(57)【要約】【課題】静止している永久磁石の磁場エネルギ−を電気エネルギ−に変換する方法。【解決手段】素数場理論を複数の永久磁石の同磁極を接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場に適用することにより縦方向に磁化した永久磁石のＮ極同志接触の素数磁場と横方向に磁化した永久磁石のＳ極同志接触の素数磁場とを対向させて配置しその領域内にコイルを配置することによりコイルの両端に電圧が誘導され有効な電気エネルギ−を得ることができることより静止している永久磁石の磁場エネルギ−を電気エネルギ−に変換でき課題は解決できる。【選択図】  図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
素数または素数の関数に関する数論式の因数を物理量に対応させて物理法則を導き出す理論を素数場理論と名称すると素数場理論は素数場が力を生み出す場であることを導き、素数場理論を複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場に適用すれば素数場理論は素数磁場が力の概念である起電力としての電圧を生み出す場であることを導きそして生み出された電圧が有効な電気エネルギ−となり得るには縦方向と横方向の素数磁束の相互作用が必要であること即ち2個の素数磁場の相互作用が必要であることを示唆し1個の素数磁場は縦方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場もう1個の素数磁場は横方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場であることを導き従って縦方向に磁化した永久磁石のＮ極同志接触の素数磁場と横方向に磁化した永久磁石のＳ極同志接触の素数磁場とを対向させて配置しその領域内にコイルを配置することによりコイルの両端に電圧が誘導され有効な電気エネルギ−を得ることができることより静止している永久磁石の磁場エネルギ−を電気エネルギ−に変換する方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は静止している永久磁石の磁場エネルギーを、数論上の素数または素数の関数を数論式で表示し数論式の因数を物理量に対応させて物理法則を導き出す素数場理論を用いて電気エネルギーに変換する方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
電気磁気学的には静止している永久磁石の磁場エネルギーを電気エネルギーに変換する方法は見当たらない。
【０００３】
電気磁気学においては永久磁石の磁場エネルギーは永久磁石内に蓄積されており、磁場エネルギーを外に仕事を与えるエネルギーに変換するには永久磁石に運動を与えることが必要とされている。
【０００４】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場での素数磁束は時間変化を為しているので素数磁場は永久磁石の運動している磁場と等価な関係にある。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特願２００８−２５６９７９号
【特許文献２】特願２００８−３２９１７２号
【特許文献３】特願２０１０−２０２６５９号
【非特許文献】
【０００６】
【非特許文献１】線形代数と固有値問題    現代数学社出版
【非特許文献２】数理物理学の展開    東京図書出版
【非特許文献３】コンパクト物理学ハンドブック    丸善出版
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００７】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束は時間変化を為しているので電気磁気学により素数磁場では電圧が生み出されている。
【０００８】
しかし１個の素数磁場では電圧はプラスとマイナスに時間変化しているので時間平均でゼロ電圧となり有効な電気エネルギーとなりえない。
【０００９】
従って発明が解決しようとする課題は、複数の素数磁場を組み合わせることによりプラスとマイナスに時間変化しない電圧を生み出すことにより有効な電気エネルギーを得る方法である。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
本発明は電気磁気学には記述されていない素数磁場という特殊な磁場に関するものであることより素数磁場を記述する理論的背景としての素数場理論の構築が求められその理論により課題を解決する必要がある。
【００１１】
素数場理論とは素数または素数の関数を数論式で表示し数論式の因数を物理量に対応させて物理法則を導き出す理論である。
【００１２】
素数場理論の概念は、数値計算を満足する数論式は実現され得る物理事象即ち変分原理と等価な関係で結ばれるということである。素数場理論になぜ素数とか素数の関数を用いるかというと例えば素数磁束を考えると素数磁束は外力が加わらない限り他の素数磁束と相互作用しない線形性を有しそして不連続に分布すると考えることにより素数磁束は素数の概念と一致するからである。
【００１３】
従って課題を解決するためには素数場理論が必要であり素数場理論を素数磁場に適用することにより素数磁場での物理事象としての電磁現象が求められ課題を解決するための手段を求めることができる。
【００１４】
課題を解決するための手段を求める具体的手順は、先ず電圧が如何なる数論式の因数と対応するかを求めそして素数磁場のＬ（ラグランジェアン）を定義して作用積分が極値をとるという変分原理を求めそして変分原理を微分方程式に書き換えて微分方程式の解が重力の結合定数であるＧとか電磁力の結合定数である微細構造定数とか核力の結合定数そして弱い力の結合定数を導くことを知り従って素数磁場は自然界の力を生み出す場であることを理解し、これにより素数磁場は力の概念を意味する起電力としての電圧を生み出す場であることを理解し生み出された電圧は１個の素数磁場ではプラスとマイナスに時間変化しているので複数の素数磁場を組み合わせることにより時間変化しない電圧を求めることである。
【００１５】
上記の具体的手順に沿って課題を解決するための手段を求める。素数場理論は特許文献１で記したように多くの数論式で記述されるが本発明で重要な数論式は特許文献２で記した（数式１）である。（数式１）のφ（ｋ）の2乗はＳＩＮ関数で表示されＳＩＮ関数はＳＩＮ（−Ｘ）＝−ＳＩＮ（Ｘ）より（数式１）は１個の素数磁場での電圧の時間変化の数式であると考えるとφ（ｋ）の2乗は現象論的に電圧を意味している。また数論式（数式２）によりφ（ｋ）ダッシュの2乗を素数磁束、φ（ｋ）の3乗を時間振動に対応させると（数式２）はファラディの法則を意味し従って現象論的にも物理的にもφ（ｋ）の2乗を電圧に対応させることができる。
【００１６】
【数１】
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【００１７】
【数２】
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【００１８】
素数磁場での電気エネルギーと磁場エネルギーとにより素数磁場のＬを（電気エネルギー）−（磁場エネルギーの加算平均）と定義し作用積分を∫Ｌｄ・λ（ｋ）の2乗として、Ｌをゼロとするような数値計算を満足するような数論式で記述すると作用積分の変分はゼロとなり作用積分が極値をとるという変分原理が求まる。
【００１９】
変分原理を微分方程式に書き換えるには作用積分の被積分関数を数論的にゼロとしたので微分方程式は固有値が定義できる行列を用いた２階の微分方程式で書くことができる。微分方程式は素数磁束の整列分布を意味しているとともに素数磁場の運動方程式を意味している。そして素数場は自然界の基準場の一つであると考えると微分方程式は現在知られている４つの力即ち重力、電磁力、核力、弱い力の結合定数を導くことが予想される。数値計算の結果微分方程式はそれらの結合定数を導き出す。
【００２０】
従って素数磁場は力を生み出す場であり起電力としての電圧を生み出す場である。生み出された電圧は1個の素数磁場では（数式１）に従い時間変化し時間平均でゼロとなることより有効な電気エネルギーとはなりえない。
【００２１】
時間変化しない電圧を得るには（数式１）のＳＩＮ関数をＣＯＳ（−Ｘ）＝ＣＯＳ（Ｘ）よりＣＯＳ関数に書き換える必要がある。そのためには（数式１）をｄ・φ（ｋ）ダッシュの2乗で積分すれば電圧はＣＯＳ関数表示で求めることができる。そして電圧のＣＯＳ関数表示式を数値計算を満足する縦方向と横方向の2個の素数磁束の相互作用表示式に書き換える。この相互作用表示式は2個の素数磁場の相互作用が必要であることを意味し1個の素数磁場は縦方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場、もう1個の素数磁場は横方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場である。
【００２２】
従って縦方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場と横方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場とを組み合わせることにより、具体的には対向させて配置することによりコイル等を用いて磁場エネルギーより時間変化しない電圧または電気エネルギーを取り出すことができる。このようにして素数磁場より生み出される電圧の大きさは数論式を物理的に解釈した（数式３）で示される。（数式３）より計算値として最大で約0，３７４ボルトの電圧が生み出される。
【００２３】
【数３】
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【００２４】
以上の記述より課題を解決するための手段は縦方向に磁化した永久磁石のＮ極同志接触の素数磁場と横方向に磁化した永久磁石のＳ極同志接触の素数磁場とを対向させて配置しその対向した領域内にコイルを配置させることにあり、そのときコイルの両端に時間変化しない電圧が誘導され有効な電気エネルギーとしてのｅＶを得ることができ課題は解決できる。
【発明の効果】
【００２５】
本発明によれば永久磁石を運動させることなく永久磁石の磁場エネルギーを電気エネルギーに変換できるのでコンパクトな発電装置が得られるという効果を有する。
【００２６】
磁場エネルギーは二酸化炭素を全く放出しないクリ−ンなエネルギーであることより本発明は環境に負荷を与えない効果を有する。  
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】静止している永久磁石の磁場エネルギーを電気エネルギーに変換する装置の側面図である。
【図２】静止している永久磁石の磁場エネルギーを電気エネルギーに変換する装置の全体図である。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
本発明は基本的に素数場理論の示す内容に従ってなされたものであり、素数場理論は数論式という数学的要素を多大に含みそして数論式の因数を物理量に対応させ物理事象である電磁現象などを導き出す理論であることから数学と物理学の対応理論としての側面をもつ。本発明では数論式と電磁現象を対応させて考えたことより数論式の因数と電気磁気学の物理量とを対応させる。つまりφ（ｋ）の2乗を電圧または広い意味での力学的エネルギーとか電気エネルギーなどのエネルギー量、そしてφ（ｋ）ダッシュの2乗を磁束または広い意味での作用に対応させる。
【００２９】
素数場理論のもう一つの側面は数値計算を満足する数論式は物理での変分原理と等価であるという概念である。つまり数値計算を満足する数論式は物理法則と等価であるとすることである。
【００３０】
本発明では素数場理論を素数磁場の電磁現象に適用することにより素数磁場で起電力としての電圧が生み出されることを説明することが大きな要素となる。素数磁場での電圧の発生は実現され得る物理事象であると考えることにより変分原理の概念を導入して、素数磁場での電圧の発生は素数磁場での素数磁束の整列分布と等価であるとすることにより説明できる。素数磁束の整列分布は素数磁場のＬ（ラグランジェアン）を定義しその作用積分が極値をとるという変分原理により求められる。
【００３１】
Ｌを（数式４）で定義する。（数式４）の右辺の第1項φ（ｋ）の2乗は電圧に対応し勿論電気エネルギーを意味している。右辺の第2項は磁場エネルギーの加算平均を意味している。そして数値計算では右辺の第1項＝右辺の第2項が成立している。Ｌにより作用積分を（数式５）とし変分原理を（数式６）とする。（数式６）は（数式７）という多くの変分原理に書き換えることができる。
【００３２】
【数４】
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【００３３】
【数５】
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【００３４】
【数６】
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【００３５】
【数７】
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【００３６】
（数式４）は電圧が磁場エネルギーの加算平均に対応していることより、加算平均が定義できるのは素数磁束が線形性を有するときであり従って素数磁束は整列分布をしていると理解でき（数式６）および（数式７）の変分原理と一致する。従って素数磁場での電圧の発生理由は素数磁束を整列分布させようとする力の作用であることが概略的に理解できる。このことをもう少し詳しく説明する。
【００３７】
（数式６）のＬは数論的にはゼロであり、作用積分の被積分関数がゼロのときは代数的に変分原理を固有値が定義できる行列を用いた２階の微分方程式で書いて行列の固有値に対応する固有ベクトルを（数式８）で書くと微分方程式は特許文献３で記した微分方程式を数値計算を満足するように若干修正した（数式９）となる。（数式９）は素数磁束の整列分布を表示していると同時に素数磁場の運動方程式を意味している。（数式９）の左辺を（数式１０）と書きそして行列の固有値を計算すると固有値は1，８９３３５となる。従って（数式１０）の｜ｌｎφ（ｋ）｜×（｜ｌｎφ（ｋ）＋Ｃ）も1，８９３３５となる必要がある。計算の結果φ（ｋ）はこのとき0，３２７となり素数７のときのφ（０）＝0，３１９２と近い数値となる。つまり素数７が素数磁束の整列分布に対し重要な数値と考えられ素数磁場を自然界の基準場の一つであると考えると自然界で実現され得る物理事象は素数７のときであると考えることができる。
【００３８】
【数８】
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【００３９】
【数９】
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【００４０】
【数１０】
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【００４１】
素数７の重要性について幾何学的図形の観点からもう少しみてみる。特許文献１に記した数式（数式１１）を（数式１２）に書き換えて一次導関数をとり最大値、最小値を求める問題に帰させて計算すると（数式１１）も満足するφ（ｋ）の最適値はφ（０）＝0，３１９２であり素数７のときである。また（数式１）を（数式１３）に書き換えて一次導関数をとり最大値、最小値を求める問題に帰させてｌｎφ（ｋ）ダッシュの2乗を角度法で計算するとφ（ｋ）ダッシュの2乗の最適値は4，９１であり素数７のときである。
【００４２】
【数１１】
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【００４３】
【数１２】
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【００４４】
【数１３】
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【００４５】
（数式９）の微分方程式は素数磁束の整列分布と素数磁場の運動方程式を意味すると考えることができるので素数磁場または広い意味での素数場を自然界の基準場の一つと考えると微分方程式は現在知られている４つの力即ち電磁力、重力、核力、弱い力の結合定数を導き出すと予想される。（数式９）の行列の成分と行列の固有値を用いて４つの力の結合定数を（数式１４）で表示する。なおφ（ｋ）は自然界で実現され得る物理事象に対応する素数７のときのφ（０）＝0，３１９２を用いる。（数式１４）で出現しているπ／２とかル−ト２とか１／４という数値は力を及ぼしあう粒子のスピンとか軌道角運動量を意味していると考える。また結合定数は別途の方法で記述できる。それは（数式９）の微分方程式を１階の微分方程式に置き換えそして行列の固有値の平方根を用いて方程式の解を求めるときその解が結合定数に対応していると考えることである。そのようにして求めた結合定数を（数式１５）で表示する。φ（ｋ）は素数７のφ（０）＝0，３１９２を用いる。（数式１５）で出現しているπの1乗とかπの2乗とかπの0乗とか２πという数値は整列している素数磁束の分布密度を意味していると考える。
【００４６】
【数１４】
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【００４７】
【数１５】
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【００４８】
このようなことから素数場は自然界の力を生み出す場であると考えることができ従って素数磁場は力の概念を意味する起電力としての電圧を生み出す場であると理解できる。1個の素数磁場では電圧は（数式１）によりプラス、マイナスに時間変化するので時間平均でゼロとなり有効な電圧または電気エネルギーとなりえない。有効な電圧を得るためには数論式である（数式１）のＳＩＮ関数をＣＯＳ関数に書き換える必要がある。何故ならＣＯＳ関数はＣＯＳ（−Ｘ）＝ＣＯＳ（Ｘ）より時間変化しない電圧を記述できるからである。（数式１）をＣＯＳ関数に書き換えるには（数式１）をｄ・φ（ｋ）ダッシュの2乗で積分する。その積分式を（数式１６）とする。（数式１６）を数値計算を満足させるためにはＣＯＳ関数の振幅を意味するφ（ｋ）ダッシュの2乗を１／φ（ｋ）ダッシュの2乗という分数の形式にする必要がある。このことは縦方向の素数磁束を横方向の素数磁束への取換えを意味している。（数式１６）を数値計算を満足する数式に書き換えたものを（数式１７）とする。
【００４９】
【数１６】
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【００５０】
【数１７】
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【００５１】
（数式１７）により時間変化しない電圧の表示が求められる。そして（数式１６）のＣＯＳ関数の振幅を意味するφ（ｋ）ダッシュの2乗を数値計算を満足するように横方向に取り換えたので（数式１７）の右辺のφ（ｋ）ダッシュの4乗は縦方向の素数磁束と横方向の素数磁束との相互作用を表示している。つまり縦方向と横方向の素数磁束の相互作用により時間変化しない電圧が求まることを意味している。このことは縦方向の2個の素数磁束と横方向の2個の素数磁束が必要であることを示唆し従って2個の素数磁場の相互作用が必要であることを示している。従って2個の素数磁場の1個は縦方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場でありもう1個は横方向に磁化した永久磁石の作る素数磁場である。
【００５２】
素数磁場で生み出される電圧の大きさを知ることも必要である。そのためには電圧を素数磁場の極小領域での電磁現象としてとらまえる。極小領域とは数論上の素数ではないが素数に対応した数値として0，５６１８２９５により記述できる素数場または素数磁場である。極小領域は原子とか原子核という極微な世界の物理事象を説明することがわかっている。素数対応値0，５６１８２９５のφ（ｋ）、φ（ｋ）ダッシュの2乗を（数式１８）で記す。そして極小領域での（数式１）に対応する数値計算を満足する数式を（数式１９）で記す。極小領域でのｆ（ｋ）のｋは（数式１９）とか特許文献２で記した0，５６１８２９５は素数７の裏返しの数値であることより考えてｋ＝−２であるとしてよい。なおｋ＝−１は説明は省略するがオイラー定数Ｃに対応していると考えられる。そしてφ（ｋ）ダッシュの2乗を極小領域での基礎物理量である磁束量子にとると極小領域で生み出される電圧の大きさは（数式２０）で表示される。（数式２０）は（数式３）を説明している。このように素数磁場の極小領域では最大0，３７４ボルトの電圧が生み出されると考えられる。なお0，３７４という数値は数論的に（数式２１）でも表示できる。
【００５３】
【数１８】
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【００５４】
【数１９】
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【００５５】
【数２０】
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【００５６】
【数２１】
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【００５７】
以上の記述により発明を実施するための形態は、縦方向に磁化した永久磁石のＮ極同志接触の素数磁場と横方向に磁化した永久磁石のＳ極同志接触の素数磁場を対向させて配置しその領域内にコイルを配置することにあり、そのときコイルの両端には電圧が誘導されることより静止している永久磁石の磁場エネルギーを電気エネルギーに変換できる。
【産業上の利用可能性】
【００５８】
本発明は環境に負荷を与えない発電に用いることができる。
【符号の説明】
【００５９】
１    永久磁石
２    コイル
３    電圧
【図１】
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【図２】
2012115111.tif 000025