【請求項２】
前記非線形光学媒体がレーザー利得特性と非線形光学特性とを兼ね備える、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項３】
前記シードレーザーと前記レーザー増幅器との間に配置されたパルスピッカーを更に備え、前記パルスピッカーが、増幅用のポンプパルスと同期される少なくとも一つのシードパルスを選択するように構成されている、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項４】
前記レーザー増幅器のレーザー利得が増幅されたパルスパワーを与え、前記増幅されたパルスパワーが前記非線形光学媒体の自己集束用の臨界パワーを超える、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項５】
放出された少なくとも一つのシードレーザーパルスが、前記非線形光学媒体の自己集束用の臨界パワーを超えるピークパワーを有する、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項６】
前記レーザー出力の周波数スペクトルが１オクターブを超える、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項７】
前記レーザー出力の波長スペクトル範囲が１．８マイクロメートルから４．５マイクロメートルまでである、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項８】
前記シングルパスのレーザー増幅器の光学ポンピングと同時に前記非線形光学媒体のシーディングを行うようにパルスフェムト秒出力を放出するマスター発振器を更に備える請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項９】
前記非線形光学媒体においてポンプパルスとシードレーザーの放射を重ね合わせて集束させるための光学系を更に備える請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１０】
残余ポンプパルスからスペクトルが広げられた出力パルスを分離するための光学系を更に備える請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１１】
少なくとも一つのシードパルスのピークパワーが、前記非線形光学媒体の自己集束用の臨界パワー（ＰＣ）を超える、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１２】
前記非線形光学媒体における前記マスター発振器からのシードパルスの非線形相互作用が、パルス出力のスペクトル拡大をもたらす、請求項８に記載のレーザーシステム。
【請求項１３】
前記非線形光学媒体が遷移金属ドープＩＩ‐ＶＩ族半導体の多結晶物質を備える、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１４】
前記非線形光学媒体が、Ｃｒ：ＺｎＳ、Ｃｒ：ＺｎＳｅ、Ｃｒ：ＣｄＳ、Ｆｅ：ＺｎＳｅ、及びＦｅ：ＺｎＳから成る群から選択されている、請求項１３に記載のレーザーシステム。
【請求項１５】
ポンプレーザーが、Ｅｒドープファイバーレーザー、Ｔｍドープファイバーレーザー、及び遷移金属ドープＩＩ‐Ｖ族半導体バルク媒体レーザーから成る群から選択されている、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１６】
ポンプレーザーが、ミリジュールでナノ秒のＱスイッチバルクＥｒ：ＹＡＧレーザーである、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１７】
前記シードレーザーのパルス幅が１ｆｓから１０ｐｓまでの間である、請求項１に記載のレーザーシステム。
【請求項１８】
光学スーパーコンティニウムを発生させる方法であって、
バルク媒体を同時にシーディング及びポンピングして、前記バルク媒体の自己集束用の臨界パワーを超えるようにすることを備え、
同時にシーディング及びポンピングすることが、前記バルク媒体においてシードパルスとポンプパルスとを重ね合わせて、シードパルスの増幅を与え、
前記自己集束用の臨界パワーを超えることが、レーザー出力がスーパーコンティニウムになるような強力なスペクトル拡大を与える、方法。
【請求項１９】
フェムト秒レーザーパルスの特性を増強する方法であって、
マスター発振器からのフェムト秒シードパルスをバルク媒体内に伝播させるのと同時に、光学ポンプパルスで前記バルク媒体をポンピングすることを備え、
前記シードパルスがパルスエネルギー及びスペクトル幅を備え、
前記バルク媒体が前記シードパルスのピークパルスパワーを増大させ且つスペクトルを広げるように動作し、
前記ポンプパルスのエネルギーが、前記シードパルスと前記バルク媒体との間のレーザー相互作用を生じさせるのに十分なものであり、
前記レーザー相互作用及び少なくとも一つの非線形過程が、パルスエネルギーが増大し且つスペクトル幅が増大した増強パルスが前記バルク媒体からの出力パルスとして放出されるように、前記フェムト秒シードパルスの特性を増強する、方法。
【請求項２０】
前記出力パルスのスペクトルが、前記マスター発振器からの入力パルスのスペクトルよりも広い、請求項１９に記載の方法。
【請求項２１】
前記出力パルスの時間的なパルス幅が、前記マスター発振器からの入力パルスのパルス幅よりも短い、請求項１９に記載の方法。
【請求項２２】
前記出力パルスのエネルギーが、前記マスター発振器からの入力パルスのエネルギーよりも大きい、請求項１９に記載の方法。
【請求項２３】
パルスのスペクトルを広げるための短パルスでシングルパスの増幅器に基づいたレーザーシステムであって、
超高速中赤外シードパルスの列を放出するように構成されたシードレーザーと、
連続ポンピングモードとパルスポンピングモードで選択的に動作するポンプレーザーと、
シングルパスのレーザー増幅器と、
前記レーザー増幅器においてシードパルスをスペクトル的に広げ且つ増幅するように構成された非線形光学媒体とを備え、
前記連続ポンピングモードが前記シードパルスの列の高平均パワー増幅を与え、
前記パルスポンピングモードが前記シードパルスの列の高ピークパワーを与える、レーザーシステム。
【請求項２４】
シードパルスがポンプパワー無しでスペクトル的に広げられるパッシブモードを更に備える請求項２３に記載のレーザーシステム。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明の分野は、スペクトルが広げられたレーザーシステムに関する。特に、本発明は、スーパーコンティニウム出力を有する短パルス中赤外（ｍｉｄ‐ＩＲ）レーザーに関する。
【背景技術】
【０００２】
パルスレーザー源は、超短又はフェムト秒（ｆｓ）パルス持続時間（パルス幅）と、高平均パワーと、広域光スペクトルとを兼ね備えるものであり、分光、感知、コヒーレンストモグラフィー、生物医学等の多様な応用において大きな需要がある。スペクトル的に広いレーザー発振を２〜１０μｍの波長、つまり所謂中赤外（ｍｉｄ‐ＩＲ）領域に拡張することが、中赤外フィンガープリント（中赤外特徴）領域に共振フィンガープリント（共振特徴部）を有することを特徴とする物質、例えば、一般的な分子（Ｈ２Ｏ、ＣＯ２、ＣＯ、ＮＨ４が挙げられるが、これらに限定されない）、生物医学的物質、大気汚染物質、危険物等の検出のために強く望まれている。更に、広域でコヒーレントな光スペクトルを有する高パワー中赤外ｆｓ源は、物理及び化学における基本的過程の時間分解研究にとって極めて重要である。
【０００３】
ｆｓパルスをスペクトル的に広げるための標準的な方法は、所謂スーパーコンティニウム発生（ＳＣＧ，ｓｕｐｅｒｃｏｎｔｉｎｕｕｍ  ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ）である。過去十年において、ＳＣＧは波長スケール光ファイバー及び導波路において多く研究されてきた。つい最近になって、カルコゲニドステップインデックス型ファイバーにおいて、中赤外「フィンガープリント領域」全体をカバーするＳＣＧが実証された。しかしながら、ファイバーや導波路に基づいたＳＣＧには、固有のピーク及び平均パワーの制限や、整列感度の問題が存在する。
【０００４】
より最近では、バルク物質におけるＳＣＧが、比較的単純であること、フレキシブルであること、高いピーク及び平均パワーを有すること等の利点により新たな可能性を示し始めている（例えば、非特許文献１を参照）。バルク物質におけるレーザー伝播は物質の断面形状によって制限されないので、整列感度が緩和される。更に、一部のバルク物質におけるＳＣＧは、フェムト秒入力パルスをほんの数回の光サイクルのみを有する更に短い出力パルスに圧縮するという特徴を有する（非特許文献２を参照）。非特許文献１及び非特許文献２ではいずれも、光パラメトリック増幅器システム（ＯＰＡ，ｏｐｔｉｃａｌ  ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ  ａｍｐｌｉｆｉｅｒ  ｓｙｓｔｅｍ）を用いて中赤外線を発生させている。
【０００５】
バルク物質が光学部品として機能する場合、例えば、レーザーシステムに光を透過させる場合、そのバルク物質をバルク媒体と呼ぶことができる。バルク媒体が広域なコンティニウムを発生させる性能を定義する重要なパラメータは、所謂自己集束（ｓｅｌｆ‐ｆｏｃｕｓｉｎｇ）の臨界パワーＰＣである。臨界パワーは、物質特有のパラメータであり、非線形屈折率ｎ２での物質の三次非線形性によって定義され、ＰＣ〜λ２／ｎ２と近似される。臨界パワーは、数百ｋＷ（例えば、ＺｎＳｅやＺｎＳ等のＩＩ‐ＶＩ族半導体の場合）から数十ＭＷ（例えば、ＹＡＧやＣａＦ２の場合）まで様々である。
【０００６】
典型的には、ｆｓ発振器から直接的には、臨界パワーを超えるピークパワーレベルに到達することはできない。従って、ＳＣＧステージに伝える前に、ｆｓパルス用の増幅ステージが一般的に用いられる。更に、多くの標準的なｆｓ発振器（例えば、Ｔｉ：サファイア、ファイバーに基づくもの）は、近赤外（ｎｅａｒ‐ＩＲ）で放出する。従って、近赤外ｆｓパルスを中赤外領域に周波数変換するためのステージ（例えば、ＯＰＡ）が、ＳＣＧステージの前に用いられる。中赤外領域に周波数変換するための方法及びｆｓパルスを増幅するための方法が十分に開発されている一方で、他方では、その設定全体は非常に複雑で、嵩張り、コストが高く、既存の中赤外バルク物質ＳＣＧ源の実用的な使用を大きく制限している。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】M. Durand, et al., “Study of filamentation threshold in zinc selenide”, Opt. Express 22, 5852-5858 (2014)
【非特許文献２】H. Liang, et al., “Three-octave-spanning supercontinuum generation and sub-two-cycle self-compression of mid-infrared filaments in dielectrics”, Opt. Lett. 40, 1069-1072 (2015)
【非特許文献３】S. Mirov, et al. “Progress in mid-IR lasers based on Cr and Fe doped II-VI chalcogenides”, IEEE J. Sel. Topics Quantum Electron., 21(1), 1601719 (2015)
【非特許文献４】I. T. Sorokina and E. Sorokin, “Femtosecond Cr2+-based lasers”, IEEE J. Sel. Topics Quantum Electron., 21(1), 1601519 (2015)
【非特許文献５】S. Vasilyev, M. Mirov, and V. Gapontsev, “Mid-IR Kerr-lens mode-locked polycrystalline Cr2+:ZnS laser with 0.5 MW peak power” in Advanced Solid State Lasers, OSA Technical Digest (online) (Optical Society of America, 2015), paper AW4A.3
【非特許文献６】S. Vasilyev, I. Moskalev, M. Mirov, S. Mirov, and V. Gapontsev, “Three optical cycle mid-IR Kerr-lens mode-locked polycrystalline Cr2+:ZnS laser” submitted to Opt. Lett. (2015)
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
広域スペクトル出力を、そのような出力を生じさせるために複数のステージに頼らずに生じさせるピコ秒、更に好ましくはフェムト秒レーザーが要求されている。本発明者は、その要求を、シングルパス（一回の通過）構成で増幅及びスペクトル拡大を行う単一ステージを備えるレーザーシステムを構築することによって満たした。更に、パルス圧縮等の他の非線形効果も本レーザーシステムによって与えられ得る。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
本発明は、シングルパスレーザー増幅器においてシードパルスを増幅し且つスペクトル的に広げるように構成された光学方式を活用する短パルス広域スペクトル発生レーザー方法及びシステムを提供する。シングルパス増幅器の非線形光学媒体において、自己集束用の臨界パワーを超えるようにして、レーザー出力のスペクトルが広げられる。非線形光学媒体はレーザー利得特性及び非線形特性を兼ね備え、その媒体は光学ポンプパルス及びシードパルスで同時に照射される。パルスピッカーを用いて、増幅用のシードパルスを選択し得る。スペクトル拡大がレーザースーパーコンティニウムを発生させ得る。
【００１０】
本発明の少なくとも一実施形態では、非線形物質は、遷移金属ドープＩＩ‐ＶＩ族半導体（ＴＭ：ＩＩ‐ＶＩ）の多結晶物質、例えば、多結晶のＣｒ：ＺｎＳ、Ｃｒ：ＺｎＳｅ、Ｃｒ：ＣｄＳ、Ｆｅ：ＺｎＳｅ、Ｆｅ：ＺｎＳ等である。
【００１１】
本発明の少なくとも一実施形態では、ポンプレーザーはＥｒドープファイバーレーザー、Ｔｍドープファイバーレーザー、又はＴＭ：ＩＩ‐ＶＩバルク媒体レーザーである。
【００１２】
本発明の少なくとも一実施形態では、マスター発振器を用いて、シードパルスを生じさせる。
【００１３】
また、本発明は、ピークパワーを増大させ且つシードパルスのスペクトルを広げるように動作するバルク物質ＧＭ‐ＮＭ中にマスター発振器からのシードパルスを伝播させると同時に、より大きなパルスエネルギー及び広いスペクトルを有するパルスがＧＭ‐ＮＭから放出されるようにシードパルスとバルク媒体とのレーザー相互作用を生じさせるのに十分な光学ポンプパルスでバルク媒体をポンピングすることによって、シードパルスの特性を増強する方法を提供する。
【００１４】
少なくとも一実施形態において、本発明は選択的なポンピングモードを提供する。
【００１５】
本開示の上記態様及び他の態様、特徴及び利点は、図面を活用してより容易に明らかとなるものである。
【図面の簡単な説明】
【００１６】
【図１Ａ】中赤外ＳＣＧシステムの光学概略を与える。
【図１Ｂ】中赤外ＳＣＧシステムの光学概略を与える。
【図２Ａ】「コールド増幅器」でのマスター発振器の光学概略を与える。
【図２Ｂ】「コールド増幅器」でのマスター発振器の測定スペクトルを与える。
【図３】「ホット増幅器」でのマスター発振器の光学概略を与える。
【図４】「ホット増幅器」での出力パルスの測定スペクトルを与える。
【図５】「ホット増幅器」での出力パルスの自己相関を与える。
【図６】「ホット増幅器」の測定特性を比較するグラフを与える。
【図７】本発明の一実施形態の光学概略を与える。
【図８】本発明の一実施形態の光学概略を与える。
【図９】本発明の一実施形態の出力パルスの測定スペクトルを与える。
【図１０】本発明で使用されるマスター発振器の概略を与える。
【発明を実施するための形態】
【００１７】
以下、本発明の実施形態を詳細に説明する。可能である限り、同一又は同様の参照番号及び文字を図面及び明細書において使用して、同一又は同様の部分やステップを指称する。図面は単純化されたものであり縮尺通りではない。利便性及び明確性のためのみにおいて、方向に関する用語（上下等）、運動に関する用語（前後等）を図面に関して用いることがある。「結合」との用語や同様の用語は、必ずしも直接的で直の接続を表すものではなく、中間要素やデバイスを介した接続も含む。
【００１８】
遷移金属ドープＩＩ‐ＶＩ族半導体（ＴＭ：ＩＩ‐ＶＩ）に基づいたｆｓ発振器の最近の登場が、中赤外スペクトル範囲におけるｆｓ光学パルスを直接得ることで、標準的な近赤外ｆｓ発振器の中赤外への周波数変換用の複雑な設定の必要性を回避することを可能にした。更に、多結晶Ｃｒ２＋：ＺｎＳ及びＣｒ２＋：ＺｎＳｅカーレンズモード同期レーザー技術におけるつい最近の発展が、ｆｓ中赤外発振器の出力パラメータの顕著な改善、例えば、平均パワー（２Ｗ）、パルスエネルギー（２４ｎＪ）、及びパルス持続時間（≦２９ｆｓ）をもたらしている。これらに関する非特許文献３、非特許文献４、非特許文献５、非特許文献６の内容全体が参照として本願に組み込まれる。
【００１９】
一般的な中赤外バルク物質ＳＣＧ設定が図１Ａに示されている。そのシステムは、ｆｓマスター発振器１１、周波数変換ステージ１２、ｆｓレーザー増幅器１３、集束光学系１４、コンティニウム発生用のバルク媒体１５から成る。システムは、スペクトルが広い中赤外コンティニウム１６を放出するように構成される。周波数変換ステージ１２は適切な中赤外マスター発振器により省略され、つまり、周波数変換がＳＣＧステージ用に中赤外入力を生じさせる必要が無い場合には省略される。用いられる場合には、周波数変換ステージは、図１Ａに示されるようにマスター発振器と増幅器との間において用いられるか、又は、図１Ｂに示されるように増幅器ステージとＳＣＧステージとの間において用いられ得る。
【００２０】
図２Ａ及び図２Ｂは、バルクのＣｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅ、Ｃｒ２＋：ＣｄＳｅ物質における中赤外ｆｓ発振器のスペクトル拡大に対する実験についてのものであり、バルク媒体はポンピングされておらず、「コールド増幅器」とみなされ、バルク媒体に与えられたエネルギーはシードパルスからのみのものである。こうした「コールド増幅器」での結果は、０．５ＭＷレベルのピークパワーが多結晶Ｃｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅ及びＣｒ２＋：ＣｄＳｅにおいていくらかのスペクトル拡大を得るのに十分高いものであることを示すが、広域コンティニウムの発生には十分ではない。具体的には、図２Ａは、実験設定の光学概略、つまり、ｆｓマスター発振器２１、集束レンズ２２、及びバルク媒体２３を与える。そのシステムは、スペクトルが広い中赤外コンティニウム２４を放出するように構成されている。図２Ｂは、中赤外ｆｓレーザーをマスター発振器シードレーザーとして用い、バルク物質が、Ｃｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅ、Ｃｒ２＋：ＣｄＳｅのうちいずれか一つのＩＩ‐ＶＩ族物質である実験の測定スペクトルを与える。パルスの測定スペクトルは対数スケールで示されていて、入力が破線で示され、出力が実線で示される。
【００２１】
図３は、「ホット増幅器」を用いる別の実験の光学概略を与える。この「ホット増幅器」は、連続波（ＣＷ）で光学的にポンピングされるのと同時にマスター発振器パルスでシーディングされるバルク媒体を含む。図３の装置は、シードレーザーパルス３５を提供する中赤外ｆｓマスター発振器（ＭＯ，ｍａｓｔｅｒ  ｏｓｃｉｌｌａｔｏｒ）３０、ＣＷ光学ポンピング３４を提供するポンプレーザー３２と、レーザー利得媒体と非線形媒体の特性を兼ね備える単一のバルク物質（ＧＭ‐ＮＭ）３７（例えば、多結晶のＣｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅや、Ｃｒ２＋：ＣｄＳｅ）、ＭＯビーム用の集束光学系３１、及び、ポンプビーム用の集束光学系３３を備える。ポンプビーム及びＭＯビームは、ダイクロイックミラー３６を用いて重ね合わせられ、バルクＧＭ‐ＮＭに集束される。この装置は、ビームステアリング用の任意選択的な光学系３４と、出力ビーム３８を残余のポンプ放射４０から分離するためのダイクロイックミラー３９を備える任意選択的な光学系とを含む。
【００２２】
バルクＧＭ‐ＮＭのＣＷ光学ポンピングがＭＯからの入力パルスの増幅をもたらし、バルクＧＭ‐ＮＭの非線形性が入力パルスのスペクトル拡大をもたらし、バルクＧＭ‐ＮＭを通る伝播中におけるパルスの増幅が、ピークパワーの増大、つまりは更なるスペクトル拡大をもたらす。この実験で用いられたポンプは、ＩＰＧフォトニクス社（マサチューセッツ州オックスフォード）製のエルビウムファイバーレーザー（型番ＥＬＲ‐２０‐１５６７‐ＬＰ）であった。
【００２３】
測定された実験結果が図４、図５、図６にまとめられている。実験は、多結晶Ｃｒ２＋：ＺｎＳをバルク媒体、つまりＧＭ‐ＮＭとして用いて行われた。同様の結果が多結晶Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅを用いても得られた。
【００２４】
図４は、図３の装置からの実験結果を示し、ホット増幅器におけるスペクトル拡大を実証している。具体的には、「ホット増幅器」と付されたデータと「コールド増幅器」と付されたデータとの出力パルスの測定スペクトルを比較すると、スペクトル幅の増大が明らかである。「ホットスペクトル」は、シードパルスと同時に入力される２０ＷのＣＷポンプパワーで、つまりは「ホット増幅器」で測定され、７．１Ｗの平均出力パワーが、１．９Ｗのシードからの増大であった。灰色の線が、ポンプパワーの増大と共にスペクトル拡大を示す。上のグラフは、１ｍの標準的な空気とポンプセパレータ（ダイクロイックミラー３９）の透過率を示す。見て取れるように、得られたスペクトルは、２．０〜２．５μｍの大気透明度ウィンドウを完全に満たしている。
【００２５】
図５は、実験での出力パルスの自己相関の測定結果を示す。「コールド自己相関」は、ポンプレーザーをオフにして測定され、「ホット自己相関」は、２０ＷのＣＷポンプパワー及び７．１Ｗの出力パワーで測定された。見て取れるように、入力パルスの増幅は、４４ｆｓから略３３ｆｓへの圧縮を伴っている。
【００２６】
図６は、デバイスの測定特性対ポンプパワーを与える。上のグラフは、スペクトルバンド幅（−１０ｄＢレベルにおける）及びパルス持続時間を比較している。下のグラフは増幅器の利得を比較している。見て取れるように、ポンプパワーの増大が、（ｉ）スペクトル拡大、（ｉｉ）パルス圧縮、（ｉｉｉ）出力パワーの増大をもたらしている。重要なのは、ｆｓパルスの増幅が、ＣＷレーザーの増幅と同じくらい効率的に生じていることである。
【００２７】
従って、図３の装置は、ＣＷポンプシングルパス増幅器におけるｆｓ光学パルスの測定可能なスペクトル拡大及び増幅を生じさせる。これらの結果は、バルク媒体を通るシングルパス（一回の通過）での中赤外ｆｓパルスの増幅、スペクトル拡大及び圧縮を示している。
【００２８】
連続ポンピング方式で、マスター発振器の平均パワーＰを増幅する（つまり、略１００ＭＨｚの繰り返し率におけるパルス列中の全てのパルスが同じように増幅される）。マスター発振器の平均パワー（略２Ｗ）は、連続ポンプの平均パワー（略２０Ｗ）と同程度である。従って、増幅器の利得は比較的低くて、ＰＯＵＴ／ＰＩＮ〜５であり、スペクトル拡大は適度なものである。
【００２９】
ＣＷポンプ方式の適度なスペクトル拡大とは対照的に、本発明の態様は、より実質的なスペクトル拡大、例えば、ＳＣＧを可能にする、つまりは１オクターブ以上のスペクトル拡大を提供する。このレベルのスペクトル拡大を達成するために、パルスポンピング方式を用いる。
【００３０】
少なくとも一つのパルスポンピング方式の実施形態では、図７を参照すると、パルスポンプ７０からのポンプパルス７１と一致するマスター発振器のパルス列３５からのシードパルス３５のパルスエネルギーＥをバルク物質ＧＭ‐ＮＭ３７（例えば、Ｃｒ２＋：ＺｎＳ、Ｃｒ２＋：ＺｎＳｅ、Ｃｒ２＋：ＣｄＳｅ）において増幅する。シードパルスのエネルギー（略２０ｎＪ）は、ポンプパルスエネルギー（２ｍＪ）の１０００００分の１である。従って、増幅器の利得は非常に高く、ＥＯＵＴ／ＥＩＮは略５００であり、出力７２におけるスペクトル拡大は強い。
【００３１】
マスター発振器からの入力パルスとバルクとの非線形相互作用が非線形光学効果をもたらす。非線形光学効果は、自己集束、自己位相変調、相互位相変調、四波混合、フィラメンテーション、及びパルス圧縮のうちのいずれか一つ又は任意の組み合わせを含み得る。顕著なスペクトル拡大を達成するためには、シード光子のエネルギーは、媒体のバンドギャップエネルギーよりも顕著に小さくなければならない。
【００３２】
ポンプパルスの繰り返し率は、マスター発振器からのパルス列の繰り返し率よりもはるかに小さいので（例えば、１ｋＨｚ対１００ＭＨｚ）、パルス列３５の僅かな部分のみが増幅され、平均パワーの利得はＣＷポンピングと比較して低い。図８に示されるように、パルスピッカー８２を用いて、マスター発振器パルス列３５からシードパルス８０を選択して、増幅用のポンプパルス７１と同期させ得る。シードパルス及びポンプパルスをダイクロイックミラー８１を用いてバルクＧＭ‐ＮＭ３７において重ね合わせる。スペクトルが広がった出力８４をダイクロイックミラー８３を用いて増幅器出力から分離する。増幅されたシードパルス出力に加えて、増幅器出力は、光学高調波８５（例えば、周波数二倍第二高調波）を含み得て、これは、ダイクロイックミラー８６を用いて残余ポンプ４０から分離される。シードパルス幅は、例えば、１ｆｓから１０ｐｓまでの間であり得る。
【００３３】
パルスポンプレーザーは、例えば、ｍＪ（ミリジュール）でｎｓ（ナノ秒）のＱスイッチバルクＥｒ：ＹＡＧ、Ｈｏ：ＹＡＧ、又はＨｏ：ＹＬＦレーザーであり得る。少なくとも一実施形態において、ポンプレーザーは、１．６５μｍの２ｍＪで１ｋＨｚのＥｒ：ＹＡＧレーザーである。少なくとも一実施形態において、シードレーザーは、２０ｎＪでｆｓパルスを有する８０ＭＨｚのＣｒ：ＺｎＳレーザーである。
【００３４】
図９は実験結果を示す。曲線（Ａ）は、マスター発振器からのパルスの初期「コールド」スペクトルを示し、曲線（Ｂ）は、「ホット」な連続的にポンピングされるシングルパス増幅器におけるスペクトル拡大を示し、曲線（Ｃ）は、パルスポンピングされるシングルパス増幅器における強力なスペクトル拡大を示し、実質的に１．８〜４．５μｍからの中赤外スーパーコンティニウムを発生させている。
【００３５】
本発明で用いられる例示的なマスター発振器が図１０に示されている。例示的なマスター発振器は、Ｅｒドープファイバーレーザー（ＥＤＦＬ，Ｅｒ‐ｄｏｐｅｄ  ｆｉｂｅｒ  ｌａｓｅｒ）９０によって１５６７ｎｍにおいて光学ポンピングされて、レンズ９１によって集束される。反射防止（ＡＲ）コーティングされた多結晶Ｃｒ２＋：ＺｎＳ利得素子９３が、二つの湾曲ミラー９２と９４との間において垂直入射で共振器に取り付けられる。この例では、利得要素は、長さ５ｍｍで、１１％の低信号透過率を有し、室温の水で冷却される。共振器のレッグは等しくなく、典型的な比は２：５である。レーザーは、二つの光学出力、つまり、出力カプラー（ＯＣ，ｏｕｔｐｕｔ  ｃｏｕｐｌｅｒ）９７を介する中赤外と、第二次高調波発生（ＳＨＧ，ｓｅｃｏｎｄ  ｈａｒｍｏｎｉｃ  ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ）波長範囲において高い透過率を有する湾曲ダイクロイックミラー９４を介するＳＨＧ  ９８とを有する。光学コーティングの反射率及び群遅延分散（ＧＤＤ，ｇｒｏｕｐ  ｄｅｌａｙ  ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ）は、２２００〜２７００ｎｍの波長範囲において最適化された。共振器の正味のＧＤＤは、負のＧＤＤを有して設置される高反射体（ＨＲ，ｈｉｇｈ  ｒｅｆｌｅｃｔｏｒ）９５の種類及び数を変更することによって離散的ステップにおいて調整可能である。利得要素の三次分散（ＴＯＤ，  ｔｈｉｒｄ  ｏｒｄｅｒ  ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ）は、専用のミラー（ＨＲ＊）９６によって補償された。レーザーは最大のＣＷ出力パワー用に最適化された。次いで、カーレンズモード同期方式（ＯＣ変換によって開始される）を可能にするために、湾曲ミラー同士の間の距離を微調整した。モード同期レーザーのスペクトルパラメータ及び時間パラメータを、０．１５ｍ二重格子モノクロメータ及び干渉自己相関器を用いて特性評価した。ＯＣの厚さ３．２ｍｍのＺｎＳｅ基板を介する伝播に起因する出力パルスの歪み（２４００ｎｍにおいてＧＤＤ＝＋７１０ｆｓ２）を、共振器の外部で、厚さ５ｍｍのＹＡＧプレート及びＴＯＤ補償器ＨＲ＊の組み合わせによって補償した。
【００３６】
更に、本発明のレーザーシステムは、追加の光学部品を活用することができる。少なくとも一実施形態では、レーザーシステムは、バルク物質ＧＭ‐ＮＭの前又は後に位置する少なくとも一つの分散素子を含む。このような分散素子は、平行平面板、一組の分散プリズム、又は分散ミラーのうちいずれか一つか又はこれらの組み合わせを含み得る。
【００３７】
単一ステージでの光学増幅が好ましいものであるが、マスター発振器に続く複数の増幅ステージも本発明の範囲内にある。例えば、マスター発振器ステージに、前置増幅ステージが続いて、出力パワーの増大及びスペクトル拡大の増大のための主パワー増幅器の前に、パルスパワーを増大させ得る。システムは、複数のポンプパワー増幅ステージを直列又は並列構成で有し得る。
【００３８】
一般的に、少なくとも一つの増幅ステージは、出力をスペクトル的に拡大するように構成されるが、複数のステージがスペクトル拡大に寄与し得る。マスター発振器は、パワー増幅ステージにおける追加的なスペクトル拡大が続くことによって臨界パワーレベルに達するのに十分なピークパワーでスペクトル拡大を開始し得る。複数のＧＭ‐ＮＭステージが存在する場合、利得及び拡大特性はステージ間で異なり得る。ビーム特性及びポンプ特性等のシステムパラメータが、利得及び拡大を選択的に向上させ得る。例えば、ＧＮ‐ＮＭ部の一部分を利得用に最適化する一方で、他の部分を拡大用に最適化し得る。
【００３９】
当業者は、単に通常の実験を用いて、本開示の発明の具体的な実施形態の多くの等価物を認識し、又は確かめることができる。本開示の概略はレーザーシステムで使用可能であるが、本開示の構造はスペクトル拡大に肝がある。従って、上記実施形態は単に例示によって与えられているものであり、添付の特許請求の範囲及びその等価物の範囲内において、本発明を具体的に説明されている以外のやり方で実施し得ることを理解されたい。本開示は、本願に記載の個々の特徴、システム、物質、及び／又は方法を対象としている。また、そうした特徴、システム、物質及び／又は方法の二つ以上の組み合わせは、そうした特徴、システム、物質及び／又は方法が互いに矛盾していなければ、本発明の範囲内に含まれるものである。
【符号の説明】
【００４０】
３０  マスター発振器
３１  集束光学系
３３  集束光学系
３５  パルス列
３６  ダイクロイックミラー
３７  バルク物質
３９  ダイクロイックミラー
４０  残余ポンプ放射
７０  パルスポンプ
７１  ポンプパルス
７２  出力
８０  シードパルス
８１  ダイクロイックミラー
８２  パルスピッカー
８３  ダイクロイックミラー
８４  出力
８５  光学高調波
８６  ダイクロイックミラー
【図１Ａ】
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【図１Ｂ】
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【図２Ａ】
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【図２Ｂ】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【国際調査報告】
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